Световое поле

Световое поле или световое поле — это векторная функция , которая описывает количество света, текущего во всех направлениях через каждую точку пространства. Пространство всех возможных световых лучей определяется пятимерной пленоптической функцией , а величина каждого луча определяется его яркостью . Майкл Фарадей был первым, кто предложил интерпретировать свет как поле, подобное магнитным полям, над которыми он работал. Термин «световое поле» был введен Андреем Гершуном в классической статье 1936 года о радиометрических свойствах света в трехмерном пространстве.

Термин «поле излучения» также может использоваться для обозначения подобных или идентичных концепции. Этот термин используется в современных исследованиях, таких как поля нейронного излучения.

Пленоптическая функция

Излучение L вдоль луча можно рассматривать как количество света, проходящего по всем возможным прямым линиям через трубку, размер которой определяется ее телесным углом и площадью поперечного сечения.

Для геометрической оптики , т. е. для некогерентного света и объектов, размер которых превышает длину волны света, основным носителем света является луч . Мерой количества света, проходящего вдоль луча, является яркость , обозначаемая L и измеряемая в Вт·ср. ⁻¹ ·м ⁻² ; т. е. ватт (Вт) на стерадиан (ср) на квадратный метр (м ² ). Стерадиан является мерой телесного угла , а квадратные метры используются как мера площади поперечного сечения, как показано справа.

Параметризация луча в трехмерном пространстве по положению ( x , y , z ) и направлению ( θ , φ ).

Яркость всех таких лучей в области трехмерного пространства, освещенной неизменным расположением огней, называется пленоптической функцией. Функция пленоптического освещения — это идеализированная функция, используемая в компьютерном зрении и компьютерной графике для выражения изображения сцены из любой возможной позиции просмотра, под любым углом обзора в любой момент времени. На практике он не используется в вычислительных целях, но концептуально полезен для понимания других концепций зрения и графики. Поскольку лучи в пространстве могут быть параметризованы тремя координатами x , y и z и двумя углами θ и φ , как показано слева, это пятимерная функция, то есть функция над пятимерным многообразием, эквивалентная произведение трехмерного евклидова пространства и двухсферы .

Суммирование векторов освещенности D ₁ и D _2, возникающих от двух источников света I ₁ и I _2, дает результирующий вектор D, имеющий показанную величину и направление.

Световое поле в каждой точке пространства можно рассматривать как бесконечный набор векторов, по одному на каждое направление, падающих на точку, с длинами, пропорциональными их яркости.

Интегрирование этих векторов по любому набору источников света или по всей сфере направлений дает одно скалярное значение — общую освещенность в этой точке и результирующее направление. На рисунке показан этот расчет для случая двух источников света. В компьютерной графике эта векторная функция трехмерного пространства называется векторным полем освещенности. Направление вектора в каждой точке поля можно интерпретировать как ориентацию плоской поверхности, расположенной в этой точке, для наиболее яркого ее освещения.

Более высокая размерность

Время, длину волны и угол поляризации можно рассматривать как дополнительные измерения, что соответственно дает функции более высокой размерности.

Световое поле 4D

Излучение вдоль луча остается постоянным, если нет блокаторов.

В пленоптической функции, если область интереса содержит вогнутый объект (например, чашеобразную руку), то свет, выходящий из одной точки объекта, может пройти лишь небольшое расстояние, прежде чем другая точка объекта заблокирует его. Ни одно практическое устройство не могло бы измерить функцию в такой области.

объекта Однако для мест за пределами выпуклой оболочки (например, термоусадочной пленки) пленоптическая функция может быть измерена путем захвата нескольких изображений. В этом случае функция содержит избыточную информацию, поскольку яркость луча остается постоянной по всей его длине. Избыточная информация имеет ровно одно измерение, оставляя четырехмерную функцию, называемую по-разному световым полем, четырехмерным световым полем. или люмиграф. Формально поле определяется как излучение вдоль лучей в пустом пространстве.

Набор лучей в световом поле можно параметризовать различными способами. Наиболее распространенной является двухплоскостная параметризация. Хотя эта параметризация не может представлять все лучи, например, лучи, параллельные двум плоскостям, если плоскости параллельны друг другу, она тесно связана с аналитической геометрией перспективного изображения. Простой способ представить двухплоскостное световое поле — это совокупность перспективных изображений первой плоскости (и любых объектов, которые могут находиться по обе стороны от нее или за ее пределами), каждое из которых взято с позиции наблюдателя на ультрафиолетовой плоскости. Световое поле, параметризованное таким образом, иногда называют световой пластиной.

Некоторые альтернативные параметризации четырехмерного светового поля, которое представляет поток света через пустую область трехмерного пространства. Слева: точки на плоскости или изогнутой поверхности и направления, выходящие из каждой точки. Центр: пары точек на поверхности сферы. Справа: пары точек на двух плоскостях в общем (то есть любом) положении.

Звук аналоговый

Аналогом 4D светового поля для звука является звуковое поле или волновое поле , как при синтезе волнового поля , а соответствующей параметризацией является интеграл Кирхгофа-Гельмгольца , который утверждает, что при отсутствии препятствий звуковое поле во времени равно определяется давлением на самолет. Таким образом, это два измерения информации в любой момент времени и трехмерное поле во времени.

Эта двумерность, по сравнению с кажущейся четырехмерностью света, объясняется тем, что свет распространяется лучами (0D в определенный момент времени, 1D во времени), тогда как согласно принципу Гюйгенса-Френеля звуковой фронт волны можно смоделировать как сферические волны (2D в определенный момент времени, 3D во времени): свет движется в одном направлении (2D информации), а звук распространяется во всех направлениях. Однако свет, распространяющийся в невакуумных средах, может рассеиваться аналогичным образом, и необратимость или потеря информации при рассеянии заметна в кажущейся потере размера системы.

Перефокусировка изображения

Поскольку световое поле предоставляет пространственную и угловую информацию, мы можем изменить положение фокальных плоскостей после воздействия, что часто называют перефокусировкой . Принцип перефокусировки заключается в получении обычных двумерных фотографий из светового поля посредством интегрального преобразования. Преобразование принимает на вход световое поле и генерирует фотографию, сфокусированную на определенной плоскости.

Предполагая $L_{F}(s,t,u,v)$ представляет собой четырехмерное световое поле, которое записывает световые лучи, идущие из положения $(u,v)$ на первой плоскости для позиционирования $(s,t)$ на второй плоскости, где $F$ это расстояние между двумя плоскостями, двумерная фотография на любой глубине. $\alpha F$ можно получить с помощью следующего интегрального преобразования:

${\mathcal {P}}_{\alpha }\left[L_{F}\right](s,t)={1 \over \alpha ^{2}F^{2}}\iint L_{F}\left(u\left(1-{\frac {1}{\alpha }}\right)+{\frac {s}{\alpha }},v\left(1-{\frac {1}{\alpha }}\right)+{\frac {t}{\alpha }},u,v\right)~dudv$,

или более кратко,

${\mathcal {P}}_{\alpha }\left[L_{F}\right]({\boldsymbol {s}})={\frac {1}{\alpha ^{2}F^{2}}}\int L_{F}\left({\boldsymbol {u}}\left(1-{\frac {1}{\alpha }}\right)+{\frac {\boldsymbol {s}}{\alpha }},{\boldsymbol {u}}\right)d{\boldsymbol {u}}$,

где ${\boldsymbol {s}}=(s,t)$, ${\boldsymbol {u}}=(u,v)$, и ${\mathcal {P}}_{\alpha }\left[\cdot \right]$ является фотографом-оператором.

На практике эту формулу нельзя использовать напрямую, поскольку пленоптическая камера обычно фиксирует дискретные образцы светового поля. $L_{F}(s,t,u,v)$, и, следовательно, для вычисления необходима повторная выборка (или интерполяция) ${\textstyle L_{F}\left({\boldsymbol {u}}\left(1-{\frac {1}{\alpha }}\right)+{\frac {\boldsymbol {s}}{\alpha }},{\boldsymbol {u}}\right)}$. Другая проблема – высокая сложность вычислений. Чтобы вычислить $N\times N$ 2-D фотография из $N\times N\times N\times N$ 4-D световое поле, сложность формулы $O(N^{4})$.

Фотография среза Фурье

Один из способов уменьшить сложность вычислений — принять концепцию теоремы Фурье о срезах : Фотооператор ${\mathcal {P}}_{\alpha }\left[\cdot \right]$ можно рассматривать как сдвиг с последующей проекцией. Результат должен быть пропорционален расширенному двумерному срезу четырехмерного преобразования Фурье светового поля. Точнее, перефокусированное изображение можно создать из четырехмерного спектра Фурье светового поля путем извлечения двумерного среза, применения обратного двумерного преобразования и масштабирования. Асимптотическая сложность алгоритма равна $O(N^{2}\operatorname {log} N)$.

Дискретное фокальное преобразование стека

Еще один способ эффективного расчета двумерных фотографий — использование дискретного преобразования фокусного стека (DFST). DFST предназначен для создания коллекции перефокусированных 2-D фотографий, или так называемого фокусного стека . Этот метод может быть реализован с помощью быстрого дробного преобразования Фурье (FrFT).

Оператор дискретной фотографии ${\mathcal {P}}_{\alpha }\left[\cdot \right]$ определяется следующим образом для светового поля $L_{F}({\boldsymbol {s}},{\boldsymbol {u}})$ отобрано в 4-D сетке ${\boldsymbol {s}}=\Delta s{\tilde {\boldsymbol {s}}},$ ${\tilde {\boldsymbol {s}}}=-{\boldsymbol {n}}_{\boldsymbol {s}},...,{\boldsymbol {n}}_{\boldsymbol {s}}$, ${\boldsymbol {u}}=\Delta u{\tilde {\boldsymbol {u}}},{\tilde {\boldsymbol {u}}}=-{\boldsymbol {n}}_{\boldsymbol {u}},...,{\boldsymbol {n}}_{\boldsymbol {u}}$:

${\mathcal {P}}_{q}[L]({\boldsymbol {s}})=\sum _{{\tilde {\boldsymbol {u}}}=-{\boldsymbol {n}}_{\boldsymbol {u}}}^{{\boldsymbol {n}}_{\boldsymbol {u}}}L({\boldsymbol {u}}q+{\boldsymbol {s}},{\boldsymbol {u}})\Delta {\boldsymbol {u}},\quad \Delta {\boldsymbol {u}}=\Delta u\Delta v,\quad q=\left(1-{\frac {1}{\alpha }}\right)$

Потому что $({\boldsymbol {u}}q+{\boldsymbol {s}},{\boldsymbol {u}})$ обычно не находится в четырехмерной сетке, DFST использует тригонометрическую интерполяцию для вычисления несеточных значений.

Алгоритм состоит из таких шагов:

• Пример светового поля $L_{F}({\boldsymbol {s}},{\boldsymbol {u}})$ с периодом выборки $\Delta s$ и $\Delta u$ и получить дискретизированное световое поле $L_{F}^{d}({\boldsymbol {s}},{\boldsymbol {u}})$.
• Подушка $L_{F}^{d}({\boldsymbol {s}},{\boldsymbol {u}})$ с нулями такими, чтобы длины сигнала было достаточно для FrFT без наложения псевдонимов.
• Для каждого ${\boldsymbol {u}}$, вычислите Фурье дискретное преобразование $L_{F}^{d}({\boldsymbol {s}},{\boldsymbol {u}})$и получить результат $R1$.
• Для каждого фокусного расстояния $\alpha F$, вычислите дробное преобразование Фурье $R1$, где порядок преобразования зависит от $\alpha$и получить результат $R2$.
• Вычислите обратное дискретное преобразование Фурье $R2$.
• Удалить маргинальные пиксели $R2$ так, чтобы каждая двумерная фотография имела размер $(2{n}_{\boldsymbol {s}}+1)$ к $(2{n}_{\boldsymbol {s}}+1)$

Методы создания световых полей

В компьютерной графике световые поля обычно создаются либо путем визуализации , 3D-модели либо путем фотографирования реальной сцены. В любом случае, чтобы создать световое поле, необходимо получить виды для большого набора точек обзора. В зависимости от параметризации эта коллекция обычно охватывает некоторую часть линии, круга, плоскости, сферы или другой формы, хотя возможны и неструктурированные коллекции.

Устройства для фотографической регистрации световых полей могут включать в себя движущуюся портативную камеру или камеру с роботизированным управлением. дуга камер (как в эффекте времени пули , используемом в «Матрице» ), плотный массив камер, портативные камеры , микроскопы, или другая оптическая система.

Количество изображений в светлом поле зависит от применения. Световой снимок Микеланджело. статуи Ночи содержит 24 000 изображений размером 1,3 мегапикселя, что по состоянию на 2022 год считается большим. Чтобы рендеринг светового поля полностью запечатлел непрозрачный объект, необходимо сделать изображения как минимум спереди и сзади. Менее очевидно, что для объекта, расположенного по обе стороны от st -плоскости, мелкоотстоящие изображения должны быть сделаны в ультрафиолетовой плоскости (в двухплоскостной параметризации, показанной выше).

Количество и расположение изображений в световом поле, а также разрешение каждого изображения вместе называются «выборкой» четырехмерного светового поля. Также интересны эффекты окклюзии, освещение и отражение.

Приложения

Направленный вниз источник света (FF') создает световое поле, векторы освещенности которого изгибаются наружу. Используя математический анализ, Гершун смог вычислить интенсивность излучения, падающую на точки (P ₁ , P ₂ ) на поверхности. )

Светотехника

Причиной изучения светового поля Гершуном было получение (в закрытой форме) моделей освещения, которые можно было бы наблюдать на поверхностях благодаря источникам света различной формы, расположенным над этой поверхностью. Раздел оптики, посвященный светотехнике, — неизобразительная оптика . В нем широко используется концепция линий тока (линий потока Гершуна) и векторного потока (вектора света Гершуна). Однако световое поле (в данном случае положения и направления, определяющие световые лучи) обычно описывается в терминах фазового пространства и гамильтоновой оптики .

Рендеринг светового поля

Извлечение соответствующих 2D-фрагментов из 4D-светового поля сцены позволяет получить новый вид сцены. В зависимости от параметризации светового поля и срезов эти виды могут быть перспективными , ортогональными , скрещенными щелями, общие линейные камеры, многоперспективный, или другой тип проекции. Рендеринг светового поля — это одна из форм рендеринга на основе изображений .

Фотография с синтетической диафрагмой

Интеграция соответствующего 4D-подмножества образцов в световое поле может приблизить вид, который будет снят камерой с конечной (т. е. без точечной диафрагмы ) апертурой. Такой вид имеет конечную глубину резкости . Сдвиг или деформация светового поля перед выполнением этого интегрирования может сфокусироваться на различных фронто-параллельных или косой самолеты. Изображения, снятые цифровыми камерами, фиксирующими световое поле можно переориентировать.

3D-дисплей

Представление светового поля с использованием технологии, которая сопоставляет каждый образец соответствующему лучу в физическом пространстве, создает автостереоскопический визуальный эффект, аналогичный просмотру исходной сцены. К нецифровым технологиям для этого относятся интегральная фотография , параллакс-панорамаграммы и голография ; цифровые технологии включают в себя размещение множества линз на экране дисплея с высоким разрешением или проецирование изображений на множество линз с помощью множества видеопроекторов. Множество видеокамер могут захватывать и отображать изменяющееся во времени световое поле. По сути, это система трехмерного телевидения . Современные подходы к отображению светового поля предполагают совместную разработку оптических элементов и компрессионные вычисления для достижения более высокого разрешения, повышенной контрастности, более широких полей зрения и других преимуществ.

Визуализация мозга

Нейронную активность можно зарегистрировать оптически путем генетического кодирования нейронов обратимыми флуоресцентными маркерами, такими как GCaMP , которые указывают на присутствие ионов кальция в реальном времени. Поскольку микроскопия светового поля фиксирует полный объем информации в одном кадре, можно отслеживать нейронную активность в отдельных нейронах, случайно распределенных в большом объеме с частотой кадров видео. Количественное измерение нейронной активности можно провести, несмотря на оптические аберрации в тканях мозга и без восстановления объемного изображения. и использоваться для мониторинга активности тысяч нейронов.

Обобщенная реконструкция сцены (GSR)

Это метод 3D-реконструкции из нескольких изображений , который создает модель сцены, состоящую из обобщенного светового поля и поля переосвещаемой материи. Обобщенное световое поле представляет собой свет, текущий во всех направлениях через каждую точку поля. Поле перезагорающейся материи представляет свойства взаимодействия света и излучательную способность материи, занимающей каждую точку поля. Структуры данных сцены могут быть реализованы с использованием нейронных сетей. и структуры, основанные на физике, среди других. Поля света и материи по крайней мере частично распутаны.

Голографические стереограммы

Генерация изображений и предварительное искажение синтетических изображений для голографических стереограмм — один из самых ранних примеров вычисления световых полей.

Уменьшение бликов

Блики возникают из-за многократного рассеяния света внутри корпуса камеры и оптики объектива, что снижает контрастность изображения. Хотя блики анализировались в пространстве 2D-изображений, полезно идентифицировать его как явление четырехмерного лучевого пространства. Статистический анализ лучевого пространства внутри камеры позволяет классифицировать и удалять артефакты бликов. В лучевом пространстве блики ведут себя как высокочастотный шум и могут быть уменьшены путем подавления выбросов. Такой анализ можно выполнить, захватив световое поле внутри камеры, но это приводит к потере пространственного разрешения. Равномерную и неравномерную выборку лучей можно использовать для уменьшения бликов без значительного ущерба для разрешения изображения.

См. также

• Угольно-чувствительный пиксель
• Двойная фотография
• Камера светового поля
• Литро
• Райтрикс
• Отражающая бумага

Ссылки

Теория

• Адельсон, Э.Х., Берген, младший (1991). «Пленоптическая функция и элементы раннего зрения» , В «Вычислительных моделях обработки изображений» , М. Лэнди и Дж. А. Мовшон, ред., MIT Press, Кембридж, 1991, стр. 3–20.
• Арво, Дж. (1994). «Якобиан освещенности для частично окклюдированных многогранных источников» , Proc. ACM SIGGRAPH , ACM Press, стр. 335–342.
• Боллес, Р.К., Бейкер, Х.Х., Маримонт, Д.Х. (1987). «Анализ изображений в эпиполярной плоскости: подход к определению структуры по движению» , Международный журнал компьютерного зрения , Vol. 1, № 1, 1987, Kluwer Academic Publishers, стр. 7–55.
• Фарадей, М., «Мысли о лучевых вибрациях» , Философский журнал , S.3, Том XXVIII, N188, май 1846 г.
• Гершун, А. (1936). «Световое поле», Москва, 1936. Перевод П. Муна и Г. Тимошенко в журнале «Математика и физика» , Vol. XVIII, Массачусетский технологический институт, 1939, стр. 51–151.
• Гортлер С.Дж., Гжещук Р., Селиски Р., Коэн М. (1996). «Люмиграф» , Учеб. ACM SIGGRAPH , ACM Press, стр. 43–54.
• Левой М., Ханрахан П. (1996). «Рендеринг светового поля» , Учеб. ACM SIGGRAPH , ACM Press, стр. 31–42.
• Мун, П., Спенсер, Д.Э. (1981). Фотическое поле , MIT Press.
• Вонг, Т.Т., Фу, CW, Хенг, Пенсильвания, Люн К.С. (2002). «Функция пленоптического освещения» , IEEE Trans. Мультимедиа , Том. 4, № 3, стр. 361–371.

Анализ

• Г. Ветцштейн, И. Ирке, В. Хайдрих (2013) «О пленоптическом мультиплексировании и реконструкции» , Международный журнал компьютерного зрения (IJCV) , том 101, выпуск 2, стр. 384–400.
• Рамамурти Р., Махаджан Д., Белхумер П. (2006). «Анализ освещения, затенения и теней первого порядка» , ACM TOG .
• Цвикер М., Матусик В., Дюран Ф., Пфистер Х. (2006). «Сглаживание для автомультископических 3D-дисплеев» , Симпозиум Eurographics по рендерингу, 2006 г.
• Нг, Р. (2005). «Фурье-фотография» , Учеб. ACM SIGGRAPH , ACM Press, стр. 735–744.
• Дюран Ф., Хольцшух Н., Солер К., Чан Э., Силлион, FX (2005). «Частотный анализ легкого транспорта» , Учеб. ACM SIGGRAPH , ACM Press, стр. 1115–1126.
• Чай, Дж.-Х., Тонг, Х., Чан, С.-К., Шум, Х. (2000). «Пленоптический отбор проб» , Учеб. ACM SIGGRAPH , ACM Press, стр. 307–318.
• Галле, М. (1994) «Голографические стереограммы как дискретные системы формирования изображений» , в SPIE Proc. Том. #2176: Практическая голография VIII , С.А. Бентон, изд., стр. 73–84.
• Ю, Дж., Макмиллан, Л. (2004). «Общие линейные камеры» , Учеб. ECCV 2004 , Конспекты лекций по информатике, стр. 14–27.

Камеры

• Марва К., Вецштайн Г., Бандо Ю., Раскар Р. (2013). «Фотография сжимающего светового поля с использованием переполненных словарей и оптимизированных проекций» , Транзакции ACM в графике (SIGGRAPH) .
• Лян, К.К., Линь, Т.Х., Вонг, Б.И., Лю, К., Чен, Х.Х. (2008). «Фотография с программируемой диафрагмой: получение мультиплексированного светового поля» , Учеб. СИГРАФ ACM .
• Вирарагаван А., Раскар Р., Агравал А., Мохан А., Тамблин Дж. (2007). «Пятнистая фотография: камеры с улучшенной маской для гетеродинных световых полей и перефокусировки кодированной апертуры» , Proc. СИГРАФ ACM .
• Георгиев Т., Чжэн К., Наяр С., Керлесс Б., Салезин Д., Интвала К. (2006). «Компромисс пространственно-углового разрешения в интегральной фотографии» , Учеб. ЭГСР 2006 .
• Канаде Т., Сайто Х., Ведула С. (1998). «Комната 3D: оцифровка изменяющихся во времени 3D-событий с помощью синхронизации нескольких видеопотоков» , технический отчет CMU-RI-TR-98-34, декабрь 1998 г.
• Levoy, M. (2002). Stanford Spherical Gantry .
• Левой М., Нг Р., Адамс А., Футер М., Горовиц М. (2006). «Микроскопия светового поля» , Транзакции ACM с графикой (Proc. SIGGRAPH), Vol. 25, № 3.
• Нг, Р., Левой, М., Бредиф, М., Дюваль, Г., Горовиц, М., Ханрахан, П. (2005). «Фотография светового поля с помощью ручной пленоптической камеры» , Стэнфордский технический отчет CTSR 2005–02, апрель 2005 г.
• Уилберн Б., Джоши Н., Вайш В., Талвала Э., Антунес Э., Барт А., Адамс А., Левой М., Горовиц М. (2005). «Высокопроизводительная обработка изображений с использованием больших массивов камер» , Транзакции ACM с графикой (Proc. SIGGRAPH), Vol. 24, № 3, стр. 765–776.
• Ян, Дж. К., Эверетт, М., Бюлер, К., Макмиллан, Л. (2002). «Камера с распределенным световым полем в реальном времени» , Учеб. Семинар по еврографическому рендерингу 2002 .
• «Камера CAFADIS»

Дисплеи

• Вецштейн Г., Ланман Д., Хирш М., Раскар Р. (2012). «Тензорные дисплеи: отображение компрессионного светового поля с использованием многослойных дисплеев с направленной подсветкой» , Транзакции ACM в графике (SIGGRAPH)
• Вецштейн Г., Ланман Д., Гейдрих В., Раскар Р. (2011). «Многослойное 3D: синтез томографических изображений для дисплеев светового поля на основе затухания и расширенного динамического диапазона» , Транзакции ACM в графике (SIGGRAPH)
• Ланман Д., Ветцштейн Г., Хирш М., Хайдрих В., Раскар Р. (2011). «Поля поляризации: динамическое отображение светового поля с использованием многослойных ЖК-дисплеев» , Транзакции ACM в графике (SIGGRAPH Asia)
• Ланман Д., Хирш М. Ким Ю., Раскар Р. (2010). «HR3D: 3D-дисплей без очков с использованием двухуровневых ЖК-дисплеев. 3D-дисплей высокого ранга с использованием адаптивных к контенту параллаксных барьеров» , ACM Transactions on Graphics (SIGGRAPH Asia)
• Матусик В., Пфистер Х. (2004). «3D-телевидение: масштабируемая система для сбора, передачи и автостереоскопического отображения динамических сцен в реальном времени» , Учеб. ACM SIGGRAPH , ACM Press.
• Джавиди Б., Окано Ф., ред. (2002). Трехмерное телевидение, видео и технологии отображения , Springer-Verlag.
• Клуг М., Бернетт Т., Фанчелло А., Хит А., Гарднер К., О'Коннелл С., Ньюсвангер К. (2013). «Масштабируемая, совместная, интерактивная система отображения светового поля» , Сборник технических документов симпозиума SID
• Фаттал Д., Пэн З., Тран Т., Во С., Фиорентино М., Бруг Дж., Босолей Р. (2013). «Разнонаправленная подсветка для широкоугольного трехмерного дисплея без очков» , Nature 495, 348–351.

Архивы

• "Стэнфордский архив светового поля"
• «Хранилище светового поля UCSD/MERL»
• «Тест светового поля HCI»
• «Архив синтетического светового поля»

Приложения

• Гросеник Л., Андерсон Т., Смит С.Дж. (2009) «Выбор эластичного источника для визуализации ансамблей нейронов in vivo». От нано к макросу, 6-й Международный симпозиум IEEE по биомедицинской визуализации. (2009) 1263–1266.
• Гросеник Л., Брокстон М., Ким С.К., Листон К., Пул Б., Янг С., Андалман А., Шарфф Э., Коэн Н., Ижар О., Рамакришнан , C., Гангули, С., Суппес, П., Левой, М., Дейссерот, К. (2017) «Идентификация динамики клеточной активности в больших объемах тканей в мозге млекопитающих» bioRxiv 132688; doi: Идентификация динамики клеточной активности в больших объемах тканей головного мозга млекопитающих .
• Хайде Ф., Вецштейн Г., Раскар Р., Хайдрих В. (2013) «Адаптивный синтез изображений для дисплеев со сжатием» , Транзакции ACM в графике (SIGGRAPH)
• Вецштейн, Г., Раскар, Р., Хайдрих, В. (2011) «Ручная шлирен-фотография с зондами светового поля» , Международная конференция IEEE по вычислительной фотографии (ICCP)
• Перес Ф., Маришаль Х.Г., Родригес Х.М. (2008). «Дискретное фокальное стек-преобразование» , Учеб. ЕСИПКО
• Раскар Р., Агравал А., Уилсон К., Вирарагаван А. (2008). «Фотография с учетом бликов: выборка 4D-лучей для уменьшения эффекта бликов объективов фотоаппаратов» , Proc. СИГРАФ ACM.
• Талвала Э.В., Адамс А., Горовиц М., Левой М. (2007). «Вуалирующие блики в изображениях с расширенным динамическим диапазоном» , Учеб. СИГРАФ ACM.
• Галле М., Бентон С., Клюг М., Андеркоффлер Дж. (1991). «Ультраграмма: обобщенная голографическая стереограмма» , SPIE Vol. 1461, Практическая голография V , С.А. Бентон, изд., стр. 142–155.
• Зомет А., Фельдман Д., Пелег С., Вайншалл Д. (2003). «Составление мозаики новых взглядов: проекция скрещенных щелей» , Транзакции IEEE по анализу шаблонов и машинному интеллекту (PAMI) , Vol. 25, № 6, июнь 2003 г., стр. 741–754.
• Вайш В., Гарг Г., Талвала Э., Антунес Э., Уилберн Б., Горовиц М., Левой М. (2005). «Фокусировка с использованием синтетической апертуры с использованием факторизации сдвиговой деформации преобразования просмотра» , Proc. Семинар по расширенным 3D-изображениям для обеспечения безопасности и защиты , совместно с CVPR 2005.
• Бедард Н., Шопе Т., Хоберман А., Харалам М.А., Шейх Н., Ковачевич Дж., Балрам Н., Тошич И. (2016). «Дизайн отоскопа светового поля для трехмерной визуализации среднего уха in vivo» . Биомедицинская оптика экспресс , 8 (1), стр. 260–272.
• Каригианни С., Мартинелло М., Спиноулас Л., Фроссар П., Тошич И. (2018). « Автоматическая регистрация барабанной перепонки по данным светового поля ». Международная конференция IEEE по обработке изображений (ICIP)
• Радемахер П., Бишоп Г. (1998). «Многоцентровые проекционные изображения» , Учеб. ACM SIGGRAPH , ACM Press.
• Исаксен А., Макмиллан Л., Гортлер С.Дж. (2000). «Динамически репараметризованные световые поля» , Учеб. ACM SIGGRAPH , ACM Press, стр. 297–306.
• Бюлер К., Боссе М., Макмиллан Л., Гортлер С., Коэн М. (2001). «Неструктурированный люмиграфный рендеринг» , Учеб. ACM SIGGRAPH , ACM Press.
• Эшдаун, И. (1993). «Ближнепольная фотометрия: новый подход» , Журнал Общества светотехники , Vol. 22, № 1, Зима, 1993, стр. 163–180.
• Чавес, Дж. (2015) «Введение в оптику, не создающую изображения, второе издание» , CRC Press
• Уинстон Р., Миньяно Дж. К., Бенитес П. Г., Шац Н., Борц Дж. К. (2005) «Оптика без изображения» , Academic Press
• Пегар, Н.К., Лю Х.И., Антипа, Н., Герлок М., Адесник, Х. и Уоллер, Л.. Компрессионная микроскопия светового поля для трехмерной записи нейронной активности. Оптика 3, нет. 5, стр. 517–524 (2016).
• Леффингвелл Дж., Мигер Д., Махмуд К., Акерсон С. (2018). «Обобщенная реконструкция сцены». arXiv:1803.08496v3 [cs.CV], стр. 1–13.
• Милденхолл Б., Сринивасан П.П., Танчик М., Бэррон Дж.Т., Рамамурти Р. и Нг Р. (2020). «NeRF: представление сцен в виде полей нейронного излучения для синтеза представлений». Компьютерное зрение – ECCV 2020, 405–421.
• Ю А., Фридович-Кейл С., Танчик М., Чен К., Рехт Б., Канадзава А. (2021). «Пленоксели: сияющие поля без нейронных сетей». arXiv:2111.11215, стр. 1–25.
• Перес, CC; Лаури, А; и др. (сентябрь 2015 г.). «Кальциевая нейровизуализация поведения личинок рыбок данио с использованием готовой камеры светового поля» . Журнал биомедицинской оптики . 20 (9): 096009. Бибкод : 2015JBO....20i6009C . дои : 10.1117/1.JBO.20.9.096009 . ПМИД   26358822 .
• Перес, К.С., Лаури, А., Симвулидис, П., Каппетта, М., Эрдманн, А., и Вестмейер, Г.Г. (2015). Нейровизуализация кальция в поведении личинок рыбок данио с использованием готовой к использованию камеры светового поля. Журнал биомедицинской оптики, 20 (9), 096009-096009.
• Леон К., Галвис Л. и Аргуэльо Х. (2016). «Реконструкция мультиспектрального светового поля (5D-пленоптическая функция) на основе компрессионного зондирования с цветными закодированными апертурами из 2D-проекций» Revista Facultad de Ingeniería Universidad de Antioquia 80, стр. 131.