Jump to content

Гиперядро

(Перенаправлено из Гиперядерной спектроскопии )

Гиперядро гиперон похоже на обычное атомное ядро крайней мере один , но содержит по в дополнение к обычным протонам и нейтронам . Гипероны — это категория барионных частиц, которые несут ненулевое квантовое число странности , которое сохраняется при сильных и электромагнитных взаимодействиях .

Разнообразие реакций дает возможность разместить в ядре одну или несколько единиц странности. Гиперядра, содержащие самый легкий гиперон, лямбда (Λ), имеют тенденцию быть более прочно связанными, чем нормальные ядра, хотя они могут распадаться под действием слабого взаимодействия со средним временем жизни около 200 пс . сигма Были найдены -гиперядра (Σ), а также дважды странные ядра, содержащие xi-барионы (Ξ) или два Λ.

Номенклатура

[ редактировать ]

Гиперядра называются по их атомному номеру и барионному числу , как и в обычных ядрах, плюс гиперон(ы), которые указаны в левом нижнем индексе символа, с оговоркой, что атомный номер интерпретируется как общий заряд гиперядра. , включая заряженные гипероны, такие как xi минус (Ξ ), а также протоны. Например, гиперядро 16
Λ
О
содержит 8 протонов, 7 нейтронов и один Λ (не несущий заряда). [ 1 ]

Первый был открыт Марианом Данишем и Ежи Пневским в 1952 году с использованием пластины ядерной эмульсии, подвергнутой воздействию космических лучей , на основе их энергичного, но замедленного распада. Было высказано предположение, что это событие произошло из-за ядерного фрагмента, содержащего Λ-барион. [ 2 ] Эксперименты до 1970-х годов продолжались по изучению гиперядер, образующихся в эмульсиях, с использованием космических лучей, а затем с использованием пучков пионов (π) и каонов (K) из ускорителей частиц . [ 1 ]

С 1980-х годов более эффективные методы производства с использованием пионных и каонных пучков позволили проводить дальнейшие исследования на различных ускорительных установках, включая ЦЕРН , Брукхейвенскую национальную лабораторию , KEK , DAφNE и JPARC . [ 3 ] [ 4 ] В 2010-х годах эксперименты с тяжелыми ионами, такие как ALICE и STAR, впервые позволили создать и измерить легкие гиперядра, образовавшиеся в результате адронизации из кварк-глюонной плазмы . [ 5 ]

Характеристики

[ редактировать ]

Гиперядерная физика отличается от физики нормальных ядер, поскольку гиперон отличается от четырехнуклонного спина и изоспина . То есть одиночный гиперон не ограничен принципом Паули и может опускаться на самый низкий энергетический уровень. [ 6 ] Таким образом, гиперядра часто меньше и более прочно связаны, чем нормальные ядра; [ 7 ] например, лития гиперядро 7
Λ
Ли
на 19% меньше нормального ядра 6 Что. [ 8 ] [ 9 ] Однако гипероны могут распадаться под действием слабого взаимодействия ; среднее время жизни свободного Λ составляет 263 ± 2 пс , а у Λ-гиперядра обычно немного меньше. [ 10 ]

Обобщенная формула массы, разработанная как для нестранных нормальных ядер, так и для странных гиперядер, может оценить массы гиперядер, содержащих гипероны Λ, ΛΛ, Σ и Ξ. [ 11 ] [ 12 ] нейтронные и протонные линии для гиперядер и предполагается существование некоторых экзотических гиперядер, выходящих за рамки обычных нейтронных и протонных линий. Предсказываются [ 7 ] Эту обобщенную формулу массы Ботвина и Походзалла назвали «формулой Саманты» и использовали для предсказания относительных выходов гиперядер в столкновениях тяжелых ионов. [ 13 ]

Λ гиперядра

[ редактировать ]

Самый простой и наиболее хорошо изученный тип гиперядра включает только самый легкий гиперон — Λ. [ 6 ]

В то время как два нуклона могут взаимодействовать посредством ядерной силы, опосредованной виртуальным пионом, Λ становится Σ-барионом при испускании пиона, [ а ] таким образом, взаимодействие Λ-нуклона опосредуется исключительно более массивными мезонами, такими как η- и ω- мезоны, или посредством одновременного обмена двумя или более мезонами. [ 15 ] Это означает, что взаимодействие Λ с нуклоном слабее и имеет меньший радиус действия, чем стандартная ядерная сила, а потенциальная яма Λ в ядре меньше, чем у нуклона; [ 16 ] в гиперядрах глубина Λ-потенциала составляет примерно 30 МэВ . [ 17 ] Однако однопионный обмен при Λ-нуклонном взаимодействии действительно вызывает квантовомеханическое перемешивание Λ и Σ барионов в гиперядрах (чего не происходит в свободном пространстве), особенно в гипернейтронно-избыточных гиперядрах. [ 18 ] [ 19 ] [ 20 ] Кроме того, ожидается, что сила трех тел между Λ и двумя нуклонами будет более важной, чем трехчастичное взаимодействие в ядрах, поскольку Λ может обмениваться двумя пионами с виртуальным промежуточным Σ, в то время как эквивалентный процесс в нуклонах требует относительно тяжелый дельта-барион (Δ) промежуточный. [ 15 ]

Как и все гипероны, Λ-гиперядра могут распадаться в результате слабого взаимодействия , которое превращает его в более легкий барион и испускает мезон или пару лептон -антилептон. В свободном пространстве Λ обычно распадается под действием слабого взаимодействия на протон и π мезон, или нейтрон и π 0 , с общим периодом полураспада 263 ± 2 пс . [ 21 ] Нуклон в гиперядре может вызвать распад Λ посредством слабого взаимодействия без испускания пиона; этот процесс становится доминирующим в тяжелых гиперядрах из-за подавления режима распада пионов. [ 22 ] Период полураспада Λ в гиперядре значительно короче, достигая плато примерно до 215 ± 14 пс вблизи 56
Λ
Fe
, [ 23 ] но некоторые эмпирические измерения существенно расходятся друг с другом или с теоретическими предсказаниями. [ 24 ]

Гипертритон

[ редактировать ]

Простейшее гиперядро — гипертритон ( 3
Λ
Ч
), который состоит из одного протона, одного нейтрона и одного Λ-гиперона. Λ в этой системе очень слабо связан, имеет энергию разделения 130 кэВ и большой радиус 10,6 фм . [ 25 ] по сравнению с примерно 2,13 Фм для дейтрона . [ 26 ]

Эта слабая связь подразумевала бы время жизни, подобное свободному Λ. Однако измеренное время жизни гипертритона усреднено по всем экспериментам (около 206 +15
-13
пс
) существенно короче, чем предсказывает теория, поскольку ожидается, что немезонная мода распада будет относительно незначительной; некоторые экспериментальные результаты существенно короче или длиннее этого среднего значения. [ 27 ] [ 28 ]

Σ гиперядра

[ редактировать ]

Существование гиперядер, содержащих Σ-барион, менее ясно. В нескольких экспериментах начала 1980-х годов сообщалось о связанных гиперядерных состояниях с энергией выше Λ-разделения и предположительно содержащих один из немного более тяжелых Σ-барионов, но эксперименты позже в том же десятилетии исключили существование таких состояний. [ 6 ] Результаты экзотических атомов, содержащих Σ связанные с ядром электромагнитной силой, обнаружили чистое отталкивающее взаимодействие Σ-нуклонов в гиперядрах среднего и большого размера, что означает, что в таком диапазоне масс не существует Σ-гиперядер. [ 6 ] Однако эксперимент 1998 года окончательно обнаружил световое Σ-гиперядро. 4
Σ
Он
. [ 6 ]

LL и ξ гиперядра

[ редактировать ]

Были созданы гиперядра, содержащие два Λ-бариона. Однако такие гиперядра создать гораздо сложнее из-за того, что они содержат два странных кварка, и по состоянию на 2016 год наблюдалось только семь кандидатов в гиперядра ΛΛ. [ 29 ] Как и взаимодействие Λ-нуклон, эмпирические и теоретические модели предсказывают, что взаимодействие Λ-Λ является умеренным притяжением. [ 30 ] [ 31 ]

Известны гиперядра, содержащие Ξ-барион. [ нужна ссылка ] Эмпирические исследования и теоретические модели показывают, что Ξ –протонное взаимодействие притягивает, но слабее, чем Λ-нуклонное взаимодействие. [ 30 ] Как и Σ и другие отрицательно заряженные частицы, Ξ также может образовывать экзотический атом. Когда Ξ связан в экзотическом атоме или гиперядре, он быстро распадается на гиперядро ΛΛ или на два Λ-гиперядра путем обмена странного кварка на протон, который высвобождает около 29 МэВ энергии в свободном пространстве: [ б ]

Х + р → Λ + Λ [ 33 ] [ 34 ] [ 25 ]

Ом гиперядра

[ редактировать ]

Гиперядра, содержащие омега-барион (Ω), были предсказаны с помощью решеточной КХД в 2018 году; протон-Ом и Ом-Ом (связанные системы, содержащие два бариона) будут стабильными. дибарионы в частности, ожидается, что [ 35 ] [ 36 ] По состоянию на 2022 год , такие гиперядра не наблюдались ни при каких условиях, но самые легкие такие виды могли возникнуть в результате столкновений тяжелых ионов, [ 37 ] и измерения эксперимента STAR согласуются с существованием дибариона протон-Ω. [ 38 ]

Гиперядра с более высокой странностью

[ редактировать ]

Поскольку Λ электрически нейтрален, а его ядерные силовые взаимодействия притягиваются, прогнозируется, что существуют сколь угодно большие гиперядра с высокой странностью и небольшим суммарным зарядом, включая виды без нуклонов. Энергия связи может достигать 21 МэВ/ А . на барион в многостранных гиперядрах при определенных условиях [ 7 ] по сравнению с 8,80 МэВ/ А для обычного ядра 62 В . [ 39 ] Кроме того, образование Ξ-барионов должно быстро стать энергетически выгодным, в отличие от случая, когда Λ-ов нет, поскольку обмен странностями с нуклоном был бы невозможен из-за принципа запрета Паули. [ 40 ]

Производство

[ редактировать ]

Было разработано несколько способов производства гиперядер путем бомбардировки нормальных ядер.

Обмен и производство странностей

[ редактировать ]

Один из способов производства K мезон обменивает странный кварк на нуклон и превращает его в Λ: [ 41 ]

р + К → Л + п 0
п + К → Л + п

Сечение / образования гиперядра максимально, когда импульс каонного пучка составляет примерно 500 МэВ с . [ 42 ] Существует несколько вариантов этой схемы, в том числе те, в которых падающие каоны либо останавливаются перед столкновением с ядром. [ 41 ]

В редких случаях входящий K вместо этого может образоваться Ξ-гиперядро посредством реакции:

р + К → Х + К + [ 43 ]

Эквивалентная реакция образования странности включает π + мезон реагирует с нейтроном, превращая его в Λ: [ 44 ]

п + п + → Л + К +

Эта реакция имеет максимальное сечение при импульсе пучка 1,05 ГэВ/ с и является наиболее эффективным путем производства Λ-гиперядер, но требует более крупных мишеней, чем методы обмена странностями. [ 44 ]

Упругое рассеяние

[ редактировать ]

Рассеяние электрона на протоне может изменить его на Λ и создать K + : [ 45 ]

п + е → Λ + е + К +

где штрих обозначает рассеянный электрон. Энергию электронного пучка легче настраивать, чем пионного или каонного пучка, что упрощает измерение и калибровку уровней гиперядерной энергии. [ 45 ] Первоначально теоретически предсказанный в 1980-х годах, этот метод был впервые использован экспериментально в начале 2000-х годов. [ 46 ]

Захват Гиперона

[ редактировать ]

Захват Ξ барион ядром может создать Ξ экзотический атом или гиперядро. [ 33 ] При захвате оно превращается в гиперядро ΛΛ или два Λ-гиперядра. [ 47 ] Недостатком является то, что Ξ барион труднее превратить в пучок, чем одиночные странные адроны. [ 48 ] Однако эксперимент в J-PARC, начатый в 2020 году, будет собирать данные о гиперядрах Ξ и ΛΛ с использованием аналогичной безпучковой установки, в которой рассеянный Ξ барионы попадают на эмульсионную мишень. [ 33 ]

Столкновения тяжелых ионов

[ редактировать ]

Похожие виды

[ редактировать ]

Каонные ядра

[ редактировать ]

К мезон может вращаться вокруг ядра экзотического атома, например, каонного водорода . [ 49 ] Хотя К Сильное взаимодействие -протонов в каонном водороде является отталкивающим, [ 50 ] К –ядерное взаимодействие привлекательно для более крупных систем, поэтому этот мезон может перейти в сильносвязанное состояние, тесно связанное с гиперядром; [ 6 ] в частности, К Система –протон-протон экспериментально известна и более прочно связана, чем нормальное ядро. [ 51 ]

Очарованные гиперядра

[ редактировать ]

Ядра, содержащие очаровательный кварк, были предсказаны теоретически с 1977 года. [ 52 ] и описываются как очарованные гиперядра, несмотря на возможное отсутствие странных кварков. [ 53 ] В частности, легчайшие очарованные барионы — барионы Λ c и Σ c , [ с ] предсказано, что они существуют в связанных состояниях в очарованных гиперядрах и могут создаваться в процессах, аналогичных тем, которые используются для создания гиперядер. [ 53 ] Глубина потенциала Λ c в ядерной материи прогнозируется равной 58 МэВ, [ 53 ] но в отличие от Λ-гиперядер, более крупные гиперядра, содержащие положительно заряженный Λ c, будут менее стабильными, чем соответствующие Λ-гиперядра, из-за кулоновского отталкивания . [ 54 ] Разница масс между Λ c и
С +
c
слишком велик для того, чтобы в гиперядрах могло произойти заметное смешивание этих барионов. [ 55 ] Слабые распады очарованных гиперядер имеют сильные релятивистские поправки по сравнению с распадами обычных гиперядер, поскольку энергия, выделяющаяся в процессе распада, сравнима с массой Λ-бариона. [ 56 ]

Антигиперядра

[ редактировать ]

В августе 2024 года коллаборация STAR сообщила о наблюдении самого тяжелого известного ядра антиматерии , антигиперводорода-4. состоящий из одного антипротона , двух антинейтронов и антигиперона . [ 57 ] [ 58 ] [ 59 ]

Антилямбда-гиперон [ 60 ] и антигипертритон [ 61 ] также наблюдались ранее.

См. также

[ редактировать ]
  • Стрейнджлет — гипотетическая форма материи, также содержащая странные кварки.

Примечания

[ редактировать ]
  1. ^ Изоспин ( I ), число, описывающее содержание верхних и нижних кварков в системе, сохраняется в сильном взаимодействии. Поскольку изоспин пиона равен 1, Λ-барион ( I = 0 ) должен стать Σ ( I = 1 ) при испускании пиона. [ 14 ]
  2. ^ Исходный протон и Ξ имеют соответствующие массы примерно 938,3 и 1321,7 МэВ, в то время как исходящие Λ составляют каждый около 1115,7 МэВ; [ 32 ] высвободившаяся энергия равна количеству потерянной массы (умноженное на c 2 ).
  3. ^ Индекс c в символах очарованных барионов указывает на то, что странный кварк в гипероне заменяется очаровательным кварком; верхний индекс, если он присутствует, по-прежнему представляет собой полный заряд бариона.
  1. ^ Перейти обратно: а б Гал, Хангерфорд и Милленер, 2016 г. , с. 2.
  2. ^ Даниш, М.; Пневский, Дж. (март 1953 г.). «Замедленный распад тяжелого ядерного фрагмента: I». Лондонский, Эдинбургский и Дублинский философский журнал и научный журнал . 44 (350): 348–350. дои : 10.1080/14786440308520318 .
  3. ^ Гал, Хангерфорд и Милленер, 2016 , стр. 4.
  4. ^ Толос и Фаббиетти 2020 , с. 29.
  5. ^ Толос и Фаббиетти 2020 , стр. 53–54.
  6. ^ Перейти обратно: а б с д и ж Феличелло, А; Нагаэ, Т. (1 сентября 2015 г.). «Экспериментальный обзор гиперядерной физики: последние достижения и перспективы» . Отчеты о прогрессе в физике . 78 (9): 096301. Бибкод : 2015RPPh...78i6301F . дои : 10.1088/0034-4885/78/9/096301 . ПМИД   26317857 . S2CID   25818699 .
  7. ^ Перейти обратно: а б с К. Саманта, П. Рой Чоудхури и DNBasu (2008). «Лямбда-гиперонический эффект на нормальные капельные линии». Журнал физики Г. 35 (6): 065101–065110. arXiv : 0802.3172 . Бибкод : 2008JPhG...35f5101S . дои : 10.1088/0954-3899/35/6/065101 . S2CID   118482655 .
  8. ^ Брамфилд, Джефф (1 марта 2001 г.). «Невероятное сокращающееся ядро» . Фокус физического обзора . Том. 7, нет. 11.
  9. ^ Танида, К.; Тамура, Х.; Абэ, Д.; Акикава, Х.; Араки, К.; Бханг, Х.; Эндо, Т.; Фуджи, Ю.; Фукуда, Т.; Хашимото, О.; Имаи, К.; Хотчи, Х.; Какигучи, Ю.; Ким, Дж. Х.; Ким, Ю.Д.; Миёси, Т.; Мураками, Т.; Нагаэ, Т.; Ноуми, Х.; Оута, Х.; Одзава, К.; Сайто, Т.; Сасао, Дж.; Сато, Ю.; Сато, С.; Савафта, Род-Айленд; Сэкимото, М.; Такахаши, Т.; Тан, Л.; Ся, Х.Х.; Чжоу, SH; Чжу, Л.Х. (5 марта 2001 г.). «Измерение B(E2) и сжатие гиперядерного размера». Physical Review Letters . 86 (10): 1982–1985. doi : 10.1103/PhysRevLett.86.1982 . PMID   11289835 .
  10. ^ Гал, Хангерфорд и Милленер, 2016 , стр. 18.
  11. ^ К. Саманта (2006). «Формула массы от нормальной до гиперядерной» . В С. Стойке; Л. Траче; Р.Э. Триббл (ред.). Материалы Карпатской летней школы физики 2005 . Всемирная научная . п. 29. ISBN  978-981-270-007-0 .
  12. ^ К. Саманта, П. Рой Чоудхури, DNBasu (2006). «Обобщенная формула массы для нестранных и гиперядер с нарушением симметрии SU (6)». Журнал физики Г. 32 (3): 363–373. arXiv : nucl-th/0504085 . Бибкод : 2006JPhG...32..363S . дои : 10.1088/0954-3899/32/3/010 . S2CID   118870657 . {{cite journal}}: CS1 maint: несколько имен: список авторов ( ссылка )
  13. ^ А.С. Ботвина; Дж. Походзалла (2007). «Производство гиперядер при мультифрагментации материи ядерного зрителя». Физический обзор C . 76 (2): 024909–024912. arXiv : 0705.2968 . Бибкод : 2007PhRvC..76b4909B . дои : 10.1103/PhysRevC.76.024909 . S2CID   119652113 .
  14. ^ Гал, Хангерфорд и Милленер, 2016 , стр. 20.
  15. ^ Перейти обратно: а б Гал, Хангерфорд и Милленер, 2016 г. , стр. 2, 20–21.
  16. ^ Гал, Хангерфорд и Милленер, 2016 , стр. 6.
  17. ^ Толос и Фаббиетти 2020 , с. 50.
  18. ^ Гал, Хангерфорд и Милленер, 2016 , стр. 20–21.
  19. ^ Толос и Фаббиетти 2020 , с. 52.
  20. ^ Умея, А.; Харада, Т. (20 февраля 2009 г.). «Эффект связи Λ–Σ в богатом нейтронами Λ-гиперядре в расчете микроскопической модели оболочки». Physical Review C. 79 ( 2): 024315. arXiv : 0810.4591 . doi : 10.1103/PhysRevC.79.024315 . S2CID   117921775 .
  21. ^ Амслер, К.; и др. (Группа данных о частицах) (2008). "
    л
    »
    (PDF) . Списки частиц. Лаборатория Лоуренса Беркли.
  22. ^ Толос и Фаббиетти 2020 , с. 50–51.
  23. ^ Сато, Ю.; Аджимура, С.; Аоки, К.; Бханг, Х.; Хасэгава, Т.; Хасимото, О.; Хотчи, Х.; Ким, Ю.Д.; Кисимото, Т.; Маэда, К.; Ноуми, Х.; Охта, Ю.; Омата, К.; Оута, Х.; Парк, Х.; Сэкимото, М.; Сибата, Т.; Такахаши, Т.; Юн, М. (9 февраля 2005 г.). «Мезонные и немезонные ширины слабого распада среднетяжелых Λ-гиперядер». Физический обзор C . 71 (2): 025203. arXiv : nucl-ex/0409007v2 . Бибкод : 2005PhRvC..71b5203S . дои : 10.1103/PhysRevC.71.025203 . S2CID   119428665 .
  24. ^ Гал, Хангерфорд и Милленер, 2016 , стр. 17–18.
  25. ^ Перейти обратно: а б Толос и Фаббиетти 2020 , с. 53.
  26. ^ Тиесинга, Эйте; Мор, Питер Дж.; Ньюэлл, Дэвид Б.; Тейлор, Барри Н. (1 сентября 2021 г.). «Рекомендуемые CODATA значения фундаментальных физических констант: 2018» . Журнал физических и химических справочных данных . 50 (3): 033105. Бибкод : 2021JPCRD..50c3105T . дои : 10.1063/5.0064853 . ISSN   0047-2689 . ПМЦ   9890581 . ПМИД   36733295 .
  27. ^ Толос и Фаббиетти 2020 , стр. 52–53.
  28. ^ Коллаборация ALICE (октябрь 2019 г.). " и измерение времени жизни в столкновениях Pb-Pb при s NN = 5,02 ТэВ посредством двухчастичного распада» . Physics Letters B. 797 : 134905. arXiv : 1907.06906 . doi : 10.1016/j.physletb.2019.134905 . S2CID   204776807 .
  29. ^ Гал, Хангерфорд и Милленер, 2016 , стр. 41.
  30. ^ Перейти обратно: а б Толос и Фаббиетти 2020 , стр. 43–45, 59.
  31. ^ Коллаборация ALICE (10 октября 2019 г.). «Исследование Λ–Λ-взаимодействия с фемтоскопическими корреляциями в pp- и p-Pb-столкновениях на БАК» . Буквы по физике Б. 797 : 134822. arXiv : 1905.07209 . Бибкод : 2019PhLB..79734822A . дои : 10.1016/j.physletb.2019.134822 . ISSN   0370-2693 . S2CID   161048820 .
  32. ^ Уоркман, РЛ; и др. (Группа данных о частицах) (8 августа 2022 г.). «Обзор физики элементарных частиц» . Успехи теоретической и экспериментальной физики . 2022 (8): 083C01. дои : 10.1093/ptep/ptac097 . hdl : 11585/900713 .
  33. ^ Перейти обратно: а б с Ёсида, Дж.; и др. (Сотрудничество J-PARC 07) (25 марта 2021 г.). «J-PARC E07: Систематическое исследование системы двойной странности с помощью метода гибридной эмульсии» . Материалы 3-го симпозиума J-PARC (J-PARC2019) . 33 : 011112. Бибкод : 2021jprc.confa1112Y . дои : 10.7566/jpscp.33.011112 . ISBN  978-4-89027-146-7 . S2CID   233692057 .
  34. ^ Гал, Хангерфорд и Милленер, 2016 , стр. 16, 43.
  35. ^ Иритани, Такуми; и др. (Сотрудничество HALQCD) (май 2019 г.). «NОм-дибарион из решетки КХД вблизи физической точки». Буквы по физике Б. 792 : 284–289. arXiv : 1810.03416 . Бибкод : 2019PhLB..792..284I . doi : 10.1016/j.physletb.2019.03.050 . S2CID   102481007 .
  36. ^ Гонгё, Шинья; и др. (Сотрудничество HALQCD) (23 мая 2018 г.). «Самый странный дибарион из решетчатой ​​КХД». Письма о физических отзывах . 120 (21): 212001. arXiv : 1709.00654 . Бибкод : 2018PhRvL.120u2001G . doi : 10.1103/PhysRevLett.120.212001 . ПМИД   29883161 . S2CID   43958833 .
  37. ^ Чжан, Лян; Чжан, Сун; Ма, Ю-Ганг (май 2022 г.). «Рождение ΩNN и ΩΩN в ультрарелятивистских столкновениях тяжелых ионов» . Европейский физический журнал C . 82 (5): 416. arXiv : 2112.02766 . Бибкод : 2022EPJC...82..416Z . doi : 10.1140/epjc/s10052-022-10336-7 . S2CID   244908731 .
  38. ^ Сотрудничество STAR (март 2019 г.). «Корреляционная функция протон-Ом в столкновениях Au + Au при s NN = 200 ГэВ» . Буквы по физике Б. 790 : 490–497. doi : 10.1016/j.physletb.2019.01.055 . hdl : 11368/2940231 . S2CID   127339678 .
  39. ^ «Самые прочно связанные ядра» . гиперфизика.phy-astr.gsu.edu . Проверено 23 октября 2019 г.
  40. ^ Гал, Хангерфорд и Милленер, 2016 , стр. 43.
  41. ^ Перейти обратно: а б Гал, Хангерфорд и Милленер, 2016 г. , стр. 6–10.
  42. ^ Толос и Фаббиетти 2020 , с. 49.
  43. ^ Гал, Хангерфорд и Милленер, 2016 , стр. 16.
  44. ^ Перейти обратно: а б Гал, Хангерфорд и Милленер, 2016 г. , стр. 10–12.
  45. ^ Перейти обратно: а б Гал, Хангерфорд и Милленер, 2016 г. , с. 12.
  46. ^ Накамура, Сатоши Н.; Фуджи, Юу; Цукада, Кё (2013). Прецизионная спектроскопия лямбда-гиперядер с использованием электронных пучков» . Nippon Butsuri Gakkai-Shi . 68 (9): «   584–592 .
  47. ^ Гал, Хангерфорд и Милленер, 2016 , стр. 16,43.
  48. ^ Толос и Фаббиетти 2020 , с. 43.
  49. ^ Ивасаки, М.; Хаяно, РС; Ито, ТМ; Накамура, С.Н.; Терада, TP; Гилл, доктор медицинских наук; Ли, Л.; Олин, А.; Саломон, М.; Йен, С.; Бартлетт, К.; Бир, Джорджия; Мейсон, Г.; Трейлинг, Г.; Оута, Х.; Танигучи, Т.; Ямасита, Ю.; Секи, Р. (21 апреля 1997 г.). «Наблюдение рентгеновских лучей каонного водорода Kα». Письма о физических отзывах . 78 (16): 3067–3069. Бибкод : 1997PhRvL..78.3067I . doi : 10.1103/PhysRevLett.78.3067 .
  50. ^ Баззи, М.; Бир, Г.; Бомбелли, Л.; Брагадереано, AM; Карнелли, М.; Корради, Г.; Курчано (Петраску), К.; д'Уффици, А.; Фиорини, Дж.; Фриззи, Т.; Гио, Ф.; Джиролами, Б.; Гуаральдо, К.; Хаяно, РС; Илиеску, М.; Ишиватари, Т.; Ивасаки, М.; Кинле, П.; Леви Сандри, П.; Лонгони, А.; Лучерини, В.; Мартон, Дж.; Окада, С.; Пьетреану, Д.; Понта, Т.; Риццо, А.; Ромеро Видаль, А.; Скордо, А.; Ши, Х.; Сирги, Д.Л.; Сирги, Ф.; Тацуно, Х.; Тудораш, А.; Тудораче, В.; Васкес Досе, О.; Видманн, Э.; Змескал, Дж. (октябрь 2011 г.). «Новое измерение рентгеновских лучей каонного водорода». Буквы по физике Б. 704 (3): 113–117. arXiv : 1105.3090 . Бибкод : 2011PhLB..704..113S . дои : 10.1016/j.physletb.2011.09.011 . S2CID   118473154 .
  51. ^ Сакума, Ф.; и др. (декабрь 2021 г.). «Последние результаты и будущие перспективы каонных ядер в J-PARC». Системы малого числа тел . 62 (4): 103. arXiv : 2110.03150 . Бибкод : 2021FBS....62..103S . дои : 10.1007/s00601-021-01692-3 . S2CID   238419423 .
  52. ^ Дувр, CB; Кахана, SH (12 декабря 1977 г.). «Возможность очарованных гиперядер». Письма о физических отзывах . 39 (24): 1506–1509. Бибкод : 1977PhRvL..39.1506D . дои : 10.1103/PhysRevLett.39.1506 .
  53. ^ Перейти обратно: а б с Крейн, Гастао (2019). «Очарованные гиперядра и связанная с ядром чармония». Центральноевропейский симпозиум по теплофизике 2019 (Цест) . Том. 2133. с. 020022. дои : 10.1063/1.5118390 . S2CID   201510645 .
  54. ^ Гювен, Х.; Бозкурт, К.; Хан, Э.; Маргерон, Дж. (10 декабря 2021 г.). «Свойства основного состояния очарованных гиперядер в рамках подхода среднего поля». Физический обзор C . 104 (6): 064306. arXiv : 2106.04491 . Бибкод : 2021PhRvC.104f4306G . дои : 10.1103/PhysRevC.104.064306 . S2CID   235368356 .
  55. ^ Виданья, И.; Рамос, А.; Хименес-Техеро, CE (23 апреля 2019 г.). «Очарованные ядра в рамках микроскопического подхода многих тел». Физический обзор C . 99 (4): 045208. arXiv : 1901.09644 . Бибкод : 2019PhRvC..99d5208V . дои : 10.1103/PhysRevC.99.045208 . S2CID   119100085 .
  56. ^ Фонтура, CE; Крмпотич, Ф; Галеон, AP; Конти, К. Де; Крейн, Г. (1 января 2018 г.). «Немезонный слабый распад очарованных гиперядер». Журнал физики G: Ядерная физика и физика элементарных частиц . 45 (1): 015101. arXiv : 1711.04579 . Бибкод : 2018JPhG...45a5101F . дои : 10.1088/1361-6471/aa982a . S2CID   119184293 .
  57. ^ Абдулхамид, Мичиган; Абуна, Бельгия; Адам, Дж.; Адамчик, Л.; Адамс, младший; Аггарвал, И.; Аггарвал, ММ; Ахаммед З.; Ашенауэр, ЕС; Аслам, С.; Атчисон, Дж.; Байрати, В.; Капитан Дж. Дж. Болл; Бариш, К.; Беллуайд, Р. (21 августа 2024 г.). "Наблюдение гиперядра антивещества $${}_{\bar{{\boldsymbol{\Lambda }}}}{}^{{\bf{4}}}\bar{{\bf{H}}}$$ " . Природа : 1–6. дои : 10.1038/s41586-024-07823-0 . ISSN   1476-4687 .
  58. ^ опубликовано, Бен Тернер (21 августа 2024 г.). «Самая тяжелая частица антивещества, когда-либо обнаруженная, может хранить тайну происхождения нашей Вселенной» . www.livscience.com . Проверено 26 августа 2024 г.
  59. ^ Эгеде, Ульрик (21 августа 2024 г.). «Наблюдение самой тяжелой антиматерии позволит уточнить цифры для поиска темной материи» . Разговор . Проверено 26 августа 2024 г.
  60. ^ Проуз, диджей; Бальдо-Цеолин, М. (1 сентября 1958 г.). «Анти-лямбда-гиперон» . Письма о физических отзывах . 1 (5): 179–180. дои : 10.1103/PhysRevLett.1.179 . ISSN   0031-9007 .
  61. ^ Коллаборация STAR; Абелев Б.И.; Аггарвал, ММ; Ахаммед З.; Алахвердянц, А.В.; Алексеев И.; Андерсон, Б.Д.; Архипкин Д.; Аверичев Г.С.; Балевски Дж.; Барнби, Лос-Анджелес; Баумгарт, С.; Бивис, доктор медицинских наук; Беллвид, Р.; Бетанкур, MJ (2 апреля 2010 г.). «Наблюдение гиперядра антиматерии» . Наука . 328 (5974): 58–62. дои : 10.1126/science.1183980 . ISSN   0036-8075 .
Arc.Ask3.Ru: конец переведенного документа.
Arc.Ask3.Ru
Номер скриншота №: 81ebcf8a2c69351d245f93e873645ca0__1724709960
URL1:https://arc.ask3.ru/arc/aa/81/a0/81ebcf8a2c69351d245f93e873645ca0.html
Заголовок, (Title) документа по адресу, URL1:
Hypernucleus - Wikipedia
Данный printscreen веб страницы (снимок веб страницы, скриншот веб страницы), визуально-программная копия документа расположенного по адресу URL1 и сохраненная в файл, имеет: квалифицированную, усовершенствованную (подтверждены: метки времени, валидность сертификата), открепленную ЭЦП (приложена к данному файлу), что может быть использовано для подтверждения содержания и факта существования документа в этот момент времени. Права на данный скриншот принадлежат администрации Ask3.ru, использование в качестве доказательства только с письменного разрешения правообладателя скриншота. Администрация Ask3.ru не несет ответственности за информацию размещенную на данном скриншоте. Права на прочие зарегистрированные элементы любого права, изображенные на снимках принадлежат их владельцам. Качество перевода предоставляется как есть. Любые претензии, иски не могут быть предъявлены. Если вы не согласны с любым пунктом перечисленным выше, вы не можете использовать данный сайт и информация размещенную на нем (сайте/странице), немедленно покиньте данный сайт. В случае нарушения любого пункта перечисленного выше, штраф 55! (Пятьдесят пять факториал, Денежную единицу (имеющую самостоятельную стоимость) можете выбрать самостоятельно, выплаичвается товарами в течение 7 дней с момента нарушения.)