Странность и кварк-глюонная плазма

См. Также: Странность

В ядерной физике высоких энергий образование странностей в столкновениях релятивистских тяжелых ионов является признаком и диагностическим инструментом формирования и свойств кварк-глюонной плазмы (КГП). В отличие от верхних и нижних кварков , из которых состоит повседневная материя, более тяжелые кварки, такие как странный и очаровательный, обычно приближаются к химическому равновесию в процессе динамической эволюции. КГП (также известная как кварковая материя ) представляет собой взаимодействующую локализованную совокупность кварков и глюонов , находящихся в тепловом (кинетическом) и не обязательно химическом (по содержанию) равновесии. Слово «плазма» сигнализирует о том, что цветные заряженные частицы (кварки и/или глюоны) способны двигаться в объеме, занимаемом плазмой. Множество странных кварков образуется в процессах парного рождения при столкновениях компонентов плазмы, создавая химическое равновесие содержания. Доминирующий механизм образования включает глюоны, присутствующие только тогда, когда материя превратилась в кварк-глюонную плазму. Когда кварк-глюонная плазма в процессе распада распадается на адроны , высокая доступность странных антикварков помогает производить антивещество, содержащее множество странных кварков, что в противном случае образуется редко. Аналогичные соображения в настоящее время принимаются и в отношении более тяжелых аромат очарования , который создается в начале процесса столкновения при первых взаимодействиях и изобилует только в высокоэнергетической среде ЦЕРН Большого адронного коллайдера .

Кварк-глюонная плазма в ранней Вселенной и в лаборатории

Столкновение двух высокоэнергетических ядер создает чрезвычайно плотную среду, в которой кварки и глюоны могут в течение коротких мгновений взаимодействовать как свободные частицы. Столкновения происходили на таких экстремальных скоростях, что ядра «сжимались» из-за лоренцевского сокращения .

Свободные кварки, вероятно, существовали в экстремальных условиях очень ранней Вселенной примерно до 30 микросекунд после Большого взрыва. в очень горячем газе свободных кварков, антикварков и глюонов. Этот газ называется кварк-глюонной плазмой (КГП), поскольку заряд взаимодействия кварков ( цветной заряд ) подвижен, а кварки и глюоны движутся вокруг. Это возможно, потому что при высокой температуре ранняя Вселенная находится в другом состоянии вакуума , в котором обычная материя не может существовать, но могут существовать кварки и глюоны; они деконфайнментированы (способны существовать независимо как отдельные несвязанные частицы). Чтобы воссоздать эту деконфузированную фазу материи в лаборатории, необходимо превысить минимальную температуру или ее эквивалент — минимальную плотность энергии . Ученые достигают этого, используя столкновения частиц на чрезвычайно высоких скоростях, когда энергия, выделяемая при столкновении, может поднять энергию субатомных частиц до чрезвычайно высокого уровня, достаточного для того, чтобы на короткое время образовалось небольшое количество кварк-глюонной плазмы, которую можно изучить в лабораторные эксперименты в течение немногим более времени, чем нужно свету, чтобы пересечь огненный шар QGP, то есть около 10 ⁻²² с. По прошествии этого короткого времени горячая капля кварковой плазмы испаряется в процессе, называемом адронизацией . Это так, поскольку практически все компоненты КГП вытекают с релятивистской скоростью. Таким образом можно изучать условия, подобные тем, что были в ранней Вселенной в возрасте 10–40 микросекунд.

Об открытии этого нового состояния вещества QGP было объявлено в ЦЕРН. и в Брукхейвенской национальной лаборатории (BNL). Подготовительные работы, позволившие сделать эти открытия, проводились в Объединенном институте ядерных исследований (ОИЯИ) и Национальной лаборатории Лоуренса Беркли (LBNL) на Бевалаке . В стадии строительства находятся новые экспериментальные установки: FAIR в Центре исследований тяжелых ионов имени Гельмгольца (GSI) GSI и NICA в ОИЯИ. Странность как признак QGP была впервые исследована в 1983 году. В настоящее время собираются всесторонние экспериментальные данные о его свойствах. Последние работы коллаборации ALICE в ЦЕРНе открыл новый путь к изучению КГП и образования странностей в pp-столкновениях очень высоких энергий.

Странности в кварк-глюонной плазме

Диагностику и изучение свойств кварк-глюонной плазмы можно провести, используя кварки, которых нет в видимой вокруг нас материи. Экспериментальные и теоретические работы основаны на идее усиления странности. Это была первая наблюдаемая кварк-глюонная плазма, предложенная в 1980 году Иоганном Рафельски и Рольфом Хагедорном . В отличие от верхних и нижних кварков, странные кварки не вступают в реакцию сталкивающихся ядер. Следовательно, любые странные кварки или антикварки, наблюдаемые в экспериментах, были «свеже» созданы из кинетической энергии сталкивающихся ядер, а катализатором были глюоны. Удобно, что масса странных кварков и антикварков эквивалентна температуре или энергии, при которой протоны, нейтроны и другие адроны растворяются в кварки. Это означает, что обилие странных кварков чувствительно к условиям, структуре и динамике фазы деконфайнмента материи, и если их число велико, можно предположить, что условия деконфайнмента достигнуты. Еще более сильным признаком повышения странности является резко возросшее образование странных антибарионов . Ранний всесторонний обзор странности как признака QGP был представлен Кохом, Мюллером и Рафельски. который был недавно обновлен. Обилие произведенных странных антибарионов, и в частности антиомега ${\bar {\Omega }}({\bar {s}}{\bar {s}}{\bar {s}})$, позволило отличить полностью деконфицированный большой домен QGP из моделей переходных коллективных кварков, таких как модель цветной веревки, предложенная Биро, Нильсеном и Ноллом. Относительное обилие $\phi (s{\bar {s}})/{\bar {\Xi }}({\bar {q}}{\bar {s}}{\bar {s}})$ решает вопросы, поднимаемые канонической моделью повышения странности.

Равновесие странностей в кварк-глюонной плазме.

Нельзя считать, что при всех условиях выход странных кварков находится в тепловом равновесии. В общем, состав кваркового аромата плазмы меняется в течение ее сверхкороткого времени жизни, поскольку внутри готовятся новые ароматы кварков, такие как странные. Верхние и нижние кварки, из которых состоит обычная материя, легко образуются в виде пар кварк-антикварк в горячем огненном шаре, поскольку они имеют малую массу. С другой стороны, следующий легчайший аромат кварков — странные кварки — достигнет своего высокого термического содержания в кварк-глюонной плазме при условии, что будет достаточно времени и температура будет достаточно высокой. В этой работе была развита кинетическая теория образования странности, предложенная Т. Биро и Дж. Зиманьи, которые продемонстрировали, что странные кварки не могут быть созданы достаточно быстро только за счет кварк-антикварковых реакций. Был предложен новый механизм, действующий только в QGP.

Слияние глюонов в странности

Диаграммы Фейнмана низшего порядка по константе сильной связи $\alpha _{s}$ процессы производства странностей: глюонный синтез, вверху, доминируют над производством легких кварков.

Уравновешивание выхода странностей в КГП возможно только благодаря новому процессу, глюонному синтезу, как показали Рафельски и Мюллер . В верхней части диаграммы Фейнмана показаны новые процессы слияния глюонов: глюоны представляют собой волнистые линии; странные кварки — сплошные линии; время течет слева направо. Нижний раздел представляет собой процесс, в котором пара более тяжелых кварков возникает из пары более легких кварков, показанных пунктирными линиями. Процесс глюонного синтеза происходит почти в десять раз быстрее, чем процесс странности, основанный на кварках, и позволяет достичь высокого теплового выхода, которого не удалось бы достичь в процессе, основанном на кварках, во время «микровзрыва».

Соотношение вновь произведенных ${\bar {s}}s$ пары с нормализованными парами легких кварков ${\bar {u}}u+{\bar {d}}d/2$— коэффициент Вроблевского — считается мерой эффективности производства странностей. Это соотношение увеличивается более чем вдвое при столкновениях тяжелых ионов. обеспечивая модельно-независимое подтверждение нового механизма создания странностей, действующего в столкновениях, порождающих КГП.

Что касается очарования и нижнего вкуса : глюонные столкновения здесь происходят в фазе тепловой материи и, таким образом, отличаются от высокоэнергетических процессов, которые могут возникнуть на ранних стадиях столкновений, когда ядра сталкиваются друг с другом. Там преимущественно образуются более тяжелые, шармовые и нижние кварки. Исследование релятивистских ядерных (тяжелых ионов) столкновений очарованных, а вскоре и нижних адронных частиц, помимо странности, обеспечит дополнительное и важное подтверждение механизмов образования, эволюции и адронизации кварк-глюонной плазмы в лаборатории.

Странность (и очарование) адронизации

Иллюстрация двухэтапного процесса рождения странных антибарионов, ключевого признака КГП: странность возникает внутри огненного шара, а затем в независимом процессе при адронизации несколько (анти)странных кварков образуют (анти)барионы. Производство тройного странного $\Omega$ и ${\bar {\Omega }}$ на сегодняшний день является самым сильным свидетельством формирования QGP.

Эти вновь приготовленные странные кварки попадают во множество различных конечных частиц, которые возникают при распаде горячего кварк-глюонного плазменного огненного шара (см. схему различных процессов на рисунке). Учитывая готовый запас антикварков в «огненном шаре», можно также обнаружить множество частиц антивещества, содержащих более одного странного кварка. С другой стороны, в системе, включающей каскад нуклон-нуклонных столкновений, многостранная антиматерия образуется реже, учитывая, что в одном и том же процессе столкновения должно произойти несколько относительно маловероятных событий. По этой причине можно ожидать, что выход многостранных частиц антивещества, образующихся в присутствии кварковой материи, будет увеличен по сравнению с обычными сериями реакций. Странные кварки также связываются с более тяжелыми шармами и нижними кварками, которым тоже нравится связываться друг с другом. Таким образом, в присутствии большого числа этих кварков могут быть созданы весьма необычно многочисленные экзотические частицы; некоторые из которых никогда раньше не наблюдались. Так должно быть и в предстоящем исследовании на новом Большом адронном коллайдере в ЦЕРН частиц, компонентами которых являются очаровательные и странные кварки и даже нижние кварки.

Странный адронный распад и наблюдение

Универсальность поперечных масс-спектров странных барионов и антибарионов, измеренная коллаборацией CERN-WA97. Столкновения при энергии 158 А ГэВ. Эти результаты показывают, что все эти частицы рождаются во взрывном адронизирующем огненном шаре (КГП) и не подвергаются дальнейшему взаимодействию после образования. Таким образом, этот ключевой результат показывает формирование нового состояния материи, о котором было объявлено в ЦЕРНе в феврале 2000 года.

Странные кварки по своей природе радиоактивны и распадаются в результате слабых взаимодействий на более легкие кварки за время, чрезвычайно длительное по сравнению со временем ядерных столкновений. Это позволяет относительно легко обнаружить странные частицы по следам, оставленным продуктами их распада. Рассмотрим в качестве примера распад отрицательно заряженного $\Xi$ барион (зеленый на рисунке, dss) в отрицательный пион (
в
г) и нейтральный $\Lambda$ (удс) барион . Впоследствии $\Lambda$ распадается на протон и еще один отрицательный пион. В общем, это признак распада $\Xi$. Хотя отрицательный $\Omega$ (sss) барион имеет аналогичную топологию распада в конечном состоянии, его можно четко отличить от $\Xi$ потому что продукты его распада разные.

Измерение обильного образования $\Xi$ (УСС/ДСС), $\Omega$ (sss) и особенно их античастицы являются важным краеугольным камнем утверждения о том, что кварк-глюонная плазма образовалась. Это обильное образование часто представляют в сравнении с масштабированным ожиданием обычных протон-протонных столкновений; однако такое сравнение не является необходимым шагом ввиду больших абсолютных показателей доходности, которые не соответствуют ожиданиям традиционных моделей. Общий выход странностей также больше, чем ожидалось, если была достигнута новая форма материи. Однако, учитывая, что легкие кварки также образуются в процессах глюонного синтеза, можно ожидать увеличения производства всех адронов. Изучение относительных выходов странных и нестранных частиц дает информацию о конкуренции этих процессов и, следовательно, о механизме реакции образования частиц.

Систематика создания странной материи и антиматерии

Увеличение выхода антибарионов увеличивается с увеличением количества вновь образовавшихся кварков (s, anti-s, anti-q) и размера сталкивающейся системы, представленной количеством нуклонов, «поврежденных = раненых» при столкновении релятивистских тяжелых ионов. Результаты SPS, RHIC и ALICE показаны как функция масштабированных участвующих нуклонов — это представляет собой остаточное улучшение после удаления масштабирования с учетом количества участников.

Работы Коха, Мюллера, Рафельского. предсказывает, что в процессе адронизации кварк-глюонной плазмы усиление для каждого вида частиц увеличивается с увеличением странности частицы. Было измерено усиление частиц, несущих один, два и три странных или антистранных кварка, и этот эффект был продемонстрирован экспериментом CERN WA97. как раз к объявлению ЦЕРН в 2000 году о возможном образовании кварк-глюонной плазмы в своих экспериментах. Эти результаты были разработаны преемницей коллаборации NA57. как показано в усилении антибарионной фигуры. Постепенное увеличение усиления в зависимости от переменной, представляющей количество ядерной материи, участвующей в столкновениях, и, следовательно, в зависимости от геометрической центральности ядерного столкновения, сильно отдает предпочтение источнику кварк-глюонной плазмы по сравнению с реакциями с нормальной материей.

Аналогичное улучшение было получено в ходе эксперимента STAR в RHIC . Здесь рассматриваются результаты, полученные при двух сталкивающихся системах при энергии 100 А ГэВ в каждом пучке: красным — более тяжелые столкновения золота с золотом, а синим — меньшие столкновения меди с медью. Энергия в RHIC в 11 раз больше в системе отсчета CM по сравнению с более ранними работами в ЦЕРНе. Важным результатом является то, что усиление, наблюдаемое с помощью STAR, также увеличивается с увеличением числа участвующих нуклонов. Мы также отмечаем, что для наиболее второстепенных событий с наименьшим количеством участников медные и золотые системы демонстрируют при одинаковом количестве участников такое же улучшение, как и ожидалось.

Еще одна примечательная особенность этих результатов при сравнении CERN и STAR заключается в том, что увеличение имеет одинаковую величину для совершенно разных энергий столкновения, доступных в реакции. Эта почти энергетическая независимость усиления также согласуется с подходом кварк-глюонной плазмы относительно механизма образования этих частиц и подтверждает, что кварк-глюонная плазма создается в широком диапазоне энергий столкновений, весьма вероятно, как только будет достигнут минимальный энергетический порог. превысило.

АЛИСА: Разрешение остающихся вопросов о странности как признаке кварк-глюонной плазмы

Результаты LHC-ALICE для $({\bar {\Xi }}+\Xi /\phi )$ полученные в трех различных системах столкновений при максимально доступной энергии в зависимости от множественности образующихся заряженных адронов.

Отношение к пиону интегральных выходов для $p,K_{s}^{0},\Lambda ,\phi ,\Xi$ и $\Omega$. Эволюция с множественностью на средней скорости, $\operatorname {d} \!N_{ch}/\operatorname {d} \!\eta _{<0.5}$, сообщается для нескольких систем и энергий, в том числе pp при ${\sqrt {s}}=7$ ТэВ, p-Pb при ${\sqrt {s_{\operatorname {N} \!\operatorname {N} \!}}}=5.02$ ТэВ, а также предварительные результаты ALICE для pp при ${\sqrt {s}}=13$ ТэВ, Xe–Xe при ${\sqrt {s_{\operatorname {N} \!\operatorname {N} \!}}}=5.44$ ТэВ и Pb–Pb при ${\sqrt {s_{\operatorname {N} \!\operatorname {N} \!}}}=5.02$ ТэВ включены для сравнения. Столбики ошибок показывают статистическую неопределенность, тогда как пустые клетки показывают общую систематическую неопределенность.

Очень высокая точность спектров (странных) частиц и большой охват поперечного импульса, о которых сообщает коллаборация ALICE на Большом адронном коллайдере (LHC), позволяют углубленно исследовать сохраняющиеся проблемы, которые всегда сопровождают новую физику, и в данном случае, в частности, вопросы, связанные с странная подпись. Среди наиболее обсуждаемых проблем был вопрос, увеличивается ли количество образующихся частиц или подавляется базовый уровень сравнения. Подавление ожидается, когда отсутствующее в противном случае квантовое число, такое как странность, возникает редко. Эту ситуацию признал Хагедорн в своем раннем анализе образования частиц. и решена Рафельски и Даносом. В этой работе было показано, что даже если родиться всего несколько новых пар странных частиц, эффект исчезает. Однако этот вопрос был возобновлен Hamieh et al. который утверждал, что, возможно, небольшие тома в QGP имеют значение. Этот аргумент можно разрешить, исследуя конкретные чувствительные экспериментальные признаки, например, соотношение двойных странных частиц разных типов, например, выход $ssq$ ( $\Xi$) по сравнению с ${\bar {s}}s$( $\phi$). Эксперимент ALICE получил это соотношение для нескольких систем столкновений в широком диапазоне объемов адронизации , описываемых общей множественностью образующихся частиц. Результаты показывают, что это соотношение принимает ожидаемое значение для большого диапазона объемов (два порядка). При небольшом объеме или множественности частиц кривая показывает ожидаемое снижение: $ssq$ ( $\Xi$) должно быть меньше по сравнению с ${\bar {s}}s$( $\phi$), поскольку количество образующихся странных пар уменьшается и, следовательно, становится легче создавать ${\bar {s}}s$( $\phi$) по сравнению с $ssq$ ( $\Xi$), для которого требуется сделать минимум две пары. Однако мы также видим рост при очень большом объеме — это эффект на уровне одного-двух стандартных отклонений. Подобные результаты уже были признаны ранее Petran et al.

Еще один высоко оцененный ALICE результат является наблюдение такого же усиления странности не только при AA (ядро-ядро), но также при pA-(протон-ядро) и pp-столкновениях (протон-протон), когда выходы образования частиц представлены как функция множественности, что как отмечалось, соответствует доступному объему адронизации. Результаты ALICE демонстрируют плавную объемную зависимость общего выхода всех изученных частиц от объема, дополнительное «каноническое» подавление отсутствует. Это так, поскольку выход странных пар в QGP достаточно высок и хорошо отслеживает ожидаемое увеличение численности по мере увеличения объема и продолжительности жизни QGP. Это увеличение несовместимо с гипотезой о том, что для всех объемов реакции QGP всегда находится в химическом (выходе) равновесии странности. Вместо этого это подтверждает теоретическую кинетическую модель, предложенную Рафельским и Мюллером . Появление QGP в pp-столкновениях не все ожидали, но это не должно быть сюрпризом. Начало деконфайнмента, естественно, является функцией как энергии, так и размера системы столкновений. Тот факт, что при экстремальных энергиях БАКа мы пересекаем эту границу и в экспериментах с мельчайшими элементарными столкновительными системами, такими как pp, подтверждает неожиданную силу процессов, приводящих к образованию КГП. Начало деконфайнмента в pp и других «малых» системных коллизиях остается активной темой исследований.

Помимо странности, большим преимуществом, предлагаемым энергетическим диапазоном БАКа, является обильное очарование и приятный вкус . Когда образуется КГП, эти кварки окружены высокой плотностью присутствующих странностей. Это должно привести к обильному производству экзотических тяжелых частиц, например
Д
_с . Вероятно появление и других частиц с тяжелым ароматом, некоторые из которых в настоящее время даже не обнаружены.

Столкновения S–S и SW–W в SPS-CERN с энергией снаряда 200 ГэВ на нуклон на неподвижной мишени

Иллюстрация самоанализирующегося распада странного адрона: двойной странный $\Xi ^{-}$ распадается, образуя $\pi ^{-}$ и невидимый $\Lambda$ который распадается с образованием характерной V-сигнатуры ( $\pi ^{-}$и п). Эта фигура создана на основе реальной фотографии, сделанной в эксперименте NA35 CERN. Более подробная информация на стр. 28 в Летессье и Рафельски.

Количественное сравнение ${\bar {\Lambda }}$ урожайность, создаваемая в S–S, с урожайностью в увеличенном масштабе p–p (квадратики) столкновения в зависимости от быстроты. Столкновения при 200 А ГэВ.

Оглядываясь назад на начало программы тяжелых ионов ЦЕРН, можно увидеть фактические объявления об открытиях кварк-глюонной плазмы. ЦЕРН -NA35 и ЦЕРН-WA85 объявлено об экспериментальном сотрудничестве ${\bar {\Lambda }}$ Образование в реакциях тяжелых ионов в мае 1990 года на конференции Quark Matter Conference, Ментон , Франция . Данные указывают на значительное усиление производства этой частицы антивещества, состоящей из одного антистранного кварка, а также антиверхних и антинижних кварков. Все три составляющие ${\bar {\Lambda }}$ частицы образуются вновь в ходе реакции. Результаты WA85 согласовались с теоретическими предсказаниями. В опубликованном отчете WA85 интерпретировала свои результаты как QGP. Данные NA35 имели большие систематические ошибки, которые были исправлены в последующие годы. Более того, сотрудничество необходимо для оценки пп-фона. Эти результаты представлены как функция переменной быстроты , которая характеризует скорость источника. Пик излучения указывает на то, что дополнительно образовавшиеся частицы антивещества возникают не от самих сталкивающихся ядер, а от источника, движущегося со скоростью, соответствующей половине скорости падающего ядра, являющегося общим центром импульса систем отсчёта. эталонный источник, образующийся при столкновении обоих ядер, то есть горячий огненный шар кварк-глюонной плазмы.

Хорн в соотношении K → π и начало деконфайнмента

См. Также: Начало деконфайнмента

Отношение средних множественностей положительно заряженных каонов и пионов в зависимости от энергии столкновения при столкновениях двух свинца ядер и протон -протонных взаимодействиях.

Один из наиболее интересных вопросов заключается в том, существует ли порог энергии реакции и/или размера объема, который необходимо превысить, чтобы образовалась область, в которой кварки могут свободно перемещаться. Естественно ожидать, что если такой порог существует, то выходы/отношения частиц, которые мы показали выше, должны указывать на это. Одной из наиболее доступных подписей будет относительный коэффициент доходности Каона . Возможная структура была предсказана, и действительно, неожиданная структура видна в соотношении частиц, содержащих положительный каон K (включая анти-s-кварки и ап-кварки) и положительные пионные частицы, как видно на рисунке (сплошные символы). О росте и падении (квадратные символы) этого отношения сообщает CERN NA49 . Причина, по которой частицы отрицательного каона не обладают этой особенностью «рога», заключается в том, что s-кварки предпочитают адронизироваться, связанные с лямбда-частицей, где наблюдается соответствующая структура. Точки данных BNL–RHIC–STAR (красные звезды) на рисунке согласуются с данными ЦЕРН.

Ввиду этих результатов цель текущего эксперимента NA61/SHINE в CERN SPS и предлагаемого низкоэнергетического эксперимента в BNL RHIC , где, в частности, детектор STAR может искать начало образования кварк-глюонной плазмы в зависимости от энергии в область, где виден максимум рупора, чтобы улучшить понимание этих результатов и записать поведение других связанных наблюдаемых кварк-глюонной плазмы.

Перспективы

Образование странностей и их диагностический потенциал как признака кварк-глюонной плазмы обсуждаются уже почти 30 лет. Теоретические работы в этой области сегодня сосредоточены на интерпретации общих данных о рождении частиц и выводе результирующих свойств объема кварк-глюонной плазмы во время распада. Глобальное описание всех рождающихся частиц можно попытаться основываясь на картине адронизирующей горячей капли кварк-глюонной плазмы или, альтернативно, на картине ограниченной и уравновешенной адронной материи. В обоих случаях данные описываются в рамках статистической модели теплового производства, но существенные различия в деталях различают природу источника этих частиц. Экспериментальные группы, работающие в этой области, также любят разрабатывать свои собственные модели анализа данных, и сторонний наблюдатель видит множество различных результатов анализа. Существует до 10–15 различных видов частиц, которые следуют шаблону, предсказанному для КГП, в зависимости от энергии реакции, центральности реакции и содержания странности. При еще более высоких энергиях LHC насыщение выхода странности и связывание с тяжелым ароматом открывают новые экспериментальные возможности.

Конференции и встречи

Ученые, изучающие странность как признак кварк-глюонной плазмы, представляют и обсуждают свои результаты на специализированных встречах. Хорошо зарекомендовала себя серия «Международных конференций по странностям кварковой материи», впервые организованная в Тусоне , штат Аризона , в 1995 году. Последняя конференция, состоявшаяся 10–15 июня 2019 г., прошла в Бари, Италия, и собрала около 300 участников. Более общим местом проведения является конференция Quark Matter, которая в последний раз проходила 3–9 сентября 2023 года в Хьюстоне , США , собрав около 800 участников.

Дальнейшее чтение

• Краткая история поиска критических структур в столкновениях тяжелых ионов, Марек Газджицкий, Марк Горенштейн, Питер Сейбот, 2020.
• Открытие кварк-глюонной плазмы: дневники странностей, Иоганн Рафельски, 2020.
• Четыре эксперимента с тяжелыми ионами в CERN-SPS: путешествие по воспоминаниям, Эмануэле Кверси, 2012 г.
• Об истории образования множества частиц в столкновениях высоких энергий, Марек Газджицкий, 2012.
• Странность и кварк-глюонная плазма: тридцать лет открытий, Берндт Мюллер, 2012.

См. также

• Кварк-глюонная плазма
• Кварковая материя
• Адронизация
• Стрэнджлет
• Странная частица

Ссылки

{{|}}