излучательная способность

Излучательная способность поверхности материала – это его эффективность в излучении энергии в виде теплового излучения . Тепловое излучение — это электромагнитное излучение , которое чаще всего включает в себя как видимое излучение (свет), так и инфракрасное излучение, невидимое человеческим глазом. Часть теплового излучения очень горячих предметов (см. фотографию) легко видна глазу.

Излучательная способность поверхности зависит от ее химического состава и геометрической структуры. Количественно это отношение теплового излучения поверхности к излучению идеально черной поверхности при той же температуре, определяемое законом Стефана-Больцмана . (Сравнение с законом Планка используется, если речь идет об определенных длинах волн теплового излучения.) Отношение варьируется от 0 до 1.

Поверхность идеально черного тела (с коэффициентом излучения 1) излучает тепловое излучение с мощностью примерно 448 Вт на квадратный метр (Вт/м2). ²) при комнатной температуре 25 ° C (298 K; 77 ° F).

Объекты обычно имеют коэффициент излучения менее 1,0 и излучают излучение с соответственно более низкой скоростью. ^[1]

Однако частицы длин волн и субволновых масштабов, ^[2] метаматериалы , ^[3] и другие наноструктуры ^[4] может иметь коэффициент излучения больше 1.

Практическое применение [ править ]

Коэффициенты излучения важны в различных контекстах:

Утепленные окна: Теплые поверхности обычно охлаждаются непосредственно воздухом, но они также охлаждаются за счет теплового излучения. Этот второй механизм охлаждения важен для простых стеклянных окон, коэффициент излучения которых близок к максимально возможному значению 1,0. «Low-E окна» с прозрачными низкоэмиссионными покрытиями излучают меньше теплового излучения, чем обычные окна. ^[5] Зимой эти покрытия могут вдвое снизить скорость потери тепла окном по сравнению со стеклянным окном без покрытия. ^[6]

Солнечные коллекторы тепла: Аналогично, солнечные коллекторы теряют тепло, испуская тепловое излучение. Усовершенствованные солнечные коллекторы имеют селективные поверхности с очень низким коэффициентом излучения. Эти коллекторы тратят очень мало солнечной энергии за счет излучения теплового излучения. ^[7]
Тепловая защита: Для защиты конструкций от высоких температур поверхности, таких как многоразовые космические корабли или гиперзвуковые самолеты, на поверхность изоляционной керамики наносят высокоэмиссионные покрытия (ВЭК) со значениями коэффициента излучения около 0,9. ^[8] Это облегчает радиационное охлаждение и защиту основной структуры и является альтернативой абляционным покрытиям, используемым в одноразовых возвращаемых капсулах .
Пассивное дневное радиационное охлаждение: Пассивные радиационные охладители в дневное время используют чрезвычайно низкую температуру космического пространства (~ 2,7 К) для выделения тепла и снижения температуры окружающей среды, не требуя при этом нулевых затрат энергии. ^[9] Эти поверхности сводят к минимуму поглощение солнечной радиации , уменьшая приток тепла и максимизируя излучение теплового излучения LWIR. ^[10] Это было предложено как решение проблемы глобального потепления. ^[11]
Планетарные температуры: Планеты являются крупными коллекторами солнечной энергии. Температура поверхности планеты определяется балансом между теплом, поглощаемым планетой от солнечного света, теплом, излучаемым ее ядром, и тепловым излучением, излучаемым обратно в космос. Излучательная способность планеты определяется природой ее поверхности и атмосферы. ^[12]

Измерения температуры: Пирометры и инфракрасные камеры — это инструменты, используемые для измерения температуры объекта с помощью его теплового излучения; никакой фактический контакт с объектом не требуется. Калибровка этих инструментов включает в себя излучательную способность измеряемой поверхности. ^[13]

Математические определения

В самом общем виде излучательная способность может быть указана для конкретной длины волны , направления и поляризации .

Однако наиболее часто используемой формой излучательной способности является полусферическая полная излучательная способность , которая рассматривает выбросы как сумму по всем длинам волн, направлениям и поляризациям с учетом определенной температуры. ^[14]^: 60

Некоторые конкретные формы излучательной способности подробно описаны ниже.

Полусферическая излучательная способность [ править ]

Полусферическая излучательная способность поверхности, обозначаемая ε , определяется как ^[15]

\varepsilon ={\frac {M_{\mathrm {e} }}{M_{\mathrm {e} }^{\circ }}},

где

Me _— световая мощность этой поверхности;
Me _e ° — световая мощность черного тела при той же температуре, что и его поверхность.

полусферическая способность излучательная Спектральная

Спектральная полусферическая излучательная способность по частоте и спектральная полусферическая излучательная способность по длине волны поверхности, обозначаемые ε _ν и ε _λ соответственно, определяются как ^[15]

{\begin{aligned}\varepsilon _{\nu }&={\frac {M_{\mathrm {e} ,\nu }}{M_{\mathrm {e} ,\nu }^{\circ }}},\\\varepsilon _{\lambda }&={\frac {M_{\mathrm {e} ,\lambda }}{M_{\mathrm {e} ,\lambda }^{\circ }}},\end{aligned}}

где

Me _e,ν — спектральная мощность излучения на частоте этой поверхности;
Me _e,ν ° — спектральная мощность излучения на частоте черного тела при той же температуре, что и эта поверхность;
Me _e,λ — спектральная мощность излучения на длине волны этой поверхности;
Me _e,λ ° — спектральная мощность излучения (длина волны) черного тела при той же температуре, что и эта поверхность.

Направленная излучательная способность [ править ]

Направленная излучательная способность поверхности, обозначаемая ε _Ω , определяется как ^[15]

\varepsilon _{\Omega }={\frac {L_{\mathrm {e} ,\Omega }}{L_{\mathrm {e} ,\Omega }^{\circ }}},

где

L _e,Ω — яркость этой поверхности;
L _e,Ω ° — яркость черного тела при той же температуре, что и его поверхность.

Спектральная направленная излучательная способность [ править ]

Спектральная направленная излучательная способность по частоте и спектральная направленная излучательная способность по длине волны поверхности, обозначаемые ε _ν,Ω и ε _λ,Ω соответственно, определяются как ^[15]

{\begin{aligned}\varepsilon _{\nu ,\Omega }&={\frac {L_{\mathrm {e} ,\Omega ,\nu }}{L_{\mathrm {e} ,\Omega ,\nu }^{\circ }}},\\\varepsilon _{\lambda ,\Omega }&={\frac {L_{\mathrm {e} ,\Omega ,\lambda }}{L_{\mathrm {e} ,\Omega ,\lambda }^{\circ }}},\end{aligned}}

где

L _e,Ω,ν — спектральная яркость по частоте этой поверхности;
L _e,Ω,ν ° — спектральная яркость по частоте черного тела при той же температуре, что и эта поверхность;
L _e,Ω,λ — спектральная яркость на длине волны этой поверхности;
L _e,Ω,λ ° — спектральная яркость (длина волны) черного тела при той же температуре, что и эта поверхность.

Полусферический коэффициент излучения также можно выразить как средневзвешенное значение направленных спектральных коэффициентов излучения, как описано в учебниках по «радиационной теплопередаче». ^[13]

Коэффициенты излучения обычных поверхностей [ править ]

Коэффициент излучения ε можно измерить с помощью простых устройств, таких как куб Лесли, в сочетании с детектором теплового излучения, например термобатареей или болометром . Прибор сравнивает тепловое излучение испытуемой поверхности с тепловым излучением почти идеального черного образца. Детекторы по существу представляют собой черные поглотители с очень чувствительными термометрами, которые регистрируют повышение температуры детектора при воздействии теплового излучения. Для измерения коэффициента излучения при комнатной температуре детекторы должны полностью поглощать тепловое излучение в инфракрасном диапазоне с длинами волн около 10×10. ⁻⁶ метр. ^[16] Видимый свет имеет диапазон длин волн около 0,4–0,7×10. ⁻⁶ метр от фиолетового до темно-красного.

Измерения излучательной способности многих поверхностей собраны во многих справочниках и учебниках. Некоторые из них перечислены в следующей таблице. ^[17]^[18]

Фотографии алюминиевого кубика Лесли . Цветные фотографии сделаны с помощью инфракрасной камеры; черно-белые фотографии внизу сделаны обычной камерой. Все грани куба имеют одинаковую температуру около 55 ° C (131 ° F). Окрашенная грань куба (черная или белая краска оказывает незначительное влияние) имеет большую излучательную способность, о чем свидетельствует красноватый цвет на инфракрасной фотографии. Полированная грань куба имеет низкую излучательную способность, о чем свидетельствует синий цвет, а отраженное изображение теплой руки четкое.

Материал	излучательная способность
Алюминиевая фольга	0.03
Алюминий , анодированный	0.9 ^[19]
Алюминий, гладкий, полированный	0.04
Алюминий, шероховатый, оксидированный	0.2
Асфальт	0.88
Кирпич	0.90
Бетон , грубый	0.91
Медь , полированная	0.04
Медь , окисленная	0.87
Стекло гладкое без покрытия	0.95
Лед	0.97-0.99
Железо , полированное	0.06
Известняк	0.92
Мрамор полированный	0.89–0.92
Газовый слой азота или кислорода, чистый	~0 ^[20]^[21]
Краска, в том числе белая	0.9
Бумага тольская или белая	0.88–0.86
Штукатурка , грубая	0.89
Серебро , полированное	0.02
Серебро, оксидированное	0.04
Кожа, человек	0.97–0.999
Снег	0.8–0.9
Политетрафторэтилен (Тефлон)	0.85
переходных металлов Дисилициды (например, MoSi ₂ или WSi ₂ )	0.86–0.93 ^[8]
Растительность	0.92-0.96
Вода , чистая	0.96

Примечания:

Эти коэффициенты излучения представляют собой общие коэффициенты излучения полусфер от поверхностей.
Значения коэффициента излучения применимы к оптически толстым материалам . Это означает, что коэффициент поглощения на длинах волн, характерных для теплового излучения, не зависит от толщины материала. Очень тонкие материалы излучают меньше теплового излучения, чем более толстые материалы.
Большинство коэффициентов излучения в приведенной выше таблице были зарегистрированы при комнатной температуре 300 К (27 ° C; 80 ° F).

Тесно связанные свойства [ править ]

Поглощение [ править ]

Существует фундаментальное соотношение ( закон теплового излучения Густава Кирхгофа 1859 года), которое приравнивает излучательную способность поверхности к поглощению падающего излучения (« поглощающая способность » поверхности). Закон Кирхгофа строго применим в отношении спектрально-направленных определений излучательной способности и поглощательной способности. Это соотношение объясняет, почему коэффициент излучения не может превышать 1, поскольку наибольшая поглощательная способность, соответствующая полному поглощению всего падающего света действительно черным объектом, также равна 1. ^[13]Таким образом, зеркальные металлические поверхности, отражающие свет, будут иметь низкий коэффициент излучения, поскольку отраженный свет не поглощается. Полированная серебряная поверхность имеет коэффициент излучения около 0,02 при комнатной температуре. Черная сажа очень хорошо поглощает тепловое излучение; его излучательная способность достигает 0,97, и, следовательно, сажа является хорошим приближением к идеальному черному телу. ^[22]^[23]

За исключением голых полированных металлов, внешний вид поверхности на глаз не является хорошим показателем излучательной способности при комнатной температуре. Например, белая краска поглощает очень мало видимого света. Однако на длине волны инфракрасного излучения 10×10 ⁻⁶метр, краска очень хорошо поглощает свет и имеет высокий коэффициент излучения. Точно так же чистая вода поглощает очень мало видимого света, но, тем не менее, вода является сильным поглотителем инфракрасного излучения и имеет соответственно высокую излучательную способность.

Emittance[editЭмиттанс

Эмиттанс (или излучательная мощность) — это общее количество тепловой энергии, излучаемой на единицу площади в единицу времени для всех возможных длин волн. Излучательная способность тела при данной температуре — это отношение полной излучательной способности тела к полной излучательной способности абсолютно черного тела при этой температуре. Согласно закону Планка , полная излучаемая энергия увеличивается с температурой, а пик спектра излучения смещается в сторону более коротких волн. Энергия, излучаемая на более коротких волнах, увеличивается быстрее с температурой. Например, идеальное черное тело, находящееся в тепловом равновесии при температуре 1273 К (1000 °C; 1832 °F), будет излучать 97% своей энергии на длинах волн ниже 14 мкм . ^[8]

Термин излучательная способность обычно используется для описания простой однородной поверхности, такой как серебро. Подобные термины, эмиттанс и тепловое излучение , используются для описания измерений теплового излучения на сложных поверхностях, таких как изоляционные изделия. ^[24]^[25]^[26]

Измерение эмиттанса

Эмиттанс поверхности можно измерить прямо или косвенно по энергии, излучаемой этой поверхностью. При прямом радиометрическом методе излучаемая из образца энергия измеряется непосредственно с помощью спектроскопа, такого как инфракрасная спектроскопия с преобразованием Фурье (FTIR). ^[27]При непрямом калориметрическом методе излучаемая из образца энергия измеряется косвенно с помощью калориметра. Помимо этих двух широко применяемых методов, существует недорогая методика измерения выбросов, основанная на принципе двухцветной пирометрии . ^[28]

Излучательная способность планеты Земля [ править ]

Излучательная способность планеты или другого астрономического тела определяется составом и строением его внешней оболочки. В этом контексте «кожа» планеты обычно включает в себя как полупрозрачную атмосферу, так и негазовую поверхность. Получающиеся в результате радиационные выбросы в космос обычно служат основным механизмом охлаждения этих изолированных тел. Баланс между всеми другими входящими и внутренними источниками энергии и исходящим потоком регулирует планетарные температуры. ^[29]

На Земле равновесная температура кожи колеблется в районе точки замерзания воды, 260 ± 50 К (-13 ± 50 ° C, 8 ± 90 ° F). Таким образом, самые энергичные излучения находятся в диапазоне примерно 4–50 мкм, что регулируется законом Планка . ^[30]Коэффициенты излучения атмосферы и приземных компонентов часто оцениваются отдельно и подтверждаются на основе спутниковых и наземных наблюдений, а также лабораторных измерений. Эти коэффициенты излучения служат входными параметрами в некоторых более простых метеорологических и климатологических моделях.

Поверхность [ править ]

Коэффициент излучения земной поверхности (ε _s ) был определен с помощью спутниковых инструментов путем непосредственного наблюдения за тепловыми выбросами поверхности в надире через менее закрытое атмосферное окно размером 8–13 мкм. ^[31]Значения колеблются в пределах ε _s =0,65–0,99, при этом самые низкие значения обычно ограничиваются наиболее бесплодными пустынными территориями. Коэффициенты излучения большинства участков поверхности превышают 0,9 из-за преобладающего влияния воды; включая океаны, наземную растительность и снег/лед. Глобально усредненные оценки излучательной способности поверхности Земли в полушарии находятся в районе ε _s =0,95. ^[32]

Атмосфера [ править ]

Вода также доминирует в излучательной и поглощающей способности атмосферы планеты в виде водяного пара . Облака, углекислый газ и другие компоненты вносят существенный дополнительный вклад, особенно там, где имеются пробелы в спектре поглощения водяного пара. ^[33] Азот ( N
₂ ) и кислород ( O
₂ ) — первичные компоненты атмосферы — менее существенно взаимодействуют с тепловым излучением в инфракрасном диапазоне. ^[21] Прямое измерение излучательной способности атмосферы Земли (ε _a ) является более сложной задачей, чем для поверхности суши, отчасти из-за многослойной и более динамичной структуры атмосферы.

Верхний и нижний пределы были измерены и рассчитаны для ε _a в соответствии с экстремальными, но реалистичными местными условиями. На верхнем пределе плотные структуры низких облаков (состоящие из жидких/ледяных аэрозолей и насыщенного водяного пара) закрывают окна пропускания инфракрасного излучения, создавая условия, близкие к состоянию черного тела с ε _a ≈1. ^[34]На нижнем пределе ясное небо (безоблачное) способствует максимальному открытию окон передачи. Более равномерная концентрация долгоживущих следовых парниковых газов в сочетании с давлением водяного пара 0,25-20 мбар дает тогда минимальные значения в диапазоне ε _a =0,55-0,8 (при ε=0,35-0,75 для моделируемого водяного пара- только атмосфера). ^[35] Углекислый газ ( CO
₂ ) и другие парниковые газы вносят вклад от ε=0,2 до ε _a при низкой влажности воздуха. ^[36] Исследователи также оценили вклад различных типов облаков в поглощающую и излучательную способность атмосферы. ^[37]^[38]^[39]

В наши дни подробные процессы и сложные свойства переноса радиации через атмосферу оцениваются с помощью моделей общей циркуляции с использованием кодов переноса радиации и баз данных, таких как MODTRAN / HITRAN . ^[35] Таким образом , излучение, поглощение и рассеяние моделируются как в пространстве, так и во времени.

Для многих практических применений может быть невозможно, экономически или необходимо знать все значения коэффициента излучения на местном уровне. Могут использоваться «эффективные» или «объемные» значения для атмосферы или всей планеты. Они могут быть основаны на дистанционных наблюдениях (с земли или из космоса) или определены в соответствии с упрощениями , используемыми конкретной моделью. Например, эффективное глобальное значение ε _a ≈0,78 было оценено на основе применения идеализированной модели энергетического баланса однослойной атмосферы . к Земле ^[40]

Эффективная излучательная способность атмосферы [ править ]

МГЭИК сообщает , что исходящий поток теплового излучения (OLR) составляет 239 (237-242) Вт·м. ^-2 и поток поверхностного теплового излучения (ПТР) 398 (395-400) Вт·м. ^-2, где суммы в скобках указывают доверительные интервалы 5–95% по состоянию на 2015 год. Эти значения показывают, что атмосфера (включая облака) снижает общую излучательную способность Земли по сравнению с выбросами на ее поверхность в 239/398 ≈ 0,60 раза. Другими словами, выбросы в космос определяются выражением $\mathrm {OLR} =\epsilon _{\mathrm {eff} }\,\sigma \,T_{se}^{4}$ где $\epsilon _{\mathrm {eff} }\approx 0.6$ это эффективная излучательная способность Земли, если смотреть из космоса и $T_{\mathrm {se} }\equiv \left[\mathrm {SLR} /\sigma \right]^{1/4}\approx$ 289 К (16 ° C; 61 ° F) — эффективная температура поверхности. ^[41]^: 934

История [ править ]

Понятия излучательной способности и поглощающей способности как свойств материи и излучения появились в трудах конца восемнадцатого - середины девятнадцатого века Пьера Прево , Джона Лесли , Бальфура Стюарта и других. ^[42]^[43]^[44] В 1860 году Густав Кирхгоф опубликовал математическое описание их взаимосвязи в условиях теплового равновесия (т.е. закон теплового излучения Кирхгофа ). ^[45] К 1884 году излучательная способность идеально черного тела была выведена Йозефом Стефаном с использованием экспериментальных измерений Джона Тиндаля и выведена Людвигом Больцманом на основе фундаментальных статистических принципов. ^[46]Таким образом , излучательная способность, определенная как дополнительный коэффициент пропорциональности к закону Стефана-Больцмана , подразумевалась и использовалась в последующих оценках радиационного поведения серых тел. Например, Сванте Аррениус планеты применил последние теоретические разработки к своему исследованию 1896 года температуры поверхности Земли, рассчитанной на основе радиационного равновесия со всем космосом. ^[47] К 1900 году Макс Планк эмпирически вывел обобщенный закон излучения черного тела , прояснив тем самым концепции излучательной и поглощающей способности на отдельных длинах волн. ^[48]

радиометрические Другие коэффициенты

Коэффициенты радиометрии
v
т
Это
Количество		единицы СИ	Примечания
Имя	Сим.	единицы СИ	Примечания
Полусферическая излучательная способность	$е$	—	Светимость поверхности , разделенная на яркость черного тела , имеющего ту же температуру, что и эта поверхность.
Спектральная полусферическая излучательная способность	$эн н$ $е л$	—	Спектральная яркость поверхности , разделенная на спектральную яркость черного тела при той же температуре, что и эта поверхность.
Направленная излучательная способность	$Ох ох$	—	Излучение излучаемое поверхностью , , разделенное на излучение черного тела , имеющего ту же температуру, что и эта поверхность.
Спектральная направленная излучательная способность	$э О, н$ $е О, я$	—	Спектральное излучение излучаемое поверхностью , , разделенное на излучение черного тела , имеющего ту же температуру, что и эта поверхность.
Полусферическое поглощение	$А$	—	Лучистый поток, поглощаемый поверхностью , деленный на поток , полученный этой поверхностью. Это не следует путать с « поглощением ».
Спектральное полусферическое поглощение	$н $ $А л$	—	Спектральный поток, поглощаемый поверхностью , разделенный на поток , полученный этой поверхностью. Это не следует путать со « спектральным поглощением ».
Направленное поглощение	$Ом $	—	Излучение, , разделенное поглощаемое поверхностью на излучение, падающее на эту поверхность. Это не следует путать с « поглощением ».
Спектрально-направленное поглощение	$О, н$ $О, я$	—	Спектральное излучение, , разделенное поглощаемое поверхностью на спектральное излучение, падающее на эту поверхность. Это не следует путать со « спектральным поглощением ».
Полусферическая отражательная способность	$р$	—	Лучистый поток, отраженный поверхностью , разделенный на поток , полученный этой поверхностью.
Спектральная полусферическая отражательная способность	$Р н$ $Р λ$	—	Спектральный поток, отраженный поверхностью , разделенный на поток , полученный этой поверхностью.
Направленное отражение	$Р Ом$	—	Сияние , отраженное поверхностью , разделенное на сияние , полученное этой поверхностью.
Спектральное направленное отражение	$R Ом, н$ $Р Ом, л$	—	Спектральное излучение, отраженное поверхностью , разделенное на излучение , полученное этой поверхностью.
Полусферический коэффициент пропускания	$Т$	—	Лучистый поток, передаваемый поверхностью , разделенный на поток , полученный этой поверхностью.
Спектральное полусферическое пропускание	$Т ν$ $Т λ$	—	Спектральный поток, передаваемый поверхностью , деленный на поток , принимаемый этой поверхностью.
Направленный коэффициент пропускания	$Т Ом$	—	Излучение, , деленное передаваемое поверхностью на излучение, полученное этой поверхностью.
Спектральный направленный коэффициент пропускания	$Т О, н$ $Т Ом, л$	—	Спектральное излучение, передаваемое поверхностью , деленное на излучение , полученное этой поверхностью.
Полусферический коэффициент затухания	$м$	м ⁻¹	Лучистый поток поглощается и рассеивается на объем на единицу длины, деленный на поток, полученный этим объемом.
Спектральный полусферический коэффициент ослабления	$м н$ $м л$	м ⁻¹	Спектральный поток излучения, поглощаемый и рассеиваемый , определяется объемом на единицу длины, деленным на поток, полученный этим объемом.
Коэффициент направленного затухания	$м Ох$	м ⁻¹	Излучение поглощается и рассеивается на объем на единицу длины, деленный на количество, полученное этим объемом.
Спектральный коэффициент направленного затухания	$м Ох, н$ $м Ом, л$	м ⁻¹	Спектральное излучение, поглощаемое и рассеиваемое на объем на единицу длины, деленное на излучение, полученное этим объемом.

См. также [ править ]

Ссылки [ править ]

^ Закон Стефана – Больцмана заключается в том, что скорость излучения теплового излучения равна σT. ⁴, где σ = 5,67×10 ⁻⁸ Вт/м ²·К ⁴, а температура T выражена в кельвинах . Видеть Трефил, Джеймс С. (2003). Природа науки: Путеводитель по законам и принципам, управляющим нашей Вселенной, от Аризоны . Хоутон Миффлин Харкорт . п. 377 . ISBN 9780618319381 .
^ Борен, Крейг Ф.; Хаффман, Дональд Р. (1998). Поглощение и рассеяние света мелкими частицами . Уайли. стр. 123–126. ISBN 978-0-471-29340-8 .
^ Нариманов Евгений Евгеньевич; Смольянинов, Игорь Иванович (2012). «За пределами закона Стефана – Больцмана: тепловая сверхпроводимость». Конференция по лазерам и электрооптике 2012 . Технический дайджест OSA. Оптическое общество Америки. стр. QM2E.1. arXiv : 1109.5444 . CiteSeerX 10.1.1.764.846 . doi : 10.1364/QELS.2012.QM2E.1 . ISBN 978-1-55752-943-5 . S2CID 36550833 .
^ Голик, В.А.; Крюгер, М.; Кардар, М. (2012). «Тепловое излучение длинных цилиндрических предметов» . Физ. Преподобный Е. 85 (4): 046603. arXiv : 1109.1769 . Бибкод : 2012PhRvE..85d6603G . дои : 10.1103/PhysRevE.85.046603 . hdl : 1721.1/71630 . ПМИД 22680594 . S2CID 27489038 .
^ «История успеха исследований и разработок в области низкоэмиссионных окон» (PDF) . Исследования и разработки окон и строительных конструкций: дорожная карта для новых технологий . Министерство энергетики США . Февраль 2014. с. 5.
^ Фрике, Йохен; Борст, Уолтер Л. (2013). Основы энергетических технологий . Вайли-ВЧ . п. 37. ИСБН 978-3527334162 .
^ Фрике, Йохен; Борст, Уолтер Л. (2013). «9. Солнечное пространство и горячее водяное отопление» . Основы энергетических технологий . Вайли-ВЧ. п. 249. ИСБН 978-3527334162 .
^ Перейти обратно: ^а ^б ^с Шао, Гаофэн; и другие. (2019). «Повышение стойкости к окислению высокоэмиссионных покрытий на волокнистой керамике для многоразовых космических систем» . Коррозионная наука . 146 : 233–246. arXiv : 1902.03943 . дои : 10.1016/j.corsci.2018.11.006 . S2CID 118927116 .
^ Айли, Аблимит; Инь, Сяобо; Ян, Жунгуй (октябрь 2021 г.). «Глобальный потенциал радиационного охлаждения неба с поправкой на плотность населения и потребность в охлаждении» . Атмосфера . 12 (11): 1379. doi : 10.3390/atmos12111379 .
^ Айли, Аблимит; Инь, Сяобо; Ян, Жунгуй (октябрь 2021 г.). «Глобальный потенциал радиационного охлаждения неба с поправкой на плотность населения и потребность в охлаждении» . Атмосфера . 12 (11): 1379. doi : 10.3390/atmos12111379 .
^ Чен, Мэйцзе; Панг, Дэн; Чен, Синъюй; Ян, Хунцзе; Ян, Юань (2022). «Пассивное дневное радиационное охлаждение: основы, конструкция материалов и применение» . ЭкоМат . 4 . дои : 10.1002/eom2.12153 . S2CID 240331557 . Пассивное дневное радиационное охлаждение (PDRC) рассеивает земное тепло в чрезвычайно холодное космическое пространство без использования каких-либо энергозатрат и загрязнения окружающей среды. У него есть потенциал одновременно смягчить две основные проблемы: энергетический кризис и глобальное потепление.
^ «Чувствительность климата» . Американское химическое общество . Проверено 21 июля 2014 г.
^ Перейти обратно: ^а ^б ^с Сигел, Роберт (2001). Теплопередача тепловым излучением, четвертое издание . ЦРК Пресс . п. 41. ИСБН 9781560328391 .
^ Сигел, Роберт; Хауэлл, Джон Р. (1992). Тепловая радиационная теплопередача (3-е изд.). Тейлор и Фрэнсис. ISBN 0-89116-271-2 .
^ Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д «Теплоизоляция. Теплопередача излучением. Физические величины и определения» . ИСО 9288:2022 . ИСО Каталог . 1989 год . Проверено 15 марта 2015 г.
^ Для действительно черного объекта спектр его теплового излучения достигает максимума на длине волны, определяемой законом Вина : λ _max = b / T , где температура T выражена в кельвинах, а константа b ≈ 2,90×10. ⁻³метр-кельвин. Комнатная температура составляет около 293 Кельвинов. Сам солнечный свет представляет собой тепловое излучение, исходящее от горячей поверхности Солнца. Температура поверхности Солнца около 5800 Кельвинов хорошо соответствует пиковой длине волны солнечного света, которая соответствует длине волны зеленого цвета примерно 0,5×10. ⁻⁶метры. Видеть Саха, Кшудирам (2008). Атмосфера Земли: ее физика и динамика . Springer Science & Business Media . п. 84. ИСБН 9783540784272 .
^ Брюстер, М. Куинн (1992). Тепловая радиационная передача и свойства . Джон Уайли и сыновья . п. 56. ИСБН 9780471539827 .
^ Справочник ASHRAE, 2009 г.: Основы – издание IP . Атланта: Американское общество инженеров по отоплению, охлаждению и кондиционированию воздуха. 2009. ISBN 978-1-933742-56-4 . «IP» относится к единицам измерения в дюймах и фунтах; также доступна версия справочника с метрическими единицами измерения. Коэффициент излучения является простым числом и не зависит от системы единиц.
^ Видимый цвет поверхности анодированного алюминия не сильно влияет на ее излучательную способность. Видеть «Излучательная способность материалов» . Electro Optical Industries, Inc. Архивировано из оригинала 19 сентября 2012 г.
^ Троглер, Уильям К. (1995). «Экологическая химия следов атмосферных газов». Журнал химического образования . 72 (11): 973. Бибкод : 1995ЖЧЭд..72..973Т . дои : 10.1021/ed072p973 .
^ Перейти обратно: ^а ^б Хёпфнер, М.; Мильц, М.; Бюлер, С.; Орфалл, Дж.; Стиллер, Г. (24 мая 2012 г.). «Естественный парниковый эффект атмосферного кислорода (O ₂ ) и азота (N ₂ )». Письма о геофизических исследованиях . 39 (Л10706). Бибкод : 2012GeoRL..3910706H . дои : 10.1029/2012GL051409 . ISSN 1944-8007 . S2CID 128823108 .
^ «Таблица суммарной излучательной способности» (PDF) . Архивировано из оригинала (PDF) 11 июля 2009 г. Таблица коэффициентов излучения, предоставленная компанией; источник этих данных не указан.
^ "Influencing factors". evitherm Society - Virtual Institute for Thermal Metrology. Archived from the original on 2014-01-12. Retrieved 2014-07-19.
^ «ASTM C835-06(2013)e1: Стандартный метод испытаний суммарной полусферической излучательной способности поверхностей при температуре до 1400°C» . АСТМ Интернешнл . Проверено 9 августа 2014 г.
^ Крюгер, Эйб; Севилья, Карл (2012). Зеленое строительство: принципы и практика жилищного строительства . Cengage Обучение . п. 198. ИСБН 9781111135959 .
^ Саад, Абдулла А.; Мартинес, Карлос; Трайс, Родни В. (13 февраля 2023 г.). «Радиационная теплопередача во время гиперзвукового полета: обзор методов измерения излучательной способности и подходов к повышению излучательной способности сверхвысокотемпературной керамики» . Международный журнал керамической инженерии и науки . 5 (2). дои : 10.1002/ces2.10171 . ISSN 2578-3270 .
^ Саад, Абдулла А.; Мартинес, Карлос; Трайс, Родни В. (13 февраля 2023 г.). «Радиационная теплопередача во время гиперзвукового полета: обзор методов измерения излучательной способности и подходов к повышению излучательной способности сверхвысокотемпературной керамики» . Международный журнал керамической инженерии и науки . 5 (2). дои : 10.1002/ces2.10171 . ISSN 2578-3270 .
^ Саад, Абдулла А.; Мартинес, Карлос; Трайс, Родни В. (13 февраля 2023 г.). «Радиационная теплопередача во время гиперзвукового полета: обзор методов измерения излучательной способности и подходов к повышению излучательной способности сверхвысокотемпературной керамики» . Международный журнал керамической инженерии и науки . 5 (2). дои : 10.1002/ces2.10171 . ISSN 2578-3270 .
^ «Климат и энергетический бюджет Земли» . Земная обсерватория НАСА. 14 января 2009 года . Проверено 10 октября 2022 г.
^ Петти, Грант В. (2006). Первый курс атмосферной радиации (2-е изд.). Мэдисон, Висконсин: Sundog Publ. п. 68. ИСБН 978-0972903318 .
^ «Глобальная база данных излучательной способности ASTER: в 100 раз более подробная, чем у ее предшественницы» . Земная обсерватория НАСА. 17 ноября 2014 года . Проверено 10 октября 2022 г.
^ «Совместная инициатива по созданию базы данных по излучательной способности» . Лаборатория реактивного движения НАСА . Проверено 10 октября 2022 г.
^ «Дистанционное зондирование: полосы поглощения и атмосферные окна» . Земная обсерватория НАСА . 17 сентября 1999 года . Проверено 28 октября 2022 г.
^ Лю, Лей; Чжан, Тин; Ву, Йи; Ню, Чжэньцун; Ван, Ци (2018). «Измерение эффективной излучательной способности облаков с использованием комбинированных наземных инфракрасных приборов для измерения облаков и наблюдений облакомера» . Дистанционное зондирование . 10 (2033): 2033. Бибкод : 2018RemS...10.2033L . дои : 10.3390/rs10122033 .
^ Перейти обратно: ^а ^б Мендоса, Виктор М..; Валлануэва, Эльба Э.; Гардуно, Рене; Санчес-Менесес, Оскар (31 января 2017 г.). «Излучательная способность атмосферы при ясном небе, рассчитанная E-Trans/HITRAN». Атмосферная среда . 155 : 174–188. Бибкод : 2017AtmEn.155..174M . дои : 10.1016/j.atmosenv.2017.01.048 . ISSN 1352-2310 .
^ Стейли, DO; Юрица, генеральный директор (1 марта 1972 г.). «Эффективная излучательная способность атмосферы при ясном небе» . Прикладная метеорология и климатология . 11 (2): 349–356. Бибкод : 1972JApMe..11..349S . doi : 10.1175/1520-0450(1972)011<0349:EAEUCS>2.0.CO;2 .
^ Грэм, Стив (1 марта 1999 г.). «Облака и радиация» . Земная обсерватория НАСА . Проверено 28 октября 2022 г.
^ Кокс, Стивен К. (1 февраля 1976 г.). «Наблюдения за эффективной излучательной способностью облаков в инфракрасном диапазоне» . Атмосферные науки . 33 (2): 287–289. Бибкод : 1976JAtS...33..287C . doi : 10.1175/1520-0469(1976)033<0287:OOCIEE>2.0.CO;2 .
^ Чилек, Петр; Рамасвами, В. (1 января 1982 г.). «Простое приближение инфракрасной излучательной способности водяных облаков» . Атмосферные науки . 39 (1): 171–177. Бибкод : 1982JAtS...39..171C . doi : 10.1175/1520-0469(1982)039<0171:SAFIEO>2.0.CO;2 .
^ «Инструментарий ACS по климатологии — потепление атмосферы — однослойная модель атмосферы» . Американское химическое общество . Проверено 1 декабря 2022 г.
^ МГЭИК (2021 г.). Массон-Дельмотт, В.; Чжай, П.; Пирани, А.; Коннорс, СЛ; и другие. (ред.). Изменение климата 2021: Физические научные основы (PDF) . Вклад Рабочей группы I в шестой оценочный доклад Межправительственной группы экспертов по изменению климата. Издательство Кембриджского университета (в печати).
^ Прево, Пьер (апрель 1791 г.). «Память на весах огня» . Наблюдения по физике (на французском языке). XXXVIII (1): 314–323.
^ Лесли, Джон (1804 г.). Экспериментальное исследование природы и распространения тепла . Эдинбург: Дж. Моуман.
^ Стюарт, Бальфур (1866). Элементарный трактат о тепле . Оксфорд, Кларендон Пресс.
^ Кирхгоф, Густав (1860). «О связи между излучательной способностью и способностью тел поглощать тепло и свет» . Анналы физики и химии . 109 (2): 275–301. Бибкод : 1860АнП...185..275К . дои : 10.1002/andp.18601850205 .
^ Больцман, Людвиг (1884). «Вывод закона Стефана о зависимости теплового излучения от температуры из электромагнитной теории света». Анналы физики и химии (на немецком языке). 258 (6): 291–294. Бибкод : 1884АнП...258..291Б . дои : 10.1002/andp.18842580616 .
^ Сванте Аррениус (1896). «О влиянии углекислоты воздуха на температуру земли» . Философский журнал и научный журнал . 41 (251): 237–276. дои : 10.1080/14786449608620846 .
^ Планк, Макс (1901). «О законе распределения энергии в нормальном спектре» . Анналы физики . 4 (3): 553–563. Стартовый код : 1901АнП...309..553П . дои : 10.1002/andp.19013090310 .

Дальнейшее чтение [ править ]

«Спектральная излучательная способность и эмиттанс» . Саутгемптон, Пенсильвания: Температура.com, Inc. Архивировано из оригинала 24 апреля 2017 года. Открытый веб-сайт и каталог, ориентированный на сообщество, с ресурсами, связанными со спектральной излучательной способностью и излучательной способностью. На этом сайте основное внимание уделяется доступным данным, ссылкам и ссылкам на ресурсы, связанные со спектральной излучательной способностью, которая измеряется и используется в тепловизионной термометрии и термографии (тепловизионном изображении).
«Коэффициенты излучения некоторых распространенных материалов» . Engineeringtoolbox.com. Ресурсы, инструменты и базовая информация для проектирования и проектирования технических приложений. Этот сайт предлагает обширный список других материалов, не рассмотренных выше.

[1] Закон Стефана – Больцмана заключается в том, что скорость излучения теплового излучения равна σT. ⁴, где σ = 5,67×10 ⁻⁸ Вт/м ²·К ⁴, а температура T выражена в кельвинах . Видеть Трефил, Джеймс С. (2003). Природа науки: Путеводитель по законам и принципам, управляющим нашей Вселенной, от Аризоны . Хоутон Миффлин Харкорт . п. 377 . ISBN 9780618319381 .

[Bohren-2] Борен, Крейг Ф.; Хаффман, Дональд Р. (1998). Поглощение и рассеяние света мелкими частицами . Уайли. стр. 123–126. ISBN 978-0-471-29340-8 .

[3] Нариманов Евгений Евгеньевич; Смольянинов, Игорь Иванович (2012). «За пределами закона Стефана – Больцмана: тепловая сверхпроводимость». Конференция по лазерам и электрооптике 2012 . Технический дайджест OSA. Оптическое общество Америки. стр. QM2E.1. arXiv : 1109.5444 . CiteSeerX 10.1.1.764.846 . doi : 10.1364/QELS.2012.QM2E.1 . ISBN 978-1-55752-943-5 . S2CID 36550833 .

[Golyk2012-4] Голик, В.А.; Крюгер, М.; Кардар, М. (2012). «Тепловое излучение длинных цилиндрических предметов» . Физ. Преподобный Е. 85 (4): 046603. arXiv : 1109.1769 . Бибкод : 2012PhRvE..85d6603G . дои : 10.1103/PhysRevE.85.046603 . hdl : 1721.1/71630 . ПМИД 22680594 . S2CID 27489038 .

[roadmap-5] «История успеха исследований и разработок в области низкоэмиссионных окон» (PDF) . Исследования и разработки окон и строительных конструкций: дорожная карта для новых технологий . Министерство энергетики США . Февраль 2014. с. 5.

[Fricke-6] Фрике, Йохен; Борст, Уолтер Л. (2013). Основы энергетических технологий . Вайли-ВЧ . п. 37. ИСБН 978-3527334162 .

[Fricke1-7] Фрике, Йохен; Борст, Уолтер Л. (2013). «9. Солнечное пространство и горячее водяное отопление» . Основы энергетических технологий . Вайли-ВЧ. п. 249. ИСБН 978-3527334162 .

[rtps-8] Перейти обратно: ^а ^б ^с Шао, Гаофэн; и другие. (2019). «Повышение стойкости к окислению высокоэмиссионных покрытий на волокнистой керамике для многоразовых космических систем» . Коррозионная наука . 146 : 233–246. arXiv : 1902.03943 . дои : 10.1016/j.corsci.2018.11.006 . S2CID 118927116 .

[:212-9] Айли, Аблимит; Инь, Сяобо; Ян, Жунгуй (октябрь 2021 г.). «Глобальный потенциал радиационного охлаждения неба с поправкой на плотность населения и потребность в охлаждении» . Атмосфера . 12 (11): 1379. doi : 10.3390/atmos12111379 .

[:213-10] Айли, Аблимит; Инь, Сяобо; Ян, Жунгуй (октябрь 2021 г.). «Глобальный потенциал радиационного охлаждения неба с поправкой на плотность населения и потребность в охлаждении» . Атмосфера . 12 (11): 1379. doi : 10.3390/atmos12111379 .

[:5-11] Чен, Мэйцзе; Панг, Дэн; Чен, Синъюй; Ян, Хунцзе; Ян, Юань (2022). «Пассивное дневное радиационное охлаждение: основы, конструкция материалов и применение» . ЭкоМат . 4 . дои : 10.1002/eom2.12153 . S2CID 240331557 . Пассивное дневное радиационное охлаждение (PDRC) рассеивает земное тепло в чрезвычайно холодное космическое пространство без использования каких-либо энергозатрат и загрязнения окружающей среды. У него есть потенциал одновременно смягчить две основные проблемы: энергетический кризис и глобальное потепление.

[ACS-12] «Чувствительность климата» . Американское химическое общество . Проверено 21 июля 2014 г.

[Siegel-13] Перейти обратно: ^а ^б ^с Сигел, Роберт (2001). Теплопередача тепловым излучением, четвертое издание . ЦРК Пресс . п. 41. ИСБН 9781560328391 .

[SH92-14] Сигел, Роберт; Хауэлл, Джон Р. (1992). Тепловая радиационная теплопередача (3-е изд.). Тейлор и Фрэнсис. ISBN 0-89116-271-2 .

[ISO_9288-1989-15] Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д «Теплоизоляция. Теплопередача излучением. Физические величины и определения» . ИСО 9288:2022 . ИСО Каталог . 1989 год . Проверено 15 марта 2015 г.

[16] Для действительно черного объекта спектр его теплового излучения достигает максимума на длине волны, определяемой законом Вина : λ _max = b / T , где температура T выражена в кельвинах, а константа b ≈ 2,90×10. ⁻³метр-кельвин. Комнатная температура составляет около 293 Кельвинов. Сам солнечный свет представляет собой тепловое излучение, исходящее от горячей поверхности Солнца. Температура поверхности Солнца около 5800 Кельвинов хорошо соответствует пиковой длине волны солнечного света, которая соответствует длине волны зеленого цвета примерно 0,5×10. ⁻⁶метры. Видеть Саха, Кшудирам (2008). Атмосфера Земли: ее физика и динамика . Springer Science & Business Media . п. 84. ИСБН 9783540784272 .

[17] Брюстер, М. Куинн (1992). Тепловая радиационная передача и свойства . Джон Уайли и сыновья . п. 56. ИСБН 9780471539827 .

[18] Справочник ASHRAE, 2009 г.: Основы – издание IP . Атланта: Американское общество инженеров по отоплению, охлаждению и кондиционированию воздуха. 2009. ISBN 978-1-933742-56-4 . «IP» относится к единицам измерения в дюймах и фунтах; также доступна версия справочника с метрическими единицами измерения. Коэффициент излучения является простым числом и не зависит от системы единиц.

[19] Видимый цвет поверхности анодированного алюминия не сильно влияет на ее излучательную способность. Видеть «Излучательная способность материалов» . Electro Optical Industries, Inc. Архивировано из оригинала 19 сентября 2012 г.

[togler95-20] Троглер, Уильям К. (1995). «Экологическая химия следов атмосферных газов». Журнал химического образования . 72 (11): 973. Бибкод : 1995ЖЧЭд..72..973Т . дои : 10.1021/ed072p973 .

[hopfner-21] Перейти обратно: ^а ^б Хёпфнер, М.; Мильц, М.; Бюлер, С.; Орфалл, Дж.; Стиллер, Г. (24 мая 2012 г.). «Естественный парниковый эффект атмосферного кислорода (O ₂ ) и азота (N ₂ )». Письма о геофизических исследованиях . 39 (Л10706). Бибкод : 2012GeoRL..3910706H . дои : 10.1029/2012GL051409 . ISSN 1944-8007 . S2CID 128823108 .

[table-22] «Таблица суммарной излучательной способности» (PDF) . Архивировано из оригинала (PDF) 11 июля 2009 г. Таблица коэффициентов излучения, предоставленная компанией; источник этих данных не указан.

[23] "Influencing factors". evitherm Society - Virtual Institute for Thermal Metrology. Archived from the original on 2014-01-12. Retrieved 2014-07-19.

[24] «ASTM C835-06(2013)e1: Стандартный метод испытаний суммарной полусферической излучательной способности поверхностей при температуре до 1400°C» . АСТМ Интернешнл . Проверено 9 августа 2014 г.

[25] Крюгер, Эйб; Севилья, Карл (2012). Зеленое строительство: принципы и практика жилищного строительства . Cengage Обучение . п. 198. ИСБН 9781111135959 .

[26] Саад, Абдулла А.; Мартинес, Карлос; Трайс, Родни В. (13 февраля 2023 г.). «Радиационная теплопередача во время гиперзвукового полета: обзор методов измерения излучательной способности и подходов к повышению излучательной способности сверхвысокотемпературной керамики» . Международный журнал керамической инженерии и науки . 5 (2). дои : 10.1002/ces2.10171 . ISSN 2578-3270 .

[27] Саад, Абдулла А.; Мартинес, Карлос; Трайс, Родни В. (13 февраля 2023 г.). «Радиационная теплопередача во время гиперзвукового полета: обзор методов измерения излучательной способности и подходов к повышению излучательной способности сверхвысокотемпературной керамики» . Международный журнал керамической инженерии и науки . 5 (2). дои : 10.1002/ces2.10171 . ISSN 2578-3270 .

[28] Саад, Абдулла А.; Мартинес, Карлос; Трайс, Родни В. (13 февраля 2023 г.). «Радиационная теплопередача во время гиперзвукового полета: обзор методов измерения излучательной способности и подходов к повышению излучательной способности сверхвысокотемпературной керамики» . Международный журнал керамической инженерии и науки . 5 (2). дои : 10.1002/ces2.10171 . ISSN 2578-3270 .

[29] «Климат и энергетический бюджет Земли» . Земная обсерватория НАСА. 14 января 2009 года . Проверено 10 октября 2022 г.

[30] Петти, Грант В. (2006). Первый курс атмосферной радиации (2-е изд.). Мэдисон, Висконсин: Sundog Publ. п. 68. ИСБН 978-0972903318 .

[31] «Глобальная база данных излучательной способности ASTER: в 100 раз более подробная, чем у ее предшественницы» . Земная обсерватория НАСА. 17 ноября 2014 года . Проверено 10 октября 2022 г.

[32] «Совместная инициатива по созданию базы данных по излучательной способности» . Лаборатория реактивного движения НАСА . Проверено 10 октября 2022 г.

[33] «Дистанционное зондирование: полосы поглощения и атмосферные окна» . Земная обсерватория НАСА . 17 сентября 1999 года . Проверено 28 октября 2022 г.

[34] Лю, Лей; Чжан, Тин; Ву, Йи; Ню, Чжэньцун; Ван, Ци (2018). «Измерение эффективной излучательной способности облаков с использованием комбинированных наземных инфракрасных приборов для измерения облаков и наблюдений облакомера» . Дистанционное зондирование . 10 (2033): 2033. Бибкод : 2018RemS...10.2033L . дои : 10.3390/rs10122033 .

[hitran-35] Перейти обратно: ^а ^б Мендоса, Виктор М..; Валлануэва, Эльба Э.; Гардуно, Рене; Санчес-Менесес, Оскар (31 января 2017 г.). «Излучательная способность атмосферы при ясном небе, рассчитанная E-Trans/HITRAN». Атмосферная среда . 155 : 174–188. Бибкод : 2017AtmEn.155..174M . дои : 10.1016/j.atmosenv.2017.01.048 . ISSN 1352-2310 .

[36] Стейли, DO; Юрица, генеральный директор (1 марта 1972 г.). «Эффективная излучательная способность атмосферы при ясном небе» . Прикладная метеорология и климатология . 11 (2): 349–356. Бибкод : 1972JApMe..11..349S . doi : 10.1175/1520-0450(1972)011<0349:EAEUCS>2.0.CO;2 .

[37] Грэм, Стив (1 марта 1999 г.). «Облака и радиация» . Земная обсерватория НАСА . Проверено 28 октября 2022 г.

[38] Кокс, Стивен К. (1 февраля 1976 г.). «Наблюдения за эффективной излучательной способностью облаков в инфракрасном диапазоне» . Атмосферные науки . 33 (2): 287–289. Бибкод : 1976JAtS...33..287C . doi : 10.1175/1520-0469(1976)033<0287:OOCIEE>2.0.CO;2 .

[39] Чилек, Петр; Рамасвами, В. (1 января 1982 г.). «Простое приближение инфракрасной излучательной способности водяных облаков» . Атмосферные науки . 39 (1): 171–177. Бибкод : 1982JAtS...39..171C . doi : 10.1175/1520-0469(1982)039<0171:SAFIEO>2.0.CO;2 .

[40] «Инструментарий ACS по климатологии — потепление атмосферы — однослойная модель атмосферы» . Американское химическое общество . Проверено 1 декабря 2022 г.

[ipccAR6WG1-41] МГЭИК (2021 г.). Массон-Дельмотт, В.; Чжай, П.; Пирани, А.; Коннорс, СЛ; и другие. (ред.). Изменение климата 2021: Физические научные основы (PDF) . Вклад Рабочей группы I в шестой оценочный доклад Межправительственной группы экспертов по изменению климата. Издательство Кембриджского университета (в печати).

[42] Прево, Пьер (апрель 1791 г.). «Память на весах огня» . Наблюдения по физике (на французском языке). XXXVIII (1): 314–323.

[43] Лесли, Джон (1804 г.). Экспериментальное исследование природы и распространения тепла . Эдинбург: Дж. Моуман.

[44] Стюарт, Бальфур (1866). Элементарный трактат о тепле . Оксфорд, Кларендон Пресс.

[45] Кирхгоф, Густав (1860). «О связи между излучательной способностью и способностью тел поглощать тепло и свет» . Анналы физики и химии . 109 (2): 275–301. Бибкод : 1860АнП...185..275К . дои : 10.1002/andp.18601850205 .

[46] Больцман, Людвиг (1884). «Вывод закона Стефана о зависимости теплового излучения от температуры из электромагнитной теории света». Анналы физики и химии (на немецком языке). 258 (6): 291–294. Бибкод : 1884АнП...258..291Б . дои : 10.1002/andp.18842580616 .

[47] Сванте Аррениус (1896). «О влиянии углекислоты воздуха на температуру земли» . Философский журнал и научный журнал . 41 (251): 237–276. дои : 10.1080/14786449608620846 .

[48] Планк, Макс (1901). «О законе распределения энергии в нормальном спектре» . Анналы физики . 4 (3): 553–563. Стартовый код : 1901АнП...309..553П . дои : 10.1002/andp.19013090310 .

[1]

[2]

[3]

[4]

[5]

[6]

[7]

[8]

[9]

[10]

[11]

[12]

[13]

[14]

[15]

[16]

[17]

[18]

[19]

[20]

[21]

[22]

[23]

[24]

[25]

[26]

[27]

[28]

[29]

[30]

[31]

[32]

[33]

[34]

[35]

[36]

[37]

[38]

[39]

[40]

[41]

[42]

[43]

[44]

[45]

[46]

[47]

[48]