✖


Jump to content

Одномолекулярный магнит

Не путать с магнитом на основе молекул .

Одномолекулярный магнит ( СММ ) представляет собой металлоорганическое соединение , которое обладает суперпарамагнитным поведением ниже определенной температуры блокировки на молекулярном уровне. В этом диапазоне температур в СММ наблюдается магнитный гистерезис чисто молекулярного происхождения. [1] [2] В отличие от обычных объемных магнитов и магнитов на основе молекул на большие расстояния , коллективное магнитное упорядочение магнитных моментов не является необходимым. [2]

Хотя термин «одномолекулярный магнит» впервые был использован в 1996 году, [3] о первом одномолекулярном магните [Mn 12 O 12 (OAc) 16 (H 2 O) 4 ] (по прозвищу «Mn 12 ») было сообщено в 1991 году. [4] [5] [6] Это марганца соединение оксида имеет центральный куб Mn(IV) 4 O 4 , окруженный кольцом из 8 звеньев Mn(III), соединенных мостиковыми оксо- лигандами , и демонстрирует медленное магнитное релаксационное поведение до температур ок. 4 К. [7] [8]

Усилия в этой области в первую очередь направлены на повышение рабочих температур одномолекулярных магнитов до температуры жидкого азота или комнатной температуры, чтобы обеспечить возможность применения в магнитной памяти. Наряду с повышением температуры блокировки предпринимаются усилия по созданию СММ с высокими энергетическими барьерами для предотвращения быстрой переориентации спина. [9] Недавнее ускорение исследований в этой области привело к значительному повышению рабочих температур одномолекулярных магнитов до температуры выше 70 К. [10] [11] [12] [13]

Измерение

[ редактировать ]

Аррениусовое поведение магнитной релаксации

[ редактировать ]

одномолекулярных магнитов Из-за магнитной анизотропии магнитный момент обычно имеет только две стабильные ориентации, антипараллельные друг другу, разделенные энергетическим барьером . Стабильные ориентации определяют так называемую «легкую ось» молекулы. При конечной температуре существует конечная вероятность того, что намагниченность перевернется и изменит свое направление. Как и в случае с суперпарамагнетиком , среднее время между двумя переворотами называется временем релаксации Нееля и определяется следующим уравнением Нееля – Аррениуса: [14]

где:

  • τ — время магнитной релаксации, или среднее время, необходимое для того, чтобы намагниченность молекулы случайно перевернулась в результате тепловых флуктуаций.
  • τ 0 — отрезок времени, характерный для материала, называемый временем попытки или периодом попытки (обратная ему величина называется частотой попытки ); его типичное значение составляет от 10 −9 и 10 −10 второй
  • U eff — это энергетический барьер , связанный с перемещением намагниченности из исходного направления легкой оси через «жесткую плоскость» в другое направление легкой оси. Барьер U eff обычно указывается в см. −1 или в кельвинах .
  • k B — постоянная Больцмана
  • Т — температура

Время магнитной релаксации τ может составлять от нескольких наносекунд до лет или намного дольше.

Температура магнитной блокировки

[ редактировать ]

Так называемая температура магнитной T блокировки B определяется как температура, ниже которой релаксация намагниченности становится медленной по сравнению с временным масштабом конкретного метода исследования. [15] Исторически температура блокировки для одиночных молекул магнитов определялась как температура, при которой время магнитной релаксации молекулы τ составляет 100 секунд. Это определение является текущим стандартом для сравнения магнитных свойств одиночных молекул, но в остальном оно не имеет технологически значимого значения. Обычно существует корреляция между увеличением температуры блокировки SMM и энергетического барьера. Средняя температура блокировки для SMM — 4К. [16] Соли диметаллоцения являются новейшими СММ, достигающими самой высокой температуры магнитного гистерезиса, большей, чем у жидкого азота. [9]

Внутримолекулярный магнитный обмен

[ редактировать ]

Магнитная связь между спинами ионов металлов опосредована суперобменными взаимодействиями и может быть описана следующим изотропным гамильтонианом Гейзенберга :

где — константа связи между спином i (оператор ) и спин j (оператор ). Для положительного J связь называется ферромагнитной (параллельное выравнивание спинов), а для отрицательной J связь называется антиферромагнитной (антипараллельное выравнивание спинов): высоким спином основное состояние с , высокое расщепление в нулевом поле (из-за высокой магнитной анизотропии ). и незначительное магнитное взаимодействие между молекулами.

Сочетание этих свойств может привести к возникновению энергетического барьера , так что при низких температурах система может оказаться запертой в одной из высокоспиновых энергетических ям. [2] [17] [18] [19] [20]

Барьер магнитной релаксации

[ редактировать ]

Магнит из одной молекулы может иметь положительный или отрицательный магнитный момент, и энергетический барьер между этими двумя состояниями во многом определяет время релаксации молекулы. Этот барьер зависит от полного спина основного состояния молекулы и от ее магнитной анизотропии . Последнюю величину можно изучить с помощью ЭПР-спектроскопии . [21]

Производительность

[ редактировать ]

Производительность одномолекулярных магнитов обычно определяется двумя параметрами: эффективным барьером для медленной магнитной релаксации U eff и температурой магнитного блокировки T B . связаны, только последняя переменная, TB Хотя эти две переменные , напрямую отражает эффективность мономолекулярного магнита при практическом использовании. Напротив, U eff , тепловой барьер для медленной магнитной релаксации, коррелирует с TB только тогда . , когда поведение магнитной релаксации молекулы является совершенно аррениусовским по своей природе

В таблице ниже перечислены репрезентативные и рекордные 100-секундные температуры магнитного блокировки и значения U eff , которые были зарегистрированы для одномолекулярных магнитов.

Сложный Тип Т Б (100-с; К) U эфф (см −1 ) Ссылка. Отчетный год
[Mn 12 O 12 (OAc) 16 (H 2 O) 4 ] кластер 3 К 42 см −1 [5] [4] [6] 1991
[K( 18-краун-6 )( ТГФ ) 2 ][{[ (Me 3 Si) 2 N ] 2 (ТГФ)Tb} 2 ( μ - η 2 : η 2 -N 2 )] кластер 14 К 227 см −1 [22] 2011
Tb(Cp iPr5 ) 2 одноионный 52 К 1205 см −1 [23] 2019
[Dy(Cp ттт ) 2 ][B(C 6 F 5 ) 4 ]* одноионный 56 К 1219 см −1 [10] [11] 2017
[Dy(Cp iPr4Me ) 2 ][B(C 6 F 5 ) 4 ] одноионный 62 К 1468 см −1 [12] 2018
[ т BuPO(NH я Pr) 2 Dy(H 2 O)][I 3 ] одноионный 2,4 К 452 см −1 [24] 2016
[Dy(Cp iPr4H ) 2 ][B(C 6 F 5 ) 4 ] одноионный 17 К 1285 см −1 [12] 2018
[Dy(Cp iPr5 )(Cp Я5 )][В(С 6 F 5 ) 4 ] одноионный 67 К 1541 см −1 [13] 2018
[Dy(Cp iPr4Et ) 2 ][B(C 6 F 5 ) 4 ] одноионный 59 К 1380 см −1 [12] 2018
[Dy(Cp iPr5 ) 2 ][B(C 6 F 5 ) 4 ] одноионный 56 К 1334 см −1 [12] 2018
[Ды(О т Бу) 2 (py) 5 ][BPh 4 ] одноионный 12 К 1264 см −1 [25] 2016

Сокращения: OAc= ацетат , Cp. ттт =1,2,4-три( трет- бутил)циклопентадиенид, Cp Я5 = 1,2,3,4,5-пента(метил)циклопентадиенид , Cp iPr4H = 1,2,3,4-тетра(изопропил)циклопентадиенид, Cp iPr4Me = 1,2,3,4-тетра(изопропил)-5-(метил)циклопентадиенид, Cp iPr4Et = 1-(этил)-2,3,4,5-тетра(изопропил)циклопентадиенид, Cp iPr5 = 1,2,3,4,5-пента(изопропил)циклопентадиенид

*указаны параметры магнитно-разбавленных образцов [26]

Типы

[ редактировать ]

Металлические кластеры

[ редактировать ]
Ферритин

Металлические кластеры легли в основу первых десятилетних исследований одномолекулярных магнитов, начиная с архетипа одномолекулярных магнитов «Mn 12 ». [4] [5] [6] Этот комплекс представляет собой полиметаллический комплекс марганца (Mn), имеющий формулу [Mn 12 O 12 (OAc) 16 (H 2 O) 4 ], где OAc означает ацетат . Он обладает замечательным свойством проявлять чрезвычайно медленную релаксацию намагниченности ниже температуры блокировки. [Mn 12 O 12 (OAc) 16 (H 2 O) 4 ] · 4H 2 O · 2AcOH, который называется «Mn 12 -ацетат», является распространенной формой, используемой в исследованиях. [27]

Одномолекулярные магниты также основаны на железа. кластерах [15] потому что они потенциально имеют большие спиновые состояния. Кроме того, биомолекула ферритин также считается наномагнетиком . В кластере Fe 8 Br катион Fe 8 обозначает [Fe 8 O 2 (OH) 12 (tacn) 6 ] 8+ где tacn представляет собой 1,4,7-триазациклононан .

Комплекс железного куба [Fe 4 (sae) 4 (MeOH) 4 ] был первым примером одномолекулярного магнита, включающего кластер Fe(II), а ядром этого комплекса является слегка искаженный куб с атомами Fe и O. на чередующихся углах. [28] Примечательно, что этот одномолекулярный магнит демонстрирует неколлинеарный магнетизм, при котором атомные спиновые моменты четырех атомов Fe направлены в противоположные направления вдоль двух почти перпендикулярных осей. [29] Теоретические расчеты показали, что на каждом атоме Fe локализовано примерно два магнитных электрона, при этом остальные атомы практически немагнитны, а поверхность потенциальной энергии спин-орбитального взаимодействия имеет три локальных минимума энергии с барьером магнитной анизотропии чуть ниже 3 мэВ. [30]

Приложения

[ редактировать ]
Одним из возможных вариантов использования SMM являются превосходные магнитные тонкие пленки для покрытия жестких дисков .

Есть много обнаруженных типов и потенциальных применений. [31] [32] Одномолекулярные магниты представляют собой молекулярный подход к наномагнитам (наноразмерным магнитным частицам).

Из-за типично большой бистабильной спиновой анизотропии одномолекулярные магниты обещают реализацию, возможно, самой маленькой практической единицы магнитной памяти и, таким образом, являются возможными строительными блоками для квантового компьютера . [1] Следовательно, многие группы приложили большие усилия к синтезу дополнительных одномолекулярных магнитов. Одномолекулярные магниты рассматривались как потенциальные строительные блоки для квантовых компьютеров . [33] Одномолекулярный магнит представляет собой систему множества взаимодействующих спинов с четко выраженными низколежащими энергетическими уровнями. Высокая симметрия мономолекулярного магнита позволяет упростить спины, которыми можно управлять во внешних магнитных полях. Одномолекулярные магниты демонстрируют сильную анизотропию — свойство, которое позволяет материалу принимать различные свойства в разных ориентациях. Анизотропия гарантирует, что набор независимых спинов будет полезен для приложений квантовых вычислений. Большое количество независимых вращений по сравнению с единичным вращением позволяет создать кубит большего размера и, следовательно, большую способность памяти. Суперпозиция и интерференция независимых спинов также позволяют еще больше упростить классические алгоритмы вычислений и запросы.

Теоретически квантовые компьютеры могут преодолеть физические ограничения классических компьютеров путем кодирования и декодирования квантовых состояний. Одномолекулярные магниты использовались в алгоритме Гровера — теории квантового поиска. [34] Задача квантового поиска обычно требует извлечения определенного элемента из неупорядоченной базы данных. Классически элемент будет получен после N/2 попыток, однако квантовый поиск использует суперпозицию данных для извлечения элемента, теоретически сводя поиск к одному запросу. Одномолекулярные магниты считаются идеальными для этой функции из-за их группы независимых спинов. В исследовании, проведенном Лойенбергером и Лоссом, кристаллы специально использовались для усиления момента односпиновых молекул-магнитов Mn 12 и Fe 8 . Было обнаружено, что Mn 12 и Fe 8 идеально подходят для хранения в памяти со временем извлечения примерно 10 секунд. −10 секунды. [34]

Другой подход к хранению информации с помощью SMM Fe 4 предполагает применение напряжения затвора для перехода состояния из нейтрального в анионное. Использование электрически управляемых молекулярных магнитов дает преимущество контроля над кластером спинов в течение более короткого времени. [33] Электрическое поле может быть приложено к СММ с помощью наконечника туннельного микроскопа или полосковой линии . Соответствующие изменения проводимости не зависят от магнитных состояний, что доказывает, что хранение информации может осуществляться при гораздо более высоких температурах, чем температура блокировки. [16] Конкретный способ передачи информации включает DVD на другой читаемый носитель, как показано на молекулах Mn 12 с рисунком на полимерах. [35]

Другое применение SMM — магнитокалорические хладагенты. Подход машинного обучения с использованием экспериментальных данных позволил предсказать новые SMM, которые будут иметь большие изменения энтропии и, следовательно, более подходят для магнитного охлаждения. Для экспериментального синтеза предложены три гипотетических СММ: , , . [36] Основные характеристики СММ, влияющие на энтропийные свойства, включают размерность и координирующие лиганды.

Кроме того, одномолекулярные магниты предоставили физикам полезные испытательные стенды для изучения квантовой механики . Макроскопическое квантовое туннелирование намагниченности впервые наблюдалось в Mn 12 O 12 , характеризующемся равномерно расположенными ступенями на кривой гистерезиса. [37] Периодическое гашение скорости туннелирования в соединении Fe 8 наблюдалось и объяснялось геометрическими фазами . [38]

См. также

[ редактировать ]

Ссылки

[ редактировать ]
  1. ^ Jump up to: а б Кристу, Джордж; Гаттески, Данте; Хендриксон, Дэвид Н.; Сессоли, Роберта (2011). «Одномолекулярные магниты». Вестник МРС . 25 (11): 66–71. дои : 10.1557/mrs2000.226 . ISSN   0883-7694 .
  2. ^ Jump up to: а б с Введение в молекулярный магнетизм доктора Йориса ван Слагерена.
  3. ^ Обен, Шейла М.Дж.; Уэмпл, Майкл В.; Адамс, Дэвид М.; Цай, Хуэй-Лянь; Кристу, Джордж; Хендриксон, Дэвид Н. (1996). «Искаженные комплексы MnIVMnIII3Cubane как одномолекулярные магниты». Журнал Американского химического общества . 118 (33): 7746. doi : 10.1021/ja960970f .
  4. ^ Jump up to: а б с Канески, Андреа; Гаттески, Данте; Сессоли, Роберта; Барра, Энн Лор; Брюнель, Луи Клод; Гийо, Морис (1991). «Восприимчивость к переменному току, намагниченность в сильном поле и ЭПР миллиметрового диапазона свидетельствуют о наличии основного состояния S = 10 в [Mn12O12(Ch3COO)16(H2O)4].2CH3COOH.4H2O». Журнал Американского химического общества . 113 (15): 5873. doi : 10.1021/ja00015a057 .
  5. ^ Jump up to: а б с Сессоли, Роберта; Цай, Хуэй Лянь; Шейк, Энн Р.; Ван, Шейи; Винсент, Джон Б.; Фолтинг, Кирстен; Гаттески, Данте; Кристу, Джордж; Хендриксон, Дэвид Н. (1993). «Высокоспиновые молекулы: [Mn12O12(O2CR)16(H2O)4]». Журнал Американского химического общества . 115 (5): 1804–1816. дои : 10.1021/ja00058a027 . ISSN   0002-7863 .
  6. ^ Jump up to: а б с Сессоли, Р.; Гаттески, Д.; Канески, А.; Новак, Массачусетс (1993). «Магнитная бистабильность в металл-ионном кластере». Природа . 365 (6442): 141–143. Бибкод : 1993Natur.365..141S . дои : 10.1038/365141a0 . ISSN   0028-0836 . S2CID   4235125 .
  7. ^ Лис, Т. (1980). «Получение, структура и магнитные свойства додекануклеарного карбоксилата марганца смешанной валентности». Acta Crystallographica Раздел B. 36 (9): 2042. doi : 10.1107/S0567740880007893 .
  8. ^ Химия наноструктурированных материалов ; Ян, П., Ред.; Мировое научное издательство: Гонконг, 2003.
  9. ^ Jump up to: а б Шпрее, Лукас; Попов, Алексей А. (26 февраля 2019 г.). «Последние достижения в области магнетизма одиночных молекул диспрозий-металлофуллеренов» . Транзакции Далтона . 48 (9): 2861–2871. дои : 10.1039/C8DT05153D . ISSN   1477-9234 . ПМК   6394203 . ПМИД   30756104 .
  10. ^ Jump up to: а б Го, Фу-Шэн; Дэй, Бенджамин М.; Чен, Янь-Цун; Тонг, Мин-Лян; Мансиккамяки, Аксели; Лэйфилд, Ричард А. (11 сентября 2017 г.). «Металлоценовый магнит на основе диспрозия, функционирующий на аксиальном пределе» . Angewandte Chemie, международное издание . 56 (38): 11445–11449. дои : 10.1002/anie.201705426 . ПМИД   28586163 .
  11. ^ Jump up to: а б Гудвин, Конрад А.П.; Орту, Фабрицио; Рета, Дэниел; Чилтон, Николас Ф.; Миллс, Дэвид П. (2017). «Молекулярный магнитный гистерезис при температуре 60 К в диспросоцении» (PDF) . Природа . 548 (7668): 439–442. Бибкод : 2017Natur.548..439G . дои : 10.1038/nature23447 . ISSN   0028-0836 . ПМИД   28836589 . S2CID   4454501 .
  12. ^ Jump up to: а б с д и Рэндалл Макклейн, К.; Гулд, Колин А.; Чакаравет, Кетпакорн; Тит, Саймон Дж.; Грошенс, Томас Дж.; Лонг, Джеффри Р.; Харви, Бенджамин Г. (2018). «Высокотемпературная магнитная блокировка и магнитоструктурные корреляции в ряду мономолекулярных магнитов диспрозия (iii) металлоцения» . Химическая наука . 9 (45): 8492–8503. дои : 10.1039/C8SC03907K . ISSN   2041-6520 . ПМК   6256727 . ПМИД   30568773 .
  13. ^ Jump up to: а б Го, Фу-Шэн; Дэй, Бенджамин М.; Чен, Янь-Цун; Тонг, Мин-Лян; Мансиккамяки, Аксели; Лэйфилд, Ричард А. (21 декабря 2018 г.). «Магнитный гистерезис до 80 кельвинов в одномолекулярном магните диспрозиевого металлоцена» . Наука . 362 (6421): 1400–1403. Бибкод : 2018Sci...362.1400G . doi : 10.1126/science.aav0652 . ISSN   0036-8075 . ПМИД   30337456 .
  14. ^ Нил, Л. (1949). «Теория магнитного увлечения мелкозернистых ферромагнетиков с применением к терракоте». Энн. Геофиз . 5 :99–136. (на французском языке; английский перевод доступен в Курти, Н., изд. (1988). Избранные произведения Луи Неэля . Гордон и Брич. стр. 407–427. ISBN  978-2-88124-300-4 . ). [ нужна проверка ]
  15. ^ Jump up to: а б Гаттески, Данте (2000). «Одномолекулярные магниты на основе оксокластеров железа (iii)». Химические коммуникации (9): 725–732. дои : 10.1039/a908254i . .
  16. ^ Jump up to: а б Хао, Хуа; Чжэн, Сяохун; Цзя, Тинг; Цзэн, Чжи (18 июня 2015 г.). «Устройство памяти комнатной температуры с использованием одномолекулярных магнитов» . РСК Прогресс . 5 (67): 54667–54671. Бибкод : 2015RSCAd...554667H . дои : 10.1039/C5RA07774E . ISSN   2046-2069 .
  17. ↑ Разрушенные магниты . Архивировано 14 марта 2008 г. в Wayback Machine , Институт исследований твердого тела и материалов Лейбница, Дрезден, Германия.
  18. ^ Вводная веб-страница молекулярного магнетизма .
  19. ^ ScienceDaily (27 марта 2000 г.), статья Обнаружено несколько новых одномолекулярных магнитов .
  20. ^ Национальная физическая лаборатория (Великобритания) Главная > Наука + технологии > Квантовые явления > Нанофизика > Исследования – статья «Молекулярные магниты» .
  21. ^ Сирера, Хорди; Руис, Элисео; Альварес, Сантьяго; Низ, Фрэнк; Кортус, Йенс (2009). «Как построить молекулы с большой магнитной анизотропией» . Химия – Европейский журнал . 15 (16): 4078–4087. дои : 10.1002/chem.200801608 . ISSN   1521-3765 . ПМИД   19248077 .
  22. ^ Райнхарт, Джеффри Д.; Фанг, Мин; Эванс, Уильям Дж.; Лонг, Джеффри Р. (14 сентября 2011 г.). «AN 2 3 - Тербиевый комплекс с радикальными мостиками, проявляющий магнитный гистерезис при 14 К». Журнал Американского химического общества . 133 (36): 14236–14239. дои : 10.1021/ja206286h . ISSN   0002-7863 . ПМИД   21838285 . S2CID   207071708 .
  23. ^ Гулд, Колин. А; Макклейн, К. Рэндалл; Ю, Джейсон М.; Грошенс, Томас Дж.; Фурш, Филип; Харви, Бенджамин Г.; Лонг, Джеффри Р. (2 августа 2019 г.). «Синтез и магнетизм нейтральных линейных металлоценовых комплексов тербия (II) и диспрозия (II)». Журнал Американского химического общества . 141 (33): 12967–12973. дои : 10.1021/jacs.9b05816 . ПМИД   31375028 . S2CID   199388151 .
  24. ^ Гупта, Сандип К.; Раджешкумар, Таялан; Раджараман, Гопалан; Муругавел, Рамасвами (26 июля 2016 г.). «Одноионный магнит Dy(III), стабильный на воздухе, с высоким барьером анизотропии и температурой блокировки» . Химическая наука . 7 (8): 5181–5191. дои : 10.1039/C6SC00279J . ISSN   2041-6539 . ПМК   6020529 . ПМИД   30155168 .
  25. ^ Дин, Ю-Сон; Чилтон, Николас Ф.; Винпенни, Ричард Э.П.; Чжэн, Ян-Чжэнь (2016). «О приближении к пределу молекулярной магнитной анизотропии: почти идеальный пятиугольный бипирамидальный одномолекулярный магнит диспрозия (III)» . Angewandte Chemie, международное издание . 55 (52): 16071–16074. дои : 10.1002/anie.201609685 . ISSN   1521-3773 . ПМИД   27874236 .
  26. ^ Джансиракуса, Маркус Дж.; Костопулос, Андреас К.; Коллисон, Дэвид; Винпенни, Ричард Э.П.; Чилтон, Николас Ф. (13 июня 2019 г.). «Корреляция температур блокировки с механизмами релаксации в монометаллических одномолекулярных магнитах с высокими энергетическими барьерами (Ueff > 600 К)» . Химические коммуникации . 55 (49): 7025–7028. дои : 10.1039/C9CC02421B . ISSN   1364-548X . ПМИД   31066737 . S2CID   147706997 .
  27. ^ Ян, Э; Харден, Николас; Вернсдорфер, Вольфганг; Захаров Лев; Бречин, Юан К.; Рейнгольд, Арнольд Л.; Кристу, Джордж; Хендриксон, Дэвид Н. (2003). Mn 4 « Одномолекулярные магниты с плоским алмазным сердечником и S=9». Многогранник . 22 (14–17): 1857. doi : 10.1016/S0277-5387(03)00173-6 .
  28. ^ Ошио, Х.; Хосино, Н.; Ито, Т. (2000). «Суперпарамагнитное поведение в кубе железа (II) с алкоксо-мостиком». Дж. Ам. хим. Соц . 122 (50): 12602–12603. дои : 10.1021/ja002889p .
  29. ^ Ошио, Х.; Хосино, Н.; Ито, Т.; Накано, М. (2004). «Одномолекулярные магниты из кубиков железа: структурно контролируемая магнитная анизотропия». Дж. Ам. хим. Соц . 126 (28): 8805–8812. дои : 10.1021/ja0487933 . ПМИД   15250734 .
  30. ^ Манц, штат Техас; Шолл, Д.С. (2011). «Методы расчета точных атомных спиновых моментов для коллинеарного и неколлинеарного магнетизма в периодических и непериодических материалах». Дж. Хим. Теория вычислений . 7 (12): 4146–4164. дои : 10.1021/ct200539n . ПМИД   26598359 .
  31. ^ Каваллини, Массимилиано; Факкини, Массимо; Альбонетти, Криштиану; Бискарини, Фабио (2008). «Одномолекулярные магниты: от тонких пленок к наноузорам». Физическая химия Химическая физика . 10 (6): 784–93. Бибкод : 2008PCCP...10..784C . дои : 10.1039/b711677b . HDL : 11380/963240 . ПМИД   18231680 .
  32. ^ Красивые новые одномолекулярные магниты , 26 марта 2008 г. - краткое содержание статьи. Милиос, Константинос Дж.; Пилигкос, Стергиос; Бречин, Юан К. (2008). «Переключение спина в основном состоянии посредством целенаправленного структурного искажения: скрученные одномолекулярные магниты из производных салицилальдоксимов». Далтон Транзакции (14): 1809–17. дои : 10.1039/b716355j . ПМИД   18369484 .
  33. ^ Jump up to: а б Степаненко, Дмитрий; Триф, Мирча; Потеря, Дэниел (01 октября 2008 г.). «Квантовые вычисления с молекулярными магнитами» . Неорганика Химика Акта . Главные герои химии: Данте Гаттески (Часть II). 361 (14): 3740–3745. arXiv : cond-mat/0011415 . дои : 10.1016/j.ica.2008.02.066 . ISSN   0020-1693 .
  34. ^ Jump up to: а б Лойенбергер, Майкл Н.; Потеря, Дэниел (12 апреля 2001 г.). «Квантовые вычисления в молекулярных магнитах» . Природа . 410 (6830): 789–793. arXiv : cond-mat/0011415 . Бибкод : 2001Natur.410..789L . дои : 10.1038/35071024 . ISSN   1476-4687 . ПМИД   11298441 . S2CID   4373008 .
  35. ^ Каваллини, Массимилиано Гомес-Сегура, Хорди; Руис-Молина, Даниэль; Масси, Массимилиано; Альбонетти, Криштиану; Ровира, Консепсьо; Весиана, Жауме; Бискарини, Фабио (2005). «Магнитное хранение информации на полимерах с использованием узорчатых одномолекулярных магнитов» . Ангеванде Хеми . 117 (6): 910–914. Бибкод : 2005АнгЧ.117..910С . дои : 10.1002/ange.200461554 . ISSN   1521-3757 .
  36. ^ Холлейс, Людвиг; Шиварам, Б.С.; Балачандран, Прасанна В. (3 июня 2019 г.). «Разработка одномолекулярных магнитов для магнитокалорических применений на основе машинного обучения» . Письма по прикладной физике . 114 (22): 222404. Бибкод : 2019ApPhL.114v2404H . дои : 10.1063/1.5094553 . ISSN   0003-6951 . S2CID   197477060 .
  37. ^ Гаттески, Данте; Сессоли, Роберта (20 января 2003 г.). «Квантовое туннелирование намагниченности и связанные с ним явления в молекулярных материалах». Angewandte Chemie, международное издание . 42 (3): 268–297. дои : 10.1002/anie.200390099 . ПМИД   12548682 .
  38. ^ Вернсдорфер, В. (2 апреля 1999 г.). «Квантовая фазовая интерференция и эффекты четности в магнитных молекулярных кластерах». Наука . 284 (5411): 133–135. Бибкод : 1999Sci...284..133W . дои : 10.1126/science.284.5411.133 . ПМИД   10102810 .
[ редактировать ]
Retrieved from "https://en.wikipedia.org/w/index.php?title=Single-molecule_magnet&oldid=1194553089"
Arc.Ask3.Ru: конец переведенного документа.
Arc.Ask3.Ru
Номер скриншота №: cec91ac68bb78e384066cba39598e57d__1704804120
URL1:https://arc.ask3.ru/arc/aa/ce/7d/cec91ac68bb78e384066cba39598e57d.html
Заголовок, (Title) документа по адресу, URL1:
Single-molecule magnet - Wikipedia
Данный printscreen веб страницы (снимок веб страницы, скриншот веб страницы), визуально-программная копия документа расположенного по адресу URL1 и сохраненная в файл, имеет: квалифицированную, усовершенствованную (подтверждены: метки времени, валидность сертификата), открепленную ЭЦП (приложена к данному файлу), что может быть использовано для подтверждения содержания и факта существования документа в этот момент времени. Права на данный скриншот принадлежат администрации Ask3.ru, использование в качестве доказательства только с письменного разрешения правообладателя скриншота. Администрация Ask3.ru не несет ответственности за информацию размещенную на данном скриншоте. Права на прочие зарегистрированные элементы любого права, изображенные на снимках принадлежат их владельцам. Качество перевода предоставляется как есть. Любые претензии, иски не могут быть предъявлены. Если вы не согласны с любым пунктом перечисленным выше, вы не можете использовать данный сайт и информация размещенную на нем (сайте/странице), немедленно покиньте данный сайт. В случае нарушения любого пункта перечисленного выше, штраф 55! (Пятьдесят пять факториал, Денежную единицу (имеющую самостоятельную стоимость) можете выбрать самостоятельно, выплаичвается товарами в течение 7 дней с момента нарушения.)