Ядерный изомер

— Ядерный изомер это метастабильное состояние атомного ядра , в котором один или несколько нуклонов (протонов или нейтронов) занимают уровни возбужденного состояния (более высокой энергии). «Метастабильный» описывает ядра, период полураспада которых в возбужденных состояниях в 100–1000 раз превышает период полураспада возбужденных ядерных состояний, которые распадаются с «мгновенным» периодом полураспада (обычно порядка 10 ⁻¹² секунды). Термин «метастабильный» обычно ограничивается изомерами с периодом полураспада 10. ⁻⁹ секунд или дольше. В некоторых источниках рекомендуется 5 × 10. ⁻⁹ секунд, чтобы отличить метастабильный период полураспада от нормального «мгновенного» гамма-излучения . периода полураспада ^[1] Иногда период полураспада намного дольше и может длиться минуты, часы или годы. Например, ^{180 м}
₇₃ Та
ядерный изомер сохраняется так долго (не менее 10 ¹⁵ лет), что никогда не наблюдалось его самопроизвольного распада. Период полураспада ядерного изомера может даже превышать период полураспада основного состояния того же нуклида, как показано ^{180 м}
₇₃ Та
а также ^{186 м}
₇₅ Ре
, ^192м2
₇₇ ИК
, ^{210 м}
₈₃ Би
, ^{212 м}
₈₄ По
, ^{242 м}
₉₅ утра
и множественные изомеры гольмия .

Иногда гамма-распад из метастабильного состояния называют изомерным переходом, но этот процесс обычно напоминает короткоживущий гамма-распад во всех внешних аспектах, за исключением долгоживущей природы метастабильного исходного ядерного изомера. Более продолжительное время жизни метастабильных состояний ядерных изомеров часто связано с большей степенью изменения ядерного спина, которое должно быть задействовано в их гамма-излучении, чтобы достичь основного состояния. Такое сильное изменение спина приводит к тому, что эти распады становятся запрещенными переходами и задерживаются. Задержки эмиссии вызваны низкой или высокой доступной энергией распада.

Первый ядерный изомер и дочерняя система распада (уран X ₂ /уран Z, ныне известная как ^{234 м}
₉₁ Па
/ ²³⁴
₉₁ Па
) был открыт Отто Ханом в 1921 году. ^[2]

Ядра ядерных изомеров

Ядро ядерного изомера занимает более высокое энергетическое состояние, чем невозбужденное ядро, находящееся в основном состоянии . В возбужденном состоянии один или несколько протонов или нейтронов ядра занимают ядерную орбиталь более высокой энергии, чем доступная ядерная орбиталь. Эти состояния аналогичны возбужденным состояниям электронов в атомах.

При распаде возбужденных атомных состояний энергия высвобождается за счет флуоресценции . При электронных переходах этот процесс обычно включает излучение света вблизи видимого диапазона. Количество выделяемой энергии связано с энергией диссоциации связи или энергией ионизации и обычно находится в диапазоне от нескольких до нескольких десятков эВ на связь. гораздо более сильный тип энергии связи — ядерная энергия связи Однако в ядерных процессах участвует . Из-за этого большинство ядерных возбужденных состояний распадаются за счет излучения гамма-лучей . Например, хорошо известный ядерный изомер, используемый в различных медицинских процедурах, — это ^{99 м}
₄₃ Тк
, который распадается с периодом полураспада около 6 часов, испуская гамма-лучи с энергией 140 кэВ; это близко к энергии медицинских диагностических рентгеновских лучей.

Ядерные изомеры имеют длительный период полураспада, потому что их гамма-распад «запрещен» из-за большого изменения спина ядра, необходимого для испускания гамма-лучей. Например, ^{180 м}
₇₃ Та
имеет спин 9 и должен подвергнуться гамма-распаду до ¹⁸⁰
₇₃ Та
со спином 1. Аналогично, ^{99 м}
₄₃ Тк
имеет спин 1/2 и должен подвергнуться гамма-распаду до ⁹⁹
₄₃ Тк
со вращением 9/2.

Хотя большинство метастабильных изомеров распадаются в результате гамма-излучения, они также могут распадаться в результате внутреннего преобразования . Во время внутреннего преобразования энергия ядерного снятия возбуждения не излучается в виде гамма-лучей, а вместо этого используется для ускорения одного из внутренних электронов атома. Эти возбужденные электроны затем улетают с высокой скоростью. Это происходит потому, что внутренние атомные электроны проникают в ядро, где они подвергаются воздействию интенсивных электрических полей, создаваемых, когда протоны ядра перестраиваются другим образом.

В ядрах, далеких от стабильности по энергии, известно еще больше мод распада.

После деления некоторые из осколков деления , которые могут образоваться, имеют метастабильное изомерное состояние. Эти фрагменты обычно образуются в высоковозбужденном состоянии с точки зрения энергии и углового момента и проходят быстрое девозбуждение. В конце этого процесса ядра могут заселить как основное, так и изомерное состояние. Если период полураспада изомеров достаточно велик, можно измерить скорость их образования и сравнить ее со скоростью полураспада в основном состоянии, рассчитав так называемый коэффициент выхода изомеров . ^[3]

Метастабильные изомеры

Метастабильные изомеры могут быть получены путем ядерного синтеза или других ядерных реакций . Ядро, полученное таким способом, обычно начинает свое существование в возбужденном состоянии, которое релаксирует за счет испускания одного или нескольких гамма-лучей или конверсионных электронов . Иногда снятие возбуждения не происходит быстро до основного состояния ядра . Обычно это происходит в виде спинового изомера , когда образование промежуточного возбужденного состояния имеет спин, сильно отличающийся от спина основного состояния. Гамма-излучение затруднено, если спин постэмиссионного состояния сильно отличается от спина излучающего состояния, особенно если энергия возбуждения мала. Возбужденное состояние в этой ситуации является хорошим кандидатом на роль метастабильного, если не существует других состояний промежуточного спина с энергией возбуждения меньшей, чем у метастабильного состояния.

Метастабильные изомеры определенного изотопа обычно обозначаются буквой «м». Это обозначение ставится после массового числа атома; например, кобальт-58м1 сокращенно обозначается ^58м1
₂₇ Ко
, где 27 — атомный номер кобальта. Для изотопов с более чем одним метастабильным изомером после обозначения ставятся «индексы», а маркировка становится m1, m2, m3 и т. д. Возрастающие индексы m1, m2 и т. д. коррелируют с увеличением уровня энергии возбуждения, запасенной в каждом из изомерных состояний (например, гафний-178m2 или ^178м2
₇₂ гф
).

Другой вид метастабильного ядерного состояния (изомер) — это изомер деления или изомер формы . Большинство ядер актинидов в основном состоянии имеют не сферическую, а вытянутую сфероидальную форму , с осью симметрии длиннее других осей, подобно мячу для американского футбола или регби . Эта геометрия может привести к квантово-механическим состояниям, в которых распределение протонов и нейтронов настолько далеко от сферической геометрии, что девозбуждение до основного состояния ядра сильно затруднено. В общем, эти состояния либо переходят в основное состояние гораздо медленнее, чем «обычное» возбужденное состояние, либо подвергаются спонтанному делению с периодом полураспада порядка наносекунд или микросекунд — очень короткое время, но на многие порядки величина больше, чем период полураспада более обычного ядерного возбужденного состояния. Изомеры деления могут обозначаться припиской или надстрочным индексом «f», а не «m», так что изомер деления, например плутония -240, может обозначаться как плутоний-240f или ^240ф
₉₄ Пу
.

Почти стабильные изомеры

Большинство ядерных возбужденных состояний очень нестабильны и «сразу» излучают лишнюю энергию после существования порядка 10 ⁻¹² секунды. В результате характеристика «ядерный изомер» обычно применяется только к конфигурациям с периодом полураспада 10 ⁻⁹ секунд или дольше. Квантовая механика предсказывает, что некоторые виды атомов должны обладать изомерами с необычайно долгим временем жизни даже по этим более строгим стандартам и обладать интересными свойствами. Некоторые ядерные изомеры настолько долговечны, что относительно стабильны, и их можно производить и наблюдать в больших количествах.

Наиболее стабильным ядерным изомером, встречающимся в природе, является ^{180 м}
₇₃ Та
, который присутствует во всех образцах тантала в количестве примерно 1 на 8300. Период его полураспада составляет не менее 10 ¹⁵ лет, что значительно превышает возраст Вселенной . Низкая энергия возбуждения изомерного состояния вызывает как девозбуждение гамма-излучения в ¹⁸⁰
Облицовка
основное состояние (которое само по себе радиоактивно в результате бета-распада с периодом полураспада всего 8 часов) и прямой захват электронов на гафний или бета-распад на вольфрам, который подавляется из-за несоответствия спинов. Происхождение этого изомера загадочно, хотя считается, что он образовался в сверхновых (как и большинство других тяжелых элементов). Если бы он релаксировал в свое основное состояние, он испустил бы фотон с энергией фотона 75 кэВ .

Впервые об этом сообщил в 1988 году CB Collins. ^[4] это теоретически ^{180 м}
Облицовка
может быть вынужден высвободить свою энергию более слабыми рентгеновскими лучами, хотя в то время этот механизм снятия возбуждения никогда не наблюдался. Однако девозбуждение ^{180 м}
Облицовка
путем резонансного фотовозбуждения промежуточных высоких уровней этого ядра ( E ≈ 1 МэВ) наблюдалось в 1999 году Беличем и его сотрудниками из Штутгартской группы ядерной физики. ^[5]

^178м2
₇₂ гф
- еще один достаточно стабильный ядерный изомер. Он обладает периодом полураспада 31 год и самой высокой энергией возбуждения среди всех сравнительно долгоживущих изомеров. Один грамм чистого ^178м2
хф
содержит примерно 1,33 гигаджоуля энергии, что эквивалентно взрыву около 315 кг (700 фунтов) тротила . При естественном распаде ^178м2
хф
, энергия выделяется в виде гамма-лучей с общей энергией 2,45 МэВ. Как и в случае с ^{180 м}
Облицовка
, имеются спорные сообщения о том, что ^178м2
хф
можно стимулировать к высвобождению его энергии. Благодаря этому вещество изучается как возможный источник для лазеров гамма-излучения . Эти отчеты показывают, что энергия высвобождается очень быстро, так что ^178м2
хф
может производить чрезвычайно большую мощность (порядка эксаватт ). Другие изомеры также исследовались как возможные среды для стимулированного гамма-излучением излучения . ^[1]^[6]

гольмия Ядерный изомер ^166м1
₆₇ Хо
имеет период полураспада 1200 лет, что является почти самым продолжительным периодом полураспада среди всех радионуклидов гольмия. Только ¹⁶³
К
, с периодом полураспада 4570 лет, более стабилен.

²²⁹
₉₀ тыс.
имеет удивительно низколежащий метастабильный изомер, расположенный всего на 8,355 74 (3) эВ выше основного состояния. ^[7] Низкая энергия изомера производит «гамма-лучи» с длиной волны 148,3821(5) нм в дальнем ультрафиолете , что позволяет проводить прямую ядерную лазерную спектроскопию . Однако такая сверхточная спектроскопия не может начаться без достаточно точной первоначальной оценки длины волны, что было достигнуто только в 2024 году после двух десятилетий усилий. ^[8]^[9]^[10]^[11]^[12] В сочетании с удобным периодом полураспада 1740 ± 50 с , ^[7] это позволяет разработать ядерные часы беспрецедентной точности. ^[13]^[14]

Высокоспиновое подавление распада

Наиболее распространенным механизмом подавления гамма-распада возбужденных ядер и, следовательно, существования метастабильного изомера, является отсутствие пути распада возбужденного состояния, который будет изменять угловой момент ядра в любом заданном направлении на наиболее распространенную величину, составляющую 1 квант. единица ħ спина углового момента . Это изменение необходимо для испускания гамма-фотона, спин которого в этой системе равен 1 единице. Возможны интегральные изменения углового момента на 2 и более единиц, но испускаемые фотоны уносят дополнительный угловой момент. Изменения более чем на 1 единицу известны как запрещенные переходы . Каждая дополнительная единица изменения спина, превышающая 1, которую должен нести испускаемый гамма-луч, замедляет скорость распада примерно на 5 порядков. ^[15] Наибольшее известное изменение спина на 8 единиц происходит при распаде ^{180 м}Ta, что подавляет его распад в 10 раз. ³⁵ от связанного с 1 ед. Вместо естественного периода полураспада при гамма-распаде, равного 10 ⁻¹² секунд, период полураспада более 10 ²³ секунд или хотя бы 3 × 10 ¹⁵ лет, и, таким образом, до сих пор не наблюдалось распада.

Гамма-излучение невозможно, когда ядро начинается в состоянии с нулевым спином, поскольку такое излучение не сохраняет угловой момент. ^{[ нужна ссылка ]}

Приложения

Гафний ^[16]^[17] изомеры (в основном ^178м2Hf) рассматривались как оружие, которое можно использовать для обхода Договора о нераспространении ядерного оружия , поскольку утверждается, что их можно заставить излучать очень сильное гамма-излучение . Это утверждение обычно не принимается во внимание. ^[18] У DARPA была программа по исследованию использования обоих ядерных изомеров. ^[19] Возможность вызвать резкое высвобождение энергии ядерных изотопов, необходимое условие их использования в таком оружии, оспаривается. Тем не менее, в 2003 году была создана Группа по производству изомеров гафния (HIPP) из 12 членов для оценки средств массового производства изотопа. ^[20]

технеция Изомеры ^{99 м}
₄₃ Тк
(с периодом полураспада 6,01 часа) и ^{95 м}
₄₃ Тк
(с периодом полураспада 61 день) используются в медицине и промышленности .

Ядерные батареи

В ядерных батареях используются небольшие количества (миллиграммы и микрокюри ) радиоизотопов с высокой плотностью энергии. В одной конструкции бетавольтаического устройства радиоактивный материал расположен поверх устройства с соседними слоями P-типа и N-типа кремния . Ионизирующее излучение напрямую проникает в переход и создает пары электрон-дырка . Ядерные изомеры могут заменить другие изотопы, и при дальнейшем развитии их можно будет включать и выключать, запуская распад по мере необходимости. Текущие кандидаты для такого использования включают ¹⁰⁸В , ¹⁶⁶В , ¹⁷⁷Лу и ²⁴²Являюсь . По состоянию на 2004 год единственным успешно запущенным изомером был ^{180 м}Ta , для срабатывания которого требовалось больше энергии фотонов, чем было высвобождено. ^[21]

Такой изотоп, как ¹⁷⁷Лу испускает гамма-лучи в результате распада через ряд внутренних энергетических уровней внутри ядра, и считается, что, изучив сечения запуска с достаточной точностью, можно будет создать запасы энергии, равные 10 ⁶ раз более концентрирован, чем фугасное взрывчатое вещество или другое традиционное химическое хранилище энергии. ^[21]

Процессы распада

Изомерный переход или внутренний переход (IT) — это распад ядерного изомера в ядерное состояние с более низкой энергией. Реальный процесс имеет два типа (режима): ^[22]^[23]

γ (гамма-излучение) (испускание фотона высокой энергии),
внутренняя конверсия (энергия используется для выброса одного из электронов атома).

Изомеры могут распадаться на другие элементы, хотя скорость распада у разных изомеров может различаться. Например, ^{177 м}Лу может бета-распасться до ¹⁷⁷Hf с периодом полураспада 160,4 дня или может подвергаться изомерному переходу в ¹⁷⁷Lu с периодом полураспада 160,4 дня, который затем бета-распадает до ¹⁷⁷Hf с периодом полураспада 6,68 дней. ^[21]

Испускание гамма-лучей из возбужденного ядерного состояния позволяет ядру терять энергию и переходить в состояние с более низкой энергией, иногда в основное состояние . В некоторых случаях возбужденное ядерное состояние в результате ядерной реакции или другого типа радиоактивного распада может стать метастабильным ядерным возбужденным состоянием. Некоторые ядра способны оставаться в этом метастабильном возбужденном состоянии минуты, часы, дни, а иногда и намного дольше.

Процесс изомерного перехода подобен гамма-излучению из любого возбужденного состояния ядра, но отличается тем, что включает в себя возбужденные метастабильные состояния ядер с более длительным периодом полураспада. Как и в случае с другими возбужденными состояниями, ядро можно оставить в изомерном состоянии после испускания альфа-частицы , бета-частицы или какого-либо другого типа частиц.

Гамма-лучи могут передавать свою энергию непосредственно одному из наиболее прочно связанных электронов , вызывая выброс этого электрона из атома. Этот процесс называется фотоэлектрическим эффектом . Это не следует путать с процессом внутреннего преобразования , при котором фотон гамма-излучения не образуется в качестве промежуточной частицы.

См. также

Ссылки

^ Перейти обратно: ^а ^б Уокер, Филип М.; Кэрролл, Джеймс Дж. (2007). «Ядерные изомеры: рецепты прошлого и ингредиенты будущего» (PDF) . Новости ядерной физики . 17 (2): 11–15. дои : 10.1080/10506890701404206 . S2CID 22342780 .
^ Хан, Отто (1921). «О новом продукте радиоактивного распада урана» . Естественные науки . 9 (5): 84. Бибкод : 1921NW......9...84H . дои : 10.1007/BF01491321 . S2CID 28599831 .
^ Ракопулос, В.; Ланц, М.; Солдерс, А.; Аль-Адили, А.; Маттера, А.; Канете, Л.; Эронен, Т.; Горелов Д.; Йокинен, А.; Канкайнен, А.; Колхинен, В.С. (13 августа 2018 г.). «Первые измерения коэффициента выхода изомеров путем прямого подсчета ионов и влияние на угловой момент первичных осколков деления» . Физический обзор C . 98 (2): 024612. doi : 10.1103/PhysRevC.98.024612 . ISSN 2469-9985 . S2CID 125464341 .
^ CB Коллинз; и др. (1988). «Депопуляция изомерного состояния ¹⁸⁰Облицовка ^м по реакции ¹⁸⁰Облицовка ^м(с, с') ¹⁸⁰Ta» (PDF) . Physical Review C. 37 ( 5): 2267–2269. Bibcode : 1988PhRvC..37.2267C . doi : 10.1103/PhysRevC.37.2267 . PMID 9954706. Архивировано из оригинала (PDF) 21 января 2019 г.
^ Д. Белич; и др. (1999). «Фотоактивация ¹⁸⁰Облицовка ^м и его значение для нуклеосинтеза самого редкого встречающегося в природе изотопа». Physical Review Letters . 83 (25): 5242–5245. Бибкод : 1999PhRvL..83.5242B . doi : 10.1103/PhysRevLett.83.5242 .
^ «Исследователи UNH ищут стимулированное гамма-излучение» . Группа ядерной физики UNH . 1997. Архивировано из оригинала 5 сентября 2006 года . Проверено 1 июня 2006 г.
^ Перейти обратно: ^а ^б Тидау, Дж.; Охапкин М.В.; Чжан, К.; Тилкинг, Дж.; Зитцер, Г.; Пейк, Э.; Шаден, Ф.; Пронебнер, Т.; Моравец, И.; Де Кол, Л. Тоскани; Шнайдер, Ф.; Лейтнер, А.; Пресслер, М.; Казаков Г.А.; Бикс, К. (29 апреля 2024 г.). «Лазерное возбуждение ядра Th-229» . Письма о физических отзывах . 132 (18) 182501. doi : 10.1103/PhysRevLett.132.182501 .
^ фон дер Венсе, Ларс; Зайферле, Бенедикт; Лаатиауи, Мустафа; Ноймайр, Юрген Б.; Майер, Ханс-Йорг; Вирт, Ганс Фридрих; Мокри, Кристофер; Рунке, Йорг; Эберхардт, Клаус; Дюльманн, Кристоф Э.; Траутманн, Норберт Г.; Тирольф, Питер Г. (5 мая 2016 г.). «Прямое обнаружение ²²⁹Переход ядерных часов» . Nature . 533 (7601): 47–51. arXiv : 1710.11398 . Bibcode : ...47V . doi : 10.1038/nature17669 . PMID 27147026. 2016Natur.533 S2CID 205248786 .
^ «Результаты по ^{229 м}Торий опубликован в журнале «Nature » (Пресс-релиз). Мюнхенский университет Людвига-Максимилиана . 6 мая 2016. Архивировано из оригинала 27 августа 2016. Проверено 1 августа 2016 .
^ Зайферле, Б.; фон дер Венсе, Л.; Тирольф, PG (26 января 2017 г.). «Измерение продолжительности жизни ²²⁹Th ядерный изомер». Phys. Rev. Lett . 118 (4) 042501. arXiv : 1801.05205 . doi : /PhysRevLett.118.042501 . PMID 28186791. 10.1103 S2CID 37518294 .
^ Тилкинг, Дж.; Охапкин М.В.; Пшемыслав Г.; Мейер, DM; фон дер Венсе, Л.; Зайферле, Б.; Дюльманн, CE; Тирольф, PG; Пейк, Э. (2018). «Лазерная спектроскопическая характеристика изомера ядерных часов ^{229 м}Th". Nature . 556 (7701): 321–325. : 1709.05325 . doi : 10.1038 /s41586-018-0011-8 . PMID 29670266. . S2CID 4990345 arXiv
^ Зайферле, Б.; фон дер Венсе, Л.; Белоус, П.В.; Амерсдорфер, И.; Лемелл, К.; Либиш, Ф.; Стеллмер, С.; Шумм, Т.; Дюльманн, CE; Палфи, А.; Тирольф, PG (12 сентября 2019 г.). «Энергия ²²⁹Переход ядерных часов». Nature . 573 (7773): 243–246. : 1905.06308 . doi : 10.1038 /s41586-019-1533-4 . PMID 31511684. . S2CID 155090121 arXiv
^ Пейк, Эккехард; Тамм, Кристиан (15 января 2003 г.). «Ядерная лазерная спектроскопия перехода 3,5 эВ в ²²⁹Th" (PDF) . Europhysical Letters . 61 (2): 181–186. Бибкод : 2003EL.....61..181P . doi : 10.1209/epl/i2003-00210-x . S2CID 250818523. Архивировано из оригинала . (PDF) 16 декабря 2013 г. Проверено 12 сентября 2019 г. .
^ Кэмпбелл, К.; Раднаев А.Г.; Кузьмич А.; Дзуба, В.А.; Фламбаум, В.В.; Деревянко А. (22 марта 2012 г.). «Одноионные ядерные часы для метрологии с точностью до 19-го знака» . Физ. Преподобный Летт . 108 (12) 120802. arXiv : 1110.2490 . Бибкод : 2012PhRvL.108l0802C . doi : 10.1103/PhysRevLett.108.120802 . ПМИД 22540568 . S2CID 40863227 .
^ Леон ван Доммелен, Квантовая механика для инженеров. Архивировано 5 апреля 2014 года в Wayback Machine (глава 14).
^ Дэвид Хэмблинг (16 августа 2003 г.). «Гамма-оружие» . Рейтер ЭврекАлерт . Новый учёный . Проверено 12 декабря 2010 г.
^ Джефф Хехт (19 июня 2006 г.). «Извращенная военная стратегия» . Новый учёный . Проверено 12 декабря 2010 г.
^ Дэвидсон, Сэй. «Супербомба разжигает научный спор» . Архивировано из оригинала 10 мая 2005 года. {{cite web}}: CS1 maint: bot: исходный статус URL неизвестен ( ссылка )
^ С. Вайнбергер (28 марта 2004 г.). «Страшные вещи приходят в маленьких упаковках» . Вашингтон Пост . Архивировано из оригинала 23 августа 2011 года.
^ «Супербомба разжигает научный спор» . Хроники Сан-Франциско . 28 сентября 2003 г. Архивировано из оригинала 15 июня 2012 г.
^ Перейти обратно: ^а ^б ^с М. С. Литц и Г. Меркель (декабрь 2004 г.). «Контролируемое извлечение энергии из ядерных изомеров» (PDF) . Архивировано (PDF) из оригинала 4 марта 2016 г.
^ Дорогой, Дэвид. «изомерный переход» . Энциклопедия науки . Проверено 16 августа 2019 г.
^ Гардинер, Стивен (12 августа 2017 г.). «Как читать схемы ядерного распада из Таблицы радиоактивных изотопов WWW» (PDF) . Калифорнийский университет . Архивировано из оригинала (PDF) 21 сентября 2018 года . Проверено 16 августа 2019 г.

Внешние ссылки

Исследовательская группа, представившая первоначальные заявления о контроле девозбуждения ядерного изомера гафния. Архивировано 25 февраля 2009 года в Wayback Machine — Центре квантовой электроники Техасского университета в Далласе.
Отчет JASON Defense Advisory Group о высокоэнергетических ядерных материалах, упомянутых в статье Washington Post выше.
Бертрам Шварцшильд (май 2004 г.). «Противоречивые результаты по долгоживущему ядерному изомеру гафния имеют более широкие последствия» . Физика сегодня . Том. 57, нет. 5. С. 21–24. Бибкод : 2004PhT....57e..21S . дои : 10.1063/1.1768663 . требуется вход в систему?
Уверенность в срабатывании изомера гафния в 2006 году. – Центр квантовой электроники, Техасский университет в Далласе.
Перепечатки статей о ядерных изомерах в рецензируемых журналах. – Центр квантовой электроники Техасского университета в Далласе.

[Walker-1] Перейти обратно: ^а ^б Уокер, Филип М.; Кэрролл, Джеймс Дж. (2007). «Ядерные изомеры: рецепты прошлого и ингредиенты будущего» (PDF) . Новости ядерной физики . 17 (2): 11–15. дои : 10.1080/10506890701404206 . S2CID 22342780 .

[2] Хан, Отто (1921). «О новом продукте радиоактивного распада урана» . Естественные науки . 9 (5): 84. Бибкод : 1921NW......9...84H . дои : 10.1007/BF01491321 . S2CID 28599831 .

[3] Ракопулос, В.; Ланц, М.; Солдерс, А.; Аль-Адили, А.; Маттера, А.; Канете, Л.; Эронен, Т.; Горелов Д.; Йокинен, А.; Канкайнен, А.; Колхинен, В.С. (13 августа 2018 г.). «Первые измерения коэффициента выхода изомеров путем прямого подсчета ионов и влияние на угловой момент первичных осколков деления» . Физический обзор C . 98 (2): 024612. doi : 10.1103/PhysRevC.98.024612 . ISSN 2469-9985 . S2CID 125464341 .

[4] CB Коллинз; и др. (1988). «Депопуляция изомерного состояния ¹⁸⁰Облицовка ^м по реакции ¹⁸⁰Облицовка ^м(с, с') ¹⁸⁰Ta» (PDF) . Physical Review C. 37 ( 5): 2267–2269. Bibcode : 1988PhRvC..37.2267C . doi : 10.1103/PhysRevC.37.2267 . PMID 9954706. Архивировано из оригинала (PDF) 21 января 2019 г.

[5] Д. Белич; и др. (1999). «Фотоактивация ¹⁸⁰Облицовка ^м и его значение для нуклеосинтеза самого редкого встречающегося в природе изотопа». Physical Review Letters . 83 (25): 5242–5245. Бибкод : 1999PhRvL..83.5242B . doi : 10.1103/PhysRevLett.83.5242 .

[6] «Исследователи UNH ищут стимулированное гамма-излучение» . Группа ядерной физики UNH . 1997. Архивировано из оригинала 5 сентября 2006 года . Проверено 1 июня 2006 г.

[Tiedau2024-7] Перейти обратно: ^а ^б Тидау, Дж.; Охапкин М.В.; Чжан, К.; Тилкинг, Дж.; Зитцер, Г.; Пейк, Э.; Шаден, Ф.; Пронебнер, Т.; Моравец, И.; Де Кол, Л. Тоскани; Шнайдер, Ф.; Лейтнер, А.; Пресслер, М.; Казаков Г.А.; Бикс, К. (29 апреля 2024 г.). «Лазерное возбуждение ядра Th-229» . Письма о физических отзывах . 132 (18) 182501. doi : 10.1103/PhysRevLett.132.182501 .

[8] фон дер Венсе, Ларс; Зайферле, Бенедикт; Лаатиауи, Мустафа; Ноймайр, Юрген Б.; Майер, Ханс-Йорг; Вирт, Ганс Фридрих; Мокри, Кристофер; Рунке, Йорг; Эберхардт, Клаус; Дюльманн, Кристоф Э.; Траутманн, Норберт Г.; Тирольф, Питер Г. (5 мая 2016 г.). «Прямое обнаружение ²²⁹Переход ядерных часов» . Nature . 533 (7601): 47–51. arXiv : 1710.11398 . Bibcode : ...47V . doi : 10.1038/nature17669 . PMID 27147026. 2016Natur.533 S2CID 205248786 .

[9] «Результаты по ^{229 м}Торий опубликован в журнале «Nature » (Пресс-релиз). Мюнхенский университет Людвига-Максимилиана . 6 мая 2016. Архивировано из оригинала 27 августа 2016. Проверено 1 августа 2016 .

[10] Зайферле, Б.; фон дер Венсе, Л.; Тирольф, PG (26 января 2017 г.). «Измерение продолжительности жизни ²²⁹Th ядерный изомер». Phys. Rev. Lett . 118 (4) 042501. arXiv : 1801.05205 . doi : /PhysRevLett.118.042501 . PMID 28186791. 10.1103 S2CID 37518294 .

[11] Тилкинг, Дж.; Охапкин М.В.; Пшемыслав Г.; Мейер, DM; фон дер Венсе, Л.; Зайферле, Б.; Дюльманн, CE; Тирольф, PG; Пейк, Э. (2018). «Лазерная спектроскопическая характеристика изомера ядерных часов ^{229 м}Th". Nature . 556 (7701): 321–325. : 1709.05325 . doi : 10.1038 /s41586-018-0011-8 . PMID 29670266. . S2CID 4990345 arXiv

[SeiferleEnergy-12] Зайферле, Б.; фон дер Венсе, Л.; Белоус, П.В.; Амерсдорфер, И.; Лемелл, К.; Либиш, Ф.; Стеллмер, С.; Шумм, Т.; Дюльманн, CE; Палфи, А.; Тирольф, PG (12 сентября 2019 г.). «Энергия ²²⁹Переход ядерных часов». Nature . 573 (7773): 243–246. : 1905.06308 . doi : 10.1038 /s41586-019-1533-4 . PMID 31511684. . S2CID 155090121 arXiv

[Peik2003-13] Пейк, Эккехард; Тамм, Кристиан (15 января 2003 г.). «Ядерная лазерная спектроскопия перехода 3,5 эВ в ²²⁹Th" (PDF) . Europhysical Letters . 61 (2): 181–186. Бибкод : 2003EL.....61..181P . doi : 10.1209/epl/i2003-00210-x . S2CID 250818523. Архивировано из оригинала . (PDF) 16 декабря 2013 г. Проверено 12 сентября 2019 г. .

[Campbell2012-14] Кэмпбелл, К.; Раднаев А.Г.; Кузьмич А.; Дзуба, В.А.; Фламбаум, В.В.; Деревянко А. (22 марта 2012 г.). «Одноионные ядерные часы для метрологии с точностью до 19-го знака» . Физ. Преподобный Летт . 108 (12) 120802. arXiv : 1110.2490 . Бибкод : 2012PhRvL.108l0802C . doi : 10.1103/PhysRevLett.108.120802 . ПМИД 22540568 . S2CID 40863227 .

[15] Леон ван Доммелен, Квантовая механика для инженеров. Архивировано 5 апреля 2014 года в Wayback Machine (глава 14).

[16] Дэвид Хэмблинг (16 августа 2003 г.). «Гамма-оружие» . Рейтер ЭврекАлерт . Новый учёный . Проверено 12 декабря 2010 г.

[17] Джефф Хехт (19 июня 2006 г.). «Извращенная военная стратегия» . Новый учёный . Проверено 12 декабря 2010 г.

[superbombdispute-18] Дэвидсон, Сэй. «Супербомба разжигает научный спор» . Архивировано из оригинала 10 мая 2005 года. {{cite web}}: CS1 maint: bot: исходный статус URL неизвестен ( ссылка )

[19] С. Вайнбергер (28 марта 2004 г.). «Страшные вещи приходят в маленьких упаковках» . Вашингтон Пост . Архивировано из оригинала 23 августа 2011 года.

[20] «Супербомба разжигает научный спор» . Хроники Сан-Франциско . 28 сентября 2003 г. Архивировано из оригинала 15 июня 2012 г.

[Litz04-21] Перейти обратно: ^а ^б ^с М. С. Литц и Г. Меркель (декабрь 2004 г.). «Контролируемое извлечение энергии из ядерных изомеров» (PDF) . Архивировано (PDF) из оригинала 4 марта 2016 г.

[DavidDarling-22] Дорогой, Дэвид. «изомерный переход» . Энциклопедия науки . Проверено 16 августа 2019 г.

[Gardiner-23] Гардинер, Стивен (12 августа 2017 г.). «Как читать схемы ядерного распада из Таблицы радиоактивных изотопов WWW» (PDF) . Калифорнийский университет . Архивировано из оригинала (PDF) 21 сентября 2018 года . Проверено 16 августа 2019 г.

[1]

[2]

[3]

[4]

[5]

[6]

[7]

[8]

[9]

[10]

[11]

[12]

[13]

[14]

[15]

[16]

[17]

[18]

[19]

[20]

[21]

[22]

[23]