Стабильность плазмы

В физике плазмы устойчивость плазмы касается свойств устойчивости плазмы в равновесии и ее поведения при небольших возмущениях. Стабильность системы определяет, будут ли возмущения расти, колебаться или затухать . Это важный момент в таких темах, как ядерный синтез и астрофизическая плазма .

Во многих случаях плазму можно рассматривать как жидкость и анализировать с помощью теории магнитной гидродинамики (МГД). Стабильность МГД необходима для стабильной работы термоядерных устройств с магнитным удержанием и накладывает определенные эксплуатационные ограничения. Бета-предел, например, устанавливает максимально достижимую бета-версию плазмы в токамаках.

С другой стороны, мелкомасштабные нестабильности плазмы (обычно описываемые кинетической теорией ), такие как неустойчивость дрейфовых волн , считаются движущим механизмом турбулентного транспорта частиц и энергии в токамаках, что приводит к высокой скорости переноса через удерживающие магнитные поля. Нестабильность плазмы, описываемая кинетической теорией, может содержать такие аспекты, как эффекты конечного ларморовского радиуса (FLR) и резонансные взаимодействия волн и частиц, которые не отражаются в моделях жидкости, таких как МГД.

Плазменные нестабильности

Плазменные неустойчивости можно разделить на две общие группы:

гидродинамические неустойчивости
кинетические нестабильности.

Нестабильности плазмы также подразделяются на различные режимы (например, в отношении пучка частиц): ^[1]^[2]

Режим (азимутальное волновое число)	Примечание	Описание	Радиальные режимы	Описание
м=0		Нестабильность колбасы : отображает гармонические изменения радиуса луча в зависимости от расстояния вдоль оси луча	п=0	Осевое выдолбление
			п=1	Стандартная колбаса
			п=2	Осевое группирование
м=1		Извилистость , перекручивание или нестабильность шланга : представляет собой поперечные перемещения поперечного сечения балки без изменения формы или характеристик балки, кроме положения ее центра масс.
м=2	Режимы филаментации: рост приводит к распаду пучка на отдельные нити.	Дает эллиптическое сечение
м=3		Имеет грушевидное (грушевидное) поперечное сечение.
м=4		Состоит из четырех переплетенных спиралей.

Список нестабильностей плазмы

нестабильность Бунемана, ^[3]
- нестабильность Фарли – Бунемана , ^[4]^[5]
- нестабильность Джинса – Бунемана, ^[6]^[7]
- Релятивистская неустойчивость Бунемана, ^[8]
черенковская нестабильность, ^[9]
нестабильность коалесценции, ^[10]
- Нелинейная нестабильность коалесценции
Нестабильность желоба,
Коллапс нестабильность,
Циклотронные неустойчивости, в том числе:
- Альвеновская циклотронная неустойчивость
- Циклотронная мазерная неустойчивость, ^[11]
- Электронная циклотронная неустойчивость
- Электростатический ионный циклотрон Нестабильность
- Ионно-циклотронная нестабильность
- Магнитоакустическая циклотронная неустойчивость
- Протонно-циклотронная неустойчивость
- Нерезонансная циклотронная неустойчивость лучевого типа
- Релятивистская ионно-циклотронная неустойчивость
- Циклотронная неустойчивость Уистлера
Диокотронная неустойчивость , ^[12] (аналогично неустойчивости жидкости Кельвина-Гельмгольца ).
Дизруптивная неустойчивость (в токамаках ) ^[13]
Двойная эмиссионная нестабильность,
- Краевые локализованные режимы , ^[14]^[15]
- Взрывная неустойчивость (или баллонная неустойчивость ), ^[16]
Двойная плазменно-резонансная неустойчивость, ^[17]
Дрейфовая нестабильность ^[18] (она же дрейфово-волновая неустойчивость, ^[19] или всеобщая нестабильность ^[20])
- Нижняя гибридная (дрейфовая) неустойчивость (в механизме критической скорости ионизации )
- Магнитно-дрейфовая неустойчивость, ^[21]
- Нестабильность медленного дрейфа
Электротермическая нестабильность
Нестабильность вентилятора, ^[22]
Неустойчивость пожарного шланга (также известная как нестабильность шланга), не путать с одноименной нестабильностью пожарного шланга в галактической динамике.
нестабильность рыбы,
Мазерная неустойчивость свободных электронов,
гиротронная нестабильность,
Спиральная (Helix) нестабильность,
Нестабильность джинсов , ^[23]^[24]
Нестабильность магнитной плавучести
- Неустойчивость обмена (она же нестабильность флейты), ^[25]
- Нестабильность Паркера ^[26] (также известная как ондулярная нестабильность или магнитная нестабильность Рэлея – Тейлора)
- Смешанная неустойчивость (она же квазипеременная неустойчивость)
Магниторотационная неустойчивость (в аккреционных дисках )
Магнитотермическая нестабильность (Лазер-плазма), ^[27]
Модуляционная нестабильность
неабелева неустойчивость,
Парная нестабильность (в сверхновых)
Ператта Нестабильность (сложенные тороиды )
Пинч-неустойчивость (также известная как пинч-неустойчивость Беннета), ^[28]^[29]
- Нестабильность колбасы (m=0)
- Кинковая нестабильность (m=1)
  - Неустойчивость спирального излома (также известная как спиральная нестабильность)
Неустойчивость Рэлея – Тейлора (RTI, также известная как гравитационная неустойчивость)
Вращающаяся неустойчивость, ^[30]
Нестабильность режима тиринга (или резистивная нестабильность тиринга). ^[31])
Двухпотоковая неустойчивость (она же пучково-плазменная неустойчивость, встречная неустойчивость)
- Акустическая нестабильность пучка
- Нестабильность «шишка на хвосте»
- Нестабильность ионного пучка
- Слабая нестабильность пучка
нестабильность Вейбеля
- Хромо-Вейбелева нестабильность (т.е. неабелева нестабильность)
- Филаментационная неустойчивость (она же неустойчивость пучка-Вейбеля), ^[32]

МГД-нестабильности [ править ]

Бета — это отношение давления плазмы к напряженности магнитного поля . ^[33]

\beta ={\frac {p}{p_{\text{mag}}}}={\frac {nk_{B}T}{(B^{2}/2\mu _{0})}}

Стабильность МГД при высоком бета-излучении имеет решающее значение для компактного и экономичного термоядерного реактора. Плотность мощности термоядерного синтеза варьируется примерно как $\beta ^{2}$ в постоянном магнитном поле, или как $\beta _{N}^{4}$ при постоянной доле бутстрепа в конфигурациях с внешним возбуждением плазменного тока. (Здесь $\beta _{N}=\beta /(I/aB)$ – это нормализованная бета.) Во многих случаях стабильность МГД представляет собой основное ограничение бета и, следовательно, плотности термоядерной энергии. Стабильность МГД также тесно связана с вопросами создания и поддержания определенных магнитных конфигураций, удержания энергии и установившейся работы. Критические вопросы включают понимание и расширение пределов устойчивости за счет использования разнообразие конфигураций плазмы и разработка активных средств для надежной работы вблизи этих пределов. Необходимы точные возможности прогнозирования, что потребует добавления новой физики к существующим МГД-моделям. Хотя существует широкий спектр магнитных конфигураций, лежащая в основе МГД физика является общей для всех. Понимание стабильности МГД, полученное в одной конфигурации, может принести пользу другим за счет проверки аналитических теорий, предоставления эталонов для кодов прогнозирующей стабильности МГД и продвижения разработки методов активного управления.

Самая фундаментальная и критическая проблема стабильности магнитного синтеза заключается в том, что МГД-нестабильность часто ограничивает производительность при высоких бета-коэффициентах. В большинстве случаев важными нестабильностями являются длинноволновые глобальные моды из-за их способности вызывать серьезное ухудшение удержания энергии или прекращение плазмы. Некоторыми важными примерами, общими для многих магнитных конфигураций, являются идеальные режимы излома, режимы резистивной стенки и неоклассические режимы тиринга. Возможным последствием нарушения границ устойчивости является срыв, внезапная потеря тепловой энергии, часто сопровождающаяся прекращением разряда. Таким образом, ключевой вопрос включает понимание природы бета-предела в различных конфигурациях, включая связанные с ним тепловые и магнитные напряжения, и поиск способов избежать ограничений или смягчить последствия. Исследуется широкий спектр подходов к предотвращению таких неустойчивостей, включая оптимизацию конфигурации плазмы и устройства ее удержания, управление внутренней структурой плазмы и активный контроль МГД-неустойчивостей.

Идеальные нестабильности

Нестабильность идеальной МГД, вызванная градиентами тока или давления, представляет собой окончательный эксплуатационный предел для большинства конфигураций. Ограничения длинноволнового режима излома и коротковолнового баллонного режима в целом хорошо понятны, и их в принципе можно избежать.

n ~ 5–10 мод, встречающихся в краевой плазме токамака Моды промежуточной длины волны ( например, ) менее хорошо изучены из-за трудоемкого характера расчетов устойчивости. Обширная база данных бета-пределов для токамаков соответствует идеальным пределам стабильности МГД, обеспечивая согласие с точностью до 10% в бета-версии для случаев, когда внутренние профили плазмы точно измерены. Такое хорошее согласие обеспечивает уверенность в расчетах идеальной стабильности для других конфигураций и в конструкции прототипов термоядерных реакторов.

Режимы резистивной стены [ править ]

Моды резистивной стенки (RWM) развиваются в плазме, для устойчивости которой требуется наличие идеально проводящей стенки. Стабильность RWM является ключевым вопросом для многих магнитных конфигураций. Умеренные значения бета возможны без близлежащей стенки в токамаке , стеллараторе и других конфигурациях, но близлежащая проводящая стенка может значительно улучшить стабильность идеального кинкового режима в большинстве конфигураций, включая токамак, ST , пинч с обратным полем (RFP), сферомак , и, возможно, FRC. В усовершенствованных токамаках и ST стабилизация стенок имеет решающее значение для работы с большой долей бутстрепа . Сферомаку требуется стабилизация стенок, чтобы избежать режимов низкого m, n наклона и сдвига, а также, возможно, режимов изгиба. Однако при наличии неидеальной стенки медленно растущая ОСО неустойчива. Мода резистивной стенки уже давно является проблемой для RFP, а совсем недавно она наблюдалась в экспериментах на токамаке. Прогресс в понимании физики RWM и разработке средств его стабилизации может быть напрямую применим ко всем магнитным конфигурациям. Тесно связанный с этим вопрос заключается в понимании вращения плазмы, ее источников и стоков, а также ее роли в стабилизации RWM.

Резистивные неустойчивости [ править ]

Резистивная нестабильность является проблемой для всех магнитных конфигураций, поскольку ее возникновение может произойти при значениях бета, значительно ниже идеального предела. Стабильность неоклассических тиринг-мод (NTM) является ключевым вопросом для магнитных конфигураций с сильным бутстреп-током . NTM — это метастабильный режим; в определенных плазменных конфигурациях росту острова может способствовать достаточно большая деформация бутстреп-тока, создаваемого «затравочным островом». NTM уже является важным фактором, ограничивающим производительность во многих экспериментах на токамаке, что приводит к ухудшению локализации или разрушению. Хотя основной механизм хорошо известен, возможность предсказать возникновение в нынешних и будущих устройствах требует лучшего понимания механизмов затухания, которые определяют размер порогового острова, а также связи мод, посредством которой могут возникать другие нестабильности (например, пилообразная форма в токамаках). создавать зародышевые острова. Режим резистивного раздувания , аналогичный идеальному раздуванию, но с учетом конечного удельного сопротивления, представляет собой еще один пример резистивной нестабильности.

улучшения МГД Возможности стабильности

Конфигурация [ править ]

Конфигурация плазмы и устройства ее удержания представляют собой возможность надежно улучшить стабильность МГД. Преимущества формы разряда и малого аспектного соотношения для идеальной стабильности МГД были четко продемонстрированы в токамаках и ST и будут продолжать исследоваться в таких экспериментах, как DIII-D , Alcator C-Mod , NSTX и MAST . Новые эксперименты на стеллараторах, такие как NCSX (предлагается), проверят предсказание о том, что добавление спиральных катушек соответствующей конструкции может стабилизировать идеальные режимы излома при высоких и низких бета-тестах. раздувания стабильности возможны в HSX. Новые эксперименты ST дают возможность проверить предсказания о том, что низкое соотношение сторон обеспечивает улучшенную устойчивость к тиринг-модам, включая неоклассические, благодаря большому стабилизирующему члену « эффекта Глассера », связанному с большим током Пфирша-Шлютера. Неоклассических тиринг-мод можно избежать, минимизировав бутстреп-ток в квазиспиральных и квазивсеместных конфигурациях стеллараторов. Неоклассические тиринг-моды также стабилизируются соответствующими относительными знаками бутстреп-тока и магнитного сдвига; это предсказание подтверждается отсутствием НТМ в центральных областях отрицательного сдвига токамаков. Конфигурации стеллараторов, такие как предлагаемый NCSX, квазиосесимметричная конструкция стелларатора, могут быть созданы с отрицательным магнитным сдвигом и положительным бутстреп-током для достижения стабильности NTM. Стабилизация кинковой моды с помощью резистивной стенки была продемонстрирована в RFP и токамаках и будет исследована в других конфигурациях, включая ST (NSTX) и сферомаки (SSPX). Новое предложение по стабилизации режимов резистивной стенки с помощью проточной стенки из жидкого лития требует дальнейшей оценки.

Внутренняя структура [ править ]

Управление внутренней структурой плазмы позволяет более активно избегать МГД-неустойчивостей. Например, поддержание надлежащего профиля плотности тока может помочь сохранить стабильность режимов разрыва. Оптимизация разомкнутого контура профилей давления и плотности тока с помощью внешних источников нагрева и возбуждения тока обычно используется во многих устройствах. Улучшенные диагностические измерения наряду с локализованными источниками нагрева и возбуждения тока, которые теперь становятся доступными, позволят в ближайшем будущем активно контролировать внутренние профили с обратной связью. Такая работа начинается или планируется в большинстве крупных токамаков ( JET , JT-60U , DIII-D , C-Mod и ASDEX-U ) с использованием радиочастотного нагрева и управления током. Анализ данных профиля в реальном времени, например, измерения текущего профиля MSE и идентификация границ устойчивости в реальном времени, являются важными компонентами управления профилем. Сильное вращение плазмы может стабилизировать резистивные пристеночные моды, как было продемонстрировано в экспериментах на токамаке, а также прогнозируется, что вращательный сдвиг стабилизирует резистивные моды. Возможности проверить эти предсказания предоставляют такие конфигурации, как ST, сферомак и FRC, которые имеют большое естественное диамагнитное вращение, а также токамаки с вращением, вызываемым инжекцией нейтрального пучка. Эксперимент с электрическим токамаком предполагает очень большое вращение, приближающееся к альфвеновским режимам, на которые также может влиять идеальная стабильность. Поддержание достаточного вращения плазмы и возможная роль RWM в затухании вращения являются важными вопросами, которые можно исследовать в этих экспериментах.

Контроль обратной связи [ править ]

Активное управление МГД-нестабильностями с обратной связью должно позволить работать за пределами «пассивных» пределов устойчивости. Прогнозируется, что локализованный поток радиочастотного тока на рациональной поверхности уменьшит или устранит островки неоклассической тиринг-моды. Эксперименты с ASDEX-U и COMPASS-D начались с многообещающими результатами и запланированы на следующий год. ^{[ нужны разъяснения ]}в DIII – D. Обычное использование такого метода в условиях обобщенной плазмы потребует идентификации нестабильной моды в реальном времени и ее радиального местоположения. Если вращение плазмы, необходимое для стабилизации режима резистивной стенки, не может быть поддержано, потребуется стабилизация обратной связи с помощью внешних катушек. Эксперименты с обратной связью начались в DIII–D и HBT-EP, и следует изучить управление обратной связью для RFP и других конфигураций. Понимание физики этих методов активного управления будет напрямую применимо между конфигурациями.

Смягчение сбоев [ править ]

Обсужденные выше методы повышения стабильности МГД являются основным средством предотвращения сбоев. Однако в том случае, если эти методы не предотвращают нестабильность, последствия сбоя можно смягчить с помощью различных методов. Эксперименты на JT-60U продемонстрировали снижение электромагнитных напряжений за счет работы в нейтральной точке для обеспечения вертикальной устойчивости. Упреждающее удаление энергии плазмы путем введения большого газового потока или таблетки примеси было продемонстрировано в экспериментах на токамаке, а текущие эксперименты в C-Mod, JT-60U, ASDEX-U и DIII-D улучшат понимание и предсказательная способность. Криогенные струи жидкого гелия — еще один предлагаемый метод, который может потребоваться для более крупных устройств. Методы смягчения последствий, разработанные для токамаков, будут напрямую применимы и к другим конфигурациям.

См. также [ править ]

Список гидродинамических неустойчивостей, названных в честь людей

Ссылки [ править ]

^ Гспонер, Андре (29 сентября 2004 г.). «Физика распространения интенсивных пучков частиц высоких энергий в плазме открытого воздуха и космического пространства». arXiv : физика/0409157 .
^ Зохури, Бахман (23 февраля 2017 г.). Термоядерная энергия, управляемая термоядерным синтезом с магнитным удержанием . Спрингер. ISBN 9783319511771 .
^ Бунеман, О., « Нестабильность, турбулентность и проводимость в плазме с током » (1958) Physical Review Letters , vol. 1, выпуск 1, стр. 8-9.
^ Фарли, DT (1963). «Двухпотоковая неустойчивость плазмы как источник неоднородностей в ионосфере». Письма о физических отзывах . 10 (7): 279–282. Бибкод : 1963PhRvL..10..279F . дои : 10.1103/PhysRevLett.10.279 .
^ Бунеман, О. (1963). «Возбуждение продольных звуковых волн потоками электронов». Письма о физических отзывах . 10 (7): 285–287. Бибкод : 1963PhRvL..10..285B . дои : 10.1103/PhysRevLett.10.285 .
^ Меурис, Питер; Верхист, Фрэнк; Лахина, Г.С. (1997). «Влияние распределения массы пыли на обобщенные неустойчивости Джинса-Бюнмана в пылевой плазме». Планетарная и космическая наука . 45 (4): 449–454. Бибкод : 1997P&SS...45..449M . дои : 10.1016/s0032-0633(96)00155-9 . ISSN 0032-0633 .
^ Панди, BP; Лахина, Г.С. (1998). «Неустойчивость Джинса-Бюнемана в пылевой плазме». Прамана . 50 (2): 191–204. Бибкод : 1998Прама..50..191П . дои : 10.1007/bf02847529 . ISSN 0304-4289 . S2CID 119658085 .
^ Олбрайт, Би Джей; Инь, Л.; Бауэрс, Кевин Дж.; Гегелич, Б.М.; Флиппо, Калифорния; Кван, TJT; Фернандес, JC (2007). «Релятивистская неустойчивость Бунемана в форсажной камере лазерного прорыва». Физика плазмы . 14 (9): 094502. Бибкод : 2007PhPl...14i4502A . дои : 10.1063/1.2768933 . ISSN 1070-664X .
^ Хо, TH; Лин, А.Т., « Циклотронно-черенковская и черенковская неустойчивости » (1990) IEEE Transactions on Plasma Science (ISSN 0093-3813), vol. 18 июня 1990 г., с. 513-517
^ Финн, Дж. М.; Кау, ПК (1977). «Неустойчивость слияния магнитных островов» (PDF) . Физика жидкостей . 20 (1): 72. Бибкод : 1977PhFl...20...72F . дои : 10.1063/1.861709 . ISSN 0031-9171 . ОСТИ 7364034 . Архивировано (PDF) из оригинала 9 октября 2022 г.
^ Спрэнгл, П.; Чу, КР; Дробот, АТ; Гранатштейн, В.Л. (1977). «Теория циклотронной мазерной неустойчивости» . 1977 2-я Международная тематическая конференция по технологии электронно-лучевых исследований . 2 : 703–716.
^ Хм, ХС; Сиамбис, Дж. Г., « Диокотронная неустойчивость релятивистского полого электронного пучка » (1979) Физика жидкостей , том. 22 декабря 1979 г., с. 2377-2381.
^ Б. Кадомцев, Б (30 сентября 1975 г.). «О разрушительной неустойчивости в токамаках» . Советский журнал физики плазмы . 1 : 710–715.
↑ 11 ноября 2003 г., BBC News: Солнечная вспышка «воспроизведена» в лаборатории.
^ Коннор, JW (1998). «Ребро-локализованные моды - физика и теория». Физика плазмы и управляемый термоядерный синтез . 40 (5): 531–542. Бибкод : 1998PPCF...40..531C . дои : 10.1088/0741-3335/40/5/002 . ISSN 0741-3335 . S2CID 250851791 .
^ Коули, Стивен С.; Уилсон, Ховард; Ураган, Омар; Фонг, Брайан (2003). «Взрывные неустойчивости: от солнечных вспышек до краевых локализованных мод в токамаках». Физика плазмы и управляемый термоядерный синтез . 45 (12А): А31. Бибкод : 2003PPCF...45A..31C . дои : 10.1088/0741-3335/45/12A/003 . ISSN 0741-3335 . S2CID 250824453 .
^ Беначек, Ю.; Карлицкий, М. (2018). «Двойная плазменная резонансная неустойчивость как источник излучения солнечной зебры». Астрономия и астрофизика . 611 (60): А60. arXiv : 1711.04281 . Бибкод : 2018A&A...611A..60B . дои : 10.1051/0004-6361/201731424 . ISSN 0004-6361 . S2CID 119402131 .
^ Резерфорд, штат Пенсильвания (1968). «Дрейфовые неустойчивости в общих конфигурациях магнитного поля». Физика жидкостей . 11 (3): 569–585. Бибкод : 1968PhFl...11..569R . дои : 10.1063/1.1691954 . ISSN 0031-9171 .
^ Розенберг, М.; Мерлино, РЛ (2013). «Дрейфовая неустойчивость в плазме положительных ионов и отрицательных ионов». Журнал физики плазмы . 79 (5): 949–952. Бибкод : 2013JPlPh..79..949R . дои : 10.1017/S0022377813000858 . ISSN 0022-3778 . S2CID 85520731 .
^ Голдстон, Р.Дж. (1995). Введение в физику плазмы . Резерфорд, PH (Пол Хардинг), 1938-. Бристоль, Великобритания: Паб Института физики. ISBN 978-0750303255 . OCLC 33079555 .
^ Погуце, ОП (1968). «Магнитная дрейфовая неустойчивость в бесстолкновительной плазме». Физика плазмы . 10 (7): 649–664. Бибкод : 1968PlPh...10..649P . дои : 10.1088/0032-1028/10/7/301 . ISSN 0032-1028 .
^ Крафт, К.; Волокитин, А. (2010). «Нелинейная веерная неустойчивость электромагнитных волн». Физика плазмы . 17 (10): 102303. Бибкод : 2010ФПл...17j2303K . дои : 10.1063/1.3479829 . ISSN 1070-664X .
^ Шукла, ПК; Стенфло, Л. (8 февраля 2006 г.). «Джинсовская неустойчивость в самогравитирующей пылевой плазме». Труды Лондонского королевского общества A: Математические, физические и технические науки . 462 (2066): 403–407. Бибкод : 2006RSPSA.462..403S . дои : 10.1098/rspa.2005.1594 . ISSN 1364-5021 . S2CID 122754120 .
^ Саркар, Сусмита; Майти, Саумьен; Рой, Б; Хан, Маноранджан (18 января 2010 г.). «Жановая неустойчивость в дрейфующей пылевой плазме при наличии вторичной электронной эмиссии». Физика Скрипта . 81 (2): 025504. Бибкод : 2010PhyS...81b5504S . дои : 10.1088/0031-8949/81/02/025504 . ISSN 0031-8949 . S2CID 121301944 .
^ Голдстон, Р.Дж. (1995). Введение в физику плазмы . Резерфорд, PH (Пол Хардинг), 1938-. Бристоль, Великобритания: Паб Института физики. ISBN 978-0750303255 . OCLC 33079555 .
^ Ким, Дж.; Рю, Д.; Хонг, СС; Ли, С.М.; Франко, Дж. (2004), «Нестабильность Паркера», Библиотека астрофизики и космических наук , том. 315, Kluwer Academic Publishers, стр. 315–322, Bibcode : 2004ASSL..315..315K , doi : 10.1007/1-4020-2620-x_65 , ISBN 978-1402026195
^ Бисселл, Дж. Дж., Риджерс, К. П. и Кингхэм, Р. Дж. « Сжатие магнитотермической нестабильности поля в лазерной плазме » (2010) Physical Review Letters , Vol. 105,175001
^ Франк-Каменецкий, Д.А. (1972), «Нестабильность пинча», Plasma , Macmillan Education UK, стр. 95–96, doi : 10.1007/978-1-349-01552-8_30 , ISBN 9781349015542
^ Мейерович, О.Э. (май 1986 г.). «Устойчивость пинча Беннета» (PDF) . Журнал экспериментальной и теоретической физики . 63 (5): 1646. Архивировано (PDF) из оригинала 9 октября 2022 г.
^ Бёф, Жан-Пьер; Чаудхури, Бхаскар (2013). «Вращающаяся неустойчивость в низкотемпературной замагниченной плазме». Письма о физических отзывах . 111 (15): 155005. Бибкод : 2013PhRvL.111o5005B . doi : 10.1103/PhysRevLett.111.155005 . ПМИД 24160609 .
^ Ферт, Гарольд П.; Киллин, Джон; Розенблут, Маршалл Н. (1963). «Неустойчивости конечного удельного сопротивления листового пинча». Физика жидкостей . 6 (4): 459. Бибкод : 1963PhFl....6..459F . дои : 10.1063/1.1706761 . ISSN 0031-9171 .
^ Роулендс, Г.; Дикманн, Мэн; Шукла, ПК (2007). «Неустойчивость плазменной филаментации в одном измерении: нелинейная эволюция» . Новый журнал физики . 9 (8): 247. Бибкод : 2007NJPh....9..247R . дои : 10.1088/1367-2630/9/8/247 . ISSN 1367-2630 .
^ Вессон, Дж.: «Токамаки», 3-е издание, стр. 115, Oxford University Press, 2004 г.

[1] Гспонер, Андре (29 сентября 2004 г.). «Физика распространения интенсивных пучков частиц высоких энергий в плазме открытого воздуха и космического пространства». arXiv : физика/0409157 .

[2] Зохури, Бахман (23 февраля 2017 г.). Термоядерная энергия, управляемая термоядерным синтезом с магнитным удержанием . Спрингер. ISBN 9783319511771 .

[3] Бунеман, О., « Нестабильность, турбулентность и проводимость в плазме с током » (1958) Physical Review Letters , vol. 1, выпуск 1, стр. 8-9.

[4] Фарли, DT (1963). «Двухпотоковая неустойчивость плазмы как источник неоднородностей в ионосфере». Письма о физических отзывах . 10 (7): 279–282. Бибкод : 1963PhRvL..10..279F . дои : 10.1103/PhysRevLett.10.279 .

[5] Бунеман, О. (1963). «Возбуждение продольных звуковых волн потоками электронов». Письма о физических отзывах . 10 (7): 285–287. Бибкод : 1963PhRvL..10..285B . дои : 10.1103/PhysRevLett.10.285 .

[6] Меурис, Питер; Верхист, Фрэнк; Лахина, Г.С. (1997). «Влияние распределения массы пыли на обобщенные неустойчивости Джинса-Бюнмана в пылевой плазме». Планетарная и космическая наука . 45 (4): 449–454. Бибкод : 1997P&SS...45..449M . дои : 10.1016/s0032-0633(96)00155-9 . ISSN 0032-0633 .

[7] Панди, BP; Лахина, Г.С. (1998). «Неустойчивость Джинса-Бюнемана в пылевой плазме». Прамана . 50 (2): 191–204. Бибкод : 1998Прама..50..191П . дои : 10.1007/bf02847529 . ISSN 0304-4289 . S2CID 119658085 .

[8] Олбрайт, Би Джей; Инь, Л.; Бауэрс, Кевин Дж.; Гегелич, Б.М.; Флиппо, Калифорния; Кван, TJT; Фернандес, JC (2007). «Релятивистская неустойчивость Бунемана в форсажной камере лазерного прорыва». Физика плазмы . 14 (9): 094502. Бибкод : 2007PhPl...14i4502A . дои : 10.1063/1.2768933 . ISSN 1070-664X .

[9] Хо, TH; Лин, А.Т., « Циклотронно-черенковская и черенковская неустойчивости » (1990) IEEE Transactions on Plasma Science (ISSN 0093-3813), vol. 18 июня 1990 г., с. 513-517

[10] Финн, Дж. М.; Кау, ПК (1977). «Неустойчивость слияния магнитных островов» (PDF) . Физика жидкостей . 20 (1): 72. Бибкод : 1977PhFl...20...72F . дои : 10.1063/1.861709 . ISSN 0031-9171 . ОСТИ 7364034 . Архивировано (PDF) из оригинала 9 октября 2022 г.

[11] Спрэнгл, П.; Чу, КР; Дробот, АТ; Гранатштейн, В.Л. (1977). «Теория циклотронной мазерной неустойчивости» . 1977 2-я Международная тематическая конференция по технологии электронно-лучевых исследований . 2 : 703–716.

[12] Хм, ХС; Сиамбис, Дж. Г., « Диокотронная неустойчивость релятивистского полого электронного пучка » (1979) Физика жидкостей , том. 22 декабря 1979 г., с. 2377-2381.

[13] Б. Кадомцев, Б (30 сентября 1975 г.). «О разрушительной неустойчивости в токамаках» . Советский журнал физики плазмы . 1 : 710–715.

[14] 11 ноября 2003 г., BBC News: Солнечная вспышка «воспроизведена» в лаборатории.

[15] Коннор, JW (1998). «Ребро-локализованные моды - физика и теория». Физика плазмы и управляемый термоядерный синтез . 40 (5): 531–542. Бибкод : 1998PPCF...40..531C . дои : 10.1088/0741-3335/40/5/002 . ISSN 0741-3335 . S2CID 250851791 .

[16] Коули, Стивен С.; Уилсон, Ховард; Ураган, Омар; Фонг, Брайан (2003). «Взрывные неустойчивости: от солнечных вспышек до краевых локализованных мод в токамаках». Физика плазмы и управляемый термоядерный синтез . 45 (12А): А31. Бибкод : 2003PPCF...45A..31C . дои : 10.1088/0741-3335/45/12A/003 . ISSN 0741-3335 . S2CID 250824453 .

[17] Беначек, Ю.; Карлицкий, М. (2018). «Двойная плазменная резонансная неустойчивость как источник излучения солнечной зебры». Астрономия и астрофизика . 611 (60): А60. arXiv : 1711.04281 . Бибкод : 2018A&A...611A..60B . дои : 10.1051/0004-6361/201731424 . ISSN 0004-6361 . S2CID 119402131 .

[18] Резерфорд, штат Пенсильвания (1968). «Дрейфовые неустойчивости в общих конфигурациях магнитного поля». Физика жидкостей . 11 (3): 569–585. Бибкод : 1968PhFl...11..569R . дои : 10.1063/1.1691954 . ISSN 0031-9171 .

[19] Розенберг, М.; Мерлино, РЛ (2013). «Дрейфовая неустойчивость в плазме положительных ионов и отрицательных ионов». Журнал физики плазмы . 79 (5): 949–952. Бибкод : 2013JPlPh..79..949R . дои : 10.1017/S0022377813000858 . ISSN 0022-3778 . S2CID 85520731 .

[20] Голдстон, Р.Дж. (1995). Введение в физику плазмы . Резерфорд, PH (Пол Хардинг), 1938-. Бристоль, Великобритания: Паб Института физики. ISBN 978-0750303255 . OCLC 33079555 .

[21] Погуце, ОП (1968). «Магнитная дрейфовая неустойчивость в бесстолкновительной плазме». Физика плазмы . 10 (7): 649–664. Бибкод : 1968PlPh...10..649P . дои : 10.1088/0032-1028/10/7/301 . ISSN 0032-1028 .

[22] Крафт, К.; Волокитин, А. (2010). «Нелинейная веерная неустойчивость электромагнитных волн». Физика плазмы . 17 (10): 102303. Бибкод : 2010ФПл...17j2303K . дои : 10.1063/1.3479829 . ISSN 1070-664X .

[23] Шукла, ПК; Стенфло, Л. (8 февраля 2006 г.). «Джинсовская неустойчивость в самогравитирующей пылевой плазме». Труды Лондонского королевского общества A: Математические, физические и технические науки . 462 (2066): 403–407. Бибкод : 2006RSPSA.462..403S . дои : 10.1098/rspa.2005.1594 . ISSN 1364-5021 . S2CID 122754120 .

[24] Саркар, Сусмита; Майти, Саумьен; Рой, Б; Хан, Маноранджан (18 января 2010 г.). «Жановая неустойчивость в дрейфующей пылевой плазме при наличии вторичной электронной эмиссии». Физика Скрипта . 81 (2): 025504. Бибкод : 2010PhyS...81b5504S . дои : 10.1088/0031-8949/81/02/025504 . ISSN 0031-8949 . S2CID 121301944 .

[25] Голдстон, Р.Дж. (1995). Введение в физику плазмы . Резерфорд, PH (Пол Хардинг), 1938-. Бристоль, Великобритания: Паб Института физики. ISBN 978-0750303255 . OCLC 33079555 .

[26] Ким, Дж.; Рю, Д.; Хонг, СС; Ли, С.М.; Франко, Дж. (2004), «Нестабильность Паркера», Библиотека астрофизики и космических наук , том. 315, Kluwer Academic Publishers, стр. 315–322, Bibcode : 2004ASSL..315..315K , doi : 10.1007/1-4020-2620-x_65 , ISBN 978-1402026195

[27] Бисселл, Дж. Дж., Риджерс, К. П. и Кингхэм, Р. Дж. « Сжатие магнитотермической нестабильности поля в лазерной плазме » (2010) Physical Review Letters , Vol. 105,175001

[28] Франк-Каменецкий, Д.А. (1972), «Нестабильность пинча», Plasma , Macmillan Education UK, стр. 95–96, doi : 10.1007/978-1-349-01552-8_30 , ISBN 9781349015542

[29] Мейерович, О.Э. (май 1986 г.). «Устойчивость пинча Беннета» (PDF) . Журнал экспериментальной и теоретической физики . 63 (5): 1646. Архивировано (PDF) из оригинала 9 октября 2022 г.

[30] Бёф, Жан-Пьер; Чаудхури, Бхаскар (2013). «Вращающаяся неустойчивость в низкотемпературной замагниченной плазме». Письма о физических отзывах . 111 (15): 155005. Бибкод : 2013PhRvL.111o5005B . doi : 10.1103/PhysRevLett.111.155005 . ПМИД 24160609 .

[31] Ферт, Гарольд П.; Киллин, Джон; Розенблут, Маршалл Н. (1963). «Неустойчивости конечного удельного сопротивления листового пинча». Физика жидкостей . 6 (4): 459. Бибкод : 1963PhFl....6..459F . дои : 10.1063/1.1706761 . ISSN 0031-9171 .

[32] Роулендс, Г.; Дикманн, Мэн; Шукла, ПК (2007). «Неустойчивость плазменной филаментации в одном измерении: нелинейная эволюция» . Новый журнал физики . 9 (8): 247. Бибкод : 2007NJPh....9..247R . дои : 10.1088/1367-2630/9/8/247 . ISSN 1367-2630 .

[33] Вессон, Дж.: «Токамаки», 3-е издание, стр. 115, Oxford University Press, 2004 г.

[1]

[2]

[3]

[4]

[5]

[6]

[7]

[8]

[9]

[10]

[11]

[12]

[13]

[14]

[15]

[16]

[17]

[18]

[19]

[20]

[21]

[22]

[23]

[24]

[25]

[26]

[27]

[28]

[29]

[30]

[31]

[32]

[33]

Базы данных авторитетного контроля
Международный	БЫСТРЫЙ
Национальный	Франция Данные БнФ Израиль Соединенные Штаты

Плазменные нестабильности ​ ​

Список нестабильностей плазмы ​