✖


Jump to content

Наземный интерферометрический поиск гравитационных волн

    Add links

    Наземный интерферометрический поиск гравитационных волн — это методы и устройства, используемые для поиска и обнаружения гравитационных волн на основе интерферометров построенных на земле . Большинство современных наблюдений гравитационных волн было проведено с использованием этих методов; первый был сделан в 2015 году двумя детекторами LIGO . В настоящее время основными детекторами являются два LIGO в США, Virgo в Италии и KAGRA в Японии, которые являются частью детекторов второго поколения; Будущие проекты включают LIGO-India как часть второго поколения, а также Телескоп Эйнштейна и Cosmic Explorer, образующие третье поколение.

    История [ править ]

    часть общей теории относительности , Хотя гравитационные волны были впервые сформулированы Эйнштейном как в 1916 году [1] реальных попыток обнаружить их не предпринималось до 1960-х годов, когда Йозеф Вебер создал первый из так называемых « баров Вебера ». Хотя они оказались неспособными достичь необходимой чувствительности для обнаружения гравитационных волн, в то время было создано множество исследовательских групп, занимающихся этой темой. Хотя много усилий было направлено на улучшение конструкции резонансного стержня, идея использования большого интерферометра для обнаружения гравитационных волн была сформулирована в 1970-х годах и начала набирать обороты в 1980-х годах, что привело к основанию LIGO в 1984 году и Virgo в 1984 году. 1989. [2] [3]

    Строительство большинства нынешних больших интерферометров началось в 1990-х годах и завершилось в начале 2000-х (1999 год для LIGO, [4] 2003 год для Девы, [5] 2002 г. для ГЕО 600). После нескольких лет наблюдений и улучшений для достижения целевой чувствительности стало ясно, что обнаружение маловероятно и что необходимы дальнейшие обновления, что привело к крупным проектам, которые теперь называются «детекторами второго поколения» (Advanced LIGO и Virgo). с важным повышением чувствительности. Эти периоды также ознаменовали начало периодов совместных наблюдений между различными детекторами, которые имеют решающее значение для подтверждения достоверности сигнала, и положили начало сотрудничеству между различными командами.

    Модернизация второго поколения была произведена в начале 2010-х годов и продолжалась с 2010 по 2014 год для LIGO и с 2011 по 2017 год для Virgo. Параллельно в 2010 году в Японии был запущен проект KAGRA. В 2015 году, вскоре после возобновления наблюдений, два детектора LIGO осуществили первое прямое наблюдение гравитационных волн . Это ознаменовало начало продолжающейся до сих пор серии периодов наблюдения гравитационных волн, обозначенных от O1 до O5; [6] Дева присоединилась к наблюдениям в 2017 году, ближе к концу периода O2, что быстро привело к первому наблюдению с тремя детекторами , а несколько дней спустя к событию GW170817 , которое на сегодняшний день является единственным, которое наблюдалось как с гравитационными волнами, так и с гравитационными волнами. электромагнитное излучение . KAGRA была завершена в 2020 году, наблюдения до сих пор проводились лишь в течение коротких периодов времени из-за ее низкой чувствительности.

    Наблюдения за O4 в настоящее время продолжаются и, как ожидается, продлятся до начала 2025 года. Опубликовано более 90 подтвержденных обнаружений; сотрудничество теперь также создает оповещения в режиме реального времени при обнаружении сигналов, при этом во время O4 уже было отправлено более 90 важных оповещений. [7]

    Принцип [ править ]

    В общей теории относительности гравитационная волна — это возмущение пространства-времени , распространяющееся со скоростью света. Таким образом, он слегка искривляет пространство-время, что локально меняет путь света. Математически говоря, если — амплитуда (считающаяся малой) приходящей гравитационной волны и длина оптической полости , в которой циркулирует свет, изменение оптического пути гравитационной волны определяется формулой: [8]

    с является геометрическим фактором, который зависит от взаимной ориентации полости и направления распространения приходящей гравитационной волны. Другими словами, изменение длины пропорционально как длине полости, так и амплитуде гравитационной волны.

    Продолжительность: 20 секунд.
    Анимация, показывающая принцип обнаружения гравитационных волн с помощью интерферометра, такого как Virgo. Смещения зеркал и разность фаз сильно преувеличены; время также замедляется более чем в 10 раз.

    Интерферометр [ править ]

    Дева — это интерферометр Майкельсона , зеркала которого подвешены. Лазер на разделяется на два луча светоделителем, наклоненным 45 градусов. Два луча распространяются в двух перпендикулярных плечах интерферометра, отражаются от зеркал, расположенных на концах плеч, и рекомбинируются на светоделителе, создавая помехи , которые обнаруживаются фотодиодом . Приходящая гравитационная волна меняет оптический путь лазерных лучей в плечах, что затем меняет интерференционную картину, регистрируемую фотодиодом.

    Это означает, что различные зеркала интерферометра должны быть «заморожены» в своем положении: при их движении длина оптического резонатора изменяется, а вместе с ним и интерференционный сигнал, считываемый на выходном порту прибора. Положение зеркал относительно эталона и их выравнивание точно контролируются в режиме реального времени. [9] с точностью лучше десятой доли нанометра по длине; [10] на уровне нескольких нанорадиан для углов. Чем чувствительнее детектор, тем уже его оптимальная рабочая точка. Достижение этой рабочей точки из исходной конфигурации, в которой различные зеркала свободно движутся, является сложной задачей системы управления ; для координации всех управляемых частей интерферометра требуется сложная серия шагов. После достижения рабочей точки постоянно применяются поправки, чтобы поддерживать ее в оптимальной конфигурации. [11]

    Таким образом, сигнал, индуцированный потенциальной гравитационной волной, «встраивается» в изменения интенсивности света, регистрируемые на выходе интерферометра. [12] Тем не менее, несколько внешних причин, обычно называемых шумом, постоянно и существенно меняют интерференционную картину. Если ничего не будет сделано для их устранения или смягчения, ожидаемые физические сигналы будут погребены под шумом и останутся необнаружимыми. Таким образом, конструкция детекторов, таких как Virgo и LIGO, требует детального учета всех источников шума, которые могут повлиять на измерения, что позволяет предпринимать решительные и постоянные усилия по их максимальному снижению. [13] [10]

    Использование интерферометра вместо одного оптического резонатора позволяет существенно повысить чувствительность детектора к гравитационным волнам. Действительно, в этой конфигурации, основанной на интерференционных измерениях, вклады некоторых экспериментальных шумов сильно уменьшены: вместо того, чтобы быть пропорциональными длине одиночной полости, они зависят в этом случае от разницы длин между плечами (поэтому равная длина плеч убирает шум). Кроме того, конфигурация интерферометра выигрывает от дифференциального эффекта, индуцируемого гравитационной волной в плоскости, поперечной направлению ее распространения: когда длина оптического пути меняется на величину , перпендикулярный оптический путь той же длины изменяется на (та же величина, но противоположный знак). А интерференция на выходном порту интерферометра Майкельсона зависит от разницы длин между двумя плечами: следовательно, измеряемый эффект усиливается в 2 раза по сравнению с простым резонатором.

    Оптимальная рабочая точка интерферометрического детектора гравитационных волн слегка отстроена от «темной полосы» — конфигурации, при которой два лазерных луча, рекомбинированные на светоделителе, интерферируют деструктивным образом: на выходном порту свет почти не обнаруживается.

    Детекторы [ править ]

    ЛИГО [ править ]

    Дополнительная информация: ЛИГО.
    Северный рукав Хэнфордской обсерватории LIGO.

    LIGO состоит из двух разных детекторов: одного в Хэнфорде , штат Вашингтон , и другого в Ливингстоне , штат Луизиана (таким образом, они разделены примерно 3000 км); Оба детектора имеют очень похожую конструкцию, с плечами длиной 4 км, хотя между ними есть небольшие различия. Они были частью детекторов первого поколения и были завершены в 2002 году; в 2010 году они были закрыты из-за важного комплекса обновлений, получившего название «Advanced LIGO», в результате чего улучшенный детектор стал частью второго поколения. Эти модернизации были завершены в начале 2015 года, после чего два детектора впервые зарегистрировали гравитационные волны .

    Дева [ править ]

    Дополнительная информация: Интерферометр Девы.
    Вид с воздуха на детектор Virgo.

    Virgo — одиночный детектор, расположенный недалеко от Пизы , Италия, с плечами длиной 3 км. Он был частью детекторов первого поколения, выпущенных после его завершения в 2003 году; он был закрыт в 2011 году для подготовки к модернизации второго поколения Advanced Virgo. Модернизация была завершена в 2017 году, что позволило ему присоединиться к запуску «O2», быстро выполнив первое обнаружение с тремя детекторами совместно с LIGO .

    КАГРА [ править ]

    Дополнительная информация: КАГРА.
    Фотография одного из рукавов КАГРЫ во время строительства.

    KAGRA (ранее известный как LCGT) — это одиночный интерферометр с плечами длиной 3 км, расположенный в обсерватории Камиока в Японии и являющийся частью детекторов второго поколения. Впервые он был введен в эксплуатацию в 2020 году, хотя обнаружить его пока не удалось. Хотя базовая конструкция аналогична LIGO и Virgo, она построена под землей и оснащена криогенными зеркалами, поэтому ее часто называют «детектором поколения 2,5». [14]

    Другие детекторы [ править ]

    GEO600 изначально разрабатывался как британско-германская попытка создать интерферометр с плечами длиной 3 км; Позже она была уменьшена до 600 м из-за финансирования регионов. Он был завершен в 2002 году и расположен недалеко от Ганновера , Германия. Несмотря на ограниченные возможности (особенно в низкочастотном диапазоне), что делает обнаружение маловероятным, он играет ключевую роль в сети гравитационных волн в качестве испытательного стенда для многих новых технологий. [15]

    ТАМА 300 (и его предшественник, прототип ТАМА 20) — японский детектор с плечами длиной 300 м, построенный в университете Митака . Частично он был спроектирован как основа для более крупных детекторов (включая KAGRA) и работал в период с 1999 по 2004 год. Сейчас он перепрофилирован в качестве испытательного полигона для новых технологий. [16] Детектор CLIO с плечами длиной 100 м, расположенный в шахте Камиока , представляет собой еще один тестовый детектор, специально разработанный для проверки криогенной технологии, используемой в KAGRA. [17]

    LIGO-Australia - это несуществующий проект, который планировалось построить по модели детектора LIGO в Австралии, но в конечном итоге не был профинансирован правительством Австралии; Позже проект был переведен в LIGO-India.

    Голометр Fermilab с его плечами длиной 39 м исследует совершенно другой диапазон частот, чем другие интерферометры, стремясь к диапазону МГц.

    будущего Детекторы ​ ​

    ЛИГО-Индия [ править ]

    Дополнительная информация: Индийская инициатива по наблюдениям гравитационных волн.

    LIGO-India — это текущий проект одиночного интерферометра, базирующийся в Аундхе , Индия, по конструкции, очень похожей на LIGO (при поддержке сотрудничества LIGO). Он получил одобрение правительства Индии в 2023 году, а завершить его планируется примерно к 2030 году. [18]

    Космический исследователь [ править ]

    Дополнительная информация: Cosmic Explorer (обсерватория гравитационных волн).

    Cosmic Explorer — это проект детектора третьего поколения, включающий два интерферометра с длиной плеч соответственно 40 и 20 км, расположенных в двух разных местах США. Он основан на конструкции, аналогичной LIGO, и использует опыт двух детекторов LIGO, масштабированных до гораздо большей длины плеча. В настоящее время он проходит процедуру одобрения NSF . В случае одобрения он должен быть завершен к концу 2030-х годов. [19]

    Телескоп Эйнштейна [ править ]

    Дополнительная информация: Телескоп Эйнштейна.

    Телескоп Эйнштейна — европейский проект детектора третьего поколения; в настоящее время планируется использовать конструкцию с тремя 10-километровыми плечами, расположенными в равностороннем треугольнике (фактически действующими как 3 интерферометра), которые будут построены под землей; он также будет использовать криогенные зеркала. В настоящее время его планируется завершить примерно в 2035 году, а строительство начнется в 2026 году.

    Диаграмма, представляющая диапазон частот для различных типов детекторов гравитационных волн; наземные интерферометры представлены в правой части схемы.

    Научное дело [ править ]

    Численное моделирование гравитационных волн, испускаемых при спирали и слиянии двух черных дыр.

    Наземные детекторы предназначены для изучения гравитационных волн от астрофизических источников. По своей конструкции они могут обнаруживать гравитацию только с частотой от нескольких Гц до нескольких тысяч Гц. Основными известными системами, излучающими гравитационные волны в этом диапазоне, являются: черных дыр и/или двойных нейтронных звезд слияния , вращающиеся нейтронные звезды, вспышки и взрывы сверхновых и даже фон гравитационных волн , возникший в моменты после Большого взрыва . Более того, гравитационное излучение также может привести к открытию неожиданных и теоретически предсказанных экзотических объектов .

    Переходные источники [ править ]

    Типичный «чириканье» сигнала гравитационной волны от события GW170817 . Ось X представляет время, а ось Y — частоту; рост частоты со временем типичен для гравитационных волн от компактных двойных объектов, а ее точная форма в основном определяется массами объектов.

    Слияния черных дыр и нейтронных звезд [ править ]

    Когда два массивных и компактных объекта, таких как черные дыры и нейтронные звезды, вращаются вокруг друг друга в двойной системе , они излучают гравитационное излучение и, следовательно, теряют энергию. Следовательно, они начинают сближаться друг с другом, увеличивая частоту и амплитуду гравитационных волн; эта первая фаза явления слияния, называемая «вдохновительной», может длиться миллионы лет. На последней стадии спиральной фазы гравитационные волны, испускаемые сливающейся системой, становятся достаточно громкими, чтобы их можно было наблюдать детекторами тока. Типичная форма обнаруживаемого сигнала известна как «чириканье», поскольку она напоминает звук, издаваемый некоторыми птицами, с быстрым увеличением амплитуды и частоты. Кульминацией этого является слияние двух объектов, в конечном итоге образующее единый компактный объект (обычно черную дыру). Часть сигнала, соответствующая слиянию, имеет наибольшую амплитуду и самую высокую частоту и может быть смоделирована только с помощью численной теории относительности. моделирование этих систем. В случае черных дыр сигнал все еще излучается в течение нескольких секунд после слияния, пока новая черная дыра «обосновывается»; этот сигнал известен как «звонок». Детекторы тока чувствительны только к поздним стадиям слияния двойных черных дыр и нейтронных звезд: в настоящее время можно наблюдать только последние секунды всего процесса (включая окончание спиральной фазы, само слияние и часть звонка). . Все сигналы гравитационных волн, обнаруженные до сих пор, возникают в результате слияния черных дыр или нейтронных звезд. [20] [21]

    Всплески [ править ]

    Небесные локализации сигналов гравитационных волн , обнаруженные сетью LIGO-Virgo. Поскольку детекторы не являются направленными, область, откуда возможно пришло событие, зачастую довольно широка.

    Любой сигнал длительностью от нескольких миллисекунд до нескольких секунд считается всплеском гравитационной волны.

    Взрывы сверхновых — гравитационный коллапс массивных звезд в конце их жизни — испускают гравитационное излучение, которое можно увидеть с помощью современных интерферометров. [22] Обнаружение нескольких посланников (электромагнитное и гравитационное излучение и нейтрино ) помогло бы лучше понять процесс сверхновых и образование черных дыр. [23]

    Другие возможные кандидаты на всплески включают возмущения в нейтронных звездах. [24] эффекты «памяти», возникающие из-за нелинейности общей теории относительности. [25] или космические струны . [26] Некоторые явления также могут генерировать «длинные» всплески (длительностью более 1 секунды), такие как нестабильность в аккреционном диске черной дыры или во вновь образовавшихся черных дырах и нейтронных звездах, когда часть вещества, выброшенного во время вспышки сверхновой, падает обратно к компактному объекту. [27]

    Непрерывные источники [ править ]

    Основными ожидаемыми источниками непрерывных гравитационных волн являются нейтронные звезды , очень компактные объекты, образующиеся в результате коллапса массивных звезд. В частности, пульсары представляют собой особый случай нейтронных звезд, которые периодически излучают световые импульсы: они могут вращаться до сотен раз в секунду (самый быстро вращающийся пульсар, известный в настоящее время, — это PSR J1748−2446ad , который вращается до сотен раз в секунду). [7] 716 раз в секунду [28] ). Любое небольшое отклонение от осевой симметрии (крошечная «гора» на поверхности) будет генерировать периодические гравитационные волны большой продолжительности. [29] Был идентифицирован ряд потенциальных механизмов, которые могут создавать «горы» из-за тепловых, механических или магнитных эффектов; аккреция также может вызвать нарушение осевой симметрии. [30] [31] [32]

    Другим возможным источником непрерывных волн в нынешнем диапазоне обнаружения могут быть более экзотические объекты, такие как кандидаты в темную материю . Аксионы, вращающиеся вокруг черной дыры [30] или двойные системы, состоящие из первичной черной дыры малой массы и другого компактного объекта, в частности, были предложены в качестве потенциальных источников. Некоторые возможные типы темной материи также могут быть обнаружены интерферометрами напрямую, путем взаимодействия с оптическими элементами прибора. [33]

    Стохастический фон [ править ]

    Ряд физических явлений могут быть источником гравитационно-волнового стохастического фона , дополнительным источником шума астрофизического и/или космологического происхождения. Он представляет собой (обычно) непрерывный источник гравитационных волн, но в отличие от других источников непрерывных волн (например, вращающихся нейтронных звезд) он исходит из больших областей неба, а не из одного места. [34]

    Космический микроволновый фон (CMB) — самый ранний сигнал Вселенной, который можно наблюдать в электромагнитном спектре. Однако космологические модели предсказывают излучение гравитационных волн, возникших сразу после Большого взрыва. Поскольку гравитационные волны очень слабо взаимодействуют с материей, обнаружение такого фона позволит лучше понять космологическую эволюцию нашей Вселенной. [35] В частности, это могло бы предоставить доказательства инфляции из-за гравитационных волн, излучаемых либо самим процессом инфляции (согласно некоторым теориям), либо в результате самого процесса инфляции. [36] [37] или в конце инфляции; [38] Фазовые переходы первого рода также могут вызывать гравитационные волны. [34] Первичные черные дыры , которые могли образоваться в ранней Вселенной, также являются потенциальным источником стохастического фона для этого периода. [39]

    Более того, современные детекторы могут обнаружить астрофизический фон, возникающий в результате суперпозиции всех слабых и удаленных источников, постоянно излучающих гравитационные волны, что поможет изучить эволюцию астрофизических источников и звездообразование. Наиболее вероятными источниками астрофизического фона являются двойные нейтронные звезды. [40] двойные черные дыры, [41] или двойные нейтронная звезда-черная дыра. Другие возможные источники включают сверхновые и пульсары. [34] Ожидается, что этот тип фона будет первым, который будет обнаружен современными наземными интерферометрами. [42]

    Наконец, космические струны могут представлять собой источник гравитационно-волнового фона, обнаружение которого могло бы предоставить доказательство того, что космические струны действительно существуют. [43] [26]

    Экзотические источники [ править ]

    Нетрадиционные, альтернативные модели компактных объектов были предложены физиками. Некоторые примеры этих моделей можно описать в рамках общей теории относительности ( кварки и странные звезды , [44] бозоны и звезды Прока , [45] Черные дыры Керра со скалярами и волосами Прока [46] ), другие возникают из некоторых подходов к квантовой гравитации ( космические струны , [47] пушистики , [48] Гравастарс [49] ), или исходят из альтернативных теорий гравитации (скаляризованные нейтронные звезды или черные дыры, червоточины ). Теоретически предсказанные экзотические компактные объекты теперь могут быть обнаружены и помогут выяснить истинную природу гравитации или открыть новые формы материи. Более того, могут наблюдаться совершенно неожиданные явления, открывающие новую физику.

    Фундаментальные свойства гравитации [ править ]

    Поляризация гравитационных волн [ править ]

    Ожидается, что гравитационные волны будут иметь две «тензорные» поляризации , называемые «плюсовой» и «перекрестной» из-за их воздействия на кольцо частиц (показано на рисунке ниже). Одна гравитационная волна обычно представляет собой суперпозицию этих двух поляризаций, в зависимости от ориентации источника.

    Кроме того, некоторые теории гравитации допускают существование дополнительных поляризаций: двух «векторных» поляризаций (x и y) и двух «скалярных» поляризаций («дышащей» и «продольной»). Обнаружение этих дополнительных поляризаций могло бы предоставить доказательства физики, выходящей за рамки общей теории относительности. [50]

    Различить поляризации можно только с помощью нескольких детекторов; их можно было должным образом исследовать только после появления Virgo, поскольку два детектора LIGO почти совмещены. [51] Их можно измерить по компактным двойным слияниям, [52] [53] но и на стохастическом фоне [54] и непрерывные волны. [55] При сочетании нескольких детекторов можно определить наличие или отсутствие дополнительных поляризаций, но не их природу; всего потребуется 5 независимых детекторов для полного разделения всех поляризаций (кроме продольной и дыхательной поляризаций, которые невозможно отличить друг от друга по конструкции детекторов тока) [53] ). [56]

    • Влияние поляризации гравитационных волн на кольцо частиц
    • Плюс поляризация
      Плюс поляризация
    • Перекрестная поляризация
      Перекрестная поляризация

    гравитационные Линзированные волны ​

    Общая теория относительности предсказывает, что гравитационная волна должна подвергаться гравитационному линзированию , как и световые волны; то есть траектория гравитационной волны будет искривлена ​​из-за присутствия массивного объекта (обычно галактики или скопления галактик) вблизи ее пути. [57] Это может привести к увеличению амплитуды волны или даже к многократному наблюдению события в разное время, как мы сейчас наблюдаем для света сверхновых. Прогнозируется, что такие события будут достаточно распространены, чтобы их можно было обнаружить современными детекторами в ближайшем будущем. [58] микролинзирования . Также прогнозируются эффекты [59] Обнаружение линзированного события позволило бы очень точно локализовать его, а также провести дальнейшие испытания скорости гравитации и поляризации. [57]

    Космологические измерения [ править ]

    Гравитационные волны также предоставляют новый способ измерения некоторых космологических параметров, в частности постоянной Хаббла. , который представляет собой скорость расширения Вселенной и значение которого в настоящее время оспаривается из-за противоречивых результатов измерений различными методами. Основное преимущество этого метода заключается в том, что расстояние до светимости источника , измеренное по сигналу гравитационной волны, не зависит от других измерений или предположений, как это обычно бывает. Существует две основные возможности измерения с гравитационными волнами в детекторах тока:

    • Можно использовать события с несколькими посланниками как с гравитационной волной, так и с электромагнитным сигналом, измеряя расстояние до источника с помощью сигнала гравитационной волны и скорость их удаления, идентифицируя галактику, в которой произошло событие, и применяя закон Хаббла . [60]
    • К наблюдаемой популяции слияний двойных черных дыр (часто называемых в этом контексте «темными сиренами») можно применить статистическую обработку, ограничивая как их массовое распределение, так и ; к анализу также можно добавить внешний каталог галактик, чтобы улучшить измерения и определить возможные хозяева источников. [61]

    Проверка теории общей относительности

    Измерение сигналов гравитационных волн открывает уникальную перспективу для проверки результатов общей теории относительности , поскольку они возникают в средах, где гравитационное поле очень сильное (например, вблизи черных дыр). Таким образом, с использованием обнаруженных событий можно провести ряд проверок предсказаний общей теории относительности. Такие тесты могут выявить физику, выходящую за рамки общей теории относительности, или возможные проблемы в моделях. [62]

    Эти тесты включают в себя: [63] [64]

    • Поиск остаточного сигнала в данных после вычитания моделей сигнала, который может указывать на то, что некоторая часть сигнала неправильно смоделирована общей теорией относительности.
    • Проверка того, что сигнал от слияния удовлетворяет некоторым базовым предположениям, например, проверка того, что оцененные параметры системы согласованы на разных фазах сигнала («тест на согласованность вдохновения-слияния-звонка»). [65]
    • Внесение возмущений в модели моделирования гравитационных волн, чтобы увидеть, соответствуют ли они данным.
    • Исследование возможной дисперсии (отсутствующей в общей теории относительности, но не в альтернативных теориях). [66]
    • Анализ остатка слияния путем измерения фазы сигнала после слияния («звонок»), которая, как предполагается, полностью определяется массой и спином остатка. Такие измерения могут быть предсказанием энергии, потерянной гравитационными волнами во время слияния, и природы остаточного объекта; некоторые гипотетические объекты также могут иметь «эхо» сигнала вызова.
    • Ищем нестандартные поляризации (как показано выше).

    Анализ данных [ править ]

    Обнаружение гравитационных волн на выходе детекторов (обычно называемых «деформацией») — сложный процесс. В настоящее время большая часть обработки данных выполняется в рамках коллаборации LIGO-Virgo-KAGRA (LVK); команды, не являющиеся участниками совместной работы, также получают результаты на основе данных, как только они публикуются за пределами совместной работы. [67]

    Данные текущих детекторов изначально доступны только членам LVK; сегменты данных об обнаруженных событиях публикуются во время публикации соответствующего документа, а полные данные публикуются после определенного периода, который в настоящее время длится 18 месяцев. Во время третьего цикла наблюдений (O3) это привело к двум отдельным выпускам данных (O3a и O3b), соответствующим первым шести месяцам и последним шести месяцам цикла соответственно. [68] Затем данные станут доступны любому на платформе Открытого научного центра гравитационных волн (GWOSC). [69] [70]

    Временные поиски [ править ]

    Конвейеры обнаружения событий [ править ]

    Во время запуска O3 использовались пять различных конвейеров для идентификации кандидатов на события в данных и сбора списка наблюдений короткоживущих («переходных») сигналов гравитационных волн в публикации каталога. Четыре из них (GstLAL, PyCBC , MBTA и SPIIR) были предназначены для обнаружения компактных бинарных слияний (CBC, единственный обнаруженный тип событий), а пятый (cWB) был предназначен для обнаружения любого переходного сигнала. Все пять конвейеров использовались во время запуска («онлайн») как часть системы оповещения с малой задержкой, а после запуска («оффлайн») для повторной оценки значимости кандидатов и выявления событий, которые могли быть пропущены (за исключением для СПИИР, который проводился только онлайн) [71] Конвейер oLIB, который также ищет общие «пакетные» сигналы, также использовался для генерации предупреждений, но не для каталогов. [72] [73] Кроме того, два других конвейера использовались специально для пакетного поиска после запуска, поскольку они слишком дороги в вычислительном отношении для запуска в режиме онлайн: BayesWave, конвейер, использующий байесовские методы, который использовался для дальнейшего расследования событий cWB, [74] и STAMPS-AS, который предназначен специально для поиска длительных всплесков (более 1 секунды). [27] [75]

    Все четыре конвейера CBC основаны на концепции согласованной фильтрации — методе, используемом для оптимального поиска известного сигнала в зашумленных данных. Этот метод требует некоторых знаний о том, как выглядит сигнал, и, таким образом, зависит от модели, используемой для его моделирования. Хотя разумные модели существуют, сложность уравнений, управляющих динамикой компактного слияния, затрудняет генерацию точных сигналов; разработка новых форм сигналов по-прежнему остается активной областью исследований. [76] [77] Кроме того, источники охватывают широкий диапазон возможных параметров (массы и вращения двух объектов, расположение на небе), что дает разные формы сигналов вместо одного конкретного сигнала. Это побуждает исследователей создавать «банки шаблонов», содержащие большое количество различных сигналов, соответствующих различным параметрам; Необходимо найти компромисс между размером банка (максимальное количество обнаружений) и ограниченностью вычислительных ресурсов, доступных для выполнения поиска по всем шаблонам. Как эффективно создавать такие банки шаблонов, также является активной областью исследований. [78] Во время поиска согласованная фильтрация выполняется для каждого сигнала в (предварительно рассчитанном) банке шаблонов.

    Хотя в четырех поисковых запросах используется один и тот же метод, все они имеют разные оптимизации и особенности обработки данных. В частности, они используют разные методы оценки значимости события, различения реальных событий и сбоев, а также объединения данных с разных детекторов; они также используют разные банки шаблонов.

    Конвейер cWB (когерентный волновой всплеск) использует другой подход: он работает путем группировки данных от разных детекторов и проведения совместного анализа для поиска когерентных сигналов, появляющихся одновременно в нескольких детекторах. Хотя его чувствительность к двоичным слияниям меньше, чем у специализированных конвейеров CBC, его преимущество заключается в способности обнаруживать сигналы из любых источников, поскольку он не требует каких-либо предположений о форме сигнала (именно поэтому его часто называют как «немоделированный» поиск). [79]

    Низкая задержка [ править ]

    Система с малой задержкой предназначена для оповещения астрономов при обнаружении гравитационных явлений в надежде, что можно будет наблюдать их электромагнитный аналог. Это достигается за счет централизации кандидатов на события из различных конвейеров анализа в базе данных событий-кандидатов гравитационных волн (GraceDB). [80] с которого обрабатываются данные. Если событие считается достаточно значимым, производится быстрая локализация неба и предварительные оповещения отправляются автономно в течение нескольких минут; после более точной оценки параметров источника, а также проверки человеком, в течение суток отправляется новое предупреждение или уведомление об отзыве. [81] Оповещения отправляются через GCN , который также централизует оповещения от гамма- и нейтринных телескопов, а также SciMMA . [82] [83] Всего во время запуска O3 было отправлено 78 предупреждений, из которых 23 позже были отозваны. [71]

    Оценка параметров [ править ]

    После того, как событие было обнаружено одним из конвейеров обнаружения событий, выполняется более глубокий анализ для получения более точной оценки параметров источника и неопределенности измерения . Во время запуска O3 это осуществлялось с использованием нескольких различных конвейеров, включая Bilby и RIFT. Эти конвейеры используют байесовские методы для количественной оценки неопределенности, включая MCMC и вложенную выборку . [71]

    Поиск аналогов [ править ]

    Хотя многие астрономы пытаются отслеживать сигналы с малой задержкой от детекторов гравитационных волн, существует и обратное: электромагнитные события, которые, как ожидается, будут иметь связанное с ними излучение гравитационных волн, подвергаются более глубокому поиску. Одной из главных целей для них являются гамма-всплески ; Считается, что они связаны со сверхновыми («длинные» вспышки продолжительностью более 2 секунд) и с компактными двойными слияниями с участием нейтронных звезд («короткие» вспышки). [84] В частности, было подтверждено, что слияние двух нейтронных звезд связано как с гамма-всплеском, так и с гравитационными волнами, связанными с событием GW170817 . [51]

    Поиски, направленные на наблюдения гамма-всплесков, были выполнены на данных прошлых запусков с использованием конвейера pyGRB. [85] для CBC используются методы, аналогичные обычным поискам, но сосредоточенные на времени всплесков и нацеленные только на область неба, обнаруженную обсерваториями гамма-излучения. Немоделированный поиск также осуществлялся с использованием пакета X-pipeline аналогично обычному немоделированному поиску. [86] [84]

    Помимо этих поисков, несколько конвейеров ищут совпадения между оповещениями о гравитационных волнах и оповещениями от других детекторов. В частности, конвейер RAVEN является частью инфраструктуры с низкой задержкой и анализирует совпадения с событиями гамма-всплесков и другими источниками. [87] Конвейер LLAMA также занимается выявлением подобных совпадений с нейтринными событиями, преимущественно от IceCube . [88]

    Непрерывные поиски [ править ]

    Поиски, посвященные периодическим гравитационным волнам, например, генерируемым быстро вращающимися нейтронными звездами, обычно называются поисками непрерывных волн. Их можно разделить на три категории: поиск по всему небу, который ищет неизвестные сигналы с любого направления, направленный поиск, который нацелен на объекты с известным положением, но неизвестной частотой, и целенаправленный поиск, который ищет сигналы от источников, где оба местоположения и частота известны. Направленный и целенаправленный поиск мотивирован тем фактом, что поиск по всему небу чрезвычайно затратен в вычислительном отношении и, следовательно, требует компромиссов, которые ограничивают его чувствительность. [30] [32]

    Основная проблема при поиске непрерывных волн заключается в том, что сигнал намного слабее, чем обнаруженные переходные процессы тока, а это означает, что необходимо наблюдать длительный период времени, чтобы накопить достаточно данных для его обнаружения, поскольку отношение сигнал/шум масштабируется с квадратным корнем из время наблюдения (интуитивно понятно, что сигнал будет складываться за время наблюдения, а шум — нет). [89] Проблема в том, что в течение таких длительных периодов времени частота источника будет меняться, а движение Земли вокруг Солнца будет влиять на частоту посредством эффекта Доплера . Это значительно увеличивает вычислительные затраты на поиск, особенно если частота неизвестна. Хотя существуют стратегии смягчения последствий, такие как полукогерентный поиск, при котором анализ выполняется отдельно по сегментам данных, а не по всем данным, они приводят к потере чувствительности. [30] Другие подходы включают в себя кросс-корреляцию, основанную на поиске стохастических волн, которая использует преимущества наличия нескольких детекторов для поиска коррелированного сигнала в паре детекторов. [90]

    Поиск стохастических волн [ править ]

    Фон стохастических гравитационных волн — еще одна цель для групп по анализу данных. По определению его можно рассматривать как источник шума в детекторах; Основная задача состоит в том, чтобы отделить его от других источников шума и измерить его спектральную плотность мощности . Самый простой способ решить эту проблему — искать корреляции внутри сети из нескольких детекторов; Идея состоит в том, что шум, связанный с фоном гравитационных волн, будет одинаковым во всех детекторах, в то время как инструментальный шум (в принципе) не будет коррелирован между детекторами. Другой возможный подход — искать избыточную мощность, не учитываемую другими источниками шума; однако это оказывается непрактичным для современных интерферометров, поскольку шум недостаточно известен по сравнению с ожидаемой мощностью стохастического фона. [91] В настоящее время коллаборацией LVK используются только поиски, основанные на взаимной корреляции между детекторами. [92] хотя развиты и другие виды поиска. [93] [94]

    Этот вид поиска также должен учитывать такие факторы, как диаграмма направленности антенны детекторов , движение Земли и расстояние между детекторами. Также необходимо сделать предположения о некоторых свойствах фона; принято предполагать, что он гауссов и изотропен , но существуют также поиски анизотропных, негауссовских и более экзотических фонов. [91] [93]

    Поиск свойств гравитационных волн [ править ]

    Для исследования физики гравитационных волн был разработан ряд программ. Этот анализ обычно выполняется в автономном режиме (после запуска) и часто опирается на результаты других поисков (в настоящее время в основном поисков CBC).

    , выполняется несколько анализов Для поиска событий, наблюдаемых несколько раз из-за линзирования : сначала пытаются сопоставить все известные события вместе, а затем выполняют совместный анализ для наиболее многообещающей пары событий; эти анализы были выполнены с использованием программного обеспечения LALInference и HANABI. Также выполняются дополнительные поиски событий, которые могли быть пропущены при обычном поиске CBC, путем повторного использования существующих конвейеров CBC. [57]

    программное обеспечение, предназначенное для оценки постоянной Хаббла Также было разработано . Конвейер gwcosmo выполняет байесовский анализ для определения распределения возможных значений константы, используя как «темные сирены» (события CBC без электромагнитного аналога), которые можно коррелировать с каталогом галактик, так и события с электромагнитным аналогом, для которых прямая оценка может быть сделана на основе расстояния, измеренного с помощью гравитационных волн, и идентифицированной родительской галактики. [95] [96] Это требует предположения об определенной популяции черных дыр, что может быть существенным источником систематической ошибки ; Недавние анализы пытались обойти эту проблему, одновременно подбирая и численность населения, и постоянную Хаббла. [97]

    Ссылки [ править ]

    1. ^ Эйнштейн, Альберт (1 января 1916 г.). «Приближенное интегрирование уравнений поля гравитации » . Протокол Королевской прусской академии наук (на немецком языке): 688–696. Бибкод : 1916SPAW.......688E .
    2. ^ Берсанетти, Диего; Патриселли, Барбара; Пиччинни, Орнелла Джулиана; Пьерджованни, Франческо; Салеми, Франческо; Секино, Валерия (август 2021 г.). «Продвинутая Дева: состояние детектора, последние результаты и перспективы» . Вселенная . 7 (9): 322. Бибкод : 2021Унив....7..322Б . дои : 10.3390/universe7090322 . hdl : 11568/1161730 . ISSN   2218-1997 .
    3. ^ Адель Ла Рана; Леопольдо Милано (2017), «Ранняя история обнаружения гравитационных волн в Италии: от первых резонансных баров до начала сотрудничества Девы» , Società Italiana degli Storici della Fisica e dell'Astronomia: Материалы XXXVI ежегодной конференции, Неаполь 2016 / Материалы 36-й ежегодной конференции , Pavia University Press, doi : 10.23739/9788869520709/c17 , ISBN  978-88-6952-070-9 , получено 5 мая 2024 г.
    4. ^ «Хронология» . Лаборатория ЛИГО | Калтех . Проверено 7 мая 2024 г.
    5. ^ «История Девы» . Дева . Проверено 7 мая 2024 г.
    6. ^ «IGWN | Планы наблюдений» . Observer.docs.ligo.org . Проверено 7 мая 2024 г.
    7. ↑ Перейти обратно: Перейти обратно: а б «GraceDB | Публичные оповещения LVK» . www.gracedb.ligo.org . Проверено 7 мая 2024 г.
    8. ^ Вине, Жан-Ив; Сотрудничество Девы (2006). Книга по физике ДЕВА Том. II (PDF) . п. 19.
    9. ^ Т. Аккадия; и др. (2012). «Дева: лазерный интерферометр для обнаружения гравитационных волн» . Журнал приборостроения . 7 (3): P03012. Бибкод : 2012JInst...7.3012A . дои : 10.1088/1748-0221/7/03/P03012 .
    10. ↑ Перейти обратно: Перейти обратно: а б Г. Вадженте (2008). Анализ чувствительности и источников шума гравитационно-волнового интерферометра Virgo (PDF) .
    11. ^ Аккадия, Т.; Ачернезе, Ф.; Антонуччи, Ф.; и др. (2011). «Работа системы продольного управления интерферометра Virgo во время второго научного запуска». Астрофизика частиц . 34 (7): 521–527. Бибкод : 2011APh....34..521A . doi : 10.1016/j.astropartphys.2010.11.006 . ISSN   0927-6505 .
    12. ^ Привет, Патрис (декабрь 1996 г.). Связь в интерферометрических детекторах гравитационных волн . {{cite book}}: CS1 maint: дата и год ( ссылка )
    13. ^ Робине, Ф.; и др. (2010). «Качество данных о всплесках гравитационных волн и вдохновляющих поисках во втором научном забеге Девы». Классическая и квантовая гравитация . 27 (19): 194012. Бибкод : 2010CQGra..27s4012R . дои : 10.1088/0264-9381/27/19/194012 . S2CID   120922616 .
    14. ^ Акуцу, Т.; Андо, М.; Арай, К.; Арай, Ю.; Араки, С.; Арайя, А.; Аритоми, Н.; Асада, Х.; Асо, Ю.; Ацута, С.; Авай, К.; Бэ, С.; Байотти, Л.; Бартон, Массачусетс; Кэннон, К. (08 января 2019 г.). «КАГРА: Интерферометрический детектор гравитационных волн 2,5 поколения» . Природная астрономия . 3 (1): 35–40. arXiv : 1811.08079 . дои : 10.1038/s41550-018-0658-y . ISSN   2397-3366 .
    15. ^ «Краткая история GEO600» . www.geo600.org . Проверено 5 апреля 2024 г.
    16. ^ NAOJ, Национальная астрономическая обсерватория Японии (28 апреля 2020 г.). «TAMA300 прокладывает путь к улучшению гравитационно-волновой астрономии» .
    17. ^ Ямамото, К; Утияма, Т; Миёки, С; Охаси, М; Курода, К; Исицука, Х; Акуцу, Т; Телада, С; Томару, Т; Сузуки, Т; Сато, Н.; Сайто, Ю; Хигаши, Ю; Харуяма, Т; Ямамото, А (1 июля 2008 г.). «Текущее состояние проекта CLIO» . Физический журнал: серия конференций . 122 : 012002. arXiv : 0805.2384 . дои : 10.1088/1742-6596/122/1/012002 . ISSN   1742-6596 .
    18. ^ Кришна, Четна (13 февраля 2024 г.). «LIGO приходит в Индию | журнал симметрии» . www.symmetrymagazine.org . Проверено 5 апреля 2024 г.
    19. ^ «Космический исследователь» . cosmicexplorer.org . Проверено 5 апреля 2024 г.
    20. ^ «Астрофизические источники гравитационных волн – Дева» . www.virgo-gw.eu . Проверено 31 марта 2023 г.
    21. ^ «Научное сотрудничество LIGO – наука об исследованиях LSC» . www.ligo.org . Проверено 31 марта 2023 г.
    22. ^ Котаке, Кей (01 апреля 2013 г.). «Множество физических элементов для определения гравитационно-волновых признаков сверхновых с коллапсом ядра» . Comptes rendus de l'Académie des Sciences . 14 (4): 318–351. arXiv : 1110.5107 . Бибкод : 2013CRPhy..14..318K . дои : 10.1016/j.crhy.2013.01.008 . ISSN   1631-0705 . S2CID   119112669 .
    23. ^ Котаке, Кей; Такиваки, Томоя; Сува, Юдай; Иваками Накано, Вакана; Кавагоэ, Шио; Масада, Юхей; Фудзимото, Син-итиро (07 ноября 2012 г.). «Мультимессенджеры из сверхновых с коллапсом ядра: многомерность как ключ к теории мостов и наблюдениям» . Достижения астрономии . 2012 : e428757. arXiv : 1204.2330 . Бибкод : 2012AdAst2012E..39K . дои : 10.1155/2012/428757 . ISSN   1687-7969 .
    24. ^ Научное сотрудничество LIGO; Абади, Дж.; Эбботт, BP; Эбботт, Р.; Адхикари, Р.; Аджит, П.; Аллен, Б.; Аллен, Г.; Амадор Серон, Э.; Амин, Р.С.; Андерсон, С.Б.; Андерсон, РГ; Арайн, Массачусетс; Арайа, М.; Асо, Ю. (01 февраля 2011 г.). «Поиск гравитационных волн, связанных с временным сбоем пульсара Вела в августе 2006 года» . Физический обзор D . 83 (4): 042001. arXiv : 1011.1357 . Бибкод : 2011PhRvD..83d2001A . doi : 10.1103/PhysRevD.83.042001 .
    25. ^ Эберсольд, Майкл; Тивари, Шубханшу (21 мая 2020 г.). «Поиск нелинейной памяти в компактных двойных слияниях подсолнечной массы» . Физический обзор D . 101 (10): 104041. arXiv : 2005.03306 . Бибкод : 2020PhRvD.101j4041E . дои : 10.1103/PhysRevD.101.104041 . S2CID   218538344 .
    26. ↑ Перейти обратно: Перейти обратно: а б Эбботт, Р.; Эбботт, Т.Д.; Авраам, С.; Ачернезе, Ф.; Экли, К.; Адамс, А.; Адамс, К.; Адхикари, RX; Адья, В.Б.; Аффельдт, К.; Агарвал, Д.; Агатос, М.; Агацума, К.; Аггарвал, Н.; Агиар, ОД (16 июня 2021 г.). «Ограничения космических струн с использованием данных третьего расширенного наблюдательного запуска LIGO – Virgo» . Письма о физических отзывах . 126 (24): 241102. arXiv : 2101.12248 . Бибкод : 2021PhRvL.126x1102A . doi : 10.1103/PhysRevLett.126.241102 . hdl : 1721.1/139689.2 . ISSN   0031-9007 . ПМИД   34213926 . S2CID   231728406 .
    27. ↑ Перейти обратно: Перейти обратно: а б Эбботт, Р.; Эбботт, Т.Д.; Ачернезе, Ф.; Экли, К.; Адамс, К.; Адхикари, Н.; Адхикари, RX; Адья, В.Б.; Аффельдт, К.; Агарвал, Д.; Агатос, М.; Агацума, К.; Аггарвал, Н.; Агиар, О.Д.; Айелло, Л. (11 ноября 2021 г.). «Поиск по всему небу длительных всплесков гравитационных волн в третьем запуске Advanced LIGO и Advanced Virgo» . Физический обзор D . 104 (10): 102001. arXiv : 2107.13796 . Бибкод : 2021PhRvD.104j2001A . doi : 10.1103/PhysRevD.104.102001 . ISSN   2470-0010 . S2CID   236493220 .
    28. ^ Хессельс, Джейсон В.Т.; Рэнсом, Скотт М.; Лестница, Ингрид Х.; Фрейре, Пауло CC; Каспи, Виктория М.; Камило, Фернандо (31 марта 2006 г.). «Радиопульсар, вращающийся на частоте 716 Гц» . Наука . 311 (5769): 1901–1904. arXiv : astro-ph/0601337 . Бибкод : 2006Sci...311.1901H . дои : 10.1126/science.1123430 . ISSN   0036-8075 . ПМИД   16410486 . S2CID   14945340 .
    29. ^ Ааси, Дж.; Абади, Дж.; Эбботт, BP; Эбботт, Р.; Эбботт, Т.; Абернати, MR; Аккадия, Т.; Ачернезе, Ф.; Адамс, К.; Адамс, Т.; Адхикари, RX; Аффельдт, К.; Агатос, М.; Аггарвал, Н.; Агиар, ОД (20 апреля 2014 г.). «Гравитационные волны от известных пульсаров: результаты эпохи начальных детекторов» . Астрофизический журнал . 785 (2): 119. arXiv : 1309.4027 . Бибкод : 2014ApJ...785..119A . дои : 10.1088/0004-637X/785/2/119 . hdl : 1721.1/92734 . ISSN   0004-637X . S2CID   215729501 .
    30. ↑ Перейти обратно: Перейти обратно: а б с д Райлз, Кейт (2023). «Поиски непрерывного гравитационного излучения». Живые обзоры в теории относительности . 26 (1): 3. arXiv : 2206.06447 . Бибкод : 2023LRR....26....3R . дои : 10.1007/s41114-023-00044-3 . S2CID   249642127 .
    31. ^ Сенявская, Магдалена; Бейгер, Михал (ноябрь 2019 г.). «Непрерывные гравитационные волны от нейтронных звезд: современное состояние и перспективы» . Вселенная . 5 (11): 217. arXiv : 1909.12600 . Бибкод : 2019Унив....5..217S . дои : 10.3390/universe5110217 . ISSN   2218-1997 .
    32. ↑ Перейти обратно: Перейти обратно: а б Пиччинни, Орнелла Джулиана (июнь 2022 г.). «Состояние и перспективы поисков непрерывных гравитационных волн» . Галактики . 10 (3): 72. arXiv : 2202.01088 . Бибкод : 2022Galax..10...72P . дои : 10.3390/galaxies10030072 . ISSN   2075-4434 .
    33. ^ Научное сотрудничество LIGO, Сотрудничество Virgo и Сотрудничество KAGRA; Эбботт, Р.; Эбботт, Т.Д.; Ачернезе, Ф.; Экли, К.; Адамс, К.; Адхикари, Н.; Адхикари, RX; Адья, В.Б.; Аффельдт, К.; Агарвал, Д.; Агатос, М.; Агацума, К.; Аггарвал, Н.; Агиар, ОД (31 марта 2022 г.). «Ограничения на темную фотонную темную материю с использованием данных третьего наблюдательного запуска LIGO и Virgo» . Физический обзор D . 105 (6): 063030. arXiv : 2105.13085 . Бибкод : 2022PhRvD.105f3030A . дои : 10.1103/PhysRevD.105.063030 . S2CID   235212543 . {{cite journal}}: CS1 maint: несколько имен: список авторов ( ссылка )
    34. ↑ Перейти обратно: Перейти обратно: а б с Кристенсен, Нельсон (01 января 2019 г.). «Стохастические гравитационно-волновые фоны» . Отчеты о прогрессе в физике . 82 (1): 016903. arXiv : 1811.08797 . Бибкод : 2019RPPH...82a6903C . дои : 10.1088/1361-6633/aae6b5 . ISSN   0034-4885 . ПМИД   30462612 . S2CID   53712558 .
    35. ^ Бар-Кана, Реннан (15 июля 1994 г.). «Пределы прямого обнаружения гравитационных волн» . Физический обзор D . 50 (2): 1157–1160. arXiv : astro-ph/9401050 . Бибкод : 1994PhRvD..50.1157B . дои : 10.1103/PhysRevD.50.1157 . ПМИД   10017813 . S2CID   17756178 .
    36. ^ Лопес, Алехандро; Фриз, Кэтрин (28 января 2015 г.). «Первое испытание высокочастотных гравитационных волн от инфляции с использованием Advanced LIGO» . Журнал космологии и физики астрочастиц . 2015 (1): 037. arXiv : 1305.5855 . Бибкод : 2015JCAP...01..037L . дои : 10.1088/1475-7516/2015/01/037 . ISSN   1475-7516 . S2CID   118722983 .
    37. ^ Барнаби, Нил; Паджер, Энрико; Пелосо, Марко (23 января 2012 г.). «Производство калибровочного поля при аксионной инфляции: последствия для монодромии, негауссовости в реликтовом излучении и гравитационных волн в интерферометрах» . Физический обзор D . 85 (2): 023525. arXiv : 1110.3327 . Бибкод : 2012PhRvD..85b3525B . дои : 10.1103/PhysRevD.85.023525 . S2CID   119269863 .
    38. ^ Истер, Ричард; Гиблин, Джон Т.; Лим, Юджин А. (26 ноября 2007 г.). «Производство гравитационных волн в конце инфляции» . Письма о физических отзывах . 99 (22): 221301. arXiv : astro-ph/0612294 . Бибкод : 2007PhRvL..99v1301E . doi : 10.1103/PhysRevLett.99.221301 . ПМИД   18233276 . S2CID   43736564 .
    39. ^ Рензини, Арианна И.; Гончаров Борис; Дженкинс, Александр К.; Мейерс, Патрик М. (февраль 2022 г.). «Стохастические гравитационно-волновые фоны: текущие усилия по обнаружению и перспективы на будущее» . Галактики . 10 (1): 34. arXiv : 2202.00178 . Бибкод : 2022Galax..10...34R . дои : 10.3390/galaxies10010034 . ISSN   2075-4434 .
    40. ^ Эбботт, BP; Эбботт, Р.; Эбботт, Т.Д.; Ачернезе, Ф.; Экли, К.; Адамс, К.; Адамс, Т.; Аддессо, П.; Адхикари, RX; Адья, В.Б.; Аффельдт, К.; Афро, М.; Агарвал, Б.; Агатос, М. (28 февраля 2018 г.). «GW170817: Последствия для стохастического гравитационно-волнового фона из компактных бинарных слияний» . Письма о физических отзывах . 120 (9): 091101. arXiv : 1710.05837 . Бибкод : 2018PhRvL.120i1101A . doi : 10.1103/PhysRevLett.120.091101 . ПМИД   29547330 . S2CID   3889124 .
    41. ^ Научное сотрудничество LIGO и сотрудничество Virgo; Эбботт, BP; Эбботт, Р.; Эбботт, Т.Д.; Абернати, MR; Ачернезе, Ф.; Экли, К.; Адамс, К.; Адамс, Т.; Аддессо, П.; Адхикари, RX; Адья, В.Б.; Аффельдт, К.; Агатос, М.; Агацума, К. (31 марта 2016 г.). «GW150914: Последствия для стохастического гравитационно-волнового фона из бинарных черных дыр» . Письма о физических отзывах . 116 (13): 131102. arXiv : 1602.03847 . Бибкод : 2016PhRvL.116m1102A . doi : 10.1103/PhysRevLett.116.131102 . ПМИД   27081965 . S2CID   216147156 .
    42. ^ Эбботт, Р.; Эбботт, Т.Д.; Авраам, С.; Ачернезе, Ф.; Экли, К.; Адамс, А.; Адамс, К.; Адхикари, RX; Адья, В.Б.; Аффельдт, К.; Агарвал, Д.; Агатос, М.; Агацума, К.; Аггарвал, Н.; Агиар, ОД (23 июля 2021 г.). «Верхние пределы изотропного гравитационно-волнового фона по результатам третьего наблюдательного запуска Advanced LIGO и Advanced Virgo» . Физический обзор D . 104 (2): 022004. arXiv : 2101.12130 . Бибкод : 2021PhRvD.104b2004A . doi : 10.1103/PhysRevD.104.022004 . ISSN   2470-0010 . S2CID   231719405 .
    43. ^ Чанг, Цзя-Фэн; Цуй, Яноу (17 марта 2022 г.). «Гравитационные волны от глобальных космических струн и космическая археология» . Журнал физики высоких энергий . 2022 (3): 114. arXiv : 2106.09746 . Бибкод : 2022JHEP...03..114C . дои : 10.1007/JHEP03(2022)114 . ISSN   1029-8479 . S2CID   235485257 .
    44. ^ Ван, Сюй; Хуан, Юн-Фэн; Ли, Бин (30 сентября 2021 г.). «В поисках странных кварковых планет». arXiv : 2109.15161 [ астро-ф.HE ].
    45. ^ Пачилио, Константино; Вальо, Массимо; Маселли, Андреа; Пани, Паоло (05.10.2020). «Детекторы гравитационных волн как лаборатории физики элементарных частиц: ограничение скалярных взаимодействий с помощью когерентной спиральной модели двойных бозон-звезда». Физический обзор D . 102 (8): 083002. arXiv : 2007.05264 . Бибкод : 2020ФРвД.102х3002П . дои : 10.1103/PhysRevD.102.083002 . ISSN   2470-0010 . S2CID   222129943 .
    46. ^ Гейзенберг, Лавиния; Касе, Рётаро; Минамицудзи, Масато; Цудзикава, Синдзи (24 октября 2017 г.). «Волосатые решения в виде черных дыр в обобщенных теориях Прока» . Физический обзор D . 96 (8): 084049. arXiv : 1705.09662 . дои : 10.1103/PhysRevD.96.084049 .
    47. ^ Оклер, Пьер; Блази, Симона; Брдар, Ведран; Шмитц, Кай (2023). «Гравитационные волны от космических струн с током». Журнал космологии и физики астрочастиц . 2023 (4): 009. arXiv : 2207.03510 . Бибкод : 2023JCAP...04..009A . дои : 10.1088/1475-7516/2023/04/009 . S2CID   250408251 .
    48. ^ Майерсон, Дэниел Р. (25 ноября 2020 г.). «Фаззболы и наблюдения». Общая теория относительности и гравитация . 52 (12): 115. arXiv : 2010.09736 . Бибкод : 2020GReGr..52..115M . дои : 10.1007/s10714-020-02769-w . ISSN   0001-7701 . S2CID   224803627 .
    49. ^ Ван, Ю-Тонг; Чжан, Цзюнь; Пяо, Юн-Сон (10 августа 2019 г.). «Первобытный гравастар из инфляции». Буквы по физике Б. 795 : 314–318. arXiv : 1810.04885 . Бибкод : 2019PhLB..795..314W . дои : 10.1016/j.physletb.2019.06.036 . ISSN   0370-2693 . S2CID   118970977 .
    50. ^ Эрдли, Дуглас М.; Ли, Дэвид Л.; Лайтман, Алан П.; Вагонер, Роберт В.; Уилл, Клиффорд М. (30 апреля 1973 г.). «Гравитационно-волновые наблюдения как инструмент проверки релятивистской гравитации» . Письма о физических отзывах . 30 (18): 884–886. Бибкод : 1973PhRvL..30..884E . doi : 10.1103/PhysRevLett.30.884 . hdl : 2060/19730012613 . S2CID   120335306 .
    51. ↑ Перейти обратно: Перейти обратно: а б Эбботт, BP; Эбботт, Р.; Эбботт, Т.Д.; Ачернезе, Ф.; Экли, К.; Адамс, К.; Адамс, Т.; Аддессо, П.; Адхикари, RX; Адья, В.Б.; Аффельдт, К.; Афро, М.; Агарвал, Б.; Агатос, М.; Агацума, К. (06 октября 2017 г.). «GW170814: Наблюдение гравитационных волн от слияния бинарных черных дыр с помощью трех детекторов» . Письма о физических отзывах . 119 (14): 141101. arXiv : 1709.09660 . Бибкод : 2017PhRvL.119n1101A . doi : 10.1103/PhysRevLett.119.141101 . ISSN   0031-9007 . ПМИД   29053306 . S2CID   46829350 .
    52. ^ Такеда, Хироки; Нисидзава, Ацуши; Мичимура, Юта; Нагано, Кодзи; Комори, Кентаро; Андо, Масаки; Хаяма, Казухиро (12 июля 2018 г.). «Испытание поляризации гравитационных волн из компактных двойных слияний» . Физический обзор D . 98 (2): 022008. arXiv : 1806.02182 . Бибкод : 2018PhRvD..98b2008T . doi : 10.1103/PhysRevD.98.022008 . S2CID   119234628 .
    53. ↑ Перейти обратно: Перейти обратно: а б Иси, Максимилиано; Вайнштейн, Алан Дж. (10 октября 2017 г.). «Исследование поляризации гравитационных волн сигналами компактных двойных слияний». arXiv : 1710.03794 [ gr-qc ].
    54. ^ Каллистер, Томас; Бисковану, А. Сильвия; Кристенсен, Нельсон; Иси, Максимилиано; Мэйтас, Эндрю; Минаццоли, Оливье; Регимбау, Таня; Сакеллариаду, Майри; Тассон, Джей; Трейн, Эрик (07 декабря 2017 г.). «Поляризационные тесты гравитации на стохастическом гравитационно-волновом фоне» . Физический обзор X . 7 (4): 041058. arXiv : 1704.08373 . Бибкод : 2017PhRvX...7d1058C . дои : 10.1103/PhysRevX.7.041058 . S2CID   118992565 .
    55. ^ Иси, Максимилиано; Питкин, Мэтью; Вайнштейн, Алан Дж. (15 августа 2017 г.). «Исследование динамической гравитации с помощью поляризации непрерывных гравитационных волн» . Физический обзор D . 96 (4): 042001. arXiv : 1703.07530 . Бибкод : 2017PhRvD..96d2001I . doi : 10.1103/PhysRevD.96.042001 . S2CID   3674818 .
    56. ^ Хациоанну, Катерина; Юнес, Николас; Корниш, Нил (23 июля 2012 г.). «Независимый от модели тест общей теории относительности: расширенная постэйнштейновская основа с полным поляризационным содержанием» . Физический обзор D . 86 (2): 022004. arXiv : 1204.2585 . Бибкод : 2012PhRvD..86b2004C . doi : 10.1103/PhysRevD.86.022004 . S2CID   118890287 .
    57. ↑ Перейти обратно: Перейти обратно: а б с Эбботт, Р.; и др. (2021). «Поиск признаков линзирования в гравитационно-волновых наблюдениях первой половины третьего наблюдательного цикла LIGO – Virgo» . Астрофизический журнал . 923 (1): 14. arXiv : 2105.06384 . Бибкод : 2021ApJ...923...14A . дои : 10.3847/1538-4357/ac23db . S2CID   234482851 .
    58. ^ Ли, Шунь-Шэн; Мао, Шуде; Чжао, Юэтун; Лу, Юджун (11 мая 2018 г.). «Гравитационное линзирование гравитационных волн: статистическая перспектива». Ежемесячные уведомления Королевского астрономического общества . 476 (2): 2220–2229. arXiv : 1802.05089 . дои : 10.1093/mnras/sty411 . ISSN   0035-8711 .
    59. ^ Мишра, Анудж; Мина, Ашиш Кумар; Еще, Ануприта; Бозе, Суканта; Багла, Дж.С. (26 октября 2021 г.). «Гравитационное линзирование гравитационных волн: влияние популяции микролинз в линзирующихся галактиках». Ежемесячные уведомления Королевского астрономического общества . 508 (4): 4869–4886. arXiv : 2102.03946 . дои : 10.1093/mnras/stab2875 . ISSN   0035-8711 .
    60. ^ Эбботт, BP; Эбботт, Р.; Эбботт, Т.Д.; Ачернезе, Ф.; Экли, К.; Адамс, К.; Адамс, Т.; Аддессо, П.; Адхикари, RX; Адья, В.Б.; Аффельдт, К.; Афро, М.; Агарвал, Б.; Агатос, М.; Агацума, К. (ноябрь 2017 г.). «Стандартное измерение гравитационно-волновой сирены постоянной Хаббла» . Природа . 551 (7678): 85–88. arXiv : 1710.05835 . Бибкод : 2017Natur.551...85A . дои : 10.1038/nature24471 . ISSN   1476-4687 . ПМИД   29094696 . S2CID   205261622 .
    61. ^ Научное сотрудничество LIGO; Сотрудничество Девы; Коллаборация КАГРА; Эбботт, Р.; Абэ, Х.; Ачернезе, Ф.; Экли, К.; Адхикари, Н.; Адхикари, RX; Адкинс, В.К.; Адья, В.Б.; Аффельдт, К.; Агарвал, Д.; Агатос, М.; Агацума, К. (2023). «Ограничения истории космического расширения из GWTC–3» . Астрофизический журнал . 949 (2): 76. arXiv : 2111.03604 . Бибкод : 2023ApJ...949...76A . дои : 10.3847/1538-4357/ac74bb . S2CID   243832919 .
    62. ^ Кришненду, Невада; Оме, Фрэнк (декабрь 2021 г.). «Проверка общей теории относительности с помощью гравитационных волн: обзор» . Вселенная . 7 (12): 497. arXiv : 2201.05418 . Бибкод : 2021Унив....7..497К . дои : 10.3390/universe7120497 . ISSN   2218-1997 .
    63. ^ Ван Ден Брук, Крис (2014), Аштекар, Абхай ; Петков, Весселин (ред.), «Исследование динамического пространства-времени гравитационными волнами» , Springer Handbook of Spacetime , Springer Handbooks, Берлин, Гейдельберг: Springer, стр. 589–613, arXiv : 1301.7291 , Bibcode : 2014shst.book..589V , дои : 10.1007/978-3-642-41992-8_27 , ISBN  978-3-642-41992-8 , S2CID   119242493 , получено 23 апреля 2023 г.
    64. ^ Научное сотрудничество LIGO и сотрудничество Virgo; Эбботт, Р.; Эбботт, Т.Д.; Авраам, С.; Ачернезе, Ф.; Экли, К.; Адамс, А.; Адамс, К.; Адхикари, RX; Адья, В.Б.; Аффельдт, К.; Агатос, М.; Агацума, К.; Аггарвал, Н.; Агиар, ОД (15 июня 2021 г.). «Испытания общей теории относительности с двойными черными дырами из второго каталога гравитационно-волновых переходных процессов LIGO-Virgo» . Физический обзор D . 103 (12): 122002. arXiv : 2010.14529 . Бибкод : 2021ФРвД.103л2002А . дои : 10.1103/PhysRevD.103.122002 . hdl : 1721.1/139692 . S2CID   225094618 .
    65. ^ Гош, Абхируп; Джонсон-МакДэниел, Натан К.; Гош, Архисман; Мишра, Чандра Кант; Аджит, Парамешваран; Поццо, Уолтер Дель; Берри, Кристофер П.Л.; Нильсен, Алекс Б; Лондон, Лайонел (11 января 2018 г.). «Проверка общей теории относительности с использованием сигналов гравитационных волн от спирали, слияния и кольца двойных черных дыр» . Классическая и квантовая гравитация . 35 (1): 014002. arXiv : 1704.06784 . Бибкод : 2018CQGra..35a4002G . дои : 10.1088/1361-6382/aa972e . ISSN   0264-9381 . S2CID   119517334 .
    66. ^ Миршекари, Саид; Юнес, Николас; Уилл, Клиффорд М. (25 января 2012 г.). «Ограничения, нарушающие Лоренц, модифицированные дисперсионные соотношения с гравитационными волнами» . Физический обзор D . 85 (2): 024041. arXiv : 1110.2720 . Бибкод : 2012PhRvD..85b4041M . doi : 10.1103/PhysRevD.85.024041 .
    67. ^ «Наше сотрудничество» . Лаборатория ЛИГО | Калтех . Проверено 26 февраля 2023 г.
    68. ^ «LIGO-M1000066-v27: План управления данными LIGO» . dcc.ligo.org . Проверено 26 февраля 2023 г.
    69. ^ «ГВОСК» . www.gw-openscience.org . Проверено 05 марта 2023 г.
    70. ^ Научное сотрудничество LIGO; Сотрудничество Девы; Коллаборация КАГРА; Эбботт, Р.; Абэ, Х.; Ачернезе, Ф.; Экли, К.; Офицер С.; Адхикари, Н.; Адхикари, RX; Адкинс, В.К.; Адья, В.Б.; Аффельдт, К.; Агарвал, Д.; Агатос, М. (07 февраля 2023 г.). «Открытые данные третьего наблюдательного цикла LIGO, Virgo, KAGRA и GEO » Серия дополнений к астрофизическому журналу . 267 (2): 29. arXiv : 2302.03676 . Бибкод : 2023ApJS..267...29A . дои : 10.3847/1538-4365/acdc9f . S2CID   256627681 .
    71. ↑ Перейти обратно: Перейти обратно: а б с Научное сотрудничество LIGO; Сотрудничество Девы; Коллаборация КАГРА; Эбботт, Р.; Эбботт, Т.Д.; Ачернезе, Ф.; Экли, К.; Адамс, К.; Адхикари, Н.; Адхикари, RX; Адья, В.Б.; Аффельдт, К.; Агарвал, Д.; Агатос, М.; Агацума, К. (2023). «GWTC-3: компактные бинарные слияния, наблюдаемые LIGO и Virgo во время второй части третьего сеанса наблюдений». Физический обзор X . 13 (4): 041039. arXiv : 2111.03606 . Бибкод : 2023PhRvX..13d1039A . дои : 10.1103/PhysRevX.13.041039 .
    72. ^ Линч, Райан; Витале, Сальваторе; Эссик, Рид; Кацавунидис, Эрик; Робине, Флоран (30 мая 2017 г.). «Информационный подход к задаче обнаружения всплесков гравитационных волн» . Физический обзор D . 95 (10): 104046. arXiv : 1511.05955 . Бибкод : 2017PhRvD..95j4046L . дои : 10.1103/PhysRevD.95.104046 . S2CID   53404242 .
    73. ^ Эбботт, BP; Эбботт, Р.; Эбботт, Т.Д.; Авраам, С.; Ачернезе, Ф.; Экли, К.; Адамс, К.; Адхикари, RX; Адья, В.Б.; Аффельдт, К.; Агатос, М.; Агацума, К.; Аггарвал, Н.; Агиар, О.Д.; Айелло, Л. (20 апреля 2019 г.). «Оповещения о гравитационных волнах с малой задержкой для мультимессенджерной астрономии во время второго расширенного наблюдательного запуска LIGO и Virgo» . Астрофизический журнал . 875 (2): 161. arXiv : 1901.03310 . Бибкод : 2019ApJ...875..161A . дои : 10.3847/1538-4357/ab0e8f . ISSN   0004-637X . S2CID   118893781 .
    74. ^ Эбботт, Р.; Эбботт, Т.Д.; Ачернезе, Ф.; Экли, К.; Адамс, К.; Адхикари, Н.; Адхикари, RX; Адья, В.Б.; Аффельдт, К.; Агарвал, Д.; Агатос, М.; Агацума, К.; Аггарвал, Н.; Агиар, О.Д.; Айелло, Л. (23 декабря 2021 г.). «Поиск коротких всплесков гравитационных волн по всему небу в третьем запуске Advanced LIGO и Advanced Virgo» . Физический обзор D . 104 (12): 122004. arXiv : 2107.03701 . Бибкод : 2021ФРвД.104л2004А . doi : 10.1103/PhysRevD.104.122004 . hdl : 1721.1/142164 . ISSN   2470-0010 . S2CID   148571627 .
    75. ^ Маке, А.; Бизуард, Массачусетс; Кристенсен, Н.; Кофлин, М. (19 ноября 2021 г.). «Длительный транзиентный гравитационно-волновой поисковый трубопровод» . Физический обзор D . 104 (10): 102005. arXiv : 2108.10588 . Бибкод : 2021ФРвД.104j2005М . doi : 10.1103/PhysRevD.104.102005 . S2CID   237278361 .
    76. ^ Боэ, Алехандро; Шао, Лицзин; Тараккини, Андреа; Буонанно, Алессандра; Бабак, Станислав; Гарри, Ян В.; Хиндер, Ян; Оссокин, Сергей; Пюррер, Михаэль; Раймонд, Вивьен; Чу, Тони; Фонг, Хизер; Кумар, Праюш; Пфайффер, Харальд П.; Бойл, Майкл (17 февраля 2017 г.). «Улучшенная одночастичная модель вращающихся непрецессирующих двойных черных дыр для эпохи гравитационно-волновой астрофизики с усовершенствованными детекторами» . Физический обзор D . 95 (4): 044028. arXiv : 1611.03703 . Бибкод : 2017PhRvD..95d4028B . дои : 10.1103/PhysRevD.95.044028 . S2CID   30505492 .
    77. ^ Хуса, Саша; Хан, Себастьян; Ханнэм, Марк; Пюррер, Михаэль; Ом, Фрэнк; Фортеза, Хиско Хименес; Боэ, Алехандро (3 февраля 2016 г.). «Гравитационные волны в частотной области от непрецессирующих двойных черных дыр. I. Новые числовые формы сигналов и анатомия сигнала» . Физический обзор D . 93 (4): 044006. arXiv : 1508.07250 . Бибкод : 2016PhRvD..93d4006H . дои : 10.1103/PhysRevD.93.044006 . S2CID   118429997 .
    78. ^ Куган, Адам; Эдвардс, Томас Д. П.; Чиа, Хорнг Шэн; Джордж, Ричард Н.; Фриз, Кэтрин; Мессик, Коди; Сетцер, Кристиан Н.; Венигер, Кристоф; Циммерман, Аарон (1 декабря 2022 г.). «Эффективная генерация банка шаблонов гравитационных волн с дифференцируемыми формами сигналов» . Физический обзор D . 106 (12): 122001. arXiv : 2202.09380 . Бибкод : 2022ФРвД.106л2001С . дои : 10.1103/PhysRevD.106.122001 . S2CID   254096550 .
    79. ^ Клименко С; Якушин И; Мерсер, А; Митсельмахер, Г (07.06.2008). «Когерентный метод обнаружения всплесков гравитационных волн» . Классическая и квантовая гравитация . 25 (11): 114029. arXiv : 0802.3232 . Бибкод : 2008CQGra..25k4029K . дои : 10.1088/0264-9381/25/11/114029 . ISSN   0264-9381 . S2CID   209833580 .
    80. ^ «GraceDB | База данных событий-кандидатов гравитационных волн» . www.gracedb.ligo.org . Проверено 28 февраля 2023 г.
    81. ^ «Анализ данных – IGWN | Руководство пользователя по публичным оповещениям» . emfollow.docs.ligo.org . Проверено 28 февраля 2023 г.
    82. ^ «GCN – Сеть общих координат» . gcn.nasa.gov . Проверено 28 февраля 2023 г.
    83. ^ «Масштабируемая киберинфраструктура для мультимессенджерной астрофизики» . Масштабируемая киберинфраструктура для мультимессенджерной астрофизики . Проверено 28 февраля 2023 г.
    84. ↑ Перейти обратно: Перейти обратно: а б Эбботт, Р.; Эбботт, Т.Д.; Ачернезе, Ф.; Экли, К.; Адамс, К.; Адхикари, Н.; Адхикари, RX; Адья, В.Б.; Аффельдт, К.; Агарвал, Д.; Агатос, М.; Агацума, К.; Аггарвал, Н.; Агиар, О.Д.; Айелло, Л. (01 апреля 2022 г.). «Поиск гравитационных волн, связанных с гамма-всплесками, обнаруженными Ферми и Свифтом во время запуска LIGO – Virgo O3b» . Астрофизический журнал . 928 (2): 186. arXiv : 2111.03608 . Бибкод : 2022ApJ...928..186A . дои : 10.3847/1538-4357/ac532b . ISSN   0004-637X . S2CID   243832929 .
    85. ^ Уильямсон, Арканзас; Бивер, К.; Фэрхерст, С.; Гарри, И.В.; Макдональд, Э.; Маклауд, Д.; Предой, В. (24 декабря 2014 г.). «Усовершенствованные методы обнаружения гравитационных волн, связанных с короткими гамма-всплесками» . Физический обзор D . 90 (12): 122004. arXiv : 1410.6042 . Бибкод : 2014PhRvD..90l2004W . doi : 10.1103/PhysRevD.90.122004 . S2CID   86867428 .
    86. ^ Вас, Михал; Саттон, Патрик Дж.; Джонс, Гарет; Леонор, Изабель (23 июля 2012 г.). «Проведение поиска всплесков гравитационных волн с внешним запуском» . Физический обзор D . 86 (2): 022003. arXiv : 1201.5599 . Бибкод : 2012PhRvD..86b2003W . doi : 10.1103/PhysRevD.86.022003 . S2CID   119158252 .
    87. ^ Чо, Мин-А. (2019). Поиск гравитационных волн и их электромагнитных аналогов с малой задержкой с помощью Advanced LIGO и Virgo (Диссертация). Цифровой репозиторий в Университете Мэриленда. Бибкод : 2019PhDT........52C . дои : 10.13016/7lp5-перенасыщение .
    88. ^ Земляк, Стефан; Кейвани, Азаде; Бартос, Имре; Марка, Жужа; Кинчер, Томас; Корли, Райнер; Блауфусс, Эрик; Финли, Чад; Марка, Сабольч (16 января 2019 г.). «Алгоритм малой задержки для многоадресной астрофизики (LLAMA) с кандидатами на гравитационно-волновые и высокоэнергетические нейтрино». arXiv : 1901.05486 [ астро-ф.HE ].
    89. ^ «Согласованный фильтр и соотношение сигнал/шум для периодического шаблона» . Шум для подачи сигнала . 25 августа 2016 г. Проверено 29 марта 2023 г.
    90. ^ Дхурандхар, Санджив; Кришнан, Бадри; Мухопадхьяй, Химан; Уилан, Джон Т. (17 апреля 2008 г.). «Кросскорреляционный поиск периодических гравитационных волн» . Физический обзор D . 77 (8): 082001. arXiv : 0712.1578 . Бибкод : 2008PhRvD..77h2001D . doi : 10.1103/PhysRevD.77.082001 . hdl : 11858/00-001M-0000-0013-626B-F . S2CID   41261478 .
    91. ↑ Перейти обратно: Перейти обратно: а б Романо, Джозеф Д.; Корниш, Нил. Дж. (2017). «Методы обнаружения стохастических гравитационно-волновых фонов: единая трактовка» . Живые обзоры в теории относительности . 20 (1): 2. arXiv : 1608.06889 . Бибкод : 2017LRR....20....2R . дои : 10.1007/s41114-017-0004-1 . ISSN   2367-3613 . ПМК   5478100 . ПМИД   28690422 .
    92. ^ Рензини, Арианна И.; Гончаров Борис; Дженкинс, Александр К.; Мейерс, Патрик М. (2022). «Стохастические гравитационно-волновые фоны: текущие усилия по обнаружению и перспективы на будущее» . Галактики . 10 (1): 34. arXiv : 2202.00178 . Бибкод : 2022Galax..10...34R . дои : 10.3390/galaxies10010034 . ISSN   2075-4434 .
    93. ↑ Перейти обратно: Перейти обратно: а б Смит, Рори; Трейн, Эрик (16 апреля 2018 г.). «Оптимальный поиск астрофизического гравитационно-волнового фона» . Физический обзор X . 8 (2): 021019. arXiv : 1712.00688 . Бибкод : 2018PhRvX...8b1019S . дои : 10.1103/PhysRevX.8.021019 .
    94. ^ Лоуренс, Джессика; Тюрбанг, Кевин; Мэйтас, Эндрю; Рензини, Арианна И.; ван Ремортель, Ник; Романо, Джозеф (15 мая 2023 г.). «Стохастический поиск прерывистого гравитационно-волнового фона» . Физический обзор D . 107 (10): 103026. arXiv : 2301.07675 . Бибкод : 2023PhRvD.107j3026L . дои : 10.1103/PhysRevD.107.103026 . S2CID   255998346 .
    95. ^ Грей, Рэйчел; Эрнандес, Игнасио Маганья; Ци, Хун; Сур, Анкан; Брэди, Патрик Р.; Чен, Синь-Ю; Фарр, Уилл М.; Фишбах, Майя; Гейр, Джонатан Р.; Гош, Архисман; Хольц, Дэниел Э.; Мастроджованни, Симона; Мессенджер, Кристофер; Стир, Даниэль А.; Вейч, Джон (08 июня 2020 г.). «Космологический вывод с использованием стандартных сирен гравитационных волн: имитационный анализ данных» . Физический обзор D . 101 (12): 122001. arXiv : 1908.06050 . Бибкод : 2020ФРвД.101л2001Г . дои : 10.1103/PhysRevD.101.122001 . S2CID   201058508 .
    96. ^ Грей, Рэйчел; Мессенджер, Крис; Вейч, Джон (21 марта 2022 г.). «Пиксельный подход к неполноте каталога галактик: улучшение измерения постоянной Хаббла с помощью темной сирены». Ежемесячные уведомления Королевского астрономического общества . 512 (1): 1127–1140. arXiv : 2111.04629 . дои : 10.1093/mnras/stac366 . ISSN   0035-8711 .
    97. ^ Мастроджованни, С.; Лейд, К.; Каратанасис, К.; Шассан-Моттен, Э.; Стир, Д.А.; Гейр, Дж.; Гош, А.; Грей, Р.; Мукерджи, С.; Ринальди, С. (20 сентября 2021 г.). «О важности моделей популяции источников для гравитационно-волновой космологии» . Физический обзор D . 104 (6): 062009. arXiv : 2103.14663 . Бибкод : 2021ФРвД.104ф2009М . doi : 10.1103/PhysRevD.104.062009 . hdl : 1854/LU-8731176 . S2CID   232403973 .
    Retrieved from "https://en.wikipedia.org/w/index.php?title=Ground-based_interferometric_gravitational-wave_search&oldid=1224744079"
    Arc.Ask3.Ru: конец переведенного документа.
    Arc.Ask3.Ru
    Номер скриншота №: e81781d1077374f791da24b1a264fa11__1716173940
    URL1:https://arc.ask3.ru/arc/aa/e8/11/e81781d1077374f791da24b1a264fa11.html
    Заголовок, (Title) документа по адресу, URL1:
    Ground-based interferometric gravitational-wave search - Wikipedia
    Данный printscreen веб страницы (снимок веб страницы, скриншот веб страницы), визуально-программная копия документа расположенного по адресу URL1 и сохраненная в файл, имеет: квалифицированную, усовершенствованную (подтверждены: метки времени, валидность сертификата), открепленную ЭЦП (приложена к данному файлу), что может быть использовано для подтверждения содержания и факта существования документа в этот момент времени. Права на данный скриншот принадлежат администрации Ask3.ru, использование в качестве доказательства только с письменного разрешения правообладателя скриншота. Администрация Ask3.ru не несет ответственности за информацию размещенную на данном скриншоте. Права на прочие зарегистрированные элементы любого права, изображенные на снимках принадлежат их владельцам. Качество перевода предоставляется как есть. Любые претензии, иски не могут быть предъявлены. Если вы не согласны с любым пунктом перечисленным выше, вы не можете использовать данный сайт и информация размещенную на нем (сайте/странице), немедленно покиньте данный сайт. В случае нарушения любого пункта перечисленного выше, штраф 55! (Пятьдесят пять факториал, Денежную единицу (имеющую самостоятельную стоимость) можете выбрать самостоятельно, выплаичвается товарами в течение 7 дней с момента нарушения.)