Свободное падение

Чтобы узнать о других значениях, см. Свободное падение (значения) .

В классической механике свободное падение — это любое движение тела , при котором является гравитация единственной силой, действующей на него, . В контексте общей теории относительности , где гравитация сводится к искривлению пространства-времени , на тело в свободном падении не действует никакая сила.

Объект в техническом смысле термина «свободное падение» не обязательно может быть падением в обычном понимании этого термина. Объект, движущийся вверх, обычно не считается падающим, но если на него действует только сила тяжести, говорят, что он находится в свободном падении. находится Таким образом , Луна в свободном падении вокруг Земли , хотя ее орбитальная скорость удерживает ее на очень далекой орбите от поверхности Земли .

В примерно однородном гравитационном поле сила тяжести действует на каждую часть тела примерно одинаково. Когда нет других сил, таких как нормальная сила, действующая между телом (например, космонавтом на орбите) и окружающими его объектами, это приводит к ощущению невесомости , состоянию, которое также возникает, когда гравитационное поле слабое (например, как будто вдали от любого источника гравитации).

Термин «свободное падение» часто используется более широко, чем в строгом смысле, определенном выше. Таким образом, падение в атмосфере без раскрытого парашюта или подъемного устройства также часто называют свободным падением . Силы аэродинамического сопротивления в таких ситуациях не позволяют им создать полную невесомость, и, таким образом, «свободное падение» парашютиста после достижения предельной скорости создает ощущение веса тела, поддерживаемого на воздушной подушке.

История

Основная статья: История теории гравитации

В западном мире до XVI века обычно предполагалось, что скорость падающего тела будет пропорциональна его весу — то есть ожидалось, что объект массой 10 кг упадет в десять раз быстрее, чем идентичный в остальном объект массой 1 кг. та же среда. Древнегреческий философ Аристотель (384–322 до н. э.) обсуждал падающие предметы в «Физике» (Книга VII), одной из старейших книг по механике (см. Аристотелевскую физику ). Хотя в VI веке Иоанн Филопон оспорил этот аргумент и сказал, что, по наблюдениям, два шара очень разного веса будут падать почти с одинаковой скоростью.

В Ираке XII века Абу'л-Баракат аль-Багдади дал объяснение гравитационному ускорению падающих тел. По словам Шломо Пайнса , теория движения аль-Багдади была «старейшим отрицанием фундаментального динамического закона Аристотеля [а именно, что постоянная сила производит равномерное движение] [и, таким образом, является] смутным предвосхищением фундаментального закона движения». классическая механика [а именно, что сила, приложенная непрерывно, вызывает ускорение]».

Галилео Галилей

Смотрите также: Галилео Галилей § Падающие тела

См. Также: эксперимент Галилея с Пизанской башней.

Согласно легенде, которая может быть апокрифической, в 1589–1592 годах Галилей сбросил с Пизанской башни два объекта неравной массы . Учитывая скорость, с которой могло произойти такое падение, сомнительно, что Галилей смог бы извлечь много информации из этого эксперимента. Большинство его наблюдений за падающими телами на самом деле касались тел, катящихся по пандусам. Это настолько замедлило процесс, что он смог измерять временные интервалы с помощью водяных часов и собственного пульса (секундомеры еще не были изобретены). Он повторил это «целую сотню раз», пока не достиг «такой точности, при которой отклонение между двумя наблюдениями никогда не превышало одной десятой доли пульса». В 1589–1592 годах Галилей написал «De Motu Antiquiora» — неопубликованную рукопись о движении падающих тел.

Примеры

Примеры объектов, находящихся в свободном падении, включают:

• ( Космический корабль в космосе) с выключенной двигательной установкой (например, на непрерывной орбите или на суборбитальной траектории ( баллистика ) с подъемом на несколько минут, а затем вниз).
• Предмет упал на верх капельной трубки .
• Предмет, брошенный вверх, или человек, прыгающий с земли на низкой скорости (т.е. пока сопротивление воздуха незначительно по сравнению с весом).

Технически объект находится в свободном падении, даже когда движется вверх или мгновенно находится в состоянии покоя в верхней части своего движения. Если гравитация является единственным действующим фактором, то ускорение всегда направлен вниз и имеет одинаковую величину для всех тел, обычно обозначаемую $g$.

Поскольку в отсутствие других сил все объекты падают с одинаковой скоростью, объекты и люди будут испытывать невесомость в этих ситуациях .

Примеры объектов, не находящихся в свободном падении:

• Полет на самолете: есть еще и дополнительная подъемная сила .
• Стоя на земле: силе гравитации противодействует нормальная сила земли.
• Спуск на Землю с помощью парашюта, который уравновешивает силу гравитации аэродинамической силой сопротивления (а у некоторых парашютов - дополнительной подъемной силой).

Пример падающего парашютиста, который еще не раскрыл парашют, не считается свободным падением с точки зрения физики, поскольку он испытывает силу сопротивления , равную его весу, как только он достигает предельной скорости (см. Ниже).

Измерено время падения небольшой стальной сферы, падающей с разной высоты. Данные хорошо согласуются с прогнозируемым временем падения ${\sqrt {2h/g}}$, где h — высота, а g — ускорение свободного падения под действием силы тяжести.

У поверхности Земли объект, находящийся в свободном падении в вакууме, будет ускоряться примерно со скоростью 9,8 м/с. ² , независимо от его массы . Поскольку на упавший объект действует сопротивление воздуха, объект в конечном итоге достигнет предельной скорости, которая составляет около 53 м/с (190 км/ч или 118 миль в час). ) для парашютиста-человека. Конечная скорость зависит от многих факторов, включая массу, коэффициент сопротивления и относительную площадь поверхности, и будет достигнута только в том случае, если падение произойдет с достаточной высоты. Типичный парашютист в положении распростертого орла достигнет предельной скорости примерно через 12 секунд, за это время он упадет с высоты около 450 м (1500 футов).

Свободное падение было продемонстрировано на Луне астронавтом Дэвидом Скоттом 2 августа 1971 года. Он одновременно выпустил молот и перо с одной высоты над поверхностью Луны. Молот и перо упали с одинаковой скоростью и одновременно ударились о поверхность. Это продемонстрировало открытие Галилея о том, что при отсутствии сопротивления воздуха все объекты испытывают одинаковое ускорение под действием силы тяжести. Однако на Луне гравитационное ускорение составляет примерно 1,63 м/с. ² или только о ¹ ⁄ ₆ от этого показателя на Земле.

Свободное падение в механике Ньютона

Основная статья: ньютоновская механика

гравитационное поле без

Это «учебный» случай вертикального движения объекта, падающего на небольшое расстояние близко к поверхности планеты. Это хорошее приближение в воздухе, если сила гравитации, действующая на объект, намного превышает силу сопротивления воздуха, или, что то же самое, скорость объекта всегда намного меньше конечной скорости (см. Ниже).

Free-fall

$v(t)=v_{0}-gt\,$

$y(t)=v_{0}t+y_{0}-{\frac {1}{2}}gt^{2}$

где

$v_{0}\,$ – начальная вертикальная составляющая скорости (м/с).

$v(t)\,$ - вертикальная составляющая скорости при $t\,$(РС).

$y_{0}\,$ — начальная высота (м).

$y(t)\,$ это высота на $t\,$(м).

$t\,$ истекло время (с).

$g\,$ ускорение свободного падения (9,81 м/с ² вблизи поверхности земли).

Если начальная скорость равна нулю, то расстояние, пройденное от начального положения, будет расти как квадрат прошедшего времени. Более того, поскольку сумма нечетных чисел дает идеальные квадраты , расстояние, пройденное в последовательные интервалы времени, увеличивается пропорционально нечетным числам. Такое описание поведения падающих тел дал Галилей.

гравитационное поле с

Ускорение небольшого метеороида при вхождении в атмосферу Земли с разными начальными скоростями

Этот случай, который относится к парашютистам, парашютистам или любому другому массовому лицу, $m$, и площадь поперечного сечения, $A$, с числом Рейнольдса, значительно превышающим критическое число Рейнольдса, так что сопротивление воздуха пропорционально квадрату скорости падения, $v$, имеет уравнение движения

$m{\frac {\mathrm {d} v}{\mathrm {d} t}}=mg-{\frac {1}{2}}\rho C_{\mathrm {D} }Av^{2}\,,$

где $\rho$ плотность воздуха и $C_{\mathrm {D} }$ коэффициент сопротивления , который предполагается постоянным, хотя в целом он будет зависеть от числа Рейнольдса.

Предполагая, что объект падает из состояния покоя и плотность воздуха не меняется с высотой, решение будет следующим:

$v(t)=v_{\infty }\tanh \left({\frac {gt}{v_{\infty }}}\right),$

где конечная скорость определяется выражением

$v_{\infty }={\sqrt {\frac {2mg}{\rho C_{D}A}}}\,.$

Зависимость скорости объекта от времени можно интегрировать по времени, чтобы найти вертикальное положение как функцию времени:

$y=y_{0}-{\frac {v_{\infty }^{2}}{g}}\ln \cosh \left({\frac {gt}{v_{\infty }}}\right).$

Используя цифру 56 м/с для конечной скорости человека, можно найти, что через 10 секунд он упадет на 348 метров и достигнет 94% конечной скорости, а через 12 секунд он упадет на 455 метров и достигнет 97% конечной скорости. Однако, когда плотность воздуха нельзя считать постоянной, например, для объектов, падающих с большой высоты, уравнение движения становится гораздо сложнее решить аналитически, и обычно требуется численное моделирование движения. На рисунке показаны силы, действующие на метеороиды, падающие через верхние слои атмосферы Земли. Прыжки HALO , в том числе рекордные прыжки Джо Киттингера и Феликса Баумгартнера , также относятся к этой категории.

Гравитационное поле по

Можно сказать, что два объекта в космосе, вращающиеся вокруг друг друга, в отсутствие других сил находятся в свободном падении друг вокруг друга, например, что Луна или искусственный спутник «падает вокруг» Земли, или планета «падает вокруг» Солнца. . Предположение о сферических объектах означает, что уравнение движения подчиняется закону всемирного тяготения Ньютона , а решениями гравитационной задачи двух тел являются эллиптические орбиты, подчиняющиеся законам движения планет Кеплера . Эту связь между падающими вблизи Земли объектами и объектами, вращающимися по орбите, лучше всего иллюстрирует мысленный эксперимент « пушечное ядро ​​Ньютона» .

Движение двух объектов, движущихся радиально навстречу друг другу без углового момента, можно рассматривать как частный случай эллиптической орбиты с эксцентриситетом е = 1 ( радиальная эллиптическая траектория ). Это позволяет рассчитать время свободного падения двухточечных объектов на радиальной траектории. Решение этого уравнения движения дает время как функцию разделения:

$t(y)={\sqrt {\frac {{y_{0}}^{3}}{2\mu }}}\left({\sqrt {{\frac {y}{y_{0}}}\left(1-{\frac {y}{y_{0}}}\right)}}+\arccos {\sqrt {\frac {y}{y_{0}}}}\right),$

где

$t$ это время после начала осени

$y$ расстояние между центрами тел

$y_{0}$ является начальным значением $y$

$\mu =G(m_{1}+m_{2})$ — стандартный гравитационный параметр .

Замена $y=0$ мы получаем время свободного падения .

Разделение как функция времени определяется обратным уравнением. Обратное в точности представлено аналитическим степенным рядом:

$y(t)=\sum _{n=1}^{\infty }\left[\lim _{r\to 0}\left({\frac {x^{n}}{n!}}{\frac {\mathrm {d} ^{\,n-1}}{\mathrm {d} r^{\,n-1}}}\left[r^{n}\left({\frac {7}{2}}(\arcsin({\sqrt {r}})-{\sqrt {r-r^{2}}})\right)^{-{\frac {2}{3}}n}\right]\right)\right].$

Оценка этого дает:

$y(t)=y_{0}\left(x-{\frac {1}{5}}x^{2}-{\frac {3}{175}}x^{3}-{\frac {23}{7875}}x^{4}-{\frac {1894}{3031875}}x^{5}-{\frac {3293}{21896875}}x^{6}-{\frac {2418092}{62077640625}}x^{7}-\cdots \right)\ ,$

где

$x=\left[{\frac {3}{2}}\left({\frac {\pi }{2}}-t{\sqrt {\frac {2\mu }{{y_{0}}^{3}}}}\right)\right]^{2/3}.$

Свободное падение в общей теории относительности

Основная статья: Общая теория относительности

В общей теории относительности на объект, находящийся в свободном падении, не действуют никакие силы, и он представляет собой инерционное тело, движущееся по геодезической . Вдали от каких-либо источников искривления пространства-времени, где пространство-время плоское, ньютоновская теория свободного падения согласуется с общей теорией относительности. В противном случае эти двое не согласны; например, только общая теория относительности может объяснить прецессию орбит, распад орбит или спираль компактных двойных систем из-за гравитационных волн , а также относительность направления ( геодезическую прецессию и перетаскивание системы отсчета ).

Экспериментальное наблюдение о том, что все объекты в свободном падении ускоряются с одинаковой скоростью, как это было отмечено Галилеем и затем воплощено в теории Ньютона как равенство гравитационной и инертной масс, а позже подтверждено с высокой точностью современными формами эксперимента Этвеша , является основе принципа эквивалентности , на основе которого первоначально взлетела общая теория относительности Эйнштейна.

См. также

• Уравнения падающего тела
• G-сила
• Высотный военный парашютный спорт
• Самолет с пониженной гравитацией
• Конечная скорость
• Невесомость

Внешние ссылки

• Калькулятор формулы свободного падения
• The Way Things Fall Образовательный сайт