Бариогенез

В физической космологии бариогенез ( также известный как бариосинтез ^[1]^[2]) — это физический процесс, который, как предполагается, имел место в ранней Вселенной и вызвал барионную асимметрию , то есть дисбаланс материи ( барионов ) и антиматерии (антибарионов) в наблюдаемой Вселенной . ^[3]

Одной из важнейших проблем современной физики является преобладание материи над антиматерией во Вселенной . Вселенная в целом, по-видимому, имеет ненулевую положительную плотность барионного числа. предполагается, Поскольку в космологии что частицы, которые мы видим, были созданы с использованием той же физики, которую мы измеряем сегодня, обычно ожидается, что общее барионное число должно быть равно нулю, поскольку материя и антиматерия должны были быть созданы в равных количествах. Для объяснения этого несоответствия предлагается ряд теоретических механизмов, а именно определение условий, которые способствуют нарушению симметрии и созданию нормальной материи (в отличие от антиматерии). Этот дисбаланс должен быть исключительно малым, порядка 1 на каждые 1 630 000 000 (≈ 2 × 10 ⁹) частицы через небольшую долю секунды после Большого взрыва. ^[4] После того, как большая часть материи и антиматерии была уничтожена, осталась вся барионная материя в нынешней Вселенной вместе с гораздо большим количеством бозонов . Однако эксперименты, о которых сообщалось в 2010 году в Фермилабе , похоже, показывают, что этот дисбаланс намного больше, чем предполагалось ранее. ^[5] Эти эксперименты включали серию столкновений частиц и обнаружили, что количество сгенерированной материи примерно на 1% больше, чем количество сгенерированной антиматерии. Причина этого несоответствия пока не известна.

Большинство теорий Великого объединения явно нарушают симметрию барионного числа , которая объясняет это несоответствие, обычно вызывая реакции, опосредованные очень массивными X-бозонами (
Х
) или массивные бозоны Хиггса (
ЧАС ⁰
). ^[6] Скорость, с которой происходят эти события, во многом определяется массой промежуточного продукта.
Х
или
ЧАС ⁰
частиц, поэтому, если предположить, что эти реакции ответственны за большую часть барионного числа, наблюдаемого сегодня, можно рассчитать максимальную массу, выше которой скорость была бы слишком медленной, чтобы объяснить присутствие материи сегодня. ^[7] Эти оценки предсказывают, что в большом объеме материала иногда будет наблюдаться спонтанный распад протона , чего не наблюдалось. Поэтому дисбаланс между материей и антиматерией остается загадкой.

Теории бариогенеза основаны на различных описаниях взаимодействия фундаментальных частиц. Две основные теории — это электрослабый бариогенез ( Стандартная модель ), который произойдет во время электрослабого фазового перехода , и бариогенез Великого объединения , который произойдет во время или вскоре после эпохи Великого объединения . Квантовая теория поля и статистическая физика используются для описания таких возможных механизмов.

За бариогенезом следует первичный нуклеосинтез , когда атомные ядра начали формироваться .

Нерешенная задача по физике :

Почему в наблюдаемой Вселенной материи больше, чем антиматерии?

(еще нерешенные задачи по физике)

Фон

Большая часть обычной материи во Вселенной находится в атомных ядрах , которые состоят из нейтронов и протонов . Эти нуклоны состоят из более мелких частиц, называемых кварками, и эквивалентов антивещества существование для каждого из них было предсказано уравнением Дирака в 1928 году. ^[8] С тех пор каждый вид антикварка был экспериментально проверен. Гипотезы, исследующие первые несколько мгновений существования Вселенной, предсказывают ее состав с почти равным количеством кварков и антикварков. ^[9] Как только Вселенная расширилась и остыла до критической температуры примерно 2 × 10 ¹² К , ^[3] кварки объединились в обычную материю и антиматерию и начали аннигилировать до небольшой начальной асимметрии примерно в одну пятимиллиардную, оставляя материю вокруг нас. ^[3] Свободные и отдельные отдельные кварки и антикварки никогда не наблюдались в экспериментах — кварки и антикварки всегда встречаются группами по три ( барионы ) или связаны в пары кварк-антикварк ( мезоны ). Точно так же нет экспериментальных доказательств того, что в наблюдаемой Вселенной существуют какие-либо значительные концентрации антиматерии.

Есть две основные интерпретации этого несоответствия: либо Вселенная возникла с небольшим предпочтением материи (полное барионное число Вселенной отличалось от нуля), либо Вселенная изначально была идеально симметричной, но каким-то образом ряд явлений способствовал небольшому дисбалансу. в пользу материи во времени. Предпочтительна вторая точка зрения, хотя четких экспериментальных доказательств, указывающих на правильность какой-либо из них, нет.

Бариогенез GUT в условиях Сахарова

В 1967 году Андрей Сахаров предложил ^[10] набор из трех необходимых условий, которым должно удовлетворять взаимодействие, генерирующее барионы , чтобы производить материю и антиматерию с разной скоростью. Эти условия были вдохновлены недавними открытиями космического микроволнового фона. ^[11] и CP-нарушение в системе нейтральных каонов . ^[12] Три необходимых «условия Сахарова» таковы:

Барионное число $B$ нарушение.
Нарушение C-симметрии и CP-симметрии .
Взаимодействия вне теплового равновесия .

Нарушение барионного числа является необходимым условием образования избытка барионов над антибарионами. Но нарушение C-симметрии также необходимо для того, чтобы взаимодействия, которые производят больше барионов, чем антибарионов, не были уравновешены взаимодействиями, которые производят больше антибарионов, чем барионов. Нарушение CP-симметрии также необходимо, потому что в противном случае было бы произведено равное количество левых барионов и правых антибарионов, а также равное количество левых антибарионов и правых барионов. Наконец, взаимодействия должны находиться вне теплового равновесия, поскольку в противном случае CPT-симметрия обеспечивала бы компенсацию между процессами увеличения и уменьшения барионного числа. ^[13]

В настоящее время нет экспериментальных доказательств взаимодействий частиц, при которых сохранение барионного числа пертурбативно нарушается : это, по-видимому, предполагает, что все наблюдаемые реакции частиц имеют одинаковое барионное число до и после. Математически коммутатор барионного числа квантового оператора с (пертурбативным) Стандартной модели гамильтонианом равен нулю: $[B,H]=BH-HB=0$ . Однако известно, что Стандартная модель нарушает сохранение барионного числа только непертурбативно: глобальная аномалия U (1). ^[14] Чтобы объяснить нарушение барионов в бариогенезе, такие события (включая распад протона) могут происходить в теориях Великого объединения (GUT) и суперсимметричных (SUSY) моделях через гипотетические массивные бозоны, такие как X-бозон .

Второе условие – нарушение CP-симметрии – было обнаружено в 1964 г. (прямое CP-нарушение, то есть нарушение CP-симметрии в процессе распада, было обнаружено позже, в 1999 г.). ^[15] Из-за симметрии CPT нарушение CP-симметрии требует нарушения симметрии инверсии времени или T-симметрии .

В сценарии неравновесного распада: ^[16] последнее условие гласит, что скорость реакции, порождающей барионную асимметрию, должна быть меньше скорости расширения Вселенной. В этой ситуации частицы и соответствующие им античастицы не достигают теплового равновесия из-за быстрого расширения, уменьшающего вероятность парной аннигиляции.

Бариогенез в рамках Стандартной модели

Стандартная модель может включать бариогенез, хотя количество созданных таким образом чистых барионов (и лептонов) может оказаться недостаточным для объяснения нынешней барионной асимметрии. В ранней Вселенной необходим один лишний кварк на миллиард пар кварк-антикварк, чтобы обеспечить всю наблюдаемую материю во Вселенной. ^[3] Эта недостаточность до сих пор не объяснена ни теоретически, ни каким-либо иным образом.

Бариогенез в рамках Стандартной модели требует, чтобы электрослабой нарушение симметрии было первого рода космологическим фазовым переходом , поскольку в противном случае сфалероны стирают любую барионную асимметрию, которая произошла до фазового перехода. Помимо этого, оставшееся количество несохраняющих барионы взаимодействий незначительно. ^[17]

фазового перехода Доменная стенка спонтанно нарушает P-симметрию , позволяя взаимодействиям, нарушающим CP-симметрию, нарушать C-симметрию с обеих ее сторон. Кварки имеют тенденцию накапливаться на стороне нарушенной фазы доменной стенки, тогда как антикварки имеют тенденцию накапливаться на ее ненарушенной фазовой стороне. ^[13] Из-за CP-симметрии, нарушающей электрослабые взаимодействия, некоторые амплитуды с участием кварков не равны соответствующим амплитудам с участием антикварков, а имеют противоположную фазу (см. матрицу CKM и Каон ); поскольку при обращении времени амплитуда преобразуется в комплексно-сопряженную величину, CPT-симметрия сохраняется во всем этом процессе.

Хотя некоторые из их амплитуд имеют противоположные фазы, и кварки, и антикварки имеют положительную энергию и, следовательно, приобретают одну и ту же фазу при движении в пространстве-времени. Эта фаза также зависит от их массы, которая одинакова, но зависит как от аромата , так и от Хиггса, VEV изменяющегося вдоль доменной стенки. ^[18] Таким образом, некоторые суммы амплитуд кварков имеют другие абсолютные значения по сравнению с суммами амплитуд антикварков. В целом кварки и антикварки могут иметь разные вероятности отражения и прохождения через доменную стенку, и оказывается, что кварков, пришедших из неразрывной фазы, передается больше, чем антикварков.

Таким образом, через доменную стенку существует чистый поток барионов. Из-за сфалеронных переходов, которых много в непрерывной фазе, чистое антибарионное содержание непрерывной фазы стирается по мере того, как антибарионы превращаются в лептоны. ^[19] Однако сфалероны в нарушенной фазе достаточно редки, чтобы не стереть там избыток барионов. В общей сложности происходит чистое рождение барионов (а также лептонов).

В этом сценарии непертурбативные электрослабые взаимодействия (т.е. сфалерон) ответственны за B-нарушение, пертурбативный электрослабый лагранжиан отвечает за CP-нарушение, а доменная граница отвечает за отсутствие теплового равновесия и P-нарушения. нарушение; вместе с CP-нарушением оно создает еще и C-нарушение в каждой из своих сторон. ^[20]

Содержание материи во Вселенной

Центральный вопрос бариогенеза заключается в том, что вызывает предпочтение материи перед антиматерией во Вселенной, а также величину этой асимметрии. Важным квантификатором является параметр асимметрии , определяемый формулой

\eta ={\frac {n_{\text{B}}-n_{\bar {\text{B}}}}{n_{\gamma }}},

где $n B$ и $n B$ относятся к плотности числа барионов и антибарионов соответственно, а $n γ$ — плотность числа космического фонового излучения фотонов . ^[21]

Согласно модели Большого взрыва, материя отделилась от космического фонового излучения (CBR) при температуре примерно 3000 К , что соответствует средней кинетической энергии 3000 К /( 10,08 × 10 ³ К/эВ ) = 0,3 эВ . После развязки общее количество фотонов CBR остается постоянным. Следовательно, из-за расширения пространства-времени плотность фотонов уменьшается. Плотность фотонов при равновесной температуре $T$ определяется выражением

n_{\gamma }={\frac {1}{\pi ^{2}}}{\left({\frac {k_{\text{B}}T}{\hbar c}}\right)}^{3}\int _{0}^{\infty }{\frac {x^{2}}{e^{x}-1}}\operatorname {d} x={\frac {2\zeta (3)}{\pi ^{2}}}{\left({\frac {k_{\text{B}}T}{\hbar c}}\right)}^{3}\approx 20.3\left({\frac {T}{\mathrm {1\,K} }}\right)^{3}{\text{cm}}^{-3}

,

где $k B$ — постоянная Больцмана , $ħ$ — постоянная Планка, деленная на 2 $π$ , $c$ — скорость света в вакууме, а $ζ$ (3) — постоянная Апери . ^[21] При текущей температуре фотонов CBR 2,725 К это соответствует плотности фотонов $n γ$ около 411 фотонов CBR на кубический сантиметр.

Следовательно, параметр асимметрии $η$ , как он определен выше, не является «лучшим» параметром. Вместо этого предпочтительный параметр асимметрии использует энтропии плотность $s$ ,

\eta _{s}={\frac {n_{\text{B}}-n_{\bar {\text{B}}}}{s}}

потому что плотность энтропии Вселенной оставалась достаточно постоянной на протяжении большей части ее эволюции. Плотность энтропии

s\ {\stackrel {\mathrm {def} }{=}}\ {\frac {\mathrm {entropy} }{\mathrm {volume} }}={\frac {p+\rho }{T}}={\frac {2\pi ^{2}}{45}}g_{\text{⁎}}(T)T^{3},

где $p$ и $ρ$ — давление и плотность из тензора плотности энергии $T µν$ , а $g ⁎$ — эффективное число степеней свободы для «безмассовых» частиц при температуре $T$ (поскольку $mc 2 ≪ k B T$ ),

g_{\text{⁎}}(T)=\sum _{i=\mathrm {bosons} }g_{i}{\left({\frac {T_{i}}{T}}\right)}^{3}+{\frac {7}{8}}\sum _{j=\mathrm {fermions} }g_{j}{\left({\frac {T_{j}}{T}}\right)}^{3}

,

для бозонов и фермионов со $g i$ и $g j$ свободы $при температурах Ti и$ T $степенями j$ соответственно. В современную эпоху $s$ = 7,04 $n γ$ . ^[21]

Текущие исследовательские усилия

Связь с темной материей

Возможным объяснением причины бариогенеза является реакция распада В-мезогенеза. Это явление предполагает, что в ранней Вселенной такие частицы, как B-мезон, распадаются на видимый барион Стандартной модели, а также на темный антибарион , невидимый для современных методов наблюдения. ^[22] Процесс начинается с предположения о массивной, долгоживущей скалярной частице. $\Phi$ который существовал в ранней Вселенной до нуклеосинтеза Большого взрыва. ^[23] Точное поведение $\Phi$ пока неизвестно, но предполагается, что он распадается на b- кварки и антикварки в условиях вне теплового равновесия, удовлетворяя тем самым одному условию Сахарова. Эти b- кварки образуют B-мезоны, которые немедленно адронизируются в осциллирующие CP-нарушающие $B_{s}^{0}-{\bar {B}}_{s}^{0}$ утверждается, удовлетворяя тем самым еще одно условие Сахарова. ^[24] Эти колеблющиеся мезоны затем распадаются на ранее упомянутую пару барион-темный антибарион: $B\rightarrow \psi {\mathcal {B}}{\mathcal {M}}$ , где $B$ является родительским B-мезоном, $\psi$ это темный антибарион, ${\mathcal {B}}$ – видимый барион, а ${\mathcal {M}}$ требуются ли какие-либо дополнительные дочерние легкие мезоны для удовлетворения других законов сохранения при распаде этой частицы. ^[22] Если этот процесс происходит достаточно быстро, эффект CP-нарушения переносится в сектор темной материи. Однако это противоречит (или, по крайней мере, бросает вызов) последнему условию Сахарова, поскольку ожидаемое предпочтение материи в видимой Вселенной уравновешивается новым предпочтением антивещества в темной материи Вселенной, и полное барионное число сохраняется. ^[23]

B-мезогенез приводит к недостатку энергии между начальным и конечным состояниями процесса распада, что, если оно будет зафиксировано, может предоставить экспериментальное свидетельство существования темной материи. Лаборатории элементарных частиц, оснащенные фабриками по производству B-мезонов, такие как Belle и BaBar, чрезвычайно чувствительны к распадам B-мезонов, связанным с потерей энергии, и в настоящее время имеют возможность обнаруживать $B\rightarrow \psi {\mathcal {B}}{\mathcal {M}}$ канал. ^[25]^[26] БАК также способен искать это взаимодействие , поскольку он производит на несколько порядков больше B-мезонов, чем Belle или BaBar, но есть больше проблем из-за снижения контроля над начальной энергией B-мезона в ускорителе. ^[22]

См. также

Ссылки

Статьи

^ Барроу, Джон Д; Тернер, Майкл С. (11 июня 1981 г.). «Бариосинтез и происхождение галактик» . Физика природы . 291 (5815): 469–472. Бибкод : 1981Natur.291..469B . дои : 10.1038/291469a0 . S2CID 4243415 . Проверено 24 декабря 2021 г.
^ Тернер, Майкл С. (1981). «Би-зонный бариосинтез и великое объединение» . Материалы конференции AIP . 72 (1): 224–243. Бибкод : 1981AIPC...72..224T . дои : 10.1063/1.33002 . Проверено 24 декабря 2021 г.
^ Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д Лиддл, Эндрю (2015). Введение в современную космологию (3-е изд.). Хобокен: Уайли. ISBN 978-1-118-69027-7 . OCLC 905985679 .
^ Перес, Павел Филевье; Мурги, Клара; Пласенсия, Алексис Д. (24 марта 2021 г.). «Бариогенез через лептогенез: спонтанное нарушение B и L». Физический обзор D . 104 (5): 055007. arXiv : 2103.13397 . Бибкод : 2021PhRvD.104e5007F . doi : 10.1103/PhysRevD.104.055007 . S2CID 232352805 .
^ В.М. Абазов; и др. (2010). «Доказательства аномальной асимметрии заряда димюонов одного знака». Физический обзор D . 82 (3): 032001. arXiv : 1005.2757 . Бибкод : 2010PhRvD..82c2001A . doi : 10.1103/PhysRevD.82.032001 . ПМИД 20868090 . S2CID 10661879 .
^ Гош, Авируп; Гош, Дип; Мухопадхьяй, Сатьянараян (05 марта 2021 г.). «Возвращаясь к роли CP-сохраняющих процессов в космологических асимметриях частиц и античастиц». Европейский физический журнал C . 81 (11): 1038. arXiv : 2103.03650 . Бибкод : 2021EPJC...81.1038G . doi : 10.1140/epjc/s10052-021-09848-5 . S2CID 244400805 .
^ Басс, Стивен Д.; Де Роек, Альберт; Кадо, Маруми (14 апреля 2021 г.). «Последствия бозона Хиггса и перспективы будущих открытий». Обзоры природы Физика . 3 (9): 608–624. arXiv : 2104.06821 . дои : 10.1038/s42254-021-00341-2 . S2CID 233231660 .
^ ПАМ Дирак (1928). «Квантовая теория электрона» . Труды Лондонского королевского общества А. 117 (778): 610–624. Бибкод : 1928RSPSA.117..610D . дои : 10.1098/rspa.1928.0023 .
^ Саркар, Утпал (2007). Физика элементарных частиц и астрочастиц . ЦРК Пресс . п. 429. ИСБН 978-1-58488-931-1 .
^ А.Д. Сахаров (1967). «Нарушение CP-инвариантности, C-асимметрии и барионной асимметрии Вселенной» . Журнал экспериментальной и теоретической физики . 5 : 24–27. и по-русски, А.Д. Сахаров (1967). «Нарушение CP-инвариантности, C-асимметрии и барионной асимметрии Вселенной» . ЖЭТФ Письма . 5 : 32–35. Архивировано из оригинала 6 июня 2019 г. Проверено 28 сентября 2017 г. переиздан как А.Д. Сахаров (1991). «Нарушение CP-инвариантности, C-асимметрии и барионной асимметрии Вселенной» . Успехи советской физики (на русском и английском языках). 34 (5): 392–393. Бибкод : 1991СвФУ..34..392С . дои : 10.1070/PU1991v034n05ABEH002497 .
^ А. А. Пензиас ; Р.В. Уилсон (1965). «Измерение избыточной температуры антенны на частоте 4080 МГц/с» . Астрофизический журнал . 142 : 419–421. Бибкод : 1965ApJ...142..419P . дои : 10.1086/148307 .
^ Дж. В. Кронин ; В.Л. Фитч ; и др. (1964). «Доказательства 2π-распада
К ⁰
₂ мезон» . Physical Review Letters . 13 (4): 138–140. Bibcode : 1964PhRvL..13..138C . doi : 10.1103/PhysRevLett.13.138 .
^ Перейти обратно: ^а ^б М.Е. Шапошников; Г. Р. Фаррар (1993). «Барионная асимметрия Вселенной в минимальной стандартной модели». Письма о физических отзывах . 70 (19): 2833–2836. arXiv : hep-ph/9305274 . Бибкод : 1993PhRvL..70.2833F . дои : 10.1103/PhysRevLett.70.2833 . ПМИД 10053665 . S2CID 15937666 .
^ Бубакир, А.; Айссауи, Х.; Мебарки, Н. (18 февраля 2021 г.). «Сильный фазовый переход первого рода и B-нарушение в компактной модели 341». Международный журнал современной физики А. 36 (33). arXiv : 2102.09931 . Бибкод : 2021IJMPA..3650244B . дои : 10.1142/S0217751X21502444 . S2CID 231979493 .
^ Гриффитс, Дэвид Дж. (2008). Введение в элементарные частицы (2-е изд.). Вайнхайм [Германия]: Wiley-VCH. ISBN 978-3-527-40601-2 . OCLC 248969635 .
^ А. Риотто; М. Тродден (1999). «Недавние успехи в бариогенезе» . Ежегодный обзор ядерной науки и науки о элементарных частицах . 49 : 46. arXiv : hep-ph/9901362 . Бибкод : 1999ARNPS..49...35R . дои : 10.1146/annurev.nucl.49.1.35 . S2CID 10901646 .
^ В.А. Кузьмин ; В.А. Рубаков; М. Е. Шапошников (1985). «Об аномальном несохранении электрослабого барионного числа в ранней Вселенной». Буквы по физике Б. 155 (1–2): 36–42. Бибкод : 1985PhLB..155...36K . дои : 10.1016/0370-2693(85)91028-7 .
^ Крун, Джуна; Ховард, Джессика Н.; Ипек, Сейда; Тейт, Тимоти, член парламента (31 марта 2020 г.). «КХД-бариогенез» . Физический обзор D . 101 (5): 055042. arXiv : 1911.01432 . Бибкод : 2020PhRvD.101e5042C . doi : 10.1103/PhysRevD.101.055042 . ISSN 2470-0010 .
^ Фудзикура, Кохей; Харигая, Кейсуке; Накаи, Юичиро; Ван, Жоцюань (08 марта 2021 г.). «Электрослабый бариогенез с новой хиральной материей». Журнал физики высоких энергий . 2021 (7): 224. arXiv : 2103.05005 . Бибкод : 2021JHEP...07..224F . дои : 10.1007/JHEP07(2021)224 . S2CID 232168718 .
^ Кертин, Дэвид; Джайсвал, Прерит; Мид, Патрик (1 августа 2012 г.). «Исключение электрослабого бариогенеза в МССМ» . Журнал физики высоких энергий . 2012 (8): 5. arXiv : 1203.2932 . Бибкод : 2012JHEP...08..005C . дои : 10.1007/JHEP08(2012)005 . ISSN 1029-8479 . S2CID 118747227 .
^ Перейти обратно: ^а ^б ^с Клайн, Джеймс М. (22 ноября 2006 г.). «Бариогенез». arXiv : hep-ph/0609145 .
^ Перейти обратно: ^а ^б ^с Алонсо-Альварес, Гонсало; Элор, Гилли; Эскудеро, Мигель (07 января 2021 г.). «Коллайдерные сигналы бариогенеза и темной материи от B-мезонов: путь к открытию». Физический обзор D . 104 (3): 035028. arXiv : 2101.02706 . Бибкод : 2021PhRvD.104c5028A . дои : 10.1103/PhysRevD.104.035028 . S2CID 231419063 .
^ Перейти обратно: ^а ^б Элор, Гилли; Эскудеро, Мигель; Нельсон, Энн Э. (20 февраля 2019 г.). «Бариогенез и темная материя из $B$-мезонов» . Физический обзор D . 99 (3): 035031. arXiv : 1810.00880 . Бибкод : 2019PhRvD..99c5031E . дои : 10.1103/PhysRevD.99.035031 . ISSN 2470-0010 .
^ Группа данных о частицах; Танабаши, М.; Хагивара, К.; Хикаса, К.; Накамура, К.; Сумино, Ю.; Такахаши, Ф.; Танака, Дж.; Агаше, К.; Айелли, Г.; Амслер, К. (17 августа 2018 г.). «Обзор физики элементарных частиц» . Физический обзор D . 98 (3): 030001. Бибкод : 2018PhRvD..98c0001T . doi : 10.1103/PhysRevD.98.030001 . hdl : 10044/1/68623 .
^ БАБАР Сотрудничество; Лиз, JP; Пуаро, В.; Тиссеран, В.; Граугес, Э.; Палано, А.; Эйген, Г.; Стюгу, Б.; Браун, Д.Н.; Керт, LT; Коломенский, Ю. Г. (05.06.2013). "Поиск $B\ensuremath{\rightarrow}{K}^{\mathbf{(}*\mathbf{)}}\ensuremath{\nu}\overline{\ensuremath{\nu}}$ и невидимых распадов кваркония" . Физический обзор D . 87 (11): 112005. doi : 10.1103/PhysRevD.87.112005 . hdl : 2445/131838 .
^ Белль Коллаборация; Лутц, О.; Нойбауэр, С.; Черт возьми, М.; Кур, Т.; Зупанц, А.; Адачи, И.; Айхара, Х.; Аснер, DM; Аушев Т.; Азиз, Т. (27 июня 2013 г.). "Найдите $B\ensuremath{\rightarrow}{h}^{(*)}\ensuremath{\nu}\overline{\ensuremath{\nu}}$ с полным кодом Belle $\ensuremath{\Upsilon}(4S )$ образец данных" . Физический обзор D . 87 (11): 111103. arXiv : 1303.3719 . дои : 10.1103/PhysRevD.87.111103 .

Учебники

Э. В. Колб и М. С. Тернер (1994). Ранняя Вселенная . Издательство Персей . ISBN 978-0-201-62674-2 .

Препринты

А.Д. Долгов (1997). «Бариогенез, 30 лет спустя». Обзоры по физике высоких энергий . 13 (1–3): 83–117. arXiv : hep-ph/9707419 . Бибкод : 1998SHEP...13...83D . дои : 10.1080/01422419808240874 . S2CID 119499400 .
А. Риотто (1998). «Теории бариогенеза». Физика высоких энергий и космология : 326. arXiv : hep-ph/9807454 . Бибкод : 1999hepc.conf..326R .
М. Тродден (1999). «Электрослабый бариогенез». Обзоры современной физики . 71 (5): 1463–1500. arXiv : hep-ph/9803479 . Бибкод : 1999РвМП...71.1463Т . дои : 10.1103/RevModPhys.71.1463 . S2CID 17275359 .

[1] Барроу, Джон Д; Тернер, Майкл С. (11 июня 1981 г.). «Бариосинтез и происхождение галактик» . Физика природы . 291 (5815): 469–472. Бибкод : 1981Natur.291..469B . дои : 10.1038/291469a0 . S2CID 4243415 . Проверено 24 декабря 2021 г.

[2] Тернер, Майкл С. (1981). «Би-зонный бариосинтез и великое объединение» . Материалы конференции AIP . 72 (1): 224–243. Бибкод : 1981AIPC...72..224T . дои : 10.1063/1.33002 . Проверено 24 декабря 2021 г.

[:0-3] Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д Лиддл, Эндрю (2015). Введение в современную космологию (3-е изд.). Хобокен: Уайли. ISBN 978-1-118-69027-7 . OCLC 905985679 .

[4] Перес, Павел Филевье; Мурги, Клара; Пласенсия, Алексис Д. (24 марта 2021 г.). «Бариогенез через лептогенез: спонтанное нарушение B и L». Физический обзор D . 104 (5): 055007. arXiv : 2103.13397 . Бибкод : 2021PhRvD.104e5007F . doi : 10.1103/PhysRevD.104.055007 . S2CID 232352805 .

[5] В.М. Абазов; и др. (2010). «Доказательства аномальной асимметрии заряда димюонов одного знака». Физический обзор D . 82 (3): 032001. arXiv : 1005.2757 . Бибкод : 2010PhRvD..82c2001A . doi : 10.1103/PhysRevD.82.032001 . ПМИД 20868090 . S2CID 10661879 .

[6] Гош, Авируп; Гош, Дип; Мухопадхьяй, Сатьянараян (05 марта 2021 г.). «Возвращаясь к роли CP-сохраняющих процессов в космологических асимметриях частиц и античастиц». Европейский физический журнал C . 81 (11): 1038. arXiv : 2103.03650 . Бибкод : 2021EPJC...81.1038G . doi : 10.1140/epjc/s10052-021-09848-5 . S2CID 244400805 .

[7] Басс, Стивен Д.; Де Роек, Альберт; Кадо, Маруми (14 апреля 2021 г.). «Последствия бозона Хиггса и перспективы будущих открытий». Обзоры природы Физика . 3 (9): 608–624. arXiv : 2104.06821 . дои : 10.1038/s42254-021-00341-2 . S2CID 233231660 .

[Dirac1928-8] ПАМ Дирак (1928). «Квантовая теория электрона» . Труды Лондонского королевского общества А. 117 (778): 610–624. Бибкод : 1928RSPSA.117..610D . дои : 10.1098/rspa.1928.0023 .

[9] Саркар, Утпал (2007). Физика элементарных частиц и астрочастиц . ЦРК Пресс . п. 429. ИСБН 978-1-58488-931-1 .

[Sakharov1967-10] А.Д. Сахаров (1967). «Нарушение CP-инвариантности, C-асимметрии и барионной асимметрии Вселенной» . Журнал экспериментальной и теоретической физики . 5 : 24–27. и по-русски, А.Д. Сахаров (1967). «Нарушение CP-инвариантности, C-асимметрии и барионной асимметрии Вселенной» . ЖЭТФ Письма . 5 : 32–35. Архивировано из оригинала 6 июня 2019 г. Проверено 28 сентября 2017 г. переиздан как А.Д. Сахаров (1991). «Нарушение CP-инвариантности, C-асимметрии и барионной асимметрии Вселенной» . Успехи советской физики (на русском и английском языках). 34 (5): 392–393. Бибкод : 1991СвФУ..34..392С . дои : 10.1070/PU1991v034n05ABEH002497 .

[PenziasWilson1965-11] А. А. Пензиас ; Р.В. Уилсон (1965). «Измерение избыточной температуры антенны на частоте 4080 МГц/с» . Астрофизический журнал . 142 : 419–421. Бибкод : 1965ApJ...142..419P . дои : 10.1086/148307 .

[CroninFitch1964-12] Дж. В. Кронин ; В.Л. Фитч ; и др. (1964). «Доказательства 2π-распада
К ⁰
₂ мезон» . Physical Review Letters . 13 (4): 138–140. Bibcode : 1964PhRvL..13..138C . doi : 10.1103/PhysRevLett.13.138 .

[FarrarShaposhnikov1993-13] Перейти обратно: ^а ^б М.Е. Шапошников; Г. Р. Фаррар (1993). «Барионная асимметрия Вселенной в минимальной стандартной модели». Письма о физических отзывах . 70 (19): 2833–2836. arXiv : hep-ph/9305274 . Бибкод : 1993PhRvL..70.2833F . дои : 10.1103/PhysRevLett.70.2833 . ПМИД 10053665 . S2CID 15937666 .

[14] Бубакир, А.; Айссауи, Х.; Мебарки, Н. (18 февраля 2021 г.). «Сильный фазовый переход первого рода и B-нарушение в компактной модели 341». Международный журнал современной физики А. 36 (33). arXiv : 2102.09931 . Бибкод : 2021IJMPA..3650244B . дои : 10.1142/S0217751X21502444 . S2CID 231979493 .

[15] Гриффитс, Дэвид Дж. (2008). Введение в элементарные частицы (2-е изд.). Вайнхайм [Германия]: Wiley-VCH. ISBN 978-3-527-40601-2 . OCLC 248969635 .

[Riotto99-16] А. Риотто; М. Тродден (1999). «Недавние успехи в бариогенезе» . Ежегодный обзор ядерной науки и науки о элементарных частицах . 49 : 46. arXiv : hep-ph/9901362 . Бибкод : 1999ARNPS..49...35R . дои : 10.1146/annurev.nucl.49.1.35 . S2CID 10901646 .

[KRS1985-17] В.А. Кузьмин ; В.А. Рубаков; М. Е. Шапошников (1985). «Об аномальном несохранении электрослабого барионного числа в ранней Вселенной». Буквы по физике Б. 155 (1–2): 36–42. Бибкод : 1985PhLB..155...36K . дои : 10.1016/0370-2693(85)91028-7 .

[18] Крун, Джуна; Ховард, Джессика Н.; Ипек, Сейда; Тейт, Тимоти, член парламента (31 марта 2020 г.). «КХД-бариогенез» . Физический обзор D . 101 (5): 055042. arXiv : 1911.01432 . Бибкод : 2020PhRvD.101e5042C . doi : 10.1103/PhysRevD.101.055042 . ISSN 2470-0010 .

[19] Фудзикура, Кохей; Харигая, Кейсуке; Накаи, Юичиро; Ван, Жоцюань (08 марта 2021 г.). «Электрослабый бариогенез с новой хиральной материей». Журнал физики высоких энергий . 2021 (7): 224. arXiv : 2103.05005 . Бибкод : 2021JHEP...07..224F . дои : 10.1007/JHEP07(2021)224 . S2CID 232168718 .

[20] Кертин, Дэвид; Джайсвал, Прерит; Мид, Патрик (1 августа 2012 г.). «Исключение электрослабого бариогенеза в МССМ» . Журнал физики высоких энергий . 2012 (8): 5. arXiv : 1203.2932 . Бибкод : 2012JHEP...08..005C . дои : 10.1007/JHEP08(2012)005 . ISSN 1029-8479 . S2CID 118747227 .

[:1-21] Перейти обратно: ^а ^б ^с Клайн, Джеймс М. (22 ноября 2006 г.). «Бариогенез». arXiv : hep-ph/0609145 .

[:2-22] Перейти обратно: ^а ^б ^с Алонсо-Альварес, Гонсало; Элор, Гилли; Эскудеро, Мигель (07 января 2021 г.). «Коллайдерные сигналы бариогенеза и темной материи от B-мезонов: путь к открытию». Физический обзор D . 104 (3): 035028. arXiv : 2101.02706 . Бибкод : 2021PhRvD.104c5028A . дои : 10.1103/PhysRevD.104.035028 . S2CID 231419063 .

[:3-23] Перейти обратно: ^а ^б Элор, Гилли; Эскудеро, Мигель; Нельсон, Энн Э. (20 февраля 2019 г.). «Бариогенез и темная материя из $B$-мезонов» . Физический обзор D . 99 (3): 035031. arXiv : 1810.00880 . Бибкод : 2019PhRvD..99c5031E . дои : 10.1103/PhysRevD.99.035031 . ISSN 2470-0010 .

[24] Группа данных о частицах; Танабаши, М.; Хагивара, К.; Хикаса, К.; Накамура, К.; Сумино, Ю.; Такахаши, Ф.; Танака, Дж.; Агаше, К.; Айелли, Г.; Амслер, К. (17 августа 2018 г.). «Обзор физики элементарных частиц» . Физический обзор D . 98 (3): 030001. Бибкод : 2018PhRvD..98c0001T . doi : 10.1103/PhysRevD.98.030001 . hdl : 10044/1/68623 .

[25] БАБАР Сотрудничество; Лиз, JP; Пуаро, В.; Тиссеран, В.; Граугес, Э.; Палано, А.; Эйген, Г.; Стюгу, Б.; Браун, Д.Н.; Керт, LT; Коломенский, Ю. Г. (05.06.2013). "Поиск $B\ensuremath{\rightarrow}{K}^{\mathbf{(}*\mathbf{)}}\ensuremath{\nu}\overline{\ensuremath{\nu}}$ и невидимых распадов кваркония" . Физический обзор D . 87 (11): 112005. doi : 10.1103/PhysRevD.87.112005 . hdl : 2445/131838 .

[26] Белль Коллаборация; Лутц, О.; Нойбауэр, С.; Черт возьми, М.; Кур, Т.; Зупанц, А.; Адачи, И.; Айхара, Х.; Аснер, DM; Аушев Т.; Азиз, Т. (27 июня 2013 г.). "Найдите $B\ensuremath{\rightarrow}{h}^{(*)}\ensuremath{\nu}\overline{\ensuremath{\nu}}$ с полным кодом Belle $\ensuremath{\Upsilon}(4S )$ образец данных" . Физический обзор D . 87 (11): 111103. arXiv : 1303.3719 . дои : 10.1103/PhysRevD.87.111103 .

[1]

[2]

[3]

[4]

[5]

[6]

[7]

[8]

[9]

[10]

[11]

[12]

[13]

[14]

[15]

[16]

[17]

[18]

[19]

[20]

[21]

[22]

[23]

[24]

[25]

[26]

v т и Хронология Большого взрыва
Chronology of the universe	Big Bang Planck epoch Grand unification epoch Electroweak epoch (Inflationary epoch, Reheating, Baryogenesis) Quark epoch Hadron epoch Lepton epoch Photon epoch (Big Bang nucleosynthesis, Matter domination, Recombination) Dark ages Habitable epoch Reionization
Fate of the universe	Heat death of the universe Big Rip Big Crunch Big Bounce Big Slurp
Graphical timeline of the Big Bang