✖


Jump to content

Соединение Гейслера

В случае полных соединений Гейслера формулы X 2 YZ (например, Co 2 MnSi) два из них заняты атомами X (структура L2 1 ); для полугейслеровых соединений XYZ одна ГЦК-подрешетка остается незанятой (структура C1 b ).

Соединения Гейслера представляют собой магнитные интерметаллиды с гранецентрированной кубической кристаллической структурой и составом XYZ (полу-Гейслера) или X 2 YZ (полные-Гейслера), где X и Y — переходные металлы , а Z находится в p-блоке . Термин происходит от имени немецкого горного инженера и химика Фридриха Хойслера , который исследовал такое соединение (Cu 2 MnAl) в 1903 году. [1] Многие из этих соединений проявляют свойства, важные для спинтроники , такие как магнитосопротивление , вариации эффекта Холла , ферро- , антиферро- и ферримагнетизм , полу- и полуметалличность , полупроводимость со способностью спиновой фильтрации, сверхпроводимость , топологическую зонную структуру и активно изучаются как термоэлектрические материалы . Их магнетизм обусловлен механизмом двойного обмена между соседними магнитными ионами. Марганец , который находится в центрах кубической структуры, был магнитным ионом в первом обнаруженном соединении Гейслера. ( см. на кривой Бете-Слейтера Подробнее, почему это происходит, .)

Стили написания химической формулы

[ редактировать ]

В зависимости от области изучаемой литературы можно встретить одно и то же соединение, обозначаемое разными химическими формулами. Примером наиболее распространенного различия является X 2 YZ и XY 2 Z, где метки двух переходных металлов X и Y в соединении меняются местами. Традиционное соглашение X 2 YZ [2] возникает в результате интерпретации гейслеровских соединений как интерметаллидов и используется преимущественно в литературе, изучающей магнитное применение соединений гейслера. С другой стороны, соглашение XY 2 Z используется в основном в термоэлектрических материалах. [3] и прозрачное ведение заявок [4] литература, где используются полупроводниковые гейслеры (большинство полугейслеров являются полупроводниками). Это соглашение, согласно которому первым стоит самый левый элемент в периодической таблице, использует интерпретацию Цинтля. [5] полупроводниковых соединений, где химическая формула XY 2 Z записана в порядке возрастания электроотрицательности. В хорошо известных соединениях, таких как Fe 2 VAl, которые исторически считались металлическими (полуметаллическими), но позже было показано, что они являются малозонными полупроводниками. [6] можно обнаружить, что используются оба стиля. В настоящей статье иногда можно упомянуть полупроводниковые соединения в стиле XY 2 Z.

«Нестехиометрические» Гейслеры

[ редактировать ]
Эскизы фазовых диаграмм, демонстрирующие, чем составы двойного и тройного полугейслера отличаются от традиционных составов сплавов. [7]

Хотя традиционно считается, что они образуются при составах XYZ и X 2 YZ, исследования, опубликованные после 2015 года, обнаружили и надежно предсказали соединения Гейслера с атипичными составами, такими как XY 0,8 Z и X 1,5 YZ. [8] [9] Помимо этих тройных композиций, четвертичные композиции Гейслера называются двойными полухейслерами X 2 YY'Z 2. [10] (например, Ti 2 FeNiSb 2 ) и тройной полугейслер X 2 X'Y 3 Z 3 [7] (например, Mg 2 VNi 3 Sb 3 ). Эти «нестехиометрические» (т. е. отличающиеся от известных составов XYZ и X 2 YZ) Гейслеры в основном являются полупроводниками в низкотемпературном пределе Т = 0 К. [11] Стабильный состав и соответствующие электрические свойства этих соединений могут быть весьма чувствительны к температуре. [12] и их температуры перехода порядок-беспорядок часто оказываются ниже комнатных температур. [10] Большое количество дефектов на атомном уровне в нестехиометрических гейслерах помогает им достичь очень низкой теплопроводности и делает их пригодными для термоэлектрических применений. [13] [14] Полупроводниковая композиция X 1.5 YZ стабилизирована переходным металлом X, играющим в структуре двойную роль (донора и акцептора электронов). [15]

Полу-Гейслеровые термоэлектрики

[ редактировать ]
Схема термоэлектрика HH. X и Z имеют большую разницу в электроотрицательности между собой и образуют ионную подрешетку типа NaCl, тогда как Y и Z образуют ковалентную подрешетку типа ZnS.

Соединения полугейслера обладают отличительными свойствами и высокой способностью к настройке, что делает этот класс очень перспективным в качестве термоэлектрических материалов. Исследование предсказало, что может существовать до 481 стабильного соединения полу-Гейслера с использованием высокопроизводительных вычислений ab initio в сочетании с методами машинного обучения. [16] Конкретные соединения полу-Гейслера, представляющие интерес в качестве термоэлектрических материалов (пространственная группа), представляют собой полупроводниковые тройные соединения с общей формулой XYZ, где X — более электроположительный переходный металл (например, Ti или Zr), Y — менее электроположительный переходный металл (например, Ni или Co), а Z представляет собой тяжелый элемент основной группы (например, Sn или Sb). [17] [18] Этот гибкий диапазон выбора элементов позволяет использовать множество различных комбинаций для формирования полуфазы Гейслера и обеспечивает широкий диапазон свойств материала.

Термоэлектрические материалы полугейслера имеют явные преимущества перед многими другими термоэлектрическими материалами; Низкая токсичность, недорогой элемент, прочные механические свойства и высокая термическая стабильность делают термоэлектрики полуГейслера отличным вариантом для применения при средних и высоких температурах. [17] [19] Однако высокая теплопроводность, присущая высокосимметричной структуре HH, сделала термоэлектрик HH в целом менее эффективным, чем другие классы TE-материалов. Многие исследования были сосредоточены на улучшении термоэлектрики HH за счет снижения теплопроводности решетки, и zT > 1. неоднократно регистрировалось значение [19]

Список распространенных соединений полугейслера [20]
p-тип n-типа
MFeSb (M = V, Nb, Ta) MCoSb (M = Ti, Zr, Hf)
ЗрКоБи MNiSn (M = Ti, Zr, Hf)
MCoSb (M = Ti, Zr, Hf) M 0.8 CoSb (M = V, Nb, Ta)

Магнитные свойства

[ редактировать ]

Магнетизм раннего полного гейслеровского соединения Cu 2 MnAl значительно меняется в зависимости от термической обработки и состава. [21] Он имеет индукцию насыщения при комнатной температуре около 8000 Гаусс, что превышает индукцию элемента никеля (около 6100 Гаусс), но меньше, чем у железа (около 21500 Гаусс). О ранних исследованиях см. [1] [22] [23] В 1934 году Брэдли и Роджерс показали, что ферромагнитная фаза при комнатной температуре представляет собой полностью упорядоченную структуру типа L2 1 Strukturbericht . [24] Он имеет примитивную кубическую решетку из атомов меди с чередующимися ячейками, центрированными марганцем и алюминием . Параметр решетки составляет 5,95 Å . Расплавленный сплав имеет температуру солидуса около 910 °C. При охлаждении ниже этой температуры он превращается в неупорядоченную, твердую, объемноцентрированную кубическую бета-фазу. Ниже 750 ° C образуется упорядоченная решетка B2 с примитивной кубической решеткой меди , объемноцентрированной неупорядоченной марганцево-алюминиевой подрешеткой. [21] [25] Охлаждение ниже 610 °С приводит к дальнейшему упорядочению марганцевой и алюминиевой подрешеток в форму L2-1 . [21] [26] В нестехиометрических сплавах температуры упорядочения снижаются, а диапазон температур отжига, при котором сплав не образует микровыделений, становится меньше, чем для стехиометрического материала. [27] [28] [21]

Оксли нашел значение температуры Кюри 357 ° C , ниже которого соединение становится ферромагнитным. [29] Нейтронография и другие методы показали, что магнитный момент около 3,7 магнетона Бора принадлежит почти исключительно атомам марганца. [21] [30] Поскольку расстояние между этими атомами составляет 4,2 Å, обменное взаимодействие, выравнивающее спины, вероятно, является непрямым и опосредовано через электроны проводимости или атомы алюминия и меди. [29] [31]

Электронно-микроскопические изображения соединения Гейслера Cu-Mn-Al, показывающие границы магнитных доменов, связанные с антифазными границами APB (a) L2 1 с помощью изображения в темном поле <111> - остальные микрофотографии находятся в светлом поле, так что APB не контрастируют (b) магнитные домены с помощью визуализации Фуко (смещенная апертура) и (c) границы магнитных доменов с помощью визуализации Френеля (дефокусировка).

Исследования электронной микроскопии показали, что термические противофазные границы (APB) образуются во время охлаждения до температур упорядочения, поскольку упорядоченные домены зарождаются в разных центрах кристаллической решетки и часто не идут в ногу друг с другом там, где они встречаются. [21] [25] Противофазные домены растут по мере отжига сплава. Существует два типа APB, соответствующие B2 и L21 типам упорядочения . APB также образуются между дислокациями, если сплав деформируется. В АПБ атомы марганца будут находиться ближе, чем в объеме сплава, а для нестехиометрических сплавов с избытком меди (например, Cu 2,2 MnAl 0,8 ) антиферромагнитный слой. на каждом термическом АПБ образуется [32] Эти антиферромагнитные слои полностью вытесняют нормальную магнитную доменную структуру и остаются с АФГ, если они выращиваются путем отжига сплава. Это существенно изменяет магнитные свойства нестехиометрического сплава по сравнению со стехиометрическим сплавом, имеющим нормальную доменную структуру. Предположительно это явление связано с тем, что чистый марганец является антиферромагнетиком, хотя неясно, почему эффект не наблюдается в стехиометрическом сплаве. Аналогичные эффекты наблюдаются и при АФГ в ферромагнитном сплаве MnAl его стехиометрического состава. [ нужна ссылка ]

Некоторые соединения Гейслера также проявляют свойства материалов, известных как ферромагнитные сплавы с памятью формы . Обычно они состоят из никеля, марганца и галлия и могут изменять свою длину под действием магнитного поля до 10%. [33]

Механические свойства

[ редактировать ]

Понимание механических свойств соединений Гейслера имеет первостепенное значение для чувствительных к температуре применений (например, термоэлектрики ), для которых используются некоторые подклассы соединений Гейслера. Однако экспериментальные исследования редко встречаются в литературе. [34] Фактически, коммерциализация этих соединений ограничена способностью материала подвергаться интенсивным, повторяющимся термическим циклам и сопротивляться растрескиванию от вибраций. материала Подходящей мерой трещиностойкости является ударная вязкость , которая обычно обратно пропорциональна другому важному механическому свойству: механической прочности . В этом разделе мы освещаем существующие экспериментальные и расчетные исследования механических свойств сплавов Гейслера. Следует отметить, что механические свойства такого разнообразного по составу класса материалов, как ожидается, зависят от химического состава самих сплавов, и поэтому тенденции в механических свойствах трудно выявить без изучения каждого конкретного случая.

Значения модуля упругости сплавов полуГейслера находятся в диапазоне от 83 до 207 ГПа, тогда как модуль объемного сжатия охватывает более узкий диапазон от 100 ГПа в HfNiSn до 130 ГПа в TiCoSb. [34] Коллекция различных расчетов теории функционала плотности (DFT) показывает, что соединения полу-Гейслера, по прогнозам, будут иметь более низкие модули упругости, сдвига и объемного сжатия, чем в сплавах четверного, полного и обратного Хауслера. [34] DFT также предсказывает уменьшение модуля упругости с температурой в Ni 2 XAl (X=Sc, Ti, V), а также увеличение жесткости с давлением. [35] Уменьшение модуля с температурой наблюдается также в TiNiSn, ZrNiSn и HfNiSn, где ZrNiSn имеет самый высокий модуль, а Hf — самый низкий. [36] Это явление можно объяснить тем, что модуль упругости уменьшается с увеличением межатомного расстояния : с увеличением температуры колебания атомов также увеличиваются, что приводит к большему равновесному межатомному расстоянию.

Механическая прочность соединений Гейслера также редко изучается. Одно исследование показало, что в нестехиометрическом Ni 2 MnIn материал достигает максимальной прочности 475 МПа при 773 К, которая резко снижается до уровня ниже 200 МПа при 973 К. [37] В другом исследовании было обнаружено, что поликристаллический сплав Гейслера, состоящий из тройного состава Ni-Mn-Sn, обладает пиковой прочностью на сжатие около 2000 МПа с пластической деформацией до 5%. [38] Однако добавка индия в тройной сплав Ni-Mn-Sn не только увеличивает пористость образцов, но и снижает прочность на сжатие до 500 МПа. Из исследования неясно, какой процент увеличения пористости из-за добавления индия снижает прочность. Обратите внимание, что это противоположно результату, ожидаемому от упрочнения твердого раствора , когда добавление индия в тройную систему замедляет движение дислокаций за счет взаимодействия дислокации с растворенным веществом и впоследствии увеличивает прочность материала.

Вязкость разрушения также можно регулировать путем модификации состава. Например, средняя вязкость Ti 1−x (Zr, Hf) x NiSn колеблется в пределах 1,86 МПа·м. 1/2 до 2,16 МПа·м 1/2 , увеличиваясь с увеличением содержания Zr/Hf. [36] Однако подготовка образцов может повлиять на измеренную вязкость разрушения, как выяснили О'Коннор и др. [39] В их исследовании образцы Ti 0,5 Hf 0,5 Co 0,5 Ir 0,5 Sb 1-x Sn x были приготовлены тремя различными методами: высокотемпературной твердофазной реакцией , высокоэнергетическим шаровым помолом и комбинацией обоих. Исследование показало более высокую вязкость разрушения у образцов, приготовленных без этапа высокоэнергетического шарового помола 2,7 МПа·м. 1/2 до 4,1 МПа·м 1/2 , в отличие от образцов, приготовленных шаровым помолом при давлении 2,2 МПа·м. 1/2 до 3,0 МПа·м 1/2 . [36] [39] Вязкость разрушения чувствительна к включениям и существующим трещинам в материале, поэтому, как и ожидалось, она зависит от подготовки образца.


Полуметаллические ферромагнитные соединения Гейслера

[ редактировать ]

Полуметаллические ферромагнетики проявляют металлическое поведение в одном спиновом канале и изолирующее поведение в другом спиновом канале. Первый пример полуметаллических ферромагнетиков Гейслера был впервые исследован де Гроотом и др., [40] в случае NiMnSb. Полуметалличность приводит к полной поляризации проводящих электронов. Таким образом, полуметаллические ферромагнетики перспективны для применения в спинтронике . [41]

Список известных соединений Гейслера

[ редактировать ]
  • Cu 2 MnAl, Cu 2 MnIn, Cu 2 MnSn
  • Ni 2 MnAl, Ni 2 MnIn, Ni 2 MnSn, Ni 2 MnSb, Ni 2 MnGa
  • Co 2 MnAl, Co 2 MnSi, Co 2 MnGa, Co 2 MnGe, Co 2 NiGa, Co 2 MnSn
  • Pd 2 MnAl, Pd 2 MnIn, Pd 2 MnSn, Pd 2 MnSb
  • Co 2 FeSi, Co 2 FeAl [42]
  • Фе 2 ВАл
  • Mn 2 VGa, Co 2 FeGe [43]
  • Co 2 Cr x Fe 1−x X(X=Al, Si) [44]
  • YbBiPt [45]

Ссылки

[ редактировать ]
  1. ^ Перейти обратно: а б Хойслер Ф. (1903). «О магнитных марганцевых сплавах» . Переговоры Немецкого физического общества (на немецком языке). 12 :219.
  2. ^ Граф, Таня; Фельзер, Клаудия; Паркин, Стюарт (2011). «Простые правила понимания соединений Гейслера». Прогресс в химии твердого тела . 39 (1): 1–50. doi : 10.1016/j.progsolidstchem.2011.02.001 .
  3. ^ Фу, Чэньгуан; Бай, Шэнцян; Лю, Иньту; Тан, Юньшань; Чен, Лидун; Чжао, Синьбин; Чжу, Тецзюнь (2015). «Реализация высокой добротности тяжелозонных полугейслеровских термоэлектрических материалов p-типа» . Природные коммуникации . 6 : 8144. Бибкод : 2015NatCo...6.8144F . дои : 10.1038/ncomms9144 . ПМЦ   4569725 . ПМИД   26330371 . S2CID   9626544 .
  4. ^ Ян, Фэн; Чжан, Сювэнь; Ю, Юнган; Ю, Липин; Нагараджа, Арпун; Мейсон, Томас; Зунгер, Алекс (2015). «Разработка и открытие нового прозрачного дырочного проводника полу-Гейслера, изготовленного из цельнометаллических тяжелых элементов». Природные коммуникации . 6 : 7308. arXiv : 1406.0872 . Бибкод : 2015NatCo...6.7308Y . дои : 10.1038/ncomms8308 . ПМИД   26106063 . S2CID   5443063 .
  5. ^ Зейер, Вольфганг; Шмитт, Дженнифер; Отье, Жоффруа; Айдемир, Умут; Гиббс, Закари; Фельзер, Клаудия; Снайдер, Джефф (2016). «Разработка термоэлектрических материалов полу-Гейслера с использованием химии Цинтля». Материалы обзоров природы . 1 (6): 16032. Бибкод : 2016NatRM...116032Z . дои : 10.1038/natrevmats.2016.32 .
  6. ^ Ананд, Шашват; Гурунатан, Рамья; Сольди, Томас; Боргсмиллер, Лия; Оренштейн, Рэйчел; Снайдер, Джефф (2020). «Термоэлектрический транспорт полупроводника полного Гейслера VFe2Al». Журнал химии материалов C. 8 (30): 10174–10184. дои : 10.1039/D0TC02659J . S2CID   225448662 .
  7. ^ Перейти обратно: а б Имасато, Кадзуки; Зауэршниг, Филипп; Ананд, Шашват; Исида, Такао; Ямамото, Ацуши; Охта, Мичихиро (2022). «Открытие тройного полугейслера Mg2VNi3Sb3 с низкой теплопроводностью». Журнал химии материалов А. 10 (36): 18737–18744. дои : 10.1039/D2TA04593A . S2CID   251456801 .
  8. ^ Зейер, Вольфганг; Ананд, Шашват; Хуан, Лихун; Он, Ран; Чжан, Хао; Рен, Чжифэн; Вулвертон, Крис; Снайдер, Джефф (2017). «Использование правила 18 электронов для понимания номинального 19-электронного полугейслера NbCoSb с вакансиями Nb». Химия материалов . 29 (3): 1210–1217. doi : 10.1021/acs.chemmater.6b04583 . ОСТИ   1388395 .
  9. ^ Нагиболашрафи, Н; Кешаварз, С; Хегде, Винай; Гупта, А; Батлер, В; Ромеро, Дж; Мунира, К; Леклер, П; Мазумдар, Д; Ма, Дж; Гош, А; Вулвертон, Крис (2016). «Синтез и характеристика интерметаллидов Fe-Ti-Sb: открытие новой фазы Слейтера-Полинга» . Физический обзор B . 93 (104424): 1–11. Бибкод : 2016PhRvB..93j4424N . дои : 10.1103/PhysRevB.93.104424 .
  10. ^ Перейти обратно: а б Ананд, Шашват; Вуд, Макс; Ся, И; Вулвертон, Крис; Снайдер, Джефф (2019). «Двойные полугейслеры» . Джоуль . 3 (5): 1226–1238. дои : 10.1016/j.joule.2019.04.003 . S2CID   146680763 .
  11. ^ Ананд, Шашват; Ся, Кайян; Хегде, Винай; Айдемир, Умут; Кочевски, Ванчо; Чжу, Тецзюнь; Вулвертон, Крис; Снайдер, Джефф (2018). «Правило баланса валентности для открытия 18-электронных полугейслеров с дефектами». Энергетика и экология . 11 (6): 1480–1488. дои : 10.1039/C8EE00306H . ОСТИ   1775288 .
  12. ^ Ананд, Шашват; Ся, Кайян; Чжу, Тецзюнь; Вулвертон, Крис; Снайдер, Джефф (2018). «Температурно-зависимое самолегирование n-типа в полугейслеровских термоэлектрических материалах с номинальным числом 19 электронов» . Передовые энергетические материалы . 8 (30): 1–6. Бибкод : 2018AdEnM...801409A . дои : 10.1002/aenm.201801409 . ОСТИ   1775289 . S2CID   104920752 .
  13. ^ Ся, Кайян; Лю, Иньту; Ананд, Шашват; Снайдер, Джефф; Синь, Цзячжан; Ю, Джунджи; Чжао, Синьбин; Чжу, Тецзюнь (2018). «Повышение термоэлектрических характеристик в 18-электронном полугейслеровском соединении Nb0,8CoSb с собственными вакансиями Nb». Передовые функциональные материалы . 28 (9). дои : 10.1002/adfm.201705845 . ОСТИ   1470455 . S2CID   102670058 .
  14. ^ Донг, Зируи; Ло, Цзюнь; Ван, Чэньян; Цзян, Инь; Тан, Шихуа; Чжан, Юбо; Гринь, Юрий; Ю, Чжиян; Го, Кай; Чжан, Цзе; Чжан, Вэньцин (2022). «Полугейслероподобные соединения с широким непрерывным составом и перестраиваемыми полупроводниковыми термоэлектриками p-n-типа» . Природные коммуникации . 13 (1): 35. Бибкод : 2022NatCo..13...35D . дои : 10.1038/s41467-021-27795-3 . ПМЦ   8748599 . ПМИД   35013264 .
  15. ^ Ананд, Шашват; Снайдер, Джефф (2022). «Структурное понимание количества электронов Слейтера-Полинга в дефектном термоэлектрике Гейслера TiFe1.5Sb как валентно-сбалансированном полупроводнике». ACS Прикладные электронные материалы . 4 (7): 3392–3398. дои : 10.1021/acsaelm.2c00577 . S2CID   250011820 .
  16. ^ Легрен, Флер; Каррете, Хесус; ван Рокегем, Амбруаз; Мадсен, Георг К.Х.; Минго, Наталио (18 января 2018 г.). «Проверка материалов для обнаружения новых полугейслеров: машинное обучение в сравнении с методами ab initio» . Журнал физической химии Б. 122 (2): 625–632. arXiv : 1706.00192 . дои : 10.1021/acs.jpcb.7b05296 . ISSN   1520-6106 . ПМИД   28742351 . S2CID   19078928 .
  17. ^ Перейти обратно: а б Зейер, Вольфганг Г.; Шмитт, Дженнифер; Отье, Жоффруа; Айдемир, Умут; Гиббс, Закари М.; Фельзер, Клаудия; Снайдер, Дж. Джеффри (июнь 2016 г.). «Разработка термоэлектрических материалов полугейслера с использованием химии Цинтля» . Материалы обзоров природы . 1 (6): 16032. Бибкод : 2016NatRM...116032Z . дои : 10.1038/natrevmats.2016.32 . ISSN   2058-8437 .
  18. ^ Чжу, Тецзюнь; Фу, Чэньгуан; Се, Ханьхуэй; Лю, Иньту; Чжао, Синьбин (октябрь 2015 г.). «Высокоэффективные термоэлектрические материалы полугейслера для сбора энергии» . Передовые энергетические материалы . 5 (19): 1500588. Бибкод : 2015AdEnM...500588Z . дои : 10.1002/aenm.201500588 . S2CID   97616491 .
  19. ^ Перейти обратно: а б Пун, С. Джозеф (04 декабря 2019 г.). «Полусоединения Гейслера: перспективные материалы для термоэлектрического преобразования при средних и высоких температурах» . Журнал физики D: Прикладная физика . 52 (49): 493001. arXiv : 1905.03845 . Бибкод : 2019JPhD...52W3001P . дои : 10.1088/1361-6463/ab3d71 . ISSN   0022-3727 . S2CID   150373711 .
  20. ^ Куинн, Роберт Дж.; Бос, Ян-Виллем Г. (2021). «Достижения в области сплавов полугейслера для термоэлектрической генерации» . Достижения в области материалов . 2 (19): 6246–6266. дои : 10.1039/D1MA00707F . ISSN   2633-5409 . S2CID   240534347 .
  21. ^ Перейти обратно: а б с д и ж Бушар М. (1970). «Электронная металлография и магнитные свойства сплавов Гейслера Cu-Mn-Al». доктор философии Диссертация, Имперский колледж Лондона .
  22. ^ Ноултон, А.А.; Клиффорд, О.К. (1912). «Сплавы Гейслера» . Труды Фарадеевского общества . 8 : 195. дои : 10.1039/TF9120800195 .
  23. ^ Бозорт, Ричард М. (1993). Ферромагнетизм . Вайли-ВЧ. п. 201. ИСБН  978-0-7803-1032-2 .
  24. ^ Брэдли, Эй Джей; Роджерс, Дж. В. (1934). «Кристаллическая структура сплавов Гейслера». Труды Королевского общества A: Математические, физические и технические науки . 144 (852): 340–59. Бибкод : 1934RSPSA.144..340B . дои : 10.1098/rspa.1934.0053 . S2CID   136873764 .
  25. ^ Перейти обратно: а б Нестеренко Е.Г.; Осипенко И.А.; Фирстов С.А. (1969). «Структура упорядоченных сплавов Cu-Mn-Al». Физика металлов и металлография . 27 (1): 135–40.
  26. ^ Охояма, Т; Вебстер, ПиДжей; Теббл, RS (1968). «Температура заказа Cu 2 MnAl». Журнал физики D: Прикладная физика . 1 (7): 951. Бибкод : 1968JPhD....1..951O . дои : 10.1088/0022-3727/1/7/421 . S2CID   250818976 .
  27. ^ Западный ДРФ; Ллойд Томас Д. (1956). «Состав богатых медью сплавов системы медь-марганец-алюминий». Журнал промышленных металлов . 85:97 .
  28. ^ Джонстон, Великобритания; Холл, Э.О. (1968). «Исследования сплавов Гейслера — I. Cu 2 MnAl и связанных с ними структур». Журнал физики и химии твердого тела . 29 (2): 193–200. Бибкод : 1968JPCS...29..193J . дои : 10.1016/0022-3697(68)90062-0 .
  29. ^ Перейти обратно: а б Оксли, Д.П.; Теббл, Р.С.; Уильямс, К.С. (1963). «Сплавы Гейслера» . Журнал прикладной физики . 34 (4): 1362. Бибкод : 1963JAP....34.1362O . дои : 10.1063/1.1729511 .
  30. ^ Эндо, Кейзо; Охояма, Тетуо; Кимура, Ренити (1964). «О магнитном моменте Mn в алюминиевом сплаве Гейслера». Журнал Физического общества Японии . 19 (8): 1494. Бибкод : 1964JPSJ...19.1494E . дои : 10.1143/JPSJ.19.1494 .
  31. ^ Гелдарт, DJ W; Гангули, П. (1970). «Сверхтонкие поля и температуры Кюри сплавов Гейслера Cu 2 MnAl, Cu 2 MnIn и Cu 2 MnSn». Физический обзор B . 1 (7): 3101–8. Бибкод : 1970PhRvB...1.3101G . дои : 10.1103/PhysRevB.1.3101 .
  32. ^ Лэпворт, Эй Джей; Якубович, JP (2006). «Влияние противофазных границ на магнитные свойства сплавов Гейслера Cu-Mn-Al». Философский журнал . 29 (2): 253. Бибкод : 1974PMag...29..253L . дои : 10.1080/14786437408213271 .
  33. ^ Сакон, Кохей; Мацубаяси, Дзюнпей; Нишихара, Хиронори; Ямасита, Сатоши; Ноджири, Хироюки, Такеши (2014) . -xGa23 в магнитных полях» . ma7053715 .... 7 ): 3715–3734. : 2014Mate 7.3715S doi : 10.3390 / . 5   . . Бибкод   ( 5 «Сплавы с памятью Ni50+ xMn27
  34. ^ Перейти обратно: а б с Эверхарт, Уэсли; Ньюкирк, Джозеф (01 мая 2019 г.). «Механические свойства сплавов Гейслера» . Гелион . 5 (5): e01578. Бибкод : 2019Heliy...501578E . дои : 10.1016/j.heliyon.2019.e01578 . ISSN   2405-8440 . ПМК   6506478 . ПМИД   31080903 .
  35. ^ Вэнь, Чжицинь; Чжао, Юхун; Хоу, Хуа; Ван, Бинг; Хан, Пейде (15 января 2017 г.). «Механические и термодинамические свойства соединений Гейслера Ni2XAl (X = Sc, Ti, V) под давлением и температурой: исследование из первых принципов» . Материалы и дизайн . 114 : 398–403. дои : 10.1016/j.matdes.2016.11.005 . ISSN   0264-1275 .
  36. ^ Перейти обратно: а б с Рогл, Г.; Грицив А.; Гюрт, М.; Тавассоли, А.; Эбнер, К.; Вюншек, А.; Пучеггер, С.; Сопрунюк В.; Шранц, В.; Бауэр, Э.; Мюллер, Х. (01 апреля 2016 г.). «Механические свойства сплавов полугейслера» . Акта Материалия . 107 : 178–195. Бибкод : 2016AcMat.107..178R . дои : 10.1016/j.actamat.2016.01.031 . ISSN   1359-6454 .
  37. ^ Мусабиров И.И.; Сафаров И.М.; Нагимов, М.И.; Шарипов, ИЗ; Коледов В.В.; Маширов А.В.; Рудской А.И.; Мулюков Р.Р. (01.08.2016). «Мелкозернистая структура и свойства сплава Ni2MnIn после стабилизирующей пластической деформации». Физика твердого тела . 58 (8): 1605–1610. Бибкод : 2016ФСС...58.1605М . дои : 10.1134/S1063783416080217 . ISSN   1090-6460 . S2CID   126021631 .
  38. ^ Мазиарц, В.; Войчик, А.; Гжегорек, Дж.; Живчак А.; Чая, П.; Щерба, МЮ; Дуткевич Дж.; Чезари, Э. (25 августа 2017 г.). «Микроструктура, магнитоструктурные превращения и механические свойства метамагнитных сплавов с памятью формы Ni50Mn37,5Sn12,5-xInx (x=0, 2, 4, 6 % ат.), спеченных методом вакуумного горячего прессования» . Журнал сплавов и соединений . 715 : 445–453. дои : 10.1016/j.jallcom.2017.04.280 . ISSN   0925-8388 .
  39. ^ Перейти обратно: а б О'Коннор, CJ (2012). Наноструктурированные композиционные материалы для высокотемпературного термоэлектрического преобразования энергии, итоговый технический отчет, грант DARPA № HR0011-08-0084 (отчет) – через Институт исследования перспективных материалов Университета Нового Орлеана.
  40. ^ де Гроот, РА; Мюллер, FM; Энген, ПГ фургон; Бушоу, KHJ (20 июня 1983 г.). «Новый класс материалов: полуметаллические ферромагнетики» . Письма о физических отзывах . 50 (25): 2024–2027. Бибкод : 1983PhRvL..50.2024D . doi : 10.1103/PhysRevLett.50.2024 .
  41. ^ Воллманн, Лукас; Наяк, Аджая К.; Паркин, Стюарт С.П.; Фельзер, Клаудия (3 июля 2017 г.). «Хейслер 4.0: Настраиваемые материалы» . Ежегодный обзор исследований материалов . 47 (1): 247–270. arXiv : 1612.05947 . doi : 10.1146/annurev-matsci-070616-123928 . ISSN   1531-7331 . S2CID   119390317 .
  42. ^ Хусейн, Саджид; Акансель, Серкан; Кумар, Анкит; Сведлинд, Питер; Чаудхари, Суджит (2016). «Выращивание тонких пленок сплава Гейслера Co 2 FeAl на Si (100), имеющих очень небольшое затухание Гилберта, путем ионно-лучевого распыления» . Научные отчеты . 6 : 28692. Бибкод : 2016NatSR...628692H . дои : 10.1038/srep28692 . ПМЦ   4928049 . ПМИД   27357004 .
  43. ^ Рамеш Кумар, К; Камала Бхарати, К.; Арут Челвейн, Дж; Венкатеш, С; Маркандеюлу, Г; Харишкумар, Н. (2009). «Первые принципы расчета и экспериментальные исследования полного сплава Гейслера Co 2 FeGe». Транзакции IEEE по магнетизму . 45 (10): 3997–9. Бибкод : 2009ITM....45.3997K . дои : 10.1109/TMAG.2009.2022748 . S2CID   33360474 .
  44. ^ Гезлан Мурад, Х; Баазиз, З; Чарифи, Ю; Джабалла (2016). «Электронные, магнитные и термические свойства сплавов Гейслера Co 2 Cr x Fe 1-x X (X = Al, Si): расчеты из первых принципов». Магнетизм и магнитные материалы . 414 : 219–226. Бибкод : 2016NatSR...628692H . дои : 10.1016/j.jmmm.2016.04.056 .
  45. ^ Чадов, Станислав; Ци, Сяолян; Кюблер, Юрген; Фехер, Герхард Х.; Фельзер, Клаудия; Чжан, Шоу Ченг (июль 2010 г.). «Перестраиваемые многофункциональные топологические изоляторы в тройных соединениях Гейслера». Природные материалы . 9 (7): 541–545. arXiv : 1003.0193 . Бибкод : 2010NatMa...9..541C . дои : 10.1038/nmat2770 . ПМИД   20512154 . S2CID   32178219 .

Дальнейшее чтение

[ редактировать ]
  • М. Гезлан, Х. Баазиз, Ф. Эль-Хадж Хассан, З. Чарифи, И. Джабалла, «Электронные, магнитные и термические свойства сплавов Гейслера Co2CrxFe1- xX (X = Al, Si): расчеты из первых принципов», Журнал магнетизма и магнитных материалов , том. 414, 2016, с. 219-226 (DOI https://doi.org/10.1016/j.jmmm.2016.04.056,
  • Блок, Т; Кэри, MJ; Герни, бакалавр искусств; Джепсен, О (2004). «Зонные расчеты полуметаллического ферромагнетизма и структурной устойчивости полно- и полугейслеровских фаз». Физический обзор B . 70 (20): 205114. Бибкод : 2004PhRvB..70t5114B . дои : 10.1103/PhysRevB.70.205114 .
  • Вебстер, Питер Дж (1969). «Сплавы Гейслера». Современная физика . 10 (6): 559–577. Бибкод : 1969ConPh..10..559W . дои : 10.1080/00107516908204800 .
[ редактировать ]
Retrieved from "https://en.wikipedia.org/w/index.php?title=Heusler_compound&oldid=1221065584"
Arc.Ask3.Ru: конец переведенного документа.
Arc.Ask3.Ru
Номер скриншота №: d405024cbb429d41c5e7ea3ac31e4854__1714227000
URL1:https://arc.ask3.ru/arc/aa/d4/54/d405024cbb429d41c5e7ea3ac31e4854.html
Заголовок, (Title) документа по адресу, URL1:
Heusler compound - Wikipedia
Данный printscreen веб страницы (снимок веб страницы, скриншот веб страницы), визуально-программная копия документа расположенного по адресу URL1 и сохраненная в файл, имеет: квалифицированную, усовершенствованную (подтверждены: метки времени, валидность сертификата), открепленную ЭЦП (приложена к данному файлу), что может быть использовано для подтверждения содержания и факта существования документа в этот момент времени. Права на данный скриншот принадлежат администрации Ask3.ru, использование в качестве доказательства только с письменного разрешения правообладателя скриншота. Администрация Ask3.ru не несет ответственности за информацию размещенную на данном скриншоте. Права на прочие зарегистрированные элементы любого права, изображенные на снимках принадлежат их владельцам. Качество перевода предоставляется как есть. Любые претензии, иски не могут быть предъявлены. Если вы не согласны с любым пунктом перечисленным выше, вы не можете использовать данный сайт и информация размещенную на нем (сайте/странице), немедленно покиньте данный сайт. В случае нарушения любого пункта перечисленного выше, штраф 55! (Пятьдесят пять факториал, Денежную единицу (имеющую самостоятельную стоимость) можете выбрать самостоятельно, выплаичвается товарами в течение 7 дней с момента нарушения.)