Атомный сетевой фильтр

Калиевый . фильтр Фарадея, спроектированный, изготовленный и сфотографированный Йонасом Хедином для проведения дневных измерений LIDAR в обсерватории Аресибо

Атомный линейный фильтр ( ALF ) — это более эффективный оптический полосовой фильтр, используемый в физических науках для фильтрации электромагнитного излучения с точностью, точностью и минимальной потерей мощности сигнала. Атомные линейные фильтры работают через поглощения или резонанса линии атомных паров, поэтому их также можно назвать атомно-резонансным фильтром ( ARF ).

Тремя основными типами атомных сетевых фильтров являются ALF поглощения-переизлучения , фильтры Фарадея и фильтры Фойгта . Абсорбционно-переэмиссионные фильтры были первым разработанным типом, поэтому их обычно называют просто «атомными линейными фильтрами»; два других типа обычно называются «фильтрами Фарадея» или «фильтрами Фойгта». Атомные линейные фильтры используют разные механизмы и конструкции для разных применений, но всегда используется одна и та же основная стратегия: используя преимущества узких линий поглощения или резонанса в парах металлов, свет определенной частоты обходит ряд фильтров, которые блокируют все другой свет.

Атомные линейные фильтры можно считать оптическим эквивалентом синхронных усилителей ; они используются в научных приложениях, требующих эффективного обнаружения узкополосного сигнала (почти всегда лазерного света), который в противном случае был бы скрыт широкополосными источниками, такими как дневной свет . Они регулярно используются в системах лазерного обнаружения и определения дальности ( ЛИДАР ) и изучаются на предмет их потенциального использования в лазерных системах связи. Атомные линейные фильтры превосходят обычные диэлектрические оптические фильтры, такие как интерференционные фильтры и фильтры Лио , но их большая сложность делает их практичными только при обнаружении с ограниченным фоном, когда слабый сигнал обнаруживается при подавлении сильного фона. По сравнению с эталонами , еще одним оптическим фильтром высокого класса, фильтры Фарадея значительно прочнее и могут быть в шесть раз дешевле - около 15 000 долларов США за единицу.

История

Предшественником атомного линейного фильтра был инфракрасный квантовый счетчик , разработанный в 1950-х годах Николаасом Блумбергеном . Это был квантово-механический усилитель , предложенный Джозефом Вебером для обнаружения инфракрасного излучения с очень низким уровнем шума. Нулевое спонтанное излучение уже было возможно для усилителей рентгеновского и гамма-излучения , и Вебер задумал перенести эту технологию в инфракрасный спектр. Блумберген подробно описал такое устройство и назвал его «инфракрасным квантовым счетчиком».

Средой этих устройств служили кристаллы с переходных металлов примесями ионов , поглощающие низкоэнергетический свет и переизлучающие его в видимом диапазоне. К 1970-м годам атомные пары использовались в квантовых счетчиках атомных паров для обнаружения инфракрасного электромагнитного излучения, поскольку было обнаружено, что они превосходят соли и кристаллы металлов. используемые

Принципы, использовавшиеся до сих пор в усилении инфракрасного излучения, были объединены в пассивный натриевый ALF. Эта конструкция и последующие за ней были примитивными, страдали низкой квантовой эффективностью и медленным временем отклика. Поскольку это была первоначальная конструкция ALF, во многих источниках для описания конструкции поглощения-переизлучения используется только обозначение «атомный линейный фильтр». В 1977 году Гельбвакс, Кляйн и Вессель создали первый активный атомный линейный фильтр.

Фильтры Фарадея, разработанные где-то до 1978 года, были «существенным улучшением» по сравнению с атомными линейными фильтрами поглощения-переизлучения того времени. Фильтр Фойгта, запатентованный Джеймсом Х. Мендерсом и Эриком Дж. Коревааром 26 августа 1992 г. был более продвинутым. Фильтры Фойгта были более компактными и «[могли] быть легко спроектированы для использования с постоянным магнитом». К 1996 году в LIDAR стали использоваться фильтры Фарадея.

Свойства

Техническое определение атомного линейного фильтра - это «сверхузкополосный изотропный оптический фильтр с большим углом приема». «Сверхузкий диапазон» определяет тонкий диапазон частот, который может принимать ALF; ALF обычно имеет полосу пропускания порядка 0,001 нанометра. Еще одной важной характеристикой устройств является то, что атомные линейные фильтры имеют широкие углы приема (около 180°); обычные диэлектрические фильтры, основанные на расстоянии между отражающими или преломляющими слоями, изменяют свое эффективное расстояние, когда свет попадает под углом.

Точные параметры (температура, напряженность магнитного поля, длина и т. д.) любого фильтра можно настроить для конкретного применения. Эти значения рассчитываются компьютерами из-за чрезвычайной сложности систем.

Ввод/вывод

Атомные линейные фильтры могут работать в ультрафиолетовой , видимой и инфракрасной областях электромагнитного спектра . В абсорбционно-переизлучающих ALF частота света должна быть сдвинута для работы фильтра, а в пассивном устройстве этот сдвиг должен быть в сторону более низкой частоты (т.е. смещен в красную сторону) просто из-за сохранения энергии. Это означает, что пассивные фильтры редко способны работать с инфракрасным светом, поскольку выходная частота будет непрактично низкой. Если используются фотоумножители (ФЭУ), то «выходная длина волны ARF должна лежать в спектральной области, в которой коммерческие, долговечные ФЭУ большой площади [sic] обладают максимальной чувствительностью». В таком случае активные ALF будут иметь преимущество перед пассивными ALF, поскольку они будут с большей готовностью «генерировать выходные длины волн в ближнем УФ-диапазоне, спектральной области, в которой хорошо развитые фотокатоды обладают самой высокой чувствительностью».

В пассивном АЛЧ входная частота должна почти точно соответствовать естественным линиям поглощения паровой ячейки. Однако активные ARF гораздо более гибки, поскольку пар можно стимулировать, чтобы он поглощал свет других частот.

Фильтры Фарадея и Фойгта не смещают частоту или длину волны светового сигнала.

Время отклика и скорость передачи данных

Время отклика атомного линейного фильтра поглощения-переизлучения напрямую влияет на скорость передачи информации от источника света к приемнику. Поэтому минимальное время отклика является важным свойством этих ALF. Время срабатывания такого АЛФ во многом зависит от спонтанного распада возбужденных атомов в паровой ячейке. В 1988 году Джерри Гелбвакс процитировал: «Типичное время быстрого спонтанного излучения составляет ~ 30 нс , что предполагает, что верхний предел скорости передачи информации составляет примерно 30 МГц ».

Разработано множество методов уменьшения времени отклика ALF. Даже в конце 1980-х годов некоторые газы использовались для катализа распада электронов паровой ячейки. В 1989 году Эрик Кореваар разработал свою конструкцию Fast ALF , которая обнаруживала излучаемую флуоресценцию без светочувствительных пластин. С помощью таких методов легко достижимы гигагерцовые частоты.

Эффективность

Эффективность

График передачи относительной длины волны в калиевом FADOF с центром на переходе D1 770,1093 нм . График приведен для одной поляризации, поэтому максимальное пропускание составляет 0,5. Выделенная область обычно используется в качестве спектра передачи FADOF. Оптические потери не показаны.

Атомные линейные фильтры по своей сути являются очень эффективными фильтрами, обычно классифицируемыми как «сверхвысокодобротные», поскольку их находится добротность в пределах 10. ⁵ до 10 ⁶ диапазон. Частично это связано с тем, что «скрещенные поляризаторы… служат для блокировки фонового света с коэффициентом отклонения лучше 10». ⁻⁵ ". Полоса пропускания типичного фильтра Фарадея может составлять несколько ГГц. Общая выходная мощность фильтра Фарадея может составлять около 50% от общей интенсивности входного света. Потерянный свет отражается или поглощается несовершенными линзами, фильтрами и окнами.

Полосовой проход

Полоса пропускания атомного линейного фильтра обычно равна доплеровскому профилю паровой ячейки, естественному диапазону частот, на котором паровая ячейка будет возбуждаться чистым источником света. Доплеровский профиль — это ширина спектра доплеровского смещенного излучения, испускаемого паровой ячейкой вследствие ее теплового движения . Это значение меньше для более крупных атомов при более низких температурах, система считается более идеальной.

В некоторых случаях это не так, и желательно сделать ширину линии перехода больше, чем доплеровский профиль. Например, при слежении за быстро ускоряющимся объектом полоса пропускания АЛФ должна включать в себя максимальное и минимальное значения отраженного света. Принятый метод увеличения полосы пропускания предполагает помещение инертного газа в паровую ячейку. Этот газ расширяет спектральную линию и увеличивает скорость пропускания фильтра.

Источники шума

При всей своей эффективности атомные линейные фильтры не идеальны; в данной системе существует множество источников ошибок или «шума». Они проявляются в виде электромагнитного излучения, независимого от рабочих процессов фильтра и интенсивности светового сигнала. Одним из источников ошибок является тепловое излучение самого ALF и внутри него. Некоторое тепловое излучение исходит непосредственно от фильтра и оказывается в пределах полосы пропускания второго широкополосного фильтра. Если фильтр предназначен для вывода в инфракрасном диапазоне, создается больше шума, поскольку большая часть теплового излучения будет находиться в этом спектре. Эти выбросы могут стимулировать пар и создавать излучение, которое он пытается обнаружить в первую очередь.

Активные атомарные линейные фильтры с большей вероятностью будут создавать шум, чем пассивные, поскольку активные фильтры не обладают «селективностью по состоянию»; источник накачки может случайно возбудить атомы, попавшие под неправильный свет, до критического уровня энергии, спонтанно излучая излучение.

Другие ошибки могут быть вызваны ненаправленными, но все еще активными линиями атомной абсорбции/резонанса. Хотя большинство «ближних» переходов находятся на расстоянии более 10 нанометров (достаточно далеко, чтобы их блокировали широкополосные фильтры), тонкая и сверхтонкая структура целевой линии поглощения может поглощать неправильные частоты света и передавать их на выходной датчик.

Соответствующие явления

Штарковское расщепление в водороде . Здесь показаны собственные значения энергии штарковских сдвигов в зависимости от напряженности электрического поля .

Улавливание излучения в атомном сетевом фильтре может серьезно повлиять на производительность и, следовательно, на настройку ALF. В первоначальных исследованиях атомных линейных фильтров в 1970-х и начале 1980-х годов наблюдалось «значительное завышение [ширины полосы сигнала]». Позже улавливание радиации было изучено, проанализировано и ALF были оптимизированы для его учета.

Во всех атомных линейных фильтрах положение и ширина резонансных линий паровой ячейки являются одними из наиболее важных свойств. Благодаря эффекту Штарка и расщеплению Зеемана основные линии поглощения могут быть разделены на более тонкие линии. «Настройка Старка и Зеемана... может быть использована для настройки детектора». Следовательно, манипулирование электрическими и магнитными полями может изменить другие свойства фильтра (т.е. сместить полосу пропускания).

Типы

На этой векторной графике изображена абстракция методологии абсорбционно-переизлучения ALF: как только узкополосный фильтр может обойти два широкополосных фильтра и создать очень точный и аккуратный фильтр. Здесь тщательное манипулирование частотой падающего света может быть переведено в пространственное перемещение. Похожая стратегия используется как в фильтрах Фарадея, так и в фильтрах Фойгта, хотя в этих фильтрах смещается поляризация света, а не частота.

Поглощение-переизлучение

Атомный линейный фильтр поглощения-переизлучения поглощает свет желаемой длины волны и излучает свет, минуя широкополосные фильтры. В ALF с пассивным поглощением-переизлучением фильтр верхних частот блокирует весь входящий свет низкой энергии. Паровая ячейка поглощает сигнал, который совпадает с тонкой линией поглощения пара, и атомы ячейки возбуждаются. Затем паровая ячейка повторно излучает сигнальный свет, подвергаясь флуоресценции на более низкой частоте. Фильтр нижних частот блокирует излучение выше частоты флуоресцентного света. В активном ALF оптическая или электрическая накачка используется для возбуждения этих атомов, чтобы они поглощали или излучали свет с разными длинами волн. Для активных ALF могут потребоваться другие системы обычных фильтров.

Поляризация света фильтром Фарадея.

Фильтр Фарадея

Фильтр Фарадея, , FADOF или EFADOF ( возбужденный дисперсионный путем оптический фильтр Фарадея вращения работает ) фильтр магнитооптический . поляризации света, проходящего через паровую ячейку Это вращение происходит вблизи линий его атомного поглощения за счет эффекта Фарадея и аномальной дисперсии . Вращается только свет на резонансной частоте пара, а поляризованные пластины блокируют другое электромагнитное излучение. Этот эффект связан с эффектом Зеемана или расщеплением линий атомного поглощения в присутствии магнитного поля и усиливается им. Свет на резонансной частоте пара выходит из FADOF с почти исходной интенсивностью, но с ортогональной поляризацией.

Следуя законам, управляющим эффектом Фарадея, вращение направленного излучения прямо пропорционально силе магнитного поля, ширине паровой ячейки и постоянной Верде (которая зависит от температуры ячейки, длины волны излучения). свет и иногда интенсивность поля) пара в ячейке. Эта зависимость представлена ​​следующим уравнением:

$\beta ={\mathcal {V}}Bd$

Фильтр Фойгта

Фильтр Фойгта представляет собой фильтр Фарадея, магнитное поле которого смещено перпендикулярно направлению света и под углом 45° к поляризации поляризованных пластин. В фильтре Фойгта паровая ячейка действует как полуволновая пластина , задерживая одну поляризацию на 180° в соответствии с эффектом Фойгта .

Общие компоненты

Схема частей фильтра Фарадея. В фильтре Фойгта магнитное поле будет повернуто на 90 градусов. Обратите внимание, что две пластины поляризатора перпендикулярны направлению поляризации.

Перед атомным линейным фильтром может стоять коллиматор , который выпрямляет падающие световые лучи для последовательного прохождения через остальную часть фильтра; однако коллимированный свет не всегда необходим. После коллиматора фильтр верхних частот блокирует почти половину входящего света (слишком длинноволнового). В фильтрах Фарадея и Фойгта здесь используется первая поляризационная пластина , блокирующая свет.

Следующим компонентом атомного сетевого фильтра является паровая ячейка ; это характерно для всех атомных сетевых фильтров. Он либо поглощает и переизлучает падающий свет, либо меняет его поляризацию за счет эффекта Фарадея или Фойгта. За паровой ячейкой расположен фильтр нижних частот, предназначенный для блокирования всего света, который не блокировал первый фильтр, за исключением света определенной частоты, исходящего от флуоресценции. В фильтрах Фарадея и Фойгта здесь используется вторая поляризационная пластина.

Для практичности другие системы могут использоваться в сочетании с остальной частью линейного фильтра атомного типа. Например, поляризаторы, используемые в настоящем фильтре Фарадея, не блокируют большую часть излучения, «поскольку эти поляризаторы работают только в ограниченном диапазоне длин волн… в сочетании с фильтром Фарадея используется широкополосный интерференционный фильтр». Полоса пропускания интерференционного фильтра может быть в 200 раз больше, чем у реального фильтра. Фотоумножители также часто используются для увеличения интенсивности выходного сигнала до полезного уровня. лавинные фотоумножители . Вместо ФЭУ можно использовать более эффективные

Паровая ячейка

Хотя каждая реализация каждого типа ALF различна, паровая ячейка в каждой из них относительно похожа. Термодинамические свойства паровых ячеек в фильтрах тщательно контролируются, поскольку они определяют важные качества фильтра, например, необходимую силу магнитного поля. Свет попадает в эту паровую камеру и выходит из нее через два окна с низким коэффициентом отражения, изготовленных из такого материала, как фторид магния . Другие стороны ячейки могут быть изготовлены из любого непрозрачного материала, хотя обычно используется термостойкий металл или керамика , поскольку пар обычно сохраняется при температуре выше 100 °C.

В большинстве паровых ячеек ALF используются щелочные металлы из-за высокого давления пара; многие щелочные металлы также имеют линии поглощения и резонанс в нужных спектрах. Обычными материалами паровых ячеек являются натрий , калий и цезий . Обратите внимание, что пары неметаллов, например неона . можно использовать Поскольку первые квантовые счетчики использовали твердотельные ионы металлов в кристаллах, вполне возможно, что такая среда может быть использована в современных ALF. Этого, по-видимому, не делают из-за превосходства атомных паров в этом качестве.

Приложения

[Атомные линейные фильтры] идеально подходят для приложений, в которых слабые лазерные сигналы обнаруживаются на непрерывном фоне.

Атомные линейные фильтры чаще всего используются в лидарах и других упражнениях по лазерному отслеживанию и обнаружению из-за их способности фильтровать дневной свет и эффективно различать слабые узкополосные сигналы; фона Земли однако их можно использовать для фильтрации теплового , измерение эффективности антибиотиков и общие фильтрационные приложения.

Чертеж приемной части системы лазерного слежения США 5202741  

слежение

Без атомного линейного фильтра лазерное отслеживание и связь могут быть затруднены. Обычно усиленные камеры устройств с зарядовой связью необходимо использовать в сочетании с простыми диэлектрическими оптическими фильтрами (например, интерференционными фильтрами) для обнаружения лазерного излучения на расстоянии. Усиленные ПЗС-матрицы неэффективны и требуют использования импульсного лазерного излучения в видимом спектре. Благодаря превосходной системе фильтрации ALF неусиленная ПЗС-матрица может более эффективно использоваться с лазером непрерывного действия . «[Атомные линейные фильтры] с полосой пропускания около 0,001 нм были разработаны для улучшения подавления фона в лазерных приемниках с традиционной фильтрацией». Общее энергопотребление последней системы «в 30–35 раз меньше», чем у первой. поэтому были предложены и разработаны космические, подводные и маневренные лазерные средства связи с ALF.

оптического диапазона Starfire . Лазер лидар

ЛИДАР

Дополнительная информация: ЛИДАР и атмосферный ЛИДАР.

ЛИДАР включает в себя стрельбу лазерами по соответствующим частям атмосферы, где свет рассеивается обратно . Анализируя отраженный лазерный луч на предмет доплеровских сдвигов , можно рассчитать скорость и направление ветра в целевой области. термическую структуру, суточные/полусуточные приливы и сезонные вариации в области мезопаузы Таким образом, можно изучить . Это ценная способность для метеорологов и климатологов , поскольку эти свойства могут быть значительными.

Однако без возможности эффективно отслеживать слабые лазерные сигналы сбор атмосферных данных будет осуществляться в такое время суток, когда электромагнитное излучение Солнца не заглушит сигнал лазера. Добавление атомного линейного фильтра к оборудованию LIDAR эффективно фильтрует помехи сигналу лазера до такой степени, что данные LIDAR можно собирать в любое время суток. В течение последнего десятилетия для этого использовались фильтры Фарадея. Следовательно, сегодня ученые знают значительно больше о средней атмосфере Земли, чем до появления FADOF.

См. также

• Вынужденное излучение
• Обсерватория Аресибо
• Ферромагнитный резонанс
• Линии Фраунгофера
• Рэлеевское рассеяние

Библиография

• Басс, Майкл (1995), Справочник по оптике , вып. II, МакГроу-Хилл, ISBN  0-07-047974-7

• Блумберген, Николаас (1958), «Твердотельные инфракрасные квантовые счетчики», Physical Review Letters , 2 (3): 84–85, Бибкод : 1959PhRvL...2...84B , doi : 10.1103/PhysRevLett.2.84 .

• Эндо, Т.; Ябузаки, Т.; Китано, М.; Сато, Т.; Огава, Т. (1978), «Привязка частоты непрерывного лазера на красителе к линиям поглощения неона с помощью фильтра Фарадея», IEEE Journal of Quantum Electronics , QE-14 (12): 977–982, Bibcode : 1978IJQE.. .14..977E , номер документа : 10.1109/JQE.1978.1069734 .

• Фитцпатрик, Ричард (2014), Аномальная дисперсия и резонансное поглощение , данные получены 10 февраля 2017 г.

• Фрике-Бегеманн, Корд; Альперс, Матиас; Хёффнер, Йозеф (2002), «Подавление дневного света с помощью нового приемника для лидаров температуры калиевого резонанса», Optics Letters , 27 (21): 1932–1934, Бибкод : 2002OptL...27.1932F , doi : 10.1364/OL.27.001932 , ПМИД   18033406 .
• Фридман, Джонатан С. (2005), Сверхузкополосный магнитооптический фильтр для дневных наблюдений за слоем мезосферного калия , Семинар обсерватории Аресибо, заархивировано из оригинала 23 августа 2006 г. , получено 18 июня 2006 г.

• Гельбвакс, Джерри А.; Кляйн, Кристофер Ф.; Вессель, Джон Э. (1977), «Инфракрасное обнаружение с помощью счетчика квантов атомного пара», Журнал IEEE по квантовой электронике , QE-14 (2): 77–79 .

• Гельбвакс, Джерри А.; Кляйн, Кристофер Ф.; Вессель, Джон Э. (1979), «Штарковская настройка счетчика квантов атомного пара», IEEE Journal of Quantum Electronics , QE-16 (2): 137–142 .

• Гелбвакс, Джерри А. (1988), «Атомно-резонансные фильтры», Журнал IEEE по квантовой электронике , QE-24 (7): 1266–1277, Бибкод : 1988IJQE...24.1266G , doi : 10.1109/3.963 .
• Гудвин, Д.В. (1974), Достижения в области квантовой электроники , том. 1, Лондон и Нью-Йорк: Academic Press .

• Хедин, Йонас (2002), Проектирование и строительство калиевого фильтра Фарадея для дневной работы калиевой лидарной системы в обсерватории Аресибо (PDF) , БИБЛИОТЕКА УНИВЕРСИТЕТА ЛУЛЕО , получено 25 марта 2006 г.

• Хёффнер, Йозеф; Фрике-Бегеманн, Корд (2005), «Точные лидарные температуры с помощью узкополосных фильтров», Optics Letters , 30 (8): 890–892, Bibcode : 2005OptL...30..890H , doi : 10.1364/OL.30.000890 , PMID   15865389 .
• Мендерс, Дж.; Сирси, Пол; Росс, Дэвид; и др. (1993), «Закрытый синий цезиевый атомный линейный фильтр Фарадея», Технический отчет NASA Sti/Recon A , 95 : 254, Бибкод : 1993STIA...9587745M .

• Молиш, Андреас Ф.; Оэри, Бернард П. (1998), Улавливание радиации в атомных парах , Оксфорд: Oxford University Press, ISBN  0-19-853866-9 , получено 18 июня 2006 г.

• Оэри, Бернард П.; Шупита, Вальтер; Сумецбергер, Бриджит (1994), Вернер, Кристиан (редактор), «Экспериментальная оценка атомного линейного фильтра для космического применения», Proc. SPIE , Лидарные методы дистанционного зондирования, 2310 : 51–62, Bibcode : 1994SPIE.2310...51O , doi : 10.1117/12.195873 , S2CID   95854459 .

• Попеску, Александру; Вальтер, Томас (2005), «О потенциале оптического фильтра с аномальной дисперсией Фарадея в качестве краевых фильтров высокого разрешения», Laser Physics , 15 (1): 55–60 .

• Шерман, Джим (2005), Одновременные измерения температуры, зонального и меридионального ветра в регионе мезопаузы с помощью модернизированного лидара флуоресценции натрия (PDF) , заархивировано из оригинала (PDF) 23 августа 2006 г. , получено 27 апреля 2006 г.

• Вебер, Джозеф (1957), «Аспекты мазерного шума», Physical Review , 108 (3): 537, Bibcode : 1957PhRv..108..537W , doi : 10.1103/PhysRev.108.537 .
• Вебер, Марвин Дж. (2003), Справочник по оптическим материалам , Бока-Ратон: CRC Press LLC, ISBN  0-8493-3512-4 , получено 18 июня 2006 г.

• Онлайн-словарь Вебстера (2006), Изобретение: фильтр Фойгта , заархивировано из оригинала 30 сентября 2007 года , получено 18 июня 2006 года .

Патенты

• Патент США 5029999 , Кремер, Ричард и Кореваар, Эрик, «Лазерное радарное устройство», опубликован 9 июля 1991 г., выдан 9 июля 1991 г., передан компании Thermo Electron Tech.  

• Патент США 5202741 , Снайдер, Джеймс Дж., «Система активной визуализации с фильтром Фарадея», опубликован 13 апреля 1993 г., выдан 13 апреля 1993 г., передан компании US Energy.  

• патент США 5513032 , Биллмерс, Ричард I; Контарино, Винсент М. и Аллокка, Дэвид М. и др., «Оптический фильтр Фарадея с активной накачкой», опубликовано 30 апреля 1996 г., выпущено 30 апреля 1996 г., передано армии США.  

• Патент США 5573927 , Нельсон, Уилфред Х., «Тест на чувствительность к антибиотикам», опубликован 12 ноября 1996 г., выдан 12 ноября 1996 г.  

• патент США 5710652 , Bloom, Scott H; Кореваар, Эрик и Чан, Виктор и др., «Лазерный приемопередатчик и система связи», опубликовано 20 января 1998 г., выпущено 20 января 1998 г., передано Trex Communications.  

• Патент США 5731585 , Мендерс Джеймс Х. и Кореваар, Эрик, «Фильтр Фойгта», опубликован 24 марта 1998 г., выдан 24 марта 1998 г., передан компании Thermotrex Corp.  

• патент США 7058110 , Чжао, Чжун-Цюань; Лефевр, Майкл Джозеф и Лесли, Дэниел Х., «Атомные линейные фильтры с возбужденным состоянием», опубликовано 6 июня 2006 г., выпущено 6 июня 2006 г., передано Trex Enterprises Corp.  

Дальнейшее чтение

• Х. Чен, М.А. Уайт, Д.А. Крюгер и К.И. Ше. Измерения температуры дневной мезопаузы с помощью дисперсионного фильтра Фарадея на парах натрия в лидарном приемнике. Опция Письма, 21 (15): 1093–1095, 1996.
• Х. Чен, К. Ше, П. Сирси и Э. Кореваар. Фильтр Фарадея с дисперсией паров натрия. Optics Letters, 18: 1019–1021, июнь 1993 г.