Векторный мезон

В физике высоких энергий векторный мезон — это мезон с полным спином 1 и нечетной четностью (обычно обозначаемый как J ^П = 1 ⁻). Векторные мезоны наблюдались в экспериментах с 1960-х годов и хорошо известны своей спектральной картиной масс. ^[1]

Векторные мезоны контрастируют с псевдовекторными мезонами , которые также имеют общий спин 1, но вместо этого имеют четность. Векторные и псевдовекторные мезоны также отличаются тем, что спектроскопия векторных мезонов имеет тенденцию показывать почти чистые состояния составляющих кварков ароматов , тогда как псевдовекторные мезоны и скалярные мезоны имеют тенденцию выражаться как композиции смешанных состояний.

Уникально чистые состояния вкусовые

Со времени разработки модели кварков Мюрреем Гелл-Манном (а также независимо Джорджем Цвейгом ), ^[2]^[3]^[4] векторные мезоны продемонстрировали спектроскопию чистых состояний. Тот факт, что $I$ = 1 ро-мезон (ρ) и $I$ = 0 омега-мезон (ω) имеют почти одинаковую массу с центром в области 770–780 МэВ / с. ², а фи-мезон (φ) имеет более высокую массу около 1020 МэВ/ с. ², указывает на то, что векторные мезоны легких кварков появляются почти в чистых состояниях, причем φ-мезон имеет почти 100-процентную амплитуду скрытой странности .

Эти почти чистые состояния, характерные для векторных мезонов, совершенно не проявляются в псевдоскалярных мезонах или скалярных мезонных мультиплетах и лишь незначительно реализуются среди тензорных мезонных и псевдовекторных мезонных мультиплетов. Этот факт делает векторные мезоны отличным исследованием содержания кваркового аромата в других типах мезонов, измеряемого по соответствующим скоростям распада невекторных мезонов на различные типы векторных мезонов. Подобные эксперименты очень показательны для теоретиков, стремящихся определить ароматический состав мезонов в смешанном состоянии.

Основа спектроскопии мезонной

При более высоких массах векторные мезоны включают очарованные и нижние кварки в свою структуру . В этой области радиационные процессы выделяются , при которых тяжелые тензорные и скалярные мезоны преимущественно распадаются на векторные мезоны в результате испускания фотонов . Псевдовекторные мезоны аналогичным образом переходят в псевдоскалярные мезоны. Поскольку большая часть спектра тяжелых мезонов связана радиационными процессами с векторными мезонами, можно думать, что векторные мезоны образуют своего рода основу спектроскопии мезонов в целом.

Некоторые векторные мезоны, по сравнению с другими мезонами, можно измерить с очень высокой точностью. Это связано с тем, что они имеют те же квантовые числа, что и фотон, J ^ПК = 1 ⁻⁻, где J = квантовое число углового момента , P = четность , C = C четность . Поэтому они возникают при электрон-позитронных столкновениях в процессе $e^{-}e^{+}\to \gamma \to q{\bar {q}}$ , что обеспечивает экспериментально более четкий сигнал по сравнению с другими измерениями, в которых используются адронные процессы. Векторные мезоны играют огромную роль в изучении сильного адронного взаимодействия.

Список векторных мезонов [ править ]

Гипотетический [ править ]

θ-мезон

См. также [ править ]

Ссылки [ править ]

^ Никитиу, Ф. (2 ноября 1995 г.). «Введение в векторный мезон» (PDF) . Проверено 1 июня 2021 г.
^ Гелл-Манн, М. (4 января 1964 г.). «Схематическая модель барионов и мезонов». Письма по физике . 8 (3): 214–215. Бибкод : 1964PhL.....8..214G . дои : 10.1016/S0031-9163(64)92001-3 .
^ Цвейг, Г. (17 января 1964 г.). Модель SU (3) для симметрии сильного взаимодействия и ее нарушения (PDF) (Отчет). Отчет ЦЕРН № 8182/TH.401.
^ Цвейг, Г. (1964). Модель SU (3) для симметрии сильного взаимодействия и ее нарушения: II (PDF) (Отчет). Отчет ЦЕРН № 8419/TH.412.

Эта физике элементарных частиц статья, посвященная , незавершена . Вы можете помочь Википедии, расширив ее .

[1] Никитиу, Ф. (2 ноября 1995 г.). «Введение в векторный мезон» (PDF) . Проверено 1 июня 2021 г.

[2] Гелл-Манн, М. (4 января 1964 г.). «Схематическая модель барионов и мезонов». Письма по физике . 8 (3): 214–215. Бибкод : 1964PhL.....8..214G . дои : 10.1016/S0031-9163(64)92001-3 .

[3] Цвейг, Г. (17 января 1964 г.). Модель SU (3) для симметрии сильного взаимодействия и ее нарушения (PDF) (Отчет). Отчет ЦЕРН № 8182/TH.401.

[4] Цвейг, Г. (1964). Модель SU (3) для симметрии сильного взаимодействия и ее нарушения: II (PDF) (Отчет). Отчет ЦЕРН № 8419/TH.412.

[1]

[2]

[3]

[4]