✖


Jump to content

Сверхбыстрая лазерная спектроскопия

Сверхбыстрая лазерная спектроскопия — это категория спектроскопических методов, в которых используются ультракоротких импульсов лазеры для изучения динамики в чрезвычайно коротких временных масштабах ( от аттосекунд до наносекунд ). Для изучения динамики носителей заряда, атомов и молекул используются различные методы. Было разработано множество различных процедур, охватывающих разные временные масштабы и диапазоны энергий фотонов; некоторые распространенные методы перечислены ниже.

пикосекундная Аттосекундная - спектроскопия

Динамика в фемтосекундном масштабе времени, как правило, слишком быстра, чтобы ее можно было измерить электронными методами. Большинство измерений проводится с использованием последовательности ультракоротких световых импульсов, чтобы инициировать процесс и записать его динамику. Временная ширина (длительность) световых импульсов должна быть того же масштаба, что и измеряемая динамика, или даже короче.

Источники света [ править ]

Титан-сапфировый лазер [ править ]

Ти-сапфировые лазеры — это перестраиваемые лазеры, излучающие красный и ближний инфракрасный свет (700–1100 нм). В лазерных генераторах на ти-сапфире используются кристаллы сапфира, легированного титаном, в качестве усиливающей среды и синхронизация мод линзы Керра для получения субпикосекундных световых импульсов. Типичные импульсы титан-сапфирового генератора имеют энергию нДж и частоту повторения 70–100 МГц. Усиление чирпированных импульсов посредством регенеративного усиления можно использовать для достижения более высоких энергий импульсов. Для усиления лазерные импульсы от Ti:сапфирового генератора необходимо сначала растянуть во времени, чтобы предотвратить повреждение оптики, а затем вводить в резонатор другого лазера, где импульсы усиливаются с меньшей частотой повторения. Регенеративно усиленные импульсы могут быть дополнительно усилены в многопроходном усилителе. После усиления импульсы повторно сжимаются до ширины импульса, аналогичной исходной ширине импульса.

Лазер на красителе [ править ]

Лазер на красителе — это четырехуровневый лазер, в котором в качестве усиливающей среды используется органический краситель. Накачка осуществляется лазером с фиксированной длиной волны. Из-за различных типов красителей, которые вы используете, разные лазеры на красителях могут излучать лучи с разной длиной волны. Кольцевая конструкция лазера чаще всего используется в лазерной системе на красителе. Кроме того, в резонатор обычно включают настроечные элементы, такие как дифракционная решетка или призма. Это позволяет только свету в очень узком частотном диапазоне резонировать в резонаторе и излучаться в виде лазерного излучения. Широкий диапазон настройки, высокая выходная мощность и работа в импульсном или непрерывном режиме делают лазер на красителе особенно полезным во многих физических и химических исследованиях.

Волоконный лазер [ править ]

обычно Волоконный лазер сначала генерируется из лазерного диода . Затем лазерный диод передает свет в волокно, где он будет удерживаться. Различные длины волн могут быть достигнуты с использованием легированного волокна. Свет накачки лазерного диода возбуждает состояние легированного волокна, энергия которого затем может упасть, вызывая излучение определенной длины волны. Эта длина волны может отличаться от длины волны света накачки и быть более полезной для конкретного эксперимента.

Генерация рентгеновских лучей [ править ]

Сверхбыстрые оптические импульсы можно использовать для генерации рентгеновских импульсов несколькими способами. Оптический импульс может возбудить электронный импульс посредством фотоэлектрического эффекта , а ускорение при высоком потенциале дает электронам кинетическую энергию. Когда электроны попадают в цель, они генерируют как характеристическое рентгеновское излучение , так и тормозное излучение . Второй метод — с помощью лазерно-индуцированной плазмы. Когда лазерный свет очень высокой интенсивности падает на цель, он отрывает электроны от цели, создавая отрицательно заряженное плазменное облако. Сильная кулоновская сила, возникающая из-за ионизированного материала в центре облака, быстро ускоряет электроны обратно к ядрам оставшимся . При столкновении с ядрами испускаются тормозное излучение и характеристическое эмиссионное рентгеновское излучение. Этот метод генерации рентгеновских лучей рассеивает фотоны во всех направлениях, а также генерирует пикосекундные рентгеновские импульсы.

Преобразование и характеристика [ править ]

Характеристика пульса [ править ]

Для проведения точных спектроскопических измерений необходимо знать несколько характеристик лазерного импульса; Среди них длительность импульса, энергия импульса, спектральная фаза и форма спектра. [1] Информация о длительности импульса может быть определена посредством автокорреляционных измерений или взаимной корреляции с другим хорошо охарактеризованным импульсом. Методы, позволяющие получить полную характеристику импульсов, включают оптическое стробирование с частотным разрешением (FROG) и спектрально-фазовую интерферометрию для прямой реконструкции электрического поля (SPIDER).

Формирование импульса [ править ]

Формирование импульса заключается в изменении импульсов от источника четко определенным образом, включая манипуляции с амплитудой, фазой и длительностью импульса.Для усиления интенсивности импульса обычно используется усиление чирпированных импульсов , которое включает в себя расширитель импульса, усилитель и компрессор. Это не изменит длительность или фазу импульса во время усиления. Сжатие импульса (сокращение длительности импульса) достигается за счет сначала чирпа в нелинейном материале и расширения спектра с последующим компрессором для чирпа компенсации . В этом случае обычно используется волоконный компрессор. Формирователи импульсов обычно относятся к оптическим модуляторам, которые применяют преобразования Фурье к лазерному лучу. В зависимости от того, каким свойством света управляют, модуляторы называют модуляторами интенсивности, фазовыми модуляторами, поляризационными модуляторами, пространственными модуляторами света. В зависимости от механизма модуляции оптические модуляторы делятся на акустооптические модуляторы, электрооптические модуляторы, жидкокристаллические модуляторы и т. д. Каждый из них предназначен для различных применений. [2]

высоких гармоник Генерация ​

Генерация высоких гармоник (ГВГ) — это нелинейный процесс, при котором интенсивное лазерное излучение преобразуется с одной фиксированной частоты в высокие гармоники этой частоты путем ионизации и повторного столкновения электрона. Впервые это наблюдалось в 1987 году Макферсоном и др. который успешно генерировал гармоническую эмиссию до 17-го порядка при длине волны 248 нм в неоне. [3] ГГВГ можно увидеть, фокусируя сверхбыстрый, высокоинтенсивный импульс ближнего ИК-диапазона в благородный газ с интенсивностью 10 13 –10 14 Вт/см 2 и он генерирует когерентные импульсы в области спектра от XUV до мягкого рентгеновского излучения (100–1 нм). Это реализуемо в лабораторных масштабах (настольные системы), в отличие от крупных лазерных установок на свободных электронах.

Генерация высоких гармоник в атомах хорошо понимается с точки зрения трехступенчатой ​​модели (ионизация, распространение и рекомбинация).Ионизация: интенсивное лазерное поле изменяет кулоновский потенциал атома, электрон туннелирует через барьер и ионизируется.Распространение: свободный электрон ускоряется в лазерном поле и набирает импульс.Рекомбинация: когда поле меняется на противоположное, электрон ускоряется обратно к ионному родителю и испускает фотон с очень высокой энергией. [4]

преобразования Методы частоты ​

Различные эксперименты по спектроскопии требуют разных длин волн возбуждения или зондирования. По этой причине методы преобразования частоты обычно используются для расширения рабочего спектра существующих источников лазерного света.Наиболее распространенные методы преобразования основаны на использовании кристаллов с нелинейностью второго порядка для выполнения параметрического усиления или смешения частот .Смешение частот работает путем наложения двух лучей одинаковой или разной длины волны для генерации сигнала, который представляет собой более высокую гармонику или суммарную частоту первых двух.Параметрическое усиление перекрывает слабый пробный луч с лучом накачки более высокой энергии в нелинейном кристалле, так что слабый луч усиливается, а оставшаяся энергия выходит в виде нового луча, называемого холостым. Этот подход позволяет генерировать выходные импульсы короче входных. Реализованы различные схемы этого подхода. Примерами являются оптический параметрический генератор (OPO), оптический параметрический усилитель (OPA), неколлинеарный параметрический усилитель (НОПА).

Техники [ править ]

поглощение Сверхбыстрое ​ кратковременное

Этот метод типичен для экспериментов «накачка-зонд», где импульсный лазер используется для возбуждения электронов в материале (например, молекуле или полупроводниковом твердом теле) из их основного состояния в возбужденные состояния с более высокой энергией . Источник зондирующего света, обычно ксеноновая дуговая лампа или широкополосный лазерный импульс, создаваемый генерацией суперконтинуума , используется для получения спектра поглощения соединения в различные моменты времени после его возбуждения. По мере того, как возбужденные молекулы поглощают зондирующий свет, они далее возбуждаются до еще более высоких состояний или вынуждены радиационно вернуться в основное состояние посредством стимулированного излучения . После прохождения через образец непоглощенный зондирующий свет попадает на фотодетектор, такой как матрица лавинных фотодиодов или КМОП- камера, и данные обрабатываются для создания спектра поглощения возбужденного состояния. Поскольку все молекулы или участки возбуждения в образце не будут подвергаться одинаковой динамике одновременно, этот эксперимент необходимо проводить много раз (где каждый «эксперимент» происходит от одной пары взаимодействий импульсов накачки и зондирующего лазерного импульса), и данные должны усредняться для получения спектров с точными интенсивностями и пиками. Поскольку с образцами могут происходить фотообесцвечивание и другие фотохимические или фототермические реакции, этот метод требует оценки этих эффектов путем многократного измерения одного и того же образца в одном и том же месте при различной интенсивности насоса и зонда. Большую часть времени жидкие образцы перемешиваются во время измерения, что затрудняет измерение относительно длительной кинетики из-за потока и диффузии. В отличие от коррелированного по времени подсчета одиночных фотонов (TCSPC), этот метод можно применять на нефлуоресцентных образцах. Это также может быть выполнено на непроницаемых образцах в геометрии отражения.

Для сверхбыстрого переходного поглощения можно использовать практически любой зондирующий свет, при условии, что зонд имеет соответствующую длину волны или набор длин волн. Монохроматор и фотоумножитель вместо матрицы лавинных фотодиодов позволяют наблюдать одну длину волны зонда и, таким образом, позволяют исследовать кинетику распада возбужденных частиц. Целью этой установки является проведение кинетических измерений видов, которые в остальном не излучают радиацию, и, в частности, она полезна для наблюдения за видами, которые имеют короткоживущие и нефосфоресцирующие популяции внутри триплетного многообразия как часть пути их распада. Импульсный лазер в этой установке используется как в качестве первичного источника возбуждения, так и в качестве тактового сигнала для сверхбыстрых измерений. Хотя это трудоемко и требует много времени, положение монохроматора также можно сместить, чтобы можно было построить профили затухания поглощения, что в конечном итоге дает тот же эффект, что и описанный выше метод.

Данные измерений УТА обычно представляют собой восстановленные спектры поглощения, упорядоченные по времени задержки между накачкой и зондом. Каждый спектр напоминает нормальный стационарный профиль поглощения образца после времени задержки возбуждения с временным разрешением, полученным из временного разрешения накачки и зонда. Длина волны возбуждения ослепляется лазером накачки и отсекается. Остальные спектры обычно имеют несколько полос, таких как поглощение в основном состоянии, поглощение в возбужденном состоянии и вынужденное излучение. В нормальных условиях углы излучения ориентированы случайным образом и не обнаруживаются в геометрии поглощения. Но при измерении УТА стимулированное излучение напоминает эффект генерации, имеет высокую ориентацию и детектируется. Во многих случаях это излучение перекрывается с полосами поглощения, и для количественного анализа его необходимо подвергнуть деконволюции. [5] Взаимосвязь и корреляцию между этими полосами можно визуализировать с помощью классического спектроскопического двумерного корреляционного анализа . [6]

и двухфотонная фотоэлектронная временным разрешением Фотоэлектронная спектроскопия с спектроскопия

Фотоэлектронная спектроскопия с временным разрешением и двухфотонная фотоэлектронная спектроскопия (2PPE) сочетают в себе схему накачки-зонда с фотоэмиссией с угловым разрешением. Первый лазерный импульс используется для возбуждения материала, второй лазерный импульс ионизирует систему. Кинетическая энергия электронов измерения этого процесса затем определяется с помощью различных методов, включая картирование энергии, времени полета и т. д. Как указано выше, процесс повторяется много раз с разными временными задержками между зондирующим импульсом и импульсом накачки. Это создает картину того, как молекула расслабляется с течением времени.Вариант этого метода рассматривает положительные ионы, образующиеся в этом процессе, и называется фотоионной спектроскопией с временным разрешением (TRPIS).

Многомерная спектроскопия [ править ]

Используя те же принципы, которые были впервые применены в экспериментах 2D-ЯМР , возможна многомерная оптическая или инфракрасная спектроскопия с использованием сверхбыстрых импульсов. Различные частоты могут исследовать различные динамические молекулярные процессы, чтобы различать неоднородное и однородное уширение линий , а также выявлять связь между измеренными спектроскопическими переходами. Если два осциллятора связаны друг с другом, будь то внутримолекулярные колебания или межмолекулярная электронная связь, дополнительная размерность разрешит ангармонические реакции, не идентифицируемые в линейных спектрах. Типичная последовательность двумерных импульсов состоит из начального импульса, который накачивает систему в когерентную суперпозицию состояний, за которым следует фазосопряженный второй импульс, который переводит систему в неколеблющееся возбужденное состояние, и, наконец, третий импульс, который снова преобразуется в когерентное состояние, которое производит измеримый импульс. [7] Затем можно записать двумерный частотный спектр, построив преобразование Фурье задержки между первым и вторым импульсами на одной оси и преобразование Фурье задержки между импульсом обнаружения относительно третьего импульса, создающего сигнал, на другой оси. 2D-спектроскопия является примером эксперимента по четырехволновому смешиванию , и волновой вектор сигнала будет суммой трех падающих волновых векторов, используемых в последовательности импульсов. Многомерная спектроскопия существует в инфракрасном диапазоне. [8] и видимые варианты, а также комбинации, использующие разные диапазоны длин волн.

визуализация Сверхбыстрая ​ ​

Большинство методов сверхбыстрой визуализации представляют собой вариации стандартных экспериментов с насосом-зондом . Некоторые часто используемые методы: электронно-дифракционная визуализация, [9] Керр-закрытая микроскопия, [10] визуализация с помощью сверхбыстрых электронных импульсов [11] и терагерцовая визуализация . [12] Это особенно актуально в биомедицинском сообществе, где безопасные и неинвазивные методы диагностики всегда вызывают интерес. Недавно терагерцовая визуализация стала использоваться для выявления участков разрушения зубной эмали и визуализации слоев кожи. Кроме того, было показано, что он способен успешно отличать область рака молочной железы от здоровой ткани. [12] Другой метод, называемый последовательной усиленной микроскопией с временным кодированием, показал возможность еще более раннего обнаружения следовых количеств раковых клеток в крови. [13] Другие небиомедицинские применения включают сверхбыструю визуализацию углов или непрозрачных объектов.

повышающее преобразование ​ Фемтосекундное

Фемтосекундное повышающее преобразование — это метод накачки-зонда, в котором используется нелинейная оптика для объединения сигнала флуоресценции и зондирующего сигнала для создания сигнала с новой частотой посредством повышающего преобразования фотонов , который впоследствии обнаруживается. Зонд сканирует время задержки после того, как насос возбуждает образец, создавая график зависимости интенсивности от времени. [14]

Приложения [ править ]

спектроскопии в биохимии Применение фемтосекундной

Сверхбыстрые процессы встречаются во всей биологии. До появления фемтосекундных методов многие механизмы таких процессов были неизвестны. [15] [16] Примеры этого включают цис-транс-фотоизомеризацию родопсина хромофора сетчатки , возбужденное состояние и популяционную динамику ДНК , а также процессы переноса заряда в фотосинтетических реакционных центрах. [16] Динамика переноса заряда в фотосинтетических реакционных центрах имеет прямое влияние на способность человека развивать технологию сбора света, в то время как динамика возбужденного состояния ДНК имеет значение при таких заболеваниях, как рак кожи . [17] [18] Достижения в области фемтосекундных методов имеют решающее значение для понимания сверхбыстрых явлений в природе.

и фемтосекундное зондирование Фотодиссоциация

Фотодиссоциация — это химическая реакция, в которой химическое соединение разрушается фотонами. Его определяют как взаимодействие одного или нескольких фотонов с одной молекулой-мишенью. Любой фотон с достаточной энергией может воздействовать на химические связи химического соединения, например, видимый свет, ультрафиолетовый свет, рентгеновские лучи и гамма-лучи. Методика исследования химических реакций успешно применяется к мономолекулярным диссоциациям. Возможность использования фемтосекундного метода для изучения бимолекулярных реакций на уровне отдельных столкновений осложняется трудностями пространственной и временной синхронизации. Одним из способов решения этой проблемы является использование ван-дер-ваальсовых комплексов слабосвязанных молекулярных кластеров. Фемтосекундные методы не ограничиваются наблюдением за химическими реакциями, но могут даже использоваться для влияния на ход реакции. Это может открыть новые каналы релаксации или увеличить выход определенных продуктов реакции.

- наносекундная Пикосекундная спектроскопия

Полосовая камера [ править ]

Основная статья: Полосовая камера

В отличие от аттосекундных и фемтосекундных импульсов, длительность импульсов в наносекундном масштабе достаточно мала, чтобы ее можно было измерить электронными средствами. Стриктовые камеры преобразуют временной профиль импульсов в пространственный профиль; то есть фотоны, приходящие на детектор в разное время, попадают в разные места детектора.

подсчет одиночных фотонов времени Коррелированный по

Коррелированный по времени подсчет одиночных фотонов (TCSPC) используется для анализа релаксации молекул из возбужденного состояния в состояние с более низкой энергией. Поскольку различные молекулы в образце будут излучать фотоны в разное время после их одновременного возбуждения, распад следует рассматривать как имеющий определенную скорость, а не происходящий в определенное время после возбуждения. Наблюдая за тем, сколько времени требуется отдельным молекулам для испускания своих фотонов, а затем объединяя все эти данные, можно построить график зависимости интенсивности от времени, который отображает кривую экспоненциального затухания, типичную для этих процессов. Однако одновременно контролировать несколько молекул сложно. Вместо этого регистрируются отдельные события возбуждения-релаксации, а затем усредняются для построения кривой.

Схема установки TCSPC
Schematic of a TCSPC setup

Этот метод анализирует разницу во времени между возбуждением молекулы образца и выделением энергии в виде другого фотона. Многократное повторение этого процесса даст профиль распада. импульсные лазеры или светодиоды В качестве источника возбуждения можно использовать . Часть света проходит через образец, другая — к электронике в виде «синхронизирующего» сигнала. Свет, излучаемый молекулой образца, проходит через монохроматор для выбора определенной длины волны. Затем свет обнаруживается и усиливается фотоумножителем ( ФЭУ). Испускаемый световой сигнал, а также опорный световой сигнал обрабатываются дискриминатором постоянной доли (CFD), который устраняет дрожание синхронизации. Пройдя через CFD, опорный импульс активирует схему преобразователя время-амплитуда (TAC). TAC заряжает конденсатор , который будет удерживать сигнал до следующего электрического импульса. В режиме обратного ТАС сигнал «синхронизации» останавливает ТАС. Затем эти данные обрабатываются аналого-цифровым преобразователем. (АЦП) и многоканальный анализатор (MCA) для получения выходных данных. Чтобы гарантировать, что распад не смещается в сторону ранее прибывших фотонов, скорость счета фотонов поддерживается низкой (обычно менее 1% от скорости возбуждения). [19]

Этот электрический импульс возникает после того, как второй лазерный импульс переводит молекулу в более высокое энергетическое состояние, и в конечном итоге из отдельной молекулы испускается фотон после возвращения в исходное состояние. Таким образом, чем дольше молекула излучает фотон, тем выше напряжение результирующего импульса. Основная идея этого метода заключается в том, что для разрядки конденсатора необходим только один фотон. Таким образом, этот эксперимент необходимо повторить много раз, чтобы получить полный диапазон задержек между возбуждением и испусканием фотона. После каждого испытания предварительно откалиброванный компьютер преобразует напряжение, подаваемое TAC, во время и записывает событие в гистограмму времени с момента возбуждения. Поскольку вероятность того, что ни одна молекула не релаксирует, со временем уменьшается, появляется кривая затухания, которую затем можно проанализировать, чтобы определить скорость затухания события. [20]

Основным усложняющим фактором является то, что многие процессы распада включают несколько энергетических состояний и, следовательно, несколько констант скорости. Хотя нелинейный анализ наименьших квадратов обычно позволяет обнаружить различные константы скорости, определение задействованных процессов часто очень сложно и требует сочетания нескольких сверхбыстрых методов. Еще более сложным является наличие в молекуле межсистемного перехода и других безызлучательных процессов. Ограничивающим фактором этого метода является то, что он ограничен изучением энергетических состояний, которые приводят к распаду флуоресценции. Методику также можно использовать для изучения релаксации электронов из зоны проводимости в валентную зону в полупроводниках. [21] [22]

См. также [ править ]

Ссылки [ править ]

  1. ^ Доктор Рюдигер Пашотта (12 августа 2015 г.). «Энциклопедия лазерной физики и техники - характеристики импульса, оптические, длительность импульса, спектральная фаза, импульсы, ЛЯГУШКА, ПАУК» .
  2. ^ Доктор Рюдигер Пашотта (22 марта 2013 г.). «Энциклопедия лазерной физики и техники – оптические модуляторы, акустооптика, электрооптика» .
  3. ^ Б.С., Вагнер (2001). Генерация гармоник высокого порядка в молекулах . Университет Кейс Вестерн Резерв .
  4. ^ Динь, Кхуонг (2012). Генерация и применение фазосогласованных гармоник высокого порядка . Суинбернский технологический университет в Мельбурне.
  5. ^ Ван, Л; Пайл, младший; Чимату, Калифорния; Чен, Дж. (1 декабря 2018 г.). «Сверхбыстрые переходные спектры поглощения фотовозбужденных молекул YOYO-1 требуют дополнительных исследований механизма тушения их флуоресценции» . Журнал фотохимии и фотобиологии A: Химия . 367 : 411–419. doi : 10.1016/j.jphotochem.2018.09.012 . ПМК   6217845 . ПМИД   30410276 .
  6. ^ Нода, Исао (1993). «Обобщенный метод двумерной корреляции, применимый к инфракрасной, рамановской и другим типам спектроскопии». Прикладная спектроскопия . 47 (9): 1329–1336. Бибкод : 1993ApSpe..47.1329N . дои : 10.1366/0003702934067694 . S2CID   94722664 .
  7. ^ [ Mukamel, S. Annu. Rev. Phys. Chem. 2000, 51, 691-729.]
  8. ^ Хамм П. и Занни М. (2011). Концепции и методы двумерной инфракрасной спектроскопии. Кембридж: Издательство Кембриджского университета. дои: 10.1017/CBO9780511675935
  9. ^ CD LIN * И JUNLIANG XU, PHYS. ХИМ. ХИМ. ФИЗ., 2012, 14, 13133–13145.
  10. ^ ГУНДЛАХ Л., ПЬОТРОВЯК П., ОПТ. ЛЭТТ. 33 2008 г., 992
  11. ^ ХЕНСЛИ К., ЯН Дж., ЦЕНТУРИОН М., PHYS. РЭ В. Письмо, 2012, 109, 133202-1-133202-5,
  12. ↑ Перейти обратно: Перейти обратно: а б ПИКВЕЛЛ Э., УОЛЛЕС В., J. PHYS. Д: ПРИЛОЖЕНИЕ. ФИЗ., 2012, 39, С301-Р310.
  13. ^ Goda K. et al., PNAS 2012, 109, 11630-11635
  14. ^ «Техника фемтосекундного повышающего преобразования для исследования переноса заряда в смеси P3HT: PCBM посредством тушения фотолюминесценции» (PDF) . дои : 10.1088/0022-3727/42/5/055105 .
  15. ^ [Матис, Р.А. В сверхбыстрых процессах в химии и фотобиологии; Эль-Сайед, Массачусетс; Танака, И.; Молин, Ю.; Эд. Оксфорд: Кембридж, 1995; стр. 215-225.]
  16. ↑ Перейти обратно: Перейти обратно: а б [ Sundström, V. Annu.Rev.Phys.Chem 2008, 59, 53-77.]
  17. ^ [Шлау-Коэн, Г., С.; Де Ре, Э.; Когделл, Р.Дж. ; Флемминг, Греция; Дж. Физ. хим. Летт. 2013. 3, 2487-2492]
  18. ^ [ Мартинес, Ти Джей; Хадок, HR ChemPhysChem. 2008, 9, 2486-2490]
  19. ^ Коррелированный по времени подсчет одиночных фотонов Майкла Валя; PicoQuant GmbH, Rudower Chaussee 29, 12489 Берлин, Германия PicoQuant.com
  20. ^ Лакович, Джозеф Р. (2006). Принципы флуоресцентной спектроскопии . Берлин: Шпрингер. ISBN  978-0-387-31278-1 .
  21. ^ Бушманн, В. (2013). «Характеристика полупроводниковых приборов и пластинчатых материалов с помощью субнаносекундного коррелированного по времени подсчета одиночных фотонов». Журнал прикладной спектроскопии . 80 (3): 449–457. Бибкод : 2013JApSp..80..449B . дои : 10.1007/s10812-013-9786-4 . S2CID   254608579 .
  22. ^ Рузафзай, Ф. (2020). «Время жизни и динамика носителей заряда в наноструктурах ZnO с углеродом для очистки воды в видимом свете: исследование фемтосекундного переходного поглощения и фотолюминесценции». Экологическая химическая инженерия . 8 (5): 104097. doi : 10.1016/j.jece.2020.104097 . S2CID   219735361 .

Внешние ссылки [ править ]

Retrieved from "https://en.wikipedia.org/w/index.php?title=Ultrafast_laser_spectroscopy&oldid=1201497658"
Arc.Ask3.Ru: конец переведенного документа.
Arc.Ask3.Ru
Номер скриншота №: 0a51b84a7b13f551ce9a0d98d09bc842__1706719260
URL1:https://arc.ask3.ru/arc/aa/0a/42/0a51b84a7b13f551ce9a0d98d09bc842.html
Заголовок, (Title) документа по адресу, URL1:
Ultrafast laser spectroscopy - Wikipedia
Данный printscreen веб страницы (снимок веб страницы, скриншот веб страницы), визуально-программная копия документа расположенного по адресу URL1 и сохраненная в файл, имеет: квалифицированную, усовершенствованную (подтверждены: метки времени, валидность сертификата), открепленную ЭЦП (приложена к данному файлу), что может быть использовано для подтверждения содержания и факта существования документа в этот момент времени. Права на данный скриншот принадлежат администрации Ask3.ru, использование в качестве доказательства только с письменного разрешения правообладателя скриншота. Администрация Ask3.ru не несет ответственности за информацию размещенную на данном скриншоте. Права на прочие зарегистрированные элементы любого права, изображенные на снимках принадлежат их владельцам. Качество перевода предоставляется как есть. Любые претензии, иски не могут быть предъявлены. Если вы не согласны с любым пунктом перечисленным выше, вы не можете использовать данный сайт и информация размещенную на нем (сайте/странице), немедленно покиньте данный сайт. В случае нарушения любого пункта перечисленного выше, штраф 55! (Пятьдесят пять факториал, Денежную единицу (имеющую самостоятельную стоимость) можете выбрать самостоятельно, выплаичвается товарами в течение 7 дней с момента нарушения.)