Список мезонов

Распад каона (
К ⁺
) на три пиона (2
п ⁺
, 1 
п ⁻
) представляет собой процесс, в котором участвуют как слабые , так и сильные взаимодействия .

Слабые взаимодействия : Странный антикварк (
с
) каона трансмутирует в ап-антикварк (
в
) выбросом
В ⁺
бозон ; тот
В ⁺
бозон впоследствии распадается на даун-антикварк (
д
) и ап-кварк (
в
).

Сильные взаимодействия : ап-кварк (
в
) испускает глюон (
г
), который распадается на даун-кварк (
д
) и даун-антикварк (
д
).

В этот список входят все известные и предсказанные скалярные , псевдоскалярные и векторные мезоны . См . список частиц для получения более подробного списка частиц, встречающихся в физике элементарных частиц .

Эта статья содержит список мезонов , нестабильных субатомных частиц, состоящих из одного кварка и одного антикварка . Они являются частью семейства адронных частиц — частиц, состоящих из кварков. Другими членами семейства адронов являются барионы — субатомные частицы, состоящие из трех кварков. Основное различие между мезонами и барионами состоит в том, что мезоны имеют целочисленный спин (таким образом, являются бозонами ), тогда как барионы являются фермионами (полуцелый спин). Поскольку мезоны являются бозонами , принцип Паули к ним неприменим . Из-за этого они могут действовать как частицы, передающие силу на коротких расстояниях, и, таким образом, играть роль в таких процессах, как ядерное взаимодействие .

Поскольку мезоны состоят из кварков, они участвуют как в слабых , так и в сильных взаимодействиях . Мезоны с суммарным электрическим зарядом также участвуют в электромагнитном взаимодействии . Они классифицируются в соответствии с содержанием кварков, полным угловым моментом , четностью и различными другими свойствами, такими как C-четность и G-четность . Хотя ни один мезон не является стабильным, мезоны с меньшей массой , тем не менее, более стабильны, чем самые массивные мезоны, и их легче наблюдать и изучать на ускорителях частиц или в экспериментах с космическими лучами . Они также обычно менее массивны, чем барионы, а это означает, что их легче производить в экспериментах, и они проявят явления более высоких энергий раньше, чем барионы. Например, очарованный кварк впервые был обнаружен в J/Psi-мезоне (
Дж/п
) в 1974 году, и нижний кварк в ипсилон-мезоне (
ϒ
) в 1977 году. Топ-кварк (последний и самый тяжелый кварк, открытый на сегодняшний день) был впервые обнаружен в Фермилабе в 1995 году.

Каждому мезону соответствует античастица (антимезон), в которой кварки заменяются соответствующими антикварками и наоборот. Например, положительный пион (
п ⁺
) состоит из одного верхнего кварка и одного нижнего антикварка; и соответствующая ему античастица, отрицательный пион (
п ⁻
), состоит из одного верхнего антикварка и одного нижнего кварка. Хотя тетракварки с двумя кварками и двумя антикварками можно считать мезонами, здесь они не указаны.

Символы, встречающиеся в этих списках: I ( изоспин ), J ( полный угловой момент ), P ( четность ), C ( C-четность ), G ( G-четность ), u ( верхний кварк ), d ( нижний кварк ). , s ( странный кварк ), c ( очаровательный кварк ), b ( нижний кварк ), Q ( заряд ), B ( барионное число ), S ( странность ), C ( очарование ) и B' ( нижность ), а также широкий спектр субатомных частиц (наведите указатель мыши на название).

Сводная таблица

Поскольку эта таблица изначально была получена на основе опубликованных результатов, а многие из этих результатов были предварительными, целых 64 мезона в следующей таблице могут не существовать или иметь неправильные массы или квантовые числа.

Сводная таблица мезонов

Легкий без ароматизаторов (S = C = B = 0)				Странный (S = ±1, C = B = 0)		Очарованный, странный (С = S = ±1)		с с
	я Г (Дж ПК )		я Г (Дж ПК )		я Г (Дж П )		я Г (Дж П )		я Г (Дж ПК )
п ±	1 − (0 − )	Ф(1680)	0 − (1 −− )	К ±	1 ⁄ 2 (0 − )	Д ± с	0(0 − )	или в (1S)	0 + (0 −+ )
п 0	1 − (0 −+ )	р 3 (1690)	1 + (3 −− )	К 0	1 ⁄ 2 (0 − )	Д *± с	0(? ? )	Дж/ψ(1S)	0 − (1 −− )
или	0 + (0 −+ )	р(1700)	1 + (1 −− )	К 0 С	1 ⁄ 2 (0 − )	Д * с0 (2317) ±	0(0 + )	час с0 (1П)	0 + (0 ++ )
ж 0 (500)	0 + (0 ++ )	а 2 (1700)	1 − (2 ++ )	К 0 л	1 ⁄ 2 (0 − )	Д с1 (2460) ±	0(1 + )	час с1 (1П)	0 + (1 ++ )
р(770)	1 + (1 −− )	ж 0 (1710)	0 + (0 ++ )	К * 0 (800)	1 ⁄ 2 (0 + )	Д с1 (2536) ±	0(1 + )	час в (1П)	? ? (1 +− )
о(782)	0 − (1 −− )	(1760)	0 + (0 −+ )	К * (892)	1 ⁄ 2 (1 − )	Д с2 (2573)	0(? ? )	час с2 (1П)	0 + (2 ++ )
ч' (958)	0 + (0 −+ )	р(1800)	1 − (0 −+ )	К 1 (1270)	1 ⁄ 2 (1 + )	Д * с1 (2700) ±	0(1 − )	или в (2С)	0 + (0 −+ )
ж 0 (980)	0 + (0 ++ )	ж 2 (1810)	0 + (2 ++ )	К 1 (1400)	1 ⁄ 2 (1 + )	Д * сДж (2860) ±	0(? ? )	ψ(2S)	0 − (1 −− )
а 0 (980)	1 − (0 ++ )	Х(1835)	? ? (? −+ )	К * (1410)	1 ⁄ 2 (1 − )	Д сДж (3040) ±	0(? ? )	ψ(3770)	0 − (1 −− )
ф(1020)	0 − (1 −− )	Х(1840)	? ? (? ?? )	К * 0 (1430)	1 ⁄ 2 (0 + )	Нижний (В = ±1)		Х(3823)	? ? (? ?− )
час 1 (1170)	0 − (1 +− )	ж 3 (1850)	0 − (3 −− )	К * 2 (1430)	1 ⁄ 2 (2 + )			Х(3872)	0 + (1 ++ )
б 1 (1235)	1 + (1 +− )	или 2 (1870)	0 + (2 −+ )	К(1460)	1 ⁄ 2 (0 − )	Б ±	1 ⁄ 2 (0 − )	Х(3900) ±	?(1 + )
а 1 (1260)	1 − (1 ++ )	п 2 (1880)	1 − (2 −+ )	К 2 (1580)	1 ⁄ 2 (2 − )	Б 0	1 ⁄ 2 (0 − )	Х(3900) 0	?(? ? )
ж 2 (1270)	0 + (2 ++ )	р(1900)	1 + (1 −− )	К(1630)	1 ⁄ 2 (? ? )	Б ± / Б 0 примесь		час с0 (2П)	0 + (0 ++ )
ж 1 (1285)	0 + (1 ++ )	ж 2 (1910)	0 + (2 ++ )	К 1 (1650)	1 ⁄ 2 (1 + )	Б ± / Б 0 / Б 0 s /b-барион примесь		час с2 (2П)	0 + (2 ++ )
(1295)	0 + (0 −+ )	ж 2 (1950)	0 + (2 ++ )	К * (1680)	1 ⁄ 2 (1 − )			Х(3940)	? ? (? ?? )
р(1300)	1 − (0 −+ )	р 3 (1990)	1 + (3 −− )	К 2 (1770)	1 ⁄ 2 (2 − )	V cb и V ub CKM Матрица примесь		Х(4020) ±	?(? ? )
а 2 (1320)	1 − (2 ++ )	ж 2 (2010)	0 + (2 ++ )	К * 3 (1780)	1 ⁄ 2 (3 − )			ψ(4040)	0 − (1 −− )
ж 0 (1370)	0 + (0 ++ )	ж 0 (2020)	0 + (0 ++ )	К 2 (1820)	1 ⁄ 2 (2 − )	Б *	1 ⁄ 2 (1 − )	Х(4050) ±	?(? ? )
час 1 (1380)	? − (1 +− )	а 4 (2040)	1 − (4 ++ )	К(1830)	1 ⁄ 2 (0 − )	Б * Дж (5732)	?(? ? )	Х(4140)	0 + (? ?+ )
п 1 (1400)	1 − (1 −+ )	ж 4 (2050)	0 + (4 ++ )	К * 0 (1950)	1 ⁄ 2 (0 + )	Б 1 (5721) 0	1 ⁄ 2 (1 + )	ψ(4160)	0 − (1 −− )
(1405)	0 + (0 −+ )	п 2 (2100)	1 − (2 −+ )	К * 2 (1980)	1 ⁄ 2 (2 + )	Б * 1 (5721) 0	1 ⁄ 2 (2 + )	Х(4160)	? ? (? ?? )
ж 1 (1420)	0 + (1 ++ )	ж 0 (2100)	0 + (0 ++ )	К * 0 (2045)	1 ⁄ 2 (4 + )	Внизу, странно (В = ±1, S = ∓1)		Х(4250) ±	?(? ? )
о(1420)	0 − (1 −− )	ж 2 (2150)	0 + (2 ++ )	К 2 (2250)	1 ⁄ 2 (2 − )			Х(4260)	? ? (1 −− )
ж 2 (1430)	0 + (2 ++ )	р(2150)	1 + (1 −− )	К 3 (2320)	1 ⁄ 2 (3 + )	Б 0 с	0(0 − )	Х(4350)	0 + (? ?+ )
а 0 (1450)	1 − (0 ++ )	ж(2170)	0 − (1 −− )	К * 5 (2380)	1 ⁄ 2 (5 − )	Б * с	0(1 − )	Х(4360)	? ? (1 −− )
р(1450)	1 + (1 −− )	ж 0 (2200)	0 + (0 ++ )	к 4 (2500)	1 ⁄ 2 (4 − )	Б с1 (5830) 0	0(1 + )	ψ(4415)	0 − (1 −− )
(1475)	0 + (0 −+ )	ж Дж (2200)	0 + (2 ++ или 4 ++ )	К(3100)	? ? (? ?? )	Б * с2 (5840) 0	0(2 + )	Х(4430) ±	?(1 + )
ж 0 (1500)	0 + (0 ++ )			Зачарованные (С = ±1)		Б * сДж (5850)	?(? ? )	Х(4660)	? ? (1 −− )
ж 1 (1510)	0 + (1 ++ )	ч(2225)	0 + (0 −+ )			Внизу, очарованный (В = С = ±1)		б б
е' 1 (1525)	0 + (2 ++ )	р 3 (2250)	1 + (3 −− )	Д ±	1 ⁄ 2 (0 − )			или б (1С)	0 + (0 −+ )
ж 2 (1565)	0 + (2 ++ )	f2 ) (2300	0 + (2 ++ )	Д 0	1 ⁄ 2 (0 − )	Б ± с	0(0 − )	Д(1С)	0 − (1 −− )
р(1570)	1 + (1 −− )	ж 4 (2300)	0 + (4 ++ )	Д * (2007) 0	1 ⁄ 2 (1 − )			час б0 (1П)	0 + (0 ++ )
час 1 (1595)	0 − (1 +− )	ж 0 (2330)	0 + (0 ++ )	Д * (2010) ±	1 ⁄ 2 (1 − )			час б1 (1П)	0 + (1 ++ )
п 1 (1600)	1 − (1 −+ )	ж 2 (2340)	0 + (2 ++ )	Д * 0 (2400) 0	1 ⁄ 2 (0 + )			час б0 (2П)	0 + (0 ++ )
а 1 (1640)	1 − (1 ++ )	р 5 (2350)	1 + (5 −− )	Д * 0 (2400) ±	1 ⁄ 2 (0 + )			час б (1П)	? ? (1 +− )
ж 2 (1640)	0 + (2 ++ )	а 6 (2450)	1 − (6 ++ )	Д 1 (2420) 0	1 ⁄ 2 (1 + )			час б2 (1П)	0 + (2 ++ )
или 2 (1645)	0 + (2 −+ )	ж 6 (2510)	0 + (6 ++ )	Д 1 (2420) ±	1 ⁄ 2 (? ? )			или б (2С)	0 + (0 −+ )
о(1650)	0 − (1 −− )	Другой свет		Д 1 (2430) 0	1 ⁄ 2 (1 + )			Д(2С)	0 − (1 −− )
ой 3 (1670)	0 − (3 −− )	Дальнейшие государства		Д * 2 (2460) 0	1 ⁄ 2 (2 + )			Д(1Д)	0 − (2 −− )
п 2 (1670)	1 − (2 −+ )	Дальнейшие состояния		Д * 2 (2460) ±	1 ⁄ 2 (2 + )			час б0 (2П)	0 + (0 ++ )
				Д(2550) 0	1 ⁄ 2 (0 − )			час б1 (2П)	0 + (1 ++ )
				Д(2600)	1 ⁄ 2 (? ? )			час б (2П)	? ? (1 +− )
				Д * (2640) ±	1 ⁄ 2 (? ? )			час б2 (2П)	0 + (2 ++ )
				Д(2750)	1 ⁄ 2 (? ? )			Υ(3S)	0 − (1 −− )
								час б (3П)	? ? (? ?+ )
								Υ(4S)	0 − (1 −− )
								Х(10610) ±	1 + (1 + )
								Х(10610) 0	1 + (1 + )
								Х(10650) ±	? + (1 + )
								Д(10860)	0 − (1 −− )
								Д(11020)	0 − (1 −− )

Мезоны, названные буквой «f», являются скалярными мезонами (в отличие от псевдоскалярного мезона), а мезоны, названные буквой «a», представляют собой аксиально-векторные мезоны (в отличие от обычного векторного мезона), т. е. изоскалярный векторный мезон. , а буквы «b» и «h» относятся к аксиально-векторным мезонам с положительной четностью, отрицательной C-четностью и квантовыми числами I ^Г из 1 ⁺ и 0 ⁻ соответственно.

Мезоны «f», «a», «b» и «h» не перечислены в таблицах ниже, а их внутренняя структура и содержание кварков являются предметом продолжающихся исследований. Частица, описанная в таблице выше как f ₀ (500), исторически была известна под двумя другими названиями: f ₀ (600) и σ (сигма).

Полный набор соглашений об именах мезонов изложен в обзорной статье 2017 года для группы данных частиц, которая также содержит таблицу, сопоставляющую общие имена, существовавшие до 2016 года, с новыми стандартными соглашениями об именах группы данных частиц для XYZ-мезонов.

Свойства мезона

Ниже перечислены подробности обо всех известных и предсказанных псевдоскалярах ( J ^П = 0 ⁻ ) и вектор ( J ^П = 1 ⁻ ) мезоны.

Свойства и кварковое содержание частиц приведены в таблице ниже; для соответствующих античастиц просто замените кварки антикварками (и наоборот) и поменяйте знак Q, B, S, C и B'. Частицы с ^† рядом с их именами были предсказаны стандартной моделью , но еще не наблюдались. Значения в красные не были твердо установлены экспериментами, но предсказываются кварковой моделью и согласуются с измерениями.

Псевдоскалярные мезоны

Псевдоскалярные мезоны

Частица имя	Частица символ	Античастица символ	Кварк содержание	Масса покоя ( МэВ / с 2 )	я Г	Дж ПК ​	С	С	Б'	Средний срок службы ( с )	Обычно распадается на (>5% распадов)
Пион	п +	п −	в д	139.570 18 ± 0.000 35	1 −	0 −	0	0	0	(2.6033 ± 0.0005) × 10 −8	м + + н м
Пион	п 0	Себя	$\mathrm {\tfrac {u{\bar {u}}-d{\bar {d}}}{\sqrt {2}}} \,$[а]	134.9766 ± 0.0006	1 −	0 −+	0	0	0	(8.52 ± 0.18) × 10 −17	с + с
И мезон	или	Себя	$\mathrm {\tfrac {u{\bar {u}}+d{\bar {d}}-2s{\bar {s}}}{\sqrt {6}}} \,$[а]	547.862 ± 0.018	0 +	0 −+	0	0	0	(5.02 ± 0.19) × 10 −19 [б]	с + с или п 0 + п 0 + п 0 или п + + п 0 + п −
Эта простой мезон	или' (958)	Себя	${\tfrac {\mathrm {u{\bar {u}}+d{\bar {d}}+s{\bar {s}}} }{\sqrt {3}}}\,$[а]	957.78 ± 0.06	0 +	0 −+	0	0	0	(3.32 ± 0.15) × 10 −21 [б]	п + + п − + или или ( р 0 + с ) / ( п + + п − + с ) или п 0 + п 0 + или
Очарованный эта-мезон	или в (1S)	Себя	с с	2,983.6 ± 0.7	0 +	0 −+	0	0	0	(2.04 ± 0.05) × 10 −23 [б]	Видеть или c моды распада
Нижний эта-мезон	или б (1С)	Себя	б б	9,398.0 ± 3.2	0 +	0 − +	0	0	0	Неизвестный	Видеть или б моды распада
Есть	К +	К −	в с	493.677 ± 0.016	1 ⁄ 2	0 −	1	0	0	(1.2380 ± 0.0021) × 10 −8	м + + н μ или п + + п 0 или п 0 + и + + н е или п + + п + + п −
Есть	К 0	К 0	д с	497.614 ± 0.024	1 ⁄ 2	0 −	1	0	0	[с]	[с]
K-короткий	К 0 С	Себя	$\mathrm {\tfrac {d{\bar {s}}-s{\bar {d}}}{\sqrt {2}}} \,$[и]	497.614 ± 0.024 [д]	1 ⁄ 2	0 −	(*)	0	0	(8.954 ± 0.004) × 10 −11	п + + п − или п 0 + п 0
К-длинный	К 0 л	Себя	$\mathrm {\tfrac {d{\bar {s}}+s{\bar {d}}}{\sqrt {2}}} \,$[и]	497.614 ± 0.024 [д]	1 ⁄ 2	0 −	(*)	0	0	(5.116 ± 0.021) × 10 −8	п ± + и ∓ + н е или п ± + м ∓ + н μ или п 0 + п 0 + п 0 или п + + п 0 + п −
D-мезон	Д +	Д −	с д	1,869.61 ± 0.10	1 ⁄ 2	0 −	0	+1	0	(1.040 ± 0.007) × 10 −12	Видеть Д + режимы распада
D-мезон	Д 0	Д 0	с в	1,864.84 ± 0.07	1 ⁄ 2	0 −	0	+1	0	(4.101 ± 0.015) × 10 −13	Видеть Д 0 режимы распада
странный D-мезон	Д + с	Д − с	с с	1,968.30 ± 0.11	0	0 −	+1	+1	0	(5.00 ± 0.07) × 10 −13	Видеть Д + s режимы распада
Б-мезон	Б +	Б −	в б	5,279.26 ± 0.17	1 ⁄ 2	0 −	0	0	+1	(1.638 ± 0.004) × 10 −12	Видеть Б + режимы распада
Б-мезон	Б 0	Б 0	д б	5,279.58 ± 0.17	1 ⁄ 2	0 −	0	0	+1	(1.519 ± 0.009) × 10 −12	Видеть Б 0 режимы распада
Странный B-мезон	Б 0 с	Б 0 с	с б	5,366.77 ± 0.24	0	0 −	−1	0	+1	(1.512 ± 0.007) × 10 −12	Видеть Б 0 s режимы распада
Очарованный B-мезон	Б + с	Б − с	с б	6,275.6 ± 1.1	0	0 −	0	+1	+1	(4.52 ± 0.33) × 10 −13	Видеть Б + c моды распада

^[а] ^ Состав неточный из-за ненулевых масс кварков.
^[б] ^ PDG сообщает ширину резонанса (Γ). Здесь преобразование τ = ħ ⁄ Γ . Вместо этого дается
^[с] ^ Сильное собственное состояние . Нет определенного срока службы (см. примечания к каону ниже).
^[д] ^ Масса
К ⁰
_Земля ​
К ⁰
_S даны как
К ⁰
. Однако известно, что разница между массами
К ⁰
_Земля ​
К ⁰
_S порядка 2,2 × 10 ⁻¹¹ МэВ/ с ² существует.
^[и] ^ Слабое собственное состояние . В макияже отсутствует небольшой член , нарушающий CP (см . Примечания к нейтральным каонам ниже).

Векторные мезоны

Векторные мезоны

Частица имя	Частица символ	Античастица символ	Кварк содержание	Масса покоя ( МэВ / с 2 )	я Г	Дж ПК ​	С	С	Б'	Средний срок службы ( с )	Обычно распадается на (>5% распадов)
Заряженный ро-мезон	р + (770)	р − (770)	в д	775.11 ± 0.34	1 +	1 −	0	0	0	(4.41 ± 0.02) × 10 −24 [ф] [г]	п ± + п 0
Нейтральный ро-мезон	р 0 (770)	Себя	$\mathrm {\tfrac {u{\bar {u}}-d{\bar {d}}}{\sqrt {2}}}$	775.26 ± 0.25	1 +	1 −−	0	0	0	(4.45 ± 0.03) × 10 −24 [ф] [г]	п + + п −
Омега-мезон	ой (782)	Себя	$\mathrm {\tfrac {u{\bar {u}}+d{\bar {d}}}{\sqrt {2}}}$	782.65 ± 0.12	0 −	1 −−	0	0	0	(7.75 ± 0.07) × 10 −23 [ф]	п + + п 0 + п − или п 0 + с
Фи-мезон	φ (1020)	Себя	с с	1,019.461 ± 0.019	0 −	1 −−	0	0	0	(1.54 ± 0.01) × 10 −22 [ф]	К + + К − или К 0 С + К 0 Л или ( р + п ) / ( п + + п 0 + п − )
Дж/Пси	Дж/п	Себя	с с	3,096.916 ± 0.011	0 −	1 −−	0	0	0	(7.09 ± 0.21) × 10 −21 [ф]	Видеть Дж/п (1S) моды распада
Ипсилон-мезон	ϒ (1С)	Себя	б б	9,460.30 ± 0.26	0 −	1 −−	0	0	0	(1.22 ± 0.03) × 10 −20 [ф]	Видеть ϒ (1S) моды распада
Есть	К ∗+	К ∗−	в с	891.66 ± 0.26	1 ⁄ 2	1 −	1	0	0	(3.26 ± 0.06) × 10 −23 [ф] [г]	Видеть К ∗ (892) моды распада
Есть	К ∗0	К ∗0	д с	895.81 ± 0.19	1 ⁄ 2	1 −	1	0	0	(1.39 ± 0.02) × 10 −23 [ф]	Видеть К ∗ (892) моды распада
D-мезон	Д ∗+ (2010)	Д ∗− (2010)	с д	2,010.26 ± 0.07	1 ⁄ 2	1 −	0	+1	0	(7.89 ± 0.17) × 10 −21 [ф]	Д 0 + п + или Д + + п 0
D-мезон	Д ∗0 (2007)	Д ∗0 (2007)	с в	2,006.96 ± 0.10	1 ⁄ 2	1 −	0	+1	0	> 3,1 × 10 −22 [ф]	Д 0 + п 0 или Д 0 + с
Странный D-мезон	Д ∗+ с	Д ∗− с	с с	2,112.1 ± 0.4	0	1 −	+1	+1	0	> 3,4 × 10 −22 [ф]	Д ∗+ + с или Д ∗+ + п 0
Б-мезон	Б ∗+	Б ∗−	в б	5,325.2 ± 0.4	1 ⁄ 2	1 −	0	0	+1	Неизвестный	Б + + с
Б-мезон	Б ∗0	Б ∗0	д б	5,325.2 ± 0.4	1 ⁄ 2	1 −	0	0	+1	Неизвестный	Б 0 + с
Странный B-мезон	Б ∗0 с	Б ∗0 с	с б	5,415.4 +2.4 −2.1	0	1 −	−1	0	+1	Неизвестный	Б 0 с + с
Очарованный B-мезон †	Б ∗+ с	Б ∗− с	с б	Неизвестный	0	1 −	0	+1	+1	Неизвестный	Неизвестный

^[ф] ^ PDG сообщает ширину резонанса (Γ). Здесь преобразование τ = ħ ⁄ Γ . Вместо этого дается
^[г] ^ Точное значение зависит от используемого метода. Подробности смотрите в данной ссылке.

Заметки о нейтральных каонах

возникают две сложности С нейтральными каонами :

• За счет нейтральных каонов смешивания
  К ⁰
  _Песок ​
  К ⁰
  _L не являются собственными странности состояниями . Однако они являются собственными состояниями слабого взаимодействия , которое определяет, как они распадаются , поэтому это частицы с определенным временем жизни .
• Линейные комбинации, приведенные в таблице для
  К ⁰
  _Песок ​
  К ⁰
  _L не совсем верны, так как имеется небольшая коррекция из-за нарушения CP . См. нарушение CP в каонах .

Обратите внимание, что эти проблемы в принципе существуют и для других с нейтральным вкусом мезонов ; однако слабые собственные состояния считаются отдельными частицами только для каонов из-за их совершенно разных времен жизни.

См. также

• Список барионов
• Список частиц
• Хронология открытия частиц

Ссылки

Библиография

• Дж. Р. Пелаес (2016). «От противоречий к точности сигма-мезона: обзор состояния необыкновенного резонанса f0 (500)» (PDF) . Отчеты по физике . 658 : 1–111. arXiv : 1510.00653 . Бибкод : 2016ФР...658....1П . doi : 10.1016/j.physrep.2016.09.001 . S2CID   118569293 .
• КА Оливка; и др. ( Группа данных о частицах ) (2014). «Обзор физики элементарных частиц». Китайская физика C . 38 (9): 1–708. arXiv : 1412.1408 . Бибкод : 2014ChPhC..38i0001O . дои : 10.1088/1674-1137/38/9/090001 . ПМИД   10020536 . S2CID   118395784 .
• М. С. Соцци (2008a). «Паритет». Дискретные симметрии и нарушение CP: от эксперимента к теории . Издательство Оксфордского университета . стр. 15–87 . ISBN  978-0-19-929666-8 .
• М. С. Соцци (2008a). «Сопряжение зарядов». Дискретные симметрии и нарушение CP: от эксперимента к теории . Издательство Оксфордского университета . стр. 88 –120. ISBN  978-0-19-929666-8 .
• М. С. Соцци (2008c). «CP-Симметрия». Дискретные симметрии и нарушение CP: от эксперимента к теории . Издательство Оксфордского университета . стр. 231–275 . ISBN  978-0-19-929666-8 .
• К. Амслер; и др. ( Группа данных о частицах ) (2008). «Обзор физики элементарных частиц» (PDF) . Буквы по физике Б. 667 (1): 1–1340. Бибкод : 2008PhLB..667....1A . дои : 10.1016/j.physletb.2008.07.018 . hdl : 1854/LU-685594 . ПМИД   10020536 . S2CID   227119789 .
• ССМ Вонг (1998). «Нуклонная структура». Вводная ядерная физика (2-е изд.). Джон Уайли и сыновья . стр. 21–56. ISBN  0-471-23973-9 .
• Р. Шанкар (1994). Принципы квантовой механики (2-е изд.). Пленум Пресс . ISBN  0-306-44790-8 .
• К. Готфрид, В.Ф. Вайскопф (1986). «Адронная спектроскопия: G-четность». Концепции физики элементарных частиц . Том. 2. Издательство Оксфордского университета . стр. 303–311 . ISBN  0-19-503393-0 .
• Дж. В. Кронин (1980). «Нарушение симметрии CP – поиски его происхождения» (PDF) . Нобелевская лекция . 212 (4500). Нобелевский фонд : 1221–8. дои : 10.1126/science.212.4500.1221 . ПМИД   17738818 .
• В.Л. Фитч (1980). «Открытие заряда - асимметрия четности сопряжения» (PDF) . Нобелевская лекция . 212 (4498). Нобелевский фонд : 989–93. дои : 10.1126/science.212.4498.989 . ПМИД   17779955 .
• SW Херб; и др. (1977). «Наблюдение димюонного резонанса при энергии 9,5 Гэв в протон-ядерных столкновениях с энергией 400 ГэВ». Письма о физических отзывах . 39 (5): 252–255. Бибкод : 1977PhRvL..39..252H . дои : 10.1103/PhysRevLett.39.252 . ОСТИ   1155396 .
• Джей Джей Обер; и др. (1974). «Экспериментальное наблюдение тяжелой частицы J» . Письма о физических отзывах . 33 (23): 1404–1406. Бибкод : 1974PhRvL..33.1404A . дои : 10.1103/PhysRevLett.33.1404 .
• Дж. Э. Огюстен; и др. (1974). «Открытие узкого резонанса в электронной ⁺ и ⁻ Аннигиляция» . Physical Review Letters . 33 (23): 1406–1408. Bibcode : 1974PhRvL..33.1406A . doi : 10.1103/PhysRevLett.33.1406 .
• М. Гелл-Манн (1964). «Схематическая модель барионов и мезонов». Письма по физике . 8 (3): 214–215. Бибкод : 1964PhL.....8..214G . дои : 10.1016/S0031-9163(64)92001-3 .
• Э. Вигнер (1937). «О влиянии симметрии ядерного гамильтониана на спектроскопию ядер». Физический обзор . 51 (2): 106–119. Бибкод : 1937PhRv...51..106W . дои : 10.1103/PhysRev.51.106 .
• В. Гейзенберг (1932). «О построении атомных ядер I». Журнал физики (на немецком языке). 77 (1–2): 1–11. Бибкод : 1932ZPhy...77....1H . дои : 10.1007/BF01342433 . S2CID   186218053 .
• В. Гейзенберг (1932). «О строительстве атомных ядер II». Журнал физики (на немецком языке). 78 (3–4): 156–164. Бибкод : 1932ZPhy...78..156H . дои : 10.1007/BF01337585 . S2CID   186221789 .
• В. Гейзенберг (1932). «О построении атомных ядер III». Журнал физики (на немецком языке). 80 (9–10): 587–596. Бибкод : 1933ZPhy...80..587H . дои : 10.1007/BF01335696 . S2CID   126422047 .

Внешние ссылки

• Группа данных о частицах - Обзор физики элементарных частиц (2008)
• Мезоны стали мыслимыми : интерактивная визуализация, позволяющая сравнивать физические свойства