Диселенид тантала
| |
| Имена | |
|---|---|
| Название ИЮПАК
Диселенид тантала
| |
| Другие имена
Диселенид тантала(IV)
Селенид тантала | |
| Идентификаторы | |
3D model ( JSmol )
|
|
| ХимическийПаук | |
| Информационная карта ECHA | 100.031.713 |
| Номер ЕС |
|
ПабХим CID
|
|
Панель управления CompTox ( EPA )
|
|
| Характеристики | |
| Вот и все 2 | |
| Молярная масса | 338.87 g/mol |
| Появление | Серебристо-золотистое твердое вещество |
| Структура | |
а = 0,343 нм (2 Н ), 0,348 нм (1 Т ), с = 1,27 нм (2 Н ), 0,627 нм (1 Т )
| |
| Родственные соединения | |
Другие анионы
|
Дителлурид тантала Дисульфид тантала |
Другие катионы
|
Диселенид молибдена Диселенид ниобия Диселенид вольфрама |
Если не указано иное, данные приведены для материалов в стандартном состоянии (при 25 °C [77 °F], 100 кПа).
| |
Диселенид тантала представляет собой соединение, состоящее из атомов тантала и селена , с химической формулой TaSe 2 , которое принадлежит к семейству дихалькогенидов переходных металлов . В отличие от дисульфида молибдена (MoS 2 ) [1] или дисульфид рения (ReS 2 ), [2] Диселенид тантала не встречается в природе самопроизвольно, но может быть синтезирован. В зависимости от параметров роста можно стабилизировать различные типы кристаллических структур.
В 2010-х годах интерес к этому соединению возрос из-за его способности проявлять волну зарядовой плотности (ВЗП) , которая зависит от кристаллической структуры, до 600 К (327 ° C). [3] в то время как дихалькогениды других переходных металлов обычно необходимо охлаждать до сотен Кельвинов или даже ниже, чтобы наблюдать ту же способность.
Структура
[ редактировать ]
Как и другие TMD, TaSe 2 представляет собой слоистое соединение с центральной гексагональной решеткой тантала, зажатой между двумя слоями атомов селена, все еще имеющей гексагональную структуру. В отличие от других двумерных материалов, таких как графен , который является атомарно тонким, TMD состоят из трех слоев атомов, прочно связанных друг с другом, наложенных друг на друга над другими трехслойными слоями и удерживаемых вместе силами Ван-дер-Ваальса . ДВНЧС можно легко отшелушить.
Наиболее изученными кристаллическими структурами TaSe 2 являются фазы 1 T и 2 H , имеющие соответственно октаэдрическую и тригонально-призматическую симметрию. [4] Однако также возможно синтезировать 3 R. фазу [4] 1 H. или фаза [5]
1 Т фаза
[ редактировать ]
В фазе 1 Т атомы селена обладают октаэдрической симметрией. [5] а относительная ориентация атомов селена в самом верхнем и самом нижнем слоях противоположна. В макроскопическом масштабе образец имеет золотой цвет. [4] Параметры решетки a = b = 3,48 Å, [5] а с = 0,627 нм. [4] В зависимости от температуры он демонстрирует различные типы волн зарядовой плотности (ВЗП): несоизмеримую ВЗП (ICDW) между 473 и 600 К (200–327 ° C). [4] и соответствующая CDW (CCDW) ниже 473 К (200 ° C). [4] В соразмерной ВЗП полученная сверхрешетка демонстрирует √ 13 × √ 13. реконструкцию [6] часто упоминается как звезда Давида (СОД), [6] по параметру решетки ( a = b ) неискаженного TaSe 2 (выше 600 К (327 °С)). Толщина пленки также может влиять на температуру перехода ВЗП: чем тоньше пленка, тем ниже температура перехода от ICDW к CCDW. [4]
В фазе 1 Т отдельные трислои всегда укладываются в одну и ту же геометрию, как показано на соответствующем изображении.
2 Н- фаза
[ редактировать ]Фаза 2 H основана на конфигурации атомов селена, характеризующейся тригональной призматической симметрией. [5] и одинаковую относительную ориентацию в самом верхнем и самом нижнем слоях. Параметры решетки a = b = 3,43 Å, [5] [7] а с = 1,27 нм. [7] В зависимости от температуры он демонстрирует разные типы волны зарядовой плотности: несоизмеримую ВЗП (ICDW) между 90 и 122 К (-183,2–151,2 ° C) и соизмеримую ВЗП (CCDW) ниже 90 К (-183,2 ° C). . [4] [8] Искажение решетки ниже 90 К (-183,2 ° C) приводит к возникновению CCDW, которая выполняет реконструкцию 3 × 3. [9] относительно неискаженного параметра решетки ( a = b ) 2 H -TaSe 2 (выше 122 К (-151 °С)).
В фазе 2 H отдельные трислои располагаются друг напротив друга, как показано на соответствующем изображении. С помощью молекулярно-лучевой эпитаксии можно вырастить один единственный трехслойный слой 2 H -TaSe 2 , также известный как 1H-фаза. По сути, фазу 2 H можно рассматривать как совокупность фаз 1 H с противоположной относительной ориентацией друг относительно друга. [5]
В фазе 1 H температура перехода ICDW повышается до 130 К (-143 ° C). [9]
Характеристики
[ редактировать ]
Электрический и Магнитный
[ редактировать ]TaSe 2 проявляет разные свойства в зависимости от политипа (2 H или 1 T ), даже если химический состав остается неизменным.
1 Т фаза
[ редактировать ]Удельное сопротивление при низкой температуре аналогично сопротивлению металла, но при более высоких температурах оно начинает уменьшаться. Пик проявляется примерно при 473 К (200 °С), что напоминает поведение полупроводников. [10] Фаза 1 T имеет удельное сопротивление почти на два порядка выше, чем 2 H. фаза [10]
Магнитная восприимчивость фаз 1 Т не имеет пиков при низкой температуре и всегда остается почти постоянной до достижения 473 К (200 ° C) (температурный переход ICDW), когда она подскакивает до несколько более высоких значений. [10] Фаза 1 Т диамагнитна. [11]
2 Н- фаза
[ редактировать ]Удельное сопротивление линейно зависит от температуры, когда последняя превышает 110 К (-163 °С). [12] Напротив, ниже этого порога поведение становится нелинейным. Такое резкое изменение R ( T ) при 110 К (-163 °C) может быть связано с формированием некоторого вида магнитного упорядочения в TaSe 2 : упорядоченные спины менее эффективно рассеивают электроны. Это увеличивает подвижность электронов и приводит к более быстрому падению удельного сопротивления, чем то, которое в идеале соответствует линейной тенденции.
Магнитная восприимчивость политипа 2 H слабо зависит от температуры и достигает максимума в диапазоне 110–120 К (–163––153 °С). Тенденция линейно возрастает или снижается ниже и выше 110 К (-163 ° C) соответственно. [12] Этот максимум в фазах 2 H связан с образованием ПЗСГ при 120 К (-153 °С). [10] Фаза 2 H является парамагнитной Паули . [11]
Коэффициент Холла R H почти не зависит от температуры выше 120 К (-153 ° C), порога, ниже которого он вместо этого начинает падать и в конечном итоге достигает нулевого значения при 90 К (-183,2 ° C). В диапазоне от 4 до 90 К (-269--183 °С) коэффициент R H отрицателен, его минимум наблюдается примерно при 35 К (-238,2 °С). [12]
Электронный
[ редактировать ]1 Т фаза
[ редактировать ]Объем 1 T -TaSe 2 металлический, [5] в то время как одиночный монослой (трехслойный Se-Ta-Se в октаэдрической симметрии) является изолирующим [5] [6] с шириной запрещенной зоны 0,2 эВ, [5] в отличие от теоретических расчетов, которые предполагали, что основная масса будет металлической. [5]
2 Н- фаза
[ редактировать ]Bulk 2 H -TaSe 2 металлический. [5] и поэтому один монослой [5] (трехслойный Se-Ta-Se в тригонально-призматической симметрии), который также известен как 1 H- фаза. [5]
Оптический
[ редактировать ]Исследование нелинейного показателя преломления диселенида тантала можно продолжить, получив атомарно тонкие чешуйки TaSe 2 методом жидкофазной эксфолиации . Поскольку этот метод требует использования спирта , показатель преломления диселенида тантала можно определить с помощью закона Керра : [13] n = n 0 + n 2 I , где n 0 = 1,37 представляет собой линейный показатель преломления этанола, [13] n 2 – нелинейный показатель преломления [13] TaSe 2 и I — интенсивность падающего лазерного луча. [13] Используя разные длины волн света , в частности λ = 532 нм и λ = 671 нм, можно измерить как n 2 , так и χ (3) третьего порядка , нелинейная восприимчивость . [13]
Обе эти величины зависят от I, поскольку чем выше интенсивность лазера, тем сильнее разогреваются образцы, что приводит к изменению показателя преломления. [13]
Для λ = 532 нм, n 2 = 8 × 10 −7 см 2 /В [13] и х (3) = 1.37 × 10 −7 (эсу). [13]
Для λ = 671 нм, n 2 = 3,3 × 10 −7 см 2 /В [13] и х (3) = 1.58 × 10 −7 (эсу). [13]
Сверхпроводимость
[ редактировать ]Bulk 2 H -TaSe 2 Было продемонстрировано, что является сверхпроводящим при температуре ниже 0,14 К (-273,01 ° C). [9] Однако одиночный монослой (фаза 1 H ) может быть связан с критической температурой, увеличенной с шагом, который может достигать 1 К (-272,15 ° C). [9]
Несмотря на то, что фаза 1 Т обычно не проявляет никаких сверхпроводящих свойств, [14] образование соединения TaSe 2− x Te x возможно за счет легирования атомами теллура. Сверхпроводимость первого соединения зависит от доли теллура ( x может изменяться в диапазоне 0 < x < 2 ). [14] Сверхпроводящее состояние возникает, когда доля Те находится в пределах 0,5 < х < 1,3 : [14] оптимальная конфигурация достигается при x = 0,6 [14] и в соответствии с критической температурой T c = 1,6 К (-271,55 °С). [14] В оптимальной конфигурации ВЗП полностью подавляется присутствием теллура. [14]
Смазка
[ редактировать ]В отличие от MoS 2 , который в основном используется в качестве смазки во многих различных механических применениях, TaSe 2 не показал таких же свойств со средним коэффициентом трения 0,15. [15] При испытаниях на трение, как и маятник Баркера, он показывает начальный коэффициент трения от 0,2 до 0,3. [15] которая быстро увеличивается до больших значений по мере увеличения числа колебаний маятника (в то время как для MoS 2 она практически постоянна в течение всех колебаний.) [15]
Синтез
[ редактировать ]Существуют разные методы синтеза диселенида тантала: в зависимости от параметра роста можно стабилизировать разные типы политипов.
Транспорт химических паров
[ редактировать ]В общем, TMD можно синтезировать с помощью метода химического переноса паров в соответствии со следующим химическим уравнением: [16]
- n −1 / n M + 1 / n MCl 5 + 2 X → MX 2 + 5 ⁄ 2 н Cl 2
где M — выбранный переходный металл (Ta, Mo и т. д.), а X — выбранный халькогенный элемент (Se, Te, S). Параметр n , который управляет ростом кристаллов, может варьироваться от 3 до 50 и может быть выбран соответствующим образом, чтобы оптимизировать рост кристаллов. [16] Во время такого роста, который может продолжаться от 2 до 7 дней, температура первоначально повышается в диапазоне T h = 600–900 °C (873–1173 К). [16] Затем его охлаждают до Т с = 530–800 °С (803–1073 К). [16] После завершения роста кристаллы охлаждают до комнатной температуры. В зависимости от значения T c либо фазу 2 H , либо фазу 1 T можно стабилизировать : в частности, с использованием тантала и селена с T c < 800 ° C (1070 K) 2 H. стабилизируется только фаза 1 Т Для фазы T c должен быть больше. [16] Это позволяет избирательно выращивать желаемую фазу выбранного ВНЧС. [16]
Химическое осаждение из паровой фазы
[ редактировать ]Используя порошок TaCl 5 и селена в качестве прекурсоров, а также золотую подложку, 2 H. можно стабилизировать фазу Золотую подложку необходимо нагреть до 930 °С (1200 К), а TaCl 5 и Se можно нагреть до 650 °С (923 К) и 300 °С (573 К) соответственно. [17] В качестве носителей используются газы аргон и водород. После завершения роста образец охлаждают до комнатной температуры.
Механическое отшелушивание
[ редактировать ]Поскольку отдельные трислои удерживаются вместе только слабыми силами Ван-дер-Ваальса, атомарно тонкие слои диселенида тантала можно легко разделить, используя скотч / углеродную ленту на объемных кристаллах TaSe 2 . [18] С помощью этого метода можно изолировать несколько слоев (или даже один слой) TaSe 2 . [18] Затем изолированные слои можно наносить поверх других подложек, таких как SiO 2 , [18] для дальнейших характеристик.
Молекулярно-лучевая эпитаксия
[ редактировать ]Чистый тантал сублимируется непосредственно на двухслойном графене в атмосфере селена. [5] В зависимости от температуры подложки T s (бислой графена) 1 T или 2 H может стабилизироваться фаза : в частности, при T s = 450 °C (723 К) предпочтение отдается фазе 2 H , а при T s 1 T. = 560 °C (833 K) стабилизируется [5] Этот метод роста подходит только для атомарно тонких/несколько слоев, но не для объемных кристаллов.
Жидкофазный пилинг
[ редактировать ]Объемные кристаллы TaSe 2 (или любых других ТМД) помещают в раствор чистого этанола . Затем смесь обрабатывают ультразвуком в ультразвуковом устройстве мощностью не менее 450 Вт в течение 15 часов. [13] Таким образом можно преодолеть силы Ван-дер-Ваальса, которые удерживают отдельные монослои TaSe 2 вместе, что приводит к образованию атомарно тонких чешуек диселенида тантала. [13]
Исследовать
[ редактировать ]Оптоэлектроника
[ редактировать ]2 H TaSe 2 обладает очень большим оптическим поглощением и излучением света с длиной волны примерно 532 нм, Поскольку было обнаружено, что [19] его можно использовать для разработки новых устройств. возможность передачи энергии между TaSe 2 и другими ДПМ, особенно MoS 2 В частности, доказана . Этот процесс может быть осуществлен безызлучательным резонансным способом, используя большую связь между излучением TaSe 2 и экситонным поглощением TMD. [19]
Более того, это многообещающий материал, который можно использовать для инжекции горячих носителей в полупроводниковые материалы и другие неметаллические ДПМ. [19] из-за высокого времени жизни генерируемых фотоэлектронов . [19]
Полностью оптический переключатель и передача информации
[ редактировать ]Используя зависимость нелинейных эффектов TaSe 2 от интенсивности I падающего лазерного луча, [13] можно построить полностью оптический переключатель с помощью двух лазеров, работающих на разных длинах волн и интенсивности. В частности, высокоинтенсивный лазер на λ 2 = 671 нм используется для модуляции низкоинтенсивного сигнала на λ 2 = 532 нм. [13] Поскольку существует минимальное значение I, необходимое для запуска нелинейных эффектов, сигнал низкой интенсивности не может возбуждать сам по себе. [13] Напротив, когда луч высокой интенсивности ( 1 2 ) соединяется с сигналом низкой интенсивности ( , ) возникают нелинейные эффекты как при 1 , так и при 2 . [13] Таким образом, можно вызвать нелинейные эффекты на сигнале низкой интенсивности ( λ 2 ), воздействуя на сигнал высокой интенсивности ( λ 1 ).
Использование связи между λ 1 и λ 2 позволяет передавать информацию от луча высокой интенсивности к лучу низкой интенсивности. При использовании этого метода время задержки передачи информации от λ 1 к λ 2 составляет около 0,6 секунды. [13]
Спин-орбитальные моментные устройства
[ редактировать ]Обычно устройства спин-орбитального крутящего момента и спин-заряд создаются путем сопряжения ферромагнитного слоя с объемным тяжелым переходным металлом, таким как платина . [20] Однако эти эффекты происходят в основном на границе раздела, а не в объеме платины, что приводит к рассеянию тепла за счет омических потерь. [20] Теоретическое моделирование и моделирование методом DFT показывают, что взаимодействие монослоя 1 T -TaSe 2 с кобальтом может привести к более высоким характеристикам по сравнению с обычными устройствами на основе платины. [20]
Недавние эксперименты показали, что длина спин-орбитального рассеяния TaSe 2 составляет около L so = 17 нм, [21] что вполне сравнимо с таковым у платины, L so = 12 нм. [21] Это предполагает возможное использование диселенида тантала для разработки новых устройств 2D-спинтроники на основе спинового эффекта Холла . [21]
Реакция выделения водорода (HER)
[ редактировать ]укладка хлопьев TaSe 2 и TaS 2 Моделирование DFT и AIMD позволяет предположить, что неупорядоченная может быть использована для разработки нового эффективного и более дешевого катода, который можно использовать для извлечения H 2 из других химических соединений. [22]
См. также
[ редактировать ]- Дисульфид молибдена
- Диселенид молибдена
- Дителлурид молибдена
- диселенид рения
- дисульфид рения
- Диселенид вольфрама
Ссылки
[ редактировать ]- ^ «Молибденит- 2Н » . www.mindat.org . Проверено 14 июня 2021 г.
- ^ «Рениет» . www.mindat.org . Проверено 14 июня 2021 г.
- ^ Ян, Цзяань; Дела Круз, Мак А.; Кук, Брэндон; Варга, Кальман (декабрь 2015 г.). «Структурные, электронные и колебательные свойства малослойных 2 H- и 1 T -TaSe 2 » . Научные отчеты . 5 (1): 16646. Бибкод : 2015NatSR...516646Y . дои : 10.1038/srep16646 . ISSN 2045-2322 . ПМЦ 4644971 . ПМИД 26568454 .
- ^ Jump up to: а б с д и ж г час Самнакай, Р.; Викрамаратне, Д.; Папа, ТР; Лейк, РК; Сальгеро, ТТ; Баландин А.А. (13 мая 2015 г.). «Зонно-свернутые фононы и соразмерный-несоизмеримый переход заряд-плотность-волна в 1 T -TaSe 2 тонких пленках » . Нано-буквы . 15 (5): 2965–2973. arXiv : 1503.06891 . Бибкод : 2015NanoL..15.2965S . дои : 10.1021/nl504811s . ISSN 1530-6984 . ПМИД 25927475 . S2CID 118373666 .
- ^ Jump up to: а б с д и ж г час я дж к л м н тот Кацуаки; Такахаши, Такаши, Такафуми (27 апреля 2018 г.) Селективное изготовление изоляционных и металлических монослойных материалов « » . ACS Наката, Юки; Сугавара , 1 (4): 1456–1460 doi : 10.1021/acsanm.8b00184 .
- ^ Jump up to: а б с Линь, Хайчэн; Хуан, Кун; Цяо, Лю, Чжэн; Ву, Чен, Си; Цзи, Шуай-Хуа (01.01.2020 г.) «Сканирующее туннельное спектроскопическое исследование монослоя 1 T» . -TaS 2 и 1 T -TaSe 2 " . Nano Research . 13 (1): 133–137. doi : 10.1007/s12274-019-2584-4 . ISSN 1998-0000 . S2CID 209440978 .
- ^ Jump up to: а б Брауэр, Р.; Еллинек, Ф. (1 января 1980 г.). «Низкотемпературные сверхструктуры 1 T -TaSe 2 и 2 H -TaSe 2 » . Физика B+C . 99 (1–4): 51–55. Бибкод : 1980PhyBC..99...51B . дои : 10.1016/0378-4363(80)90209-0 . ISSN 0378-4363 .
- ^ Рю, Хеджин; Чен, Йи; Ким, Хиджон; Цай, Синь-Зон; Тан, Шуцзе; Цзян, Хуан; Лиу, Франклин; Кан, Салман; Цзя, Цайхун; Омрани, Араш А.; Шим, Джи Хун (14 февраля 2018 г.). «Постоянный волновой порядок зарядовой плотности в однослойном TaSe 2 » . Нано-буквы . 18 (2): 689–694. Бибкод : 2018NanoL..18..689R . дои : 10.1021/acs.nanolett.7b03264 . ISSN 1530-6984 . ОСТИ 1471522 . ПМИД 29300484 . S2CID 206743629 .
- ^ Jump up to: а б с д Лиан, Чао-Шэн; Хайль, Кристоф; Лю, Сяоюй; Си, Чен; Джустино, Фелисиано; Дуань, Вэньхуэй (18 июля 2019 г.). «Сосуществование сверхпроводимости с волновым порядком повышенной зарядовой плотности в двумерном пределе TaSe 2 » . Журнал физической химии . 10 (14): 4076–4081. doi : 10.1021/acs.jpclett.9b01480 . ПМИД 31276411 . S2CID 195812389 .
- ^ Jump up to: а б с д Ди Сальво, Ф.Дж.; Мэн, Род-Джеймс; Ващак, СП; Швалль, Р.Э. (15 марта 1974 г.). «Получение и свойства 1 T -TaSe 2 » . Твердотельные коммуникации . 14 (6): 497–501. Бибкод : 1974SSCom..14..497D . дои : 10.1016/0038-1098(74)90975-2 . ISSN 0038-1098 .
- ^ Jump up to: а б Уилсон, Дж.А.; Йоффе, AD (1 мая 1969 г.). «Обсуждение дихалькогенидов переходных металлов и интерпретация наблюдаемых оптических, электрических и структурных свойств» . Достижения физики . 18 (73): 193–335. Бибкод : 1969AdPhy..18..193W . дои : 10.1080/00018736900101307 . ISSN 0001-8732 .
- ^ Jump up to: а б с Ли, HNS; Гарсия, М.; МакКинзи, Х.; Уолд, А. (1 января 1970 г.). «Низкотемпературные электрические и магнитные свойства TaSe 2 и NbSe 2 » . Журнал химии твердого тела . 1 (2): 190–194. Бибкод : 1970ЮССЧ...1..190Л . дои : 10.1016/0022-4596(70)90013-7 . ISSN 0022-4596 .
- ^ Jump up to: а б с д и ж г час я дж к л м н тот п д Шан, Юсянь; Ву, Лейминг; Ляо, Юньлун; Тан, Цзе; Дай, Сяоюй; Сян, Юаньцзян (2019). «Перспективный нелинейно-оптический материал и его применение для полностью оптических переключателей и преобразователей информации на основе эффекта пространственной автофазовой модуляции (SSPM) нанолистов TaSe 2 » . Журнал химии материалов C. 7 (13): 3811–3816. дои : 10.1039/C9TC00333A . ISSN 2050-7526 . S2CID 139907120 .
- ^ Jump up to: а б с д и ж Лю, Ю.; Шао, Д.-Ф.; Ли, Эл-Джей; Лу, В.-Дж.; Чжу, Х.-Д.; Тонг, П.; Сяо, Р.-К.; Линг, Л.-С.; Си, К.-Ю.; Пи, Л.; Тянь, ХФ (21 июля 2016 г.). «Природа волн зарядовой плотности и сверхпроводимости в 1 T -TaSe 2− x Te x » . Физический обзор B . 94 (4): 045131. arXiv : 1412.4449 . дои : 10.1103/PhysRevB.94.045131 . S2CID 119296802 .
- ^ Jump up to: а б с Бергманн, Э.; Мелет, Г.; Мюллер, К.; Симон-Вермо, А. (1 декабря 1981 г.). «Трикционные свойства напыленных слоев дихалькогенидов» . Международная Трибология . 14 (6): 329–332. дои : 10.1016/0301-679X(81)90100-6 . ISSN 0301-679X .
- ^ Jump up to: а б с д и ж Убальдини, Альберто; Якимович, Яким; Убриг, Николас; Джаннини, Энрико (2 октября 2013 г.). «Метод химического переноса паров с использованием хлоридов для выращивания кристаллов дихалькогенидов переходных металлов» . Рост и дизайн кристаллов . 13 (10): 4453–4459. дои : 10.1021/cg400953e . ISSN 1528-7483 .
- ^ Яхуань; Ян, Пэнфэй; Ли, Чжан, Цин (ноябрь 2018 г.). Ши, Цзяньпин, Чжао, Лиюнь; Хуан , 2D диселенид тантала в пластинчатом масштабе, выращенный осаждением из паровой фазы с устойчивым порядком заряда, плотности и волн» . Advanced Materials . 30 (44): 1804616. Bibcode : 2018AdM....3004616S . doi : 10.1002/adma.201804616 . PMID 30589471 C. идентификатор 58594205 .
- ^ Jump up to: а б с Янлун; Цун, Чуньсяо; Ван, Фэн; Чжан, Хуа (2013). Ли, Хай; Ван , - и малослойные нанолисты WSe 2 , TaS 2 и TaSe 2 " . Small . 9 (11): 1974–1981. doi : 10.1002/smll.201202919 . ISSN 1613-6829 . PMID 23281258 .
- ^ Jump up to: а б с д Махаджан, Мехак; Каллатт, Сангит; Данду, Медха; Шарма, Нареш; Гупта, Шилпи; Маджумдар, Каусик (31 июля 2019 г.). «Световое излучение слоистого металла 2 H -TaSe 2 и его потенциальные применения» . Физика связи . 2 (1): 88. arXiv : 1908.06913 . Бибкод : 2019CmPhy...2...88M . дои : 10.1038/s42005-019-0190-0 . ISSN 2399-3650 . S2CID 198997526 .
- ^ Jump up to: а б с Долуи, Капилдеб; Николич, Бранислав К. (19 октября 2020 г.). «Ферромагнитный металл, приближенный к спин-орбите, монослойным дихалькогенидом переходного металла: Атлас спектральных функций, спиновых текстур и спин-орбитальных моментов в Co/MoSe 2 , Co/WSe 2 и Co/TaSe 2 гетероструктурах » . Материалы физического обзора . 4 (10): 104007. arXiv : 2006.11335 . Бибкод : 2020PhRvM...4j4007D . doi : 10.1103/PhysRevMaterials.4.104007 . S2CID 219966939 .
- ^ Jump up to: а б с Нил, Адам Т.; Ду, Ючен; Лю, Хан; Йе, Пейде Д. (23 сентября 2014 г.). «Двумерные металлические кристаллы TaSe 2 : длина спин-орбитального рассеяния и плотность тока пробоя» . АСУ Нано . 8 (9): 9137–9142. arXiv : 1408.3753 . дои : 10.1021/nn5027164 . ISSN 1936-0851 . ПМИД 25133691 . S2CID 39164847 .
- ^ Наджафи, Лейла; Беллани, Себастьяно; Оропеса Нуньес, Рейньер; Мартин Гарсия, Беатрис; Прато, Мирко; Паскуале, Леа; Панда, Джая-Кумар; Марван, Питер; Водитель Зденек; Бонаккорсо, Франческо (06 марта 2020 г.). «TaS 2 , TaSe 2 и их гетерогенные пленки как катализаторы реакции выделения водорода» . АКС-катализ . 10 (5): 3313–3325. дои : 10.1021/acscatal.9b03184 . ПМК 8016161 . ПМИД 33815892 .