✖


Jump to content

Арсенид галлия-марганца

Edit links

Арсенид галлия-марганца , химическая формула (Ga,Mn)As — магнитный полупроводник . Он основан на втором наиболее часто используемом полупроводнике в мире , арсениде галлия (химическая формула GaAs ), и легко совместим с существующими полупроводниковыми технологиями. В отличие от других разбавленных магнитных полупроводников , например большинства полупроводников II-VI , он не является парамагнитным. [1] но ферромагнитен и, следовательно, демонстрирует гистерезисное поведение намагничивания. Этот эффект памяти важен для создания постоянных устройств. В (Ga,Mn)As атомы марганца обеспечивают магнитный момент, и каждый из них также действует как акцептор , что делает его материалом p -типа. Наличие носителей позволяет использовать материал для спин-поляризованных токов. Напротив, многие другие ферромагнитные магнитные полупроводники обладают сильными изолирующими свойствами. [2] [3] и поэтому не обладают свободными носителями . Таким образом, (Ga,Mn)As является кандидатным материалом для устройств спинтроники , но, вероятно, останется лишь испытательным стендом для фундаментальных исследований, поскольку его температуру Кюри можно поднять только примерно до 200 К.

Рост

[ редактировать ]

Как и другие магнитные полупроводники, [4] (Ga,Mn)As образуется путем легирования стандартного полупроводника магнитными элементами. Это делается с использованием метода молекулярно-лучевой эпитаксии , благодаря которому кристаллические структуры могут быть выращены с точностью до атомного слоя. В (Ga,Mn)As марганец замещает позиции галлия в кристалле GaAs и обеспечивает магнитный момент. Поскольку марганец имеет низкую растворимость в GaAs , введение достаточно высокой концентрации для ферромагнетизма достижения оказывается сложной задачей. При стандартном выращивании молекулярно-лучевой эпитаксии, чтобы обеспечить хорошее структурное качество, температура, до которой нагревается подложка, известная как температура роста, обычно высока, обычно ~ 600 ° C. Однако если в этих условиях использовать большой поток марганца, то вместо внедрения происходит сегрегация, при которой марганец накапливается на поверхности и образует комплексы с элементарными атомами мышьяка. [5] Эту проблему удалось преодолеть с помощью метода низкотемпературной молекулярно-лучевой эпитаксии. Впервые он был обнаружен в (In,Mn)As [6] а затем позже использовался для (Ga,Mn)As , [7] что, используя методы выращивания неравновесных кристаллов, легирующих примесей можно успешно внедрить более высокие концентрации . При более низких температурах, около 250 °C, тепловой энергии недостаточно для возникновения поверхностной сегрегации, но ее все же достаточно для формирования монокристаллического сплава хорошего качества. [8]

Помимо замещения марганца, низкотемпературная молекулярно-лучевая эпитаксия также приводит к включению других примесей. Две другие распространенные примеси представляют собой межузельный марганец. [9] и антисайты мышьяка. [10] В первом случае атом марганца располагается между другими атомами в структуре решетки цинковой обманки, а во втором — атом мышьяка занимает позицию галлия. Обе примеси действуют как двойные доноры, удаляя дырки, создаваемые замещающим марганцем, и поэтому известны как компенсирующие дефекты. Междоузельный марганец также антиферромагнитно связывается с замещающим марганцем, удаляя магнитный момент. Оба эти дефекта вредны для ферромагнитных свойств (Ga,Mn)As и поэтому нежелательны. [11]

Температура, ниже которой происходит переход от к ферромагнетизму , известна как Кюри температура TC парамагнетизма . Теоретические предсказания, основанные на модели Зинера, предполагают, что температура Кюри зависит от количества марганца, поэтому температура T C выше 300 К возможна, если можно достичь уровня легирования марганцем до 10%. [12] После его открытия Оно и др. , [7] Самая высокая зарегистрированная температура Кюри в (Ga,Mn)As выросла с 60К до 110К. [8] Однако, несмотря на предсказания ферромагнетизма при комнатной температуре , в течение нескольких лет никаких улучшений в Т С не произошло.

В результате отсутствия прогресса начали делаться предсказания, что 110К является фундаментальным пределом для (Ga,Mn)As . Самокомпенсирующая природа дефектов ограничит возможную дырок , препятствуя дальнейшему увеличению TC концентрацию . [13] Главный прорыв произошел благодаря усовершенствованию технологии постростового отжига. Используя температуры отжига, сравнимые с температурой роста, удалось преодолеть барьер 110 К. [14] [15] [16] Эти улучшения объясняются удалением высокомобильного межузельного марганца. [17]

В настоящее время самые высокие зарегистрированные значения TC составляют в (Ga,Mn)As около 173K, [18] [19] все еще значительно ниже желаемой комнатной температуры. В результате измерения этого материала должны проводиться при криогенных температурах, что в настоящее время исключает любое его применение за пределами лаборатории. Естественно, значительные усилия затрачиваются на поиск альтернативных магнитных полупроводников, не разделяющих это ограничение. [20] [21] [22] [23] [24] В дополнение к этому, по мере совершенствования методов и оборудования молекулярно-лучевой эпитаксии, есть надежда, что больший контроль над условиями роста позволит дальнейшее постепенное повышение температуры ( Кюри Ga,Mn)As .

Характеристики

[ редактировать ]

Несмотря на то, что ферромагнетизм при комнатной температуре еще не достигнут, магнитные полупроводниковые материалы, такие как (Ga,Mn)As , показали значительный успех. Благодаря богатому взаимодействию физики, свойственному магнитным полупроводникам, было продемонстрировано множество новых явлений и структур устройств. Поэтому поучительно сделать критический обзор этих основных событий.

Ключевым результатом в технологии магнитных полупроводников является управляемый ферромагнетизм , когда электрическое поле используется для управления ферромагнитными свойствами. Это было достигнуто Оно и др. [25] с изолирующим затвором с использованием полевого транзистора и (In,Mn)As в качестве магнитного канала. Магнитные свойства были определены на основе холловских измерений канала, зависящих от намагниченности. Используя действие затвора для опустошения или накопления дырок в канале, можно было изменить характеристику отклика Холла на характеристику парамагнетика или ферромагнетика . Когда температура образца была близка к его TC , можно было включать или выключать ферромагнетизм , применяя напряжение на затворе которое могло изменить TC , на ±1 К.

Аналогичное транзисторное устройство (In,Mn)As было использовано для предоставления дополнительных примеров вентилируемого ферромагнетизма . [26] В этом эксперименте электрическое поле использовалось для модификации коэрцитивного поля, при котором происходит перемагничивание. В результате зависимости магнитного гистерезиса от смещения затвора электрическое поле можно использовать для перемагничивания или даже размагничивания ферромагнитного материала. Объединение магнитных и электронных функций, продемонстрированное этим экспериментом, является одной из целей спинтроники и, как можно ожидать, окажет большое технологическое влияние.

Еще одна важная функция спинтроники , продемонстрированная в магнитных полупроводниках, — это спиновая инжекция . Именно здесь высокая спиновая поляризация, присущая этим магнитным материалам, используется для переноса спин-поляризованных носителей в немагнитный материал. [27] В этом примере полностью эпитаксиальная гетероструктура использовалась , в которой спин-поляризованные дырки инжектировались из слоя (Ga,Mn)As (In,Ga)As в квантовую яму , где они объединялись с неполяризованными электронами из подложки n -типа. была измерена поляризация 8% В полученной электролюминесценции . Это снова представляет потенциальный технологический интерес, поскольку показывает возможность манипулирования спиновыми состояниями в немагнитных полупроводниках без применения магнитного поля.

(Ga,Mn)As представляет собой отличный материал для изучения механики доменных стенок , поскольку домены могут иметь размер порядка 100 мкм. [28] Было проведено несколько исследований, в которых литографически определенные латеральные сужения. [29] или другие точки крепления [30] используются для управления доменными стенками . Эти эксперименты имеют решающее значение для понимания зарождения и распространения доменных стенок , что может быть необходимо для создания сложных логических схем, основанных на механике доменных стенок . [31] Многие свойства доменных стенок до сих пор не до конца изучены, и одна особенно нерешенная проблема связана с величиной и размером сопротивления, связанного с прохождением тока через доменные границы . Оба положительные [32] и отрицательный [33] о значениях сопротивления доменной стенки Сообщалось , что оставляет эту область открытой для будущих исследований.

Пример простого устройства, в котором используются закрепленные доменные границы , приведен в ссылке. [34] Этот эксперимент состоял из литографически определенного узкого острова, соединенного с выводами через пару наноперетяжек. Пока устройство работало в диффузионном режиме, сужения закрепляли доменные стенки , что приводило к гигантскому сигналу магнитосопротивления . При работе устройства в туннельном режиме магнитосопротивления наблюдается еще один эффект , о котором речь пойдет ниже.

Еще одним свойством доменных стенок является движение доменных стенок , индуцированное током . Считается, что это изменение происходит в результате крутящего момента переноса спина, создаваемого спин-поляризованным током. [35] Это было продемонстрировано в ссылке [36] использование латерального устройства (Ga,Mn)As , содержащего три области, которые имеют разные коэрцитивные поля, что позволяет легко сформировать доменную стенку . Центральная область была спроектирована так, чтобы иметь наименьшую коэрцитивную силу, чтобы приложение импульсов тока могло вызвать переключение ориентации намагниченности. Этот эксперимент показал, что ток, необходимый для достижения такого переворота, в (Ga,Mn)As был на два порядка ниже, чем в металлических системах. Также было продемонстрировано, что индуцированное током перемагничивание может происходить через (Ga,Mn)As/GaAs/(Ga,Mn)As . вертикальный туннельный переход [37]

Еще одним новым спинтронным эффектом, впервые наблюдавшимся в туннельных устройствах на основе (Ga,Mn)As , является туннельное анизотропное магнитосопротивление. Этот эффект возникает из-за сложной зависимости туннельной плотности состояний от намагниченности и может приводить к магнитосопротивлению на несколько порядков. Впервые это было продемонстрировано на вертикальных туннельных конструкциях. [34] [38] а затем и в боковых устройствах. [39] Это установило туннельное анизотропное магнитосопротивление как общее свойство ферромагнитных туннельных структур. Аналогично, зависимость энергии заряда одиночного электрона от намагниченности привела к наблюдению другого резкого эффекта магнитосопротивления в устройстве (Ga,Mn)As , так называемого анизотропного магнитосопротивления кулоновской блокады .

Ссылки

[ редактировать ]
  1. ^ Фурдина, Дж. К. (1988). «Разбавленные магнитные полупроводники» . Журнал прикладной физики . 64 (4): Р29–Р64. Бибкод : 1988JAP....64...29F . дои : 10.1063/1.341700 . S2CID   96287182 . Архивировано из оригинала 23 февраля 2013 г. Проверено 23 декабря 2019 г.
  2. ^ Пинто, Н.; Л. Морреси; М. Фиккаденти; Р. Мурри; Ф. Д'Орацио; Ф. Лукари; Л. Боарино; Г. Амато (15 октября 2005 г.). «Магнитная и электронная транспортная перколяция в эпитаксиальных пленках Ge 1−x Mn x ». Физический обзор B . 72 (16): 165203. arXiv : cond-mat/0509111 . Бибкод : 2005PhRvB..72p5203P . дои : 10.1103/PhysRevB.72.165203 . S2CID   119477528 .
  3. ^ Ким, К.Х. (2011). «Уровни дефектов полуизолирующих кристаллов CdMnTe:In». Журнал прикладной физики . 109 (11): 113715–113715–5. Бибкод : 2011JAP...109k3715K . дои : 10.1063/1.3594715 .
  4. ^ Оно, Х.; Х. Мунеката; Т. Пенни; С. фон Мольнар; Л.Л. Чанг (27 апреля 1992 г.). «Магнитотранспортные свойства разбавленных магнитных полупроводников III-V p-типа (In,Mn)As». Письма о физических отзывах . 68 (17): 2664–2667. Бибкод : 1992PhRvL..68.2664O . doi : 10.1103/PhysRevLett.68.2664 . ПМИД   10045456 .
  5. ^ Дезимоун, Д.; ЦИК Вуд; Младший Эванс (июль 1982 г.). «Поведение марганца в эпитаксиальном арсениде галлия молекулярного пучка» . Журнал прикладной физики . 53 (7): 4938–4942. Бибкод : 1982JAP....53.4938D . дои : 10.1063/1.331328 . Архивировано из оригинала 23 февраля 2013 г. Проверено 23 декабря 2019 г.
  6. ^ Мунеката, Х.; Х. Оно; С. фон Мольнар; Армин Сегмюллер; Л.Л. Чанг; Л. Эсаки (23 октября 1989 г.). «Разбавленные магнитные полупроводники III-V». Письма о физических отзывах . 63 (17): 1849–1852. Бибкод : 1989PhRvL..63.1849M . doi : 10.1103/PhysRevLett.63.1849 . ПМИД   10040689 .
  7. ^ Jump up to: а б Оно, Х.; А. Шен; Ф. Мацукура; А. Оива; А. Эндо; С. Кацумото; Ю. Айе (15 июля 1996 г.). «(Ga,Mn)As: новый разбавленный магнитный полупроводник на основе GaAs» . Письма по прикладной физике . 69 (3): 363–365. Бибкод : 1996АпФЛ..69..363О . дои : 10.1063/1.118061 . Архивировано из оригинала 23 февраля 2013 г. Проверено 23 декабря 2019 г.
  8. ^ Jump up to: а б Оно, Х. (14 августа 1998 г.). «Сделание немагнитных полупроводников ферромагнитными» . Наука . 281 (5379): 951–956. Бибкод : 1998Sci...281..951O . дои : 10.1126/science.281.5379.951 . ПМИД   9703503 .
  9. ^ Ю, К.М.; В. Валукевич; Т. Войтович; И. Курилишин; С. Лю; Ю. Сасаки; Ю.К. Фурдына (23 апреля 2002 г.). «Влияние расположения узлов Mn в ферромагнитном Ga 1−x Mn x As на его температуру Кюри» . Физический обзор B . 65 (20): 201303. Бибкод : 2002PhRvB..65t1303Y . дои : 10.1103/PhysRevB.65.201303 . S2CID   55483064 .
  10. ^ Грандидье, Б.; Дж. П. Найс; К. Делерю; Д. Стивенард; Ю. Хиго; М. Танака (11 декабря 2000 г.). «Атомное исследование слоев GaMnAs/GaAs» . Письма по прикладной физике . 77 (24): 4001–4003. Бибкод : 2000АпФЛ..77.4001Г . дои : 10.1063/1.1322052 . Архивировано из оригинала 23 февраля 2013 г. Проверено 23 декабря 2019 г.
  11. ^ Садовский Дж.; Дж. З. Домагала (19 февраля 2004 г.). «Влияние дефектов на постоянную решетки GaMnAs». Физический обзор B . 69 (7): 075206. arXiv : cond-mat/0309033 . Бибкод : 2004PhRvB..69g5206S . дои : 10.1103/PhysRevB.69.075206 . S2CID   118891611 .
  12. ^ Дитл, Т.; Х. Оно; Ф. Мацукура; Дж. Сиберт; Д. Ферран (11 февраля 2000 г.). «Модель Зенера: описание ферромагнетизма в магнитных полупроводниках из цинковой обманки» . Наука . 287 (5455): 1019–1022. Бибкод : 2000Sci...287.1019D . дои : 10.1126/science.287.5455.1019 . ПМИД   10669409 .
  13. ^ Ю, К.М.; В. Валукевич; Т. Войтович; В.Л. Лим; С.Лю; У. Биндли; М. Добровольская; Ю.К. Фурдына (25 июля 2003 г.). «Предел температуры Кюри в ферромагнитном Ga 1−x Mn x As». Физический обзор Б. 68 (4): 041308. arXiv : cond-mat/0303217 . Бибкод : 2003PhRvB..68d1308Y . дои : 10.1103/PhysRevB.68.041308 . S2CID   117990317 .
  14. ^ Эдмондс, КВ; К.Ю. Ван; Р.П. Кэмпион; А.С. Нойман; НРС Фарли; Б.Л. Галлахер; КТ Фоксон (23 декабря 2002 г.). As при высокой температуре Кюри «Ga 1−x Mn x , полученный методом отжига с контролем сопротивления» . Письма по прикладной физике . 81 (26): 4991–4993. arXiv : cond-mat/0209554 . Бибкод : 2002ApPhL..81.4991E . дои : 10.1063/1.1529079 . S2CID   117381870 . Архивировано из оригинала 23 февраля 2013 г. Проверено 23 декабря 2019 г.
  15. ^ Чиба, Д.; К. Такамура; Ф. Мацукура; Х. Оно (5 мая 2003 г.). «Влияние низкотемпературного отжига на трехслойные структуры (Ga,Mn)As» . Письма по прикладной физике . 82 (18): 3020–3022. Бибкод : 2003ApPhL..82.3020C . дои : 10.1063/1.1571666 . Архивировано из оригинала 23 февраля 2013 г. Проверено 23 декабря 2019 г.
  16. ^ Ку, КЦ; Поташник, С.Дж.; Ван, РФ; Чун, Ш.; Шиффер, П.; Самарт, Н.; Сон, MJ; Маскареньяш, А.; Джонстон-Гальперин, Э.; Майерс, Р.К.; Госсард, AC; Авшалом, Д.Д. (7 апреля 2003 г.). «Сильно повышенная температура Кюри в низкотемпературных отожженных слоях [Ga,Mn]As» . Письма по прикладной физике . 82 (14): 2302–2304. arXiv : cond-mat/0210426 . Бибкод : 2003АпФЛ..82.2302К . дои : 10.1063/1.1564285 . S2CID   119470957 . Архивировано из оригинала 23 февраля 2013 г. Проверено 23 декабря 2019 г.
  17. ^ Эдмондс, КВ; Богуславский П.; Ван, Кентукки; Кэмпион, РП; Новиков С.Н.; Фарли, NRS; Галлахер, БЛ; Фоксон, Коннектикут; Савицкий, М.; Дитл, Т.; Буонджорно Нарделли, М.; Бернхольк, Дж. (23 января 2004 г.). «Межузельная диффузия Mn в (Ga, Mn) As». Письма о физических отзывах . 92 (3): 037201–4. arXiv : cond-mat/0307140 . Бибкод : 2004PhRvL..92c7201E . doi : 10.1103/PhysRevLett.92.037201 . ПМИД   14753901 . S2CID   26218929 .
  18. ^ Ван, Кентукки; Кэмпион, РП; Эдмондс, КВ; Савицкий, М.; Дитл, Т.; Фоксон, Коннектикут; Галлахер, Б.Л. (30 июня 2005 г.). «Магнетизм в (Ga, Mn) как тонких пленках с T C до 173 К». Материалы 27-й Международной конференции по физике полупроводников . ФИЗИКА ПОЛУПРОВОДНИКОВ: 27-я Международная конференция по физике полупроводников – ICPS-27. Том. 772. Флагстафф, Аризона (США): AIP. стр. 333–334. arXiv : cond-mat/0411475 . дои : 10.1063/1.1994124 .
  19. ^ Юнгвирт, Т.; Ван, Кентукки; Масек, Дж.; Эдмондс, КВ; Кениг, Юрген; Синова, Хайро; Полини, М.; Гончарук, Н.А.; Макдональд, АХ; Савицкий, М.; Рашфорт, штат Аризона; Кэмпион, РП; Чжао, LX; Фоксон, Коннектикут; Галлахер, Б.Л. (15 октября 2005 г.). «Перспективы высокотемпературного ферромагнетизма в полупроводниках (Ga, Mn)As». Физический обзор B . 72 (16): 165204–13. arXiv : cond-mat/0505215 . Бибкод : 2005PhRvB..72p5204J . дои : 10.1103/PhysRevB.72.165204 . hdl : 1969.1/146812 . S2CID   21715086 .
  20. ^ Мацумото, Юдзи; Макото Томодзи Шоно; Томотэру Фукумура; Пархат Ахмет; Син-я Коинума (02 февраля 2001 г.) . Допированный диоксид титана» . Бибкод 10.1126 291 (5505): 854–856. : 2001Sci 291..854M doi : « / . PMID   11228146 . ...   . science.1056186
  21. ^ Рид, ML; Н.А. Эль-Масри; Х.Х. Штадельмайер; МК Ритумс; М. Дж. Рид; Калифорния Паркер; Джей Си Робертс; С.М. Бедаир (19 ноября 2001 г.). «Ферромагнитные свойства (Ga, Mn)N при комнатной температуре» . Письма по прикладной физике . 79 (21): 3473–3475. Бибкод : 2001ApPhL..79.3473R . дои : 10.1063/1.1419231 . Архивировано из оригинала 23 февраля 2013 г.
  22. ^ Хан, С.Дж.; Сонг, JW; Ян, Ч.-Х.; Парк, Ш.; Парк, Ж.-Х.; Чон, Ю.Х.; Ри, К.В. (25 ноября 2002 г.). «Ключ к ферромагнетизму при комнатной температуре в легированном Fe ZnO: Cu» . Письма по прикладной физике . 81 (22): 4212–4214. arXiv : cond-mat/0208399 . Бибкод : 2002ApPhL..81.4212H . дои : 10.1063/1.1525885 . S2CID   119357913 . Архивировано из оригинала 23 февраля 2013 г.
  23. ^ Сайто, Х.; В. Заец; С. Ямагата; К. Андо (20 мая 2003 г.). «Ферромагнетизм при комнатной температуре в разбавленном магнитном полупроводнике II-VI Zn 1−x Cr x Te». Письма о физических отзывах . 90 (20): 207202. Бибкод : 2003PhRvL..90t7202S . doi : 10.1103/PhysRevLett.90.207202 . ПМИД   12785923 .
  24. ^ Шарма, Пармананд; Амита Гупта; КВ Рао; Фрэнк Дж. Оуэнс; Рену Шарма; Раджив Ахуджа; Дж. М. Осорио Гильен; Борье Йоханссон; Г. А. Геринг (октябрь 2003 г.). «Ферромагнетизм при температуре выше комнатной в объемных и прозрачных тонких пленках ZnO, легированного Mn». Природные материалы . 2 (10): 673–677. Бибкод : 2003NatMa...2..673S . дои : 10.1038/nmat984 . ПМИД   14502276 . S2CID   13173710 .
  25. ^ Оно, Х.; Д. Чиба; Ф. Мацукура; Т. Омия; Э. Абэ; Т. Дитль; Ю. Оно; К. Отани (1 декабря 2000 г.). «Электрополевой контроль ферромагнетизма». Природа . 408 (6815): 944–946. Бибкод : 2000Natur.408..944O . дои : 10.1038/35050040 . ПМИД   11140674 . S2CID   4397543 .
  26. ^ Чиба, Д.; М. Яманучи; Ф. Мацукура; Х. Оно (15 августа 2003 г.). «Электрическое управление перемагничиванием ферромагнитного полупроводника» . Наука . 301 (5635): 943–945. Бибкод : 2003Sci...301..943C . дои : 10.1126/science.1086608 . ПМИД   12855816 . S2CID   29083264 .
  27. ^ Оно, Ю.; Д.К. Янг; Б. Бешотен; Ф. Мацукура; Х. Оно; Д.Д. Авшалом (16 декабря 1999 г.). «Электрическая спиновая инжекция в ферромагнитной полупроводниковой гетероструктуре». Природа . 402 (6763): 790–792. Бибкод : 1999Natur.402..790O . дои : 10.1038/45509 . S2CID   4428472 .
  28. ^ Фукумура, Т.; Т. Шоно; К. Инаба; Т. Хасэгава; Х. Коинума; Ф. Мацукура; Х. Оно (май 2001 г.). «Магнитная доменная структура ферромагнитного полупроводника (Ga, Mn), наблюдаемая с помощью сканирующего зондового микроскопа». Физика Э. 10 (1–3): 135–138. Бибкод : 2001PhyE...10..135F . дои : 10.1016/S1386-9477(01)00068-6 .
  29. ^ Хонолка, Дж.; С. Масманидис; ХХ Тан; М. Л. Рукс; Д. Д. Авшалом (15 марта 2005 г.). «Динамика доменных стенок при микроузорчатых перетяжках в слоях ферромагнитного (Ga, Mn) As» . Журнал прикладной физики . 97 (6): 063903–063903–4. Бибкод : 2005JAP....97f3903H . дои : 10.1063/1.1861512 . Архивировано из оригинала 23 февраля 2013 г.
  30. ^ Холлейтнер, AW; Х. Ноц; Р. К. Майерс; А.С. Госсард; Д. Д. Авшалом (15 мая 2005 г.). «Управление доменной стенкой в ​​(Ga,Mn)As» . Дж. Прил. Физ . 97 (10): 10Д314. Бибкод : 2005JAP....97jD314H . дои : 10.1063/1.1849055 . Архивировано из оригинала 23 февраля 2013 г. Проверено 23 декабря 2019 г.
  31. ^ Оллвуд, Д.А.; Г. Сюн; К.С. Фолкнер; Д. Аткинсон; Д. Пети; Р.П. Коуберн (9 сентября 2005 г.). «Логика магнитной доменной стенки». Наука . 309 (5741): 1688–1692. Бибкод : 2005Sci...309.1688A . дои : 10.1126/science.1108813 . ПМИД   16151002 . S2CID   23385116 .
  32. ^ Чиба, Д.; М. Яманучи; Ф. Мацукура; Т. Дитль; Х. Оно (10 марта 2006 г.). «Сопротивление доменной стенки в ферромагнитном (Ga, Mn) As». Письма о физических отзывах . 96 (9): 096602. arXiv : cond-mat/0601464 . Бибкод : 2006PhRvL..96i6602C . doi : 10.1103/PhysRevLett.96.096602 . ПМИД   16606291 . S2CID   32575691 .
  33. ^ Тан, HX; С. Масманидис; Р.К. Каваками; Д.Д. Авшалом; М. Л. Рукс (2004). «Отрицательное собственное сопротивление отдельной доменной стенки в эпитаксиальных (Ga,Mn)As микроустройствах». Природа . 431 (7004): 52–56. Бибкод : 2004Natur.431...52T . дои : 10.1038/nature02809 . ПМИД   15343329 . S2CID   4418295 .
  34. ^ Jump up to: а б Растер, К.; Т. Борзенко; К. Гулд; Г. Шмидт; Л. В. Моленкамп; С. Лю; Т. Дж. Войтович; Ю.К. Фурдына; З.Г.Ю; М. Е. Флатти (20 ноября 2003 г.). «Очень большое магнитосопротивление в латеральных ферромагнитных (Ga,Mn) проводах с наноперетяжками». Письма о физических отзывах . 91 (21): 216602. arXiv : cond-mat/0308385 . Бибкод : 2003PhRvL..91u6602R . doi : 10.1103/PhysRevLett.91.216602 . ПМИД   14683324 . S2CID   13075466 .
  35. ^ Слончевский, JC (июнь 1996 г.). «Токовое возбуждение магнитных мультислоев». Журнал магнетизма и магнитных материалов . 159 (1–2): Л1–Л7. Бибкод : 1996JMMM..159L...1S . дои : 10.1016/0304-8853(96)00062-5 .
  36. ^ Яманучи, М.; Д. Чиба; Ф. Мацукура; Х. Оно (01 апреля 2004 г.). «Вызванное током переключение доменной стенки в ферромагнитной полупроводниковой структуре». Природа . 428 (6982): 539–542. Бибкод : 2004Natur.428..539Y . дои : 10.1038/nature02441 . ПМИД   15057826 . S2CID   4345181 .
  37. ^ Чиба, Д.; Ю. Сато; Т. Кита; Ф. Мацукура; Х. Оно (18 ноября 2004 г.). «Перемагничивание током в ферромагнитном полупроводнике (Ga, Mn) As/GaAs/(Ga, Mn) As в туннельном переходе». Письма о физических отзывах . 93 (21): 216602. arXiv : cond-mat/0403500 . Бибкод : 2004PhRvL..93u6602C . doi : 10.1103/PhysRevLett.93.216602 . ПМИД   15601045 . S2CID   10297317 .
  38. ^ Гулд, К.; К. Растер; Т. Юнгвирт; Э. Гиргис; Г. М. Шотт; Р. Жиро; К. Бруннер; Г. Шмидт; Л. В. Моленкамп (2004). «Туннельное анизотропное магнитосопротивление: туннельное магнитосопротивление типа спинового клапана с использованием одного магнитного слоя». Письма о физических отзывах . 93 (11): 117203. arXiv : cond-mat/0407735 . Бибкод : 2004PhRvL..93k7203G . doi : 10.1103/PhysRevLett.93.117203 . ПМИД   15447375 . S2CID   222508 .
  39. ^ Гиддингс, AD; Халид, Миннесота; Юнгвирт, Т.; Вундерлих, Дж.; Ясин, С.; Кэмпион, РП; Эдмондс, КВ; Синова, Дж.; Ито, К.; Ван, К.-Ю.; Уильямс, Д.; Галлахер, БЛ; Фоксон, Коннектикут (1 апреля 2005 г.). «Большое туннельное анизотропное магнитосопротивление в (Ga, Mn) как наноконстрикции». Письма о физических отзывах . 94 (12): 127202–4. arXiv : cond-mat/0409209 . Бибкод : 2005PhRvL..94l7202G . doi : 10.1103/PhysRevLett.94.127202 . ПМИД   15903954 . S2CID   119470467 .
Retrieved from "https://en.wikipedia.org/w/index.php?title=Gallium_manganese_arsenide&oldid=1221843511"
Arc.Ask3.Ru: конец переведенного документа.
Arc.Ask3.Ru
Номер скриншота №: 7d2d17494ca1a2222d5c023632c6d847__1714630800
URL1:https://arc.ask3.ru/arc/aa/7d/47/7d2d17494ca1a2222d5c023632c6d847.html
Заголовок, (Title) документа по адресу, URL1:
Gallium manganese arsenide - Wikipedia
Данный printscreen веб страницы (снимок веб страницы, скриншот веб страницы), визуально-программная копия документа расположенного по адресу URL1 и сохраненная в файл, имеет: квалифицированную, усовершенствованную (подтверждены: метки времени, валидность сертификата), открепленную ЭЦП (приложена к данному файлу), что может быть использовано для подтверждения содержания и факта существования документа в этот момент времени. Права на данный скриншот принадлежат администрации Ask3.ru, использование в качестве доказательства только с письменного разрешения правообладателя скриншота. Администрация Ask3.ru не несет ответственности за информацию размещенную на данном скриншоте. Права на прочие зарегистрированные элементы любого права, изображенные на снимках принадлежат их владельцам. Качество перевода предоставляется как есть. Любые претензии, иски не могут быть предъявлены. Если вы не согласны с любым пунктом перечисленным выше, вы не можете использовать данный сайт и информация размещенную на нем (сайте/странице), немедленно покиньте данный сайт. В случае нарушения любого пункта перечисленного выше, штраф 55! (Пятьдесят пять факториал, Денежную единицу (имеющую самостоятельную стоимость) можете выбрать самостоятельно, выплаичвается товарами в течение 7 дней с момента нарушения.)