Jump to content

Голая сингулярность

(Перенаправлено с Голые особенности )

В общей теории относительности голая сингулярность — это гипотетическая гравитационная сингулярность без горизонта событий .

Когда существует хотя бы одна причинная геодезическая , которая в будущем простирается либо до наблюдателя, находящегося на бесконечности, либо до наблюдателя, движущегося вместе с коллапсирующим облаком, а в прошлом заканчивается в гравитационной сингулярности , тогда эту сингулярность называют голой. сингулярность. [1] В черной дыре сингулярность полностью окружена границей, известной как горизонт событий , внутри которой искривление пространства-времени , вызванное сингулярностью, настолько сильное, что свет не может выйти наружу. Следовательно, объекты внутри горизонта событий, включая саму сингулярность, невозможно наблюдать напрямую. Напротив, можно было бы наблюдать голую сингулярность.

Теоретическое существование голых сингулярностей важно, потому что их существование означало бы, что можно было бы наблюдать коллапс объекта до бесконечной плотности . Это также создало бы фундаментальные проблемы для общей теории относительности, поскольку общая теория относительности не может делать предсказания об эволюции пространства-времени вблизи сингулярности. В обычных черных дырах это не проблема, поскольку внешний наблюдатель не может наблюдать пространство-время в пределах горизонта событий.

Голые сингулярности в природе не наблюдались. Астрономические наблюдения за черными дырами показывают, что скорость их вращения падает ниже порога, образуя голую сингулярность (параметр вращения 1). Ближе всего к пределу подходит GRS 1915+105 с параметром отжима 0,82-1,00. [2] Намекнули, что GRO J1655−40 может быть голой сингулярностью. [3]

Согласно гипотезе космической цензуры , гравитационные сингулярности могут быть ненаблюдаемы. Если петлевая квантовая гравитация верна, в природе могут быть возможны голые сингулярности.

Прогнозируемое формирование

[ редактировать ]

Когда массивная звезда подвергается гравитационному коллапсу из-за своей огромной гравитации, конечный результат этого постоянного коллапса может проявиться либо в виде черной дыры , либо в виде голой сингулярности. Это справедливо для широкого спектра физически правдоподобных сценариев в рамках общей теории относительности. Модель Оппенгеймера-Снайдера-Датта (OSD) иллюстрирует коллапс сферического облака, состоящего из однородной пыли (вещества без давления). [4] [5] В этом сценарии вся материя сходится в сингулярности пространства-времени одновременно с точки зрения сопутствующего времени. Примечательно, что горизонт событий появляется перед сингулярностью, эффективно закрывая ее. Учитывая изменение исходного профиля плотности (с учетом неоднородности плотности), можно продемонстрировать существенное изменение поведения горизонта. Это приводит к двум различным потенциальным результатам, возникающим в результате коллапса общей пыли: образованию черной дыры, характеризующейся горизонтом, предшествующим сингулярности, и появлению голой сингулярности, где горизонт задерживается. В случае голой сингулярности эта задержка позволяет нулевым геодезическим или световым лучам выйти за пределы центральной сингулярности, где плотность и кривизна расходятся, достигая удаленных наблюдателей. [6] [7] [8] При изучении более реалистичных сценариев коллапса одним из способов является включение в модель факторов давления. Рассмотрение гравитационного коллапса с ненулевым давлением и различными моделями, включая реалистичное уравнение состояния, описывающее конкретную взаимосвязь между плотностью и давлением внутри облака, на протяжении многих лет тщательно изучалось и исследовалось многочисленными исследователями. [9] Все они приводят либо к черной дыре, либо к голой сингулярности в зависимости от исходных данных.

На основе концепций, извлеченных из вращающихся черных дыр , показано, что сингулярность, быстро вращающаяся, может стать объектом в форме кольца. В результате образуются два горизонта событий, а также эргосфера , которые сближаются по мере увеличения вращения сингулярности. Когда внешний и внутренний горизонты событий сливаются, они сжимаются к вращающейся сингулярности и в конечном итоге открывают ее для остальной Вселенной.

Достаточно быстро вращающаяся сингулярность может быть создана коллапсом пыли или взрывом сверхновой быстро вращающейся звезды. Исследования пульсаров [10] некоторое компьютерное моделирование ( Choptuik , 1997). и было выполнено [11] Интересно, что недавно сообщалось, что некоторые вращающиеся белые карлики могут реально превращаться во вращающиеся голые сингулярности и черные дыры с широким диапазоном значений масс, близких и субсолнечных, путем захвата асимметричных частиц темной материи . [12] Точно так же вращающиеся нейтронные звезды также могут быть преобразованы в медленно вращающиеся голые сингулярности околосолнечной массы путем захвата асимметричных частиц темной материи , если накопленное облако частиц темной материи в ядре нейтронной звезды можно смоделировать как анизотропное. жидкость. [13] В общем, прецессию гироскопа черную и прецессию орбит материи, попадающей во вращающуюся дыру или голую сингулярность . для различения этих экзотических объектов можно использовать [14] [15]

Математик Деметриос Христодулу , лауреат премии Шоу , показал, что вопреки ожиданиям, случаются и сингулярности, которые не скрыты в черной дыре. [16] Однако затем он показал, что такие «голые особенности» неустойчивы. [17]

Рэй проследил изображение гипотетической голой сингулярности на фоне Млечного Пути . Параметры особенности: M=1, a²+Q²=2M². Особенность видна со стороны ее экваториальной плоскости под углом θ=90° (ребром).
Сравнение с экстремальной черной дырой с M=1, a²+Q²=1M².

Исчезающие горизонты событий существуют в метрике Керра , которая представляет собой вращающуюся черную дыру в вакууме. В частности, если угловой момент достаточно высок, горизонты событий могут исчезнуть. Преобразуя метрику Керра в координаты Бойера – Линдквиста , можно показать [18] что координата (которая не является радиусом) горизонта событий равна

где , и . В данном случае «горизонты событий исчезают» означает, что решения сложны для , или . Однако это соответствует случаю, когда превышает (или в планковских единицах , ) , т.е. спин превышает то, что обычно считается верхним пределом его физически возможных значений.

Исчезающие горизонты событий также можно увидеть с помощью геометрии Рейсснера – Нордстрема заряженной черной дыры. В этом показателе можно показать [19] что горизонты встречаются в

где , и . Из трех возможных случаев относительных значений и , случай, когда вызывает оба быть сложным. Это означает, что метрика регулярна для всех положительных значений или, другими словами, сингулярность не имеет горизонта событий. Однако это соответствует случаю, когда превышает (или в планковских единицах, ) , то есть заряд превышает то, что обычно считается верхним пределом его физически возможных значений.

См. метрику Керра – Ньюмана для особенности вращающегося заряженного кольца.

Обнаженная сингулярность может позволить ученым наблюдать бесконечно плотный материал, что при обычных обстоятельствах было бы невозможно согласно гипотезе космической цензуры . Некоторые предполагают, что без какого-либо горизонта событий голые сингулярности действительно могут излучать свет. [20]

Гипотеза космической цензуры

[ редактировать ]

Гипотеза космической цензуры гласит, что гравитационная сингулярность останется скрытой за горизонтом событий. LIGO События , включая GW150914 , согласуются с этими предсказаниями. Хотя в случае сингулярности могли бы возникнуть аномалии данных, природа этих аномалий остается неизвестной. [21]

Некоторые исследования показали, что если петлевая квантовая гравитация верна, то в природе могут существовать голые сингулярности. [22] [23] [24] подразумевая, что гипотеза космической цензуры не верна. Численные расчеты [25] и еще некоторые аргументы [26] также намекнули на такую ​​возможность.

В художественной литературе

[ редактировать ]

См. также

[ редактировать ]
  1. ^ Джоши, Панкадж С. (1996). Глобальные аспекты гравитации и космологии . Международная серия монографий по физике (1. Мягкая обложка (с корр.) изд.). Оксфорд: Кларендон Пресс. ISBN  978-0-19-850079-7 .
  2. ^ Жанна Брин (20 ноября 2006 г.). «Преодолевая предел: черная дыра вращается с феноменальной скоростью» . space.com . Проверено 25 ноября 2017 г.
  3. ^ Чакраборти, К.; Бхаттачарья, С. (28 августа 2018 г.). «Существует ли гравитомагнитный монополь? Подсказка из рентгеновской двойной черной дыры» . Физический обзор D . 98 (4): 043021. arXiv : 1712.01156 . дои : 10.1103/PhysRevD.98.043021 .
  4. ^ Оппенгеймер-младший; Снайдер, Х. (1 сентября 1939 г.). «О продолжающемся гравитационном сжатии» . Физический обзор . 56 (5): 455–459. дои : 10.1103/PhysRev.56.455 .
  5. ^ Датт, Б. (1 мая 1938 г.). «Об одном классе решений гравитационных уравнений относительности» . Журнал физики (на немецком языке). 108 (5): 314–321. дои : 10.1007/BF01374951 . ISSN   0044-3328 .
  6. ^ Во, Б.; Лейк, Кейл (15 августа 1988 г.). «Сильные стороны особенностей, фокусирующих оболочки в маргинально связанном коллапсирующем самоподобном пространстве-времени Толмена» . Физический обзор D . 38 (4): 1315–1316. дои : 10.1103/PhysRevD.38.1315 .
  7. ^ Во, Б.; Лейк, Кейл (15 сентября 1989 г.). «Фокусирующие оболочки особенности в сферически симметричных самоподобных пространствах-временях» . Физический обзор D . 40 (6): 2137–2139. дои : 10.1103/PhysRevD.40.2137 .
  8. ^ Джоши, PS; Двиведи, Айдахо (15 июня 1993 г.). «Обнаженные особенности в сферически-симметричном неоднородном коллапсе пылевого облака Толмена-Бонди» . Физический обзор D . 47 (12): 5357–5369. arXiv : gr-qc/9303037 . дои : 10.1103/PhysRevD.47.5357 .
  9. ^ Примеры включают:
  10. ^ Крю, Бек (23 мая 2017 г.). «Обнаженные сингулярности действительно могут существовать в трехмерной Вселенной, предсказывают физики» . НаукаАлерт . Проверено 02 сентября 2020 г.
  11. ^ Гарфинкл, Дэвид (1997). «Масштабирование Чоптуйка и масштабная инвариантность уравнения Эйнштейна». Физ. Преподобный Д. 56 (6): Р3169–Р3173. arXiv : gr-qc/9612015 . Бибкод : 1997PhRvD..56.3169G . дои : 10.1103/PhysRevD.56.R3169 .
  12. ^ Чакраборти, К.; Бхаттачарья, С. (5 июня 2024 г.). «Обнаженные сингулярности околосолнечных и субсолнечных масс и черные дыры в результате трансмутации белых карликов» . Журнал космологии и физики астрочастиц . 2024 (06): 007. arXiv : 2401.08462 . дои : 10.1088/1475-7516/2024/06/007 .
  13. ^ Чакраборти, К.; Бхаттачарья, С.; Джоши, PS (22 июля 2024 г.). «Маломассивные обнаженные сингулярности в результате коллапса темного ядра» . Журнал космологии и физики астрочастиц . 2024 (07): 053. arXiv : 2405.08758 . дои : 10.1088/1475-7516/2024/07/053 .
  14. ^ Чакраборти, К.; Кочерлакота, П.; Джоши, PS (06 февраля 2017 г.). «Прецессия спина в черной дыре и голая сингулярность пространства-времени» . Физический обзор D . 95 (4): 044006. arXiv : 1605.00600 . дои : 10.1103/PhysRevD.95.044006 .
  15. ^ Чакраборти, К.; Кочерлакота, П.; Патил, М.; Бхаттачарья, С.; Джоши, PS; Кролак, А. (12 апреля 2017 г.). «Выделение голых сингулярностей Керра и черных дыр с помощью прецессии вращения тестового гироскопа в сильных гравитационных полях» . Физический обзор D . 95 (8): 084024. arXiv : 1611.08808 . doi : 10.1103/PhysRevD.95.084024 .
  16. ^ Д.Христодулу (1994). «Примеры образования голой сингулярности при гравитационном коллапсе скалярного поля». Энн. Математика . 140 (3): 607–653. дои : 10.2307/2118619 . JSTOR   2118619 .
  17. ^ Д. Христодулу (1999). «Неустойчивость обнаженных сингулярностей при гравитационном коллапсе скалярного поля». Энн. Математика . 149 (1): 183–217. arXiv : math/9901147 . дои : 10.2307/121023 . JSTOR   121023 . S2CID   8930550 .
  18. ^ Хобсон и др., Общая теория относительности: введение для физиков , Cambridge University Press, 2007, стр. 300-305
  19. ^ Хобсон и др., Общая теория относительности: введение для физиков , Cambridge University Press, 2007, стр. 320-325
  20. ^ Баттерсби, Стивен (1 октября 2007 г.). «Скрывается ли в нашей галактике «голая сингулярность»?» . Новый учёный . Проверено 6 марта 2008 г.
  21. ^ Преториус, Фран (31 мая 2016 г.). «Точка зрения: теория относительности проходит тщательную проверку LIGO» . Физика . 9:52 . doi : 10.1103/Physics.9.52 .
  22. ^ М. Бойовальд, Живой преподобный Rel. 8, (2005), 11. Архивировано 21 декабря 2015 г. в Wayback Machine.
  23. ^ Госвами, Ритупарно; Джоши, Панкадж С. (22 октября 2007 г.). «Сферический гравитационный коллапс в N измерениях». Физический обзор D . 76 (8): 084026. arXiv : gr-qc/0608136 . Бибкод : 2007PhRvD..76h4026G . дои : 10.1103/physrevd.76.084026 . ISSN   1550-7998 . S2CID   119441682 .
  24. ^ Госвами, Ритупарно; Джоши, Панкадж С.; Сингх, Парамприт (27 января 2006 г.). «Квантовое испарение голой особенности». Письма о физических отзывах . 96 (3): 031302. arXiv : gr-qc/0506129 . Бибкод : 2006PhRvL..96c1302G . doi : 10.1103/physrevlett.96.031302 . ISSN   0031-9007 . ПМИД   16486681 . S2CID   19851285 .
  25. ^ Эрдли, Дуглас М.; Смарр, Ларри (15 апреля 1979 г.). «Функции времени в числовой теории относительности: маргинально связанный коллапс пыли». Физический обзор D . 19 (8). Американское физическое общество (APS): 2239–2259. Бибкод : 1979PhRvD..19.2239E . дои : 10.1103/physrevd.19.2239 . ISSN   0556-2821 .
  26. ^ Крулак, Анджей (1999). «Природа особенностей гравитационного коллапса» . Приложение «Прогресс теоретической физики» . 136 : 45–56. arXiv : gr-qc/9910108 . Бибкод : 1999ПТПС.136...45К . дои : 10.1143/ptps.136.45 . ISSN   0375-9687 .

Дальнейшее чтение

[ редактировать ]
Arc.Ask3.Ru: конец переведенного документа.
Arc.Ask3.Ru
Номер скриншота №: 807f967665337158aef641585e2519ff__1721656920
URL1:https://arc.ask3.ru/arc/aa/80/ff/807f967665337158aef641585e2519ff.html
Заголовок, (Title) документа по адресу, URL1:
Naked singularity - Wikipedia
Данный printscreen веб страницы (снимок веб страницы, скриншот веб страницы), визуально-программная копия документа расположенного по адресу URL1 и сохраненная в файл, имеет: квалифицированную, усовершенствованную (подтверждены: метки времени, валидность сертификата), открепленную ЭЦП (приложена к данному файлу), что может быть использовано для подтверждения содержания и факта существования документа в этот момент времени. Права на данный скриншот принадлежат администрации Ask3.ru, использование в качестве доказательства только с письменного разрешения правообладателя скриншота. Администрация Ask3.ru не несет ответственности за информацию размещенную на данном скриншоте. Права на прочие зарегистрированные элементы любого права, изображенные на снимках принадлежат их владельцам. Качество перевода предоставляется как есть. Любые претензии, иски не могут быть предъявлены. Если вы не согласны с любым пунктом перечисленным выше, вы не можете использовать данный сайт и информация размещенную на нем (сайте/странице), немедленно покиньте данный сайт. В случае нарушения любого пункта перечисленного выше, штраф 55! (Пятьдесят пять факториал, Денежную единицу (имеющую самостоятельную стоимость) можете выбрать самостоятельно, выплаичвается товарами в течение 7 дней с момента нарушения.)