Нуклон
![](http://upload.wikimedia.org/wikipedia/commons/thumb/f/f0/Nucleus_drawing.svg/220px-Nucleus_drawing.svg.png)
В физике и химии нуклон , — это либо протон либо нейтрон , рассматриваемый в роли компонента атомного ядра . атома Число нуклонов в ядре определяет массовое число (число нуклонов) .
До 1960-х годов нуклоны считались элементарными частицами , а не состоящими из более мелких частей. Теперь известно, что они представляют собой составные частицы , состоящие из трех кварков , связанных между собой сильным взаимодействием . Взаимодействие между двумя или более нуклонами называется межнуклонным взаимодействием или ядерной силой , которое также в конечном итоге обусловлено сильным взаимодействием. (До открытия кварков термин «сильное взаимодействие» относился только к межнуклонным взаимодействиям.)
Нуклоны находятся на границе, где пересекаются физика элементарных частиц и ядерная физика . Физика элементарных частиц, особенно квантовая хромодинамика , предоставляет фундаментальные уравнения, описывающие свойства кварков и сильного взаимодействия. Эти уравнения количественно описывают, как кварки могут образовывать протоны и нейтроны (и все остальные адроны ). Однако, когда несколько нуклонов собираются в атомное ядро ( нуклид ), эти фундаментальные уравнения становится слишком сложно решить напрямую (см. решеточную КХД ). Вместо этого нуклиды изучаются в рамках ядерной физики , которая изучает нуклоны и их взаимодействия с помощью приближений и моделей, таких как модель ядерной оболочки . Эти модели могут успешно описывать свойства нуклидов, например, подвергается ли конкретный нуклид радиоактивному распаду .
Протон и нейтрон входят в схему категорий, одновременно являясь фермионами , адронами и барионами . Протон несет положительный суммарный заряд , а нейтрон — нулевой суммарный заряд; протона масса всего примерно на 0,13% меньше массы нейтрона. Таким образом, их можно рассматривать как два состояния одного и того же нуклона, и вместе они образуют дублет изоспина ( I = 1/2 ) . В изоспиновом пространстве нейтроны могут превращаться в протоны и наоборот с помощью симметрии SU (2) . На эти нуклоны одинаково действует сильное взаимодействие, инвариантное относительно вращения в изоспиновом пространстве. Согласно теореме Нётер , изоспин сохраняется по отношению к сильному взаимодействию. [1] : 129–130
Обзор [ править ]
Свойства [ править ]
п
) имеет два верхних антикварка (
в
) и один нижний антикварк (
д
):
в
в
д
. Антинейтрон (
н
) имеет один верхний антикварк (
в
) и два даун-антикварка (
д
):
в
д
д
. Цветовой заряд ( назначение цвета ) отдельных кварков произволен, но должны присутствовать все три цвета (красный, зеленый, синий).
Протоны и нейтроны наиболее известны в роли нуклонов, т. е. как компоненты атомных ядер, но они существуют и как свободные частицы. Свободные нейтроны нестабильны, с периодом полураспада около 13 минут, но у них есть важные применения (см. нейтронное излучение и рассеяние нейтронов ). Протоны, не связанные с другими нуклонами, являются ядрами атомов водорода, когда они связаны с электроном , или – если они ни с чем не связаны – являются ионами или космическими лучами.
И протон, и нейтрон являются составными частицами , то есть каждая состоит из меньших частей, а именно из трех кварков каждая; хотя когда-то так считалось, ни то, ни другое не является элементарной частицей . Протон состоит из двух верхних и одного нижнего кварка , а нейтрон — из одного верхнего и двух нижних кварков. Кварки удерживаются вместе сильным взаимодействием или, что то же самое, глюонами , которые обеспечивают сильное взаимодействие на уровне кварков.
Ап-кварк имеет электрический заряд + + 2 / 3 e , а даун-кварк имеет заряд − + 1/3 e и 0 , поэтому суммарные электрические заряды протона и нейтрона равны + e соответственно. [а] Таким образом, нейтрон имеет заряд 0 (ноль) и, следовательно, электрически нейтрален; действительно, термин «нейтрон» происходит от того факта, что нейтрон электрически нейтрален.
Массы протона и нейтрона одинаковы: для протона она равна 1,6726 × 10 −27 кг ( 938,27 МэВ/ с 2 ), а для нейтрона — 1,6749 × 10 −27 кг ( 939,57 МэВ/ с 2 ); нейтрон примерно на 0,13% тяжелее. Сходство масс можно грубо объяснить небольшой разницей в массах верхних и нижних кварков, составляющих нуклоны. Однако детальное описание остается нерешенной проблемой физики элементарных частиц. [1] : 135–136
Спин равен нуклона 1/2 квантовое фермионами , что означает, что они являются и , как и электроны , подчиняются принципу Паули : не более одного нуклона, например, в атомном ядре, может занимать одно и то же состояние .
Изоспиновое спиновое и . квантовые числа нуклона имеют по два состояния каждое, в результате чего всего получается четыре комбинации Альфа -частица состоит из четырех нуклонов, занимающих все четыре комбинации, а именно, она имеет два протона (имеющих противоположный спин ) и два нейтрона (также имеющих противоположный спин), а ее чистый ядерный спин равен нулю. В более крупных ядрах нуклоны, составляющие нуклоны, из-за исключения Паули, вынуждены совершать относительное движение , что также может способствовать вращению ядра через орбитальное квантовое число . Они разрослись в ядерные оболочки, аналогичные известным в химии электронным оболочкам .
И протон, и нейтрон обладают магнитными моментами , хотя магнитные моменты нуклонов аномальны и были неожиданными, когда они были открыты в 1930-х годах. Магнитный момент протона, обозначенный символом µp бы , составляет µN , 2,79 тогда как, если бы протон был элементарной частицей Дирака иметь магнитный момент 1,0 µN , он должен был . Здесь единицей магнитных моментов является ядерный магнетон , символ µ N атомного масштаба , единица измерения . Магнитный момент нейтрона равен µ n = −1,91 µ N , тогда как, поскольку у нейтрона нет электрического заряда, он не должен иметь магнитного момента. Значение магнитного момента нейтрона отрицательно, поскольку направление момента противоположно вращению нейтрона. Магнитные моменты нуклонов возникают из кварковой субструктуры нуклонов. [2] [3] Магнитный момент протона используется для ЯМР/МРТ сканирования .
Стабильность [ править ]
Нейтрон в свободном состоянии — нестабильная частица с периодом полураспада около десяти минут. Он подвергается
б −
распад (вид радиоактивного распада ) путем превращения в протон с испусканием электрона и электронного антинейтрино . Эта реакция может происходить потому, что масса нейтрона немного больше массы протона. (Подробнее о распаде нейтрона см. в статье «Нейтрон» .) Сам по себе протон считается стабильным, или, по крайней мере, его время жизни слишком велико, чтобы его можно было измерить. Это важная дискуссия в физике элементарных частиц (см. Распад протона ).
С другой стороны, внутри ядра объединенные протоны и нейтроны (нуклоны) могут быть стабильными или нестабильными в зависимости от нуклида или вида ядра. Внутри некоторых нуклидов нейтрон может превратиться в протон (производя другие частицы), как описано выше; обратное может произойти внутри других нуклидов, где протон превращается в нейтрон (производя другие частицы) посредством
б +
распад или захват электрона . А внутри других нуклидов и протоны, и нейтроны стабильны и не меняют форму.
Антинуклоны [ править ]
Оба нуклона имеют соответствующие античастицы : антипротон и антинейтрон , которые имеют ту же массу и противоположный заряд, что и протон и нейтрон соответственно, и взаимодействуют одинаково. (Обычно считается, что это совершенно верно из-за симметрии CPT . Если разница и есть, то она слишком мала, чтобы ее можно было измерить во всех экспериментах на сегодняшний день.) В частности, антинуклоны могут связываться в «антинуклеус». На данный момент учёным удалось создать антидейтерий [4] [5] и антигелий-3 [6] ядра.
Таблицы подробных свойств [ править ]
Нуклоны [ править ]
Частица имя |
Символ | Кварк содержание |
Масса [а] | я 3 | Дж п | вопрос | Магнитный ( мкН ) момент | Средний срок службы | Обычно распадается на |
---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
протон [Генеральный директор 1] | п / п + / Н + |
в в д |
938,272 013 (23) МэВ/ c 2 1,007 276 466 77 (10) Да | + 1 / 2 | 1 / 2 + | +1 и | 2.792 847 356 (23) | стабильный [б] | незамеченный |
нейтрон [Генеральный директор 2] | н / н 0 / Н 0 |
в д д |
939,565 346 (23) МэВ/ c 2 1,008 664 915 97 (43) Да | − + 1 / 2 | 1 / 2 + | 0 и | −1.913 042 73 (45) | 885,7(8) с [с] | п + Это − + н Это |
антипротон | п / п − / Н − |
в в д |
938,272 013 (23) МэВ/ c 2 1,007 276 466 77 (10) Да | − + 1 / 2 | 1 / 2 + | −1 и | −2.793(6) | стабильный [б] | незамеченный |
антинейтрон | н / н 0 / Н 0 |
в д д |
939,485(51) МэВ/ c 2 1,008 664 915 97 (43) Да | + + 1 / 2 | 1 / 2 + | 0 и | ? | 885,7(8) с [с] | п + Это + + н Это |
^a Массы протона и нейтрона известны с гораздо большей точностью в дальтонах (Да), чем в МэВ/ c. 2 из-за способа их определения. Используемый коэффициент пересчета составляет 1 Да = ( 931,494028 23) МэВ/ с. 2 .
^ б Не менее 10 35 годы. См. распад протона .
^ c Для свободных нейтронов ; в большинстве распространенных ядер нейтроны стабильны.
Массы их античастиц считаются одинаковыми, и ни один эксперимент до сих пор это не опроверг. Текущие эксперименты показывают, что любая относительная разница между массами протона и антипротона должна быть меньше 2 × 10. −9 [Генеральный директор 1] а разница между массами нейтрона и антинейтрона составляет порядка (9 ± 6) × 10 −5 МэВ/ c 2 . [Генеральный директор 2]
Тест | Формула | результат ПДГ [Генеральный директор 1] |
---|---|---|
Масса | < 2 × 10 −9 | |
Отношение заряда к массе | 0.999 999 999 91 (9) | |
Отношение заряда к массе к массе | (−9 ± 9) × 10 −11 | |
Заряжать | < 2 × 10 −9 | |
Электронный заряд | < 1 × 10 −21 | |
Магнитный момент | (−0.1 ± 2.1) × 10 −3 |
Нуклонные резонансы [ править ]
Нуклонные резонансы — это возбужденные состояния нуклонных частиц, часто соответствующие одному из кварков, имеющему перевернутое спиновое состояние или имеющему другой орбитальный угловой момент при распаде частицы. только резонансы с рейтингом 3 или 4 звезды по Particle Data Group В эту таблицу включены (PDG). Из-за чрезвычайно короткого времени жизни многие свойства этих частиц все еще находятся на стадии изучения.
Формат символа задается как N( m ) L IJ , где m — приблизительная масса частицы, L — орбитальный угловой момент (в спектроскопических обозначениях ) пары нуклон-мезон, образующейся при ее распаде, а I и J — частицы изоспин и полный угловой момент соответственно. Поскольку нуклоны определяются как имеющие 1/2 , первое число изоспина всегда будет 1, а второе число всегда будет нечетным. При обсуждении нуклонных резонансов иногда N опускается и порядок меняется на обратный, в виде L IJ ( m ); например, протон можно обозначить как «N(939)S11 » или «S11 ( 939)».
В таблице ниже указан только базовый резонанс; каждая отдельная запись представляет 4 бариона : 2 частицы нуклонного резонанса и 2 их античастицы. Каждый резонанс существует в форме с положительным электрическим зарядом ( Q ), с кварковым составом
в
в
д
как протон, и нейтральную форму с кварковым составом
в
д
д
типа нейтрона, а также соответствующие античастицы антикваркового состава
в
в
д
и
в
д
д
соответственно. Поскольку они не содержат странных , очаровательных , нижних или верхних кварков, эти частицы не обладают странностью и т. д.
В таблице приведены только резонансы с изоспином = 1/2 . Для резонансов с изоспином = 3/2 см , . статью о дельта-барионах .
Символ | Дж п | ПДГ массовое значение Среднее ( МэВ / c 2 ) |
Полная ширина (МэВ/ c 2 ) |
Поул-позиция (действительная часть) |
Поул-позиция (−2 × мнимая часть) |
Общие распады (C i /C > 50%) |
---|---|---|---|---|---|---|
Н(939) П 11 [Генеральный директор 3] † |
1 / 2 + | 939 | † | † | † | † |
Н(1440) П 11 [Генеральный директор 4] ( резонанс Ропера ) |
1 / 2 + | 1440 (1420–1470) |
300 (200–450) |
1365 (1350–1380) |
190 (160–220) |
Н + Пи |
Н(1520) Д 13 [Генеральный директор 5] |
3 / 2 − | 1520 (1515–1525) |
115 (100–125) |
1510 (1505–1515) |
110 (105–120) |
Н + Пи |
Н(1535) С 11 [Генеральный директор 6] |
1 / 2 − | 1535 (1525–1545) |
150 (125–175) |
1510 (1490–1530) |
170 (90–250) |
Н + Пи или Н + тот |
Н(1650) С 11 [Генеральный директор 7] |
1 / 2 − | 1650 (1645–1670) |
165 (145–185) |
1665 (1640–1670) |
165 (150–180) |
Н + Пи |
Н(1675) Д 15 [Генеральный директор 8] |
5 / 2 − | 1675 (1670–1680) |
150 (135–165) |
1660 (1655–1665) |
135 (125–150) |
Н + Пи + Пи или Д + Пи |
Н(1680) Ф 15 [Генеральный директор 9] |
5 / 2 + | 1685 (1680–1690) |
130 (120–140) |
1675 (1665–1680) |
120 (110–135) |
Н + Пи |
Н(1700) Д 13 [Генеральный директор 10] |
3 / 2 − | 1700 (1650–1750) |
100 (50–150) |
1680 (1630–1730) |
100 (50–150) |
Н + Пи + Пи |
Н(1710) П 11 [Генеральный директор 11] |
1 / 2 + | 1710 (1680–1740) |
100 (50–250) |
1720 (1670–1770) |
230 (80–380) |
Н + Пи + Пи |
Н(1720) П 13 [Генеральный директор 12] |
3 / 2 + | 1720 (1700–1750) |
200 (150–300) |
1675 (1660–1690) |
115–275 | Н + Пи + Пи или Н + р |
Н(2190) Г 17 [Генеральный директор 13] |
7 / 2 − | 2190 (2100–2200) |
500 (300–700) |
2075 (2050–2100) |
450 (400–520) |
Н + Пи (10—20%) |
Н(2220) Ч 19 [Генеральный директор 14] |
9 / 2 + | 2250 (2200–2300) |
400 (350–500) |
2170 (2130–2200) |
480 (400–560) |
Н + Пи (10—20%) |
Н(2250)Г 19 [Генеральный директор 15] |
9 / 2 − | 2250 (2200–2350) |
500 (230–800) |
2200 (2150–2250) |
450 (350–550) |
Н + Пи (5—15%) |
† Нуклон P 11 (939) представляет собой возбужденное состояние нормального протона или нейтрона. Такая частица может быть стабильной, находясь в атомном ядре, например, в литии-6 . [7]
Классификация моделей кварков [ править ]
В модели кварков с SU(2) ароматом два нуклона являются частью дублета основного состояния. В протоне содержится кварк uud , а в нейтроне — udd . В варианте SU(3) они являются частью октета основного состояния ( 8 ) спина — 1/2 , Восьмеричный бариона известный как путь . Остальные члены этого октета — гиперонов . странный изотриплет
С +
,
С 0
,
С −
,
л
и странный изодуплет
Икс 0
,
Икс −
. Можно расширить этот мультиплет в аромате SU(4) (с включением очаровательного кварка -плета в основном состоянии ) до 20 или до аромата SU(6) (с включением верхнего и нижнего кварков ) до основного -состояние 56 -плет.
В статье об изоспине дано явное выражение волновых функций нуклона через собственные состояния аромата кварка.
Модели [ править ]
![]() | Этот раздел может сбивать с толку или быть неясным для читателей . ( Август 2007 г. ) |
Хотя известно, что нуклон состоит из трех кварков, по состоянию на 2006 г. [update], неизвестно, как решать уравнения движения квантовой хромодинамики . Таким образом, исследование низкоэнергетических свойств нуклона осуществляется с помощью моделей. Единственный доступный подход, основанный на первых принципах, - это попытаться решить уравнения КХД численно, используя решеточную КХД . Для этого нужны сложные алгоритмы и очень мощные суперкомпьютеры . Однако существует также несколько аналитических моделей:
Модели Скирмиона [ править ]
Скирмион в моделирует нуклон как топологический солитон нелинейном поле SU(2) пионном . Топологическая устойчивость скирмиона интерпретируется как сохранение барионного числа , то есть нераспад нуклона. Локальная топологическая плотность числа витков отождествляется с локальной барионной плотностью числа нуклонов. Поскольку векторное поле изоспина пиона ориентировано в форме пространства ежа , модель легко разрешима, поэтому ее иногда называют моделью ежа . Модель ежа способна предсказывать низкоэнергетические параметры, такие как масса нуклона, радиус и константа осевой связи , примерно до 30% экспериментальных значений.
MIT за моделью [ править ]
MIT Модель сумки [8] [9] [10] ограничивает кварки и глюоны, взаимодействующие посредством квантовой хромодинамики , областью пространства, определяемой путем уравновешивания давления, оказываемого кварками и глюонами, с гипотетическим давлением, оказываемым вакуумом на все цветные квантовые поля. Простейшее приближение модели ограничивает три невзаимодействующих кварка сферической полостью с граничным условием кварков , согласно которому векторный ток исчезает на границе. Невзаимодействующая трактовка кварков оправдывается обращением к идее асимптотической свободы , тогда как условие жесткой границы оправдывается конфайнментом кварков .
Математически модель отдаленно напоминает модель полости радара , где решения уравнения Дирака заменяют решения уравнений Максвелла , а граничное условие исчезающего векторного тока соответствует проводящим металлическим стенкам полости радара. Если радиус мешка установлен равным радиусу нуклона, модель мешка предсказывает массу нуклона, которая находится в пределах 30% от фактической массы.
Хотя базовая модель мешка не обеспечивает пион-опосредованного взаимодействия, она прекрасно описывает нуклон-нуклонные силы через механизм s -канала 6-кваркового мешка с использованием P -матрицы. [11] [12]
сумки Модель хиральной
Модель хирального мешка [13] [14] объединяет модель сумки MIT и модель Skyrmion . В этой модели в середине скирмиона пробивается отверстие и заменяется моделью сумки. Граничное условие обеспечивается требованием непрерывности аксиально-векторного тока через границу мешка.
Очень любопытно, что недостающая часть топологического числа обмотки (барионного числа) дыры, пробитой в скирмион, в точности восполняется ненулевым вакуумным математическим ожиданием (или спектральной асимметрией ) кварковых полей внутри мешка. По состоянию на 2017 год [update], этот замечательный компромисс между топологией и спектром оператора не имеет никакого обоснования или объяснения в математической теории гильбертовых пространств и их связи с геометрией .
Примечательны несколько других свойств хирального мешка: он обеспечивает лучшее соответствие свойствам низкоэнергетических нуклонов с точностью до 5–10%, и они почти полностью не зависят от радиуса хирального мешка, пока радиус меньше чем радиус нуклона. Эта независимость от радиуса называется принципом Чеширского кота . [15] превратившись Льюиса Кэрролла исчез, после того, как Чеширский кот в просто улыбку. Ожидается, что решение уравнений КХД из первых принципов продемонстрирует аналогичную двойственность кварк- мезонных описаний.
См. также [ править ]
Сноски [ править ]
- ^ Результирующие коэффициенты получаются суммированием зарядов составляющих: Σ Q = 2 / 3 + 2 / 3 + ( − + 1 / 3 ) = 3/3 для = +1 протона и Σ Q = 2 / 3 + ( − + 1 / 3 ) + ( − + 1 / 3 ) = 0/3 для = 0 нейтрона.
Ссылки [ править ]
- ^ Перейти обратно: а б Гриффитс, Дэвид Дж. (2008). Введение в элементарные частицы (2-е исправленное изд.). ВИЛИ-ВЧ. ISBN 978-3-527-40601-2 .
- ^ Перкинс, Дональд Х. (1982). Введение в физику высоких энергий . Ридинг, Массачусетс: Эддисон Уэсли. стр. 201–202 . ISBN 978-0-201-05757-7 .
- ^ Кинкейд, Кэти (2 февраля 2015 г.). «Определение магнитных моментов ядерной материи» . Физика.орг. Архивировано из оригинала 2 мая 2015 года . Проверено 8 мая 2015 г.
- ^ Массам, Т; Мюллер, Т.; Ригини, Б.; Шнееганс, М.; Зичичи, А. (1965). «Экспериментальное наблюдение образования антидейтрона». Иль Нуово Чименто . 39 (1): 10–14. Бибкод : 1965NCimS..39...10M . дои : 10.1007/BF02814251 . S2CID 122952224 .
- ^ Дорфан, Д.Э.; Идс, Дж.; Ледерман, LM; Ли, В.; Тинг, CC (июнь 1965 г.). «Наблюдение антидейтронов». Физ. Преподобный Летт . 14 (24): 1003–1006. Бибкод : 1965PhRvL..14.1003D . дои : 10.1103/PhysRevLett.14.1003 .
- ^ Р. Арсенеску; и другие. (2003). «Производство антигелия-3 в столкновениях свинца со свинцом при энергии 158 А ГэВ/ c » . Новый журнал физики . 5 (1): 1. Бибкод : 2003NJPh....5....1A . дои : 10.1088/1367-2630/5/1/301 .
- ^ «Литий-6. Краткое содержание соединения» . ПабХим . Национальная медицинская библиотека. Архивировано из оригинала 19 ноября 2021 г. Проверено 8 апреля 2021 г.
- ^ Чодос и др. «Новая расширенная модель адронов». Архивировано 30 декабря 2023 г. в Wayback Machine , Phys. Ред. Д 9, 3471 (1974).
- ^ Чодос и др. «Барионная структура в теории мешков». Архивировано 30 декабря 2023 г. в Wayback Machine , Phys. Ред. Д 10, 2599 (1974).
- ^ ДеГранд и др. «Массы и другие параметры легких адронов». Архивировано 30 декабря 2023 г. в Wayback Machine , Phys. Ред. Д 12, 2060 г. (1975 г.).
- ^ Яффе, РЛ ; Лоу, FE (1979). «Связь между собственными состояниями кварковой модели и рассеянием при низких энергиях». Физ. Преподобный Д. 19 (7): 2105. Бибкод : 1979PhRvD..19.2105J . дои : 10.1103/PhysRevD.19.2105 .
- ^ Ю; Симонов, А. (1981). «Модель кваркового соединения и P- матрица Яффе-Лоу». Буквы по физике Б. 107 (1–2): 1. Бибкод : 1981PhLB..107....1S . дои : 10.1016/0370-2693(81)91133-3 .
- ^ Браун, Джеральд Э .; Ро, Маннк (март 1979 г.). «Маленький мешочек». Буквы по физике Б. 82 (2): 177–180. Бибкод : 1979PhLB...82..177B . дои : 10.1016/0370-2693(79)90729-9 .
- ^ Вепстас, Л.; Джексон, AD; Гольдхабер, А.С. (1984). «Двухфазные модели барионов и киральный эффект Казимира». Буквы по физике Б. 140 (5–6): 280–284. Бибкод : 1984PhLB..140..280В . дои : 10.1016/0370-2693(84)90753-6 .
- ^ Вепстас, Л.; Джексон, AD (1990). «Оправдание хиральной сумки». Отчеты по физике . 187 (3): 109–143. Бибкод : 1990ФР...187..109В . дои : 10.1016/0370-1573(90)90056-8 .
Списки частиц [ править ]
- ^ Перейти обратно: а б с Списки частиц –
п
Архивировано 27 января 2017 г. в Wayback Machine . - ^ Перейти обратно: а б Списки частиц –
н
Архивировано 3 октября 2018 г. в Wayback Machine . - ^ Списки частиц — Примечание о N- и дельта-резонансах. Архивировано 27 марта 2021 г. в Wayback Machine .
- ^ Списки частиц — N (1440). Архивировано 30 марта 2021 г. в Wayback Machine .
- ↑ Списки частиц — N(1520). Архивировано 29 марта 2021 г. в Wayback Machine .
- ↑ Списки частиц — N(1535). Архивировано 29 марта 2021 г. в Wayback Machine .
- ↑ Списки частиц — N(1650). Архивировано 30 марта 2021 г. в Wayback Machine .
- ↑ Списки частиц — N(1675). Архивировано 28 марта 2021 г. в Wayback Machine .
- ↑ Списки частиц — N(1680). Архивировано 29 марта 2021 г. в Wayback Machine .
- ↑ Списки частиц — N(1700). Архивировано 28 марта 2021 г. в Wayback Machine .
- ↑ Списки частиц — N(1710). Архивировано 28 марта 2021 г. в Wayback Machine .
- ↑ Списки частиц — N(1720). Архивировано 30 марта 2021 г. в Wayback Machine .
- ↑ Списки частиц — N(2190). Архивировано 29 марта 2021 г. в Wayback Machine .
- ↑ Списки частиц — N(2220). Архивировано 29 марта 2021 г. в Wayback Machine .
- ^ Списки частиц — N (2250). Архивировано 29 марта 2021 г. в Wayback Machine .
Дальнейшее чтение [ править ]
- Томас, AW; Вайзе, В. (2001). Структура нуклона . Берлин, Германия: Wiley-WCH. ISBN 3-527-40297-7 .
- Браун, GE; Джексон, AD (1976). Нуклон-нуклонное взаимодействие . Издательство Северной Голландии . ISBN 978-0-7204-0335-0 .
- Накамура, Н.; Группа данных частиц ; и другие. (2011). «Обзор физики элементарных частиц» . Журнал физики Г. 37 (7): 075021. Бибкод : 2010JPhG...37g5021N . дои : 10.1088/0954-3899/37/7A/075021 . hdl : 10481/34593 .