Нуклеон

В физике и химии нуклеон нейтроном является либо протоном , либо , рассматриваемым в его роли как компонента атомного ядра . Количество нуклеонов в ядре определяет массовое число атома (число нуклеона) .

До 1960 -х годов считалось, что нуклеоны являются элементарными частицами , не состоящими из более мелких частей. Теперь они понимаются как композитные частицы , сделанные из трех четвертей, связанных вместе сильным взаимодействием . Взаимодействие между двумя или более нуклеонов называется межклеонным взаимодействием или ядерной силой , что также в конечном итоге вызвано сильным взаимодействием. (До обнаружения кварков термин «сильное взаимодействие» упоминается только о взаимодействии между междоузлегами.)

Нуклеоны сидят на границе, где физика частиц и ядерная физика перекрываются. Физика частиц, особенно квантовая хромодинамика , обеспечивает фундаментальные уравнения, которые описывают свойства кварков и сильного взаимодействия. Эти уравнения количественно описывают, как кварки могут связываться с протонами и нейтронами (и всеми другими адронами ). Однако, когда множественные нуклеоны собираются в атомное ядро ( нуклид ), эти фундаментальные уравнения становятся слишком трудными, чтобы решить напрямую (см. QCD решетки ). Вместо этого нуклиды изучаются в ядерной физике , которая изучает нуклеоны и их взаимодействия с помощью приближений и моделей, таких как модель ядерной оболочки . Эти модели могут успешно описать свойства нукли, например, подвергается ли конкретному нуклиду радиоактивного распада .

Протон и нейтроны находятся в схеме категорий, находящихся одновременно фермионами , адронами и барионами . Протон несет положительный чистый заряд , а нейтрон несет нулевой чистый заряд; протона Масса составляет всего на 0,13% меньше, чем у нейтронов. Таким образом, их можно рассматривать как два состояния одного и того же нуклеона, и вместе образуют дублет изоспина ( i = ⁠ 1/2 ⁠ ) . В пространстве изоспина нейтроны могут быть преобразованы в протоны и, наоборот, с помощью SU (2) симметрии . Эти нуклеоны в равной степени действуют сильным взаимодействием, которое является инвариантным при вращении в пространстве изоспина. Согласно теореме Ноэтер , изоспин сохраняется в отношении сильного взаимодействия. ^{[ 1 ]}^{: 129–130}

Обзор

Характеристики

Кварка композиция нуклеона

Протон (
п
):
в

в

дюймовый

Нейтрон (
не
):
в

дюймовый

дюймовый

Антипротон (
п
):
в

в

дюймовый

Антинейтрон (
не
):
в

дюймовый

дюймовый

Протон (P) состоит из двух кварков (u) и одного вниз кварка (d): Uud. Нейтрон (n) имеет один Quark (u) и два кварка (D): UDD. Антипротон (
п
) имеет два антиквара (
в
и один вниз по антикварку (
дюймовый
):
в

в

дюймовый
Полем Антитрон (
не
) имеет один антиквар (
в
) и два вниз антикварка (
дюймовый
):
в

дюймовый

дюймовый
Полем Цветовой заряд ( распределение цвета ) отдельных кварков является произвольным, но должны присутствовать все три цвета (красный, зеленый, синий).

Протоны и нейтроны наиболее известны в своей роли нуклеонов, то есть, как компоненты атомных ядер, но они также существуют в виде свободных частиц. Свободные нейтроны нестабильны, с периодом полураспада около 13 минут, но они имеют важные применения (см. Нейтронное излучение и рассеяние нейтронов ). Протоны, не связанные с другими нуклеонами, являются ядрами атомов водорода, если они связаны с электроном или - если не связаны с чем -либо - являются ионами или космическими лучами.

Как протон, так и нейтроны являются составными частицами , что означает, что каждый состоит из более мелких частей, а именно по три четверти каждый; Хотя когда -то считалось таким, ни один из них не является элементарной частицей . Протон состоит из двух кварков и одного вниз , в то время как у нейтрона есть один вверх и два вниз. Кварки удерживаются сильной силой , или, эквивалентно, Глюонами , которые опосредуют сильную силу на уровне кварка.

Up Quark имеет электрический заряд + + 2/3 ⁠ ⁠ e , а вниз кварка имеет заряд ⁠ - + 1/3 и e ⁠ e , поэтому суммированные электрические заряды протона и нейтрона - + 0 соответственно. ^{[ А ]} Таким образом, нейтрон имеет заряд 0 (нулевой) и, следовательно, является электрически нейтральным; Действительно, термин «нейтрон» происходит от того факта, что нейтрон электрически нейтрален.

Массы протона и нейтрона похожи: для протона это 1,6726 × 10 ⁻²⁷ кг ( 938,27 МэВ/ С ²), в то время как для нейтрона это 1,6749 × 10 ⁻²⁷ кг ( 939,57 МэВ/ С ²); Нейтрон примерно на 0,13% тяжелее. Сходство в массе можно объяснить примерно небольшой разницей в массах Quarks и вниз, составляющих нуклеоны. Однако подробное описание остается нерешенной проблемой в физике частиц. ^{[ 1 ]}^{: 135–136}

Вращение нуклеона ⁠ 1/2 квантовое ⁠ , что означает, что они являются фермионами и, как и электроны , подвержены принципу исключения Паули : не более одного нуклеона, например, в атомном ядре, может занимать одно и то же состояние .

Квантовые числа изоспина . и спина нуклеона имеют по два состояния, в результате чего в общей сложности четыре комбинации Альфа -частица состоит из четырех нуклеонов, занимающих все четыре комбинации, а именно, она имеет два протона (имеющих противоположный вращение ) и два нейтрона (также имеющих противоположный вращение), а ее чистый ядерный вращение равна нулю. У более крупных составляющих ядер нуклеонов, исключающим Паули, вынуждены иметь относительное движение , что также может способствовать ядерному спине через орбитальное квантовое число . Они распространяются в ядерные раковины, аналогичные электронным оболочкам, известным по химии.

И протон, и нейтроны имеют магнитные моменты , хотя нуклеонные магнитные моменты являются аномальными и были неожиданными, когда они были обнаружены в 1930 -х годах. Магнитный момент протона, символ μ _P , составляет 2,79 мкл _{частицей} как, если протон был элементарной Dirac , он должен иметь магнитный момент 1,0 мкл _. , тогда Здесь единица для магнитных моментов- ядерный магнит , символ μ _n , атомная единица измерения . Магнитный момент нейтрона составляет μ _n = -1,91 мкл _{, тогда как, поскольку у} нейтрона отсутствует электрический заряд, у него не должно быть магнитного момента. Значение магнитного момента нейтрона отрицательно, потому что направление момента противоположна вращению нейтрона. Нуклеоны магнитные моменты возникают из подструктуры Quark нуклеонов. ^{[ 2 ]}^{[ 3 ]} Протоновый магнитный момент эксплуатируется для сканирования ЯМР / МРТ .

Стабильность

Нейтрон в свободном состоянии является нестабильной частицей, с полураспадом около десяти минут. Он подвергается
беременный ⁻
Размещение (тип радиоактивного распада ), превратившись в протон, испуская электрон и электрон антинетрино . Эта реакция может произойти, потому что масса нейтрона немного больше, чем у протона. (См. Статью Neutron для более подробного обсуждения распада нейтронов.) Считается, что протон сам по себе стабилен, или, по крайней мере, его срок службы слишком долго, чтобы измерить. Это важное обсуждение в физике частиц (см. Proton Decay ).

Внутри ядра, с другой стороны, комбинированные протоны и нейтроны (нуклеоны) могут быть стабильными или нестабильными в зависимости от нуклида или ядерных видов. Внутри некоторых нуклидов нейтрон может превратиться в протон (производя другие частицы), как описано выше; обратное может произойти внутри других нуклидов, где протон превращается в нейтрон (производя другие частицы) через
беременный ⁺
распад или захват электронов . А внутри других нуклидов и протоны, и нейтроны стабильны и не изменяют форму.

Антинуклеоны

Оба нуклеона имеют соответствующие античастицы : антипротон и антинетрон , которые имеют одинаковую массу и противоположную заряд, что и протон и нейтрон соответственно, и они взаимодействуют одинаково. (Как правило, это точно так же верно из -за симметрии CPT . Если есть разница, она слишком мала, чтобы измерять во всех экспериментах на сегодняшний день.) В частности, антителины могут связываться с «антинутраклеусом». Пока что ученые создали антидетерий ^{[ 4 ]}^{[ 5 ]} и антихлия-3 ^{[ 6 ]} ядра.

Таблицы подробных свойств

Нуклеоны

Нуклеоны ( i = ⁠ 1/2 ⁠ ; S = C = B = 0)
Частица имя	Символ	Квак содержание	Масса ^{^[А]}	Я ₃	Дж ^П	Q.	Магнитный момент ( μ _n )	Средняя жизнь	Обычно разлагается
протон ^{[ Генеральный директор 1 ]}	п / п ⁺ / Не ⁺	в в дюймовый	938.272 013 (23) MEV/ C ² 1.007 276 466 77 (10) и	+ ⁠ 1 / 2 ⁠	⁠ 1 / 2 ⁠ ⁺	+1 и	2.792 847 356 (23)	стабильный ^{^[B]}	ненаблюдался
нейтрон ^{[ Генеральный директор 2 ]}	не / не ⁰ / Не ⁰	в дюймовый дюймовый	939,565 346 (23) MEV/ C ² 1,008 664 915 915 (43) и	⁠− + 1 / 2 ⁠	⁠ 1 / 2 ⁠ ⁺	0 и	−1.913 042 73 (45)	885,7 (8) с ^{^[C]}	п + и ⁻ + не _и
антипротон	п / п ⁻ / Не ⁻	в в дюймовый	938.272 013 (23) MEV/ C ² 1.007 276 466 77 (10) и	⁠− + 1 / 2 ⁠	⁠ 1 / 2 ⁠ ⁺	−1 и	−2.793(6)	стабильный ^{^[B]}	ненаблюдался
антинейтрон	не / не ⁰ / Не ⁰	в дюймовый дюймовый	939 485 (51) MEV/ C. ² 1,008 664 915 915 (43) и	⁠+ + 1 / 2 ⁠	⁠ 1 / 2 ⁠ ⁺	0 и	?	885,7 (8) с ^{^[C]}	п + и ⁺ + не _и

^A Массы протона и нейтрона известны с гораздо большей точностью в далтонах (DA), чем в MEV/ C ² Из -за того, как они определены. Используемый коэффициент преобразования составляет 1 DA = 931.494 028 (23) MEV/ C ².

^b не менее 10 ³⁵ годы. Смотрите протоновый распад .

^c для бесплатных нейтронов ; В наиболее распространенных ядрах нейтроны стабильны.

Предполагается, что массы их античастиц идентичны, и никакие эксперименты не опровергли это до настоящего времени. Текущие эксперименты показывают любую относительную разницу между массами протона и антипротона, должны быть менее 2 × 10 ⁻⁹^{[ Генеральный директор 1 ]} и разница между нейтронными и антинетронными массами находится на порядок (9 ± 6) × 10 ⁻⁵ MEV/ C. ². ^{[ Генеральный директор 2 ]}

Протоно -антипротонные тесты инвариантности CPT
Тест	Формула	Результат PDG ^{[ Генеральный директор 1 ]}
Масса	${\frac {\|m_{\rm {p}}-m_{\bar {\rm {p}}}\|}{m_{\rm {p}}}}$	< 2 × 10 ⁻⁹
Отношение заряда к массе	${\frac {\left\|{\frac {q_{\bar {\rm {p}}}}{m_{\bar {\rm {p}}}}}\right\|}{\left({\frac {q_{\rm {p}}}{m_{\rm {p}}}}\right)}}$	0.999 999 999 91 (9)
Отношение заряда к массе	${\frac {\left\|{\frac {q_{\bar {\rm {p}}}}{m_{\bar {\rm {p}}}}}\right\|-{\frac {q_{\rm {p}}}{m_{\rm {p}}}}}{\frac {q_{\rm {p}}}{m_{\rm {p}}}}}$	(−9 ± 9) × 10 ⁻¹¹
Заряжать	${\frac {\left\|q_{\rm {p}}+q_{\bar {\rm {p}}}\right\|}{e}}$	< 2 × 10 ⁻⁹
Электронный заряд	${\frac {\left\|q_{\rm {p}}+q_{\rm {e}}\right\|}{e}}$	< 1 × 10 ⁻²¹
Магнитный момент	${\frac {\left\|\mu _{\rm {p}}+\mu _{\bar {p}}\right\|}{\mu _{\rm {p}}}}$	(−0.1 ± 2.1) × 10 ⁻³

Нуклеон -резонансы

Нуклеоновые резонансы являются возбужденными состояниями нуклеона, часто соответствующих одному из четверти, имеющих перевернутое спиновое состояние, или с различным орбитальным угловым импульсом , когда частицы распадаются. только резонансы с 3- или 4-звездочным рейтингом в группе данных частиц В эту таблицу включены (PDG). Из -за их чрезвычайно коротких сроков жизни многие свойства этих частиц все еще находятся под следствием.

Формат символа задается как n ( $m$ ) $l ij$ , где $m$ - приблизительная масса частицы, $L$ орбитальный угловой импульс (в спектроскопической нотации ) пары нуклеонов -мазона, полученная при распаде, а $я$ и $J$ - частицы Изоспин и общий угловой импульс соответственно. Поскольку нуклеоны определяются как ⁠ 1/2 Изоспин, первое . ⁠ число всегда будет 1, а второе число всегда будет нечетным При обсуждении нуклеонных резонансов, иногда N пропущен, а порядок обращается вспять, в форме $L IJ$ ( $M$ ); Например, протон может быть обозначен как «N (939) S ₁₁ » или «S ₁₁ (939)».

В таблице ниже перечислены только базовый резонанс; Каждая отдельная запись представляет 4 барионы : 2 нуклеонных резонансных частиц и их 2 античастицы. Каждый резонанс существует в форме с положительным электрическим зарядом ( $Q$ ), с кваркой композицией
в

в

дюймовый
как протон и нейтральная форма с кваркой композицией
в

дюймовый

дюймовый
как нейтрон, а также соответствующие античастицы с антикварными композициями
в

в

дюймовый
и
в

дюймовый

дюймовый
соответственно. Поскольку они не содержат странного , очарования , нижнего или верхнего кварка, эти частицы не обладают странностью и т. Д.

В таблице перечислены только резонансы с изосцином = ⁠ 1/2 ⁠ . Для резонансов с изоспином = ⁠ 3/2 Статью ⁠ , см. о Delta Baryons .

Нуклеон -резонансы с i = ⁠ 1 / 2 ⁠
Символ	Дж ^П	PDG MASS MAVE ( MEV / C ²)	Полная ширина (MEV/ C. ²)	Положение полюса (Реальная часть)	Положение полюса (-2 × воображаемая часть)	Общие распады (C _I /C> 50%)
N (939) P ₁₁ ^{[ Генеральный директор 3 ]}†	⁠ 1 / 2 ⁠ ⁺	939	†	†	†	†
N (1440) P ₁₁ ^{[ Генеральный директор 4 ]} ( Roper Reonance )	⁠ 1 / 2 ⁠ ⁺	1440 (1420–1470)	300 (200–450)	1365 (1350–1380)	190 (160–220)	Не + п
N (1520) D ₁₃ ^{[ Генеральный директор 5 ]}	⁠ 3 / 2 ⁠ ⁻	1520 (1515–1525)	115 (100–125)	1510 (1505–1515)	110 (105–120)	Не + п
N (1535) с ₁₁ ^{[ Генеральный директор 6 ]}	⁠ 1 / 2 ⁠ ⁻	1535 (1525–1545)	150 (125–175)	1510 (1490–1530)	170 (90–250)	Не + п или Не + или
N (1650) с ₁₁ ^{[ Генеральный директор 7 ]}	⁠ 1 / 2 ⁠ ⁻	1650 (1645–1670)	165 (145–185)	1665 (1640–1670)	165 (150–180)	Не + п
N (1675) D ₁₅ ^{[ Генеральный директор 8 ]}	⁠ 5 / 2 ⁠ ⁻	1675 (1670–1680)	150 (135–165)	1660 (1655–1665)	135 (125–150)	Не + п + п или Дюймовый + п
N (1680) F ₁₅ ^{[ Генеральный директор 9 ]}	⁠ 5 / 2 ⁠ ⁺	1685 (1680–1690)	130 (120–140)	1675 (1665–1680)	120 (110–135)	Не + п
N (1700) D ₁₃ ^{[ Генеральный директор 10 ]}	⁠ 3 / 2 ⁠ ⁻	1700 (1650–1750)	100 (50–150)	1680 (1630–1730)	100 (50–150)	Не + п + п
N (1710) с ₁₁ ^{[ Генеральный директор 11 ]}	⁠ 1 / 2 ⁠ ⁺	1710 (1680–1740)	100 (50–250)	1720 (1670–1770)	230 (80–380)	Не + п + п
N (1720) P ₁₃ ^{[ Генеральный директор 12 ]}	⁠ 3 / 2 ⁠ ⁺	1720 (1700–1750)	200 (150–300)	1675 (1660–1690)	115–275	Не + п + п или Не + ведущий
N (2190) g ₁₇ ^{[ Генеральный директор 13 ]}	⁠ 7 / 2 ⁠ ⁻	2190 (2100–2200)	500 (300–700)	2075 (2050–2100)	450 (400–520)	Не + п (10—20%)
N (2220) h ₁₉ ^{[ Генеральный директор 14 ]}	⁠ 9 / 2 ⁠ ⁺	2250 (2200–2300)	400 (350–500)	2170 (2130–2200)	480 (400–560)	Не + п (10—20%)
N (2250) g ₁₉ ^{[ Генеральный директор 15 ]}	⁠ 9 / 2 ⁠ ⁻	2250 (2200–2350)	500 (230–800)	2200 (2150–2250)	450 (350–550)	Не + п (5—15%)

† Нуклеон P ₁₁ (939) представляет возбужденное состояние нормального протона или нейтрона. Такая частица может быть стабильной, когда в атомном ядре, например, в литий-6 . ^{[ 7 ]}

Классификация модели Quark

В модели Quark с SU (2) ароматом два нуклеона являются частью дублета из наземного состояния. Протон имеет содержание кварка в UUD и Neutron, UDD . В аромате SU (3) они являются частью октета из наземного состояния ( 8 ) спина - ⁠ 1/2 ⁠ восьмикратный Барионы , известные как путь . Другими членами этого октета странный являются изотриплет
А ⁺
,
А ⁰
,
А ⁻
,
Л
и странный изодублет
ЧАС ⁰
,
ЧАС ⁻
Полем Можно расширить этот мультиплен в аромате SU (4) (с включением очагового кварка ) до 20 -кратного плата или вкуса SU (6) (с включением верхнего и нижнего квартала ) на землю -State 56 -plet.

Статья об изоспине обеспечивает явное выражение для нуклеонных волновых функций с точки зрения собственных зданий вкуса кварка.

Модели

Хотя известно, что нуклеон сделан из трех четвертей, по состоянию на 2006 год ^[update], неизвестно, как решить уравнения движения для квантовой хромодинамики . Таким образом, изучение низкоэнергетических свойств нуклеона выполняется с помощью моделей. Единственный доступный подход из первых принципов-это попытка решить уравнения QCD численно, используя решетку QCD . Это требует сложных алгоритмов и очень мощных суперкомпьютеров . Однако существует несколько аналитических моделей:

Skyrmion модели

Skyrmion моделирует нуклеон как топологический солитон в нелинейном поле SU (2) пионном . Топологическая стабильность Skyrmion интерпретируется как сохранение числа бариона , то есть не оспаривание нуклеона. Локальная плотность топологической обмотки идентифицируется с локальной плотностью числа бариона нуклеона. С пион -виктором -векторным полем, ориентированным в форме пространства ежа , модель легко разрешается и, таким образом, иногда называется моделью ежа . Модель ежа способна предсказывать параметры с низкой энергией, такие как масса нуклеона, радиус и константа осевой связи , примерно до 30% экспериментальных значений.

Моя модель

Модель сумки MIT ^{[ 8 ]}^{[ 9 ]}^{[ 10 ]} ограничивает кварки и глюоны, взаимодействующие через квантовую хромодинамику с областью пространства, определяемой сбалансированием давления, оказываемых кварками и глюонами на гипотетическом давлении, оказываемое вакуумом на всех цветных квантовых полях. Самое простое приближение к модели ограничивает три несвязанных кваркала на сферическую полость, с граничным условием кварка , которое векторный ток исчезает на границе. Неинтерзащитное лечение кварков оправдано, обращаясь к идее асимптотической свободы , тогда как жесткое состояние оправдано заключением кварка .

Математически модель смутно напоминает модель радарной полости , с решениями уравнения Дирака , стоящих в решениях уравнений Максвелла , и граничное условие исчезновения векторного тока, стоящее за проводящими металлическими стенами полости радара. Если радиус мешка устанавливается на радиус нуклеона, модель сумки предсказывает массу нуклеона, которая находится в пределах 30% от фактической массы.

Хотя модель базовой сумки не обеспечивает пион -опосредованное взаимодействие, она превосходно описывает силы нуклеона -Nucleon с помощью механизма 6 кварка S -канала с использованием P -матрицы. ^{[ 11 ]}^{[ 12 ]}

Модель хиральной сумки

Модель хиральной сумки ^{[ 13 ]}^{[ 14 ]} Сочетает модель сумки MIT и модель Skyrmion . В этой модели отверстие пробивается из середины скирмиона и заменяется моделью сумки. Граничное условие обеспечивается требованием непрерывности осевого векторного тока через границу мешка.

Очень любопытно, что отсутствующая часть топологического обмотки (число бариона) отверстия, пробитого в скирмион, точно состоит из ненулевой вакуумной стоимости (или спектральной асимметрии ) полей Quark внутри сумки. По состоянию на 2017 год ^[update]Этот замечательный компромисс между топологией и спектром оператора не имеет никакого обозначения или объяснения в математической теории пространств Гильберта и их связи с геометрией .

Примечательно несколько других свойств хирального пакета: он лучше подходит для низкоэнергетических свойств нуклеонов, до 5–10%, и они почти полностью не зависят от радиуса хирального мешка, пока радиус меньше. чем радиус нуклеона. Эта независимость радиуса называется принципом Чеширской кошки , ^{[ 15 ]} После исчезновения Льюиса Кэрролла до Чеширской кошки его улыбки. Ожидается, что первоклассное решение уравнений QCD продемонстрирует аналогичную двойственность описаний кварка- мезона .

Смотрите также

Сноски

^ Результирующие коэффициенты получаются путем суммирования зарядов компонентов: $σ Q = ⁠ 2 / 3 ⁠ + ⁠ 2 / 3 ⁠ + (⁠- + 1 / 3 ⁠) = ⁠ 3/3 и ⁠ = +1$ для протона $σ Q = ⁠ 2 / 3 ⁠ + (⁠- + 1 / 3 ⁠) + (⁠- + 1 / 3 ⁠) = ⁠ 0/3 = ⁠ 0 для$ нейтрона.

Ссылки

^ Jump up to: ^а ^{беременный} Гриффитс, Дэвид Дж. (2008). Введение в элементарные частицы (2 -е пересмотренное изд.). Wiley-Vch. ISBN 978-3-527-40601-2 .
^ Перкинс, Дональд Х. (1982). Введение в физику с высокой энергией . Чтение, Массачусетс: Аддисон Уэсли. С. 201–202 . ISBN 978-0-201-05757-7 .
^ Кинкейд, Кэти (2 февраля 2015 г.). «Определение магнитных моментов ядерной материи» . Phys.org. Архивировано из оригинала 2 мая 2015 года . Получено 8 мая 2015 года .
^ Массам, т; Мюллер, Т.; Ригини, Б.; Schneegans, M.; Зичичи А. (1965). «Экспериментальное наблюдение за выработкой антидутерана». Новое испытание . 39 (1): 10–14. Bibcode : 1965ncims..39 ... 10M . Doi : 10.1007/bf02814251 . S2CID 122952224 .
^ Дорфан Д. Э; Eades, J.; Ледерман, LM; Lee, W.; Тинг, CC (июнь 1965 г.). «Наблюдение за антидеитеронами». Физический Преподобный Летт 14 (24): 1003–1006. Bibcode : 1965 Phrvl..14.1003d . doi : 10.1103/physrevlett.14.1003 .
^ Р. Арсенеску; и др. (2003). «Производство антихелия-3 в столкновениях с свинцами в 158 a GEV/ C » . Новый журнал физики . 5 (1): 1. Bibcode : 2003njph .... 5 .... 1a . doi : 10.1088/1367-2630/5/1/301 .
^ "Литий-6. Сводка составления" . Pubchem . Национальная библиотека медицины. Архивировано из оригинала 2021-11-19 . Получено 2021-04-08 .
^ Chodos et al. «Новая расширенная модель Адронов» архивировала 2023-12-30 в The Wayback Machine , Phys. Rev. D 9, 3471 (1974).
^ Chodos et al. «Структура бариона в теории сумок» Аархивирована 2023-12-30 в The Wayback Machine , Phys. Rev. D 10, 2599 (1974).
^ Degrand et al. «Массы и другие параметры световых адронов» архивировали 2023-12-30 на машине Wayback , Phys. Rev. D 12, 2060 (1975).
^ Jaffe, RL ; Лоу, Fe (1979). «Связь между собственными звездами Quark-Model и низкоэнергетическим рассеянием». Физический Преподобный д . 19 (7): 2105. Bibcode : 1979 Phrvd..19.2105J . doi : 10.1103/physrevd.19.2105 .
^ Ю; Симонов А. (1981). «Модель Cquark Compound Bag и Jaffe -Low P -Matrix». Физические буквы б . 107 (1–2): 1. Bibcode : 1981phlb..107 .... 1s . doi : 10.1016/0370-2693 (81) 91133-3 .
^ Браун, Джеральд Э .; Ро, Маннк (март 1979 г.). "Маленькая сумка". Физические буквы б . 82 (2): 177–180. Bibcode : 1979flb ... 82..177b . doi : 10.1016/0370-2693 (79) 90729-9 .
^ Vepstas, L.; Джексон, AD; Goldhaber, AS (1984). «Двухфазные модели барионов и эффект хирального казимира». Физические буквы б . 140 (5–6): 280–284. Bibcode : 1984phlb..140..280V . doi : 10.1016/0370-2693 (84) 90753-6 .
^ Vepstas, L.; Джексон, AD (1990). «Обоснование хиральной сумки». Физические отчеты . 187 (3): 109–143. Bibcode : 1990phr ... 187..109V . doi : 10.1016/0370-1573 (90) 90056-8 .

Списки частиц

^ Jump up to: ^а ^{беременный} ^в Списки частиц -
п
Архивировал 2017-01-27 на The Wayback Machine .
^ Jump up to: ^а ^{беременный} Списки частиц -
не
Архивированный 2018-10-03 на машине Wayback .
^ Списки частиц-ПРИМЕЧАНИЕ О НА И ДЕЛЬТА-РЕЗОНАЦИИ АРХИВЕНИЯ 2021-03-27 на машине Wayback .
^ Списки частиц-N (1440) Архивировано 2021-03-30 на машине Wayback .
^ Списки частиц-N (1520) Архивировано 2021-03-29 на машине Wayback .
^ Списки частиц-N (1535) Архивировано 2021-03-29 на машине Wayback .
^ Списки частиц-N (1650) Архивировано 2021-03-30 на машине Wayback .
^ Списки частиц-N (1675) Архивировано 2021-03-28 на машине Wayback .
^ Списки частиц-N (1680) Архивировано 2021-03-29 на машине Wayback .
^ Списки частиц-N (1700) Архивировано 2021-03-28 на машине Wayback .
^ Списки частиц-N (1710) Архивировано 2021-03-28 на машине Wayback .
^ Списки частиц-N (1720) Архивировано 2021-03-30 на машине Wayback .
^ Списки частиц-N (2190) Архивировано 2021-03-29 на машине Wayback .
^ Списки частиц-N (2220) Архивировано 2021-03-29 на машине Wayback .
^ Списки частиц-N (2250) Архивировано 2021-03-29 на машине Wayback .

Дальнейшее чтение

Томас, о; Weise, W. (2001). Структура нуклеона . Берлин, DE: Wiley-Wch. ISBN 3-527-40297-7 .
Браун, Г.Е.; Джексон, AD (1976). Взаимодействие нуклеона -Nucleon . Издательство Северной Голландии . ISBN 978-0-7204-0335-0 .
Накамура, н.; Группа данных частиц ; и др. (2011). «Обзор физики частиц» . Журнал физики g . 37 (7): 075021. BIBCODE : 2010JPHG ... 37G5021N . doi : 10.1088/0954-3899/37/7A/075021 . HDL : 10481/34593 .

[coeffs-2] Результирующие коэффициенты получаются путем суммирования зарядов компонентов: $σ Q = ⁠ 2 / 3 ⁠ + ⁠ 2 / 3 ⁠ + (⁠- + 1 / 3 ⁠) = ⁠ 3/3 и ⁠ = +1$ для протона $σ Q = ⁠ 2 / 3 ⁠ + (⁠- + 1 / 3 ⁠) + (⁠- + 1 / 3 ⁠) = ⁠ 0/3 = ⁠ 0 для$ нейтрона.

[Griffiths2008-1] Jump up to: ^а ^{беременный} Гриффитс, Дэвид Дж. (2008). Введение в элементарные частицы (2 -е пересмотренное изд.). Wiley-Vch. ISBN 978-3-527-40601-2 .

[Perk-3] Перкинс, Дональд Х. (1982). Введение в физику с высокой энергией . Чтение, Массачусетс: Аддисон Уэсли. С. 201–202 . ISBN 978-0-201-05757-7 .

[MagMom-4] Кинкейд, Кэти (2 февраля 2015 г.). «Определение магнитных моментов ядерной материи» . Phys.org. Архивировано из оригинала 2 мая 2015 года . Получено 8 мая 2015 года .

[5] Массам, т; Мюллер, Т.; Ригини, Б.; Schneegans, M.; Зичичи А. (1965). «Экспериментальное наблюдение за выработкой антидутерана». Новое испытание . 39 (1): 10–14. Bibcode : 1965ncims..39 ... 10M . Doi : 10.1007/bf02814251 . S2CID 122952224 .

[6] Дорфан Д. Э; Eades, J.; Ледерман, LM; Lee, W.; Тинг, CC (июнь 1965 г.). «Наблюдение за антидеитеронами». Физический Преподобный Летт 14 (24): 1003–1006. Bibcode : 1965 Phrvl..14.1003d . doi : 10.1103/physrevlett.14.1003 .

[7] Р. Арсенеску; и др. (2003). «Производство антихелия-3 в столкновениях с свинцами в 158 a GEV/ C » . Новый журнал физики . 5 (1): 1. Bibcode : 2003njph .... 5 .... 1a . doi : 10.1088/1367-2630/5/1/301 .

[23] "Литий-6. Сводка составления" . Pubchem . Национальная библиотека медицины. Архивировано из оригинала 2021-11-19 . Получено 2021-04-08 .

[24] Chodos et al. «Новая расширенная модель Адронов» архивировала 2023-12-30 в The Wayback Machine , Phys. Rev. D 9, 3471 (1974).

[25] Chodos et al. «Структура бариона в теории сумок» Аархивирована 2023-12-30 в The Wayback Machine , Phys. Rev. D 10, 2599 (1974).

[26] Degrand et al. «Массы и другие параметры световых адронов» архивировали 2023-12-30 на машине Wayback , Phys. Rev. D 12, 2060 (1975).

[27] Jaffe, RL ; Лоу, Fe (1979). «Связь между собственными звездами Quark-Model и низкоэнергетическим рассеянием». Физический Преподобный д . 19 (7): 2105. Bibcode : 1979 Phrvd..19.2105J . doi : 10.1103/physrevd.19.2105 .

[28] Ю; Симонов А. (1981). «Модель Cquark Compound Bag и Jaffe -Low P -Matrix». Физические буквы б . 107 (1–2): 1. Bibcode : 1981phlb..107 .... 1s . doi : 10.1016/0370-2693 (81) 91133-3 .

[29] Браун, Джеральд Э .; Ро, Маннк (март 1979 г.). "Маленькая сумка". Физические буквы б . 82 (2): 177–180. Bibcode : 1979flb ... 82..177b . doi : 10.1016/0370-2693 (79) 90729-9 .

[30] Vepstas, L.; Джексон, AD; Goldhaber, AS (1984). «Двухфазные модели барионов и эффект хирального казимира». Физические буквы б . 140 (5–6): 280–284. Bibcode : 1984phlb..140..280V . doi : 10.1016/0370-2693 (84) 90753-6 .

[31] Vepstas, L.; Джексон, AD (1990). «Обоснование хиральной сумки». Физические отчеты . 187 (3): 109–143. Bibcode : 1990phr ... 187..109V . doi : 10.1016/0370-1573 (90) 90056-8 .

[PDGProton-8] Jump up to: ^а ^{беременный} ^в Списки частиц -
п
Архивировал 2017-01-27 на The Wayback Machine .

[PDGNeutron-9] Jump up to: ^а ^{беременный} Списки частиц -
не
Архивированный 2018-10-03 на машине Wayback .

[PDGN939-10] Списки частиц-ПРИМЕЧАНИЕ О НА И ДЕЛЬТА-РЕЗОНАЦИИ АРХИВЕНИЯ 2021-03-27 на машине Wayback .

[PDGN1440-11] Списки частиц-N (1440) Архивировано 2021-03-30 на машине Wayback .

[PDGN1520-12] Списки частиц-N (1520) Архивировано 2021-03-29 на машине Wayback .

[PDGN1535-13] Списки частиц-N (1535) Архивировано 2021-03-29 на машине Wayback .

[PDGN1650-14] Списки частиц-N (1650) Архивировано 2021-03-30 на машине Wayback .

[PDGN1675-15] Списки частиц-N (1675) Архивировано 2021-03-28 на машине Wayback .

[PDGN1680-16] Списки частиц-N (1680) Архивировано 2021-03-29 на машине Wayback .

[PDGN1700-17] Списки частиц-N (1700) Архивировано 2021-03-28 на машине Wayback .

[PDGN1710-18] Списки частиц-N (1710) Архивировано 2021-03-28 на машине Wayback .

[PDGN1720-19] Списки частиц-N (1720) Архивировано 2021-03-30 на машине Wayback .

[PDGN2190-20] Списки частиц-N (2190) Архивировано 2021-03-29 на машине Wayback .

[PDGN2220-21] Списки частиц-N (2220) Архивировано 2021-03-29 на машине Wayback .

[PDGN2250-22] Списки частиц-N (2250) Архивировано 2021-03-29 на машине Wayback .

[ 1 ]

[ А ]

[ 2 ]

[ 3 ]

[ 4 ]

[ 5 ]

[ 6 ]

[ Генеральный директор 1 ]

[ Генеральный директор 2 ]

[ Генеральный директор 3 ]

[ Генеральный директор 4 ]

[ Генеральный директор 5 ]

[ Генеральный директор 6 ]

[ Генеральный директор 7 ]

[ Генеральный директор 8 ]

[ Генеральный директор 9 ]

[ Генеральный директор 10 ]

[ Генеральный директор 11 ]

[ Генеральный директор 12 ]

[ Генеральный директор 13 ]

[ Генеральный директор 14 ]

[ Генеральный директор 15 ]

[ 7 ]

[ 8 ]

[ 9 ]

[ 10 ]

[ 11 ]

[ 12 ]

[ 13 ]

[ 14 ]

[ 15 ]