✖


Jump to content

Топологический изолятор

(Перенаправлено с Топологические изоляторы )

(Неофициальная) фазовая диаграмма с топологическими изоляторами, тривиальными изоляторами и проводниками. Не существует пути от топологических изоляторов к тривиальным изоляторам, который не пересекал бы проводящую фазу. На схеме изображен топологический инвариант, поскольку имеется два «островка» изоляторов.
Идеализированная зонная структура для трехмерного симметричного топологического изолятора с обращением времени. Уровень Ферми попадает в объемную запрещенную зону, которую пересекают топологически защищенные состояния поверхности Дирака со спиновой текстурой. [1] [2]

Топологический изолятор — это материал, внутренняя часть которого ведет себя как электрический изолятор, а поверхность — как электрический проводник . [3] это означает, что электроны могут двигаться только вдоль поверхности материала.

Топологический изолятор является изолятором по той же причине, что и « тривиальный » (обычный) изолятор: существует энергетическая щель между валентной зоной и зоной проводимости материала. Но в топологическом изоляторе эти зоны в неформальном смысле «скручены» относительно тривиального изолятора. [4] Топологический изолятор не может непрерывно превращаться в тривиальный без раскручивания зон, закрывающего запрещенную зону и создающего проводящее состояние. Таким образом, из-за непрерывности основного поля граница топологического изолятора с тривиальным изолятором (включая вакуум , который топологически тривиален) вынуждена поддерживать проводящее состояние. [5]

топологического изолятора Поскольку это является результатом глобального свойства зонной структуры , локальные (сохраняющие симметрию) возмущения не могут повредить это поверхностное состояние. [6] Это уникально для топологических изоляторов: хотя обычные изоляторы также могут поддерживать проводящие поверхностные состояния, только поверхностные состояния топологических изоляторов обладают этим свойством устойчивости.

Это приводит к более формальному определению топологического изолятора: изолятор, который не может адиабатически превратиться в обычный изолятор, не пройдя через промежуточное проводящее состояние. [5] Другими словами, топологические изоляторы и тривиальные изоляторы — это отдельные области фазовой диаграммы , связанные только проводящими фазами. Таким образом, топологические изоляторы представляют собой пример состояния материи, не описываемой теорией нарушения симметрии Ландау , которая определяет обычные состояния материи. [6]

Свойства топологических изоляторов и их поверхностные состояния сильно зависят как от размеров материала, так и от лежащей в его основе симметрии и могут быть классифицированы с помощью так называемой периодической таблицы топологических изоляторов . Некоторые комбинации размеров и симметрии полностью запрещают топологические изоляторы. [7] Все топологические изоляторы обладают как минимум симметрией U (1) из-за сохранения числа частиц и часто обладают симметрией обращения времени из-за отсутствия магнитного поля. Таким образом, топологические изоляторы являются примером топологического порядка, защищенного симметрией . [8] Так называемые «топологические инварианты», принимающие значения в или , позволяют классифицировать изоляторы как тривиальные или топологические и могут быть рассчитаны различными методами. [7]

Поверхностные состояния топологических изоляторов могут иметь экзотические свойства. Например, в симметричных трехмерных топологических изоляторах с обращением времени, спин поверхностных состояний заблокирован под прямым углом к ​​их импульсу (блокировка спин-импульса). При данной энергии единственные другие доступные электронные состояния имеют другой спин, поэтому разворотное рассеяние сильно подавляется, а проводимость на поверхности является очень металлической.

Несмотря на свое происхождение из квантово-механических систем, аналоги топологических изоляторов можно найти и в классических средах. Существуют фотонные , [9] магнитный , [10] и акустический [11] топологические изоляторы и другие.

Прогноз

[ редактировать ]

Первые модели трехмерных топологических изоляторов были предложены Б. А. Волковым и О. А. Панкратовым в 1985 г. [12] а затем Панкратовым, С.В. Пахомовым и Волковым в 1987 г. [13] Показано существование бесщелевых 2D-состояний Дирака на контакте инверсии зон в PbTe / SnTe. [12] и HgTe / CdTe [13] гетероструктуры. Существование интерфейсных состояний Дирака в HgTe/CdTe было экспериментально подтверждено группой Лоренса В. Моленкампа в 2D топологических изоляторах в 2007 году. [14]

Более поздние наборы теоретических моделей двумерного топологического изолятора (также известного как квантовые спиновые изоляторы Холла) были предложены Чарльзом Л. Кейном и Юджином Дж. Меле в 2005 году. [15] а также Б. Андреем Берневигом и Шоучэн Чжаном в 2006 году. [16] топологический инвариант был построен и важность симметрии обращения времени была выяснена в работе Кейна и Меле. [17] Впоследствии Берневиг, Тейлор Л. Хьюз и Чжан сделали теоретическое предсказание, что двумерный топологический изолятор с одномерными (1D) спиральными краевыми состояниями будет реализован в квантовых ямах (очень тонких слоях) теллурида ртути, зажатых между теллуридом кадмия. [18] Транспорт, обусловленный одномерными спиральными краевыми состояниями, действительно наблюдался в экспериментах группы Моленкампа в 2007 году. [14]

Хотя топологическая классификация и важность симметрии обращения времени были указаны в 2000-х годах, все необходимые ингредиенты и физика топологических изоляторов были поняты уже в работах 1980-х годов.

В 2007 году было предсказано, что трехмерные топологические изоляторы могут быть обнаружены в бинарных соединениях с участием висмута . [19] [20] [21] [22] и, в частности, существуют «сильные топологические изоляторы», которые нельзя свести к множественным копиям квантового спинового состояния Холла . [23]

Экспериментальная реализация

[ редактировать ]

Двумерные топологические изоляторы были впервые реализованы в системе, содержащей квантовые ямы HgTe, зажатые между теллуридом кадмия, в 2007 году.

Первым трехмерным топологическим изолятором, реализованным экспериментально, был Bi 1 − x Sb x . [24] [25] [26] Висмут в чистом виде представляет собой полуметалл с небольшой электронной запрещенной зоной. С помощью фотоэмиссионной спектроскопии с угловым разрешением и многих других измерений было замечено, что сплав Bi 1 - x Sb x демонстрирует нечетное пересечение поверхностных состояний (SS) между любой парой точек Крамерса , а в объеме присутствуют массивные фермионы Дирака. [25] объемный Bi 1 − x Sb x Кроме того, было предсказано, что будет содержать трехмерные частицы Дирака . [27] Это предсказание представляет особый интерес в связи с наблюдением холловской фракционализации квантов заряда в двумерном графене. [28] и чистый висмут. [29]

Вскоре после этого поверхностные состояния с защищенной симметрией были также обнаружены в чистой сурьме , селениде висмута , теллуриде висмута и теллуриде сурьмы с помощью фотоэмиссионной спектроскопии с угловым разрешением (ARPES). [30] [31] [32] [33] [34] и селенид висмута . [34] [35] многие полупроводники из большого семейства материалов Гейслера обладают топологическими поверхностными состояниями. В настоящее время считается, что [36] [37] В некоторых из этих материалов уровень Ферми фактически попадает либо в зону проводимости, либо в валентную зону из-за естественных дефектов, и его необходимо вытолкнуть в объемную щель путем легирования или запирания. [38] [39] Поверхностные состояния трехмерного топологического изолятора — это новый тип двумерного электронного газа (2DEG), в котором спин электрона привязан к его линейному импульсу. [31]

Полностью объемно-изолирующие или собственные трехмерные топологические изоляционные состояния существуют в материалах на основе Bi, как показано в измерениях поверхностного транспорта. [40] Новый халькогенид на основе Bi (Bi 1,1 Sb 0,9 Te 2 S) с небольшим легированием Sn демонстрирует собственное полупроводниковое поведение с энергией Ферми и точкой Дирака, лежащей в объемной щели, а поверхностные состояния были исследованы с помощью экспериментов по переносу заряда. [41]

В 2008 и 2009 годах было высказано предположение, что топологические изоляторы лучше всего понимать не как поверхностные проводники как таковые, а как объемные трехмерные магнитоэлектрики с квантованным магнитоэлектрическим эффектом. [42] [43] Это можно обнаружить, поместив топологические изоляторы в магнитное поле. Эффект можно описать на языке, аналогичном языку гипотетической аксионной частицы в физике элементарных частиц. [44] Об этом эффекте сообщили исследователи из Университета Джонса Хопкинса и Университета Рутгерса с помощью ТГц спектроскопии, которые показали, что вращение Фарадея квантовано постоянной тонкой структуры. [45]

В 2012 году топологические изоляторы Кондо были идентифицированы в гексабориде самария , который является объемным изолятором при низких температурах. [46] [47]

В 2014 году было показано, что магнитными компонентами, подобными компонентам в компьютерной памяти со спин-моментом , можно управлять с помощью топологических изоляторов. [48] [49] Эффект связан с переходами металл-диэлектрик ( модель Бозе-Хаббарда ). [ нужна ссылка ]

Топологические изоляторы Флоке

[ редактировать ]

Топологические изоляторы сложно синтезировать, и они ограничены топологическими фазами, доступными для твердотельных материалов. [50] Это побудило поиск топологических фаз в системах, которые моделируют те же принципы, лежащие в основе топологических изоляторов. Квантовые блуждания в дискретном времени (DTQW) были предложены для изготовления топологических изоляторов Флоке (FTI). Эта система с периодическим приводом моделирует эффективный гамильтониан ( Флоке ), который топологически нетривиален. [51] Эта система повторяет эффективные гамильтонианы всех универсальных классов одно- и трехмерных топологических изоляторов. [52] [53] [54] [55] Интересно, что топологическими свойствами топологических изоляторов Флоке можно управлять с помощью внешнего периодического привода, а не внешнего магнитного поля. Атомная решетка, усиленная дистанционным избирательным взаимодействием Ридберга, может моделировать различные классы FTI на нескольких сотнях мест и шагов в 1, 2 или 3 измерениях. [55] Дальнодействующее взаимодействие позволяет разрабатывать топологически упорядоченные периодические граничные условия, дополнительно обогащая реализуемые топологические фазы. [55]

Свойства и применение

[ редактировать ]

Блокировка спинового импульса [31] в топологическом изоляторе позволяет поверхностным состояниям с защищенной симметрией размещать частицы Майораны , если сверхпроводимость индуцируется на поверхности трехмерных топологических изоляторов за счет эффектов близости. [56] (Обратите внимание, что нулевая мода Майораны может возникнуть и без топологических изоляторов. [57] ) Нетривиальность топологических изоляторов закодирована в существовании газа спиральных фермионов Дирака . Частицы Дирака, которые ведут себя как безмассовые релятивистские фермионы, наблюдались в трехмерных топологических изоляторах. Обратите внимание, что бесщелевые поверхностные состояния топологических изоляторов отличаются от состояний в квантовом эффекте Холла : бесщелевые поверхностные состояния топологических изоляторов являются защищенными по симметрии (т. е. не топологическими), тогда как бесщелевые поверхностные состояния в квантовом эффекте Холла являются топологическими (т. е. устойчив к любым локальным возмущениям, которые могут нарушить всю симметрию). топологические инварианты не могут быть измерены традиционными методами транспорта, такими как спин-холловская проводимость, и транспорт не квантуется инварианты. Экспериментальный метод измерения были продемонстрированы топологические инварианты, которые обеспечивают меру топологический порядок. [58] (Обратите внимание, что термин топологический порядок также использовался для описания топологического порядка с возникающими Калибровочная теория открыта в 1991 году. [59] [60] В более общем смысле (так называемым десятикратным способом ) для каждой пространственной размерности, каждый из десяти классов симметрии Альтланда-Цирнбауэра случайных гамильтонианов, помеченных типом дискретной симметрии (симметрия обращения времени, симметрия частица-дырка, и киральная симметрия) имеет соответствующую группу топологических инвариантов (либо , или тривиально), как описано периодической таблицей топологических инвариантов . [61]

Наиболее перспективными применениями топологических изоляторов являются устройства спинтроники и бездиссипативные транзисторы для квантовых компьютеров на основе квантового эффекта Холла. [14] и квантовый аномальный эффект Холла . [62] Кроме того, топологические изоляционные материалы нашли также практическое применение в современных устройствах магнитоэлектроники и оптоэлектроники . [63] [64]

Термоэлектрики

[ редактировать ]

Некоторые из наиболее известных топологических изоляторов также являются термоэлектрическими материалами , например Bi 2 Te 3 и его сплавы с Bi 2 Se 3 (термоэлектрики n-типа) и Sb 2 Te 3 (термоэлектрики p-типа). [65] Высокая эффективность преобразования термоэлектрической энергии реализуется в материалах с низкой теплопроводностью, высокой электропроводностью и высоким коэффициентом Зеебека (т. е. постепенное изменение напряжения из-за постепенного изменения температуры). Топологические изоляторы часто состоят из тяжелых атомов, что снижает теплопроводность и поэтому полезно для термоэлектриков. Недавнее исследование также показало, что хорошие электрические характеристики (т.е. электропроводность и коэффициент Зеебека) могут возникать в топологических изоляторах из-за деформации объемной зонной структуры, вызванной инверсией зон. [66] Часто электропроводность и коэффициент Зеебека являются противоречивыми свойствами термоэлектриков, и их сложно оптимизировать одновременно. Искажение зон, вызванное инверсией зон в топологическом изоляторе, может опосредовать эти два свойства за счет уменьшения эффективной массы электронов/дырок и увеличения вырождения долины (т.е. количества электронных зон, которые способствуют переносу заряда). В результате топологические изоляторы, как правило, являются интересными кандидатами для термоэлектрических применений.

Синтез

[ редактировать ]

Топологические изоляторы можно выращивать с использованием различных методов, таких как химическое осаждение из паровой фазы (MOCVD), [67]

физическое осаждение из паровой фазы (PVD), [68] сольвотермический синтез, [69] сонохимический метод [70] и молекулярно-лучевая эпитаксия

Схема компонентов системы MBE

(МБЭ). [34] MBE до сих пор является наиболее распространенным экспериментальным методом. Рост тонкопленочных топологических изоляторов обусловлен слабыми взаимодействиями Ван-дер-Ваальса. [71] Слабое взаимодействие позволяет отслаивать тонкую пленку от объемного кристалла с чистой и идеальной поверхностью. Взаимодействия Ван-дер-Ваальса в эпитаксии, также известные как эпитаксия Ван-дер-Ваальса (VDWE), представляют собой явление, обусловленное слабыми взаимодействиями Ван-дер-Ваальса между слоистыми материалами из разных или одинаковых элементов. [72] в котором материалы укладываются друг на друга. Этот подход позволяет выращивать слоистые топологические изоляторы на других подложках для гетероструктур и интегральных схем . [72]

МЛЭ рост топологических изоляторов

Молекулярно-лучевая эпитаксия (МЛЭ) — это метод эпитаксии, позволяющий выращивать кристаллический материал на кристаллической подложке с образованием упорядоченного слоя. МЛЭ проводится в высоком или сверхвысоком вакууме , элементы нагреваются в различных электронно-лучевых испарителях до возгонки . Газообразные элементы затем конденсируются на пластине, где они реагируют друг с другом, образуя монокристаллы .

MBE — подходящий метод для выращивания высококачественных монокристаллических пленок. Чтобы избежать огромного несоответствия решеток и дефектов на границе раздела, ожидается, что подложка и тонкая пленка будут иметь одинаковые постоянные решетки. МЛЭ имеет преимущество перед другими методами, поскольку синтез проводится в высоком вакууме, что приводит к меньшему загрязнению. Кроме того, дефекты решетки уменьшаются благодаря способности влиять на скорость роста и соотношение видов исходных материалов, присутствующих на границе раздела подложек. [73] Кроме того, с помощью MBE образцы можно выращивать слой за слоем, что приводит к получению плоских поверхностей с гладкой поверхностью раздела для инженерных гетероструктур. Кроме того, преимущества метода синтеза MBE заключаются в простоте перемещения образца топологического изолятора из камеры выращивания в камеру для характеризации, например, для фотоэмиссионной спектроскопии с угловым разрешением (ARPES) или сканирующей туннельной микроскопии (STM). [74]

Благодаря слабой связи Ван-дер-Ваальса, которая ослабляет условие согласования решеток, TI можно выращивать на самых разных подложках. [75] например Si(111), [76] [77] Ал
22О
3 , GaAs (111), [78]

InP (111), CdS (0001) и Y
33Fe
5 О
12 .

PVD-рост топологических изоляторов

[ редактировать ]

Метод физического осаждения из паровой фазы (PVD) не страдает недостатками метода отшелушивания и в то же время намного проще и дешевле, чем полностью контролируемый рост методом молекулярно-лучевой эпитаксии. Метод PVD позволяет воспроизводимо синтезировать монокристаллы различных слоистых квазидвумерных материалов, включая топологические изоляторы (например, Bi
2 Се
3 , с
2 Чай
3 ). [79] Полученные монокристаллы имеют четко выраженную кристаллографическую ориентацию; их состав, толщину, размер и поверхностную плотность на желаемой подложке можно контролировать.Контроль толщины особенно важен для 3D ТИ, в которых тривиальные (объемные) электронные каналы обычно доминируют над транспортными свойствами и маскируют реакцию топологических (поверхностных) мод. Уменьшая толщину, мы уменьшаем вклад тривиальных объемных каналов в общую проводимость, тем самым заставляя топологические моды проводить электрический ток. [80]

Топологические изоляторы на основе висмута

[ редактировать ]

До сих пор область топологических изоляторов была сосредоточена на материалах на основе халькогенидов висмута и сурьмы , таких как Bi.
2 Се
3 , с
2 Чай
3 , Сб
2 Чай
3 или Bi 1 − x Sb x , Bi 1,1 Sb 0,9 Te 2 S. [41] Выбор халькогенидов связан с ван-дер-ваальсовой релаксацией силы согласования решетки, которая ограничивает количество материалов и подложек. [73] Халькогениды висмута широко изучались на предмет ТИ и их применения в термоэлектрических материалах . Взаимодействие Ван-дер-Ваальса в ТИ демонстрирует важные особенности из-за низкой поверхностной энергии. Например, поверхность Bi
2 Чай
3 обычно завершается Te из-за его низкой поверхностной энергии. [34]

Халькогениды висмута успешно выращиваются на различных подложках. В частности, Si оказался хорошим субстратом для успешного роста Bi.
2 Чай
3 . Однако использование сапфира в качестве подложки не было столь обнадеживающим из-за большого несоответствия, составляющего около 15%. [81] Выбор подходящего субстрата может улучшить общие свойства ТИ. Использование буферного слоя может уменьшить согласование решетки, тем самым улучшая электрические свойства TI. [81] С
2 Се
3 может быть выращен поверх различных буферов Bi 2 - x In x Se 3 . В таблице 1 показано Би
2 Се
3 , с
2 Чай
3 , Сб
2 Чай
3 на разных подложках и возникающее в результате несоответствие решеток. Как правило, независимо от используемой подложки полученные пленки имеют текстурированную поверхность, характеризующуюся пирамидальными монокристаллическими доменами с пятислойными ступенями. Размер и относительная пропорция этих пирамидальных доменов варьируются в зависимости от таких факторов, как толщина пленки, несоответствие решетки с подложкой и зародышеобразование пленки, зависящее от химии поверхности раздела. При синтезе тонких пленок возникает проблема стехиометрии из-за высокого давления паров элементов. Таким образом, бинарные тетрадимиты внешне допированы как n-типа ( Bi
2 Се
3 , с
2 Чай
3 ) или р-типа ( Sb
2 Чай
3 ). [73] Из-за слабой ван-дер-ваальсовой связи графен является одним из предпочтительных субстратов для роста TI, несмотря на большое несоответствие решеток.

Несоответствие решеток различных подложек [75]
Субстрат С
2 Се
3  % 		С
2 Чай
3  % 		Сб
2 Чай
3  %
графен -40.6 -43.8 -42.3
И -7.3 -12.3 -9.7
КаФ
2 		-6.8 -11.9 -9.2
GaAs -3.4 -8.7 -5.9
CDS -0.2 -5.7 -2.8
ИнП 0.2 -5.3 -2.3
БаФ
2 		5.9 0.1 2.8
CdTe 10.7 4.6 7.8
Ал
22О
3 		14.9 8.7 12.0
Это не
2 		18.6 12.1 15.5

Идентификация

[ редактировать ]

Первый этап идентификации топологических изоляторов происходит сразу после синтеза, то есть без нарушения вакуума и перемещения образца в атмосферу. Это можно сделать с помощью методов фотоэмиссионной спектроскопии с угловым разрешением (ARPES) или сканирующей туннельной микроскопии (СТМ). [74] Дальнейшие измерения включают структурные и химические зонды, такие как дифракция рентгеновских лучей и энергодисперсионная спектроскопия, но в зависимости от качества образца отсутствие чувствительности может остаться. Транспортные измерения не могут однозначно определить топология по определению состояния.

Классификация

[ редактировать ]
Основная статья: Периодическая таблица топологических инвариантов

Теорема Блоха позволяет полностью охарактеризовать свойства распространения волн в материале путем присвоения матрицы каждому волновому вектору в зоне Бриллюэна .

Математически это присваивание создает векторное расслоение . Разные материалы будут иметь разные свойства распространения волн и, следовательно, разные векторные расслоения. Если рассматривать все изоляторы (материалы с запрещенной зоной), это создает пространство векторных расслоений. Именно из топологии этого пространства (по модулю тривиальных зон) возникает «топология» в топологических изоляторах. [7]

В частности, количество связанных компонентов пространства указывает, сколько различных «островков» изоляторов существует среди металлических состояний. Изоляторы в компоненте связности, содержащей вакуумное состояние, идентифицируются как «тривиальные», а все остальные изоляторы — как «топологические». Компонент связности, в котором находится изолятор, можно идентифицировать с помощью числа, называемого «топологическим инвариантом». [7]

Это пространство можно сузить при наличии симметрий, изменив результирующую топологию. Хотя унитарные симметрии обычно существенны в квантовой механике, здесь они не влияют на топологию. [82] Вместо этого обычно рассматриваются три симметрии: симметрия обращения времени, симметрия частица-дырка и киральная симметрия (также называемая симметрией подрешетки). Математически они представлены как: антиунитарный оператор , коммутирующий с гамильтонианом ; антиунитарный оператор, антикоммутирующий с гамильтонианом; и унитарный оператор, антикоммутирующий с гамильтонианом. Все комбинации этих трех вместе с каждым пространственным измерением приводят к так называемой периодической таблице топологических изоляторов . [7]

Будущие разработки

[ редактировать ]

Область топологических изоляторов все еще нуждается в развитии. Лучшие топологические изоляторы из халькогенида висмута имеют изменение ширины запрещенной зоны около 10 мэВ из-за заряда. Дальнейшие разработки должны быть сосредоточены на изучении обоих: наличия высокосимметричных электронных зон и просто синтезированных материалов. Один из кандидатов — полусоединения Гейслера . [74] Эти кристаллические структуры могут состоять из большого количества элементов. Зонные структуры и энергетические щели очень чувствительны к валентной конфигурации; из-за повышенной вероятности межузельного обмена и беспорядка они также очень чувствительны к определенным кристаллическим конфигурациям. С помощью расчетов из первых принципов была предсказана нетривиальная зонная структура, которая демонстрирует упорядочение зон, аналогичное таковому в известных 2D- и 3D-TI-материалах, в различных 18-электронных соединениях полугейслера. [83] Эти материалы еще не продемонстрировали никаких признаков собственного топологического изоляционного поведения в реальных экспериментах.

См. также

[ редактировать ]

Ссылки

[ редактировать ]
  1. ^ Мур, Джоэл Э. (2010). «Рождение топологических изоляторов». Природа . 464 (7286): 194–198. Бибкод : 2010Natur.464..194M . дои : 10.1038/nature08916 . ISSN   0028-0836 . ПМИД   20220837 . S2CID   1911343 .
  2. ^ Хасан, МЗ; Мур, Дж. Э. (2011). «Трехмерные топологические изоляторы». Ежегодный обзор физики конденсированного состояния . 2 : 55–78. arXiv : 1011.5462 . Бибкод : 2011ARCMP...2...55H . doi : 10.1146/annurev-conmatphys-062910-140432 . S2CID   11516573 .
  3. ^ Кейн, CL; Мел, Э.Дж. (2005). «Топологический порядок Z 2 и эффект Холла квантового спина». Письма о физических отзывах . 95 (14): 146802. arXiv : cond-mat/0506581 . Бибкод : 2005PhRvL..95n6802K . doi : 10.1103/PhysRevLett.95.146802 . ПМИД   16241681 . S2CID   1775498 .
  4. ^ Чжу, Чжиюн; Ченг, Инчунь; Швингеншлёгль, Удо (1 июня 2012 г.). «Механизм инверсии зон в топологических изоляторах: Руководство по проектированию материалов» . Физический обзор B . 85 (23): 235401. Бибкод : 2012PhRvB..85w5401Z . дои : 10.1103/PhysRevB.85.235401 . hdl : 10754/315777 . ISSN   1098-0121 .
  5. ^ Перейти обратно: а б Ци, Сяо-Лян; Чжан, Шоу-Чэн (14 октября 2011 г.). «Топологические изоляторы и сверхпроводники» . Обзоры современной физики . 83 (4): 1057–1110. arXiv : 1008.2026 . Бибкод : 2011RvMP...83.1057Q . дои : 10.1103/RevModPhys.83.1057 . ISSN   0034-6861 . S2CID   118373714 .
  6. ^ Перейти обратно: а б Хасан, МЗ; Кейн, CL (08 ноября 2010 г.). «Коллоквиум: Топологические изоляторы» . Обзоры современной физики . 82 (4): 3045–3067. arXiv : 1002.3895 . Бибкод : 2010RvMP...82.3045H . дои : 10.1103/RevModPhys.82.3045 . S2CID   16066223 .
  7. ^ Перейти обратно: а б с д и Китаев, Алексей (14 мая 2009 г.). «Таблица Менделеева топологических изоляторов и сверхпроводников» . Материалы конференции AIP . 1134 (1): 22–30. arXiv : 0901.2686 . Бибкод : 2009AIPC.1134...22K . дои : 10.1063/1.3149495 . ISSN   0094-243X . S2CID   14320124 .
  8. ^ Сентил, Т. (01 марта 2015 г.). «Топологические фазы квантовой материи, защищенные симметрией» . Ежегодный обзор физики конденсированного состояния . 6 (1): 299–324. arXiv : 1405.4015 . Бибкод : 2015ARCMP...6..299S . doi : 10.1146/annurev-conmatphys-031214-014740 . ISSN   1947-5454 . S2CID   12669555 .
  9. ^ Ханикаев Александр Б.; Хосейн Мусави, С.; Цзе, Ван-Конг; Каргарян, Мехди; Макдональд, Аллан Х.; Швец, Геннадий (март 2013 г.). «Фотонные топологические изоляторы» . Природные материалы . 12 (3): 233–239. arXiv : 1204.5700 . Бибкод : 2013NatMa..12..233K . дои : 10.1038/nmat3520 . ISSN   1476-4660 . ПМИД   23241532 . S2CID   39748656 .
  10. ^ Токура, Ёсинори; Ясуда, Кендзи; Цуказаки, Ацуши (февраль 2019 г.). «Магнитные топологические изоляторы» . Обзоры природы Физика . 1 (2): 126–143. Бибкод : 2019НатРП...1..126Т . дои : 10.1038/s42254-018-0011-5 . ISSN   2522-5820 . S2CID   53694955 .
  11. ^ Он, Ченг; Ни, Сюй; Ге, Хао; Сунь, Сяо-Чен; Чен, Ян-Бин; Лу, Мин-Хуэй; Лю, Сяо-Пин; Чен, Янь-Фэн (декабрь 2016 г.). «Акустический топологический изолятор и надежная односторонняя передача звука» . Физика природы . 12 (12): 1124–1129. arXiv : 1512.03273 . Бибкод : 2016NatPh..12.1124H . дои : 10.1038/nphys3867 . ISSN   1745-2473 . S2CID   119255437 .
  12. ^ Перейти обратно: а б Волков, Б.А.; Панкратов, О.А. (25 августа 1985 г.). «Двумерные безмассовые электроны в перевернутом контакте» . Письма ЖЭТФ . 42 (4): 178–181.
  13. ^ Перейти обратно: а б Панкратов О.А.; Пахомов С.В.; Волков, Б.А. (1 января 1987 г.). «Суперсимметрия в гетеропереходах: Зоноинвертирующий контакт на основе Pb1-xSnxTe и Hg1-xCdxTe» . Твердотельные коммуникации . 61 (2): 93–96. Бибкод : 1987SSCom..61...93P . дои : 10.1016/0038-1098(87)90934-3 . ISSN   0038-1098 .
  14. ^ Перейти обратно: а б с Король, Марк; Видманн, Штеффен; Брюн, Кристоф; Рот, Андреас; Бугимен, Хартмут; Моленкамп, Лоренс В.; Ци, Сяо Лян; Чжан, Шоу Ченг (02 ноября 2007 г.). «Состояние квантового спинового изолятора Холла в квантовых ямах HgTe» . Наука . 318 (5851): 766–770. arXiv : 0710.0582 . Бибкод : 2007Sci...318..766K . дои : 10.1126/science.1148047 . ISSN   0036-8075 . ПМИД   17885096 . S2CID   8836690 .
  15. ^ Кейн, CL; Меле, Э.Дж. (23 ноября 2005 г.). «Квантовый спиновый эффект Холла в графене» . Письма о физических отзывах . 95 (22): 226801. arXiv : cond-mat/0411737 . Бибкод : 2005PhRvL..95v6801K . doi : 10.1103/PhysRevLett.95.226801 . ПМИД   16384250 . S2CID   6080059 .
  16. ^ Берневиг, Б. Андрей; Чжан, Шоу-Чэн (14 марта 2006 г.). «Квантовый спиновый эффект Холла» . Письма о физических отзывах . 96 (10): 106802. arXiv : cond-mat/0504147 . Бибкод : 2006PhRvL..96j6802B . doi : 10.1103/PhysRevLett.96.106802 . ПМИД   16605772 . S2CID   2618285 .
  17. ^ Кейн, CL; Меле, Э.Дж. (28 сентября 2005 г.). «Топологический порядок ${Z}_{2}$ и эффект Холла квантового спина» . Письма о физических отзывах . 95 (14): 146802. arXiv : cond-mat/0506581 . Бибкод : 2005PhRvL..95n6802K . doi : 10.1103/PhysRevLett.95.146802 . ПМИД   16241681 . S2CID   1775498 .
  18. ^ Берневиг, Б. Андрей; Хьюз, Тейлор Л.; Чжан, Шоу-Чэн (15 декабря 2006 г.). «Квантовый спиновый эффект Холла и топологический фазовый переход в квантовых ямах HgTe» . Наука . 314 (5806): 1757–1761. arXiv : cond-mat/0611399 . Бибкод : 2006Sci...314.1757B . дои : 10.1126/science.1133734 . ISSN   0036-8075 . ПМИД   17170299 . S2CID   7295726 .
  19. ^ Рой, Рахул (21 мая 2009 г.). «Трехмерные топологические инварианты для гамильтонианов, инвариантных к обращению времени, и трехмерный квантовый спиновый эффект Холла». Физический обзор B . 79 : 195322. arXiv : cond-mat/0607531 . дои : 10.1103/PhysRevB.79.195322 . S2CID   119407081 .
  20. ^ Лян Фу; С. Л. Кейн; Э. Дж. Меле (7 марта 2007 г.). «Топологические изоляторы в трех измерениях». Письма о физических отзывах . 98 (10): 106803. arXiv : cond-mat/0607699 . Бибкод : 2007PhRvL..98j6803F . doi : 10.1103/PhysRevLett.98.106803 . ПМИД   17358555 . S2CID   6037351 .
  21. ^ Фу, Лян; К.Л. Кейн (2 июля 2007 г.). «Топологические изоляторы с инверсионной симметрией». Физический обзор B . 76 (4): 045302. arXiv : cond-mat/0611341 . Бибкод : 2007PhRvB..76d5302F . дои : 10.1103/PhysRevB.76.045302 . S2CID   15011491 .
  22. ^ Шуичи Мураками (2007). «Фазовый переход между фазами квантового спина Холла и изолятора в 3D: появление топологической бесщелевой фазы». Новый журнал физики . 9 (9): 356. arXiv : 0710.0930 . Бибкод : 2007NJPh....9..356M . дои : 10.1088/1367-2630/9/9/356 . ISSN   1367-2630 . S2CID   13999448 .
  23. ^ Кейн, CL; Мур, Дж. Э. (2011). «Топологические изоляторы» (PDF) . Мир физики . 24 (2): 32–36. Бибкод : 2011PhyW...24b..32K . дои : 10.1088/2058-7058/24.02.36 .
  24. ^ Фу, Лян; Кейн, CL (2 июля 2007 г.). «Топологические изоляторы с инверсионной симметрией». Физический обзор B . 76 (4): 045302. arXiv : cond-mat/0611341 . Бибкод : 2007PhRvB..76d5302F . дои : 10.1103/PhysRevB.76.045302 . S2CID   15011491 .
  25. ^ Перейти обратно: а б Хасан, М. Захид; Мур, Джоэл Э. (2011). «Трехмерные топологические изоляторы». Ежегодный обзор физики конденсированного состояния . 2 (1): 55–78. arXiv : 1011.5462 . Бибкод : 2011ARCMP...2...55H . doi : 10.1146/annurev-conmatphys-062910-140432 . ISSN   1947-5454 . S2CID   11516573 .
  26. ^ Ше, Дэвид; Донг Цянь; Эндрю Л. Рэй; Юци Ся; Юсан Хор; Роберт Кава; М. Захид Хасан (2008). «Топологический изолятор Дирака в фазе Холла квантового спина». Природа . 452 (9): 970–4. arXiv : 0902.1356 . Бибкод : 2008Natur.452..970H . дои : 10.1038/nature06843 . ПМИД   18432240 . S2CID   4402113 .
  27. ^ Буот, ФА (1 сентября 1973 г.). «Преобразование Вейля и магнитная восприимчивость релятивистского электронного газа Дирака». Физический обзор А. 8 (3): 1570–81. Бибкод : 1973PhRvA...8.1570B . дои : 10.1103/PhysRevA.8.1570 .
  28. ^ Кейн, CL; Меле, Э.Дж. (23 ноября 2005 г.). «Квантовый спиновый эффект Холла в графене». Письма о физических отзывах . 95 (22): 226801. arXiv : cond-mat/0411737 . Бибкод : 2005PhRvL..95v6801K . doi : 10.1103/PhysRevLett.95.226801 . ПМИД   16384250 . S2CID   6080059 .
  29. ^ Бениа, Кямран; Баликас, Луис; Копелевич, Яков (21 сентября 2007 г.). «Признаки электронного фракционирования в ультраквантовом висмуте». Наука . 317 (5845): 1729–31. arXiv : 0802.1993 . Бибкод : 2007Sci...317.1729B . дои : 10.1126/science.1146509 . ISSN   0036-8075 . ПМИД   17702909 . S2CID   15306515 .
  30. ^ Хасан, М. Захид; Кейн, Чарльз Л. (2010). «Топологические изоляторы» . Обзоры современной физики . 82 (4): 3045–67. arXiv : 1002.3895 . Бибкод : 2010RvMP...82.3045H . дои : 10.1103/RevModPhys.82.3045 . S2CID   16066223 .
  31. ^ Перейти обратно: а б с Се, Д.; Ся, Ю.; Цянь, Д.; Рэй, Л.; и др. (2009). «Перестраиваемый топологический изолятор в спин-спиральном транспортном режиме Дирака» . Природа . 460 (7259): 1101–5. arXiv : 1001.1590 . Бибкод : 2009Natur.460.1101H . дои : 10.1038/nature08234 . ISSN   1476-4687 . ПМИД   19620959 . S2CID   4369601 .
  32. ^ Се, Д.; Ся, Ю.; Рэй, Л.; Цянь, Д.; Пал, А.; Дил, Дж. Х.; Остервальдер, Дж.; Мейер, Ф.; Бильмайер, Г.; Кейн, CL; и др. (2009). «Наблюдение нетрадиционных текстур квантового спина в топологических изоляторах» . Наука . 323 (5916): 919–922. arXiv : 0902.2617 . Бибкод : 2009Sci...323..919H . дои : 10.1126/science.1167733 . ISSN   0036-8075 . ПМИД   19213915 . S2CID   118353248 .
  33. ^ Хасан, М. Захид; Сюй, Су-Ян; Неупане, Мадхаб (2015), «Топологические изоляторы, топологические полуметаллы Дирака, топологические кристаллические изоляторы и топологические изоляторы Кондо», Topological Insulators , John Wiley & Sons, Ltd, стр. 55–100, doi : 10.1002/9783527681594.ch4 , ISBN  978-3-527-68159-4
  34. ^ Перейти обратно: а б с д Чен, Си; Ма, Сюй-Цунь; Он, Ке; Цзя, Цзинь-Фэн; Сюэ, Ци-Кунь (01 марта 2011 г.). «Молекулярно-лучевой эпитаксиальный рост топологических изоляторов» . Продвинутые материалы . 23 (9): 1162–5. Бибкод : 2011AdM....23.1162C . дои : 10.1002/adma.201003855 . ISSN   0935-9648 . ПМИД   21360770 . S2CID   33855507 .
  35. ^ Кьятти, Оливия; Риха, Кристиан; Лоуренс, Доминик; Буш, Марко; Дусари, Сружана; Санчес-Баррига, Хайме; Могилатенко Анна; Яшина, Лада В.; Валенсия, Серхио (07.06.2016). «2D-слоистые транспортные свойства топологического изолятора Bi
    2     Се
    3     монокристалла и микрохлопья»     . Scientific Reports . 6 (1): 27483. arXiv : 1512.01442 . Bibcode : 2016NatSR...627483C . doi : 10.1038/srep27483 . ISSN   2045-2322 . PMC   4895388 PM . ID   27270569 .
  36. ^ Чадов, Станислав; Сяо-Лян Ци; Юрген Кюблер; Герхард Х. Фехер; Клаудия Фельзер; Шоу-Чэн Чжан (июль 2010 г.). «Перестраиваемые многофункциональные топологические изоляторы в тройных соединениях Гейслера». Природные материалы . 9 (7): 541–5. arXiv : 1003.0193 . Бибкод : 2010NatMa...9..541C . дои : 10.1038/nmat2770 . ПМИД   20512154 . S2CID   32178219 .
  37. ^ Линь, Синь; Л. Эндрю Рэй; Юци Ся; Суян Сюй; Шуан Цзя; Роберт Дж. Кава; Арун Бансил; М. Захид Хасан (июль 2010 г.). «Тройные соединения полугейслера как новые многофункциональные экспериментальные платформы для топологических квантовых явлений». Нат Матер . 9 (7): 546–9. arXiv : 1003.0155 . Бибкод : 2010NatMa...9..546L . дои : 10.1038/nmat2771 . ISSN   1476-1122 . ПМИД   20512153 .
  38. ^ Се, Д.; Ю. Ся; Д. Цянь; Л. Рэй; Ф. Мейер; Дж. Х. Дил; Дж. Остервальдер; Л. Патти; А.В. Федоров; Х. Лин; А. Бансил; Д. Грауэр; Ю.С. Гор; Р. Дж. Кава; МЗ Хасан (2009). «Наблюдение защищенных от обращения времени состояний топологического изолятора с одним конусом Дирака в Bi »
    2     Чай
    3     и сб
    2     Чай
    3     "     . Physical Review Letters . 103 (14): 146401. Bibcode : 2009PhRvL.103n6401H . doi : 10.1103/PhysRevLett.103.146401 . PMID   19905585 .
  39. ^ Нох, Х.-Дж.; Х. Кох; С.-Ж. Ой; Ж.-Х. Парк; Х.-Д. Ким; Ж. Д. Рамо; Т. Валла; Т. Э. Кидд; П.Д. Джонсон; Ю. Ху; К. Ли (2008). «Эффект спин-орбитального взаимодействия в электронной структуре Bi
    2     Чай
    3     наблюдается с помощью фотоэмиссионной спектроскопии с угловым разрешением". EPL . 81 (5): 57006. arXiv : 0803.0052 . Bibcode : 2008EL.....8157006N . doi : 10.1209/0295-5075/81/57006 . S2CID   9282408 .
  40. ^ Сюй, Ю; Миотковский И.; Лю, К.; Тиан, Дж.; Нам, Х.; Алидуст, Н.; Ху, Дж.; Ши, С.-К; Хасан, МЗ; Чен, Ю.-П. (2014). «Наблюдение квантового эффекта Холла топологического поверхностного состояния в собственном трехмерном топологическом изоляторе». Физика природы . 10 (12): 956–963. arXiv : 1409.3778 . Бибкод : 2014NatPh..10..956X . дои : 10.1038/nphys3140 . S2CID   51843826 .
  41. ^ Перейти обратно: а б Кушваха, СК; Плетикосич, И.; Лян, Т.; и др. (2015). S , легированный оловом, «Объемно-кристаллический топологический изолятор Bi 1,1 Sb 0,9 Te 2 с превосходными свойствами» . Природные коммуникации . 7 : 11456. arXiv : 1508.03655 . дои : 10.1038/ncomms11456 . ПМЦ   4853473 . ПМИД   27118032 .
  42. ^ Ци, Сяо-Лян; Хьюз, Тейлор Л.; Чжан, Шоу-Чэн (24 ноября 2008 г.). «Топологическая теория поля инвариантных изоляторов, инвариантных во времени». Физический обзор B . 78 (19). Американское физическое общество (APS): 195424. arXiv : 0802.3537 . Бибкод : 2008PhRvB..78s5424Q . дои : 10.1103/physrevb.78.195424 . ISSN   1098-0121 . S2CID   117659977 .
  43. ^ Эссин, Эндрю М.; Мур, Джоэл Э.; Вандербильт, Дэвид (10 апреля 2009 г.). «Магнитоэлектрическая поляризуемость и аксионная электродинамика в кристаллических изоляторах». Письма о физических отзывах . 102 (14): 146805. arXiv : 0810.2998 . Бибкод : 2009PhRvL.102n6805E . дои : 10.1103/physrevlett.102.146805 . ISSN   0031-9007 . ПМИД   19392469 . S2CID   1133717 .
  44. ^ Вильчек, Франк (4 мая 1987 г.). «Два применения аксионной электродинамики». Письма о физических отзывах . 58 (18). Американское физическое общество (APS): 1799–1802 гг. Бибкод : 1987PhRvL..58.1799W . doi : 10.1103/physrevlett.58.1799 . ISSN   0031-9007 . ПМИД   10034541 .
  45. ^ Ву, Лян; Салехи, М.; Койрала, Н.; Мун, Дж.; Ох, С.; Армитидж, НП (2016). «Квантованное вращение Фарадея и Керра и аксионная электродинамика трехмерного топологического изолятора» . Наука . 354 (6316): 1124–7. arXiv : 1603.04317 . Бибкод : 2016Sci...354.1124W . doi : 10.1126/science.aaf5541 . ПМИД   27934759 .
  46. ^ Сэмюэл Райх, Евгения (2012). «Всплывают надежды на экзотический изолятор: открытия трех команд могут раскрыть загадку 40-летней давности» . Природа . 492 (7428). Springer Science and Business Media LLC: 165. Бибкод : 2012Natur.492..165S . дои : 10.1038/492165a . ISSN   0028-0836 . ПМИД   23235853 .
  47. ^ Дзеро, Максим; Сан, Кай; Галицкий, Виктор ; Коулман, Пирс (12 марта 2010 г.). «Топологические изоляторы Кондо». Письма о физических отзывах . 104 (10): 106408. arXiv : 0912.3750 . Бибкод : 2010PhRvL.104j6408D . дои : 10.1103/physrevlett.104.106408 . ISSN   0031-9007 . ПМИД   20366446 . S2CID   119270507 .
  48. ^ «Странные материалы могут сделать компьютеры быстрее» . Новости науки . Проверено 23 июля 2014 г.
  49. ^ Меллник, А.Р.; Ли, Дж. С.; Ричарделла, А; Граб, Дж. Л.; Минтун, П.Дж.; Фишер, М.Х; Ваези, А; Манчон, А; Ким, Э.-А; Самарт, Н.; Ральф, округ Колумбия (2014). «Перенос спина, создаваемый топологическим изолятором». Природа . 511 (7510): 449–451. arXiv : 1402.1124 . Бибкод : 2014Natur.511..449M . дои : 10.1038/nature13534 . ПМИД   25056062 . S2CID   205239604 .
  50. ^ Андо, Ёичи (15 октября 2013 г.). «Топологические изоляционные материалы» . Журнал Физического общества Японии . 82 (10): 102001. arXiv : 1304.5693 . Бибкод : 2013JPSJ...82j2001A . дои : 10.7566/jpsj.82.102001 . ISSN   0031-9015 . S2CID   55912821 .
  51. ^ Кайссоль, Жером; Дора, Балаж; Саймон, Фрэнсис; Месснер, Родерих (28 января 2013 г.). «Топологические изоляторы Флоке» . Физический статус Solidi RRL . 7 (1–2): 101–108. arXiv : 1211.5623 . Бибкод : 2013PSSRR...7..101C . дои : 10.1002/pssr.201206451 . ISSN   1862-6254 . S2CID   52082807 .
  52. ^ Китаев, Алексей; Лебедев Владимир; Фейгельман, Михаил (2009). «Таблица Менделеева топологических изоляторов и сверхпроводников» . Материалы конференции AIP . 1134 (1). АИП: 22–30. arXiv : 0901.2686 . Бибкод : 2009AIPC.1134...22K . дои : 10.1063/1.3149495 . S2CID   14320124 .
  53. ^ Панахиян С.; Фриче, С. (05 января 2021 г.). «К моделированию топологических явлений с помощью одно-, двух- и трехмерных квантовых блужданий» . Физический обзор А. 103 (1): 012201.arXiv : 2005.08720 . Бибкод : 2021PhRvA.103a2201P . дои : 10.1103/physreva.103.012201 . ISSN   2469-9926 . S2CID   218674364 .
  54. ^ Китагава, Такуя; Руднер, Марк С.; Берг, Эрез; Демлер, Евгений (24 сентября 2010 г.). «Исследование топологических фаз с помощью квантовых блужданий» . Физический обзор А. 82 (3): 033429. arXiv : 1003.1729 . Бибкод : 2010PhRvA..82c3429K . дои : 10.1103/physreva.82.033429 . ISSN   1050-2947 . S2CID   21800060 .
  55. ^ Перейти обратно: а б с Хазали, Мохаммадсадек (3 марта 2022 г.). «Квантовое блуждание и топологические изоляторы Флоке в дискретном времени посредством дистанционно-селективного ридберговского взаимодействия» . Квантовый . 6 : 664. arXiv : 2101.11412 . Бибкод : 2022Количество...6..664K . doi : 10.22331/q-2022-03-03-664 . S2CID   246635019 .
  56. ^ Фу, Л.; КЛ Кейн (2008). «Сверхпроводящий эффект близости и майорановские фермионы на поверхности топологического изолятора» . Физ. Преподобный Летт . 100 (9): 096407. arXiv : 0707.1692 . Бибкод : 2008PhRvL.100i6407F . doi : 10.1103/PhysRevLett.100.096407 . ПМИД   18352737 . S2CID   7618062 .
  57. ^ Поттер, Эндрю С.; Ли, Патрик А. (23 марта 2012 г.). «Топологическая сверхпроводимость и майорановские фермионы в металлических поверхностных состояниях». Физический обзор B . 85 (9): 094516. arXiv : 1201.2176 . Бибкод : 2012PhRvB..85i4516P . дои : 10.1103/physrevb.85.094516 . ISSN   1098-0121 . S2CID   59462024 .
  58. ^ Се, Д.; Д. Се; Ю. Ся; Л. Рэй; Д. Цянь; А. Пал; Дж. Х. Дил; Ф. Мейер; Дж. Остервальдер; С. Л. Кейн; Г. Бильмайер; Ю.С. Гор; Р. Дж. Кава; МЗ Хасан (2009). «Наблюдение нетрадиционных текстур квантового спина в топологических изоляторах». Наука . 323 (5916): 919–922. arXiv : 0902.2617 . Бибкод : 2009Sci...323..919H . дои : 10.1126/science.1167733 . ПМИД   19213915 . S2CID   118353248 .
  59. ^ Рид, Н.; Сачдев, Субир (1991). «Расширение с большим N для разочарованных квантовых антиферромагнетиков». Физ. Преподобный Летт . 66 (13): 1773–6. Бибкод : 1991PhRvL..66.1773R . дои : 10.1103/physrevlett.66.1773 . ПМИД   10043303 .
  60. ^ Вэнь, Сяо-Ган (1991). «Теория среднего поля состояний спиновой жидкости с конечными энергетическими щелями». Физ. Преподобный Б. 44 (6): 2664–2672. Бибкод : 1991PhRvB..44.2664W . дои : 10.1103/physrevb.44.2664 . ПМИД   9999836 .
  61. ^ Чиу, К.; Дж. Тео; А. Шнайдер; С. Рю (2016). «Классификация топологической квантовой материи с симметриями». Преподобный Мод. Физ . 88 (35005): 035005. arXiv : 1505.03535 . Бибкод : 2016RvMP...88c5005C . doi : 10.1103/RevModPhys.88.035005 . S2CID   119294876 .
  62. ^ Чанг, Цуй-Цу; Чжан, Сяо, Цзе; Чжан, Го, Минхуа; Оу, Вэй, Панг (12 апреля 2013 г.). Квантовый аномальный эффект Холла в магнитном топологическом изоляторе». Science . 340 (6129): 167–170. arXiv : 1605.08829 . Bibcode : 2013Sci...340..167C . doi : 10.1126/science.1234414 . ISSN   0036-8075 . PMID   23493424. S2CID   29455044 .
  63. ^ Юэ, Цзэнцзи; Цай, Боюань; Ван, Лан; Ван, Сяолинь; Гу, Мин (01 марта 2016 г.). «Плазмонные диэлектрические наноструктуры ядро-оболочка со сверхвысоким показателем преломления» . Достижения науки . 2 (3): e1501536. Бибкод : 2016SciA....2E1536Y . дои : 10.1126/sciadv.1501536 . ISSN   2375-2548 . ПМЦ   4820380 . ПМИД   27051869 .
  64. ^ Юэ, Цзэнцзи; Сюэ, Гаолей; Лю, Хуан; Ван, Юнтянь; Гу, Мин (18 мая 2017 г.). «Нанометрические голограммы на основе топологического изоляционного материала» . Природные коммуникации . 8 : нкомм15354. Бибкод : 2017NatCo...815354Y . дои : 10.1038/ncomms15354 . ПМК   5454374 . ПМИД   28516906 .
  65. ^ Уиттинг, Ян Т.; Часапис, Томас К.; Риччи, Франческо; Питерс, Мэтью; Хайнц, Николас А.; Отье, Жоффруа; Снайдер, Дж. Джеффри (июнь 2019 г.). «Термоэлектрические свойства теллурида висмута» . Передовые электронные материалы . 5 (6). дои : 10.1002/aelm.201800904 . ISSN   2199-160X .
  66. ^ Торияма, Майкл; Снайдер, Дж. Джеффри (06 ноября 2023 г.), Перспективны ли топологические изоляторы в качестве термоэлектриков? , doi : 10.26434/chemrxiv-2023-3nvl3 , получено 7 января 2024 г.
  67. ^ Алегрия, LD; Шрор, доктор медицины; Чаттерджи, А.; Пуарье, Греция; Претко, М.; Патель, СК; Петта, младший (6 августа 2012 г.). «Структурные и электрические характеристики Bi
    2     Се
    3     Наноструктуры, выращенные методом металлоорганического химического осаждения из паровой фазы». Nano Letters . 12 (9): 4711–4. arXiv : 1108.4978 . Bibcode : 2012NanoL..12.4711A . doi : 10.1021/nl302108r . ISSN   1530-6984 PM . ID   22827514 . S2CID   28030427 .
  68. ^ Ту, Нгок Хан, Танабэ, Ёичи; Сатаке, Йосуке, Хюинь, Кхуонг Ким; Ле, Фуок Хуу, Мацусита, Стефан Ю; Танигаки, Кацуми (2017). «Большая площадь и переносимый высококачественный трехмерный топологический изолятор Bi2–x Sb x Te3–y Se y Ультратонкая пленка, полученная методом безкаталитического физического осаждения из паровой фазы». Нано-буквы . 17 (4): 2354–60. arXiv : 1601.06541 . Бибкод : 2017NanoL..17.2354T . дои : 10.1021/acs.nanolett.6b05260 . ПМИД   28337910 . S2CID   206738534 . {{cite journal}}: CS1 maint: несколько имен: список авторов ( ссылка )
  69. ^ Ван, Дебао; Ю, Дабин; Мо, Лю, Сяньмин, Итай (01 июня 2003 г.) .
    2     Се
    3     и чешуйчатый Би
    2     Се
    3     нанокристалла». Journal of Crystal Growth . 253 (1–4): 445–451. Bibcode : 2003JCrGr.253..445W . doi : 10.1016/S0022-0248(03)01019-4 . ISSN   0022-0248 .
  70. ^ Цуй, Хунмэй; Лю, Хун; Ван, Цзиянь; Ли, Ся; Хан, Фэн; Боутон, Род-Айленд (15 ноября 2004 г.). «Сонохимический синтез нанолент селенида висмута при комнатной температуре». Журнал роста кристаллов . 271 (3–4): 456–461. Бибкод : 2004JCrGr.271..456C . дои : 10.1016/j.jcrysgro.2004.08.015 . ISSN   0022-0248 .
  71. ^ Джернг, Сан-Гюн; Джу, Кису; Ким, Янгвук; Юн, Сан-Мун; Ли, Джэ Хон; Ким, Миён; Ким, Джун Сон; Юн, Юджун; Чун, Сын Хён (2013). «Упорядоченный рост топологического изолятора Bi
    2     Се
    3     тонкие пленки на диэлектрическом аморфном SiO2 методом MBE". Nanoscale . 5 (21): 10618–22. arXiv : 1308.3817 . Bibcode : 2013Nanos...510618J . doi : 10.1039/C3NR03032F . ISSN   2040-3364 . PMID 24   056725 . S2CID   36212915 .
  72. ^ Перейти обратно: а б Гейм, АК; Григорьева, ИВ (2013). «Гетероструктуры Ван-дер-Ваальса». Природа . 499 (7459): 419–425. arXiv : 1307.6718 . дои : 10.1038/nature12385 . ISSN   0028-0836 . ПМИД   23887427 . S2CID   205234832 .
  73. ^ Перейти обратно: а б с Хереманс, Джозеф П.; Кава, Роберт Дж.; Самарт, Нитин (5 сентября 2017 г.). «Тетрадимиты как термоэлектрики и топологические изоляторы». Материалы обзоров природы . 2 (10): 17049. Бибкод : 2017NatRM...217049H . дои : 10.1038/natrevmats.2017.49 . ISSN   2058-8437 .
  74. ^ Перейти обратно: а б с «Топологические изоляторы: основы и перспективы» . Wiley.com . 29 июня 2015 г. Проверено 29 июля 2018 г.
  75. ^ Перейти обратно: а б Он, Лян; Коу, Сюйфэн; Ван, Кан Л. (31 января 2013 г.). «Обзор выращивания тонких пленок трехмерных топологических изоляторов методом молекулярно-лучевой эпитаксии и потенциальных применений» . Физический статус Solidi RRL . 7 (1–2): 50–63. Бибкод : 2013PSSRR...7...50H . дои : 10.1002/pssr.201307003 . ISSN   1862-6254 . S2CID   97544002 .
  76. ^ Бансал, Намрата; Ким, Ён Сын; Эдри, Элиав; Бралек, Мэтью; Хорибэ, Йоичи; Иида, Кейко; Танимура, Макото; Ли, Го-Хун; Фэн, Тянь; Ли, Ханг-Донг; Густавссон, Торгни; Андрей, Ева; О, Соншик (31 октября 2011 г.). «Эпитаксиальный рост топологического изолятора Bi
    2     Се
    3     на Si(111) с атомарно-острым интерфейсом». Thin Solid Films . 520 (1): 224–9. arXiv : 1104.3438 . Bibcode : 2011TSF...520..224B . doi : 10.1016/j.tsf.2011.07. .033 . ISSN   0040-6090 . ​  ​ ​
  77. ^ Чжан, Гуаньхуа; Цинь, Цзинь; Го, Цзяндун; Дай, Си; Ву, Кэхуэй (03 августа 2009 г.). Би
    2     Се
    3     ". Письма по прикладной физике . 95 (5): 053114. arXiv : 0906.5306 . Bibcode : 2009ApPhL..95e3114Z . doi : 10.1063/1.3200237 . ISSN   0003-6951 .
  78. ^ Ричарделла, А.; Чжан, DM; Ли, Дж. С.; Козер, А.; Ренч, Д.В.; Йейтс, Алабама; Бакли, BB; Авшалом, Д.Д.; Самарт, Н. (27 декабря 2010 г.). «Когерентная гетероэпитаксии Bi
    2     Се
    3     о GaAs (111)B"     . Applied Physics Letters . 97 (26): 262104. arXiv : 1012.1918 . Bibcode : 2010ApPhL..97z2104R . doi : 10.1063/1.3532845 . ISSN   0003-6951 .
  79. ^ Конг, Д.; Данг, В.; Нет, Джей-Джей; Ли, Х.; Мейстер, С.; Пэн, Гонконг; Куи, Ю (2010). «Многослойные нанопластины Bi
    2     Се
    3     и Би
    2     Чай
    3     с легко настраиваемым химическим потенциалом». Nano Letters . 10 (6): 2245–50. : 1004.1767 . Бибкод : 2010NanoL..10.2245K . doi : 10.1021 /nl101260j . PMID   20486680. S2CID arXiv   376878 75 .
  80. ^ Столяров В.С.; Яковлев Д.С.; Козлов С.Н.; Скрябина О.В.; Львов, Д.С. (2020). «Джозефсоновский ток, опосредованный баллистическими топологическими состояниями в монокристаллах Bi2Te2.3Se0.7» . Коммуникационные материалы . 1 (1): 38. Бибкод : 2020CoMat...1...38S . дои : 10.1038/s43246-020-0037-y . S2CID   220295733 . Текст был скопирован из этого источника, который доступен по международной лицензии Creative Commons Attribution 4.0 .
  81. ^ Перейти обратно: а б Джинли, Тереза ​​П.; Ван, Юн; Ло, Стефани (23 ноября 2016 г.). «Выращивание топологической изоляционной пленки с помощью молекулярно-лучевой эпитаксии: обзор» . Кристаллы . 6 (11): 154. дои : 10.3390/cryst6110154 .
  82. ^ «10 классов симметрии и периодическая таблица топологических изоляторов» . topocondmat.org . Проверено 11 октября 2022 г.
  83. ^ Чжан, XM; Лю, ЕК; Лю, З.Я.; Лю, Грузия; Ву, Г.Х.; Ван, WH (01 апреля 2013 г.). «Прогнозирование топологического изолирующего поведения в обратных соединениях Гейслера на основе первых принципов». Вычислительное материаловедение . 70 : 145–149. arXiv : 1210.5816 . дои : 10.1016/j.commatsci.2012.12.013 . ISSN   0927-0256 . S2CID   53506226 .

Дальнейшее чтение

[ редактировать ]
Retrieved from "https://en.wikipedia.org/w/index.php?title=Topological_insulator&oldid=1237724422"
Arc.Ask3.Ru: конец переведенного документа.
Arc.Ask3.Ru
Номер скриншота №: bd3b1a10600863640b6a09e595cda2a4__1722391920
URL1:https://arc.ask3.ru/arc/aa/bd/a4/bd3b1a10600863640b6a09e595cda2a4.html
Заголовок, (Title) документа по адресу, URL1:
Topological insulator - Wikipedia
Данный printscreen веб страницы (снимок веб страницы, скриншот веб страницы), визуально-программная копия документа расположенного по адресу URL1 и сохраненная в файл, имеет: квалифицированную, усовершенствованную (подтверждены: метки времени, валидность сертификата), открепленную ЭЦП (приложена к данному файлу), что может быть использовано для подтверждения содержания и факта существования документа в этот момент времени. Права на данный скриншот принадлежат администрации Ask3.ru, использование в качестве доказательства только с письменного разрешения правообладателя скриншота. Администрация Ask3.ru не несет ответственности за информацию размещенную на данном скриншоте. Права на прочие зарегистрированные элементы любого права, изображенные на снимках принадлежат их владельцам. Качество перевода предоставляется как есть. Любые претензии, иски не могут быть предъявлены. Если вы не согласны с любым пунктом перечисленным выше, вы не можете использовать данный сайт и информация размещенную на нем (сайте/странице), немедленно покиньте данный сайт. В случае нарушения любого пункта перечисленного выше, штраф 55! (Пятьдесят пять факториал, Денежную единицу (имеющую самостоятельную стоимость) можете выбрать самостоятельно, выплаичвается товарами в течение 7 дней с момента нарушения.)