✖


Jump to content

Кварк-глюонная плазма

(Перенаправлено с этапа деконфайнмента )
Фазовая диаграмма КХД. Адаптировано из оригинала, созданного Р.С. Бхалерао. [1]

Кварк-глюонная плазма ( КГП или кварковый суп ) представляет собой взаимодействующую локализованную совокупность кварков и глюонов, находящихся в тепловом (локальном кинетическом) и (близком к) химическом (по содержанию) равновесии. Слово «плазма» сигнализирует о том, что свободные цветные заряды разрешены. В обзоре 1987 года Леон Ван Хов указал на эквивалентность трех терминов: кварк-глюонная плазма, кварковая материя и новое состояние материи. [2] Поскольку температура выше температуры Хагедорна – и, следовательно, выше шкалы массы легкого u,d-кварка – давление демонстрирует релятивистский формат Стефана-Больцмана, определяемый температурой в четвертой степени ( ) и множество практически безмассовых кварковых и глюонных составляющих. Можно сказать, что КГП возникает как новая фаза сильно взаимодействующей материи, которая проявляет свои физические свойства в терминах почти свободной динамики практически безмассовых глюонов и кварков. И кварки, и глюоны должны присутствовать в условиях, близких к химическому (выходному) равновесию с цветовым зарядом открытым , чтобы появилось новое состояние материи, которое будет называться КГП.

Согласно теории Большого взрыва, кварк-глюонная плазма заполнила всю Вселенную до того, как была создана материя в том виде, в каком мы ее знаем. Теории, предсказывающие существование кварк-глюонной плазмы, были разработаны в конце 1970-х — начале 1980-х годов. [3] За этим последовали дискуссии вокруг экспериментов с тяжелыми ионами. [4] [5] [6] [7] [8] и первые предложения по экспериментам были выдвинуты в ЦЕРН. [9] [10] [11] [12] [13] [14] и БНЛ [15] [16] в последующие годы. Кварк-глюонная плазма [17] [18] Впервые был обнаружен в лаборатории ЦЕРН в 2000 году. [19] [20] [21]

Хронология программы релятивистских тяжелых ионов CERN-SPS до открытия QGP. [19]

Общее введение

[ редактировать ]

Кварк-глюонная плазма — это состояние материи , в котором элементарные частицы, составляющие адроны барионной материи, освобождаются от сильного притяжения друг к другу при чрезвычайно высоких плотностях энергии . Эти частицы — кварки и глюоны, составляющие барионную материю. [22] В обычной материи кварки заключены ; в КГП кварки деконфайнментированы . В классической квантовой хромодинамике (КХД) кварки являются фермионными компонентами адронов ( мезонов и барионов), а глюоны считаются бозонными компонентами таких частиц. Глюоны являются носителями силы, или бозонами, цветовой силы КХД, тогда как кварки сами по себе являются их аналогами из фермионной материи.

Кварк-глюонная плазма изучается, чтобы воссоздать и понять условия высокой плотности энергии, преобладающие во Вселенной, когда материя формировалась из элементарных степеней свободы (кварков, глюонов) примерно через 20 мкс после Большого взрыва . Экспериментальные группы исследуют на «большом» расстоянии (де)ограничивающую структуру квантового вакуума , которая определяет преобладающую форму материи и законы природы. Эксперименты дают представление о происхождении материи и массы: материя и антиматерия создаются, когда кварк-глюонная плазма «адронизируется», а масса материи возникает в удерживающей вакуумной структуре. [19]

Как кварк-глюонная плазма вписывается в общую схему физики

[ редактировать ]

КХД — это часть современной теории физики элементарных частиц, называемой Стандартной моделью . Другие части этой теории касаются электрослабых взаимодействий и нейтрино . Теория электродинамики была проверена и признана верной с точностью до нескольких долей на миллиард. Теория слабых взаимодействий была проверена и признана верной с точностью до нескольких тысячных. Пертурбативные формы КХД были протестированы с точностью до нескольких процентов. [23] Пертурбативные модели предполагают относительно небольшие изменения по сравнению с основным состоянием, т.е. относительно низкие температуры и плотности, что упрощает расчеты за счет общности. Напротив, непертурбативные формы КХД почти не тестировались. Исследование КГП, обладающего высокой температурой и плотностью, является частью усилий по консолидации великой теории физики элементарных частиц.

Исследование КГП также является испытательным полигоном для теории поля с конечной температурой , раздела теоретической физики, который стремится понять физику элементарных частиц в условиях высокой температуры. Подобные исследования важны для понимания ранней эволюции нашей Вселенной: первые сто микросекунд или около того. Это имеет решающее значение для целей физики нового поколения наблюдений Вселенной ( WMAP и его преемников). Это также имеет отношение к теориям Великого объединения , которые стремятся объединить три фундаментальные силы природы (исключая гравитацию).

Причины изучения образования кварк-глюонной плазмы

[ редактировать ]

Общепринятая модель образования Вселенной утверждает , что оно произошло в результате Большого взрыва . В этой модели на временном интервале 10 −10 –10 −6 Спустя несколько секунд после Большого взрыва материя существовала в виде кварк-глюонной плазмы. Воспроизвести плотность и температуру существовавшей того времени материи можно в лабораторных условиях для изучения характеристик самой ранней Вселенной. Пока единственной возможностью является столкновение двух тяжелых атомных ядер, ускоренных до энергий более ста ГэВ. Используя результат лобового столкновения в объёме, примерно равном объёму атомного ядра, можно смоделировать плотность и температуру, существовавшие в первые мгновения жизни Вселенной.

Отношение к нормальной плазме

[ редактировать ]

Плазма – в котором заряды экранированы это вещество , за счет присутствия других подвижных зарядов. Например: закон Кулона подавляется экранированием, чтобы получить заряд, зависящий от расстояния, , т. е. заряд Q уменьшается экспоненциально с расстоянием, деленным на длину экранирования α. В КГП цветовой заряд кварков и глюонов экранируется. У КГП есть и другие аналогии с нормальной плазмой. Существуют также различия, поскольку цветовой заряд неабелев , тогда как электрический заряд абелев. За пределами конечного объема КГП цветовое электрическое поле не экранируется, так что объем КГП все равно должен быть нейтральным по цвету. Следовательно, оно, как и ядро, будет иметь целый электрический заряд.

Из-за чрезвычайно высоких энергий пары кварк-антикварк образуются в результате образования пар , и, таким образом, КГП представляет собой примерно равную смесь кварков и антикварков различных ароматов с лишь небольшим избытком кварков. Это свойство не является общей чертой обычной плазмы, которая может быть слишком холодной для образования пар (см., однако, сверхновую с парной нестабильностью ).

Теория

[ редактировать ]

Одним из последствий этого различия является то, что цветовой заряд слишком велик для пертурбативных вычислений, которые являются основой КЭД. В результате основным теоретическим инструментом для исследования теории КГП является калибровочная теория решетки . [24] [25] Температура перехода (около 175 МэВ ) была впервые предсказана калибровочной теорией решетки. С тех пор калибровочная теория решетки использовалась для предсказания многих других свойств этого вида материи. Гипотеза о соответствии AdS/CFT может дать представление о QGP, более того, конечная цель соответствия жидкости/гравитации — понять QGP. Считается, что КГП представляет собой фазу КХД, которая полностью локально термализована и, таким образом, подходит для эффективного гидродинамического описания.

Производство

[ редактировать ]

Производство КГП в лаборатории достигается путем столкновения тяжелых атомных ядер (называемых тяжелыми ионами, поскольку в ускорителе атомы ионизируются) при релятивистской энергии, при которой вещество нагревается значительно выше температуры Хагедорна T H = 150 МэВ на частицу, что составляет температура превышает 1,66×10 12 К. ​Этого можно достичь путем столкновения двух больших ядер с высокой энергией (обратите внимание, что 175 МэВ не является энергией встречного пучка). свинца и золота Ядра использовались для таких столкновений в CERN SPS и BNL RHIC соответственно. Ядра ускоряются до ультрарелятивистских скоростей ( уменьшая свою длину ) и направляются друг к другу, создавая «огненный шар» в редком случае столкновения. Гидродинамическое моделирование предсказывает, что этот огненный шар будет расширяться под собственным давлением и охлаждаться при расширении. Тщательно изучая сферические и эллиптические потоки , экспериментаторы проверили теорию.

Диагностические инструменты

[ редактировать ]

Имеются неопровержимые доказательства образования кварк-глюонной плазмы в столкновениях релятивистских тяжелых ионов. [26] [27] [28] [29] [30]

Важными классами экспериментальных наблюдений являются

Ожидаемые свойства

[ редактировать ]

Термодинамика

[ редактировать ]

Температура перехода из нормальной адронной фазы в фазу КГП составляет около 156 МэВ . [31] Этот «переход» на самом деле может быть не только качественной особенностью, но может иметь дело с истинным фазовым переходом (второго рода) , например, класса универсальности трехмерной модели Изинга . Рассматриваемые явления соответствуют плотности энергии немногим менее 1 ГэВ /фм. 3 . Для релятивистской материи давление и температура не являются независимыми переменными, поэтому уравнение состояния представляет собой соотношение между плотностью энергии и давлением. Это было обнаружено с помощью решеточных вычислений и сравнено как с теорией возмущений, так и с теорией струн . Это все еще вопрос активных исследований. функции отклика, такие как теплоемкость В настоящее время вычисляются и различная восприимчивость числа кварков.

Поток

[ редактировать ]

Открытие идеальной жидкости стало поворотным моментом в физике. Эксперименты в RHIC позволили получить массу информации об этом замечательном веществе, которое, как мы теперь знаем, является QGP. [32] Известно, что ядерная материя при «комнатной температуре» ведет себя как сверхтекучая . При нагревании ядерная жидкость испаряется и превращается в разреженный газ нуклонов, а при дальнейшем нагревании — в газ барионов и мезонов (адронов). При критической температуре TH адроны плавятся и газ снова превращается в жидкость. Эксперименты RHIC показали, что это самая совершенная жидкость, когда-либо наблюдавшаяся в лабораторных экспериментах любого масштаба. Новая фаза материи, состоящая из растворенных адронов, проявляет меньшее сопротивление потоку, чем любое другое известное вещество. Эксперименты в RHIC уже в 2005 году показали, что Вселенная в начале своего существования была равномерно заполнена этим типом материала — сверхжидкостью, которая, как только Вселенная остыла ниже TH , испарилась в газ адронов. Детальные измерения показывают, что эта жидкость представляет собой кварк-глюонную плазму, в которой кварки, антикварки и глюоны текут независимо. [33]

Схематическое изображение области взаимодействия, образовавшейся в первые моменты после столкновения тяжелых ионов высоких энергий в ускорителе. [34]

Короче говоря, кварк-глюонная плазма течет как брызги жидкости, и поскольку она не «прозрачна» по отношению к кваркам, она может ослаблять струи, испускаемые при столкновениях. Более того, однажды сформировавшись, шар кварк-глюонной плазмы, как и любой горячий объект, передает тепло внутрь посредством излучения. Однако, в отличие от повседневных объектов, здесь имеется достаточно энергии, чтобы глюоны (частицы, вызывающие сильное взаимодействие ) сталкивались и производили избыток тяжелых (т. е. высокоэнергетических ) странных кварков . Тогда как, если бы КГП не существовало и произошло чистое столкновение, та же энергия превратилась бы в неравновесную смесь, содержащую еще более тяжелые кварки, такие как очаровательные кварки или нижние кварки . [34] [35]

Уравнение состояния является важным входным фактором в уравнениях потока. Скорость звука (скорость колебаний плотности КГП) в настоящее время исследуется в решеточных вычислениях. [36] [37] [38] Средняя длина свободного пробега кварков и глюонов была рассчитана с использованием теории возмущений , а также теории струн . Решеточные вычисления здесь шли медленнее, хотя первые вычисления коэффициентов переноса уже завершены. [39] [40] Это указывает на то, что среднее время свободного пребывания кварков и глюонов в КГП может быть сравнимо со средним расстоянием между частицами: следовательно, КГП является жидкостью с точки зрения ее свойств потока. Это очень активная область исследований, и эти выводы могут быстро меняться. Включение диссипативных явлений в гидродинамику - еще одно активное направление исследований. [41] [42] [43]

Эффект гашения струи

[ редактировать ]

Подробные прогнозы были сделаны в конце 1970-х годов для производства струй на суперпротон-антипротонном синхротроне ЦЕРН . [44] [45] [46] [47] UA2 наблюдал первые доказательства образования струй в результате адронных столкновений в 1981 году. [48] что вскоре после этого было подтверждено UA1 . [49]

Позднее эта тема была возобновлена ​​в RHIC. Одним из наиболее ярких физических эффектов, полученных при энергиях RHIC, является эффект тушащих струй. [50] [51] [52] На первом этапе взаимодействия сталкивающихся релятивистских ядер партоны сталкивающихся ядер порождают вторичные партоны с большим поперечным импульсом ≥ 3–6 ГэВ/с. Проходя через сильно нагретую сжатую плазму, партоны теряют энергию. Величина потерь энергии партоном зависит от свойств кварк-глюонной плазмы (температуры, плотности). Кроме того, необходимо также учитывать тот факт, что цветные кварки и глюоны являются элементарными объектами плазмы, что отличается от потерь энергии партоном в среде, состоящей из бесцветных адронов. В условиях кварк-глюонной плазмы потери энергии за счет энергий RHIC партонами оцениваются как ⁠ ⁠ . Этот вывод подтверждается сравнением относительного выхода адронов с большим поперечным импульсом в нуклон-нуклонных и ядро-ядерных столкновениях при одинаковой энергии столкновения. Потери энергии партонами с большим поперечным импульсом при нуклон-нуклонных столкновениях значительно меньше, чем при ядерно-ядерных столкновениях, что приводит к уменьшению выхода адронов высоких энергий в ядерно-ядерных столкновениях. Этот результат позволяет предположить, что ядерные столкновения нельзя рассматривать как простую суперпозицию нуклон-нуклонных столкновений. На короткое время ~1 мкс и в конечном объёме кварки и глюоны образуют некую идеальную жидкость. Коллективные свойства этой жидкости проявляются при ее движении как единого целого. Поэтому при перемещении партонов в этой среде необходимо учитывать некоторые коллективные свойства этой кварк-глюонной жидкости. Потери энергии зависят от свойств кварк-глюонной среды, от плотности партонов в образовавшемся файерболе и от динамики его расширения. Потери энергии легкими и тяжелыми кварками при прохождении огненного шара оказываются примерно одинаковыми. [53]

В ноябре 2010 года ЦЕРН объявил о первом прямом наблюдении тушения струи на основе экспериментов со столкновениями тяжелых ионов. [54] [55] [56] [57]

Прямые фотоны и дилептоны

[ редактировать ]

Прямые фотоны и дилептоны, возможно, являются наиболее эффективными инструментами для изучения столкновений релятивистских тяжелых ионов. Они производятся различными механизмами, охватывающими пространственно-временную эволюцию сильно взаимодействующего огненного шара. В принципе, они также обеспечивают моментальный снимок на начальном этапе. Их трудно расшифровать и интерпретировать, поскольку большая часть сигнала возникает в результате распада адронов спустя долгое время после распада огненного шара КГП. [58] [59] [60]

Гипотеза Глазмы

[ редактировать ]

С 2008 года ведется дискуссия о гипотетическом состоянии-предшественнике кварк-глюонной плазмы, так называемой «Глазме», где одетые частицы конденсируются в некое стеклообразное (или аморфное) состояние, ниже истинного перехода между замкнутое состояние и плазменная жидкость. [61] Это было бы аналогично образованию металлических стекол или их аморфных сплавов ниже истинного жидкометаллического состояния.

Хотя экспериментальные высокие температуры и плотности, предсказанные для создания кварк-глюонной плазмы, были реализованы в лаборатории, полученная материя ведет себя не как квазиидеальное состояние свободных кварков и глюонов, а, скорее, как почти идеальная плотная жидкость. . [62] Фактически тот факт, что кварк-глюонная плазма еще не будет «свободной» при температурах, реализуемых на современных ускорителях, был предсказан в 1984 году как следствие остаточных эффектов конфайнмента. [63] [64]

Нейтронные звезды

[ редактировать ]

Была выдвинута гипотеза, что ядро ​​некоторых массивных нейтронных звезд может представлять собой кварк-глюонную плазму. [65]

Лабораторное формирование деконфайнментированного вещества

[ редактировать ]

Кварк-глюонная плазма (КГП) [66] или творожный суп [67] [68] — это состояние вещества в квантовой хромодинамике (КХД), которое существует при чрезвычайно высокой температуре и/или плотности . Считается, что это состояние состоит из асимптотически свободных сильно взаимодействующих кварков и глюонов, которые обычно удерживаются посредством ограничения цвета внутри атомных ядер или других адронов. Это аналогично обычной плазме, где ядра и электроны, удерживаемые внутри атомов электростатическими силами в условиях окружающей среды, могут свободно перемещаться. Эксперименты по созданию искусственной кварковой материи начались в ЦЕРН в 1986/87 году, в результате чего первые утверждения были опубликованы в 1991 году. [69] [70] Прошло несколько лет, прежде чем эта идея получила признание в сообществе физиков элементарных частиц и ядерных физиков. О формировании нового состояния вещества при столкновениях Pb–Pb было официально объявлено в ЦЕРН ввиду убедительных экспериментальных результатов, представленных экспериментом CERN SPS WA97 в 1999 г. [71] [30] [72] и позже разработанный Брукхейвенской национальной лаборатории Релятивистским коллайдером тяжелых ионов . [73] [74] [29] Кварковая материя может производиться только в ничтожных количествах, она нестабильна, ее невозможно сдержать, и она радиоактивно распадается в течение доли секунды на стабильные частицы посредством адронизации ; образовавшиеся адроны или продукты их распада и гамма-лучи Затем могут быть обнаружены . На фазовой диаграмме кварковой материи КГП находится в режиме высокой температуры и высокой плотности, тогда как обычная материя представляет собой холодную и разреженную смесь ядер и вакуума, а гипотетические кварковые звезды будут состоять из относительно холодной, но плотной кварковой материи. . Считается, что до нескольких микросекунд (10 −12 до 10 −6 секунд) после Большого взрыва, известного как кварковая эпоха , Вселенная находилась в состоянии кварк-глюонной плазмы.

Сила цветовой силы означает, что в отличие от газоподобной плазмы кварк-глюонная плазма ведет себя как почти идеальная ферми-жидкость , хотя исследования характеристик потока продолжаются. [75] Исследовательские группы RHIC заявили, что жидкость или даже почти идеальное течение жидкости практически без сопротивления трению или вязкости. [76] БАКа и детектор компактного мюонного соленоида . [77] QGP отличается от «свободного» события столкновения несколькими особенностями; например, содержание в нем частиц указывает на временное химическое равновесие , приводящее к избытку странных кварков средней энергии , по сравнению с неравновесным распределением, смешивающим легкие и тяжелые кварки («производство странностей»), и оно не позволяет струям частиц проходить через него ( «струйная закалка»).

Эксперименты на суперпротонном синхротроне (SPS) ЦЕРН положили начало экспериментам по созданию КГП в 1980-х и 1990-х годах: результаты побудили ЦЕРН объявить о доказательствах «нового состояния материи». [78] в 2000 году. [79] Ученые из релятивистского коллайдера тяжелых ионов Брукхейвенской национальной лаборатории объявили, что создали кварк-глюонную плазму путем столкновения ионов золота почти со скоростью света, достигнув температуры 4 триллиона градусов Цельсия. [80] Текущие эксперименты (2017 г.) на релятивистском коллайдере тяжелых ионов (RHIC) Брукхейвенской национальной лаборатории CERN на Лонг-Айленде (Нью-Йорк, США) и на недавнем Большом адронном коллайдере недалеко от Женевы (Швейцария) продолжают эти усилия. [81] [82] путем столкновения релятивистски ускоренного золота и других видов ионов (на RHIC) или свинца (на LHC) друг с другом или с протонами. [82] Три эксперимента проводятся на Большом адроном коллайдере ЦЕРН (LHC) на спектрометрах ALICE . [83] ATLAS и CMS продолжили изучение свойств QGP. ЦЕРН временно прекратил сталкивать протоны и начал сталкивать ионы свинца для эксперимента ALICE в 2011 году, чтобы создать КГП. [84] Новый рекорд температуры был установлен ALICE: эксперимент на большом ионном коллайдере в ЦЕРН в августе 2012 года в диапазоне 5,5 триллионов ( 5,5 × 10 12 ) кельвина, как утверждается в их Nature PR. [85]

Образование кварк-глюонной плазмы происходит в результате сильного взаимодействия партонов . (кварков, глюонов), входящих в состав нуклонов сталкивающихся тяжелых ядер, называемых тяжелыми ионами Поэтому эксперименты называются экспериментами по столкновению релятивистских тяжелых ионов. Теоретические и экспериментальные работы показывают, что образование кварк-глюонной плазмы происходит при температуре Т ≈ 150–160 МэВ, температуре Хагедорна и плотности энергии ≈ 0,4–1 ГэВ/фм. 3 . Хотя сначала ожидался фазовый переход, современные теоретические интерпретации предполагают фазовое превращение, подобное процессу ионизации обычного вещества в ионную и электронную плазму. [86] [87] [88] [89] [29]

Кварк-глюонная плазма и начало деконфайнмента

[ редактировать ]

Центральным вопросом формирования кварк-глюонной плазмы является исследование начала деконфайнмента . С самого начала исследований образования КГП вопрос заключался в том, плотности энергии можно ли достичь при ядерно-ядерных столкновениях. Это зависит от того, сколько энергии теряет каждый нуклон. Влиятельной картиной реакции стало решение по масштабированию, представленное Бьоркеном . [90] Эта модель применима к столкновениям сверхвысоких энергий. В экспериментах, проведенных в CERN SPS и BNL RHIC, возникла более сложная ситуация, обычно разделяемая на три этапа: [91]

  • Столкновения первичных партонов и остановка барионов в момент полного перекрытия сталкивающихся ядер.
  • Перераспределение энергии частиц и новые частицы, рожденные в огненном шаре КГП.
  • Огненный шар материи КГП уравновешивается и расширяется перед адронизацией.

Все больше и больше экспериментальных данных указывают на силу механизмов образования КГП, действующих даже в протон-протонных столкновениях в масштабе энергии LHC. [27]

Дальнейшее чтение

[ редактировать ]

Книги

[ редактировать ]

Обзорные статьи с исторической точки зрения в этой области

[ редактировать ]

См. также

[ редактировать ]

Ссылки

[ редактировать ]
  1. ^ Бхалерао, Раджив С. (2014). «Релятивистские столкновения тяжелых ионов». В Малдерсе, М.; Каваго, К. (ред.). 1-я Азиатско-Европейско-Тихоокеанская школа физики высоких энергий . Желтые отчеты ЦЕРН: Школьные материалы. Том. ЦЕРН-2014-001, КЕК-Труды-2013–8. Женева: ЦЕРН. стр. 219–239. doi : 10.5170/CERN-2014-001 . ISBN  9789290833994 . OCLC   801745660 . S2CID   119256218 .
  2. ^ Ван Хов, Леон Чарльз Прудент (1987). Теоретическое предсказание нового состояния материи, «кварк-глюонной плазмы» (также называемой «кварковой материей») .
  3. ^ Сац, Х. (1981). Статистическая механика кварков и адронов: материалы международного симпозиума, состоявшегося в Билефельдском университете, ФРГ, 24–31 августа 1980 г. Северная Голландия. ISBN  978-0-444-86227-3 .
  4. ^ Коккони, Г. (январь 1974 г.). «Разработки в ЦЕРН». Отчет о семинаре «ГэВ/нуклонные столкновения тяжелых ионов: как и почему», 29 ноября — 1 декабря 1974 г., Беар-Маунтин, Нью-Йорк . п. 78. ОСТИ   4061527 .
  5. ^ Уэбб, К. (1979). Первый семинар по ультрарелятивистским ядерным столкновениям, LBL, 21–24 мая 1979 г. (Отчет). ЛБЛ-8957. ОСТИ   5187301 .
  6. ^ Накаи, Кодзи; Гольдхабер, А.С.; Синкокай, Нихон Гакудзюцу; Фонд (США), Национальная наука (1980). Ядерные взаимодействия высоких энергий и свойства плотной ядерной материи: материалы семинара Хаконэ (Совместный японо-американский семинар), проходившего в Хаконэ с 7 по 11 июля 1980 г. Токио: Хаяси-Кобо.
  7. ^ Дармштадт), Семинар по будущим экспериментам с релятивистскими тяжелыми ионами (1980 (1981). Труды: GSI Дармштадт, 7–10 октября 1980 г. GSI. {{cite book}}: CS1 maint: числовые имена: список авторов ( ссылка )
  8. ^ 5-е исследование тяжелых ионов высоких энергий, 18–22 мая 1981 г.: материалы . ЛБЛ-12652. Лаборатория Лоуренса Беркли, Калифорнийский университет. 1981. ОСТИ   5161227 .
  9. ^ ЦЕРН. Женева. Протонный синхротрон и синхроциклотронный комитет, под ред. (1980). Письмо о намерениях: исследование образования частиц и фрагментации мишени в центральном Реакции Ne на Pb при энергии 12 ГэВ на нуклон внешнего пучка PS CERN .
  10. ^ ЦЕРН. Женева. Протонный синхротрон и синхроциклотронный комитет, под ред. (1982). Исследование релятивистских ядерно-ядерных реакций, индуцированных Пучки O с энергией 9–13 ГэВ на нуклон на PS CERN . Женева: ЦЕРН.
  11. ^ Мидделькооп, Виллем Корнелис (1982). Замечания о возможном использовании СПС для 0 ионных пучков . ЦЕРН. Женева. Комитет экспериментов СПС. Женева: ЦЕРН.
  12. ^ ЦЕРН. Женева. Комитет экспериментов СПС, под ред. (1983). Предложение в SPSC: использование объект для р-, -, и Столкновения с 0-ураном (CERN-SPSC-83-54) . Женева: ЦЕРН.
  13. ^ Олброу, МГ (1983). «Опыты с ядерными пучками и мишенями». В Маннелли, Итало (ред.). Семинар по физике SPS с фиксированной мишенью в 1984–1989 годах, ЦЕРН, Женева, Швейцария, 6–10 декабря 1982 года . ЦЕРН-83-02. Том. 2. Женева: ЦЕРН. стр. 462–476. doi : 10.5170/CERN-1983-002-V-2.462 .
  14. ^ Керси, Э. (2012). «Четыре эксперимента с тяжелыми ионами в CERN-SPS: путешествие по воспоминаниям» . Акта Физика Полоника Б. 43 (4): 771. doi : 10.5506/APhysPolB.43.771 . ISSN   0587-4254 . S2CID   126317771 .
  15. ^ «Отчет рабочей группы по релятивистской физике тяжелых ионов» . Ядерная физика А . 418 : 657–668. 1984. Бибкод : 1984НуФА.418..657. . дои : 10.1016/0375-9474(84)90584-0 .
  16. ^ Лаборатория, Национальный Брукхейвен (1983). Предложение по созданию установки для тяжелых ионов с энергией 15 А ГэВ в Брукхейвене . BNL 32250. Брукхейвенская национальная лаборатория.
  17. ^ Капуста, Дж.И.; Мюллер, Б .; Рафельски, Иоганн , ред. (2003). Кварк-глюонная плазма: теоретические основы . Амстердам: Северная Голландия. ISBN  978-0-444-51110-2 .
  18. ^ Джейкоб, М.; Тран Тхань Ван, Дж. (1982). «Формирование кварковой материи и столкновения тяжелых ионов» . Отчеты по физике . 88 (5): 321–413. дои : 10.1016/0370-1573(82)90083-7 .
  19. ^ Jump up to: а б с Рафельски, Иоганн (2015). «Плавление адронов, кипение кварков». Европейский физический журнал А. 51 (9): 114. arXiv : 1508.03260 . Бибкод : 2015EPJA...51..114R . дои : 10.1140/epja/i2015-15114-0 . ISSN   1434-6001 . S2CID   119191818 .
  20. ^ Хайнц, Ульрих; Джейкоб, Морис (16 февраля 2000 г.). «Свидетельства нового состояния материи: оценка результатов программы CERN Lead Beam». arXiv : nucl-th/0002042 .
  21. ^ Гланц, Джеймс (10 февраля 2000 г.). «Физики элементарных частиц приближаются к взрыву, с которого все началось» . Нью-Йорк Таймс . ISSN   0362-4331 . Проверено 10 мая 2020 г.
  22. ^ «Информационный центр ILGTI: Индийская инициатива по теории решетчатых калибров» . Архивировано из оригинала 12 февраля 2005 года . Проверено 20 мая 2005 г.
  23. ^ Танабаши, М.; Хагивара, К.; Хикаса, К.; Накамура, К.; Сумино, Ю.; Такахаши, Ф.; Танака, Дж.; Агаше, К.; Айелли, Г.; Амслер, К.; Антонелли, М. (2018). «Обзор физики элементарных частиц» (PDF) . Физический обзор D . 98 (3): 1–708. Бибкод : 2018PhRvD..98c0001T . doi : 10.1103/PhysRevD.98.030001 . ISSN   2470-0010 . ПМИД   10020536 .
  24. ^ Карш, Ф. (1995). «Фазовый переход в кварк-глюонную плазму: последние результаты расчетов решетки». Ядерная физика А . 590 (1–2): 367–381. arXiv : hep-lat/9503010 . Бибкод : 1995НуФА.590..367К . дои : 10.1016/0375-9474(95)00248-Y . S2CID   118967199 .
  25. ^ Зац, Хельмут (2011). «Кварк-глюонная плазма». Ядерная физика А . 862–863 (12): 4–12. arXiv : 1101.3937 . Бибкод : 2011НуФА.862....4S . doi : 10.1016/j.nuclphysa.2011.05.014 . S2CID   118369368 .
  26. ^ Буша, Вит; Раджагопал, Кришна; ван дер Ше, Вильке (2018). «Столкновения тяжелых ионов: общая картина и большие вопросы» . Ежегодный обзор ядерной науки и науки о элементарных частицах . 68 (1): 339–376. arXiv : 1802.04801 . Бибкод : 2018ARNPS..68..339B . doi : 10.1146/annurev-nucl-101917-020852 . ISSN   0163-8998 . S2CID   119264938 .
  27. ^ Jump up to: а б Коллаборация ALICE (2017). «Увеличенное образование многостранных адронов в протон-протонных столкновениях с высокой множественностью» . Физика природы . 13 (6): 535–539. arXiv : 1606.07424 . Бибкод : 2017NatPh..13..535A . дои : 10.1038/nphys4111 . ISSN   1745-2473 . S2CID   221304738 .
  28. ^ Кох, Питер; Мюллер, Берндт; Рафельски, Иоганн (2017). «От усиления странности к открытию кварк-глюонной плазмы». Международный журнал современной физики А. 32 (31): 1730024–272. arXiv : 1708.08115 . Бибкод : 2017IJMPA..3230024K . дои : 10.1142/S0217751X17300241 . ISSN   0217-751X . S2CID   119421190 .
  29. ^ Jump up to: а б с Лудлам, Т.; Аронсон, С. (2005). Охота на кварк-глюонную плазму (PDF) (Отчет). Брукхейвенская национальная лаборатория. дои : 10.2172/15015225 . БНЛ-73847-2005.
  30. ^ Jump up to: а б Сотрудничество WA97 (2000). «Поперечные масс-спектры странных и многостранных частиц в столкновениях Pb–Pb при энергии 158 А ГэВ/с» . Европейский физический журнал C . 14 (4): 633–641. Бибкод : 2000EPJC...14..633W . дои : 10.1007/s100520000386 . ISSN   1434-6044 . S2CID   195312472 . {{cite journal}}: CS1 maint: числовые имена: список авторов ( ссылка )
  31. ^ А. Базавов, Х.-Т. Динг, П. Хегде, О. Качмарек, Ф. Карш, Н. Картик, Э. Лаерманн, Анирбан Лахири, Р. Ларсен, С.-Т. Ли, Свагато Мукерджи, Х. Оно, П. Петречки, Х. Сандмейер, К. Шмидт, С. Шарма, П. Штайнбрехер,Киральный кроссовер в КХД при нулевых и ненулевых химических потенциалах,Физика Буквы Б,Том 795,2019,Страницы 15–21,ISSN 0370-2693, https://doi.org/10.1016/j.physletb.2019.05.013 .
  32. ^ «Празднование десятилетия совершенства пивоварения» . Брукхейвенская национальная лаборатория . 26 июня 2015 года. Архивировано из оригинала 28 июня 2017 года . Проверено 15 апреля 2020 г. Берндт Мюллер, заместитель директора лаборатории ядерной физики и физики элементарных частиц Брукхейвенской лаборатории.
  33. ^ Письмо Берндта Мюллера Иоганну Рафельски, воспроизведено в «Открытие кварк-глюонной плазмы: дневники странности». Специальные темы Европейского физического журнала. 229 (1): стр. 40–41 doi: 10.1140/epjst/e2019-900263-x . ISSN 1951-6401.
  34. ^ Jump up to: а б Оллитро, Жан-Ив (1992). «Анизотропия как признак поперечного коллективного потока». Физический обзор D . 46 (1): 229–245. Бибкод : 1992PhRvD..46..229O . дои : 10.1103/PhysRevD.46.229 . ISSN   0556-2821 . ПМИД   10014754 .
  35. ^ Боргини, Николас; Динь, Фуонг Май; Оллитро, Жан-Ив (2001). «Анализ потока на основе многочастичных азимутальных корреляций». Физический обзор C . 64 (5): 054901. arXiv : nucl-th/0105040 . Бибкод : 2001PhRvC..64e4901B . doi : 10.1103/PhysRevC.64.054901 . ISSN   0556-2813 . S2CID   119069389 .
  36. ^ Боршаньи, Сабольч; Эндроди, Гергели; Фодор, Золтан; Яковац, Антал; Кац, Шандор Д.; Криг, Стефан; Ратти, Клаудия; Сабо, Кальман К. (2010). «Уравнение состояния КХД с динамическими кварками». Журнал физики высоких энергий . 2010 (11): 77. arXiv : 1007.2580 . Бибкод : 2010JHEP...11..077B . дои : 10.1007/JHEP11(2010)077 . ISSN   1029-8479 . S2CID   55793321 .
  37. ^ Базавов А.; Бхаттачарья, Танмой; ДеТар, К.; Дин, Х.-Т.; Готлиб, Стивен; Гупта, Раджан; Хегде, П.; Хеллер, UM; Карш, Ф.; Лаерманн, Э.; Левкова, Л. (2014). «Уравнение состояния в (2 + 1)-ароматической КХД». Физический обзор D . 90 (9): 094503. arXiv : 1407.6387 . Бибкод : 2014PhRvD..90i4503B . дои : 10.1103/PhysRevD.90.094503 . ISSN   1550-7998 . S2CID   116984453 .
  38. ^ Боршаньи, С.; Фодор, З.; Гюнтер, Дж.; Камперт, К.-Х.; Кац, С.Д.; Каванаи, Т.; Ковач, Т.Г.; Маги, Юго-Запад; Пастор, А.; Питтлер, Ф.; Редондо, Дж. (2016). «Расчет массы аксиона на основе высокотемпературной решеточной квантовой хромодинамики» . Природа . 539 (7627): 69–71. Бибкод : 2016Natur.539...69B . дои : 10.1038/nature20115 . ISSN   0028-0836 . ПМИД   27808190 . S2CID   2943966 .
  39. ^ Хирано, Тецуфуми; Дюласси, Миклош (2006). «Идеальная текучесть ядра кварк-глюонной плазмы, как видно через ее диссипативную адронную корону». Ядерная физика А . 769 : 71–94. arXiv : nucl-th/0506049 . Бибкод : 2006НуФА.769...71H . doi : 10.1016/j.nuclphysa.2006.02.005 . S2CID   13047563 .
  40. ^ Харзеев Дмитрий; Тучин, Кирилл (2008). «Объемная вязкость вещества КХД вблизи критической температуры» . Журнал физики высоких энергий . 2008 (9): 093. arXiv : 0705.4280 . Бибкод : 2008JHEP...09..093K . дои : 10.1088/1126-6708/2008/09/093 . ISSN   1029-8479 . S2CID   20224239 .
  41. ^ Блазо, JP; Оллитро, JY (1987). «Структура гидродинамических потоков в расширяющейся кварк-глюонной плазме». Физический обзор D . 36 (3): 916–927. Бибкод : 1987PhRvD..36..916B . дои : 10.1103/PhysRevD.36.916 . ISSN   0556-2821 . ПМИД   9958246 .
  42. ^ Гардим, Фернандо Г.; Грасси, Фредерик; Лузум, Мэтью; Оллитро, Жан-Ив (2012). «Сопоставление гидродинамического отклика на исходную геометрию при столкновениях тяжелых ионов». Физический обзор C . 85 (2): 024908. arXiv : 1111.6538 . Бибкод : 2012PhRvC..85b4908G . doi : 10.1103/PhysRevC.85.024908 . ISSN   0556-2813 . S2CID   119187493 .
  43. ^ Гейл, Чарльз; Чон, Сангён; Шенке, Бьорн (2013). «Гидродинамическое моделирование столкновений тяжелых ионов». Международный журнал современной физики А. 28 (11): 1340011. arXiv : 1301.5893 . Бибкод : 2013IJMPA..2840011G . дои : 10.1142/S0217751X13400113 . ISSN   0217-751X . S2CID   118414603 .
  44. ^ Джейкоб, М.; Ландсхофф, П.В. (1978). «Большой поперечный импульс и исследования струи» . Отчеты по физике . 48 (4): 285–350. Бибкод : 1978PhR....48..285J . дои : 10.1016/0370-1573(78)90177-1 .
  45. ^ Джейкоб, М. (1979). «Струи в столкновениях высоких энергий». Физика Скрипта . 19 (2): 69–78. Бибкод : 1979PhyS...19...69J . дои : 10.1088/0031-8949/19/2/001 . ISSN   0031-8949 . S2CID   250809871 .
  46. ^ Хорган, Р.; Джейкоб, М. (1981). «Производство реактивных двигателей на коллайдерной энергетике» . Ядерная физика Б . 179 (3): 441–460. Бибкод : 1981NuPhB.179..441H . дои : 10.1016/0550-3213(81)90013-4 .
  47. ^ Джейкоб, М.; Ландсхофф, П.В. (1986). «Мини-джеты: происхождение и полезность» . Буквы по современной физике А. 01 (12): 657–663. Бибкод : 1986MPLA....1..657J . дои : 10.1142/S021773238600083X . ISSN   0217-7323 .
  48. ^ Баннер, М.; Блох, доктор философии; Бонауди, Ф.; Борер, К.; Борджини, М.; Шоле, Ж.-К.; Кларк, АГ; Конта, К.; Дарриулат, П.; Ди Лелла, Л.; Дайнс-Хансен, Дж. (1982). «Наблюдение очень больших струй поперечного импульса на p-коллайдере ЦЕРН» . Буквы по физике Б. 118 (1–3): 203–210. Бибкод : 1982PhLB..118..203B . дои : 10.1016/0370-2693(82)90629-3 .
  49. ^ Арнисон, Г.; Эстбери, А.; Обер, Б.; Баччи, К.; Бернабей, Р.; Безаге, А.; Бёк, Р.; Боукок, TJV; Кальветти, М.; Кэрролл, Т.; Кац, П. (1983). «Наблюдение струй в событиях с высокой поперечной энергией на протон-антипротонном коллайдере ЦЕРН» . Буквы по физике Б. 123 (1–2): 115–122. Бибкод : 1983PhLB..123..115A . дои : 10.1016/0370-2693(83)90970-X .
  50. ^ Адкокс, К.; Адлер, СС; Афанасьев С.; Айдала, К.; Аджитананд, штат Нью-Йорк; Акиба, Ю.; Аль-Джамель, А.; Александр, Дж.; Амирикас, Р.; Аоки, К.; Афечетче, Л. (2005). «Образование плотной партонной материи в релятивистских столкновениях ядро-ядро в RHIC: экспериментальная оценка коллаборации PHENIX». Ядерная физика А . 757 (1–2): 184–283. arXiv : nucl-ex/0410003 . Бибкод : 2005НуФА.757..184А . doi : 10.1016/j.nuclphysa.2005.03.086 . S2CID   119511423 .
  51. ^ Адамс, Дж.; Аггарвал, ММ; Ахаммед З.; Амонетт, Дж.; Андерсон, Б.Д.; Архипкин Д.; Аверичев Г.С.; Бадьял, Словакия; Бай, Ю.; Балевски Дж.; Баранникова, О. (2005). «Экспериментальные и теоретические проблемы в поиске кварк-глюонной плазмы: критическая оценка коллаборацией STAR доказательств столкновений RHIC». Ядерная физика А . 757 (1–2): 102–183. arXiv : nucl-ex/0501009 . Бибкод : 2005НуФА.757..102А . doi : 10.1016/j.nuclphysa.2005.03.085 . S2CID   119062864 .
  52. ^ Назад, ББ; Бейкер, доктор медицины; Баллинтейн, М.; Бартон, Д.С.; Беккер, Б.; Беттс, РР; Бикли, А.А.; Биндель, Р.; Будзановский А.; Буша, В.; Кэрролл, А. (2005). «Взгляд PHOBOS на открытия в RHIC». Ядерная физика А . 757 (1–2): 28–101. arXiv : nucl-ex/0410022 . Бибкод : 2005НуФА.757...28Б . doi : 10.1016/j.nuclphysa.2005.03.084 .
  53. ^ Шукрафт, Юрген (2010). ЭЛИС — «Маленький взрыв»: Первые 3 недели… (PDF) .
  54. ^ «Эксперименты БАКа открывают новое понимание первозданной Вселенной» (Пресс-релиз). ЦЕРН . 26 ноября 2010 года . Проверено 2 декабря 2010 г.
  55. ^ Аад, Г.; и др. (Сотрудничество ATLAS) (13 декабря 2010 г.). «Наблюдение асимметрии диджета, зависящей от центральности, в столкновениях свинец-свинец при энергии √ с NN = 2,76 ТэВ с помощью детектора ATLAS на БАК» . Письма о физических отзывах . 105 (25): 252303. arXiv : 1011.6182 . Бибкод : 2010PhRvL.105y2303A . дои : 10.1103/physrevlett.105.252303 . ПМИД   21231581 .
  56. ^ Чатрчян С.; и др. (Сотрудничество CMS) (12 августа 2011 г.). «Наблюдение и исследование тушения струи в столкновениях Pb-Pb при √ с NN = 2,76 ТэВ» . Физический обзор C . 84 (2): 024906. arXiv : 1102.1957 . Бибкод : 2011PhRvC..84b4906C . дои : 10.1103/physrevc.84.024906 .
  57. ^ ЦЕРН (18 июля 2012 г.). «Тяжелые ионы и кварк-глюонная плазма» . [ постоянная мертвая ссылка ]
  58. ^ Альбрехт Р.; Антоненко В.; Авес, TC; Барлаг, К.; Бергер, Ф.; Блумер, М.; Блюм, К.; Бок, Д.; Бок, Р.; Боне, Э.-М.; Бучер, Д. (1996). «Ограничения на рождение прямых фотонов в столкновениях S 32 + Au u с энергией 200 ГэВ» . Письма о физических отзывах . 76 (19): 3506–3509. Бибкод : 1996PhRvL..76.3506A . doi : 10.1103/PhysRevLett.76.3506 . ISSN   0031-9007 . ПМИД   10060985 .
  59. ^ Аггарвал, ММ; Агнихотри, А.; Ахаммед З.; Анжелис, БАС; Антоненко В.; Арефьев В.; Астахов В.; Авдейчиков В.; Авес, TC; Баба, ПВКС; Бадьял, СК (2000). «Наблюдение прямых фотонов в центральных столкновениях P 208 b + P 208 b с энергией 158 А ГэВ». Письма о физических отзывах . 85 (17): 3595–3599. arXiv : nucl-ex/0006008 . doi : 10.1103/PhysRevLett.85.3595 . ISSN   0031-9007 . ПМИД   11030959 . S2CID   119386387 .
  60. ^ Ачарья, С.; Акоста, FT-.; Адамова, Д.; Адольфссон, Дж.; Аггарвал, ММ; Альери Ринелла, Г.; Аньелло, М.; Агравал, Н.; Ахаммед З.; Ан, СУ; Айола, С. (2019). «Прямое рождение фотонов при малом поперечном импульсе в протон-протонных столкновениях при s = 2,76 и 8 ТэВ» . Физический обзор C . 99 (2): 024912. arXiv : 1803.09857 . дои : 10.1103/PhysRevC.99.024912 . ISSN   2469-9985 .
  61. ^ Венугопалан, Раджу (2008). «От Глазмы к кварк-глюонной плазме в столкновениях тяжелых ионов». Журнал физики G: Ядерная физика и физика элементарных частиц . 35 (10): 104003. arXiv : 0806.1356 . Бибкод : 2008JPhG...35j4003V . дои : 10.1088/0954-3899/35/10/104003 . S2CID   15121756 .
  62. ^ В.А. Зайц (2008). «Жидкая природа кварк-глюонной плазмы». Ядерная физика А . 805 (1–4): 283–294 с. arXiv : 0802.3552 . Бибкод : 2008NuPhA.805..283Z . doi : 10.1016/j.nuclphysa.2008.02.285 . S2CID   119273920 .
  63. ^ Плюмер, М.; Раха С. и Вайнер Р.М. (1984). «Насколько свободна кварк-глюонная плазма». Нукл. Физ. А. ​ 418 : 549–557. Бибкод : 1984НуФА.418..549П . дои : 10.1016/0375-9474(84)90575-X .
  64. ^ Плюмер, М.; Раха С. и Вайнер Р.М. (1984). «Влияние удержания на скорость звука в кварк-глюонной плазме». Физ. Летт. Б. ​ 139 (3): 198–202. Бибкод : 1984PhLB..139..198P . дои : 10.1016/0370-2693(84)91244-9 .
  65. ^ Аннала, Эмели; Горда, Тайлер; Хирвонен, Йоонас; Комольцев Олег; Куркела, Алекси; Няттила, Йоонас; Вуоринен, Алекси (19 декабря 2023 г.). «Сильно взаимодействующая материя демонстрирует деконфецированное поведение в массивных нейтронных звездах» . Природные коммуникации . 14 (1): 8451. doi : 10.1038/s41467-023-44051-y . ISSN   2041-1723 .
  66. ^ Ван, Синь-Нянь (2016). Кварк-глюонная плазма 5 . Всемирная научная. Бибкод : 2016qgpf.book.....W . дои : 10.1142/9533 . ISBN  978-981-4663-70-0 .
  67. ^ Харрис, Джон В.; Мюллер, Берндт (1996). «Поиски кварк-глюонной плазмы» . Ежегодный обзор ядерной науки и науки о элементарных частицах . 46 (1): 71–107. arXiv : hep-ph/9602235 . Бибкод : 1996ARNPS..46...71H . дои : 10.1146/annurev.nucl.46.1.71 . ISSN   0163-8998 . S2CID   2213461 .
  68. ^ Бор, Хенрик; Нильсен, Х.Б. (1977). «Производство адронов из кипящего кваркового супа: кварковая модель, предсказывающая соотношение частиц в адронных столкновениях». Ядерная физика Б . 128 (2): 275. Бибкод : 1977НуФБ.128..275Б . дои : 10.1016/0550-3213(77)90032-3 .
  69. ^ Абацис, С.; Антинори, Ф.; Барнс, Р.П.; Бенаюн, М.; Беуш, В.; Бладворт, штат Ай-Джей; Бравар, А.; Карни, JN; Ди Бари, Д.; Дюфи, JP; Эванс, Д. (1991). «Рождение многостранных барионов и антибарионов во взаимодействиях сера-вольфрам при энергии 200 ГэВ/с на нуклон» . Буквы по физике Б. 259 (4): 508–510. Бибкод : 1991PhLB..259..508A . дои : 10.1016/0370-2693(91)91666-J .
  70. ^ Абацис, С.; Антинори, Ф.; Барнс, Р.П.; Бенаюн, М.; Беуш, В.; Бладворт, штат Ай-Джей; Бравар, А.; Карни, JN; де ла Крус, Б.; Ди Бари, Д.; Дюфи, JP (1991). «производство во взаимодействиях сера-вольфрам при энергии 200 ГэВ/c на нуклон» . Буквы по физике Б. 270 (1): 123–127. дои : 10.1016/0370-2693(91)91548-A .
  71. ^ Андерсен, Э.; Антинори, Ф.; Арменисе, Н.; Бакке, Х.; Бан, Дж.; Барберис, Д.; Бекер, Х.; Беуш, В.; Бладворт, штат Ай-Джей; Бём, Дж.; Калиандро, Р. (1999). «Усиление странности на средней скорости в столкновениях Pb–Pb при энергии 158 А ГэВ/c» . Буквы по физике Б. 449 (3–4): 401–406. Бибкод : 1999PhLB..449..401W . дои : 10.1016/S0370-2693(99)00140-9 .
  72. ^ Мюллер, Берндт (2016), «Новая фаза материи: кварк-глюонная плазма за пределами критической температуры Хагедорна», в книге Рафельски, Иоганн (ред.), Плавление адронов, кипение кварков - от температуры Хагедорна до ультрарелятивистских тяжелых ионов. Столкновения в CERN , Springer International Publishing, стр. 107–116, arXiv : 1501.06077 , doi : 10.1007/978-3-319-17545-4_14 , ISBN  978-3-319-17544-7 , S2CID   119120988
  73. ^ «Теоретики Дьюка играют роль в поиске сверхгорячей «кварк-глюонной плазмы» » . ЭврекАлерт! . Проверено 17 марта 2020 г.
  74. ^ Ячак, Барбара; Стейнберг, Питер (2010). «Создание идеальной жидкости в результате столкновений тяжелых ионов». Физика сегодня . 63 (5): 39–43. Бибкод : 2010PhT....63e..39J . дои : 10.1063/1.3431330 . ISSN   0031-9228 .
  75. ^ «Кварк-глюонная плазма переходит в жидкое состояние» . Physicsworld.com . Проверено 4 марта 2016 г. [ постоянная мертвая ссылка ]
  76. ^ «Ученые RHIC предлагают «идеальную» жидкость» . Отдел новостей БНЛ . Проверено 21 апреля 2017 г.
  77. ^ Элеонора Имстер (15 сентября 2015 г.). «БАК создает жидкость в результате Большого взрыва | Человеческий мир» . ЗемляНебо . Проверено 4 марта 2016 г.
  78. ^ «Новое состояние материи, созданное в ЦЕРН» . ЦЕРН . 10 февраля 2000 г. Проверено 25 марта 2020 г.
  79. ^ «30 лет тяжелых ионов: ...что дальше?» . Индико . ЦЕРН. 9 ноября 2016 года . Проверено 7 апреля 2020 г.
  80. ^ Прощай, Деннис (15 февраля 2010 г.). «В Брукхейвенском коллайдере: краткое нарушение закона природы» . Нью-Йорк Таймс . ISSN   0362-4331 . Проверено 21 апреля 2017 г.
  81. ^ «RHIC | Релятивистский коллайдер тяжелых ионов» . БНЛ . Проверено 4 марта 2016 г.
  82. ^ Jump up to: а б « Идеальная жидкость, достаточно горячая, чтобы быть творожным супом» . Архивировано 6 августа 2011 г. в Wayback Machine .
  83. ^ «Эксперимент Алисы: Портал АЛИСА» . Архивировано из оригинала 13 февраля 2006 года . Проверено 12 июля 2005 г.
  84. ^ «БАК вступает в новую фазу» . Проверено 23 ноября 2016 г.
  85. ^ «Горячая штука: физики ЦЕРН создали рекордный субатомный суп» . Блог новостей природы . 13 августа 2012 г. Архивировано из оригинала 4 марта 2016 г. Проверено 4 марта 2016 г.
  86. ^ Хва, Рудольф С; Ван, Синь-Нянь (2010). Кварк-глюонная плазма 4 . Всемирная научная. Бибкод : 2010qgp4.book.....H . дои : 10.1142/7588 . ISBN  978-981-4293-28-0 .
  87. ^ Мангано, Микеланджело (2020). «БАК в 10 лет: наследие физики» . ЦЕРН Курьер . 60 (2): 40–46. arXiv : 2003.05976 . Бибкод : 2020arXiv200305976M .
  88. ^ Шуряк, Эдвард (2017). «Сильносвязанная кварк-глюонная плазма в столкновениях тяжелых ионов» . Обзоры современной физики . 89 (3): 035001. arXiv : 1412.8393 . Бибкод : 2017RvMP...89c5001S . дои : 10.1103/RevModPhys.89.035001 . ISSN   0034-6861 .
  89. ^ Пасечник, Роман; Шумбера, Михал (2017). «Феноменологический обзор кварк-глюонной плазмы: концепции против наблюдений» . Вселенная . 3 (1): 7. arXiv : 1611.01533 . Бибкод : 2017Унив....3....7П . дои : 10.3390/universe3010007 . ISSN   2218-1997 . S2CID   17657668 .
  90. ^ Бьоркен, JD (1983). «Высокорелятивистские ядерно-ядерные столкновения: центральная область быстроты». Физический обзор D . 27 (1): 140–151. Бибкод : 1983PhRvD..27..140B . дои : 10.1103/PhysRevD.27.140 . ISSN   0556-2821 .
  91. ^ Летессье, Жан; Рафельски, Иоганн (30 мая 2002 г.). Адроны и кварк-глюонная плазма . Издательство Кембриджского университета. ISBN  978-1-139-43303-7 .
[ редактировать ]
Retrieved from "https://en.wikipedia.org/w/index.php?title=Quark–gluon_plasma&oldid=1238404244"
Arc.Ask3.Ru: конец переведенного документа.
Arc.Ask3.Ru
Номер скриншота №: 828352d10710f2f743d102f7b236f0d6__1722698220
URL1:https://arc.ask3.ru/arc/aa/82/d6/828352d10710f2f743d102f7b236f0d6.html
Заголовок, (Title) документа по адресу, URL1:
Quark–gluon plasma - Wikipedia
Данный printscreen веб страницы (снимок веб страницы, скриншот веб страницы), визуально-программная копия документа расположенного по адресу URL1 и сохраненная в файл, имеет: квалифицированную, усовершенствованную (подтверждены: метки времени, валидность сертификата), открепленную ЭЦП (приложена к данному файлу), что может быть использовано для подтверждения содержания и факта существования документа в этот момент времени. Права на данный скриншот принадлежат администрации Ask3.ru, использование в качестве доказательства только с письменного разрешения правообладателя скриншота. Администрация Ask3.ru не несет ответственности за информацию размещенную на данном скриншоте. Права на прочие зарегистрированные элементы любого права, изображенные на снимках принадлежат их владельцам. Качество перевода предоставляется как есть. Любые претензии, иски не могут быть предъявлены. Если вы не согласны с любым пунктом перечисленным выше, вы не можете использовать данный сайт и информация размещенную на нем (сайте/странице), немедленно покиньте данный сайт. В случае нарушения любого пункта перечисленного выше, штраф 55! (Пятьдесят пять факториал, Денежную единицу (имеющую самостоятельную стоимость) можете выбрать самостоятельно, выплаичвается товарами в течение 7 дней с момента нарушения.)