Решётчатая калибровочная теория
| Квантовая теория поля |
|---|
 |
| История |
В физике калибровочная теория решетки представляет собой исследование калибровочных теорий в пространстве-времени, которое было дискретизировано в решетку .
Калибровочные теории играют важную роль в физике элементарных частиц и включают в себя преобладающие теории элементарных частиц : квантовую электродинамику , квантовую хромодинамику физики элементарных частиц (КХД) и Стандартную модель . Вычисления непертурбативной калибровочной теории в непрерывном пространстве-времени формально включают в себя вычисление бесконечномерного интеграла по пути , который вычислительно неразрешим. Работая в дискретном пространстве-времени , интеграл по путям становится конечномерным и может быть оценен с помощью методов стохастического моделирования , таких как метод Монте-Карло . Когда размер решетки принимается бесконечно большим, а ее узлы бесконечно близкими друг к другу, калибровочная теория континуума восстанавливается. [1]
Основы [ править ]
В калибровочной теории решетки пространство-время представляет собой поворот по Вику в евклидово пространство и дискретизацию в решетку с узлами, разделенными расстоянием. и связаны ссылками. В наиболее часто рассматриваемых случаях, таких как решеточная КХД , фермионные поля определяются в узлах решетки (что приводит к удвоению фермионов ), а калибровочные поля определяются на звеньях. элемент U компактной G группы Ли ( не алгебры То есть каждому звену сопоставляется ). Следовательно, для моделирования КХД с группой Ли SU(3) 3×3 унитарная матрица на каждом звене определяется . Связи присваивается ориентация, при этом инверсный элемент соответствует той же ссылке с противоположной ориентацией. И каждому узлу присваивается значение в (цветной 3-вектор, пространство, на котором действует фундаментальное представление SU(3)), биспинор (4-спинор Дирака), вектор n f и переменная Грассмана .
Таким образом, композиция элементов SU(3) связей вдоль пути (т.е. упорядоченное умножение их матриц) аппроксимирует упорядоченную по пути экспоненту (геометрический интеграл), из которой значения петли Вильсона могут быть рассчитаны для замкнутых путей.
Действие Янга-Миллса [ править ]
Действие Янга – Миллса записывается на решетке с использованием петель Вильсона (названных в честь Кеннета Г. Уилсона ), так что предел формально воспроизводит исходное континуальное действие. [1] Учитывая точное неприводимое представление ρ группы G , решеточное действие Янга–Миллса, известное как действие Вильсона , представляет собой сумму по всем узлам решетки (вещественного компонента) следа по n звеньям e 1 , ..., e n в петле Вильсона,
Здесь χ — характер . Если ρ — действительное (или псевдовещественное ) представление, взятие вещественного компонента излишне, потому что даже если ориентация петли Вильсона переворачивается, ее вклад в действие остается неизменным.
Существует множество возможных действий Вильсона, в зависимости от того, какие петли Вильсона используются в действии. Простейшее действие Вильсона использует только петлю Вильсона 1 × 1 и отличается от непрерывного действия «решеточными артефактами», пропорциональными небольшому шагу решетки. . Используя более сложные петли Вильсона для построения «улучшенных действий», артефакты решетки можно уменьшить до пропорциональных , что делает вычисления более точными.
Измерения и расчеты [ править ]
Такие величины, как массы частиц, рассчитываются стохастически с использованием таких методов, как метод Монте-Карло . Конфигурации калибровочного поля генерируются с вероятностями , пропорциональными , где - действие решетки и связано с шагом решетки . Процентное количество рассчитывается для каждой конфигурации и усредняется. Расчеты часто повторяются при разных шагах решетки. чтобы результат можно было экстраполировать на континуум, .
Такие вычисления часто требуют чрезвычайно больших вычислительных затрат и могут потребовать использования самых мощных доступных суперкомпьютеров . Для уменьшения вычислительной нагрузки можно использовать так называемое закаленное приближение , в котором фермионные поля рассматриваются как нединамические «замороженные» переменные. Хотя это было обычным явлением в ранних расчетах КХД на решетке, теперь «динамические» фермионы являются стандартными. [3] В этом моделировании обычно используются алгоритмы, основанные на молекулярной динамике или микроканонического ансамбля . алгоритмах [4] [5]
Результаты расчетов решеточной КХД показывают, например, что в мезоне важны не только частицы (кварки и антикварки), но и « трубки потока » глюонных полей. [ нужна цитата ]
Квантовая тривиальность [ править ]
Калибровочная теория решетки также важна для изучения квантовой тривиальности реального пространства с помощью ренормгруппы . [6] Самая важная информация в потоке RG — это так называемые фиксированные точки .
Возможные макроскопические состояния системы в большом масштабе задаются этим набором фиксированных точек. Если эти неподвижные точки соответствуют теории свободного поля, теория называется тривиальной или невзаимодействующей. При изучении решеточных теорий Хиггса появляются многочисленные неподвижные точки, но природа связанных с ними квантовых теорий поля остается открытым вопросом. [7]
Тривиальность еще предстоит строго доказать, но вычисления на решетке предоставили этому убедительные доказательства [ нужна цитата ] . Этот факт важен, поскольку квантовую тривиальность можно использовать для определения или даже предсказания таких параметров, как масса бозона Хиггса . В этом контексте были полезны решеточные расчеты. [8]
Другие приложения [ править ]
Первоначально разрешимые двумерные решеточные калибровочные теории уже были представлены в 1971 году как модели с интересными статистическими свойствами теоретиком Францем Вегнером , работавшим в области фазовых переходов . [9]
Когда в действии появляются только петли Вильсона 1 × 1, можно показать, что калибровочная теория решетки в точности двойственна моделям спиновой пены . [10]
См. также [ править ]
- Калибровочная теория гамильтоновой решетки
- Решётчатая теория поля
- Решётчатая КХД
- Квантовая тривиальность
- Действие Вильсона
Ссылки [ править ]
- ^ Перейти обратно: а б Уилсон, К. (1974). «Удержание кварков». Физический обзор D . 10 (8): 2445. Бибкод : 1974PhRvD..10.2445W . дои : 10.1103/PhysRevD.10.2445 .
- ^ Кардосо, М.; Кардозо, Н.; Бикудо, П. (3 февраля 2010 г.). «Решётчатое КХД-вычисление цветовых полей для статической гибридной кварк-глюон-антикварковой системы и микроскопическое исследование скейлинга Казимира». Физический обзор D . 81 (3): 034504. arXiv : 0912.3181 . Бибкод : 2010PhRvD..81c4504C . дои : 10.1103/physrevd.81.034504 . ISSN 1550-7998 . S2CID 119216789 .
- ^ А. Базавов; и другие. (2010). «Непертурбативное моделирование КХД с 2+1 ароматами улучшенных шахматных кварков». Обзоры современной физики . 82 (2): 1349–1417. arXiv : 0903.3598 . Бибкод : 2010РвМП...82.1349Б . дои : 10.1103/RevModPhys.82.1349 . S2CID 119259340 .
- ^ Дэвид Дж. Э. Каллауэй и Анисур Рахман (1982). «Микроканоническая ансамблевая формулировка теории решеточных калибров». Письма о физических отзывах . 49 (9): 613–616. Бибкод : 1982PhRvL..49..613C . дои : 10.1103/PhysRevLett.49.613 .
- ^ Дэвид Дж. Э. Каллауэй и Анисур Рахман (1983). «Решетчатая калибровочная теория в микроканоническом ансамбле» (PDF) . Физический обзор . Д28 (6): 1506–1514. Бибкод : 1983PhRvD..28.1506C . дои : 10.1103/PhysRevD.28.1506 .
- ^ Уилсон, Кеннет Г. (1 октября 1975 г.). «Ренормгруппа: критические явления и проблема Кондо». Обзоры современной физики . 47 (4). Американское физическое общество (APS): 773–840. Бибкод : 1975РвМП...47..773Вт . дои : 10.1103/revmodphys.47.773 . ISSN 0034-6861 .
- ^ DJE Каллауэй (1988). «Погоня за тривиальностью: могут ли существовать элементарные скалярные частицы?». Отчеты по физике . 167 (5): 241–320. Бибкод : 1988PhR...167..241C . дои : 10.1016/0370-1573(88)90008-7 .
- ^ Например, Каллауэй, DJE; Петронцио, Р. (1987). «Предсказуема ли стандартная модель массы Хиггса?» . Ядерная физика Б . 292 : 497–526. Бибкод : 1987NuPhB.292..497C . дои : 10.1016/0550-3213(87)90657-2 . Хеллер, Урс; Маркус Кломфасс; Герберт Нойбергер; Паволс Вранас (20 сентября 1993 г.). «Численный анализ границы тривиальности массы Хиггса». Ядерная физика Б . 405 (2–3): 555–573. arXiv : hep-ph/9303215 . Бибкод : 1993NuPhB.405..555H . дои : 10.1016/0550-3213(93)90559-8 . S2CID 7146602 . , что предполагает M H < 710 ГэВ .
- ^ Ф. Вегнер, «Двойственность в обобщенных моделях Изинга и фазовые переходы без параметра локального порядка», J. Math. Физ. 12 (1971) 2259-2272. Перепечатано в книге Клаудио Ребби (редактор), «Теории калибровочной решетки и моделирование Монте-Карло» , World Scientific, Сингапур (1983), с. 60-73. Абстрактный
- ^ Р. Окль; Х. Пфайффер (2001). «Двойная чистая неабелева калибровочная теория решетки как модель спиновой пены». Ядерная физика Б . 598 (1–2): 400–426. arXiv : hep-th/0008095 . Бибкод : 2001НуФБ.598..400О . дои : 10.1016/S0550-3213(00)00770-7 . S2CID 3606117 .
Дальнейшее чтение [ править ]
- Крейц М. Кварки, глюоны и решетки , Издательство Кембриджского университета, Кембридж (1985). ISBN 978-0521315357
- Монтвей И., Мюнстер Г., Квантовые поля на решетке , Издательство Кембриджского университета, Кембридж (1997). ISBN 978-0521599177
- Макеенко Ю., Методы современной калибровочной теории , Издательство Кембриджского университета, Кембридж, (2002). ISBN 0-521-80911-8 .
- Смит, Дж. , Введение в квантовые поля на решетке , Издательство Кембриджского университета, Кембридж, (2002). ISBN 978-0521890519
- Роте Х., Теории решетчатых калибров. Введение , World Scientific, Сингапур (2005). ISBN 978-9814365857
- ДеГранд Т., ДеТар К., Решеточные методы для квантовой хромодинамики , World Scientific, Сингапур, (2006). ISBN 978-9812567277
- Гаттрингер, К., Ланг, CB, Квантовая хромодинамика на решетке , Springer, (2010). ISBN 978-3642018497
- Кнехтли Ф., Гюнтер М., Пирдон М., Квантовая хромодинамика решетки: основы практики , Springer, (2016). ISBN 978-9402409970
- Вайс Питер, Маджумдар Пушан (2012). «Решётчатые калибровочные теории» . Схоларпедия . 7 (4): 8615. Бибкод : 2012SchpJ...7.8615W . doi : 10.4249/scholarpedia.8615 .