Список уравнений электромагнетизма

В этой статье обобщены уравнения теории электромагнетизма .

Определения

Сила Лоренца, действующая на частицу ( заряда q ) в движении (скорость v ), используемая в качестве определения E полей и B. поля заряженную

Здесь индексы e и m используются для различия электрических и магнитных зарядов . Определения монополей представляют теоретический интерес, хотя реальные магнитные диполи можно описать, используя силу полюсов. Есть две возможные единицы измерения силы монополя: Wb (Вебер) и Am (амперметр). Размерный анализ показывает, что магнитные заряды связаны соотношением q _м (Вб) = ц ₀ q _м (Ам).

Начальные количества

Количество (общее название/я)	(Общий) символ/ы	единицы СИ	Измерение
Электрический заряд	q е , q , Q	С = Как	[ЭТО]
Сила монополя , магнитный заряд	q м , г , п	Wb или Am	[Л] 2 [М][Т] −2 [Я] −1 (Вб) [Я][Л] (Ам)

Электрические величины

Непрерывное распределение заряда. Объемная плотность заряда ρ — это количество заряда на единицу объема (куб), поверхностная плотность заряда σ — количество на единицу площади поверхности (круг) с внешней единичной нормалью n̂ , d — дипольный момент между двумя точечными зарядами, объемная плотность это поляризации P. плотность Вектор положения r — точка для расчета электрического поля; r' — точка заряженного объекта.

Вопреки сильной аналогии между (классической) гравитацией и электростатикой , не существует аналогов «центра заряда» или «центра электростатического притяжения».

Электротранспорт

Количество (общее название/я)	(Общий) символ/ы	Определение уравнения	единицы СИ	Измерение
Линейная, поверхностная, объемная плотность заряда	λ e для линейного, σ e для поверхности, ρ e для объема.	$q_{e}=\int \lambda _{e}\mathrm {d} \ell$ $q_{e}=\iint \sigma _{e}\mathrm {d} S$ $q_{e}=\iiint \rho _{e}\mathrm {d} V$	См − п , п = 1, 2, 3	[Я][Т][Л] − п
Емкость	С	$C=\mathrm {d} q/\mathrm {d} V\,\!$ V = напряжение, а не объем.	F = КВ −1	[Я] 2 [Т] 4 [Л] −2 [М] −1
Электрический ток	я	$I=\mathrm {d} q/\mathrm {d} t\,\!$	А	[Я]
электрического тока Плотность	Дж	$I=\mathbf {J} \cdot \mathrm {d} \mathbf {S}$	Являюсь −2	[Я][Л] −2
тока смещения Плотность	Джей д	$\mathbf {J} _{\mathrm {d} }=\epsilon _{0}\left(\partial \mathbf {E} /\partial t\right)=\partial \mathbf {D} /\partial t\,\!$	Являюсь −2	[Я][Л] −2
Плотность конвекционного тока	Джей с	$\mathbf {J} _{\mathrm {c} }=\rho \mathbf {v} \,\!$	Являюсь −2	[Я][Л] −2

Электрические поля

Количество (общее название/я)	(Общий) символ/ы	Определение уравнения	единицы СИ	Измерение
Электрическое поле , напряженность поля, плотность потока, градиент потенциала	И	$\mathbf {E} =\mathbf {F} /q\,\!$	Северная Каролина −1 = V m −1	[М][Л][Т] −3 [Я] −1
Электрический поток	Φ Е	$\Phi _{E}=\int _{S}\mathbf {E} \cdot \mathrm {d} \mathbf {A} \,\!$	Н·м 2 С −1	[М][Л] 3 [Т] −3 [Я] −1
Абсолютная диэлектрическая проницаемость ;	е	$\epsilon =\epsilon _{r}\epsilon _{0}\,\!$	Ф м −1	[Я] 2 [Т] 4 [М] −1 [Л] −3
Электрический дипольный момент	п	$\mathbf {p} =q\mathbf {a} \,\!$ а = разделение зарядовнаправлен от -ve к +ve заряда	См	[Я][Т][Л]
Электрическая поляризация, плотность поляризации	П	$\mathbf {P} =\mathrm {d} \langle \mathbf {p} \rangle /\mathrm {d} V\,\!$	См −2	[Я][Т][Л] −2
Поле электрического смещения , плотность потока	Д	$\mathbf {D} =\epsilon \mathbf {E} =\epsilon _{0}\mathbf {E} +\mathbf {P} \,$	См −2	[Я][Т][Л] −2
Поток электрического смещения	Φ Д	$\Phi _{D}=\int _{S}\mathbf {D} \cdot \mathrm {d} \mathbf {A} \,\!$	С	[ЭТО]
Абсолютный электрический потенциал , ЭМ скалярный потенциал относительно точки $r_{0}\,\!$ Теоретический: $r_{0}=\infty \,\!$ Практично: $r_{0}=R_{\mathrm {earth} }\,\!$ (радиус Земли)	φ, В	$V=-{\frac {W_{\infty r}}{q}}=-{\frac {1}{q}}\int _{\infty }^{r}\mathbf {F} \cdot \mathrm {d} \mathbf {r} =-\int _{r_{1}}^{r_{2}}\mathbf {E} \cdot \mathrm {d} \mathbf {r} \,\!$	В = ДК −1	[М] [Л] 2 [Т] −3 [Я] −1
Напряжение , Разность электрических потенциалов	Δ φ ,Δ V	$\Delta V=-{\frac {\Delta W}{q}}=-{\frac {1}{q}}\int _{r_{1}}^{r_{2}}\mathbf {F} \cdot \mathrm {d} \mathbf {r} =-\int _{r_{1}}^{r_{2}}\mathbf {E} \cdot \mathrm {d} \mathbf {r} \,\!$	В = ДК −1	[М] [Л] 2 [Т] −3 [Я] −1

Магнитные величины

Магнитный транспорт

Количество (общее название/я)	(Общий) символ/ы	Определение уравнения	единицы СИ	Измерение
Линейная, поверхностная, объемная полюсная плотность	λ m для линейного, σ m для поверхности, ρ m для объема.	$q_{m}=\int \lambda _{m}\mathrm {d} \ell$ $q_{m}=\iint \sigma _{m}\mathrm {d} S$ $q_{m}=\iiint \rho _{m}\mathrm {d} V$	Вб м − п Являюсь (− n + 1) , п = 1, 2, 3	[Л] 2 [М][Т] −2 [Я] −1 (Вб) [Я][Л] (Ам)
Монопольный ток	В ​	$I_{m}=\mathrm {d} q_{m}/\mathrm {d} t\,\!$	Вб с −1 мс −1	[Л] 2 [М][Т] −3 [Я] −1 (Вб) [Я][Л][Т] −1 (Являюсь)
Плотность монопольного тока	Дж м	$I=\iint \mathbf {J} _{\mathrm {m} }\cdot \mathrm {d} \mathbf {A}$	Вб с −1 м −2 Являюсь −1 с −1	[М][Т] −3 [Я] −1 (Вб) [Я][Л] −1 [Т] −1 (Являюсь)

Магнитные поля

Количество (общее название/я)	(Общий) символ/ы	Определение уравнения	единицы СИ	Измерение
Магнитное поле , напряженность поля, плотность потока, индукционное поле	Б	$\mathbf {F} =q_{e}\left(\mathbf {v} \times \mathbf {B} \right)\,\!$	Т = нет данных −1 м −1 = Вб м −2	[М][Т] −2 [Я] −1
Магнитный потенциал , ЭМ векторный потенциал	А	$\mathbf {B} =\nabla \times \mathbf {A}$	Т м = NA −1 = Вб м 3	[М][Л][Т] −2 [Я] −1
Магнитный поток	Ф Б	$\Phi _{B}=\int _{S}\mathbf {B} \cdot \mathrm {d} \mathbf {A} \,\!$	Вб = Т м 2	[Л] 2 [М][Т] −2 [Я] −1
Магнитная проницаемость	$\mu \,\!$	$\mu \ =\mu _{r}\,\mu _{0}\,\!$	V·s·A −1 ·м −1 = Н·Д −2 = Т·м·А −1 = Вб·А −1 ·м −1	[М][Л][Т] −2 [Я] −2
Магнитный момент , магнитный дипольный момент	м , мкм B , Π	Возможны два определения: используя силу шеста, $\mathbf {m} =q_{m}\mathbf {a} \,\!$ используя токи: $\mathbf {m} =NIA\mathbf {\hat {n}} \,\!$ а = разделение полюсов N — количество витков проводника	Являюсь 2	[Я][Л] 2
Намагниченность	М	$\mathbf {M} =\mathrm {d} \langle \mathbf {m} \rangle /\mathrm {d} V\,\!$	Являюсь −1	[Я] [Л] −1
магнитного поля Интенсивность (напряжённость поля AKA)	ЧАС	Возможны два определения: наиболее распространенный: $\mathbf {B} =\mu \mathbf {H} =\mu _{0}\left(\mathbf {H} +\mathbf {M} \right)\,$ используя силу шеста, $\mathbf {H} =\mathbf {F} /q_{m}\,$	Являюсь −1	[Я] [Л] −1
Интенсивность намагничивания , магнитная поляризация	я , Дж.	$\mathbf {I} =\mu _{0}\mathbf {M} \,\!$	Т = нет данных −1 м −1 = Вб м −2	[М][Т] −2 [Я] −1
Самоиндукция ​	л	Возможны два эквивалентных определения: $L=N\left(\mathrm {d} \Phi /\mathrm {d} I\right)\,\!$ $L\left(\mathrm {d} I/\mathrm {d} t\right)=-NV\,\!$	Н = Вб А −1	[Л] 2 [М] [Т] −2 [Я] −2
Взаимная индуктивность	М	Опять же возможны два эквивалентных определения: $M_{1}=N\left(\mathrm {d} \Phi _{2}/\mathrm {d} I_{1}\right)\,\!$ $M\left(\mathrm {d} I_{2}/\mathrm {d} t\right)=-NV_{1}\,\!$ Нижние индексы 1,2 относятся к двум проводникам/индукторам, взаимно индуцирующим напряжение/связывающим магнитный поток друг через друга. Их можно заменить на нужный проводник/индуктор; $M_{2}=N\left(\mathrm {d} \Phi _{1}/\mathrm {d} I_{2}\right)\,\!$ $M\left(\mathrm {d} I_{1}/\mathrm {d} t\right)=-NV_{2}\,\!$	Н = Вб А −1	[Л] 2 [М] [Т] −2 [Я] −2
Гиромагнитное отношение (для заряженных частиц в магнитном поле)	с	$\omega =\gamma B\,\!$	ГцТ −1	[М] −1 [Т][Я]

Электрические цепи

Цепи постоянного тока, общие определения

Основная статья: Постоянный ток

Количество (общее название/я)	(Общий) символ/ы	Определение уравнения	единицы СИ	Измерение
Напряжение на клеммах для Источник питания	5 раз		В = ДК −1	[М] [Л] 2 [Т] −3 [Я] −1
Напряжение нагрузки для цепи	V нагрузка		В = ДК −1	[М] [Л] 2 [Т] −3 [Я] −1
Внутреннее сопротивление источника питания	R целое	$R_{\mathrm {int} }=V_{\mathrm {ter} }/I\,\!$	Ом = ВА −1 = Дж с С −2	[М][Л] 2 [Т] −3 [Я] −2
Сопротивление нагрузки цепи	R доб.	$R_{\mathrm {ext} }=V_{\mathrm {load} }/I\,\!$	Ом = ВА −1 = Дж с С −2	[М][Л] 2 [Т] −3 [Я] −2
Электродвижущая сила (ЭДС), напряжение во всей цепи, включая источник питания, внешние компоненты и проводники.	И	${\mathcal {E}}=V_{\mathrm {ter} }+V_{\mathrm {load} }\,\!$	В = ДК −1	[М] [Л] 2 [Т] −3 [Я] −1

Цепи переменного тока

Основные статьи: Переменный ток и резонанс

Количество (общее название/я)	(Общий) символ/ы	Определение уравнения	единицы СИ	Измерение
Напряжение резистивной нагрузки	В Р	$V_{R}=I_{R}R\,\!$	В = ДК −1	[М] [Л] 2 [Т] −3 [Я] −1
Емкостное напряжение нагрузки	В С	$V_{C}=I_{C}X_{C}\,\!$	В = ДК −1	[М] [Л] 2 [Т] −3 [Я] −1
Индуктивное напряжение нагрузки	В Л	$V_{L}=I_{L}X_{L}\,\!$	В = ДК −1	[М] [Л] 2 [Т] −3 [Я] −1
Емкостное реактивное сопротивление	Х С	$X_{C}={\frac {1}{\omega _{\mathrm {d} }C}}\,\!$	Ой −1 м −1	[Я] 2 [Т] 3 [М] −2 [Л] −2
Индуктивное реактивное сопротивление	Х Л	$X_{L}=\omega _{d}L\,\!$	Ой −1 м −1	[Я] 2 [Т] 3 [М] −2 [Л] −2
Электрический импеданс переменного тока	С	$V=IZ\,\!$ $Z={\sqrt {R^{2}+\left(X_{L}-X_{C}\right)^{2}}}\,\!$	Ой −1 м −1	[Я] 2 [Т] 3 [М] −2 [Л] −2
Фазовая постоянная	д, ж	$\tan \phi ={\frac {X_{L}-X_{C}}{R}}\,\!$	безразмерный	безразмерный
Пиковый ток переменного тока	я 0	$I_{0}=I_{\mathrm {rms} }{\sqrt {2}}\,\!$	А	[Я]
Среднеквадратический переменный ток	Я среднеквадратичное значение	$I_{\mathrm {rms} }={\sqrt {{\frac {1}{T}}\int _{0}^{T}\left[I\left(t\right)\right]^{2}\mathrm {d} t}}\,\!$	А	[Я]
Пиковое напряжение переменного тока	В 0	$V_{0}=V_{\mathrm {rms} }{\sqrt {2}}\,\!$	В = ДК −1	[М] [Л] 2 [Т] −3 [Я] −1
Среднеквадратичное напряжение переменного тока	В среднеквадратичное значение	$V_{\mathrm {rms} }={\sqrt {{\frac {1}{T}}\int _{0}^{T}\left[V\left(t\right)\right]^{2}\mathrm {d} t}}\,\!$	В = ДК −1	[М] [Л] 2 [Т] −3 [Я] −1
ЭДС переменного тока, среднеквадратичное значение	${\mathcal {E}}_{\mathrm {rms} },{\sqrt {\langle {\mathcal {E}}\rangle }}\,\!$	${\mathcal {E}}_{\mathrm {rms} }={\mathcal {E}}_{\mathrm {m} }/{\sqrt {2}}\,\!$	В = ДК −1	[М] [Л] 2 [Т] −3 [Я] −1
Средняя мощность переменного тока	$\langle P\rangle \,\!$	$\langle P\rangle ={\mathcal {E}}I_{\mathrm {rms} }\cos \phi \,\!$	W = Дж с −1	[М] [Л] 2 [Т] −3
Емкостная постоянная времени	τ С	$\tau _{C}=RC\,\!$	с	[Т]
Индуктивная постоянная времени	τ L	$\tau _{L}=L/R\,\!$	с	[Т]

Магнитные цепи

Основная статья: Магнитные цепи

Количество (общее название/я)	(Общий) символ/ы	Определение уравнения	единицы СИ	Измерение
Магнитодвижущая сила , ммс	Ф , ${\mathcal {F}},{\mathcal {M}}$	${\mathcal {M}}=NI$ N = количество витков проводника	А	[Я]

Электромагнетизм

Электрические поля

Общие классические уравнения

Физическая ситуация	Уравнения
Градиент электрического потенциала и поле	$\mathbf {E} =-\nabla V$ $\Delta V=-\int _{r_{1}}^{r_{2}}\mathbf {E} \cdot d\mathbf {r} \,\!$
Начисление баллов	$\mathbf {E} ={\frac {q}{4\pi \epsilon _{0}\left|\mathbf {r} \right|^{2}}}\mathbf {\hat {r}} \,\!$
В точке локального массива точечных зарядов	$\mathbf {E} =\sum \mathbf {E} _{i}={\frac {1}{4\pi \epsilon _{0}}}\sum _{i}{\frac {q_{i}}{\left|\mathbf {r} _{i}-\mathbf {r} \right|^{2}}}\mathbf {\hat {r}} _{i}\,\!$
В какой-то момент из-за непрерывного заряда	$\mathbf {E} ={\frac {1}{4\pi \epsilon _{0}}}\int _{V}{\frac {\mathbf {r} \rho \mathrm {d} V}{\left|\mathbf {r} \right|^{3}}}\,\!$
Электростатический крутящий момент и потенциальная энергия из-за неоднородных полей и дипольных моментов	${\boldsymbol {\tau }}=\int _{V}\mathrm {d} \mathbf {p} \times \mathbf {E}$ $U=-\int _{V}\mathrm {d} \mathbf {p} \cdot \mathbf {E}$

Магнитные поля и моменты

Смотрите также: Магнитный момент

Общие классические уравнения

Физическая ситуация	Уравнения
Магнитный потенциал, ЭМ векторный потенциал	$\mathbf {B} =\nabla \times \mathbf {A}$
Благодаря магнитному моменту	$\mathbf {A} ={\frac {\mu _{0}}{4\pi }}{\frac {\mathbf {m} \times \mathbf {r} }{\left|\mathbf {r} \right|^{3}}}$ $\mathbf {B} ({\mathbf {r} })=\nabla \times {\mathbf {A} }={\frac {\mu _{0}}{4\pi }}\left({\frac {3\mathbf {r} (\mathbf {m} \cdot \mathbf {r} )}{\left|\mathbf {r} \right|^{5}}}-{\frac {\mathbf {m} }{\left|\mathbf {r} \right|^{3}}}\right)$
Магнитный момент из-за распределения тока	$\mathbf {m} ={\frac {1}{2}}\int _{V}\mathbf {r} \times \mathbf {J} \mathrm {d} V$
Магнитостатический момент и потенциальная энергия из-за неоднородных полей и дипольных моментов	${\boldsymbol {\tau }}=\int _{V}\mathrm {d} \mathbf {m} \times \mathbf {B}$ $U=-\int _{V}\mathrm {d} \mathbf {m} \cdot \mathbf {B}$

Электрические схемы и электроника

Ниже N = количество проводников или компонентов схемы. Чистый индекс относится к эквивалентному и результирующему значению свойства.

Физическая ситуация	Номенклатура	Ряд	Параллельно
Резисторы и проводники	R i = сопротивление резистора или проводника i G i = проводимость резистора или проводника i	$R_{\mathrm {net} }=\sum _{i=1}^{N}R_{i}\,\!$ ${1 \over G_{\mathrm {net} }}=\sum _{i=1}^{N}{1 \over G_{i}}\,\!$	${1 \over R_{\mathrm {net} }}=\sum _{i=1}^{N}{1 \over R_{i}}\,\!$ $G_{\mathrm {net} }=\sum _{i=1}^{N}G_{i}\,\!$
Заряд, конденсаторы, токи	C i = емкость конденсатора i q i = заряд носителя заряда i	$q_{\mathrm {net} }=\sum _{i=1}^{N}q_{i}\,\!$ ${1 \over C_{\mathrm {net} }}=\sum _{i=1}^{N}{1 \over C_{i}}\,\!$$I_{\mathrm {net} }=I_{i}\,\!$	$q_{\mathrm {net} }=\sum _{i=1}^{N}q_{i}\,\!$ $C_{\mathrm {net} }=\sum _{i=1}^{N}C_{i}\,\!$$I_{\mathrm {net} }=\sum _{i=1}^{N}I_{i}\,\!$
Индукторы	L i = самоиндукция катушки индуктивности i L ij элемент самоиндукции ij матрицы L = M ij = взаимная индуктивность между индукторами i и j.	$L_{\mathrm {net} }=\sum _{i=1}^{N}L_{i}\,\!$	${1 \over L_{\mathrm {net} }}=\sum _{i=1}^{N}{1 \over L_{i}}\,\!$ $V_{i}=\sum _{j=1}^{N}L_{ij}{\frac {\mathrm {d} I_{j}}{\mathrm {d} t}}\,\!$

Уравнения последовательной цепи

Схема	Уравнения цепи постоянного тока	Уравнения цепи переменного тока
RC-цепи	Уравнение цепи $R{\frac {\mathrm {d} q}{\mathrm {d} t}}+{\frac {q}{C}}={\mathcal {E}}\,\!$ Заряд конденсатора $q=C{\mathcal {E}}\left(1-e^{-t/RC}\right)\,\!$ Разряд конденсатора $q=C{\mathcal {E}}e^{-t/RC}\,\!$
RL-цепи	Уравнение цепи $L{\frac {\mathrm {d} I}{\mathrm {d} t}}+RI={\mathcal {E}}\,\!$ Рост тока индуктора $I={\frac {\mathcal {E}}{R}}\left(1-e^{-Rt/L}\right)\,\!$ Падение тока индуктора $I={\frac {\mathcal {E}}{R}}e^{-t/\tau _{L}}=I_{0}e^{-Rt/L}\,\!$
LC-цепи	Уравнение цепи $L{\frac {\mathrm {d} ^{2}q}{\mathrm {d} t^{2}}}+q/C={\mathcal {E}}\,\!$	Уравнение цепи $L{\frac {\mathrm {d} ^{2}q}{\mathrm {d} t^{2}}}+q/C={\mathcal {E}}\sin \left(\omega _{0}t+\phi \right)\,\!$ Резонансная частота контура $\omega _{\mathrm {res} }=1/{\sqrt {LC}}\,\!$ Заряд цепи $q=q_{0}\cos(\omega t+\phi )\,\!$ Ток цепи $I=-\omega q_{0}\sin(\omega t+\phi )\,\!$ Электрическая потенциальная энергия цепи $U_{E}=q^{2}/2C=Q^{2}\cos ^{2}(\omega t+\phi )/2C\,\!$ Магнитная потенциальная энергия цепи $U_{B}=Q^{2}\sin ^{2}(\omega t+\phi )/2C\,\!$
RLC-схемы	Уравнение цепи $L{\frac {\mathrm {d} ^{2}q}{\mathrm {d} t^{2}}}+R{\frac {\mathrm {d} q}{\mathrm {d} t}}+{\frac {q}{C}}={\mathcal {E}}\,\!$	Уравнение цепи $L{\frac {\mathrm {d} ^{2}q}{\mathrm {d} t^{2}}}+R{\frac {\mathrm {d} q}{\mathrm {d} t}}+{\frac {q}{C}}={\mathcal {E}}\sin \left(\omega _{0}t+\phi \right)\,\!$ Заряд цепи $q=q_{0}eT^{-Rt/2L}\cos(\omega 't+\phi )\,\!$

См. также

• Определяющее уравнение (физическая химия)
• Уравнения Френеля
• Список уравнений классической механики
• Список уравнений механики жидкости
• Список уравнений гравитации
• Список уравнений ядерной физики и физики элементарных частиц
• Список уравнений квантовой механики
• Список уравнений волновой теории
• Список уравнений фотоники
• Список релятивистских уравнений
• Единицы электромагнетизма СИ
• Таблица термодинамических уравнений

Источники

• премьер-министр Уилан; М. Дж. Ходжсон (1978). Основные принципы физики (2-е изд.). Джон Мюррей. ISBN  0-7195-3382-1 .
• Г. Воан (2010). Кембриджский справочник физических формул . Издательство Кембриджского университета. ISBN  978-0-521-57507-2 .
• А. Халперн (1988). 3000 решенных задач по физике, серия Шаума . Мак Грау Хилл. ISBN  978-0-07-025734-4 .
• Р. Г. Лернер ; Г.Л. Тригг (2005). Энциклопедия физики (2-е изд.). Издательство VHC, Ганс Варлимонт, Springer. стр. 12–13. ISBN  978-0-07-025734-4 .
• CB Паркер (1994). Энциклопедия физики МакГроу Хилла (2-е изд.). МакГроу Хилл. ISBN  0-07-051400-3 .
• П. А. Типлер; Г. Моска (2008). Физика для ученых и инженеров: с современной физикой (6-е изд.). WH Freeman and Co. ISBN  978-1-4292-0265-7 .
• Л.Н. Рука; Джей Ди Финч (2008). Аналитическая механика . Издательство Кембриджского университета. ISBN  978-0-521-57572-0 .
• ТБ Аркилл; Си Джей Миллар (1974). Механика, вибрации и волны . Джон Мюррей. ISBN  0-7195-2882-8 .
• HJ Пейн (1983). Физика вибраций и волн (3-е изд.). Джон Уайли и сыновья. ISBN  0-471-90182-2 .
• Дж. Р. Форшоу; А.Г. Смит (2009). Динамика и относительность . Уайли. ISBN  978-0-470-01460-8 .
• ГЭГ Беннет (1974). Электричество и современная физика (2-е изд.). Эдвард Арнольд (Великобритания). ISBN  0-7131-2459-8 .
• ИС Грант; В. Р. Филлипс; Манчестерская физика (2008). Электромагнетизм (2-е изд.). Джон Уайли и сыновья. ISBN  978-0-471-92712-9 .
• Диджей Гриффитс (2007). Введение в электродинамику (3-е изд.). Pearson Education, Дорлинг Киндерсли. ISBN  978-81-7758-293-2 .

Дальнейшее чтение

• Л. Х. Гринберг (1978). Физика с современными приложениями . Holt-Saunders International WB Saunders and Co. ISBN  0-7216-4247-0 .
• Дж. Б. Мэрион; В. Ф. Хорняк (1984). Принципы физики . Международный колледж Сондерса Холта-Сондерса. ISBN  4-8337-0195-2 .
• А. Бейзер (1987). Концепции современной физики (4-е изд.). МакГроу-Хилл (международный). ISBN  0-07-100144-1 .
• HD Янг; Р. А. Фридман (2008). Университетская физика - с современной физикой (12-е изд.). Аддисон-Уэсли (Pearson International). ISBN  978-0-321-50130-1 .