✖


Jump to content

Высокотемпературная сверхпроводимость

Не путать со сверхпроводником комнатной температуры .

Образец оксида висмута, стронция, кальция и меди (BSCCO), который в настоящее время является одним из наиболее практичных высокотемпературных сверхпроводников. Примечательно, что он не содержит редкоземельных элементов . BSCCO — купратный сверхпроводник на основе висмута и стронция . Благодаря более высокой рабочей температуре купраты теперь становятся конкурентами более обычных сверхпроводников на основе ниобия , а также сверхпроводников на дибориде магния .

Высокотемпературные сверхпроводники ( high -T c или HTS ) определяются как материалы с критической температурой (температурой, ниже которой материал ведет себя как сверхпроводник ) выше 77 К (-196,2 ° C; -321,1 ° F), температурой кипения жидкий азот . [1] Они являются «высокотемпературными» лишь по сравнению с ранее известными сверхпроводниками, которые функционируют при еще более низких температурах, близких к абсолютному нулю. «Высокие температуры» все еще намного ниже температуры окружающей среды ( комнатной температуры ) и поэтому требуют охлаждения. Первый прорыв высокотемпературного сверхпроводника был обнаружен в 1986 году исследователями IBM Георгом Беднорцем и К. Алексом Мюллером . [2] [3] Хотя критическая температура составляет около 35,1 К (-238,1 ° C; -396,5 ° F), этот новый тип сверхпроводника был легко модифицирован Чинг-Ву Чу , чтобы создать первый высокотемпературный сверхпроводник с критической температурой 93 К (-180,2 °). С; -292,3 °Ф). [4] Беднорц и Мюллер были удостоены Нобелевской премии по физике в 1987 году «за важный прорыв в открытии сверхпроводимости в керамических материалах». [5] Большинство высокотемпературных материалов сверхпроводниками являются второго рода .

Главным преимуществом высокотемпературных сверхпроводников является то, что их можно охлаждать жидким азотом. [2] в отличие от ранее известных сверхпроводников, требующих дорогих и труднообрабатываемых теплоносителей, в первую очередь жидкого гелия . Вторым преимуществом материалов с высокой является Тс то, что они сохраняют свою сверхпроводимость в более сильных магнитных полях, чем предыдущие материалы. Это важно при создании сверхпроводящих магнитов — основного применения высокой Тс материалов с .

Большинство высокотемпературных сверхпроводников представляют собой керамические материалы, а не известные ранее металлические материалы. Керамические сверхпроводники пригодны для некоторых практических применений, но у них все еще есть много производственных проблем. Например, большинство керамик хрупкие , что делает изготовление из них проводов весьма проблематичным. [6] Однако преодоление этих недостатков является предметом серьезных исследований, и прогресс продолжается. [7]

Основным классом высокотемпературных сверхпроводников являются оксиды меди в сочетании с другими металлами, особенно с оксидами редкоземельных металлов, бария и меди (REBCO), такими как оксид иттрия, бария, меди (YBCO). Второй класс высокотемпературных сверхпроводников в практической классификации — соединения на основе железа . [8] [9] Диборид магния иногда включают в состав высокотемпературных сверхпроводников: его относительно просто производить, но он сверхпроводит только при температуре ниже 39 К (-234,2 ° C), что делает его непригодным для охлаждения жидким азотом. чрезвычайно высокого давления Некоторые соединения супергидрида обычно относят к категории высокотемпературных сверхпроводников. Фактически, об этих исследованиях газов высокого давления, которые не подходят для практического применения, можно найти множество статей о высокотемпературных сверхпроводниках. Текущим рекордсменом T c считается углеродистый гидрид серы , однако сверхпроводимость в этих соединениях оказалась под вопросом. [10] а статья об открытии была отозвана из-за заслуживающих доверия обвинений в манипулировании данными. [11]

История [ править ]

Хронология открытий сверхпроводников. Справа можно увидеть температуру жидкого азота, которая обычно отделяет сверхпроводники при высоких температурах от сверхпроводников при низких температурах. Купраты показаны синими ромбами, а сверхпроводники на основе железа — желтыми квадратами. Диборид магния при низкой температуре или высоком давлении и другие металлические сверхпроводники BCS показаны для справки в виде зеленых кружков.

Сверхпроводимость была открыта Камерлингом-Оннесом в 1911 году в твердом металле. С тех пор исследователи пытались наблюдать сверхпроводимость при повышении температуры. [12] с целью найти сверхпроводник при комнатной температуре . [13] К концу 1970-х годов сверхпроводимость наблюдалась в ряде металлических соединений (в частности, на основе Nb , таких как NbTi , Nb 3 Sn и Nb 3 Ge ) при температурах, которые были намного выше, чем у элементарных металлов и которые могли даже превышать 20 К. (-253,2 °С).

В 1986 году в IBM исследовательской лаборатории недалеко от Цюриха в Швейцарии Беднорц и Мюллер искали сверхпроводимость в новом классе керамики : оксидах меди , или купратах .

Беднорц обнаружил особый оксид меди, сопротивление которого падало до нуля при температуре около 35,1 К (-238 ° C). [12] Их результаты вскоре были подтверждены [14] многими группами, в частности Полом Чу из Хьюстонского университета и Сёдзи Танакой из Токийского университета . [15]

В 1987 году Филип В. Андерсон дал первое теоретическое описание этих материалов, основанное на теории резонирующей валентной связи (RVB) . [16] но полное понимание этих материалов все еще развивается и сегодня. Сейчас известно, что эти сверхпроводники обладают d - волной. [ нужны разъяснения ] парная симметрия. Первое предположение о том, что высокотемпературная купратная сверхпроводимость включает в себя d -спаривание, было сделано в 1987 году Н. Э. Бикерсом, Дугласом Джеймсом Скалапино и Р. Т. Скалеттаром, [17] за которыми последовали три последующие теории в 1988 году Масахико Инуи, Себастьяна Дониака, Питера Дж. Хиршфельда и Андрея Э. Рукенштейна, [18] с использованием теории спин-флуктуаций, а также Клаудиусом Гросом , Дидье Пуальбланом, Морисом Т. Райсом и Ф.К. Чжан, [19] и Габриэль Котляр и Цзялин Лю, идентифицирующие спаривание d -волн как естественное следствие теории RVB. [20] Подтверждение d -волновой природы купратных сверхпроводников было сделано различными экспериментами, включая прямое наблюдение d -волновых узлов в спектре возбуждения с помощью фотоэмиссионной спектроскопии с угловым разрешением (ARPES), наблюдение полуцелого числа потока в туннельных экспериментах, а также косвенно из температурной зависимости глубины проникновения, удельной теплоемкости и теплопроводности.

По состоянию на 2021 год [21] сверхпроводником с самой высокой температурой перехода при атмосферном давлении является купрат ртути, бария и кальция с температурой около 133 К (-140 ° C). [22] Существуют и другие сверхпроводники с более высокими зарегистрированными температурами перехода - например, супергидрид лантана при 250 К (-23 ° C), но они возникают только при очень высоких давлениях. [23]

Природа высокотемпературной сверхпроводимости до сих пор не ясна, но, по-видимому, вместо механизмов электрон- фононного притяжения, как в обычной сверхпроводимости, мы имеем дело с настоящими электронными механизмами (например, за счет антиферромагнитных корреляций), а вместо традиционных - чисто Считается, что при спаривании -волн участвуют более экзотические симметрии спаривания ( d -волна в случае купратов; в основном расширенная s -волна, но иногда и d -волна в случае сверхпроводников на основе железа).

обнаружили доказательства того, что дробные частицы могут возникать в квазидвумерных магнитных материалах. В 2014 году ученые Федеральной политехнической школы Лозанны (EPFL) [24] оказание поддержки теории Андерсона высокотемпературной сверхпроводимости. [25]

Избранный список сверхпроводников [ править ]

Выбор подтвержденных сверхпроводников и распространенных охлаждающих агентов [26]
Т c соответственно

точка кипения

Давление Материал Примечания
чернила в °С
273.15 0 100 кПа Лед : температура плавления при атмосферном давлении (обычный охлаждающий агент; для справки).
250 −23 170 ГПа ЛаХ 10 [27] Металлический сверхпроводник с одной из самых высоких известных критических температур.
203 −70 155 ГПа Фаза высокого давления сероводорода (H 2 S) Механизм неясен, наблюдаемый изотопный эффект [28]
194.6 −78.5 100 кПа Двуокись углерода ( сухой лед ): точка сублимации при атмосферном давлении (обычный охлаждающий агент; для справки).
138 −135 Hg 12 Tl 3 Ba 30 Ca 30 Cu 45 O 127 [21] Высокотемпературные сверхпроводники с оксидом меди с относительно высокими критическими температурами.
110 −163 Bi 2 Sr 2 Ca 2 Cu 3 O 10 ( BSCCO )
92 −181 YBa2Cu3O7 2Cu3O YBCO ( )
87 −186 100 кПа Аргон : точка кипения при атмосферном давлении (обычный охлаждающий агент; для справки).
77 −196 100 кПа Азот : точка кипения при атмосферном давлении (обычный охлаждающий агент; для справки).
45 −228 SmFeAsO 0,85 Ф 0,15 Низкотемпературные сверхпроводники с относительно высокими критическими температурами.
41 −232 CeOFeAs
39 −234 100 кПа МгБ 2 Металлический сверхпроводник с относительно высокой критической температурой при атмосферном давлении.
30 −243 100 кПа La 2−x Ba x CuO 4 [29] Первый высокотемпературный сверхпроводник с оксидом меди, открытый Беднорцем и Мюллером.
27 −246 100 кПа Неон : точка кипения при атмосферном давлении (обычный охлаждающий агент; для справки).
21.15 −252 100 кПа Водород : точка кипения при атмосферном давлении (обычный охлаждающий агент; для справки).
18 −255 Нб 3 Сн [29] Металлические низкотемпературные сверхпроводники, имеющие техническую значимость
9.2 −264.0 NbTi [30]
4.21 −268.94 100 кПа Гелий : точка кипения при атмосферном давлении (обычный охлаждающий агент в физике низких температур; для справки).
4.15 −269.00 Ртуть ( Меркурий ) [31] Металлические низкотемпературные сверхпроводники
1.09 −272.06 Га ( Галлий ) [31]

Свойства [ править ]

Класс «высокотемпературных» сверхпроводников имел множество определений.

Маркировка «высокая T c» должна быть зарезервирована для материалов с критическими температурами, превышающими точку кипения жидкого азота . Однако ряд материалов, в том числе впервые открытые и недавно открытые пниктидные сверхпроводники, имеют критические температуры ниже 77 К (-196,2 °C), но, тем не менее, в публикациях их обычно называют высокотемпературными сверхпроводниками . [32] [33]

Вещество с критической температурой выше точки кипения жидкого азота вместе с высоким критическим магнитным полем и критической плотностью тока (выше которого сверхпроводимость разрушается) могло бы принести большую пользу для технологических приложений. В магнитных приложениях высокое критическое магнитное поле может оказаться более ценным, чем высокая T c сама . Некоторые купраты имеют верхнее критическое поле около 100 Тесла. Однако купратные материалы представляют собой хрупкую керамику, которую дорого производить и которую нелегко превратить в проволоку или другую полезную форму. Более того, высокотемпературные сверхпроводники не образуют большие непрерывные сверхпроводящие домены, а образуют кластеры микродоменов, внутри которых возникает сверхпроводимость. Поэтому они непригодны для применений, требующих реальных сверхпроводящих токов, таких как магниты для магнитно-резонансных спектрометров. [34] Решение этой проблемы (порошки) см. в разделе «Провод HTS» .

Были серьезные споры относительно сосуществования высокотемпературной сверхпроводимости с магнитным упорядочением в YBCO. [35] сверхпроводники на основе железа , несколько рутенокупратов и другие экзотические сверхпроводники, а также продолжаются поиски других семейств материалов. HTS — это сверхпроводники второго типа , которые позволяют магнитным полям проникать внутрь с квантованными единицами потока, а это означает, что для подавления сверхпроводимости требуются гораздо более сильные магнитные поля. Слоистая структура также дает зависимость отклика магнитного поля от направления.

известные ВТСП являются Все сверхпроводниками второго рода. В отличие от сверхпроводников типа I , которые вытесняют все магнитные поля из-за эффекта Мейсснера , сверхпроводники типа II позволяют магнитным полям проникать внутрь их с квантованными единицами потока, создавая «дырки» или «трубки» нормальных металлических областей в сверхпроводящая масса, называемая вихрями . Следовательно, высокотемпературные сверхпроводники могут выдерживать гораздо более сильные магнитные поля.

Купраты [ править ]

Смотрите также: Купратный сверхпроводник
Фазовая диаграмма купратных сверхпроводников: их можно в основном разделить на купраты, легированные электронами ( n ) и дырками ( p ), что касается основных моделей, описывающих полупроводники . Оба стандартных купратных сверхпроводника, YBCO и BSCCO, в значительной степени легированы дырками . [36]

Купраты — это слоистые материалы, состоящие из сверхпроводящих слоев оксида меди , разделенных разделительными слоями.Купраты обычно имеют структуру, близкую к структуре двумерного материала. Их сверхпроводящие свойства определяются электронами, движущимися внутри слабосвязанных слоев оксида меди (CuO 2 ). Соседние слои содержат ионы, такие как лантан , барий , стронций или другие атомы, которые стабилизируют структуры и легируют электроны или дырки в слои оксида меди. Нелегированные «родительские» или «материнские» соединения представляют собой изоляторы Мотта с дальним антиферромагнитным порядком при достаточно низких температурах. . свойств Обычно считается, что однозонных моделей достаточно для описания электронных

Купратные сверхпроводники имеют структуру перовскита. Плоскости оксида меди представляют собой шахматную решетку с квадратами O. 2− ионы с Cu 2+ ион в центре каждого квадрата. Элементарная ячейка повернута на 45° от этих квадратов. Химические формулы сверхпроводящих материалов обычно содержат дробные числа, описывающие легирование, необходимое для сверхпроводимости. Существует несколько семейств купратных сверхпроводников, и их можно классифицировать по содержащимся в них элементам и количеству соседних слоев оксида меди в каждом сверхпроводящем блоке. Например, YBCO и BSCCO альтернативно могут обозначаться как «Y123» и Bi2201/Bi2212/Bi2223 в зависимости от количества слоев в каждом сверхпроводящем блоке ( n ). Было обнаружено, что температура сверхпроводящего перехода достигает максимума при оптимальном значении легирования ( p = 0,16) и оптимальном количестве слоев в каждом сверхпроводящем блоке, обычно n = 3.

Возможные механизмы сверхпроводимости в купратах продолжают оставаться предметом серьезных дискуссий и дальнейших исследований. Выявлены некоторые аспекты, общие для всех материалов. Сходство антиферромагнитного низкотемпературного состояния нелегированных материалов и сверхпроводящего состояния, возникающего при легировании, прежде всего d x 2 -и 2 орбитальное состояние Cu 2+ ионов, предполагают, что электрон-электронные взаимодействия более значимы, чем электрон-фононные взаимодействия в купратах, что делает сверхпроводимость нетрадиционной. Недавние работы на поверхности Ферми показали, что нестингинг происходит в четырех точках антиферромагнитной зоны Бриллюэна , где существуют спиновые волны, и что в этих точках сверхпроводящая энергетическая щель больше. Эффекты слабых изотопов, наблюдаемые для большинства купратов, контрастируют с обычными сверхпроводниками, которые хорошо описываются теорией БКШ.

Сходства и различия свойств дырочно- и электронно-легированных купратов:

  • Наличие псевдощелевой фазы, по крайней мере, до оптимального легирования.
  • Различные тенденции на графике Уэмура, связывающие температуру перехода со сверхтекучей плотностью. Обратный квадрат глубины проникновения Лондона оказывается пропорциональным критической температуре для большого числа недолегированных купратных сверхпроводников, но константа пропорциональности различна для купратов, легированных дырками и электронами. Линейный тренд подразумевает, что физика этих материалов сильно двумерна.
  • Универсальная особенность спиновых возбуждений купратов в форме песочных часов, измеренная методом неупругой нейтронной дифракции.
  • Эффект Нернста проявляется как в сверхпроводящей, так и в псевдощелевой фазе.
Рис. 1. Поверхность Ферми двухслойного BSCCO , рассчитанная (слева) и измеренная с помощью ARPES (справа). Пунктирный прямоугольник представляет первую зону Бриллюэна .

Электронная структура сверхпроводящих купратов сильно анизотропна (см. кристаллическую структуру YBCO или BSCCO ). Следовательно, поверхность Ферми ВТСП очень близка к поверхности Ферми легированной плоскости CuO 2 (или мультиплоскостей, в случае многослойных купратов) и может быть представлена ​​в двумерном обратном пространстве (или импульсном пространстве). решетки CuO 2 . Типичная поверхность Ферми в пределах первой зоны Бриллюэна CuO 2 изображена на рис. 1 (слева). Его можно получить на основе расчетов зонной структуры или измерить с помощью фотоэмиссионной спектроскопии с угловым разрешением ( ARPES ). На рис. 1 (справа) показана поверхность Ферми BSCCO, измеренная с помощью ARPES. В широком диапазоне концентраций носителей заряда (уровня легирования), в котором дырочно-легированные ВТСП являются сверхпроводящими, поверхность Ферми является дырочной ( т.е. открытой, как показано на рис. 1). Это приводит к внутренней анизотропии электронных свойств ВТСП в плоскости. В 2018 году полная трехмерная структура поверхности Ферми была получена с помощью мягкого рентгеновского излучения ARPES. [37]

На основе железа [ править ]

Основная статья: Сверхпроводник на основе железа
Фазовая диаграмма высокотемпературных сверхпроводников на основе железа [38]

Сверхпроводники на основе железа содержат слои железа и пниктогена , такого как мышьяк или фосфор , или халькогена . В настоящее время это семейство занимает второе место по критической температуре после купратов. Интерес к их сверхпроводящим свойствам начался в 2006 году с открытием сверхпроводимости LaFePO при 4 К (-269,15 ° C). [39] и привлек гораздо большее внимание в 2008 году после того, как аналогичный материал LaFeAs(O,F) [40] Было обнаружено, что он является сверхпроводящим при температуре до 43 К (-230,2 ° C) под давлением. [41] Самые высокие критические температуры в семействе сверхпроводников на основе железа наблюдаются в тонких пленках FeSe. [42] [43] [44] где в 2014 году была зарегистрирована критическая температура, превышающая 100 К (-173 ° C). [45]

Со времени первоначальных открытий появилось несколько семейств сверхпроводников на основе железа:

  • LnFeAs(O,F) или LnFeAsO 1-x (Ln=лантанид) с T c до 56 К (-217,2 °С), отнесенные к 1111 материалам. [9] вариант Впоследствии был обнаружен фторидный этих материалов с аналогичными значениями T c . [46]
  • (Ba,K)Fe 2 As 2 и родственные ему материалы с парами железо-арсенидных слоев относят к 122 соединениям. Значения T c варьируются до 38 К (-235,2 ° C). [47] [48] Эти материалы также становятся сверхпроводящими, когда железо заменяется кобальтом .
  • LiFeAs и NaFeAs с T c примерно до 20 К (-253,2 ° C). Эти материалы имеют сверхпроводимость, близкую к стехиометрическому составу, и называются 111 соединениями. [49] [50] [51]
  • FeSe с небольшой нестехиометрией или легированием теллуром . [52]

Большинство нелегированных сверхпроводников на основе железа демонстрируют тетрагонально-ромбический структурный фазовый переход , за которым при более низкой температуре происходит магнитное упорядочение, подобно купратным сверхпроводникам. [53] Однако они являются плохими металлами, а не изоляторами Мотта, и имеют пять зон на поверхности Ферми, а не одну. [38] Фазовая диаграмма, возникающая при легировании слоев арсенида железа, удивительно похожа: сверхпроводящая фаза близка к магнитной фазе или перекрывает ее. Уже появились убедительные доказательства того, что значение T c изменяется в зависимости от валентных углов As–Fe–As, и они показывают, что оптимальное значение T c достигается с неискаженными FeAs 4 . тетраэдрами [54] Симметрия спаривающей волновой функции до сих пор широко обсуждается, но s в настоящее время предпочтение отдается расширенному сценарию -волны.

Утечки магния [ править ]

Диборид магния иногда называют высокотемпературным сверхпроводником. [55] потому что его значение T c 39 К (-234,2 ° C) выше, чем исторически ожидалось для сверхпроводников BCS . Однако в более общем смысле его считают обычным сверхпроводником с самой высокой T c , причем повышенная T c является результатом присутствия двух отдельных зон на уровне Ферми .

На основе углерода [ править ]

В 1991 году Хебард и др. открыл фуллеридные сверхпроводники, [56] где атомы щелочных металлов интеркалированы в молекулы C 60 .

В 2008 г. Ганин и др. продемонстрировал сверхпроводимость при температуре до 38 К (-235,2 °С) для Cs 3 C 60 . [57]

В 2010 году было предложено, чтобы легированный P графан был способен поддерживать высокотемпературную сверхпроводимость. [58]

31 декабря 2023 года в журнале «Advanced Quantum Technologies» была опубликована статья «Глобальная сверхпроводимость при комнатной температуре в графите», в которой утверждается, что она демонстрирует сверхпроводимость при комнатной температуре и давлении окружающей среды в высокоориентированном пиролитическом графите с плотными массивами почти параллельных линейных дефектов. [59]

Никелаты [ править ]

В 1999 г. Анисимов и др. выдвинул гипотезу о сверхпроводимости никелатов, предложив оксиды никеля в качестве прямых аналогов купратных сверхпроводников. [60] о сверхпроводимости в бесконечнослойном никелате Nd 0,8 Sr 0,2 NiO 2 с температурой сверхпроводящего перехода от 9 до 15 К (-264,15 и -258,15 °C). В конце 2019 года сообщалось [61] [62] Эта сверхпроводящая фаза наблюдается в тонких пленках со сниженным содержанием кислорода, созданных импульсным лазерным осаждением Nd 0,8 Sr 0,2 NiO 3 на подложки SrTiO 3 , которые затем восстанавливаются до Nd 0,8 Sr 0,2 NiO 2 путем отжига тонких пленок при 533–553 К ( 260–280 °С) в присутствии CaH 2 . [63] Сверхпроводящая фаза наблюдается только в пленке с пониженным содержанием кислорода и не наблюдается в объемном материале с пониженным содержанием кислорода той же стехиометрии, что позволяет предположить, что деформация, вызванная восстановлением кислорода в тонкой пленке Nd 0,8 Sr 0,2 NiO 2 , изменяет фазовое пространство, позволяя для сверхпроводимости. [64] Важным является также извлечение доступного водорода при восстановлении CaH 2 , иначе топотактический водород может препятствовать сверхпроводимости. [65]

Купраты [ править ]

Смотрите также: Купратный сверхпроводник

Структура купратов , которые являются сверхпроводниками, часто тесно связана со структурой перовскита , и структура этих соединений описывается как искаженная с дефицитом кислорода многослойная структура перовскита . Одним из свойств кристаллической структуры оксидных сверхпроводников является чередующаяся многослойность плоскостей CuO 2 , между которыми имеет место сверхпроводимость. Чем больше слоев CuO 2 , тем выше T c . Эта структура вызывает большую анизотропию нормальных проводящих и сверхпроводящих свойств, поскольку электрические токи передаются дырками, индуцированными в кислородных узлах листов CuO 2 . Электропроводность сильно анизотропна: параллельно плоскости CuO 2 проводимость намного выше , чем в перпендикулярном направлении. Как правило, критические температуры зависят от химического состава, катионного замещения и содержания кислорода. Их можно классифицировать как суперполосы ; т.е. частные реализации сверхрешеток на атомном пределе, состоящие из сверхпроводящих атомных слоев, проволок, точек, разделенных промежуточными слоями, что дает многозонную и многозонную сверхпроводимость.

Иттрий-бариевый купрат [ править ]

Элементарная ячейка купрата бария и иттрия (YBCO)

Купрат иттрия-бария YBa 2 Cu 3 O 7-x (или Y123) был первым сверхпроводником, обнаруженным при температуре выше жидкого азота температуры кипения . На каждый атом иттрия приходится два атома бария.Пропорции трех различных металлов в сверхпроводнике YBa 2 Cu 3 O 7 находятся в мольном соотношении 1:2:3 для иттрия, бария и меди соответственно: этот конкретный сверхпроводник также часто называют сверхпроводником 123.

Элементарная ячейка YBa 2 Cu 3 O 7 состоит из трех перовскитовых ячеек, имеющих псевдокубическую форму, близкую к ромбической . Остальные сверхпроводящие купраты имеют другую структуру: они имеют тетрагональную ячейку.Каждая ячейка перовскита содержит атом Y или Ba в центре: Ba в нижней элементарной ячейке, Y в средней и Ba в верхней элементарной ячейке. Таким образом, Y и Ba располагаются в последовательности [Ba–Y–Ba] вдоль оси c. Все угловые позиции элементарной ячейки заняты Cu, которая имеет две разные координации Cu(1) и Cu(2) по отношению к кислороду. Существует четыре возможных кристаллографических места кислорода: O(1), O(2), O(3) и O(4). [66] Координационные полиэдры Y и Ba по отношению к кислороду различны. Утроение элементарной ячейки перовскита приводит к образованию девяти атомов кислорода, тогда как YBa 2 Cu 3 O 7 имеет семь атомов кислорода и поэтому называется структурой перовскита с дефицитом кислорода. Структура имеет укладку различных слоев: (CuO)(BaO)(CuO 2 )(Y)(CuO 2 )(BaO)(CuO). Одной из ключевых особенностей элементарной ячейки YBa 2 Cu 3 O 7-x (YBCO) является наличие двух слоев CuO 2 . Роль плоскости Y заключается в том, чтобы служить прокладкой между двумя CuO 2 плоскостями . Известно, что в YBCO цепочки Cu–O играют важную роль в сверхпроводимости. T c максимальна вблизи 92 К (-181,2 ° C), когда x ≈ 0,15 и структура ромбическая. Сверхпроводимость исчезает при x ≈ 0,6, когда происходит структурная трансформация YBCO из ромбической в ​​тетрагональную. [67]

Другие купраты [ править ]

Кристаллическая решетка купрата висмута и стронция ( BSCCO )

Приготовление других купратов сложнее, чем приготовление YBCO.У них также другая кристаллическая структура: они тетрагональные , а YBCO — ромбический .Проблемы в этих сверхпроводниках возникают из-за существования трех и более фаз, имеющих схожую слоистую структуру. Более того, кристаллическая структура других протестированных купратных сверхпроводников очень похожа. [68] особенности типа перовскита и наличие слоев простого оксида меди (CuO 2 Как и YBCO, в этих сверхпроводниках также существуют ). Однако в отличие от YBCO в этих сверхпроводниках отсутствуют цепочки Cu–O. Сверхпроводник YBCO имеет ромбическую структуру, тогда как другие ВТСП тетрагональную имеют структуру.

Существует три основных класса сверхпроводящих купратов: на основе висмута, таллия и ртути.

Вторым по практическому значению купратом в настоящее время является BSCCO — соединение Bi–Sr–Ca–Cu–O . Содержание висмута и стронция создает некоторые химические проблемы. Он имеет три сверхпроводящие фазы, образующие гомологический ряд Bi 2 Sr 2 Ca n −1 Cu n O 4+2 n + x ( n =1, 2 и 3). Эти три фазы представляют собой Bi-2201, Bi-2212 и Bi-2223, имеющие температуры перехода 20 К (-253,2 ° C), 85 К (-188,2 ° C) и 110 К (-163 ° C) соответственно, где система нумерации представляет количество атомов Bi Sr, Ca и Cu соответственно. [69] Обе фазы имеют тетрагональную структуру, состоящую из двух кристаллографических элементарных ячеек со сдвигом. Элементарная ячейка этих фаз имеет двойные плоскости Bi-O, которые уложены таким образом, что атом Bi одной плоскости находится ниже атома кислорода следующей последовательной плоскости. Атом Ca образует слой внутри слоев CuO 2 как в Bi-2212, так и в Bi-2223; в фазе Bi-2201 слой Ca отсутствует. Три фазы отличаются друг от друга количеством купратных плоскостей; Фазы Би-2201, Би-2212 и Би-2223 имеют одну, две и три плоскости CuO 2 соответственно. Постоянная решетки этих фаз по оси c увеличивается с увеличением числа купратных плоскостей (см. таблицу ниже). Координация атома Cu в трех фазах различна. Атом Cu образует октаэдрическую координацию по отношению к атомам кислорода в фазе 2201, тогда как в фазе 2212 атом Cu окружен пятью атомами кислорода в пирамидальном расположении. В структуре 2223 Cu имеет две координации по отношению к кислороду: один атом Cu связан с четырьмя атомами кислорода в плоско-квадратной конфигурации, а другой атом Cu координирован с пятью атомами кислорода в пирамидальном расположении. [70]

Купрат Tl–Ba–Ca: первая серия сверхпроводников на основе Tl, содержащая один слой Tl–O, имеет общую формулу TlBa 2 Ca n −1 Cu n O 2 n +3 , [71] тогда как вторая серия, содержащая два слоя Tl–O, имеет формулу Tl 2 Ba 2 Ca n −1 Cu n O 2 n +4 с n =1, 2 и 3. В структуре Tl 2 Ba 2 CuO 6 (Tl -2201) имеется один слой CuO 2 с последовательностью упаковки (Tl–O) (Tl–O) (Ba–O) (Cu–O) (Ba–O) (Tl–O) (Tl–O). В Tl 2 Ba 2 CaCu 2 O 8 (Tl-2212) имеются два слоя Cu–O с слоем Ca между ними. Как и в структуре Tl 2 Ba 2 CuO 6 , слои Tl–O присутствуют вне слоев Ba–O. В Tl 2 Ba 2 Ca 2 Cu 3 O 10 (Tl-2223) имеется три слоя CuO 2 , охватывающих слои Ca между каждым из них. Обнаружено , что в сверхпроводниках на основе Tl T c увеличивается с увеличением слоев CuO 2 . значение T c Однако после четырех слоев CuO 2 уменьшается в TlBa 2 Ca n -1 Cu n O 2 n +3 , а в соединении Tl 2 Ba 2 Ca n -1 Cu n O 2 n +4 оно уменьшается после трех слоев CuO 2 . [72]

Купрат Hg–Ba–Ca Кристаллическая структура HgBa 2 CuO 4 (Hg-1201), [73] HgBa 2 CaCu 2 O 6 (Hg-1212) и HgBa 2 Ca 2 Cu 3 O 8 (Hg-1223) аналогичны Tl-1201, Tl-1212 и Tl-1223, с Hg вместо Tl. Примечательно, что с Т соединения Hg (Hg-1201), содержащего один слой CuO 2 , значительно больше по сравнению с однослойным CuO 2 соединением таллия (Tl-1201) в сверхпроводнике на основе Hg T c . Обнаружено также, что увеличивается с увеличением слоя CuO 2 . Для Hg-1201, Hg-1212 и Hg-1223 значения Т с составляют 94, 128, а рекордное значение при атмосферном давлении 134 К (-139 °С), [74] соответственно, как показано в таблице ниже. Наблюдение того, что T c Hg-1223 увеличивается до 153 К (-120 ° C) под высоким давлением, указывает на то, что T c этого соединения очень чувствительна к структуре соединения. [75]

Температура сверхпроводимости, кристаллическая структура и постоянная решетки некоторых купратных сверхпроводников.
Имя Формула Температура
(К) 		Количество
самолеты
CuO 2 в
элементарная ячейка 		Кристаллическая структура
Ю-123 YBa2Cu3OYBa2Cu3O7 92 2 орторомбический
Би-2201 Би 2 Sr 2 CuO 6 20 1 четырехугольный
Би-2212 Bi 2 Sr 2 CaCu 2 O 8 85 2 четырехугольный
Би-2223 Bi 2 Sr 2 Ca 2 Cu 3 O 10 110 3 четырехугольный
Тл-2201 Tl2Ba2CuOTl2Ba2CuO6 80 1 четырехугольный
Тл-2212 Tl2Ba2CaCu2OTl2Ba2CaCu2O8 108 2 четырехугольный
Тл-2223 Tl 2 Ba 2 Ca 2 Cu 3 O 10 125 3 четырехугольный
Тл-1234 TlBa 2 Ca 3 Cu 4 O 11 122 4 четырехугольный
Hg-1201 HgBa 2 CuO 4 94 1 четырехугольный
Hg-1212 HgBa 2 CaCu 2 O 6 128 2 четырехугольный
Hg-1223 HgBa2Ca2Cu3OHgBa2Ca2Cu3O8 134 3 четырехугольный

Подготовка и производство [ править ]

Самый простой метод получения керамических сверхпроводников — это твердотельная термохимическая реакция, включающая смешивание, прокаливание и спекание . Соответствующие количества порошков-прекурсоров, обычно оксидов и карбонатов, тщательно перемешивают с помощью шаровой мельницы . процессы химии растворов, такие как соосаждение , лиофилизация и золь-гель Альтернативными способами приготовления гомогенной смеси являются . Эти порошки прокаливают в диапазоне температур от 1070 до 1220 К (от 800 до 950 °С) в течение нескольких часов. Порошки охлаждают, перемалывают и снова прокаливают. Этот процесс повторяется несколько раз, чтобы получить однородный материал. Порошки затем прессуют в таблетки и спекают. Среда спекания, такая как температура, время отжига, атмосфера и скорость охлаждения, играют очень важную роль в получении хороших высокотемпературных материалов сверхпроводящих . Соединение YBa 2 Cu 3 O 7− x получают путем прокаливания и спекания гомогенной смеси Y 2 O 3 , BaCO 3 и CuO в соответствующем атомном соотношении. Прокаливание проводится при температуре от 1070 до 1220 К (от 800 до 950 °C), а спекание - при температуре 1220 К (950 °C) в атмосфере кислорода. Кислородная стехиометрия в этом материале очень важна для получения сверхпроводящего YBa. 2 Cu 3 O 7− x соединение. В процессе спекания YBa 2 Cu 3 O 6 образуется полупроводниковое тетрагональное соединение , которое при медленном охлаждении в атмосфере кислорода превращается в сверхпроводящее YBa 2 Cu 3 O 7− x . Поглощение и потеря кислорода обратимы в YBa 2 Cu 3 O 7 -x . Полностью кислородсодержащий ромбический образец YBa 2 Cu 3 O 7− x можно превратить в тетрагональный YBa 2 Cu 3 O 6 при нагревании в вакууме при температуре выше 973 К (700 °С). [67]

Получение ВТСП на основе Bi, Tl и Hg сложнее . , чем получение YBCO Проблемы в этих сверхпроводниках возникают из-за существования трех и более фаз, имеющих схожую слоистую структуру. Таким образом, во время синтеза возникают синтаксическое срастание и дефекты, такие как дефекты упаковки, и становится трудно выделить одну сверхпроводящую фазу. Для Bi–Sr–Ca–Cu–O относительно просто получить фазу Bi-2212 ( T c получить очень сложно. ≈ 85 К), тогда как одну фазу Bi-2223 ( T c ≈ 110 К) ). Фаза Bi-2212 появляется только после нескольких часов спекания при 1130–1140 К (860–870 ° C), но большая часть фазы Bi-2223 образуется после длительного времени реакции, более недели, при 1140 К. (870 °С). [70] Хотя было обнаружено, что замещение Pb в соединении Bi-Sr-Ca-Cu-O способствует росту фазы с Тс высокой , [76] все еще требуется длительное время спекания.

Текущие исследования [ править ]

Вопрос о том, как возникает сверхпроводимость в высокотемпературных сверхпроводниках, — одна из важнейших нерешённых проблем теоретической физики конденсированного состояния . Механизм, заставляющий электроны в этих кристаллах образовывать пары, неизвестен. Несмотря на интенсивные исследования и множество многообещающих выводов, объяснение до сих пор ускользает от ученых. Одна из причин этого заключается в том, что рассматриваемые материалы, как правило, представляют собой очень сложные многослойные кристаллы (например, BSCCO ), что затрудняет теоретическое моделирование.

Улучшение качества и разнообразия образцов также порождает значительные исследования, как с целью улучшения характеристики физических свойств существующих соединений, так и синтеза новых материалов, часто с надеждой на увеличение Т с . Технологические исследования направлены на производство материалов HTS в достаточных количествах, чтобы сделать их использование экономически выгодным. [77] а также в оптимизации их свойств применительно к приложениям . [78] Металлический водород был предложен в качестве сверхпроводника при комнатной температуре, некоторые экспериментальные наблюдения обнаружили возникновение эффекта Мейснера . [79] [80] LK-99 , медью легированный . свинцово-апатит, также был предложен в качестве сверхпроводника при комнатной температуре

Теоретические модели [ править ]

Существовали две репрезентативные теории высокотемпературной или нетрадиционной сверхпроводимости . Во-первых, теория слабой связи предполагает, что сверхпроводимость возникает в результате антиферромагнитных спиновых флуктуаций в легированной системе. [81] Согласно этой теории, спаривающая волновая функция купратной ВТСП должна иметь d x 2 -и 2 симметрия. Таким образом, определение того, обладает ли спаривающая волновая функция d -волновой симметрией, необходимо для проверки механизма спиновых флуктуаций. То есть, если параметр порядка ВТС (спаривающая волновая функция, подобная теории Гинзбурга–Ландау ) не обладает d -волновой симметрией, то механизм спаривания, связанный со спиновыми флуктуациями, можно исключить. (Аналогичные аргументы можно привести и для сверхпроводников на основе железа, но разные свойства материала допускают различную симметрию спаривания.) Во-вторых, существовала модель межслоевого взаимодействия , согласно которой слоистая структура, состоящая из сверхпроводников БКШ-типа ( s -волновая симметрия), может сам по себе повысить сверхпроводимость. [82] Вводя дополнительное туннельное взаимодействие между каждым слоем, эта модель успешно объяснила анизотропную симметрию параметра порядка, а также возникновение ВТС. Таким образом, чтобы решить эту нерешенную проблему, было проведено множество экспериментов, таких как фотоэмиссионная спектроскопия , ЯМР , измерения удельной теплоемкости и т. д. До настоящего времени результаты были неоднозначными, некоторые отчеты поддерживали d- симметрию для ВТСП, тогда как другие поддерживали s-симметрию. симметрия. Эта запутанная ситуация, возможно, возникла из-за косвенного характера экспериментальных данных, а также из-за экспериментальных проблем, таких как качество образца, рассеяние примесей, двойникование и т. д.

В этом кратком изложении делается неявное предположение : свойства сверхпроводимости можно рассматривать с помощью теории среднего поля . Не упоминается также, что помимо сверхпроводящей щели существует вторая — псевдощель . Слои купратов являются изолирующими, а сверхпроводники легируются межслоевыми примесями, чтобы сделать их металлическими. Температуру сверхпроводящего перехода можно максимизировать, варьируя концентрацию легирующей примеси . Простейшим примером является La 2 CuO 4 , который состоит из чередующихся слоев CuO 2 и LaO, которые в чистом виде являются изолирующими. Когда 8% La заменяется Sr, последний действует как легирующая добавка, создавая дырки в слоях CuO 2 и делая образец металлическим. Примеси Sr также действуют как электронные мостики, обеспечивая межслоевую связь. Исходя из этой картины, некоторые теории утверждают, что основным парным взаимодействием остается взаимодействие с фононами , как в обычных сверхпроводниках с куперовскими парами . Хотя нелегированные материалы являются антиферромагнитными, даже несколько процентов примесных примесей вводят меньшую псевдощель в CuO. 2 плоскости, что также обусловлено фононами. Зазор уменьшается с увеличением носителей заряда, а по мере приближения к сверхпроводящей щели последняя достигает максимума. Затем утверждается, что причина высокой температуры перехода связана с перколяционным поведением носителей – носители следуют зигзагообразными перколяционными путями, в основном в металлических доменах в плоскостях CuO 2 , пока не блокируются доменными стенками волны зарядовой плотности , где они используют легирующие мостики для перехода к металлическому домену соседней плоскости CuO 2 . Максимумы температуры перехода достигаются, когда основная решетка имеет слабые силы изгиба связей, которые вызывают сильные электрон-фононные взаимодействия в межслоевых примесях. [83]

D-симметрия в YBCO [ править ]

Маленький магнит, парящий над высокотемпературным сверхпроводником, охлаждаемым жидким азотом : это случай эффекта Мейснера .

эксперимент по квантованию потока трехзеренного кольца YBa 2 Cu 3 O 7 (YBCO) Для проверки симметрии параметра порядка в ВТС предложен . Симметрию параметра порядка лучше всего можно исследовать на границе перехода, поскольку куперовские пары туннелируют через джозефсоновский переход или слабую связь. [84] Ожидалось, что полуцелый поток, т. е. спонтанная намагниченность, может возникнуть только для соединения сверхпроводников d- симметрии. Но даже если эксперимент по соединению является самым надежным методом определения симметрии параметра порядка ВТСП, результаты оказались неоднозначными. Джон Р. Киртли и К.С. Цуэй решили, что неоднозначные результаты получены из-за дефектов внутри HTS, поэтому они разработали эксперимент, в котором одновременно рассматривались как чистый предел (без дефектов), так и грязный предел (максимальные дефекты). [85] В эксперименте в YBCO отчетливо наблюдалась спонтанная намагниченность, что подтверждает d -симметрию параметра порядка в YBCO. Но поскольку YBCO ромбический, в нем может присутствовать примесь s- симметрии. Итак, усовершенствовав свою технику, они обнаружили, что в YBCO присутствует примесь s- симметрии в пределах примерно 3%. [86] Кроме того, они обнаружили, что существует чистый d x 2 -и 2 Симметрия параметра порядка в тетрагональном Tl 2 Ba 2 CuO 6 . [87]

Механизм спиновых флуктуаций [ править ]

Несмотря на все эти годы, механизм ВТСП до сих пор остается весьма спорным, главным образом из- за отсутствия точных теоретических расчетов таких сильно взаимодействующих электронных систем. Однако наиболее строгие теоретические расчеты, включая феноменологические и диаграммные подходы, сходятся на том, что магнитные флуктуации являются механизмом спаривания этих систем. Качественное объяснение следующее:

В сверхпроводнике поток электронов не может быть разделен на отдельные электроны, а вместо этого состоит из множества пар связанных электронов, называемых куперовскими парами. В обычных сверхпроводниках эти пары образуются, когда электрон, проходящий через материал, искажает окружающую кристаллическую решетку, которая, в свою очередь, притягивает другой электрон и образует связанную пару. Иногда это называют эффектом «водяного слоя». Каждой куперовской паре для смещения требуется определенная минимальная энергия, и если тепловые флуктуации в кристаллической решетке меньше этой энергии, пара может течь, не рассеивая энергию. Эта способность электронов течь без сопротивления приводит к сверхпроводимости.

В ВТСП механизм чрезвычайно похож на обычный сверхпроводник, за исключением того , что в этом случае фононы практически не играют роли и их роль заменяют волны спиновой плотности. Подобно тому, как все известные обычные сверхпроводники являются сильными фононными системами, все известные высокотемпературные сверхпроводники представляют собой сильные волновые системы спиновой плотности, находящиеся в непосредственной близости от магнитного перехода, например, в антиферромагнетик. Когда электрон движется в сверхпроводнике с высокой , Тс его спин создает вокруг себя волну спиновой плотности. Эта волна спиновой плотности, в свою очередь, заставляет ближайший электрон падать в спиновую депрессию, созданную первым электроном (снова эффект водяного слоя). Таким образом, снова образуется куперовская пара. Когда температура системы снижается, создается больше волн спиновой плотности и куперовских пар, что в конечном итоге приводит к сверхпроводимости. Обратите внимание, что в системах с высокими T c , поскольку эти системы являются магнитными системами из-за кулоновского взаимодействия, между электронами существует сильное кулоновское отталкивание. Это кулоновское отталкивание предотвращает спаривание куперовских пар в одном узле решетки. В результате спаривание электронов происходит в соседних узлах решетки. Это так называемый d -волновое спаривание, при котором состояние спаривания имеет узел (ноль) в начале координат.

Примеры [ править ]

Основная статья: Список сверхпроводников

Примеры купратных сверхпроводников с высокой T c включают YBCO и BSCCO , которые являются наиболее известными материалами, достигающими сверхпроводимости выше температуры кипения жидкого азота.

Температуры большинства практичных сверхпроводников и охлаждающих жидкостей при обычном давлении.
Температура перехода Элемент Тип материала
195 К (-78 ° С) Сухой лед (Углекислый газ) – сублимация охлаждающая жидкость
184 К (-89 ° С) Самая низкая температура зафиксирована на Земле охлаждающая жидкость
110 К (-163 ° С) БСККО Купратные сверхпроводники
93 К (-180,2 ° С) ЯБКО
77 К (-196,2 ° С) Азот – Кипение охлаждающая жидкость
55 К (-218,2 ° С) SmFeAs(O,F) Сверхпроводники на основе железа
41 К (-232,2 ° С) CeFeAs(O,F)
26 К (-247,2 ° С) ЛаФеАс(O,F)
18 К (-255,2 ° С) Нб 3 Сн Металлические низкотемпературные сверхпроводники
3К (-270 °С) Гелий – кипящий охлаждающая жидкость
3 К (-270,15 ° С) Hg ( ртуть : первый открытый сверхпроводник) Металлические низкотемпературные сверхпроводники

См. также [ править ]

Ссылки [ править ]

  1. ^ Тиммер, Джон (май 2011 г.). «25 лет спустя поиск высокотемпературных сверхпроводников продолжается» . Арс Техника . Архивировано из оригинала 4 марта 2012 года . Проверено 2 марта 2012 г.
  2. ↑ Перейти обратно: Перейти обратно: а б Сондерс, П.Дж.; Форд, Джорджия (2005). Расцвет сверхпроводников . Бока-Ратон, Флорида: CRC Press. ISBN  0-7484-0772-3 .
  3. ^ Беднорц, Дж.Г.; Мюллер, К.А. (1986). «Возможная высокотемпературная сверхпроводимость в системе Ba-La-Cu-O». Журнал физики Б. 64 (2): 189–193. Бибкод : 1986ZPhyB..64..189B . дои : 10.1007/BF01303701 . S2CID   118314311 .
  4. ^ Ву, МК; Эшберн, младший; Торнг, CJ; Хор, PH; Мэн, РЛ; Гао, Л; Хуанг, ZJ; Ван, YQ; Чу, CW (1987). «Сверхпроводимость при 93 К в новой смешанной системе соединений Y–Ba–Cu–O при атмосферном давлении» . Письма о физических отзывах . 58 (9): 908–910. Бибкод : 1987PhRvL..58..908W . doi : 10.1103/PhysRevLett.58.908 . ПМИД   10035069 .
  5. ^ «1987: Дж. Георг Беднорц, К. Алекс Мюллер» . Нобелевская премия.org . Нобелевская премия по физике. Архивировано из оригинала 19 сентября 2008 года . Проверено 19 апреля 2012 г.
  6. ^ Плакида, Н. (2010). Высокотемпературные купратные сверхпроводники . Серия Спрингера по наукам о твердом теле. Спрингер. п. 480. ИСБН  978-3-642-12632-1 .
  7. ^ «Программа HTS Магнит» . Брукхейвенская национальная лаборатория.
  8. ^ Чой, Чарльз К. «Новый железный век: новый класс сверхпроводников может помочь раскрыть загадочную физику» . Научный американец . Проверено 25 октября 2019 г.
  9. ↑ Перейти обратно: Перейти обратно: а б Рен, Чжи-Ань; Че, Гуан-Цан; Донг, Сяо-Ли; Ян, Цзе; Лу, Вэй; Йи, Вэй; и др. (2008). «Сверхпроводимость и фазовая диаграмма в оксидах мышьяка на основе железа ReFeAsO1-δ (Re = редкоземельный металл) без легирования фтором». ЭПЛ . 83 (1): 17002. arXiv : 0804.2582 . Бибкод : 2008EL.....8317002R . дои : 10.1209/0295-5075/83/17002 . S2CID   96240327 .
  10. ^ Хирш, Дж. Э.; Марсильо, Ф. (2021). «Необычная ширина сверхпроводящего перехода в гидриде». Природа . 596 (7873): Е9–Е10. arXiv : 2010.10307 . Бибкод : 2021Natur.596E...9H . дои : 10.1038/s41586-021-03595-z . ПМИД   34433940 . S2CID   237306217 .
  11. ^ Снайдер, Э.; Дасенброк-Гаммон, Н.; Макбрайд, Р.; Дебессай, М.; Виндана, Х.; Венкатасами, К.; Лоулер, К.В.; Саламат, А.; Диас, РП (2020). «ОТЗЫВАННАЯ СТАТЬЯ: Сверхпроводимость при комнатной температуре в углеродистом гидриде серы». Природа . 586 (7829): 373–71. Бибкод : 2020Natur.586..373S . дои : 10.1038/s41586-020-2801-z . ОСТИ   1673473 . ПМИД   33057222 . S2CID   222823227 .
  12. ↑ Перейти обратно: Перейти обратно: а б Нисбетт, Алек (продюсер) (1988). Сверхпроводник: Гонка за призом (Телевизионный эпизод).
  13. ^ Мурачкин, А. (2004). Сверхпроводимость при комнатной температуре . Кембридж, Великобритания: Кембриджское международное научное издательство. arXiv : cond-mat/0606187 . Бибкод : 2006cond.mat..6187M . ISBN  1-904602-27-4 . конд-мат/0606187.
  14. ^ Вольф, Стюарт А.; Кресин, Владимир З., ред. (6 декабря 2012 г.) [1987]. Новая сверхпроводимость . Нью-Йорк: Пленум Пресс. ISBN  978-1-4613-1937-5 . Проверено 2 августа 2023 г.
  15. ^ Танака, Сёдзи (2001). «Высокотемпературная сверхпроводимость: история и перспективы» (PDF) . JSAP International . Архивировано (PDF) из оригинала 16 августа 2012 года . Проверено 2 марта 2012 г.
  16. ^ Андерсон, Филип (1987). «Состояние резонирующей валентной связи в La 2 CuO 4 и сверхпроводимость». Наука . 235 (4793): 1196–1198. Бибкод : 1987Sci...235.1196A . дои : 10.1126/science.235.4793.1196 . ПМИД   17818979 . S2CID   28146486 .
  17. ^ Бикерс, штат Невада; Скалапино, диджей; Скалеттар, RT (1987). «Парные взаимодействия, опосредованные CDW и SDW». Межд. Дж. Мод. Физ. Б. ​ 1 (3n04): 687–695. Бибкод : 1987IJMPB...1..687B . дои : 10.1142/S0217979287001079 .
  18. ^ Инуи, Масахико; Дониах, Себастьян; Хиршфельд, Питер Дж.; Рукенштейн Андрей Евгеньевич; Чжао, З.; Ян, К.; Ни, Ю.; Лю, Г. (1988). «Сосуществование антиферромагнетизма и сверхпроводимости в теории среднего ВТСП поля » . Физ. Преподобный Б. 37 (10): 5182–5185. Бибкод : 1988PhRvB..37.5182D . дои : 10.1103/PhysRevB.37.5182 . ПМИД   9943697 . Архивировано из оригинала 3 июля 2013 года.
  19. ^ Грос, Клавдий; Поильблан, Дидье; Райс, Т. Морис ; Чжан, ФК (1988). «Сверхпроводимость в коррелированных волновых функциях». Физика С. 153–155: 543–548. Бибкод : 1988PhyC..153..543G . дои : 10.1016/0921-4534(88)90715-0 .
  20. ^ Котляр, Габриэль; Лю, Цзялин (1988). «Механизм сверхобмена и d-волновая сверхпроводимость». Физический обзор B . 38 (7): 5142–5145. Бибкод : 1988PhRvB..38.5142K . дои : 10.1103/PhysRevB.38.5142 . ПМИД   9946940 .
  21. ↑ Перейти обратно: Перейти обратно: а б Цао, Цин; Гроте, Фабиан; Хуссманн, Марлен; Эйглер, Зигфрид (2021). «Новая область малослойных интеркалированных 2D-материалов» . Наномасштабные достижения . 3 (4): 963–982. Бибкод : 2021NanoA...3..963C . дои : 10.1039/d0na00987c . ПМЦ   9417328 . ПМИД   36133283 .
  22. ^ Шиллинг, А.; Кантони, М.; Го, JD; Отт, HR (1993). «Сверхпроводимость в системе Hg–Ba–Ca–Cu–O». Природа . 363 (6424): 56–58. Бибкод : 1993Natur.363...56S . дои : 10.1038/363056a0 . S2CID   4328716 .
  23. ^ Дроздов А.П.; Конг, ПП; Миньков В.С.; Беседин, ИП; Кузовников М.А.; Мозаффари, С.; Баликас, Л.; Балакирев Ф.Ф.; Граф, DE; Прокопенко В.Б.; Гринберг, Э.; Князев Д.А.; Ткач, М.; Еремец, МИ (2019). «Сверхпроводимость при 250 К в гидриде лантана при высоких давлениях». Природа . 569 (7757): 528–531. arXiv : 1812.01561 . Бибкод : 2019Nature.569..528D . дои : 10.1038/s41586-019-1201-8 . ПМИД   31118520 . S2CID   119231000 .
  24. ^ Далла Пьяцца, Б.; Муригал, М.; Кристенсен, Северная Каролина; Нильсен, Г.Дж.; Трегенна-Пигготт, П.; Перринг, Т.Г.; и др. (2015). «Дробные возбуждения в квантовом антиферромагнетике с квадратной решеткой» . Физика природы . 11 (1): 62–68. arXiv : 1501.01767 . Бибкод : 2015NatPh..11...62D . дои : 10.1038/nphys3172 . ПМК   4340518 . ПМИД   25729400 .
  25. ^ «Как расщепляются электроны: новые доказательства экзотического поведения» . Нановерк (Пресс-релиз). Федеральная политехническая школа Лозанны. 23 декабря 2014 года. Архивировано из оригинала 23 декабря 2014 года . Проверено 23 декабря 2014 г.
  26. ^ при комнатной температуре (15 ° C) Отчет о первом сверхпроводнике H 2 S + CH 4 при давлении 267 ГПа не является надежным ( отозвано ). Видеть Кастельвекки, Давиде (27 сентября 2022 г.). «Заявление о потрясающем комнатном сверхпроводнике отозвано» . Природа . дои : 10.1038/d41586-022-03066-z . ПМИД   36171305 . S2CID   252597663 .
  27. ^ Еремец, М.И.; Миньков В.С.; Дроздов А.П.; Конг, ПП; Ксенофонтов В.; Шилин С.И.; Будько, С.Л.; Прозоров Р.; Балакирев Ф.Ф.; Сан, Дэн; Моццафари, С.; Баликас, Л. (10 января 2022 г.). «Высокотемпературная сверхпроводимость в гидридах: экспериментальные данные и детали» . Журнал сверхпроводимости и нового магнетизма . 35 (4): 965–977. arXiv : 2201.05137 . дои : 10.1007/s10948-022-06148-1 .
  28. ^ Дроздов А.П.; Еремец, М.И.; Троян, ИА; Ксенофонтов В.; Шилин С.И. (сентябрь 2015 г.). «Обычная сверхпроводимость при 203 Кельвина при высоких давлениях в системе гидрида серы» . Природа . 525 (7567): 73–76. arXiv : 1506.08190 . Бибкод : 2015Natur.525...73D . дои : 10.1038/nature14964 . ISSN   0028-0836 . ПМИД   26280333 . S2CID   4468914 .
  29. ↑ Перейти обратно: Перейти обратно: а б «Примеры сверхпроводимости» . гиперфизика.phy-astr.gsu.edu . Проверено 14 июня 2020 г.
  30. ^ Флюкигер, Р.; Харихаран, Ю.Ю.; Кюнцлер, Р.; Луо, ХЛ; Вайс, Ф.; Вольф, Т.; Сюй, JQ (1994). «Нб–Ти». В Флюкигере, Р.; Клозе, В. (ред.). Материалы . Том. 21б2: Nb–H – Nb–Zr, Nd–Np. Берлин; Гейдельберг: Springer-Verlag. стр. 222–229. дои : 10.1007/10423690_53 . ISBN  3-540-57541-3 . Проверено 14 июня 2020 г.
  31. ↑ Перейти обратно: Перейти обратно: а б Киттель, Чарльз (1996). Введение в физику твердого тела (7-е изд.). Нью-Йорк, штат Нью-Йорк: Уайли. ISBN  0-471-11181-3 . OCLC   32468930 .
  32. ^ Норман, Майкл Р. (2008). «Тенденция: Высокотемпературная сверхпроводимость в пниктидах железа» . Физика . 1 (21): 21. Бибкод : 2008PhyOJ...1...21N . дои : 10.1103/Физика.1.21 .
  33. ^ «Высокотемпературная сверхпроводимость: купраты» . Группа Деверо . Стэнфордский университет. Архивировано из оригинала 15 июня 2010 года . Проверено 30 марта 2012 г.
  34. ^ Грейзер, С.; Хиршфельд, П.Дж.; Копп, Т.; Гуцер, Р.; Андерсен, Б.М.; Маннхарт, Дж. (27 июня 2010 г.). «Как границы зерен ограничивают сверхтоки в высокотемпературных сверхпроводниках». Физика природы . 6 (8): 609–614. arXiv : 0912.4191 . Бибкод : 2010НатФ...6..609Г . дои : 10.1038/nphys1687 . S2CID   118624779 .
  35. ^ Санна, С.; Аллоди, Г.; Конкас, Г.; Хиллер, А.; Ренци, Р. (2004). «Наноскопическое сосуществование магнетизма и сверхпроводимости в YBa 2 Cu 3 O 6+x, обнаруженное путем вращения спина мюона». Письма о физических отзывах . 93 (20): 207001. arXiv : cond-mat/0403608 . Бибкод : 2004PhRvL..93t7001S . doi : 10.1103/PhysRevLett.93.207001 . ПМИД   15600957 . S2CID   34327069 .
  36. ^ Хартингер, К. «DFG FG 538 - Легирующая зависимость фазовых переходов и явлений упорядочения в купратных сверхпроводниках» . wmi.badw-muenchen.de . Архивировано из оригинала 27 декабря 2008 года . Проверено 29 октября 2009 г.
  37. ^ Хорио, М.; Хаузер, К.; Сасса, Ю.; Мингажева З.; Саттер, Д.; Крамер, К.; Кук, А.; Ночерино, Э.; Форслунд, ОК; Тьернберг, О.; Кобаяши, М. (17 августа 2018 г.). «Трехмерная поверхность Ферми сверхлегированных купратов на основе La» . Письма о физических отзывах . 121 (7): 077004.arXiv : 1804.08019 . Бибкод : 2018PhRvL.121g7004H . doi : 10.1103/PhysRevLett.121.077004 . hdl : 1983/b5d79bda-0ca2-44b9-93a0-0aa603b0a543 . ПМИД   30169083 . S2CID   206315433 .
  38. ↑ Перейти обратно: Перейти обратно: а б Кордюк, А.А. (2012). «Сверхпроводники на основе железа: магнетизм, сверхпроводимость и электронная структура (обзорная статья)» (PDF) . Низкая температура. Физ . 38 (9): 888–899. arXiv : 1209.0140 . Бибкод : 2012LTP....38..888K . дои : 10.1063/1.4752092 . S2CID   117139280 . Архивировано (PDF) из оригинала 11 мая 2015 г.
  39. ^ Камихара, Ю.; Хирамацу, Х.; Хирано, М.; Кавамура, Р.; Янаги, Х.; Камия, Т.; Хосоно, Х. (2006). «Слоистый сверхпроводник на основе железа: LaOFeP». Журнал Американского химического общества . 128 (31): 10012–10013. дои : 10.1021/ja063355c . ПМИД   16881620 .
  40. ^ Камихара, Ю.; Ватанабэ, Т.; Хирано, М.; Хосоно, Х. (2008). «Слоистый сверхпроводник на основе железа La[O 1−x F x ]FeAs (x=0,05–0,12) с T c = 26 К». Журнал Американского химического общества . 130 (11): 3296–3297. дои : 10.1021/ja800073m . ПМИД   18293989 .
  41. ^ Такахаши, Х.; Игава, К.; Арии, К.; Камихара, Ю.; Хирано, М.; Хосоно, Х. (2008). «Сверхпроводимость при 43 К в слоистом соединении на основе железа LaO1- x F x FeAs». Природа . 453 (7193): 376–378. Бибкод : 2008Natur.453..376T . дои : 10.1038/nature06972 . ПМИД   18432191 . S2CID   498756 .
  42. ^ Ван, Цин-Янь; Ли, Чжи; Чжан, Вэнь-Хао; Чжан, Цзо-Чэн; Чжан, Цзинь-Сон; Ли, Вэй; и др. (2012). «Интерфейс-индуцированная высокотемпературная сверхпроводимость в одноэлементных пленках FeSe на SrTiO 3 ». Подбородок. Физ. Летт . 29 (3): 037402. arXiv : 1201.5694 . Бибкод : 2012ЧФЛ..29c7402W . дои : 10.1088/0256-307X/29/3/037402 . S2CID   3858973 .
  43. ^ Лю, Дефа; Чжан, Вэньхао; Моу, Дайсян; Он, Цзюньфэн; Оу, Юн-Бо; Ван, Цин-Янь; и др. (2012). «Электронное происхождение высокотемпературной сверхпроводимости в однослойном сверхпроводнике FeSe». Нат. Коммун . 3 (931): 931. arXiv : 1202.5849 . Бибкод : 2012NatCo...3..931L . дои : 10.1038/ncomms1946 . ПМИД   22760630 . S2CID   36598762 .
  44. ^ Он, Шаолун; Он, Цзюньфэн; Чжан, Вэньхао; Чжао, Линь; Лю, Дефа; Лю, Сюй; и др. (2013). «Фазовая диаграмма и электронная индикация высокотемпературной сверхпроводимости при 65 К в однослойных пленках FeSe». Нат. Мэтр . 12 (7): 605–610. arXiv : 1207.6823 . Бибкод : 2013NatMa..12..605H . дои : 10.1038/NMAT3648 . ПМИД   23708329 . S2CID   119185689 .
  45. ^ Ге, Дж. Ф.; Лю, ЗЛ; Лю, К.; Гао, CL; Цянь, Д.; Сюэ, КК; Лю, Ю.; Цзя, JF (2014). «Сверхпроводимость в однослойных пленках FeSe с температурой перехода выше 100 К». Природные материалы . 1406 (3): 285–9. arXiv : 1406.3435 . Бибкод : 2015NatMa..14..285G . дои : 10.1038/nmat4153 . ПМИД   25419814 . S2CID   119227626 .
  46. ^ Ву, Г.; Се, ЮЛ; Чен, Х.; Чжун, М.; Лю, Р.Х.; Ши, Британская Колумбия; и др. (2009). «Сверхпроводимость при 56 К в SrFeAsF, легированном самарием». Физический журнал: конденсированное вещество . 21 (3): 142203. arXiv : 0811.0761 . Бибкод : 2009JPCM...21n2203W . дои : 10.1088/0953-8984/21/14/142203 . ПМИД   21825317 . S2CID   41728130 .
  47. ^ Роттер, М.; Тегель, М.; Йохрендт, Д. (2008). «Сверхпроводимость при 38 К в арсениде железа (Ba 1−x K x )Fe 2 As 2 ». Письма о физических отзывах . 101 (10): 107006. arXiv : 0805.4630 . Бибкод : 2008PhRvL.101j7006R . doi : 10.1103/PhysRevLett.101.107006 . ПМИД   18851249 . S2CID   25876149 .
  48. ^ Сасмаль, К.; Льв, Б.; Лоренц, Б.; Гулой А.М.; Чен, Ф.; Сюэ, ГГ; Чу, CW (2008). «Сверхпроводящие соединения на основе Fe (A 1−x Sr x )Fe 2 As 2 с A=K и Cs с температурами перехода до 37 К». Письма о физических отзывах . 101 (10): 107007. arXiv : 0806.1301 . Бибкод : 2008PhRvL.101j7007S . doi : 10.1103/PhysRevLett.101.107007 . ПМИД   18851250 .
  49. ^ Питчер, MJ; Паркер, ДР; Адамсон, П.; Херкельрат, С.Дж.; Бутройд, AT; Ибберсон, РМ; Брунелли, М.; Кларк, SJ (2008). «Структура и сверхпроводимость LiFeAs». Химические коммуникации . 2008 (45): 5918–5920. arXiv : 0807.2228 . дои : 10.1039/b813153h . ПМИД   19030538 . S2CID   3258249 .
  50. ^ Тэпп, Джошуа Х.; Тан, Чжунцзя; Льв, Бинг; Сасмаль, Калян; Лоренц, Бернд; Чу, Пол CW; Гулой, Арнольд М. (2008). «LiFeAs: собственный сверхпроводник на основе FeAs с T c = 18 К». Физический обзор B . 78 (6): 060505. arXiv : 0807.2274 . Бибкод : 2008PhRvB..78f0505T . doi : 10.1103/PhysRevB.78.060505 . S2CID   118379012 .
  51. ^ Паркер, ДР; Питчер, MJ; Бейкер, П.Дж.; Франке, И.; Ланкастер, Т.; Бланделл, С.Дж.; Кларк, SJ (2009). «Структура, антиферромагнетизм и сверхпроводимость слоистого арсенида железа NaFeAs». Химические коммуникации . 2009 (16): 2189–2191. arXiv : 0810.3214 . дои : 10.1039/b818911k . ПМИД   19360189 . S2CID   45189652 .
  52. ^ Сюй, ФК; Луо, JY; Да, КВ; Чен, ТК; Хуанг, ТВ; Ву, премьер-министр; и др. (2008). «Сверхпроводимость в структуре типа PbO α-FeSe» . Труды Национальной академии наук Соединенных Штатов Америки . 105 (38): 14262–14264. Бибкод : 2008PNAS..10514262H . дои : 10.1073/pnas.0807325105 . ПМК   2531064 . ПМИД   18776050 .
  53. ^ Чжао, Дж.; Хуан, К.; де ла Крус, К.; Ли, С.; Линн, JW; Чен, Ю.; и др. (2008). «Структурная и магнитная фазовая диаграмма CeFeAsO 1−x F x и ее связь с высокотемпературной сверхпроводимостью». Природные материалы . 7 (12): 953–959. arXiv : 0806.2528 . Бибкод : 2008NatMa...7..953Z . дои : 10.1038/nmat2315 . ПМИД   18953342 . S2CID   25937023 .
  54. ^ Ли, Чул-Хо; Айо, Акира; Эйсаки, Хироши; Кито, Хиджири; Тереза ​​Фернандес-Диас, Мария; Ито, Тосимицу; и др. (2008). «Влияние структурных параметров на сверхпроводимость в бесфтористом LnFeAsO 1−y (Ln=La, Nd)». Журнал Физического общества Японии . 77 (8): 083704. arXiv : 0806.3821 . Бибкод : 2008JPSJ...77h3704L . дои : 10.1143/JPSJ.77.083704 . S2CID   119112251 .
  55. ^ Прейсс, Пауль. «Самый необычный сверхпроводник и как он работает» . Лаборатория Беркли. Архивировано из оригинала 3 июля 2012 года . Проверено 12 марта 2012 г.
  56. ^ Хебард, А.Ф.; Россейнский, МЮ; Хэддон, Колорадо; Мерфи, Д.В.; Гларум, СХ; Пальстра, ТТМ; Рамирес, АП; Кортан, Арканзас (1991). «Сверхпроводимость при 18 К в легированном калием C 60 » (PDF) . Природа . 350 (6319): 600–601. Бибкод : 1991Natur.350..600H . дои : 10.1038/350600a0 . hdl : 11370/3709b8a7-6fc1-4b32-8842-ce9b5355b5e4 . S2CID   4350005 .
  57. ^ Ганин А.Ю.; Такабаяши, Ю.; Химяк, Я.З.; Маргадонна, С.; Тамай, А.; Россейнский, МЮ; Прасидес, К. (2008). «Объемная сверхпроводимость при 38 К в молекулярной системе». Природные материалы . 7 (5): 367–71. Бибкод : 2008NatMa...7..367G . дои : 10.1038/nmat2179 . ПМИД   18425134 .
  58. ^ Савини, Г.; Феррари, AC; Джустино, Ф. (2010). «Первые принципы предсказания легированного графана как высокотемпературного электрон-фононного сверхпроводника». Письма о физических отзывах . 105 (3): 037002. arXiv : 1002.0653 . Бибкод : 2010PhRvL.105c7002S . doi : 10.1103/PhysRevLett.105.037002 . ПМИД   20867792 . S2CID   118466816 .
  59. ^ Копелевич, Яков; Торрес, Хосе; Да Силва, Робсон; Оливейра, Фелипе; Диамантини, Мария Кристина; Тругенбергер, Карло; Винокур, Валерий (2024). «Глобальная сверхпроводимость при комнатной температуре в графите» . Передовые квантовые технологии . 7 (2). arXiv : 2208.00854 . дои : 10.1002/qute.202300230 .
  60. ^ Анисимов В.И.; Бухвалов Д.; Райс, ТМ (15 марта 1999 г.). «Электронная структура возможных никелатных аналогов купратов». Физический обзор B . 59 (12): 7901–7906. Бибкод : 1999PhRvB..59.7901A . дои : 10.1103/PhysRevB.59.7901 .
  61. ^ Ли, Д.; Лук-порей.; Ван, BY; и др. (2019). «Сверхпроводимость в бесконечнослойном никелате» . Природа . 572 (7771): 624–627. Бибкод : 2019Natur.572..624L . дои : 10.1038/s41586-019-1496-5 . ОСТИ   1562463 . ПМИД   31462797 . S2CID   201656573 .
  62. ^ Ботана, А.С.; Бернардини, Ф.; Кано, А. (2021). «Никелатные сверхпроводники: постоянный диалог между теорией и экспериментами». Журнал экспериментальной и теоретической физики . 132 (4): 618–627. arXiv : 2012.02764 . Бибкод : 2021JETP..132..618B . дои : 10.1134/S1063776121040026 . S2CID   255191342 .
  63. ^ У, Сяньсинь; Ди Санте, Доменико; Швеммер, Тилман; Ханке, Вернер; Хван, Гарольд Ю.; Рагху, Шринивас; Томале, Ронни (24 февраля 2020 г.). "Надежный d x 2 -и 2 -волновая сверхпроводимость бесконечнослойных никелатов» . Physical Review B. 101 ( 6): 060504. arXiv : 1909.03015 . Bibcode : 2020PhRvB.101f0504W . doi : 10.1103/PhysRevB.101.060504 . S2CID   20253 7199 .
  64. ^ Ли, К.; Он, К.; и др. (2020). «Отсутствие сверхпроводимости в объеме Nd 1−x Sr x NiO 2 » . Коммуникационные материалы . 1 (1): 16. arXiv : 1911.02420 . Бибкод : 2020CoMat...1...16L . дои : 10.1038/s43246-020-0018-1 . S2CID   208006588 .
  65. ^ Си, Л.; Сяо, В.; Кауфманн Дж.; Томчак, Дж. М.; Лу, Х.; Чжун, З.; Хелд, К.; и др. (2020). «Топотактический водород в никелатных сверхпроводниках и родственных им бесконечнослойных оксидах АВО 2 » . Письма о физических отзывах . 124 (1): 166402. arXiv : 1911.06917 . Бибкод : 2020PhRvL.124p6402S . doi : 10.1103/PhysRevLett.124.166402 . ПМИД   32383925 . S2CID   208139397 .
  66. ^ Хазен, Р.; Фингер, Л.; Ангел, Р.; Превитт, К.; Росс, Н.; Мао, Х.; и др. (1987). «Кристаллографическое описание фаз в сверхпроводнике Y–Ba–Cu–O». Физический обзор B . 35 (13): 7238–7241. Бибкод : 1987PhRvB..35.7238H . дои : 10.1103/PhysRevB.35.7238 . ПМИД   9941012 .
  67. ↑ Перейти обратно: Перейти обратно: а б Кхаре, Нирадж (2003). Справочник по высокотемпературной сверхпроводниковой электронике . ЦРК Пресс. ISBN  0-8247-0823-7 .
  68. ^ Деккер, Марсель (28 сентября 1993 г.). Германн, Аллен М.; Яхми, СП (ред.). Высокотемпературные сверхпроводники на основе таллия . ЦРК Пресс. ISBN  0-8247-9114-2 .
  69. ^ Хазен, Р.; Превитт, К.; Ангел, Р.; Росс, Н.; Фингер, Л.; Хадидиакос, К.; и др. (1988). «Сверхпроводимость в высокотемпературной системе » Bi–Ca–Sr–Cu–O: фазовая идентификация . Письма о физических отзывах . 60 (12): 1174–1177. Бибкод : 1988PhRvL..60.1174H . дои : 10.1103/PhysRevLett.60.1174 . ПМИД   10037960 .
  70. ↑ Перейти обратно: Перейти обратно: а б Тараскон, Дж.; Маккиннон, В.; Барбу, П.; Хван, Д.; Бэгли, Б.; Грин, Л.; и др. (1988). «Получение, структура и свойства сверхпроводящего купратного ряда Bi 2 Sr 2 Ca n -1 Cu n O y с n = 1, 2 и 3» (PDF) . Физический обзор B . 38 (13): 8885–8892. Бибкод : 1988PhRvB..38.8885T . дои : 10.1103/PhysRevB.38.8885 . ПМИД   9945668 .
  71. ^ Шэн, ZZ; Германн, AM; Эль Али, А.; Алмасан, К.; Эстрада, Дж.; Датта, Т.; Мэтсон, Р.Дж. (1988). «Сверхпроводимость при 90 К в системе Tl–Ba–Cu–O». Письма о физических отзывах . 60 (10): 937–940. Бибкод : 1988PhRvL..60..937S . doi : 10.1103/PhysRevLett.60.937 . ПМИД   10037895 .
  72. ^ Шэн, ZZ; Германн, AM (1988). «Сверхпроводимость в безредкоземельной системе Tl–Ba–Cu–O выше температуры жидкого азота». Природа . 332 (6159): 55–58. Бибкод : 1988Natur.332...55S . дои : 10.1038/332055a0 . S2CID   4330505 .
  73. ^ Путилин С.Н.; Антипов Е.В.; Чмайсем, О.; Марецио, М. (1993). «Сверхпроводимость при 94 К в HgBa 2 Cu0 4+δ ». Природа . 362 (6417): 226–228. Бибкод : 1993Natur.362..226P . дои : 10.1038/362226a0 . S2CID   4280761 .
  74. ^ Шиллинг, А.; Кантони, М.; Го, JD; Отт, HR (1993). «Сверхпроводимость выше 130 К в системе Hg–Ba–Ca–Cu–O». Природа . 363 (6424): 56–58. Бибкод : 1993Natur.363...56S . дои : 10.1038/363056a0 . S2CID   4328716 .
  75. ^ Чу, CW; Гао, Л.; Чен, Ф.; Хуанг, ZJ; Мэн, РЛ; Сюэ, ГГ (1993). «Сверхпроводимость выше 150 К в HgBa2Ca2Cu3O8+δ при высоких давлениях». Природа . 365 (6444): 323–325. Бибкод : 1993Natur.365..323C . дои : 10.1038/365323a0 . S2CID   4316020 .
  76. ^ Ши, Донглу; Боли, Марк С.; Чен, Дж.Г.; Сюй, Мин; Вандервурт, К.; Ляо, YX; и др. (1989). «Происхождение усиленного роста сверхпроводящей фазы 110 К за счет легирования Pb в системе Bi – Sr – Ca – Cu – O». Письма по прикладной физике . 55 (7): 699. Бибкод : 1989ApPhL..55..699S . дои : 10.1063/1.101573 .
  77. ^ Диес-Сьерра, Хавьер; Лопес-Домингес, Педро; Райкарт, Ханнес; Рикель, Марк; и др. (2021). "Цельнохимические проводники с покрытием YBa2Cu3O7-$\delta$ с предварительно сформированными нанокристаллами BaHfO3 и BaZrO3 на технической подложке Ni5W в промышленном масштабе" . Сверхпроводниковая наука и технология . 34 (11): 114001. Бибкод : 2021SuScT..34k4001D . дои : 10.1088/1361-6668/ac2495 . hdl : 1854/LU-8719549 . S2CID   237591103 .
  78. ^ Тен-Сьерра, Хавьер; Лопес-Домингес, Питер; Райкарт, Ханна; Рикель, Марк; Ханиш, Йенс; Хан, Мукаррам Заман; и др. (2020). «Высокая критическая плотность тока и усиленный пиннинг в сверхпроводящих пленках нанокомпозитов YBa2Cu3O7−δ с внедренными нанокристаллами BaZrO3, BaHfO3, BaTiO3 и SrZrO3» . ACS Прикладные наноматериалы . 3 (6): 5542–5553. дои : 10.1021/acsanm.0c00814 . hdl : 1854/LU-8661998 . S2CID   219429094 .
  79. ^ Хирш, Хорхе Э.; Марсильо, Франк (январь 2021 г.). «Эффект Мейснера в нестандартных сверхпроводниках». Физика C: Сверхпроводимость и ее приложения . 587 . arXiv : 2101.01701 . Бибкод : 2021PhyC..58753896H . дои : 10.1016/j.physc.2021.1353896 . ISSN   0921-4534 . S2CID   230523758 .
  80. ^ Тенни, Крейг М.; Крофт, Закари Ф.; МакМахон, Джеффри М. (18 октября 2021 г.). «Металлический водород: жидкий сверхпроводник?» . Журнал физической химии C. 125 (42): 23349–23355. arXiv : 2107.00098 . doi : 10.1021/acs.jpcc.1c05831 . S2CID   182128526 .
  81. ^ Монту, П.; Балацкий А.; Пайнс, Д. (1992). «Теория слабой связи высокотемпературной сверхпроводимости в антиферромагнитно-коррелированных оксидах меди». Физический обзор B . 46 (22): 14803–14817. Бибкод : 1992PhRvB..4614803M . дои : 10.1103/PhysRevB.46.14803 . ПМИД   10003579 .
  82. ^ Чакраварти, С.; Судбё, А.; Андерсон, PW; Стронг, С. (1993). «Межслойное туннелирование и анизотропия щели в высокотемпературных сверхпроводниках». Наука . 261 (5119): 337–340. Бибкод : 1993Sci...261..337C . дои : 10.1126/science.261.5119.337 . ПМИД   17836845 . S2CID   41404478 .
  83. ^ Филлипс, Дж. (2010). «Перколяционная теория сильно неупорядоченных керамических высокотемпературных сверхпроводников» . Труды Национальной академии наук Соединенных Штатов Америки . 43 (4): 1307–10. Бибкод : 2010PNAS..107.1307P . дои : 10.1073/pnas.0913002107 . ПМЦ   2824359 . ПМИД   20080578 .
  84. ^ Гешкенбейн, В.; Ларкин, А.; Бароне, А. (1987). «Вихри с половинными квантами магнитного потока в сверхпроводниках с тяжелыми фермионами ». Физический обзор B . 36 (1): 235–238. Бибкод : 1987PhRvB..36..235G . дои : 10.1103/PhysRevB.36.235 . ПМИД   9942041 .
  85. ^ Киртли, младший; Цуэй, CC; Сан, Джей Зи; Чи, CC; Ю-Янес, Лок Си; Гупта, А.; Рупп, М.; Кетчен, МБ (1995). «Симметрия параметра порядка в высокотемпературном сверхпроводнике YBa 2 Cu 3 O 7 −δ ». Природа . 373 (6511): 225–228. Бибкод : 1995Natur.373..225K . дои : 10.1038/373225a0 . S2CID   4237450 .
  86. ^ Киртли, младший; Цуэй, CC; Ариандо, А.; Вервейс, CJM; Харкема, С.; Хильгенкамп, Х. (2006). «Фазочувствительное определение с угловым разрешением симметрии щели в плоскости в YBa 2 Cu 3 O 7-δ » (PDF) . Физика природы . 2 (3): 190–194. Бибкод : 2006НатФ...2..190К . дои : 10.1038/nphys215 . S2CID   118447968 .
  87. ^ Цуэй, CC; Киртли, младший; Рен, ЗФ; Ван, Дж. Х.; Раффи, Х.; Ли, ZZ (1997). Чистый ДХ " 2 -и 2 Симметрия параметра порядка в тетрагональном сверхпроводнике Tl 2 Ba 2 CuO 6+δ ". Nature . 387 (6632): 481–483. Бибкод : 1997Natur.387..481T . doi : 10.1038/387481a0 . S2CID   4314494 .

Внешние ссылки [ править ]

Retrieved from "https://en.wikipedia.org/w/index.php?title=High-temperature_superconductivity&oldid=1221072018"
Arc.Ask3.Ru: конец переведенного документа.
Arc.Ask3.Ru
Номер скриншота №: 0b4ffcd26cbb75a65e1a68e8e409a5ee__1714230240
URL1:https://arc.ask3.ru/arc/aa/0b/ee/0b4ffcd26cbb75a65e1a68e8e409a5ee.html
Заголовок, (Title) документа по адресу, URL1:
High-temperature superconductivity - Wikipedia
Данный printscreen веб страницы (снимок веб страницы, скриншот веб страницы), визуально-программная копия документа расположенного по адресу URL1 и сохраненная в файл, имеет: квалифицированную, усовершенствованную (подтверждены: метки времени, валидность сертификата), открепленную ЭЦП (приложена к данному файлу), что может быть использовано для подтверждения содержания и факта существования документа в этот момент времени. Права на данный скриншот принадлежат администрации Ask3.ru, использование в качестве доказательства только с письменного разрешения правообладателя скриншота. Администрация Ask3.ru не несет ответственности за информацию размещенную на данном скриншоте. Права на прочие зарегистрированные элементы любого права, изображенные на снимках принадлежат их владельцам. Качество перевода предоставляется как есть. Любые претензии, иски не могут быть предъявлены. Если вы не согласны с любым пунктом перечисленным выше, вы не можете использовать данный сайт и информация размещенную на нем (сайте/странице), немедленно покиньте данный сайт. В случае нарушения любого пункта перечисленного выше, штраф 55! (Пятьдесят пять факториал, Денежную единицу (имеющую самостоятельную стоимость) можете выбрать самостоятельно, выплаичвается товарами в течение 7 дней с момента нарушения.)