Теория струн типа I

В теоретической физике теория струн типа I — одна из пяти непротиворечивых суперсимметричных теорий струн в десяти измерениях. Это единственная струна, чьи струны неориентированы (обе ориентации струны эквивалентны), и единственная, которая пертурбативно содержит не только замкнутые , но и открытые струны .

Обзор

Классическая работа Фердинандо Глиоцци , Жоэля Шерка и Дэвида Оливе 1976 года. ^[1] проложил путь к систематическому пониманию правил, лежащих в основе струнных спектров в тех случаях, когда только замкнутые струны присутствуют благодаря модульной инвариантности . Это не привело к аналогичному прогрессу для моделей с открытыми струнами, несмотря на то, что первоначальное обсуждение основывалось на теории струн I типа.

Как впервые предложил Аугусто Саньотти в 1988 году, ^[2] Теорию струн типа I можно получить как ориентифолд с теории струн типа IIB добавлением 32 полу- D9-бран в вакууме для компенсации различных аномалий, что дает ей калибровочную группу SO(32) с помощью факторов Чана-Патона .

При низких энергиях теория струн типа I описывается супергравитацией N = 1 ( SO (32) супергравитацией типа I) в десяти измерениях, связанной с суперсимметричной теорией Янга – Миллса . Открытие в 1984 году Майклом Грином и Джоном Х. Шварцем того, что аномалии в теории струн типа I сокращаются, спровоцировало первую суперструнную революцию . Однако ключевым свойством этих моделей, показанным А. Саньотти в 1992 г., является то, что в целом механизм Грина-Шварца принимает более общую форму и включает в себя несколько двух форм механизма отмены.

Связь между теорией струн типа IIB и теорией струн типа I имеет большое количество удивительных последствий, как в десяти, так и в более низких измерениях, которые были впервые продемонстрированы Группой теории струн в Римском университете Тор Вергата в начало 1990-х годов. Это открыло путь к построению совершенно новых классов струнных спектров с суперсимметрией или без нее. Работа Джозефа Полчински по D-бранам предоставила геометрическую интерпретацию этих результатов в терминах расширенных объектов ( D-брана , ориентифолд ).

впервые высказал мнение В 1990-х годах Эдвард Виттен , что теория струн типа I с константой связи струн $g$ эквивалентна гетеротической струне SO(32) со связью $1/g$ . Эта эквивалентность известна как S-дуальность .

Примечания

^ Ф. Глиоцци, Дж. Шерк и Д. И. Олив, «Суперсимметрия, теории супергравитации и модель двойного спинора», Nucl. Физ. Б 122 (1977), 253.
^ Саньотти, А. (1988). «Открытые струны и их группы симметрии». Ин 'т Хоофт, Г.; Яффе, А.; Мак, Г.; Миттер, ПК; Стора, Р. (ред.). Непертурбативная квантовая теория поля . Издательская корпорация «Пленум» . стр. 521–528. arXiv : hep-th/0208020 . Бибкод : 2002hep.th....8020S .

Ссылки

Э. Виттен, "Динамика теории струн в различных измерениях", Nucl. Физ. B 443 (1995) 85. arXiv:hep-th/9503124 .
Дж. Полчински, С. Чаудхури и К.В. Джонсон, «Заметки о D-бранах», arXiv:hep-th/9602052 .
К. Ангелантони и А. Саньотти, «Открытые струны», Phys. Отчет 1 [(Ошибка-там же) 339] arXiv:hep-th/0204089 .

Эта теории струн статья, посвященная , незавершена . Вы можете помочь Википедии, расширив ее .

[1] Ф. Глиоцци, Дж. Шерк и Д. И. Олив, «Суперсимметрия, теории супергравитации и модель двойного спинора», Nucl. Физ. Б 122 (1977), 253.

[2] Саньотти, А. (1988). «Открытые струны и их группы симметрии». Ин 'т Хоофт, Г.; Яффе, А.; Мак, Г.; Миттер, ПК; Стора, Р. (ред.). Непертурбативная квантовая теория поля . Издательская корпорация «Пленум» . стр. 521–528. arXiv : hep-th/0208020 . Бибкод : 2002hep.th....8020S .

[1]

[2]

v т и Теория струн
Background	Strings Cosmic strings History of string theory First superstring revolution Second superstring revolution String theory landscape
Theory	Nambu–Goto action Polyakov action Bosonic string theory Superstring theory Type I string Type II string Type IIA string Type IIB string Heterotic string N=2 superstring F-theory String field theory Matrix string theory Non-critical string theory Non-linear sigma model Tachyon condensation RNS formalism GS formalism
String duality	T-duality S-duality U-duality Montonen–Olive duality
Particles and fields	Graviton Dilaton Tachyon Ramond–Ramond field Kalb–Ramond field Magnetic monopole Dual graviton Dual photon
Branes	D-brane NS5-brane M2-brane M5-brane S-brane Black brane Black holes Black string Brane cosmology Quiver diagram Hanany–Witten transition
Conformal field theory	Virasoro algebra Mirror symmetry Conformal anomaly Conformal algebra Superconformal algebra Vertex operator algebra Loop algebra Kac–Moody algebra Wess–Zumino–Witten model
Gauge theory	Anomalies Instantons Chern–Simons form Bogomol'nyi–Prasad–Sommerfield bound Exceptional Lie groups (G₂, F₄, E₆, E₇, E₈) ADE classification Dirac string p-form electrodynamics
Geometry	Worldsheet Kaluza–Klein theory Compactification Why 10 dimensions? Kähler manifold Ricci-flat manifold Calabi–Yau manifold Hyperkähler manifold K3 surface G₂ manifold Spin(7)-manifold Generalized complex manifold Orbifold Conifold Orientifold Moduli space Hořava–Witten theory K-theory (physics) Twisted K-theory
Supersymmetry	Supergravity Superspace Lie superalgebra Lie supergroup
Holography	Holographic principle AdS/CFT correspondence
M-theory	Matrix theory Introduction to M-theory
String theorists	Aganagić Arkani-Hamed Atiyah Banks Berenstein Bousso Curtright Dijkgraaf Distler Douglas Duff Dvali Ferrara Fischler Friedan Gates Gliozzi Gopakumar Green Greene Gross Gubser Gukov Guth Hanson Harvey 't Hooft Hořava Gibbons Kachru Kaku Kallosh Kaluza Kapustin Klebanov Knizhnik Kontsevich Klein Linde Maldacena Mandelstam Marolf Martinec Minwalla Moore Motl Mukhi Myers Nanopoulos Năstase Nekrasov Neveu Nielsen van Nieuwenhuizen Novikov Olive Ooguri Ovrut Polchinski Polyakov Rajaraman Ramond Randall Randjbar-Daemi Roček Rohm Sagnotti Scherk Schwarz Seiberg Sen Shenker Siegel Silverstein Sơn Staudacher Steinhardt Strominger Sundrum Susskind Townsend Trivedi Turok Vafa Veneziano Verlinde Verlinde Wess Witten Yau Yoneya Zamolodchikov Zamolodchikov Zaslow Zumino Zwiebach