✖


Jump to content

Азотно-вакансионный центр

Упрощенная атомная структура NV-центра

Азотно -вакансионный центр ( НВ-центр или НВ-центр ) — один из многочисленных фотолюминесцентных точечных дефектов в алмазе . Его наиболее изученные и полезные свойства включают спин-зависимую фотолюминесценцию (которая позволяет измерять состояние электронного спина с помощью оптически обнаруженного магнитного резонанса ) и его относительно длительную (миллисекундную) спиновую когерентность при комнатной температуре. [1] Уровни энергии NV-центра модифицируются магнитными полями. [2] электрические поля , [3] температура , [4] и напрягаться , [5] которые позволяют ему служить датчиком множества физических явлений. Его атомный размер и спиновые свойства могут стать основой для полезных квантовых датчиков . [6] Он также исследовался для применения в квантовых вычислениях (например, для запутанности) . генерации [7] ), квантовое моделирование, [8] и спинтроника . [9]

Структура [ править ]

Нижние изображения представляют собой карты пространственной фотолюминесценции (ФЛ) до и после подачи напряжения +20 В на планарный диод Шоттки . На верхнем изображении показан эксперимент. Карты PL показывают преобразование отдельных NV 0 центры в NV − центры, которые выглядят как яркие точки. [10]

Азотно-вакансионный центр представляет собой точечный дефект в решетке алмаза . Он состоит из пары ближайших соседей атома азота, замещающего атом углерода, и вакансии решетки .

Два зарядовых состояния этого дефекта, нейтральный NV 0 и отрицательное NV − , известны из спектроскопических исследований с использованием оптического поглощения , [11] [12] фотолюминесценция (ФЛ), [13] электронный парамагнитный резонанс (ЭПР) [14] [15] [16] и оптически обнаруженный магнитный резонанс (ODMR), [17] который можно рассматривать как гибрид PL и EPR; большинство деталей структуры взято из ЭПР. Атом азота с одной стороны имеет пять валентных электронов. Три из них ковалентно связаны с атомами углерода, а два других остаются несвязанными и называются неподеленной парой . С другой стороны, вакансия имеет три неспаренных электрона. Два из них образуют квазиковалентную связь, а один остается неспаренным. Однако общая симметрия является осевой (тригональная C 3V ); можно визуализировать это, представив, что три неспаренных электрона вакансии постоянно меняют свои роли.

НВ 0 таким образом, он имеет один неспаренный электрон и является парамагнитным. Однако, несмотря на значительные усилия, сигналы электронного парамагнитного резонанса от NV 0 избегал обнаружения в течение десятилетий до 2008 года. Для приведения НВ требуется оптическое возбуждение. 0 дефект в возбужденное состояние, детектируемое ЭПР; сигналы из основного состояния, по-видимому, слишком широки для обнаружения ЭПР. [18]

НВ 0 центры могут быть преобразованы в НВ − путем изменения положения уровня Ферми . Этого можно добиться, приложив внешнее напряжение к pn-переходу из легированного алмаза, например, в диоде Шоттки . [10]

В состоянии отрицательного заряда NV − , дополнительный электрон располагается на месте вакансии, образуя пару со спином S=1 с одним из электронов вакансии. Как в НВ 0 , электроны вакансии «меняются ролями», сохраняя общую тригональную симметрию. Это НВ − Состояние — это то, что обычно (и несколько неправильно) называют «центром азотных вакансий». Нейтральное состояние обычно не используется в квантовых технологиях.

NV-центры ориентированы внутри кристалла алмаза случайным образом. Методы ионной имплантации позволяют создавать их искусственно в заранее заданных положениях. [19]

Производство [ править ]

Основная статья: Кристаллографические дефекты алмаза

Азотно-вакансионные центры обычно получают из одиночных замещающих азотных центров (в литературе по алмазам называемых центрами C или P1) путем облучения с последующим отжигом при температуре выше 700 ° C. [11] Для такого облучения подходит широкий спектр частиц высоких энергий, включая электроны, протоны, нейтроны, ионы и гамма-фотоны. При облучении образуются вакансии в решетке, входящие в состав NV-центров. Эти вакансии неподвижны при комнатной температуре, и для их перемещения требуется отжиг. Одиночный азот замещения вызывает напряжение в решетке алмаза; [20] поэтому он эффективно фиксирует движущиеся вакансии, [21] производство НВ-центров.

Создание азотно-вакансионных центров в алмазе может потребовать нескольких этапов. Во-первых, в решетку алмаза необходимо ввести азот, что можно осуществить посредством ионной имплантации или дельта-легирования CVD. Во-вторых, необходимо ввести вакансии, что можно осуществить с помощью лазерного облучения, ионной имплантации или электронного облучения. Альтернативно, на этапе введения азота также могут быть введены вакансии. Наконец, этап высокотемпературного отжига может способствовать образованию NV. [22]

Во время химического осаждения алмаза из газовой фазы небольшая фракция одиночной примеси азота замещения (обычно <0,5%) улавливает вакансии, образовавшиеся в результате плазменного синтеза. Такие центры азотных вакансий преимущественно ориентированы в направлении роста. [23] [24] Дельта-легирование азотом во время CVD-роста можно использовать для создания двумерных ансамблей NV-центров вблизи поверхности алмаза для улучшения чувствительности. [25] или симуляция. [26]

Алмаз известен своей относительно большой деформацией решетки. Деформация расщепляет и смещает оптические переходы от отдельных центров, что приводит к появлению широких линий в ансамблях центров. [11] [27] Особое внимание уделяется созданию чрезвычайно четких линий NV (ширина линии ~ 10 МГц). [28] Требуется для большинства экспериментов: выбираются высококачественные, чистые природные или более качественные синтетические алмазы (тип IIa). Многие из них уже имеют достаточную концентрацию выращенных NV-центров и пригодны для применения. В противном случае их облучают частицами высокой энергии и отжигают. Выбор определенной дозы облучения позволяет настроить концентрацию образующихся NV-центров таким образом, чтобы отдельные NV-центры были разделены расстояниями в микрометры. Затем отдельные NV-центры можно изучать с помощью стандартных оптических микроскопов или, лучше, сканирующих оптических микроскопов ближнего поля с субмикрометровым разрешением. [17] [29]

Схематическая структура энергетических уровней NV-центра. Электронные переходы между землей 3 А и взволнован 3 Состояния E, разделенные расстоянием 1,945 эВ (637 нм), вызывают поглощение и люминесценцию. 3 Состояние разделено по 2,87 ГГц. [30] [31] и 3 Состояние E на 1,42 ГГц. [32] Числа 0, ±1 обозначают спиновое квантовое число m s ; расщепление из-за орбитального вырождения не показано.

Структура энергетических уровней [ править ]

NV-центр имеет тройку основного состояния ( 3 A) , триплет возбужденного состояния ( 3 E) и два синглета в промежуточном состоянии ( 1 А и 1 Е) . [примечание 1] [33] [34] Оба 3 А и 3 E содержит m s = ±1 спиновые состояния, в которых два электронных спина выровнены (либо вверх, так что m s = +1, либо вниз, так что m s m s = -1), и спиновое состояние = 0, где спины электронов антипараллельны. Из-за магнитного взаимодействия энергия состояний m s = ±1 выше энергии состояния m s = 0. 1 А и 1 E содержат только синглет спинового состояния, каждый с m s = 0.

Если внешнее магнитное поле приложено вдоль оси дефекта (оси, совпадающей с атомом азота и вакансией) NV-центра, то оно не влияет на состояния m s = 0, но расщепляет уровни m s = ±1. ( эффект Зеемана ). Аналогичным образом на диаграмму энергетических уровней влияют следующие другие свойства окружающей среды: (подробнее обсуждается в разделе #Эффекты внешних полей ) :

  1. Амплитуда и ориентация статического магнитного поля расщепляет уровни m s = ±1 в основном и возбужденном состояниях.
  2. Амплитуда и ориентация упругих (деформационных) или электрических полей [35] [36] оказывают гораздо меньшее, но и более сложное воздействие на различных уровнях.
  3. Непрерывное микроволновое излучение (применяемое в резонансе с переходом между состояниями m s = 0 и (одним из) m s = ±1) изменяет заселенность подуровней внутри основного и возбужденного состояний. [36]
  4. Перестраиваемый лазер может избирательно возбуждать определенные подуровни основного и возбужденного состояний. [36] [37]
  5. Окружающие спины и спин-орбитальное взаимодействие будут модулировать магнитное поле, испытываемое NV-центром.
  6. Температура и давление влияют на разные части спектра, включая сдвиг между основным и возбужденным состояниями.

Описанная выше энергетическая структура [примечание 2] ни в коем случае не является исключением для дефекта алмаза или другого полупроводника. [38] Не только эта структура, но и сочетание нескольких благоприятных факторов (предварительные знания, простота производства, биосовместимость, простая инициализация, использование при комнатной температуре и т. д.) предложили использовать NV-центр в качестве кубита и квантового сенсора .

Оптические свойства [ править ]

Оптическое поглощение и излучение НВ − центр при комнатной температуре.

НВ-центры излучают ярко-красный свет ( 3 E→ 3 A-переходы), если возбуждаться нерезонансно видимым зеленым светом ( 3 А → 3 Е-переходы). Это можно сделать с помощью удобных источников света, таких как аргоновые или криптоновые лазеры с удвоенной частотой , Nd:YAG-лазеры , лазеры на красителях или He-Ne лазеры . Возбуждение также может быть достигнуто при энергиях ниже энергии бесфононного излучения . [39]

Поскольку время релаксации из возбужденного состояния мало (~10 нс ), [40] [41] излучение происходит почти мгновенно после возбуждения. При комнатной температуре оптический спектр NV-центра не имеет острых пиков из-за теплового уширения. Однако охлаждение NV-центров жидким азотом или жидким гелием резко сужает линии до ширины в несколько МГц. При низкой температуре становится возможным также целенаправленное обращение к бесфононной линии (БФЛ).

Важным свойством люминесценции отдельных NV-центров является ее высокая временная стабильность. В то время как многие одномолекулярные эмиттеры обесцвечиваются (т.е. меняют свое зарядовое состояние и темнеют) после излучения 10 6 –10 8 фотонов, обесцвечивание НВ-центров маловероятно при комнатной температуре. [42] [29] Однако сильное лазерное освещение также может − в Неваду 0 центры. [13]

Из-за этих свойств идеальным методом воздействия на центры НВ является конфокальная микроскопия , как при комнатной, так и при низкой температуре.

Государственное манипулирование [ править ]

Спиновая динамика в NV-центре алмаза. Первичный переход между триплетами основного и возбужденного состояний сохраняет спин. Распад через промежуточные синглеты приводит к спиновой поляризации за счет преобразования спина из m s = ±1 в m s = 0. Указаны длины волн как поглощения, так и излучения: [43] поскольку они различаются из-за стоксова сдвига . [44] [45] влияние статического магнитного поля B 0 вдоль оси дефекта и возникающий в результате зеемановский сдвиг Кроме того, указано . Здесь γ nv относится к гиромагнитному отношению NV-центра. Во многих приложениях два уровня основного состояния затем используются в качестве кубита. [46] Переходы в этой эффективной двухуровневой системе можно индуцировать с помощью микроволнового поля. 3E-1A и 1E-3A — безызлучательные переходы.

манипуляции Оптические со спином

Оптические переходы должны сохранять полный спин и происходить только между уровнями одного и того же полного спина. В частности, переходы между основным и возбужденным состояниями (с равным спином) можно индуцировать с помощью зеленого лазера с длиной волны 546 нм. Переходы 3 E→ 1 А и 1 E→ 3 A являются безызлучательными, а 1 А → 1 E имеет как безызлучательный, так и инфракрасный путь распада.

На диаграмме справа показаны многоэлектронные состояния NV-центра, помеченные в соответствии с их симметрией (E или A) и спиновым состоянием (3 для триплета (S=1) и 1 для синглета (S=0)) . Существует два триплетных состояния и два промежуточных синглетных состояния. [47]

Инициализация спинового состояния [ править ]

Важным свойством безызлучательного перехода между 3 Е и 1 А заключается в том, что он сильнее при m s = ±1 и слабее при m s = 0. Это обеспечивает основу для очень полезной стратегии манипулирования, которая называется инициализацией спинового состояния (или оптической спиновой поляризацией). Чтобы понять процесс, сначала рассмотрим внерезонансное возбуждение, которое имеет более высокую частоту (обычно 2,32 эВ (532 нм)) чем частоты всех переходов и, таким образом, лежит в вибронных полосах для всех переходов. Используя импульс такой длины волны, можно возбудить все спиновые состояния от 3 А к 3 E. NV-центр в основном состоянии с m s = 0 будет возбужден в соответствующее возбужденное состояние с m s = 0 из-за сохранения спина. После этого он возвращается в исходное состояние. Для основного состояния с m s = ±1 ситуация иная. После возбуждения он имеет сравнительно высокую вероятность распада в промежуточное состояние. 1 А путем безызлучательного перехода [примечание 3] [48] и далее в основное состояние с m s = 0. После многих циклов состояние НВ-центра (независимо от того, началось ли оно в m s = 0 или m s = ±1) окажется в m s = 0 основном состоянии состояние. Этот процесс можно использовать для инициализации квантового состояния кубита для квантовой обработки информации или квантового зондирования.

Иногда поляризуемость NV-центра объясняют утверждением, что переход от 1 E в основное состояние с m s = ±1 мало по сравнению с переходом в m s = 0. Однако было показано, что сравнительно низкая вероятность распада состояний m s = 0 по сравнению с состояниями m s = ±1 в 1 Достаточно, чтобы объяснить поляризацию. [49]

Эффекты внешних полей [ править ]

Манипулирование вращением в микроволновой печи [ править ]

Разность энергий между состояниями m s = 0 и m s = ±1 соответствует микроволновому режиму. Перенос населенности между состояниями возможен путем приложения резонансного магнитного поля, перпендикулярного оси дефекта. Многочисленные динамические эффекты ( спиновое эхо , колебания Раби и т. д.) можно использовать, применяя тщательно разработанную последовательность микроволновых импульсов. [50] [51] [52] [53] [54] Такие протоколы весьма важны для практической реализации квантовых компьютеров . Манипулируя популяцией, можно перевести НВ-центр в более чувствительное или стабильное состояние. [55] [56] Его собственные флуктуирующие поля также можно использовать для воздействия на окружающие ядра. [57] или защитить сам НВ-центр от шума. [58] Обычно это делается с помощью проволочной петли (микроволновой антенны), которая создает колеблющееся магнитное поле. [59]

Влияние внешних факторов [ править ]

Если магнитное поле ориентировано вдоль оси дефекта, это приводит к зеемановскому расщеплению, отделяющему состояния m s = +1 от состояний m s = -1. Этот метод используется для снятия вырождения и использования только двух спиновых состояний (обычно основных состояний с m s = -1 и m s = 0) в качестве кубита. Затем население можно будет перемещать между ними с помощью микроволнового поля. В конкретном случае, когда магнитное поле достигает 1027 Гс (или 508 Гс), состояния m s = –1 и m s = 0 в основном (или возбужденном) состоянии становятся равными по энергии (антипересечение уровней основного/возбужденного состояний). Следующее сильное взаимодействие приводит к так называемой спиновой поляризации , которая сильно влияет на интенсивность оптического поглощения и люминесцентных переходов с участием этих состояний. [32]

Важно отметить, что это расщепление можно модулировать, применяя внешнее электрическое поле . [35] [36] аналогично механизму магнитного поля, описанному выше, хотя физика расщепления несколько сложнее. Тем не менее, важным практическим результатом является модуляция интенсивности и положения линий люминесценции. Деформация оказывает на NV-центр такое же воздействие, как и электрические поля. [60]

Происходит дополнительное расщепление энергетических уровней m s = ±1, обусловленное сверхтонким взаимодействием окружающих ядерных спинов и NV-центра. Эти ядерные спины создают собственные магнитные и электрические поля, что приводит к дальнейшим искажениям спектра NV (см. ядерное зеемановское и квадрупольное взаимодействие). и орбитальное вырождение NV-центра Также собственное спин-орбитальное взаимодействие приводит к дополнительному расщеплению уровней в возбужденном состоянии. 3 И оставайся.

Температура и давление напрямую влияют на член нулевого поля NV-центра, приводя к сдвигу между уровнями основного и возбужденного состояний.

Гамильтониан , квантово-механическое уравнение , описывающее динамику системы и показывающее влияние различных факторов на NV-центр, можно найти ниже.

Хотя это может быть непросто, все эти эффекты измеримы, что делает NV-центр идеальным кандидатом на роль квантового датчика. [56]

Манипулирование состоянием заряда [ править ]

Также возможно переключение зарядового состояния NV-центра (т.е. между NV − , НВ + и НВ 0 ) путем подачи напряжения на затвор. [61]

Приложения [ править ]

Сканирующая термическая микроскопия с использованием НВ-центра.
(а) Схема экспериментальной установки. Электрический ток подается на плечи АСМ кантилевера ( кремний, легированный фосфором , P:Si) и нагревает концевую часть над острием ( собственный кремний, i -Si). Нижняя линза возбуждает нанокристалл алмаза зеленым лазерным светом и собирает фотолюминесценцию (ФЛ). Кристалл имеет центр NV и прикреплен к игле АСМ. Проволока на поверхности образца служит источником микроволнового излучения (МВт). Температура кантилевера T h определяется по приложенному току и напряжению.
(б) Спектры ОДМР NV-центра при трех температурах. Расщепление линий происходит из-за приложенного магнитного поля ~1 мТл.
(в) Изображение теплопроводности золотой буквы E на сапфире . Белые кружки обозначают особенности, которые не коррелируют с топографией АСМ. (d) PL-изображение конца и кончика кантилевера AFM, где алмазный нанокристалл выглядит как яркое пятно. (д) Увеличенное люминесцентное изображение NV-центра на снимке d. [62]

Спектральная форма и интенсивность оптических сигналов НВ − центры чувствительны к внешним возмущениям, таким как температура, деформация, электрическое и магнитное поле. Однако использование формы спектра для обнаружения этих возмущений непрактично, поскольку для повышения резкости NV алмаз придется охлаждать до криогенных температур. − сигналы. Более реалистичный подход — использовать интенсивность люминесценции (а не форму линии), которая демонстрирует резкий резонанс при воздействии на алмаз микроволновой частоты, соответствующей расщеплению уровней основного состояния. Полученные оптически детектируемые сигналы магнитного резонанса являются четкими даже при комнатной температуре и могут использоваться в миниатюрных датчиках. Такие датчики могут обнаруживать магнитные поля силой в несколько нанотесл. [63] или электрические поля около 10 В/см. [64] на килогерцовых частотах после 100 секунд усреднения. Такая чувствительность позволяет обнаружить магнитное или электрическое поле, создаваемое одним электроном, расположенным на расстоянии десятков нанометров от НВ. − центр.

Используя тот же механизм, NV − центры использовались в сканирующей термической микроскопии для измерения пространственных карт температуры и теплопроводности высокого разрешения (см. изображение). [62]

Поскольку NV-центр чувствителен к магнитным полям, его активно используют при измерениях сканирующими зондами для изучения множества явлений конденсированного вещества как посредством измерения пространственно изменяющегося магнитного поля, так и путем определения локальных токов в устройстве. [65] [66] [67] [68] [69]

Еще одно возможное использование NV − Центры служат детектором для измерения полного тензора механических напряжений в объеме кристалла. В этом приложении используется расщепление бесфононной линии, вызванное напряжением, и ее поляризационные свойства. [70] Надежный частотно-модулированный радиоприемник, использующий спин-зависимую фотолюминесценцию электронов и работающий до 350 °C, демонстрирует возможность использования в экстремальных условиях. [71]

Помимо квантово-оптических приложений, люминесценция НВ − центры могут применяться для визуализации биологических процессов, таких как поток жидкости в живых клетках. [72] [73] Это применение основано на хорошей совместимости алмазных наночастиц с живыми клетками и благоприятных свойствах фотолюминесценции НВ. − центры (сильная интенсивность, легкое возбуждение и обнаружение, временная стабильность и т. д.). По сравнению с крупными монокристаллическими алмазами наноалмазы дешевы (около 1 доллара США за грамм) и доступны у различных поставщиков. НВ − Центры производятся в алмазных порошках с размером частиц субмикрометра с использованием стандартного процесса облучения и отжига, описанного выше. Благодаря относительно небольшому размеру наноалмазов NV-центры можно создавать путем облучения наноалмазов размером 100 нм или менее пучком H+ средней энергии. Этот метод снижает необходимую дозу ионов и реакцию, позволяя массово производить флуоресцентные наноалмазы в обычной лаборатории. [74] Флуоресцентный наноалмаз, полученный таким методом, яркий и фотостабильный, что делает его превосходным для долгосрочного трехмерного отслеживания одиночной частицы в живой клетке. [75] Эти наноалмазы вводятся в клетку, а их люминесценция контролируется с помощью стандартного флуоресцентного микроскопа . [76]

Стимулированное излучение от НВ − центр был продемонстрирован, хотя его можно было достичь только за счет фононной боковой полосы (т.е. широкополосного света), а не за счет БФЛ. Для этого центр необходимо возбудить на длине волны более ~650 нм, поскольку возбуждение с более высокой энергией ионизирует центр. [77]

Был продемонстрирован первый мазер непрерывного действия при комнатной температуре. [78] [79] В нем использовался НВ с накачкой 532 нм. − центры удерживались внутри микроволнового резонатора с высоким фактором Парселла и внешнего магнитного поля силой 4300 Гс. Непрерывные мазерные колебания генерировали когерентный сигнал на частоте ~ 9,2 ГГц.

NV-центр может иметь очень большое время спиновой когерентности, приближающееся ко второму режиму. [80] Это выгодно для приложений в области квантового зондирования. [81] и квантовая связь . [82] Недостатком для этих приложений является длительное радиационное время жизни (~ 12 нс). [83] [84] ) NV-центра и сильной фононной боковой полосы в его спектре излучения. Обе проблемы можно решить, поместив NV-центр в оптический резонатор . [85]

Исторические замечания [ править ]

Микроскопическая модель и большинство оптических свойств ансамблей НВ. − центры были прочно установлены в 1970-х годах на основе оптических измерений в сочетании с одноосным напряжением. [11] и об электронном парамагнитном резонансе. [14] [15] Однако незначительная ошибка в результатах ЭПР (предполагалось, что для наблюдения НВ необходима подсветка) − сигналы ЭПР) приводили к неправильному назначению множественности в структуре энергетических уровней. В 1991 г. было показано, что ЭПР можно наблюдать без подсветки. [16] что установило схему энергетических уровней, показанную выше. Магнитное расщепление в возбужденном состоянии было измерено лишь недавно. [32]

Характеристика одиночного НВ − Сегодня центры стали очень конкурентной областью: в самых престижных научных журналах опубликовано множество десятков статей. Один из первых результатов был получен еще в 1997 году. [17] В этой статье было продемонстрировано, что флуоресценция одиночных NV − центры могут быть обнаружены с помощью флуоресцентной микроскопии при комнатной температуре и что дефект демонстрирует идеальную фотостабильность. Также было продемонстрировано одно из выдающихся свойств NV-центра, а именно оптически детектируемый магнитный резонанс при комнатной температуре.

См. также [ править ]

Примечания [ править ]

  1. ^ Результаты теории групп используются для учета симметрии кристалла алмаза и, следовательно, симметрии самого NV. Далее уровни энергии помечаются в соответствии с теорией групп и, в частности, помечаются после неприводимых представлений C 3V группы симметрии дефектного центра A 1 , A 2 и E. Цифра «3» в 3 А 2 и 3 E, а также «1» в 1 А 1 и 1 E представляет собой количество допустимых состояний спина m s или множественность спина, которая находится в диапазоне от – S до S , всего 2 S +1 возможных состояний. Если S = ​​1, m s может быть −1, 0 или 1.
  2. ^ Структура энергетического уровня NV-центра была установлена ​​путем объединения оптически обнаруженного магнитного резонанса (ОДМР), электронного парамагнитного резонанса (ЭПР) и теоретических результатов, как показано на рисунке. В частности, было выполнено несколько теоретических работ с использованием подхода линейной комбинации атомных орбиталей (LCAO). [ нужна ссылка ] построить электронные орбитали для описания возможных квантовых состояний, рассматривая NV-центр как молекулу.
  3. ^ Это явление называется межсистемным пересечением (ISC). Это происходит с заметной скоростью, поскольку энергетическая кривая в зависимости от положения атомов для возбужденного состояния m s = ±1 пересекает кривую для 1 Государство. Следовательно, в течение некоторого мгновения во время колебательной релаксации, которую испытывают ионы после возбуждения, спин может перевернуться с небольшой затратой энергии или вообще без нее при переходе.

Ссылки [ править ]

  1. ^ Хэнсон, Р.; Гайват, О.; Авшалом, Д.Д. (26 октября 2006 г.). «Манипуляции при комнатной температуре и декогеренция одного спина в алмазе» . Физический обзор B . 74 (16): 161203. arXiv : quant-ph/0608233 . Бибкод : 2006PhRvB..74p1203H . дои : 10.1103/PhysRevB.74.161203 . S2CID   5055366 .
  2. ^ Мейз, младший; Стэнвикс, Польша; Ходжес, Дж. С.; Хонг, С.; Тейлор, Дж. М.; Каппелларо, П.; Цзян, Л.; Датт, М.В. Гурудев; Тоган, Э.; Зибров А.С.; Якоби, А.; Уолсворт, Род-Айленд; Лукин, доктор медицинских наук (октябрь 2008 г.). «Наномасштабное магнитное зондирование с индивидуальным электронным спином в алмазе» . Природа . 455 (7213): 644–647. Бибкод : 2008Natur.455..644M . дои : 10.1038/nature07279 . ISSN   1476-4687 . ПМИД   18833275 .
  3. ^ Дольде, Ф.; Феддер, Х.; Доэрти, Миссури; Нобауэр, Т.; Ремпп, Ф.; Баласубраманян, Г.; Вольф, Т.; Рейнхард, Ф.; Холленберг, LCL; Железко Ф.; Врачтруп, Дж. (июнь 2011 г.). «Измерение электрического поля с использованием одиночных ромбовидных вращений» . Физика природы . 7 (6): 459–463. arXiv : 1103.3432 . Бибкод : 2011NatPh...7..459D . дои : 10.1038/nphys1969 . hdl : 11858/00-001M-0000-0027-768E-1 . ISSN   1745-2481 . S2CID   119287960 .
  4. ^ Куско, Г.; Маурер, ПК; Яо, Нью-Йорк; Кубо, М.; Нет, HJ; Ло, ПК; Парк, Х.; Лукин, доктор медицинских наук (август 2013 г.). «Нанометровая термометрия в живой клетке» . Природа . 500 (7460): 54–58. arXiv : 1304.1068 . Бибкод : 2013Природа.500...54К . дои : 10.1038/nature12373 . ISSN   1476-4687 . ПМЦ   4221854 . ПМИД   23903748 .
  5. ^ Мейз, младший; Гали, А; Тоган, Э; Чу, Ю; Трифонов А; Каширас, Э; Лукин, доктор медицинских наук (28 февраля 2011 г.). «Свойства азотно-вакансионных центров в алмазе: теоретико-групповой подход» . Новый журнал физики . 13 (2): 025025. arXiv : 1010.1338 . Бибкод : 2011NJPh...13b5025M . дои : 10.1088/1367-2630/13/2/025025 . ISSN   1367-2630 . S2CID   16820460 .
  6. ^ Деген, CL; Рейнхард, Ф.; Каппелларо, П. (25 июля 2017 г.). «Квантовое зондирование» . Обзоры современной физики . 89 (3): 035002. arXiv : 1611.02427 . Бибкод : 2017RvMP...89c5002D . дои : 10.1103/RevModPhys.89.035002 . hdl : 1721.1/124553 . S2CID   2555443 .
  7. ^ Берниен, Х.; Хенсен, Б.; Пфафф, В.; Кулстра, Г.; Блок, М.С.; Робледо, Л.; Таминьяу, TH; Маркхэм, М.; Твитчен, диджей; Чилдресс, Л.; Хэнсон, Р. (май 2013 г.). «Предвещаемая запутанность между твердотельными кубитами, разделенными тремя метрами» . Природа . 497 (7447): 86–90. arXiv : 1212.6136 . Бибкод : 2013Natur.497...86B . дои : 10.1038/nature12016 . ISSN   1476-4687 . ПМИД   23615617 . S2CID   4383784 .
  8. ^ Чой, Сунвон; Чхве, Джунхи; Ландиг, Рената; Куско, Георг; Чжоу, Хэнъюнь; Исоя, Дзюнъити; Железко, Федор; Онода, Синобу; Сумия, Хитоши; Кхемани, Ведика; фон Кейзерлингк, Курт; Яо, Норман Ю.; Демлер, Юджин; Лукин, Михаил Дмитриевич (март 2017 г.). «Наблюдение дискретного временного кристаллического порядка в неупорядоченной диполярной системе многих тел» . Природа . 543 (7644): 221–225. дои : 10.1038/nature21426 . ISSN   1476-4687 . ПМЦ   5349499 . ПМИД   28277511 .
  9. ^ Авшалом, Дэвид Д.; Бассетт, Ли С.; Дзурак, Эндрю С.; Ху, Эвелин Л.; Петта, Джейсон Р. (8 марта 2013 г.). «Квантовая спинтроника: разработка и управление атомоподобными спинами в полупроводниках» . Наука . 339 (6124): 1174–1179. Бибкод : 2013Sci...339.1174A . дои : 10.1126/science.1231364 . ISSN   0036-8075 . ПМИД   23471400 . S2CID   206545890 .
  10. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б Шрейвогель, К.; Поляков В.; Вундерлих, Р.; Мейер, Дж.; Небель, CE (2015). «Активный контроль зарядового состояния одиночных NV-центров в алмазе с помощью плоскостных переходов Аль-Шоттки» . Научные отчеты . 5 : 12160. Бибкод : 2015NatSR...512160S . дои : 10.1038/srep12160 . ПМК   4503995 . ПМИД   26177799 .
  11. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б с д Дэвис, Г.; Хамер, МФ (1976). «Оптические исследования вибронной полосы 1,945 эВ в алмазе». Труды Лондонского королевского общества А. 348 (1653): 285. Бибкод : 1976RSPSA.348..285D . дои : 10.1098/rspa.1976.0039 . S2CID   93303167 .
  12. ^ Мита, Ю. (1996). «Изменение спектров поглощения в алмазе типа Ib при облучении тяжелыми нейтронами». Физический обзор B . 53 (17): 11360–11364. Бибкод : 1996PhRvB..5311360M . дои : 10.1103/PhysRevB.53.11360 . ПМИД   9982752 .
  13. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б Якубовский, К.; Адриансенс, Дж.Дж.; Несладек, М. (2000). «Фотохромизм вакансионных центров в алмазе» (PDF) . Физический журнал: конденсированное вещество . 12 (2): 189. Бибкод : 2000JPCM...12..189I . дои : 10.1088/0953-8984/12/2/308 . S2CID   250820432 .
  14. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б Лубсер, JHN; ван Вик, Дж. А. (1977). «Электронный спиновый резонанс в отожженном алмазе типа 1b». Алмазные исследования . 11 : 4–7. ISSN   0070-4679 .
  15. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б Лубсер, JHN; ван Вик, JA (1978). «Электронный спиновый резонанс в изучении алмаза». Отчеты о прогрессе в физике . 41 (8): 1201. Бибкод : 1978РПФ...41.1201Л . дои : 10.1088/0034-4885/41/8/002 . S2CID   250898303 .
  16. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б Редман, Д.; Браун, С.; Сэндс, Р.; Рэнд, С. (1991). «Спиновая динамика и электронные состояния NV-центров в алмазе по данным ЭПР и спектроскопии четырехволнового смешения». Письма о физических отзывах . 67 (24): 3420–3423. Бибкод : 1991PhRvL..67.3420R . doi : 10.1103/PhysRevLett.67.3420 . ПМИД   10044729 .
  17. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б с Грубер, А.; и др. (1997). «Сканирующая конфокальная оптическая микроскопия и магнитный резонанс центров одиночных дефектов» (PDF) . Наука . 276 (5321): 2012–2014. дои : 10.1126/science.276.5321.2012 .
  18. ^ Фелтон, С.; и др. (2008). «Электронно-парамагнитное резонансное исследование нейтральной азотной вакансии в алмазе» . Физический обзор B . 77 (8): 081201. Бибкод : 2008PhRvB..77h1201F . дои : 10.1103/PhysRevB.77.081201 . S2CID   122354274 .
  19. ^ Авшалом, Д.Д.; Эпштейн, Р.; Хэнсон, Р. (2007). «Алмазный век спинтроники». Научный американец . 297 (4): 84–91. Бибкод : 2007SciAm.297d..84A . doi : 10.1038/scientificamerican1007-84 . ПМИД   17926759 .
  20. ^ Ланг, Арканзас; и др. (1991). «О дилатации синтетического алмаза типа Ib замещающей примесью азота». Философские труды Королевского общества А. 337 (1648): 497–520. Бибкод : 1991RSPTA.337..497L . дои : 10.1098/rsta.1991.0135 . S2CID   54190787 .
  21. ^ Якубовский, К.; Адриансенс, Дж.Дж. (2001). «Захват вакансий дефектами алмаза» . Физический журнал: конденсированное вещество . 13 (26): 6015. Бибкод : 2001JPCM...13.6015I . дои : 10.1088/0953-8984/13/26/316 . S2CID   250804678 .
  22. ^ Смит, Джейсон М.; Мейнелл, Саймон А.; Джайич, Аня К. Блешински; Мейер, Ян (01 ноября 2019 г.). «Генерация центров окраски в алмазе для квантовых технологий» . Нанофотоника . 8 (11): 1889–1906. Бибкод : 2019Nanop...8..196S . дои : 10.1515/nanoph-2019-0196 . ISSN   2192-8614 . S2CID   207968005 .
  23. ^ Эдмондс, А.; д'Хэненс-Йоханссон, Ю.; Круддейс, Р.; Ньютон, М.; Фу, К.-М.; Сантори, К.; Босолей, Р.; Твитчен, Д.; Маркхэм, М. (2012). «Получение ориентированных азотно-вакансионных центров окраски в синтетическом алмазе». Физический обзор B . 86 (3): 035201. arXiv : 1112.5757 . Бибкод : 2012PhRvB..86c5201E . дои : 10.1103/PhysRevB.86.035201 . S2CID   118609894 .
  24. ^ Фам, LM; Бар-Гилл, Н.; Ле Саж, Д.; Бельтангади, К.; Стейси, А.; Маркхэм, М.; Твитчен, диджей; Лукин, доктор медицинских наук; Уолсворт, РЛ (6 сентября 2012 г.). «Усовершенствованная метрология с использованием преимущественной ориентации азот-вакансионных центров в алмазе» . Физический обзор B . 86 (12): 121202. arXiv : 1207.3363 . Бибкод : 2012PhRvB..86l1202P . дои : 10.1103/PhysRevB.86.121202 . S2CID   3283919 .
  25. ^ Хьюз, Лилиан Б.; Чжан, Жиран; Джин, Чанг; Мейнелл, Саймон А.; Йе, Бинтянь; Ву, Вэйцзе; Ван, Цзилинь; Дэвис, Эмили Дж.; Мейтс, Томас Э.; Яо, Норман Ю.; Мукерджи, Кунал; Блешински Джейич, Аня К. (01 февраля 2023 г.). «Двумерные спиновые системы в алмазе, выращенном PECVD, с настраиваемой плотностью и длительной когерентностью для улучшенного квантового зондирования и моделирования» . Материалы АПЛ . 11 (2): 021101. arXiv : 2211.02282 . Бибкод : 2023APLM...11b1101H . дои : 10.1063/5.0133501 . ISSN   2166-532X . S2CID   253370730 .
  26. ^ Дэвис, Э.Дж.; Йе, Б.; Мачадо, Ф.; Мейнелл, ЮАР; Ву, В.; Миттига, Т.; Шенкен, В.; Йоос, М.; Кобрин, Б.; Лю, Ю.; Ван, З.; Блювштейн, Д.; Чой, С.; Зу, К.; Джайич, А. К. Блешински (июнь 2023 г.). «Исследование динамики многих тел в двумерном диполярном спиновом ансамбле» . Физика природы . 19 (6): 836–844. Бибкод : 2023NatPh..19..836D . дои : 10.1038/s41567-023-01944-5 . ISSN   1745-2481 . ПМЦ   10264245 . ПМИД   37323805 .
  27. ^ Квантовая обработка информации с помощью алмаза . Эльзевир. 2014. doi : 10.1016/c2013-0-16329-5 . ISBN  978-0-85709-656-2 . S2CID   119422670 .
  28. ^ Тамарат, доктор философии; и др. (2006). «Управление суровым сдвигом одиночных оптических центров в алмазе». Письма о физических отзывах . 97 (8): 083002. arXiv : quant-ph/0607170 . Бибкод : 2006PhRvL..97h3002T . doi : 10.1103/PhysRevLett.97.083002 . ПМИД   17026299 . S2CID   33870769 .
  29. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б Кун, С.; и др. (2001). «Алмазные центры окраски как наноскопический источник света для сканирующей ближнепольной оптической микроскопии». Журнал микроскопии . 202 (1): 2–6. дои : 10.1046/j.1365-2818.2001.00829.x . ПМИД   11298860 . S2CID   26077916 .
  30. ^ Лубсер, JHN; ван Вик, Дж. А. (1977). «Электронный спиновый резонанс в отожженном алмазе типа 1b». Алмазные исследования . 11 : 4–7. ISSN   0070-4679 .
  31. ^ Лубсер, JHN; ван Вик, JA (1978). «Электронный спиновый резонанс в изучении алмаза». Отчеты о прогрессе в физике . 41 (8): 1201. Бибкод : 1978РПФ...41.1201Л . дои : 10.1088/0034-4885/41/8/002 . S2CID   250898303 .
  32. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б с Фукс, Г.Д.; и др. (2008). «Спектроскопия возбужденного состояния с использованием манипуляций с одним спином в алмазе». Письма о физических отзывах . 101 (1): 117601. arXiv : 0806.1939 . Бибкод : 2008PhRvL.101k7601F . doi : 10.1103/PhysRevLett.101.117601 . ПМИД   18851332 . S2CID   24822943 .
  33. ^ Мэнсон, Северная Каролина; Харрисон, JP; Селларс, MJ (21 сентября 2006 г.). «Азотно-вакансионный центр в алмазе: модель электронной структуры и связанная с ней динамика». Физический обзор B . 74 (10): 104303. arXiv : cond-mat/0601360 . Бибкод : 2006PhRvB..74j4303M . дои : 10.1103/PhysRevB.74.104303 .
  34. ^ Гали, Адам (01 ноября 2019 г.). «Ab initio теория азотно-вакансионного центра в алмазе». Нанофотоника . 8 (11): 1907–1943. arXiv : 1906.00047 . Бибкод : 2019Наноп...8..154Г . дои : 10.1515/nanoph-2019-0154 . S2CID   202236167 .
  35. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б Тамарат, доктор философии; и др. (2006). «Управление суровым сдвигом одиночных оптических центров в алмазе». Письма о физических отзывах . 97 (8): 083002. arXiv : quant-ph/0607170 . Бибкод : 2006PhRvL..97h3002T . doi : 10.1103/PhysRevLett.97.083002 . ПМИД   17026299 . S2CID   33870769 .
  36. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б с д Тамарат, доктор философии; и др. (2008). «Спин-флип и спин-сохраняющие оптические переходы азот-вакансионного центра в алмазе» . Новый журнал физики . 10 (4): 045004. Бибкод : 2008NJPh...10d5004T . дои : 10.1088/1367-2630/10/4/045004 . hdl : 1969.1/179402 . S2CID   37554428 .
  37. ^ Сантори, К.; и др. (2006). «Когерентный захват одиночных спинов в алмазе при оптическом возбуждении». Письма о физических отзывах . 97 (24): 247401. arXiv : quant-ph/0607147 . Бибкод : 2006PhRvL..97x7401S . doi : 10.1103/PhysRevLett.97.247401 . hdl : 2318/103560 . ПМИД   17280321 . S2CID   14264923 .
  38. ^ Агаронович И.; и др. (2009). «Усиленное однофотонное излучение в ближнем инфракрасном диапазоне из центра окраски алмаза» . Физический обзор B . 79 (23): 235316. Бибкод : 2009PhRvB..79w5316A . дои : 10.1103/PhysRevB.79.235316 . S2CID   37867189 .
  39. ^ Де Вердт, Ф.; Коллинз, AT; Зугик, М.; Коннор, А. (2005). «Подпороговое возбуждение люминесценции дефектов алмазов». Физический журнал: конденсированное вещество . 50 (17): 8005. Бибкод : 2005JPCM...17.8005D . дои : 10.1088/0953-8984/17/50/018 . S2CID   97620201 .
  40. ^ Коллинз, AT; Томаз, МФ; Хорхе, MIB (1983). «Время затухания люминесценции центра 1,945 эВ в алмазе типа Ib». Журнал физики C. 16 (11): 2177. Бибкод : 1983JPhC...16.2177C . дои : 10.1088/0022-3719/16/11/020 .
  41. ^ Ханзава, Х.; Нисида, Ю.; Като, Т. (1997). «Измерение времени затухания NV-центра в алмазе Ib с помощью пикосекундного лазерного импульса». Алмаз и родственные материалы . 6 (11): 1595. Бибкод : 1997DRM.....6.1595H . дои : 10.1016/S0925-9635(97)00037-X .
  42. ^ Грубер, А.; и др. (1997). «Сканирующая конфокальная оптическая микроскопия и магнитный резонанс центров одиночных дефектов» (PDF) . Наука . 276 (5321): 2012–2014. дои : 10.1126/science.276.5321.2012 .
  43. ^ Гордон, Люк; Вебер, Джастин Р.; Варли, Джоэл Б.; Джанотти, Андерсон; Авшалом, Дэвид Д.; Ван де Валле, Крис Г. (01 октября 2013 г.). «Квантовые вычисления с дефектами». Вестник МРС . 38 (10): 802–807. arXiv : 1003.1754 . дои : 10.1557/мрс.2013.206 .
  44. ^ Роджерс, LJ; Доэрти, Миссури; Барсон, MSJ; Онода, С.; Осима, Т.; Мэнсон, Нью-Йорк (01 января 2015 г.). «Синглетные уровни NV − центра в алмазе». Новый журнал физики . 17 (1): 013048. arXiv : 1407.6244 . Бибкод : 2015NJPh...17a3048R . дои : 10.1088/1367-2630/17/1/013048 . S2CID   43745993 .
  45. ^ Роджерс, LJ; Армстронг, С.; Селларс, MJ; Мэнсон, НБ (2008). «Инфракрасное излучение NV-центра в алмазе: исследования Зеемана и одноосного напряжения». Новый журнал физики . 10 (10): 103024. arXiv : 0806.0895 . Бибкод : 2008NJPh...10j3024R . дои : 10.1088/1367-2630/10/10/103024 . S2CID   42329227 .
  46. ^ Доэрти, Маркус В.; Мэнсон, Нил Б.; Делани, Пол; Железко, Федор; Врахтруп, Йорг; Холленберг, Ллойд CL (июль 2013 г.). «Азотно-вакансионный центр окраски в алмазе» . Отчеты по физике . 528 (1): 1–45. arXiv : 1302.3288 . Бибкод : 2013ФР...528....1Д . doi : 10.1016/j.physrep.2013.02.001 . S2CID   119113089 .
  47. ^ Доэрти, Маркус В.; Мэнсон, Нил Б.; Делани, Пол; Железко, Федор; Врахтруп, Йорг; Холленберг, Ллойд CL (1 июля 2013 г.). «Азотно-вакансионный центр окраски в алмазе». Отчеты по физике . 528 (1): 1–45. arXiv : 1302.3288 . Бибкод : 2013ФР...528....1Д . CiteSeerX   10.1.1.743.9147 . doi : 10.1016/j.physrep.2013.02.001 . S2CID   119113089 .
  48. ^ Чхве, СанГук (1 января 2012 г.). «Механизм оптической инициализации спина в НВ». Физический обзор B . 86 (4): 041202. Бибкод : 2012PhRvB..86d1202C . дои : 10.1103/PhysRevB.86.041202 .
  49. ^ Робледо, Лусио; Берниен, Ханнес; Сар, Тоэно ван дер; Хэнсон, Рональд (01 января 2011 г.). «Спиновая динамика в оптическом цикле одиночных азот-вакансионных центров в алмазе». Новый журнал физики . 13 (2): 025013. arXiv : 1010.1192 . Бибкод : 2011NJPh...13b5013R . дои : 10.1088/1367-2630/13/2/025013 . S2CID   55207459 .
  50. ^ Хэнсон, Р.; Гайват, О.; Авшалом, Д.Д. (2006). «Манипуляции при комнатной температуре и декогеренция одного спина в алмазе» (PDF) . Физический обзор B . 74 (16): 161203. arXiv : quant-ph/0608233 . Бибкод : 2006PhRvB..74p1203H . дои : 10.1103/PhysRevB.74.161203 . S2CID   5055366 .
  51. ^ Датт, MVG; и др. (2007). «Квантовый регистр на основе отдельных электронных и ядерных спиновых кубитов в алмазе» (PDF) . Наука . 316 (5829): 1312–6. Бибкод : 2007Sci...316.....D . дои : 10.1126/science.1139831 . ПМИД   17540898 . S2CID   20697722 . [ постоянная мертвая ссылка ]
  52. ^ Чилдресс, Л.; и др. (2006). «Когерентная динамика связанных электронных и ядерных спиновых кубитов в алмазе». Наука . 314 (5797): 281–5. Бибкод : 2006Sci...314..281C . дои : 10.1126/science.1131871 . ПМИД   16973839 . S2CID   18853275 .
  53. ^ Баталов А.; и др. (2008). «Временная когерентность фотонов, испускаемых одиночными азотно-вакансионными дефектными центрами в алмазе с использованием оптических раби-колебаний» (PDF) . Письма о физических отзывах . 100 (7): 077401. Бибкод : 2008PhRvL.100g7401B . doi : 10.1103/PhysRevLett.100.077401 . hdl : 11858/00-001M-0000-0011-A088-E . ПМИД   18352594 .
  54. ^ Железко Ф.; и др. (2004). «Наблюдение когерентных колебаний в одном электронном спине» (PDF) . Письма о физических отзывах . 92 (7): 076401. Бибкод : 2004PhRvL..92g6401J . doi : 10.1103/PhysRevLett.92.076401 . ПМИД   14995873 . [ постоянная мертвая ссылка ]
  55. ^ Мейз, младший; Стэнвикс, Польша; Ходжес, Дж. С.; Хонг, С.; Тейлор, Дж. М.; Каппелларо, П. ; Цзян, Л.; Датт, М.В. Гурудев; Тоган, Э.; Зибров А.С.; Якоби, А. (октябрь 2008 г.). «Наномасштабное магнитное зондирование с индивидуальным электронным спином в алмазе». Природа . 455 (7213): 644–647. Бибкод : 2008Natur.455..644M . дои : 10.1038/nature07279 . ПМИД   18833275 . S2CID   136428582 .
  56. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б Деген, CL; Рейнхард, Ф.; Каппелларо, П. (25 июля 2017 г.). «Квантовое зондирование». Обзоры современной физики . 89 (3): 035002. arXiv : 1611.02427 . Бибкод : 2017RvMP...89c5002D . дои : 10.1103/RevModPhys.89.035002 . S2CID   2555443 .
  57. ^ Вальдхерр, Г.; Ван, Ю.; Заайзер, С.; Джамали, М.; Шульте-Хербрюгген, Т.; Абэ, Х.; Осима, Т.; Исоя, Дж.; Ду, Дж. Ф.; Нойманн, П.; Врачтруп, Дж. (февраль 2014 г.). «Квантовая коррекция ошибок в твердотельном гибридном спиновом регистре». Природа . 506 (7487): 204–207. arXiv : 1309.6424 . Бибкод : 2014Natur.506..204W . дои : 10.1038/nature12919 . ПМИД   24476818 . S2CID   205237059 .
  58. ^ МакКуорри, скорая помощь; Госави, Т.А.; Бхаве, ЮАР; Фукс, Германия (14 декабря 2015 г.). «Непрерывная динамическая развязка одного спина центра азота и вакансии алмаза с помощью механического резонатора». Физический обзор B . 92 (22): 224419. arXiv : 1510.01194 . Бибкод : 2015PhRvB..92v4419M . дои : 10.1103/PhysRevB.92.224419 . S2CID   53320913 .
  59. ^ Сасаки, Кенто; Моннаи, Ясуаки; Сайджо, Соя; Фудзита, Рюсиро; Ватанабэ, Хидеюки; Иши-Хаясе, Джунко; Ито, Кохей М.; Абэ, Эйсуке (01 мая 2016 г.). «Широкополосная микроволновая антенна большой площади для оптического обнаружения магнитного резонанса центров азотных вакансий в алмазе». Обзор научных инструментов . 87 (5): 053904. arXiv : 1605.04627 . дои : 10.1063/1.4952418 . ПМИД   27250439 . S2CID   25096136 .
  60. ^ Тейсье, Дж.; Барфусс, А.; Аппель, П.; Ной, Э.; Малетинский, П. (10 июля 2014 г.). «Деформационная связь спина азотно-вакансионного центра с алмазным механическим генератором» . Письма о физических отзывах . 113 (2): 020503. arXiv : 1403.3405 . Бибкод : 2014PhRvL.113b0503T . doi : 10.1103/PhysRevLett.113.020503 . ПМИД   25062153 . S2CID   119244679 .
  61. ^ Гротц, Бернхард; Хауф, Мориц В.; Данкерл, Маркус; Найденов Борис; Пеццанья, Себастьян; Мейер, Ян; Елецко, Федор; Врахтруп, Йорг; Штуцманн, Мартин; Рейнхард, Фридеманн; Гарридо, Хосе А. (2012). «Манипулирование зарядовым состоянием кубитов в алмазе» . Природные коммуникации . 3 (1): 729. Бибкод : 2012NatCo...3..729G . дои : 10.1038/ncomms1729 . ПМК   3316888 . ПМИД   22395620 .
  62. ^ Jump up to: Перейти обратно: а б Ларауи, Абдельгани; Эйкок-Риццо, Галли; Гао, Ян; Лу, Си; Риедо, Элиза; Мерилес, Карлос А. (2015). «Изображение теплопроводности с наномасштабным разрешением с использованием сканирующего спинового зонда» . Природные коммуникации . 6 (8954): 8954. arXiv : 1511.06916 . Бибкод : 2015NatCo...6.8954L . дои : 10.1038/ncomms9954 . ПМЦ   4673876 . ПМИД   26584676 .
  63. ^ Мейз, младший; Стэнвикс, Польша; Ходжес, Дж. С.; Хонг, С.; Тейлор, Дж. М.; Каппелларо, П.; Цзян, Л.; Датт, MVG; Тоган, Э.; Зибров А.С.; Якоби, А.; Уолсворт, Род-Айленд; Лукин, доктор медицинских наук (2008). «Наномасштабное магнитное зондирование с индивидуальным электронным спином в алмазе» (PDF) . Природа . 455 (7213): 644–647. Бибкод : 2008Natur.455..644M . дои : 10.1038/nature07279 . ПМИД   18833275 . S2CID   136428582 . Архивировано из оригинала (PDF) 7 марта 2016 г. Проверено 29 августа 2015 г.
  64. ^ Дольде, Ф.; Феддер, Х.; Доэрти, Миссури; Нобауэр, Т.; Ремпп, Ф.; Баласубраманян, Г.; Вольф, Т.; Рейнхард, Ф.; Холленберг, LCL; Железко Ф.; Врачтруп, Дж. (2011). «Измерение электрического поля с использованием одиночных ромбовидных вращений». Физика природы . 7 (6): 459. arXiv : 1103.3432 . Бибкод : 2011NatPh...7..459D . дои : 10.1038/nphys1969 . hdl : 11858/00-001M-0000-0027-768E-1 . S2CID   119287960 .
  65. ^ Довженко Ю.; Касола, Ф.; Шлоттер, С.; Чжоу, Техас; Бюттнер, Ф.; Уолсворт, Род-Айленд; Пляж, GSD; Якоби, А. (13 июля 2018 г.). «Магнитостатические скручивания в скирмионах при комнатной температуре, исследованные с помощью реконструкции спиновой текстуры центра азота-вакансии» . Природные коммуникации . 9 (1): 2712. Бибкод : 2018NatCo...9.2712D . дои : 10.1038/s41467-018-05158-9 . ISSN   2041-1723 . ПМК   6045603 . ПМИД   30006532 .
  66. ^ Дженкинс, Алек; Бауманн, Сюзанна; Чжоу, Хаосинь; Мейнелл, Саймон А.; Дайпэн, Ян; Ватанабэ, Кендзи; Танигучи, Такаши; Лукас, Эндрю; Янг, Андреа Ф.; Блешински Джейич, Аня К. (17 августа 2022 г.). «Изображение разрушения омического транспорта в графене» . Письма о физических отзывах . 129 (8): 087701. arXiv : 2002.05065 . Бибкод : 2022PhRvL.129h7701J . doi : 10.1103/PhysRevLett.129.087701 . ПМИД   36053708 . S2CID   211082922 .
  67. ^ Шайдеггер, П.Дж.; Диш, С.; Палм, ML; Деген, CL (30 мая 2022 г.). «Сканирующая азотно-вакансионная магнитометрия до 350 мК» . Письма по прикладной физике . 120 (22). arXiv : 2203.15527 . Бибкод : 2022АпФЛ.120в4001С . дои : 10.1063/5.0093548 . ISSN   0003-6951 . S2CID   249209788 .
  68. ^ Стефан, Лусио; Тан, Энтони К.К.; Виндолет, Батист; Хёген, Майкл; Тиан, Диксон; Тан, Ханг Хуме; Ронден, Лоик; Ноулз, Хелена С.; Рош, Жан-Франсуа; Сумьянараянан, Анджан; Ататюре, Мете (22 июля 2021 г.). «Многоугловая реконструкция морфологии доменов с помощью полностьюоптической алмазной магнитометрии» . Применена физическая проверка . 16 (1): 014054. arXiv : 2101.10331 . Бибкод : 2021PhRvP..16a4054S . doi : 10.1103/PhysRevApplied.16.014054 . S2CID   231709827 .
  69. ^ Чжоу, Тони X.; Штер, Райнер Дж.; Якоби, Амир (16 октября 2017 г.). «Сканирующие алмазные центральные датчики NV, совместимые с традиционной технологией АСМ» . Письма по прикладной физике . 111 (16). arXiv : 1706.09793 . Бибкод : 2017ApPhL.111p3106Z . дои : 10.1063/1.4995813 . ISSN   0003-6951 . S2CID   4931477 .
  70. ^ Грациозо, Ф.; Паттон, БР; Делани, П.; Маркхэм, ML; Твитчен, диджей; Смит, Дж. М. (2013). «Измерение полного тензора напряжений в кристалле с помощью фотолюминесценции точечных дефектов: на примере азотных вакансионных центров в алмазе» . Письма по прикладной физике . 103 (10): 101905. arXiv : 1110.3658 . Бибкод : 2013ApPhL.103j1905G . дои : 10.1063/1.4819834 . S2CID   119233985 .
  71. ^ Шао, Линьбо; Чжан, Миан; Маркхэм, Мэтью; Эдмондс, Эндрю; Лончар, Марко (15 декабря 2016 г.). «Алмазный радиоприемник: азотно-вакансионные центры как флуоресцентные преобразователи микроволновых сигналов» . Применена физическая проверка . 6 (6): 064008. Бибкод : 2016PhRvP...6f4008S . doi : 10.1103/PhysRevApplied.6.064008 . S2CID   24851439 .
  72. ^ Чанг, Ю.-Р.; и др. (2008). «Массовое производство и динамическое изображение флуоресцентных наноалмазов» (PDF) . Природные нанотехнологии . 3 (5): 284–8. дои : 10.1038/nnano.2008.99 . ПМИД   18654525 . Архивировано из оригинала (PDF) 4 марта 2016 г. Проверено 4 марта 2013 г.
  73. ^ Нанн, Николас; Торелли, Марко Д.; Радуйся, Ашок; Смирнов Алексей Иванович; Шендерова, О. (01.03.2022). «Красота за пределами глаза: центры цвета в алмазных частицах для приложений визуализации и квантового зондирования» . Обзоры и достижения в области химии . 12 (1): 1–21. дои : 10.1134/S2634827622010044 . ISSN   2634-8284 . S2CID   248422954 .
  74. ^ Чанг, Хуан-Чэн; Сяо, Уэсли Вэй-Вэнь; Су, Мэн-Чи (12 ноября 2018 г.). Флуоресцентные наноалмазы (1-е изд.). Уайли. стр. 100-1 93–111. ISBN  9781119477082 .
  75. ^ Чанг, И-Рен; Лим, Сюй-Ян; Чанг, Чунь-Це, Дун-Шэн; Лим, Цзэн-Шин; Йи, Чау-Чунг; Чанг, Фанн, Вуншайн (май 2008 г.). «Массовое производство наноалмазов . » динамическое и изображение флуоресцентных .2008.99 . ПМИД   18654525 .
  76. ^ Агаронович И.; Гринтри, AD; Правер, С. (2011). «Алмазная фотоника». Природная фотоника . 5 (7): 397. Бибкод : 2011NaPho...5..397A . дои : 10.1038/nphoton.2011.54 .
  77. ^ Джеске, Ян; Лау, Десмонд В.М.; Видаль, Ксавье; МакГиннесс, Лиам П.; Райнек, Филипп; Джонсон, Бретт С.; Доэрти, Маркус В.; МакКаллум, Джеффри С.; Онода, Синобу; Железко, Федор; Осима, Такеши; Фольц, Томас; Коул, Джаред Х.; Гибсон, Брант К.; Гринтри, Эндрю Д. (2017). «Стимулированное излучение азотно-вакансионных центров в алмазе» . Природные коммуникации . 8 : 14000. arXiv : 1602.07418 . Бибкод : 2017NatCo...814000J . дои : 10.1038/ncomms14000 . ПМК   5290152 . ПМИД   28128228 .
  78. ^ Бриз, Джонатан Д.; Сатиан, Джуна; Сальвадори, Энрико; Алфорд, Нил МакН; Кей, Кристофер ВМ (21 марта 2018 г.). «Алмазный мазер непрерывного действия при комнатной температуре». Природа . 555 (7697): 493–496. arXiv : 1710.07726 . Бибкод : 2018Natur.555..493B . дои : 10.1038/nature25970 . ПМИД   29565362 . S2CID   588265 .
  79. ^ Лю, Рен-Бао (22 марта 2018 г.). «Алмазный век мазеров» . Природа . 555 (7697): 447–449. Бибкод : 2018Natur.555..447L . дои : 10.1038/d41586-018-03215-3 . ПМИД   29565370 . S2CID   4143597 .
  80. ^ Бар-Гилл, Н.; Фам, LM; Ярмола, А.; Будкер, Д.; Уолсворт, РЛ (2012). «Время когерентности спина твердотельной электроники приближается к одной секунде». Природные коммуникации . 4 : 1743. arXiv : 1211.7094 . Бибкод : 2013NatCo...4.1743B . дои : 10.1038/ncomms2771 . ПМИД   23612284 . S2CID   964488 .
  81. ^ Мамин, HJ ; Ким, М.; Шервуд, Миннесота; Реттнер, Коннектикут; Оно, К.; Авшалом, Д.Д.; Ругар, Д. (2013). «Наномасштабный ядерный магнитный резонанс с датчиком спина азот-вакансия». Наука . 339 (6119): 557–560. Бибкод : 2013Sci...339..557M . дои : 10.1126/science.1231540 . ПМИД   23372008 . S2CID   206545959 .
  82. ^ Хенсен, Б.; Берниен, Х.; Дрео, А.Е.; Райзерер, А.; Калб, Н.; Блок, М.С.; Руитенберг, Дж.; Вермюлен, РФ; Схаутен, Р.Н.; Абеллан, К.; Амайя, В.; Прунери, В.; Митчелл, штат Вашингтон; Маркхэм, М.; Твитчен, диджей; Элкусс, Д.; Венер, С.; Таминьяу, TH; Хэнсон, Р. (2015). «Нарушение неравенства Белла без лазеек с использованием спинов электронов, разделенных на 1,3 километра». Природа . 526 (7575): 682–686. arXiv : 1508.05949 . Бибкод : 2015Natur.526..682H . дои : 10.1038/nature15759 . ПМИД   26503041 . S2CID   205246446 .
  83. ^ Ататюре, Мете; Инглунд, Дирк; Вамивакас, Ник; Ли, Сан-Юн; Врачтруп, Йорг (2018). «Материальные платформы для спиновых фотонных квантовых технологий». Материалы обзоров природы . 3 (5): 38–51. Бибкод : 2018NatRM...3...38A . дои : 10.1038/s41578-018-0008-9 . S2CID   139734402 .
  84. ^ Радько Илья П.; Болл, Мэдс; Исраэльсен, Нильс М.; Раатц, Николь; Мейер, Ян; Железко, Федор; Андерсен, Ульрик Л.; Гек, Александр (2016). «Определение внутренней квантовой эффективности мелкоимплантированных дефектов азотных вакансий в объемном алмазе» (PDF) . Оптика Экспресс . 24 (24): 27715–27725. Бибкод : 2016OExpr..2427715R . дои : 10.1364/OE.24.027715 . ПМИД   27906340 .
  85. ^ Альбрехт Р.; Боммер, А.; Дойч, К.; Райхель, Дж.; Бехер, К. (2013). «Соединение одного азотно-вакансионного центра в алмазе с микрополостью на основе волокна». Письма о физических отзывах . 110 (24): 243602. arXiv : 1303.7418 . Бибкод : 2013PhRvL.110x3602A . дои : 10.1103/physrevlett.110.243602 . ПМИД   25165921 . S2CID   27859868 .
Retrieved from "https://en.wikipedia.org/w/index.php?title=Nitrogen-vacancy_center&oldid=1224593175"
Arc.Ask3.Ru: конец переведенного документа.
Arc.Ask3.Ru
Номер скриншота №: facc3fe012dcc6053b4953997a6672a6__1716096300
URL1:https://arc.ask3.ru/arc/aa/fa/a6/facc3fe012dcc6053b4953997a6672a6.html
Заголовок, (Title) документа по адресу, URL1:
Nitrogen-vacancy center - Wikipedia
Данный printscreen веб страницы (снимок веб страницы, скриншот веб страницы), визуально-программная копия документа расположенного по адресу URL1 и сохраненная в файл, имеет: квалифицированную, усовершенствованную (подтверждены: метки времени, валидность сертификата), открепленную ЭЦП (приложена к данному файлу), что может быть использовано для подтверждения содержания и факта существования документа в этот момент времени. Права на данный скриншот принадлежат администрации Ask3.ru, использование в качестве доказательства только с письменного разрешения правообладателя скриншота. Администрация Ask3.ru не несет ответственности за информацию размещенную на данном скриншоте. Права на прочие зарегистрированные элементы любого права, изображенные на снимках принадлежат их владельцам. Качество перевода предоставляется как есть. Любые претензии, иски не могут быть предъявлены. Если вы не согласны с любым пунктом перечисленным выше, вы не можете использовать данный сайт и информация размещенную на нем (сайте/странице), немедленно покиньте данный сайт. В случае нарушения любого пункта перечисленного выше, штраф 55! (Пятьдесят пять факториал, Денежную единицу (имеющую самостоятельную стоимость) можете выбрать самостоятельно, выплаичвается товарами в течение 7 дней с момента нарушения.)