Хиггс Бозон

Хиггс Бозон
	Кандидат Хиггс Бозон События от столкновений между протонами в LHC . Верхнее событие в эксперименте CMS показывает распад на два фотона (пунктирные желтые линии и зеленые башни). Нижнее событие в эксперименте в Атласе показывает распад на четыре мюза (красные треки).
Композиция	Элементарная частица
Статистика	Бозоновое
Символ	; ЧАС 0 ;
Теоретизировано	Р. Бруут , Ф. Энглерт , П. Хиггс , Г.С. Гуральник , Кр Хаген и Твб Киббл (1964)
Обнаруженный	Большой адрон -коллайдер (2011–2013)
Масса	125,11 ± 0,11 ГэВ/ с 2
Средняя жизнь	1.56 × 10 −22 с (прогнозируется) 1.2 ~ 4.6 × 10 −22 S (предварительно измеренный в значении 3,2 сигмы (1 в 1000))
Распадается в	Пара внизу –antibotom (наблюдается) ; Два бозона (наблюдается) ; Два глюона (прогнозируется) ; Тау -Антитау Пара (наблюдается) ; Два z -бозоны (наблюдаются) ; Два фотона (наблюдается) ; Два лептона и фотон (распад Далиц через виртуальный фотон ) (предварительно наблюдается при значимости Sigma 3.2 (1 в 1000)) ; Muon –antimuon Pair (прогнозируется) ; Различные другие распады (прогнозируется) ;
Электрический заряд	0 и
Цветовой заряд	0
Вращаться	0 ч
Слабый изоспин	− ⁠ 1 / 2 ⁠
Слабый гиперзаряд	+1
Паритет	+1

, Бозон Хиггса иногда называемый частицей Хиггса , ^{[ 9 ]}^{[ 10 ]} является элементарной частицей в стандартной модели физики частиц, полученной квантовым возбуждением поля Хиггса , ^{[ 11 ]}^{[ 12 ]} Одно из полей в теории физики частиц . ^{[ 12 ]} В стандартной модели частица Хиггса представляет собой массивный скалярный бозон с нулевым спином , даже (положительный) паритет , без электрического заряда и нет цветового заряда , который соединяет (взаимодействует с) массой. ^{[ 13 ]} Это также очень нестабильно, разлагается на другие частицы почти сразу после генерации.

Поле Хиггса представляет собой скалярное поле с двумя нейтральными и двумя электрически заряженными компонентами, которые образуют сложный дублет слабой симметрии изоспина SU (2). Его « Потенциал Сомбреро » заставляет его принимать ненулевое значение повсюду (включая иное пустое пространство), которое разбивает слабую изоспина симметрию электроводного взаимодействия и через механизм Хигга дает массу покоя всем массивным элементарным частицам стандартной модели , включая сам бозон Хиггса. Существование поля Хиггса стало последней незавершенной частью стандартной модели физики частиц, и в течение нескольких десятилетий считалась «центральной проблемой в физике частиц». ^{[ 14 ]}^{[ 15 ]}

И поле, и бозон названы в честь физика Питера Хиггса , который в 1964 году вместе с пятью другими учеными в трех командах предложил механизм Хиггса , способ для некоторых частиц приобрести массу . (Все фундаментальные частицы, известные в то время ^{[ C ]} Должен быть без бесцветных в очень высоких энергиях, но полностью объясняя, как некоторые частицы получают массу при более низких энергиях, было чрезвычайно сложным.) Если бы эти идеи были правильными, также должна существовать частица, известная как скалярная бозон (с определенными свойствами). Эта частица была названа бозоном Хиггса и могла быть использована для проверки того, является ли поле Хиггса правильным объяснением.

После 40-летнего поиска в 2012 году была обнаружена субатомная частица с ожидаемыми свойствами в 2012 году экспериментами Atlas и CMS в крупном коллайдере адрон (LHC) в CERN недалеко от Женевы , Швейцария. Впоследствии новая частица была подтверждена, чтобы соответствовать ожидаемым свойствам бозона Хиггса. Физики из двух из трех команд, Питер Хиггс и Франсуа Энглерт , были удостоены Нобелевской премии по физике в 2013 году за их теоретические прогнозы. Хотя имя Хиггса стало связано с этой теорией, у нескольких исследователей примерно в 1960 и 1972 годах независимо развивались различные ее части.

В средствах массовой информации бозон Хиггса часто называется « частица Бога » после книги 1993 года «Божья частица» Нобелевской лауреат Леона Ледермана . ^{[ 16 ]} Название подвергалось критике со стороны физиков, ^{[ 17 ]}^{[ 18 ]} в том числе Хиггс. ^{[ 19 ]}

Введение

Стандартная модель

Физики объясняют фундаментальные частицы и силы нашей вселенной с точки зрения стандартной модели - широко распространенной структуры, основанной на теории квантовых поля , которая предсказывает почти все известные частицы и силы, кроме гравитации с большой точностью. (Отдельная теория, общая теория относительности , используется для тяжести.) В стандартной модели частицы и силы в природе (помимо гравитации) возникают из свойств квантовых полей, известных как инвариантность и симметрии . Силы в стандартной модели передаются частицами, известными как базовые бозоны . ^{[ 20 ]}^{[ 21 ]}

Инвариантные теории и симметрии

«Это лишь слегка завышает случай, чтобы сказать, что физика - это изучение симметрии» - Филипп Андерсон , Нобелевская премия ^{[ 22 ]}

Инвариантные инвариантные теории - это теории, которые имеют полезную функцию; Некоторые виды изменений в значении определенных элементов не имеют никакого значения для результатов или измерений, которые мы проводим. Пример: изменение напряжения в электромагните на +100 вольт не вызывает никаких изменений в магнитном поле, которое он производит. Точно так же, измерение скорости света в вакууме, по -видимому, дает идентичный результат, независимо от местоположения во времени и пространстве, и независимо от местного гравитационного поля .

В таких теориях датчик - это элемент, значение которой мы можем изменить. Тот факт, что некоторые изменения оставляют результаты, которые мы измеряем неизменные, означает, что это инвариантная теория измерения, а симметрия - это конкретные виды изменений в датчике, которые имеют эффект от оставления измерений без изменений. Симметрии такого рода являются мощными инструментами для глубокого понимания фундаментальных сил и частиц нашего физического мира. Таким образом, инвариантность датчика является важным свойством в теории физики частиц. Они тесно связаны с законами о сохранении и описаны математически с использованием теории группы . Квантовая теория поля и стандартная модель являются инвариантными теориями.

Калибровочный бозон (отдых).

Квантовые теории поля, основанные на инвариантности калибра, использовались с большим успехом в понимании электромагнитных и сильных сил , но примерно к 1960 году все попытки создать инвариантную инвариантную теорию для слабой силы (и ее сочетание с электромагнитной силой, известной вместе как как Взаимодействие электропроизводства ) постоянно выходило из строя. В результате этих сбоев теории калибра стали впадать в неразборчиво. Проблема заключалась в том, что требования к симметрии для этих двух сил неправильно предсказали, что бозоны из -за слабой силы ( W и Z частицы ) будут иметь «нулевую массу» (в специализированной терминологии физики частиц «масса» относится конкретно к массе отдыха ). Но эксперименты показали, что бозоны калибра W и Z имели ненулевую (отдых) массу. ^{[ 23 ]}

Кроме того, многие многообещающие решения, по -видимому, требуют существования дополнительных частиц, известных как бозоны Goldstone . Но доказательства предполагают, что их тоже не было. Это означало, что либо инвариантность измерения была неверным подходом, либо что -то неизвестное дало слабым силу W и Z бозон своей массой и делая это таким образом, чтобы не создавали бозоны Goldstone. К концу 1950 -х и начале 1960 -х годов физики потерпели поражение относительно того, как решить эти проблемы или как создать всеобъемлющую теорию для физики частиц.

Симметрия нарушается

В конце 1950 -х годов Йоичиро Намбу признал, что спонтанное разрушение симметрии , процесс, в котором симметричная система становится асимметричной, может происходить при определенных условиях. ^{[ D ]} Разрыв симметрии - это когда некоторая переменная, которая ранее не влияла на измеренные результаты ( изначально она была «симметрией» ), теперь влияет на измеренные результаты ( теперь она «сломана» и больше не симметрия ). В 1962 году физик Филипп Андерсон , эксперт по физике конденсированного вещества , заметил, что нарушение симметрии сыграло роль в сверхпроводимости , и предположил, что это также может быть частью ответа на проблему инвариантности датчика при физике частиц.

В частности, Андерсон предположил, что бозоны Голдстоуна , которые могут возникнуть в результате разрушения симметрии, могут вместо этого, в некоторых обстоятельствах «поглощены» ^{[ E ]} Бесцветными бозонами W и Z. Если это так, возможно, бозонов Goldstone не существовало бы, а бозоны W и Z могут получить массу , решая обе проблемы одновременно. Подобное поведение уже было теоретизировано в сверхпроводимости. ^{[ 24 ]} В 1964 году это было показано, что теоретически возможно физики Авраамом Кляйн и Бенджамином Ли , по крайней мере, для некоторых ограниченных ( нерелятивистских ) случаев. ^{[ 25 ]}

Механизм Хиггса

После 1963 года ^{[ 26 ]} и в начале 1964 года ^{[ 25 ]} Документы, три группы исследователей независимо разработали эти теории более полно, в том, что стало известно как документы о симметрии PRL 1964 года . Все три группы пришли к аналогичным выводам и для всех случаев, а не только в некоторых ограниченных случаях. Они показали, что условия для электропроизводной симметрии были бы «сломанными», если бы не было необычного типа поля во всей Вселенной, и, действительно, не было бы бозонов Голдстоуна, и некоторые существующие бозоны получат массу .

Поле, необходимое для этого (что было чисто гипотетическим в то время) стало известно как поле Хиггса (после Питера Хиггса , одного из исследователей) и механизм, с помощью которого оно привело к разрыву симметрии, стал известен как механизм Хиггса . Ключевой особенностью необходимого поля является то, что для поля потребуется меньше энергии, чтобы иметь ненулевое значение, чем нулевое значение, в отличие от всех других известных областей, поэтому поле Хиггса имеет ненулевое значение (или вакуумные ожидания ) повсюду . Это ненулевое значение может в теории разорвать электропрояжую симметрию. Это было первое предложение, способное показать, как слабые силовые бозоны могут иметь массу, несмотря на их правящую симметрию, в рамках инвариантной теории калибра.

Хотя эти идеи не получили особой первоначальной поддержки или внимания, к 1972 году они были превращены в всеобъемлющую теорию и оказались способными дать «разумные» результаты , которые точно описали частицы, известные в то время, и которые, с исключительной точностью, предсказывали несколько других частицы, обнаруженные в последующие годы . ^{[ f ]} В течение 1970 -х годов эти теории быстро стали стандартной моделью физики частиц.

Хиггс Филд

Чтобы разрешить разрыв симметрии, стандартная модель включает в себя поле , необходимое для «разбивания» электропроизводительной симметрии, и придать частицам их правильную массу. Это поле, которое стало известно как «поле Хиггса», было предположительно, чтобы существовать на протяжении всего космоса и нарушать некоторые законы о симметрии взаимодействия электроикового взаимодействия , вызвав механизм Хиггса. Следовательно, это приведет к тому, что бозоны калибра W и Z слабых сил являются массивными при всех температурах ниже чрезвычайно высокого значения. ^{[ G ]} Когда слабые бозоны приобретают массу, это влияет на расстояние, которое они могут свободно перемещаться, что становится очень небольшим, также соответствует экспериментальным результатам. ^{[ H ]} Кроме того, позже было понято, что то же самое поле также по -другому объясняет, почему другие фундаментальные составляющие материи (включая электроны и кварки ) имеют массу.

В отличие от всех других известных полей, таких как электромагнитное поле , поле Хиггса представляет собой скалярное поле и имеет ненулевое среднее значение в вакууме .

«Центральная проблема»

Еще не было никаких прямых доказательств того, что область Хиггса существовало, но даже без прямого доказательства точность его прогнозов заставила ученых полагать, что теория может быть правдой. К 1980 -м годам вопрос о том, существовало ли поле Хиггса, и, следовательно, была ли вся стандартная модель правильной, стал рассматриваться как один из наиболее важных вопросов без ответа при физике частиц . Существование поля Хиггса стало последней незавершенной частью стандартной модели физики частиц, и в течение нескольких десятилетий считалась «центральной проблемой в физике частиц». ^{[ 14 ]}^{[ 15 ]}

В течение многих десятилетий ученые не имели возможности определить, существовало ли поле Хиггса, потому что технологии, необходимой для его обнаружения, не существовала в то время. Если поле Хиггса действительно существовало, то это было бы не похоже на какую -либо другую известную фундаментальную область, но также возможно, что эти ключевые идеи, или даже вся стандартная модель, были как -то неверными. ^{[ я ]}

Теория Хиггса предполагала несколько ключевых прогнозов. ^{[ f ]}^{[ 28 ]}^: 22 Одним из важнейших прогнозов было то, что соответствующая частица , называемая «бозон Хиггса», также должна существовать. Доказательство существования бозона Хиггса докажет, существует ли поле Хиггса, и, следовательно, наконец докажет, было ли объяснение стандартной модели правильным. Следовательно, был обширный поиск бозона Хиггса , как способ доказать, что само полем Хиггса существовало. ^{[ 11 ]}^{[ 12 ]}

Поиск и открытие

Хотя поле Хиггса будет существовать повсюду, доказывая его существование было далеко не просто. В принципе, можно доказано, что существует путем обнаружения его возбуждений , которые проявляются как частицы Хиггса ( бозон Хиггса ), но их чрезвычайно трудно производить и обнаружить из -за энергии, необходимой для их производства, и их очень редкого производства, даже если энергии достаточно. Следовательно, это было за несколько десятилетий до того, как можно было найти первое доказательство бозона Хиггса. Колладеры , детекторы и компьютеры, способные искать бозонов Хиггса, заняли более 30 лет ( ок. 1980–2010 ) . Важность этого фундаментального вопроса привела к 40-летним поиску и строительству одного из самых дорогих и сложных экспериментальных объектов в мире , крупного коллайдера CERN CERN , крупный коллайдер , ^{[ 29 ]} в попытке создать бозоны Хиггса и другие частицы для наблюдения и изучения.

4 июля 2012 года обнаружение новой частицы с массой между 125 и 127 ГЭВ/ с. ² был объявлен; Физики подозревали, что это был бозон Хиггса. ^{[ 30 ]}^{[ J ]}^{[ 31 ]}^{[ 32 ]} С тех пор было показано, что частица ведет себя, взаимодействует и распадается во многих способах, предсказанных для частиц Хиггса по стандартной модели, а также имеет даже паритет и нулевой вращение , ^{[ 7 ]}^{[ 8 ]} Два фундаментальных атрибута бозона Хиггса. Это также означает, что это первая элементарная скалярная частица , обнаруженная в природе. ^{[ 33 ]}

К марту 2013 года существование бозона Хиггса было подтверждено, и, следовательно, концепция некоторого типа поля Хиггса по всему космосу решительно поддерживается. ^{[ 30 ]}^{[ 32 ]}^{[ 7 ]} Наличие области, теперь подтвержденная экспериментальным исследованием, объясняет, почему некоторые фундаментальные частицы имеют (отдых) массу , несмотря на симметрию, контролирующие их взаимодействие, подразумевая, что они должны быть «безмасштабными». Это также разрешает несколько других давних головоломок, таких как причина чрезвычайно короткого расстояния, пройденного слабыми силовыми бозонами, и, следовательно, чрезвычайно короткой дистанции слабых сил. По состоянию на 2018 год углубленные исследования показывают, что частица продолжает вести себя в соответствии с прогнозами для стандартной модели бозона Хиггса. Необходимы дополнительные исследования, чтобы с более высокой точностью проверить, что обнаруженная частица обладает предсказанными свойствами, или, как описано в некоторых теориях, существуют множественные бозоны Хиггса. ^{[ 34 ]}

Природа и свойства этой области в настоящее время изучаются дальше, используя больше данных, собранных в LHC. ^{[ 35 ]}

Интерпретация

Различные аналогии использовались для описания поле и бозона Хиггса, включая аналогии с известными эффектами, разрушающими симметрию, такие как радуга и призма , электрические поля и рябь на поверхности воды.

Другие аналогии, основанные на сопротивлении макросоверенных объектов, перемещающихся через средства массовой информации (например, люди, перемещающиеся через толпу, или некоторые объекты, перемещающиеся через сироп или патоку ) не вызвано сопротивлением.

Обзор бозона Хиггса и полевых свойств

В стандартной модели бозон Хиггса является массивным скалярным бозоном , масса которой должна быть найдена экспериментально. Его масса была определена как 125,35 ± 0,15 ГЭВ/ с. ² CMS (2022) ^{[ 36 ]} и 125,11 ± 0,11 ГэВ/ с ² Атласом (2023). Это единственная частица, которая остается массивной даже при очень высоких энергиях. Он имеет нулевое вращение , даже (положительный) паритет , без электрического заряда и нет цветового заряда , и он соединяется с (взаимодействием с) массой. ^{[ 13 ]} Это также очень нестабильно, распадается в другие частицы почти сразу же через несколько возможных путей.

Хиггса Поле представляет собой скалярное поле с двумя нейтральными и двумя электрически заряженными компонентами, которые образуют сложный дублет SU слабой симметрии изоспина (2). В отличие от любого другого известного квантового поля, оно имеет потенциал Сомбреро . Эта форма означает, что ниже чрезвычайно высокие энергии около 159,5 ± 1,5 ГЭВ ^{[ 37 ]} такие как те, которые видели во время первой пикасекунды (10 ⁻¹² S) Большого взрыва поле Хиггса в его основном состоянии требует меньше энергии, чтобы иметь ненулевое вакуумное ожидание (значение), чем нулевое значение. Поэтому в сегодняшней вселенной поле Хиггса имеет ненулевое значение повсюду (включая в противном случае пустое пространство). Это ненулевое значение, в свою очередь, нарушает слабую изоспин SU (2) симметрию электроводного взаимодействия везде. (Технически ненулевое значение ожидания преобразует лагранжские термины сцепления Юкавы в массовые термины.) Когда это происходит, три компонента поля Хиггса «поглощаются» с помощью SU (2) и U (1) измельчителя (The The Su (2) и U (1). « Механизм Хигга »), чтобы стать продольными компонентами ныне мобивных бозонов W и Z слабой силы . Оставшийся электрически нейтральный компонент либо проявляется как бозон Хиггса, либо может пара отдельно с другими частицами, известными как фермионы (через муфты Юкава ), что приводит к тому, что они приобретают массу . также ^{[ 38 ]}

Значение

Свидетельство о поле Хиггса и его свойства были чрезвычайно значимыми по многим причинам. Важность бозона Хиггса в значительной степени заключается в том, что он может быть изучен с использованием существующих знаний и экспериментальных технологий, как способ подтвердить и изучить всю теорию поля Хиггса. ^{[ 11 ]}^{[ 12 ]} И наоборот, доказательство того, что поле и бозон Хиггса не существовали, также были бы значительными.

Физика частиц

Валидация стандартной модели

Бозон Хиггса проверяет стандартную модель через механизм массового генерации . По мере того, как сделаны более точные измерения его свойств, могут быть предложены или исключены более продвинутые расширения. Поскольку экспериментальные средства для измерения поведения и взаимодействия поля развиваются, эта фундаментальная область может быть лучше понята. Если бы поле Хиггса не было обнаружено, стандартная модель должна была быть изменена или заменена.

В связи с этим, в целом существует убеждение, что, вероятно, существует «новая» физика за пределами стандартной модели , а стандартная модель в какой -то момент будет расширена или заменена. Обнаружение Хиггса, а также многие измеренные столкновения, происходящие в LHC, предоставляют физикам конфиденциальное инструмент для поиска их данных для любых доказательств того, что стандартная модель, по -видимому, терпит неудачу, и может предоставить значительные доказательства, направляющие исследователей в будущие теоретические разработки.

Симметрия разрушение взаимодействия электропроизводства

Ниже чрезвычайно высокая температура, разбивая электропроизводственную симметрию, приводит к тому, что взаимодействие электропроизводителя проявляется частично как слабая сила с коротким диапазоном , которая переносится массивными бозонами . В истории вселенной , как полагают, произошло примерно 1 пикосекунда (10 ⁻¹² S) после большого взрыва вселенная была на температуре 159,5 ± 1,5 ГЭВ К.Б. _{, когда} / ^{[ 39 ]} Это нарушение симметрии необходимо для формирования атомов и других структур, а также для ядерных реакций в звездах, таких как солнце . Поле Хиггса отвечает за разрыв симметрии.

Приобретение массы частиц

Поле Хиггса имеет ключевое значение для масс кварков генерации и заряженных лептонов (посредством муфты Юкавы) и бозонов калибра W и Z (через механизм Хиггса).

Стоит отметить, что поле Хиггса не «создает» массу из ничего (что нарушало бы закон сохранения энергии ), и при этом поле Хиггса не отвечает за массу всех частиц. Например, приблизительно 99% массы барионов ( композитных частиц, таких как протон и нейтрон ), обучаются к квантовой хромодинамической энергии связывания , которая является суммой кинетических энергий кварков и энергий безвелых глюонов, опосредующих Сильное взаимодействие внутри барионов. ^{[ 40 ]} В теориях, основанных на Хиггсе, свойство «массы» представляет собой проявление потенциальной энергии, передаваемой фундаментальным частицам, когда они взаимодействуют («пара») с полем Хиггса, которое содержало эту массу в форме энергии . ^{[ 41 ]}

Скалярные поля и расширение стандартной модели

Поле Хиггса является единственным скалярным (спин-0) полем, которое должно быть обнаружено; Все остальные фундаментальные поля в стандартной модели являются вращением ⁠ 1/2 или спин ⁠ - 1 Фримионы бозоны. ^{[ k ]} По словам Рольф-Дитера Хеуэра , генерального директора CERN, когда был обнаружен бозон Хиггса, это доказательство существования скалярного поля почти так же важно, как и роль Хиггса в определении массы других частиц. Это говорит о том, что другие гипотетические скалярные поля, предложенные другими теориями, от инфлятона до квинтэссенции , возможно, также могут существовать. ^{[ 42 ]}^{[ 43 ]}

Космология

Инфлятон

Было проведено значительные научные исследования возможных связей между полем Хиггса и инфлятоном предложенной в качестве объяснения расширения пространства в течение первой доли секунды вселенной - гипотетической областью , (известной как « инфляционная эпоха »). Некоторые теории предполагают, что фундаментальное скалярное поле может быть ответственным за это явление; Поле Хиггса является такой областью, и его существование привело к тому, что документы проанализировали, может ли оно также быть инлатоном, ответственным за это экспоненциальное расширение вселенной во время Большого взрыва . Такие теории очень предварительны и сталкиваются с значительными проблемами, связанными с унитарностью , но могут быть жизнеспособными, если они в сочетании с дополнительными функциями, такими как большая не-минимальная связь, скаляр Brans-Dicke или другие «новую» физику, и они получили лечение, предполагающие, что это Модели инфляции Хиггса все еще представляют интерес теоретически.

Природа вселенной и ее возможные судьбы

Диаграмма, показывающая бозон Хиггса и массы верхних кварка , которые могут указывать, является ли наша вселенная стабильная или долгоживущий «пузырь» . По состоянию на 2012 год 2 $σ$ -эллипс на основе данных Tevatron и LHC по -прежнему допускает обе возможности. ^{[ 44 ]}

В стандартной модели существует вероятность того, что основное состояние нашей вселенной-известное как «вакуум»-долгоживуще , но не полностью стабильно . В этом сценарии вселенная, как мы знаем, ее можно эффективно уничтожить путем превращения в более стабильное вакуумное состояние . ^{[ 45 ]}^{[ 46 ]}^{[ 47 ]}^{[ 48 ]}^{[ 49 ]} Иногда это было неверно сообщалось как бозон Хиггса «заканчивая» вселенную. ^{[ L ]} Если массы бозона и верхнего кварка Хиггса известны более точно, и стандартная модель обеспечивает точное описание физики частиц вплоть до крайних энергий шкалы Планка , то можно вычислить, является ли вакуум стабильным или просто долгое время жил. ^{[ 52 ]}^{[ 53 ]}^{[ 54 ]} Масса Хиггса 125–127 ГЭВ/ с ² Похоже, что это очень близко к границе для стабильности, но окончательный ответ требует гораздо более точных измерений массы полюса верхнего кварка. ^{[ 44 ]} Новая физика может изменить эту картину. ^{[ 55 ]}

Если измерения бозона Хиггса предполагают, что наша вселенная находится в ложном вакууме такого рода, это будет означать - более чем вероятно, за многие миллиарды лет ^{[ 56 ]}^{[ м ]} - что силы, частицы и структуры вселенной могут перестать существовать, как мы их знаем (и заменяются разными), если бы истинный вакуум произошел с нуклеатом . ^{[ 56 ]}^{[ n ]} Это также предполагает, что Higgs Selfupling $λ$ и его $β$ _$-$ функция может быть очень близко к нулю в шкале Планка, с «интригующими» последствиями, включая теории гравитации и инфляции на основе Хиггса. ^{[ 44 ]}^: 218^{[ 58 ]}^{[ 59 ]} Будущий электрон -позитронный коллайдер сможет предоставить точные измерения верхнего кварка, необходимых для таких расчетов. ^{[ 44 ]}

Вакуумная энергия и космологическая постоянная

Более спекулятивно, поле Хиггса также было предложено в качестве энергии вакуума , которая в крайних энергиях первых моментов Большого взрыва заставила вселенную своего рода бесконечную симметрию недифференцированной, чрезвычайно высокой энергии. В таком роде спекуляций единственное унифицированное поле великой единой теории идентифицируется как (или смоделируется на) поле Хиггса, и именно посредством последовательных разрыва симметрии поля Хиггса или какого -то аналогичного поля, на фазовых переходах в настоящее время в настоящее время Возникают известные силы и поля вселенной. ^{[ 60 ]}

Отношения (если таковые имеются) между полем Хиггса и в настоящее время наблюдаемой плотность вакуумной энергии вселенной также попадают в научное исследование. Как отмечалось, нынешняя плотность вакуумной энергии очень близка к нулю, но плотность энергии, предсказанная с поля Хиггса, суперсимметрии и других теорий тока, как правило, на много порядков больше. Неясно, как их следует примириться. Эта космологическая постоянная проблема остается серьезной проблемой без ответа в физике.

История

Теоризация

Шесть авторов документов PRL 1964 года , которые получили премию JJ Sakurai 2010 года за свою работу; слева направо: Киббл , Гуралик , Хаген , Энглерт , Брут ; Правильное изображение: Хиггс .

Физики -частицы изучают вещества , сделанные из фундаментальных частиц , взаимодействия которых опосредованы обменными частицами - калибровочные бозоны - действующие в качестве силовых носителей . В начале 1960 -х годов было обнаружено или предложено ряд этих частиц, а также теории, предполагающие, как они относятся друг к другу, некоторые из которых уже были переформулированы как полевые теории, в которых объекты исследования не являются частицами и силами, Но квантовые поля и их симметрия . ^{[ 61 ]}^: 150 Тем не менее, попытки создать квантовые полевые модели для двух из четырех известных фундаментальных сил - электромагнитная сила и слабая ядерная сила - а затем объединить эти взаимодействия , все еще были неудачными.

Одна из известных проблем заключалась в том, что калибровки инвариантные подходы , в том числе неабелевские модели, такие как теория Ян-Милл (1954), которые дали большие обещания для единых теорий, также, по-видимому, предсказывают известные массивные частицы как бесцветные. ^{[ 24 ]} Теорема Голдстоуна , относящаяся к непрерывной симметрии в некоторых теориях, также, по -видимому, исключала много очевидных решений, ^{[ 62 ]} Поскольку он, по-видимому, показал, что частицы нулевой массы, известные как бозоны Goldstone, также должны были существовать, которые просто «не видели». ^{[ 63 ]} По словам Гуралика , физики «не понимали», как эти проблемы можно преодолеть. ^{[ 63 ]}

Физик и математик частиц Питер Войт суммировал состояние исследований в то время:

Ян и Миллс работают над теорией неабелевской датчики, которая была одна огромная проблема: в теории возмущений у нее есть бесцветные частицы, которые не соответствуют тому, что мы видим. Один из способов избавиться от этой проблемы в настоящее время довольно хорошо понят, феномен заключения , реализованного в QCD , где сильные взаимодействия избавляются от безмассовых состояний «глюон» на дальних расстояниях. К самым начале шестидесяти люди начали понимать еще один источник безмассовых частиц: спонтанная симметрия разрыва непрерывной симметрии. То, что Филипп Андерсон осознал и разработал летом 1962 года, когда у вас есть как даловая симметрия , так и разрыв симметрии, бесцветный режим Nambu -Goldstone [который порождает бозоны Goldstone], может сочетаться с бесшумными режимами поля. Приведите воспитание безмассовых бозонов] для получения физического массивного векторного поля [калибровочные бозоны с массой]. Это то, что происходит в сверхпроводимости , предмете, о котором Андерсон был (и является) одним из ведущих экспертов. ^{[ 24 ]} [текст конденсирован]

Механизм Хиггса - это процесс, посредством которого векторные бозоны могут получать массу отдыха без явного нарушения инвариантности калибра , как побочный продукт разрыва спонтанной симметрии . ^{[ 64 ]}^{[ 65 ]} Первоначально математическая теория разрыва спонтанной симметрии была задумана и опубликована в физике частиц Йоичиро Намбу в 1960 году. ^{[ 66 ]} (и несколько ожидается Эрнста Стукельберга в 1938 году ^{[ 67 ]}), и концепция, что такой механизм может предложить возможное решение для «массовой проблемы», была первоначально предложена в 1962 году Филиппом Андерсоном, который ранее написал документы о разбитой симметрии и ее результатах в области сверхпроводимости. ^{[ 68 ]} Андерсон заключил в своей статье 1963 года о теории Ян -Милл, что «учитывая сверхпроводящий аналог ... [t] два типа бозонов, кажется, способны отменить друг друга ... оставлять конечные массовые бозоны»),),), ^{[ 69 ]}^{[ 26 ]} А в марте 1964 года Авраам Кляйн и Бенджамин Ли показали, что теорема Голдстона можно избежать таким образом, по крайней мере, в некоторых нерелятивистских случаях, и предположил, что это может быть возможно в действительно релятивистских случаях. ^{[ 25 ]}

Эти подходы были быстро превращены в полную релятивистскую модель, независимо и почти одновременно, тремя группами физиков: Франсуа Энглерт и Роберт Бруут в августе 1964 года; ^{[ 70 ]} Питер Хиггс в октябре 1964 года; ^{[ 71 ]} и Джеральд Гуральник , Карл Хаген и Том Киббл (GHK) в ноябре 1964 года. ^{[ 72 ]} Хиггс также написал короткий, но важный, ^{[ 64 ]} Ответ, опубликованный в сентябре 1964 года, возражение Гилберта , ^{[ 73 ]} что показало, что если расчет в пределах радиационного датчика, теорема Голдстоуна и возражение Гилберта станет неприменимым. ^{[ O ]} Позже Хиггс назвал возражение Гилберта как побуждение своей собственной статьи. ^{[ 74 ]} Свойства модели были дополнительно рассмотрены Гураликом в 1965 году, ^{[ 75 ]} Хиггс в 1966 году, ^{[ 76 ]} Киббл в 1967 году, ^{[ 77 ]} и далее ГК в 1967 году. ^{[ 78 ]} Первоначальные три статьи 1964 года продемонстрировали, что, когда теория датчика объединяется с дополнительным заряженным скалярным полем, которое спонтанно разбивает симметрию, калибровочные бозоны могут последовательно получать конечную массу. ^{[ 64 ]}^{[ 65 ]}^{[ 79 ]} В 1967 году, Стивен Вайнберг ^{[ 80 ]} и Абдус Салам ^{[ 81 ]} Независимо показал, как механизм Хиггса может быть использован для разрыва электроиковой симметрии Глашова единой модели Шелдона для слабых и электромагнитных взаимодействий , ^{[ 82 ]} (Сам по себе расширение работы Швингера ), образуя то, что стало стандартной моделью физики частиц. Вайнберг был первым, кто заметил, что это также обеспечит массовые термины для фермионов. ^{[ 83 ]}^{[ P ]}

Сначала эти основополагающие статьи о спонтанном разрушении симметрии измерения были в значительной степени игнорированы, потому что широко считалось, что теории (неабелевские), о которых идет речь, и, в частности, их нельзя было перенормировать . В 1971–72 гг. Мартинус Вельтман и Джерард Туфт доказали, что перенормирация ян -мульти была возможна в двух работах, охватывающих безмассовые, а затем массивные поля. ^{[ 83 ]} Их вклад и работа других в группе перенормировки , в том числе «существенную» теоретическую работу русских физиков Людвига Фаддива , Андрея Славнов , Эфима Фрадкина и Игоря Титина ^{[ 84 ]} - в конечном итоге был «чрезвычайно глубоким и влиятельным», ^{[ 85 ]} Но даже со всеми ключевыми элементами опубликованной возможной теории, все еще не было более широкого интереса. Например, Коулман обнаружил в исследовании, что «по сути никто не обращал внимания» на статью Вайнберга до 1971 года. ^{[ 86 ]} и обсуждал Дэвид Политцер в его Нобелевской речи 2004 года. ^{[ 85 ]} - теперь наиболее цитируется в физике частиц ^{[ 87 ]} - и даже в 1970 году, по словам Политцера, учение Глашова о слабом взаимодействии не было упоминания о собственной работе Вайнберга, Салама или Глашова. ^{[ 85 ]} На практике, как утверждает Политцер, почти все узнали о теории из -за физика Бенджамина Ли , который объединил работу Veltman и To Hooft с пониманием других и популяризировала завершенную теорию. ^{[ 85 ]} Таким образом, с 1971 года, интерес и принятие "взорвались" ^{[ 85 ]} и идеи были быстро поглощены мейнстримом. ^{[ 83 ]}^{[ 85 ]}

Полученная теория электроу теории и стандартная модель точно предсказали (среди прочего) слабые нейтральные токи , три бозона , верхние и очаровательные кварки , а также с большой точностью, массу и другие свойства некоторых из них. ^{[ f ]} Многие из них в конечном итоге выиграли Нобелевские призы или другие известные награды. Документ 1974 года и всеобъемлющий обзор в обзорах современной физики прокомментировал, что «хотя никто не сомневался в [математической] правильности этих аргументов, никто не верил, что природа была достаточно умной, чтобы воспользоваться ими», - ^{[ 88 ]} Добавляя, что теория до сих пор дала точные ответы, которые присваивали эксперименту, но было неизвестно, была ли теория принципиально правильной. ^{[ 89 ]} К 1986 году и снова в 1990 -х годах стало возможным написать это понимание и доказать сектор Хиггса стандартной модели был «центральной проблемой сегодня в физике частиц». ^{[ 14 ]}^{[ 15 ]}

Резюме и влияние документов PRL

Три документа, написанные в 1964 году, были признаны как веха документов во время Physical Review Litsers . празднования 50 -летия ^{[ 79 ]} Их шесть авторов также получили премию JJ Sakurai 2010 за теоретическую физику частиц за эту работу. ^{[ 90 ]} (Споры также возникли в том же году, потому что в случае Нобелевской премии можно было признано только до трех ученых, причем шесть зачислены за документы. ^{[ 91 ]}) Две из трех документов PRL (Хиггсом и GHK) содержали уравнения для гипотетического поля , которые в конечном итоге станут известными как поле Хиггса и его гипотетический квант , бозон Хиггса. ^{[ 71 ]}^{[ 72 ]} Последующая статья Хиггса 1966 года показала механизм распада бозона; Только массивный бозон может разлагаться, а распад может доказать механизм. ^{[ Цитация необходима ]}

В статье Хиггса бозон массивен, и в заключительном предложении Хиггс пишет, что «важная особенность» теории »является прогнозом неполных мультиплетов скалярных и векторных бозонов ». ^{[ 71 ]} ( Фрэнк Близкий комментирует то, что теоретики калибровки 1960 -х годов были сосредоточены на проблеме безмассовых векторных бозонов, а подразумеваемое существование массивного скалярного бозона не считалось важным; только Хиггс непосредственно обратился к нему. ^{[ 92 ]}^{: 154, 166, 175}) В газете GHK бозон безмаслят и отделен от массивных состояний. ^{[ 72 ]} В обзорах от 2009 и 2011 годов Гуралик заявляет, что в модели GHK бозон безумен только в приближении самого низкого порядка, но он не подлежит каким-либо ограничениям и приобретает массу при более высоких порядках и добавляет, что газета GHK была единственной Один из них, чтобы показать, что в модели нет безмассовых бозонов Голдстоуна и дать полный анализ механизма общего Хиггса. ^{[ 63 ]}^{[ 93 ]} Все трое пришли к аналогичным выводам, несмотря на их совершенно разные подходы: статья Хиггса, по существу, использовалась классические методы, Энглерт и Бруут участвовали в расчете вакуумной поляризации в теории возмущений вокруг предполагаемого симметрического вакуумного состояния, а GHK использовал формализм оператора и сохранение, чтобы исследовать в Глубина способы, которыми теорема Голдстоуна может быть проработана. ^{[ 64 ]} Некоторые версии теории предсказывали более одного вида поля Хиггса и бозонов, и альтернативные «Хиггс» были рассмотрены до обнаружения бозона Хиггса.

Экспериментальный поиск

Чтобы получить бозоны Хиггса , два балка частиц ускоряются до очень высоких энергий и дают столкнуться в пределах детектора частиц . Иногда, хотя и редко, бозон Хиггса будет создан мимолетно как часть побочных продуктов столкновения. Поскольку бозон Хиггса очень быстро распадается , детекторы частиц не могут обнаружить его напрямую. Вместо этого детекторы регистрируют все продукты распада ( подпись распада ), а из данных процесс распада восстановлен. Если наблюдаемые продукты распада соответствуют возможным процессу распада (известный как канал распада ) бозона Хиггса, это указывает на то, что мог быть создан бозон Хиггса. На практике многие процессы могут создавать аналогичные подписи распада. К счастью, стандартная модель точно предсказывает вероятность каждого из них, и каждый известный процесс происходит. Таким образом, если детектор обнаружит больше подписей распада, последовательно соответствующим бозону Хиггса, чем в противном случае, если бы Хиггс Бозон не существовал, то это было бы убедительным доказательством того, что бозон Хиггса существует.

Поскольку производство бозона Хиггса в столкновении частиц, вероятно, будет очень редко (1 из 10 миллиардов в LHC), ^{[ Q ]} И многие другие возможные события столкновения могут иметь аналогичные подписи распада, необходимо проанализировать данные сотен триллионов столкновений и должны «показать ту же картину», прежде чем можно сделать вывод о существовании бозона Хиггса. Выйдя из выхода, что была обнаружена новая частица, физики частицы требуют, чтобы статистический анализ двух независимых детектива частиц каждый показал, что вероятность того, что наблюдаемые сигнатуры распада связаны меньше, только фоновые случайные стандарты обусловлены. События моделей - т.е., что наблюдаемое количество событий составляет более пяти стандартных отклонений (Sigma), отличающиеся от ожидаемого, если не было новой частицы. Больше данных о столкновении позволяет лучше подтвердить физические свойства любой наблюдаемой новой частицы, и позволяет физикам решать, действительно ли это бозон Хиггса, как описано стандартной моделью или какой -либо другой гипотетической новой частицы.

Чтобы найти бозон Хиггса, был необходим мощный ускоритель частиц , потому что бозоны Хиггса могут не увидеть в экспериментах с более низкой энергией. У коллайдер должен был быть высокая светимость , чтобы обеспечить достаточное количество столкновений для выводов. в год потребовались передовые вычислительные средства (25 Наконец, для обработки огромного объема данных (25 петабайт петабайт в год), производимых столкновениями. ^{[ 96 ]} Для объявления от 4 июля 2012 года новый коллайдер, известный как большой адрон -коллайдер был построен в CERN с запланированной возможной энергией столкновения 14 TEV - более семи раз любого предыдущего коллайдера - более 300 триллионов ( 3 × 10 ¹⁴ , прототонная протоновая сетка LHC проанализировалась в Computing Grid LHC ) Compusting Grid LHC , крупнейшая в мире вычислительная сеть (по состоянию на 2012 год) (по состоянию на 2012 год), состоящая из более чем 170 вычислительных объектов в мировой сети в 36 странах. ^{[ 96 ]}^{[ 97 ]}^{[ 98 ]}

Поиск до 4 июля 2012 года

Первый обширный поиск бозона Хиггса был проведен в крупном электрон -позитронском коллайдере (LEP) в CERN в 1990 -х годах. В конце своей службы в 2000 году LEP не нашел убедительных доказательств для Хиггса. ^{[ r ]} Это подразумевало, что если бы бозон Хиггса существовал, он должен был бы быть тяжелее 114,4 ГэВ/ с ². ^{[ 99 ]}

Поиск продолжался в Fermilab в Соединенных Штатах, где Tevatron - коллайдер, который обнаружил верхний кварк в 1995 году - был обновлен для этой цели. Не было никакой гарантии, что Tevatron сможет найти Хиггса, но это был единственный суперколлидер, который работал, так как большой коллайдер Hadron (LHC) все еще строился, и запланированный сверхпроводящий Super Collider был отменен в 1993 году и никогда не завершен Полем Tevatron смог исключить дополнительные диапазоны для массы Хиггса и был закрыт 30 сентября 2011 года, потому что он больше не мог идти в ногу с LHC. Окончательный анализ данных исключил возможность бозона Хиггса с массой между 147 ГЭВ/ с. ² и 180 ГЕВ/ с ²Полем Кроме того, произошел небольшой (но не значительный) избыток событий, возможно, указывает на бозон Хиггса с массой между 115 ГэВ/ с. ² и 140 ГЕВ/ с ². ^{[ 100 ]}

Большой адронный коллайдер в CERN в Швейцарии был разработан специально для того, чтобы иметь возможность либо подтвердить, либо исключить существование бозона Хиггса. Построен в 27 -километровый туннель под землей вблизи Женевы , первоначально населенный LEP, он был разработан для столкновения с двумя лучами протонов, первоначально при энергиях 3,5 TEV на луча (всего 7 TEV) или почти в 3,6 раза больше, чем у Tevatron, и и, и и Tevatr В будущем обновляется до 2 × 7 TEV (всего 14 TEV). Теория предложена, если существовал бозон Хиггса, столкновения на этих энергетических уровнях должны быть в состоянии раскрыть его. В качестве одного из самых сложных научных инструментов , когда -либо созданных, его готовность была отложена в течение 14 месяцев с помощью магнитного гасителя, который девять дней после его первых испытаний, вызванных неисправным электрическим соединением, которое повредило более 50 сверхпроводящих магнитов и загрязняла вакуумную систему. ^{[ 101 ]}^{[ 102 ]}^{[ 103 ]}

Сбор данных в LHC, наконец, начался в марте 2010 года. ^{[ 104 ]} К декабрю 2011 года два основных детектора частиц в LHC, Atlas и CMS , сузили диапазон массы, где Хиггс мог существовать примерно до 116–130 ГЭВ/ с. ² (Атлас) и 115–127 ГЕВ/ с ² (CMS). ^{[ 105 ]}^{[ 106 ]} Также уже было ряд перспективных излишек событий, которые «испарились» и доказали, что они не были, кроме случайных колебаний. Однако примерно с мая 2011 года ^{[ 107 ]} Оба эксперимента наблюдались среди их результатов: медленное появление небольшого, но последовательного избытка гамма и 4-лептон-распада и нескольких других распадов частиц, все намекают на новую частицу на массе около 125 ГэВ/ с. ². ^{[ 107 ]} Примерно к ноябре 2011 года аномальные данные при 125 ГЭВ/ с ² становился «слишком большим, чтобы игнорировать» (хотя и далеко не окончательно), и лидеры команды как в Атласе, так и в CMS каждый в частном порядке предполагали, что они могли бы найти Хиггса. ^{[ 107 ]} 28 ноября 2011 года, на внутреннем собрании двух руководителей команд и генерального директора CERN, последние анализы были обсуждены вне их команд впервые, что и Atlas, и CMS могут сближаться с возможным общим результатом в 125 GEV / c ²и начальные подготовки начались в случае успешного вывода. ^{[ 107 ]} Хотя эта информация не была известна публично в то время, сужение возможного диапазона Хиггса примерно до 115–130 ГЭВ/2 и повторное наблюдение за небольшими, но последовательными излишествами событий по нескольким каналам в Атласе и CMS в 124–126 ГэВ. / c ² Регион (описанный как «дразнящие намеки» около 2–3 сигмы) были общественными знаниями с «большим интересом». ^{[ 108 ]} Таким образом, в конце 2011 года широко распространено широкое широкое значение, что LHC предоставит достаточные данные, чтобы исключить или подтвердить обнаружение бозона Хиггса к концу 2012 года, когда их данные о столкновении 2012 года (с немного более высокой 8 Energy Callision) были был проверен. ^{[ 108 ]}^{[ 109 ]}

Открытие бозона кандидата в CERN


Диаграммы Feynman , показывающие самые чистые каналы, связанные с низкой массой (~ 125 ГЭВ/ с. ²) Кандидат на бозон Хиггса, наблюдаемый Атласом и СМС в LHC . Доминирующий механизм производства в этой массе включает в себя два глюона из каждого протона, объединяющего в петлю верхнего квартала , которая сильно объединяется с поле Хиггса, чтобы произвести бозон Хиггса. Слева: Дифхотон Канал: Бозон впоследствии разлагается на два фотона гамма -луча путем виртуального взаимодействия с петлей W -бозона или петлей верхнего кварка . Справа: «Золотой канал» с четырьмя Лептоном: бозон излучает два Z-бозона , которые каждый распадается в два лептона (электроны, мюон). Экспериментальный анализ этих каналов достиг значимости более пяти стандартных отклонений (Sigma) в обоих экспериментах. ^{[ 110 ]}^{[ 111 ]}^{[ 112 ]}

22 июня 2012 года CERN объявил о предстоящем семинаре, охватывающем предварительные выводы на 2012 год, ^{[ 113 ]}^{[ 114 ]} и вскоре после этого (примерно с 1 июля 2012 года в соответствии с анализом распространения слухов в социальных сетях ^{[ 115 ]}) Слухи начали распространяться в средствах массовой информации, что это будет включать в себя крупное объявление, но было неясно, будет ли это более сильным сигналом или формальным открытием. ^{[ 116 ]}^{[ 117 ]} Спекуляции перешли в «лихорадочный» шаг, когда появились сообщения о том, что Питер Хиггс , который предложил частицу, должен был присутствовать на семинаре, ^{[ 118 ]}^{[ 119 ]} и что «пять ведущих физиков» были приглашены - как правило, считают, что пять живых авторов 1964 года - с Хиггсом, Энглертом, Гураликом, Хагеном, и Киббл подтверждают его приглашение (Бруут умер в 2011 году). ^{[ 120 ]}

4 июля 2012 года оба эксперимента CERN объявили, что они независимо сделали одно и то же открытие: ^{[ 121 ]} CMS ранее неизвестного бозона с массой 125,3 ± 0,6 ГЭВ/ с ²^{[ 122 ]}^{[ 123 ]} и атлас бозона с массой 126,0 ± 0,6 ГЭВ/ с ². ^{[ 124 ]}^{[ 125 ]} Используя комбинированный анализ двух типов взаимодействия (известных как «каналы»), оба эксперимента независимо достигли локальной значимости 5 сигмы, что подразумевает, что вероятность получения, по крайней мере, столь же сильного результата, только случайно составляет менее одного из трех миллионов. Когда были приняты во внимание дополнительные каналы, значение CMS было уменьшено до 4,9 сигмы. ^{[ 123 ]}

Две команды работали «ослепленными» друг от друга с конца 2011 года или начала 2012 года, ^{[ 107 ]} Это означает, что они не обсуждали свои результаты друг с другом, обеспечивая дополнительную уверенность в том, что любые общие открытия были подлинной проверкой частицы. ^{[ 96 ]} Этот уровень доказательств, подтвержденный независимо от двух отдельных команд и экспериментов, соответствует формальному уровню доказательств, необходимым для объявления подтвержденного открытия.

31 июля 2012 года сотрудничество в атласе представило дополнительный анализ данных о «наблюдении за новой частицей», включая данные третьего канала, что улучшило значимость до 5,9 сигмы (1 из 588 миллионов шансов получить хотя бы убедительные доказательства Случайные фоновые эффекты только) и масса 126,0 ± 0,4 (Стат) ± 0,4 (SYS) GEV/ C ², ^{[ 125 ]} и CMS улучшила значимость до 5-сигмы и массы 125,3 ± 0,4 (стат) ± 0,5 (SYS) GEV/ C ². ^{[ 122 ]}

Новая частица протестирована как возможный бозон Хиггса

После открытия 2012 года было все еще неподтверждено, независимо от того, 125 ГЭВ/ с. ² Частица была бозоном Хиггса. С одной стороны, наблюдения оставались в соответствии с наблюдаемой частицей, представляющей стандартную модель бозона Хиггса, а частица распадалась, по крайней мере, в некоторые предсказанные каналы. Более того, показатели производства и коэффициенты ветвления для наблюдаемых каналов в целом соответствовали прогнозам с помощью стандартной модели в рамках экспериментальной неопределенности. Тем не менее, экспериментальные неопределенности в настоящее время все еще оставили место для альтернативных объяснений, что означает объявление об обнаружении бозона Хиггса было бы преждевременным. ^{[ 126 ]} Чтобы предоставить больше возможностей для сбора данных, предложенное LHC 2012 года отключение и обновление 2013–14 гг. Были перенесены на семь недель в 2013 году. ^{[ 127 ]}

В ноябре 2012 года на конференции в Киото -исследователях заявили, что доказательства, собранные с июля, соответствуют основной стандартной модели больше, чем ее альтернативы, с целым рядом результатов для нескольких взаимодействий, соответствующих прогнозам этой теории. ^{[ 128 ]} Физик Мэтт Страсслер подчеркнул «значительные» доказательства того, что новая частица не является псевдоскалярной негативной частицей (в соответствии с этим требуемым обнаружением для бозона Хиггса), «испарение» или отсутствие повышенного значения для предыдущих намеков на результаты моделей нестандартных Стандартные модельные взаимодействия с W и Z -бозонами , отсутствие «значительных новых последствий» для или против суперсимметрии или против суперсимметрии , и в целом не существует значительных отклонений на сегодняшний день от ожидаемых результатов от стандартной модели бозона Хиггса. ^{[ s ]} Однако некоторые виды расширений на стандартную модель также будут показывать очень похожие результаты; ^{[ 130 ]} Таким образом, комментаторы отметили, что, основываясь на других частицах, которые все еще понимаются еще долго после их открытия, чтобы быть уверенными, и десятилетия, чтобы полностью понять частицу, которая была найдена. ^{[ 128 ]}^{[ s ]}

Эти результаты означали, что с января 2013 года ученые были очень уверены, что нашли неизвестную частицу массы ~ 125 ГэВ/ с. ², и не был введен в заблуждение экспериментальной ошибкой или случайным результатом. Из первоначальных наблюдений они также были уверены, что новая частица была своего рода бозоном. Поведение и свойства частицы, как это было изучено с июля 2012 года, также казалось довольно близким к поведению, ожидаемому от бозона Хиггса. Несмотря на это, это все еще мог быть бозон Хиггса или какой -то другой неизвестный бозон, поскольку будущие тесты могут показать поведение, которое не соответствует бозону Хиггса, поэтому по состоянию на декабрь 2012 года CERN по -прежнему только заявил, что новая частица «согласуется с». Хиггс Бозон, ^{[ 30 ]}^{[ 32 ]} И ученые еще не сказали, что это был бозон Хиггса. ^{[ 131 ]} Несмотря на это, в конце 2012 года широко распространенные сообщения СМИ объявили (неправильно), что бозон Хиггса был подтвержден в течение года. ^{[ 137 ]}

В январе 2013 года генеральный директор CERN Рольф-Дизер Хейер заявил, что, основываясь на анализе данных на сегодняшний день, ответом может быть возможен в середине 2013 года, ^{[ 138 ]} А заместитель председателя физики в Брукхейвенской национальной лаборатории в феврале 2013 года заявил, что «окончательный» ответ может потребовать «еще нескольких лет» после перезапуска коллайдера 2015 года . ^{[ 139 ]} В начале марта 2013 года директор исследований CERN Серхио Бертолуччи заявил, что подтверждение SPIN-0 было основным оставшимся требованием определить, является ли частица, по крайней мере, какой-то бозон Хиггса. ^{[ 140 ]}

Подтверждение существования и текущего статуса

14 марта 2013 года CERN подтвердил следующее:

CMS и Atlas сравнили ряд вариантов для вращения частицы этой частицы, и все они предпочитают отсутствие вращения и даже паритета [два фундаментальных критерия бозона Хиггса, согласующегося со стандартной моделью]. Это, в сочетании с измеренными взаимодействиями новой частицы с другими частицами, указывает на то, что это бозон Хиггса. ^{[ 7 ]}

Это также делает частицу первой элементарной скалярной частицей , которая будет обнаружена в природе. ^{[ 33 ]}

Ниже приведены примеры тестов, используемых для подтверждения того, что обнаруженной частицей является бозон Хиггса: ^{[ s ]}^{[ 13 ]}

Требование	Как протестировано / объяснение	Текущий статус (по состоянию на июль 2017 года ^[update])
Нулевой спин	Изучение шаблонов распада. SPIN-1 был исключен во время первоначального обнаружения наблюдаемым распадом до двух фотонов ( $γ γ$ ), оставив SPIN-0 и SPIN-2 в качестве оставшихся кандидатов.	Spin-0 подтвердил. ^{[ 8 ]}^{[ 7 ]}^{[ 141 ]}^{[ 142 ]} Гипотеза SPIN-2 исключена с уровнем доверия, превышающим 99,9%. ^{[ 142 ]}
Даже (положительная) четность	Изучая углы, под которыми распространяются продукты распада. Отрицательный паритет также был недоступен, если Spin-0 был подтвержден. ^{[ 143 ]}	Даже паритет предварительно подтвержден. ^{[ 7 ]}^{[ 141 ]}^{[ 142 ]} Гипотеза негативной паритета SPIN-0 исключена с уровнем достоверности, превышающим 99,9%. ^{[ 141 ]}^{[ 8 ]}
Каналы затухания (результаты распада частиц)	Стандартная модель предсказывает паттерны распада 125 ГЭВ/ с. ² Хиггс Бозон. Все они видны и по правильным ставкам? Особенно важно, что мы должны наблюдать разрывы в пары фотонов (γ γ), бозонов W и Z (w ⁻ В ⁺ и z z), нижние кварки (b b ) и тау лептоны (τ ⁻Т ⁺), среди возможных результатов.	b b , c c, t ⁻ Т ⁺, В ⁻ В ⁺ и z z наблюдается. Все наблюдаемые силы сигнала согласуются со стандартным прогнозом модели. ^{[ 144 ]}^{[ 35 ]}
Пары к массе (то есть сила взаимодействия со стандартными частицами модели, пропорциональными их массе)	Физик частиц Адам Фалковский утверждает, что основными качествами бозона Хиггса являются то, что это частица спин-0 (скаляр), которая также сочетается с массой (W и Z-бозонами); Одно только Spin-0 недостаточно. ^{[ 13 ]}	Связывание с массой убедительно подтверждается («при 95% уровне доверия $C$ _V находится в пределах 15% от стандартного значения модели $C$ _V = 1»). ^{[ 13 ]}
Результаты с более высокой энергией остаются последовательными	После перезапуска LHC 2015 года на более высокой энергии 13 TEV поиск множества частиц Higgs (как и предсказывалось в некоторых теориях) и тесты, нацеленные на другие версии теории частиц. Эти более высокие энергетические результаты должны продолжать давать результаты в соответствии с теориями Хиггса.	Анализ столкновений вплоть до июля 2017 года не показывает отклонения от стандартной модели, причем экспериментальная точность лучше, чем результаты при более низких энергиях. ^{[ 35 ]}

Выводы с 2013 года

Coupling strength to Higgs boson in (top) and ratio to the standard model prediction (bottom) derived from cross section and branching ratio data. In the κ framework^[145] the couplings are ${\sqrt {{\kappa }_{V}}}{m}_{V}/{\rm {vev}}\quad (={\sqrt {{\kappa }_{V}{g}_{V}/2{\rm {vev}}}})$ and ${\kappa }_{F}{m}_{V}/{\rm {vev}}$ for the vector bosons V (=Z,W) and for the fermions F ( = t, b, τ (μ not confirmed as 2022 but there is evidence)) respectively, where ${m}_{V/F}$ the masses and $vev$ the vacuum expectation value ( ${g}_{V}$ the absolute coupling strength).^[146]

В июле 2017 года CERN подтвердил, что все измерения по -прежнему согласуются с прогнозами стандартной модели и назвали обнаруженную частицу просто «бозон Хиггса». ^{[ 35 ]} По состоянию на 2019 год крупный адрон -коллайдер продолжал создавать результаты, подтверждающие понимание поля и частицы Хиггса в 2013 году. ^{[ 147 ]}^{[ 148 ]}

The LHC's experimental work since restarting in 2015 has included probing the Higgs field and boson to a greater level of detail, and confirming whether less common predictions were correct. In particular, exploration since 2015 has provided strong evidence of the predicted direct decay into fermions such as pairs of bottom quarks (3.6 σ) – described as an "important milestone" in understanding its short lifetime and other rare decays – and also to confirm decay into pairs of tau leptons (5.9 σ). This was described by CERN as being "of paramount importance to establishing the coupling of the Higgs boson to leptons and represents an important step towards measuring its couplings to third generation fermions, the very heavy copies of the electrons and quarks, whose role in nature is a profound mystery".^[35] Published results as of 19 March 2018 at 13 TeV for ATLAS and CMS had their measurements of the Higgs mass at 124.98±0.28 GeV/c² and 125.26±0.21 GeV/c² соответственно.

In July 2018, the ATLAS and CMS experiments reported observing the Higgs boson decay into a pair of bottom quarks, which makes up approximately 60% of all of its decays.^[149]^[150]^[151]

Theoretical issues

Theoretical need for the Higgs

Gauge invariance is an important property of modern particle theories such as the Standard Model, partly due to its success in other areas of fundamental physics such as electromagnetism and the strong interaction (quantum chromodynamics). However, before Sheldon Glashow extended the electroweak unification models in 1961, there were great difficulties in developing gauge theories for the weak nuclear force or a possible unified electroweak interaction. Fermions with a mass term would violate gauge symmetry and therefore cannot be gauge invariant. (This can be seen by examining the Dirac Lagrangian for a fermion in terms of left and right handed components; we find none of the spin-half particles could ever flip helicity as required for mass, so they must be massless.^[t]) W and Z bosons are observed to have mass, but a boson mass term contains terms which clearly depend on the choice of gauge, and therefore these masses too cannot be gauge invariant. Therefore, it seems that none of the standard model fermions or bosons could "begin" with mass as an inbuilt property except by abandoning gauge invariance. If gauge invariance were to be retained, then these particles had to be acquiring their mass by some other mechanism or interaction.

Additionally, solutions based on spontaneous symmetry breaking appeared to fail, seemingly an inevitable result of Goldstone's theorem. Because there is no potential energy cost to moving around the complex plane's "circular valley" responsible for spontaneous symmetry breaking, the resulting quantum excitation is pure kinetic energy, and therefore a massless boson ("Goldstone boson"), which in turn implies a new long range force. But no new long range forces or massless particles were detected either. So whatever was giving these particles their mass had to not "break" gauge invariance as the basis for other parts of the theories where it worked well, and had to not require or predict unexpected massless particles or long-range forces which did not actually seem to exist in nature.

A solution to all of these overlapping problems came from the discovery of a previously unnoticed borderline case hidden in the mathematics of Goldstone's theorem,^[o] that under certain conditions it might theoretically be possible for a symmetry to be broken without disrupting gauge invariance and without any new massless particles or forces, and having "sensible" (renormalisable) results mathematically. This became known as the Higgs mechanism.

The Standard Model hypothesises a field which is responsible for this effect, called the Higgs field (symbol: $\phi$ ), which has the unusual property of a non-zero amplitude in its ground state; i.e., a non-zero vacuum expectation value. It can have this effect because of its unusual "Mexican hat" shaped potential whose lowest "point" is not at its "centre". In simple terms, unlike all other known fields, the Higgs field requires less energy to have a non-zero value than a zero value, so it ends up having a non-zero value everywhere. Below a certain extremely high energy level the existence of this non-zero vacuum expectation spontaneously breaks electroweak gauge symmetry which in turn gives rise to the Higgs mechanism and triggers the acquisition of mass by those particles interacting with the field. This effect occurs because scalar field components of the Higgs field are "absorbed" by the massive bosons as degrees of freedom, and couple to the fermions via Yukawa coupling, thereby producing the expected mass terms. When symmetry breaks under these conditions, the Goldstone bosons that arise interact with the Higgs field (and with other particles capable of interacting with the Higgs field) instead of becoming new massless particles. The intractable problems of both underlying theories "neutralise" each other, and the residual outcome is that elementary particles acquire a consistent mass based on how strongly they interact with the Higgs field. It is the simplest known process capable of giving mass to the gauge bosons while remaining compatible with gauge theories.^[152] Its quantum would be a scalar boson, known as the Higgs boson.^[153]

Simple explanation of the theory, from its origins in superconductivity

The proposed Higgs mechanism arose as a result of theories proposed to explain observations in superconductivity. A superconductor does not allow penetration by external magnetic fields (the Meissner effect). This strange observation implies that somehow, the electromagnetic field becomes short ranged during this phenomenon. Successful theories arose to explain this during the 1950s, first for fermions (Ginzburg–Landau theory, 1950), and then for bosons (BCS theory, 1957).

In these theories, superconductivity is interpreted as arising from a charged condensate field. Initially, the condensate value does not have any preferred direction, implying it is scalar, but its phase is capable of defining a gauge, in gauge based field theories. To do this, the field must be charged. A charged scalar field must also be complex (or described another way, it contains at least two components, and a symmetry capable of rotating each into the other(s)). In naïve gauge theory, a gauge transformation of a condensate usually rotates the phase. But in these circumstances, it instead fixes a preferred choice of phase. However, it turns out that fixing the choice of gauge so that the condensate has the same phase everywhere also causes the electromagnetic field to gain an extra term. This extra term causes the electromagnetic field to become short range.

Once attention was drawn to this theory within particle physics, the parallels were clear. A change of the usually long range electromagnetic field to become short ranged, within a gauge invariant theory, was exactly the needed effect sought for the weak force bosons (because a long range force has massless gauge bosons, and a short ranged force implies massive gauge bosons, suggesting that a result of this interaction is that the field's gauge bosons acquired mass, or a similar and equivalent effect). The features of a field required to do this were also quite well defined – it would have to be a charged scalar field, with at least two components, and complex in order to support a symmetry able to rotate these into each other.^[u]

Alternative models

The Minimal Standard Model as described above is the simplest known model for the Higgs mechanism with just one Higgs field. However, an extended Higgs sector with additional Higgs particle doublets or triplets is also possible, and many extensions of the Standard Model have this feature. The non-minimal Higgs sector favoured by theory are the two-Higgs-doublet models (2HDM), which predict the existence of a quintet of scalar particles: two CP-even neutral Higgs bosons h⁰ and H⁰, a CP-odd neutral Higgs boson A⁰, and two charged Higgs particles H^±. Supersymmetry ("SUSY") also predicts relations between the Higgs-boson masses and the masses of the gauge bosons, and could accommodate a 125 GeV/c² neutral Higgs boson.

The key method to distinguish between these different models involves study of the particles' interactions ("coupling") and exact decay processes ("branching ratios"), which can be measured and tested experimentally in particle collisions. In the Type-I 2HDM model one Higgs doublet couples to up and down quarks, while the second doublet does not couple to quarks. This model has two interesting limits, in which the lightest Higgs couples to just fermions ("gauge-phobic") or just gauge bosons ("fermiophobic"), but not both. In the Type-II 2HDM model, one Higgs doublet only couples to up-type quarks, the other only couples to down-type quarks.^[154] The heavily researched Minimal Supersymmetric Standard Model (MSSM) includes a Type-II 2HDM Higgs sector, so it could be disproven by evidence of a Type-I 2HDM Higgs.^{[citation needed]}

In other models the Higgs scalar is a composite particle. For example, in technicolour the role of the Higgs field is played by strongly bound pairs of fermions called techniquarks. Other models feature pairs of top quarks (see top quark condensate). In yet other models, there is no Higgs field at all and the electroweak symmetry is broken using extra dimensions.^[155]^[156]

Further theoretical issues and hierarchy problem

A one-loop Feynman diagram of the first-order correction to the Higgs mass. In the Standard Model the effects of these corrections are potentially enormous, giving rise to the so-called hierarchy problem.

The Standard Model leaves the mass of the Higgs boson as a parameter to be measured, rather than a value to be calculated. This is seen as theoretically unsatisfactory, particularly as quantum corrections (related to interactions with virtual particles) should apparently cause the Higgs particle to have a mass immensely higher than that observed, but at the same time the Standard Model requires a mass of the order of 100 to 1000 GeV/c² to ensure unitarity (in this case, to unitarise longitudinal vector boson scattering).^[157] Reconciling these points appears to require explaining why there is an almost-perfect cancellation resulting in the visible mass of ~ 125 GeV/c², and it is not clear how to do this. Because the weak force is about 10³² times stronger than gravity, and (linked to this) the Higgs boson's mass is so much less than the Planck mass or the grand unification energy, it appears that either there is some underlying connection or reason for these observations which is unknown and not described by the Standard Model, or some unexplained and extremely precise fine-tuning of parameters – however at present neither of these explanations is proven. This is known as a hierarchy problem.^[158] More broadly, the hierarchy problem amounts to the worry that a future theory of fundamental particles and interactions should not have excessive fine-tunings or unduly delicate cancellations, and should allow masses of particles such as the Higgs boson to be calculable. The problem is in some ways unique to spin-0 particles (such as the Higgs boson), which can give rise to issues related to quantum corrections that do not affect particles with spin.^[157] A number of solutions have been proposed, including supersymmetry, conformal solutions and solutions via extra dimensions such as braneworld models.

There are also issues of quantum triviality, which suggests that it may not be possible to create a consistent quantum field theory involving elementary scalar particles.^[159] Triviality constraints can be used to restrict or predict parameters such as the Higgs boson mass. This can also lead to a predictable Higgs mass in asymptotic safety scenarios.

Properties

Properties of the Higgs field

In the Standard Model, the Higgs field is a scalar tachyonic field – scalar meaning it does not transform under Lorentz transformations, and tachyonic meaning the field (but not the particle) has imaginary mass, and in certain configurations must undergo symmetry breaking. It consists of four components: Two neutral ones and two charged component fields. Both of the charged components and one of the neutral fields are Goldstone bosons, which act as the longitudinal third-polarisation components of the massive W⁺, W⁻, and Z bosons. The quantum of the remaining neutral component corresponds to (and is theoretically realised as) the massive Higgs boson.^[160] This component can interact with fermions via Yukawa coupling to give them mass as well.

Mathematically, the Higgs field has imaginary mass and is therefore a tachyonic field.^[v] While tachyons (particles that move faster than light) are a purely hypothetical concept, fields with imaginary mass have come to play an important role in modern physics.^[162]^[163] Under no circumstances do any excitations ever propagate faster than light in such theories – the presence or absence of a tachyonic mass has no effect whatsoever on the maximum velocity of signals (there is no violation of causality).^[164] Instead of faster-than-light particles, the imaginary mass creates an instability: Any configuration in which one or more field excitations are tachyonic must spontaneously decay, and the resulting configuration contains no physical tachyons. This process is known as tachyon condensation, and is now believed to be the explanation for how the Higgs mechanism itself arises in nature, and therefore the reason behind electroweak symmetry breaking.

Although the notion of imaginary mass might seem troubling, it is only the field, and not the mass itself, that is quantised. Therefore, the field operators at spacelike separated points still commute (or anticommute), and information and particles still do not propagate faster than light.^[165] Tachyon condensation drives a physical system that has reached a local limit – and might naively be expected to produce physical tachyons – to an alternate stable state where no physical tachyons exist. Once a tachyonic field such as the Higgs field reaches the minimum of the potential, its quanta are not tachyons any more but rather are ordinary particles such as the Higgs boson.^[166]

Properties of the Higgs boson

Since the Higgs field is scalar, the Higgs boson has no spin. The Higgs boson is also its own antiparticle, is CP-even, and has zero electric and colour charge.^[167]

The Standard Model does not predict the mass of the Higgs boson.^[168] If that mass is between 115 and 180 GeV/c² (consistent with empirical observations of 125 GeV/c²), then the Standard Model can be valid at energy scales all the way up to the Planck scale (10¹⁹ GeV/c²).^[169] It should be the only particle in the Standard Model that remains massive even at high energies. Many theorists expect new physics beyond the Standard Model to emerge at the TeV-scale, based on unsatisfactory properties of the Standard Model.^[170] The highest possible mass scale allowed for the Higgs boson (or some other electroweak symmetry breaking mechanism) is 1.4 TeV; beyond this point, the Standard Model becomes inconsistent without such a mechanism, because unitarity is violated in certain scattering processes.^[171]

It is also possible, although experimentally difficult, to estimate the mass of the Higgs boson indirectly: In the Standard Model, the Higgs boson has a number of indirect effects; most notably, Higgs loops result in tiny corrections to masses of the W and Z bosons. Precision measurements of electroweak parameters, such as the Fermi constant and masses of the W and Z bosons, can be used to calculate constraints on the mass of the Higgs. As of July 2011, the precision electroweak measurements tell us that the mass of the Higgs boson is likely to be less than about 161 GeV/c² at 95% confidence level.^[w] These indirect constraints rely on the assumption that the Standard Model is correct. It may still be possible to discover a Higgs boson above these masses, if it is accompanied by other particles beyond those accommodated by the Standard Model.^[173]

The LHC cannot directly measure the Higgs boson's lifetime, due to its extreme brevity. It is predicted as 1.56×10⁻²² s based on the predicted decay width of 4.07×10⁻³ GeV.^[2] However it can be measured indirectly, based upon comparing masses measured from quantum phenomena occurring in the on shell production pathways and in the, much rarer, off shell production pathways, derived from Dalitz decay via a virtual photon (H → γ*γ → ℓℓγ). Using this technique, the lifetime of the Higgs boson was tentatively measured in 2021 as 1.2 – 4.6×10⁻²² s, at sigma 3.2 (1 in 1000) significance.^[3]^[4]

Production

Feynman diagrams for Higgs production
Gluon fusion	Higgs Strahlung
Vector boson fusion	Top fusion

If Higgs particle theories are valid, then a Higgs particle can be produced much like other particles that are studied, in a particle collider. This involves accelerating a large number of particles to extremely high energies and extremely close to the speed of light, then allowing them to smash together. Protons and lead ions (the bare nuclei of lead atoms) are used at the LHC. In the extreme energies of these collisions, the desired esoteric particles will occasionally be produced and this can be detected and studied; any absence or difference from theoretical expectations can also be used to improve the theory. The relevant particle theory (in this case the Standard Model) will determine the necessary kinds of collisions and detectors. The Standard Model predicts that Higgs bosons could be formed in a number of ways,^[94]^[174]^[175] although the probability of producing a Higgs boson in any collision is always expected to be very small – for example, only one Higgs boson per 10 billion collisions in the Large Hadron Collider.^[q] The most common expected processes for Higgs boson production are:

Gluon fusion: If the collided particles are hadrons such as the proton or antiproton – as is the case in the LHC and Tevatron – then it is most likely that two of the gluons binding the hadron together collide. The easiest way to produce a Higgs particle is if the two gluons combine to form a loop of virtual quarks. Since the coupling of particles to the Higgs boson is proportional to their mass, this process is more likely for heavy particles. In practice it is enough to consider the contributions of virtual top and bottom quarks (the heaviest quarks). This process is the dominant contribution at the LHC and Tevatron being about ten times more likely than any of the other processes.^[94]^[174]
Higgs Strahlung: If an elementary fermion collides with an anti-fermion – e.g., a quark with an anti-quark or an electron with a positron – the two can merge to form a virtual W or Z boson which, if it carries sufficient energy, can then emit a Higgs boson. This process was the dominant production mode at the LEP, where an electron and a positron collided to form a virtual Z boson, and it was the second largest contribution for Higgs production at the Tevatron. At the LHC this process is only the third largest, because the LHC collides protons with protons, making a quark-antiquark collision less likely than at the Tevatron. Higgs Strahlung is also known as associated production.^[94]^[174]^[175]
Weak boson fusion: Another possibility when two (anti-)fermions collide is that the two exchange a virtual W or Z boson, which emits a Higgs boson. The colliding fermions do not need to be the same type. So, for example, an up quark may exchange a Z boson with an anti-down quark. This process is the second most important for the production of Higgs particle at the LHC and LEP.^[94]^[175]
Top fusion: The final process that is commonly considered is by far the least likely (by two orders of magnitude). This process involves two colliding gluons, which each decay into a heavy quark–antiquark pair. A quark and antiquark from each pair can then combine to form a Higgs particle.^[94]^[174]

Decay

Quantum mechanics predicts that if it is possible for a particle to decay into a set of lighter particles, then it will eventually do so.^[176] This is also true for the Higgs boson. The likelihood with which this happens depends on a variety of factors including: the difference in mass, the strength of the interactions, etc. Most of these factors are fixed by the Standard Model, except for the mass of the Higgs boson itself. For a Higgs boson with a mass of 125 GeV/c² the SM predicts a mean life time of about 1.6×10⁻²² s.^[b]

The Standard Model prediction for the branching ratios of the different decay modes of the Higgs particle depends on the value of its mass.

Since it interacts with all the massive elementary particles of the SM, the Higgs boson has many different processes through which it can decay. Each of these possible processes has its own probability, expressed as the branching ratio; the fraction of the total number decays that follows that process. The SM predicts these branching ratios as a function of the Higgs mass (see plot).

Higgs boson decays into heavy vector boson pairs (a), fermion–antifermion pairs (b) and photon pairs or Zγ (c,d)^[177]

One way that the Higgs can decay is by splitting into a fermion–antifermion pair. As general rule, the Higgs is more likely to decay into heavy fermions than light fermions, because the mass of a fermion is proportional to the strength of its interaction with the Higgs.^[126] By this logic the most common decay should be into a top–antitop quark pair. However, such a decay would only be possible if the Higgs were heavier than ~346 GeV/c², twice the mass of the top quark. For a Higgs mass of 125 GeV/c² the SM predicts that the most common decay is into a bottom–antibottom quark pair, which happens 57.7% of the time.^[2] The second most common fermion decay at that mass is a tau–antitau pair, which happens only about 6.3% of the time.^[2]

Another possibility is for the Higgs to split into a pair of massive gauge bosons. The most likely possibility is for the Higgs to decay into a pair of W bosons (the light blue line in the plot), which happens about 21.5% of the time for a Higgs boson with a mass of 125 GeV/c².^[2] The W bosons can subsequently decay either into a quark and an antiquark or into a charged lepton and a neutrino. The decays of W bosons into quarks are difficult to distinguish from the background, and the decays into leptons cannot be fully reconstructed (because neutrinos are impossible to detect in particle collision experiments). A cleaner signal is given by decay into a pair of Z-bosons (which happens about 2.6% of the time for a Higgs with a mass of 125 GeV/c²),^[2] if each of the bosons subsequently decays into a pair of easy-to-detect charged leptons (electrons or muons).

Decay into massless gauge bosons (i.e., gluons or photons) is also possible, but requires intermediate loop of virtual heavy quarks (top or bottom) or massive gauge bosons.^[126] The most common such process is the decay into a pair of gluons through a loop of virtual heavy quarks. This process, which is the reverse of the gluon fusion process mentioned above, happens approximately 8.6% of the time for a Higgs boson with a mass of 125 GeV/c².^[2] Much rarer is the decay into a pair of photons mediated by a loop of W bosons or heavy quarks, which happens only twice for every thousand decays.^[2] However, this process is very relevant for experimental searches for the Higgs boson, because the energy and momentum of the photons can be measured very precisely, giving an accurate reconstruction of the mass of the decaying particle.^[126]

In 2021 the extremely rare Dalitz decay was tentatively observed,^{[citation needed]} into two leptons (electrons or muons) and a photon (ℓℓγ), via virtual photon decay. This can happen in three ways; Higgs to virtual photon to ℓℓγ in which the virtual photon (γ*) has very small but nonzero mass, Higgs to Z boson to ℓℓγ, or Higgs to two leptons, one of which emits a final-state photon leading to ℓℓγ. ATLAS searched for evidence of the first of these (H → γ*γ → ℓℓγ) at low di-lepton mass (≤ 30 GeV/c²), where this process should dominate. The observation is at sigma 3.2 (1 in 1000) significance.^[3]^[4] This decay path is important because it facilitates measuring the on- and off-shelf mass of the Higgs boson (allowing indirect measurement of decay time), and the decay into two charged particles allows exploration of charge conjugation and charge parity (CP) violation.^[4]

Public discussion

Naming

Names used by physicists

The name most strongly associated with the particle and field is the Higgs boson^[92]^: 168 and Higgs field. For some time the particle was known by a combination of its PRL author names (including at times Anderson), for example the Brout–Englert–Higgs particle, the Anderson–Higgs particle, or the Englert–Brout–Higgs–Guralnik–Hagen–Kibble mechanism,^[x] and these are still used at times.^[64]^[179] Fuelled in part by the issue of recognition and a potential shared Nobel Prize,^[179]^[180] the most appropriate name was still occasionally a topic of debate until 2013.^[179] Higgs himself preferred to call the particle either by an acronym of all those involved, or "the scalar boson", or "the so-called Higgs particle".^[180]

A considerable amount has been written on how Higgs' name came to be exclusively used. Two main explanations are offered. The first is that Higgs undertook a step which was either unique, clearer or more explicit in his paper in formally predicting and examining the particle. Of the PRL papers' authors, only the paper by Higgs explicitly offered as a prediction that a massive particle would exist and calculated some of its properties;^[181]^[92]^: 167 he was therefore "the first to postulate the existence of a massive particle" according to Nature.^[179] Physicist and author Frank Close and physicist-blogger Peter Woit both comment that the paper by GHK was also completed after Higgs and Brout–Englert were submitted to Physical Review Letters,^[182]^[92]^: 167 and that Higgs alone had drawn attention to a predicted massive scalar boson, while all others had focused on the massive vector bosons.^[182]^[92]^{: 154,166,175} In this way, Higgs' contribution also provided experimentalists with a crucial "concrete target" needed to test the theory.^[183]

However, in Higgs' view, Brout and Englert did not explicitly mention the boson since its existence is plainly obvious in their work,^[69]^: 6 while according to Guralnik the GHK paper was a complete analysis of the entire symmetry breaking mechanism whose mathematical rigour is absent from the other two papers, and a massive particle may exist in some solutions.^[93]^: 9 Higgs' paper also provided an "especially sharp" statement of the challenge and its solution according to science historian David Kaiser.^[180]

The alternative explanation is that the name was popularised in the 1970s due to its use as a convenient shorthand or because of a mistake in citing. Many accounts (including Higgs' own^[69]^: 7) credit the "Higgs" name to physicist Benjamin Lee.^[y] Lee was a significant populariser of the theory in its early days, and habitually attached the name "Higgs" as a "convenient shorthand" for its components from 1972,^[17]^[179]^[184]^[185]^[186] and in at least one instance from as early as 1966.^[187] Although Lee clarified in his footnotes that "'Higgs' is an abbreviation for Higgs, Kibble, Guralnik, Hagen, Brout, Englert",^[184] his use of the term (and perhaps also Steven Weinberg's mistaken cite of Higgs' paper as the first in his seminal 1967 paper^[92]^[188] ^[187]) meant that by around 1975–1976 others had also begun to use the name "Higgs" exclusively as a shorthand.^[z] In 2012, physicist Frank Wilczek, who was credited for naming the elementary particle, the axion (over an alternative proposal "Higglet", by Weinberg), endorsed the "Higgs boson" name, stating "History is complicated, and wherever you draw the line, there will be somebody just below it."^[180]

Nickname

The Higgs boson is often referred to as the "God particle" in popular media outside the scientific community.^[189]^[190]^[191]^[192]^[193] The nickname comes from the title of the 1993 book on the Higgs boson and particle physics, The God Particle: If the Universe Is the Answer, What Is the Question? by Physics Nobel Prize winner and Fermilab director Leon Lederman.^[28] Lederman wrote it in the context of failing US government support for the Superconducting Super Collider,^[194] a partially constructed titanic^[195]^[196] competitor to the Large Hadron Collider with planned collision energies of 2 × 20 TeV that was championed by Lederman since its 1983 inception^[194]^[aa]^[197]^[198] and shut down in 1993. The book sought in part to promote awareness of the significance and need for such a project in the face of its possible loss of funding.^[199] Lederman, a leading researcher in the field, writes that he wanted to title his book The Goddamn Particle: If the Universe is the Answer, What is the Question? Lederman's editor decided that the title was too controversial and convinced him to change the title to The God Particle: If the Universe is the Answer, What is the Question?^[200]

While media use of this term may have contributed to wider awareness and interest,^[201] many scientists feel the name is inappropriate^[17]^[18]^[202] since it is sensational hyperbole and misleads readers;^[203] the particle also has nothing to do with any God, leaves open numerous questions in fundamental physics, and does not explain the ultimate origin of the universe. Higgs, an atheist, was reported to be displeased and stated in a 2008 interview that he found it "embarrassing" because it was "the kind of misuse [...] which I think might offend some people".^[203]^[204]^[205] The nickname has been satirised in mainstream media as well.^[206] Science writer Ian Sample stated in his 2010 book on the search that the nickname is "universally hate[d]" by physicists and perhaps the "worst derided" in the history of physics, but that (according to Lederman) the publisher rejected all titles mentioning "Higgs" as unimaginative and too unknown.^[207]

Lederman begins with a review of the long human search for knowledge, and explains that his tongue-in-cheek title draws an analogy between the impact of the Higgs field on the fundamental symmetries at the Big Bang, and the apparent chaos of structures, particles, forces and interactions that resulted and shaped our present universe, with the biblical story of Babel in which the primordial single language of early Genesis was fragmented into many disparate languages and cultures.^[208]

Today [...] we have the standard model, which reduces all of reality to a dozen or so particles and four forces [...] It's a hard-won simplicity [and] remarkably accurate. But it is also incomplete and, in fact, internally inconsistent [...] This boson is so central to the state of physics today, so crucial to our final understanding of the structure of matter, yet so elusive, that I have given it a nickname: the God Particle. Why God Particle? Two reasons. One, the publisher wouldn't let us call it the Goddamn Particle, though that might be a more appropriate title, given its villainous nature and the expense it is causing. And two, there is a connection, of sorts, to another book, a much older one ...
— Lederman & Teresi^[28]^: 22

Lederman asks whether the Higgs boson was added just to perplex and confound those seeking knowledge of the universe, and whether physicists will be confounded by it as recounted in that story, or ultimately surmount the challenge and understand "how beautiful is the universe [God has] made".^[209]

Other proposals

A renaming competition by British newspaper The Guardian in 2009 resulted in their science correspondent choosing the name "the champagne bottle boson" as the best submission: "The bottom of a champagne bottle is in the shape of the Higgs potential and is often used as an illustration in physics lectures. So it's not an embarrassingly grandiose name, it is memorable, and [it] has some physics connection too."^[210] The name Higgson was suggested as well, in an opinion piece in the Institute of Physics' online publication physicsworld.com.^[211]

Educational explanations and analogies

There has been considerable public discussion of analogies and explanations for the Higgs particle and how the field creates mass,^[212]^[213] including coverage of explanatory attempts in their own right and a competition in 1993 for the best popular explanation by then-UK Minister for Science Sir William Waldegrave ^[214] and articles in newspapers worldwide.

An educational collaboration involving an LHC physicist and a High School Teachers at CERN educator suggests that dispersion of light – responsible for the rainbow and dispersive prism – is a useful analogy for the Higgs field's symmetry breaking and mass-causing effect.^[215]

Symmetry breaking in optics	In vacuum, light of all colours (or photons of all wavelengths) travels at the same velocity, a symmetrical situation. In some substances such as glass, water or air, this symmetry is broken (See: Photons in matter). The result is that light of different wavelengths have different velocities.
Symmetry breaking in particle physics	In "naive" gauge theories, gauge bosons and other fundamental particles are all massless – also a symmetrical situation. In the presence of the Higgs field this symmetry is broken. The result is that particles of different types will have different masses.

Matt Strassler uses electric fields as an analogy:^[216]

Some particles interact with the Higgs field while others don't. Those particles that feel the Higgs field act as if they have mass. Something similar happens in an electric field – charged objects are pulled around and neutral objects can sail through unaffected. So you can think of the Higgs search as an attempt to make waves in the Higgs field [create Higgs bosons] to prove it's really there.

A similar explanation was offered by The Guardian:^[217]

The Higgs boson is essentially a ripple in a field said to have emerged at the birth of the universe and to span the cosmos to this day ... The particle is crucial however: It is the smoking gun, the evidence required to show the theory is right.

The Higgs field's effect on particles was famously described by physicist David Miller as akin to a room full of political party workers spread evenly throughout a room: The crowd gravitates to and slows down famous people but does not slow down others.^[ab] He also drew attention to well-known effects in solid state physics where an electron's effective mass can be much greater than usual in the presence of a crystal lattice.^[218]

Analogies based on drag effects, including analogies of "syrup" or "molasses" are also well known, but can be somewhat misleading since they may be understood (incorrectly) as saying that the Higgs field simply resists some particles' motion but not others' – a simple resistive effect could also conflict with Newton's third law.^[220]

The Higgs boson is commonly misunderstood as responsible for mass, rather than the Higgs field, and as relating to most mass in the universe.^[221]^[222]^[223]

Recognition and awards

There was considerable discussion prior to late 2013 of how to allocate the credit if the Higgs boson is proven, made more pointed as a Nobel prize had been expected, and the very wide basis of people entitled to consideration. These include a range of theoreticians who made the Higgs mechanism theory possible, the theoreticians of the 1964 PRL papers (including Higgs himself), the theoreticians who derived from these a working electroweak theory and the Standard Model itself, and also the experimentalists at CERN and other institutions who made possible the proof of the Higgs field and boson in reality. The Nobel prize has a limit of three persons to share an award, and some possible winners are already prize holders for other work, or are deceased (the prize is only awarded to persons in their lifetime). Existing prizes for works relating to the Higgs field, boson, or mechanism include:

Nobel Prize in Physics (1979) – Glashow, Salam, and Weinberg, for contributions to the theory of the unified weak and electromagnetic interaction between elementary particles^[224]
Nobel Prize in Physics (1999) – 't Hooft and Veltman, for elucidating the quantum structure of electroweak interactions in physics^[225]
J. J. Sakurai Prize for Theoretical Particle Physics (2010) – Hagen, Englert, Guralnik, Higgs, Brout, and Kibble, for elucidation of the properties of spontaneous symmetry breaking in four-dimensional relativistic gauge theory and of the mechanism for the consistent generation of vector boson masses^[90] (for the 1964 papers described above)
Wolf Prize (2004) – Englert, Brout, and Higgs
Special Breakthrough Prize in Fundamental Physics (2013) – Fabiola Gianotti and Peter Jenni, spokespersons of the ATLAS Collaboration and Michel Della Negra, Tejinder Singh Virdee, Guido Tonelli, and Joseph Incandela spokespersons, past and present, of the CMS collaboration, "For [their] leadership role in the scientific endeavour that led to the discovery of the new Higgs-like particle by the ATLAS and CMS collaborations at CERN's Large Hadron Collider".^[226]
Nobel Prize in Physics (2013) – Peter Higgs and François Englert, for the theoretical discovery of a mechanism that contributes to our understanding of the origin of mass of subatomic particles, and which recently was confirmed through the discovery of the predicted fundamental particle, by the ATLAS and CMS experiments at CERN's Large Hadron Collider^[227]

Englert's co-researcher Robert Brout had died in 2011 and the Nobel Prize is not ordinarily given posthumously.^[228]

Additionally Physical Review Letters' 50-year review (2008) recognised the 1964 PRL symmetry breaking papers and Weinberg's 1967 paper A model of Leptons (the most cited paper in particle physics, as of 2012) "milestone Letters".^[87]

Following reported observation of the Higgs-like particle in July 2012, several Indian media outlets reported on the supposed neglect of credit to Indian physicist Satyendra Nath Bose after whose work in the 1920s the class of particles "bosons" is named^[229]^[230] (although physicists have described Bose's connection to the discovery as tenuous).^[231]

Technical aspects and mathematical formulation

In the Standard Model, the Higgs field is a four-component scalar field that forms a complex doublet of the weak isospin SU(2) symmetry:

\phi ={\frac {1}{\sqrt {2}}}\left({\begin{array}{c}\phi ^{1}+i\phi ^{2}\\\phi ^{0}+i\phi ^{3}\end{array}}\right)\ ,

while the field has charge +⁠1/2⁠ under the weak hypercharge U(1) symmetry.^[232]

Note: This article uses the scaling convention where the electric charge, $Q$ , the weak isospin, $T$ ₃, and the weak hypercharge, $Y$ _W, are related by $Q$ = $T$ ₃ + $Y$ _W. A different convention used in most other Wikipedia articles is $Q$ = $T$ ₃ + ⁠1/2⁠ $Y$ _W.^[233]^[234]^[235]

The Higgs part of the Lagrangian is^[232]

{\mathcal {L}}_{\text{H}}=\left|\left(\partial _{\mu }-igW_{\mu \,a}{\tfrac {1}{2}}\sigma ^{a}-i{\tfrac {1}{2}}g'B_{\mu }\right)\phi \right|^{2}+\mu _{\text{H}}^{2}\phi ^{\dagger }\phi -\lambda \left(\phi ^{\dagger }\phi \right)^{2}\ ,

where $W_{\mu \,a}$ and $B_{\mu }$ are the gauge bosons of the SU(2) and U(1) symmetries, $g$ and $g'$ their respective coupling constants, $\sigma ^{a}$ are the Pauli matrices (a complete set of generators of the SU(2) symmetry), and $\lambda >0$ and $\mu _{\text{H}}^{2}>0$ , so that the ground state breaks the SU(2) symmetry (see figure).

The ground state of the Higgs field (the bottom of the potential) is degenerate with different ground states related to each other by a SU(2) gauge transformation. It is always possible to pick a gauge such that in the ground state $\phi ^{1}=\phi ^{2}=\phi ^{3}=0$ . The expectation value of $\phi ^{0}$ in the ground state (the vacuum expectation value or VEV) is then $\left\langle \phi ^{0}\right\rangle ={\tfrac {1}{\sqrt {2\,}}}v$ , where $v={\tfrac {1}{\sqrt {\lambda \,}}}\left|\mu _{\text{H}}\right|$ . The measured value of this parameter is ~246 GeV/c².^[126] It has units of mass, and is the only free parameter of the Standard Model that is not a dimensionless number. Quadratic terms in $W_{\mu }$ and $B_{\mu }$ arise, which give masses to the W and Z bosons:^[232]

{\begin{aligned}m_{\text{W}}&={\tfrac {1}{2}}v\left|\,g\,\right|\ ,\\m_{\text{Z}}&={\tfrac {1}{2}}v{\sqrt {g^{2}+{g'}^{2}\ }}\ ,\end{aligned}}

with their ratio determining the Weinberg angle, ${\textstyle \cos \theta _{\text{W}}={\frac {m_{\text{W}}}{\ m_{\text{Z}}\ }}={\frac {\left|\,g\,\right|}{\ {\sqrt {g^{2}+{g'}^{2}\ }}\ }}}$ , and leave a massless U(1) photon, $\gamma$ . The mass of the Higgs boson itself is given by

m_{\text{H}}={\sqrt {2\mu _{\text{H}}^{2}\ }}\equiv {\sqrt {2\lambda v^{2}\ }}.

The quarks and the leptons interact with the Higgs field through Yukawa interaction terms:

{\begin{aligned}{\mathcal {L}}_{\text{Y}}=&-\lambda _{u}^{i\,j}{\frac {\ \phi ^{0}-i\phi ^{3}\ }{\sqrt {2\ }}}{\overline {u}}_{\text{L}}^{i}u_{\text{R}}^{j}+\lambda _{u}^{i\,j}{\frac {\ \phi ^{1}-i\phi ^{2}\ }{\sqrt {2\ }}}{\overline {d}}_{\text{L}}^{i}u_{\text{R}}^{j}\\&-\lambda _{d}^{i\,j}{\frac {\ \phi ^{0}+i\phi ^{3}\ }{\sqrt {2\ }}}{\overline {d}}_{\text{L}}^{i}d_{\text{R}}^{j}-\lambda _{d}^{i\,j}{\frac {\ \phi ^{1}+i\phi ^{2}\ }{\sqrt {2\ }}}{\overline {u}}_{\text{L}}^{i}d_{\text{R}}^{j}\\&-\lambda _{e}^{i\,j}{\frac {\ \phi ^{0}+i\phi ^{3}\ }{\sqrt {2\ }}}{\overline {e}}_{\text{L}}^{i}e_{\text{R}}^{j}-\lambda _{e}^{i\,j}{\frac {\ \phi ^{1}+i\phi ^{2}\ }{\sqrt {2\ }}}{\overline {\nu }}_{\text{L}}^{i}e_{\text{R}}^{j}+{\textrm {h.c.}}\ ,\end{aligned}}

where $(d,u,e,\nu )_{\text{L,R}}^{i}$ are left-handed and right-handed quarks and leptons of the $i$ th generation, $\lambda _{\text{u,d,e}}^{i\,j}$ are matrices of Yukawa couplings where h.c. denotes the hermitian conjugate of all the preceding terms. In the symmetry breaking ground state, only the terms containing $\phi ^{0}$ remain, giving rise to mass terms for the fermions. Rotating the quark and lepton fields to the basis where the matrices of Yukawa couplings are diagonal, one gets

{\mathcal {L}}_{\text{m}}=-m_{\text{u}}^{i}{\overline {u}}_{\text{L}}^{i}u_{\text{R}}^{i}-m_{\text{d}}^{i}{\overline {d}}_{\text{L}}^{i}d_{\text{R}}^{i}-m_{\text{e}}^{i}{\overline {e}}_{\text{L}}^{i}e_{\text{R}}^{i}+{\textrm {h.c.}},

where the masses of the fermions are $m_{\text{u,d,e}}^{i}={\tfrac {1}{\sqrt {2\ }}}\lambda _{\text{u,d,e}}^{i}v$ , and $\lambda _{\text{u,d,e}}^{i}$ denote the eigenvalues of the Yukawa matrices.^[232]

Explanatory notes

^ Note that such events also occur due to other processes. Detection involves a statistically significant excess of such events at specific energies.
^ Jump up to: ^a ^b In the Standard Model, the total decay width of a Higgs boson with a mass of 125 GeV/c² is predicted to be 4.07×10⁻³ GeV.^[2] The mean lifetime is given by $\tau =\hbar /\Gamma$ .
^ In Higgs-based theories, the Higgs boson itself should be an exception, being massive even at high energies.
^ In physics, it is possible for a law to hold true only if certain assumptions hold true, or when certain conditions are met. For example, Newton's laws of motion only apply at speeds where relativistic effects are negligible; and laws related to conductivity, gases, and classical physics (as opposed to quantum mechanics) may apply only within certain ranges of size, temperature, pressure, or other conditions.
^ In theoretical particle physics, one says that particle A "absorbs" particle B when they always act simultaneously, and their combined effect cannot be separated using observables: Although the mathematical description of the process may have two parts, A and B, the observed preconditions and their outcomes are indistinguishable from the interaction of what appears to effectively be a single particle (which usually is given another, slightly different name; for example one of the combinations of the theoretical $W 3$ and $B 0$ electroweak bosons is called the Z boson).
^ Jump up to: ^a ^b ^c The success of the Higgs-based electroweak theory and Standard Model is illustrated by their predictions of the mass of two particles later detected: the W boson (predicted mass: 80.390±0.018 GeV/c², experimental measurement: 80.387±0.019 GeV/c²), and the Z boson (predicted mass: 91.1874±0.0021 GeV/c², experimental measurement: 91.1876±0.0021 GeV/c²). Other accurate predictions included the weak neutral current, the gluon, and the top and charm quarks, all later proven to exist as the theory said.
^ Electroweak symmetry is broken by the Higgs field in its lowest energy state, called its ground state. At high energy levels this does not happen, and the gauge bosons of the weak force would be expected to become massless above those energy levels.
^ The range of a force is inversely proportional to the mass of the particles transmitting it.^[27]
In the Standard Model, forces are carried by virtual particles. The movement and interactions of these particles with each other are limited by the energy–time uncertainty principle. As a result, the more massive a single virtual particle is, the greater its energy, and therefore the shorter the distance it can travel. A particle's mass therefore, determines the maximum distance at which it can interact with other particles and on any force it mediates. By the same token, the reverse is also true: Massless and near-massless particles can carry long distance forces.
Since experiments have shown that the weak force acts over only a very short range, this implies that massive gauge bosons must exist, and indeed, their masses have since been confirmed by measurement.
(See also: Compton wavelength and static forces and virtual-particle exchange)
^ By the 1960s, many had already started to see gauge theories as failing to explain particle physics, because theorists had been unable to solve the mass problem or even explain how gauge theory could provide a solution. So the idea that the Standard Model – which relied on a Higgs field, not yet proved to exist – could be fundamentally incorrect, was not unreasonable.
Against this, once the model was developed around 1972, no better theory existed, and its predictions and solutions were so accurate, that it became the preferred theory anyway. It then became crucial to science, to know whether it was correct.
^ Discovery press conference, July 2012:
'As a layman, I would say, I think we have it', said Rolf-Dieter Heuer, director general of CERN at Wednesday's seminar announcing the results of the search for the Higgs boson. But when pressed by journalists afterwards on what exactly 'it' was, things got more complicated.
'We have discovered a boson; now we have to find out what boson it is'
[Q]: 'If we don't know the new particle is a Higgs, what do we know about it?'
[A]: We know it is some kind of boson, says Vivek Sharma of CMS [...]
[Q]: 'are the CERN scientists just being too cautious? What would be enough evidence to call it a Higgs boson?'
[A]: As there could be many different kinds of Higgs bosons, there's no straight answer.^[30]
[emphasis in original]
^ The statement excludes spin-0 mesons, such as the pion, since they are known to be composites of pairs of spin-⁠ 1 /2⁠ fermions.
^ For example: The Huffington Post / Reuters,^[50] and others.^[51]
^ The bubble's effects would be expected to propagate across the universe at the speed of light from wherever it occurred. However space is vast – with even the nearest galaxy being over 2 million light years from us, and others being many billions of light years distant, so the effect of such an event would be unlikely to arise here for billions of years after first occurring.^[56]^[57]
^ If the Standard Model is valid, then the particles and forces we observe in our universe exist as they do, because of underlying quantum fields. Quantum fields can have states of differing stability, including 'stable', 'unstable' and 'metastable' states (the latter remain stable unless sufficiently perturbed). If a more stable vacuum state were able to arise, then existing particles and forces would no longer arise as they presently do. Different particles or forces would arise from (and be shaped by) whatever new quantum states arose. The world we know depends upon these particles and forces, so if this happened, everything around us, from subatomic particles to galaxies, and all fundamental forces, would be reconstituted into new fundamental particles and forces and structures. The universe would potentially lose all of its present structures and become inhabited by new ones (depending upon the exact states involved) based upon the same quantum fields.
^ Jump up to: ^a ^b Goldstone's theorem only applies to gauges having manifest Lorentz covariance, a condition that took time to become questioned. But the process of quantisation requires a gauge to be fixed and at this point it becomes possible to choose a gauge such as the 'radiation' gauge which is not invariant over time, so that these problems can be avoided. According to Bernstein (1974), p. 8:
the "radiation gauge" condition ∇⋅A( $x$ ) = 0 is clearly not covariant, which means that if we wish to maintain transversality of the photon in all Lorentz frames, the photon field A_μ( $x$ ) cannot transform like a four-vector. This is no catastrophe, since the photon field is not an observable, and one can readily show that the S-matrix elements, which are observable have covariant structures. ... in gauge theories one might arrange things so that one had a symmetry breakdown because of the noninvariance of the vacuum; but, because the Goldstone et al. proof breaks down, the zero mass Goldstone mesons need not appear. [emphasis in original]
Bernstein (1974) contains an accessible and comprehensive background and review of this area, see external links.
^ A field with the "Mexican hat" potential $V(\phi )=\mu ^{2}\phi ^{2}+\lambda \phi ^{4}$ and $\mu ^{2}<0$ has a minimum not at zero but at some non-zero value $\phi _{0}~.$ By expressing the action in terms of the field ${\tilde {\phi }}=\phi -\phi _{0}$ (where $\phi _{0}$ is a constant independent of position), we find the Yukawa term has a component $g\phi _{0}{\bar {\psi }}\psi ~.$ Since both $g$ and $\phi _{0}$ are constants, this looks exactly like the mass term for a fermion of mass $g\phi _{0}$ . The field ${\tilde {\phi }}$ is then the Higgs field.
^ Jump up to: ^a ^b The example is based on the production rate at the LHC operating at 7 TeV. The total cross-section for producing a Higgs boson at the LHC is about 10 picobarn,^[94] while the total cross-section for a proton–proton collision is 110 millibarn.^[95]
^ Just before LEP's shut down, some events that hinted at a Higgs were observed, but it was not judged significant enough to extend its run and delay construction of the LHC.
^ Jump up to: ^a ^b ^c ATLAS and CMS only just co-discovered this particle in July ... We will not know after today whether it is a Higgs at all, whether it is a Standard Model Higgs or not, or whether any particular speculative idea ... is now excluded ... Knowledge about nature does not come easy. We discovered the top quark in 1995, and we are still learning about its properties today ... we will still be learning important things about the Higgs during the coming few decades. We've no choice but to be patient. — M. Strassler (2012)^[129]
^ In the Standard Model, the mass term arising from the Dirac Lagrangian for any fermion $\psi$ is $-m{\bar {\psi }}\psi$ . This is not invariant under the electroweak symmetry, as can be seen by writing $\psi$ in terms of left and right handed components:
$-m{\bar {\psi }}\psi \,=\,-m\left({\bar {\psi }}_{L}\psi _{R}+{\bar {\psi }}_{R}\psi _{L}\right)$
i.e., contributions from ${\bar {\psi }}_{L}\psi _{L}$ and ${\bar {\psi }}_{R}\psi _{R}$ terms do not appear. We see that the mass-generating interaction is achieved by constant flipping of particle chirality. Since the spin-half particles have no right/left helicity pair with the same SU(2) and SU(3) representation and the same weak hypercharge, then assuming these gauge charges are conserved in the vacuum, none of the spin-half particles could ever swap helicity. Therefore, in the absence of some other cause, all fermions must be massless.
^ Goldstone's theorem also plays a role in such theories. The connection is technically, when a condensate breaks a symmetry, then the state reached by acting with a symmetry generator on the condensate has the same energy as before. This means that some kinds of oscillation will not involve change of energy. Oscillations with unchanged energy imply that excitations (particles) associated with the oscillation are massless. Therefore the outcome is that new massless particles should exist, known as Goldstone bosons. Because zero mass gauge bosons always mediate long range interactions, a new long range force should exist as well.
^ People initially thought of tachyons as particles travelling faster than the speed of light ... But we now know that a tachyon indicates an instability in a theory that contains it. Regrettably for science fiction fans, tachyons are not real physical particles that appear in nature.^[161]
^ This upper limit would increase to 185 GeV/c² if the lower bound of 114.4 GeV/c² from the LEP-2 direct search is allowed for.^[172]
^
Other names have included:
- The "Anderson–Higgs" mechanism,^[178]
- "Higgs–Kibble" mechanism (by Abdus Salam)^[92] and
- "A-B-E-G-H-H-K-'tH" mechanism [for Anderson, Brout, Englert, Guralnik, Hagen, Higgs, Kibble and 't Hooft] (by Peter Higgs).^[92]
^ Benjamin W. Lee also uses the Korean language name Lee Whi-soh.
^
Examples of early papers using the term "Higgs boson" include
- Ellis, Gaillard, & Nanopoulos (1976) "A phenomenological profile of the Higgs boson".
- Bjorken (1977) "Weak interaction theory and neutral currents".
- Wienberg (received, 1975) "Mass of the Higgs boson".
^ Global financial partnerships could be the only way to salvage such a project. Some feel that Congress delivered a fatal blow. "We have to keep the momentum and optimism and start thinking about international collaboration," said Leon M. Lederman, the Nobel Prize-winning physicist who was the architect of the super collider plan.^[194]
^ In Miller's analogy, the Higgs field is compared to political party workers spread evenly throughout a room. There will be some people (in Miller's example an anonymous person) who pass through the crowd with ease, paralleling the interaction between the field and particles that do not interact with it, such as massless photons. There will be other people (in Miller's example the British prime minister) who would find their progress being continually slowed by the swarm of admirers crowding around, paralleling the interaction for particles that do interact with the field and by doing so, acquire a finite mass.^[218]^[219]

References

^ "ATLAS sets record precision on Higgs boson's mass". 21 July 2023. Archived from the original on 22 July 2023. Retrieved 22 July 2023.
^ Jump up to: ^a ^b ^c ^d ^e ^f ^g ^h Dittmaier; Mariotti; Passarino; Tanaka; Alekhin; Alwall; Bagnaschi; Banfi; et al. (LHC Higgs Cross Section Working Group) (2012). Handbook of LHC Higgs Cross Sections: 2. Differential Distributions (Report). CERN Report 2 (Tables A.1–A.20). Vol. 1201. p. 3084. arXiv:1201.3084. Bibcode:2012arXiv1201.3084L. doi:10.5170/CERN-2012-002. S2CID 119287417.
^ Jump up to: ^a ^b ^c "Life of the Higgs boson" (Press release). CMS Collaboration. Archived from the original on 2 December 2021. Retrieved 21 January 2021.
^ Jump up to: ^a ^b ^c ^d ^e «Атлас находит свидетельство редкого распада бозона Хиггса» (пресс -релиз). CERN 8 февраля 2021 года. Архивировано из оригинала 19 января 2022 года . Получено 21 января 2022 года .
^ Сотрудничество Атласа (2018). «Наблюдение за распадами H → B B и выработкой VH с детектором Atlas». Физические буквы б . 786 : 59–86. Arxiv : 1808.08238 . doi : 10.1016/j.physletb.2018.09.013 . S2CID 53658301 .
^ CMS Collaboration (2018). «Наблюдение за распадом бозона Хиггса до нижних кварков». Письма о физическом обзоре . 121 (12): 121801. Arxiv : 1808.08242 . BIBCODE : 2018 PHRVL.121L1801S . doi : 10.1103/physrevlett.121.121801 . PMID 30296133 . S2CID 118901756 .
^ Jump up to: ^а ^{беременный} ^в ^{дюймовый} ^и ^фон ^глин O'luanaigh, C. (14 марта 2013 г.). «Новые результаты показывают, что новая частица - это бозон Хиггса» (пресс -релиз). CERN Архивировано из оригинала 20 октября 2015 года . Получено 9 октября 2013 года .
^ Jump up to: ^а ^{беременный} ^в ^{дюймовый} ^и CMS Collaboration (2017). «Ограничения на аномальные бозонные муфты Хиггса с использованием информации о производстве и распаде в четырех лептоном окончательном состоянии». Физические буквы б . 775 (2017): 1–24. Arxiv : 1707.00541 . Bibcode : 2017 phlb..775 .... 1s . doi : 10.1016/j.physletb.2017.10.021 . S2CID 3221363 .
^ Гулетт, Марк (15 августа 2012 г.). "Что мы должны знать о частице Хиггса?" (блог). Эксперимент Атласа / Церн . Архивировано из оригинала 13 января 2022 года . Получено 21 января 2022 года .
^ "Знакомство с частицей Хиггса: новые открытия!" (Пресс-релиз). Институт физики. Архивировано из оригинала 13 января 2022 года . Получено 21 января 2022 года .
^ Jump up to: ^а ^{беременный} ^в Onyisi, P. (23 октября 2012 г.). "Хиггс бозон FAQ" . Университет Техасского Атласа Группа. Архивировано с оригинала 12 октября 2013 года . Получено 8 января 2013 года .
^ Jump up to: ^а ^{беременный} ^в ^{дюймовый} Страсслер, М. (12 октября 2012 г.). "HIGGS FAQ 2.0" . Profmattrassler.com . Архивировано с оригинала 12 октября 2013 года . Получено 8 января 2013 года . [Q] Почему физики частиц так сильно заботятся о частице Хиггса?
[А] Ну, на самом деле, они не делают. Их действительно волнует поле Хиггса , потому что это так важно. [Акцент в оригинале]
^ Jump up to: ^а ^{беременный} ^в ^{дюймовый} ^и Фалковски, Адам (написание как «Шута») (27 февраля 2013 г.). "Когда мы будем называть это Хиггсом?" (блог). Реонаус физики частиц. Архивировано с оригинала 29 июня 2017 года . Получено 7 марта 2013 года .
^ Jump up to: ^а ^{беременный} ^в Хосе Луис Люсио; Arnulfo Zepeda (1987). Материалы Мексиканской школы частиц и полей, Cuernavaca-Morelos, 1986 . Мировой научный. п. 29. ISBN 978-9971-5-0434-2 Полем Архивировано из оригинала 25 января 2022 года . Получено 5 сентября 2020 года .
^ Jump up to: ^а ^{беременный} ^в Гунион; Доусон; Кейн; Хабер (1990). Гид Хиггса Охотника (1 -е изд.). Основные книги. п. 11. ISBN 978-0-2015-0935-9 Полем Архивировано из оригинала 25 января 2022 года . Получено 5 сентября 2020 года . Цитируется Питером Хиггсом в его выступлении «Моя жизнь как бозон», 2001, ссылка № 25.
^ Ледерман, Л.М. (1993). Божья частица . Бантам Дубедэй Делл. ISBN 0-385-31211-3 .
^ Jump up to: ^а ^{беременный} ^в Образец, Ян (29 мая 2009 г.). «Все, кроме частицы Бога» . Хранитель . Архивировано с оригинала 25 июля 2018 года . Получено 24 июня 2009 года .
^ Jump up to: ^а ^{беременный} Эванс Р. (14 декабря 2011 г.). «Бозон Хиггса: почему ученые ненавидят, что вы называете это« частицей Бога » » . Национальный пост . Архивировано из оригинала 23 февраля 2015 года . Получено 3 ноября 2013 года .
^ Эванс, Роберт (7 апреля 2008 г.). Линн, Джонатан; Фусселл, Хлоя (ред.). «Ключевой ученый уверен, что« частица Бога »будет найдена в ближайшее время» . Рейтер . Женева . Получено 4 июня 2024 года .
^ Griffiths 2008 , с. 49–52
^ Типы и Llewellyn 2003 , стр. 603–604
^ От PW Anderson (1972) «больше отличается», наука.
^ Griffiths 2008 , с. 372–373
^ Jump up to: ^а ^{беременный} ^в WOIT, Питер (13 ноября 2010 г.). «Механизм Андерсона -Хиггс» . Доктор Питер Войт (старший преподаватель по математике Колумбийский университет и докторскую степень физики частиц). Архивировано с оригинала 23 ноября 2012 года . Получено 12 ноября 2012 года .
^ Jump up to: ^а ^{беременный} ^в Кляйн А .; Ли, BW (март 1964 г.). «Развивается ли спонтанное разрушение симметрии частиц с нулевой массой?». Письма о физическом обзоре . 12 (10): 266–268. Bibcode : 1964phrvl..12..266k . doi : 10.1103/physrevlett.12.266 .
^ Jump up to: ^а ^{беременный} Андерсон, П. (апрель 1963 г.). «Плазмоны, инвариантность и масса». Физический обзор . 130 (1): 439–442. Bibcode : 1963 phrv..130..439a . doi : 10.1103/physrev.130.439 .
^ Shu, FH (1982). Физическая вселенная: введение в астрономию . Университетские научные книги. С. 107–108. ISBN 978-0-935702-05-7 Полем Архивировано с оригинала 29 июня 2016 года . Получено 27 июня 2015 года .
^ Jump up to: ^а ^{беременный} ^в Ледерман, Леон М.; Терези, Дик (1993). Божья частица: если вселенная - это ответ, в чем вопрос . Houghton Mifflin Company. ISBN 978-0-395-55849-2 .
^ Страсслер, М. (8 октября 2011 г.). «Известные частицы - если поле Хиггса было нулевым» . Profmattrassler.com . Архивировано из оригинала 17 марта 2021 года . Получено 13 ноября 2012 года . Поле Хиггса: настолько важно, что оно заслужило целое экспериментальное учреждение, крупный коллайдер, посвященный его пониманию.
^ Jump up to: ^а ^{беременный} ^в ^{дюймовый} Бивер, С. (6 июля 2012 г.). «Это бозон! Но нам нужно знать, если это Хиггс» . Новый ученый . Получено 9 января 2013 года .
^ Зигфрид, Т. (20 июля 2012 г.). «Хиггс истерия» . Science News . Архивировано из оригинала 31 октября 2012 года . Получено 9 декабря 2012 года . В терминах, обычно предназначенных для спортивных достижений, в новостях сообщается о выводе как монументальный веху в истории науки.
^ Jump up to: ^а ^{беременный} ^в Дель Россо, А. (19 ноября 2012 г.). «Хиггс: начало исследования» (пресс -релиз). CERN Архивировано с оригинала 19 апреля 2019 года . Получено 9 января 2013 года . Даже в самых специализированных кругах новая частица, обнаруженная в июле, еще не называется «Бозон Хиггса». Физики по -прежнему не решаются называть это, что до того, как они определили, что его свойства соответствуют тем, которые теория Хиггса предсказывает, как бозон Хиггса.
^ Jump up to: ^а ^{беременный} Найк, Г. (14 марта 2013 г.). «Новые данные об улучшении данных для Higgs Boson Find» . Wall Street Journal . Архивировано с оригинала 4 января 2018 года . Получено 15 марта 2013 года . «Мы никогда не видели элементарной частицы с Spin Zero», - сказал Тони Вейдберг, физик частиц в Оксфордском университете, который также участвует в экспериментах CERN.
^ Хейлприн, Дж. (14 марта 2013 г.). «Higgs Boson Discovery подтвердило после того, как физики рассмотрели большие данные адронных коллайдеров в CERN» . Huffington Post . Архивировано с оригинала 17 марта 2013 года . Получено 14 марта 2013 года .
^ Jump up to: ^а ^{беременный} ^в ^{дюймовый} ^и «Эксперименты LHC углубиться в точность» . СМИ и пресс -отношения (пресс -релиз). CERN 11 июля 2017 года. Архивировано с оригинала 22 ноября 2018 года . Получено 23 июля 2017 года .
^ «CMS точно измеряет массу бозона Хиггса» . CMS Collaboration/CERN. Архивировано из оригинала 23 декабря 2021 года . Получено 21 января 2022 года .
^ Д'Онофрио, Микела; Rummukainen, Кари (15 января 2016 г.). «Стандартная модель перекрестка на решетке». Физический обзор d . 93 (2): 025003. Arxiv : 1508.07161 . Bibcode : 2016 Phrvd..93b5003d . doi : 10.1103/physrevd.93.025003 . S2CID 119261776 .
^ Повторяя бозон Хиггса с Леонардом Сусским, архивным 1 апреля 2019 года на машине Wayback , Леонард Суссскинд представляет объяснение того, что такое механизм Хигга, и что значит «дать массу частицам». Он также объясняет, что поставлено на карту для будущего физики и космологии. 30 июля 2012 года.
^ Д'Онофрио, Микела; Rummukainen, Kari (2016). «Стандартная модель перекрестка на решетке». Физический Преподобный D93 (2): 025003. Arxiv : 1508.07161 . Bibcode : 2016 Phrvd..93b5003d . doi : 10.1103/physrevd.93.025003 . S2CID 119261776 .
^ Рао, Ачинти (2 июля 2012 г.). "Зачем мне заботиться о бозоне Хиггса?" Полем Общественный веб -сайт CMS . CERN Архивировано из оригинала 9 июля 2012 года . Получено 18 июля 2012 года .
^ Джаммер, Макс (2000). Концепции массы в современной физике и философии . Принстон, Нью -Джерси: издательство Принстонского университета. С. 162–163 . ISBN 978-0-691-01017-5 Полем , который предоставляет много ссылок в поддержку этого заявления.
^ Дворский, Джордж (12 августа 2013 г.). "Есть ли связь между бозоном Хиггса и темной энергией?" Полем io9.gizmodo.com . Архивировано с оригинала 1 марта 2018 года . Получено 1 марта 2018 года .
^ "Какая это вселенная, во всяком случае?" Полем Национальное общественное радио (NPR.org) . 2 апреля 2014 года. Архивировано с оригинала 1 марта 2018 года . Получено 1 марта 2018 года .
^ Jump up to: ^а ^{беременный} ^в ^{дюймовый} Alekhin, S.; Джуади, А.; Моч, С. (13 августа 2012 г.). «Лучшие массы бозон Хиггса и стабильность вакуума электрослова». Физические буквы б . 716 (1): 214–219. Arxiv : 1207.0980 . Bibcode : 2012 phlb..716..214a . doi : 10.1016/j.physletb.2012.08.024 . S2CID 28216028 .
^ Тернер, MS; Wilczek, F. (1982). «Наша вакуум метастабилен?». Природа . 298 (5875): 633–634. Bibcode : 1982natur.298..633t . DOI : 10.1038/298633A0 . S2CID 42744444 .
^ Coleman, S.; De Luccia, F. (1980). «Гравитационное воздействие на вакуумное распад». Физический обзор . D21 (12): 3305–3315. Bibcode : 1980phrvd..21.3305c . doi : 10.1103/physrevd.21.3305 . Ости 1445512 . S2CID 1340683 .
^ Стоун, М. (1976). «Жизнь и разложение возбужденных вакуумных состояний». Физический Преподобный д . 14 (12): 3568–3573. Bibcode : 1976 phrvd..14.3568s . doi : 10.1103/physrevd.14.3568 .
^ Frampton, PH (1976). «Вакуумная нестабильность и скалярная масса Хиггса». Письма о физическом обзоре . 37 (21): 1378–1380. Bibcode : 1976 phrvl..37.1378f . doi : 10.1103/physrevlett.37.1378 .
^ Frampton, PH (1977). «Последствия вакуумной нестабильности в квантовой теории поля». Физический Преподобный д . 15 (10): 2922–2928. Bibcode : 1977 Phrvd..15.2922f . doi : 10.1103/physrevd.15.2922 .
^ Клоц, Ирен (18 февраля 2013 г.). Адамс, Дэвид; Истхэм, Тодд (ред.). «Вселенная имеет конечную продолжительность жизни, предполагают расчеты бозона Хиггса» . Huffington Post . Рейтер. Архивировано из оригинала 20 февраля 2013 года . Получено 21 февраля 2013 года . Земля, вероятно, давно исчезнет, прежде чем какие -либо частицы бозона Хиггса начнут апокалиптическое нападение на вселенную
^ Хоффман, Марк (19 февраля 2013 г.). «Хиггс Бозон уничтожит вселенную, в конечном итоге» . Science World Report . Архивировано из оригинала 11 июня 2019 года . Получено 21 февраля 2013 года .
^ Эллис, Дж.; Espinosa, Jr; Giudice, GF; Hoecker, A.; Риотто, А. (2009). «Возможная судьба стандартной модели». Физические буквы б . 679 (4): 369–375. Arxiv : 0906.0954 . Bibcode : 2009 Phlb..679..369e . doi : 10.1016/j.physletb.2009.07.054 . S2CID 17422678 .
^ Масина, Изабелла (12 февраля 2013 г.). «Бозон Хиггса и массы верхних кварка в качестве испытаний электрословной вакуумной стабильности». Физический Преподобный д . 87 (5): 53001. Arxiv : 1209.0393 . BIBCODE : 2013 PHRVD..87E3001M . doi : 10.1103/physrevd.87.053001 . S2CID 118451972 .
^ Buttazzo, Dario; Деграсси, Джузеппе; Джардино, Пьер Паоло; Giudice, Gian F.; Сала, Филиппо; Сальвио, Альберто; Струмия, Алессандро (2013). «Исследование почти критической бозона Хиггса» . JHEP . 2013 (12): 089. Arxiv : 1307.3536 . Bibcode : 2013JHEP ... 12..089b . doi : 10.1007/jhep12 (2013) 089 . S2CID 54021743 . Архивировано из оригинала 28 августа 2014 года . Получено 25 июня 2014 года .
^ Сальвио, Альберто (9 апреля 2015 г.). «Простое, мотивированное завершение стандартной модели под шкалой Планка: аксионы и правые нейтрино». Физические буквы б . 743 : 428–434. Arxiv : 1501.03781 . Bibcode : 2015phlb..743..428s . doi : 10.1016/j.physletb.2015.03.015 . S2CID 119279576 .
^ Jump up to: ^а ^{беременный} ^в Бойл, Алан (19 февраля 2013 г.). «Зайдет ли наша вселенная в« Большой шкуре »? Заявленная частица Хиггс предполагает, что это может» . Космический блог NBC News . Архивировано из оригинала 21 февраля 2013 года . Получено 21 февраля 2013 года . [T] Он плохой новости в том, что ее месса предполагает, что вселенная закончится быстро распространенным пузырьком гибели. Хорошие новости? Вероятно, это будет десятки миллиардов лет. В статье цитируется Фермилаб Джозеф Ликкен: «[t] Он параметры для нашей вселенной, включая Хиггс [и массы верхнего кварка], предполагают, что мы просто на грани стабильности, в« метастабильном »состоянии. Физики были Обдумывая такую возможность более 30 лет .
^ Перальта, Эйдер (19 февраля 2013 г.). «Если расчеты бозона Хиггса верны, катастрофический« пузырь »может положить конец вселенной» . Двухсторонний . NPR News. Архивировано из оригинала 21 февраля 2013 года . Получено 21 февраля 2013 года . Статья цитирует Джозефа Ликкена из Фермилаба : «Пузырь образуется через маловероятное квантовое колебание, в случайное время и место», - говорит нам Ликкен. «Так что в принципе это может произойти завтра, но, скорее всего, в очень далекой галактике, поэтому мы все еще безопасны в течение миллиардов лет, прежде чем он дойдет до нас».
^ Безруков, Ф.; Шапошников, М. (24 января 2008 г.). «Стандартная модель Хиггса бозон как инфлятона». Физические буквы б . 659 (3): 703–706. Arxiv : 0710.3755 . Bibcode : 2008 phlb..659..703b . doi : 10.1016/j.physletb.2007.11.072 . S2CID 14818281 .
^ Сальвио, Альберто (9 августа 2013 г.). «Инфляция Хиггса в NNLO после открытия бозона» . Физические буквы б . 727 (1–3): 234–239. Arxiv : 1308.2244 . BIBCODE : 2013HLB..727..234S . doi : 10.1016/j.physletb.2013.10.042 . S2CID 56544999 . Архивировано с оригинала 26 января 2016 года . Получено 25 июня 2014 года .
^ Коул, KC (14 декабря 2000 г.). «Одна вещь совершенно ясна: ничто идеально» . Los Angeles Times . Архивировано из оригинала 25 января 2022 года . Получено 17 января 2013 года . [T] он влияние Хиггса (или влияние чего -то подобного) может достичь намного дальше. Например, что -то вроде Хиггса - если не совсем самой Хиггс - может быть за многими другими необъяснимыми «сломанными симметриями» во вселенной ... на самом деле, что -то очень похожее на Хиггс, возможно, стоял за коллапсом Симметрия, которая привела к Большому взрыву, который создал вселенную. Когда силы впервые начали отделяться от своей изначальной одинаковости - разбираясь на разных персонажах, которые они имеют сегодня - они выпустили энергию так же, как вода высвобождает энергию, когда она превращается в лед. За исключением этого случая, замерзание упаковало достаточно энергии, чтобы взорвать вселенную. ... как бы это ни случилось, мораль ясна: только когда совершенство разбивается все остальное.
^ Шон Кэрролл (2012). Частица в конце вселенной: как охота на бозон Хиггса приводит нас к краю нового мира . Пингвин Группа США. ISBN 978-1-101-60970-5 .
^ Goldstone, J.; Салам, Абдус; Вайнберг, Стивен (1962). «Сломанные симметрии». Физический обзор . 127 (3): 965–970. Bibcode : 1962 Phrv..127..965G . doi : 10.1103/physrev.127.965 .
^ Jump up to: ^а ^{беременный} ^в Guralnik, GS (2011). «Начало спонтанной симметрии, разбивающейся в физике частиц». arxiv : 1110.2253 [ Physics.hist-ph ].
^ Jump up to: ^а ^{беременный} ^в ^{дюймовый} ^и Kibble, Twb (2009). «Английский-блуд-халгин-гуалник-хараж-кубик» . Shutarpedia . 4 (1): 6441. Код BIB : 2009-ppoj ... 4.6441K . Doi : 10.4249 / smolevaredia.6441 .
^ Jump up to: ^а ^{беременный} Kibble, Twb (2009). «История Энглерта -Брута -Хиггс -Гураланик -Хаген -Кббл Механизм (история)» . Scholaredia . 4 (1): 8741. Bibcode : 2009schpj ... 4.8741k . doi : 10.4249/Scholaredia.8741 .
^ «Нобелевская премия по физике 2008» . Nobelprize.org . Архивировано из оригинала 13 января 2009 года.
^ Рюгг, Генри; Руис-Хиг, Мартин (2004). "Стюкельбергское поле" Международный журнал современной физики A 19 (20): 3265–3347. arxiv : hep-th/ 0 Bibcode 2004IJMPA..19.3265R: два 10.1142/S0217751X04019755: 7017354S2CID
^ Список Андерсона 1958–1959 годы, ссылающиеся на «Симметрию» , в журналах APS ^{[ мертвая ссылка ]}
^ Jump up to: ^а ^{беременный} ^в Хиггс, Питер (24 ноября 2010 г.). «Моя жизнь как бозон» (PDF) . Лондон: Королевский колледж. С. 4–5. Архивировано из оригинала (PDF) 4 ноября 2013 года . Получено 17 января 2013 года . - разговоры, данные Питером Хиггсом в Королевском колледже, Лондон, расширяя газету, первоначально представленную в 2001 году. Первоначальная газета 2001 года может быть найдена в: Хиггс, Питер (25 мая 2001 г.). «Моя жизнь как бозона: история« Хиггса » . В Майкл Дж. Дафф и Джеймс Т. Лю (ред.). 2001 Просмотра Одиссея: Материалы первой конференции Мичиганского центра теоретической физики . Энн Арбор, Мичиган: World Scientific. С. 86–88. ISBN 978-9-8123-8231-3 Полем Архивировано из оригинала 25 января 2022 года . Получено 17 января 2013 года .
^ Энглерт, Франсуа ; Брут, Роберт (1964). «Сломанная симметрия и масса измерения векторных мезонов» . Письма о физическом обзоре . 13 (9): 321–323. Bibcode : 1964phrvl..13..321e . doi : 10.1103/physrevlett.13.321 .
^ Jump up to: ^а ^{беременный} ^в Хиггс, Питер (1964). «Сломанные симметрии и массы калибровочных бозонов» . Письма о физическом обзоре . 13 (16): 508–509. Bibcode : 1964phrvl..13..508h . doi : 10.1103/physrevlett.13.508 .
^ Jump up to: ^а ^{беременный} ^в Гуральник, Джеральд ; Хаген, кр ; Kibble, Twb (1964). «Глобальные законы о сохранении и безмасштабные частицы» . Письма о физическом обзоре . 13 (20): 585–587. Bibcode : 1964phrvl..13..585g . doi : 10.1103/physrevlett.13.585 .
^ Хиггс, Питер (1964). «Сломанные симметрии, безмасштабные частицы и калибровочные поля». Физические буквы . 12 (2): 132–133. Bibcode : 1964phl .... 12..132H . doi : 10.1016/0031-9163 (64) 91136-9 .
^ Хиггс, Питер (24 ноября 2010 г.). Моя жизнь как бозон (PDF) (отчет). Разговор, проведенный Питером Хиггсом в Королевском колледже, Лондон, 24 ноября 2010 года. Королевский колледж, Лондон . Архивировано из оригинала (PDF) 4 ноября 2013 года . Получено 17 января 2013 года . Гилберт ... написал ответ на статью [Кляйн и Ли], говоря: «Нет, вы не можете сделать это в релятивистской теории. У вас не может быть предпочтительного подразделения, подобного времени, такого как это. Именно здесь я вошел, потому что в следующем месяце я отреагировал на статью Гилберта, сказав: «Да, у вас может быть такая вещь», но только в теории калибра с полем.
^ Guralnik, GS (2011). «Измерительская инвариантность и теорема Голдстоуна - 1965 г. разговор». Современные физические буквы а . 26 (19): 1381–1392. Arxiv : 1107.4592 . Bibcode : 2011mpla ... 26.1381g . doi : 10.1142/s0217732311036188 . S2CID 118500709 .
^ Хиггс, Питер (1966). «Спонтанная распада симметрии без безмасштабных бозонов» . Физический обзор . 145 (4): 1156–1163. Bibcode : 1966frv..145.1156h . doi : 10.1103/physrev.145.1156 .
^ Киббл, Том (1967). «Симметрия разбивается в неабелевских теориях калибра». Физический обзор . 155 (5): 1554–1561. Bibcode : 1967 Phrv..155.1554K . doi : 10.1103/physrev.155.1554 .
^ Guralnik, GS; Хаген, кр; Kibble, Twb (1967). «Сломанные симметрии и теорема Голдстоуна» (PDF) . Достижения в области физики . 2 : 567. Архивировано из оригинала (PDF) 24 сентября 2015 года . Получено 16 сентября 2014 года .
^ Jump up to: ^а ^{беременный} «Письма из прошлого - ретроспектива PRL» . Письма о физическом обзоре . 12 февраля 2014 года. Архивировано с оригинала 10 января 2010 года . Получено 7 мая 2008 года .
^ Вайнберг С. (1967). «Модель лептонов» . Письма о физическом обзоре . 19 (21): 1264–1266. Bibcode : 1967 phrvl..19.1264w . doi : 10.1103/physrevlett.19.1264 .
^ Салам, А. (1968). Свартольм, Н. (ред.). Элементарная физика частиц: релятивистские группы и аналитическая . Восьмой Нобелевский симпозиум. Стокгольм, С.В.: Алмквист и Викселл. п. 367
^ Глашоу, С.Л. (1961). «Частичная симметрия слабых взаимодействий». Ядерная физика . 22 (4): 579–588. Bibcode : 1961nucph..22..579G . doi : 10.1016/0029-5582 (61) 90469-2 .
^ Jump up to: ^а ^{беременный} ^в Эллис, Джон; Гайярд, Мэри К.; Nanopoulos, Dimitri V. (2012). «Исторический профиль бозона Хиггса». arxiv : 1201.6045 [ hep-ph ].
^ Мартин Велтман (8 декабря 1999 г.). «От слабых взаимодействий до гравитации» (PDF) . Нобелевская премия . п. 391. Архивировано из оригинала (PDF) 25 июля 2018 года . Получено 9 октября 2013 года .
^ Jump up to: ^а ^{беременный} ^в ^{дюймовый} ^и ^фон Политцер, Дэвид (8 декабря 2004 г.). «Дилемма атрибуции» . Нобелевская премия . Архивировано из оригинала 21 марта 2013 года . Получено 22 января 2013 года . Сидни Коулман опубликовал в журнале Science в 1979 году поиск в цитате, который он провел, документируя, что, по сути, никто не обращал никакого внимания на газету Вайнберга, выигравшую Нобелевскую премию, до работы «T Hooft» (как объяснено Беном Ли). В 1971 году интерес к бумаге Вайнберга взорвался. У меня был параллельный личный опыт: я прошел годовой курс по слабым взаимодействиям Шелли Глашоу в 1970 году, и он даже никогда не упоминал модель Вайнберга-Салам или его собственный вклад.
^ Коулман, Сидни (14 декабря 1979 г.). «Нобелевская премия 1979 года по физике». Наука . 206 (4424): 1290–1292. Bibcode : 1979sci ... 206.1290c . doi : 10.1126/science.206.4424.1290 . PMID 17799637 .
^ Jump up to: ^а ^{беременный} [1] Архивировано января 2010 Archive в . года 10
^ Бернштейн 1974 , с. 9
^ Бернштейн, 1974 , с. 9, 36 (сноска), 43–44, 47
^ Jump up to: ^а ^{беременный} Американское физическое общество - «JJ Sakurai Prize за теоретическую физику частиц» . Архивировано из оригинала 12 февраля 2010 года . Получено 2 октября 2009 года .
^ Мерали, Зия (4 августа 2010 г.). «Физики получают политические из -за Хиггса» . Природа . doi : 10.1038/news.2010.390 . Архивировано из оригинала 25 января 2022 года . Получено 28 декабря 2011 года .
^ Jump up to: ^а ^{беременный} ^в ^{дюймовый} ^и ^фон ^глин ^час ^я Закрыть, Фрэнк (2011). Загадка бесконечности: теория квантовых поля и охота на упорядоченную вселенную . Оксфорд: издательство Оксфордского университета. ISBN 978-0-19-959350-7 .
^ Jump up to: ^а ^{беременный} GS Guralnik (2009). «История развития Guralnik, Hagen и Kibble теории спонтанных симметрических частиц и изличительных частиц». Международный журнал современной физики а . 24 (14): 2601–2627. Arxiv : 0907.3466 . Bibcode : 2009ijmpa..24.2601g . doi : 10.1142/s0217751x09045431 . S2CID 16298371 .
^ Jump up to: ^а ^{беременный} ^в ^{дюймовый} ^и ^фон Баглио, Жюльен; Джуади, Абдельхак (2011). «Производство Хиггса в LHC». Журнал физики высокой энергии . 1103 (3): 055. Arxiv : 1012.0530 . Bibcode : 2011JHEP ... 03..055B . doi : 10.1007/jhep03 (2011) 055 . S2CID 119295294 .
^ "Столкновения" . LHC Machine Outreach. CERN Архивировано из оригинала 26 марта 2020 года . Получено 26 июля 2012 года .
^ Jump up to: ^а ^{беременный} ^в «Охота на Хиггс Бозон попадает в ключевую точку решения» . NBC News. 6 декабря 2012 года. Архивировано с оригинала 18 мая 2020 года . Получено 19 января 2013 года .
^ «Добро пожаловать в всемирную вычислительную сетку LHC» . WLCG - Worldwide LHC Computing Grid . CERN Архивировано с оригинала 25 июля 2018 года . Получено 14 ноября 2012 года . [A] Глобальное сотрудничество более 170 вычислительных центров в 36 странах ... для хранения, распространения и анализа ~ 25 петабайт (25 миллионов гигабайт) данных, ежегодно генерируемых крупным коллайдером Hadron
^ «Всемирная вычислительная сетка LHC» . Всемирная вычислительная сетка LHC . CERN Ноябрь 2017 года. Архивировано с оригинала 7 ноября 2017 года . Получено 5 ноября 2017 года . В настоящее время он связывает тысячи компьютеров и систем хранения в более чем 170 центрах в 41 стране. ... WLCG - крупнейшая в мире вычислительная сетка
^ Yao, W.-M.; и др. (2006). «Обзор физики частиц» (PDF) . Журнал физики g . 33 (1): 1–1232. Arxiv : Astro-ph/0601168 . Bibcode : 2006jphg ... 33 .... 1y . doi : 10.1088/0954-3899/33/1/001 . S2CID 117958297 . Архивировано (PDF) из оригинала 27 января 2017 года . Получено 25 октября 2006 года .
^ Сотрудничество CDF; Сотрудничество D0; The Tevatron New Physics, Higgs Working Group (2012). "Обновленная комбинация CDF и D0 Searches для стандартной модели Higgs Boson Production с 10,0 фб. ⁻¹ данных ». ARXIV : 1207.0449 [ HEP-EX ]. {{cite arXiv}}: CS1 Maint: числовые имена: список авторов ( ссылка )
^ «Промежуточный сводный отчет об анализе инцидента 19 сентября 2008 года в LHC» (PDF) . CERN 15 октября 2008 года. EDMS 973073. Архивировал (PDF) из оригинала 20 августа 2013 года . Получено 28 сентября 2009 года .
^ «CERN выпускает анализ инцидента LHC» . СМИ и пресс -отношения (пресс -релиз). CERN 16 октября 2008 года. Архивировано с оригинала 12 ноября 2016 года . Получено 12 ноября 2016 года .
^ «LHC для перезапуска в 2009 году» . СМИ и пресс -отношения (пресс -релиз). CERN 5 декабря 2008 года. Архивировано с оригинала 12 ноября 2016 года . Получено 12 ноября 2016 года .
^ «Отчет о прогрессе LHC» . Бюллетень CERN (18). 3 мая 2010 г. Архивировано с оригинала 26 мая 2018 года . Получено 7 декабря 2011 года .
^ «Эксперимент Atlas представляет собой последний статус поиска Хиггса» . Атлас домашняя страница . CERN 13 декабря 2011 года. Архивировано с оригинала 23 ноября 2016 года . Получено 13 декабря 2011 года .
^ Тейлор, Лукас (13 декабря 2011 г.). «CMS Search для стандартной модели бозона Хиггса в данных LHC с 2010 и 2011 годов» . Общественный веб -сайт CMS . CERN Архивировано из оригинала 7 января 2012 года . Получено 13 декабря 2011 года .
^ Jump up to: ^а ^{беременный} ^в ^{дюймовый} ^и Overbye, D. (5 марта 2013 г.). «Погоня за бозоном Хиггса» . New York Times . Архивировано из оригинала 5 марта 2013 года . Получено 5 марта 2013 года .
^ Jump up to: ^а ^{беременный} «Эксперименты Atlas и CMS представляют состояние поиска Хиггса» (пресс -релиз). CERN Prescefice. 13 декабря 2011 года. Архивировано с оригинала 13 декабря 2012 года . Получено 14 сентября 2012 года . Статистическая значимость недостаточно велика, чтобы сказать что -то убедительное. На сегодняшний день то, что мы видим, согласуется либо с флуктуальными флуктуями, либо с присутствием бозона. Рафинированный анализ и дополнительные данные, предоставленные в 2012 году этой великолепной машиной, обязательно дадут ответ
^ "Добро пожаловать" . WLCG - Worldwide LHC Computing Grid . CERN Архивировано с оригинала 10 ноября 2012 года . Получено 29 октября 2012 года .
^ CMS Collaboration (2015). «Точное определение массы бозона Хиггса и тестов совместимости его муфт со стандартными прогнозами модели с использованием протонных столкновений при 7 и 8 TEV» . Европейский физический журнал c . 75 (5): 212. Arxiv : 1412.8662 . Bibcode : 2015EPJC ... 75..212K . doi : 10.1140/epjc/s10052-015-3351-7 . PMC 4433454 . PMID 25999783 .
^ Сотрудничество Атласа (2015). «Измерения производства и муфт Хиггса бозона в четырехлептонском канале в столкновениях PP в центре масс 7 и 8 TEV с детектором Атласа». Физический обзор d . 91 (1): 012006. Arxiv : 1408.5191 . BIBCODE : 2015 PHRVD..91A2006A . doi : 10.1103/physrevd.91.012006 . S2CID 8672143 .
^ Сотрудничество Атласа (2014). «Измерение производства бозона Хиггса в канале распада дифтонов в столкновениях PP в центре масс 7 и 8 TEV с детектором Атласа». Физический обзор d . 90 (11): 112015. Arxiv : 1408.7084 . Bibcode : 2014phrvd..90k2015a . doi : 10.1103/physrevd.90.112015 . S2CID 8202688 .
^ «Пресс -конференция: обновление о поиске бозона Хиггса в CERN 4 июля 2012 года» . Indico.cern.ch. 22 июня 2012 года. Архивировано с оригинала 21 июля 2012 года . Получено 4 июля 2012 года .
^ «CERN, чтобы дать обновленную информацию о поиске Хиггса в качестве занавеса на конференции ICHEP» . СМИ и пресс -отношения (пресс -релиз). CERN 22 июня 2012 года. Архивировано с оригинала 12 ноября 2016 года . Получено 12 ноября 2016 года .
^ «Ученые анализируют глобальные сплетни в Твиттере вокруг Higgs Boson Discovery» . Phys.org . 23 января 2013 года. Архивировано с оригинала 29 октября 2013 года . Получено 6 февраля 2013 года . Впервые ученые смогли проанализировать динамику социальных сетей в глобальном масштабе до, во время и после объявления о крупном научном открытии.
De Domenico, M.; Лима, А.; Mougel, P.; Musolesi, M. (2013). «Анатомия научных сплетен» . Научные отчеты . 3 (2013): 2980. Arxiv : 1301.2952 . BIBCODE : 2013NATSR ... 3E2980D . doi : 10.1038/srep02980 . PMC 3798885 . PMID 24135961 .
^ «Результаты частиц бозона Хиггса могут быть квантовым скачком» . Раз живи. 28 июня 2012 года. Архивировано с оригинала 4 июля 2012 года . Получено 4 июля 2012 года .
^ CERN prepares to deliver Higgs particle findings Archived 17 March 2021 at the Wayback Machine, Australian Broadcasting Corporation. Retrieved 4 July 2012.
^ "God Particle Finally Discovered? Higgs Boson News At Cern Will Even Feature Scientist It's Named After". Huffingtonpost.co.uk. 3 July 2012. Archived from the original on 11 March 2013. Retrieved 19 January 2013.
^ Our Bureau (4 July 2012). "Higgs on way, theories thicken – Wait for news on God particle". The Telegraph – India. Archived from the original on 7 July 2012. Retrieved 19 January 2013.
^ Торнхилл, Тед (3 июля 2013 г.). «Божья частица наконец обнаружила? Higgs Boson News в CERN, даже покажет ученый, ее названный в честь» . Huffington Post . Архивировано из оригинала 11 сентября 2013 года . Получено 23 июля 2013 года .
^ Адриан Чо (13 июля 2012 г.). «Хиггс Бозон дебютирует после десятилетий поиска». Наука . 337 (6091): 141–143. Bibcode : 2012sci ... 337..141c . doi : 10.1126/science.337.6091.141 . PMID 22798574 .
^ Jump up to: ^а ^{беременный} CMS Collaboration (2012). «Наблюдение за новым бозоном в массе 125 ГЭВ с экспериментом CMS в LHC». Физические буквы б . 716 (1): 30–61. Arxiv : 1207.7235 . Bibcode : 2012 phlb..716 ... 30c . doi : 10.1016/j.physletb.2012.08.021 .
^ Jump up to: ^а ^{беременный} Тейлор, Лукас (4 июля 2012 г.). «Наблюдение за новой частицей с массой 125 ГЭВ» . Общественный веб -сайт CMS . CERN Архивировано из оригинала 5 июля 2012 года . Получено 4 июля 2012 года .
^ «Последние результаты поиска Атласа Хиггса» . Atlas News . CERN 4 июля 2012 года. Архивировано с оригинала 23 ноября 2016 года . Получено 4 июля 2012 года .
^ Jump up to: ^а ^{беременный} Атлас Collaboration (2012). «Наблюдение за новой частицей в поиске стандартной модели бозона Хиггса с детектором атласа в LHC». Физические буквы б . 716 (1): 1–29. Arxiv : 1207.7214 . Bibcode : 2012 phlb..716 .... 1a . doi : 10.1016/j.physletb.2012.08.020 . S2CID 119169617 .
^ Jump up to: ^а ^{беременный} ^в ^{дюймовый} ^и «Хиггс бозоны: теория и поиск» (PDF) . PDGlive . Группа данных частиц. 12 июля 2012 года. Архивировал (PDF) из оригинала 8 марта 2021 года . Получено 15 августа 2012 года .
^ Джиллис, Джеймс (23 июля 2012 г.). «LHC 2012 Proton Run продлен на семь недель» . Бюллетень CERN (30). Архивировано из оригинала 26 мая 2018 года . Получено 29 августа 2012 года .
^ Jump up to: ^а ^{беременный} «Бозон Хиггса ведет себя как ожидалось» . 3 Новости NZ . 15 ноября 2012 года. Архивировано с оригинала 1 мая 2014 года . Получено 15 ноября 2012 года .
^ Страсслер, Мэтт (14 ноября 2012 г.). «Хиггс результатов в Киото» . Особое значение: разговоры о науке с физиком -теоретиком Мэттом Страслером (личный веб -сайт). Архивировано из оригинала 8 марта 2021 года . Получено 10 января 2013 года .
^ Образец, Ян (14 ноября 2012 г.). «Частица Хиггса выглядит как стандартная модель болота, говорят ученые» . Хранитель . Лондон, Великобритания. Архивировано с оригинала 26 января 2016 года . Получено 15 ноября 2012 года .
^ «Эксперименты CERN наблюдают за частицами, соответствующими давно продуманной бозоне Хиггса» . СМИ и пресс -отношения (пресс -релиз). CERN 4 июля 2012 года. Архивировано с оригинала 21 ноября 2017 года . Получено 12 ноября 2016 года .
^ «Человек года 2012 года» . Время . 19 декабря 2012 года. Архивировано с оригинала 12 февраля 2013 года . Получено 13 февраля 2013 года .
^ «Higgs Boson Discovery было подтверждено» . Форбс . Архивировано из оригинала 25 октября 2013 года . Получено 9 октября 2013 года .
^ «Хиггс Бозон подтвердил; CERN Discovery Test Test» . Slate.com . 11 сентября 2012 года. Архивировано с оригинала 9 июля 2013 года . Получено 9 октября 2013 года .
^ «Год Хиггса и другие крошечные достижения в области науки» . Npr.org . Национальное общественное радио . 1 января 2013 года. Архивировано с оригинала 5 марта 2014 года . Получено 9 октября 2013 года .
^ «Подтверждено: бозон Хиггса существует» . Сиднейский утренний геральд . 4 июля 2012 года. Архивировано с оригинала 25 января 2022 года . Получено 21 февраля 2020 года .
^ Обнаружение бозона Хиггса было объявлено в статьях вовремя , ^{[ 132 ]} Форбс , ^{[ 133 ]} Сланец , ^{[ 134 ]} ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЙ ЯДЕРНЫЙ РЕАКТОР , ^{[ 135 ]} и другие. ^{[ 136 ]}
^ Джон Хейлприн (27 января 2013 г.). «Шеф CERN: Хиггс Бозон Quest может завернуть к середине года» . Nbcnews.com . Доступа Архивировано из оригинала 21 февраля 2013 года . Получено 20 февраля 2013 года . Рольф Хейер, директор [CERN], сказал, что уверен, что «к середине года мы будем там». - Интервью AP, на Всемирном экономическом форуме, 26 января 2013 года.
^ Бойл, Алан (16 февраля 2013 г.). «Зайдет ли наша вселенная в« Большой шкуре »? Заявленная частица Хиггс предполагает, что это может» . Nbcnews.com . Архивировано из оригинала 21 февраля 2013 года . Получено 20 февраля 2013 года . «Это займет еще несколько лет» после того, как коллайдер перезапустится, чтобы окончательно подтвердить, что вновь обретенная частица - это бозон Хиггса.
^ Джиллис, Джеймс (6 марта 2013 г.). «Вопрос о спине для нового бозона» . CERN Архивировано из оригинала 8 марта 2013 года . Получено 7 марта 2013 года .
^ Jump up to: ^а ^{беременный} ^в Chatrchyan, S.; Khachatryan, v.; Сирунян, Ам; Tumasyanan, A.; Адам, W.; Aguilo, E.; и др. ( CMS Collaboration) (февраль 2013 г.). «Изучение массы и кандидата от кандидата в бозон Хиггса через его распады до пар бозонов». Письма о физическом обзоре . 110 (8): 081803. Arxiv : 1212.6639 . BIBCODE : 2013 PHRVL.110H1803C . doi : 10.1103/physrevlett.110.081803 . PMID 23473131 . S2CID 2621524 .
^ Jump up to: ^а ^{беременный} ^в AAD, G.; Абаджан, Т.; Эббот, Б.; Абдалла, Дж.; Абдель Халек, с.; Абдинов, О.; и др. ( Collaboration Atlas ) (7 октября 2013 г.). «Свидетельство о природе спин-0 бозона Хиггса с использованием данных Атласа». Физический Летал Беременный 726 (1–3): 120–144. Arxiv : 1307.1432 . Bibcode : 2013 phlb..726..120a . doi : 10.1016/j.physletb.2013.08.026 . S2CID 11562016 .
^ Chatrchyan, S.; Khachatryan, v.; и др. (CMS Collaboration) (2013). «Хиггс-подобная частица в зеркале». Письма о физическом обзоре . 110 (8): 081803. Arxiv : 1212.6639 . BIBCODE : 2013 PHRVL.110H1803C . doi : 10.1103/physrevlett.110.081803 . PMID 23473131 . S2CID 2621524 .
^ AAD, G.; и др. (Collaborations Atlas & CMS) (2016). «Измерения производства и скорости распада бозона Хиггса и ограничения его муфт из комбинированного анализа атласа и CMS данных столкновения LHC PP при $\sqrts$ = 7 и 8 TEV». Журнал физики высокой энергии . 2016 (8): 45. Arxiv : 1606.02266 . Bibcode : 2016jhep ... 08..045a . doi : 10.1007/JHEP08 (2016) 045 . S2CID 118523967 .
^ Heinemeyer, S.; Mariotti, C.; Passarino, G.; Танака, Р.; Андерсен, младший; Artoisenet, P.; Bagnaschi, EA; Banfi, A.; Бехер, Т. (2013). Справочник по поперечным сечениям LHC Higgs: 3. Higgs Properties: Отчет о рабочей группе LHC Higgs Cross Section . Cern Yellow Reports: Монографии. doi : 10.5170/cern-2013-004 . ISBN 978-92-9083-389-5 .
^ Сотрудничество Атласа (4 июля 2022 года). «Подробная карта взаимодействия бозон Хиггса в эксперименте Атласа через десять лет после открытия» . Природа . 607 (7917): 52–59. Arxiv : 2207.00092 . Bibcode : 2022nater.607 ... 52a . doi : 10.1038/s41586-022-04893-w . ISSN 1476-4687 . PMC 9259483 . PMID 35788192 .
^ «Основные моменты на конференции Moriond 2019 (Physics)» . 29 марта 2019 года. Архивировано с оригинала 21 апреля 2019 года . Получено 24 апреля 2019 года .
^ «Все вместе сейчас: добавление большего количества кусочков в головоломку бозона Хиггса» . Атлас сотрудничество. 18 марта 2019 года. Архивировано с оригинала 16 апреля 2019 года . Получено 24 апреля 2019 года .
^ «Наблюдается давняя распад бозона Хиггса» . СМИ и пресс -отношения (пресс -релиз). CERN 28 августа 2018 года. Архивировано с оригинала 22 ноября 2018 года . Получено 30 августа 2018 года .
^ Сотрудничество Атласа (28 августа 2018 г.). «Атлас наблюдает за неуловимым грифом Хиггса бозона до пары нижних кварков» . Атлас (пресс -релиз). CERN Архивировано из оригинала 28 августа 2018 года . Получено 28 августа 2018 года .
^ CMS Collaboration (август 2018 г.). «Наблюдение за распадом бозона Хиггса до нижних кварков» . CMS . Архивировано из оригинала 30 августа 2018 года . Получено 30 августа 2018 года .
CMS Collaboration (24 августа 2018 г.). «Наблюдение за распадом бозона Хиггса до нижних кварков» . Письма о физическом обзоре . 121 (12). CERN: 121801. Arxiv : 1808.08242 . BIBCODE : 2018 PHRVL.121L1801S . doi : 10.1103/physrevlett.121.121801 . PMID 30296133 . Архивировано из оригинала 25 января 2022 года . Получено 30 августа 2018 года .
CMS Collaboration (24 августа 2018 г.). «Наблюдение за распадом бозона Хиггса до нижних кварков». Письма о физическом обзоре . 121 (12): 121801. Arxiv : 1808.08242 . BIBCODE : 2018 PHRVL.121L1801S . doi : 10.1103/physrevlett.121.121801 . PMID 30296133 . S2CID 118901756 .
^ Peskin & Schroeder 1995 , с. 717–719, 787–791
^ Peskin & Schroeder 1995 , с. 715–716
^ Бранко, GC; Феррейра, премьер -министр; Lavoura, L.; Rebelo, MN; Шер, Марк; Сильва, Жуао П. (июль 2012 г.). «Теория и феноменология моделей с двумя химиками». Физические отчеты . 516 (1): 1–102. Arxiv : 1106.0034 . Bibcode : 2012 Phr ... 516 .... 1b . doi : 10.1016/j.physrep.2012.02.002 . S2CID 119214990 .
^ Csaki, C.; Grojean, C.; Пило, Л.; Terning, J. (2004). «На пути к реалистичной модели разрыва симметрии Электроика Хиггса». Письма о физическом обзоре . 92 (10): 101802. ARXIV : HEP-PH/0308038 . BIBCODE : 2004PHRVL..92J1802C . doi : 10.1103/physrevlett.92.101802 . PMID 15089195 . S2CID 6521798 .
^ Csaki, C.; Grojean, C.; Пило, Л.; Terning, J.; Тернинг, Джон (2004). «Измельчивые теории в интервале: единоборство без Хиггса». Физический обзор d . 69 (5): 055006. ARXIV : HEP-PH/0305237 . BIBCODE : 2004PHRVD..69E5006C . doi : 10.1103/physrevd.69.055006 . S2CID 119094852 .
^ Jump up to: ^а ^{беременный} «Проблема иерархии: почему у Хиггса есть шанс в аду» . Квантовые дневники. 1 июля 2012 года. Архивировано с оригинала 29 марта 2013 года . Получено 19 марта 2013 года .
^ «Проблема иерархии | Особое значение» . Profmattrassler.com. 16 августа 2011 года. Архивировано с оригинала 7 марта 2013 года . Получено 9 октября 2013 года .
^ DJE Callaway (1988). «Тривиальное преследование: могут ли элементарные скалярные частицы существовать?». Физические отчеты . 167 (5): 241–320. Bibcode : 1988phr ... 167..241c . doi : 10.1016/0370-1573 (88) 90008-7 .
^ Гунион, Джон (2000). Гид Хиггса Охотника (иллюстрировано, переиздание изд.). Westview Press. С. 1–3. ISBN 978-0-7382-0305-8 .
^ Рэндалл, Лиза (19 сентября 2006 г.). Сокращенные отрывки: раскрыть тайны скрытых измерений вселенной . Экко. п. 286. ISBN 978-0-06-053109-6 .
^ Sen, Ashoke (май 2002 г.). "Катание тахион". J. High Energy Phys . 2002 (204): 48. arxiv : hep-th/0203211 . Bibcode : 2002jhep ... 04..048s . doi : 10.1088/1126-6708/2002/04/048 . S2CID 12023565 .
^ Кутасов, Дэвид; Marino, Marcos & Moore, Gregory W. (2000). «Некоторые точные результаты по конденсации тахиона в теории строковых поля». JHEP . 2000 (10): 045. Arxiv : Hep-th/0009148 . Bibcode : 2000jhep ... 10..045K . doi : 10.1088/1126-6708/2000/10/045 . S2CID 15664546 .
^ Aharonov, Y.; Комар, А.; Susskind, L. (1969). «Суперлуминальное поведение, причинность и нестабильность». Физический Преподобный 182 (5): 1400–1403. Bibcode : 1969 phrv..182.1400a . doi : 10.1103/physrev.182.1400 .
^ Файнберг, Джеральд (1967). «Возможность быстрее, чем легкие частицы». Физический обзор . 159 (5): 1089–1105. Bibcode : 1967 phrv..159.1089f . doi : 10.1103/physrev.159.1089 .
^ Peskin & Schroeder 1995
^ Флаув, Ира (6 июля 2012 г.). «Наконец, частица Хиггса ... может быть» . ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЙ ЯДЕРНЫЙ РЕАКТОР . Архивировано из оригинала 10 июля 2012 года . Получено 10 июля 2012 года .
^ «Пояснительные цифры для графиков исключения бозона Хиггса» . Atlas News (пресс -релиз). CERN 2011. Архивировано из оригинала 16 сентября 2017 года . Получено 6 июля 2012 года .
^ Carena, M.; Grojean, C.; Кадо, М.; Шарма, В. (2013). Статус физики бозона Хиггса (PDF) . Лаборатория Лоуренса Беркли (отчет). Беркли, Калифорния: Калифорнийский университет . п. 192. Архивировал (PDF) из оригинала 10 декабря 2017 года . Получено 5 ноября 2017 года .
^ Ликкен, Джозеф Д. (27 июня 2009 г.). «Помимо стандартной модели». Материалы Европейской школы физики высокой энергии 2009 года . Бауцен, Германия. Arxiv : 1005.1676 . BIBCODE : 2010ARXIV1005.1676L .
^ Plehn, Tilman (2012). Лекции по физике LHC . Заметки лекции в физике. Тол. 844. Springer. §1.2.2. Arxiv : 0910.4182 . Bibcode : 2012lnp ... 844 ..... p . doi : 10.1007/978-3-642-24040-9 . ISBN 978-3-642-24039-3 Полем S2CID 118019449 .
^ «Рабочая группа LEP Electroweak» . CERN Архивировано из оригинала 3 апреля 2008 года . Получено 4 апреля 2006 года .
^ Пескин, Майкл Э.; Уэллс, Джеймс Д. (2001). «Как тяжелый бозон Хиггса может соответствовать измерениям точных электрополосных измерений?». Физический обзор d . 64 (9): 093003. ARXIV : HEP-PH/0101342 . Bibcode : 2001 Phrvd..64i3003p . doi : 10.1103/physrevd.64.093003 . S2CID 5932066 .
^ Jump up to: ^а ^{беременный} ^в ^{дюймовый} Баглио, Жюльен; Джуади, Абдельхак (2010). «Прогнозы для производства Хиггса в Теватроне и связанных с ними неопределенности». Журнал физики высокой энергии . 1010 (10): 063. Arxiv : 1003.4266 . Bibcode : 2010JHEP ... 10..064b . doi : 10.1007/jhep10 (2010) 064 . S2CID 119199894 .
^ Jump up to: ^а ^{беременный} ^в Teixeira-Dias (рабочая группа Lep Higgs), P. (2008). «Хиггс Бозон ищет в LEP». Журнал физики: серия конференций . 110 (4): 042030. Arxiv : 0804.4146 . BIBCODE : 2008JPHCS.110D2030T . doi : 10.1088/1742-6596/110/4/042030 . S2CID 16443715 .
^ Асквит, Лили (22 июня 2012 г.). "Почему Хиггс распадается?" Полем Жизнь и физика . Лондон: The Guardian. Архивировано с оригинала 1 ноября 2013 года . Получено 14 августа 2012 года .
^ Сотрудничество CMS (4 июля 2022 года). «Портрет бозона Хиггса экспериментом CMS через десять лет после открытия» . Природа . 607 (7917): 60–68. Arxiv : 2207.00043 . Bibcode : 2022nater.607 ... 60C . doi : 10.1038/s41586-022-04892-x . ISSN 1476-4687 . PMC 9259501 . PMID 35788190 .
^ Лю, Гз; Ченг, Г. (2002). «Расширение механизма Андерсона-Хиггса». Физический обзор б . 65 (13): 132513. Arxiv : Cond-Mat/0106070 . BIBCODE : 2002 PHRVB..65M2513L . Citeseerx 10.1.1.242.3601 . doi : 10.1103/physrevb.65.132513 . S2CID 118551025 .
^ Jump up to: ^а ^{беременный} ^в ^{дюймовый} ^и «Массовая апелляция: как физики заканчиваются на бозоне Хиггса, они должны сопротивляться призывам изменить свое название» . Природа (редакционная статья). 483, 374 (7390): 374. 21 марта 2012. Bibcode : 2012natur.483..374. Полем doi : 10.1038/483374a . PMID 22437571 .
^ Jump up to: ^а ^{беременный} ^в ^{дюймовый} Беккер, Кейт (29 марта 2012 г.). «Хиггс от любого другого имени» . Физика (блог). НОВАЯ ЗВЕЗДА. Пбс. Архивировано из оригинала 17 декабря 2012 года . Получено 21 января 2013 года .
^ "Часто задаваемые вопросы: Хиггс!" Полем Бюллетень CERN . № 28. 2012. Архивировано с оригинала 5 июля 2012 года . Получено 18 июля 2012 года .
^ Jump up to: ^а ^{беременный} WOIT, Питер (13 апреля 2013 г.). « Даже не неправильно» : Андерсон на Андерсоне-Хиггсе » . Математика. Блог физики WOIT (блог). Нью -Йорк, Нью -Йорк: Колумбийский университет . Архивировано с оригинала 19 октября 2013 года . Получено 6 августа 2013 года .
^ Образец, Ян (4 июля 2012 г.). «Многие великие умы Хиггса Бозона вызывают головную боль Нобелевской премии» . Хранитель . Лондон, Великобритания. Архивировано с оригинала 17 октября 2013 года . Получено 23 июля 2013 года .
^ Jump up to: ^а ^{беременный} Пескин, М. (июль 2012 г.). «40 лет бозона Хиггса» (PDF) . 2012 SLAC Summer Institute Conferences. Презентация на SSI 2012 . Стэнфордский университет . С. 3–5. Архивировано (PDF) из оригинала 1 мая 2014 года . Получено 21 января 2013 года . Цитируя презентацию Ли ICHEP 1972 года в Fermilab: «... который известен как механизм Хиггса ...» и «Локация Ли» - его сноски объяснение этого стенограммы.
^ UR Phys. & Astro. Пресс -офис (8 октября 2007 г.). «Нобеликс Стивен Вайнберг хвалит профессора Карла Хагена и сотрудников по теории бозона Хиггса» . Департамент физики и астрономии (пресс -релиз). Рочестер, Нью -Йорк: Университет Рочестера . Архивировано из оригинала 16 апреля 2008 года. - объявление о премии Рочестера Хагена Сакураи
^ Hagen, CR (2010). Sakurai Prize Talk (видео) - через YouTube.
^ Jump up to: ^а ^{беременный}
Чо, А. (14 сентября 2012 г.). "Почему« Хиггс »?" (PDF) . Физика частиц. Наука . 337 (6100): 1287. DOI : 10.1126/Science.337.6100.1287 . PMID 22984044 . Архивировано из оригинала (PDF) 4 июля 2013 года . Получено 12 февраля 2013 года . Ли ... по-видимому, использовал термин «бозон Хиггса» еще в 1966 году ... но то, что, возможно, сделало термин, является оригинальной бумагой Стивен Вайнберг ... опубликованное в 1967 году ... Вайнберг признал смешан в Эссе в нью -йоркском обзоре книг в мае 2012 года. (См. Также оригинальную статью в
- New York Review of Books (2012) ^{[ 188 ]}
- Закрыть, Фрэнк (2011). «[ См. Book Extract ]» . Бесконечная головоломка . Издательство Оксфордского университета. п. 372 - через Google Books. ) ^{[ 92 ]}
которые определили ошибку).
^ Jump up to: ^а ^{беременный} Вайнберг, Стивен (10 мая 2012 г.). «Кризис большой науки» . Нью -Йорк Обзор книг . Сноска 1. Архивировано из оригинала 21 января 2013 года . Получено 12 февраля 2013 года .
^ Ледерман, Леон; Терези, Дик (2006). Божья частица: Если вселенная является ответом, в чем вопрос? Полем Хоутон Миффлин Харкорт. ISBN 978-0-547-52462-7 Полем Архивировано из оригинала 13 мая 2016 года . Получено 27 июня 2015 года .
^ Дикерсон, Келли (8 сентября 2014 г.). «Стивен Хокинг говорит, что« частица Бога »может уничтожить вселенную» . LivesCience.com. Архивировано с оригинала 28 января 2015 года . Получено 23 февраля 2015 года .
^ Багготт, Джим (2012). Хиггс: изобретение и открытие «Божьей частицы» . Издательство Оксфордского университета. ISBN 978-0-19-165003-1 Полем Архивировано из оригинала 20 мая 2016 года . Получено 27 июня 2015 года .
^ Бозон Хиггса: поиск частицы Бога . Scientific American / Macmillan. 2012. ISBN 978-1-4668-2413-3 Полем Архивировано с оригинала 9 июня 2016 года . Получено 27 июня 2015 года .
^ Jaeckel, Ted (2007). Частица Бога: обнаружение и моделирование окончательной первичной частицы . Universal-Publishers. ISBN 978-1-58112-959-5 Полем Архивировано с оригинала 29 апреля 2016 года . Получено 27 июня 2015 года .
^ Jump up to: ^а ^{беременный} ^в Ашенбах, Джой (5 декабря 1993 г.). «Воскресение не видно для умирания супер -коллайдера» . Наука. Los Angeles Times . Архивировано с оригинала 6 ноября 2013 года . Получено 16 января 2013 года .
^ «Суперконфитация для Иллинойса» . Чикаго Трибьюн . 31 октября 1986 года. Архивировано из оригинала 15 мая 2013 года . Получено 16 января 2013 года . SSC, предложенный Министерством энергетики США в 1983 году, является умоливающим проектом ... эта гигантская лаборатория ... этот титанический проект
^ Диас, Иисус (15 декабря 2012 года). «Это крупнейший в мире супер -коллайдер, которого никогда не было» . Гизмодо . Архивировано из оригинала 18 января 2013 года . Получено 16 января 2013 года . ... этот титанический комплекс ...
^ Эбботт, Чарльз (июнь 1987 г.). «Супер конкуренция за сверхпроводящую супер коллайдер» . Иллинойс выпускает журнал . п. 18. Архивировано из оригинала 1 ноября 2013 года . Получено 16 января 2013 года . Ледерман, который считает себя неофициальным пропагандистом для Super Collider, сказал, что SSC может обратить вспять гибель мозгов физики, в котором яркие молодые физики оставили Америку работать в Европе и в других местах.
^ Кевлс, Дэн (зима 1995). «До свидания SSC: о жизни и смерти сверхпроводящего супер-коллайдера» (PDF) . Инженерная и наука . 58 (2). Калифорнийский технологический институт : 16–25. Архивировано (PDF) из оригинала 11 мая 2013 года . Получено 16 января 2013 года . Ледерман, один из главных представителей SSC, был опытным эксперименталистом с высокой энергией, который внес Нобелевскую премию, получившую вклад в разработку стандартной модели в течение 1960-х годов (хотя сама премия не пришла до 1988 года). Он был приспособлением на слушаниях в Конгрессе на коллайдере, непрерывному защитнику его достоинств.
^ Calder, Nigel (2005). Волшебная вселенная: грандиозный тур по современной науке . УП Оксфорд. С. 369–370. ISBN 978-0-19-162235-9 Полем Архивировано из оригинала 25 января 2022 года . Получено 5 сентября 2020 года . Возможность того, что следующая большая машина создаст Хиггса, стала морковью, которая свисала перед финансирующими агентствами и политиками. Выдающийся американский физик, Леон Ледерман [sic], рекламировал Хиггса как частицы Бога в названии книги, опубликованной в 1993 году [...] Ледерман, была вовлечена в кампанию, чтобы убедить правительство США продолжить финансирование сверхпроводящих супер -коллайдер [...] Чернила не были сухими в книге Ледермана до того, как Конгресс США решил списать уже потраченные миллиарды долларов
^ Ледерман, Леон (1993). Божья частица: Если вселенная является ответом, в чем вопрос? Полем Dell Publishing. Глава 2, стр. 2. ISBN 978-0-385-31211-0 Полем Получено 30 июля 2015 года .
^ Алистер МакГрат (15 декабря 2011 г.). «Бозон Хиггса: частица веры» . Ежедневный телеграф . Архивировано из оригинала 15 декабря 2011 года . Получено 15 декабря 2011 года .
^ Образец, Ян (3 марта 2009 г.). «Отец Божьей частицы: Портрет Петра Хиггса открылся» . Хранитель . Лондон, Великобритания. Архивировано с оригинала 12 сентября 2014 года . Получено 24 июня 2009 года .
^ Jump up to: ^а ^{беременный} Чиверс, Том (13 декабря 2011 г.). «Как« Божья частица »получила свое имя» . Телеграф . Лондон, Великобритания. Архивировано с оригинала 9 января 2012 года . Получено 3 декабря 2012 года .
^ «Ключевой ученый уверен, что« частица Бога »будет найдена в ближайшее время» . Служба новостей Reuters . 7 апреля 2008 года. Архивировано с оригинала 23 февраля 2021 года . Получено 2 июля 2017 года .
^ «Человек за« частицей Бога » » . Новый ученый (интервью). 13 сентября 2008 года. С. 44–45. Архивировано из оригинала 13 сентября 2008 года . Получено 29 августа 2017 года . ; Оригинальное интервью: «Отец« частицы Бога » . Хранитель . 30 июня 2008 года. Архивировано с оригинала 1 декабря 2016 года . Получено 14 декабря 2016 года .
^ Боровиц, Энди (13 июля 2012 г.). «5 вопросов для бозона Хиггса» . Житель Нью -Йорка . Архивировано с оригинала 12 ноября 2020 года . Получено 12 декабря 2019 года .
^ Образец, Ян (2010). Массив: Охота на частицу Бога . Девственные книги. С. 148–149, 278–279. ISBN 978-1-905264-95-7 Полем Архивировано из оригинала 25 января 2022 года . Получено 5 сентября 2020 года .
^ Коул К. (14 декабря 2000 г.). «Одна вещь совершенно ясна: ничто идеально» . Научный файл. Los Angeles Times . Архивировано из оригинала 5 октября 2015 года . Получено 17 января 2013 года . Рассмотрим раннюю вселенную - состояние чистого, совершенного ничто; бесформенная тумана недифференцированного материала [...] «идеальная симметрия» [...] Что разрушило это изначальное совершенство? Одним из вероятных виновников является так называемое поле Хиггса [...] физик Леон Ледерман, как Хиггс действует с библейской историей Вавилона [граждан], все говорили на одном и том же языке [...], как Бог, говорит Ледерман, Хиггс дифференцировал идеальную сходство, сбивая с толку всех (включая физики) [...] [Нобелевская премия Ричард] Фейнман задавался вопросом, почему вселенная, в которой мы живем, была настолько очевидно , что он подумал о том, что, возможно, полное совершенство было бы неприемлемо для Бога. И так, как только Бог разрушил совершенство Вавилона, «Бог сделал законы лишь почти симметрично»
^ Ледерман, с. 22 и след .: «Что -то, что мы еще не можем обнаружить, и что, можно сказать, было поставлено туда, чтобы проверить и запутать нас [...] проблема в том, будут ли физики смущены этой головоломкой или в отличие от Несчастные вавилоняне, мы будем продолжать строить башню и, как сказал Эйнштейн, «знай разум Божий». "И Господь сказал, вот люди не обосновались мои сметания. И Господь вздохнул и сказал: сделал."
^ Образец, Ян (12 июня 2009 г.). «Конкуренция Хиггса: взломайте игристую, божьи частица мертва» . Хранитель . Лондон, Великобритания. Архивировано с оригинала 12 января 2015 года . Получено 4 мая 2010 года .
^ Гордон, Фрейзер (5 июля 2012 г.). «Представление Хиггсона» . Physicsworld.com . Архивировано из оригинала 8 июля 2012 года . Получено 25 августа 2012 года .
^ Уолчвер, Натали (3 июля 2012 г.). «Хиггс Бозон объяснил: как« частица Бога »дает вещи массой» . Huffington Post . Архивировано из оригинала 20 апреля 2013 года . Получено 21 января 2013 года .
^ Оливер, Лора (4 июля 2012 г.). "Хиггс Бозон: Как бы вы объяснили это семилетним?" Полем Хранитель . Лондон, Великобритания. Архивировано с оригинала 22 октября 2014 года . Получено 21 января 2013 года .
^ Циммер, Бен (15 июля 2012 г.). «Хиггс бозон метафоры так же ясны, как патока» . Бостонский глобус . Архивировано из оригинала 4 февраля 2013 года . Получено 21 января 2013 года .
^ «Частица Хиггса: аналогия для физики классной комнаты (раздел)» . www.lhc-coloser.es (веб-сайт сотрудничества физика LHCB Xabier Vidal и учителей средней школы и преподавателя CERN Рамона Мансано). Архивировано из оригинала 5 июля 2012 года . Получено 9 января 2013 года .
^ Флам, Фэй (12 июля 2012 г.). «Наконец - история Хиггса Бозона, которую может понять, что любой может понять» . Филадельфийский запросчик (Philly.com) . Архивировано с оригинала 23 марта 2013 года . Получено 21 января 2013 года .
^ Образец, Ян (28 апреля 2011 г.). «Как мы узнаем, когда обнаружена частица Хиггса?» Полем Хранитель . Лондон, Великобритания. Архивировано с оригинала 26 января 2016 года . Получено 21 января 2013 года .
^ Jump up to: ^а ^{беременный} Миллер, Дэвид (1993). «Квазиполитическое объяснение бозона Хиггса; для г-на Уолдеграве, Великобритании министра науки» . Архивировано из оригинала 15 марта 2010 года . Получено 10 июля 2012 года .
^ Джепсен, Кэтрин (1 марта 2012 года). «Десять вещей, которые вы, возможно, не знаете о бозоне Хиггса» . Журнал Symmetry . Архивировано из оригинала 14 августа 2012 года . Получено 10 июля 2012 года .
^ Голдберг, Дэвид (17 ноября 2010 г.). "Что случилось с бозоном Хиггса?" Полем io9.com . Архивировано из оригинала 21 января 2013 года . Получено 21 января 2013 года . {{cite web}}: Cs1 maint: непредвзятый URL ( ссылка )
^ Брукс, Майкл (31 октября 2012 г.). «Взрыв мифов о Хиггсе» . Новый ученый . Архивировано с оригинала 13 апреля 2016 года . Получено 6 июля 2024 года .
^ Overbye, Деннис (11 декабря 2011 г.). «Физики с тревогой ожидают новых данных о« частица Бога » » . New York Times . Получено 6 июля 2024 года .
^ Йегер, Эшли (13 ноября 2012 г.). «5 лучших общих заблуждений о частице Хиггса» . Университет Герцога . Получено 6 июля 2024 года .
^ «Нобелевская премия по физике 1979 года» . Официальный веб -сайт Нобелевской премии (пресс -релиз). Архивировано из оригинала 17 июня 2017 года . Получено 13 июня 2017 года .
^ «Нобелевская премия по физике 1999 года» . Официальный веб -сайт Нобелевской премии (пресс -релиз). Архивировано из оригинала 16 июня 2017 года . Получено 13 июня 2017 года .
^ «Специальные лауреаты прорывной премии» . Breakthroughprize.org . 2013. Архивировано с оригинала 15 января 2017 года.
^ «Нобелевская премия 2013 года по физике» . Официальный веб -сайт Нобелевской премии (пресс -релиз). Архивировано из оригинала 11 июня 2017 года . Получено 13 июня 2017 года .
^ Overbye, D. (8 октября 2013 г.). «Для Нобелевы они могут поблагодарить« частицу Бога » . New York Times . Архивировано из оригинала 30 июня 2017 года . Получено 3 ноября 2013 года .
^ Дейгл, Кэти (10 июля 2012 г.). «Индия: Достаточно о Хиггсе, давайте обсудим бозон» . AP News . Архивировано из оригинала 23 сентября 2012 года . Получено 10 июля 2012 года .
^ Бал, Хартош Сингх (19 сентября 2012 г.). «Бозе в бозоне» . New York Times . Архивировано с оригинала 29 декабря 2019 года . Получено 21 сентября 2012 года .
^ Алихан, Анвар (16 июля 2012 г.). «Искра в переполненном поле» . Outlook India . Архивировано из оригинала 9 июля 2012 года . Получено 10 июля 2012 года .
^ Jump up to: ^а ^{беременный} ^в ^{дюймовый} Peskin & Schroeder 1995 , глава 20
^ Накано, Т.; Nishijima, N. (1953). «Заряда независимости за V-частями» . Прогресс теоретической физики . 10 (5): 581. Bibcode : 1953pthph..10..581n . doi : 10.1143/ptp.10.581 .
^ Nishijima, K. (1955). «Теория независимости заряда V-частиц» . Прогресс теоретической физики . 13 (3): 285–304. Bibcode : 1955pthph..13..285n . doi : 10.1143/ptp.13.285 .
^ Гелл-Манн М. (1956). «Интерпретация новых частиц как смещенные заряженные мультиплеты». Il Nuovo Cimento . 4 (S2): 848–866. Bibcode : 1956ncim .... 4s.848g . doi : 10.1007/bf02748000 . S2CID 121017243 .

Источники

Бернштейн, Джереми (январь 1974 г.). «Спонтанная симметрия разрыва, теории измерения, механизм Хигга и все это» (PDF) . Обзоры современной физики . 46 (1): 7–48. Bibcode : 1974rvmp ... 46 .... 7b . doi : 10.1103/revmodphys.46.7 . Архивировано из оригинала (PDF) 21 января 2013 года . Получено 10 декабря 2012 года .
Пескин, Майкл Э.; Шредер, Даниэль В. (1995). Введение в теорию квантового поля . Чтение, Массачусетс: издательская компания Аддисон-Уэсли. ISBN 978-0-201-50397-5 .
Типлер, Пол; Llewellyn, Ralph (2003). Современная физика . WH Freeman. ISBN 978-0-7167-4345-3 .
Гриффитс, Дэвид (2008). Введение в элементарные частицы (2 -е пересмотренное изд.). Wiley-Vch. ISBN 978-3-527-40601-2 .

Дальнейшее чтение

Намбу, Йоичиро ; Jona-Lasinio, Giovanni (1961). «Динамическая модель элементарных частиц на основе аналогии с сверхпроводимостью» . Физический обзор . 122 (1): 345–358. Bibcode : 1961phrv..122..345n . doi : 10.1103/physrev.122.345 .
Андерсон, Филипп В. (1963). «Плазмоны, инвариантность измерения и масса». Физический обзор . 130 (1): 439–442. Bibcode : 1963 phrv..130..439a . doi : 10.1103/physrev.130.439 .
Кляйн, Авраам ; Ли, Бенджамин В. (1964). «Развивается ли спонтанное разрушение симметрии частиц с нулевой массой?». Письма о физическом обзоре . 12 (10): 266–268. Bibcode : 1964phrvl..12..266k . doi : 10.1103/physrevlett.12.266 .
Гилберт, Уолтер (1964). «Сломанные симметрии и безвелые частицы». Письма о физическом обзоре . 12 (25): 713–714. Bibcode : 1964phrvl..12..713g . doi : 10.1103/physrevlett.12.713 .
Хиггс, Питер (1964). «Сломанные симметрии, безмасштабные частицы и поля калибра». Физические буквы . 12 (2): 132–133. Bibcode : 1964phl .... 12..132H . doi : 10.1016/0031-9163 (64) 91136-9 .
Guralnik, Джеральд С .; Хаген, кр ; Киббл, Том В.Б. (1968). «Сломанные симметрии и теорема Голдстоуна» . В прохладном, RL ; Marshak, re (eds.). Достижения в области физики . Тол. 2. Interscience Publishers . С. 567–708. ISBN 978-0-470-17057-1 Полем Архивировано из оригинала 23 апреля 2012 года . Получено 18 июня 2011 года .
Кэрролл, Шон (2013). Частица в конце вселенной: как охота на бозон Хиггса приводит нас к краю нового мира . Даттон. ISBN 978-0-14-218030-3 .
Якобс, Карл; Seez, Chris (2015). «Открытие бозона Хиггса» . Scholaredia . 10 (9): 32413. DOI : 10.4249/Scholaredia.32413 .

Внешние ссылки

Значительные документы и другие

«Наблюдение за новой частицей в поиске стандартной модели бозона Хиггса с детектором атласа в LHC». Физические буквы б . 716 (2012): 1–29. 2012. Arxiv : 1207.7214 . Bibcode : 2012 phlb..716 .... 1a . doi : 10.1016/j.physletb.2012.08.020 . S2CID 119169617 .
«Наблюдение за новым бозоном в массе 125 ГЭВ с экспериментом CMS в LHC». Физические буквы б . 716 (2012): 30–61. 2012. Arxiv : 1207.7235 . Bibcode : 2012 phlb..716 ... 30c . doi : 10.1016/j.physletb.2012.08.021 .
Группа данных о частицах: обзор поисков для бозонов Хиггса.
2001, SpaceTime Odyssey: Материалы первой конференции Мичиганского центра теоретической физики : Мичиган, 21–25 мая 2001 г. (стр. 86–88), изд. Майкл Дж. Дафф, Джеймс Т. Лю, ISBN 978-981-238-231-3 , содержащая историю Хиггса о бозоне Хиггса.
Мигдал, Аа; Поляков, А.М. (1966). «Спонтанное разрушение сильной симметрии взаимодействия и отсутствия безмассовых частиц» (PDF) . Советская физика . 24 (1): 91. Bibcode : 1967jetp ... 24 ... 91M . S2CID 34510322 . Архивировано из оригинала (PDF) 21 сентября 2018 года. - Пример российской газеты 1966 года по этому вопросу.
Министерство энергетики объясняет ... Бозон Хиггса

Введение в поле

Разрыв симметрии Electroweak - педагогическое введение в электропрояжую симметрию, разбиваясь с пошаговыми производными многих ключевых отношений, Роберт Д. Клаубер, 15 января 2018 года (архивировано на машине Wayback)
Спонтанное разрыв симметрии, теории калибра, механизм Хиггса и все это (Бернштейн, обзоры современной физики января 1974 года) - введение 47 страниц, охватывающих развитие, историю и математику теорий Хиггса примерно с 1950 по 1974 год.

[1] Note that such events also occur due to other processes. Detection involves a statistically significant excess of such events at specific energies.

[meanlife-4] Jump up to: ^a ^b In the Standard Model, the total decay width of a Higgs boson with a mass of 125 GeV/c² is predicted to be 4.07×10⁻³ GeV.^[2] The mean lifetime is given by $\tau =\hbar /\Gamma$ .

[18] In Higgs-based theories, the Higgs boson itself should be an exception, being massive even at high energies.

[27] In physics, it is possible for a law to hold true only if certain assumptions hold true, or when certain conditions are met. For example, Newton's laws of motion only apply at speeds where relativistic effects are negligible; and laws related to conductivity, gases, and classical physics (as opposed to quantum mechanics) may apply only within certain ranges of size, temperature, pressure, or other conditions.

[28] In theoretical particle physics, one says that particle A "absorbs" particle B when they always act simultaneously, and their combined effect cannot be separated using observables: Although the mathematical description of the process may have two parts, A and B, the observed preconditions and their outcomes are indistinguishable from the interaction of what appears to effectively be a single particle (which usually is given another, slightly different name; for example one of the combinations of the theoretical $W 3$ and $B 0$ electroweak bosons is called the Z boson).

[predictions-32] Jump up to: ^a ^b ^c The success of the Higgs-based electroweak theory and Standard Model is illustrated by their predictions of the mass of two particles later detected: the W boson (predicted mass: 80.390±0.018 GeV/c², experimental measurement: 80.387±0.019 GeV/c²), and the Z boson (predicted mass: 91.1874±0.0021 GeV/c², experimental measurement: 91.1876±0.0021 GeV/c²). Other accurate predictions included the weak neutral current, the gluon, and the top and charm quarks, all later proven to exist as the theory said.

[33] Electroweak symmetry is broken by the Higgs field in its lowest energy state, called its ground state. At high energy levels this does not happen, and the gauge bosons of the weak force would be expected to become massless above those energy levels.

[massvsrange-35] The range of a force is inversely proportional to the mass of the particles transmitting it.^[27]
In the Standard Model, forces are carried by virtual particles. The movement and interactions of these particles with each other are limited by the energy–time uncertainty principle. As a result, the more massive a single virtual particle is, the greater its energy, and therefore the shorter the distance it can travel. A particle's mass therefore, determines the maximum distance at which it can interact with other particles and on any force it mediates. By the same token, the reverse is also true: Massless and near-massless particles can carry long distance forces.
Since experiments have shown that the weak force acts over only a very short range, this implies that massive gauge bosons must exist, and indeed, their masses have since been confirmed by measurement.
(See also: Compton wavelength and static forces and virtual-particle exchange)

[36] By the 1960s, many had already started to see gauge theories as failing to explain particle physics, because theorists had been unable to solve the mass problem or even explain how gauge theory could provide a solution. So the idea that the Standard Model – which relied on a Higgs field, not yet proved to exist – could be fundamentally incorrect, was not unreasonable.
Against this, once the model was developed around 1972, no better theory existed, and its predictions and solutions were so accurate, that it became the preferred theory anyway. It then became crucial to science, to know whether it was correct.

[40] Discovery press conference, July 2012:
'As a layman, I would say, I think we have it', said Rolf-Dieter Heuer, director general of CERN at Wednesday's seminar announcing the results of the search for the Higgs boson. But when pressed by journalists afterwards on what exactly 'it' was, things got more complicated.
'We have discovered a boson; now we have to find out what boson it is'
[Q]: 'If we don't know the new particle is a Higgs, what do we know about it?'
[A]: We know it is some kind of boson, says Vivek Sharma of CMS [...]
[Q]: 'are the CERN scientists just being too cautious? What would be enough evidence to call it a Higgs boson?'
[A]: As there could be many different kinds of Higgs bosons, there's no straight answer.^[30]
[emphasis in original]

[52] The statement excludes spin-0 mesons, such as the pion, since they are known to be composites of pairs of spin-⁠ 1 /2⁠ fermions.

[63] For example: The Huffington Post / Reuters,^[50] and others.^[51]

[70] The bubble's effects would be expected to propagate across the universe at the speed of light from wherever it occurred. However space is vast – with even the nearest galaxy being over 2 million light years from us, and others being many billions of light years distant, so the effect of such an event would be unlikely to arise here for billions of years after first occurring.^[56]^[57]

[71] If the Standard Model is valid, then the particles and forces we observe in our universe exist as they do, because of underlying quantum fields. Quantum fields can have states of differing stability, including 'stable', 'unstable' and 'metastable' states (the latter remain stable unless sufficiently perturbed). If a more stable vacuum state were able to arise, then existing particles and forces would no longer arise as they presently do. Different particles or forces would arise from (and be shaped by) whatever new quantum states arose. The world we know depends upon these particles and forces, so if this happened, everything around us, from subatomic particles to galaxies, and all fundamental forces, would be reconstituted into new fundamental particles and forces and structures. The universe would potentially lose all of its present structures and become inhabited by new ones (depending upon the exact states involved) based upon the same quantum fields.

[GoldstoneNote-88] Jump up to: ^a ^b Goldstone's theorem only applies to gauges having manifest Lorentz covariance, a condition that took time to become questioned. But the process of quantisation requires a gauge to be fixed and at this point it becomes possible to choose a gauge such as the 'radiation' gauge which is not invariant over time, so that these problems can be avoided. According to Bernstein (1974), p. 8:
the "radiation gauge" condition ∇⋅A( $x$ ) = 0 is clearly not covariant, which means that if we wish to maintain transversality of the photon in all Lorentz frames, the photon field A_μ( $x$ ) cannot transform like a four-vector. This is no catastrophe, since the photon field is not an observable, and one can readily show that the S-matrix elements, which are observable have covariant structures. ... in gauge theories one might arrange things so that one had a symmetry breakdown because of the noninvariance of the vacuum; but, because the Goldstone et al. proof breaks down, the zero mass Goldstone mesons need not appear. [emphasis in original]
Bernstein (1974) contains an accessible and comprehensive background and review of this area, see external links.

[99] A field with the "Mexican hat" potential $V(\phi )=\mu ^{2}\phi ^{2}+\lambda \phi ^{4}$ and $\mu ^{2}<0$ has a minimum not at zero but at some non-zero value $\phi _{0}~.$ By expressing the action in terms of the field ${\tilde {\phi }}=\phi -\phi _{0}$ (where $\phi _{0}$ is a constant independent of position), we find the Yukawa term has a component $g\phi _{0}{\bar {\psi }}\psi ~.$ Since both $g$ and $\phi _{0}$ are constants, this looks exactly like the mass term for a fermion of mass $g\phi _{0}$ . The field ${\tilde {\phi }}$ is then the Higgs field.

[production_rate-112] Jump up to: ^a ^b The example is based on the production rate at the LHC operating at 7 TeV. The total cross-section for producing a Higgs boson at the LHC is about 10 picobarn,^[94] while the total cross-section for a proton–proton collision is 110 millibarn.^[95]

[116] Just before LEP's shut down, some events that hinted at a Higgs were observed, but it was not judged significant enough to extend its run and delay construction of the LHC.

[strassler_nov_2012-148] Jump up to: ^a ^b ^c ATLAS and CMS only just co-discovered this particle in July ... We will not know after today whether it is a Higgs at all, whether it is a Standard Model Higgs or not, or whether any particular speculative idea ... is now excluded ... Knowledge about nature does not come easy. We discovered the top quark in 1995, and we are still learning about its properties today ... we will still be learning important things about the Higgs during the coming few decades. We've no choice but to be patient. — M. Strassler (2012)^[129]

[171] In the Standard Model, the mass term arising from the Dirac Lagrangian for any fermion $\psi$ is $-m{\bar {\psi }}\psi$ . This is not invariant under the electroweak symmetry, as can be seen by writing $\psi$ in terms of left and right handed components:
$-m{\bar {\psi }}\psi \,=\,-m\left({\bar {\psi }}_{L}\psi _{R}+{\bar {\psi }}_{R}\psi _{L}\right)$
i.e., contributions from ${\bar {\psi }}_{L}\psi _{L}$ and ${\bar {\psi }}_{R}\psi _{R}$ terms do not appear. We see that the mass-generating interaction is achieved by constant flipping of particle chirality. Since the spin-half particles have no right/left helicity pair with the same SU(2) and SU(3) representation and the same weak hypercharge, then assuming these gauge charges are conserved in the vacuum, none of the spin-half particles could ever swap helicity. Therefore, in the absence of some other cause, all fermions must be massless.

[174] Goldstone's theorem also plays a role in such theories. The connection is technically, when a condensate breaks a symmetry, then the state reached by acting with a symmetry generator on the condensate has the same energy as before. This means that some kinds of oscillation will not involve change of energy. Oscillations with unchanged energy imply that excitations (particles) associated with the oscillation are massless. Therefore the outcome is that new massless particles should exist, known as Goldstone bosons. Because zero mass gauge bosons always mediate long range interactions, a new long range force should exist as well.

[183] People initially thought of tachyons as particles travelling faster than the speed of light ... But we now know that a tachyon indicates an instability in a theory that contains it. Regrettably for science fiction fans, tachyons are not real physical particles that appear in nature.^[161]

[195] This upper limit would increase to 185 GeV/c² if the lower bound of 114.4 GeV/c² from the LEP-2 direct search is allowed for.^[172]

[other-names-used-note-202] Other names have included:
The "Anderson–Higgs" mechanism,^[178]

"Higgs–Kibble" mechanism (by Abdus Salam)^[92] and

"A-B-E-G-H-H-K-'tH" mechanism [for Anderson, Brout, Englert, Guralnik, Hagen, Higgs, Kibble and 't Hooft] (by Peter Higgs).^[92]

[25] The "Anderson–Higgs" mechanism,^[178]

[26] "Higgs–Kibble" mechanism (by Abdus Salam)^[92] and

[27] "A-B-E-G-H-H-K-'tH" mechanism [for Anderson, Brout, Englert, Guralnik, Hagen, Higgs, Kibble and 't Hooft] (by Peter Higgs).^[92]

[208] Benjamin W. Lee also uses the Korean language name Lee Whi-soh.

[early-use-of-name-Higgs-boson-214] Examples of early papers using the term "Higgs boson" include
Ellis, Gaillard, & Nanopoulos (1976) "A phenomenological profile of the Higgs boson".

Bjorken (1977) "Weak interaction theory and neutral currents".

Wienberg (received, 1975) "Mass of the Higgs boson".

[30] Ellis, Gaillard, & Nanopoulos (1976) "A phenomenological profile of the Higgs boson".

[31] Bjorken (1977) "Weak interaction theory and neutral currents".

[32] Wienberg (received, 1975) "Mass of the Higgs boson".

[223] Global financial partnerships could be the only way to salvage such a project. Some feel that Congress delivered a fatal blow. "We have to keep the momentum and optimism and start thinking about international collaboration," said Leon M. Lederman, the Nobel Prize-winning physicist who was the architect of the super collider plan.^[194]

[247] In Miller's analogy, the Higgs field is compared to political party workers spread evenly throughout a room. There will be some people (in Miller's example an anonymous person) who pass through the crowd with ease, paralleling the interaction between the field and particles that do not interact with it, such as massless photons. There will be other people (in Miller's example the British prime minister) who would find their progress being continually slowed by the swarm of admirers crowding around, paralleling the interaction for particles that do interact with the field and by doing so, acquire a finite mass.^[218]^[219]

[2] "ATLAS sets record precision on Higgs boson's mass". 21 July 2023. Archived from the original on 22 July 2023. Retrieved 22 July 2023.

[LHCcrosssections-3] Jump up to: ^a ^b ^c ^d ^e ^f ^g ^h Dittmaier; Mariotti; Passarino; Tanaka; Alekhin; Alwall; Bagnaschi; Banfi; et al. (LHC Higgs Cross Section Working Group) (2012). Handbook of LHC Higgs Cross Sections: 2. Differential Distributions (Report). CERN Report 2 (Tables A.1–A.20). Vol. 1201. p. 3084. arXiv:1201.3084. Bibcode:2012arXiv1201.3084L. doi:10.5170/CERN-2012-002. S2CID 119287417.

[lifetime1-5] Jump up to: ^a ^b ^c "Life of the Higgs boson" (Press release). CMS Collaboration. Archived from the original on 2 December 2021. Retrieved 21 January 2021.

[lifetime2-dalitz-6] Jump up to: ^a ^b ^c ^d ^e «Атлас находит свидетельство редкого распада бозона Хиггса» (пресс -релиз). CERN 8 февраля 2021 года. Архивировано из оригинала 19 января 2022 года . Получено 21 января 2022 года .

[7] Сотрудничество Атласа (2018). «Наблюдение за распадами H → B B и выработкой VH с детектором Atlas». Физические буквы б . 786 : 59–86. Arxiv : 1808.08238 . doi : 10.1016/j.physletb.2018.09.013 . S2CID 53658301 .

[8] CMS Collaboration (2018). «Наблюдение за распадом бозона Хиггса до нижних кварков». Письма о физическом обзоре . 121 (12): 121801. Arxiv : 1808.08242 . BIBCODE : 2018 PHRVL.121L1801S . doi : 10.1103/physrevlett.121.121801 . PMID 30296133 . S2CID 118901756 .

[CERN_March_2013-9] Jump up to: ^а ^{беременный} ^в ^{дюймовый} ^и ^фон ^глин O'luanaigh, C. (14 марта 2013 г.). «Новые результаты показывают, что новая частица - это бозон Хиггса» (пресс -релиз). CERN Архивировано из оригинала 20 октября 2015 года . Получено 9 октября 2013 года .

[CMSspinparity2017-10] Jump up to: ^а ^{беременный} ^в ^{дюймовый} ^и CMS Collaboration (2017). «Ограничения на аномальные бозонные муфты Хиггса с использованием информации о производстве и распаде в четырех лептоном окончательном состоянии». Физические буквы б . 775 (2017): 1–24. Arxiv : 1707.00541 . Bibcode : 2017 phlb..775 .... 1s . doi : 10.1016/j.physletb.2017.10.021 . S2CID 3221363 .

[11] Гулетт, Марк (15 августа 2012 г.). "Что мы должны знать о частице Хиггса?" (блог). Эксперимент Атласа / Церн . Архивировано из оригинала 13 января 2022 года . Получено 21 января 2022 года .

[12] "Знакомство с частицей Хиггса: новые открытия!" (Пресс-релиз). Институт физики. Архивировано из оригинала 13 января 2022 года . Получено 21 января 2022 года .

[OnyisiFAQ-13] Jump up to: ^а ^{беременный} ^в Onyisi, P. (23 октября 2012 г.). "Хиггс бозон FAQ" . Университет Техасского Атласа Группа. Архивировано с оригинала 12 октября 2013 года . Получено 8 января 2013 года .

[strasslerFAQ2-14] Jump up to: ^а ^{беременный} ^в ^{дюймовый} Страсслер, М. (12 октября 2012 г.). "HIGGS FAQ 2.0" . Profmattrassler.com . Архивировано с оригинала 12 октября 2013 года . Получено 8 января 2013 года . [Q] Почему физики частиц так сильно заботятся о частице Хиггса?
[А] Ну, на самом деле, они не делают. Их действительно волнует поле Хиггса , потому что это так важно. [Акцент в оригинале]

[when_higgs-15] Jump up to: ^а ^{беременный} ^в ^{дюймовый} ^и Фалковски, Адам (написание как «Шута») (27 февраля 2013 г.). "Когда мы будем называть это Хиггсом?" (блог). Реонаус физики частиц. Архивировано с оригинала 29 июня 2017 года . Получено 7 марта 2013 года .

[Proceedings_1986-16] Jump up to: ^а ^{беременный} ^в Хосе Луис Люсио; Arnulfo Zepeda (1987). Материалы Мексиканской школы частиц и полей, Cuernavaca-Morelos, 1986 . Мировой научный. п. 29. ISBN 978-9971-5-0434-2 Полем Архивировано из оригинала 25 января 2022 года . Получено 5 сентября 2020 года .

[Higgs_Hunters_Guide-17] Jump up to: ^а ^{беременный} ^в Гунион; Доусон; Кейн; Хабер (1990). Гид Хиггса Охотника (1 -е изд.). Основные книги. п. 11. ISBN 978-0-2015-0935-9 Полем Архивировано из оригинала 25 января 2022 года . Получено 5 сентября 2020 года . Цитируется Питером Хиггсом в его выступлении «Моя жизнь как бозон», 2001, ссылка № 25.

[19] Ледерман, Л.М. (1993). Божья частица . Бантам Дубедэй Делл. ISBN 0-385-31211-3 .

[ISample29052009-20] Jump up to: ^а ^{беременный} ^в Образец, Ян (29 мая 2009 г.). «Все, кроме частицы Бога» . Хранитель . Архивировано с оригинала 25 июля 2018 года . Получено 24 июня 2009 года .

[NatPost-21] Jump up to: ^а ^{беременный} Эванс Р. (14 декабря 2011 г.). «Бозон Хиггса: почему ученые ненавидят, что вы называете это« частицей Бога » » . Национальный пост . Архивировано из оригинала 23 февраля 2015 года . Получено 3 ноября 2013 года .

[22] Эванс, Роберт (7 апреля 2008 г.). Линн, Джонатан; Фусселл, Хлоя (ред.). «Ключевой ученый уверен, что« частица Бога »будет найдена в ближайшее время» . Рейтер . Женева . Получено 4 июня 2024 года .

[23] Griffiths 2008 , с. 49–52

[24] Типы и Llewellyn 2003 , стр. 603–604

[25] От PW Anderson (1972) «больше отличается», наука.

[26] Griffiths 2008 , с. 372–373

[woit-29] Jump up to: ^а ^{беременный} ^в WOIT, Питер (13 ноября 2010 г.). «Механизм Андерсона -Хиггс» . Доктор Питер Войт (старший преподаватель по математике Колумбийский университет и докторскую степень физики частиц). Архивировано с оригинала 23 ноября 2012 года . Получено 12 ноября 2012 года .

[Klein-Lee-1964-30] Jump up to: ^а ^{беременный} ^в Кляйн А .; Ли, BW (март 1964 г.). «Развивается ли спонтанное разрушение симметрии частиц с нулевой массой?». Письма о физическом обзоре . 12 (10): 266–268. Bibcode : 1964phrvl..12..266k . doi : 10.1103/physrevlett.12.266 .

[Anderson-1963-31] Jump up to: ^а ^{беременный} Андерсон, П. (апрель 1963 г.). «Плазмоны, инвариантность и масса». Физический обзор . 130 (1): 439–442. Bibcode : 1963 phrv..130..439a . doi : 10.1103/physrev.130.439 .

[34] Shu, FH (1982). Физическая вселенная: введение в астрономию . Университетские научные книги. С. 107–108. ISBN 978-0-935702-05-7 Полем Архивировано с оригинала 29 июня 2016 года . Получено 27 июня 2015 года .

[L&T-37] Jump up to: ^а ^{беременный} ^в Ледерман, Леон М.; Терези, Дик (1993). Божья частица: если вселенная - это ответ, в чем вопрос . Houghton Mifflin Company. ISBN 978-0-395-55849-2 .

[Strassler_article-38] Страсслер, М. (8 октября 2011 г.). «Известные частицы - если поле Хиггса было нулевым» . Profmattrassler.com . Архивировано из оригинала 17 марта 2021 года . Получено 13 ноября 2012 года . Поле Хиггса: настолько важно, что оно заслужило целое экспериментальное учреждение, крупный коллайдер, посвященный его пониманию.

[Biever-2012-07-Dieter-39] Jump up to: ^а ^{беременный} ^в ^{дюймовый} Бивер, С. (6 июля 2012 г.). «Это бозон! Но нам нужно знать, если это Хиггс» . Новый ученый . Получено 9 января 2013 года .

[ScienceNews-41] Зигфрид, Т. (20 июля 2012 г.). «Хиггс истерия» . Science News . Архивировано из оригинала 31 октября 2012 года . Получено 9 декабря 2012 года . В терминах, обычно предназначенных для спортивных достижений, в новостях сообщается о выводе как монументальный веху в истории науки.

[CERN_Nov_2012-42] Jump up to: ^а ^{беременный} ^в Дель Россо, А. (19 ноября 2012 г.). «Хиггс: начало исследования» (пресс -релиз). CERN Архивировано с оригинала 19 апреля 2019 года . Получено 9 января 2013 года . Даже в самых специализированных кругах новая частица, обнаруженная в июле, еще не называется «Бозон Хиггса». Физики по -прежнему не решаются называть это, что до того, как они определили, что его свойства соответствуют тем, которые теория Хиггса предсказывает, как бозон Хиггса.

[WSJ_14_March_2013-43] Jump up to: ^а ^{беременный} Найк, Г. (14 марта 2013 г.). «Новые данные об улучшении данных для Higgs Boson Find» . Wall Street Journal . Архивировано с оригинала 4 января 2018 года . Получено 15 марта 2013 года . «Мы никогда не видели элементарной частицы с Spin Zero», - сказал Тони Вейдберг, физик частиц в Оксфордском университете, который также участвует в экспериментах CERN.

[Huffington_14_March_2013-44] Хейлприн, Дж. (14 марта 2013 г.). «Higgs Boson Discovery подтвердило после того, как физики рассмотрели большие данные адронных коллайдеров в CERN» . Huffington Post . Архивировано с оригинала 17 марта 2013 года . Получено 14 марта 2013 года .

[CERN_EPS2017-45] Jump up to: ^а ^{беременный} ^в ^{дюймовый} ^и «Эксперименты LHC углубиться в точность» . СМИ и пресс -отношения (пресс -релиз). CERN 11 июля 2017 года. Архивировано с оригинала 22 ноября 2018 года . Получено 23 июля 2017 года .

[46] «CMS точно измеряет массу бозона Хиггса» . CMS Collaboration/CERN. Архивировано из оригинала 23 декабря 2021 года . Получено 21 января 2022 года .

[47] Д'Онофрио, Микела; Rummukainen, Кари (15 января 2016 г.). «Стандартная модель перекрестка на решетке». Физический обзор d . 93 (2): 025003. Arxiv : 1508.07161 . Bibcode : 2016 Phrvd..93b5003d . doi : 10.1103/physrevd.93.025003 . S2CID 119261776 .

[48] Повторяя бозон Хиггса с Леонардом Сусским, архивным 1 апреля 2019 года на машине Wayback , Леонард Суссскинд представляет объяснение того, что такое механизм Хигга, и что значит «дать массу частицам». Он также объясняет, что поставлено на карту для будущего физики и космологии. 30 июля 2012 года.

[49] Д'Онофрио, Микела; Rummukainen, Kari (2016). «Стандартная модель перекрестка на решетке». Физический Преподобный D93 (2): 025003. Arxiv : 1508.07161 . Bibcode : 2016 Phrvd..93b5003d . doi : 10.1103/physrevd.93.025003 . S2CID 119261776 .

[50] Рао, Ачинти (2 июля 2012 г.). "Зачем мне заботиться о бозоне Хиггса?" Полем Общественный веб -сайт CMS . CERN Архивировано из оригинала 9 июля 2012 года . Получено 18 июля 2012 года .

[51] Джаммер, Макс (2000). Концепции массы в современной физике и философии . Принстон, Нью -Джерси: издательство Принстонского университета. С. 162–163 . ISBN 978-0-691-01017-5 Полем , который предоставляет много ссылок в поддержку этого заявления.

[53] Дворский, Джордж (12 августа 2013 г.). "Есть ли связь между бозоном Хиггса и темной энергией?" Полем io9.gizmodo.com . Архивировано с оригинала 1 марта 2018 года . Получено 1 марта 2018 года .

[54] "Какая это вселенная, во всяком случае?" Полем Национальное общественное радио (NPR.org) . 2 апреля 2014 года. Архивировано с оригинала 1 марта 2018 года . Получено 1 марта 2018 года .

[Alekhin_2012-55] Jump up to: ^а ^{беременный} ^в ^{дюймовый} Alekhin, S.; Джуади, А.; Моч, С. (13 августа 2012 г.). «Лучшие массы бозон Хиггса и стабильность вакуума электрослова». Физические буквы б . 716 (1): 214–219. Arxiv : 1207.0980 . Bibcode : 2012 phlb..716..214a . doi : 10.1016/j.physletb.2012.08.024 . S2CID 28216028 .

[turnerwilczek-56] Тернер, MS; Wilczek, F. (1982). «Наша вакуум метастабилен?». Природа . 298 (5875): 633–634. Bibcode : 1982natur.298..633t . DOI : 10.1038/298633A0 . S2CID 42744444 .

[colemandeluccia-57] Coleman, S.; De Luccia, F. (1980). «Гравитационное воздействие на вакуумное распад». Физический обзор . D21 (12): 3305–3315. Bibcode : 1980phrvd..21.3305c . doi : 10.1103/physrevd.21.3305 . Ости 1445512 . S2CID 1340683 .

[58] Стоун, М. (1976). «Жизнь и разложение возбужденных вакуумных состояний». Физический Преподобный д . 14 (12): 3568–3573. Bibcode : 1976 phrvd..14.3568s . doi : 10.1103/physrevd.14.3568 .

[59] Frampton, PH (1976). «Вакуумная нестабильность и скалярная масса Хиггса». Письма о физическом обзоре . 37 (21): 1378–1380. Bibcode : 1976 phrvl..37.1378f . doi : 10.1103/physrevlett.37.1378 .

[60] Frampton, PH (1977). «Последствия вакуумной нестабильности в квантовой теории поля». Физический Преподобный д . 15 (10): 2922–2928. Bibcode : 1977 Phrvd..15.2922f . doi : 10.1103/physrevd.15.2922 .

[61] Клоц, Ирен (18 февраля 2013 г.). Адамс, Дэвид; Истхэм, Тодд (ред.). «Вселенная имеет конечную продолжительность жизни, предполагают расчеты бозона Хиггса» . Huffington Post . Рейтер. Архивировано из оригинала 20 февраля 2013 года . Получено 21 февраля 2013 года . Земля, вероятно, давно исчезнет, прежде чем какие -либо частицы бозона Хиггса начнут апокалиптическое нападение на вселенную

[62] Хоффман, Марк (19 февраля 2013 г.). «Хиггс Бозон уничтожит вселенную, в конечном итоге» . Science World Report . Архивировано из оригинала 11 июня 2019 года . Получено 21 февраля 2013 года .

[64] Эллис, Дж.; Espinosa, Jr; Giudice, GF; Hoecker, A.; Риотто, А. (2009). «Возможная судьба стандартной модели». Физические буквы б . 679 (4): 369–375. Arxiv : 0906.0954 . Bibcode : 2009 Phlb..679..369e . doi : 10.1016/j.physletb.2009.07.054 . S2CID 17422678 .

[65] Масина, Изабелла (12 февраля 2013 г.). «Бозон Хиггса и массы верхних кварка в качестве испытаний электрословной вакуумной стабильности». Физический Преподобный д . 87 (5): 53001. Arxiv : 1209.0393 . BIBCODE : 2013 PHRVD..87E3001M . doi : 10.1103/physrevd.87.053001 . S2CID 118451972 .

[66] Buttazzo, Dario; Деграсси, Джузеппе; Джардино, Пьер Паоло; Giudice, Gian F.; Сала, Филиппо; Сальвио, Альберто; Струмия, Алессандро (2013). «Исследование почти критической бозона Хиггса» . JHEP . 2013 (12): 089. Arxiv : 1307.3536 . Bibcode : 2013JHEP ... 12..089b . doi : 10.1007/jhep12 (2013) 089 . S2CID 54021743 . Архивировано из оригинала 28 августа 2014 года . Получено 25 июня 2014 года .

[Salvio_2015-67] Сальвио, Альберто (9 апреля 2015 г.). «Простое, мотивированное завершение стандартной модели под шкалой Планка: аксионы и правые нейтрино». Физические буквы б . 743 : 428–434. Arxiv : 1501.03781 . Bibcode : 2015phlb..743..428s . doi : 10.1016/j.physletb.2015.03.015 . S2CID 119279576 .

[Boyle-68] Jump up to: ^а ^{беременный} ^в Бойл, Алан (19 февраля 2013 г.). «Зайдет ли наша вселенная в« Большой шкуре »? Заявленная частица Хиггс предполагает, что это может» . Космический блог NBC News . Архивировано из оригинала 21 февраля 2013 года . Получено 21 февраля 2013 года . [T] Он плохой новости в том, что ее месса предполагает, что вселенная закончится быстро распространенным пузырьком гибели. Хорошие новости? Вероятно, это будет десятки миллиардов лет. В статье цитируется Фермилаб Джозеф Ликкен: «[t] Он параметры для нашей вселенной, включая Хиггс [и массы верхнего кварка], предполагают, что мы просто на грани стабильности, в« метастабильном »состоянии. Физики были Обдумывая такую возможность более 30 лет .

[69] Перальта, Эйдер (19 февраля 2013 г.). «Если расчеты бозона Хиггса верны, катастрофический« пузырь »может положить конец вселенной» . Двухсторонний . NPR News. Архивировано из оригинала 21 февраля 2013 года . Получено 21 февраля 2013 года . Статья цитирует Джозефа Ликкена из Фермилаба : «Пузырь образуется через маловероятное квантовое колебание, в случайное время и место», - говорит нам Ликкен. «Так что в принципе это может произойти завтра, но, скорее всего, в очень далекой галактике, поэтому мы все еще безопасны в течение миллиардов лет, прежде чем он дойдет до нас».

[72] Безруков, Ф.; Шапошников, М. (24 января 2008 г.). «Стандартная модель Хиггса бозон как инфлятона». Физические буквы б . 659 (3): 703–706. Arxiv : 0710.3755 . Bibcode : 2008 phlb..659..703b . doi : 10.1016/j.physletb.2007.11.072 . S2CID 14818281 .

[73] Сальвио, Альберто (9 августа 2013 г.). «Инфляция Хиггса в NNLO после открытия бозона» . Физические буквы б . 727 (1–3): 234–239. Arxiv : 1308.2244 . BIBCODE : 2013HLB..727..234S . doi : 10.1016/j.physletb.2013.10.042 . S2CID 56544999 . Архивировано с оригинала 26 января 2016 года . Получено 25 июня 2014 года .

[74] Коул, KC (14 декабря 2000 г.). «Одна вещь совершенно ясна: ничто идеально» . Los Angeles Times . Архивировано из оригинала 25 января 2022 года . Получено 17 января 2013 года . [T] он влияние Хиггса (или влияние чего -то подобного) может достичь намного дальше. Например, что -то вроде Хиггса - если не совсем самой Хиггс - может быть за многими другими необъяснимыми «сломанными симметриями» во вселенной ... на самом деле, что -то очень похожее на Хиггс, возможно, стоял за коллапсом Симметрия, которая привела к Большому взрыву, который создал вселенную. Когда силы впервые начали отделяться от своей изначальной одинаковости - разбираясь на разных персонажах, которые они имеют сегодня - они выпустили энергию так же, как вода высвобождает энергию, когда она превращается в лед. За исключением этого случая, замерзание упаковало достаточно энергии, чтобы взорвать вселенную. ... как бы это ни случилось, мораль ясна: только когда совершенство разбивается все остальное.

[Carroll2012-75] Шон Кэрролл (2012). Частица в конце вселенной: как охота на бозон Хиггса приводит нас к краю нового мира . Пингвин Группа США. ISBN 978-1-101-60970-5 .

[76] Goldstone, J.; Салам, Абдус; Вайнберг, Стивен (1962). «Сломанные симметрии». Физический обзор . 127 (3): 965–970. Bibcode : 1962 Phrv..127..965G . doi : 10.1103/physrev.127.965 .

[Guralnik_2011-77] Jump up to: ^а ^{беременный} ^в Guralnik, GS (2011). «Начало спонтанной симметрии, разбивающейся в физике частиц». arxiv : 1110.2253 [ Physics.hist-ph ].

[scholarpedia-78] Jump up to: ^а ^{беременный} ^в ^{дюймовый} ^и Kibble, Twb (2009). «Английский-блуд-халгин-гуалник-хараж-кубик» . Shutarpedia . 4 (1): 6441. Код BIB : 2009-ppoj ... 4.6441K . Doi : 10.4249 / smolevaredia.6441 .

[scholarpedia_a-79] Jump up to: ^а ^{беременный} Kibble, Twb (2009). «История Энглерта -Брута -Хиггс -Гураланик -Хаген -Кббл Механизм (история)» . Scholaredia . 4 (1): 8741. Bibcode : 2009schpj ... 4.8741k . doi : 10.4249/Scholaredia.8741 .

[nambu_nobel-80] «Нобелевская премия по физике 2008» . Nobelprize.org . Архивировано из оригинала 13 января 2009 года.

[81] Рюгг, Генри; Руис-Хиг, Мартин (2004). "Стюкельбергское поле" Международный журнал современной физики A 19 (20): 3265–3347. arxiv : hep-th/ 0 Bibcode 2004IJMPA..19.3265R: два 10.1142/S0217751X04019755: 7017354S2CID

[82] Список Андерсона 1958–1959 годы, ссылающиеся на «Симметрию» , в журналах APS ^{[ мертвая ссылка ]}

[MyLifeAsABoson-83] Jump up to: ^а ^{беременный} ^в Хиггс, Питер (24 ноября 2010 г.). «Моя жизнь как бозон» (PDF) . Лондон: Королевский колледж. С. 4–5. Архивировано из оригинала (PDF) 4 ноября 2013 года . Получено 17 января 2013 года . - разговоры, данные Питером Хиггсом в Королевском колледже, Лондон, расширяя газету, первоначально представленную в 2001 году. Первоначальная газета 2001 года может быть найдена в: Хиггс, Питер (25 мая 2001 г.). «Моя жизнь как бозона: история« Хиггса » . В Майкл Дж. Дафф и Джеймс Т. Лю (ред.). 2001 Просмотра Одиссея: Материалы первой конференции Мичиганского центра теоретической физики . Энн Арбор, Мичиган: World Scientific. С. 86–88. ISBN 978-9-8123-8231-3 Полем Архивировано из оригинала 25 января 2022 года . Получено 17 января 2013 года .

[eb64-84] Энглерт, Франсуа ; Брут, Роберт (1964). «Сломанная симметрия и масса измерения векторных мезонов» . Письма о физическом обзоре . 13 (9): 321–323. Bibcode : 1964phrvl..13..321e . doi : 10.1103/physrevlett.13.321 .

[higgs64-85] Jump up to: ^а ^{беременный} ^в Хиггс, Питер (1964). «Сломанные симметрии и массы калибровочных бозонов» . Письма о физическом обзоре . 13 (16): 508–509. Bibcode : 1964phrvl..13..508h . doi : 10.1103/physrevlett.13.508 .

[ghk64-86] Jump up to: ^а ^{беременный} ^в Гуральник, Джеральд ; Хаген, кр ; Kibble, Twb (1964). «Глобальные законы о сохранении и безмасштабные частицы» . Письма о физическом обзоре . 13 (20): 585–587. Bibcode : 1964phrvl..13..585g . doi : 10.1103/physrevlett.13.585 .

[higgs64note-87] Хиггс, Питер (1964). «Сломанные симметрии, безмасштабные частицы и калибровочные поля». Физические буквы . 12 (2): 132–133. Bibcode : 1964phl .... 12..132H . doi : 10.1016/0031-9163 (64) 91136-9 .

[89] Хиггс, Питер (24 ноября 2010 г.). Моя жизнь как бозон (PDF) (отчет). Разговор, проведенный Питером Хиггсом в Королевском колледже, Лондон, 24 ноября 2010 года. Королевский колледж, Лондон . Архивировано из оригинала (PDF) 4 ноября 2013 года . Получено 17 января 2013 года . Гилберт ... написал ответ на статью [Кляйн и Ли], говоря: «Нет, вы не можете сделать это в релятивистской теории. У вас не может быть предпочтительного подразделения, подобного времени, такого как это. Именно здесь я вошел, потому что в следующем месяце я отреагировал на статью Гилберта, сказав: «Да, у вас может быть такая вещь», но только в теории калибра с полем.

[90] Guralnik, GS (2011). «Измерительская инвариантность и теорема Голдстоуна - 1965 г. разговор». Современные физические буквы а . 26 (19): 1381–1392. Arxiv : 1107.4592 . Bibcode : 2011mpla ... 26.1381g . doi : 10.1142/s0217732311036188 . S2CID 118500709 .

[91] Хиггс, Питер (1966). «Спонтанная распада симметрии без безмасштабных бозонов» . Физический обзор . 145 (4): 1156–1163. Bibcode : 1966frv..145.1156h . doi : 10.1103/physrev.145.1156 .

[92] Киббл, Том (1967). «Симметрия разбивается в неабелевских теориях калибра». Физический обзор . 155 (5): 1554–1561. Bibcode : 1967 Phrv..155.1554K . doi : 10.1103/physrev.155.1554 .

[93] Guralnik, GS; Хаген, кр; Kibble, Twb (1967). «Сломанные симметрии и теорема Голдстоуна» (PDF) . Достижения в области физики . 2 : 567. Архивировано из оригинала (PDF) 24 сентября 2015 года . Получено 16 сентября 2014 года .

[prl-94] Jump up to: ^а ^{беременный} «Письма из прошлого - ретроспектива PRL» . Письма о физическом обзоре . 12 февраля 2014 года. Архивировано с оригинала 10 января 2010 года . Получено 7 мая 2008 года .

[95] Вайнберг С. (1967). «Модель лептонов» . Письма о физическом обзоре . 19 (21): 1264–1266. Bibcode : 1967 phrvl..19.1264w . doi : 10.1103/physrevlett.19.1264 .

[96] Салам, А. (1968). Свартольм, Н. (ред.). Элементарная физика частиц: релятивистские группы и аналитическая . Восьмой Нобелевский симпозиум. Стокгольм, С.В.: Алмквист и Викселл. п. 367

[97] Глашоу, С.Л. (1961). «Частичная симметрия слабых взаимодействий». Ядерная физика . 22 (4): 579–588. Bibcode : 1961nucph..22..579G . doi : 10.1016/0029-5582 (61) 90469-2 .

[Ellis2012-98] Jump up to: ^а ^{беременный} ^в Эллис, Джон; Гайярд, Мэри К.; Nanopoulos, Dimitri V. (2012). «Исторический профиль бозона Хиггса». arxiv : 1201.6045 [ hep-ph ].

[100] Мартин Велтман (8 декабря 1999 г.). «От слабых взаимодействий до гравитации» (PDF) . Нобелевская премия . п. 391. Архивировано из оригинала (PDF) 25 июля 2018 года . Получено 9 октября 2013 года .

[Politzer_2004-101] Jump up to: ^а ^{беременный} ^в ^{дюймовый} ^и ^фон Политцер, Дэвид (8 декабря 2004 г.). «Дилемма атрибуции» . Нобелевская премия . Архивировано из оригинала 21 марта 2013 года . Получено 22 января 2013 года . Сидни Коулман опубликовал в журнале Science в 1979 году поиск в цитате, который он провел, документируя, что, по сути, никто не обращал никакого внимания на газету Вайнберга, выигравшую Нобелевскую премию, до работы «T Hooft» (как объяснено Беном Ли). В 1971 году интерес к бумаге Вайнберга взорвался. У меня был параллельный личный опыт: я прошел годовой курс по слабым взаимодействиям Шелли Глашоу в 1970 году, и он даже никогда не упоминал модель Вайнберга-Салам или его собственный вклад.

[102] Коулман, Сидни (14 декабря 1979 г.). «Нобелевская премия 1979 года по физике». Наука . 206 (4424): 1290–1292. Bibcode : 1979sci ... 206.1290c . doi : 10.1126/science.206.4424.1290 . PMID 17799637 .

[PRL_50years-103] Jump up to: ^а ^{беременный} [1] Архивировано января 2010 Archive в . года 10

[104] Бернштейн 1974 , с. 9

[105] Бернштейн, 1974 , с. 9, 36 (сноска), 43–44, 47

[sakuraiprize-106] Jump up to: ^а ^{беременный} Американское физическое общество - «JJ Sakurai Prize за теоретическую физику частиц» . Архивировано из оригинала 12 февраля 2010 года . Получено 2 октября 2009 года .

[107] Мерали, Зия (4 августа 2010 г.). «Физики получают политические из -за Хиггса» . Природа . doi : 10.1038/news.2010.390 . Архивировано из оригинала 25 января 2022 года . Получено 28 декабря 2011 года .

[frank_close_infinity_puzzle-108] Jump up to: ^а ^{беременный} ^в ^{дюймовый} ^и ^фон ^глин ^час ^я Закрыть, Фрэнк (2011). Загадка бесконечности: теория квантовых поля и охота на упорядоченную вселенную . Оксфорд: издательство Оксфордского университета. ISBN 978-0-19-959350-7 .

[Guralnik_2009-109] Jump up to: ^а ^{беременный} GS Guralnik (2009). «История развития Guralnik, Hagen и Kibble теории спонтанных симметрических частиц и изличительных частиц». Международный журнал современной физики а . 24 (14): 2601–2627. Arxiv : 0907.3466 . Bibcode : 2009ijmpa..24.2601g . doi : 10.1142/s0217751x09045431 . S2CID 16298371 .

[HprodLHC-110] Jump up to: ^а ^{беременный} ^в ^{дюймовый} ^и ^фон Баглио, Жюльен; Джуади, Абдельхак (2011). «Производство Хиггса в LHC». Журнал физики высокой энергии . 1103 (3): 055. Arxiv : 1012.0530 . Bibcode : 2011JHEP ... 03..055B . doi : 10.1007/jhep03 (2011) 055 . S2CID 119295294 .

[111] "Столкновения" . LHC Machine Outreach. CERN Архивировано из оригинала 26 марта 2020 года . Получено 26 июля 2012 года .

[msnbc-discovery-113] Jump up to: ^а ^{беременный} ^в «Охота на Хиггс Бозон попадает в ключевую точку решения» . NBC News. 6 декабря 2012 года. Архивировано с оригинала 18 мая 2020 года . Получено 19 января 2013 года .

[114] «Добро пожаловать в всемирную вычислительную сетку LHC» . WLCG - Worldwide LHC Computing Grid . CERN Архивировано с оригинала 25 июля 2018 года . Получено 14 ноября 2012 года . [A] Глобальное сотрудничество более 170 вычислительных центров в 36 странах ... для хранения, распространения и анализа ~ 25 петабайт (25 миллионов гигабайт) данных, ежегодно генерируемых крупным коллайдером Hadron

[115] «Всемирная вычислительная сетка LHC» . Всемирная вычислительная сетка LHC . CERN Ноябрь 2017 года. Архивировано с оригинала 7 ноября 2017 года . Получено 5 ноября 2017 года . В настоящее время он связывает тысячи компьютеров и систем хранения в более чем 170 центрах в 41 стране. ... WLCG - крупнейшая в мире вычислительная сетка

[Yao_2006-117] Yao, W.-M.; и др. (2006). «Обзор физики частиц» (PDF) . Журнал физики g . 33 (1): 1–1232. Arxiv : Astro-ph/0601168 . Bibcode : 2006jphg ... 33 .... 1y . doi : 10.1088/0954-3899/33/1/001 . S2CID 117958297 . Архивировано (PDF) из оригинала 27 января 2017 года . Получено 25 октября 2006 года .

[118] Сотрудничество CDF; Сотрудничество D0; The Tevatron New Physics, Higgs Working Group (2012). "Обновленная комбинация CDF и D0 Searches для стандартной модели Higgs Boson Production с 10,0 фб. ⁻¹ данных ». ARXIV : 1207.0449 [ HEP-EX ]. {{cite arXiv}}: CS1 Maint: числовые имена: список авторов ( ссылка )

[119] «Промежуточный сводный отчет об анализе инцидента 19 сентября 2008 года в LHC» (PDF) . CERN 15 октября 2008 года. EDMS 973073. Архивировал (PDF) из оригинала 20 августа 2013 года . Получено 28 сентября 2009 года .

[120] «CERN выпускает анализ инцидента LHC» . СМИ и пресс -отношения (пресс -релиз). CERN 16 октября 2008 года. Архивировано с оригинала 12 ноября 2016 года . Получено 12 ноября 2016 года .

[CERNsummer-121] «LHC для перезапуска в 2009 году» . СМИ и пресс -отношения (пресс -релиз). CERN 5 декабря 2008 года. Архивировано с оригинала 12 ноября 2016 года . Получено 12 ноября 2016 года .

[122] «Отчет о прогрессе LHC» . Бюллетень CERN (18). 3 мая 2010 г. Архивировано с оригинала 26 мая 2018 года . Получено 7 декабря 2011 года .

[ATLAS-13Dec2011-123] «Эксперимент Atlas представляет собой последний статус поиска Хиггса» . Атлас домашняя страница . CERN 13 декабря 2011 года. Архивировано с оригинала 23 ноября 2016 года . Получено 13 декабря 2011 года .

[CMS_December_2011-124] Тейлор, Лукас (13 декабря 2011 г.). «CMS Search для стандартной модели бозона Хиггса в данных LHC с 2010 и 2011 годов» . Общественный веб -сайт CMS . CERN Архивировано из оригинала 7 января 2012 года . Получено 13 декабря 2011 года .

[NYT-20130305-125] Jump up to: ^а ^{беременный} ^в ^{дюймовый} ^и Overbye, D. (5 марта 2013 г.). «Погоня за бозоном Хиггса» . New York Times . Архивировано из оригинала 5 марта 2013 года . Получено 5 марта 2013 года .

[CERN_13_dec_2011-126] Jump up to: ^а ^{беременный} «Эксперименты Atlas и CMS представляют состояние поиска Хиггса» (пресс -релиз). CERN Prescefice. 13 декабря 2011 года. Архивировано с оригинала 13 декабря 2012 года . Получено 14 сентября 2012 года . Статистическая значимость недостаточно велика, чтобы сказать что -то убедительное. На сегодняшний день то, что мы видим, согласуется либо с флуктуальными флуктуями, либо с присутствием бозона. Рафинированный анализ и дополнительные данные, предоставленные в 2012 году этой великолепной машиной, обязательно дадут ответ

[127] "Добро пожаловать" . WLCG - Worldwide LHC Computing Grid . CERN Архивировано с оригинала 10 ноября 2012 года . Получено 29 октября 2012 года .

[cmsdez14-128] CMS Collaboration (2015). «Точное определение массы бозона Хиггса и тестов совместимости его муфт со стандартными прогнозами модели с использованием протонных столкновений при 7 и 8 TEV» . Европейский физический журнал c . 75 (5): 212. Arxiv : 1412.8662 . Bibcode : 2015EPJC ... 75..212K . doi : 10.1140/epjc/s10052-015-3351-7 . PMC 4433454 . PMID 25999783 .

[atlas4lepton14-129] Сотрудничество Атласа (2015). «Измерения производства и муфт Хиггса бозона в четырехлептонском канале в столкновениях PP в центре масс 7 и 8 TEV с детектором Атласа». Физический обзор d . 91 (1): 012006. Arxiv : 1408.5191 . BIBCODE : 2015 PHRVD..91A2006A . doi : 10.1103/physrevd.91.012006 . S2CID 8672143 .

[atlasdiphoton14-130] Сотрудничество Атласа (2014). «Измерение производства бозона Хиггса в канале распада дифтонов в столкновениях PP в центре масс 7 и 8 TEV с детектором Атласа». Физический обзор d . 90 (11): 112015. Arxiv : 1408.7084 . Bibcode : 2014phrvd..90k2015a . doi : 10.1103/physrevd.90.112015 . S2CID 8202688 .

[131] «Пресс -конференция: обновление о поиске бозона Хиггса в CERN 4 июля 2012 года» . Indico.cern.ch. 22 июня 2012 года. Архивировано с оригинала 21 июля 2012 года . Получено 4 июля 2012 года .

[132] «CERN, чтобы дать обновленную информацию о поиске Хиггса в качестве занавеса на конференции ICHEP» . СМИ и пресс -отношения (пресс -релиз). CERN 22 июня 2012 года. Архивировано с оригинала 12 ноября 2016 года . Получено 12 ноября 2016 года .

[133] «Ученые анализируют глобальные сплетни в Твиттере вокруг Higgs Boson Discovery» . Phys.org . 23 января 2013 года. Архивировано с оригинала 29 октября 2013 года . Получено 6 февраля 2013 года . Впервые ученые смогли проанализировать динамику социальных сетей в глобальном масштабе до, во время и после объявления о крупном научном открытии.
De Domenico, M.; Лима, А.; Mougel, P.; Musolesi, M. (2013). «Анатомия научных сплетен» . Научные отчеты . 3 (2013): 2980. Arxiv : 1301.2952 . BIBCODE : 2013NATSR ... 3E2980D . doi : 10.1038/srep02980 . PMC 3798885 . PMID 24135961 .

[timeslive1-134] «Результаты частиц бозона Хиггса могут быть квантовым скачком» . Раз живи. 28 июня 2012 года. Архивировано с оригинала 4 июля 2012 года . Получено 4 июля 2012 года .

[135] CERN prepares to deliver Higgs particle findings Archived 17 March 2021 at the Wayback Machine, Australian Broadcasting Corporation. Retrieved 4 July 2012.

[136] "God Particle Finally Discovered? Higgs Boson News At Cern Will Even Feature Scientist It's Named After". Huffingtonpost.co.uk. 3 July 2012. Archived from the original on 11 March 2013. Retrieved 19 January 2013.

[137] Our Bureau (4 July 2012). "Higgs on way, theories thicken – Wait for news on God particle". The Telegraph – India. Archived from the original on 7 July 2012. Retrieved 19 January 2013.

[138] Торнхилл, Тед (3 июля 2013 г.). «Божья частица наконец обнаружила? Higgs Boson News в CERN, даже покажет ученый, ее названный в честь» . Huffington Post . Архивировано из оригинала 11 сентября 2013 года . Получено 23 июля 2013 года .

[discovery-139] Адриан Чо (13 июля 2012 г.). «Хиггс Бозон дебютирует после десятилетий поиска». Наука . 337 (6091): 141–143. Bibcode : 2012sci ... 337..141c . doi : 10.1126/science.337.6091.141 . PMID 22798574 .

[cms0731-140] Jump up to: ^а ^{беременный} CMS Collaboration (2012). «Наблюдение за новым бозоном в массе 125 ГЭВ с экспериментом CMS в LHC». Физические буквы б . 716 (1): 30–61. Arxiv : 1207.7235 . Bibcode : 2012 phlb..716 ... 30c . doi : 10.1016/j.physletb.2012.08.021 .

[cms1207-141] Jump up to: ^а ^{беременный} Тейлор, Лукас (4 июля 2012 г.). «Наблюдение за новой частицей с массой 125 ГЭВ» . Общественный веб -сайт CMS . CERN Архивировано из оригинала 5 июля 2012 года . Получено 4 июля 2012 года .

[atlas1207-142] «Последние результаты поиска Атласа Хиггса» . Atlas News . CERN 4 июля 2012 года. Архивировано с оригинала 23 ноября 2016 года . Получено 4 июля 2012 года .

[atlas0731-143] Jump up to: ^а ^{беременный} Атлас Collaboration (2012). «Наблюдение за новой частицей в поиске стандартной модели бозона Хиггса с детектором атласа в LHC». Физические буквы б . 716 (1): 1–29. Arxiv : 1207.7214 . Bibcode : 2012 phlb..716 .... 1a . doi : 10.1016/j.physletb.2012.08.020 . S2CID 119169617 .

[PDGreview2012-144] Jump up to: ^а ^{беременный} ^в ^{дюймовый} ^и «Хиггс бозоны: теория и поиск» (PDF) . PDGlive . Группа данных частиц. 12 июля 2012 года. Архивировал (PDF) из оригинала 8 марта 2021 года . Получено 15 августа 2012 года .

[145] Джиллис, Джеймс (23 июля 2012 г.). «LHC 2012 Proton Run продлен на семь недель» . Бюллетень CERN (30). Архивировано из оригинала 26 мая 2018 года . Получено 29 августа 2012 года .

[BBC_Nov_2012-146] Jump up to: ^а ^{беременный} «Бозон Хиггса ведет себя как ожидалось» . 3 Новости NZ . 15 ноября 2012 года. Архивировано с оригинала 1 мая 2014 года . Получено 15 ноября 2012 года .

[147] Страсслер, Мэтт (14 ноября 2012 г.). «Хиггс результатов в Киото» . Особое значение: разговоры о науке с физиком -теоретиком Мэттом Страслером (личный веб -сайт). Архивировано из оригинала 8 марта 2021 года . Получено 10 января 2013 года .

[Guardian_Nov_2012-149] Образец, Ян (14 ноября 2012 г.). «Частица Хиггса выглядит как стандартная модель болота, говорят ученые» . Хранитель . Лондон, Великобритания. Архивировано с оригинала 26 января 2016 года . Получено 15 ноября 2012 года .

[cern1207-150] «Эксперименты CERN наблюдают за частицами, соответствующими давно продуманной бозоне Хиггса» . СМИ и пресс -отношения (пресс -релиз). CERN 4 июля 2012 года. Архивировано с оригинала 21 ноября 2017 года . Получено 12 ноября 2016 года .

[151] «Человек года 2012 года» . Время . 19 декабря 2012 года. Архивировано с оригинала 12 февраля 2013 года . Получено 13 февраля 2013 года .

[152] «Higgs Boson Discovery было подтверждено» . Форбс . Архивировано из оригинала 25 октября 2013 года . Получено 9 октября 2013 года .

[153] «Хиггс Бозон подтвердил; CERN Discovery Test Test» . Slate.com . 11 сентября 2012 года. Архивировано с оригинала 9 июля 2013 года . Получено 9 октября 2013 года .

[154] «Год Хиггса и другие крошечные достижения в области науки» . Npr.org . Национальное общественное радио . 1 января 2013 года. Архивировано с оригинала 5 марта 2014 года . Получено 9 октября 2013 года .

[155] «Подтверждено: бозон Хиггса существует» . Сиднейский утренний геральд . 4 июля 2012 года. Архивировано с оригинала 25 января 2022 года . Получено 21 февраля 2020 года .

[156] Обнаружение бозона Хиггса было объявлено в статьях вовремя , ^{[ 132 ]} Форбс , ^{[ 133 ]} Сланец , ^{[ 134 ]} ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЙ ЯДЕРНЫЙ РЕАКТОР , ^{[ 135 ]} и другие. ^{[ 136 ]}

[status_Jan_2013-157] Джон Хейлприн (27 января 2013 г.). «Шеф CERN: Хиггс Бозон Quest может завернуть к середине года» . Nbcnews.com . Доступа Архивировано из оригинала 21 февраля 2013 года . Получено 20 февраля 2013 года . Рольф Хейер, директор [CERN], сказал, что уверен, что «к середине года мы будем там». - Интервью AP, на Всемирном экономическом форуме, 26 января 2013 года.

[158] Бойл, Алан (16 февраля 2013 г.). «Зайдет ли наша вселенная в« Большой шкуре »? Заявленная частица Хиггс предполагает, что это может» . Nbcnews.com . Архивировано из оригинала 21 февраля 2013 года . Получено 20 февраля 2013 года . «Это займет еще несколько лет» после того, как коллайдер перезапустится, чтобы окончательно подтвердить, что вновь обретенная частица - это бозон Хиггса.

[159] Джиллис, Джеймс (6 марта 2013 г.). «Вопрос о спине для нового бозона» . CERN Архивировано из оригинала 8 марта 2013 года . Получено 7 марта 2013 года .

[CMS_spin_parity-160] Jump up to: ^а ^{беременный} ^в Chatrchyan, S.; Khachatryan, v.; Сирунян, Ам; Tumasyanan, A.; Адам, W.; Aguilo, E.; и др. ( CMS Collaboration) (февраль 2013 г.). «Изучение массы и кандидата от кандидата в бозон Хиггса через его распады до пар бозонов». Письма о физическом обзоре . 110 (8): 081803. Arxiv : 1212.6639 . BIBCODE : 2013 PHRVL.110H1803C . doi : 10.1103/physrevlett.110.081803 . PMID 23473131 . S2CID 2621524 .

[ATLAS_spin_parity-161] Jump up to: ^а ^{беременный} ^в AAD, G.; Абаджан, Т.; Эббот, Б.; Абдалла, Дж.; Абдель Халек, с.; Абдинов, О.; и др. ( Collaboration Atlas ) (7 октября 2013 г.). «Свидетельство о природе спин-0 бозона Хиггса с использованием данных Атласа». Физический Летал Беременный 726 (1–3): 120–144. Arxiv : 1307.1432 . Bibcode : 2013 phlb..726..120a . doi : 10.1016/j.physletb.2013.08.026 . S2CID 11562016 .

[162] Chatrchyan, S.; Khachatryan, v.; и др. (CMS Collaboration) (2013). «Хиггс-подобная частица в зеркале». Письма о физическом обзоре . 110 (8): 081803. Arxiv : 1212.6639 . BIBCODE : 2013 PHRVL.110H1803C . doi : 10.1103/physrevlett.110.081803 . PMID 23473131 . S2CID 2621524 .

[163] AAD, G.; и др. (Collaborations Atlas & CMS) (2016). «Измерения производства и скорости распада бозона Хиггса и ограничения его муфт из комбинированного анализа атласа и CMS данных столкновения LHC PP при $\sqrts$ = 7 и 8 TEV». Журнал физики высокой энергии . 2016 (8): 45. Arxiv : 1606.02266 . Bibcode : 2016jhep ... 08..045a . doi : 10.1007/JHEP08 (2016) 045 . S2CID 118523967 .

[164] Heinemeyer, S.; Mariotti, C.; Passarino, G.; Танака, Р.; Андерсен, младший; Artoisenet, P.; Bagnaschi, EA; Banfi, A.; Бехер, Т. (2013). Справочник по поперечным сечениям LHC Higgs: 3. Higgs Properties: Отчет о рабочей группе LHC Higgs Cross Section . Cern Yellow Reports: Монографии. doi : 10.5170/cern-2013-004 . ISBN 978-92-9083-389-5 .

[165] Сотрудничество Атласа (4 июля 2022 года). «Подробная карта взаимодействия бозон Хиггса в эксперименте Атласа через десять лет после открытия» . Природа . 607 (7917): 52–59. Arxiv : 2207.00092 . Bibcode : 2022nater.607 ... 52a . doi : 10.1038/s41586-022-04893-w . ISSN 1476-4687 . PMC 9259483 . PMID 35788192 .

[166] «Основные моменты на конференции Moriond 2019 (Physics)» . 29 марта 2019 года. Архивировано с оригинала 21 апреля 2019 года . Получено 24 апреля 2019 года .

[167] «Все вместе сейчас: добавление большего количества кусочков в головоломку бозона Хиггса» . Атлас сотрудничество. 18 марта 2019 года. Архивировано с оригинала 16 апреля 2019 года . Получено 24 апреля 2019 года .

[168] «Наблюдается давняя распад бозона Хиггса» . СМИ и пресс -отношения (пресс -релиз). CERN 28 августа 2018 года. Архивировано с оригинала 22 ноября 2018 года . Получено 30 августа 2018 года .

[ATLAS-20180828-169] Сотрудничество Атласа (28 августа 2018 г.). «Атлас наблюдает за неуловимым грифом Хиггса бозона до пары нижних кварков» . Атлас (пресс -релиз). CERN Архивировано из оригинала 28 августа 2018 года . Получено 28 августа 2018 года .

[170] CMS Collaboration (август 2018 г.). «Наблюдение за распадом бозона Хиггса до нижних кварков» . CMS . Архивировано из оригинала 30 августа 2018 года . Получено 30 августа 2018 года .
CMS Collaboration (24 августа 2018 г.). «Наблюдение за распадом бозона Хиггса до нижних кварков» . Письма о физическом обзоре . 121 (12). CERN: 121801. Arxiv : 1808.08242 . BIBCODE : 2018 PHRVL.121L1801S . doi : 10.1103/physrevlett.121.121801 . PMID 30296133 . Архивировано из оригинала 25 января 2022 года . Получено 30 августа 2018 года .
CMS Collaboration (24 августа 2018 г.). «Наблюдение за распадом бозона Хиггса до нижних кварков». Письма о физическом обзоре . 121 (12): 121801. Arxiv : 1808.08242 . BIBCODE : 2018 PHRVL.121L1801S . doi : 10.1103/physrevlett.121.121801 . PMID 30296133 . S2CID 118901756 .

[172] Peskin & Schroeder 1995 , с. 717–719, 787–791

[173] Peskin & Schroeder 1995 , с. 715–716

[175] Бранко, GC; Феррейра, премьер -министр; Lavoura, L.; Rebelo, MN; Шер, Марк; Сильва, Жуао П. (июль 2012 г.). «Теория и феноменология моделей с двумя химиками». Физические отчеты . 516 (1): 1–102. Arxiv : 1106.0034 . Bibcode : 2012 Phr ... 516 .... 1b . doi : 10.1016/j.physrep.2012.02.002 . S2CID 119214990 .

[176] Csaki, C.; Grojean, C.; Пило, Л.; Terning, J. (2004). «На пути к реалистичной модели разрыва симметрии Электроика Хиггса». Письма о физическом обзоре . 92 (10): 101802. ARXIV : HEP-PH/0308038 . BIBCODE : 2004PHRVL..92J1802C . doi : 10.1103/physrevlett.92.101802 . PMID 15089195 . S2CID 6521798 .

[177] Csaki, C.; Grojean, C.; Пило, Л.; Terning, J.; Тернинг, Джон (2004). «Измельчивые теории в интервале: единоборство без Хиггса». Физический обзор d . 69 (5): 055006. ARXIV : HEP-PH/0305237 . BIBCODE : 2004PHRVD..69E5006C . doi : 10.1103/physrevd.69.055006 . S2CID 119094852 .

[Hierarchy_problem_Quantum_Diaries-178] Jump up to: ^а ^{беременный} «Проблема иерархии: почему у Хиггса есть шанс в аду» . Квантовые дневники. 1 июля 2012 года. Архивировано с оригинала 29 марта 2013 года . Получено 19 марта 2013 года .

[179] «Проблема иерархии | Особое значение» . Profmattrassler.com. 16 августа 2011 года. Архивировано с оригинала 7 марта 2013 года . Получено 9 октября 2013 года .

[TrivPurs-180] DJE Callaway (1988). «Тривиальное преследование: могут ли элементарные скалярные частицы существовать?». Физические отчеты . 167 (5): 241–320. Bibcode : 1988phr ... 167..241c . doi : 10.1016/0370-1573 (88) 90008-7 .

[Gunion1-181] Гунион, Джон (2000). Гид Хиггса Охотника (иллюстрировано, переиздание изд.). Westview Press. С. 1–3. ISBN 978-0-7382-0305-8 .

[Randall-182] Рэндалл, Лиза (19 сентября 2006 г.). Сокращенные отрывки: раскрыть тайны скрытых измерений вселенной . Экко. п. 286. ISBN 978-0-06-053109-6 .

[Sen-184] Sen, Ashoke (май 2002 г.). "Катание тахион". J. High Energy Phys . 2002 (204): 48. arxiv : hep-th/0203211 . Bibcode : 2002jhep ... 04..048s . doi : 10.1088/1126-6708/2002/04/048 . S2CID 12023565 .

[Kutasov-185] Кутасов, Дэвид; Marino, Marcos & Moore, Gregory W. (2000). «Некоторые точные результаты по конденсации тахиона в теории строковых поля». JHEP . 2000 (10): 045. Arxiv : Hep-th/0009148 . Bibcode : 2000jhep ... 10..045K . doi : 10.1088/1126-6708/2000/10/045 . S2CID 15664546 .

[susskind-186] Aharonov, Y.; Комар, А.; Susskind, L. (1969). «Суперлуминальное поведение, причинность и нестабильность». Физический Преподобный 182 (5): 1400–1403. Bibcode : 1969 phrv..182.1400a . doi : 10.1103/physrev.182.1400 .

[feinberg67-187] Файнберг, Джеральд (1967). «Возможность быстрее, чем легкие частицы». Физический обзор . 159 (5): 1089–1105. Bibcode : 1967 phrv..159.1089f . doi : 10.1103/physrev.159.1089 .

[188] Peskin & Schroeder 1995

[npr-interview-189] Флаув, Ира (6 июля 2012 г.). «Наконец, частица Хиггса ... может быть» . ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЙ ЯДЕРНЫЙ РЕАКТОР . Архивировано из оригинала 10 июля 2012 года . Получено 10 июля 2012 года .

[atlas-higgs-diagrams-190] «Пояснительные цифры для графиков исключения бозона Хиггса» . Atlas News (пресс -релиз). CERN 2011. Архивировано из оригинала 16 сентября 2017 года . Получено 6 июля 2012 года .

[191] Carena, M.; Grojean, C.; Кадо, М.; Шарма, В. (2013). Статус физики бозона Хиггса (PDF) . Лаборатория Лоуренса Беркли (отчет). Беркли, Калифорния: Калифорнийский университет . п. 192. Архивировал (PDF) из оригинала 10 декабря 2017 года . Получено 5 ноября 2017 года .

[192] Ликкен, Джозеф Д. (27 июня 2009 г.). «Помимо стандартной модели». Материалы Европейской школы физики высокой энергии 2009 года . Бауцен, Германия. Arxiv : 1005.1676 . BIBCODE : 2010ARXIV1005.1676L .

[193] Plehn, Tilman (2012). Лекции по физике LHC . Заметки лекции в физике. Тол. 844. Springer. §1.2.2. Arxiv : 0910.4182 . Bibcode : 2012lnp ... 844 ..... p . doi : 10.1007/978-3-642-24040-9 . ISBN 978-3-642-24039-3 Полем S2CID 118019449 .

[EWWG-194] «Рабочая группа LEP Electroweak» . CERN Архивировано из оригинала 3 апреля 2008 года . Получено 4 апреля 2006 года .

[196] Пескин, Майкл Э.; Уэллс, Джеймс Д. (2001). «Как тяжелый бозон Хиггса может соответствовать измерениям точных электрополосных измерений?». Физический обзор d . 64 (9): 093003. ARXIV : HEP-PH/0101342 . Bibcode : 2001 Phrvd..64i3003p . doi : 10.1103/physrevd.64.093003 . S2CID 5932066 .

[HprodTeva-197] Jump up to: ^а ^{беременный} ^в ^{дюймовый} Баглио, Жюльен; Джуади, Абдельхак (2010). «Прогнозы для производства Хиггса в Теватроне и связанных с ними неопределенности». Журнал физики высокой энергии . 1010 (10): 063. Arxiv : 1003.4266 . Bibcode : 2010JHEP ... 10..064b . doi : 10.1007/jhep10 (2010) 064 . S2CID 119199894 .

[HprodLEP-198] Jump up to: ^а ^{беременный} ^в Teixeira-Dias (рабочая группа Lep Higgs), P. (2008). «Хиггс Бозон ищет в LEP». Журнал физики: серия конференций . 110 (4): 042030. Arxiv : 0804.4146 . BIBCODE : 2008JPHCS.110D2030T . doi : 10.1088/1742-6596/110/4/042030 . S2CID 16443715 .

[199] Асквит, Лили (22 июня 2012 г.). "Почему Хиггс распадается?" Полем Жизнь и физика . Лондон: The Guardian. Архивировано с оригинала 1 ноября 2013 года . Получено 14 августа 2012 года .

[200] Сотрудничество CMS (4 июля 2022 года). «Портрет бозона Хиггса экспериментом CMS через десять лет после открытия» . Природа . 607 (7917): 60–68. Arxiv : 2207.00043 . Bibcode : 2022nater.607 ... 60C . doi : 10.1038/s41586-022-04892-x . ISSN 1476-4687 . PMC 9259501 . PMID 35788190 .

[201] Лю, Гз; Ченг, Г. (2002). «Расширение механизма Андерсона-Хиггса». Физический обзор б . 65 (13): 132513. Arxiv : Cond-Mat/0106070 . BIBCODE : 2002 PHRVB..65M2513L . Citeseerx 10.1.1.242.3601 . doi : 10.1103/physrevb.65.132513 . S2CID 118551025 .

[Nature-Higgs_name-203] Jump up to: ^а ^{беременный} ^в ^{дюймовый} ^и «Массовая апелляция: как физики заканчиваются на бозоне Хиггса, они должны сопротивляться призывам изменить свое название» . Природа (редакционная статья). 483, 374 (7390): 374. 21 марта 2012. Bibcode : 2012natur.483..374. Полем doi : 10.1038/483374a . PMID 22437571 .

[Nova-204] Jump up to: ^а ^{беременный} ^в ^{дюймовый} Беккер, Кейт (29 марта 2012 г.). «Хиггс от любого другого имени» . Физика (блог). НОВАЯ ЗВЕЗДА. Пбс. Архивировано из оригинала 17 декабря 2012 года . Получено 21 января 2013 года .

[CERNHiggsFAQ-205] "Часто задаваемые вопросы: Хиггс!" Полем Бюллетень CERN . № 28. 2012. Архивировано с оригинала 5 июля 2012 года . Получено 18 июля 2012 года .

[woit2013-206] Jump up to: ^а ^{беременный} WOIT, Питер (13 апреля 2013 г.). « Даже не неправильно» : Андерсон на Андерсоне-Хиггсе » . Математика. Блог физики WOIT (блог). Нью -Йорк, Нью -Йорк: Колумбийский университет . Архивировано с оригинала 19 октября 2013 года . Получено 6 августа 2013 года .

[207] Образец, Ян (4 июля 2012 г.). «Многие великие умы Хиггса Бозона вызывают головную боль Нобелевской премии» . Хранитель . Лондон, Великобритания. Архивировано с оригинала 17 октября 2013 года . Получено 23 июля 2013 года .

[Peskin-209] Jump up to: ^а ^{беременный} Пескин, М. (июль 2012 г.). «40 лет бозона Хиггса» (PDF) . 2012 SLAC Summer Institute Conferences. Презентация на SSI 2012 . Стэнфордский университет . С. 3–5. Архивировано (PDF) из оригинала 1 мая 2014 года . Получено 21 января 2013 года . Цитируя презентацию Ли ICHEP 1972 года в Fermilab: «... который известен как механизм Хиггса ...» и «Локация Ли» - его сноски объяснение этого стенограммы.

[210] UR Phys. & Astro. Пресс -офис (8 октября 2007 г.). «Нобеликс Стивен Вайнберг хвалит профессора Карла Хагена и сотрудников по теории бозона Хиггса» . Департамент физики и астрономии (пресс -релиз). Рочестер, Нью -Йорк: Университет Рочестера . Архивировано из оригинала 16 апреля 2008 года. - объявление о премии Рочестера Хагена Сакураи

[211] Hagen, CR (2010). Sakurai Prize Talk (видео) - через YouTube.

[Lee_Weinberg_2012_name-212] Jump up to: ^а ^{беременный} Чо, А. (14 сентября 2012 г.). "Почему« Хиггс »?" (PDF) . Физика частиц. Наука . 337 (6100): 1287. DOI : 10.1126/Science.337.6100.1287 . PMID 22984044 . Архивировано из оригинала (PDF) 4 июля 2013 года . Получено 12 февраля 2013 года . Ли ... по-видимому, использовал термин «бозон Хиггса» еще в 1966 году ... но то, что, возможно, сделало термин, является оригинальной бумагой Стивен Вайнберг ... опубликованное в 1967 году ... Вайнберг признал смешан в Эссе в нью -йоркском обзоре книг в мае 2012 года. (См. Также оригинальную статью в
New York Review of Books (2012) ^{[ 188 ]}

Закрыть, Фрэнк (2011). «[ См. Book Extract ]» . Бесконечная головоломка . Издательство Оксфордского университета. п. 372 - через Google Books. ) ^{[ 92 ]}
которые определили ошибку).

[222] New York Review of Books (2012) ^{[ 188 ]}

[223] Закрыть, Фрэнк (2011). «[ См. Book Extract ]» . Бесконечная головоломка . Издательство Оксфордского университета. п. 372 - через Google Books. ) ^{[ 92 ]}

[New_York_Review_2012-213] Jump up to: ^а ^{беременный} Вайнберг, Стивен (10 мая 2012 г.). «Кризис большой науки» . Нью -Йорк Обзор книг . Сноска 1. Архивировано из оригинала 21 января 2013 года . Получено 12 февраля 2013 года .

[215] Ледерман, Леон; Терези, Дик (2006). Божья частица: Если вселенная является ответом, в чем вопрос? Полем Хоутон Миффлин Харкорт. ISBN 978-0-547-52462-7 Полем Архивировано из оригинала 13 мая 2016 года . Получено 27 июня 2015 года .

[216] Дикерсон, Келли (8 сентября 2014 г.). «Стивен Хокинг говорит, что« частица Бога »может уничтожить вселенную» . LivesCience.com. Архивировано с оригинала 28 января 2015 года . Получено 23 февраля 2015 года .

[217] Багготт, Джим (2012). Хиггс: изобретение и открытие «Божьей частицы» . Издательство Оксфордского университета. ISBN 978-0-19-165003-1 Полем Архивировано из оригинала 20 мая 2016 года . Получено 27 июня 2015 года .

[218] Бозон Хиггса: поиск частицы Бога . Scientific American / Macmillan. 2012. ISBN 978-1-4668-2413-3 Полем Архивировано с оригинала 9 июня 2016 года . Получено 27 июня 2015 года .

[219] Jaeckel, Ted (2007). Частица Бога: обнаружение и моделирование окончательной первичной частицы . Universal-Publishers. ISBN 978-1-58112-959-5 Полем Архивировано с оригинала 29 апреля 2016 года . Получено 27 июня 2015 года .

[SSC_LA_Times-220] Jump up to: ^а ^{беременный} ^в Ашенбах, Джой (5 декабря 1993 г.). «Воскресение не видно для умирания супер -коллайдера» . Наука. Los Angeles Times . Архивировано с оригинала 6 ноября 2013 года . Получено 16 января 2013 года .

[221] «Суперконфитация для Иллинойса» . Чикаго Трибьюн . 31 октября 1986 года. Архивировано из оригинала 15 мая 2013 года . Получено 16 января 2013 года . SSC, предложенный Министерством энергетики США в 1983 году, является умоливающим проектом ... эта гигантская лаборатория ... этот титанический проект

[222] Диас, Иисус (15 декабря 2012 года). «Это крупнейший в мире супер -коллайдер, которого никогда не было» . Гизмодо . Архивировано из оригинала 18 января 2013 года . Получено 16 января 2013 года . ... этот титанический комплекс ...

[Illinois_Issues_1987-224] Эбботт, Чарльз (июнь 1987 г.). «Супер конкуренция за сверхпроводящую супер коллайдер» . Иллинойс выпускает журнал . п. 18. Архивировано из оригинала 1 ноября 2013 года . Получено 16 января 2013 года . Ледерман, который считает себя неофициальным пропагандистом для Super Collider, сказал, что SSC может обратить вспять гибель мозгов физики, в котором яркие молодые физики оставили Америку работать в Европе и в других местах.

[Caltech-225] Кевлс, Дэн (зима 1995). «До свидания SSC: о жизни и смерти сверхпроводящего супер-коллайдера» (PDF) . Инженерная и наука . 58 (2). Калифорнийский технологический институт : 16–25. Архивировано (PDF) из оригинала 11 мая 2013 года . Получено 16 января 2013 года . Ледерман, один из главных представителей SSC, был опытным эксперименталистом с высокой энергией, который внес Нобелевскую премию, получившую вклад в разработку стандартной модели в течение 1960-х годов (хотя сама премия не пришла до 1988 года). Он был приспособлением на слушаниях в Конгрессе на коллайдере, непрерывному защитнику его достоинств.

[Calder_2005-226] Calder, Nigel (2005). Волшебная вселенная: грандиозный тур по современной науке . УП Оксфорд. С. 369–370. ISBN 978-0-19-162235-9 Полем Архивировано из оригинала 25 января 2022 года . Получено 5 сентября 2020 года . Возможность того, что следующая большая машина создаст Хиггса, стала морковью, которая свисала перед финансирующими агентствами и политиками. Выдающийся американский физик, Леон Ледерман [sic], рекламировал Хиггса как частицы Бога в названии книги, опубликованной в 1993 году [...] Ледерман, была вовлечена в кампанию, чтобы убедить правительство США продолжить финансирование сверхпроводящих супер -коллайдер [...] Чернила не были сухими в книге Ледермана до того, как Конгресс США решил списать уже потраченные миллиарды долларов

[goddamnparticleoffensive-227] Ледерман, Леон (1993). Божья частица: Если вселенная является ответом, в чем вопрос? Полем Dell Publishing. Глава 2, стр. 2. ISBN 978-0-385-31211-0 Полем Получено 30 июля 2015 года .

[228] Алистер МакГрат (15 декабря 2011 г.). «Бозон Хиггса: частица веры» . Ежедневный телеграф . Архивировано из оригинала 15 декабря 2011 года . Получено 15 декабря 2011 года .

[ISample03032009-229] Образец, Ян (3 марта 2009 г.). «Отец Божьей частицы: Портрет Петра Хиггса открылся» . Хранитель . Лондон, Великобритания. Архивировано с оригинала 12 сентября 2014 года . Получено 24 июня 2009 года .

[nickname-telegraph-230] Jump up to: ^а ^{беременный} Чиверс, Том (13 декабря 2011 г.). «Как« Божья частица »получила свое имя» . Телеграф . Лондон, Великобритания. Архивировано с оригинала 9 января 2012 года . Получено 3 декабря 2012 года .

[nickname-reuters-231] «Ключевой ученый уверен, что« частица Бога »будет найдена в ближайшее время» . Служба новостей Reuters . 7 апреля 2008 года. Архивировано с оригинала 23 февраля 2021 года . Получено 2 июля 2017 года .

[NS-232] «Человек за« частицей Бога » » . Новый ученый (интервью). 13 сентября 2008 года. С. 44–45. Архивировано из оригинала 13 сентября 2008 года . Получено 29 августа 2017 года . ; Оригинальное интервью: «Отец« частицы Бога » . Хранитель . 30 июня 2008 года. Архивировано с оригинала 1 декабря 2016 года . Получено 14 декабря 2016 года .

[233] Боровиц, Энди (13 июля 2012 г.). «5 вопросов для бозона Хиггса» . Житель Нью -Йорка . Архивировано с оригинала 12 ноября 2020 года . Получено 12 декабря 2019 года .

[234] Образец, Ян (2010). Массив: Охота на частицу Бога . Девственные книги. С. 148–149, 278–279. ISBN 978-1-905264-95-7 Полем Архивировано из оригинала 25 января 2022 года . Получено 5 сентября 2020 года .

[235] Коул К. (14 декабря 2000 г.). «Одна вещь совершенно ясна: ничто идеально» . Научный файл. Los Angeles Times . Архивировано из оригинала 5 октября 2015 года . Получено 17 января 2013 года . Рассмотрим раннюю вселенную - состояние чистого, совершенного ничто; бесформенная тумана недифференцированного материала [...] «идеальная симметрия» [...] Что разрушило это изначальное совершенство? Одним из вероятных виновников является так называемое поле Хиггса [...] физик Леон Ледерман, как Хиггс действует с библейской историей Вавилона [граждан], все говорили на одном и том же языке [...], как Бог, говорит Ледерман, Хиггс дифференцировал идеальную сходство, сбивая с толку всех (включая физики) [...] [Нобелевская премия Ричард] Фейнман задавался вопросом, почему вселенная, в которой мы живем, была настолько очевидно , что он подумал о том, что, возможно, полное совершенство было бы неприемлемо для Бога. И так, как только Бог разрушил совершенство Вавилона, «Бог сделал законы лишь почти симметрично»

[236] Ледерман, с. 22 и след .: «Что -то, что мы еще не можем обнаружить, и что, можно сказать, было поставлено туда, чтобы проверить и запутать нас [...] проблема в том, будут ли физики смущены этой головоломкой или в отличие от Несчастные вавилоняне, мы будем продолжать строить башню и, как сказал Эйнштейн, «знай разум Божий». "И Господь сказал, вот люди не обосновались мои сметания. И Господь вздохнул и сказал: сделал."

[237] Образец, Ян (12 июня 2009 г.). «Конкуренция Хиггса: взломайте игристую, божьи частица мертва» . Хранитель . Лондон, Великобритания. Архивировано с оригинала 12 января 2015 года . Получено 4 мая 2010 года .

[238] Гордон, Фрейзер (5 июля 2012 г.). «Представление Хиггсона» . Physicsworld.com . Архивировано из оригинала 8 июля 2012 года . Получено 25 августа 2012 года .

[239] Уолчвер, Натали (3 июля 2012 г.). «Хиггс Бозон объяснил: как« частица Бога »дает вещи массой» . Huffington Post . Архивировано из оригинала 20 апреля 2013 года . Получено 21 января 2013 года .

[240] Оливер, Лора (4 июля 2012 г.). "Хиггс Бозон: Как бы вы объяснили это семилетним?" Полем Хранитель . Лондон, Великобритания. Архивировано с оригинала 22 октября 2014 года . Получено 21 января 2013 года .

[241] Циммер, Бен (15 июля 2012 г.). «Хиггс бозон метафоры так же ясны, как патока» . Бостонский глобус . Архивировано из оригинала 4 февраля 2013 года . Получено 21 января 2013 года .

[242] «Частица Хиггса: аналогия для физики классной комнаты (раздел)» . www.lhc-coloser.es (веб-сайт сотрудничества физика LHCB Xabier Vidal и учителей средней школы и преподавателя CERN Рамона Мансано). Архивировано из оригинала 5 июля 2012 года . Получено 9 января 2013 года .

[243] Флам, Фэй (12 июля 2012 г.). «Наконец - история Хиггса Бозона, которую может понять, что любой может понять» . Филадельфийский запросчик (Philly.com) . Архивировано с оригинала 23 марта 2013 года . Получено 21 января 2013 года .

[244] Образец, Ян (28 апреля 2011 г.). «Как мы узнаем, когда обнаружена частица Хиггса?» Полем Хранитель . Лондон, Великобритания. Архивировано с оригинала 26 января 2016 года . Получено 21 января 2013 года .

[Miller_analogy-245] Jump up to: ^а ^{беременный} Миллер, Дэвид (1993). «Квазиполитическое объяснение бозона Хиггса; для г-на Уолдеграве, Великобритании министра науки» . Архивировано из оригинала 15 марта 2010 года . Получено 10 июля 2012 года .

[246] Джепсен, Кэтрин (1 марта 2012 года). «Десять вещей, которые вы, возможно, не знаете о бозоне Хиггса» . Журнал Symmetry . Архивировано из оригинала 14 августа 2012 года . Получено 10 июля 2012 года .

[248] Голдберг, Дэвид (17 ноября 2010 г.). "Что случилось с бозоном Хиггса?" Полем io9.com . Архивировано из оригинала 21 января 2013 года . Получено 21 января 2013 года . {{cite web}}: Cs1 maint: непредвзятый URL ( ссылка )

[249] Брукс, Майкл (31 октября 2012 г.). «Взрыв мифов о Хиггсе» . Новый ученый . Архивировано с оригинала 13 апреля 2016 года . Получено 6 июля 2024 года .

[250] Overbye, Деннис (11 декабря 2011 г.). «Физики с тревогой ожидают новых данных о« частица Бога » » . New York Times . Получено 6 июля 2024 года .

[251] Йегер, Эшли (13 ноября 2012 г.). «5 лучших общих заблуждений о частице Хиггса» . Университет Герцога . Получено 6 июля 2024 года .

[252] «Нобелевская премия по физике 1979 года» . Официальный веб -сайт Нобелевской премии (пресс -релиз). Архивировано из оригинала 17 июня 2017 года . Получено 13 июня 2017 года .

[253] «Нобелевская премия по физике 1999 года» . Официальный веб -сайт Нобелевской премии (пресс -релиз). Архивировано из оригинала 16 июня 2017 года . Получено 13 июня 2017 года .

[254] «Специальные лауреаты прорывной премии» . Breakthroughprize.org . 2013. Архивировано с оригинала 15 января 2017 года.

[255] «Нобелевская премия 2013 года по физике» . Официальный веб -сайт Нобелевской премии (пресс -релиз). Архивировано из оригинала 11 июня 2017 года . Получено 13 июня 2017 года .

[256] Overbye, D. (8 октября 2013 г.). «Для Нобелевы они могут поблагодарить« частицу Бога » . New York Times . Архивировано из оригинала 30 июня 2017 года . Получено 3 ноября 2013 года .

[AP-20120710-257] Дейгл, Кэти (10 июля 2012 г.). «Индия: Достаточно о Хиггсе, давайте обсудим бозон» . AP News . Архивировано из оригинала 23 сентября 2012 года . Получено 10 июля 2012 года .

[NYT-20120919-258] Бал, Хартош Сингх (19 сентября 2012 г.). «Бозе в бозоне» . New York Times . Архивировано с оригинала 29 декабря 2019 года . Получено 21 сентября 2012 года .

[outlook-in-bose-259] Алихан, Анвар (16 июля 2012 г.). «Искра в переполненном поле» . Outlook India . Архивировано из оригинала 9 июля 2012 года . Получено 10 июля 2012 года .

[PeskinSchroederHiggs-260] Jump up to: ^а ^{беременный} ^в ^{дюймовый} Peskin & Schroeder 1995 , глава 20

[261] Накано, Т.; Nishijima, N. (1953). «Заряда независимости за V-частями» . Прогресс теоретической физики . 10 (5): 581. Bibcode : 1953pthph..10..581n . doi : 10.1143/ptp.10.581 .

[262] Nishijima, K. (1955). «Теория независимости заряда V-частиц» . Прогресс теоретической физики . 13 (3): 285–304. Bibcode : 1955pthph..13..285n . doi : 10.1143/ptp.13.285 .

[263] Гелл-Манн М. (1956). «Интерпретация новых частиц как смещенные заряженные мультиплеты». Il Nuovo Cimento . 4 (S2): 848–866. Bibcode : 1956ncim .... 4s.848g . doi : 10.1007/bf02748000 . S2CID 121017243 .

[ А ]

[ 1 ]

[ B ]

[ 3 ]

[ 4 ]

[ 5 ]

[ 6 ]

[ 7 ]

[ 8 ]

[ 9 ]

[ 10 ]

[ 11 ]

[ 12 ]

[ 13 ]

[ 14 ]

[ 15 ]

[ C ]

[ 16 ]

[ 17 ]

[ 18 ]

[ 19 ]

[ 20 ]

[ 21 ]

[ 22 ]

[ 23 ]

[ D ]

[ E ]

[ 24 ]

[ 25 ]

[ 26 ]

[ f ]

[ G ]

[ H ]

[ я ]

[ 28 ]

[ 29 ]

[ 30 ]

[ J ]

[ 31 ]

[ 32 ]

[ 33 ]

[ 34 ]

[ 35 ]

[ 36 ]

[ 37 ]

[ 38 ]

[ 39 ]

[ 40 ]

[ 41 ]

[ k ]

[ 42 ]

[ 43 ]

[ 44 ]

[ 45 ]

[ 46 ]

[ 47 ]

[ 48 ]

[ 49 ]

[ L ]

[ 52 ]

[ 53 ]

[ 54 ]

[ 55 ]

[ 56 ]

[ м ]

[ n ]

[ 58 ]

[ 59 ]

[ 60 ]

[ 61 ]

[ 62 ]

[ 63 ]

[ 64 ]

[ 65 ]

[ 66 ]

[ 67 ]

[ 68 ]

[ 69 ]

[ 70 ]

[ 71 ]

[ 72 ]

[ 73 ]

[ O ]

[ 74 ]

[ 75 ]

[ 76 ]

[ 77 ]

[ 78 ]

[ 79 ]

[ 80 ]

[ 81 ]

[ 82 ]

[ 83 ]

[ P ]

[ 84 ]

[ 85 ]

[ 86 ]

[ 87 ]

[ 88 ]

[ 89 ]