Изотопы германия

Изотопы германия ( ₃₂ Гэ )
Стандартный атомный вес А р °(Ге)
	72.630 ± 0.008 ; 72,630 ± 0,008 ( сокращенно ) ;
	вид ; разговаривать ; редактировать ;

Германий ( ₃₂ Ge) имеет пять природных изотопов : ⁷⁰Ге, ⁷²Ге, ⁷³Ге, ⁷⁴Ге и ⁷⁶Ге. Из них ⁷⁶Ge очень малорадиоактивен, распадается путем двойного бета-распада с периодом полураспада 1,78 × 10. ²¹ годы ^{[ 4 ]} (в 130 миллиардов раз больше возраста Вселенной ).

Стабильный ⁷⁴Ge является наиболее распространенным изотопом, его естественная распространенность составляет около 36%. ⁷⁶Ge является наименее распространенным, его естественное содержание составляет около 7%. ^{[ 5 ]}

по меньшей мере 27 радиоизотопов с атомной массой от 58 до 89. Наиболее стабильным из них является Также было синтезировано ⁶⁸Ge, распадающийся за счет захвата электронов , с периодом полураспада 270,95 дней. Он распадается на полезный с медицинской точки зрения изотоп, излучающий позитроны. ⁶⁸Ga. ( в генераторе галлия-68. ) Наименее стабильный известный изотоп германия - Примечания об источнике этого изотопа и его медицинском использовании см. ⁵⁹Ge с периодом полураспада 13,3 мс.

Хотя большая часть радиоизотопов германия распадается путем бета-распада , ⁶¹Ге и ⁶⁵Ge также может распадаться на β ⁺-замедленное испускание протонов . ^{[ 5 ]} ⁸⁴пройти через ⁸⁷Ge также имеет второстепенные β ⁻-пути затухания излучения запаздывающих нейтронов . ^{[ 5 ]}

⁷⁶Ge используется в экспериментах по изучению природы нейтрино, при поиске безнейтринного двойного бета-распада .

Список изотопов

Нуклид ^{[ н 1 ]}	С	Н	Изотопная масса ( Да ) ^{[ 6 ]} ^{[ н 2 ]}^{[ н 3 ]}	Период полураспада ^{[ 1 ]} ^{[ н 4 ]}^{[ n 5 ]}	Разлагаться режим ^{[ 1 ]} ^{[ n 6 ]}	Дочь изотоп ^{[ н 7 ]}	Спин и паритет ^{[ 1 ]} ^{[ н 8 ]}^{[ n 5 ]}	Природное изобилие (молярная доля)
Нуклид ^{[ н 1 ]}	Энергия возбуждения			Период полураспада ^{[ 1 ]} ^{[ н 4 ]}^{[ n 5 ]}	Разлагаться режим ^{[ 1 ]} ^{[ n 6 ]}	Дочь изотоп ^{[ н 7 ]}	Спин и паритет ^{[ 1 ]} ^{[ н 8 ]}^{[ n 5 ]}	Нормальная пропорция ^{[ 1 ]}	Диапазон вариаций
⁵⁹Ге	32	27	58.98243(43)#	13,3(17) мс	б ⁺, р (93%)	⁵⁸Зн	7/2−#
					б ⁺ (7%)	⁵⁹Здесь
					2р?	⁵⁷Зн
⁶⁰Ге	32	28	59.97045(32)#	21(6) мс	б ⁺, п	⁵⁹Зн	0+
⁶⁰Ге	32	28	59.97045(32)#	21(6) мс	б ⁺, 2р? (<14%)	⁵⁸С	0+
⁶¹Ге	32	29	60.96373(32)#	40,7(4) мс	б ⁺, р (87%)	⁶⁰Зн	3/2−#
⁶¹Ге	32	29	60.96373(32)#	40,7(4) мс	б ⁺ (18%)	⁶¹Здесь	3/2−#
⁶²Ге	32	30	61.95476(15)#	82,5(14) мс	б ⁺	⁶²Здесь	0+
⁶²Ге	32	30	61.95476(15)#	82,5(14) мс	б ⁺, п?	⁶¹Зн	0+
⁶³Ге	32	31	62.949628(40)	153,6(11) мс	б ⁺	⁶³Здесь	3/2−#
⁶³Ге	32	31	62.949628(40)	153,6(11) мс	б ⁺, п?	⁶²Зн	3/2−#
⁶⁴Ге	32	32	63.9416899(40)	63,7(25) с	б ⁺	⁶⁴Здесь	0+
⁶⁵Ге	32	33	64.9393681(23)	30,9(5) с	б ⁺ (99.99%)	⁶⁵Здесь	3/2−
⁶⁵Ге	32	33	64.9393681(23)	30,9(5) с	б ⁺, р (0,011%)	⁶⁴Зн	3/2−
⁶⁶Ге	32	34	65.9338621(26)	2,26(5) ч	б ⁺	⁶⁶Здесь	0+
⁶⁷Ге	32	35	66.9327170(46)	18,9(3) мин.	б ⁺	⁶⁷Здесь	1/2−
^67м1Ге	18,20(5) кэВ			13,7(9) мкс	ЭТО	⁶⁷Ге	5/2−
^67м2Ге	751,70(6) кэВ			109,1(38) нс	ЭТО	⁶⁷Ге	9/2+
⁶⁸Ге ^{[ n 9 ]}	32	36	67.9280953(20)	271,05(8) д	ЕС	⁶⁸Здесь	0+
⁶⁹Ге	32	37	68.9279645(14)	39.05(10) ч.	б ⁺	⁶⁹Здесь	5/2−
^69м1Ге	86,76(2) кэВ			5,1(2) мкс	ЭТО	⁶⁹Ге	1/2−
^69м2Ге	397,94(2) кэВ			2,81(5) мкс	ЭТО	⁶⁹Ге	9/2+
⁷⁰Ге	32	38	69.92424854(88)	Стабильный			0+	0.2052(19)
⁷¹Ге	32	39	70.92495212(87)	11,468(8) д ^{[ 7 ]}	ЕС	⁷¹Здесь	1/2−
^{71 м}Ге	198,354(14) кэВ			20,41(18) мс	ЭТО	⁷¹Ге	9/2+
⁷²Ге	32	40	71.922075824(81)	Стабильный			0+	0.2745(15)
^{72 м}Ге	691,43(4) кэВ			444,2(8) нс	ЭТО	⁷²Ге	0+
⁷³Ге	32	41	72.923458954(61)	Стабильный			9/2+	0.0776(8)
^73м1Ге	13,2845(15) кэВ			2,91(3) мкс	ЭТО	⁷³Ге	5/2+
^73м2Ге	66,725(9) кэВ			499(11) мс	ЭТО	⁷³Ге	1/2−
⁷⁴Ге	32	42	73.921177760(13)	Стабильный			0+	0.3652(12)
⁷⁵Ге	32	43	74.922858370(55)	82,78(4) мин.	б ⁻	⁷⁵Как	1/2−
^75м1Ге	139,69(3) кэВ			47,7(5) с	ИТ (99,97%)	⁷⁵Ге	7/2+
^75м1Ге	139,69(3) кэВ			47,7(5) с	б ⁻ (0.030%)	⁷⁵Как	7/2+
^75м2Ге	192,19(6) кэВ			216(5) нс	ЭТО	⁷⁵Ге	5/2+
⁷⁶Ге ^{[ n 10 ]}	32	44	75 921402.725(19)	(2.022±0.018±0.038) × 10 ²¹ и ^{[ 8 ]}	б ⁻б ⁻	⁷⁶Се	0+	0.0775(12)
⁷⁷Ге	32	45	76 923549.843(56)	11,211(3) ч	б ⁻	⁷⁷Как	7/2+
^{77 м}Ге	159,71(6) кэВ			53,7(6) с	б ⁻ (81%)	⁷⁷Как	1/2−
^{77 м}Ге	159,71(6) кэВ			53,7(6) с	ИТ (19%)	⁷⁷Ге	1/2−
⁷⁸Ге	32	46	77.9228529(38)	88,0(10) мин.	б ⁻	⁷⁸Как	0+
⁷⁹Ге	32	47	78.925360(40)	18,98(3) с	б ⁻	⁷⁹Как	(1/2)−
^{79 м}Ге	185,95(4) кэВ			39,0(10) с	б ⁻ (96%)	⁷⁹Как	7/2+#
^{79 м}Ге	185,95(4) кэВ			39,0(10) с	ИТ (4%)	⁷⁹Ге	7/2+#
⁸⁰Ге	32	48	79.9253508(22)	29,5(4) с	б ⁻	⁸⁰Как	0+
⁸¹Ге	32	49	80.9288329(22)	9(2) с	б ⁻	⁸¹Как	9/2+#
^{81 м}Ге	679,14(4) кэВ			6(2) с	б ⁻	⁸¹Как	(1/2+)
^{81 м}Ге	679,14(4) кэВ			6(2) с	ЭТО? (<1%)	⁸¹Ге	(1/2+)
⁸²Ге	32	50	81.9297740(24)	4,31(19) с	б ⁻	⁸²Как	0+
⁸³Ге	32	51	82.9345391(26)	1,85(6) с	б ⁻	⁸³Как	(5/2+)
⁸³Ге	32	51	82.9345391(26)	1,85(6) с	б ⁻, н ?	⁸²Как	(5/2+)
⁸⁴Ге	32	52	83.9375751(34)	951(9) мс	б ⁻ (89.4%)	⁸⁴Как	0+
⁸⁴Ге	32	52	83.9375751(34)	951(9) мс	б ⁻, н (10,6%)	⁸³Как	0+
⁸⁵Ге	32	53	84.9429697(40)	495(5) мс	б ⁻ (82.8%)	⁸⁵Как	(3/2+,5/2+)#
					б ⁻, н (17,2%)	⁸⁴Как
					б ⁻, 2н?	⁸³Как
⁸⁶Ге	32	54	85.94697(47)	221,6(11) мс	б ⁻ (55%)	⁸⁶Как	0+
⁸⁶Ге	32	54	85.94697(47)	221,6(11) мс	б ⁻, н (45%)	⁸⁵Как	0+
⁸⁷Ге	32	55	86.95320(32)#	103(4) мс	б ⁻	⁸⁷Как	5/2+#
					б ⁻, н?	⁸⁶Как
					б ⁻, 2н?	⁸⁵Как
⁸⁸Ге	32	56	87.95757(43)#	61(6) мс	б ⁻	⁸⁸Как	0+
					б ⁻, н?	⁸⁷Как
					б ⁻, 2н?	⁸⁶Как
⁸⁹Ге	32	57	88.96453(43)#	60# мс [>300 нс]	б ⁻?	⁸⁹Как	3/2+#
					б ⁻, н?	⁸⁸Как
					б ⁻, 2н?	⁸⁷Как
⁹⁰Ге	32	57	89.96944(54)#	30# мс [>400 нс]	б ⁻?	⁹⁰Как	0+
					б ⁻, н?	⁸⁹Как
					б ⁻, 2н?	⁸⁸Как
⁹¹Ге ^{[ 9 ]}	32	59
⁹²Ге ^{[ 9 ]}	32	60
Этот заголовок и нижний колонтитул таблицы: вид

^ ^мGe – Возбужденный ядерный изомер .
^ ( ) – Неопределенность (1 σ ) указывается в краткой форме в скобках после соответствующих последних цифр.
^ # - Атомная масса, отмеченная #: значение и неопределенность получены не на основе чисто экспериментальных данных, но, по крайней мере, частично на основе трендов поверхности массы (TMS).
^ Период полураспада, выделенный жирным шрифтом — почти стабильный, период полураспада превышает возраст Вселенной .
^ Перейти обратно: ^а ^б # – Значения, отмеченные #, получены не только на основе экспериментальных данных, но, по крайней мере, частично на основе трендов соседних нуклидов (TNN).
^ Режимы распада:

ЕС: Захват электрона

ЭТО: Изомерный переход

н: Нейтронная эмиссия

п: Протонная эмиссия
^ Жирный символ в виде дочернего продукта — дочерний продукт стабилен.
^ ( ) значение вращения — указывает на вращение со слабыми аргументами присваивания.
^ Используется для создания ⁶⁸Здесь
^ Первичный радионуклид

Ссылки

^ Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д ^и Кондев, ФГ; Ван, М.; Хуанг, WJ; Наими, С.; Ауди, Г. (2021). «Оценка ядерных свойств NUBASE2020» (PDF) . Китайская физика C . 45 (3): 030001. doi : 10.1088/1674-1137/abddae .
^ «Стандартные атомные массы: германий» . ЦИАВ . 2009.
^ Прохаска, Томас; Ирргехер, Йоханна; Бенефилд, Жаклин; Бёлке, Джон К.; Чессон, Лесли А.; Коплен, Тайлер Б.; Дин, Типинг; Данн, Филип Дж. Х.; Грёнинг, Манфред; Холден, Норман Э.; Мейер, Харро Эй Джей (04 мая 2022 г.). «Стандартные атомные веса элементов 2021 (Технический отчет ИЮПАК)» . Чистая и прикладная химия . дои : 10.1515/pac-2019-0603 . ISSN 1365-3075 .
^ А.М. Бакаляров; А. Я. Балыш; С.Т. Беляев; В.И. Лебедев; С.В. Жуков (2003). «Результаты эксперимента по исследованию двойного бета-распада германия-76». Физика частиц и ядер . Буквы. 2 (2): 77–81. arXiv : hep-ex/0309016 . Бибкод : 2003hep.ex....9016B .
^ Перейти обратно: ^а ^б ^с Ауди, Жорж; Берсильон, Оливье; Блашо, Жан; Вапстра, Аалдерт Хендрик (2003), « Оценка NUBASE свойств ядра и распада» , Nuclear Physics A , 729 : 3–128, Бибкод : 2003NuPhA.729....3A , doi : 10.1016/j.nuclphysa.2003.11 .001
^ Ван, Мэн; Хуанг, WJ; Кондев, ФГ; Ауди, Г.; Наими, С. (2021). «Оценка атомной массы AME 2020 (II). Таблицы, графики и ссылки *». Китайская физика C . 45 (3): 030003. doi : 10.1088/1674-1137/abddaf .
^ Норман, Э.Б.; Дробижев А.; Гарибян Н.; Грегорич, Кентукки; Коломенский, Ю. Г.; Саммис, Б.Н.; Сьельцо, Северная Дакота; Шустерман, Дж. А.; Томас, Кей Джей (30 мая 2024 г.). «Период полураспада Ge 71 и аномалия галлия». Физический обзор C . 109 (5). doi : 10.1103/PhysRevC.109.055501 .
^ М. Агостини; и др. (03.10.2023). «Окончательные результаты GERDA по периоду полураспада двойного β-распада двух нейтрино ⁷⁶Ge» . Physical Review Letters . 131 (14). Американское физическое общество (APS): 142501. arXiv : 2308.09795 . Bibcode : 2023PhRvL.131n2501A . doi : 10.1103/physrevlett.131.142501 . ISSN. 0031-9007 . ПМИД 37862664 .
^ Перейти обратно: ^а ^б Симидзу, Ю.; Кубо, Т.; Сумикама, Т.; Фукуда, Н.; Такеда, Х.; Сузуки, Х.; Ан, Д.С.; Инабе, Н.; Кусака, К.; Отаке, М.; Янагисава, Ю.; Ёсида, К.; Итикава, Ю.; Исобе, Т.; Оцу, Х.; Сато, Х.; Сонода, Т.; Мурай, Д.; Иваса, Н.; Имаи, Н.; Хираяма, Ю.; Чон, Южная Каролина; Кимура, С.; Миятаке, Х.; Мукаи, М.; Ким, генеральный директор; Ким, Э.; Яги, А. (8 апреля 2024 г.). «Производство новых нейтронно-богатых изотопов вблизи изотонов N = 60 Ge 92 и As 93 путем деления в полете пучка U 238 с энергией 345 МэВ / нуклон». Физический обзор C . 109 (4). дои : 10.1103/PhysRevC.109.044313 .

[6] мGe – Возбужденный ядерный изомер .

[8] ( ) – Неопределенность (1 σ ) указывается в краткой форме в скобках после соответствующих последних цифр.

[TMS-9] # - Атомная масса, отмеченная #: значение и неопределенность получены не на основе чисто экспериментальных данных, но, по крайней мере, частично на основе трендов поверхности массы (TMS).

[10] Период полураспада, выделенный жирным шрифтом — почти стабильный, период полураспада превышает возраст Вселенной .

[TNN-11] Перейти обратно: ^а ^б # – Значения, отмеченные #, получены не только на основе экспериментальных данных, но, по крайней мере, частично на основе трендов соседних нуклидов (TNN).

[12] Режимы распада:

ЕС: Захват электрона

ЭТО: Изомерный переход

н: Нейтронная эмиссия

п: Протонная эмиссия

[13] Жирный символ в виде дочернего продукта — дочерний продукт стабилен.

[14] ( ) значение вращения — указывает на вращение со слабыми аргументами присваивания.

[15] Используется для создания ⁶⁸Здесь

[17] Первичный радионуклид

[NUBASE2020-1] Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д ^и Кондев, ФГ; Ван, М.; Хуанг, WJ; Наими, С.; Ауди, Г. (2021). «Оценка ядерных свойств NUBASE2020» (PDF) . Китайская физика C . 45 (3): 030001. doi : 10.1088/1674-1137/abddae .

[2] «Стандартные атомные массы: германий» . ЦИАВ . 2009.

[CIAAW2021-3] Прохаска, Томас; Ирргехер, Йоханна; Бенефилд, Жаклин; Бёлке, Джон К.; Чессон, Лесли А.; Коплен, Тайлер Б.; Дин, Типинг; Данн, Филип Дж. Х.; Грёнинг, Манфред; Холден, Норман Э.; Мейер, Харро Эй Джей (04 мая 2022 г.). «Стандартные атомные веса элементов 2021 (Технический отчет ИЮПАК)» . Чистая и прикладная химия . дои : 10.1515/pac-2019-0603 . ISSN 1365-3075 .

[4] А.М. Бакаляров; А. Я. Балыш; С.Т. Беляев; В.И. Лебедев; С.В. Жуков (2003). «Результаты эксперимента по исследованию двойного бета-распада германия-76». Физика частиц и ядер . Буквы. 2 (2): 77–81. arXiv : hep-ex/0309016 . Бибкод : 2003hep.ex....9016B .

[nubase2003-5] Перейти обратно: ^а ^б ^с Ауди, Жорж; Берсильон, Оливье; Блашо, Жан; Вапстра, Аалдерт Хендрик (2003), « Оценка NUBASE свойств ядра и распада» , Nuclear Physics A , 729 : 3–128, Бибкод : 2003NuPhA.729....3A , doi : 10.1016/j.nuclphysa.2003.11 .001

[AME2020_II-7] Ван, Мэн; Хуанг, WJ; Кондев, ФГ; Ауди, Г.; Наими, С. (2021). «Оценка атомной массы AME 2020 (II). Таблицы, графики и ссылки *». Китайская физика C . 45 (3): 030003. doi : 10.1088/1674-1137/abddaf .

[norman2024-16] Норман, Э.Б.; Дробижев А.; Гарибян Н.; Грегорич, Кентукки; Коломенский, Ю. Г.; Саммис, Б.Н.; Сьельцо, Северная Дакота; Шустерман, Дж. А.; Томас, Кей Джей (30 мая 2024 г.). «Период полураспада Ge 71 и аномалия галлия». Физический обзор C . 109 (5). doi : 10.1103/PhysRevC.109.055501 .

[18] М. Агостини; и др. (03.10.2023). «Окончательные результаты GERDA по периоду полураспада двойного β-распада двух нейтрино ⁷⁶Ge» . Physical Review Letters . 131 (14). Американское физическое общество (APS): 142501. arXiv : 2308.09795 . Bibcode : 2023PhRvL.131n2501A . doi : 10.1103/physrevlett.131.142501 . ISSN. 0031-9007 . ПМИД 37862664 .

[shimizu2024-19] Перейти обратно: ^а ^б Симидзу, Ю.; Кубо, Т.; Сумикама, Т.; Фукуда, Н.; Такеда, Х.; Сузуки, Х.; Ан, Д.С.; Инабе, Н.; Кусака, К.; Отаке, М.; Янагисава, Ю.; Ёсида, К.; Итикава, Ю.; Исобе, Т.; Оцу, Х.; Сато, Х.; Сонода, Т.; Мурай, Д.; Иваса, Н.; Имаи, Н.; Хираяма, Ю.; Чон, Южная Каролина; Кимура, С.; Миятаке, Х.; Мукаи, М.; Ким, генеральный директор; Ким, Э.; Яги, А. (8 апреля 2024 г.). «Производство новых нейтронно-богатых изотопов вблизи изотонов N = 60 Ge 92 и As 93 путем деления в полете пучка U 238 с энергией 345 МэВ / нуклон». Физический обзор C . 109 (4). дои : 10.1103/PhysRevC.109.044313 .

[ 1 ]

[ 2 ]

[ 3 ]

[ 4 ]

[ 5 ]

[ н 1 ]

[ 6 ]

[ н 2 ]

[ н 3 ]

[ н 4 ]

[ n 5 ]

[ n 6 ]

[ н 7 ]

[ н 8 ]

[ n 9 ]

[ 7 ]

[ n 10 ]

[ 8 ]

[ 9 ]