Изотопы циркония

Изотопы циркония ( ₄₀ Зр)
с	–
б +	89 И
с	–
Стандартный атомный вес А р °(Zr)
	91.224 ± 0.002 ; 91,224 ± 0,002 ( сокращенно ) ;
	вид ; разговаривать ; редактировать ;

Природный цирконий ( ₄₀ Zr) состоит из четырех стабильных изотопов (из которых один в будущем может оказаться радиоактивным ) и одного очень долгоживущего радиоизотопа ( ⁹⁶Zr), первичный нуклид , который распадается посредством двойного бета-распада с наблюдаемым периодом полураспада 2,0 × 10. ¹⁹ годы; ^{[ 5 ]} он также может подвергаться одиночному бета-распаду , который пока не наблюдается, но теоретически предсказанное значение t _1/2 составляет 2,4×10. ²⁰ годы. ^{[ 6 ]} Вторым по стабильности радиоизотопом является ⁹³Zr , период полураспада которого составляет 1,53 миллиона лет. Было обнаружено тридцать других радиоизотопов. У всех период полураспада меньше суток, за исключением ⁹⁵Зр (64,02 дня), ⁸⁸Zr (83,4 дня) и ⁸⁹Зр (78,41 часа). Первичный режим распада — захват электронов для изотопов легче, чем ⁹²Zr, а для более тяжелых изотопов основным режимом является бета-распад.

Список изотопов

Нуклид ^{[ н 1 ]}	С	Н	Изотопная масса ( Да ) ^{[ н 2 ]}^{[ н 3 ]}	Период полураспада ^{[ н 4 ]}^{[ n 5 ]}	Разлагаться режим	Дочь изотоп ^{[ n 6 ]}	Спин и паритет ^{[ н 7 ]}^{[ n 5 ]}	Природное изобилие (молярная доля)
Нуклид ^{[ н 1 ]}	Энергия возбуждения			Период полураспада ^{[ н 4 ]}^{[ n 5 ]}	Разлагаться режим	Дочь изотоп ^{[ n 6 ]}	Спин и паритет ^{[ н 7 ]}^{[ n 5 ]}	Нормальная пропорция	Диапазон вариаций
⁷⁸Зр	40	38	77.95523(54)#	50# мс [>170 нс]			0+
⁷⁹Зр	40	39	78.94916(43)#	56(30) мс	б ⁺, п	⁷⁸старший	5/2+#
⁷⁹Зр	40	39	78.94916(43)#	56(30) мс	б ⁺	⁷⁹И	5/2+#
⁸⁰Зр	40	40	79.9404(16)	4,6(6) с	б ⁺	⁸⁰И	0+
⁸¹Зр	40	41	80.93721(18)	5,5(4) с	б ⁺ (>99,9%)	⁸¹И	(3/2−)#
⁸¹Зр	40	41	80.93721(18)	5,5(4) с	б ⁺, р (<.1%)	⁸⁰старший	(3/2−)#
⁸²Зр	40	42	81.93109(24)#	32(5) с	б ⁺	⁸²И	0+
⁸³Зр	40	43	82.92865(10)	41,6(24) с	б ⁺ (>99,9%)	⁸³И	(1/2−)#
⁸³Зр	40	43	82.92865(10)	41,6(24) с	б ⁺, р (<.1%)	⁸²старший	(1/2−)#
⁸⁴Зр	40	44	83.92325(21)#	25,9(7) мин.	б ⁺	⁸⁴И	0+
⁸⁵Зр	40	45	84.92147(11)	7,86(4) мин.	б ⁺	⁸⁵И	7/2+
^{85 м}Зр	292,2(3) кэВ			10,9(3) с	ИТ (92%)	⁸⁵Зр	(1/2−)
^{85 м}Зр	292,2(3) кэВ			10,9(3) с	б ⁺ (8%)	⁸⁵И	(1/2−)
⁸⁶Зр	40	46	85.91647(3)	16,5(1) ч	б ⁺	⁸⁶И	0+
⁸⁷Зр	40	47	86.914816(9)	1,68(1) ч	б ⁺	⁸⁷И	(9/2)+
^{87 м}Зр	335,84(19) кэВ			14,0(2) с	ЭТО	⁸⁷Зр	(1/2)−
⁸⁸Зр ^{[ н 8 ]}	40	48	87.910227(11)	83,4(3) д	ЕС	⁸⁸И	0+
⁸⁹Зр	40	49	88.908890(4)	78,41(12) ч.	б ⁺	⁸⁹И	9/2+
^{89 м}Зр	587,82(10) кэВ			4.161(17) мин.	ИТ (93,77%)	⁸⁹Зр	1/2−
^{89 м}Зр	587,82(10) кэВ			4.161(17) мин.	б ⁺ (6.23%)	⁸⁹И	1/2−
⁹⁰Зр ^{[ n 9 ]}	40	50	89.9047044(25)	Стабильный			0+	0.5145(40)
^90м1Зр	2319.000(10) кэВ			809,2(20) мс	ЭТО	⁹⁰Зр	5-
^90м2Зр	3589,419(16) кэВ			131(4) нс			8+
⁹¹Зр ^{[ n 9 ]}	40	51	90.9056458(25)	Стабильный			5/2+	0.1122(5)
^{91 м}Зр	3167,3(4) кэВ			4,35(14) мкс			(21/2+)
⁹²Зр ^{[ n 9 ]}	40	52	91.9050408(25)	Стабильный			0+	0.1715(8)
⁹³Зр ^{[ n 10 ]}	40	53	92.9064760(25)	1.53(10)×10 ⁶ и	б ⁻ (73%)	^{93 м}Нб	5/2+
⁹³Зр ^{[ n 10 ]}	40	53	92.9064760(25)	1.53(10)×10 ⁶ и	б ⁻ (27%)	⁹³Нб	5/2+
⁹⁴Зр ^{[ n 9 ]}	40	54	93.9063152(26)	Наблюдательно стабильный ^{[ n 11 ]}			0+	0.1738(28)
⁹⁵Зр ^{[ n 9 ]}	40	55	94.9080426(26)	64.032(6) д	б ⁻	⁹⁵Нб	5/2+
⁹⁶Зр ^{[ n 12 ]}^{[ n 9 ]}^{[ n 13 ]}	40	56	95.9082734(30)	2.0(4)×10 ¹⁹ и	б ⁻б ⁻^{[ n 14 ]}	⁹⁶Мо	0+	0.0280(9)
⁹⁷Зр	40	57	96.9109531(30)	16,744(11) ч	б ⁻	^{97 м}Нб	1/2+
⁹⁸Зр	40	58	97.912735(21)	30,7(4) с	б ⁻	⁹⁸Нб	0+
⁹⁹Зр	40	59	98.916512(22)	2,1(1) с	б ⁻	^{99 м}Нб	1/2+
¹⁰⁰Зр	40	60	99.91776(4)	7,1(4) с	б ⁻	¹⁰⁰Нб	0+
¹⁰¹Зр	40	61	100.92114(3)	2,3(1) с	б ⁻	¹⁰¹Нб	3/2+
¹⁰²Зр	40	62	101.92298(5)	2,9(2) с	б ⁻	¹⁰²Нб	0+
¹⁰³Зр	40	63	102.92660(12)	1,3(1) с	б ⁻	¹⁰³Нб	(5/2−)
¹⁰⁴Зр	40	64	103.92878(43)#	1,2(3) с	б ⁻	¹⁰⁴Нб	0+
¹⁰⁵Зр	40	65	104.93305(43)#	0,6(1) с	б ⁻ (>99,9%)	¹⁰⁵Нб
¹⁰⁵Зр	40	65	104.93305(43)#	0,6(1) с	б ⁻, n (<.1%)	¹⁰⁴Нб
¹⁰⁶Зр	40	66	105.93591(54)#	200# мс [>300 нс]	б ⁻	¹⁰⁶Нб	0+
¹⁰⁷Зр	40	67	106.94075(32)#	150# мс [>300 нс]	б ⁻	¹⁰⁷Нб
¹⁰⁸Зр	40	68	107.94396(64)#	80# мс [>300 нс]	б ⁻	¹⁰⁸Нб	0+
¹⁰⁹Зр	40	69	108.94924(54)#	60# мс [>300 нс]
¹¹⁰Зр	40	70	109.95287(86)#	30# мс [>300 нс]			0+
¹¹¹Зр ^{[ 8 ]}	40	71
¹¹²Зр ^{[ 8 ]}	40	72					0+
¹¹³Зр ^{[ 9 ]}	40	73
¹¹⁴Зр ^{[ 10 ]}	40	74					0+
Этот заголовок и нижний колонтитул таблицы: вид

^ ^мZr – Возбужденный ядерный изомер .
^ ( ) – Неопределенность (1 σ ) указывается в краткой форме в скобках после соответствующих последних цифр.
^ # - Атомная масса, отмеченная #: значение и неопределенность получены не на основе чисто экспериментальных данных, но, по крайней мере, частично на основе трендов поверхности массы (TMS).
^ Период полураспада, выделенный жирным шрифтом , почти стабилен, период полураспада превышает возраст Вселенной .
^ Перейти обратно: ^а ^б # – Значения, отмеченные #, получены не только на основе экспериментальных данных, но, по крайней мере, частично на основе трендов соседних нуклидов (TNN).
^ Жирный символ в виде дочернего продукта — дочерний продукт стабилен.
^ ( ) значение вращения — указывает на вращение со слабыми аргументами присваивания.
^ Второй по мощности известный поглотитель нейтронов.
^ Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д ^и ^ж Продукт деления
^ Долгоживущий продукт деления
^ Считается, что распадается на β ⁻б ⁻ к ⁹⁴Мо с периодом полураспада более 1,1×10. ¹⁷ годы
^ Первичный радионуклид
^ Предполагается, что он способен подвергаться тройному бета-распаду и четверному бета-распаду с очень длительным частичным периодом полураспада.
^ Предполагается, что он также подвергнется β ⁻ распадаться на ⁹⁶Nb с частичным периодом полураспада более 2,4×10. ¹⁹ и ^{[ 7 ]}

Цирконий-88

⁸⁸Zr представляет собой радиоизотоп циркония . с периодом полураспада 83,4 дня В январе 2019 года было обнаружено, что захвата нейтронов сечение у этого изотопа составляет примерно 861 000 барнов; это на несколько порядков больше, чем прогнозировалось, и больше, чем у любого другого нуклида, кроме ксенона-135 . ^{[ 11 ]}

Цирконий-89

⁸⁹Zr представляет собой радиоизотоп циркония с периодом полураспада 78,41 часа. Его получают путем протонного облучения природного иттрия-89. Его самый известный гамма-фотон имеет энергию 909 кэВ.

Цирконий-89 используется в специализированной диагностике с использованием позитронно-эмиссионной томографии. ^{[ 12 ]} визуализация, например, с помощью антител, меченных цирконием-89 (иммуно-ПЭТ). ^{[ 13 ]} Таблицу распада см. Мария Восян. «Цирконий-89» ( ⁸⁹Zr)" . Cyclotron.nl.

Цирконий-93

Выход , % на деление ^{[ 14 ]}
	Термальный	Быстрый	14 МэВ
²³²че	не делящийся	6.70 ± 0.40	5.58 ± 0.16
²³³В	6.979 ± 0.098	6.94 ± 0.07	5.38 ± 0.32
²³⁵В	6.346 ± 0.044	6.25 ± 0.04	5.19 ± 0.31
²³⁸В	не делящийся	4.913 ± 0.098	4.53 ± 0.13
²³⁹Мог	3.80 ± 0.03	3.82 ± 0.03	3.0 ± 0.3
²⁴¹Мог	2.98 ± 0.04	2.98 ± 0.33	?

Долгоживущие продукты деления
v
т
и
Нуклид	т _{1 ⁄ 2}	Урожай	вопрос ^{[ а 1 ]}	Выход
	( И )	(%) ^{[ а 2 ]}	( кэВ )
⁹⁹Тс	0.211	6.1385	294	б
¹²⁶Сн	0.230	0.1084	4050 ^{[ а 3 ]}	б в
⁷⁹Се	0.327	0.0447	151	б
¹³⁵Cs	1.33	6.9110 ^{[ а 4 ]}	269	б
⁹³Зр	1.53	5.4575	91	Выход
¹⁰⁷ПД	6.5	1.2499	33	б
¹²⁹я	15.7	0.8410	194	Выход
^ Энергия распада делится между β , нейтрино и γ, если таковые имеются. ^ За 65 делений тепловыми нейтронами ²³⁵Ю и 35 из ²³⁹Мог . ^ Имеет энергию распада 380 кэВ, но продукт распада ¹²⁶Sb имеет энергию распада 3,67 МэВ. ^ В тепловых реакторах ниже, потому что ¹³⁵Xe , его предшественник, легко поглощает нейтроны .

⁹³Zr — радиоизотоп циркония 1,53 миллиона лет, распадающийся за счет испускания с периодом полураспада низкоэнергетической бета-частицы . 73% распадов заселяют возбужденное состояние ниобия - 93 , которое распадается с периодом полураспада 14 лет и низкоэнергетическим гамма-излучением до стабильного основного состояния ⁹³Nb, а остальные 27% распадов непосредственно заселяют основное состояние. ^{[ 15 ]} Это один из семи долгоживущих продуктов деления . Низкая удельная активность и низкая энергия его излучений ограничивают радиоактивную опасность этого изотопа.

Ядерное деление дает его с выходом деления 6,3% (деление тепловыми нейтронами ²³⁵U), наравне с другими наиболее распространенными продуктами деления. Ядерные реакторы обычно содержат большое количество циркония в качестве твэла оболочки (см. циркалой ), а нейтронное облучение ⁹²Zr также производит некоторые ⁹³Zr, хотя это ограничено ⁹² Zr захвата нейтронов Низкое сечение - 0,22 барна . Действительно, одной из основных причин использования циркония в оболочках твэлов является его низкое поперечное сечение.

⁹³Zr также имеет низкое захвата нейтронов сечение — 0,7 барна. ^{[ 16 ]}^{[ 17 ]} Большая часть делящегося циркония состоит из других изотопов; другой изотоп со значительным сечением поглощения нейтронов - ⁹¹Zr сечением 1,24 барна. ⁹³Zr является менее привлекательным кандидатом для утилизации путем ядерной трансмутации, чем ⁹⁹Тс и ¹²⁹Я. Подвижность в почве относительно низкая, поэтому геологическое захоронение может быть адекватным решением. Альтернативно, если влияние на экономику нейтронную ⁹³
Более высокое поперечное сечение Zr считается приемлемым, облученная оболочка и продукт деления цирконий (которые смешиваются вместе в большинстве современных методов ядерной переработки ) могут использоваться для формирования новой оболочки из циркаллоя. Как только оболочка окажется внутри реактора, относительно низкий уровень радиоактивности можно будет терпеть, но транспортировка и производство могут потребовать особых мер предосторожности.

Ссылки

^ Кондев, ФГ; Ван, М.; Хуанг, WJ; Наими, С.; Ауди, Г. (2021). «Оценка ядерных свойств NUBASE2020» (PDF) . Китайская физика C . 45 (3): 030001. doi : 10.1088/1674-1137/abddae .
^ Притиченко Борис; Третьяк В. «Принятые данные о двойном бета-распаде» . Национальный центр ядерных данных . Проверено 11 февраля 2008 г.
^ «Стандартные атомные массы: цирконий» . ЦИАВ . 1983.
^ Прохаска, Томас; Ирргехер, Йоханна; Бенефилд, Жаклин; Бёлке, Джон К.; Чессон, Лесли А.; Коплен, Тайлер Б.; Дин, Типинг; Данн, Филип Дж. Х.; Грёнинг, Манфред; Холден, Норман Э.; Мейер, Харро Эй Джей (04 мая 2022 г.). «Стандартные атомные веса элементов 2021 (Технический отчет ИЮПАК)» . Чистая и прикладная химия . дои : 10.1515/pac-2019-0603 . ISSN 1365-3075 .
^ «Список принятых значений двойного бета-распада (ββ)» . Национальный центр ядерных данных, Брукхейвенская национальная лаборатория.
^ Х. Хейсканен; М.Т. Мустонен; Дж. Сухонен (30 марта 2007 г.). «Теоретический период полураспада бета-распада ⁹⁶Zr» . Journal of Physics G: Nuclear and Particle Physics . 34 (5): 837–843. doi : 10.1088/0954-3899/34/5/005 .
^ Финч, Юго-Запад; Торноу, В. (2016). «Поиск β-распада ⁹⁶Zr» . Ядерные приборы и методы в физических исследованиях. Раздел A: Ускорители, спектрометры, детекторы и сопутствующее оборудование . 806 : 70–74. Бибкод : 2016NIMPA.806...70F . doi : 10.1016/j.nima.2015.09.098 .
^ Перейти обратно: ^а ^б Ониши, Тецуя; Кубо, Тосиюки; Кусака, Кенсуке; и др. (2010). «Идентификация 45 новых нейтронно-богатых изотопов, полученных в результате деления атома в полете». ²³⁸U Beam при 345 МэВ/нуклон» . J. Phys. Soc. Jpn . 79 (7). Физическое общество Японии: 073201. arXiv : 1006.0305 . Бибкод : 2010JPSJ...79g3201T . doi : 10.1143/JPSJ.79.073201 .
^ Симидзу, Ёхей; и др. (2018). «Наблюдение новых изотопов, богатых нейтронами, среди осколков деления в результате деления 345 МэВ = нуклона 238U: поиск новых изотопов, проводимый одновременно с кампаниями по измерению распада» . Журнал Физического общества Японии . 87 (1): 014203. Бибкод : 2018JPSJ...87a4203S . дои : 10.7566/JPSJ.87.014203 .
^ Сумикама, Т.; и др. (2021). «Наблюдение новых нейтронно-богатых изотопов в окрестностях Zr110» . Физический обзор C . 103 (1): 014614. Бибкод : 2021PhRvC.103a4614S . дои : 10.1103/PhysRevC.103.014614 . hdl : 10261/260248 . S2CID 234019083 .
^ Шустерман, Дж.А.; Сьельцо, Северная Дакота; Томас, Кей Джей; Норман, Э.Б.; Лапи, ЮВ; Лавлесс, CS; Питерс, Нью-Джерси; Робертсон, доктор медицинских наук; Шонесси, округ Колумбия; Тончев, А.П. (2019). «Удивительно большое сечение захвата нейтронов ⁸⁸Zr» . Nature . 565 (7739): 328–330. : 2019Natur.565..328S . doi : 10.1038 s41586-018-0838-z . OSTI 1512575. 30617314. PMID / S2CID Бибкод 57574387 .
^ Дилворт, Джонатан Р.; Паску, София И. (2018). «Химия ПЭТ-изображений с цирконием-89». Обзоры химического общества . 47 (8): 2554–2571. дои : 10.1039/C7CS00014F . ПМИД 29557435 .
^ Ван Донген, Джорджия; Восян, MJ (август 2010 г.). «Иммуно-позитронно-эмиссионная томография: проливает свет на клиническую терапию антителами». Биотерапия рака и радиофармацевтические препараты . 25 (4): 375–85. дои : 10.1089/cbr.2010.0812 . ПМИД 20707716 .
^ М.Б. Чедвик и др., «ENDF/B-VII.1: Ядерные данные для науки и техники: сечения, ковариации, выходы продуктов деления и данные о распаде», Nucl. Паспорта 112(2011)2887. (доступен по адресу www-nds.iaea.org/exfor/endf.htm)
^ Кассета, П.; Шартье, Ф.; Иснард, Х.; Фрешу, К.; Лашак, И.; Дегрос, JP; Ну, ММ; Лепи, MC; Тартес, И. (2010). «Определение ⁹³Схема распада Zr и период полураспада» . Applied Radiation and Isotopes . 68 (1): 122–130. doi : 10.1016/j.apradiso.2009.08.011 . PMID 19734052 .
^ «ENDF/B-VII.1 Zr-93(n,g)» . Национальный центр ядерных данных, Брукхейвенская национальная лаборатория. 22 декабря 2011 г. Архивировано из оригинала 20 июля 2009 г. Проверено 20 ноября 2014 г.
^ С. Накамура; и др. (2007). «Сечения захвата тепловых нейтронов циркония-91 и циркония-93 методом мгновенной гамма-спектроскопии». Журнал ядерной науки и технологий . 44 (1): 21–28. Бибкод : 2007JNST...44...21N . дои : 10.1080/18811248.2007.9711252 . S2CID 96087661 .

Массы изотопов из:
- Ауди, Жорж; Берсильон, Оливье; Блашо, Жан; Вапстра, Аалдерт Хендрик (2003), « Оценка NUBASE свойств ядра и распада» , Nuclear Physics A , 729 : 3–128, Бибкод : 2003NuPhA.729....3A , doi : 10.1016/j.nuclphysa.2003.11 .001
Изотопный состав и стандартные атомные массы из:
- де Лаэтер, Джон Роберт ; Бёлке, Джон Карл; Де Бьевр, Поль; Хидака, Хироши; Пейзер, Х. Штеффен; Росман, Кевин-младший; Тейлор, Филип Д.П. (2003). «Атомные массы элементов. Обзор 2000 г. (Технический отчет ИЮПАК)» . Чистая и прикладная химия . 75 (6): 683–800. дои : 10.1351/pac200375060683 .
- Визер, Майкл Э. (2006). «Атомные массы элементов 2005 (Технический отчет ИЮПАК)» . Чистая и прикладная химия . 78 (11): 2051–2066. дои : 10.1351/pac200678112051 .
«Новости и уведомления: пересмотренные стандартные атомные веса» . Международный союз теоретической и прикладной химии . 19 октября 2005 г.
Данные о периоде полураспада, спине и изомерах выбраны из следующих источников.
- Ауди, Жорж; Берсильон, Оливье; Блашо, Жан; Вапстра, Аалдерт Хендрик (2003), « Оценка NUBASE свойств ядра и распада» , Nuclear Physics A , 729 : 3–128, Бибкод : 2003NuPhA.729....3A , doi : 10.1016/j.nuclphysa.2003.11 .001
- Национальный центр ядерных данных . «База данных NuDat 2.x» . Брукхейвенская национальная лаборатория .
- Холден, Норман Э. (2004). «11. Таблица изотопов». В Лиде, Дэвид Р. (ред.). Справочник CRC по химии и физике (85-е изд.). Бока-Ратон, Флорида : CRC Press . ISBN 978-0-8493-0485-9 .

[7] мZr – Возбужденный ядерный изомер .

[8] ( ) – Неопределенность (1 σ ) указывается в краткой форме в скобках после соответствующих последних цифр.

[TMS-9] # - Атомная масса, отмеченная #: значение и неопределенность получены не на основе чисто экспериментальных данных, но, по крайней мере, частично на основе трендов поверхности массы (TMS).

[10] Период полураспада, выделенный жирным шрифтом , почти стабилен, период полураспада превышает возраст Вселенной .

[TNN-11] Перейти обратно: ^а ^б # – Значения, отмеченные #, получены не только на основе экспериментальных данных, но, по крайней мере, частично на основе трендов соседних нуклидов (TNN).

[12] Жирный символ в виде дочернего продукта — дочерний продукт стабилен.

[13] ( ) значение вращения — указывает на вращение со слабыми аргументами присваивания.

[14] Второй по мощности известный поглотитель нейтронов.

[FP-15] Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д ^и ^ж Продукт деления

[16] Долгоживущий продукт деления

[17] Считается, что распадается на β ⁻б ⁻ к ⁹⁴Мо с периодом полураспада более 1,1×10. ¹⁷ годы

[18] Первичный радионуклид

[19] Предполагается, что он способен подвергаться тройному бета-распаду и четверному бета-распаду с очень длительным частичным периодом полураспада.

[21] Предполагается, что он также подвергнется β ⁻ распадаться на ⁹⁶Nb с частичным периодом полураспада более 2,4×10. ¹⁹ и ^{[ 7 ]}

[29] Энергия распада делится между β , нейтрино и γ, если таковые имеются.

[30] За 65 делений тепловыми нейтронами ²³⁵Ю и 35 из ²³⁹Мог .

[31] Имеет энергию распада 380 кэВ, но продукт распада ¹²⁶Sb имеет энергию распада 3,67 МэВ.

[32] В тепловых реакторах ниже, потому что ¹³⁵Xe , его предшественник, легко поглощает нейтроны .

[NUBASE2020-1] Кондев, ФГ; Ван, М.; Хуанг, WJ; Наими, С.; Ауди, Г. (2021). «Оценка ядерных свойств NUBASE2020» (PDF) . Китайская физика C . 45 (3): 030001. doi : 10.1088/1674-1137/abddae .

[2] Притиченко Борис; Третьяк В. «Принятые данные о двойном бета-распаде» . Национальный центр ядерных данных . Проверено 11 февраля 2008 г.

[3] «Стандартные атомные массы: цирконий» . ЦИАВ . 1983.

[CIAAW2021-4] Прохаска, Томас; Ирргехер, Йоханна; Бенефилд, Жаклин; Бёлке, Джон К.; Чессон, Лесли А.; Коплен, Тайлер Б.; Дин, Типинг; Данн, Филип Дж. Х.; Грёнинг, Манфред; Холден, Норман Э.; Мейер, Харро Эй Джей (04 мая 2022 г.). «Стандартные атомные веса элементов 2021 (Технический отчет ИЮПАК)» . Чистая и прикладная химия . дои : 10.1515/pac-2019-0603 . ISSN 1365-3075 .

[5] «Список принятых значений двойного бета-распада (ββ)» . Национальный центр ядерных данных, Брукхейвенская национальная лаборатория.

[6] Х. Хейсканен; М.Т. Мустонен; Дж. Сухонен (30 марта 2007 г.). «Теоретический период полураспада бета-распада ⁹⁶Zr» . Journal of Physics G: Nuclear and Particle Physics . 34 (5): 837–843. doi : 10.1088/0954-3899/34/5/005 .

[20] Финч, Юго-Запад; Торноу, В. (2016). «Поиск β-распада ⁹⁶Zr» . Ядерные приборы и методы в физических исследованиях. Раздел A: Ускорители, спектрометры, детекторы и сопутствующее оборудование . 806 : 70–74. Бибкод : 2016NIMPA.806...70F . doi : 10.1016/j.nima.2015.09.098 .

[Ohnishi-22] Перейти обратно: ^а ^б Ониши, Тецуя; Кубо, Тосиюки; Кусака, Кенсуке; и др. (2010). «Идентификация 45 новых нейтронно-богатых изотопов, полученных в результате деления атома в полете». ²³⁸U Beam при 345 МэВ/нуклон» . J. Phys. Soc. Jpn . 79 (7). Физическое общество Японии: 073201. arXiv : 1006.0305 . Бибкод : 2010JPSJ...79g3201T . doi : 10.1143/JPSJ.79.073201 .

[Shimizu-23] Симидзу, Ёхей; и др. (2018). «Наблюдение новых изотопов, богатых нейтронами, среди осколков деления в результате деления 345 МэВ = нуклона 238U: поиск новых изотопов, проводимый одновременно с кампаниями по измерению распада» . Журнал Физического общества Японии . 87 (1): 014203. Бибкод : 2018JPSJ...87a4203S . дои : 10.7566/JPSJ.87.014203 .

[24] Сумикама, Т.; и др. (2021). «Наблюдение новых нейтронно-богатых изотопов в окрестностях Zr110» . Физический обзор C . 103 (1): 014614. Бибкод : 2021PhRvC.103a4614S . дои : 10.1103/PhysRevC.103.014614 . hdl : 10261/260248 . S2CID 234019083 .

[Zr88-25] Шустерман, Дж.А.; Сьельцо, Северная Дакота; Томас, Кей Джей; Норман, Э.Б.; Лапи, ЮВ; Лавлесс, CS; Питерс, Нью-Джерси; Робертсон, доктор медицинских наук; Шонесси, округ Колумбия; Тончев, А.П. (2019). «Удивительно большое сечение захвата нейтронов ⁸⁸Zr» . Nature . 565 (7739): 328–330. : 2019Natur.565..328S . doi : 10.1038 s41586-018-0838-z . OSTI 1512575. 30617314. PMID / S2CID Бибкод 57574387 .

[26] Дилворт, Джонатан Р.; Паску, София И. (2018). «Химия ПЭТ-изображений с цирконием-89». Обзоры химического общества . 47 (8): 2554–2571. дои : 10.1039/C7CS00014F . ПМИД 29557435 .

[27] Ван Донген, Джорджия; Восян, MJ (август 2010 г.). «Иммуно-позитронно-эмиссионная томография: проливает свет на клиническую терапию антителами». Биотерапия рака и радиофармацевтические препараты . 25 (4): 375–85. дои : 10.1089/cbr.2010.0812 . ПМИД 20707716 .

[28] М.Б. Чедвик и др., «ENDF/B-VII.1: Ядерные данные для науки и техники: сечения, ковариации, выходы продуктов деления и данные о распаде», Nucl. Паспорта 112(2011)2887. (доступен по адресу www-nds.iaea.org/exfor/endf.htm)

[Zr93-33] Кассета, П.; Шартье, Ф.; Иснард, Х.; Фрешу, К.; Лашак, И.; Дегрос, JP; Ну, ММ; Лепи, MC; Тартес, И. (2010). «Определение ⁹³Схема распада Zr и период полураспада» . Applied Radiation and Isotopes . 68 (1): 122–130. doi : 10.1016/j.apradiso.2009.08.011 . PMID 19734052 .

[34] «ENDF/B-VII.1 Zr-93(n,g)» . Национальный центр ядерных данных, Брукхейвенская национальная лаборатория. 22 декабря 2011 г. Архивировано из оригинала 20 июля 2009 г. Проверено 20 ноября 2014 г.

[35] С. Накамура; и др. (2007). «Сечения захвата тепловых нейтронов циркония-91 и циркония-93 методом мгновенной гамма-спектроскопии». Журнал ядерной науки и технологий . 44 (1): 21–28. Бибкод : 2007JNST...44...21N . дои : 10.1080/18811248.2007.9711252 . S2CID 96087661 .

[ 1 ]

[ 2 ]

[ 3 ]

[ 4 ]

[ 5 ]

[ 6 ]

[ н 1 ]

[ н 2 ]

[ н 3 ]

[ н 4 ]

[ n 5 ]

[ n 6 ]

[ н 7 ]

[ н 8 ]

[ n 9 ]

[ n 10 ]

[ n 11 ]

[ n 12 ]

[ n 13 ]

[ n 14 ]

[ 8 ]

[ 9 ]

[ 10 ]

[ 7 ]

[ 11 ]

[ 12 ]

[ 13 ]

[ 14 ]

[ а 1 ]

[ а 2 ]

[ а 3 ]

[ а 4 ]

[ 15 ]

[ 16 ]

[ 17 ]