Изотопы цезия

Изотопы цезия ( ₅₅ Cs)
б −	134 Нет
Стандартный атомный вес А р °(Cs)
	132.905 451 96 ± 0.000 000 06 ; 132,91 ± 0,01 ( сокращенно ) ;
	вид ; разговаривать ; редактировать ;

Цезий ( ₅₅ Cs) имеет 41 известный изотоп , атомные массы этих изотопов колеблются от 112 до 152. Только один изотоп, ¹³³Cs, стабилен. Самыми долгоживущими радиоизотопами являются ¹³⁵Cs с периодом полураспада 1,33 миллиона лет, ¹³⁷
Cs
с периодом полураспада 30,1671 года и ¹³⁴Cs с периодом полураспада 2,0652 года. Все остальные изотопы имеют период полураспада менее 2 недель, у большинства менее часа.

Начиная с 1945 года, с началом ядерных испытаний , радиоизотопы цезия были выброшены в атмосферу , где цезий легко растворяется и возвращается на поверхность Земли в составе радиоактивных осадков . Попадая в грунтовые воды, цезий откладывается на поверхности почвы и удаляется из ландшафта в основном за счет переноса частиц. В результате входную функцию этих изотопов можно оценить как функцию времени.

Список изотопов

Нуклид ^{[n 1]}	С	Н	Изотопная масса ( Да ) ^{[n 2]}^{[n 3]}	Период полураспада	Разлагаться режим ^{[n 4]}	Дочь изотоп ^{[n 5]}^{[№ 6]}	Спин и паритет ^{[n 7]}^{[№ 8]}	Изотопический избыток
Нуклид ^{[n 1]}	Энергия возбуждения ^{[№ 8]}			Период полураспада	Разлагаться режим ^{[n 4]}	Дочь изотоп ^{[n 5]}^{[№ 6]}	Спин и паритет ^{[n 7]}^{[№ 8]}	Изотопический избыток
¹¹²Cs	55	57	111.95030(33)#	500(100) мкс	п	¹¹¹Машина	1+#
¹¹²Cs	55	57	111.95030(33)#	500(100) мкс	а	¹⁰⁸я	1+#
¹¹³Cs	55	58	112.94449(11)	16,7(7) мкс	р (99,97%)	¹¹²Машина	5/2+#
¹¹³Cs	55	58	112.94449(11)	16,7(7) мкс	б ⁺ (.03%)	¹¹³Машина	5/2+#
¹¹⁴Cs	55	59	113.94145(33)#	0,57(2) с	б ⁺ (91.09%)	¹¹⁴Машина	(1+)
					б ⁺, р (8,69%)	¹¹³я
					б ⁺, а (0,19%)	¹¹⁰
					а (0,018%)	¹¹⁰я
¹¹⁵Cs	55	60	114.93591(32)#	1,4(8) с	б ⁺ (99.93%)	¹¹⁵Машина	9/2+#
¹¹⁵Cs	55	60	114.93591(32)#	1,4(8) с	б ⁺, р (0,07%)	¹¹⁴я	9/2+#
¹¹⁶Cs	55	61	115.93337(11)#	0,70(4) с	б ⁺ (99.67%)	¹¹⁶Машина	(1+)
					б ⁺, р (0,279%)	¹¹⁵я
					б ⁺, а (0,049%)	¹¹²
^{116 м}Cs	100(60)# кэВ			3,85(13) с	б ⁺ (99.48%)	¹¹⁶Машина	4+, 5, 6
					б ⁺, р (0,51%)	¹¹⁵я
					б ⁺, а (0,008%)	¹¹²
¹¹⁷Cs	55	62	116.92867(7)	8,4(6) с	б ⁺	¹¹⁷Машина	(9/2+)#
^{117 м}Cs	150(80)# кэВ			6,5(4) с	б ⁺	¹¹⁷Машина	3/2+#
¹¹⁸Cs	55	63	117.926559(14)	14(2) с	б ⁺ (99.95%)	¹¹⁸Машина	2
					б ⁺, р (0,042%)	¹¹⁷я
					б ⁺, а (0,0024%)	¹¹⁴
^{118 м}Cs	100(60)# кэВ			17(3) с	б ⁺ (99.95%)	¹¹⁸Машина	(7−)
					б ⁺, р (0,042%)	¹¹⁷я
					б ⁺, а (0,0024%)	¹¹⁴
¹¹⁹Cs	55	64	118.922377(15)	43,0(2) с	б ⁺	¹¹⁹Машина	9/2+
¹¹⁹Cs	55	64	118.922377(15)	43,0(2) с	б ⁺, а (2×10 ⁻⁶%)	¹¹⁵	9/2+
^{119 м}Cs	50(30)# кэВ			30,4(1) с	б ⁺	¹¹⁹Машина	3/2(+)
¹²⁰Cs	55	65	119.920677(11)	61,2(18) с	б ⁺	¹²⁰Машина	2(−#)
					б ⁺, а (2×10 ⁻⁵%)	¹¹⁶
					б ⁺, п (7×10 ⁻⁶%)	¹¹⁹я
^{120 м}Cs	100(60)# кэВ			57(6) с	б ⁺	¹²⁰Машина	(7−)
					б ⁺, а (2×10 ⁻⁵%)	¹¹⁶
					б ⁺, п (7×10 ⁻⁶%)	¹¹⁹я
¹²¹Cs	55	66	120.917229(15)	155(4) с	б ⁺	¹²¹Машина	3/2(+)
^{121 м}Cs	68,5(3) кэВ			122(3) с	б ⁺ (83%)	¹²¹Машина	9/2(+)
^{121 м}Cs	68,5(3) кэВ			122(3) с	ИТ (17%)	¹²¹Cs	9/2(+)
¹²²Cs	55	67	121.91611(3)	21,18(19) с	б ⁺	¹²²Машина	1+
¹²²Cs	55	67	121.91611(3)	21,18(19) с	б ⁺, а (2×10 ⁻⁷%)	¹¹⁸	1+
^122м1Cs	45,8 кэВ			>1 мкс			(3)+
^122м2Cs	140(30) кэВ			3,70(11) мин.	б ⁺	¹²²Машина	8−
^122м3Cs	127,0(5) кэВ			360(20) мс			(5)−
¹²³Cs	55	68	122.912996(13)	5,88(3) мин.	б ⁺	¹²³Машина	1/2+
^123м1Cs	156,27(5) кэВ			1,64(12) с	ЭТО	¹²³Cs	(11/2)−
^123м2Cs	231,63+Х кэВ			114(5) нс			(9/2+)
¹²⁴Cs	55	69	123.912258(9)	30,9(4) с	б ⁺	¹²⁴Машина	1+
^{124 м}Cs	462,55(17) кэВ			6,3(2) с	ЭТО	¹²⁴Cs	(7)+
¹²⁵Cs	55	70	124.909728(8)	46,7(1) мин.	б ⁺	¹²⁵Машина	1/2(+)
^{125 м}Cs	266,6(11) кэВ			900(30) мс			(11/2−)
¹²⁶Cs	55	71	125.909452(13)	1,64(2) мин.	б ⁺	¹²⁶Машина	1+
^126м1Cs	273,0(7) кэВ			>1 мкс
^126м2Cs	596,1(11) кэВ			171(14) мкс
¹²⁷Cs	55	72	126.907418(6)	6,25(10) ч.	б ⁺	¹²⁷Машина	1/2+
^{127 м}Cs	452,23(21) кэВ			55(3) мкс			(11/2)−
¹²⁸Cs	55	73	127.907749(6)	3.640(14) мин.	б ⁺	¹²⁸Машина	1+
¹²⁹Cs	55	74	128.906064(5)	32.06(6) ч.	б ⁺	¹²⁹Машина	1/2+
¹³⁰Cs	55	75	129.906709(9)	29,21(4) мин.	б ⁺ (98.4%)	¹³⁰Машина	1+
¹³⁰Cs	55	75	129.906709(9)	29,21(4) мин.	б ⁻ (1.6%)	¹³⁰Нет	1+
^{130 м}Cs	163,25(11) кэВ			3,46(6) мин.	ИТ (99,83%)	¹³⁰Cs	5−
^{130 м}Cs	163,25(11) кэВ			3,46(6) мин.	б ⁺ (.16%)	¹³⁰Машина	5−
¹³¹Cs	55	76	130.905464(5)	9,689(16) д	ЕС	¹³¹Машина	5/2+
¹³²Cs	55	77	131.9064343(20)	6,480(6) д	б ⁺ (98.13%)	¹³²Машина	2+
¹³²Cs	55	77	131.9064343(20)	6,480(6) д	б ⁻ (1.87%)	¹³²Нет	2+
¹³³Cs ^{[n 9]}^{[№ 10]}	55	78	132.905451933(24)	Стабильный			7/2+	1.0000
¹³⁴Cs ^{[№ 10]}	55	79	133.906718475(28)	2,0652(4) и	б ⁻	¹³⁴Нет	4+
¹³⁴Cs ^{[№ 10]}	55	79	133.906718475(28)	2,0652(4) и	ЭК (3×10 ⁻⁴%)	¹³⁴Машина	4+
^{134 м}Cs	138,7441(26) кэВ			2,912(2) ч	ЭТО	¹³⁴Cs	8−
¹³⁵Cs ^{[№ 10]}	55	80	134.9059770(11)	2,3 х 10 ⁶ и	б ⁻	¹³⁵Нет	7/2+
^{135 м}Cs	1632,9(15) кэВ			53(2) мин.	ЭТО	¹³⁵Cs	19/2−
¹³⁶Cs	55	81	135.9073116(20)	13.16(3) д	б ⁻	¹³⁶Нет	5+
^{136 м}Cs	518(5) кэВ			19(2) с	б ⁻	¹³⁶Нет	8−
^{136 м}Cs	518(5) кэВ			19(2) с	ЭТО	¹³⁶Cs	8−
¹³⁷Cs ^{[№ 10]}	55	82	136.9070895(5)	30.1671(13) и	б ⁻ (95%)	^{137 м}Нет	7/2+
¹³⁷Cs ^{[№ 10]}	55	82	136.9070895(5)	30.1671(13) и	б ⁻ (5%)	¹³⁷Нет	7/2+
¹³⁸Cs	55	83	137.911017(10)	33,41(18) мин.	б ⁻	¹³⁸Нет	3−
^{138 м}Cs	79,9(3) кэВ			2,91(8) мин.	ИТ (81%)	¹³⁸Cs	6−
^{138 м}Cs	79,9(3) кэВ			2,91(8) мин.	б ⁻ (19%)	¹³⁸Нет	6−
¹³⁹Cs	55	84	138.913364(3)	9,27(5) мин.	б ⁻	¹³⁹Нет	7/2+
¹⁴⁰Cs	55	85	139.917282(9)	63,7(3) с	б ⁻	¹⁴⁰Нет	1−
¹⁴¹Cs	55	86	140.920046(11)	24,84(16) с	б ⁻ (99.96%)	¹⁴¹Нет	7/2+
¹⁴¹Cs	55	86	140.920046(11)	24,84(16) с	б ⁻, н (0,0349%)	¹⁴⁰Нет	7/2+
¹⁴²Cs	55	87	141.924299(11)	1,689(11) с	б ⁻ (99.9%)	¹⁴²Нет	0−
¹⁴²Cs	55	87	141.924299(11)	1,689(11) с	б ⁻, н (0,091%)	¹⁴¹Нет	0−
¹⁴³Cs	55	88	142.927352(25)	1,791(7) с	б ⁻ (98.38%)	¹⁴³Нет	3/2+
¹⁴³Cs	55	88	142.927352(25)	1,791(7) с	б ⁻, н (1,62%)	¹⁴²Нет	3/2+
¹⁴⁴Cs	55	89	143.932077(28)	994(4) мс	б ⁻ (96.8%)	¹⁴⁴Нет	1(−#)
¹⁴⁴Cs	55	89	143.932077(28)	994(4) мс	б ⁻, н (3,2%)	¹⁴³Нет	1(−#)
^{144 м}Cs	300(200)# кэВ			<1 с	б ⁻	¹⁴⁴Нет	(>3)
^{144 м}Cs	300(200)# кэВ			<1 с	ЭТО	¹⁴⁴Cs	(>3)
¹⁴⁵Cs	55	90	144.935526(12)	582(6) мс	б ⁻ (85.7%)	¹⁴⁵Нет	3/2+
¹⁴⁵Cs	55	90	144.935526(12)	582(6) мс	б ⁻, н (14,3%)	¹⁴⁴Нет	3/2+
¹⁴⁶Cs	55	91	145.94029(8)	0,321(2) с	б ⁻ (85.8%)	¹⁴⁶Нет	1−
¹⁴⁶Cs	55	91	145.94029(8)	0,321(2) с	б ⁻, н (14,2%)	¹⁴⁵Нет	1−
¹⁴⁷Cs	55	92	146.94416(6)	0,235(3) с	б ⁻ (71.5%)	¹⁴⁷Нет	(3/2+)
¹⁴⁷Cs	55	92	146.94416(6)	0,235(3) с	б ⁻, н (28,49%)	¹⁴⁶Нет	(3/2+)
¹⁴⁸Cs	55	93	147.94922(62)	146(6) мс	б ⁻ (74.9%)	¹⁴⁸Нет
¹⁴⁸Cs	55	93	147.94922(62)	146(6) мс	б ⁻, н (25,1%)	¹⁴⁷Нет
¹⁴⁹Cs	55	94	148.95293(21)#	150# мс [>50 мс]	б ⁻	¹⁴⁹Нет	3/2+#
¹⁴⁹Cs	55	94	148.95293(21)#	150# мс [>50 мс]	б ⁻, н	¹⁴⁸Нет	3/2+#
¹⁵⁰Cs	55	95	149.95817(32)#	100# мс [>50 мс]	б ⁻	¹⁵⁰Нет
¹⁵⁰Cs	55	95	149.95817(32)#	100# мс [>50 мс]	б ⁻, н	¹⁴⁹Нет
¹⁵¹Cs	55	96	150.96219(54)#	60# мс [>50 мс]	б ⁻	¹⁵¹Нет	3/2+#
¹⁵¹Cs	55	96	150.96219(54)#	60# мс [>50 мс]	б ⁻, н	¹⁵⁰Нет	3/2+#
Этот заголовок и нижний колонтитул таблицы: вид

^ ^мCs – Возбужденный ядерный изомер .
^ ( ) – Неопределенность (1 σ ) указывается в краткой форме в скобках после соответствующих последних цифр.
^ # - Атомная масса, отмеченная #: значение и неопределенность получены не на основе чисто экспериментальных данных, но, по крайней мере, частично на основе трендов поверхности массы (TMS).
^ Режимы распада:
ЕС: Захват электрона
ЭТО: Изомерный переход
н: Нейтронная эмиссия
п: Протонная эмиссия
^ Жирный курсив обозначает дочерний продукт. Дочерний продукт почти стабилен.
^ Жирный символ в виде дочернего продукта — дочерний продукт стабилен.
^ ( ) значение вращения — указывает на вращение со слабыми аргументами присваивания.
^ Перейти обратно: ^а ^б # – Значения, отмеченные #, получены не только на основе экспериментальных данных, но, по крайней мере, частично на основе трендов соседних нуклидов (TNN).
^ Используется для определения второго
^ Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д Продукт деления

Цезий-131

Цезий-131, введенный в 2004 году для брахитерапии компанией Isoray . ^[5] имеет период полураспада 9,7 дней и энергию 30,4 кэВ.

Цезий-133

Цезий-133 — единственный стабильный изотоп цезия. Базовая в системе СИ единица времени , секунда , определяется конкретным переходом цезия-133 . С 1967 года официальное определение секунды следующее:

Второй, символ s, определяется путем принятия фиксированного численного значения частоты цезия, $Δ ν Cs$ , частоты невозмущенного сверхтонкого перехода в основное состояние атома цезия-133, ^[6] быть 9 192 631 770 , если выразить это в единицах Гц , что равно с. ⁻¹.

Цезий-134

Цезий-134 имеет период полураспада 2,0652 года. Его производят как напрямую (с очень небольшим выходом, поскольку ¹³⁴Xe стабилен) в виде продукта деления и путем захвата нейтронов из нерадиоактивных ¹³³Cs ( сечение нейтронного захвата 29 барн ), который является распространенным продуктом деления. Цезий-134 не образуется в результате бета-распада других нуклидов продуктов деления с массой 134, поскольку бета-распад прекращается при стабильном ¹³⁴Ксе. Он также не производится с помощью ядерного оружия, потому что ¹³³Cs образуется в результате бета-распада исходных продуктов деления только спустя долгое время после окончания ядерного взрыва.

Совокупный доход ¹³³Cs и ¹³⁴Cs равен 6,7896%. Пропорция между ними будет меняться при продолжении нейтронного облучения. ¹³⁴Cs также захватывает нейтроны с сечением 140 барнов, становясь долгоживущим радиоактивным. ¹³⁵Кс.

Цезий-134 подвергается бета-распаду (β ⁻), производство ¹³⁴Ba непосредственно и испускает в среднем 2,23 фотона гамма-излучения (средняя энергия 0,698 МэВ ). ^[7]

Цезий-135

Долгоживущие продукты деления
v
т
и
Нуклид	т _{1 ⁄ 2}	Урожай	вопрос ^{[а 1]}	Выход
	( И )	(%) ^{[а 2]}	( кэВ )
⁹⁹Тс	0.211	6.1385	294	б
¹²⁶Сн	0.230	0.1084	4050 ^{[а 3]}	б в
⁷⁹Се	0.327	0.0447	151	б
¹³⁵Cs	1.33	6.9110 ^{[а 4]}	269	б
⁹³Зр	1.53	5.4575	91	Выход
¹⁰⁷ПД	6.5	1.2499	33	б
¹²⁹я	15.7	0.8410	194	Выход
^ Энергия распада делится между β , нейтрино и γ, если таковые имеются. ^ За 65 делений тепловыми нейтронами ²³⁵Ю и 35 из ²³⁹Мог . ^ Имеет энергию распада 380 кэВ, но продукт распада ¹²⁶Sb имеет энергию распада 3,67 МэВ. ^ В тепловых реакторах ниже, потому что ¹³⁵Xe , его предшественник, легко поглощает нейтроны .

Цезий-135 — слаборадиоактивный изотоп цезия с периодом полураспада 2,3 миллиона лет. Он распадается за счет испускания низкоэнергетической бета-частицы в стабильный изотоп барий-135. Цезий-135 — один из семи долгоживущих продуктов деления и единственный щелочной продукт. В большинстве видов ядерной переработки он остается со среднеживущими продуктами деления (в том числе ¹³⁷
Cs , который можно отделить от Cs-135 только путем разделения изотопов , а не от других долгоживущих продуктов деления. За исключением реактора с расплавленными солями , где Cs-135 создается как совершенно отдельный поток вне топлива (после распада Xe-135, отделенного пузырьками). Низкая энергия распада , отсутствие гамма-излучения и длительный период полураспада. ¹³⁵Cs делает этот изотоп гораздо менее опасным, чем ¹³⁷Cs или ¹³⁴Кс.

Его предшественник ¹³⁵Xe имеет высокий выход продуктов деления (например, 6,3333% для ²³⁵U и тепловые нейтроны ), но также имеет самое высокое известное тепловых нейтронов сечение захвата среди всех нуклидов. Из-за этого большая часть ¹³⁵Xe, производимый в современных тепловых реакторах (до >90% при установившейся полной мощности) ^[8] будут преобразованы в чрезвычайно долгоживущие (период полураспада порядка 10 ²¹ годы) ¹³⁶
Xe, прежде чем он сможет распасться на ¹³⁵
Cs, несмотря на относительно короткий период полураспада ¹³⁵
Ксе . Мало или нет ¹³⁵
Xe будет уничтожен путем захвата нейтронов после остановки реактора или в реакторе с расплавленными солями, который непрерывно удаляет ксенон из топлива, в реакторе на быстрых нейтронах или в ядерном оружии. Ксеноновая яма — это явление избыточного поглощения нейтронов через ¹³⁵
Накопление Xe в реакторе после снижения мощности или остановки часто контролируется путем ¹³⁵
Xe распадается до уровня, при котором нейтронный поток снова можно безопасно контролировать с помощью регулирующих стержней .

Ядерный реактор также будет производить гораздо меньшие количества ¹³⁵Cs из нерадиоактивного продукта деления ¹³³Cs путем последовательного захвата нейтронов ¹³⁴Cs, а затем ¹³⁵Кс.

Сечение захвата тепловых нейтронов и резонансный интеграл ¹³⁵Cs составляют 8,3±0,3 и 38,1±2,6 барн соответственно. ^[9] Утилизация ¹³⁵Трансмутация Cs путем ядерной трансмутации затруднена из-за низкого поперечного сечения, а также из-за того, что нейтронное облучение цезия деления смешанных изотопов дает больше ¹³⁵Cs из конюшни ¹³³Кс. Кроме того, интенсивная среднесрочная радиоактивность ¹³⁷Cs затрудняет обращение с ядерными отходами. ^[10]

Информационный бюллетень АНЛ

Цезий-136

Период полураспада цезия-136 составляет 13,16 дней. Его производят как напрямую (с очень небольшим выходом, поскольку ¹³⁶Xe бета-стабилен ) как продукт деления и посредством захвата нейтронов от долгоживущих ¹³⁵Cs (сечение захвата нейтронов 8,702 барна), который является распространенным продуктом деления. Цезий-136 не образуется в результате бета-распада других нуклидов продуктов деления с массой 136, поскольку бета-распад прекращается при почти стабильном состоянии. ¹³⁶Ксе. Он также не производится с помощью ядерного оружия, потому что ¹³⁵Cs образуется в результате бета-распада исходных продуктов деления только спустя долгое время после окончания ядерного взрыва. ¹³⁶Cs также захватывает нейтроны с поперечным сечением 13,00 барн, становясь среднеживущими радиоактивными. ¹³⁷Кс.Цезий-136 подвергается бета-распаду (β-), образуя ¹³⁶Ба прямо.

Цезий-137

Цезий-137 с периодом полураспада 30,17 лет является одним из двух основных среднеживущих продуктов деления , наряду с ⁹⁰Sr , которые ответственны за большую часть радиоактивности отработавшего ядерного топлива после нескольких лет охлаждения, вплоть до нескольких сотен лет после использования. Он составляет большую часть радиоактивности, оставшейся после чернобыльской аварии , и представляет собой серьезную проблему для здоровья при обеззараживании земель вблизи Фукусима . атомной электростанции ^[11] ¹³⁷Бета-цемний распадается до бария-137m (короткоживущего ядерного изомера ), а затем до нерадиоактивного бария-137 . Цезий-137 непосредственно не излучает гамма-излучение, все наблюдаемое излучение обусловлено дочерним изотопом барием-137m.

¹³⁷Cs имеет очень низкую скорость захвата нейтронов, и от него пока невозможно избавиться таким способом, если не будут достигнуты успехи в коллимации нейтронного пучка (не достижимой иначе с помощью магнитных полей), доступной только в экспериментах по термоядерному синтезу, катализируемому мюонами (а не в других формах синтеза). Ускоритель трансмутации ядерных отходов ) позволяет производить нейтроны с достаточно высокой интенсивностью, чтобы компенсировать и преодолеть эти низкие скорости захвата; до тех пор, следовательно, ¹³⁷Cs нужно просто дать распасться.

¹³⁷Cs использовался в качестве индикатора в гидрологических исследованиях, аналогично использованию ³Х.

Другие изотопы цезия

Остальные изотопы имеют период полураспада от нескольких дней до долей секунды. Почти весь цезий, образующийся в результате ядерного деления, происходит в результате бета-распада первоначально более богатых нейтронами продуктов деления, проходя через изотопы йода, а затем через изотопы ксенона . Поскольку эти элементы летучи и могут диффундировать через ядерное топливо или воздух, цезий часто образуется далеко от исходного места деления.

Ссылки

^ Кондев, ФГ; Ван, М.; Хуанг, WJ; Наими, С.; Ауди, Г. (2021). «Оценка ядерных свойств NUBASE2020» (PDF) . Китайская физика C . 45 (3): 030001. doi : 10.1088/1674-1137/abddae .
^ «Измерения периода полураспада радионуклидов НИСТ» . НИСТ . Проверено 13 марта 2011 г.
^ «Стандартные атомные массы: цезий» . ЦИАВ . 2013.
^ Прохаска, Томас; Ирргехер, Йоханна; Бенефилд, Жаклин; Бёлке, Джон К.; Чессон, Лесли А.; Коплен, Тайлер Б.; Дин, Типинг; Данн, Филип Дж. Х.; Грёнинг, Манфред; Холден, Норман Э.; Мейер, Харро Эй Джей (04 мая 2022 г.). «Стандартные атомные массы элементов 2021 (Технический отчет ИЮПАК)» . Чистая и прикладная химия . дои : 10.1515/pac-2019-0603 . ISSN 1365-3075 .
^ Исорай. «Почему Цезий-131» .
^ Хотя используемая здесь фаза более краткая, чем в предыдущем определении, она имеет то же значение. Это поясняется в 9-й брошюре SI, которая почти сразу после определения на стр. 130 гласит: «Следствие этого определения состоит в том, что секунда равна продолжительности 9 192 631 770 периодов излучения, соответствующего переходу между двумя сверхтонкими уровнями невозмущенного основного состояния ¹³³Атом Cs».
^ «Характеристика цезия-134 и цезия-137» . Японское агентство по атомной энергии. Архивировано из оригинала 4 марта 2016 г. Проверено 23 октября 2014 г.
^ Джон Л. Гро (2004). «Дополнение к главе 11 Основы физики реакторов» (PDF) . Проект КАНТЕАЧ. Архивировано из оригинала (PDF) 10 июня 2011 года . Проверено 14 мая 2011 г.
^ Хацукава, Ю.; Синохара, Н.; Хата, К.; и др. (1999). «Сечение тепловых нейтронов и резонансный интеграл реакции 135Cs(n,γ)136Cs: Фундаментальные данные по трансмутации ядерных отходов». Журнал радиоаналитической и ядерной химии . 239 (3): 455–458. дои : 10.1007/BF02349050 . S2CID 97425651 .
^ Оки, Шигео; Такаки, Наоюки (2002). «Трансмутация цезия-135 с помощью быстрых реакторов» (PDF) . Материалы седьмого совещания по обмену информацией по разделению и трансмутации актинидов и продуктов деления, Чеджу, Корея .
^ Деннис (1 марта 2013 г.). «Охлаждение горячей зоны». Наука . 339 (6123): 1028–1029. дои : 10.1126/science.339.6123.1028 . ПМИД 23449572 .

Массы изотопов из:
- Ауди, Жорж; Берсильон, Оливье; Блашо, Жан; Вапстра, Аалдерт Хендрик (2003), « Оценка NUBASE свойств ядра и распада» , Nuclear Physics A , 729 : 3–128, Бибкод : 2003NuPhA.729....3A , doi : 10.1016/j.nuclphysa.2003.11 .001
Данные о периоде полураспада, спине и изомерах выбраны из следующих источников.
- Ауди, Жорж; Берсильон, Оливье; Блашо, Жан; Вапстра, Аалдерт Хендрик (2003), « Оценка NUBASE свойств ядра и распада» , Nuclear Physics A , 729 : 3–128, Бибкод : 2003NuPhA.729....3A , doi : 10.1016/j.nuclphysa.2003.11 .001
- Национальный центр ядерных данных . «База данных NuDat 2.x» . Брукхейвенская национальная лаборатория .
- Холден, Норман Э. (2004). «11. Таблица изотопов». В Лиде, Дэвид Р. (ред.). Справочник CRC по химии и физике (85-е изд.). Бока-Ратон, Флорида : CRC Press . ISBN 978-0-8493-0485-9 .

[5] мCs – Возбужденный ядерный изомер .

[6] ( ) – Неопределенность (1 σ ) указывается в краткой форме в скобках после соответствующих последних цифр.

[TMS-7] # - Атомная масса, отмеченная #: значение и неопределенность получены не на основе чисто экспериментальных данных, но, по крайней мере, частично на основе трендов поверхности массы (TMS).

[8] Режимы распада:
ЕС: Захват электрона
ЭТО: Изомерный переход
н: Нейтронная эмиссия
п: Протонная эмиссия

[9] Жирный курсив обозначает дочерний продукт. Дочерний продукт почти стабилен.

[10] Жирный символ в виде дочернего продукта — дочерний продукт стабилен.

[11] ( ) значение вращения — указывает на вращение со слабыми аргументами присваивания.

[TNN-12] Перейти обратно: ^а ^б # – Значения, отмеченные #, получены не только на основе экспериментальных данных, но, по крайней мере, частично на основе трендов соседних нуклидов (TNN).

[13] Используется для определения второго

[FP-14] Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д Продукт деления

[18] Энергия распада делится между β , нейтрино и γ, если таковые имеются.

[19] За 65 делений тепловыми нейтронами ²³⁵Ю и 35 из ²³⁹Мог .

[20] Имеет энергию распада 380 кэВ, но продукт распада ¹²⁶Sb имеет энергию распада 3,67 МэВ.

[21] В тепловых реакторах ниже, потому что ¹³⁵Xe , его предшественник, легко поглощает нейтроны .

[NUBASE2020-1] Кондев, ФГ; Ван, М.; Хуанг, WJ; Наими, С.; Ауди, Г. (2021). «Оценка ядерных свойств NUBASE2020» (PDF) . Китайская физика C . 45 (3): 030001. doi : 10.1088/1674-1137/abddae .

[isotope-2] «Измерения периода полураспада радионуклидов НИСТ» . НИСТ . Проверено 13 марта 2011 г.

[3] «Стандартные атомные массы: цезий» . ЦИАВ . 2013.

[CIAAW2021-4] Прохаска, Томас; Ирргехер, Йоханна; Бенефилд, Жаклин; Бёлке, Джон К.; Чессон, Лесли А.; Коплен, Тайлер Б.; Дин, Типинг; Данн, Филип Дж. Х.; Грёнинг, Манфред; Холден, Норман Э.; Мейер, Харро Эй Джей (04 мая 2022 г.). «Стандартные атомные массы элементов 2021 (Технический отчет ИЮПАК)» . Чистая и прикладная химия . дои : 10.1515/pac-2019-0603 . ISSN 1365-3075 .

[131Cs-Isoray-15] Исорай. «Почему Цезий-131» .

[133Cs-SI-16] Хотя используемая здесь фаза более краткая, чем в предыдущем определении, она имеет то же значение. Это поясняется в 9-й брошюре SI, которая почти сразу после определения на стр. 130 гласит: «Следствие этого определения состоит в том, что секунда равна продолжительности 9 192 631 770 периодов излучения, соответствующего переходу между двумя сверхтонкими уровнями невозмущенного основного состояния ¹³³Атом Cs».

[134Cs-JAEA-17] «Характеристика цезия-134 и цезия-137» . Японское агентство по атомной энергии. Архивировано из оригинала 4 марта 2016 г. Проверено 23 октября 2014 г.

[Groh2004-22] Джон Л. Гро (2004). «Дополнение к главе 11 Основы физики реакторов» (PDF) . Проект КАНТЕАЧ. Архивировано из оригинала (PDF) 10 июня 2011 года . Проверено 14 мая 2011 г.

[Hatsukawa1999-23] Хацукава, Ю.; Синохара, Н.; Хата, К.; и др. (1999). «Сечение тепловых нейтронов и резонансный интеграл реакции 135Cs(n,γ)136Cs: Фундаментальные данные по трансмутации ядерных отходов». Журнал радиоаналитической и ядерной химии . 239 (3): 455–458. дои : 10.1007/BF02349050 . S2CID 97425651 .

[Ohki-24] Оки, Шигео; Такаки, Наоюки (2002). «Трансмутация цезия-135 с помощью быстрых реакторов» (PDF) . Материалы седьмого совещания по обмену информацией по разделению и трансмутации актинидов и продуктов деления, Чеджу, Корея .

[137Cs-Normile-25] Деннис (1 марта 2013 г.). «Охлаждение горячей зоны». Наука . 339 (6123): 1028–1029. дои : 10.1126/science.339.6123.1028 . ПМИД 23449572 .

[1]

[2]

[3]

[4]

[n 1]

[n 2]

[n 3]

[n 4]

[n 5]

[№ 6]

[n 7]

[№ 8]

[n 9]

[№ 10]

[5]

[6]

[7]

[а 1]

[а 2]

[а 3]

[а 4]

[8]

[9]

[10]

[11]