Изотопы нептуния
| |||||||||||||||||||||||||||||||||||||
Нептуний ( 93 Np) обычно считается искусственным элементом , хотя в природе встречаются его следовые количества, поэтому стандартный атомный вес указать невозможно. Как и все микроэлементы или искусственные элементы, он не имеет стабильных изотопов . Первым изотопом, который был синтезирован и идентифицирован, был 239 Нп 1940 г., произведен бомбардировкой 238
В
с нейтронами для производства 239
В
, который затем претерпел бета-распад до 239
Например
.
Следовые количества обнаруживаются в природе в результате захвата нейтронов реакций атомами урана , но этот факт был открыт только в 1951 году. [2]
двадцать пять радиоизотопов нептуния, наиболее стабильным из которых является Охарактеризовано 237
Например
с периодом полураспада 2,14 миллиона лет, 236
Например
с периодом полураспада 154 000 лет, и 235
Например
с периодом полураспада 396,1 дней. Период полураспада всех остальных радиоактивных изотопов составляет менее 4,5 дней, а период полураспада большинства из них составляет менее 50 минут. Этот элемент также имеет пять метасостояний , наиболее стабильным из которых является 236 м
Например
(t 1/2 22,5 часа).
Изотопы нептуния варьируются от 219
Например
к 244
Например
, хотя промежуточный изотоп 221
Например
пока не наблюдалось. Первичный режим распада до наиболее стабильного изотопа, 237
Например
, — это захват электронов (с большим количеством альфа-излучения ), а основной режим после него — бета-излучение . Первичные продукты распада до 237
Например
являются изотопами урана и протактиния , а первичными продуктами после них являются изотопы плутония . расположение линии стекания протонов Нептуний — самый тяжелый элемент, для которого известно ; Самый легкий связанный изотоп 220 Например. [3]
Список изотопов [ править ]
| Нуклид [n 1] | С | Н | Изотопная масса ( Да ) [4] [n 2] [n 3] | Период полураспада | Разлагаться режим [n 4] | Дочь изотоп [n 5] | Спин и паритет [№ 6] [n 7] | Изотопический избыток | |||||||||||
|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
| Энергия возбуждения [n 7] | |||||||||||||||||||
| 219 Например [5] [№ 8] | 93 | 126 | 219.03162(9) | 0.15 +0.72 −0,07 мс | а | 215 Хорошо | (9/2−) | ||||||||||||
| 220 Например [3] | 93 | 127 | 220.03254(21)# | 25 +14 −7 мкс | а | 216 Хорошо | 1−# | ||||||||||||
| 222 Например [6] | 93 | 129 | 380 +260 −110 нс | а | 218 Хорошо | 1-# | |||||||||||||
| 223 Например [7] | 93 | 130 | 223.03285(21)# | 2.15 +100 −52 мкс | а | 219 Хорошо | 9/2− | ||||||||||||
| 224 Например [8] | 93 | 131 | 224.03422(21)# | 38 +26 −11 мкс | а (83%) | 220м1 Хорошо | 1−# | ||||||||||||
| а (17%) | 220м2 Хорошо | ||||||||||||||||||
| 225 Например | 93 | 132 | 225.03391(8) | 6(5) мс | а | 221 Хорошо | 9/2−# | ||||||||||||
| 226 Например | 93 | 133 | 226.03515(10)# | 35(10) мс | а | 222 Хорошо | |||||||||||||
| 227 Например | 93 | 134 | 227.03496(8) | 510(60) мс | а (99,95%) | 223 Хорошо | 5/2−# | ||||||||||||
| б + (.05%) | 227 В | ||||||||||||||||||
| 228 Например | 93 | 135 | 228.03618(21)# | 61,4(14) с | б + (59%) | 228 В | |||||||||||||
| а (41%) | 224 Хорошо | ||||||||||||||||||
| б + , Сан-Франциско (0,012%) | (различный) | ||||||||||||||||||
| 229 Например | 93 | 136 | 229.03626(9) | 4,0(2) мин. | а (51%) | 225 Хорошо | 5/2+# | ||||||||||||
| б + (49%) | 229 В | ||||||||||||||||||
| 230 Например | 93 | 137 | 230.03783(6) | 4,6(3) мин. | б + (97%) | 230 В | |||||||||||||
| а (3%) | 226 Хорошо | ||||||||||||||||||
| 231 Например | 93 | 138 | 231.03825(5) | 48,8(2) мин. | б + (98%) | 231 В | (5/2)(+#) | ||||||||||||
| а (2%) | 227 Хорошо | ||||||||||||||||||
| 232 Например | 93 | 139 | 232.04011(11)# | 14,7(3) мин. | б + (99.99%) | 232 В | (4+) | ||||||||||||
| а (0,003%) | 228 Хорошо | ||||||||||||||||||
| 233 Например | 93 | 140 | 233.04074(5) | 36,2(1) мин. | б + (99.99%) | 233 В | (5/2+) | ||||||||||||
| а (0,001%) | 229 Хорошо | ||||||||||||||||||
| 234 Например | 93 | 141 | 234.042895(9) | 4.4(1) д | б + | 234 В | (0+) | ||||||||||||
| 234 м Например | ~9 мин. [9] | ЭТО | 234 Например | 5+ | |||||||||||||||
| ЕС | 234 В | ||||||||||||||||||
| 235 Например | 93 | 142 | 235.0440633(21) | 396,1(12) д | ЕС | 235 В | 5/2+ | ||||||||||||
| а (0,0026%) | 231 Хорошо | ||||||||||||||||||
| 236 Например [n 9] | 93 | 143 | 236.04657(5) | 1.54(6)×10 5 и | ЕС (87,3%) | 236 В | (6−) | ||||||||||||
| б − (12.5%) | 236 Мог | ||||||||||||||||||
| а (0,16%) | 232 Хорошо | ||||||||||||||||||
| 236 м Например | 60(50) кэВ | 22,5(4) ч | ЕС (52%) | 236 В | 1 | ||||||||||||||
| б − (48%) | 236 Мог | ||||||||||||||||||
| 237 Например [№ 10] | 93 | 144 | 237.0481734(20) | 2.144(7)×10 6 и | а | 233 Хорошо | 5/2+ | След [№ 11] | |||||||||||
| СФ (2×10 −10 %) | (различный) | ||||||||||||||||||
| компакт-диск (4 × 10 −12 %) | 207 Тл 30 мг | ||||||||||||||||||
| 238 Например | 93 | 145 | 238.0509464(20) | 2.117(2) д | б − | 238 Мог | 2+ | ||||||||||||
| 238 м Например | 2300(200)# кэВ | 112(39) нс | |||||||||||||||||
| 239 Например | 93 | 146 | 239.0529390(22) | 2,356(3) д | б − | 239 Мог | 5/2+ | След [№ 11] | |||||||||||
| 240 Например | 93 | 147 | 240.056162(16) | 61,9(2) мин. | б − | 240 Мог | (5+) | След [№ 12] | |||||||||||
| 240 м Например | 20(15) кэВ | 7,22(2) мин. | б − (99.89%) | 240 Мог | 1(+) | ||||||||||||||
| ИТ (0,11%) | 240 Например | ||||||||||||||||||
| 241 Например | 93 | 148 | 241.05825(8) | 13,9(2) мин. | б − | 241 Мог | (5/2+) | ||||||||||||
| 242 Например | 93 | 149 | 242.06164(21) | 2,2(2) мин. | б − | 242 Мог | (1+) | ||||||||||||
| 242 м Например | 0(50)# кэВ | 5,5(1) мин. | 6+# | ||||||||||||||||
| 243 Например | 93 | 150 | 243.06428(3)# | 1,85(15) мин. | б − | 243 Мог | (5/2−) | ||||||||||||
| 244 Например | 93 | 151 | 244.06785(32)# | 2,29(16) мин. | б − | 244 Мог | (7−) | ||||||||||||
| Этот заголовок и нижний колонтитул таблицы: | |||||||||||||||||||
- ^ м Np – Возбужденный ядерный изомер .
- ^ ( ) – Неопределенность (1 σ ) указывается в краткой форме в скобках после соответствующих последних цифр.
- ^ # - Атомная масса, отмеченная #: значение и неопределенность получены не на основе чисто экспериментальных данных, но, по крайней мере, частично на основе трендов поверхности массы (TMS).
- ^ Режимы распада:
компакт-диск: Распад кластера ЕС: Захват электрона ЭТО: Изомерный переход СФ: Спонтанное деление - ^ жирный курсив — дочерний продукт почти стабилен. Дочерний
- ^ ( ) значение вращения — указывает на вращение со слабыми аргументами присваивания.
- ^ Jump up to: Перейти обратно: а б # – Значения, отмеченные #, получены не только на основе экспериментальных данных, но, по крайней мере, частично на основе трендов соседних нуклидов (TNN).
- ^ Самое тяжелое известное ядро по состоянию на 2019 год. [update], то есть за линией стекания протонов .
- ^ Делящийся нуклид
- ^ Самый распространенный нуклид
- ^ Jump up to: Перейти обратно: а б Производится путем захвата нейтронов в урановой руде.
- ^ Промежуточный продукт распада 244 Мог
против деления продуктов Актиниды
| Актиниды [10] по цепочке распада | Период полураспада диапазон ( а ) | деления Продукты 235 U по доходности [11] | ||||||
|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
| 4 n | 4 n + 1 | 4 n + 2 | 4 n + 3 | 4.5–7% | 0.04–1.25% | <0,001% | ||
| 228 Солнце № | 4–6 а | 155 Евросоюз то есть | ||||||
| 244 См ƒ | 241 Мог ƒ | 250 См. | 227 И № | 10–29 а | 90 старший | 85 НОК | 113 м компакт-диск то есть | |
| 232 В ƒ | 238 Мог ƒ | 243 См ƒ | 29–97 а | 137 Cs | 151 см то есть | 121 м Сн | ||
| 248 Бк [12] | 249 См. ƒ | 242 м Являюсь ƒ | 141–351 а | Никакие продукты деления не имеют периода полураспада. | ||||
| 241 Являюсь ƒ | 251 См. ƒ [13] | 430–900 а | ||||||
| 226 Солнце № | 247 Бк | 1,3–1,6 тыс. лет назад | ||||||
| 240 Мог | 229 че | 246 См ƒ | 243 Являюсь ƒ | 4,7–7,4 тыс. лет назад | ||||
| 245 См ƒ | 250 См | 8,3–8,5 тыс. лет назад | ||||||
| 239 Мог ƒ | 24,1 раза | |||||||
| 230 че № | 231 Хорошо № | 32–76 лет | ||||||
| 236 Например ƒ | 233 В ƒ | 234 В № | 150–250 тыс. лет назад | 99 Тс ₡ | 126 Сн | |||
| 248 См | 242 Мог | 327–375 г. | 79 Се ₡ | |||||
| 1,53 млн лет назад | 93 Зр | |||||||
| 237 Например ƒ | 2,1–6,5 млн лет назад | 135 Cs ₡ | 107 ПД | |||||
| 236 В | 247 См ƒ | 15-24 млн лет назад | 129 я ₡ | |||||
| 244 Мог | 80 млн лет назад | ... не более 15,7 млн лет назад [14] | ||||||
| 232 че № | 238 В № | 235 В ƒНет | 0,7–14,1 млрд лет назад | |||||
| ||||||||
изотопы Известные
Нептуний-235 [ править ]
Нептуний-235 имеет 142 нейтрона и период полураспада 396,1 дня. Этот изотоп распадается:
- Альфа-излучение : энергия распада 5,2 МэВ, продукт распада — протактиний-231 .
- Захват электрона : энергия распада составляет 0,125 МэВ, продукт распада — уран-235.
Этот изотоп нептуния имеет массу 235,0440633 ед.
Нептун-236 [ править ]
Нептуний-236 имеет 143 нейтрона и период полураспада 154 000 лет. Он может разлагаться следующими способами:
- Электронный захват : энергия распада 0,93 МэВ, продукт распада — уран-236 . Обычно он распадается (с периодом полураспада 23 миллиона лет) до тория-232 .
- Бета-излучение : энергия распада 0,48 МэВ, продукт распада — плутоний-236 . Обычно он распадается (период полураспада 2,8 года) на уран-232 , который обычно распадается (период полураспада 69 лет) на торий-228 , который за несколько лет распадается до свинца-208 .
- Альфа-излучение : энергия распада 5,007 МэВ, продукт распада — протактиний-232 . Он распадается с периодом полураспада 1,3 дня до урана-232.
Этот конкретный изотоп нептуния имеет массу 236,04657 ед. Это расщепляющийся материал; его расчетная критическая масса составляет 6,79 кг (15,0 фунта), [15] хотя точные экспериментальные данные отсутствуют. [16]
236
Например
производится в небольших количествах в результате реакций захвата (n,2n) и (γ,n) 237
Например
, [17] однако практически невозможно отделить в сколько-нибудь значительных количествах от его родительского элемента. 237
Например
. [18] Именно по этой причине, несмотря на его низкую критическую массу и высокое нейтронное сечение, он не исследовался широко в качестве ядерного топлива для оружия или реакторов. [16] Тем не менее, 236
Например
рассматривался для использования в масс-спектрометрии и в качестве радиоактивного индикатора , поскольку он распадается преимущественно за счет бета-излучения с длительным периодом полураспада. [19] Было исследовано несколько альтернативных путей производства этого изотопа, а именно те, которые уменьшают разделение изотопов из 237
Например
или изомер 236 м
Например
. Наиболее благоприятные реакции для накопления 236
Например
Показано, что это протонное и дейтронное облучение урана-238 . [19]
Нептун-237 [ править ]
237
Например
распадается через ряд нептуния , который заканчивается таллием-205 , который стабилен, в отличие от большинства других актинидов , которые распадаются на стабильные изотопы свинца .
В 2002 году 237
Например
Было показано, что он способен поддерживать цепную реакцию с быстрыми нейтронами , как в ядерном оружии , с критической массой около 60 кг. [20] Однако он имеет низкую вероятность деления при бомбардировке тепловыми нейтронами , что делает его непригодным в качестве топлива для легководных атомных электростанций (в отличие от быстрых реакторов или систем с ускорительным приводом , например, ).
Запас отработавшего топлива ядерного
237
Например
является единственным изотопом нептуния, производимым в значительном количестве в ядерном топливном цикле как путем последовательного захвата нейтронов ураном -235 (который делится большую часть времени, но не всегда), так и ураном-236 , или (n,2n) реакциями, в которых происходит быстрое нейтрон иногда выбивает нейтрон из урана-238 или изотопов плутония . В долгосрочной перспективе, 237
Например
также образуется в отработавшем ядерном топливе как продукт распада америция-241 .
237
Например
считается одним из наиболее мобильных радионуклидов на территории хранилища ядерных отходов Юкка-Маунтин ( Невада ), где преобладают окислительные условия в ненасыщенной зоне вулканического туфа над уровнем грунтовых вод .
Сырье для 238
ПУ Производство [ править ]
При воздействии нейтронной бомбардировки 237
Например
может захватить нейтрон, подвергнуться бета-распаду и стать 238
Мог
, этот продукт может быть использован в качестве источника тепловой энергии в радиоизотопном термоэлектрическом генераторе (РТГ или РИТЭГ) для производства электроэнергии и тепла. Первый тип термоэлектрического генератора SNAP ( Systems for Nuclear Auxiliary Power ) был разработан и использовался НАСА в 1960-х годах, а также во время миссий Аполлона для питания приборов, оставленных астронавтами на поверхности Луны. Термоэлектрические генераторы также были установлены на борту зондов дальнего космоса, таких как миссии «Пионер-10» и «Пионер-11» , программа «Вояджер» , миссия «Кассини-Гюйгенс» и «Новые горизонты» . Они также поставляют электрическую и тепловую энергию в Марсианскую научную лабораторию (ровер Curiosity) и Mars 2020 миссию ( ровер Perseverance ), которые исследуют холодную поверхность Марса . Марсоходы Curiosity и Perseverance оснащены последней версией многоцелевого RTG , более эффективной и стандартизированной системы, получившей название MMRTG .
Эти приложения экономически практичны там, где фотоэлектрические источники энергии слабы или нестабильны из-за того, что зонды находятся слишком далеко от Солнца или марсоходы сталкиваются с климатическими явлениями, которые могут препятствовать солнечному свету в течение длительных периодов времени (например, марсианские пылевые бури ). Космические зонды и марсоходы также используют тепловую мощность генератора для поддержания тепла своих инструментов и внутренних устройств. [21]
Нехватка 237
Np Запасы [ править ]
Длительный период полураспада (Т ½ ~ 88 лет) 238
Мог
а отсутствие γ-излучения , которое могло бы помешать работе бортовых электронных компонентов или облучить людей, делает его радионуклидом выбора для электрических термогенераторов.
237
Например
поэтому является ключевым радионуклидом для производства 238
Мог
, что важно для зондов дальнего космоса, которым требуется надежный и долговечный источник энергии без обслуживания.
Запасы 238
Мог
созданные в США со времен Манхэттенского проекта , благодаря Хэнфордскому ядерному комплексу (действовавшему в штате Вашингтон с 1943 по 1977 год) и разработкам атомного оружия , сейчас практически исчерпаны. Добыча и очистка достаточных новых количеств 237
Например
от облученного ядерного топлива, поэтому необходимо для возобновления 238
Мог
производства с целью пополнения запасов, необходимых для освоения космоса роботизированными зондами.
Нептун-239 [ править ]
Нептуний-239 имеет 146 нейтронов и период полураспада 2,356 дней. Он производится через β − распад короткоживущего урана-239 и претерпевает еще один β − распад до плутония-239 . Это основной путь получения плутония, поскольку 239 U можно получить путем захвата нейтронов в уране-238 . [22]
Уран-237 и нептуний-239 считаются ведущими опасными радиоизотопами в первый еженедельный период после выпадения ядерных осадков в результате ядерного взрыва. 239 Np доминирует «в спектре в течение нескольких дней». [23] [24]
Ссылки [ править ]
- ^ Кондев, ФГ; Ван, М.; Хуанг, WJ; Наими, С.; Ауди, Г. (2021). «Оценка ядерных свойств NUBASE2020» (PDF) . Китайская физика C . 45 (3): 030001. doi : 10.1088/1674-1137/abddae .
- ^ Пеппард, Д.Ф.; Мейсон, GW; Грей, PR; Мех, Дж. Ф. (1952). «Возникновение ряда (4n + 1) в природе» (PDF) . Журнал Американского химического общества . 74 (23): 6081–6084. дои : 10.1021/ja01143a074 .
- ^ Jump up to: Перейти обратно: а б Чжан, ЗЯ; Ган, З.Г.; Ян, Х.Б.; и др. (2019). «Новый изотоп 220 Np: Исследование устойчивости замыкания оболочки N = 126 в нептунии». Physical Review Letters . 122 (19): 192503. Bibcode : 2019PhRvL.122s2503Z . doi : /PhysRevLett.122.192503 . PMID 31144958. . 2CID 169038981 10.1103
- ^ Ван, М.; Ауди, Г.; Кондев, ФГ; Хуанг, WJ; Наими, С.; Сюй, X. (2017). «Оценка атомной массы AME2016 (II). Таблицы, графики и ссылки» (PDF) . Китайская физика C . 41 (3): 030003-1–030003-442. дои : 10.1088/1674-1137/41/3/030003 .
- ^ Ян, Х; Ма, Л; Чжан, З; Ян, С; Ган, З; Чжан, М; и др. (2018). «Свойства альфа-распада полумагического ядра 219 Np» . Physics Letters B. 777 : 212–216. Bibcode : 2018PhLB..777..212Y . doi : 10.1016/j.physletb.2017.12.017 .
- ^ Ма, Л.; Чжан, ЗЯ; Ган, З.Г.; и др. (2020). «Короткоживущий α-излучающий изотоп 222 Np и стабильность магической оболочки N=126». Physical Review Letters . 125 (3): 032502. Bibcode : 2020PhRvL.125c2502M . doi : /PhysRevLett.125.032502 . PMID 32745401. 10.1103 S2CID 220965. 400 .
- ^ Сан, Мэриленд; и др. (2017). «Новый короткоживущий изотоп 223 Np и отсутствие замыкания подоболочки Z = 92 вблизи N = 126" . Physics Letters B. 771 : 303–308. Бибкод : 2017PhLB..771..303S . doi : 10.1016/j.physletb.2017.03.074 .
- ^ Хуанг, TH; и др. (2018). «Идентификация нового изотопа 224 Np» (pdf) . Physical Review C. 98 ( 4): 044302. Bibcode : 2018PhRvC..98d4302H . doi : 10.1103/PhysRevC.98.044302 . S2CID 125251822 .
- ^ Асаи, М.; Суэкава, Ю.; Хигаши, М.; и др. Открытие изомера 234 Np и его свойств распада (PDF) (Отчет) (на японском языке).
- ^ Плюс радий (элемент 88). Хотя на самом деле он является субактинидом, он непосредственно предшествует актинию (89) и следует за трехэлементным интервалом нестабильности после полония (84), где ни один нуклид не имеет период полураспада, по крайней мере, четыре года (самый долгоживущий нуклид в пробеле - радон-222 с периодом полураспада менее четырех суток ). Таким образом, самый долгоживущий изотоп радия, имеющий возраст 1600 лет, заслуживает включения этого элемента в этот список.
- ^ В частности, в результате тепловыми нейтронами деления урана-235 , например, в типичном ядерном реакторе .
- ^ Милстед, Дж.; Фридман, AM; Стивенс, CM (1965). «Альфа-период полураспада берклия-247; новый долгоживущий изомер берклия-248». Ядерная физика . 71 (2): 299. Бибкод : 1965NucPh..71..299M . дои : 10.1016/0029-5582(65)90719-4 .
«Изотопный анализ выявил вид с массой 248 в постоянном количестве в трех образцах, анализированных в течение примерно 10 месяцев. Это было приписано изомеру Bk. 248 с периодом полураспада более 9 [лет]. Нет роста Cf 248 был обнаружен, и нижний предел для β − период полураспада можно установить примерно на уровне 10 4 [годы]. Никакой альфа-активности, приписываемой новому изомеру, обнаружено не было; период полураспада альфа, вероятно, превышает 300 [лет]». - ^ Это самый тяжелый нуклид с периодом полураспада не менее четырех лет до « моря нестабильности ».
- ^ За исключением « классически стабильных » нуклидов с периодом полураспада, значительно превышающим 232 чё; например, пока 113 м Период полураспада Cd составляет всего четырнадцать лет, а у 113 Cd составляет восемь квадриллионов лет.
- ^ Заключительный отчет, Оценка данных о безопасности ядерной критичности и пределов содержания актинидов при транспортировке (PDF) (Отчет). Республика Франция, Институт радиационной защиты и ядерной безопасности, Департамент предотвращения и изучения аварий. Архивировано из оригинала (PDF) 19 мая 2011 г.
- ^ Jump up to: Перейти обратно: а б Рид, Британская Колумбия (2017). «Изучение потенциальной возможности использования в качестве оружия ядерных бомб, отличных от 235 У и 239 Пу». Американский журнал физики . 85 : 38–44. doi : 10.1119/1.4966630 .
- ^ Анализ повторного использования урана, полученного в результате переработки отработавшего топлива коммерческих LWR , Министерство энергетики США, Национальная лаборатория Ок-Риджа.
- ^ ** Юкка Лехто; Сяолинь Хоу (2011). «15.15: Нептуний». Химия и анализ радионуклидов (1-е изд.). Джон Уайли и сыновья . 231. ИСБН 978-3527633029 .
- ^ Jump up to: Перейти обратно: а б Джером, С.М.; Иванов П.; Лариджани, К.; Паркер, диджей; Риган, PH (2014). «Производство Нептуния-236г». Журнал радиоактивности окружающей среды . 138 : 315–322. дои : 10.1016/j.jenvrad.2014.02.029 . ПМИД 24731718 .
- ^ П. Вайс (26 октября 2002 г.). «Нептуниевые ядерные бомбы? Малоизученный металл становится критическим» . Новости науки . 162 (17): 259. дои : 10.2307/4014034 . JSTOR 4014034 . Архивировано из оригинала 26 мая 2024 года . Проверено 7 ноября 2013 г.
- ^ Витце, Александра (27 ноября 2014 г.). «Ядерная энергетика: отчаянные поиски плутония» . Природа . 515 (7528): 484–486. Бибкод : 2014Natur.515..484W . дои : 10.1038/515484a . ПМИД 25428482 .
- ^ «Таблица Менделеева: LANL – Нептуний» . Лос-Аламосская национальная лаборатория . Проверено 13 октября 2013 г.
- ^ [Дозиметрия пленочных значков при ядерных испытаниях в атмосфере, Комитет по дозиметрии пленочных значков при ядерных испытаниях в атмосфере, Комиссия по инженерным и техническим системам, Отдел инженерных и физических наук, Национальный исследовательский совет. стр. 24-35]
- ^ Граничный анализ влияния фракционирования радионуклидов в выпадениях на оценку доз атомных ветеранов DTRA-TR-07-5. 2007 год
- Массы изотопов из:
- Ауди, Жорж; Берсильон, Оливье; Блашо, Жан; Вапстра, Аалдерт Хендрик (2003), « Оценка NUBASE свойств ядра и распада» , Nuclear Physics A , 729 : 3–128, Бибкод : 2003NuPhA.729....3A , doi : 10.1016/j.nuclphysa.2003.11 .001
- Данные о периоде полураспада, спине и изомерах выбраны из следующих источников.
- Ауди, Жорж; Берсильон, Оливье; Блашо, Жан; Вапстра, Аалдерт Хендрик (2003), « Оценка NUBASE свойств ядра и распада» , Nuclear Physics A , 729 : 3–128, Бибкод : 2003NuPhA.729....3A , doi : 10.1016/j.nuclphysa.2003.11 .001
- Национальный центр ядерных данных . «База данных NuDat 2.x» . Брукхейвенская национальная лаборатория .
- Холден, Норман Э. (2004). «11. Таблица изотопов». В Лиде, Дэвид Р. (ред.). Справочник CRC по химии и физике (85-е изд.). Бока-Ратон, Флорида : CRC Press . ISBN 978-0-8493-0485-9 .
| |||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
