Изотопы свинца

Изотопы свинца ( ₈₂ Пб)
Стандартный атомный вес А р °(Пб)
	[ 206.14 , 207.94 ] ; 207,2 ± 1,1 ( сокращенно ) ;
	вид ; разговаривать ; редактировать ;

Свинец ( ₈₂ Pb) имеет четыре стабильных изотопа : ²⁰⁴Пб, ²⁰⁶Пб, ²⁰⁷Пб, ²⁰⁸Пб. Свинец-204 является полностью первичным нуклидом и не является радиогенным нуклидом . Три изотопа свинец-206, свинец-207 и свинец-208 представляют собой концы трех цепочек распада : серии урана (или серии радия), серии актиния и серии тория соответственно; четвертая цепочка распада, серия нептуния , заканчивается таллия . изотопом ²⁰⁵Тл. Три ряда, оканчивающиеся свинцом, представляют собой продукты цепи распада долгоживущих первичных организмов. ²³⁸В , ²³⁵У , и ²³²чё . Каждый изотоп также в некоторой степени встречается в виде первичных изотопов, образовавшихся в сверхновых, а не в виде радиогенных дочерних продуктов. Фиксированное соотношение свинца-204 к первичным количествам других изотопов свинца можно использовать в качестве базовой линии для оценки дополнительных количеств радиогенного свинца, присутствующего в горных породах в результате распада урана и тория. (См. датирование свинец-свинец и датирование уран-свинец .)

Самыми долгоживущими радиоизотопами являются ²⁰⁵Pb с периодом полураспада 17,3 миллиона лет и ²⁰²Pb с периодом полураспада 52 500 лет. Короткоживущий природный радиоизотоп, ²¹⁰Pb с периодом полураспада 22,2 года полезен для изучения хронологии седиментации проб окружающей среды во временных масштабах менее 100 лет. ^[5]

Относительное содержание четырех стабильных изотопов составляет примерно 1,5%, 24%, 22% и 52,5%, что в сумме дает стандартный атомный вес (средневзвешенное содержание стабильных изотопов) 207,2(1). Свинец — элемент с самым тяжелым стабильным изотопом. ²⁰⁸Пб. (Чем более массивный ²⁰⁹Bi , долгое время считавшийся стабильным, на самом деле имеет период полураспада 2,01×10. ¹⁹ годы.) ²⁰⁸Pb также является дважды магическим изотопом, так как имеет 82 протона и 126 нейтронов . ^[6] Это самый тяжелый из известных дву магических нуклидов. Всего сейчас известно 43 изотопа свинца, включая очень нестабильные синтетические виды.

Все четыре первичных изотопа свинца стабильны с точки зрения наблюдений , а это означает, что, по прогнозам, они подвергаются радиоактивному распаду, но никакого распада еще не наблюдалось. Предполагается, что эти четыре изотопа претерпят альфа-распад и станут изотопами ртути , которые сами по себе являются радиоактивными или стабильными с точки зрения наблюдений.

В полностью ионизированном состоянии бета-распад изотопа ²¹⁰Pb не выделяет свободный электрон; вместо этого сгенерированный электрон захватывается пустыми орбиталями атома. ^[7]

Список изотопов

Нуклид ^[8] ^{[n 1]}	Исторический имя	С	Н	Изотопная масса ( Да ) ^[9] ^{[n 2]}^{[n 3]}	Период полураспада	Разлагаться режим ^{[n 4]}	Дочь изотоп ^{[n 5]}^{[№ 6]}	Спин и паритет ^{[n 7]}^{[№ 8]}	Природное изобилие (молярная доля)
Нуклид ^[8] ^{[n 1]}	Исторический имя	Энергия возбуждения ^{[№ 8]}			Период полураспада	Разлагаться режим ^{[n 4]}	Дочь изотоп ^{[n 5]}^{[№ 6]}	Спин и паритет ^{[n 7]}^{[№ 8]}	Нормальная пропорция	Диапазон вариаций
¹⁷⁸Pb		82	96	178.003830(26)	0,23(15) мс	а	¹⁷⁴ртуть	0+
¹⁷⁹Pb		82	97	179.00215(21)#	3,9(1,1) мс	а	¹⁷⁵ртуть	(9/2−)
¹⁸⁰Pb		82	98	179.997918(22)	4,5(11) мс	а	¹⁷⁶ртуть	0+
¹⁸¹Pb		82	99	180.99662(10)	45(20) мс	а (98%)	¹⁷⁷ртуть	(9/2−)
¹⁸¹Pb		82	99	180.99662(10)	45(20) мс	б ⁺ (2%)	¹⁸¹Тл	(9/2−)
¹⁸²Pb		82	100	181.992672(15)	60(40) мс [55(+40−35) мс]	а (98%)	¹⁷⁸ртуть	0+
¹⁸²Pb		82	100	181.992672(15)	60(40) мс [55(+40−35) мс]	б ⁺ (2%)	¹⁸²Тл	0+
¹⁸³Pb		82	101	182.99187(3)	535(30) мс	а (94%)	¹⁷⁹ртуть	(3/2−)
¹⁸³Pb		82	101	182.99187(3)	535(30) мс	б ⁺ (6%)	¹⁸³Тл	(3/2−)
^{183 м}Pb		94(8) кэВ			415(20) мс	а	¹⁷⁹ртуть	(13/2+)
^{183 м}Pb		94(8) кэВ			415(20) мс	б ⁺ (редкий)	¹⁸³Тл	(13/2+)
¹⁸⁴Pb		82	102	183.988142(15)	490(25) мс	а	¹⁸⁰ртуть	0+
¹⁸⁴Pb		82	102	183.988142(15)	490(25) мс	б ⁺ (редкий)	¹⁸⁴Тл	0+
¹⁸⁵Pb		82	103	184.987610(17)	6,3(4) с	а	¹⁸¹ртуть	3/2−
¹⁸⁵Pb		82	103	184.987610(17)	6,3(4) с	б ⁺ (редкий)	¹⁸⁵Тл	3/2−
^{185 м}Pb		60(40)# кэВ			4,07(15) с	а	¹⁸¹ртуть	13/2+
^{185 м}Pb		60(40)# кэВ			4,07(15) с	б ⁺ (редкий)	¹⁸⁵Тл	13/2+
¹⁸⁶Pb		82	104	185.984239(12)	4,82(3) с	а (56%)	¹⁸²ртуть	0+
¹⁸⁶Pb		82	104	185.984239(12)	4,82(3) с	б ⁺ (44%)	¹⁸⁶Тл	0+
¹⁸⁷Pb		82	105	186.983918(9)	15,2(3) с	б ⁺	¹⁸⁷Тл	(3/2−)
¹⁸⁷Pb		82	105	186.983918(9)	15,2(3) с	а	¹⁸³ртуть	(3/2−)
^{187 м}Pb		11(11) кэВ			18,3(3) с	б ⁺ (98%)	¹⁸⁷Тл	(13/2+)
^{187 м}Pb		11(11) кэВ			18,3(3) с	а (2%)	¹⁸³ртуть	(13/2+)
¹⁸⁸Pb		82	106	187.980874(11)	25,5(1) с	б ⁺ (91.5%)	¹⁸⁸Тл	0+
¹⁸⁸Pb		82	106	187.980874(11)	25,5(1) с	а (8,5%)	¹⁸⁴ртуть	0+
^188м1Pb		2578,2(7) кэВ			830(210) нс			(8−)
^188м2Pb		2800(50) кэВ			797(21) нс
¹⁸⁹Pb		82	107	188.98081(4)	51(3) с	б ⁺	¹⁸⁹Тл	(3/2−)
^189м1Pb		40(30)# кэВ			50,5(2,1) с	б ⁺ (99.6%)	¹⁸⁹Тл	13/2+
^189м1Pb		40(30)# кэВ			50,5(2,1) с	а (0,4%)	¹⁸⁵ртуть	13/2+
^189м2Pb		2475(30)# кэВ			26(5) мкс			(10)+
¹⁹⁰Pb		82	108	189.978082(13)	71(1) с	б ⁺ (99.1%)	¹⁹⁰Тл	0+
¹⁹⁰Pb		82	108	189.978082(13)	71(1) с	а (0,9%)	¹⁸⁶ртуть	0+
^190м1Pb		2614,8(8) кэВ			150 нс			(10)+
^190м2Pb		2618(20) кэВ			25 мкс			(12+)
^190м3Pb		2658,2(8) кэВ			7,2(6) мкс			(11)−
¹⁹¹Pb		82	109	190.97827(4)	1,33(8) мин.	б ⁺ (99.987%)	¹⁹¹Тл	(3/2−)
¹⁹¹Pb		82	109	190.97827(4)	1,33(8) мин.	а (0,013%)	¹⁸⁷ртуть	(3/2−)
^{191 м}Pb		20(50) кэВ			2,18(8) мин.	б ⁺ (99.98%)	¹⁹¹Тл	13/2(+)
^{191 м}Pb		20(50) кэВ			2,18(8) мин.	а (0,02%)	¹⁸⁷ртуть	13/2(+)
¹⁹²Pb		82	110	191.975785(14)	3,5(1) мин.	б ⁺ (99.99%)	¹⁹²Тл	0+
¹⁹²Pb		82	110	191.975785(14)	3,5(1) мин.	а (0,0061%)	¹⁸⁸ртуть	0+
^192м1Pb		2581,1(1) кэВ			164(7) нс			(10)+
^192м2Pb		2625,1(11) кэВ			1,1(5) мкс			(12+)
^192м3Pb		2743,5(4) кэВ			756(21) нс			(11)−
¹⁹³Pb		82	111	192.97617(5)	5# мин	б ⁺	¹⁹³Тл	(3/2−)
^193м1Pb		130(80)# кэВ			5,8(2) мин.	б ⁺	¹⁹³Тл	13/2(+)
^193м2Pb		2612,5(5)+X кэВ			135(+25−15) нс			(33/2+)
¹⁹⁴Pb		82	112	193.974012(19)	12,0(5) мин.	б ⁺ (100%)	¹⁹⁴Тл	0+
¹⁹⁴Pb		82	112	193.974012(19)	12,0(5) мин.	а (7,3×10 ⁻⁶%)	¹⁹⁰ртуть	0+
¹⁹⁵Pb		82	113	194.974542(25)	~15 мин.	б ⁺	¹⁹⁵Тл	3/2#-
^195м1Pb		202,9(7) кэВ			15,0(12) мин.	б ⁺	¹⁹⁵Тл	13/2+
^195м2Pb		1759,0(7) кэВ			10,0(7) мкс			21/2−
¹⁹⁶Pb		82	114	195.972774(15)	37(3) мин.	б ⁺	¹⁹⁶Тл	0+
¹⁹⁶Pb		82	114	195.972774(15)	37(3) мин.	α (<3×10 ⁻⁵%)	¹⁹²ртуть	0+
^196м1Pb		1049,20(9) кэВ			<100 нс			2+
^196м2Pb		1738,27(12) кэВ			<1 мкс			4+
^196м3Pb		1797,51(14) кэВ			140(14) нс			5−
^196м4Pb		2693,5(5) кэВ			270(4) нс			(12+)
¹⁹⁷Pb		82	115	196.973431(6)	8,1(17) мин.	б ⁺	¹⁹⁷Тл	3/2−
^197м1Pb		319,31(11) кэВ			42,9(9) мин.	б ⁺ (81%)	¹⁹⁷Тл	13/2+
						ИТ (19%)	¹⁹⁷Pb
						а (3×10 ⁻⁴%)	¹⁹³ртуть
^197м2Pb		1914,10(25) кэВ			1,15(20) мкс			21/2−
¹⁹⁸Pb		82	116	197.972034(16)	2,4(1) ч	б ⁺	¹⁹⁸Тл	0+
^198м1Pb		2141,4(4) кэВ			4,19(10) мкс			(7)−
^198м2Pb		2231,4(5) кэВ			137(10) нс			(9)−
^198м3Pb		2820,5(7) кэВ			212(4) нс			(12)+
¹⁹⁹Pb		82	117	198.972917(28)	90(10) мин.	б ⁺	¹⁹⁹Тл	3/2−
^199м1Pb		429,5(27) кэВ			12,2(3) мин.	ИТ (93%)	¹⁹⁹Pb	(13/2+)
^199м1Pb		429,5(27) кэВ			12,2(3) мин.	б ⁺ (7%)	¹⁹⁹Тл	(13/2+)
^199м2Pb		2563,8(27) кэВ			10,1(2) мкс			(29/2−)
²⁰⁰Pb		82	118	199.971827(12)	21,5(4) ч	ЕС	²⁰⁰Тл	0+
²⁰¹Pb		82	119	200.972885(24)	9,33(3) ч.	ЕС (99%)	²⁰¹Тл	5/2−
²⁰¹Pb		82	119	200.972885(24)	9,33(3) ч.	б ⁺ (1%)	²⁰¹Тл	5/2−
^201м1Pb		629,14(17) кэВ			61(2) с			13/2+
^201м2Pb		2718,5+X кэВ			508(5) нс			(29/2−)
²⁰²Pb		82	120	201.972159(9)	5.25(28)×10 ⁴ и	ЕС	²⁰²Тл	0+
^202м1Pb		2169,83(7) кэВ			3,54(2) ч	ИТ (90,5%)	²⁰²Pb	9−
^202м1Pb		2169,83(7) кэВ			3,54(2) ч	б ⁺ (9.5%)	²⁰²Тл	9−
^202м2Pb		4142,9(11) кэВ			110(5) нс			(16+)
^202м3Pb		5345,9(13) кэВ			107(5) нс			(19−)
²⁰³Pb		82	121	202.973391(7)	51,873(9) ч	ЕС	²⁰³Тл	5/2−
^203м1Pb		825,20(9) кэВ			6,21(8) с	ЭТО	²⁰³Pb	13/2+
^203м2Pb		2949,47(22) кэВ			480(7) мс			29/2−
^203м3Pb		2923,4+X кэВ			122(4) нс			(25/2−)
²⁰⁴Pb ^{[n 9]}		82	122	203.9730436(13)	Наблюдательно стабильный ^{[№ 10]}			0+	0.014(1)	0.0000–0.0158 ^[10]
^204м1Pb		1274,00(4) кэВ			265(10) нс			4+
^204м2Pb		2185,79(5) кэВ			67,2(3) мин.			9−
^204м3Pb		2264,33(4) кэВ			0,45(+10−3) мкс			7−
²⁰⁵Pb		82	123	204.9744818(13)	1.73(7)×10 ⁷ и	ЕС	²⁰⁵Тл	5/2−
^205м1Pb		2,329(7) кэВ			24,2(4) мкс			1/2−
^205м2Pb		1013,839(13) кэВ			5,55(2) мс			13/2+
^205м3Pb		3195,7(5) кэВ			217(5) нс			25/2−
²⁰⁶Pb ^{[n 9]}^{[№ 11]}	Радий Г ^[11]	82	124	205.9744653(13)	Наблюдательно стабильный ^{[№ 12]}^[12]			0+	0.241(1)	0.0190–0.8673 ^[10]
^206м1Pb		2200,14(4) кэВ			125(2) мкс			7−
^206м2Pb		4027,3(7) кэВ			202(3) нс			12+
²⁰⁷Pb ^{[n 9]}^{[№ 13]}	Актиний Д	82	125	206.9758969(13)	Наблюдательно стабильный ^{[№ 14]}^[12]			1/2−	0.221(1)	0.0035–0.2351 ^[10]
^{207 м}Pb		1633,368(5) кэВ			806(6) мс	ЭТО	²⁰⁷Pb	13/2+
²⁰⁸Pb ^{[№ 15]}	Торий Д	82	126	207.9766521(13)	Наблюдательно стабильный ^{[№ 16]}^[12]			0+	0.524(1)	0.0338–0.9775 ^[10]
^{208 м}Pb		4895(2) кэВ			500(10) нс			10+
²⁰⁹Pb		82	127	208.9810901(19)	3,253(14) ч.	б ⁻	²⁰⁹С	9/2+	След ^{[№ 17]}
²¹⁰Pb	Радий Д Радиолид Радио-ведущий	82	128	209.9841885(16)	22.20(22) и	б ⁻ (100%)	²¹⁰С	0+	След ^{[№ 18]}
²¹⁰Pb	Радий Д Радиолид Радио-ведущий	82	128	209.9841885(16)	22.20(22) и	а (1,9×10 ⁻⁶%)	²⁰⁶ртуть	0+	След ^{[№ 18]}
^{210 м}Pb		1278(5) кэВ			201(17) нс			8+
²¹¹Pb	Актиний Б	82	129	210.9887370(29)	36,1(2) мин.	б ⁻	²¹¹С	9/2+	След ^{[№ 19]}
²¹²Pb	Торий Б	82	130	211.9918975(24)	10,64(1) ч	б ⁻	²¹²С	0+	След ^{[№ 20]}
^{212 м}Pb		1335(10) кэВ			6,0(0,8) мкс	ЭТО	²¹²Pb	(8+)
²¹³Pb		82	131	212.996581(8)	10,2(3) мин.	б ⁻	²¹³С	(9/2+)	След ^{[№ 17]}
²¹⁴Pb	Радий Б	82	132	213.9998054(26)	26,8(9) мин.	б ⁻	²¹⁴С	0+	След ^{[№ 18]}
^{214 м}Pb		1420(20) кэВ			6,2(0,3) мкс	ЭТО	²¹²Pb	8+#
²¹⁵Pb		82	133	215.004660(60)	2,34(0,19) мин	б ⁻	²¹⁵С	9/2+#
²¹⁶Pb		82	134	216.008030(210)#	1,65(0,2) мин.	б ⁻	²¹⁶С	0+
^{216 м}Pb		1514(20) кэВ			400(40) нс	ЭТО	²¹⁶Pb	8+#
²¹⁷Pb		82	135	217.013140(320)#	20(5) с	б ⁻	²¹⁷С	9/2+#
²¹⁸Pb		82	136	218.016590(320)#	15(7) с	б ⁻	²¹⁸С	0+
Этот заголовок и нижний колонтитул таблицы: вид

^ ^мPb – Возбужденный ядерный изомер .
^ ( ) – Неопределенность (1 σ ) указывается в краткой форме в скобках после соответствующих последних цифр.
^ # - Атомная масса, отмеченная #: значение и неопределенность получены не на основе чисто экспериментальных данных, но, по крайней мере, частично на основе трендов поверхности массы (TMS).
^ Режимы распада:
ЕС: Захват электрона
ЭТО: Изомерный переход
^ жирный курсив — дочерний продукт почти стабилен. Дочерний
^ Жирный символ в виде дочернего продукта — дочерний продукт стабилен.
^ ( ) значение вращения — указывает на вращение со слабыми аргументами присваивания.
^ Перейти обратно: ^а ^б # – Значения, отмеченные #, получены не только на основе экспериментальных данных, но, по крайней мере, частично на основе трендов соседних нуклидов (TNN).
^ Перейти обратно: ^а ^б ^с Используется при знакомствах между лидерами.
^ Считается, что он претерпевает α-распад до ²⁰⁰Ртуть с периодом полураспада более 1,4×10 ²⁰ годы
^ Конечный продукт распада 4n+2 цепочки распада ( ряд радия или урана )
^ Экспериментальная нижняя граница $\tau _{1/2}>2.5\times 10^{21}$ годы; теоретическое время жизни α-распада до ²⁰²ртуть $>10^{65}$ годы.
^ Конечный продукт распада цепочки распада 4n+3 ( серия актиния )
^ Экспериментальная нижняя граница $\tau _{1/2}>1.9\times 10^{21}$ годы; теоретическое время жизни α-распада до ²⁰³ртуть $>10^{152}$ годы.
^ Самый тяжелый наблюдательно стабильный нуклид; конечный продукт распада цепочки распада 4n ( серия Тория )
^ Экспериментальная нижняя граница $\tau _{1/2}>2.6\times 10^{21}$ годы; теоретическое время жизни α-распада до ²⁰⁴ртуть $>10^{124}$ годы.
^ Перейти обратно: ^а ^б Промежуточный продукт распада ²³⁷Например
^ Перейти обратно: ^а ^б Промежуточный распада продукт ²³⁸В
^ Промежуточный распада продукт ²³⁵В
^ Промежуточный распада продукт ²³²че

Свинец-206

²⁰⁶Pb является последней ступенью в цепочке распада ²³⁸U , «ряд радия» или «ряд урана». В закрытой системе с течением времени заданная масса ²³⁸U будет распадаться в последовательности шагов, кульминацией которых станет ²⁰⁶Пб. Производство промежуточных продуктов в конечном итоге достигает равновесия (хотя это занимает много времени, так как период полураспада ²³⁴U составляет 245 500 лет). Как только эта стабилизированная система будет достигнута, соотношение ²³⁸Ты, чтобы ²⁰⁶Pb будет неуклонно уменьшаться, в то время как соотношения остальных промежуточных продуктов друг к другу останутся постоянными.

Как и большинство радиоизотопов, встречающихся в ряду радия, ²⁰⁶Первоначально Pb назывался разновидностью радия, а именно радия G. Это продукт распада обоих ²¹⁰Po (исторически называемый радием F ) в результате альфа-распада и гораздо более редкий ²⁰⁶Tl ( радий E ^II) путем бета-распада .

Свинец-206 был предложен для использования в теплоносителе ядерного реактора-размножителя на быстрых нейтронах вместо использования смеси природного свинца (которая также включает другие стабильные изотопы свинца) в качестве механизма улучшения нейтронной экономии и значительного подавления нежелательного образования высокорадиоактивных побочных продуктов. ^[13]

Свинец-204, -207 и -208

²⁰⁴Pb является полностью первичным и поэтому полезен для оценки доли других изотопов свинца в данном образце, которые также являются первичными, поскольку относительные доли различных первичных изотопов свинца везде постоянны. ^[14] Таким образом, предполагается, что любой избыток свинца-206, -207 и -208 имеет радиогенное происхождение. ^[14] позволяя использовать различные схемы датирования урана и тория для оценки возраста горных пород (времени с момента их образования) на основе относительного содержания свинца-204 по сравнению с другими изотопами. ²⁰⁷Pb — конец ряда актиния от ²³⁵В .

²⁰⁸Pb — конец ряда тория от ²³²чё . Хотя в большинстве мест на Земле он составляет лишь примерно половину состава свинца, его естественным содержанием можно найти в ториевых рудах с обогащением примерно до 90%. ^[15] ²⁰⁸Pb — самый тяжелый известный стабильный нуклид, а также самое тяжелое известное дважды магическое ядро, поскольку Z = 82 и N = 126 соответствуют закрытым ядерным оболочкам . ^[16] Вследствие этой особенно стабильной конфигурации его сечение захвата нейтронов очень низкое (даже ниже, чем у дейтерия в тепловом спектре), что делает его интересным для быстрых реакторов со свинцовым охлаждением .

Свинец-212

²¹² содержащие свинец, Радиофармацевтические препараты, были опробованы в качестве терапевтических средств для экспериментального лечения рака, направленной терапии альфа-частицами . ^[17]

Ссылки

^ Кондев, ФГ; Ван, М.; Хуанг, WJ; Наими, С.; Ауди, Г. (2021). «Оценка ядерных свойств NUBASE2020» (PDF) . Китайская физика C . 45 (3): 030001. doi : 10.1088/1674-1137/abddae .
^ Мэй и др. 2016 .
^ «Стандартные атомные массы: свинец» . ЦИАВ . 2020.
^ Прохаска, Томас; Ирргехер, Йоханна; Бенефилд, Жаклин; Бёлке, Джон К.; Чессон, Лесли А.; Коплен, Тайлер Б.; Дин, Типинг; Данн, Филип Дж. Х.; Грёнинг, Манфред; Холден, Норман Э.; Мейер, Харро Эй Джей (04 мая 2022 г.). «Стандартные атомные веса элементов 2021 (Технический отчет ИЮПАК)» . Чистая и прикладная химия . дои : 10.1515/pac-2019-0603 . ISSN 1365-3075 .
^ Джетер, Хьюитт В. (март 2000 г.). «Определение возраста современных отложений с использованием измерений следов радиоактивности» (PDF) . Терра и Аква (78): 21–28. Архивировано из оригинала (PDF) 4 марта 2016 года . Проверено 23 октября 2019 г.
^ Бланк, Б.; Риган, PH (2000). «Магические и дважды магические ядра» . Новости ядерной физики . 10 (4): 20–27. дои : 10.1080/10506890109411553 . S2CID 121966707 .
^ Такахаши, К; Бойд, Р.Н.; Мэтьюз, Дж. Дж.; Ёкои, К. (октябрь 1987 г.). «Бета-распад сильно ионизированных атомов в связанном состоянии» . Физический обзор C . 36 (4): 1522–1528. Бибкод : 1987PhRvC..36.1522T . дои : 10.1103/PhysRevC.36.1522 . ISSN 0556-2813 . OCLC 1639677 . ПМИД 9954244 . Проверено 20 ноября 2016 г. Как видно из таблицы I ( ¹⁸⁷Ре, ²¹⁰Пб, ²²⁷Ас и ²⁴¹Pu), некоторые распады состояний континуума энергетически запрещены, когда атом полностью ионизован. Это происходит потому, что энергия связи атомов, высвобождаемая в результате ионизации, т. е. полная связь электронов в нейтральном атоме $B n$ , увеличивается с ростом $Z$ . Если [ энергия распада ] $Q n < B n (Z +1)- B n (Z)$ распад в состоянии континуума $, β-$ энергетически запрещен.
^ Период полураспада, режим распада, ядерный спин и изотопный состав взяты из:
Ауди, Г.; Кондев, ФГ; Ван, М.; Хуанг, WJ; Наими, С. (2017). «Оценка ядерных свойств NUBASE2016» (PDF) . Китайская физика C . 41 (3): 030001. Бибкод : 2017ChPhC..41c0001A . дои : 10.1088/1674-1137/41/3/030001 .
^ Ван, М.; Ауди, Г.; Кондев, ФГ; Хуанг, WJ; Наими, С.; Сюй, X. (2017). «Оценка атомной массы AME2016 (II). Таблицы, графики и ссылки» (PDF) . Китайская физика C . 41 (3): 030003-1–030003-442. дои : 10.1088/1674-1137/41/3/030003 .
^ Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д «Стандартные атомные массы: свинец» . ЦИАВ . 2020.
^ Кун, В. (1929). «LXVIII. Рассеяние γ-излучения тория C радием G и обычным свинцом». The London, Edinburgh, and Dublin Philosophical Magazine and Journal of Science . 8 (52): 628. doi : 10.1080/14786441108564923 .
^ Перейти обратно: ^а ^б ^с Биман, Дж.В.; и др. (2013). «Новые экспериментальные пределы альфа-распада изотопов свинца». Европейский физический журнал А. 49 (4): 50. arXiv : 1212.2422 . Бибкод : 2013EPJA...49...50B . дои : 10.1140/epja/i2013-13050-7 . S2CID 254111888 .
^ Хорасанов Г.Л.; Иванов А.П.; Блохин, А.И. (2002). Проблема полония в свинцовых теплоносителях реакторов на быстрых нейтронах и один из путей ее решения . 10-я Международная конференция по атомной энергетике. стр. 711–717. дои : 10.1115/ICONE10-22330 .
^ Перейти обратно: ^а ^б Вудс, Джорджия (ноябрь 2014 г.). Анализ изотопов свинца: удаление изобарных помех 204Hg из 204Pb с использованием ICP-QQQ в режиме МС/МС (PDF) (Отчет). Стокпорт, Великобритания: Agilent Technologies.
^ А. Ю. Смирнов; В.Д. Борисевич; А. Сулаберидзе (июль 2012 г.). «Оценка удельной стоимости получения изотопа свинца-208 газовыми центрифугами из различного сырья». Теоретические основы химической технологии . 46 (4): 373–378. дои : 10.1134/S0040579512040161 . S2CID 98821122 .
^ Бланк, Б.; Риган, PH (2000). «Магические и дважды магические ядра» . Новости ядерной физики . 10 (4): 20–27. дои : 10.1080/10506890109411553 . S2CID 121966707 .
^ Kokov, K.V.; Egorova, B.V.; German, M.N.; Klabukov, I.D.; Krasheninnikov, M.E.; Larkin-Kondrov, A.A.; Makoveeva, K.A.; Ovchinnikov, M.V.; Sidorova, M.V.; Chuvilin, D.Y. (2022). "212Pb: Production Approaches and Targeted Therapy Applications" . Pharmaceutics . 14 (1): 189. doi : 10.3390/pharmaceutics14010189 . ISSN 1999-4923 . PMC 8777968 . PMID 35057083 .

Источники

Мейя, Юрис; и др. (2016). «Атомные массы элементов 2013 (Технический отчет ИЮПАК)» . Чистая и прикладная химия . 88 (3): 265–91. дои : 10.1515/pac-2015-0305 .

Массы изотопов из:

Ауди, Жорж; Берсильон, Оливье; Блашо, Жан; Вапстра, Аалдерт Хендрик (2003), « Оценка NUBASE свойств ядра и распада» , Nuclear Physics A , 729 : 3–128, Бибкод : 2003NuPhA.729....3A , doi : 10.1016/j.nuclphysa.2003.11 .001

Данные о периоде полураспада, спине и изомерах выбраны из следующих источников.

Ауди, Жорж; Берсильон, Оливье; Блашо, Жан; Вапстра, Аалдерт Хендрик (2003), « Оценка NUBASE свойств ядра и распада» , Nuclear Physics A , 729 : 3–128, Бибкод : 2003NuPhA.729....3A , doi : 10.1016/j.nuclphysa.2003.11 .001
Национальный центр ядерных данных . «База данных NuDat 2.x» . Брукхейвенская национальная лаборатория .
Холден, Норман Э. (2004). «11. Таблица изотопов». В Лиде, Дэвид Р. (ред.). Справочник CRC по химии и физике (85-е изд.). Бока-Ратон, Флорида : CRC Press . ISBN 978-0-8493-0485-9 .

[9] мPb – Возбужденный ядерный изомер .

[11] ( ) – Неопределенность (1 σ ) указывается в краткой форме в скобках после соответствующих последних цифр.

[TMS-12] # - Атомная масса, отмеченная #: значение и неопределенность получены не на основе чисто экспериментальных данных, но, по крайней мере, частично на основе трендов поверхности массы (TMS).

[13] Режимы распада:
ЕС: Захват электрона
ЭТО: Изомерный переход

[14] жирный курсив — дочерний продукт почти стабилен. Дочерний

[15] Жирный символ в виде дочернего продукта — дочерний продукт стабилен.

[16] ( ) значение вращения — указывает на вращение со слабыми аргументами присваивания.

[TNN-17] Перейти обратно: ^а ^б # – Значения, отмеченные #, получены не только на основе экспериментальных данных, но, по крайней мере, частично на основе трендов соседних нуклидов (TNN).

[rd-18] Перейти обратно: ^а ^б ^с Используется при знакомствах между лидерами.

[19] Считается, что он претерпевает α-распад до ²⁰⁰Ртуть с периодом полураспада более 1,4×10 ²⁰ годы

[21] Конечный продукт распада 4n+2 цепочки распада ( ряд радия или урана )

[23] Экспериментальная нижняя граница $\tau _{1/2}>2.5\times 10^{21}$ годы; теоретическое время жизни α-распада до ²⁰²ртуть $>10^{65}$ годы.

[25] Конечный продукт распада цепочки распада 4n+3 ( серия актиния )

[26] Экспериментальная нижняя граница $\tau _{1/2}>1.9\times 10^{21}$ годы; теоретическое время жизни α-распада до ²⁰³ртуть $>10^{152}$ годы.

[27] Самый тяжелый наблюдательно стабильный нуклид; конечный продукт распада цепочки распада 4n ( серия Тория )

[28] Экспериментальная нижняя граница $\tau _{1/2}>2.6\times 10^{21}$ годы; теоретическое время жизни α-распада до ²⁰⁴ртуть $>10^{124}$ годы.

[ns-29] Перейти обратно: ^а ^б Промежуточный продукт распада ²³⁷Например

[RS-30] Перейти обратно: ^а ^б Промежуточный распада продукт ²³⁸В

[31] Промежуточный распада продукт ²³⁵В

[32] Промежуточный распада продукт ²³²че

[NUBASE2020-1] Кондев, ФГ; Ван, М.; Хуанг, WJ; Наими, С.; Ауди, Г. (2021). «Оценка ядерных свойств NUBASE2020» (PDF) . Китайская физика C . 45 (3): 030001. doi : 10.1088/1674-1137/abddae .

[FOOTNOTEMeijaCoplenBerglundBrand2016-2] Мэй и др. 2016 .

[3] «Стандартные атомные массы: свинец» . ЦИАВ . 2020.

[CIAAW2021-4] Прохаска, Томас; Ирргехер, Йоханна; Бенефилд, Жаклин; Бёлке, Джон К.; Чессон, Лесли А.; Коплен, Тайлер Б.; Дин, Типинг; Данн, Филип Дж. Х.; Грёнинг, Манфред; Холден, Норман Э.; Мейер, Харро Эй Джей (04 мая 2022 г.). «Стандартные атомные веса элементов 2021 (Технический отчет ИЮПАК)» . Чистая и прикладная химия . дои : 10.1515/pac-2019-0603 . ISSN 1365-3075 .

[5] Джетер, Хьюитт В. (март 2000 г.). «Определение возраста современных отложений с использованием измерений следов радиоактивности» (PDF) . Терра и Аква (78): 21–28. Архивировано из оригинала (PDF) 4 марта 2016 года . Проверено 23 октября 2019 г.

[magic-6] Бланк, Б.; Риган, PH (2000). «Магические и дважды магические ядра» . Новости ядерной физики . 10 (4): 20–27. дои : 10.1080/10506890109411553 . S2CID 121966707 .

[Takahashi_et_al-7] Такахаши, К; Бойд, Р.Н.; Мэтьюз, Дж. Дж.; Ёкои, К. (октябрь 1987 г.). «Бета-распад сильно ионизированных атомов в связанном состоянии» . Физический обзор C . 36 (4): 1522–1528. Бибкод : 1987PhRvC..36.1522T . дои : 10.1103/PhysRevC.36.1522 . ISSN 0556-2813 . OCLC 1639677 . ПМИД 9954244 . Проверено 20 ноября 2016 г. Как видно из таблицы I ( ¹⁸⁷Ре, ²¹⁰Пб, ²²⁷Ас и ²⁴¹Pu), некоторые распады состояний континуума энергетически запрещены, когда атом полностью ионизован. Это происходит потому, что энергия связи атомов, высвобождаемая в результате ионизации, т. е. полная связь электронов в нейтральном атоме $B n$ , увеличивается с ростом $Z$ . Если [ энергия распада ] $Q n < B n (Z +1)- B n (Z)$ распад в состоянии континуума $, β-$ энергетически запрещен.

[NUBASE2016-8] Период полураспада, режим распада, ядерный спин и изотопный состав взяты из:
Ауди, Г.; Кондев, ФГ; Ван, М.; Хуанг, WJ; Наими, С. (2017). «Оценка ядерных свойств NUBASE2016» (PDF) . Китайская физика C . 41 (3): 030001. Бибкод : 2017ChPhC..41c0001A . дои : 10.1088/1674-1137/41/3/030001 .

[AME2016_II-10] Ван, М.; Ауди, Г.; Кондев, ФГ; Хуанг, WJ; Наими, С.; Сюй, X. (2017). «Оценка атомной массы AME2016 (II). Таблицы, графики и ссылки» (PDF) . Китайская физика C . 41 (3): 030003-1–030003-442. дои : 10.1088/1674-1137/41/3/030003 .

[CIAAW-20] Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д «Стандартные атомные массы: свинец» . ЦИАВ . 2020.

[Kuhn1929-22] Кун, В. (1929). «LXVIII. Рассеяние γ-излучения тория C радием G и обычным свинцом». The London, Edinburgh, and Dublin Philosophical Magazine and Journal of Science . 8 (52): 628. doi : 10.1080/14786441108564923 .

[Bellini-24] Перейти обратно: ^а ^б ^с Биман, Дж.В.; и др. (2013). «Новые экспериментальные пределы альфа-распада изотопов свинца». Европейский физический журнал А. 49 (4): 50. arXiv : 1212.2422 . Бибкод : 2013EPJA...49...50B . дои : 10.1140/epja/i2013-13050-7 . S2CID 254111888 .

[33] Хорасанов Г.Л.; Иванов А.П.; Блохин, А.И. (2002). Проблема полония в свинцовых теплоносителях реакторов на быстрых нейтронах и один из путей ее решения . 10-я Международная конференция по атомной энергетике. стр. 711–717. дои : 10.1115/ICONE10-22330 .

[pb204-34] Перейти обратно: ^а ^б Вудс, Джорджия (ноябрь 2014 г.). Анализ изотопов свинца: удаление изобарных помех 204Hg из 204Pb с использованием ICP-QQQ в режиме МС/МС (PDF) (Отчет). Стокпорт, Великобритания: Agilent Technologies.

[35] А. Ю. Смирнов; В.Д. Борисевич; А. Сулаберидзе (июль 2012 г.). «Оценка удельной стоимости получения изотопа свинца-208 газовыми центрифугами из различного сырья». Теоретические основы химической технологии . 46 (4): 373–378. дои : 10.1134/S0040579512040161 . S2CID 98821122 .

[dmagic-36] Бланк, Б.; Риган, PH (2000). «Магические и дважды магические ядра» . Новости ядерной физики . 10 (4): 20–27. дои : 10.1080/10506890109411553 . S2CID 121966707 .

[37] Kokov, K.V.; Egorova, B.V.; German, M.N.; Klabukov, I.D.; Krasheninnikov, M.E.; Larkin-Kondrov, A.A.; Makoveeva, K.A.; Ovchinnikov, M.V.; Sidorova, M.V.; Chuvilin, D.Y. (2022). "212Pb: Production Approaches and Targeted Therapy Applications" . Pharmaceutics . 14 (1): 189. doi : 10.3390/pharmaceutics14010189 . ISSN 1999-4923 . PMC 8777968 . PMID 35057083 .

[1]

[2]

[3]

[4]

[5]

[6]

[7]

[8]

[n 1]

[9]

[n 2]

[n 3]

[n 4]

[n 5]

[№ 6]

[n 7]

[№ 8]

[n 9]

[№ 10]

[10]

[№ 11]

[11]

[№ 12]

[12]

[№ 13]

[№ 14]

[№ 15]

[№ 16]

[№ 17]

[№ 18]

[№ 19]

[№ 20]

[13]

[14]

[15]

[16]

[17]