Мессбауэровская спектроскопия

Мессбауэровская спектроскопия — спектроскопический метод, основанный на эффекте Мессбауэра . Этот эффект, открытый Рудольфом Мёссбауэром (иногда пишется «Мёссбауэр», по-немецки «Мёссбауэр») в 1958 году, заключается в практически безотдачном испускании и поглощении ядерных гамма-лучей в твёрдых телах . Последующий метод ядерной спектроскопии чрезвычайно чувствителен к небольшим изменениям в химическом окружении определенных ядер.

три типа ядерных взаимодействий Обычно можно наблюдать : изомерный сдвиг из-за различий в плотности соседних электронов (также называемый химическим сдвигом в старой литературе), квадрупольное расщепление из-за градиентов электрического поля атомного масштаба; и магнитное расщепление из-за неядерных магнитных полей. Из-за высокой энергии и чрезвычайно узкой ширины линии ядерных гамма-лучей мессбауэровская спектроскопия представляет собой высокочувствительный метод с точки зрения энергетического (и, следовательно, частотного) разрешения, способный обнаруживать изменения всего на несколько долей из 10. ¹¹. Это метод, совершенно не связанный со спектроскопией ядерного магнитного резонанса .

Основной принцип

Подобно тому, как оружие откатывается при выстреле пули, сохранение импульса требует, чтобы ядро (например, в газе) откатилось во время испускания или поглощения гамма-лучей. Если покоящееся ядро испускает гамма-лучи, энергия гамма-лучей несколько меньше естественной энергии перехода, но для того, чтобы покоящееся ядро могло поглотить гамма-лучи, энергия гамма-лучей должна быть несколько больше, чем естественная энергия, потому что в обоих случаях энергия теряется на отдачу. Это означает, что ядерный резонанс (испускание и поглощение одного и того же гамма-кванта идентичными ядрами) ненаблюдается на свободных ядрах, поскольку сдвиг энергии слишком велик и спектры излучения и поглощения не имеют существенного перекрытия.

Однако ядра в твердом кристалле не могут свободно отскакивать, поскольку они закреплены в кристаллической решетке. Когда ядро твердого тела излучает или поглощает гамма-лучи, некоторая энергия все равно может быть потеряна в виде энергии отдачи, но в этом случае она всегда происходит в дискретных пакетах, называемых фононами (квантованные колебания кристаллической решетки). Может быть испущено любое целое число фононов, включая ноль, что известно как событие «без отдачи». В этом случае сохранение импульса обеспечивается импульсом кристалла в целом, поэтому энергия практически не теряется. ^{[ 1 ]}

Мессбауэр обнаружил, что значительная часть событий испускания и поглощения не будет иметь отдачи, что количественно определяется с помощью фактора Ламба – Мессбауэра . ^{[ 2 ]} Именно этот факт делает возможной мессбауэровскую спектроскопию, поскольку означает, что гамма-лучи, испускаемые одним ядром, могут резонансно поглощаться образцом, содержащим ядра того же изотопа, и это поглощение можно измерить.

Фракция отдачи мессбауэровского поглощения анализируется методом ядерно-резонансной колебательной спектроскопии .

Типичный метод

В своей наиболее распространенной форме, мессбауэровской абсорбционной спектроскопии, твердый образец подвергается воздействию пучка гамма-излучения , а детектор измеряет интенсивность луча, прошедшего через образец. Атомы источника, испускающие гамма-лучи, должны иметь тот же изотоп, что и атомы поглощающего их образца.

Если бы излучающие и поглощающие ядра находились в одинаковом химическом окружении, энергии ядерного перехода были бы точно равны и резонансное поглощение наблюдалось бы при обоих покоящихся материалах. Однако разница в химической среде приводит к тому, что уровни ядерной энергии смещаются несколькими разными способами, как описано ниже. Хотя эти энергетические сдвиги незначительны (часто менее микроэлектронвольта ) , чрезвычайно узкая ширина спектральной линии гамма-лучей для некоторых радионуклидов приводит к тому, что небольшие энергетические сдвиги соответствуют большим изменениям поглощения . Чтобы вернуть два ядра обратно в резонанс, необходимо слегка изменить энергию гамма-лучей, и на практике это всегда делается с использованием доплеровского сдвига .

Во время мессбауэровской абсорбционной спектроскопии источник ускоряется в определенном диапазоне скоростей с помощью линейного двигателя для создания эффекта Доплера и сканирования энергии гамма-лучей в заданном диапазоне. Типичный диапазон скоростей для ⁵⁷Fe , например, может составлять ± 11 мм/с ( 1 мм/с = 48,075 нэВ ). ^{[ 2 ]}^{[ 3 ]}

В полученных спектрах интенсивность гамма-излучения представлена как функция скорости источника. При скоростях, соответствующих резонансным уровням энергии образца, часть гамма-лучей поглощается, что приводит к падению измеряемой интенсивности и соответствующему провалу спектра. Количество, положение и интенсивность провалов (также называемых пиками; провалы пропускания — это пики поглощения ) предоставляют информацию о химическом окружении поглощающих ядер и могут использоваться для характеристики образца.

Выбор подходящего источника

Подходящие источники гамма-излучения состоят из исходного радиоактивного вещества, которое распадается до желаемого изотопа. Например, источник для ⁵⁷Fe состоит из ⁵⁷Co , который распадается в результате захвата электронов до возбужденного состояния ⁵⁷Fe, которое, в свою очередь, распадается до основного состояния посредством серии гамма-излучений, включая излучение, проявляющее эффект Мессбауэра. Радиоактивный кобальт готовят на фольге, часто из родия. ^{[ 4 ]} В идеале родительский изотоп должен иметь удобный период полураспада. Кроме того, энергия гамма-излучения должна быть относительно низкой, иначе система будет иметь низкую долю без отдачи, что приведет к плохому соотношению сигнал/шум и потребует длительного времени сбора. В приведенной ниже таблице Менделеева указаны элементы, изотопы которых подходят для мессбауэровской спектроскопии. Из них ⁵⁷Fe на сегодняшний день является наиболее распространенным элементом, изучаемым с помощью этого метода, хотя ¹²⁹я , ¹¹⁹Сн и ¹²¹Sb также часто изучаются.

Периодическая таблица мессбауэровских активных элементов

Б

С

Н

ТО

Ф

Ne

Уже

мг

Ал

И

П

С

кл.

С

К

V

В

С

И

В

В

Te

я

Cs

La

В

И

В

Pb

С

Po

В

И

В

Ц

И

К

В

Мессбауэровские активные элементы

Источники гамма-излучения

Не подходит для мессбауэра.

Анализ мессбауэровских спектров

Как описано выше, мессбауэровская спектроскопия имеет чрезвычайно высокое энергетическое разрешение и может обнаруживать даже незначительные изменения в ядерном окружении соответствующих атомов. Обычно наблюдаются три типа взаимодействий ядерных : изомерный сдвиг , квадрупольное расщепление и сверхтонкое магнитное расщепление. ^{[ 5 ]}^{[ 6 ]}

Изомерный сдвиг

Изомерный сдвиг (δ) (также иногда называемый химическим сдвигом , особенно в старой литературе) — это относительная мера, описывающая сдвиг резонансной энергии ядра (см. рис. 2) вследствие перехода электронов внутри его s- орбиталей. Весь спектр смещается либо в положительную, либо в отрицательную сторону в зависимости от плотности заряда s- электронов в ядре. Это изменение возникает из-за изменений в электростатическом отклике между орбитальными электронами с ненулевой вероятностью s и ядром ненулевого объема, вокруг которого они вращаются.

Только электроны на s -орбиталях имеют ненулевую вероятность оказаться в ядре (см. атомные орбитали ). Однако p- , d- и f -электроны могут влиять на плотность s- электронов посредством эффекта экранирования .

Изомерный сдвиг можно выразить с помощью приведенной ниже формулы, где K — ядерная константа, разница между R _e² и Р _г² - разность эффективных радиусов заряда ядра между возбужденным и основным состоянием, а также разница между [Ψ _s²(0)] _a и [Ψ _s²(0)] _b — разность электронной плотности в ядре (a = источник, b = образец). Описанный здесь химический изомерный сдвиг не меняется с температурой, однако мессбауэровские спектры обладают температурной чувствительностью из-за релятивистского эффекта, известного как эффект Доплера второго порядка. Как правило, влияние этого эффекта невелико, и стандарт IUPAC позволяет сообщать об изомерном сдвиге без его поправки. ^{[ 7 ]}

{\text{CS}}=K\left(\langle R_{e}^{2}\rangle -\langle R_{g}^{2}\rangle \right)\left([\Psi _{s}^{2}(0)]_{b}-[\Psi _{s}^{2}(0)]_{a}\right).

Физический смысл этого уравнения можно пояснить на примерах:

В то время как увеличение плотности s -электронов в ⁵⁷Спектр Fe дает отрицательный сдвиг, поскольку изменение эффективного заряда ядра отрицательно (за счет R _e < R _g ), увеличение плотности s -электронов в ¹¹⁹Sn положительного изменения общего заряда ядра (благодаря Re _. > Rg _{дает положительный сдвиг из- за} )
Окисленные ионы железа (Fe ³⁺) имеют меньшие изомерные сдвиги, чем ионы двухвалентного железа (Fe ²⁺), поскольку плотность s -электронов в ядре ионов железа больше из-за более слабого экранирующего эффекта d -электронов. ^{[ 8 ]}

Изомерный сдвиг полезен для определения степени окисления, валентных состояний, электронного экранирования и способности электроотрицательных групп притягивать электроны. ^{[ 5 ]}

Квадрупольное расщепление

Квадрупольное расщепление отражает взаимодействие уровней ядерной энергии и окружающего градиента электрического поля (ГЭП). Ядра в состояниях с несферическим распределением заряда, т.е. все ядра со спиновым квантовым числом ( I ) больше 1/2, могут иметь ядерный квадрупольный момент. В этом случае асимметричное электрическое поле (создаваемое асимметричным распределением электронного заряда или расположением лигандов) расщепляет уровни ядерной энергии. ^{[ 5 ]}

В случае изотопа с возбужденным состоянием I = 3/2, такого как ⁵⁷Fe или ¹¹⁹Sn, возбужденное состояние распадается на два подсостояния m _I = ±1/2 и m _I = ±3/2. Переходы из основного состояния в возбужденное состояние проявляются в виде двух определенных пиков в спектре, иногда называемых «дуплетом». Квадрупольное расщепление измеряется как расстояние между этими двумя пиками и отражает характер электрического поля в ядре.

Квадрупольное расщепление можно использовать для определения степени окисления, спинового состояния, симметрии узлов и расположения лигандов. ^{[ 5 ]}

Магнитное сверхтонкое расщепление

Магнитное сверхтонкое расщепление является результатом взаимодействия ядра с окружающим магнитным полем (аналогично эффекту Зеемана в атомных спектрах). Ядро со спином I в присутствии магнитного поля распадается на 2 I + 1 субэнергетический уровень. Например, первое возбужденное состояние ⁵⁷Ядро Fe со спиновым состоянием I = 3/2 разделится на 4 невырожденных подсостояния со m _I значениями +3/2, +1/2, -1/2 и -3/2. Равноотстоящие разделения называются сверхтонкими и имеют порядок 10. ⁻⁷ эВ. Правило отбора для магнитно-дипольных переходов означает, что переходы между возбужденным состоянием и основным состоянием могут происходить только там, где m _I изменяется на 0, 1 или -1. Это дает 6 возможных вариантов перехода от 3/2 к 1/2. ^{[ 5 ]}

Степень расщепления пропорциональна напряженности магнитного поля в ядре, которая, в свою очередь, зависит от распределения электронов («химической среды») ядра. Расщепление можно измерить, например, с помощью образца фольги, помещенного между колеблющимся источником и детектором фотонов (см. рис. 5), что приводит к получению спектра поглощения, как показано на рис. 4. Магнитное поле можно определить по расстояние между пиками, если известны квантовые «g-факторы» ядерных состояний. В ферромагнитных материалах, включая многие соединения железа, естественные внутренние магнитные поля довольно сильны, и их эффекты доминируют в спектрах.

Сочетание всего

Три мессбауэровских параметра: изомерный сдвиг, квадрупольное расщепление и сверхтонкое расщепление часто можно использовать для идентификации конкретного соединения путем сравнения со спектрами стандартов. ^{[ 9 ]} В некоторых случаях соединение может иметь более одного возможного положения мессбауэровского активного атома. Например, кристаллическая структура магнетита (Fe ₃ O ₄ ) поддерживает два разных места для атомов железа. Его спектр имеет 12 пиков, секстет для каждого потенциального атомного узла, соответствующий двум наборам мессбауэровских параметров.

Во многих случаях наблюдаются все эффекты: изомерный сдвиг, квадрупольное расщепление и магнитное расщепление. В таких случаях изомерный сдвиг определяется как среднее всех линий. Квадрупольное расщепление, когда все четыре возбужденных подсостояния одинаково смещены (два подсостояния подняты, а два других опущены), определяется сдвигом двух внешних линий относительно четырех внутренних линий (все четыре внутренние линии смещаются в противоположном направлении от крайних две строки). Обычно для получения точных значений используется программное обеспечение для подгонки.

Кроме того, относительная интенсивность различных пиков отражает относительную концентрацию соединений в образце и может использоваться для полуколичественного анализа. Кроме того, поскольку ферромагнитные явления зависят от размера, в некоторых случаях спектры могут дать представление о размере кристаллитов и зеренной структуре материала.

Мессбауэровская эмиссионная спектроскопия

Мессбауэровская эмиссионная спектроскопия — специализированный вариант мессбауэровской спектроскопии, где излучающий элемент находится в зондируемом образце, а поглощающий элемент — в эталоне. Чаще всего метод применяется для ⁵⁷Ко/ ⁵⁷Пара Фе. Типичным применением является характеристика кобальтовых центров в аморфных кобальт-молибденовых катализаторах, используемых при гидрообессеривании . В этом случае образец легируется ⁵⁷Ко. ^{[ 10 ]}

Приложения

К недостаткам метода относятся ограниченное количество источников гамма-излучения и требование твердости образцов, чтобы исключить отдачу ядра. Мессбауэровская спектроскопия уникальна своей чувствительностью к тонким изменениям химического окружения ядра, включая изменения степени окисления, влияние различных лигандов на конкретный атом и магнитное окружение образца.

В качестве аналитического инструмента мессбауэровская спектроскопия оказалась особенно полезной в области геологии для определения состава железосодержащих образцов, включая метеориты и лунные породы . Сбор данных мессбауэровских спектров in situ также проводился на богатых железом породах Марса. ^{[ 11 ]}^{[ 12 ]}

В другом приложении мессбауэровская спектроскопия используется для характеристики фазовых превращений в железных катализаторах, например, тех, которые используются для синтеза Фишера-Тропша . Первоначально состоящие из гематита (Fe ₂ O ₃ ), эти катализаторы превращаются в смесь магнетита (Fe ₃ O ₄ ) и нескольких карбидов железа . Образование карбидов, по-видимому, улучшает каталитическую активность, но может также привести к механическому разрушению и истиранию частиц катализатора, что может вызвать трудности при окончательном отделении катализатора от продуктов реакции. ^{[ 13 ]}

Мессбауэровская спектроскопия также использовалась для определения относительного концентрационного изменения степени окисления сурьмы ( Sb ) при селективном окислении олефинов . Во время прокаливания все ионы Sb в сурьмясодержащем катализаторе на основе диоксида олова переходят в степень окисления +5. В результате каталитической реакции почти все ионы Sb переходят из степени окисления +5 в +3. Во время изменения степени окисления происходит значительное изменение химического окружения, окружающего ядро сурьмы, которое легко отслеживать по изомерному сдвигу в мессбауэровском спектре. ^{[ 14 ]}

Этот метод также использовался для наблюдения поперечного эффекта Доплера второго порядка , предсказанного теорией относительности , из-за очень высокого энергетического разрешения. ^{[ 15 ]}

Бионеорганическая химия

Мессбауэровская спектроскопия широко применяется в бионеорганической химии, особенно для изучения железосодержащих белков и ферментов. Часто этот метод используется для определения степени окисления железа. Примерами известных железосодержащих биомолекул являются железо-серные белки , ферритин и гемы , включая цитохромы . Эти исследования часто дополняются анализом родственных модельных комплексов. ^{[ 16 ]}^{[ 17 ]} Особый интерес представляет характеристика интермедиатов, участвующих в активации кислорода белками железа. ^{[ 18 ]}

Колебательные спектры ⁵⁷Биомолекулы, обогащенные Fe, можно получить с помощью колебательной спектроскопии ядерного резонанса (NRVS), при которой образец сканируется с помощью ряда синхротронно-генерируемых рентгеновских лучей с центром на частоте мессбауэровского поглощения. Стоксовы и антистоксовые пики в спектре соответствуют низкочастотным колебаниям, многие из которых ниже 600 см. ⁻¹ некоторые ниже 100 см ⁻¹.

Мессбауэровские спектрометры

Мессбауэровский спектрометр — это устройство, выполняющее мессбауэровскую спектроскопию, или устройство, которое использует эффект Мессбауэра для определения химического окружения мессбауэровских ядер, присутствующих в образце. Он состоит из трех основных частей; источник, который движется вперед и назад для создания эффекта Доплера , коллиматор , который отфильтровывает непараллельные гамма-лучи , и детектор.

Миниатюрный мессбауэровский спектрометр, получивший название (MB) MIMOS II , использовался двумя марсоходами в НАСА миссиях по исследованию Марса . ^{[ 19 ]}

⁵⁷Fe мессбауэровская спектроскопия

Химический изомерный сдвиг и квадрупольное расщепление обычно оценивают по отношению к эталонному материалу. Например, в соединениях железа мессбауэровские параметры оценивали с использованием железной фольги (толщиной менее 40 микрометров). Центр тяжести шестилинейчатого спектра от фольги металлического железа составляет -0,1 мм/с (для источника Co / Rh ). Все сдвиги в других соединениях железа рассчитываются относительно этого значения -0,10 мм/с (при комнатной температуре), т. е. в данном случае изомерные сдвиги рассчитываются относительно источника Co/Rh. Другими словами, центральная точка мессбауэровского спектра равна нулю. Значения смещения также могут быть указаны относительно 0,0 мм/с; здесь сдвиги относятся к железной фольге.

Чтобы вычислить расстояние внешней линии по шестилинейному спектру железа:

V={\frac {c\,B_{\text{int}}\,\mu _{\rm {N}}}{E_{\gamma }}}(3g_{n}^{e}+g_{n})

где c – скорость света, B _int – внутреннее магнитное поле металлического железа ( 33 Тл ), µ _N – ядерный магнетон ( 3,152 451 2605 × 10 ⁻⁸ эВ/Т ), E _γ – энергия возбуждения (14,412497(3) кэВ ^{[ 20 ]}), g _n — фактор ядерного расщепления в основном состоянии ( 0,090 604 /( I ), где Изоспин I = 1 ⁄ 2 ) и г ^и
_n - коэффициент расщепления возбужденного состояния ⁵⁷Fe (-0,15532/( I ), где I = 3 ⁄ 2 ).

Подставив приведенные выше значения, можно получить V = 10,6258 мм/с .

Другие значения иногда используются для отражения различных качеств железной фольги. Во всех случаях любое изменение V влияет только на изомерный сдвиг, а не на квадрупольное расщепление. Поскольку IBAME , орган по мессбауэровской спектроскопии, не указывает конкретное значение, можно использовать любое значение от 10,60 мм/с до 10,67 мм/с. По этой причине настоятельно рекомендуется указывать значения изомерного сдвига относительно используемого источника, а не железной фольги, с упоминанием деталей источника (центра тяжести свернутого спектра).

См. также

Ссылки

^ Международный совет по применению эффекта Мессбауэра (IBAME) и Центр данных по эффекту Мессбауэра (MEDC), веб-сайт Эффекта Мессбауэра . Архивировано 2 декабря 2021 г. на Wayback Machine , доступ 3 июня 2010 г.
^ Перейти обратно: ^а ^б Гютлих, Дж. М.; Принцип эффекта мессбауэра и основные понятия мессбауэровской спектрометрии. Архивировано 29 ноября 2011 г. в Wayback Machine .
^ Группа мессбауэровской спектроскопии, веб-сайт Королевского химического общества (RSC), Введение в мессбауэровскую спектроскопию, часть 1. Архивировано 12 октября 2017 г. на Wayback Machine , доступ 3 июня 2010 г.
^ Лонгворт, Дж; Окно, Б (1 июня 1971 г.). «Получение узколинейных мессбауэровских источников 57Co в металлических матрицах». Физический журнал Д. 4 (6): 835–839. Бибкод : 1971JPhD....4..835L . дои : 10.1088/0022-3727/4/6/316 . ISSN 0022-3727 . S2CID 122392089 . Викиданные Q56601097 .
^ Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д ^и Группа мессбауэровской спектроскопии, веб-сайт Королевского химического общества (RSC), Введение в мессбауэровскую спектроскопию, часть 2. Архивировано 8 июня 2011 г. на Wayback Machine, доступ 3 июня 2010 г.
^ П. Гютлих, Дж. М. Гренеш, Ф. Дж. Берри; Мессбауэровская спектроскопия: мощный инструмент в научных исследованиях. Архивировано 29 ноября 2011 г. на Wayback Machine, доступ 3 июня 2010 г.
^ Международный совет по применению эффекта Мессбауэра (IBAME) и Центр данных по эффекту Мессбауэра (MEDC), веб-сайт Эффекта Мессбауэра. Архивировано 27 сентября 2021 г. на Wayback Machine , доступ 20 декабря 2017 г.
^ Уокер, Л.; Вертхайм, Г.; Джаккарино, В. (1961). «Интерпретация Fe ⁵⁷ Изомерный сдвиг». Physical Review Letters . 6 (3): 98. Бибкод : 1961PhRvL...6...98W . doi : 10.1103/PhysRevLett.6.98 .
^ Центр данных по эффекту Мёссбауэра. Архивировано 20 мая 2014 г. в Wayback Machine .
^ Надь, Д.Л. (1994). «Тенденции в мессбауэровской эмиссионной спектроскопии ⁵⁷Ко/ ⁵⁷Fe". Сверхтонкие взаимодействия . 83 (1): 1–19. Bibcode : 1994HyInt..83....1N . doi : 10.1007/BF02074255 . S2CID 95685404 .
^ Клингельхёфер, Г. (ноябрь 2004 г.). «Мессбауэровские исследования поверхности Марса in situ». Сверхтонкие взаимодействия . 158 (1–4): 117–124. Бибкод : 2004HyInt.158..117K . дои : 10.1007/S10751-005-9019-1 . ISSN 0304-3843 . S2CID 97528576 . Викиданные Q29042404 .
^ Шредер, Кристиан (2015). «Мессбауэровская спектроскопия в астробиологии» . Спектроскопия Европа . 27 (2): 10. Архивировано из оригинала 8 января 2018 г. Проверено 8 января 2018 г.
^ Саркар, А.; и др. (2007). «Синтез Фишера-Тропша: характеристика железного катализатора, промотированного Rb». Письма о катализе . 121 (1–2): 1–11. дои : 10.1007/s10562-007-9288-1 . S2CID 94596943 .
^ Бургер, К.; Немеш-Ветесси, Зс.; Вертес, А.; Афанасов М.И. (апрель 1986 г.). «Мессбауэровское спектроскопическое исследование степени окисления сурьмы в сульфидах сурьмы различного состава». Журнал химической кристаллографии . 16 (2): 295–299. дои : 10.1007/BF01161115 . ISSN 1074-1542 . S2CID 95821984 . Викиданные Q30054185 .
^ Чен, Ю.-Л.; Ян, Д.-П. (2007). «Безоткатная дробь и эффект Доплера второго порядка». Эффект Мессбауэра в динамике решетки . Джон Уайли и сыновья . дои : 10.1002/9783527611423.ch5 . ISBN 978-3-527-61142-3 .
^ Мартиньо, Марлен; Мюнк, Экард (2010). «Мессбауэровская спектроскопия 57Fe в химии и биологии». Физическая неорганическая химия . стр. 39–67. дои : 10.1002/9780470602539.ch2 . ISBN 9780470602539 .
^ Шунеманн, В.; Полсен, Х. (10 декабря 2007 г.). «Мессбауэровская спектроскопия». В Скотте, Роберт А.; Люкхарт, Чарльз М. (ред.). Применение физических методов в неорганической и бионеорганической химии . ISBN 978-0-470-03217-6 .
^ Костас, Микель; Мен, Марк П.; Дженсен, Майкл П.; Que, Лоуренс (1 февраля 2004 г.). «Активация дикислорода в мононуклеарных активных центрах негемового железа: ферменты, модели и промежуточные соединения». Химические обзоры . 104 (2): 939–986. дои : 10.1021/CR020628N . ISSN 0009-2665 . ПМИД 14871146 . S2CID 33300052 . Викиданные Q35660894 .
^ Клингельхёфер, Г.; и др. (2002). «Миниатюрный мессбауэровский спектрометр MIMOS II для внеземных и наружных наземных применений: отчет о состоянии». Сверхтонкие взаимодействия . 144 (1–4): 371–379. Бибкод : 2002HyInt.144..371K . дои : 10.1023/А:1025444209059 . S2CID 94640811 .
^ Центр обработки данных по эффекту Мёссбауэра. Архивировано 27 февраля 2015 г. в Wayback Machine, 20 августа 2013 г.

Внешние ссылки

[MW-1] Международный совет по применению эффекта Мессбауэра (IBAME) и Центр данных по эффекту Мессбауэра (MEDC), веб-сайт Эффекта Мессбауэра . Архивировано 2 декабря 2021 г. на Wayback Machine , доступ 3 июня 2010 г.

[Gütlich-2] Перейти обратно: ^а ^б Гютлих, Дж. М.; Принцип эффекта мессбауэра и основные понятия мессбауэровской спектрометрии. Архивировано 29 ноября 2011 г. в Wayback Machine .

[RSC1-3] Группа мессбауэровской спектроскопии, веб-сайт Королевского химического общества (RSC), Введение в мессбауэровскую спектроскопию, часть 1. Архивировано 12 октября 2017 г. на Wayback Machine , доступ 3 июня 2010 г.

[4] Лонгворт, Дж; Окно, Б (1 июня 1971 г.). «Получение узколинейных мессбауэровских источников 57Co в металлических матрицах». Физический журнал Д. 4 (6): 835–839. Бибкод : 1971JPhD....4..835L . дои : 10.1088/0022-3727/4/6/316 . ISSN 0022-3727 . S2CID 122392089 . Викиданные Q56601097 .

[RSC2-5] Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д ^и Группа мессбауэровской спектроскопии, веб-сайт Королевского химического общества (RSC), Введение в мессбауэровскую спектроскопию, часть 2. Архивировано 8 июня 2011 г. на Wayback Machine, доступ 3 июня 2010 г.

[Gütlich_et_al-6] П. Гютлих, Дж. М. Гренеш, Ф. Дж. Берри; Мессбауэровская спектроскопия: мощный инструмент в научных исследованиях. Архивировано 29 ноября 2011 г. на Wayback Machine, доступ 3 июня 2010 г.

[MW2-7] Международный совет по применению эффекта Мессбауэра (IBAME) и Центр данных по эффекту Мессбауэра (MEDC), веб-сайт Эффекта Мессбауэра. Архивировано 27 сентября 2021 г. на Wayback Machine , доступ 20 декабря 2017 г.

[8] Уокер, Л.; Вертхайм, Г.; Джаккарино, В. (1961). «Интерпретация Fe ⁵⁷ Изомерный сдвиг». Physical Review Letters . 6 (3): 98. Бибкод : 1961PhRvL...6...98W . doi : 10.1103/PhysRevLett.6.98 .

[9] Центр данных по эффекту Мёссбауэра. Архивировано 20 мая 2014 г. в Wayback Machine .

[10] Надь, Д.Л. (1994). «Тенденции в мессбауэровской эмиссионной спектроскопии ⁵⁷Ко/ ⁵⁷Fe". Сверхтонкие взаимодействия . 83 (1): 1–19. Bibcode : 1994HyInt..83....1N . doi : 10.1007/BF02074255 . S2CID 95685404 .

[11] Клингельхёфер, Г. (ноябрь 2004 г.). «Мессбауэровские исследования поверхности Марса in situ». Сверхтонкие взаимодействия . 158 (1–4): 117–124. Бибкод : 2004HyInt.158..117K . дои : 10.1007/S10751-005-9019-1 . ISSN 0304-3843 . S2CID 97528576 . Викиданные Q29042404 .

[12] Шредер, Кристиан (2015). «Мессбауэровская спектроскопия в астробиологии» . Спектроскопия Европа . 27 (2): 10. Архивировано из оригинала 8 января 2018 г. Проверено 8 января 2018 г.

[13] Саркар, А.; и др. (2007). «Синтез Фишера-Тропша: характеристика железного катализатора, промотированного Rb». Письма о катализе . 121 (1–2): 1–11. дои : 10.1007/s10562-007-9288-1 . S2CID 94596943 .

[14] Бургер, К.; Немеш-Ветесси, Зс.; Вертес, А.; Афанасов М.И. (апрель 1986 г.). «Мессбауэровское спектроскопическое исследование степени окисления сурьмы в сульфидах сурьмы различного состава». Журнал химической кристаллографии . 16 (2): 295–299. дои : 10.1007/BF01161115 . ISSN 1074-1542 . S2CID 95821984 . Викиданные Q30054185 .

[15] Чен, Ю.-Л.; Ян, Д.-П. (2007). «Безоткатная дробь и эффект Доплера второго порядка». Эффект Мессбауэра в динамике решетки . Джон Уайли и сыновья . дои : 10.1002/9783527611423.ch5 . ISBN 978-3-527-61142-3 .

[16] Мартиньо, Марлен; Мюнк, Экард (2010). «Мессбауэровская спектроскопия 57Fe в химии и биологии». Физическая неорганическая химия . стр. 39–67. дои : 10.1002/9780470602539.ch2 . ISBN 9780470602539 .

[17] Шунеманн, В.; Полсен, Х. (10 декабря 2007 г.). «Мессбауэровская спектроскопия». В Скотте, Роберт А.; Люкхарт, Чарльз М. (ред.). Применение физических методов в неорганической и бионеорганической химии . ISBN 978-0-470-03217-6 .

[18] Костас, Микель; Мен, Марк П.; Дженсен, Майкл П.; Que, Лоуренс (1 февраля 2004 г.). «Активация дикислорода в мононуклеарных активных центрах негемового железа: ферменты, модели и промежуточные соединения». Химические обзоры . 104 (2): 939–986. дои : 10.1021/CR020628N . ISSN 0009-2665 . ПМИД 14871146 . S2CID 33300052 . Викиданные Q35660894 .

[19] Клингельхёфер, Г.; и др. (2002). «Миниатюрный мессбауэровский спектрометр MIMOS II для внеземных и наружных наземных применений: отчет о состоянии». Сверхтонкие взаимодействия . 144 (1–4): 371–379. Бибкод : 2002HyInt.144..371K . дои : 10.1023/А:1025444209059 . S2CID 94640811 .

[20] Центр обработки данных по эффекту Мёссбауэра. Архивировано 27 февраля 2015 г. в Wayback Machine, 20 августа 2013 г.

[ 1 ]

[ 2 ]

[ 3 ]

[ 4 ]

[ 5 ]

[ 6 ]

[ 7 ]

[ 8 ]

[ 9 ]

[ 10 ]

[ 11 ]

[ 12 ]

[ 13 ]

[ 14 ]

[ 15 ]

[ 16 ]

[ 17 ]

[ 18 ]

[ 19 ]

[ 20 ]