Гидравлическая механика

Механика жидкости — раздел физики, ( жидкостей , изучающий механику жидкостей газов и плазмы ) и действующих на них сил . ^[1]^: 3 Он имеет применение в широком спектре дисциплин, включая механическую , аэрокосмическую , гражданскую , химическую и биомедицинскую инженерию , а также геофизику , океанографию , метеорологию , астрофизику и биологию .

Его можно разделить на статику жидкости — исследование покоящихся жидкостей; и гидродинамика , изучение влияния сил на движение жидкости. ^[1]^: 3Это раздел механики сплошной среды , предмет, который моделирует материю без использования информации о том, что она состоит из атомов; то есть он моделирует материю с макроскопической точки зрения, а не с микроскопической .

Механика жидкости, особенно гидродинамика, является активной областью исследований, обычно математически сложной. Многие проблемы частично или полностью нерешены, и их лучше всего решать численными методами , обычно с использованием компьютеров. современная дисциплина, называемая вычислительной гидродинамикой (CFD). Этому подходу посвящена ^[2] Велосиметрия изображений частиц , экспериментальный метод визуализации и анализа потока жидкости, также использует преимущества наглядной природы потока жидкости.

История [ править ]

Изучение механики жидкости восходит, по крайней мере, ко временам Древней Греции , когда Архимед исследовал статику и плавучесть жидкости и сформулировал свой знаменитый закон, известный сейчас как принцип Архимеда , который был опубликован в его работе « О плавучих телах », обычно считающейся первая крупная работа по механике жидкости. Иранский ученый Абу Райхан Бируни , а затем и Аль-Хазини применили экспериментальные научные методы к механике жидкости. ^[3] Быстрое развитие механики жидкости началось с Леонардо да Винчи (наблюдения и эксперименты), Евангелисты Торричелли (изобретение барометра ), Исаака Ньютона (исследовал вязкость ) и Блеза Паскаля (исследовал гидростатику , сформулировал закон Паскаля ) и было продолжено Даниэлем Бернулли с введение математической гидродинамики в «Гидродинамику» (1739 г.).

Невязкое течение в дальнейшем анализировалось различными математиками ( Жан ле Рон д'Аламбер , Жозеф Луи Лагранж , Пьер-Симон Лаплас , Симеон Дени Пуассон ), а вязкое течение исследовалось множеством инженеров , включая Жана Леонара Мари Пуазейля и Готхильфа Хагена . Дальнейшее математическое обоснование было предоставлено Клодом-Луи Навье и Джорджем Габриэлем Стоксом в уравнениях Навье-Стокса , а пограничные слои были исследованы ( Людвиг Прандтль , Теодор фон Карман ), в то время как различные ученые, такие как Осборн Рейнольдс , Андрей Колмогоров и Джеффри Ингрэм Тейлор продвинул понимание вязкости жидкости и турбулентности .

Основные отрасли [ править ]

Статика жидкости [ править ]

Статика жидкости или гидростатика — это раздел механики жидкости, изучающий жидкости покоящиеся . Он охватывает изучение условий, при которых жидкости находятся в устойчивом равновесии ; и контрастирует с гидродинамикой , изучением жидкостей в движении. Гидростатика предлагает физические объяснения многих явлений повседневной жизни, например, почему атмосферное давление меняется с высотой , почему дерево и масло плавают на воде и почему поверхность воды всегда ровная, независимо от формы ее сосуда. Гидростатика является фундаментальной для гидравлики , разработки оборудования для хранения, транспортировки и использования жидкостей . Это также актуально для некоторых аспектов геофизики и астрофизики (например, для понимания тектоники плит и аномалий в гравитационном поле Земли ), для метеорологии , для медицины (в контексте кровяного давления ) и многих других областей.

Гидродинамика [ править ]

Гидродинамика — это раздел механики жидкости, который занимается потоком жидкости — наукой о жидкостях и газах в движении. ^[4]Гидродинамика предлагает систематическую структуру, лежащую в основе этих практических дисциплин , которая охватывает эмпирические и полуэмпирические законы, полученные на основе измерения расхода и используемые для решения практических задач. Решение задачи гидродинамики обычно включает в себя расчет различных свойств жидкости, таких как скорость , давление , плотность и температура , в зависимости от пространства и времени. Он сам имеет несколько субдисциплин, включая аэродинамику. ^[5]^[6]^[7]^[8] (изучение воздуха и других газов в движении) и гидродинамика ^[9]^[10](изучение жидкостей в движении). Гидродинамика имеет широкий спектр применений, включая расчет сил и движений на самолетах , определение массового расхода нефти межзвездном по трубопроводам, прогнозирование изменения погодных условий, понимание туманностей в пространстве и моделирование взрывов . Некоторые гидродинамические принципы используются в дорожном движении и динамике толпы.

Связь с среды механикой сплошной

Механика жидкости — это раздел механики сплошных сред , как показано в следующей таблице.

Механика сплошных сред Изучение физики сплошных материалов	Твердая механика Исследование физики сплошных материалов с определенной формой покоя.	Эластичность Описывает материалы, которые возвращаются к исходной форме после приложенных напряжений . снятия
		Пластичность Описывает материалы, которые необратимо деформируются после достаточного приложенного напряжения.	Реология Исследование материалов как с твердыми, так и с жидкими характеристиками.
	Гидравлическая механика Изучение физики сплошных материалов, которые деформируются под действием силы.	Неньютоновская жидкость Не подвергайтесь деформации, пропорциональной приложенному напряжению сдвига.
		Ньютоновские жидкости подвергаются деформации со скоростью, пропорциональной приложенному сдвиговому напряжению.

С механической точки зрения жидкость — это вещество, не выдерживающее напряжения сдвига ; вот почему покоящаяся жидкость имеет форму сосуда, в котором она находится. Покоящаяся жидкость не имеет напряжения сдвига.

Предположения [ править ]

Баланс некоторого интегрированного количества жидкости в контрольном объеме , ограниченном управляющей поверхностью .

Допущения, присущие гидромеханической обработке физической системы, могут быть выражены с помощью математических уравнений. По сути, предполагается, что каждая жидкостно-механическая система подчиняется:

Например, предположение о сохранении массы означает, что для любого фиксированного контрольного объема (например, сферического объема), окруженного управляющей поверхностью , скорость изменения массы, содержащейся в этом объеме, равна скорости, с которой масса проходит через поверхность снаружи внутрь вычетом скорости , с которой масса проходит изнутри наружу , за . Это можно выразить уравнением в интегральной форме по контрольному объему. ^[11]^: 74

The Допущение континуума — это идеализация механики сплошной среды , согласно которой жидкости можно рассматривать как непрерывные , хотя в микроскопическом масштабе они состоят из молекул . В предположении континуума макроскопические (наблюдаемые/измеримые) свойства, такие как плотность, давление, температура и объемная скорость, считаются четко определенными в «бесконечно малых» элементах объема — малых по сравнению с характерным масштабом длины системы, но большой по сравнению с масштабом молекулярной длины. Свойства жидкости могут непрерывно меняться от одного элемента объема к другому и представляют собой средние значения молекулярных свойств. Гипотеза континуума может привести к неточным результатам в таких приложениях, как потоки со сверхзвуковой скоростью или молекулярные потоки в наномасштабе. ^[12]Те задачи, для которых гипотеза континуума терпит неудачу, можно решить с помощью статистической механики . Чтобы определить, применима или нет гипотеза континуума, число Кнудсена , определяемое как отношение длины свободного пробега молекул к характерному масштабу оценивается длины. Проблемы с числами Кнудсена ниже 0,1 можно оценить с помощью гипотезы континуума, но молекулярный подход (статистическая механика) может быть применен для определения движения жидкости для больших чисел Кнудсена.

Уравнения Навье – Стокса [ править ]

Уравнения Навье-Стокса (названные в честь Клода-Луи Навье и Джорджа Габриэля Стокса ) представляют собой дифференциальные уравнения , которые описывают баланс сил в данной точке жидкости. Для несжимаемой жидкости с векторным полем скорости $\mathbf {u}$ , уравнения Навье – Стокса имеют вид ^[13]^[14]^[15]^[16]

{\frac {\partial \mathbf {u} }{\partial t}}+(\mathbf {u} \cdot \nabla )\mathbf {u} =-{\frac {1}{\rho }}\nabla p+\nu \nabla ^{2}\mathbf {u}

.

Эти дифференциальные уравнения для деформируемых материалов являются аналогами уравнений движения Ньютона для частиц - уравнения Навье – Стокса описывают изменения импульса ( силы ) в ответ на давление. $p$ и вязкость, параметризованная кинематической вязкостью $\nu$ . Иногда объемные силы в уравнения добавляются , такие как сила гравитации или сила Лоренца.

Решения уравнений Навье–Стокса для данной физической задачи необходимо искать с помощью исчисления . На практике именно таким способом можно решить только простейшие случаи. Эти случаи обычно связаны с нетурбулентным устойчивым потоком, в котором число Рейнольдса мало. Для более сложных случаев, особенно связанных с турбулентностью , таких как глобальные погодные системы, аэродинамика, гидродинамика и многие другие, решения уравнений Навье-Стокса в настоящее время можно найти только с помощью компьютеров. Эта отрасль науки называется вычислительной гидродинамикой . ^[17]^[18]^[19]^[20]^[21]

Невязкие и вязкие жидкости [ править ]

Невязкая жидкость не имеет вязкости . $\nu =0$ . На практике невязкий поток — это идеализация , облегчающая математическую обработку. Фактически известно, что чисто невязкие течения реализуются только в случае сверхтекучести . В противном случае жидкости обычно являются вязкими , и это свойство часто является наиболее важным в пограничном слое вблизи твердой поверхности. ^[22]где поток должен соответствовать условию прилипания на твердом теле. В некоторых случаях математику жидкостно-механической системы можно рассматривать, предполагая, что жидкость за пределами пограничных слоев невязкая, а затем сопоставляя ее решение с решением для тонкого ламинарного пограничного слоя.

При течении жидкости через пористую границу скорость жидкости может быть разрывной между свободной жидкостью и жидкостью в пористой среде (это связано с условием Биверса и Джозефа). скоростях полезно Далее, при малых дозвуковых предположить, что газ несжимаем , т. е. плотность газа не меняется, даже если изменяются скорость и статическое давление .

неньютоновские и жидкости Ньютоновские

Ньютоновская жидкость (названная в честь Исаака Ньютона ) определяется как жидкость которой , напряжение сдвига линейно пропорционально скорости градиенту в направлении, перпендикулярном плоскости сдвига. Это определение означает, что независимо от сил, действующих на жидкость, она продолжает течь . Например, вода является ньютоновской жидкостью, поскольку она продолжает проявлять свойства жидкости независимо от того, сколько ее перемешивают или перемешивают. Немного менее строгое определение состоит в том, что сопротивление небольшого объекта, медленно перемещающегося в жидкости, пропорционально силе, приложенной к объекту. (Сравните трение ). Важные жидкости, такие как вода, а также большинство газов, ведут себя — в хорошем приближении — как ньютоновская жидкость при нормальных условиях на Земле. ^[11]^: 145

Напротив, перемешивание неньютоновской жидкости может оставить после себя «дыру». Со временем он будет постепенно заполняться — такое поведение наблюдается в таких материалах, как пудинг, ооблек или песок (хотя песок не является строго жидкостью). Альтернативно, перемешивание неньютоновской жидкости может привести к уменьшению вязкости, поэтому жидкость будет казаться «более жидкой» (это наблюдается в некапельных красках ). Существует много типов неньютоновских жидкостей, поскольку они определяются как нечто, не подчиняющееся определенному свойству — например, большинство жидкостей с длинными молекулярными цепями могут реагировать неньютоновским образом. ^[11]^: 145

Уравнения ньютоновской жидкости [ править ]

Константа пропорциональности между тензором вязких напряжений и градиентом скорости известна как вязкость . Простое уравнение, описывающее поведение несжимаемой ньютоновской жидкости:

\tau =-\mu {\frac {\mathrm {d} u}{\mathrm {d} n}}

где

\tau

- напряжение сдвига, оказываемое жидкостью (« сопротивление »),

\mu

- вязкость жидкости - константа пропорциональности, и

{\frac {\mathrm {d} u}{\mathrm {d} n}}

– градиент скорости, перпендикулярный направлению сдвига.

Для ньютоновской жидкости вязкость по определению зависит только от температуры , а не от действующих на нее сил. Если жидкость несжимаема, уравнение, определяющее вязкое напряжение (в декартовых координатах ), имеет вид

\tau _{ij}=\mu \left({\frac {\partial v_{i}}{\partial x_{j}}}+{\frac {\partial v_{j}}{\partial x_{i}}}\right)

где

\tau _{ij}

это касательное напряжение на

i^{th}

грань жидкого элемента в

j^{th}

направление

v_{i}

это скорость в

i^{th}

направление

x_{j}

это

j^{th}

координата направления.

Если жидкость несжимаема, общая форма вязкого напряжения в ньютоновской жидкости имеет вид

\tau _{ij}=\mu \left({\frac {\partial v_{i}}{\partial x_{j}}}+{\frac {\partial v_{j}}{\partial x_{i}}}-{\frac {2}{3}}\delta _{ij}\nabla \cdot \mathbf {v} \right)+\kappa \delta _{ij}\nabla \cdot \mathbf {v}

где $\kappa$ — второй коэффициент вязкости (или объемная вязкость). Если жидкость не подчиняется этому соотношению, ее называют неньютоновской жидкостью , которой существует несколько типов. Неньютоновские жидкости могут быть пластическими, бингамовскими, псевдопластическими, дилатантными, тиксотропными, реопектическими, вязкоупругими.

В некоторых приложениях проводится еще одно грубое разделение жидкостей: идеальные и неидеальные жидкости. Идеальная жидкость не является вязкой и не оказывает никакого сопротивления сдвиговой силе. Идеальной жидкости действительно не существует, но в некоторых расчетах предположение оправдано. Одним из примеров этого является течение вдали от твердых поверхностей. Во многих случаях вязкие эффекты концентрируются вблизи границ твердого тела (например, в пограничных слоях), тогда как в областях поля течения, удаленных от границ, вязкими эффектами можно пренебречь и жидкость там рассматривается как невязкая (идеальная поток). Если пренебречь вязкостью, член, содержащий тензор вязких напряжений $\mathbf {\tau }$ в уравнении Навье–Стокса обращается в нуль. Приведенное в такой форме уравнение называется уравнением Эйлера .

См. также [ править ]

Ссылки [ править ]

^ Перейти обратно: ^а ^б Уайт, Фрэнк М. (2011). Механика жидкости (7-е изд.). МакГроу-Хилл. ISBN 978-0-07-352934-9 .
^ Ту, Цзиюань; Да, Гуань Хэн; Лю, Чаоцюнь (21 ноября 2012 г.). Вычислительная гидродинамика: практический подход . Баттерворт-Хайнеманн. ISBN 978-0080982434 .
^ Мариам Рожанская и И.С. Левинова (1996), "Статика", с. 642,
^ Бэтчелор, СК, и Бэтчелор, ГК (2000). Введение в гидродинамику. Издательство Кембриджского университета.
^ Бертин, Джей-Джей, и Смит, М.Л. (1998). Аэродинамика для инженеров (Том 5). Река Аппер-Седл, Нью-Джерси: Прентис-Холл.
^ Андерсон-младший, JD (2010). Основы аэродинамики. Тата МакГроу-Хилл Образование.
^ Хоутон, Э.Л., и Карпентер, П.В. (2003). Аэродинамика для студентов-инженеров. Эльзевир.
^ Милн-Томсон, LM (1973). Теоретическая аэродинамика. Курьерская корпорация.
^ Милн-Томсон, LM (1996). Теоретическая гидродинамика. Курьерская корпорация.
^ Биркгоф, Г. (2015). Гидродинамика. Издательство Принстонского университета.
^ Перейти обратно: ^а ^б ^с Бэтчелор, Джордж К. (1967). Введение в гидродинамику . Издательство Кембриджского университета. п. 74. ИСБН 0-521-66396-2 .
^ Гринкорн, Роберт (3 октября 2018 г.). Основы импульса, тепла и массопереноса . ЦРК Пресс. п. 18. ISBN 978-1-4822-9297-8 .
^ Константин П. и Фойас К. (1988). Уравнения Навье-Стокса. Издательство Чикагского университета.
^ Темам, Р. (2001). Уравнения Навье-Стокса: теория и численный анализ (т. 343). Американское математическое общество .
^ Фойас, К., Мэнли, О., Роза, Р. и Темам, Р. (2001). Уравнения Навье-Стокса и турбулентность (т. 83). Издательство Кембриджского университета.
^ Жиро, В., и Равиарт, Пенсильвания (2012). Методы конечных элементов для уравнений Навье-Стокса: теория и алгоритмы (Том 5). Springer Science & Business Media.
^ Андерсон, Дж. Д., и Вендт, Дж. (1995). Вычислительная гидродинамика (Том 206). Нью-Йорк: МакГроу-Хилл.
^ Чанг, Ти Джей (2010). Вычислительная гидродинамика. Издательство Кембриджского университета.
^ Блазек, Дж. (2015). Вычислительная гидродинамика: принципы и приложения. Баттерворт-Хайнеманн.
^ Весселинг, П. (2009). Принципы вычислительной гидродинамики (Том 29). Springer Science & Business Media.
^ Андерсон, Д., Таннехилл, Дж. К., и Плетчер, Р. Х. (2016). Вычислительная механика жидкости и теплопередача. Тейлор и Фрэнсис.
^ Кунду, Пиджуш К.; Коэн, Ира М.; Даулинг, Дэвид Р. (27 марта 2015 г.). «10». Механика жидкости (6-е изд.). Академическая пресса. ISBN 978-0124059351 .

Дальнейшее чтение [ править ]

Фалькович, Грегори (2011), Механика жидкости (Краткий курс для физиков) , Cambridge University Press, doi : 10.1017/CBO9780511794353 , ISBN 978-1-107-00575-4
Кунду, Пиджуш К.; Коэн, Ира М. (2008), Механика жидкости (4-е исправленное издание), Academic Press, ISBN 978-0-12-373735-9
Карри, И.Г. (1974), Фундаментальная механика жидкостей , McGraw-Hill, Inc. , ISBN 0-07-015000-1
Мэсси, Б.; Уорд-Смит, Дж. (2005), Механика жидкостей (8-е изд.), Тейлор и Фрэнсис, ISBN 978-0-415-36206-1
Назаренко, Сергей (2014), Гидродинамика через примеры и решения , CRC Press (группа Тейлора и Фрэнсиса), ISBN 978-1-43-988882-7

Внешние ссылки [ править ]

Бесплатные книги по механике жидкости
Ежегодный обзор механики жидкости . Архивировано 19 января 2009 г. в Wayback Machine .
CFDWiki — справочный вики-сайт по вычислительной гидродинамике.
Образовательная скорость изображения частиц. Архивировано 3 августа 2017 г. в Wayback Machine - ресурсы и демонстрации.

[White2011-1] Перейти обратно: ^а ^б Уайт, Фрэнк М. (2011). Механика жидкости (7-е изд.). МакГроу-Хилл. ISBN 978-0-07-352934-9 .

[2] Ту, Цзиюань; Да, Гуань Хэн; Лю, Чаоцюнь (21 ноября 2012 г.). Вычислительная гидродинамика: практический подход . Баттерворт-Хайнеманн. ISBN 978-0080982434 .

[3] Мариам Рожанская и И.С. Левинова (1996), "Статика", с. 642,

[4] Бэтчелор, СК, и Бэтчелор, ГК (2000). Введение в гидродинамику. Издательство Кембриджского университета.

[5] Бертин, Джей-Джей, и Смит, М.Л. (1998). Аэродинамика для инженеров (Том 5). Река Аппер-Седл, Нью-Джерси: Прентис-Холл.

[6] Андерсон-младший, JD (2010). Основы аэродинамики. Тата МакГроу-Хилл Образование.

[7] Хоутон, Э.Л., и Карпентер, П.В. (2003). Аэродинамика для студентов-инженеров. Эльзевир.

[8] Милн-Томсон, LM (1973). Теоретическая аэродинамика. Курьерская корпорация.

[9] Милн-Томсон, LM (1996). Теоретическая гидродинамика. Курьерская корпорация.

[10] Биркгоф, Г. (2015). Гидродинамика. Издательство Принстонского университета.

[Batchelor1967-11] Перейти обратно: ^а ^б ^с Бэтчелор, Джордж К. (1967). Введение в гидродинамику . Издательство Кембриджского университета. п. 74. ИСБН 0-521-66396-2 .

[Greenkorn2018-12] Гринкорн, Роберт (3 октября 2018 г.). Основы импульса, тепла и массопереноса . ЦРК Пресс. п. 18. ISBN 978-1-4822-9297-8 .

[13] Константин П. и Фойас К. (1988). Уравнения Навье-Стокса. Издательство Чикагского университета.

[14] Темам, Р. (2001). Уравнения Навье-Стокса: теория и численный анализ (т. 343). Американское математическое общество .

[15] Фойас, К., Мэнли, О., Роза, Р. и Темам, Р. (2001). Уравнения Навье-Стокса и турбулентность (т. 83). Издательство Кембриджского университета.

[16] Жиро, В., и Равиарт, Пенсильвания (2012). Методы конечных элементов для уравнений Навье-Стокса: теория и алгоритмы (Том 5). Springer Science & Business Media.

[17] Андерсон, Дж. Д., и Вендт, Дж. (1995). Вычислительная гидродинамика (Том 206). Нью-Йорк: МакГроу-Хилл.

[18] Чанг, Ти Джей (2010). Вычислительная гидродинамика. Издательство Кембриджского университета.

[19] Блазек, Дж. (2015). Вычислительная гидродинамика: принципы и приложения. Баттерворт-Хайнеманн.

[20] Весселинг, П. (2009). Принципы вычислительной гидродинамики (Том 29). Springer Science & Business Media.

[21] Андерсон, Д., Таннехилл, Дж. К., и Плетчер, Р. Х. (2016). Вычислительная механика жидкости и теплопередача. Тейлор и Фрэнсис.

[22] Кунду, Пиджуш К.; Коэн, Ира М.; Даулинг, Дэвид Р. (27 марта 2015 г.). «10». Механика жидкости (6-е изд.). Академическая пресса. ISBN 978-0124059351 .

[1]

[2]

[3]

[4]

[5]

[6]

[7]

[8]

[9]

[10]

[11]

[12]

[13]

[14]

[15]

[16]

[17]

[18]

[19]

[20]

[21]

[22]

v т Это Гидравлическая механика
Fluid statics	Hydraulics Archimedes' principle
Fluid dynamics	Computational fluid dynamics Aerodynamics Navier–Stokes equations Boundary layer Entrance length
Dimensionless numbers	Archimedes Atwood Bagnold Bejan Biot Bond Brinkman Capillary Cauchy Chandrasekhar Damköhler Darcy Dean Deborah Dukhin Eckert Ekman Eötvös Euler Froude Galilei Graetz Grashof Görtler Hagen Iribarren Kapitza Keulegan–Carpenter Knudsen Laplace Lewis Mach Marangoni Morton Nusselt Ohnesorge Péclet Prandtl magnetic turbulent Rayleigh Reynolds magnetic Richardson Roshko Rossby Rouse Schmidt Scruton Sherwood Shields Stanton Stokes Strouhal Stuart Suratman Taylor Ursell Weber Weissenberg Womersley

v т Это Основные разделы физики
Divisions	Pure Applied Engineering
Approaches	Experimental Theoretical Computational
Classical	Classical mechanics Newtonian Analytical Celestial Continuum Acoustics Classical electromagnetism Classical optics Ray Wave Thermodynamics Statistical Non-equilibrium
Modern	Relativistic mechanics Special General Nuclear physics Quantum mechanics Particle physics Atomic, molecular, and optical physics Atomic Molecular Modern optics Condensed matter physics
Interdisciplinary	Astrophysics Atmospheric physics Biophysics Chemical physics Geophysics Materials science Mathematical physics Medical physics Ocean physics Quantum information science
Related	History of physics Nobel Prize in Physics Philosophy of physics Physics education Timeline of physics discoveries

Базы данных авторитетного контроля
National	Spain France BnF data Germany Israel United States Japan Czech Republic Korea
Other	Encyclopedia of Modern Ukraine