Событие горизонт

В астрофизике - горизонт события это граница, за которой события не могут повлиять на наблюдателя. Вольфганг Риндлер придумал этот термин в 1950 -х годах. ^{[ 1 ]}

В 1784 году Джон Мичелл предположил, что гравитация может быть достаточно сильной в окрестностях массивных компактных объектов, которые даже свет не может избежать. ^{[ 2 ]} В то время ньютоновская теория гравитации и так называемая корпускулярная теория света была доминирующей. В этих теориях, если скорость побега гравитационного влияния массивного объекта превышает скорость света , то свет, происходящий внутри или от него, может временно избежать, но вернется. В 1958 году Дэвид Финкельштейн использовал общую относительность , чтобы ввести более строгое определение локального горизонта события Черной дыры как границы, за пределами которой любого рода не могут повлиять на внешний наблюдатель, что приводит к информации и парадоксам брандмауэра , поощряя повторное рассмотрение концепции местных горизонтов событий и понятия черных дыр. Впоследствии было разработано несколько теорий, некоторые с некоторыми без горизонтов событий. Один из ведущих разработчиков теорий для описания черных дыр, Стивен Хокинг , предположил, что кажущий горизонт вместо горизонта событий следует использовать , говоря: «Гравитационный коллапс дает кажущий горизонт, но без горизонтов событий». В конце концов он пришел к выводу, что «отсутствие горизонтов событий означает, что нет черных дыр - в смысле режимов, от которых свет не может убежать в бесконечность ." ^{[ 3 ]}^{[ 4 ]}

Любой объект, приближающийся к горизонту со стороны наблюдателя, кажется, замедляется, никогда не пересекая горизонт. ^{[ 5 ]} Из -за гравитационного красного смещения его изображение Reddens с течением времени, когда объект перемещается ближе к горизонту. ^{[ 6 ]}

В расширяющейся вселенной скорость расширения достигает - и даже превышает - скорость света, предотвращая перемещение сигналов в некоторые регионы. Космический горизонт события - это настоящий горизонт события, потому что он влияет на все виды сигналов, включая гравитационные волны , которые движутся со скоростью света.

Более конкретные типы горизонтов включают в себя связанные, но отчетливые абсолютные и кажущиеся горизонты, найденные вокруг черной дыры. Другие отдельные типы включают:

Коши . и убийства горизонты
Фотонные сферы и эргосферы раствора Керра .
Частицы и космологические горизонты, относящиеся к космологии .
Изолированные и динамические горизонты , которые важны для текущих исследований черной дыры.

Космическое горизонт события

В космологии горизонт событий наблюдаемой вселенной является крупнейшим расстоянием для промахивания , из которого светиль, испускаемый в настоящее время, может достичь наблюдателя в будущем. Это отличается от концепции горизонта частиц , которая представляет собой наибольшее расстояние вооружений, из которой свет, испускаемый в прошлом, может достичь наблюдателя в данный момент времени. Для событий, которые происходят за пределами этого расстояния, у света не было достаточно времени, чтобы достичь нашего местоположения, даже если он испускался в то время, когда началась вселенная. Эволюция горизонта частиц со временем зависит от природы расширения вселенной . Если расширение имеет определенные характеристики, части вселенной никогда не будут наблюдаемыми, независимо от того, как долго наблюдатель ждет света от этих регионов. Граница, за которой когда -либо не наблюдаются события, является горизонтом события, и она представляет максимальную степень горизонта частиц.

Критерий для определения того, существует ли горизонт частиц для вселенной, заключается в следующем. Определите расстояние для D _P воодушевки

d_{p}=\int _{0}^{t_{0}}{\frac {c}{a(t)}}\,dt.

В этом уравнении A является фактором масштаба , C является скоростью света , а T ₀ - возраст вселенной. Если d _p → ∞ (то есть точки произвольно так далеко, как можно наблюдать), то горизонт событий не существует. Если D _P ≠ ∞ , присутствует горизонт.

Примерами космологических моделей без горизонта событий являются вселенные, в которых преобладают вещества или излучение . Примером космологической модели с горизонтом события является вселенная, в которой преобладает космологическая постоянная ( вселенная де Ситтер ).

Расчет скоростей космологического события и горизонтов частиц был приведен в статье о космологической модели FLRW , приближающейся к вселенной, состоящей из неинтерзащитных компонентов, каждый из которых является идеальной жидкостью . ^{[ 7 ]}^{[ 8 ]}

Кажущийся горизонт ускоренной частицы

Диаграмма космоса, показывающая равномерно ускоренную частицу, P , и событие E , которое находится за пределами кажущегося горизонта частицы. прямого света события Конус частицы никогда не пересекает мировую линию .

Если частица движется с постоянной скоростью в невыразительной вселенной, свободной от гравитационных полей, любое событие, которое происходит в этой вселенной, в конечном итоге будет наблюдаться частица, потому что прямые световые конусы частицы из этих событий пересекают мировую линию . С другой стороны, если частица ускоряется, в некоторых ситуациях световые конусы из некоторых событий никогда не пересекают мировую линию частицы. В этих условиях кажущийся горизонт присутствует в опорной рамке частицы (ускоряющей), представляющей границу, за пределами которой события ненаблюдаемы.

Например, это происходит с равномерно ускоренной частицей. Схема пространства -времени этой ситуации показана на рисунке справа. По мере того, как частица ускоряется, она приближается, но никогда не достигает, скорость света по отношению к первоначальной отсловной раме. На диаграмме пространства-времени его путь- гипербола , которая асимптотически приближается к 45-градусной линии (путь света). Событие, чьи световой конусной края является этой асимптотой или находится дальше, чем эта асимптота, никогда не может наблюдаться ускоряющей частицей. В эталонной рамке частицы за ней стоит граница, из которой не могут избежать никаких сигналов (очевидный горизонт). Расстояние до этой границы дано $c^{2}/a$ , где $А$ является постоянным правильным ускорением частицы.

В то время как приближения этой ситуации могут возникнуть в реальном мире ^{[ Цитация необходима ]} у акселераторов частиц ( Например, ) истинный горизонт события никогда не присутствует, поскольку это требует, чтобы частица была ускорена на неопределенный срок (требуя произвольно больших объемов энергии и произвольно большого аппарата).

Взаимодействие с космическим горизонтом

В случае горизонта, воспринимаемого равномерно ускоряющим наблюдателем в пустом пространстве, горизонт, похоже, остается на фиксированном расстоянии от наблюдателя, независимо от того, как движется его окружение. Изменение ускорения наблюдателя может привести к тому, что горизонт может двигаться с течением времени или может помешать существующему горизонту события, в зависимости от выбранной функции ускорения. Наблюдатель никогда не касается горизонта и никогда не проходит место, где оно казалось.

В случае горизонта, воспринимаемого пассажиром вселенной де Ситтера , горизонт всегда кажется фиксированным расстоянием для не ускоряющего наблюдателя. С ним никогда не связывается, даже ускоряющим наблюдателем.

Горизонт события черной дыры

Вдали от черной дыры , частица может двигаться в любом направлении. Это ограничено только скоростью света.
Ближе к черной дыре пространству времени начинает деформироваться. В некоторых удобных системах координат направляется больше путей к черной дыре, чем пути, уходящих. ^{[ Примечание 1 ]}
Внутри горизонта события все будущие временные пути приближают частицу к центру черной дыры. Частица больше не может сбежать, независимо от того, в каком направлении движется частица.

Один из самых известных примеров горизонта события вытекает из описания черной дыры общей относительности, небесного объекта, настолько плотного, что ни один близлежащий материи или излучение не могут избежать его гравитационного поля . Часто это описывается как граница, в рамках которой скорость побега черной дыры больше, чем скорость света . Тем не менее, более подробное описание заключается в том, что в этом горизонте все светоподобные пути (пути, которые может пройти свет) (и, следовательно, все пути в конусах переднего света частиц в горизонте) деформированы так, чтобы попасть дальше в отверстие. Как только частица находится внутри горизонта, перемещение в отверстие так же неизбежно, как и двигаться вперед во времени - независимо от того, в каком направлении движется частица - и ее можно рассматривать как эквивалент для этого, в зависимости от используемой системы координат пространства. ^{[ 10 ]}^{[ 9 ]}^{[ 11 ]}^{[ 12 ]}

Поверхность в радиусе Шварцшильда действует как горизонт события в некалирующем теле, которое вписывается в этот радиус (хотя вращающаяся черная дыра работает немного по-разному). Радиус Шварцшильда объекта пропорционален его массе. Теоретически, любое количество материи станет черной дырой, если он сжимается в пространство, которое вписывается в соответствующий радиус Шварцшильда. Для массы солнца этот радиус составляет приблизительно 3 километра (1,9 мили); Для Земли это около 9 миллиметров (0,35 дюйма). На практике, однако, ни Земля, ни солнце не имеют необходимой массы (и, следовательно, необходимой гравитационной силы) для преодоления электронов и давления в дегенерации нейтронов . Минимальная масса, необходимая для разрушения звезды за пределами этих давлений, - это предел Толмана -Оппенгеймер -Волкофф , который составляет приблизительно три солнечных масса.

Согласно основным моделям гравитационного коллапса, ^{[ 13 ]} Горизонт события образуется перед сингулярностью черной дыры. Если все звезды в Млечном пути будут постепенно объединяться в направлении галактического центра, сохраняя при этом свои пропорциональные расстояния друг от друга, все они попадут в свой совместный радиус Шварцшильда задолго до того, как они будут вынуждены столкнуться. ^{[ 4 ]} Вплоть до краха в далеком будущем, наблюдатели в галактике, окруженной горизонтом события, будут нормально продолжаться.

Горизонты событий Черной дыры широко поняты. Общим, хотя и ошибочным, является представление о том, что черные дыры «пылесосят» в своем районе, где на самом деле они не способны искать материал для потребления, чем любой другой гравитационный аттрактор. Как и в случае любой массы во вселенной, материя должна быть в пределах его гравитационного масштаба для возможности существования захвата или консолидации с любой другой массой. Не менее распространена идея, что материя может наблюдаться, падающая в черную дыру. Это невозможно. Астрономы могут обнаруживать только аккреционные диски вокруг черных отверстий, где материал перемещается с такой скоростью, что трение создает высокоэнергетическое излучение, которое может быть обнаружено (аналогично, некоторые вопросы из этих аккреционных дисков вытесняются вдоль оси вращения черной дыры, создавая Видимые самолеты, когда эти потоки взаимодействуют с такими веществами, как межзвездный газ или когда они нацелены непосредственно на Земле). Кроме того, далекий наблюдатель никогда не увидит, что что -то достигнет горизонта. Вместо этого, приближаясь к отверстию, объект, кажется, будет идти все медленнее, в то время как любой свет, который он излучает, будет дальше и дальше.

Топологически, горизонт события определяется из причинно -следственной структуры как прошлый нулевый конус будущего конформной бесконечности. Горизонт события черной дыры носит телеологический характер, что означает, что он определяется будущими причинами. ^{[ 14 ]}^{[ 15 ]}^{[ 16 ]} Точнее, нужно было бы знать всю историю вселенной и весь путь в бесконечное будущее, чтобы определить наличие горизонта события, что невозможно для квазилокальных наблюдателей (даже в принципе). ^{[ 17 ]}^{[ 18 ]} Другими словами, нет эксперимента и/или измерения, которые могут быть выполнены в области конечного размера пространства и в течение конечного интервала времени, который отвечает на вопрос о том, существует ли горизонт события. Из -за чисто теоретической природы горизонта события, передвижный объект не обязательно испытывает странные эффекты и фактически проходит через рассчитанную границу в конечном количестве его надлежащего времени . ^{[ 19 ]}

Взаимодействие с горизонтами черной дыры

В заблуждении относительно горизонтов событий, особенно горизонтов событий Черной дыры , заключается в том, что они представляют неизменную поверхность, которая разрушает объекты, которые приближаются к ним. На практике все горизонты событий, кажется, находятся на некотором расстоянии от любого наблюдателя, и объекты, отправленные горизонту к событий ) Попытка сделать объект вблизи горизонта, остается неподвижным по отношению к наблюдателю, требуется применение силы, величина которого неограничивается (становясь бесконечным), чем он приближается.

В случае горизонта вокруг черной дыры наблюдатели, стационарные по отношению к далекому объекту, будут договориться о том, где находится горизонт. Хотя это, кажется, позволяет наблюдателю, опускающемуся к отверстию на веревке (или стержне), чтобы связаться с горизонтом, на практике это не может быть сделано. Надлежащее расстояние до горизонта конечно, ^{[ 20 ]} Таким образом, необходимая длина веревки также была бы конечной, но если бы веревка была медленно понижена (так что каждая точка на веревке была приблизительно в состоянии покоя в координатах Шварцшильда ), надлежащее ускорение ( G-Force ), испытываемое точками на веревке Ближе и ближе к горизонту приближается к бесконечности, поэтому веревка будет разорвана. Если веревка быстро понижена (возможно, даже в свободном падении ), то действительно, наблюдатель на дне веревки может коснуться и даже пересечь горизонт события. Но как только это произойдет, невозможно вытащить дно веревки обратно из горизонта события, так как, если веревка натянута натянут, силы вдоль веревки увеличиваются без ограничения, когда они приближаются к горизонту событий, и в какой -то момент веревка должна сломаться Полем Кроме того, разрыв должен происходить не на горизонте событий, а в точке, где второй наблюдатель может его наблюдать.

Предполагая, что возможный кажущийся горизонт находится далеко в горизонте событий, или нет, наблюдатели, пересекающие горизонт события черной дыры, на самом деле не увидят и не почувствуют что -то особенное в этот момент. С точки зрения визуального внешнего вида, наблюдатели, которые попадают в дыру, воспринимают возможный кажущийся горизонт как черную непроницаемую область, охватывающую сингулярность. ^{[ 21 ]} Другие объекты, которые вошли в область горизонта вдоль того же радиального пути, но в более раннее время появились под наблюдателем, если они не введены внутри кажущегося горизонта, и они могли обмениваться сообщениями. Увеличение приливных сил также является локально заметным эффектом, как функция массы черной дыры. В реалистичных звездных черных дырах спаггетификация происходит рано: приливные силы разрывают материалы на части задолго до горизонта события. Тем не менее, в супермассивных черных дырах , которые находятся в центрах галактик, спаггетизация происходит в горизонте событий. Человеческий космонавт выживет в падении через горизонт события только в черной дыре с массой примерно 10 000 солнечных масс или больше. ^{[ 22 ]}

За пределами общей относительности

Горизонт космического события обычно принимается в качестве реального горизонта событий, тогда как описание локального горизонта события черной дыры, данного общей теорией относительности, является неполным и противоречивым. ^{[ 3 ]}^{[ 4 ]} Когда условия, при которых происходят локальные горизонты событий, моделируются с использованием более полной картины того, как работает вселенная, которая включает как относительность, так и квантовую механику , ожидается, что локальные горизонты событий будут иметь свойства, которые отличаются от прогнозируемых только с использованием только общей относительности.

ожидается В настоящее время механизм излучения Хокинга , что основное воздействие квантовых эффектов заключается в том, чтобы горизонты событий обладают температурой и так испускаем излучение. Для черных дыр это проявляется как излучение Хокинга , и более широкий вопрос о том, как черная дыра обладает температурой, является частью темы термодинамики черной дыры . Для ускоряющихся частиц это проявляется как эффект UNRU , что заставляет пространство вокруг частицы, по -видимому, заполнено веществом и радиацией.

Согласно противоречивой гипотезе брандмауэра Черной дыры , вещество, попадающее в черную дыру, будет сгорается до хрустящего брандмауэра с высокой энергией на горизонте событий.

Альтернатива предоставляется принципом взаимодополняемости , в соответствии с которым на графике отдаленного наблюдателя, поглощение вещества термилизируется на горизонте и воспринимается как излучение Хокинга, в то время как в диаграмме бегающего наблюдателя продолжается не затрудненным через внутреннюю область и и уничтожен в сингулярности. Эта гипотеза не нарушает теорему без клонирования, поскольку существует одна копия информации в соответствии с любым данным наблюдателем. Комплементарность Черной дыры фактически предполагается законами масштабирования струн, приближающихся к горизонту события, что позволяет предположить, что на диаграмме Шварцшильда они растягиваются, чтобы покрыть горизонт и термолизировать в мембрану длины Планка .

Ожидается, что полное описание локальных горизонтов событий, генерируемых гравитацией, потребует теории квантовой гравитации . Одной из таких теории кандидата является M-теория . Другая такая теория кандидата - это квантовая гравитация петли .

Смотрите также

Примечания

^ Набор возможных путей, или, точнее, будущий легкий конус , содержащий все возможные мировые линии (на этой диаграмме, представленной желтой/синей сеткой), наклонен таким образом в координатах Эддингтон -Финкельштейн (диаграмма представляет собой «мультфильм». Версия координатной диаграммы Эддингтона -Финкельштейна), но в других координатах световые конусы не наклонены таким образом, например, в координатах Шварцшильда они просто сужаются, не наклоняясь, когда вы приближаются к горизонту событий, а в Крускале -Сзекере координируются конусы света. Вообще не меняйте форму или ориентацию. ^{[ 9 ]}

Ссылки

^ Риндлер, Вольфганг (1956-12-01). «Визуальные горизонты в мировых моделях» . Ежемесячные уведомления Королевского астрономического общества . 116 (6). [Также перепечатано в общей относительности и гравитации , 34 , 133–153 (2002), doi: 10.1023/a: 1015347106729]: 662–677. doi : 10.1093/mnras/116.6.662 . ISSN 0035-8711 .
^ Мишелл, Джон (1784). "Vii. О средствах обнаружения расстояния, величины и т. Д., В результате уменьшения скорости их света, если такое уменьшение должно быть обнаружено в любом из них, и тако. это было бы дальше. Другие данные должны быть закуплены из наблюдений, как Философские транзакции Королевского общества Лондона . 74 Королевское общество: 35–57. Bibcode : 1784rspt ... 74 ... 35M . doi : 10.1098/rstl.1784.0008 . ISSN 0261-0523 . JSTOR 106576 .
^ Jump up to: ^а ^{беременный} Хокинг, Стивен В. (2014). «Сохранение информации и прогнозирование погоды для черных дыр». arxiv : 1401.5761v1 [ hep-й ].
^ Jump up to: ^а ^{беременный} ^в Curiel, Erik (2019). «Многочисленные определения черной дыры». Природная астрономия . 3 : 27–34. Arxiv : 1808.01507 . Bibcode : 2019natas ... 3 ... 27c . doi : 10.1038/s41550-018-0602-1 . S2CID 119080734 .
^ Chaisson, Eric J. (1990). Относительно говоря: относительность, черные дыры и судьба вселенной . WW Norton & Company . п. 213 . ISBN 978-0393306750 .
^ Беннетт, Джеффри; Донахью, Меган ; Шнайдер, Николас; Войт, Г. Марк (2014). Космическая перспектива . Пирсон Образование . п. 156. ISBN 978-0-134-05906-8 .
^ Margalef-Bentabol, Berta; Margalef-Bentabol, Juan; CEPA, Джорди (21 декабря 2012 г.). «Эволюция космологических горизонтов во вселенной согласии» . Журнал космологии и физики астропастиц . 2012 (12): 035. Arxiv : 1302.1609 . Bibcode : 2012JCAP ... 12..035M . Doi : 10.1088/1475-7516/2012/12/035 . S2CID 119704554 . Архивировано из оригинала 8 декабря 2019 года . Получено 3 декабря 2013 года .
^ Margalef-Bentabol, Berta; Margalef-Bentabol, Juan; CEPA, Джорди (8 февраля 2013 г.). «Эволюция космологических горизонтов во вселенной с начетом бесконечно многих государственных уравнений» . Журнал космологии и физики астропастиц . 015. 2013 (2): 015. Arxiv : 1302.2186 . Bibcode : 2013JCAP ... 02..015M . doi : 10.1088/1475-7516/2013/02/015 . S2CID 119614479 . Архивировано из оригинала 8 декабря 2019 года . Получено 3 декабря 2013 года .
^ Jump up to: ^а ^{беременный} Миснер, Торн и Уилер 1973 , с. 848
^ Хокинг, Стивен У.; Эллис, СКФ (1975). Крупномасштабная структура пространства-времени . Издательство Кембриджского университета . ^{[ страница необходима ]}
^ Уолд, Роберт М. (1984). Общая относительность . Чикаго: Университет Чикагской Прессы . ISBN 978-0-2268-7033-5 . ^{[ страница необходима ]}
^ Павлин, Джон А. (1999). Космологическая физика . Издательство Кембриджского университета. doi : 10.1017/cbo9780511804533 . ISBN 978-0-511-80453-3 . ^{[ страница необходима ]}
^ Пенроуз, Роджер (1965). «Гравитационный коллапс и космические сингулярности» . Письма о физическом обзоре . 14 (3): 57. Bibcode : 1965phrvl..14 ... 57p . doi : 10.1103/physrevlett.14.57 .
^ Аштекар, Абхай; Кришнан, Бадри (2004). «Изолированные и динамические горизонты и их приложения» . Живые отзывы в отношении относительности . 7 (1): 10. Arxiv : GR-QC/0407042 . Bibcode : 2004lrr ..... 7 ... 10a . doi : 10.12942/lrr-2004-10 . PMC 5253930 . PMID 28163644 . S2CID 16566181 .
^ Senovilla, Хосе М.М. (2011). «Захватываемые поверхности». Международный журнал современной физики d . 20 (11): 2139–2168. Arxiv : 1107.1344 . BIBCODE : 2011IJMPD..20.2139S . doi : 10.1142/s0218271811020354 .
^ Манн, Роберт Б.; МУРК, Себастьян; Терно, Даниэль Р. (2022). «Черные дыры и их горизонты в полуклассических и модифицированных теориях гравитации». Международный журнал современной физики d . 31 (9): 2230015–2230276. Arxiv : 2112.06515 . BIBCODE : 2022IJMPD..3130015M . doi : 10.1142/s0218271822300154 . S2CID 245123647 .
^ Visser, Matt (2014). «Физическая наблюдение горизонтов». Физический обзор d . 90 (12): 127502. Arxiv : 1407.7295 . Bibcode : 2014 phrvd..90l7502v . doi : 10.1103/physrevd.90.127502 . S2CID 119290638 .
^ МУРК, Себастьян (2023). «Nomen non est omen: почему слишком рано идентифицировать ультракомпактные объекты как черные дыры». Международный журнал современной физики d . 32 (14): 2342012–2342235. Arxiv : 2210.03750 . Bibcode : 2023ijmpd..3242012M . doi : 10.1142/s0218271823420129 . S2CID 252781040 .
^ Джоши, Панкадж ; Нараян, Рамеш (2016). «Парадоксы черной дыры». Журнал физики: серия конференций . 759 (1): 12–60. Arxiv : 1402.3055 . BIBCODE : 2016JPHCS.759A2060J . doi : 10.1088/1742-6596/759/1/012060 . S2CID 118592546 .
^ Миссер, Торн и Уилер 1973 , с. 824
^ Гамильтон, Эндрю Дж . Jila.colorado.edu . Архивировано с оригинала 3 сентября 2019 года . Получено 28 июня 2020 года .
^ Хобсон, Майкл Пол; Efstathiou, George ; Лазенби, Энтони Н. (2006). «11. Шварцшильд Черные дыры» . Общая относительность: введение для физиков . Издательство Кембриджского университета. п. 265. ISBN 978-0-521-82951-9 Полем Архивировано из оригинала 2019-03-31 . Получено 2018-01-26 .

Дальнейшее чтение

Миссер, Чарльз У . ; Торн, Кип С .; Уилер, Джон Арчибальд (1973). Гравитация (27. Печать изд.). Нью -Йорк, Нью -Йорк: Фриман. ISBN 978-0-7167-0344-0 .
Хокинг, Стивен В. (2001). Вселенная в двух словах . Нью -Йорк: Бантам. ISBN 978-0-553-80202-3 .
Торн, Кип С. (1994). Черные дыры и временные рамки: возмутительное наследие Эйнштейна . Программа книги Фонда Содружества. Нью -Йорк / Лондон: Нортон. ISBN 978-0-393-31276-8 .
Аштекар, Абхай; Кришнан, Бадри (2004). «Изолированные и динамические горизонты и их приложения» . Живые отзывы в отношении относительности . 7 (1): 10. Arxiv : GR-QC/0407042 . Bibcode : 2004lrr ..... 7 ... 10a . doi : 10.12942/lrr-2004-10 . ISSN 2367-3613 . PMC 5253930 . PMID 28163644 .

[10] Набор возможных путей, или, точнее, будущий легкий конус , содержащий все возможные мировые линии (на этой диаграмме, представленной желтой/синей сеткой), наклонен таким образом в координатах Эддингтон -Финкельштейн (диаграмма представляет собой «мультфильм». Версия координатной диаграммы Эддингтона -Финкельштейна), но в других координатах световые конусы не наклонены таким образом, например, в координатах Шварцшильда они просто сужаются, не наклоняясь, когда вы приближаются к горизонту событий, а в Крускале -Сзекере координируются конусы света. Вообще не меняйте форму или ориентацию. ^{[ 9 ]}

[1] Риндлер, Вольфганг (1956-12-01). «Визуальные горизонты в мировых моделях» . Ежемесячные уведомления Королевского астрономического общества . 116 (6). [Также перепечатано в общей относительности и гравитации , 34 , 133–153 (2002), doi: 10.1023/a: 1015347106729]: 662–677. doi : 10.1093/mnras/116.6.662 . ISSN 0035-8711 .

[2] Мишелл, Джон (1784). "Vii. О средствах обнаружения расстояния, величины и т. Д., В результате уменьшения скорости их света, если такое уменьшение должно быть обнаружено в любом из них, и тако. это было бы дальше. Другие данные должны быть закуплены из наблюдений, как Философские транзакции Королевского общества Лондона . 74 Королевское общество: 35–57. Bibcode : 1784rspt ... 74 ... 35M . doi : 10.1098/rstl.1784.0008 . ISSN 0261-0523 . JSTOR 106576 .

[Hawk-3] Jump up to: ^а ^{беременный} Хокинг, Стивен В. (2014). «Сохранение информации и прогнозирование погоды для черных дыр». arxiv : 1401.5761v1 [ hep-й ].

[Curiel-4] Jump up to: ^а ^{беременный} ^в Curiel, Erik (2019). «Многочисленные определения черной дыры». Природная астрономия . 3 : 27–34. Arxiv : 1808.01507 . Bibcode : 2019natas ... 3 ... 27c . doi : 10.1038/s41550-018-0602-1 . S2CID 119080734 .

[5] Chaisson, Eric J. (1990). Относительно говоря: относительность, черные дыры и судьба вселенной . WW Norton & Company . п. 213 . ISBN 978-0393306750 .

[6] Беннетт, Джеффри; Донахью, Меган ; Шнайдер, Николас; Войт, Г. Марк (2014). Космическая перспектива . Пирсон Образование . п. 156. ISBN 978-0-134-05906-8 .

[7] Margalef-Bentabol, Berta; Margalef-Bentabol, Juan; CEPA, Джорди (21 декабря 2012 г.). «Эволюция космологических горизонтов во вселенной согласии» . Журнал космологии и физики астропастиц . 2012 (12): 035. Arxiv : 1302.1609 . Bibcode : 2012JCAP ... 12..035M . Doi : 10.1088/1475-7516/2012/12/035 . S2CID 119704554 . Архивировано из оригинала 8 декабря 2019 года . Получено 3 декабря 2013 года .

[Evolution2-8] Margalef-Bentabol, Berta; Margalef-Bentabol, Juan; CEPA, Джорди (8 февраля 2013 г.). «Эволюция космологических горизонтов во вселенной с начетом бесконечно многих государственных уравнений» . Журнал космологии и физики астропастиц . 015. 2013 (2): 015. Arxiv : 1302.2186 . Bibcode : 2013JCAP ... 02..015M . doi : 10.1088/1475-7516/2013/02/015 . S2CID 119614479 . Архивировано из оригинала 8 декабря 2019 года . Получено 3 декабря 2013 года .

[1973_p848-9] Jump up to: ^а ^{беременный} Миснер, Торн и Уилер 1973 , с. 848

[11] Хокинг, Стивен У.; Эллис, СКФ (1975). Крупномасштабная структура пространства-времени . Издательство Кембриджского университета . ^{[ страница необходима ]}

[12] Уолд, Роберт М. (1984). Общая относительность . Чикаго: Университет Чикагской Прессы . ISBN 978-0-2268-7033-5 . ^{[ страница необходима ]}

[13] Павлин, Джон А. (1999). Космологическая физика . Издательство Кембриджского университета. doi : 10.1017/cbo9780511804533 . ISBN 978-0-511-80453-3 . ^{[ страница необходима ]}

[14] Пенроуз, Роджер (1965). «Гравитационный коллапс и космические сингулярности» . Письма о физическом обзоре . 14 (3): 57. Bibcode : 1965phrvl..14 ... 57p . doi : 10.1103/physrevlett.14.57 .

[15] Аштекар, Абхай; Кришнан, Бадри (2004). «Изолированные и динамические горизонты и их приложения» . Живые отзывы в отношении относительности . 7 (1): 10. Arxiv : GR-QC/0407042 . Bibcode : 2004lrr ..... 7 ... 10a . doi : 10.12942/lrr-2004-10 . PMC 5253930 . PMID 28163644 . S2CID 16566181 .

[16] Senovilla, Хосе М.М. (2011). «Захватываемые поверхности». Международный журнал современной физики d . 20 (11): 2139–2168. Arxiv : 1107.1344 . BIBCODE : 2011IJMPD..20.2139S . doi : 10.1142/s0218271811020354 .

[17] Манн, Роберт Б.; МУРК, Себастьян; Терно, Даниэль Р. (2022). «Черные дыры и их горизонты в полуклассических и модифицированных теориях гравитации». Международный журнал современной физики d . 31 (9): 2230015–2230276. Arxiv : 2112.06515 . BIBCODE : 2022IJMPD..3130015M . doi : 10.1142/s0218271822300154 . S2CID 245123647 .

[18] Visser, Matt (2014). «Физическая наблюдение горизонтов». Физический обзор d . 90 (12): 127502. Arxiv : 1407.7295 . Bibcode : 2014 phrvd..90l7502v . doi : 10.1103/physrevd.90.127502 . S2CID 119290638 .

[19] МУРК, Себастьян (2023). «Nomen non est omen: почему слишком рано идентифицировать ультракомпактные объекты как черные дыры». Международный журнал современной физики d . 32 (14): 2342012–2342235. Arxiv : 2210.03750 . Bibcode : 2023ijmpd..3242012M . doi : 10.1142/s0218271823420129 . S2CID 252781040 .

[20] Джоши, Панкадж ; Нараян, Рамеш (2016). «Парадоксы черной дыры». Журнал физики: серия конференций . 759 (1): 12–60. Arxiv : 1402.3055 . BIBCODE : 2016JPHCS.759A2060J . doi : 10.1088/1742-6596/759/1/012060 . S2CID 118592546 .

[21] Миссер, Торн и Уилер 1973 , с. 824

[HamiltonA-22] Гамильтон, Эндрю Дж . Jila.colorado.edu . Архивировано с оригинала 3 сентября 2019 года . Получено 28 июня 2020 года .

[23] Хобсон, Майкл Пол; Efstathiou, George ; Лазенби, Энтони Н. (2006). «11. Шварцшильд Черные дыры» . Общая относительность: введение для физиков . Издательство Кембриджского университета. п. 265. ISBN 978-0-521-82951-9 Полем Архивировано из оригинала 2019-03-31 . Получено 2018-01-26 .

[ 1 ]

[ 2 ]

[ 3 ]

[ 4 ]

[ 5 ]

[ 6 ]

[ 7 ]

[ 8 ]

[ Примечание 1 ]

[ 10 ]

[ 9 ]

[ 11 ]

[ 12 ]

[ 13 ]

[ 14 ]

[ 15 ]

[ 16 ]

[ 17 ]

[ 18 ]

[ 19 ]

[ 20 ]

[ 21 ]

[ 22 ]

v Т и Черные дыры
Outline
Types	BTZ black hole Schwarzschild Rotating Charged Virtual Kugelblitz Supermassive Primordial Direct collapse Rogue Malament–Hogarth spacetime
Size	Micro Extremal Electron Hawking star Stellar Microquasar Intermediate-mass Supermassive Active galactic nucleus Quasar LQG Blazar OVV Radio-Quiet Radio-Loud
Formation	Stellar evolution Gravitational collapse Neutron star Related links Tolman–Oppenheimer–Volkoff limit White dwarf Related links Supernova Micronova Hypernova Related links Gamma-ray burst Binary black hole Quark star Supermassive star Quasi-star Supermassive dark star X-ray binary
Properties	Astrophysical jet Gravitational singularity Ring singularity Theorems Event horizon Photon sphere Innermost stable circular orbit Ergosphere Penrose process Blandford–Znajek process Accretion disk Hawking radiation Gravitational lens Microlens Bondi accretion M–sigma relation Quasi-periodic oscillation Thermodynamics Bekenstein bound Bousso's holographic bound Immirzi parameter Schwarzschild radius Spaghettification
Issues	Black hole complementarity Information paradox Cosmic censorship ER = EPR Final parsec problem Firewall (physics) Holographic principle No-hair theorem
Metrics	Schwarzschild (Derivation) Kerr Reissner–Nordström Kerr–Newman Hayward
Alternatives	Nonsingular black hole models Black star Dark star Dark-energy star Gravastar Magnetospheric eternally collapsing object Planck star Q star Fuzzball Geon
Analogs	Optical black hole Sonic black hole
Lists	Black holes Most massive Nearest Quasars Microquasars
Related	Outline of black holes Black Hole Initiative Black hole starship Black holes in fiction Big Bang Big Bounce Compact star Exotic star Quark star Preon star Gravitational waves Gamma-ray burst progenitors Gravity well Hypercompact stellar system Membrane paradigm Naked singularity Population III star Supermassive star Quasi-star Supermassive dark star Rossi X-ray Timing Explorer Superluminal motion Timeline of black hole physics White hole Wormhole Tidal disruption event Planet Nine
Notable	Cygnus X-1 XTE J1650-500 XTE J1118+480 A0620-00 SDSS J150243.09+111557.3 Sagittarius A* Centaurus A Phoenix Cluster PKS 1302-102 OJ 287 SDSS J0849+1114 TON 618 MS 0735.6+7421 NeVe 1 Hercules A 3C 273 Q0906+6930 Markarian 501 ULAS J1342+0928 PSO J030947.49+271757.31 P172+18 AT2018hyz Swift J1644+57
Category Commons