Расширенная таблица Менделеева

Расширенная таблица Менделеева выдвигает теории о химических элементах, выходящих за рамки известных и доказанных в настоящее время. Элемент с наибольшим атомным номером известным — оганессон ( Z = 118), который завершает седьмой период (строку) в таблице Менделеева . Таким образом, все элементы восьмого периода и последующих периодов остаются чисто гипотетическими.

Элементы после 118 будут помещены в дополнительные периоды после обнаружения и расположены (как и в случае с существующими периодами), чтобы проиллюстрировать периодически повторяющиеся тенденции в свойствах элементов. Ожидается, что любые дополнительные периоды будут содержать больше элементов, чем седьмой период, поскольку они рассчитаны на наличие дополнительного так называемого g-блока , содержащего как минимум 18 элементов с частично заполненными g- орбиталями в каждом периоде. Таблица из восьми периодов, содержащая этот блок, была предложена Гленном Т. Сиборгом в 1969 году. ^[1]^[2] Первый элемент g-блока может иметь атомный номер 121 и, следовательно, будет иметь систематическое название унбиуний . Несмотря на многочисленные поиски, ни один элемент в этом регионе не был синтезирован и не обнаружен в природе. ^[3]

According to the orbital approximation in quantum mechanical descriptions of atomic structure, the g-block would correspond to elements with partially filled g-orbitals, but spin–orbit coupling effects reduce the validity of the orbital approximation substantially for elements of high atomic number. Seaborg's version of the extended period had the heavier elements following the pattern set by lighter elements, as it did not take into account relativistic effects. Models that take relativistic effects into account predict that the pattern will be broken. Pekka Pyykkö and Burkhard Fricke used computer modeling to calculate the positions of elements up to Z = 172, and found that several were displaced from the Madelung rule.^[4] As a result of uncertainty and variability in predictions of chemical and physical properties of elements beyond 120, there is currently no consensus on their placement in the extended periodic table.

Elements in this region are likely to be highly unstable with respect to radioactive decay and undergo alpha decay or spontaneous fission with extremely short half-lives, though element 126 is hypothesized to be within an island of stability that is resistant to fission but not to alpha decay. Other islands of stability beyond the known elements may also be possible, including one theorised around element 164, though the extent of stabilizing effects from closed nuclear shells is uncertain. It is not clear how many elements beyond the expected island of stability are physically possible, whether period 8 is complete, or if there is a period 9. The International Union of Pure and Applied Chemistry (IUPAC) defines an element to exist if its lifetime is longer than 10⁻¹⁴ seconds (0.01 picoseconds, or 10 femtoseconds), which is the time it takes for the nucleus to form an electron cloud.^[5]

As early as 1940, it was noted that a simplistic interpretation of the relativistic Dirac equation runs into problems with electron orbitals at Z > 1/α ≈ 137, suggesting that neutral atoms cannot exist beyond element 137, and that a periodic table of elements based on electron orbitals therefore breaks down at this point.^[6] On the other hand, a more rigorous analysis calculates the analogous limit to be Z ≈ 168–172 where the 1s subshell dives into the Dirac sea, and that it is instead not neutral atoms that cannot exist beyond this point, but bare nuclei, thus posing no obstacle to the further extension of the periodic system. Atoms beyond this critical atomic number are called supercritical atoms.

History

Elements beyond the actinides were first proposed to exist as early as 1895, when Danish chemist Hans Peter Jørgen Julius Thomsen predicted that thorium and uranium formed part of a 32-element period which would end at a chemically inactive element with atomic weight 292 (not far from the 294 for the only known isotope of oganesson). In 1913, Swedish physicist Johannes Rydberg similarly predicted that the next noble gas after radon would have atomic number 118, and purely formally derived even heavier congeners of radon at Z = 168, 218, 290, 362, and 460, exactly where the Aufbau principle would predict them to be. In 1922, Niels Bohr predicted the electronic structure of this next noble gas at Z = 118, and suggested that the reason why elements beyond uranium were not seen in nature was because they were too unstable. The German physicist and engineer Richard Swinne published a review paper in 1926 containing predictions on the transuranic elements (he may have coined the term) in which he anticipated modern predictions of an island of stability: he first hypothesised in 1914 that half-lives should not decrease strictly with atomic number, but suggested instead that there might be some longer-lived elements at Z = 98–102 and Z = 108–110, and speculated that such elements might exist in the Earth's core, in iron meteorites, or in the ice caps of Greenland where they had been locked up from their supposed cosmic origin.^[7] By 1955, these elements were called superheavy elements.^[8]

The first predictions on properties of undiscovered superheavy elements were made in 1957, when the concept of nuclear shells was first explored and an island of stability was theorized to exist around element 126.^[9] In 1967, more rigorous calculations were performed, and the island of stability was theorized to be centered at the then-undiscovered flerovium (element 114); this and other subsequent studies motivated many researchers to search for superheavy elements in nature or attempt to synthesize them at accelerators.^[8] Many searches for superheavy elements were conducted in the 1970s, all with negative results. As of April 2022^[update], synthesis has been attempted for every element up to and including unbiseptium (Z = 127), except unbitrium (Z = 123),^[10]^[11]^[12] with the heaviest successfully synthesized element being oganesson in 2002 and the most recent discovery being that of tennessine in 2010.^[10]

As some superheavy elements were predicted to lie beyond the seven-period periodic table, an additional eighth period containing these elements was first proposed by Glenn T. Seaborg in 1969. This model continued the pattern in established elements and introduced a new g-block and superactinide series beginning at element 121, raising the number of elements in period 8 compared to known periods.^[1]^[2]^[8] These early calculations failed to consider relativistic effects that break down periodic trends and render simple extrapolation impossible, however. In 1971, Fricke calculated the periodic table up to Z = 172, and discovered that some elements indeed had different properties that break the established pattern,^[4] and a 2010 calculation by Pekka Pyykkö also noted that several elements might behave differently than expected.^[13] It is unknown how far the periodic table might extend beyond the known 118 elements, as heavier elements are predicted to be increasingly unstable. Glenn T. Seaborg suggested that practically speaking, the end of the periodic table might come as early as around Z = 120 due to nuclear instability.^[14]

Predicted structures of an extended periodic table

There is currently no consensus on the placement of elements beyond atomic number 120 in the periodic table.

All hypothetical elements are given an International Union of Pure and Applied Chemistry (IUPAC) systematic element name, for use until the element has been discovered, confirmed, and an official name is approved. These names are typically not used in the literature, and the elements are instead referred to by their atomic numbers; hence, element 164 is usually not called "unhexquadium" or "Uhq" (the systematic name and symbol), but rather "element 164" with symbol "164", "(164)", or "E164".^[15]

Aufbau principle

At element 118, the orbitals 1s, 2s, 2p, 3s, 3p, 3d, 4s, 4p, 4d, 4f, 5s, 5p, 5d, 5f, 6s, 6p, 6d, 7s and 7p are assumed to be filled, with the remaining orbitals unfilled. A simple extrapolation from the Aufbau principle would predict the eighth row to fill orbitals in the order 8s, 5g, 6f, 7d, 8p; but after element 120, the proximity of the electron shells makes placement in a simple table problematic.

v t e Extended periodic table
1	1 H																																																	2 He
2	3 Li	4 Be																																											5 B	6 C	7 N	8 O	9 F	10 Ne
3	11 Na	12 Mg																																											13 Al	14 Si	15 P	16 S	17 Cl	18 Ar
4	19 K	20 Ca																																	21 Sc	22 Ti	23 V	24 Cr	25 Mn	26 Fe	27 Co	28 Ni	29 Cu	30 Zn	31 Ga	32 Ge	33 As	34 Se	35 Br	36 Kr
5	37 Rb	38 Sr																																	39 Y	40 Zr	41 Nb	42 Mo	43 Tc	44 Ru	45 Rh	46 Pd	47 Ag	48 Cd	49 In	50 Sn	51 Sb	52 Te	53 I	54 Xe
6	55 Cs	56 Ba																			57 La	58 Ce	59 Pr	60 Nd	61 Pm	62 Sm	63 Eu	64 Gd	65 Tb	66 Dy	67 Ho	68 Er	69 Tm	70 Yb	71 Lu	72 Hf	73 Ta	74 W	75 Re	76 Os	77 Ir	78 Pt	79 Au	80 Hg	81 Tl	82 Pb	83 Bi	84 Po	85 At	86 Rn
7	87 Fr	88 Ra																			89 Ac	90 Th	91 Pa	92 U	93 Np	94 Pu	95 Am	96 Cm	97 Bk	98 Cf	99 Es	100 Fm	101 Md	102 No	103 Lr	104 Rf	105 Db	106 Sg	107 Bh	108 Hs	109 Mt	110 Ds	111 Rg	112 Cn	113 Nh	114 Fl	115 Mc	116 Lv	117 Ts	118 Og
8	119 Uue	120 Ubn	121 Ubu	122 Ubb	123 Ubt	124 Ubq	125 Ubp	126 Ubh	127 Ubs	128 Ubo	129 Ube	130 Utn	131 Utu	132 Utb	133 Utt	134 Utq	135 Utp	136 Uth	137 Uts	138 Uto	139 Ute	140 Uqn	141 Uqu	142 Uqb	143 Uqt	144 Uqq	145 Uqp	146 Uqh	147 Uqs	148 Uqo	149 Uqe	150 Upn	151 Upu	152 Upb	153 Upt	154 Upq	155 Upp	156 Uph	157 Ups	158 Upo	159 Upe	160 Uhn	161 Uhu	162 Uhb	163 Uht	164 Uhq	165 Uhp	166 Uhh	167 Uhs	168 Uho

Fricke

Not all models show the higher elements following the pattern established by lighter elements. Burkhard Fricke et al., who carried out calculations up to element 184 in an article published in 1971, also found some elements to be displaced from the Madelung energy-ordering rule as a result of overlapping orbitals; this is caused by the increasing role of relativistic effects in heavy elements (They describe chemical properties up to element 184, but only draw a table to element 172.)^[4]^[16]

H																			He
Li	Be													B	C	N	O	F	Ne
Na	Mg													Al	Si	P	S	Cl	Ar
K	Ca	Sc			Ti	V	Cr	Mn	Fe	Co	Ni	Cu	Zn	Ga	Ge	As	Se	Br	Kr
Rb	Sr	Y			Zr	Nb	Mo	Tc	Ru	Rh	Pd	Ag	Cd	In	Sn	Sb	Te	I	Xe
Cs	Ba	La		Ce–Lu	Hf	Ta	W	Re	Os	Ir	Pt	Au	Hg	Tl	Pb	Bi	Po	At	Rn
Fr	Ra	Ac		Th–Lr	Rf	Db	Sg	Bh	Hs	Mt	Ds	Rg	Cn	Nh	Fl	Mc	Lv	Ts	Og
119	120	121	122–141	142–155	156	157	158	159	160	161	162	163	164
165	166													167	168	169	170	171	172

Fricke et al.'s format is more focused on formal electron configurations than likely chemical behaviour. They place elements 156–164 in groups 4–12 because formally their configurations should be 7d² through 7d¹⁰. However, they differ from the previous d-elements in that the 8s shell is not available for chemical bonding: instead, the 9s shell is. Thus element 164 with 7d¹⁰9s⁰ is noted by Fricke et al. to be analogous to palladium with 4d¹⁰5s⁰, and they consider elements 157–172 to have chemical analogies to groups 3–18 (though they are ambivalent on whether elements 165 and 166 are more like group 1 and 2 elements or more like group 11 and 12 elements, respectively). Thus, elements 157–164 are placed in their table in a group that the authors do not think is chemically most analogous.^[17]

Nefedov

Nefedov [ru], Trzhaskovskaya, and Yarzhemskii carried out calculations up to 164 (results published in 2006). They considered elements 158 through 164 to be homologues of groups 4 through 10, and not 6 through 12, noting similarities of electron configurations to the period 5 transition metals (e.g. element 159 7d⁴9s¹ vs Nb 4d⁴5s¹, element 160 7d⁵9s¹ vs Mo 4d⁵5s¹, element 162 7d⁷9s¹ vs Ru 4d⁷5s¹, element 163 7d⁸9s¹ vs Rh 4d⁸5s¹, element 164 7d¹⁰9s⁰ vs Pd 4d¹⁰5s⁰). They thus agree with Fricke et al. on the chemically most analogous groups, but differ from them in that Nefedov et al. actually place elements in the chemically most analogous groups. Rg and Cn are given an asterisk to reflect differing configurations from Au and Hg (in the original publication they are drawn as being displaced in the third dimension). In fact Cn probably has an analogous configuration to Hg, and the difference in configuration between Pt and Ds is not marked.^[18]

Nefedov et al.'s suggested form (fragment)
Cs	Ba	La–Lu	Hf	Ta	W	Re	Os	Ir	Pt	Au	Hg	Tl	Pb	Bi	Po	At	Rn
Fr	Ra	Ac–Lr	Rf	Db	Sg	Bh	Hs	Mt	Ds	Rg*	Cn*	Nh	Fl	Mc	Lv	Ts	Og
119	120	121–157	158	159	160	161	162	163	164

Pyykkö

Pekka Pyykkö used computer modeling to calculate the positions of elements up to Z = 172 and their possible chemical properties in an article published in 2011. He reproduced the orbital order of Fricke et al., and proposed a refinement of their table by formally assigning slots to elements 121–164 based on ionic configurations.^[13]

In order to bookkeep the electrons, Pyykkö places some elements out of order: thus 139 and 140 are placed in groups 13 and 14 to reflect that the 8p_1/2 shell needs to fill, and he distinguishes separate 5g, 8p_1/2, and 6f series.^[13] Fricke et al. and Nefedov et al. do not attempt to break up these series.^[17]^[18]

Kulsha

Computational chemist Andrey Kulsha has suggested two forms of the extended periodic table up to 172 that build on and refine Nefedov et al.'s versions up to 164 with reference to Pyykkö's calculations.^[19] Based on their likely chemical properties, elements 157–172 are placed by both forms as eighth-period congeners of yttrium through xenon in the fifth period;^[19] this extends Nefedov et al.'s placement of 157–164 under yttrium through palladium,^[18] and agrees with the chemical analogies given by Fricke et al.^[17]

Kulsha suggested two ways to deal with elements 121–156, that lack precise analogues among earlier elements. In his first form (2011, after Pyykkö's paper was published),^[19] elements 121–138 and 139–156 are placed as two separate rows (together called "ultransition elements"), related by the addition of a 5g¹⁸ subshell into the core, as according to Pyykkö's calculations of oxidation states,^[13] they should respectively mimic lanthanides and actinides.^[19]^[20] In his second suggestion (2016), elements 121–142 form a g-block (as they have 5g activity), while elements 143–156 form an f-block placed under actinium through nobelium.^[21]

Thus, period 8 emerges with 54 elements, and the next noble element after 118 is 172.^[22]

Smits et al.

In 2023 Smits, Düllmann, Indelicato, Nazarewicz, and Schwerdtfeger made another attempt to place elements from 119 to 170 in the periodic table based on their electron configurations. The configurations of a few elements (121–124 and 168) did not allow them be placed unambiguously. Element 145 appears twice, some places have double occupancy, and others are empty.^[23]

Cs	Ba																			La	Ce	Pr	Nd	Pm	Sm	Eu	Gd	Tb	Dy	Ho	Er	Tm	Yb	Lu	Hf	Ta	W	Re	Os	Ir	Pt	Au	Hg	Tl	Pb	Bi	Po	At	Rn
Fr	Ra																			Ac	Th	Pa	U	Np	Pu	Am	Cm	Bk	Cf	Es	Fm	Md	No	Lr	Rf	Db	Sg	Bh	Hs	Mt	Ds	Rg	Cn	Nh	Fl	Mc	Lv	Ts	Og
119	120	125	126	127	128/129	130	131	132	133/134	135	136	137	138	139	140	141	142/143	144	145			145	146	147	148/149	150	151		152	153	154		155		156	157	158/159	160	161	162		163	164			167
165	166																																											169	170

Searches for undiscovered elements

Synthesis attempts

Attempts to synthesise the period 8 elements up to unbiseptium, except unbitrium, have been unsuccessful. Attempts to synthesise ununennium, the first period 8 element, are ongoing as of 2024^[update].

Ununennium (E119)

The synthesis of element 119 (ununennium) was first attempted in 1985 by bombarding a target of einsteinium-254 with calcium-48 ions at the superHILAC accelerator at Berkeley, California:

²⁵⁴
₉₉Es
+ ⁴⁸
₂₀Ca
→ ³⁰²119* → no atoms

No atoms were identified, leading to a limiting cross section of 300 nb.^[24] Later calculations suggest that the cross section of the 3n reaction (which would result in ²⁹⁹119 and three neutrons as products) would actually be six hundred thousand times lower than this upper bound, at 0.5 pb.^[25]

From April to September 2012, an attempt to synthesize the isotopes ²⁹⁵119 and ²⁹⁶119 was made by bombarding a target of berkelium-249 with titanium-50 at the GSI Helmholtz Centre for Heavy Ion Research in Darmstadt, Germany.^[26]^[27] Based on the theoretically predicted cross section, it was expected that an ununennium atom would be synthesized within five months of the beginning of the experiment.^[28] Moreover, as berkelium-249 decays to californium-249 (the next element) with a short half-life of 327 days, this allowed elements 119 and 120 to be searched for simultaneously.^[29]

²⁴⁹
₉₇Bk
+ ⁵⁰
₂₂Ti
→ ²⁹⁹119* → no atoms

The experiment was originally planned to continue to November 2012,^[30] but was stopped early to make use of the ²⁴⁹Bk target to confirm the synthesis of tennessine (thus changing the projectiles to ⁴⁸Ca).^[31] This reaction between ²⁴⁹Bk and ⁵⁰Ti was predicted to be the most favorable practical reaction for formation of element 119,^[27] as it is rather asymmetrical,^[28] though also somewhat cold.^[31] (The reaction between ²⁵⁴Es and ⁴⁸Ca would be superior, but preparing milligram quantities of ²⁵⁴Es for a target is difficult.)^[28] Nevertheless, the necessary change from the "silver bullet" ⁴⁸Ca to ⁵⁰Ti divides the expected yield of element 119 by about twenty, as the yield is strongly dependent on the asymmetry of the fusion reaction.^[28]

Due to the predicted short half-lives, the GSI team used new "fast" electronics capable of registering decay events within microseconds.^[27] No atoms of element 119 were identified, implying a limiting cross section of 70 fb.^[31] The predicted actual cross section is around 40 fb, which is at the limits of current technology.^[28]

The team at RIKEN in Wakō, Japan began bombarding curium-248 targets with a vanadium-51 beam in January 2018^[32] to search for element 119. Curium was chosen as a target, rather than heavier berkelium or californium, as these heavier targets are difficult to prepare.^[33] The ²⁴⁸Cm targets were provided by Oak Ridge National Laboratory. RIKEN developed a high-intensity vanadium beam.^[34] The experiment began at a cyclotron while RIKEN upgraded its linear accelerators; the upgrade was completed in 2020.^[35] Bombardment may be continued with both machines until the first event is observed; the experiment is currently running intermittently for at least 100 days per year.^[36]^[33] The RIKEN team's efforts are being financed by the Emperor of Japan.^[37] The team at the JINR plans to attempt synthesis of element 119 in the future, probably using the ²⁴³Am + ⁵⁴Cr reaction, but a precise timeframe has not been publicly released.^[38]^[39]

Unbinilium (E120)

Following their success in obtaining oganesson by the reaction between ²⁴⁹Cf and ⁴⁸Ca in 2006, the team at the Joint Institute for Nuclear Research (JINR) in Dubna started similar experiments in March–April 2007, in hope of creating element 120 (unbinilium) from nuclei of ⁵⁸Fe and ²⁴⁴Pu.^[40]^[41] Isotopes of unbinilium are predicted to have alpha decay half-lives of the order of microseconds.^[42]^[43] Initial analysis revealed that no atoms of element 120 were produced, providing a limit of 400 fb for the cross section at the energy studied.^[44]

²⁴⁴
₉₄Pu
+ ⁵⁸
₂₆Fe
→ ³⁰²120* → no atoms

The Russian team planned to upgrade their facilities before attempting the reaction again.^[44]

In April 2007, the team at the GSI Helmholtz Centre for Heavy Ion Research in Darmstadt, Germany, attempted to create element 120 using uranium-238 and nickel-64:^[45]

²³⁸
₉₂U
+ ⁶⁴
₂₈Ni
→ ³⁰²120* → no atoms

No atoms were detected, providing a limit of 1.6 pb for the cross section at the energy provided. The GSI repeated the experiment with higher sensitivity in three separate runs in April–May 2007, January–March 2008, and September–October 2008, all with negative results, reaching a cross section limit of 90 fb.^[45]

In June–July 2010, and again in 2011, after upgrading their equipment to allow the use of more radioactive targets, scientists at the GSI attempted the more asymmetrical fusion reaction:^[46]

²⁴⁸
₉₆Cm
+ ⁵⁴
₂₄Cr
→ ³⁰²120 → no atoms

It was expected that the change in reaction would quintuple the probability of synthesizing element 120,^[47] as the yield of such reactions is strongly dependent on their asymmetry.^[28] Three correlated signals were observed that matched the predicted alpha decay energies of ²⁹⁹120 and its daughter ²⁹⁵Og, as well as the experimentally known decay energy of its granddaughter ²⁹¹Lv. However, the lifetimes of these possible decays were much longer than expected, and the results could not be confirmed.^[48]^[49]^[46]

In August–October 2011, a different team at the GSI using the TASCA facility tried a new, even more asymmetrical reaction:^[50]^[31]

²⁴⁹
₉₈Cf
+ ⁵⁰
₂₂Ti
→ ²⁹⁹120* → no atoms

This was also tried unsuccessfully the next year during the aforementioned attempt to make element 119 in the ²⁴⁹Bk+⁵⁰Ti reaction, as ²⁴⁹Bk decays to ²⁴⁹Cf. Because of its asymmetry,^[51] the reaction between ²⁴⁹Cf and ⁵⁰Ti was predicted to be the most favorable practical reaction for synthesizing unbinilium, although it is also somewhat cold. No unbinilium atoms were identified, implying a limiting cross-section of 200 fb.^[31] Jens Volker Kratz predicted the actual maximum cross-section for producing element 120 by any of these reactions to be around 0.1 fb;^[52] in comparison, the world record for the smallest cross section of a successful reaction was 30 fb for the reaction ²⁰⁹Bi(⁷⁰Zn,n)²⁷⁸Nh,^[28] and Kratz predicted a maximum cross-section of 20 fb for producing the neighbouring element 119.^[52] If these predictions are accurate, then synthesizing element 119 would be at the limits of current technology, and synthesizing element 120 would require new methods.^[52]

In May 2021, the JINR announced plans to investigate the ²⁴⁹Cf+⁵⁰Ti reaction in their new facility. However, the ²⁴⁹Cf target would have had to be made by the Oak Ridge National Laboratory in the United States,^[53] and after the Russian invasion of Ukraine began in February 2022, collaboration between the JINR and other institutes completely ceased due to sanctions.^[54] Consequently, the JINR now plans to try the ²⁴⁸Cm+⁵⁴Cr reaction instead. A preparatory experiment for the use of ⁵⁴Cr projectiles was conducted in late 2023, successfully synthesising ²⁸⁸Lv in the ²³⁸U+⁵⁴Cr reaction,^[55] and the hope is for experiments to synthesise element 120 to begin by 2025.^[56]

Starting from 2022,^[34] plans have also been made to use 88-inch cyclotron in the Lawrence Berkeley National Laboratory (LBNL) in Berkeley, California, United States to attempt to make new elements using ⁵⁰Ti projectiles. The plan is to first test them on a plutonium target to create livermorium (element 116) in late 2023. If that is successful, an attempt to make element 120 in the ²⁴⁹Cf+⁵⁰Ti reaction will begin, probably in 2024 at the earliest.^[57]^[58]

Unbiunium (E121)

The synthesis of element 121 (unbiunium) was first attempted in 1977 by bombarding a target of uranium-238 with copper-65 ions at the Gesellschaft für Schwerionenforschung in Darmstadt, Germany:

²³⁸
₉₂U
+ ⁶⁵
₂₉Cu
→ ³⁰³121* → no atoms

No atoms were identified.^[11]

Unbibium (E122)

The first attempts to synthesize element 122 (unbibium) were performed in 1972 by Flerov et al. at the Joint Institute for Nuclear Research (JINR), using the heavy-ion induced hot fusion reactions:^[10]

²³⁸
₉₂U
+ ^66,68
₃₀Zn
→ ^{304, 306}122* → no atoms

These experiments were motivated by early predictions on the existence of an island of stability at N = 184 and Z > 120. No atoms were detected and a yield limit of 5 nb (5,000 pb) was measured. Current results (see flerovium) have shown that the sensitivity of these experiments were too low by at least 3 orders of magnitude.^[12]

In 2000, the Gesellschaft für Schwerionenforschung (GSI) Helmholtz Center for Heavy Ion Research performed a very similar experiment with much higher sensitivity:^[10]

²³⁸
₉₂U
+ ⁷⁰
₃₀Zn
→ ³⁰⁸122* → no atoms

These results indicate that the synthesis of such heavier elements remains a significant challenge and further improvements of beam intensity and experimental efficiency is required. The sensitivity should be increased to 1 fb in the future for better quality results.

Another unsuccessful attempt to synthesize element 122 was carried out in 1978 at the GSI Helmholtz Center, where a natural erbium target was bombarded with xenon-136 ions:^[10]

^nat
₆₈Er
+ ¹³⁶
₅₄Xe
→ ^{298, 300, 302, 303, 304, 306}122* → no atoms

In particular, the reaction between ¹⁷⁰Er and ¹³⁶Xe was expected to yield alpha-emitters with half-lives of microseconds that would decay down to isotopes of flerovium with half-lives perhaps increasing up to several hours, as flerovium is predicted to lie near the center of the island of stability. After twelve hours of irradiation, nothing was found in this reaction. Following a similar unsuccessful attempt to synthesize element 121 from ²³⁸U and ⁶⁵Cu, it was concluded that half-lives of superheavy nuclei must be less than one microsecond or the cross sections are very small.^[59] More recent research into synthesis of superheavy elements suggests that both conclusions are true.^[28]^[60] The two attempts in the 1970s to synthesize element 122 were both propelled by the research investigating whether superheavy elements could potentially be naturally occurring.^[10]

Several experiments studying the fission characteristics of various superheavy compound nuclei such as ³⁰⁶122* were performed between 2000 and 2004 at the Flerov Laboratory of Nuclear Reactions. Two nuclear reactions were used, namely ²⁴⁸Cm + ⁵⁸Fe and ²⁴²Pu + ⁶⁴Ni.^[10] The results reveal how superheavy nuclei fission predominantly by expelling closed shell nuclei such as ¹³²Sn (Z = 50, N = 82). It was also found that the yield for the fusion-fission pathway was similar between ⁴⁸Ca and ⁵⁸Fe projectiles, suggesting a possible future use of ⁵⁸Fe projectiles in superheavy element formation.^[61]

Unbiquadium (E124)

Scientists at GANIL (Grand Accélérateur National d'Ions Lourds) attempted to measure the direct and delayed fission of compound nuclei of elements with Z = 114, 120, and 124 in order to probe shell effects in this region and to pinpoint the next spherical proton shell. This is because having complete nuclear shells (or, equivalently, having a magic number of protons or neutrons) would confer more stability on the nuclei of such superheavy elements, thus moving closer to the island of stability. In 2006, with full results published in 2008, the team provided results from a reaction involving the bombardment of a natural germanium target with uranium ions:

²³⁸
₉₂U
+ ^nat
₃₂Ge
→ ^{308, 310, 311, 312, 314}124* → fission

The team reported that they had been able to identify compound nuclei fissioning with half-lives > 10⁻¹⁸ s. This result suggests a strong stabilizing effect at Z = 124 and points to the next proton shell at Z > 120, not at Z = 114 as previously thought. A compound nucleus is a loose combination of nucleons that have not arranged themselves into nuclear shells yet. It has no internal structure and is held together only by the collision forces between the target and projectile nuclei. It is estimated that it requires around 10⁻¹⁴ s for the nucleons to arrange themselves into nuclear shells, at which point the compound nucleus becomes a nuclide, and this number is used by IUPAC as the minimum half-life a claimed isotope must have to potentially be recognised as being discovered. Thus, the GANIL experiments do not count as a discovery of element 124.^[10]

The fission of the compound nucleus ³¹²124 was also studied in 2006 at the tandem ALPI heavy-ion accelerator at the Laboratori Nazionali di Legnaro (Legnaro National Laboratories) in Italy:^[62]

²³²
₉₀Th
+ ⁸⁰
₃₄Se
→ ³¹²124* → fission

Similarly to previous experiments conducted at the JINR (Joint Institute for Nuclear Research), fission fragments clustered around doubly magic nuclei such as ¹³²Sn (Z = 50, N = 82), revealing a tendency for superheavy nuclei to expel such doubly magic nuclei in fission.^[61] The average number of neutrons per fission from the ³¹²124 compound nucleus (relative to lighter systems) was also found to increase, confirming that the trend of heavier nuclei emitting more neutrons during fission continues into the superheavy mass region.^[62]

Unbipentium (E125)

The first and only attempt to synthesize element 125 (unbipentium) was conducted in Dubna in 1970–1971 using zinc ions and an americium-243 target:^[12]

²⁴³
₉₅Am
+ ^{66, 68}
₃₀Zn
→ ^{309, 311}125* → no atoms

No atoms were detected, and a cross section limit of 5 nb was determined. This experiment was motivated by the possibility of greater stability for nuclei around Z ~ 126 and N ~ 184,^[12] though more recent research suggests the island of stability may instead lie at a lower atomic number (such as copernicium, Z = 112), and the synthesis of heavier elements such as element 125 will require more sensitive experiments.^[28]

Unbihexium (E126)

The first and only attempt to synthesize element 126 (unbihexium), which was unsuccessful, was performed in 1971 at CERN (European Organization for Nuclear Research) by René Bimbot and John M. Alexander using the hot fusion reaction:^[10]

²³²
₉₀Th
+ ⁸⁴
₃₆Kr
→ ³¹⁶126* → no atoms

High-energy (13–15 MeV) alpha particles were observed and taken as possible evidence for the synthesis of element 126. Subsequent unsuccessful experiments with higher sensitivity suggest that the 10 mb sensitivity of this experiment was too low; hence, the formation of element 126 nuclei in this reaction is highly unlikely.^[8]

Unbiseptium (E127)

The first and only attempt to synthesize element 127 (unbiseptium), which was unsuccessful, was performed in 1978 at the UNILAC accelerator at the GSI Helmholtz Center, where a natural tantalum target was bombarded with xenon-136 ions:^[10]

^nat
₇₃Ta
+ ¹³⁶
₅₄Xe
→ ^{316, 317}127* → no atoms

Searches in nature

A study in 1976 by a group of American researchers from several universities proposed that primordial superheavy elements, mainly livermorium, elements 124, 126, and 127, could be a cause of unexplained radiation damage (particularly radiohalos) in minerals.^[8] This prompted many researchers to search for them in nature from 1976 to 1983. A group led by Tom Cahill, a professor at the University of California at Davis, claimed in 1976 that they had detected alpha particles and X-rays with the right energies to cause the damage observed, supporting the presence of these elements. In particular, the presence of long-lived (on the order of 10⁹ years) nuclei of elements 124 and 126, along with their decay products, at an abundance of 10⁻¹¹ relative to their possible congeners uranium and plutonium, was conjectured.^[63] Others claimed that none had been detected, and questioned the proposed characteristics of primordial superheavy nuclei.^[8] In particular, they cited that any such superheavy nuclei must have a closed neutron shell at N = 184 or N = 228, and this necessary condition for enhanced stability only exists in neutron deficient isotopes of livermorium or neutron rich isotopes of the other elements that would not be beta-stable^[8] unlike most naturally occurring isotopes.^[64] This activity was also proposed to be caused by nuclear transmutations in natural cerium, raising further ambiguity upon this claimed observation of superheavy elements.^[8]

On April 24, 2008, a group led by Amnon Marinov at the Hebrew University of Jerusalem claimed to have found single atoms of ²⁹²122 in naturally occurring thorium deposits at an abundance of between 10⁻¹¹ and 10⁻¹² relative to thorium.^[65] The claim of Marinov et al. was criticized by a part of the scientific community. Marinov claimed that he had submitted the article to the journals Nature and Nature Physics but both turned it down without sending it for peer review.^[66] The ²⁹²122 atoms were claimed to be superdeformed or hyperdeformed isomers, with a half-life of at least 100 million years.^[10]

A criticism of the technique, previously used in purportedly identifying lighter thorium isotopes by mass spectrometry,^[67] was published in Physical Review C in 2008.^[68] A rebuttal by the Marinov group was published in Physical Review C after the published comment.^[69]

A repeat of the thorium-experiment using the superior method of Accelerator Mass Spectrometry (AMS) failed to confirm the results, despite a 100-fold better sensitivity.^[70] This result throws considerable doubt on the results of the Marinov collaboration with regard to their claims of long-lived isotopes of thorium,^[67] roentgenium^[71] and element 122.^[65] It is still possible that traces of unbibium might only exist in some thorium samples, although this is unlikely.^[10]

The possible extent of primordial superheavy elements on Earth today is uncertain. Even if they are confirmed to have caused the radiation damage long ago, they might now have decayed to mere traces, or even be completely gone.^[72] It is also uncertain if such superheavy nuclei may be produced naturally at all, as spontaneous fission is expected to terminate the r-process responsible for heavy element formation between mass number 270 and 290, well before elements beyond 120 may be formed.^[73]

A recent hypothesis tries to explain the spectrum of Przybylski's Star by naturally occurring flerovium and element 120.^[74]^[75]^[76]

Predicted properties of eighth-period elements

Element 118, oganesson, is the heaviest element that has been synthesized. The next two elements, elements 119 and 120, should form an 8s series and be an alkali and alkaline earth metal respectively. Beyond element 120, the superactinide series is expected to begin, when the 8s electrons and the filling of the 8p_1/2, 7d_3/2, 6f, and 5g subshells determine the chemistry of these elements. Complete and accurate CCSD calculations are not available for elements beyond 122 because of the extreme complexity of the situation: the 5g, 6f, and 7d orbitals should have about the same energy level, and in the region of element 160, the 9s, 8p_3/2, and 9p_1/2 orbitals should also be about equal in energy. This will cause the electron shells to mix so that the block concept no longer applies very well, and will also result in novel chemical properties that will make positioning some of these elements in a periodic table very difficult.^[15]

Chemical and physical properties

Elements 119 and 120

Some predicted properties of elements 119 and 120^[4]^[15]
Property	119	120
Standard atomic weight	[322]	[325]
Group	1	2
Valence electron configuration	8s¹	8s²
Stable oxidation states	1, 3	2, 4
First ionization energy	463.1 kJ/mol	563.3 kJ/mol
Metallic radius	260 pm	200 pm
Density	3 g/cm³	7 g/cm³
Melting point	0–30 °C (32–86 °F)	680 °C (1,300 °F)
Boiling point	630 °C (1,200 °F)	1,700 °C (3,100 °F)

The first two elements of period 8 will be ununennium and unbinilium, elements 119 and 120. Their electron configurations should have the 8s orbital being filled. This orbital is relativistically stabilized and contracted; thus, elements 119 and 120 should be more like rubidium and strontium than their immediate neighbours above, francium and radium. Another effect of the relativistic contraction of the 8s orbital is that the atomic radii of these two elements should be about the same as those of francium and radium. They should behave like normal alkali and alkaline earth metals (albeit less reactive than their immediate vertical neighbours), normally forming +1 and +2 oxidation states respectively, but the relativistic destabilization of the 7p_3/2 subshell and the relatively low ionization energies of the 7p_3/2 electrons should make higher oxidation states like +3 and +4 (respectively) possible as well.^[4]^[15]

Superactinides

The superactinides may be considered to range from elements 121 through 157, which can be classified as the 5g and 6f elements of the eighth period, together with the first 7d element.^[18] In the superactinide series, the 7d_3/2, 8p_1/2, 6f_5/2 and 5g_7/2 shells should all fill simultaneously.^[16] This creates very complicated situations, so much so that complete and accurate CCSD calculations have been done only for elements 121 and 122.^[15] The first superactinide, unbiunium (element 121), should be similar to lanthanum and actinium:^[77] its main oxidation state should be +3, although the closeness of the valence subshells' energy levels may permit higher oxidation states, just as in elements 119 and 120.^[15] Relativistic stabilization of the 8p subshell should result in a ground-state 8s²8p¹ valence electron configuration for element 121, in contrast to the ds² configurations of lanthanum and actinium;^[15] nevertheless, this anomalous configuration does not appear to affect its calculated chemistry, which remains similar to that of actinium.^[78] Its first ionization energy is predicted to be 429.4 kJ/mol, which would be lower than those of all known elements except for the alkali metals potassium, rubidium, caesium, and francium: this value is even lower than that of the period 8 alkali metal ununennium (463.1 kJ/mol). Similarly, the next superactinide, unbibium (element 122), may be similar to cerium and thorium, with a main oxidation state of +4, but would have a ground-state 7d¹8s²8p¹ or 8s²8p² valence electron configuration,^[79] unlike thorium's 6d²7s² configuration. Hence, its first ionization energy would be smaller than thorium's (Th: 6.3 eV; element 122: 5.6 eV) because of the greater ease of ionizing unbibium's 8p_1/2 electron than thorium's 6d electron.^[15] The collapse of the 5g orbital itself is delayed until around element 125; the electron configurations of the 119-electron isoelectronic series are expected to be [Og]8s¹ for elements 119 through 122, [Og]6f¹ for elements 123 and 124, and [Og]5g¹ for element 125 onwards.^[80]

In the first few superactinides, the binding energies of the added electrons are predicted to be small enough that they can lose all their valence electrons; for example, unbihexium (element 126) could easily form a +8 oxidation state, and even higher oxidation states for the next few elements may be possible. Element 126 is also predicted to display a variety of other oxidation states: recent calculations have suggested a stable monofluoride 126F may be possible, resulting from a bonding interaction between the 5g orbital on element 126 and the 2p orbital on fluorine.^[81] Other predicted oxidation states include +2, +4, and +6; +4 is expected to be the most usual oxidation state of unbihexium.^[16] The superactinides from unbipentium (element 125) to unbiennium (element 129) are predicted to exhibit a +6 oxidation state and form hexafluorides, though 125F₆ and 126F₆ are predicted to be relatively weakly bound.^[80] The bond dissociation energies are expected to greatly increase at element 127 and even more so at element 129. This suggests a shift from strong ionic character in fluorides of element 125 to more covalent character, involving the 8p orbital, in fluorides of element 129. The bonding in these superactinide hexafluorides is mostly between the highest 8p subshell of the superactinide and the 2p subshell of fluorine, unlike how uranium uses its 5f and 6d orbitals for bonding in uranium hexafluoride.^[80]

Despite the ability of early superactinides to reach high oxidation states, it has been calculated that the 5g electrons will be most difficult to ionize; the 125⁶⁺ and 126⁷⁺ ions are expected to bear a 5g¹ configuration, similar to the 5f¹ configuration of the Np⁶⁺ ion.^[13]^[80] Similar behavior is observed in the low chemical activity of the 4f electrons in lanthanides; this is a consequence of the 5g orbitals being small and deeply buried in the electron cloud.^[13] The presence of electrons in g-orbitals, which do not exist in the ground state electron configuration of any currently known element, should allow presently unknown hybrid orbitals to form and influence the chemistry of the superactinides in new ways, although the absence of g electrons in known elements makes predicting superactinide chemistry more difficult.^[4]

Some predicted compounds of the superactinides (X = a halogen)^[13]^[80]^[82]
	121	122	123	124	125	126	127	128	129	132	142	143	144	145	146	148	153	154	155	156	157
Compound	121X₃	122X₄	123X₅	124X₆	125F 125F₆ 125O²⁺ ₂	126F 126F₆ 126O₄	127F₆	128F₆	129F 129F₆		142X₄ 142X₆	143F₆	144X₆ 144O²⁺ ₂ 144F₈ 144O₄	145F₆		148O₆
Analogs	LaX₃ AcX₃	CeX₄ ThX₄			NpO²⁺ ₂						ThF₄		UF₆ UO²⁺ ₂ PuF₈ PuO₄			UO₆
Oxidation states	3	4	5	6	1, 6, 7	1, 2, 4, 6, 8	6	6	1, 6	6	4, 6	6, 8	3, 4, 5, 6, 8	6	8	12	3	0, 2	3, 5	2	3

In the later superactinides, the oxidation states should become lower. By element 132, the predominant most stable oxidation state will be only +6; this is further reduced to +3 and +4 by element 144, and at the end of the superactinide series it will be only +2 (and possibly even 0) because the 6f shell, which is being filled at that point, is deep inside the electron cloud and the 8s and 8p_1/2 electrons are bound too strongly to be chemically active. The 5g shell should be filled at element 144 and the 6f shell at around element 154, and at this region of the superactinides the 8p_1/2 electrons are bound so strongly that they are no longer active chemically, so that only a few electrons can participate in chemical reactions. Calculations by Fricke et al. predict that at element 154, the 6f shell is full and there are no d- or other electron wave functions outside the chemically inactive 8s and 8p_1/2 shells. This may cause element 154 to be rather unreactive with noble gas-like properties.^[4]^[15] Calculations by Pyykkö nonetheless expect that at element 155, the 6f shell is still chemically ionisable: 155³⁺ should have a full 6f shell, and the fourth ionisation potential should be between those of terbium and dysprosium, both of which are known in the +4 state.^[13]

Similarly to the lanthanide and actinide contractions, there should be a superactinide contraction in the superactinide series where the ionic radii of the superactinides are smaller than expected. In the lanthanides, the contraction is about 4.4 pm per element; in the actinides, it is about 3 pm per element. The contraction is larger in the lanthanides than in the actinides due to the greater localization of the 4f wave function as compared to the 5f wave function. Comparisons with the wave functions of the outer electrons of the lanthanides, actinides, and superactinides lead to a prediction of a contraction of about 2 pm per element in the superactinides; although this is smaller than the contractions in the lanthanides and actinides, its total effect is larger due to the fact that 32 electrons are filled in the deeply buried 5g and 6f shells, instead of just 14 electrons being filled in the 4f and 5f shells in the lanthanides and actinides respectively.^[4]

Pekka Pyykkö divides these superactinides into three series: a 5g series (elements 121 to 138), an 8p_1/2 series (elements 139 to 140), and a 6f series (elements 141 to 155), also noting that there would be a great deal of overlapping between energy levels and that the 6f, 7d, or 8p_1/2 orbitals could well also be occupied in the early superactinide atoms or ions. He also expects that they would behave more like "superlanthanides", in the sense that the 5g electrons would mostly be chemically inactive, similarly to how only one or two 4f electrons in each lanthanide are ever ionized in chemical compounds. He also predicted that the possible oxidation states of the superactinides might rise very high in the 6f series, to values such as +12 in element 148.^[13]

Andrey Kulsha has called the thirty-six elements 121 to 156 "ultransition" elements and has proposed to split them into two series of eighteen each, one from elements 121 to 138 and another from elements 139 to 156. The first would be analogous to the lanthanides, with oxidation states mainly ranging from +4 to +6, as the filling of the 5g shell dominates and neighbouring elements are very similar to each other, creating an analogy to uranium, neptunium, and plutonium. The second would be analogous to the actinides: at the beginning (around elements in the 140s) very high oxidation states would be expected as the 6f shell rises above the 7d one, but after that the typical oxidation states would lower and in elements in the 150s onwards the 8p_1/2 electrons would stop being chemically active. Because the two rows are separated by the addition of a complete 5g¹⁸ subshell, they could be considered analogues of each other as well.^[19]^[20]

As an example from the late superactinides, element 156 is expected to exhibit mainly the +2 oxidation state, on account of its electron configuration with easily removed 7d² electrons over a stable [Og]5g¹⁸6f¹⁴8s²8p²
_1/2 core. It can thus be considered a heavier congener of nobelium, which likewise has a pair of easily removed 7s² electrons over a stable [Rn]5f¹⁴ core, and is usually in the +2 state (strong oxidisers are required to obtain nobelium in the +3 state).^[19] Its first ionization energy should be about 400 kJ/mol and its metallic radius approximately 170 picometers. With a relative atomic mass of around 445 u,^[4] it should be a very heavy metal with a density of around 26 g/cm³.

Elements 157 to 166

The 7d transition metals in period 8 are expected to be elements 157 to 166. Although the 8s and 8p_1/2 electrons are bound so strongly in these elements that they should not be able to take part in any chemical reactions, the 9s and 9p_1/2 levels are expected to be readily available for hybridization.^[4]^[15] These 7d elements should be similar to the 4d elements yttrium through cadmium.^[19] In particular, element 164 with a 7d¹⁰9s⁰ electron configuration shows clear analogies with palladium with its 4d¹⁰5s⁰ electron configuration.^[16]

Ожидается, что благородные металлы этой серии переходных металлов не будут такими же благородными, как их более легкие гомологи, из-за отсутствия внешней s- оболочки для экранирования, а также из-за того, что 7d-оболочка сильно разделена на две подоболочки из-за релятивистских эффектов. Это приводит к тому, что первая энергия ионизации 7d-переходных металлов меньше, чем у их более легких собратьев. ^[4]^[15]^[16]

Теоретический интерес к химии негексквадия во многом мотивирован теоретическими предсказаниями о том, что он, особенно изотопы ⁴⁷²164 и ⁴⁸²164 (со 164 протонами и 308 или 318 нейтронами ) будет находиться в центре гипотетического второго острова стабильности (первый сосредоточен на коперниции , особенно на изотопах ²⁹¹Сп, ²⁹³Сп и ²⁹⁶Cn, период полураспада которых, как ожидается, составит столетия или тысячелетия). ^[83]^[52]^[84]^[85]

Расчеты предсказывают, что 7d-электроны элемента 164 (негексквадия) должны очень активно участвовать в химических реакциях, так что он должен быть способен проявлять стабильные степени окисления +6 и +4 в дополнение к нормальному состоянию +2 в водных растворах с сильными лигандами. . Таким образом, элемент 164 должен быть способен образовывать такие соединения, как 164( CO ) ₄ , 164( PF ₃ ) ₄ (оба тетраэдрические , как соответствующие соединения палладия) и 164( CN ) . ²⁻
₂ ( линейный ), что сильно отличается от поведения свинца , 164-й элемент которого был бы более тяжелым гомологом , если бы не релятивистские эффекты. Тем не менее, двухвалентное состояние будет основным в водном растворе (хотя состояния +4 и +6 возможны с более сильными лигандами), и унгексквадий(II) должен вести себя более похоже на свинец, чем негексквадий(IV) и негексквадий(VI). ). ^[15]^[16]

Ожидается, что элемент 164 будет мягкой кислотой Льюиса и будет иметь параметр мягкости Арландса, близкий к 4 эВ . Он должен быть не более чем умеренно реакционноспособным, иметь первую энергию ионизации около 685 кДж/моль, что сравнимо с энергией молибдена . ^[4]^[16] Из-за сокращений лантаноидов, актинидов и суперактинидов элемент 164 должен иметь металлический радиус всего 158 пм , что очень близко к радиусу гораздо более легкого магния , несмотря на его ожидаемый атомный вес около 474 u , что примерно в 19,5 раз превышает атомный вес. магния. ^[4] Из-за небольшого радиуса и большого веса ожидается, что он будет иметь чрезвычайно высокую плотность - около 46 г·см. ⁻³, что в два раза больше, чем у осмия , самого плотного из известных на данный момент элементов, - 22,61 г·см. ⁻³; Элемент 164 должен быть вторым по плотности из первых 172 элементов таблицы Менделеева, и только его сосед негекстрий (элемент 163) является более плотным (при 47 г·см). ⁻³). ^[4] Металлический элемент 164 должен иметь очень большую энергию когезии ( энтальпию кристаллизации) из-за его ковалентных связей, что, скорее всего, приводит к высокой температуре плавления. В металлическом состоянии элемент 164 должен быть достаточно благородным и аналогичен палладию и платине . Фрике и др. предположили некоторое формальное сходство с оганессоном , поскольку оба элемента имеют конфигурацию закрытой оболочки и схожие энергии ионизации, хотя они отмечают, что, хотя оганессон был бы очень плохим благородным газом, элемент 164 был бы хорошим благородным металлом. ^[16]

Элементы 165 (унгекспентий) и 166 (унгексексий), два последних 7d-металла, должны вести себя аналогично щелочным и щелочноземельным металлам в степенях окисления +1 и +2 соответственно. 9s-электроны должны иметь энергии ионизации, сравнимые с энергиями ионизации 3s-электронов натрия и магния , из-за релятивистских эффектов, вызывающих гораздо более прочную связь 9s-электронов, чем предсказывают нерелятивистские расчеты. Элементы 165 и 166 обычно должны иметь степени окисления +1 и +2 соответственно, хотя энергии ионизации 7d-электронов достаточно низки, чтобы обеспечить более высокие степени окисления, такие как +3 для элемента 165. Степень окисления +4 для элемента 166 меньше. вероятно, создавая ситуацию, аналогичную ситуации с более легкими элементами в группах 11 и 12 (особенно с золотом и ртутью ). ^[4]^[15] Как и в случае с ртутью, но не с коперницием, ионизация элементов с 166 по 166 ²⁺ ожидается, что результатом будет 7d ¹⁰ конфигурация, соответствующая потере s-электронов, но не d-электронов, что делает ее более похожей на более легкие «менее релятивистские» элементы 12-й группы: цинк, кадмий и ртуть. ^[13]

Некоторые предсказанные свойства элементов 156–166.
Металлические радиусы и плотности являются первыми приближениями. ^[4]^[13]^[15]
Сначала указывается наиболее аналогичная группа, а затем другие подобные группы. ^[16]
Свойство	156	157	158	159	160	161	162	163	164	165	166
Стандартный атомный вес	[445]	[448]	[452]	[456]	[459]	[463]	[466]	[470]	[474]	[477]	[481]
Группа	Ыб Группа	3	4	5	6	7	8	9	10	11 (1)	12 (2)
Валентная электронная конфигурация	7д ²	7д ³	7д ⁴	7д ⁵	7д ⁶	7д ⁷	7д ⁸	7д ⁹	7д ¹⁰	7д ¹⁰ 9 с ¹	7д ¹⁰ 9 с ²
Стабильные степени окисления	2	3	4	1 , 5	2 , 6	3 , 7	4 , 8	5	0 , 2 , 4 , 6	1 , 3	2
Первая энергия ионизации	400 кДж/моль	450 кДж/моль	520 кДж/моль	340 кДж/моль	420 кДж/моль	470 кДж/моль	560 кДж/моль	620 кДж/моль	690 кДж/моль	520 кДж/моль	630 кДж/моль
Металлический радиус	170 вечера	163 вечера	157 вечера	152 вечера	148 вечера	148 вечера	149 вечера	152 вечера	158 вечера	14:50	14:00
Плотность	26 г/см ³	28 г/см ³	30 г/см ³	33 г/см ³	36 г/см ³	40 г/см ³	45 г/см ³	47 г/см ³	46 г/см ³	7 г/см ³	11 г/см ³

Элементы с 167 по 172

Ожидается, что следующие шесть элементов периодической таблицы будут последними элементами основной группы в своем периоде. ^[13] и, вероятно, будут подобны 5p-элементам от индия до ксенона . ^[19] В элементах с 167 по 172 _{9p 1/2} и 8p _3/2 будут заполнены оболочки энергии . Их собственные значения настолько близки друг к другу, что они ведут себя как одна объединенная p-подоболочка, подобно нерелятивистским подоболочкам 2p и 3p. Таким образом, эффект инертной пары не возникает, и ожидается, что наиболее распространенные степени окисления элементов с 167 по 170 будут +3, +4, +5 и +6 соответственно. Ожидается, что элемент 171 (унсептуний) будет иметь некоторое сходство с галогенами , демонстрируя различные степени окисления в диапазоне от -1 до +7, хотя ожидается, что его физические свойства будут ближе к свойствам металла. Ожидается, что его сродство к электрону составит 3,0 эВ , что позволит ему образовывать H171, аналог галогеноводорода . 171 ⁻ Ожидается, что ион будет мягким основанием , сравнимым с йодидом (I ⁻). Ожидается, что элемент 172 (унсептбий) будет благородным газом с химическим поведением, аналогичным поведению ксенона, поскольку их энергии ионизации должны быть очень похожими (Xe, 1170,4 кДж/моль; элемент 172, 1090 кДж/моль). Единственное главное различие между ними заключается в том, что элемент 172, в отличие от ксенона, должен быть жидким или твердым при стандартной температуре и давлении из-за его гораздо более высокого атомного веса. ^[4] Ожидается, что унсептбий является сильной кислотой Льюиса , образуя фториды и оксиды, подобно его более легкому родственному ксенону. ^[16]

Из-за некоторой аналогии элементов 165–172 с периодами 2 и 3 Fricke et al. считали, что они образуют девятый период таблицы Менделеева, в то время как восьмой период они считали заканчивающимся на элементе благородного металла 164. Этот девятый период был бы подобен второму и третьему периодам в отсутствии переходных металлов. ^[16] При этом аналогия для элементов 165 и 166 неполная; хотя у них действительно начинается новая s-оболочка (9), она находится над d-оболочкой, что делает их химически более похожими на группы 11 и 12. ^[17]

Некоторые предсказанные свойства элементов 167–172.
Металлические или ковалентные радиусы и плотности являются первыми приближениями. ^[4]^[15]^[16]
Свойство	167	168	169	170	171	172
Стандартный атомный вес	[485]	[489]	[493]	[496]	[500]	[504]
Группа	13	14	15	16	17	18
Валентная электронная конфигурация	9 с ² 9р ¹	9 с ² 9р ²	9 с ² 9р ² 8р ¹	9 с ² 9р ² 8р ²	9 с ² 9р ² 8р ³	9 с ² 9р ² 8р ⁴
Стабильные степени окисления	3	4	5	6	−1 , 3 , 7	0 , 4 , 6 , 8
Первая энергия ионизации	620 кДж/моль	720 кДж/моль	800 кДж/моль	890 кДж/моль	984 кДж/моль	1090 кДж/моль
Металлический или ковалентный радиус	190 вечера	180 вечера	175 вечера	170 вечера	165 вечера	220 вечера
Плотность	17 г/см ³	19 г/см ³	18 г/см ³	17 г/см ³	16 г/см ³	9 г/см ³

За пределами элемента 172

Помимо элемента 172, существует вероятность заполнения оболочек 6g, 7f, 8d, 10s, 10p _1/2 и, возможно, 6h _11/2 . Эти электроны будут очень слабо связаны, что потенциально сделает возможным достижение чрезвычайно высоких степеней окисления, хотя электроны станут более прочно связанными по мере увеличения ионного заряда. Таким образом, вероятно, появится еще одна очень длинная переходная серия, подобная суперактинидам. ^[16]

В элементе 173 (унсепттрий) самый внешний электрон может входить в подоболочки 6g _7/2 , 9p _3/2 или 10s. Поскольку спин-орбитальные взаимодействия могут создать очень большой энергетический разрыв между ними и подоболочкой 8p _3/2 , ожидается, что этот самый внешний электрон будет очень слабо связан и очень легко потеряется, образуя 173 ⁺ катион. В результате ожидается, что элемент 173 будет вести себя химически как щелочной металл и может быть гораздо более реакционноспособным, чем даже цезий (франций и элемент 119 менее реакционноспособны, чем цезий, из-за релятивистских эффектов): ^[86]^[19] расчетная энергия ионизации элемента 173 равна 3,070 эВ, ^[87] по сравнению с экспериментально известными 3,894 эВ для цезия. Элемент 174 (unseptquadium) может добавить 8d-электрон и образовать замкнутую оболочку 174. ²⁺ катион; его расчетная энергия ионизации составляет 3,614 эВ. ^[87]

Элемент 184 (унокквадий) был в значительной степени нацелен на ранние предсказания, поскольку первоначально предполагалось, что 184 будет магическим числом протона: предсказано, что он будет иметь электронную конфигурацию [172] 6g. ⁵ 7ф ⁴ 8д ³, по крайней мере, с химически активными электронами 7f и 8d. Ожидается, что его химическое поведение будет аналогично урану и нептунию , поскольку дальнейшая ионизация после состояния +6 (соответствующая удалению электронов 6g), вероятно, будет невыгодной; Состояние +4 должно быть наиболее распространено в водных растворах, а +5 и +6 достижимы в твердых соединениях. ^[4]^[16]^[88]

Конец периодической таблицы

Число физически возможных элементов неизвестно. По заниженной оценке, периодическая таблица может закончиться вскоре после наступления острова стабильности . ^[14] Ожидается, что центр которого будет сосредоточен на Z = 126, поскольку расширение периодической таблицы и таблиц нуклидов ограничено линиями капель протонов и нейтронов , а также устойчивостью к альфа-распаду и спонтанному делению. ^[89] Один расчет Y. Gambhir et al. , анализируя энергию связи ядра и стабильность в различных каналах распада, предполагает предел существования связанных ядер при Z = 146. ^[90] Другие предсказания конца периодической таблицы включают Z = 128 ( Джон Эмсли ) и Z = 155 (Альберт Хазан). ^[10]

Элементы с атомным номером 137.

Среди физиков существует «народная легенда» о том, что Ричард Фейнман предположил, что нейтральные атомы не могут существовать с атомными номерами, большими, чем Z = 137, на том основании, что релятивистское уравнение Дирака предсказывает, что энергия основного состояния самого внутреннего электрона в таком атом будет мнимым числом . Здесь число 137 возникает как обратное значение постоянной тонкой структуры . Согласно этому аргументу, нейтральные атомы не могут существовать за пределами атомного номера 137, и поэтому периодическая таблица элементов, основанная на электронных орбиталях, в этот момент разрушается. Однако этот аргумент предполагает, что атомное ядро точечно. Более точный расчет должен учитывать небольшой, но ненулевой размер ядра, который, по прогнозам, приведет к дальнейшему увеличению предела до Z ≈ 173. ^[91]

Модель Бора

Модель Бора представляет трудности для атомов с атомным номером больше 137, поскольку скорость электрона на 1s-электронной орбитали v определяется выражением

v=Z\alpha c\approx {\frac {Zc}{137.04}}

где Z — атомный номер , а α — константа тонкой структуры , мера силы электромагнитных взаимодействий. ^[92] В этом приближении любой элемент с атомным номером больше 137 потребует, чтобы 1s-электроны двигались быстрее, чем c — скорость света . Следовательно, нерелятивистская модель Бора неточна применительно к такому элементу.

Релятивистское уравнение Дирака

Релятивистское как уравнение Дирака дает энергию основного состояния

E={\frac {mc^{2}}{\sqrt {1+{\dfrac {Z^{2}\alpha ^{2}}{{\bigg (}{n-\left(j+{\frac {1}{2}}\right)+{\sqrt {\left(j+{\frac {1}{2}}\right)^{2}-Z^{2}\alpha ^{2}}}{\bigg )}}^{2}}}}}},

где m — масса покоя электрона. ^[93] При Z > 137 волновая функция основного состояния Дирака носит колебательный, а не связанный характер, и между положительным и отрицательным энергетическими спектрами нет разрыва, как в парадоксе Клейна . ^[94] Более точные расчеты с учетом эффектов конечного размера ядра показывают, что энергия связи сначала превышает 2 мкс. ² для Z > Z _cr вероятно между 168 и 172. ^[95] Для Z > Z _cr , если самая внутренняя орбиталь (1s) не заполнена, электрическое поле ядра вытянет электрон из вакуума , что приведет к спонтанному испусканию позитрона . ^[96]^[97] Это погружение подоболочки 1s в негативный континуум часто воспринималось как «конец» периодической таблицы. ^[13]^[91]^[98] но на самом деле это не накладывает такого ограничения, поскольку такие резонансы можно интерпретировать как состояния Гамова. Однако точное описание таких состояний в многоэлектронной системе, необходимое для расширения расчетов и таблицы Менделеева за пределы Z _cr ≈ 172, все еще остается открытыми проблемами. ^[95]

Атомы с атомными номерами выше Z _cr ≈ 172 были названы сверхкритическими атомами. Сверхкритические атомы не могут быть полностью ионизированы, потому что их подоболочка 1s будет заполнена в результате спонтанного образования пар, при котором электрон-позитронная пара создается из отрицательного континуума, при этом электрон связывается, а позитрон покидает. Однако сильное поле вокруг атомного ядра ограничено очень маленькой областью пространства, так что принцип исключения Паули запрещает дальнейшее спонтанное создание пар после заполнения подоболочек, нырнувших в отрицательный континуум. Элементы 173–184 были названы слабо сверхкритическими атомами, поскольку у них только 1s-оболочка погрузилась в отрицательный континуум; 2p _1/2 ожидается, что оболочка объединится вокруг элемента 185, а оболочка 2s — вокруг элемента 245. Эксперименты до сих пор не преуспели в обнаружении спонтанного образования пар в результате сборки сверхкритических зарядов в результате столкновения тяжелых ядер (например, столкновение свинца с ураном, чтобы на мгновение дать эффективный Z из 174; уран с ураном дает эффективное Z = 184, а уран с калифорнием дает эффективное Z = 190). ^[99]

Несмотря на то, что прохождение Z _cr не означает, что элементы больше не могут существовать, увеличение концентрации плотности 1s вблизи ядра, вероятно, сделает эти электроны более уязвимыми для K захвата -электронов по мере Z _cr приближения к . Для таких тяжелых элементов эти 1s-электроны, вероятно, будут проводить значительную часть времени так близко к ядру, что фактически находятся внутри него. Это может наложить еще одно ограничение на периодическую таблицу. ^[100]

Из-за фактора m мюоны мюонные атомы становятся сверхкритическими при гораздо большем атомном номере, около 2200, поскольку примерно в 207 раз тяжелее электронов. ^[95]

Кварковая материя

Также было высказано предположение, что в области за пределами A > 300 может существовать целый « континент стабильности », состоящий из гипотетической фазы стабильной кварковой материи , состоящей из свободно текущих вверх и вниз кварков, а не кварков, связанных в протоны и нейтроны. Предполагается, что такая форма материи является основным состоянием барионной материи с большей энергией связи на барион , чем ядерная материя , что способствует распаду ядерной материи за пределами этого массового порога в кварковую материю. Если такое состояние вещества существует, его, возможно, можно было бы синтезировать в тех же реакциях синтеза, которые приводят к нормальным сверхтяжелым ядрам, и оно было бы стабилизировано против деления вследствие его более сильного связывания, которого достаточно для преодоления кулоновского отталкивания. ^[101]

Расчеты опубликованы в 2020 году ^[102] предполагают стабильность самородков восходящей-нисходящей кварковой материи (udQM) по отношению к обычным ядрам за пределами A ~ 266, а также показывают, что самородки udQM становятся сверхкритическими раньше ( Z _cr ~ 163, A ~ 609), чем обычные ядра ( Z _cr ~ 177, A ~ 480).

Ядерные свойства

Прогнозируемые периоды полураспада (вверху) и режимы распада (внизу) сверхтяжелых ядер. Ожидается, что линия синтезированных богатых протонами ядер будет разорвана вскоре после Z = 120 из-за периода полураспада менее 1 микросекунды, начиная с Z = 121 , возрастающего вклада спонтанного деления вместо альфа-распада, начиная с Z = 122 и далее, пока не произойдет разрыв. доминирует начиная с Z протонов = 125, а линия стекания около Z = 130. Белые кольца обозначают ожидаемое положение острова стабильности; два квадрата, обведенные белым, обозначают ²⁹¹Сп и ²⁹³Cn, по прогнозам, будет самым долгоживущим нуклидом на острове с периодом полураспада в столетия или тысячелетия. ^[60] Черный квадрат внизу второго изображения — это уран-238 , самый тяжелый подтвержденный первичный нуклид (нуклид, достаточно стабильный, чтобы выжить с момента формирования Земли до наших дней).

Магические числа и остров стабильности

Стабильность ядер сильно снижается с увеличением атомного номера после кюрия , элемента 96, так что все изотопы с атомным номером выше 101 распадаются радиоактивно с периодом полураспада менее суток. Ни один элемент с атомным номером выше 82 (после свинца ) не имеет стабильных изотопов. ^[103] , по причинам, пока не совсем понятным, наблюдается небольшое увеличение ядерной стабильности в районе атомных номеров 110–114 еще Тем не менее , что приводит к появлению того, что известно в ядерной физике как « остров стабильности ». Эта концепция, предложенная Калифорнийского университета профессором Гленном Сиборгом , объясняет, почему сверхтяжелые элементы существуют дольше, чем предполагалось. ^[104]

Расчеты по методу Хартри-Фока-Боголюбова с использованием нерелятивистского взаимодействия Скирма предложили Z = 126 как замкнутую протонную оболочку . В этой области таблицы Менделеева N = 184, N = 196 и N = 228 были предложены как закрытые нейтронные оболочки. Поэтому наибольший интерес представляют изотопы. ³¹⁰126, ³²²126 и ³⁵⁴126, поскольку они могут быть значительно более долговечными, чем другие изотопы. По прогнозам, элемент 126, имеющий магическое число протонов ядерные , будет более стабильным, чем другие элементы в этом регионе, и может иметь изомеры с очень длительным периодом полураспада . ^[72] Также возможно, что остров стабильности сосредоточен в ³⁰⁶122 , который может быть сферическим и вдвойне магическим . ^[52] Вероятно, остров стабильности возникает в районе Z = 114–126 и N = 184, а время жизни, вероятно, составляет от часов до дней. За пределами замыкания оболочки при N = 184 времена жизни спонтанного деления должны резко упасть ниже 10 ⁻¹⁵ секунды – слишком мало для того, чтобы ядро могло получить электронное облако и участвовать в каких-либо химических процессах. При этом такое время жизни очень зависит от модели, и прогнозы варьируются на многие порядки величины. ^[95]

Анализ одночастичных уровней с учетом деформации ядра и релятивистских эффектов предсказывает новые магические числа для сверхтяжелых ядер при Z = 126, 138, 154, 164 и N = 228, 308 и 318. ^[9]^[83] Поэтому, помимо острова стабильности с центром в ²⁹¹Сп, ²⁹³Сп, ^[28] и ²⁹⁸Эт, вокруг двойной магии могут существовать дополнительные островки стабильности. ³⁵⁴126, а также ⁴⁷²164 или ⁴⁸²164. ^[84]^[85] Предполагается, что эти ядра будут бета-стабильными и распадаются в результате альфа-излучения или спонтанного деления с относительно длительным периодом полураспада и придают дополнительную стабильность соседним N = 228 изотонам и элементам 152–168 соответственно. ^[105] С другой стороны, тот же анализ показывает, что в некоторых случаях замыкание протонной оболочки может быть относительно слабым или даже отсутствовать. ³⁵⁴126, а это означает, что такие ядра не могут быть дважды магическими, а стабильность вместо этого будет в первую очередь определяться сильным замыканием нейтронной оболочки. ^[83] Кроме того, из-за чрезвычайно больших сил электромагнитного отталкивания , которые должны быть преодолены сильной силой на втором острове ( Z = 164), ^[106] возможно, что ядра вокруг этой области существуют только в виде резонансов и не могут оставаться вместе в течение значительного периода времени. Также возможно, что некоторые из суперактинидов между этими рядами на самом деле не существуют, потому что они находятся слишком далеко от обоих островов. ^[106] в этом случае периодическая таблица может закончиться около Z = 130. ^[16] Интересно, что область элементов 121–156, где периодичность отсутствует, очень похожа на промежуток между двумя островами. ^[19]

За элементом 164 линия деления , определяющая предел стабильности в отношении спонтанного деления, может сходиться с линией нейтронного капельного деления , устанавливая предел существования более тяжелых элементов. ^[105] Тем не менее, дальнейшие магические числа были предсказаны при Z = 210, 274 и 354 и N = 308, 406, 524, 644 и 772. ^[107] с двумя бета-стабильными дважды магическими ядрами, обнаруженными в ⁶¹⁶210 и ⁷⁹⁸274; тот же метод расчета воспроизвел прогнозы для ²⁹⁸эт и ⁴⁷²164. (Двойно магические ядра, предсказанные для Z = 354, являются бета-нестабильными, с ⁹⁹⁸354 являются нейтронодефицитными и ¹¹²⁶354 богат нейтронами.) Хотя предсказывается дополнительная устойчивость к альфа-распаду и делению ⁶¹⁶210 и ⁷⁹⁸274, с периодом полураспада до сотен микросекунд для ⁶¹⁶210, ^[107] не будет таких значительных островов стабильности, как предсказанные при Z = 114 и 164. Поскольку существование сверхтяжелых элементов очень сильно зависит от стабилизирующих эффектов от закрытых оболочек, ядерная нестабильность и деление, вероятно, определят конец таблицы Менделеева за ее пределами. эти острова стабильности. ^[16]^[90]^[105]

Международный союз теоретической и прикладной химии (IUPAC) определяет, что элемент существует, если его время жизни превышает 10 лет. ⁻¹⁴ секунды — это время, необходимое ядру для формирования электронного облака. Однако обычно считается, что нуклид существует, если его время жизни превышает примерно 10 ⁻²² секунд, то есть время, необходимое для ядерной структуры формирования . Следовательно, возможно, что некоторые значения Z могут быть реализованы только в нуклидах и что соответствующие элементы не существуют. ^[100]

Также возможно, что никаких дополнительных островов за пределами 126 на самом деле не существует, поскольку структура ядерной оболочки размывается (поскольку уже ожидается, что структура электронной оболочки находится вокруг оганессона) и становятся легко доступными низкоэнергетические режимы распада. ^[108]

Ожидается, что в некоторых областях таблицы нуклидов будут дополнительные области стабильности из-за несферических ядер, которые имеют магические числа, отличные от сферических ядер; яйцеобразная форма ²⁷⁰Hs ( Z = 108, N = 162) — одно из таких деформированных дважды магических ядер. ^[109] В сверхтяжелой области сильное кулоновское отталкивание протонов может привести к тому, что некоторые ядра, включая изотопы оганессона, примут форму пузыря в основном состоянии с пониженной центральной плотностью протонов, в отличие от примерно равномерного распределения внутри большинства более мелких ядер. ^[110]^[111] Однако такая форма будет иметь очень низкий барьер деления. ^[112] В некоторых регионах даже более тяжелые ядра, например ³⁴²136 и ⁴⁶⁶156, вместо этого могут стать тороидальными или похожими на эритроциты по форме, со своими магическими числами и островками стабильности, но они также легко фрагментируются. ^[113]^[114]

Предсказанные свойства распада неоткрытых элементов

Считается, что главный остров стабильности находится вокруг ²⁹¹Сп и ²⁹³Cn, неоткрытые элементы за пределами оганессона могут быть очень нестабильными и подвергаться альфа-распаду или спонтанному делению за микросекунды или меньше. Точная область, в которой период полураспада превышает одну микросекунду, неизвестна, хотя различные модели предполагают, что изотопы элементов тяжелее унбинилия , которые могут быть получены в реакциях синтеза с доступными мишенями и снарядами, будут иметь период полураспада менее одной микросекунды и, следовательно, не могут быть обнаружен. ^[60] Постоянно предсказывается, что будут существовать области стабильности при N = 184 и N = 228, а также, возможно, при Z ~ 124 и N ~ 198. Эти ядра могут иметь период полураспада в несколько секунд и подвергаться преимущественно альфа-распаду и спонтанному деление, хотя также могут существовать незначительные ветви бета-распада (или захвата электронов ). ^[115] Ожидается , что за пределами этих областей повышенной стабильности барьеры деления значительно снизятся из-за потери эффектов стабилизации, что приведет к периоду полураспада деления ниже 10. ⁻¹⁸ секунды, особенно в четно-четных ядрах , для которых препятствия еще меньше из-за спаривания нуклонов . ^[105] В целом ожидается, что период полураспада альфа-распада будет увеличиваться с увеличением числа нейтронов: от наносекунд в большинстве нейтронодефицитных изотопов до секунд, близких к линии бета-стабильности . ^[43] Для ядер с числом нейтронов, превышающим магическое число, энергия связи существенно падает, что приводит к перелому тенденции и более коротким периодам полураспада. ^[43] Наиболее нейтронодефицитные изотопы этих элементов также могут быть несвязанными и подвергаться эмиссии протонов . Кластерный распад (выброс тяжелых частиц) также был предложен в качестве альтернативного режима распада некоторых изотопов. ^[116] что создает еще одно препятствие для идентификации этих элементов.

Электронные конфигурации

Ниже приведены ожидаемые электронные конфигурации элементов 119–174 и 184. Символ [Og] указывает на вероятную электронную конфигурацию оганессона (Z = 118), который в настоящее время является последним известным элементом. Конфигурации элементов в этой таблице записываются, начиная с [Og], поскольку ожидается, что оганессон будет последним предшествующим элементом с конфигурацией закрытой оболочки (инертный газ), 1 с. ² 2 с ² 2р ⁶ 3 с ² 3р ⁶ 3d ¹⁰ 4 с ² 4р ⁶ 4д ¹⁰ 4 ж ¹⁴ 5 с ² 5 пенсов ⁶ 5д ¹⁰ 5ф ¹⁴ 6 с ² 6р ⁶ 6д ¹⁰ 7 с ² 7р ⁶. Точно так же [172] в конфигурациях элементов 173, 174 и 184 обозначает вероятную конфигурацию закрытой оболочки элемента 172.

За пределами элемента 123 полных расчетов нет, поэтому данные в этой таблице следует рассматривать как ориентировочные . ^[16]^[86]^[117] В случае элемента 123 и, возможно, также более тяжелых элементов, прогнозируется, что несколько возможных электронных конфигураций будут иметь очень похожие энергетические уровни, так что очень трудно предсказать основное состояние . Все конфигурации, которые были предложены (поскольку понималось, что правило Маделунга здесь, вероятно, перестает работать) включены. ^[117]^[79]^[118]

Прогнозируемые назначения блоков до 172 принадлежат Кульше, ^[21] после ожидаемых доступных валентных орбиталей. Однако в литературе нет единого мнения относительно того, как должны работать блоки после элемента 138.

Химический элемент			Блокировать	Предсказанные электронные конфигурации ^[15]^[16]^[86]^[18]
119	Новый	Унуненниум	S-блок	[И] восьмёрки ¹
120	Мистер	Унбинилиум	S-блок	[И] восьмёрки ²
121	Сейчас	Унбиниум	G-блок	[И] восьмёрки ² 8р ¹ _1/2^[79]
122	убб	Унбибий	G-блок	[И] восьмёрки ² 8р ² _1/2^[79] [И] 7д ¹ 8 с ² 8р ¹ _1/2
123	Убт	Унбитрий	G-блок	[И] 6f ¹ 8 с ² 8р ² _1/2^[119] [И] 6f ¹ 7д ¹ 8 с ² 8р ¹ _1/2^[117]^[79] [И] 6f ² 8 с ² 8р ¹ _1/2 [И] восьмёрки ² 8р ² _1/2 8п ¹ _3/2^[117]
124	Убк	Унбиквадий	G-блок	[И] 6f ² 8 с ² 8р ² _1/2^[79]^[119] [И] 6f ³ 8 с ² 8р ¹ _1/2
125	убп	Унбипентиум	G-блок	[И] 6f ⁴ 8 с ² 8р ¹ _1/2^[79] [И] 5г ¹ 6ф ² 8 с ² 8р ² _1/2^[119] [И] 5г ¹ 6ф ³ 8 с ² 8р ¹ _1/2 [И] восьмёрки ² 0,81(5г ¹ 6ф ² 8р ² _1/2 ) + 0,17(5г ¹ 6ф ¹ 7д ² 8р ¹ _1/2 ) + 0,02(6f ³ 7д ¹ 8р ¹ _1/2)
126	Яйцо	Унбигексий	G-блок	[И] 5г ¹ 6ф ⁴ 8 с ² 8р ¹ _1/2^[79] [И] 5г ² 6ф ² 8 с ² 8р ² _1/2^[119] [И] 5г ² 6ф ³ 8 с ² 8р ¹ _1/2 [И] восьмёрки ² 0,998(5г ² 6ф ³ 8р ¹ _1/2 ) + 0,002(5г ² 6ф ² 8р ² _1/2)
127	Убс	Унбисептий	G-блок	[И] 5г ² 6ф ³ 8 с ² 8р ² _1/2^[79] [И] 5г ³ 6ф ² 8 с ² 8р ² _1/2^[119] [И] восьмёрки ² 0,88(5г ³ 6ф ² 8р ² _1/2 ) + 0,12(5г ³ 6ф ¹ 7д ² 8р ¹ _1/2)
128	Кашель	Унбиоктий	G-блок	[И] 5г ³ 6ф ³ 8 с ² 8р ² _1/2^[79] [И] 5г ⁴ 6ф ² 8 с ² 8р ² _1/2^[119] [И] восьмёрки ² 0,88(5г ⁴ 6ф ² 8р ² _1/2 ) + 0,12(5г ⁴ 6ф ¹ 7д ² 8р ¹ _1/2)
129	Быть	двухлетний период	G-блок	[И] 5г ⁴ 6ф ³ 7д ¹ 8 с ² 8р ¹ _1/2 [И] 5г ⁴ 6ф ³ 8 с ² 8р ² _1/2^[79]^[119] [И] 5г ⁵ 6ф ² 8 с ² 8р ² _1/2 [И] 5г ⁴ 6ф ³ 7д ¹ 8 с ² 8р ¹ _1/2
130	Утн	Горшок	G-блок	[И] 5г ⁵ 6ф ³ 7д ¹ 8 с ² 8р ¹ _1/2 [И] 5г ⁵ 6ф ³ 8 с ² 8р ² _1/2^[79]^[119] [И] 5г ⁶ 6ф ² 8 с ² 8р ² _1/2 [И] 5г ⁵ 6ф ³ 7д ¹ 8 с ² 8р ¹ _1/2
131	Цена	Нетриединый	G-блок	[И] 5г ⁶ 6ф ³ 8 с ² 8р ² _1/2^[79]^[119] [И] 5г ⁷ 6ф ² 8 с ² 8р ² _1/2 [И] восьмёрки ² 0,86(5г ⁶ 6ф ³ 8р ² _1/2 ) + 0,14(5г ⁶ 6ф ² 7д ² 8р ¹ _1/2)
132	утб	Untribe	G-блок	[И] 5г ⁷ 6ф ³ 8 с ² 8р ² _1/2^[119] [И] 5г ⁸ 6ф ² 8 с ² 8р ² _1/2
133	И т. д	Унтритрий	G-блок	[И] 5г ⁸ 6ф ³ 8 с ² 8р ² _1/2^[119]
134	Утк	Унтриквадиум	G-блок	[И] 5г ⁸ 6ф ⁴ 8 с ² 8р ² _1/2^[119]
135	Утп	Untrippers	G-блок	[И] 5г ⁹ 6ф ⁴ 8 с ² 8р ² _1/2^[119]
136	Ут	Унтригексий	G-блок	[И] 5г ¹⁰ 6ф ⁴ 8 с ² 8р ² _1/2^[119]
137	Утс	Унтрисептий	G-блок	[И] 5г ¹¹ 6ф ⁴ 8 с ² 8р ² _1/2^[119]
138	Рост	Унтриоктий	G-блок	[И] 5г ¹² 6ф ⁴ 8 с ² 8р ² _1/2^[119] [И] 5г ¹² 6ф ³ 7д ¹ 8 с ² 8р ² _1/2
139	Вне	Унтриениум	G-блок	[И] 5г ¹³ 6ф ³ 7д ¹ 8 с ² 8р ² _1/2^[119] [И] 5г ¹³ 6ф ² 7д ² 8 с ² 8р ² _1/2
140	Мистер	Ункваднилий	G-блок	[И] 5г ¹⁴ 6ф ³ 7д ¹ 8 с ² 8р ² _1/2^[119] [И] 5г ¹⁵ 6ф ¹ 8 с ² 8р ² _1/2 8п ² _3/2
141	Уку	Унквадуниум	G-блок	[И] 5г ¹⁵ 6ф ² 7д ² 8 с ² 8р ² _1/2^[119]
142	Укб	Унквадбий	G-блок	[И] 5г ¹⁶ 6ф ² 7д ² 8 с ² 8р ² _1/2^[119]
143	Укт	Ункватриум	f-блок	[И] 5г ¹⁷ 6ф ² 7д ² 8 с ² 8р ² _1/2^[119]
144	Укк	Ункквадиум	f-блок	[И] 5г ¹⁸ 6ф ² 7д ² 8 с ² 8р ² _1/2^[119] [И] 5г ¹⁸ 6ф ¹ 7д ³ 8 с ² 8р ² _1/2 [И] 5г ¹⁷ 6ф ² 7д ³ 8 с ² 8р ² _1/2 [И] восьмёрки ² 0,95(5г ¹⁷ 6ф ² 7д ³ 8р ² _1/2 ) + 0,05(5г ¹⁷ 6ф ⁴ 7д ¹ 8р ² _1/2)
145	Укп	Унквадпентиум	f-блок	[И] 5г ¹⁸ 6ф ³ 7д ² 8 с ² 8р ² _1/2^[119]
146	Фу	Унквадгексий	f-блок	[И] 5г ¹⁸ 6ф ⁴ 7д ² 8 с ² 8р ² _1/2^[119]
147	Uqs	Унквадсептий	f-блок	[И] 5г ¹⁸ 6ф ⁵ 7д ² 8 с ² 8р ² _1/2^[119]
148	Уго	Унквадоктиум	f-блок	[И] 5г ¹⁸ 6ф ⁶ 7д ² 8 с ² 8р ² _1/2^[119]
149	Уке	Ункваденниум	f-блок	[И] 5г ¹⁸ 6ф ⁶ 7д ³ 8 с ² 8р ² _1/2^[119]
150	Upn	Унпентнилиум	f-блок	[И] 5г ¹⁸ 6ф ⁶ 7д ⁴ 8 с ² 8р ² _1/2 [И] 5г ¹⁸ 6ф ⁷ 7д ³ 8 с ² 8р ² _1/2^[119]
151	Слова	Унпентуниум	f-блок	[И] 5г ¹⁸ 6ф ⁸ 7д ³ 8 с ² 8р ² _1/2^[119]
152	Преподобный	Унпентбий	f-блок	[И] 5г ¹⁸ 6ф ⁹ 7д ³ 8 с ² 8р ² _1/2^[119]
153	Упт	Унпенттриум	f-блок	[И] 5г ¹⁸ 6ф ¹⁰ 7д ³ 8 с ² 8р ² _1/2 [И] 5г ¹⁸ 6ф ¹¹ 7д ² 8 с ² 8р ² _1/2^[119]
154	Upq	Унпентквадиум	f-блок	[И] 5г ¹⁸ 6ф ¹¹ 7д ³ 8 с ² 8р ² _1/2 [И] 5г ¹⁸ 6ф ¹² 7д ² 8 с ² 8р ² _1/2^[119]
155	Вверх	Унпенпентиум	f-блок	[И] 5г ¹⁸ 6ф ¹² 7д ³ 8 с ² 8р ² _1/2 [И] 5г ¹⁸ 6ф ¹³ 7д ² 8 с ² 8р ² _1/2^[119]
156	Фу	Унпентексий	f-блок	[И] 5г ¹⁸ 6ф ¹³ 7д ³ 8 с ² 8р ² _1/2 [И] 5г ¹⁸ 6ф ¹⁴ 7д ² 8 с ² 8р ² _1/2^[119]
157	UPS	Унпенсептий	d-блок	[И] 5г ¹⁸ 6ф ¹⁴ 7д ³ 8 с ² 8р ² _1/2^[119]
158	ты там	Унпентоктиум	d-блок	[И] 5г ¹⁸ 6ф ¹⁴ 7д ⁴ 8 с ² 8р ² _1/2^[119]
159	Затем	Унпентенниум	d-блок	[И] 5г ¹⁸ 6ф ¹⁴ 7д ⁵ 8 с ² 8р ² _1/2 [И] 5г ¹⁸ 6ф ¹⁴ 7д ⁴ 8 с ² 8р ² _1/2 девятки ¹^[119]
160	Ух	Унгекснилий	d-блок	[И] 5г ¹⁸ 6ф ¹⁴ 7д ⁶ 8 с ² 8р ² _1/2 [И] 5г ¹⁸ 6ф ¹⁴ 7д ⁵ 8 с ² 8р ² _1/2 девятки ¹^[119]
161	Uhu	Унгексуний	d-блок	[И] 5г ¹⁸ 6ф ¹⁴ 7д ⁷ 8 с ² 8р ² _1/2 [И] 5г ¹⁸ 6ф ¹⁴ 7д ⁶ 8 с ² 8р ² _1/2 девятки ¹^[119]
162	Ухб	Унгексбий	d-блок	[И] 5г ¹⁸ 6ф ¹⁴ 7д ⁸ 8 с ² 8р ² _1/2 [И] 5г ¹⁸ 6ф ¹⁴ 7д ⁷ 8 с ² 8р ² _1/2 девятки ¹^[119]
163	Ух	Унгекстрий	d-блок	[И] 5г ¹⁸ 6ф ¹⁴ 7д ⁹ 8 с ² 8р ² _1/2 [И] 5г ¹⁸ 6ф ¹⁴ 7д ⁸ 8 с ² 8р ² _1/2 девятки ¹^[119]
164	Фу	Негексквадиум	d-блок	[И] 5г ¹⁸ 6ф ¹⁴ 7д ¹⁰ 8 с ² 8р ² _1/2^[119]
165	Угу	Неизрасходованный	d-блок	[И] 5г ¹⁸ 6ф ¹⁴ 7д ¹⁰ 8 с ² 8р ² _1/2 девятки ¹^[119]
166	Ухх	Унгексгексий	d-блок	[И] 5г ¹⁸ 6ф ¹⁴ 7д ¹⁰ 8 с ² 8р ² _1/2 девятки ²^[119]
167	ух	Унгекссептий	p-блок	[И] 5г ¹⁸ 6ф ¹⁴ 7д ¹⁰ 8 с ² 8р ² _1/2 девятки ² 9р ¹ _1/2 [И] 5г ¹⁸ 6ф ¹⁴ 7д ¹⁰ 8 с ² 8р ² _1/2 8п ¹ _3/2 девятки ²^[119]
168	Uho	Унгексоктий	p-блок	[И] 5г ¹⁸ 6ф ¹⁴ 7д ¹⁰ 8 с ² 8р ² _1/2 девятки ² 9р ² _1/2 [И] 5г ¹⁸ 6ф ¹⁴ 7д ¹⁰ 8 с ² 8р ² _1/2 8п ² _3/2 девятки ²^[119]
169	Uhe	Унгексенний	p-блок	[И] 5г ¹⁸ 6ф ¹⁴ 7д ¹⁰ 8 с ² 8р ² _1/2 8п ¹ _3/2 девятки ² 9р ² _1/2 [И] 5г ¹⁸ 6ф ¹⁴ 7д ¹⁰ 8 с ² 8р ² _1/2 8п ³ _3/2 девятки ²^[119]
170	УСН	Унсептнилиум	p-блок	[И] 5г ¹⁸ 6ф ¹⁴ 7д ¹⁰ 8 с ² 8р ² _1/2 8п ² _3/2 девятки ² 9р ² _1/2 [И] 5г ¹⁸ 6ф ¹⁴ 7д ¹⁰ 8 с ² 8р ² _1/2 8п ⁴ _3/2 девятки ²^[119]
171	Использовать	Унсептуний	p-блок	[И] 5г ¹⁸ 6ф ¹⁴ 7д ¹⁰ 8 с ² 8р ² _1/2 8п ³ _3/2 девятки ² 9р ² _1/2 [И] 5г ¹⁸ 6ф ¹⁴ 7д ¹⁰ 8 с ² 8р ² _1/2 8п ⁴ _3/2 девятки ² 9р ¹ _1/2^[119]
172	USB	Унсептбиум	p-блок	[И] 5г ¹⁸ 6ф ¹⁴ 7д ¹⁰ 8 с ² 8р ² _1/2 8п ⁴ _3/2 девятки ² 9р ² _1/2^[119]
173	Усть	Унсепттриум	?	[172] 6г ¹ [172] 9п ¹ _3/2 [172] 10 с ¹^[87]
174	Так	Unseptquadium	?	[172] 8д ¹ 10 с ¹^[87]
...	...	...	...	...
184	Нет	Одна неделя	?	[172] 6г ⁵ 7ф ⁴ 8д ³

См. также

Ссылки

^ Перейти обратно: ^а ^б Сиборг, Гленн Т. (26 августа 1996 г.). «Ранняя история LBNL» . Архивировано из оригинала 15 ноября 2010 г. Проверено 25 февраля 2011 г.
^ Перейти обратно: ^а ^б Фрейзер, К. (1978). «Сверхтяжелые элементы». Новости науки . 113 (15): 236–238. дои : 10.2307/3963006 . JSTOR 3963006 .
↑ В апреле 2008 года утверждалось, что элемент 122 существует в природе, но многие считали это утверждение ошибочным. «Заявление о самом тяжелом элементе подверглось критике» . Rsc.org. 2 мая 2008 г. Проверено 16 марта 2010 г.
^ Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д ^и ^ж ^г ^час ^я ^дж ^к ^л ^м ^н ^тот ^п ^д ^р ^с ^т Фрике, Б.; Грейнер, В.; Вабер, Дж.Т. (1971). «Продолжение таблицы Менделеева до Z = 172. Химия сверхтяжелых элементов». Теоретика Химика Акта . 21 (3): 235–260. дои : 10.1007/BF01172015 . S2CID 117157377 .
^ «Кернхемие» . www.kernchemie.de . Проверено 9 ноября 2014 г.
^ Шифф, Л.И.; Снайдер, Х.; Вайнберг, Дж. (1940). «О существовании стационарных состояний мезотронного поля». Физический обзор . 57 (4): 315–318. Бибкод : 1940PhRv...57..315S . дои : 10.1103/PhysRev.57.315 .
^ Краг, Хельге (2018). От трансурановых к сверхтяжелым элементам: история спора и сотворения . Спрингер. стр. 6–10. ISBN 9783319758138 .
^ Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д ^и ^ж ^г ^час Хоффман, округ Колумбия; Гиорсо, А.; Сиборг, GT (2000). Трансурановые люди: история изнутри . Издательство Имперского колледжа. ISBN 978-1-86094-087-3 .
^ Перейти обратно: ^а ^б Мали, Дж.; Вальц, ДР (1980). «Поиск сверхтяжелых элементов среди ископаемых следов деления в цирконе» (PDF) . Проверено 7 декабря 2018 г.
^ Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д ^и ^ж ^г ^час ^я ^дж ^к ^л ^м Эмсли, Джон (2011). Строительные блоки природы: Путеводитель по элементам от Аризоны (новое издание). Нью-Йорк, штат Нью-Йорк: Издательство Оксфордского университета. п. 588. ИСБН 978-0-19-960563-7 .
^ Перейти обратно: ^а ^б Хофманн, Сигурд (2002). О за гранью урана . Тейлор и Фрэнсис. п. 105 . ISBN 978-0-415-28496-7 .
^ Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д Эферре, М.; Стефан, К. (1975). «Сверхтяжелые элементы» (PDF) . Журнал физических коллоквиумов (на французском языке). 11 (36): С5–159–164. дои : 10.1051/jphyscol:1975541 .
^ Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д ^и ^ж ^г ^час ^я ^дж ^к ^л ^м Пюиккё, Пекка (2011). «Предложенная таблица Менделеева до Z≤ 172, основанная на расчетах Дирака – Фока по атомам и ионам». Физическая химия Химическая физика . 13 (1): 161–8. Бибкод : 2011PCCP...13..161P . дои : 10.1039/c0cp01575j . ПМИД 20967377 . S2CID 31590563 .
^ Перейти обратно: ^а ^б Сиборг, Гленн Т. (ок. 2006 г.). «трансурановый элемент (химический элемент)» . Британская энциклопедия . Проверено 16 марта 2010 г.
^ Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д ^и ^ж ^г ^час ^я ^дж ^к ^л ^м ^н ^тот ^п Хоффман, Дарлин К.; Ли, Диана М.; Першина, Валерия (2006). «Трансактиниды и элементы будущего». В Морссе; Эдельштейн, Норман М.; Фугер, Жан (ред.). Химия актинидных и трансактинидных элементов (3-е изд.). Дордрехт, Нидерланды: Springer Science+Business Media . ISBN 978-1-4020-3555-5 .
^ Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д ^и ^ж ^г ^час ^я ^дж ^к ^л ^м ^н ^тот ^п ^д ^р ^с Фрике, Буркхард (1975). «Сверхтяжелые элементы: предсказание их химических и физических свойств» . Недавнее влияние физики на неорганическую химию . Структура и связь. 21 : 89–144 . дои : 10.1007/BFb0116498 . ISBN 978-3-540-07109-9 . Проверено 4 октября 2013 г.
^ Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д Фрике, Буркхард; Вабер, Дж.Т. (1971). «Теоретические предсказания химии сверхтяжелых элементов: продолжение таблицы Менделеева до Z = 184» (PDF) . Обзоры актинидов . 1 : 433–485 . Проверено 5 января 2024 г.
^ Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д ^и Нефедов В.И.; Тржасковская, М.Б.; Яржемский, В.Г. (2006). «Электронные конфигурации и периодическая таблица сверхтяжелых элементов» (PDF) . Доклады физической химии . 408 (2): 149–151. дои : 10.1134/S0012501606060029 . ISSN 0012-5016 . S2CID 95738861 .
^ Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д ^и ^ж ^г ^час ^я ^дж Kulsha, Andrey (2011). "Есть ли граница у таблицы Менделеева?" [Is there a boundary to the Mendeleev table?]. In Kolevich, T. A. (ed.). Удивительный мир веществ и их превращений [ The wonderful world of substances and their transformations ] (PDF) (in Russian). Minsk: Национальный институт образования (National Institute of Education). pp. 5–19. ISBN 978-985-465-920-6 . Проверено 8 сентября 2018 г.
^ Перейти обратно: ^а ^б Сициус, Герман (2021). Справочник химических элементов (на немецком языке). Спрингер. п. 1085. Кульша называет 36 элементов между 121 и 156 «Ульпереходными элементами» и предлагает разделить их на две серии: одну от 121 до 138 и вторую от 139 до 156. Первая была больше похожа на лантаноиды (редкоземельные элементы), которые на втором месте после актинидов.
^ Перейти обратно: ^а ^б «Возможные электронные конфигурации дикатионов до Z = 172» . Проверено 4 июля 2021 г.
^ Уотерс, Питер (2019). Сурьма, золото и волк Юпитера . Издательство Оксфордского университета. п. VII. ISBN 978-0-19-965272-3 . Возможно, будут синтезированы и другие элементы (исследования, безусловно, продолжаются), но маловероятно, что таблица когда-нибудь снова станет такой же аккуратной, поскольку для заполнения следующей строки потребуется создать еще пятьдесят четыре элемента.
^ Смитс, Одиль Р.; Дюльманн, Кристоф Э.; Инделикато, Пол; Назаревич, Витольд; Швердтфегер, Питер (2023). «Поиски сверхтяжелых элементов и предел таблицы Менделеева». Обзоры природы Физика . 6 (2): 86–98. дои : 10.1038/s42254-023-00668-y .
^ Лохид, Р.; и др. (1985). «Поиск сверхтяжелых элементов с помощью ⁴⁸Как + ²⁵⁴Является ^г реакция». Physical Review C. 32 ( 5): 1760–1763. Бибкод : 1985PhRvC..32.1760L . doi : 10.1103/PhysRevC.32.1760 . PMID 9953034 .
^ Фэн, З; Джин, Г.; Ли, Дж.; Шайд, В. (2009). «Производство тяжелых и сверхтяжелых ядер в реакциях массивного синтеза». Ядерная физика А . 816 (1): 33. arXiv : 0803.1117 . Бибкод : 2009НуФА.816...33F . doi : 10.1016/j.nuclphysa.2008.11.003 . S2CID 18647291 .
↑ Современная алхимия: поворот линии , The Economist , 12 мая 2012 г.
^ Перейти обратно: ^а ^б ^с Кампания по поиску сверхтяжелых элементов в TASCA . Дж. Хуягбаатар
^ Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д ^и ^ж ^г ^час ^я ^дж Загребаев Валерий; Карпов, Александр; Грейнер, Уолтер (2013). «Будущее исследований сверхтяжелых элементов: какие ядра можно будет синтезировать в ближайшие несколько лет?» (PDF) . Журнал физики . 420 (1): 012001. arXiv : 1207.5700 . Бибкод : 2013JPhCS.420a2001Z . дои : 10.1088/1742-6596/420/1/012001 . S2CID 55434734 .
^ Хуягбаатар Дж.; Якушев А.; Дюльманн, Ч. Э.; и др. (2020). «Поиск элементов 119 и 120» (PDF) . Физический обзор C . 102 (6). 064602. Бибкод : 2020PhRvC.102f4602K . дои : 10.1103/PhysRevC.102.064602 . hdl : 1885/289860 . S2CID 229401931 . Проверено 25 января 2021 г.
^ «Поиск элемента 119: Кристоф Э. Дюльманн для сотрудничества TASCA E119 » (PDF) . Архивировано из оригинала (PDF) 4 марта 2016 г. Проверено 05 апреля 2017 г.
^ Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д ^и Якушев, А. (2012). «Исследование сверхтяжелых элементов в TASCA» (PDF) . asrc.jaea.go.jp. Проверено 23 сентября 2016 г.
^ Сакаи, Хидеюки; Хаба, Хиромицу; Моримото, Кодзи; Сакамото, Нарухико (9 декабря 2022 г.). «Модернизация установки для исследований сверхтяжелых элементов в РИКЕН» . Европейский физический журнал А. 58 (238): 238. Бибкод : 2022EPJA...58..238S . дои : 10.1140/epja/s10050-022-00888-3 . ПМЦ 9734366 . ПМИД 36533209 .
^ Перейти обратно: ^а ^б Сакаи, Хидеюки (27 февраля 2019 г.). «В поисках нового элемента в Центре РИКЕН Нишина» (PDF) . инфн.it. Проверено 17 декабря 2019 г.
^ Перейти обратно: ^а ^б Гейтс, Дж.; Поре, Дж.; Кроуфорд, Х.; Шонесси, Д.; Стойер, Массачусетс (25 октября 2022 г.). «Статус и амбиции программы тяжелых элементов США» . osti.gov . дои : 10.2172/1896856 . ОСТИ 1896856 . S2CID 253391052 . Проверено 13 ноября 2022 г.
^ Сакураи, Хироёси (1 апреля 2020 г.). «Приветствие | РИКЕН Нишина Центр» . После завершения модернизации линейного ускорителя и BigRIPS в начале 2020 года РНК стремится синтезировать новые элементы из элемента 119 и далее.
^ Болл, П. (2019). «Экстремальная химия: эксперименты на краю таблицы Менделеева» (PDF) . Природа . 565 (7741): 552–555. Бибкод : 2019Natur.565..552B . дои : 10.1038/d41586-019-00285-9 . ISSN 1476-4687 . ПМИД 30700884 . S2CID 59524524 . Мы начали поиск элемента 119 в июне прошлого года», — говорит исследователь RIKEN Хидето Энъё. «Это, безусловно, займет много времени — годы и годы — поэтому мы будем продолжать один и тот же эксперимент с перерывами в течение 100 или более дней в году, пока не или кто-то другой это обнаружит.
^ Чепмен, Кит; Тернер, Кристи (13 февраля 2018 г.). «Охота началась» . Химическое образование . Королевское химическое общество . Проверено 28 июня 2019 г. Охота за 113-м элементом была почти прекращена из-за нехватки ресурсов, но на этот раз император Японии финансирует усилия Рикена по расширению таблицы Менделеева до восьмой строки.
^ Объединенный институт ядерных исследований (24 июля 2021 г.). «ОИЯИ подарил Дубне самую большую таблицу Менделеева» . jinr.ru. Объединенный институт ядерных исследований . Проверено 27 января 2022 г.
^ «Фабрика сверхтяжелых элементов: обзор полученных результатов» . Объединенный институт ядерных исследований. 24 августа 2023 г. Проверено 7 декабря 2023 г.
^ «Новый блок периодической таблицы» (PDF) . Ливерморская национальная лаборатория Лоуренса. Апрель 2007 г. Архивировано из оригинала (PDF) 28 мая 2008 г. Проверено 18 января 2008 г.
^ Иткис, М.Г.; Оганесян, Ю. Ц. (2007). «Синтез новых ядер и исследование ядерных свойств и механизмов реакций тяжелых ионов» . jinr.ru. Объединенный институт ядерных исследований . Проверено 23 сентября 2016 г.
^ Чоудхури, П. Рой; Саманта, К.; Басу, Д.Н. (2008). «Поиск долгоживущих самых тяжелых ядер за пределами долины стабильности». Физический обзор C . 77 (4): 044603. arXiv : 0802.3837 . Бибкод : 2008PhRvC..77d4603C . дои : 10.1103/PhysRevC.77.044603 . S2CID 119207807 .
^ Перейти обратно: ^а ^б ^с Чоудхури, РП; Саманта, К.; Басу, Д.Н. (2008). «Периоды ядерного полураспада α-радиоактивности элементов с 100 ≤ Z ≤ 130». Таблицы атомных и ядерных данных . 94 (6): 781–806. arXiv : 0802.4161 . Бибкод : 2008ADNDT..94..781C . дои : 10.1016/j.adt.2008.01.003 . S2CID 96718440 .
^ Перейти обратно: ^а ^б Оганесян, Ю. Пс.; Утенков В.; Лобанов Ю.; Абдуллин Ф.; Поляков А.; Сагайдак Р.; Широковский И.; Цыганов Ю.; и др. (2009). «Попытка произвести элемент 120 в ²⁴⁴Пу+ ⁵⁸Реакция Fe». Phys. Rev. C. 79 ( 2): 024603. Bibcode : 2009PhRvC..79b4603O . doi : 10.1103/PhysRevC.79.024603 .
^ Перейти обратно: ^а ^б Хоффман, С.; и др. (2008). Исследование эффектов оболочки при Z=120 и N=184 (Отчет). Научный отчет GSI. п. 131.
^ Перейти обратно: ^а ^б Хофманн, С.; Хайнц, С.; Манн, Р.; Маурер, Дж.; Мюнценберг, Г.; Анталич, С.; Барт, В.; Буркхард, Х.Г.; Даль, Л.; Эберхардт, К.; Гживач, Р.; Гамильтон, Дж. Х.; Хендерсон, РА; Кеннелли, Дж. М.; Киндлер, Б.; Кожухаров И.; Ланг, Р.; Ломмель, Б.; Мирник, К.; Миллер, Д.; Муди, К.Дж.; Морита, К.; Нисио, К.; Попеко, АГ; Роберто, Дж.Б.; Ранке, Дж.; Рыкачевский, КП; Саро, С.; Шайденбергер, К.; Шотт, HJ; Шонесси, округ Колумбия; Стойер, Массачусетс; Тёрле-Попиш, П.; Тинсчерт, К.; Траутманн, Н.; Ууситало, Дж.; Еремин, А.В. (2016). «Обзор четных элементных сверхтяжелых ядер и поиск элемента 120» . Европейский физический журнал А. 2016 (52): 180. Бибкод : 2016EPJA...52..180H . дои : 10.1140/epja/i2016-16180-4 . S2CID 124362890 .
^ ГСИ (05 апреля 2012 г.). «В поисках острова стабильности» . www.gsi.de. ГСИ . Проверено 23 сентября 2016 г.
^ Адкок, Колин (2 октября 2015 г.). «Веские дела: Сигурд Гофманн о самом тяжелом из ядер» . JPhys+ . Архивировано из оригинала 18 июля 2023 года . Проверено 23 сентября 2016 г.
^ Хофманн, С. (12 мая 2015 г.), «Поиск изотопов элемента 120 на острове Шн» , Exotic Nuclei , WORLD SCIENTIFIC, стр. 213–224, Бибкод : 2015exon.conf..213H , doi : 10.1142 /9789814699464_0023 , ISBN 978-981-4699-45-7 , получено 27 февраля 2022 г.
^ Дюльманн, CE (20 октября 2011 г.). «Исследование сверхтяжелых элементов: новости GSI и Майнца» . Проверено 23 сентября 2016 г.
^ Сивек-Вильчиньска, К.; Кэп, Т.; Вильчинский, Ю. (апрель 2010 г.). «Как синтезировать элемент Z =120?». Международный журнал современной физики Э. 19 (4): 500. Бибкод : 2010IJMPE..19..500S . дои : 10.1142/S021830131001490X .
^ Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д ^и Крац, СП (5 сентября 2011 г.). Влияние сверхтяжелых элементов на химические и физические науки (PDF) . 4-я Международная конференция по химии и физике трансактинидных элементов . Проверено 27 августа 2013 г.
^ Соколова Светлана; Попеко, Андрей (24 мая 2021 г.). «Как рождаются новые химические элементы?» . jinr.ru. ОИЯИ . Проверено 4 ноября 2021 г. Раньше мы работали в основном с кальцием. Это 20-й элемент периодической таблицы. Его использовали для бомбардировки цели. А самый тяжелый элемент, из которого можно сделать мишень, — это калифорний, 98. Соответственно, 98+20 — это 118. То есть, чтобы получить 120 элемент, нам нужно перейти к следующей частице. Это скорее всего титан: 22+98=120.

Предстоит еще много работы по корректировке системы. Не хочу забегать вперед, но если нам удастся успешно провести все модельные эксперименты, то первые эксперименты по синтезу 120-го элемента, вероятно, начнутся уже в этом году.
^ Ахуджа, Анжана (18 октября 2023 г.). «Даже периодическая таблица должна склониться перед реальностью войны» . Файнэншл Таймс . Проверено 20 октября 2023 г.
^ "В ЛАР ОИЯИ впервые в мире синтезирован ливерморий-288" [Ливерморий-288 был синтезирован впервые в мире в ЛЯР ОИЯИ] (на русском языке). Объединенный институт ядерных исследований. 23 октября 2023 г. Проверено 18 ноября 2023 г.
^ Mayer, Anastasiya (31 May 2023). " "Большинство наших партнеров гораздо мудрее политиков" " [Most of our partners are much wiser than politicians]. Vedomosti (in Russian) . Retrieved 15 August 2023 . В этом году мы фактически завершаем подготовительную серию экспериментов по отладке всех режимов ускорителя и масс-спектрометров для синтеза 120-го элемента. Научились получать высокие интенсивности ускоренного хрома и титана. Научились детектировать сверхтяжелые одиночные атомы в реакциях с минимальным сечением. Теперь ждем, когда закончится наработка материала для мишени на реакторах и сепараторах у наших партнеров в «Росатоме» и в США: кюрий, берклий, калифорний. Надеюсь, что в 2025 г. мы полноценно приступим к синтезу 120-го элемента.
^ Чепмен, Кит (10 октября 2023 г.). «Лаборатория Беркли возглавит охоту США за элементом 120 после разрыва сотрудничества с Россией» . Химический мир . Проверено 20 октября 2023 г.
^ Бирон, Лорен (16 октября 2023 г.). «Лаборатория Беркли протестирует новый подход к созданию сверхтяжелых элементов» . lbl.gov . Национальная лаборатория Лоуренса Беркли . Проверено 20 октября 2023 г.
^ Хофманн, Сигурд (2014). За гранью урана: путешествие к концу периодической таблицы . ЦРК Пресс. п. 105 . ISBN 978-0415284950 .
^ Перейти обратно: ^а ^б ^с Карпов А; Загребаев В; Грейнер, В. (2015). «Сверхтяжелые ядра: какие участки ядерной карты доступны в ближайших исследованиях» (PDF) . cyclytron.tamu.edu . Техасский университет A&M . Проверено 30 октября 2018 г.
^ Перейти обратно: ^а ^б см. годовые отчеты лаборатории Флерова за 2000–2004 гг. включительно http://www1.jinr.ru/Reports/Reports_eng_arh.html
^ Перейти обратно: ^а ^б Томас, Р.Г.; Саксена, А.; Саху, ПК; Чоудри, РК; Говил, И.М.; Кайлас, С.; Капур, СС; Баруби, М.; Чинаусеро, М.; Священник, Г.; Рицци, В.; Фабрис, Д.; Лунардон, М.; Моретто, С.; Виести, Г.; Неббия, Г.; Пезенте, С.; Далена, Б.; Д'Эрасмо, Г.; Флауэр, EM; Паломба, М.; Панталео, А.; Патиччио, В.; Симонетти, Г.; Джелли, Н.; Лукарелли, Ф. (2007). «Реакции деления и бинарной фрагментации в ⁸⁰Се+ ²⁰⁸Pb и ⁸⁰Се+ ²³²Системы Th». Physical Review C. 75 ( 2): 024604–1–024604–9. doi : 10.1103/PhysRevC.75.024604 . hdl : 2158/776924 .
^ Лоди, МАК, изд. (март 1978 г.). Сверхтяжелые элементы: материалы международного симпозиума по сверхтяжелым элементам . Лаббок, Техас: Pergamon Press. ISBN 978-0-08-022946-1 .
^ Ауди, Г.; Кондев, ФГ; Ван, М.; Хуанг, WJ; Наими, С. (2017). «Оценка ядерных свойств NUBASE2016» (PDF) . Китайская физика C . 41 (3): 030001. Бибкод : 2017ChPhC..41c0001A . дои : 10.1088/1674-1137/41/3/030001 .
^ Перейти обратно: ^а ^б Маринов А.; Родушкин И.; Колб, Д.; Папе, А.; Кашив Ю.; Брандт, Р.; Джентри, Р.В.; Миллер, HW (2010). «Доказательства существования долгоживущего сверхтяжелого ядра с атомным массовым номером A = 292 и атомным номером Z = ~ 122 в природном Th». Международный журнал современной физики Э. 19 (1): 131–140. arXiv : 0804.3869 . Бибкод : 2010IJMPE..19..131M . дои : 10.1142/S0218301310014662 . S2CID 117956340 .
^ Королевское химическое общество , « Заявление о самом тяжелом элементе подверглось критике. Архивировано 4 марта 2016 г. в Wayback Machine », Chemical World.
^ Перейти обратно: ^а ^б Маринов А.; Родушкин И.; Кашив Ю.; Халич, Л.; Сигал, И.; Папе, А.; Джентри, Р.В.; Миллер, Х.В.; Колб, Д.; Брандт, Р. (2007). «Существование долгоживущих изомерных состояний в природных нейтронодефицитных изотопах Th». Физ. Преподобный С. 76 (2): 021303(Р). arXiv : nucl-ex/0605008 . Бибкод : 2007PhRvC..76b1303M . дои : 10.1103/PhysRevC.76.021303 . S2CID 119443571 .
^ Р. К. Барбер; Дж. Р. Де Лаетер (2009). «Комментарий к статье «Существование долгоживущих изомерных состояний в природных нейтронодефицитных изотопах Th» ». Физ. Преподобный С. 79 (4): 049801. Бибкод : 2009PhRvC..79d9801B . doi : 10.1103/PhysRevC.79.049801 .
^ А. Маринов; И. Родушкин; Ю. Кашив; Л. Халич; И. Сигал; А. Папе; Р.В. Джентри; Х.В. Миллер; Д. Колб; Р. Брандт (2009). «Ответ на «Комментарий к статье «Существование долгоживущих изомерных состояний в природных нейтронодефицитных изотопах Th»»». Физ. Преподобный С. 79 (4): 049802. Бибкод : 2009PhRvC..79d9802M . дои : 10.1103/PhysRevC.79.049802 .
^ Дж. Лахнер; И. Дильманн; Т. Фастерманн; Г. Корщинек; М. Путивцев; Г. Ругель (2008). «Поиск долгоживущих изомерных состояний в нейтронодефицитных изотопах тория». Физ. Преподобный С. 78 (6): 064313. arXiv : 0907.0126 . Бибкод : 2008PhRvC..78f4313L . дои : 10.1103/PhysRevC.78.064313 . S2CID 118655846 .
^ Маринов А.; Родушкин И.; Папе, А.; Кашив Ю.; Колб, Д.; Брандт, Р.; Джентри, Р.В.; Миллер, Х.В.; Халич, Л.; Сигал, И. (2009). «Существование долгоживущих изотопов сверхтяжелого элемента в природном золоте» (PDF) . Международный журнал современной физики Э. 18 (3): 621–629. arXiv : nucl-ex/0702051 . Бибкод : 2009IJMPE..18..621M . дои : 10.1142/S021830130901280X . S2CID 119103410 . Архивировано из оригинала (PDF) 14 июля 2014 года . Проверено 12 февраля 2012 г.
^ Перейти обратно: ^а ^б Эмсли, Джон (2011). Строительные блоки природы: Путеводитель по элементам от А до Я (новое издание). Нью-Йорк: Издательство Оксфордского университета. п. 592. ИСБН 978-0-19-960563-7 .
^ Петерманн, я; Ланганке, К.; Мартинес-Пинедо, Г.; Панов, ИВ; Рейнхард, PG; Тилеманн, ФК (2012). «Производились ли в природе сверхтяжелые элементы?» . Европейский физический журнал А. 48 (122): 122. arXiv : 1207.3432 . Бибкод : 2012EPJA...48..122P . дои : 10.1140/epja/i2012-12122-6 . S2CID 119264543 .
^ Джейсон Райт (16 марта 2017 г.). «Звезда Пшибыльского III: нейтронные звезды, унбинилиум и инопланетяне» . Проверено 31 июля 2018 г.
^ В.А. Дзуба; В.В. Фламбаум; Дж. К. Уэбб (2017). «Изотопный сдвиг и поиск метастабильных сверхтяжелых элементов в астрофизических данных». Физический обзор А. 95 (6): 062515. arXiv : 1703.04250 . Бибкод : 2017PhRvA..95f2515D . дои : 10.1103/PhysRevA.95.062515 . S2CID 118956691 .
^ Архивировано в Ghostarchive и Wayback Machine : SciShow Space (31 июля 2018 г.). «Эта звезда может скрывать неоткрытые элементы. Звезда Пшибыльского» . youtube.com . Проверено 31 июля 2018 г.
^ Вабер, Дж.Т. (1969). «Расчеты транславренциевых элементов SCF Дирака – Слейтера». Журнал химической физики . 51 (2): 664. Бибкод : 1969JChPh..51..664W . дои : 10.1063/1.1672054 .
^ Амадор, Дави Х.Т.; де Оливейра, Хейббе CB; Самбрано, Хулио Р.; Гаргано, Рикардо; де Маседо, Луис Гильерме М. (12 сентября 2016 г.). «4-компонентное коррелированное полноэлектронное исследование эка-фторида актиния (E121F), включая взаимодействие Гонта: точная аналитическая форма, связь и влияние на колебательные спектры». Письма по химической физике . 662 : 169–175. Бибкод : 2016CPL...662..169A . дои : 10.1016/j.cplett.2016.09.025 . hdl : 11449/168956 .
^ Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д ^и ^ж ^г ^час ^я ^дж ^к ^л ^м Умэмото, Коитиро; Сайто, Сусуму (1996). «Электронные конфигурации сверхтяжелых элементов» . Журнал Физического общества Японии . 65 (10): 3175–9. Бибкод : 1996JPSJ...65.3175U . дои : 10.1143/JPSJ.65.3175 . Проверено 31 января 2021 г.
^ Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д ^и Донгон, Япония; Пюиккё, П. (2017). «Химия элементов 5g. Релятивистские расчеты по гексафторидам» . Angewandte Chemie, международное издание . 56 (34): 10132–10134. дои : 10.1002/anie.201701609 . ПМИД 28444891 . S2CID 205400592 .
^ Джейкоби, Митч (2006). «Пока еще не синтезированный сверхтяжелый атом должен образовывать стабильную двухатомную молекулу с фтором». Новости химии и техники . 84 (10): 19. doi : 10.1021/cen-v084n010.p019a .
^ Махюн, Массачусетс (октябрь 1988 г.). «Об электронной структуре 5g ¹ исследование элемента 125 MS Комплексы » квазирелятивистское : Xα /jcp/ 1988850917 - . .
^ Перейти обратно: ^а ^б ^с Кура, Х.; Чиба, С. (2013). «Одночастичные уровни сферических ядер в области сверхтяжелых и предельно сверхтяжелых масс» . Журнал Физического общества Японии . 82 (1): 014201. Бибкод : 2013JPSJ...82a4201K . дои : 10.7566/JPSJ.82.014201 .
^ Перейти обратно: ^а ^б «Учёные-ядерщики видят в будущем выход на сушу на втором «острове стабильности» » . ЭврекАлерт! . 6 апреля 2008 года . Проверено 17 декабря 2015 г.
^ Перейти обратно: ^а ^б Груманн, Йенс; Мозель, Ульрих; Финк, Бернд; Грейнер, Уолтер (1969). «Исследование стабильности сверхтяжелых ядер около Z=114 и Z=164». Журнал физики . 228 (5): 371–386. Бибкод : 1969ZPhy..228..371G . дои : 10.1007/BF01406719 . S2CID 120251297 .
^ Перейти обратно: ^а ^б ^с Фрике, Буркхард (1977). «Расчеты Дирака – Фока – Слейтера для элементов от Z = 100, фермий, до Z = 173» (PDF) . Недавнее влияние физики на неорганическую химию . 19 : 83–192. Бибкод : 1977ADNDT..19...83F . дои : 10.1016/0092-640X(77)90010-9 . Проверено 25 февраля 2016 г. .
^ Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д Элиав, Ефрем (26 апреля 2023 г.). «Эталонные расчеты атомных электронных структур на краю таблицы Менделеева» . jinr.ru. ОИЯИ . Проверено 29 июля 2023 г.
^ Пеннеман, РА; Манн, Дж.Б.; Йоргенсен, К.К. (февраль 1971 г.). «Рассуждения о химии сверхтяжелых элементов типа Z = 164». Письма по химической физике . 8 (4): 321–326. Бибкод : 1971CPL.....8..321P . дои : 10.1016/0009-2614(71)80054-4 .
^ Цвиок, С.; Хинен, П.-Х.; Назаревич, В. (2005). «Сосуществование формы и трехосность в сверхтяжелых ядрах». Природа . 433 (7027): 705–9. Бибкод : 2005Natur.433..705C . дои : 10.1038/nature03336 . ПМИД 15716943 . S2CID 4368001 .
^ Перейти обратно: ^а ^б Гамбхир, ЮК; Бхагват, А.; Гупта, М. (2015). «Наивысший предел Z в расширенной таблице Менделеева» . Журнал физики G: Ядерная физика и физика элементарных частиц . 42 (12): 125105. Бибкод : 2015JPhG...42l5105G . дои : 10.1088/0954-3899/42/12/125105 .
^ Перейти обратно: ^а ^б Филип Болл (ноябрь 2010 г.). «Может ли элемент 137 действительно означать конец периодической таблицы? Филип Болл исследует доказательства» . Химический мир . Королевское химическое общество . Проверено 30 сентября 2012 г.
^ Айсберг, Р.; Резник, Р. (1985). Квантовая физика атомов, молекул, твердых тел, ядер и частиц . Уайли . ISBN 9780471873730 .
^ «Решение уравнения Дирака для водорода» .
^ Бьоркен, доктор юридических наук; Дрелл, С.Д. (1964). Релятивистская квантовая механика . МакГроу-Хилл .
^ Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д Смитс, Орегон; Инделикато, П.; Назаревич, В.; Пийбелехт, М.; Швердтфегер, П. (2023). «Расширяя границы таблицы Менделеева - обзор атомной релятивистской теории электронной структуры и расчетов сверхтяжелых элементов». Отчеты по физике . 1035 : 1–57. arXiv : 2301.02553 . Бибкод : 2023PhR..1035....1S . дои : 10.1016/j.physrep.2023.09.004 .
^ Грейнер, В.; Шрамм, С. (2008). «Ресурсное письмо QEDV-1: Вакуум QED». Американский журнал физики . 76 (6): 509. Бибкод : 2008AmJPh..76..509G . дои : 10.1119/1.2820395 . и ссылки там
^ Ван, Ян; Вонг, Диллон; Шитов Андрей Владимирович; Брар, Виктор В.; Чхве, Сангкук; Ву, Цион; Цай, Синь-Зон; Риган, Уильям; Зеттл, Алекс ; Каваками, Роланд К.; Луи, Стивен Г.; Левитов Леонид С.; Кромми, Майкл Ф. (10 мая 2013 г.). «Наблюдение резонансов атомного коллапса в искусственных ядрах на графене». Наука . 340 (6133): 734–737. arXiv : 1510.02890 . Бибкод : 2013Sci...340..734W . дои : 10.1126/science.1234320 . ПМИД 23470728 . S2CID 29384402 .
^ Инделикато, Пол; Беронь, Яцек; Йонссон, Пер (01 июня 2011 г.). «Правильны ли расчеты MCDF на 101% в диапазоне сверхтяжелых элементов?» . Теоретическая химия . 129 (3–5): 495–505. дои : 10.1007/s00214-010-0887-3 . hdl : 2043/12984 . ISSN 1432-881X . S2CID 54680128 .
^ Рейнхардт, Иоахим; Грейнер, Уолтер (2015). «Исследование сверхкритических полей реальными и искусственными ядрами». Ядерная физика: настоящее и будущее . стр. 195–210. дои : 10.1007/978-3-319-10199-6_19 . ISBN 978-3-319-10198-9 .
^ Перейти обратно: ^а ^б Джулиани, SA; Мэтисон, З.; Назаревич, В.; Олсен, Э.; Рейнхард, П.-Г.; Садухан Дж.; Штруемпф, Б.; Шунк, Н.; Швердтфегер, П. (2019). «Коллоквиум: Сверхтяжелые элементы: Оганессон и за его пределами» . Обзоры современной физики . 91 (1): 011001-1–011001-25. Бибкод : 2019РвМП...91а1001Г . дои : 10.1103/RevModPhys.91.011001 . S2CID 126906074 .
^ Холдом, Б.; Рен, Дж.; Чжан, К. (2018). «Кварковая материя не может быть странной». Письма о физических отзывах . 120 (1): 222001-1–222001-6. arXiv : 1707.06610 . Бибкод : 2018PhRvL.120v2001H . doi : 10.1103/PhysRevLett.120.222001 . ПМИД 29906186 . S2CID 49216916 .
^ Ченг-Цзюнь, Ся; Ше-Шэн, Сюэ; Жэнь-Синь, Сюй; Шань-Гуй, Чжоу (2020). «Сверхкритически заряженные объекты и создание электрон-позитронных пар». Физический обзор D . 101 (10): 103031. arXiv : 2001.03531 . Бибкод : 2020PhRvD.101j3031X . дои : 10.1103/PhysRevD.101.103031 . S2CID 210157134 .
^ Марсильяк, Пьер де; Ноэль Корон; Жерар Дамбье; Жак Леблан; Жан-Пьер Моалик (апрель 2003 г.). «Экспериментальное обнаружение α-частиц радиоактивного распада природного висмута». Природа . 422 (6934): 876–878. Бибкод : 2003Natur.422..876D . дои : 10.1038/nature01541 . ПМИД 12712201 . S2CID 4415582 .
^ Консидайн, Гленн Д.; Кулик, Питер Х. (2002). Научная энциклопедия Ван Ностранда (9-е изд.). Уайли-Интерсайенс. ISBN 978-0-471-33230-5 . OCLC 223349096 .
^ Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д Кура, Х. (2011). Режимы распада и предел существования ядер в области сверхтяжелых масс (PDF) . 4-я Международная конференция по химии и физике трансактинидных элементов . Проверено 18 ноября 2018 г.
^ Перейти обратно: ^а ^б Грейнер, В. (2013). «Ядра: сверхтяжелые, сверхнейтронные, странные и антиматерии» (PDF) . Физический журнал: серия конференций . 413 (1): 012002. Бибкод : 2013JPhCS.413a2002G . дои : 10.1088/1742-6596/413/1/012002 .
^ Перейти обратно: ^а ^б Денисов, В. (2005). «Магические числа сверхтяжелых ядер» . Физика атомных ядер . 68 (7): 1133–1137. Бибкод : 2005PAN....68.1133D . дои : 10.1134/1.1992567 . S2CID 119430168 .
^ Швердтфегер, Питер; Паштека, Лукаш Ф.; Паннетт, Эндрю; Боуман, Патрик О. (2015). «Релятивистские и квантовые электродинамические эффекты в сверхтяжелых элементах». Ядерная физика А . 944 (декабрь 2015 г.): 551–577. Бибкод : 2015НуФА.944..551С . doi : 10.1016/j.nuclphysa.2015.02.005 .
^ Дворжак Дж.; Брюхле, В.; Челноков М.; Дресслер, Р.; Дюльманн, Ч.; Эберхардт, К.; Горшков В.; Хантер, Э.; Костыли, Р.; Кузнецов А.; Нагаме, Ю.; Небель, Ф.; Новакова З.; Цинь, З.; Череп, М.; Шаустен, Б.; Шимпф, Э.; Семченков А.; Тёрле, П.; Тюрлер, А.; Вегжецкий, М.; Верчинский, Б.; Якушев А.; Еремин, А. (2006). «Двойное магическое ядро _{108 ».}²⁷⁰Hs ₁₆₂ " . Physical Review Letters . 97 (24): 242501. Bibcode : 2006PhRvL..97x2501D . doi : 10.1103/PhysRevLett.97.242501 . PMID 17280272 .
^ Лафорж, Эван; Прайс, Уилл; Рафельски, Иоганн (15 сентября 2023 г.). «Сверхтяжелые элементы и сверхплотная материя». Европейский физический журнал Плюс . 138 (9): 812. arXiv : 2306.11989 . Бибкод : 2023EPJP..138..812L . дои : 10.1140/epjp/s13360-023-04454-8 .
^ «Физики доводят таблицу Менделеева до предела | Новости науки» . 27 февраля 2019 г. Проверено 25 декабря 2023 г.
^ Дечарже, Дж.; Бергер, Ж.-Ф.; Жирод, М.; Дитрих, К. (март 2003 г.). «Пузыри и полупузыри как новый вид сверхтяжелых ядер». Ядерная физика А . 716 : 55–86. Бибкод : 2003НуФА.716...55Д . дои : 10.1016/S0375-9474(02)01398-2 .
^ Агбемава, ГП; Афанасьев А.В. (25 марта 2021 г.). «Сверхтяжелые сферические и тороидальные ядра: роль оболочечной структуры». Физический обзор C . 103 (3): 034323. arXiv : 2012.13799 . Бибкод : 2021PhRvC.103c4323A . дои : 10.1103/PhysRevC.103.034323 .
^ Афанасьев А.В.; Агбемава, ГП; Гьявали, А. (июль 2018 г.). «Сверхтяжелые ядра: существование и стабильность» . Буквы по физике Б. 782 : 533–540. arXiv : 1804.06395 . Бибкод : 2018PhLB..782..533A . дои : 10.1016/j.physletb.2018.05.070 .
^ Паленсуэла, Ю.М.; Руис, Л.Ф.; Карпов А.; Грейнер, В. (2012). «Систематическое исследование свойств распада самых тяжелых элементов» (PDF) . Вестник Российской академии наук: Физика . 76 (11): 1165–1171. Бибкод : 2012BRASP..76.1165P . дои : 10.3103/S1062873812110172 . ISSN 1062-8738 . S2CID 120690838 .
^ Поэнару, Дорин Н.; Гергеску, РА; Грейнер, В. (2012). «Кластерный распад сверхтяжелых ядер» . Физический обзор C . 85 (3): 034615. Бибкод : 2012PhRvC..85c4615P . дои : 10.1103/PhysRevC.85.034615 . Проверено 2 мая 2017 г.
^ Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д ван дер Шур, К. (2016). Электронная структура элемента 123 (PDF) (Диссертация). Университет Гронингена.
^ Инделикато, Пол; Беронь, Яцек; Йонссон, Пер (2011). «Правильны ли расчеты MCDF на 101% в диапазоне сверхтяжелых элементов?» . Теоретическая химия . 129 (3–5): 495–505. дои : 10.1007/s00214-010-0887-3 . hdl : 2043/12984 . S2CID 54680128 .
^ Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д ^и ^ж ^г ^час ^я ^дж ^к ^л ^м ^н ^тот ^п ^д ^р ^с ^т ^в ^v ^В ^х ^и ^С ^аа ^аб ^и ^{объявление} ^но ^из ^в ^ах ^есть ^также ^и ^аль ^{являюсь} ^а ^к ^ап ^ак ^с ^как ^в ^В ^из ^хорошо ^топор «Архивная копия» . www.primefan.ru . Архивировано из оригинала 5 марта 2016 года . Проверено 15 января 2022 г. {{cite web}}: CS1 maint: архивная копия в заголовке ( ссылка )

Дальнейшее чтение

Калдор, У. (2005). «Сверхтяжелые элементы — химия и спектроскопия». Энциклопедия вычислительной химии . дои : 10.1002/0470845015.cu0044 . ISBN 978-0470845011 .
Сиборг, GT (1968). «Элементы за пределами 100, нынешнее состояние и перспективы на будущее» . Ежегодный обзор ядерной науки . 18 : 53–152. Бибкод : 1968ARNPS..18...53S . дои : 10.1146/annurev.ns.18.120168.000413 .
Скерри, Эрик. (2011). Очень краткое введение в периодическую таблицу Менделеева, Oxford University Press, Оксфорд . ОУП Оксфорд. ISBN 978-0-19-958249-5 .

Внешние ссылки

Холлер, Джим. «Изображения g-орбиталей» . Университет Кентукки. Архивировано из оригинала 3 марта 2016 г. Проверено 3 марта 2016 г.
Рихани, Джерес А. «Расширенная периодическая таблица элементов» . Проверено 2 февраля 2009 г.
Скерри, Эрик. «Сайт Эрика Шерри, посвященный элементам и таблице Менделеева» . Проверено 26 марта 2013 г.

[LBL-1] Перейти обратно: ^а ^б Сиборг, Гленн Т. (26 августа 1996 г.). «Ранняя история LBNL» . Архивировано из оригинала 15 ноября 2010 г. Проверено 25 февраля 2011 г.

[SHE78-2] Перейти обратно: ^а ^б Фрейзер, К. (1978). «Сверхтяжелые элементы». Новости науки . 113 (15): 236–238. дои : 10.2307/3963006 . JSTOR 3963006 .

[3] В апреле 2008 года утверждалось, что элемент 122 существует в природе, но многие считали это утверждение ошибочным. «Заявление о самом тяжелом элементе подверглось критике» . Rsc.org. 2 мая 2008 г. Проверено 16 марта 2010 г.

[Fricke-4] Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д ^и ^ж ^г ^час ^я ^дж ^к ^л ^м ^н ^тот ^п ^д ^р ^с ^т Фрике, Б.; Грейнер, В.; Вабер, Дж.Т. (1971). «Продолжение таблицы Менделеева до Z = 172. Химия сверхтяжелых элементов». Теоретика Химика Акта . 21 (3): 235–260. дои : 10.1007/BF01172015 . S2CID 117157377 .

[5] «Кернхемие» . www.kernchemie.de . Проверено 9 ноября 2014 г.

[6] Шифф, Л.И.; Снайдер, Х.; Вайнберг, Дж. (1940). «О существовании стационарных состояний мезотронного поля». Физический обзор . 57 (4): 315–318. Бибкод : 1940PhRv...57..315S . дои : 10.1103/PhysRev.57.315 .

[7] Краг, Хельге (2018). От трансурановых к сверхтяжелым элементам: история спора и сотворения . Спрингер. стр. 6–10. ISBN 9783319758138 .

[Transuraniumppl-8] Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д ^и ^ж ^г ^час Хоффман, округ Колумбия; Гиорсо, А.; Сиборг, GT (2000). Трансурановые люди: история изнутри . Издательство Имперского колледжа. ISBN 978-1-86094-087-3 .

[fossilfission-9] Перейти обратно: ^а ^б Мали, Дж.; Вальц, ДР (1980). «Поиск сверхтяжелых элементов среди ископаемых следов деления в цирконе» (PDF) . Проверено 7 декабря 2018 г.

[emsley-10] Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д ^и ^ж ^г ^час ^я ^дж ^к ^л ^м Эмсли, Джон (2011). Строительные блоки природы: Путеводитель по элементам от Аризоны (новое издание). Нью-Йорк, штат Нью-Йорк: Издательство Оксфордского университета. п. 588. ИСБН 978-0-19-960563-7 .

[beyonduranium-11] Перейти обратно: ^а ^б Хофманн, Сигурд (2002). О за гранью урана . Тейлор и Фрэнсис. п. 105 . ISBN 978-0-415-28496-7 .

[superlourds-12] Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д Эферре, М.; Стефан, К. (1975). «Сверхтяжелые элементы» (PDF) . Журнал физических коллоквиумов (на французском языке). 11 (36): С5–159–164. дои : 10.1051/jphyscol:1975541 .

[PT172-13] Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д ^и ^ж ^г ^час ^я ^дж ^к ^л ^м Пюиккё, Пекка (2011). «Предложенная таблица Менделеева до Z≤ 172, основанная на расчетах Дирака – Фока по атомам и ионам». Физическая химия Химическая физика . 13 (1): 161–8. Бибкод : 2011PCCP...13..161P . дои : 10.1039/c0cp01575j . ПМИД 20967377 . S2CID 31590563 .

[EB-14] Перейти обратно: ^а ^б Сиборг, Гленн Т. (ок. 2006 г.). «трансурановый элемент (химический элемент)» . Британская энциклопедия . Проверено 16 марта 2010 г.

[Haire-15] Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д ^и ^ж ^г ^час ^я ^дж ^к ^л ^м ^н ^тот ^п Хоффман, Дарлин К.; Ли, Диана М.; Першина, Валерия (2006). «Трансактиниды и элементы будущего». В Морссе; Эдельштейн, Норман М.; Фугер, Жан (ред.). Химия актинидных и трансактинидных элементов (3-е изд.). Дордрехт, Нидерланды: Springer Science+Business Media . ISBN 978-1-4020-3555-5 .

[BFricke-16] Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д ^и ^ж ^г ^час ^я ^дж ^к ^л ^м ^н ^тот ^п ^д ^р ^с Фрике, Буркхард (1975). «Сверхтяжелые элементы: предсказание их химических и физических свойств» . Недавнее влияние физики на неорганическую химию . Структура и связь. 21 : 89–144 . дои : 10.1007/BFb0116498 . ISBN 978-3-540-07109-9 . Проверено 4 октября 2013 г.

[actrev-17] Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д Фрике, Буркхард; Вабер, Дж.Т. (1971). «Теоретические предсказания химии сверхтяжелых элементов: продолжение таблицы Менделеева до Z = 184» (PDF) . Обзоры актинидов . 1 : 433–485 . Проверено 5 января 2024 г.

[nefedov-18] Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д ^и Нефедов В.И.; Тржасковская, М.Б.; Яржемский, В.Г. (2006). «Электронные конфигурации и периодическая таблица сверхтяжелых элементов» (PDF) . Доклады физической химии . 408 (2): 149–151. дои : 10.1134/S0012501606060029 . ISSN 0012-5016 . S2CID 95738861 .

[primefan-19] Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д ^и ^ж ^г ^час ^я ^дж Kulsha, Andrey (2011). "Есть ли граница у таблицы Менделеева?" [Is there a boundary to the Mendeleev table?]. In Kolevich, T. A. (ed.). Удивительный мир веществ и их превращений [ The wonderful world of substances and their transformations ] (PDF) (in Russian). Minsk: Национальный институт образования (National Institute of Education). pp. 5–19. ISBN 978-985-465-920-6 . Проверено 8 сентября 2018 г.

[sicius-20] Перейти обратно: ^а ^б Сициус, Герман (2021). Справочник химических элементов (на немецком языке). Спрингер. п. 1085. Кульша называет 36 элементов между 121 и 156 «Ульпереходными элементами» и предлагает разделить их на две серии: одну от 121 до 138 и вторую от 139 до 156. Первая была больше похожа на лантаноиды (редкоземельные элементы), которые на втором месте после актинидов.

[dications-21] Перейти обратно: ^а ^б «Возможные электронные конфигурации дикатионов до Z = 172» . Проверено 4 июля 2021 г.

[wothers-22] Уотерс, Питер (2019). Сурьма, золото и волк Юпитера . Издательство Оксфордского университета. п. VII. ISBN 978-0-19-965272-3 . Возможно, будут синтезированы и другие элементы (исследования, безусловно, продолжаются), но маловероятно, что таблица когда-нибудь снова станет такой же аккуратной, поскольку для заполнения следующей строки потребуется создать еще пятьдесят четыре элемента.

[23] Смитс, Одиль Р.; Дюльманн, Кристоф Э.; Инделикато, Пол; Назаревич, Витольд; Швердтфегер, Питер (2023). «Поиски сверхтяжелых элементов и предел таблицы Менделеева». Обзоры природы Физика . 6 (2): 86–98. дои : 10.1038/s42254-023-00668-y .

[24] Лохид, Р.; и др. (1985). «Поиск сверхтяжелых элементов с помощью ⁴⁸Как + ²⁵⁴Является ^г реакция». Physical Review C. 32 ( 5): 1760–1763. Бибкод : 1985PhRvC..32.1760L . doi : 10.1103/PhysRevC.32.1760 . PMID 9953034 .

[25] Фэн, З; Джин, Г.; Ли, Дж.; Шайд, В. (2009). «Производство тяжелых и сверхтяжелых ядер в реакциях массивного синтеза». Ядерная физика А . 816 (1): 33. arXiv : 0803.1117 . Бибкод : 2009НуФА.816...33F . doi : 10.1016/j.nuclphysa.2008.11.003 . S2CID 18647291 .

[economist-26] Современная алхимия: поворот линии , The Economist , 12 мая 2012 г.

[Khuyagbaatar-27] Перейти обратно: ^а ^б ^с Кампания по поиску сверхтяжелых элементов в TASCA . Дж. Хуягбаатар

[Zagrebaev-28] Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д ^и ^ж ^г ^час ^я ^дж Загребаев Валерий; Карпов, Александр; Грейнер, Уолтер (2013). «Будущее исследований сверхтяжелых элементов: какие ядра можно будет синтезировать в ближайшие несколько лет?» (PDF) . Журнал физики . 420 (1): 012001. arXiv : 1207.5700 . Бибкод : 2013JPhCS.420a2001Z . дои : 10.1088/1742-6596/420/1/012001 . S2CID 55434734 .

[search-29] Хуягбаатар Дж.; Якушев А.; Дюльманн, Ч. Э.; и др. (2020). «Поиск элементов 119 и 120» (PDF) . Физический обзор C . 102 (6). 064602. Бибкод : 2020PhRvC.102f4602K . дои : 10.1103/PhysRevC.102.064602 . hdl : 1885/289860 . S2CID 229401931 . Проверено 25 января 2021 г.

[30] «Поиск элемента 119: Кристоф Э. Дюльманн для сотрудничества TASCA E119 » (PDF) . Архивировано из оригинала (PDF) 4 марта 2016 г. Проверено 05 апреля 2017 г.

[Yakushev-31] Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д ^и Якушев, А. (2012). «Исследование сверхтяжелых элементов в TASCA» (PDF) . asrc.jaea.go.jp. Проверено 23 сентября 2016 г.

[sakai22-32] Сакаи, Хидеюки; Хаба, Хиромицу; Моримото, Кодзи; Сакамото, Нарухико (9 декабря 2022 г.). «Модернизация установки для исследований сверхтяжелых элементов в РИКЕН» . Европейский физический журнал А. 58 (238): 238. Бибкод : 2022EPJA...58..238S . дои : 10.1140/epja/s10050-022-00888-3 . ПМЦ 9734366 . ПМИД 36533209 .

[sakai-33] Перейти обратно: ^а ^б Сакаи, Хидеюки (27 февраля 2019 г.). «В поисках нового элемента в Центре РИКЕН Нишина» (PDF) . инфн.it. Проверено 17 декабря 2019 г.

[usprogram-34] Перейти обратно: ^а ^б Гейтс, Дж.; Поре, Дж.; Кроуфорд, Х.; Шонесси, Д.; Стойер, Массачусетс (25 октября 2022 г.). «Статус и амбиции программы тяжелых элементов США» . osti.gov . дои : 10.2172/1896856 . ОСТИ 1896856 . S2CID 253391052 . Проверено 13 ноября 2022 г.

[35] Сакураи, Хироёси (1 апреля 2020 г.). «Приветствие | РИКЕН Нишина Центр» . После завершения модернизации линейного ускорителя и BigRIPS в начале 2020 года РНК стремится синтезировать новые элементы из элемента 119 и далее.

[ball19-36] Болл, П. (2019). «Экстремальная химия: эксперименты на краю таблицы Менделеева» (PDF) . Природа . 565 (7741): 552–555. Бибкод : 2019Natur.565..552B . дои : 10.1038/d41586-019-00285-9 . ISSN 1476-4687 . ПМИД 30700884 . S2CID 59524524 . Мы начали поиск элемента 119 в июне прошлого года», — говорит исследователь RIKEN Хидето Энъё. «Это, безусловно, займет много времени — годы и годы — поэтому мы будем продолжать один и тот же эксперимент с перерывами в течение 100 или более дней в году, пока не или кто-то другой это обнаружит.

[37] Чепмен, Кит; Тернер, Кристи (13 февраля 2018 г.). «Охота началась» . Химическое образование . Королевское химическое общество . Проверено 28 июня 2019 г. Охота за 113-м элементом была почти прекращена из-за нехватки ресурсов, но на этот раз император Японии финансирует усилия Рикена по расширению таблицы Менделеева до восьмой строки.

[38] Объединенный институт ядерных исследований (24 июля 2021 г.). «ОИЯИ подарил Дубне самую большую таблицу Менделеева» . jinr.ru. Объединенный институт ядерных исследований . Проверено 27 января 2022 г.

[39] «Фабрика сверхтяжелых элементов: обзор полученных результатов» . Объединенный институт ядерных исследований. 24 августа 2023 г. Проверено 7 декабря 2023 г.

[40] «Новый блок периодической таблицы» (PDF) . Ливерморская национальная лаборатория Лоуренса. Апрель 2007 г. Архивировано из оригинала (PDF) 28 мая 2008 г. Проверено 18 января 2008 г.

[41] Иткис, М.Г.; Оганесян, Ю. Ц. (2007). «Синтез новых ядер и исследование ядерных свойств и механизмов реакций тяжелых ионов» . jinr.ru. Объединенный институт ядерных исследований . Проверено 23 сентября 2016 г.

[prc08ADNDT08-42] Чоудхури, П. Рой; Саманта, К.; Басу, Д.Н. (2008). «Поиск долгоживущих самых тяжелых ядер за пределами долины стабильности». Физический обзор C . 77 (4): 044603. arXiv : 0802.3837 . Бибкод : 2008PhRvC..77d4603C . дои : 10.1103/PhysRevC.77.044603 . S2CID 119207807 .

[sciencedirect1-43] Перейти обратно: ^а ^б ^с Чоудхури, РП; Саманта, К.; Басу, Д.Н. (2008). «Периоды ядерного полураспада α-радиоактивности элементов с 100 ≤ Z ≤ 130». Таблицы атомных и ядерных данных . 94 (6): 781–806. arXiv : 0802.4161 . Бибкод : 2008ADNDT..94..781C . дои : 10.1016/j.adt.2008.01.003 . S2CID 96718440 .

[Oganessian120-44] Перейти обратно: ^а ^б Оганесян, Ю. Пс.; Утенков В.; Лобанов Ю.; Абдуллин Ф.; Поляков А.; Сагайдак Р.; Широковский И.; Цыганов Ю.; и др. (2009). «Попытка произвести элемент 120 в ²⁴⁴Пу+ ⁵⁸Реакция Fe». Phys. Rev. C. 79 ( 2): 024603. Bibcode : 2009PhRvC..79b4603O . doi : 10.1103/PhysRevC.79.024603 .

[GSI08-45] Перейти обратно: ^а ^б Хоффман, С.; и др. (2008). Исследование эффектов оболочки при Z=120 и N=184 (Отчет). Научный отчет GSI. п. 131.

[Hofmann2016-46] Перейти обратно: ^а ^б Хофманн, С.; Хайнц, С.; Манн, Р.; Маурер, Дж.; Мюнценберг, Г.; Анталич, С.; Барт, В.; Буркхард, Х.Г.; Даль, Л.; Эберхардт, К.; Гживач, Р.; Гамильтон, Дж. Х.; Хендерсон, РА; Кеннелли, Дж. М.; Киндлер, Б.; Кожухаров И.; Ланг, Р.; Ломмель, Б.; Мирник, К.; Миллер, Д.; Муди, К.Дж.; Морита, К.; Нисио, К.; Попеко, АГ; Роберто, Дж.Б.; Ранке, Дж.; Рыкачевский, КП; Саро, С.; Шайденбергер, К.; Шотт, HJ; Шонесси, округ Колумбия; Стойер, Массачусетс; Тёрле-Попиш, П.; Тинсчерт, К.; Траутманн, Н.; Ууситало, Дж.; Еремин, А.В. (2016). «Обзор четных элементных сверхтяжелых ядер и поиск элемента 120» . Европейский физический журнал А. 2016 (52): 180. Бибкод : 2016EPJA...52..180H . дои : 10.1140/epja/i2016-16180-4 . S2CID 124362890 .

[47] ГСИ (05 апреля 2012 г.). «В поисках острова стабильности» . www.gsi.de. ГСИ . Проверено 23 сентября 2016 г.

[Hoffman-48] Адкок, Колин (2 октября 2015 г.). «Веские дела: Сигурд Гофманн о самом тяжелом из ядер» . JPhys+ . Архивировано из оригинала 18 июля 2023 года . Проверено 23 сентября 2016 г.

[49] Хофманн, С. (12 мая 2015 г.), «Поиск изотопов элемента 120 на острове Шн» , Exotic Nuclei , WORLD SCIENTIFIC, стр. 213–224, Бибкод : 2015exon.conf..213H , doi : 10.1142 /9789814699464_0023 , ISBN 978-981-4699-45-7 , получено 27 февраля 2022 г.

[Duellmann-50] Дюльманн, CE (20 октября 2011 г.). «Исследование сверхтяжелых элементов: новости GSI и Майнца» . Проверено 23 сентября 2016 г.

[51] Сивек-Вильчиньска, К.; Кэп, Т.; Вильчинский, Ю. (апрель 2010 г.). «Как синтезировать элемент Z =120?». Международный журнал современной физики Э. 19 (4): 500. Бибкод : 2010IJMPE..19..500S . дои : 10.1142/S021830131001490X .

[Kratz-52] Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д ^и Крац, СП (5 сентября 2011 г.). Влияние сверхтяжелых элементов на химические и физические науки (PDF) . 4-я Международная конференция по химии и физике трансактинидных элементов . Проверено 27 августа 2013 г.

[53] Соколова Светлана; Попеко, Андрей (24 мая 2021 г.). «Как рождаются новые химические элементы?» . jinr.ru. ОИЯИ . Проверено 4 ноября 2021 г. Раньше мы работали в основном с кальцием. Это 20-й элемент периодической таблицы. Его использовали для бомбардировки цели. А самый тяжелый элемент, из которого можно сделать мишень, — это калифорний, 98. Соответственно, 98+20 — это 118. То есть, чтобы получить 120 элемент, нам нужно перейти к следующей частице. Это скорее всего титан: 22+98=120.

Предстоит еще много работы по корректировке системы. Не хочу забегать вперед, но если нам удастся успешно провести все модельные эксперименты, то первые эксперименты по синтезу 120-го элемента, вероятно, начнутся уже в этом году.

[ft-54] Ахуджа, Анжана (18 октября 2023 г.). «Даже периодическая таблица должна склониться перед реальностью войны» . Файнэншл Таймс . Проверено 20 октября 2023 г.

[Lv288-55] "В ЛАР ОИЯИ впервые в мире синтезирован ливерморий-288" [Ливерморий-288 был синтезирован впервые в мире в ЛЯР ОИЯИ] (на русском языке). Объединенный институт ядерных исследований. 23 октября 2023 г. Проверено 18 ноября 2023 г.

[56] Mayer, Anastasiya (31 May 2023). " "Большинство наших партнеров гораздо мудрее политиков" " [Most of our partners are much wiser than politicians]. Vedomosti (in Russian) . Retrieved 15 August 2023 . В этом году мы фактически завершаем подготовительную серию экспериментов по отладке всех режимов ускорителя и масс-спектрометров для синтеза 120-го элемента. Научились получать высокие интенсивности ускоренного хрома и титана. Научились детектировать сверхтяжелые одиночные атомы в реакциях с минимальным сечением. Теперь ждем, когда закончится наработка материала для мишени на реакторах и сепараторах у наших партнеров в «Росатоме» и в США: кюрий, берклий, калифорний. Надеюсь, что в 2025 г. мы полноценно приступим к синтезу 120-го элемента.

[57] Чепмен, Кит (10 октября 2023 г.). «Лаборатория Беркли возглавит охоту США за элементом 120 после разрыва сотрудничества с Россией» . Химический мир . Проверено 20 октября 2023 г.

[58] Бирон, Лорен (16 октября 2023 г.). «Лаборатория Беркли протестирует новый подход к созданию сверхтяжелых элементов» . lbl.gov . Национальная лаборатория Лоуренса Беркли . Проверено 20 октября 2023 г.

[EndPT-59] Хофманн, Сигурд (2014). За гранью урана: путешествие к концу периодической таблицы . ЦРК Пресс. п. 105 . ISBN 978-0415284950 .

[Karpov-60] Перейти обратно: ^а ^б ^с Карпов А; Загребаев В; Грейнер, В. (2015). «Сверхтяжелые ядра: какие участки ядерной карты доступны в ближайших исследованиях» (PDF) . cyclytron.tamu.edu . Техасский университет A&M . Проверено 30 октября 2018 г.

[www1.jinr.ru-61] Перейти обратно: ^а ^б см. годовые отчеты лаборатории Флерова за 2000–2004 гг. включительно http://www1.jinr.ru/Reports/Reports_eng_arh.html

[thomas-62] Перейти обратно: ^а ^б Томас, Р.Г.; Саксена, А.; Саху, ПК; Чоудри, РК; Говил, И.М.; Кайлас, С.; Капур, СС; Баруби, М.; Чинаусеро, М.; Священник, Г.; Рицци, В.; Фабрис, Д.; Лунардон, М.; Моретто, С.; Виести, Г.; Неббия, Г.; Пезенте, С.; Далена, Б.; Д'Эрасмо, Г.; Флауэр, EM; Паломба, М.; Панталео, А.; Патиччио, В.; Симонетти, Г.; Джелли, Н.; Лукарелли, Ф. (2007). «Реакции деления и бинарной фрагментации в ⁸⁰Се+ ²⁰⁸Pb и ⁸⁰Се+ ²³²Системы Th». Physical Review C. 75 ( 2): 024604–1–024604–9. doi : 10.1103/PhysRevC.75.024604 . hdl : 2158/776924 .

[symposium-63] Лоди, МАК, изд. (март 1978 г.). Сверхтяжелые элементы: материалы международного симпозиума по сверхтяжелым элементам . Лаббок, Техас: Pergamon Press. ISBN 978-0-08-022946-1 .

[nubase-64] Ауди, Г.; Кондев, ФГ; Ван, М.; Хуанг, WJ; Наими, С. (2017). «Оценка ядерных свойств NUBASE2016» (PDF) . Китайская физика C . 41 (3): 030001. Бибкод : 2017ChPhC..41c0001A . дои : 10.1088/1674-1137/41/3/030001 .

[arxiv-65] Перейти обратно: ^а ^б Маринов А.; Родушкин И.; Колб, Д.; Папе, А.; Кашив Ю.; Брандт, Р.; Джентри, Р.В.; Миллер, HW (2010). «Доказательства существования долгоживущего сверхтяжелого ядра с атомным массовым номером A = 292 и атомным номером Z = ~ 122 в природном Th». Международный журнал современной физики Э. 19 (1): 131–140. arXiv : 0804.3869 . Бибкод : 2010IJMPE..19..131M . дои : 10.1142/S0218301310014662 . S2CID 117956340 .

[66] Королевское химическое общество , « Заявление о самом тяжелом элементе подверглось критике. Архивировано 4 марта 2016 г. в Wayback Machine », Chemical World.

[thorium-67] Перейти обратно: ^а ^б Маринов А.; Родушкин И.; Кашив Ю.; Халич, Л.; Сигал, И.; Папе, А.; Джентри, Р.В.; Миллер, Х.В.; Колб, Д.; Брандт, Р. (2007). «Существование долгоживущих изомерных состояний в природных нейтронодефицитных изотопах Th». Физ. Преподобный С. 76 (2): 021303(Р). arXiv : nucl-ex/0605008 . Бибкод : 2007PhRvC..76b1303M . дои : 10.1103/PhysRevC.76.021303 . S2CID 119443571 .

[68] Р. К. Барбер; Дж. Р. Де Лаетер (2009). «Комментарий к статье «Существование долгоживущих изомерных состояний в природных нейтронодефицитных изотопах Th» ». Физ. Преподобный С. 79 (4): 049801. Бибкод : 2009PhRvC..79d9801B . doi : 10.1103/PhysRevC.79.049801 .

[69] А. Маринов; И. Родушкин; Ю. Кашив; Л. Халич; И. Сигал; А. Папе; Р.В. Джентри; Х.В. Миллер; Д. Колб; Р. Брандт (2009). «Ответ на «Комментарий к статье «Существование долгоживущих изомерных состояний в природных нейтронодефицитных изотопах Th»»». Физ. Преподобный С. 79 (4): 049802. Бибкод : 2009PhRvC..79d9802M . дои : 10.1103/PhysRevC.79.049802 .

[70] Дж. Лахнер; И. Дильманн; Т. Фастерманн; Г. Корщинек; М. Путивцев; Г. Ругель (2008). «Поиск долгоживущих изомерных состояний в нейтронодефицитных изотопах тория». Физ. Преподобный С. 78 (6): 064313. arXiv : 0907.0126 . Бибкод : 2008PhRvC..78f4313L . дои : 10.1103/PhysRevC.78.064313 . S2CID 118655846 .

[roentgenium-71] Маринов А.; Родушкин И.; Папе, А.; Кашив Ю.; Колб, Д.; Брандт, Р.; Джентри, Р.В.; Миллер, Х.В.; Халич, Л.; Сигал, И. (2009). «Существование долгоживущих изотопов сверхтяжелого элемента в природном золоте» (PDF) . Международный журнал современной физики Э. 18 (3): 621–629. arXiv : nucl-ex/0702051 . Бибкод : 2009IJMPE..18..621M . дои : 10.1142/S021830130901280X . S2CID 119103410 . Архивировано из оригинала (PDF) 14 июля 2014 года . Проверено 12 февраля 2012 г.

[emsley2-72] Перейти обратно: ^а ^б Эмсли, Джон (2011). Строительные блоки природы: Путеводитель по элементам от А до Я (новое издание). Нью-Йорк: Издательство Оксфордского университета. п. 592. ИСБН 978-0-19-960563-7 .

[73] Петерманн, я; Ланганке, К.; Мартинес-Пинедо, Г.; Панов, ИВ; Рейнхард, PG; Тилеманн, ФК (2012). «Производились ли в природе сверхтяжелые элементы?» . Европейский физический журнал А. 48 (122): 122. arXiv : 1207.3432 . Бибкод : 2012EPJA...48..122P . дои : 10.1140/epja/i2012-12122-6 . S2CID 119264543 .

[Isotope1-74] Джейсон Райт (16 марта 2017 г.). «Звезда Пшибыльского III: нейтронные звезды, унбинилиум и инопланетяне» . Проверено 31 июля 2018 г.

[Isotope2-75] В.А. Дзуба; В.В. Фламбаум; Дж. К. Уэбб (2017). «Изотопный сдвиг и поиск метастабильных сверхтяжелых элементов в астрофизических данных». Физический обзор А. 95 (6): 062515. arXiv : 1703.04250 . Бибкод : 2017PhRvA..95f2515D . дои : 10.1103/PhysRevA.95.062515 . S2CID 118956691 .

[SciShowSpace-76] Архивировано в Ghostarchive и Wayback Machine : SciShow Space (31 июля 2018 г.). «Эта звезда может скрывать неоткрытые элементы. Звезда Пшибыльского» . youtube.com . Проверено 31 июля 2018 г.

[77] Вабер, Дж.Т. (1969). «Расчеты транславренциевых элементов SCF Дирака – Слейтера». Журнал химической физики . 51 (2): 664. Бибкод : 1969JChPh..51..664W . дои : 10.1063/1.1672054 .

[Amador-78] Амадор, Дави Х.Т.; де Оливейра, Хейббе CB; Самбрано, Хулио Р.; Гаргано, Рикардо; де Маседо, Луис Гильерме М. (12 сентября 2016 г.). «4-компонентное коррелированное полноэлектронное исследование эка-фторида актиния (E121F), включая взаимодействие Гонта: точная аналитическая форма, связь и влияние на колебательные спектры». Письма по химической физике . 662 : 169–175. Бибкод : 2016CPL...662..169A . дои : 10.1016/j.cplett.2016.09.025 . hdl : 11449/168956 .

[Umemoto-79] Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д ^и ^ж ^г ^час ^я ^дж ^к ^л ^м Умэмото, Коитиро; Сайто, Сусуму (1996). «Электронные конфигурации сверхтяжелых элементов» . Журнал Физического общества Японии . 65 (10): 3175–9. Бибкод : 1996JPSJ...65.3175U . дои : 10.1143/JPSJ.65.3175 . Проверено 31 января 2021 г.

[5gchem-80] Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д ^и Донгон, Япония; Пюиккё, П. (2017). «Химия элементов 5g. Релятивистские расчеты по гексафторидам» . Angewandte Chemie, международное издание . 56 (34): 10132–10134. дои : 10.1002/anie.201701609 . ПМИД 28444891 . S2CID 205400592 .

[Jacoby-81] Джейкоби, Митч (2006). «Пока еще не синтезированный сверхтяжелый атом должен образовывать стабильную двухатомную молекулу с фтором». Новости химии и техники . 84 (10): 19. doi : 10.1021/cen-v084n010.p019a .

[82] Махюн, Массачусетс (октябрь 1988 г.). «Об электронной структуре 5g ¹ исследование элемента 125 MS Комплексы » квазирелятивистское : Xα /jcp/ 1988850917 - . .

[magickoura-83] Перейти обратно: ^а ^б ^с Кура, Х.; Чиба, С. (2013). «Одночастичные уровни сферических ядер в области сверхтяжелых и предельно сверхтяжелых масс» . Журнал Физического общества Японии . 82 (1): 014201. Бибкод : 2013JPSJ...82a4201K . дои : 10.7566/JPSJ.82.014201 .

[eurekalert.org-84] Перейти обратно: ^а ^б «Учёные-ядерщики видят в будущем выход на сушу на втором «острове стабильности» » . ЭврекАлерт! . 6 апреля 2008 года . Проверено 17 декабря 2015 г.

[link.springer.com-85] Перейти обратно: ^а ^б Груманн, Йенс; Мозель, Ульрих; Финк, Бернд; Грейнер, Уолтер (1969). «Исследование стабильности сверхтяжелых ядер около Z=114 и Z=164». Журнал физики . 228 (5): 371–386. Бибкод : 1969ZPhy..228..371G . дои : 10.1007/BF01406719 . S2CID 120251297 .

[BFricke1977-86] Перейти обратно: ^а ^б ^с Фрике, Буркхард (1977). «Расчеты Дирака – Фока – Слейтера для элементов от Z = 100, фермий, до Z = 173» (PDF) . Недавнее влияние физики на неорганическую химию . 19 : 83–192. Бибкод : 1977ADNDT..19...83F . дои : 10.1016/0092-640X(77)90010-9 . Проверено 25 февраля 2016 г. .

[eliav2023-87] Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д Элиав, Ефрем (26 апреля 2023 г.). «Эталонные расчеты атомных электронных структур на краю таблицы Менделеева» . jinr.ru. ОИЯИ . Проверено 29 июля 2023 г.

[Penneman-88] Пеннеман, РА; Манн, Дж.Б.; Йоргенсен, К.К. (февраль 1971 г.). «Рассуждения о химии сверхтяжелых элементов типа Z = 164». Письма по химической физике . 8 (4): 321–326. Бибкод : 1971CPL.....8..321P . дои : 10.1016/0009-2614(71)80054-4 .

[89] Цвиок, С.; Хинен, П.-Х.; Назаревич, В. (2005). «Сосуществование формы и трехосность в сверхтяжелых ядрах». Природа . 433 (7027): 705–9. Бибкод : 2005Natur.433..705C . дои : 10.1038/nature03336 . ПМИД 15716943 . S2CID 4368001 .

[limit146-90] Перейти обратно: ^а ^б Гамбхир, ЮК; Бхагват, А.; Гупта, М. (2015). «Наивысший предел Z в расширенной таблице Менделеева» . Журнал физики G: Ядерная физика и физика элементарных частиц . 42 (12): 125105. Бибкод : 2015JPhG...42l5105G . дои : 10.1088/0954-3899/42/12/125105 .

[rsc-91] Перейти обратно: ^а ^б Филип Болл (ноябрь 2010 г.). «Может ли элемент 137 действительно означать конец периодической таблицы? Филип Болл исследует доказательства» . Химический мир . Королевское химическое общество . Проверено 30 сентября 2012 г.

[92] Айсберг, Р.; Резник, Р. (1985). Квантовая физика атомов, молекул, твердых тел, ядер и частиц . Уайли . ISBN 9780471873730 .

[93] «Решение уравнения Дирака для водорода» .

[94] Бьоркен, доктор юридических наук; Дрелл, С.Д. (1964). Релятивистская квантовая механика . МакГроу-Хилл .

[gamowstates-95] Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д Смитс, Орегон; Инделикато, П.; Назаревич, В.; Пийбелехт, М.; Швердтфегер, П. (2023). «Расширяя границы таблицы Менделеева - обзор атомной релятивистской теории электронной структуры и расчетов сверхтяжелых элементов». Отчеты по физике . 1035 : 1–57. arXiv : 2301.02553 . Бибкод : 2023PhR..1035....1S . дои : 10.1016/j.physrep.2023.09.004 .

[96] Грейнер, В.; Шрамм, С. (2008). «Ресурсное письмо QEDV-1: Вакуум QED». Американский журнал физики . 76 (6): 509. Бибкод : 2008AmJPh..76..509G . дои : 10.1119/1.2820395 . и ссылки там

[97] Ван, Ян; Вонг, Диллон; Шитов Андрей Владимирович; Брар, Виктор В.; Чхве, Сангкук; Ву, Цион; Цай, Синь-Зон; Риган, Уильям; Зеттл, Алекс ; Каваками, Роланд К.; Луи, Стивен Г.; Левитов Леонид С.; Кромми, Майкл Ф. (10 мая 2013 г.). «Наблюдение резонансов атомного коллапса в искусственных ядрах на графене». Наука . 340 (6133): 734–737. arXiv : 1510.02890 . Бибкод : 2013Sci...340..734W . дои : 10.1126/science.1234320 . ПМИД 23470728 . S2CID 29384402 .

[98] Инделикато, Пол; Беронь, Яцек; Йонссон, Пер (01 июня 2011 г.). «Правильны ли расчеты MCDF на 101% в диапазоне сверхтяжелых элементов?» . Теоретическая химия . 129 (3–5): 495–505. дои : 10.1007/s00214-010-0887-3 . hdl : 2043/12984 . ISSN 1432-881X . S2CID 54680128 .

[99] Рейнхардт, Иоахим; Грейнер, Уолтер (2015). «Исследование сверхкритических полей реальными и искусственными ядрами». Ядерная физика: настоящее и будущее . стр. 195–210. дои : 10.1007/978-3-319-10199-6_19 . ISBN 978-3-319-10198-9 .

[colloq-100] Перейти обратно: ^а ^б Джулиани, SA; Мэтисон, З.; Назаревич, В.; Олсен, Э.; Рейнхард, П.-Г.; Садухан Дж.; Штруемпф, Б.; Шунк, Н.; Швердтфегер, П. (2019). «Коллоквиум: Сверхтяжелые элементы: Оганессон и за его пределами» . Обзоры современной физики . 91 (1): 011001-1–011001-25. Бибкод : 2019РвМП...91а1001Г . дои : 10.1103/RevModPhys.91.011001 . S2CID 126906074 .

[udQM-101] Холдом, Б.; Рен, Дж.; Чжан, К. (2018). «Кварковая материя не может быть странной». Письма о физических отзывах . 120 (1): 222001-1–222001-6. arXiv : 1707.06610 . Бибкод : 2018PhRvL.120v2001H . doi : 10.1103/PhysRevLett.120.222001 . ПМИД 29906186 . S2CID 49216916 .

[udQMnew-102] Ченг-Цзюнь, Ся; Ше-Шэн, Сюэ; Жэнь-Синь, Сюй; Шань-Гуй, Чжоу (2020). «Сверхкритически заряженные объекты и создание электрон-позитронных пар». Физический обзор D . 101 (10): 103031. arXiv : 2001.03531 . Бибкод : 2020PhRvD.101j3031X . дои : 10.1103/PhysRevD.101.103031 . S2CID 210157134 .

[103] Марсильяк, Пьер де; Ноэль Корон; Жерар Дамбье; Жак Леблан; Жан-Пьер Моалик (апрель 2003 г.). «Экспериментальное обнаружение α-частиц радиоактивного распада природного висмута». Природа . 422 (6934): 876–878. Бибкод : 2003Natur.422..876D . дои : 10.1038/nature01541 . ПМИД 12712201 . S2CID 4415582 .

[104] Консидайн, Гленн Д.; Кулик, Питер Х. (2002). Научная энциклопедия Ван Ностранда (9-е изд.). Уайли-Интерсайенс. ISBN 978-0-471-33230-5 . OCLC 223349096 .

[SHlimit-105] Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д Кура, Х. (2011). Режимы распада и предел существования ядер в области сверхтяжелых масс (PDF) . 4-я Международная конференция по химии и физике трансактинидных элементов . Проверено 18 ноября 2018 г.

[greinernuclei-106] Перейти обратно: ^а ^б Грейнер, В. (2013). «Ядра: сверхтяжелые, сверхнейтронные, странные и антиматерии» (PDF) . Физический журнал: серия конференций . 413 (1): 012002. Бибкод : 2013JPhCS.413a2002G . дои : 10.1088/1742-6596/413/1/012002 .

[Denisov-107] Перейти обратно: ^а ^б Денисов, В. (2005). «Магические числа сверхтяжелых ядер» . Физика атомных ядер . 68 (7): 1133–1137. Бибкод : 2005PAN....68.1133D . дои : 10.1134/1.1992567 . S2CID 119430168 .

[relqed-108] Швердтфегер, Питер; Паштека, Лукаш Ф.; Паннетт, Эндрю; Боуман, Патрик О. (2015). «Релятивистские и квантовые электродинамические эффекты в сверхтяжелых элементах». Ядерная физика А . 944 (декабрь 2015 г.): 551–577. Бибкод : 2015НуФА.944..551С . doi : 10.1016/j.nuclphysa.2015.02.005 .

[109] Дворжак Дж.; Брюхле, В.; Челноков М.; Дресслер, Р.; Дюльманн, Ч.; Эберхардт, К.; Горшков В.; Хантер, Э.; Костыли, Р.; Кузнецов А.; Нагаме, Ю.; Небель, Ф.; Новакова З.; Цинь, З.; Череп, М.; Шаустен, Б.; Шимпф, Э.; Семченков А.; Тёрле, П.; Тюрлер, А.; Вегжецкий, М.; Верчинский, Б.; Якушев А.; Еремин, А. (2006). «Двойное магическое ядро _{108 ».}²⁷⁰Hs ₁₆₂ " . Physical Review Letters . 97 (24): 242501. Bibcode : 2006PhRvL..97x2501D . doi : 10.1103/PhysRevLett.97.242501 . PMID 17280272 .

[110] Лафорж, Эван; Прайс, Уилл; Рафельски, Иоганн (15 сентября 2023 г.). «Сверхтяжелые элементы и сверхплотная материя». Европейский физический журнал Плюс . 138 (9): 812. arXiv : 2306.11989 . Бибкод : 2023EPJP..138..812L . дои : 10.1140/epjp/s13360-023-04454-8 .

[111] «Физики доводят таблицу Менделеева до предела | Новости науки» . 27 февраля 2019 г. Проверено 25 декабря 2023 г.

[112] Дечарже, Дж.; Бергер, Ж.-Ф.; Жирод, М.; Дитрих, К. (март 2003 г.). «Пузыри и полупузыри как новый вид сверхтяжелых ядер». Ядерная физика А . 716 : 55–86. Бибкод : 2003НуФА.716...55Д . дои : 10.1016/S0375-9474(02)01398-2 .

[113] Агбемава, ГП; Афанасьев А.В. (25 марта 2021 г.). «Сверхтяжелые сферические и тороидальные ядра: роль оболочечной структуры». Физический обзор C . 103 (3): 034323. arXiv : 2012.13799 . Бибкод : 2021PhRvC.103c4323A . дои : 10.1103/PhysRevC.103.034323 .

[114] Афанасьев А.В.; Агбемава, ГП; Гьявали, А. (июль 2018 г.). «Сверхтяжелые ядра: существование и стабильность» . Буквы по физике Б. 782 : 533–540. arXiv : 1804.06395 . Бибкод : 2018PhLB..782..533A . дои : 10.1016/j.physletb.2018.05.070 .

[Palenzuela-115] Паленсуэла, Ю.М.; Руис, Л.Ф.; Карпов А.; Грейнер, В. (2012). «Систематическое исследование свойств распада самых тяжелых элементов» (PDF) . Вестник Российской академии наук: Физика . 76 (11): 1165–1171. Бибкод : 2012BRASP..76.1165P . дои : 10.3103/S1062873812110172 . ISSN 1062-8738 . S2CID 120690838 .

[116] Поэнару, Дорин Н.; Гергеску, РА; Грейнер, В. (2012). «Кластерный распад сверхтяжелых ядер» . Физический обзор C . 85 (3): 034615. Бибкод : 2012PhRvC..85c4615P . дои : 10.1103/PhysRevC.85.034615 . Проверено 2 мая 2017 г.

[E123-vdSchoor2011-117] Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д ван дер Шур, К. (2016). Электронная структура элемента 123 (PDF) (Диссертация). Университет Гронингена.

[118] Инделикато, Пол; Беронь, Яцек; Йонссон, Пер (2011). «Правильны ли расчеты MCDF на 101% в диапазоне сверхтяжелых элементов?» . Теоретическая химия . 129 (3–5): 495–505. дои : 10.1007/s00214-010-0887-3 . hdl : 2043/12984 . S2CID 54680128 .

[econfig-119] Перейти обратно: ^а ^б ^с ^д ^и ^ж ^г ^час ^я ^дж ^к ^л ^м ^н ^тот ^п ^д ^р ^с ^т ^в ^v ^В ^х ^и ^С ^аа ^аб ^и ^{объявление} ^но ^из ^в ^ах ^есть ^также ^и ^аль ^{являюсь} ^а ^к ^ап ^ак ^с ^как ^в ^В ^из ^хорошо ^топор «Архивная копия» . www.primefan.ru . Архивировано из оригинала 5 марта 2016 года . Проверено 15 января 2022 г. {{cite web}}: CS1 maint: архивная копия в заголовке ( ссылка )

[1]

[2]

[3]

[4]

[5]

[6]

[7]

[8]

[9]

[10]

[11]

[12]

[13]

[14]

[15]

[16]

[17]

[18]

[19]

[20]

[21]

[22]

[23]

[24]

[25]

[26]

[27]

[28]

[29]

[30]

[31]

[32]

[33]

[34]

[35]

[36]

[37]

[38]

[39]

[40]

[41]

[42]

[43]

[44]

[45]

[46]

[47]

[48]

[49]

[50]

[51]

[52]

[53]

[54]

[55]

[56]

[57]

[58]

[59]

[60]

[61]

[62]

[63]

[64]

[65]

[66]

[67]

[68]

[69]

[70]

[71]

[72]

[73]

[74]

[75]

[76]

[77]

[78]

[79]

[80]

[81]

[82]

[83]

[84]

[85]

[86]

[87]

[88]

[89]

[90]

[91]

[92]

[93]

[94]

[95]

[96]

[97]

[98]

[99]

[100]