Прилив

Tide coming in, video stops about 11⁄2 hours before high tide

Tides are the rise and fall of sea levels caused by the combined effects of the gravitational forces exerted by the Moon (and to a much lesser extent, the Sun) and are also caused by the Earth and Moon orbiting one another.

Приливные таблицы могут быть использованы для любого данного локали, чтобы найти прогнозируемое время и амплитуду (или « прилидный диапазон »). На прогнозы влияют многие факторы, включая выравнивание солнца и луны, фазу и амплитуду прилива (паттерн прилива в глубоком океане), амфидромические системы океанов и форма береговой линии и близко Батиметрия (см. Время ). Однако это только прогнозы, фактическое время и высота прилива влияют на ветер и атмосферное давление . Многие береговые линии испытывают полуобогативные приливы-два почти одинаковые и низкие приливы каждый день. Другие места имеют суточный прилив - один высокий и низкий прилив каждый день. «Смешанный прилив» - два неровных прилива в день - является третьей обычной категорией. ^{[ 1 ]}^{[ 2 ]}^{[ А ]}

Приливы варьируются по временным масштабам в диапазоне от часов до многих лет из -за ряда факторов, которые определяют лучевой интервал . Чтобы сделать точные записи, приливные датчики на фиксированных станциях измеряют уровень воды с течением времени. Датчики игнорируют вариации, вызванные волнами с периодами короче, чем минуты. Эти данные сравниваются с эталонным (или датирующим) уровнем, обычно называемым средним уровнем моря . ^{[ 3 ]}

В то время как приливы, как правило, являются самым большим источником краткосрочных колебаний уровня моря, уровни моря также подвержены изменениям теплового расширения , ветра и барометрических изменений давления, что приводит к штормовым нагонам , особенно на мелководных морях и близких побережьях.

Приливные явления не ограничиваются океанами, но могут происходить в других системах, когда присутствует гравитационное поле, которое меняется во времени и пространстве. Например, на форму твердой части Земли слегка влияет прилив Земли , хотя на это не так легко увидеть, как водяные приливные движения.

Характеристики

Четыре этапа в приливном цикле названы:

Вода перестает падать, достигая местного минимума, называемого низким приливом .
Уровень моря поднимается в течение нескольких часов, покрывая литовую зону ; поток прилива .
Вода перестает подниматься, достигая локального максимума, называемого прилива .
Sea level falls over several hours, revealing the intertidal zone; ebb tide.

Oscillating currents produced by tides are known as tidal streams or tidal currents. The moment that the tidal current ceases is called slack water or slack tide. The tide then reverses direction and is said to be turning. Slack water usually occurs near high water and low water, but there are locations where the moments of slack tide differ significantly from those of high and low water.^[4]

Tides are commonly semi-diurnal (two high waters and two low waters each day), or diurnal (one tidal cycle per day). The two high waters on a given day are typically not the same height (the daily inequality); these are the higher high water and the lower high water in tide tables. Similarly, the two low waters each day are the higher low water and the lower low water. The daily inequality is not consistent and is generally small when the Moon is over the Equator.^[b]

Reference levels

The following reference tide levels can be defined, from the highest level to the lowest:

Highest astronomical tide (HAT) – The highest tide which can be predicted to occur. Note that meteorological conditions may add extra height to the HAT.
Mean high water springs (MHWS) – The average of the two high tides on the days of spring tides.
Mean high water neaps (MHWN) – The average of the two high tides on the days of neap tides.
Mean sea level (MSL) – This is the average sea level. The MSL is constant for any location over a long period.
Mean low water neaps (MLWN) – The average of the two low tides on the days of neap tides.
Mean low water springs (MLWS) – The average of the two low tides on the days of spring tides.
Lowest astronomical tide (LAT) – The lowest tide which can be predicted to occur.^[6]

Tidal constituents

Tidal constituents are the net result of multiple influences impacting tidal changes over certain periods of time. Primary constituents include the Earth's rotation, the position of the Moon and Sun relative to the Earth, the Moon's altitude (elevation) above the Earth's Equator, and bathymetry. Variations with periods of less than half a day are called harmonic constituents. Conversely, cycles of days, months, or years are referred to as long period constituents.

Tidal forces affect the entire earth, but the movement of solid Earth occurs by mere centimeters. In contrast, the atmosphere is much more fluid and compressible so its surface moves by kilometers, in the sense of the contour level of a particular low pressure in the outer atmosphere.

Principal lunar semi-diurnal constituent

Global surface elevation of M2 ocean tide (NASA)^[7]

In most locations, the largest constituent is the principal lunar semi-diurnal, also known as the M2 tidal constituent or M₂ tidal constituent. Its period is about 12 hours and 25.2 minutes, exactly half a tidal lunar day, which is the average time separating one lunar zenith from the next, and thus is the time required for the Earth to rotate once relative to the Moon. Simple tide clocks track this constituent. The lunar day is longer than the Earth day because the Moon orbits in the same direction the Earth spins. This is analogous to the minute hand on a watch crossing the hour hand at 12:00 and then again at about 1:05+1⁄2 (not at 1:00).

The Moon orbits the Earth in the same direction as the Earth rotates on its axis, so it takes slightly more than a day—about 24 hours and 50 minutes—for the Moon to return to the same location in the sky. During this time, it has passed overhead (culmination) once and underfoot once (at an hour angle of 00:00 and 12:00 respectively), so in many places the period of strongest tidal forcing is the above-mentioned, about 12 hours and 25 minutes. The moment of highest tide is not necessarily when the Moon is nearest to zenith or nadir, but the period of the forcing still determines the time between high tides.

Because the gravitational field created by the Moon weakens with distance from the Moon, it exerts a slightly stronger than average force on the side of the Earth facing the Moon, and a slightly weaker force on the opposite side. The Moon thus tends to "stretch" the Earth slightly along the line connecting the two bodies. The solid Earth deforms a bit, but ocean water, being fluid, is free to move much more in response to the tidal force, particularly horizontally (see equilibrium tide).

As the Earth rotates, the magnitude and direction of the tidal force at any particular point on the Earth's surface change constantly; although the ocean never reaches equilibrium—there is never time for the fluid to "catch up" to the state it would eventually reach if the tidal force were constant—the changing tidal force nonetheless causes rhythmic changes in sea surface height.

When there are two high tides each day with different heights (and two low tides also of different heights), the pattern is called a mixed semi-diurnal tide.^[8]

Range variation: springs and neaps

The semi-diurnal range (the difference in height between high and low waters over about half a day) varies in a two-week cycle. Approximately twice a month, around new moon and full moon when the Sun, Moon, and Earth form a line (a configuration known as a syzygy^[9]), the tidal force due to the Sun reinforces that due to the Moon. The tide's range is then at its maximum; this is called the spring tide. It is not named after the season, but, like that word, derives from the meaning "jump, burst forth, rise", as in a natural spring. Spring tides are sometimes referred to as syzygy tides.^[10]

When the Moon is at first quarter or third quarter, the Sun and Moon are separated by 90° when viewed from the Earth, and the solar tidal force partially cancels the Moon's tidal force. At these points in the lunar cycle, the tide's range is at its minimum; this is called the neap tide, or neaps. "Neap" is an Anglo-Saxon word meaning "without the power", as in forðganges nip (forth-going without-the-power).^[11] Neap tides are sometimes referred to as quadrature tides.^[10]

Spring tides result in high waters that are higher than average, low waters that are lower than average, "slack water" time that is shorter than average, and stronger tidal currents than average. Neaps result in less extreme tidal conditions. There is about a seven-day interval between springs and neaps.

Spring tide: Sun and Moon on the same side (0°)
Neap tide: Sun and Moon at 90°
Spring tide: Sun and Moon at opposite sides (180°)
Neap tide: Sun and Moon at 270°
Spring tide: Sun and Moon at the same side (cycle restarts)

Lunar distance

The changing distance separating the Moon and Earth also affects tide heights. When the Moon is closest, at perigee, the range increases, and when it is at apogee, the range shrinks. Six or eight times a year perigee coincides with either a new or full moon causing perigean spring tides with the largest tidal range. The difference between the height of a tide at perigean spring tide and the spring tide when the moon is at apogee depends on location but can be large as a foot higher.^[12]

Other constituents

These include solar gravitational effects, the obliquity (tilt) of the Earth's Equator and rotational axis, the inclination of the plane of the lunar orbit and the elliptical shape of the Earth's orbit of the Sun.

A compound tide (or overtide) results from the shallow-water interaction of its two parent waves.^[13]

Phase and amplitude

Because the M₂ tidal constituent dominates in most locations, the stage or phase of a tide, denoted by the time in hours after high water, is a useful concept. Tidal stage is also measured in degrees, with 360° per tidal cycle. Lines of constant tidal phase are called cotidal lines, which are analogous to contour lines of constant altitude on topographical maps, and when plotted form a cotidal map or cotidal chart.^[16] High water is reached simultaneously along the cotidal lines extending from the coast out into the ocean, and cotidal lines (and hence tidal phases) advance along the coast. Semi-diurnal and long phase constituents are measured from high water, diurnal from maximum flood tide. This and the discussion that follows is precisely true only for a single tidal constituent.

For an ocean in the shape of a circular basin enclosed by a coastline, the cotidal lines point radially inward and must eventually meet at a common point, the amphidromic point. The amphidromic point is at once cotidal with high and low waters, which is satisfied by zero tidal motion. (The rare exception occurs when the tide encircles an island, as it does around New Zealand, Iceland and Madagascar.) Tidal motion generally lessens moving away from continental coasts, so that crossing the cotidal lines are contours of constant amplitude (half the distance between high and low water) which decrease to zero at the amphidromic point. For a semi-diurnal tide the amphidromic point can be thought of roughly like the center of a clock face, with the hour hand pointing in the direction of the high water cotidal line, which is directly opposite the low water cotidal line. High water rotates about the amphidromic point once every 12 hours in the direction of rising cotidal lines, and away from ebbing cotidal lines. This rotation, caused by the Coriolis effect, is generally clockwise in the southern hemisphere and counterclockwise in the northern hemisphere. The difference of cotidal phase from the phase of a reference tide is the epoch. The reference tide is the hypothetical constituent "equilibrium tide" on a landless Earth measured at 0° longitude, the Greenwich meridian.^[17]

In the North Atlantic, because the cotidal lines circulate counterclockwise around the amphidromic point, the high tide passes New York Harbor approximately an hour ahead of Norfolk Harbor. South of Cape Hatteras the tidal forces are more complex, and cannot be predicted reliably based on the North Atlantic cotidal lines.

History

History of tidal theory

Investigation into tidal physics was important in the early development of celestial mechanics, with the existence of two daily tides being explained by the Moon's gravity. Later the daily tides were explained more precisely by the interaction of the Moon's and the Sun's gravity.

Seleucus of Seleucia theorized around 150 BC that tides were caused by the Moon. The influence of the Moon on bodies of water was also mentioned in Ptolemy's Tetrabiblos.^[c]

In De temporum ratione (The Reckoning of Time) of 725 Bede linked semidurnal tides and the phenomenon of varying tidal heights to the Moon and its phases. Bede starts by noting that the tides rise and fall 4/5 of an hour later each day, just as the Moon rises and sets 4/5 of an hour later.^[19] He goes on to emphasise that in two lunar months (59 days) the Moon circles the Earth 57 times and there are 114 tides.^[20] Bede then observes that the height of tides varies over the month. Increasing tides are called malinae and decreasing tides ledones and that the month is divided into four parts of seven or eight days with alternating malinae and ledones.^[21] In the same passage he also notes the effect of winds to hold back tides.^[21] Bede also records that the time of tides varies from place to place. To the north of Bede's location (Monkwearmouth) the tides are earlier, to the south later.^[22] He explains that the tide "deserts these shores in order to be able all the more to be able to flood other [shores] when it arrives there" noting that "the Moon which signals the rise of tide here, signals its retreat in other regions far from this quarter of the heavens".^[22]

Later medieval understanding of the tides was primarily based on works of Muslim astronomers, which became available through Latin translation starting from the 12th century.^[23] Abu Ma'shar al-Balkhi (d. circa 886), in his Introductorium in astronomiam, taught that ebb and flood tides were caused by the Moon.^[23] Abu Ma'shar discussed the effects of wind and Moon's phases relative to the Sun on the tides.^[23] In the 12th century, al-Bitruji (d. circa 1204) contributed the notion that the tides were caused by the general circulation of the heavens.^[23]

Simon Stevin, in his 1608 De spiegheling der Ebbenvloet (The theory of ebb and flood), dismissed a large number of misconceptions that still existed about ebb and flood. Stevin pleaded for the idea that the attraction of the Moon was responsible for the tides and spoke in clear terms about ebb, flood, spring tide and neap tide, stressing that further research needed to be made.^[24]^[25]

In 1609 Johannes Kepler also correctly suggested that the gravitation of the Moon caused the tides,^[d] which he based upon ancient observations and correlations.

Galileo Galilei in his 1632 Dialogue Concerning the Two Chief World Systems, whose working title was Dialogue on the Tides, gave an explanation of the tides. The resulting theory, however, was incorrect as he attributed the tides to the sloshing of water caused by the Earth's movement around the Sun. He hoped to provide mechanical proof of the Earth's movement. The value of his tidal theory is disputed. Galileo rejected Kepler's explanation of the tides.

Isaac Newton (1642–1727) was the first person to explain tides as the product of the gravitational attraction of astronomical masses. His explanation of the tides (and many other phenomena) was published in the Principia (1687)^[27]^[28] and used his theory of universal gravitation to explain the lunar and solar attractions as the origin of the tide-generating forces.^[e] Newton and others before Pierre-Simon Laplace worked the problem from the perspective of a static system (equilibrium theory), that provided an approximation that described the tides that would occur in a non-inertial ocean evenly covering the whole Earth.^[27] The tide-generating force (or its corresponding potential) is still relevant to tidal theory, but as an intermediate quantity (forcing function) rather than as a final result; theory must also consider the Earth's accumulated dynamic tidal response to the applied forces, which response is influenced by ocean depth, the Earth's rotation, and other factors.^[29]

In 1740, the Académie Royale des Sciences in Paris offered a prize for the best theoretical essay on tides. Daniel Bernoulli, Leonhard Euler, Colin Maclaurin and Antoine Cavalleri shared the prize.^[30]

Maclaurin used Newton's theory to show that a smooth sphere covered by a sufficiently deep ocean under the tidal force of a single deforming body is a prolate spheroid (essentially a three-dimensional oval) with major axis directed toward the deforming body. Maclaurin was the first to write about the Earth's rotational effects on motion. Euler realized that the tidal force's horizontal component (more than the vertical) drives the tide. In 1744 Jean le Rond d'Alembert studied tidal equations for the atmosphere which did not include rotation.

In 1770 James Cook's barque HMS Endeavour grounded on the Great Barrier Reef. Attempts were made to refloat her on the following tide which failed, but the tide after that lifted her clear with ease. Whilst she was being repaired in the mouth of the Endeavour River Cook observed the tides over a period of seven weeks. At neap tides both tides in a day were similar, but at springs the tides rose 7 feet (2.1 m) in the morning but 9 feet (2.7 m) in the evening.^[31]

Pierre-Simon Laplace formulated a system of partial differential equations relating the ocean's horizontal flow to its surface height, the first major dynamic theory for water tides. The Laplace tidal equations are still in use today. William Thomson, 1st Baron Kelvin, rewrote Laplace's equations in terms of vorticity which allowed for solutions describing tidally driven coastally trapped waves, known as Kelvin waves.^[32]^[33]^[34]

Others including Kelvin and Henri Poincaré further developed Laplace's theory. Based on these developments and the lunar theory of E W Brown describing the motions of the Moon, Arthur Thomas Doodson developed and published in 1921^[35] the first modern development of the tide-generating potential in harmonic form: Doodson distinguished 388 tidal frequencies.^[36] Some of his methods remain in use.^[37]

History of tidal observation

From ancient times, tidal observation and discussion has increased in sophistication, first marking the daily recurrence, then tides' relationship to the Sun and moon. Pytheas travelled to the British Isles about 325 BC and seems to be the first to have related spring tides to the phase of the moon.

In the 2nd century BC, the Hellenistic astronomer Seleucus of Seleucia correctly described the phenomenon of tides in order to support his heliocentric theory.^[38] He correctly theorized that tides were caused by the moon, although he believed that the interaction was mediated by the pneuma. He noted that tides varied in time and strength in different parts of the world. According to Strabo (1.1.9), Seleucus was the first to link tides to the lunar attraction, and that the height of the tides depends on the moon's position relative to the Sun.^[39]

The Naturalis Historia of Pliny the Elder collates many tidal observations, e.g., the spring tides are a few days after (or before) new and full moon and are highest around the equinoxes, though Pliny noted many relationships now regarded as fanciful. In his Geography, Strabo described tides in the Persian Gulf having their greatest range when the moon was furthest from the plane of the Equator. All this despite the relatively small amplitude of Mediterranean basin tides. (The strong currents through the Euripus Strait and the Strait of Messina puzzled Aristotle.) Philostratus discussed tides in Book Five of The Life of Apollonius of Tyana. Philostratus mentions the moon, but attributes tides to "spirits". In Europe around 730 AD, the Venerable Bede described how the rising tide on one coast of the British Isles coincided with the fall on the other and described the time progression of high water along the Northumbrian coast.

The first tide table in China was recorded in 1056 AD primarily for visitors wishing to see the famous tidal bore in the Qiantang River. The first known British tide table is thought to be that of John Wallingford, who died Abbot of St. Albans in 1213, based on high water occurring 48 minutes later each day, and three hours earlier at the Thames mouth than upriver at London.^[40]

In 1614 Claude d'Abbeville published the work "Histoire de la mission de pères capucins en l'Isle de Maragnan et terres circonvoisines", where he exposed that the Tupinambá people already had an understanding of the relation between the Moon and the tides before Europe.^[41]

William Thomson (Lord Kelvin) led the first systematic harmonic analysis of tidal records starting in 1867. The main result was the building of a tide-predicting machine using a system of pulleys to add together six harmonic time functions. It was "programmed" by resetting gears and chains to adjust phasing and amplitudes. Similar machines were used until the 1960s.^[42]

The first known sea-level record of an entire spring–neap cycle was made in 1831 on the Navy Dock in the Thames Estuary. Many large ports had automatic tide gauge stations by 1850.

John Lubbock was one of the first to map co-tidal lines, for Great Britain, Ireland and adjacent coasts, in 1840.^[43] William Whewell expanded this work ending with a nearly global chart in 1836.^[44] In order to make these maps consistent, he hypothesized the existence of a region with no tidal rise or fall where co-tidal lines meet in the mid-ocean. The existence of such an amphidromic point, as they are now known, was confirmed in 1840 by Captain William Hewett, RN, from careful soundings in the North Sea.^[45]^[46]^[32]

Much later, in the late 20th century, geologists noticed tidal rhythmites, which document the occurrence of ancient tides in the geological record, notably in the Carboniferous.^[47]^[48]

Physics

Forces

The tidal force produced by a massive object (Moon, hereafter) on a small particle located on or in an extensive body (Earth, hereafter) is the vector difference between the gravitational force exerted by the Moon on the particle, and the gravitational force that would be exerted on the particle if it were located at the Earth's center of mass.

Whereas the gravitational force subjected by a celestial body on Earth varies inversely as the square of its distance to the Earth, the maximal tidal force varies inversely as, approximately, the cube of this distance.^[49] If the tidal force caused by each body were instead equal to its full gravitational force (which is not the case due to the free fall of the whole Earth, not only the oceans, towards these bodies) a different pattern of tidal forces would be observed, e.g. with a much stronger influence from the Sun than from the Moon: The solar gravitational force on the Earth is on average 179 times stronger than the lunar, but because the Sun is on average 389 times farther from the Earth, its field gradient is weaker. The overall proportionality is

{\text{tidal force}}\propto {\frac {M}{d^{3}}}\propto \rho \left({\frac {r}{d}}\right)^{3},

where $M$ is the mass of the heavenly body, $d$ is its distance, $ρ$ is its average density, and $r$ is its radius. The ratio $r / d$ is related to the angle subtended by the object in the sky. Since the Sun and the Moon have practically the same diameter in the sky, the tidal force of the Sun is less than that of the Moon because its average density is much less, and it is only 46% as large as the lunar,^[f] thus during a spring tide, the Moon contributes 69% while the Sun contributes 31%. More precisely, the lunar tidal acceleration (along the Moon–Earth axis, at the Earth's surface) is about 1.1×10⁻⁷ g, while the solar tidal acceleration (along the Sun–Earth axis, at the Earth's surface) is about 0.52×10⁻⁷ g, where g is the gravitational acceleration at the Earth's surface.^[g] The effects of the other planets vary as their distances from Earth vary. When Venus is closest to Earth, its effect is 0.000113 times the solar effect.^[50] At other times, Jupiter or Mars may have the most effect.

The ocean's surface is approximated by a surface referred to as the geoid, which takes into consideration the gravitational force exerted by the earth as well as centrifugal force due to rotation. Now consider the effect of massive external bodies such as the Moon and Sun. These bodies have strong gravitational fields that diminish with distance and cause the ocean's surface to deviate from the geoid. They establish a new equilibrium ocean surface which bulges toward the moon on one side and away from the moon on the other side. The earth's rotation relative to this shape causes the daily tidal cycle. The ocean surface tends toward this equilibrium shape, which is constantly changing, and never quite attains it. When the ocean surface is not aligned with it, it's as though the surface is sloping, and water accelerates in the down-slope direction.

Equilibrium

The equilibrium tide is the idealized tide assuming a landless Earth.^[51] It would produce a tidal bulge in the ocean, elongated towards the attracting body (Moon or Sun). It is not caused by the vertical pull nearest or farthest from the body, which is very weak; rather, it is caused by the tangential or tractive tidal force, which is strongest at about 45 degrees from the body, resulting in a horizontal tidal current.^[h] ^[i] ^[j]^[55]

Laplace's tidal equations

Ocean depths are much smaller than their horizontal extent. Thus, the response to tidal forcing can be modelled using the Laplace tidal equations which incorporate the following features:

The vertical (or radial) velocity is negligible, and there is no vertical shear—this is a sheet flow.
The forcing is only horizontal (tangential).
The Coriolis effect appears as an inertial force (fictitious) acting laterally to the direction of flow and proportional to velocity.
The surface height's rate of change is proportional to the negative divergence of velocity multiplied by the depth. As the horizontal velocity stretches or compresses the ocean as a sheet, the volume thins or thickens, respectively.

The boundary conditions dictate no flow across the coastline and free slip at the bottom.

The Coriolis effect (inertial force) steers flows moving towards the Equator to the west and flows moving away from the Equator toward the east, allowing coastally trapped waves. Finally, a dissipation term can be added which is an analog to viscosity.

Amplitude and cycle time

The theoretical amplitude of oceanic tides caused by the Moon is about 54 centimetres (21 in) at the highest point, which corresponds to the amplitude that would be reached if the ocean possessed a uniform depth, there were no landmasses, and the Earth were rotating in step with the Moon's orbit. The Sun similarly causes tides, of which the theoretical amplitude is about 25 centimetres (9.8 in) (46% of that of the Moon) with a cycle time of 12 hours. At spring tide the two effects add to each other to a theoretical level of 79 centimetres (31 in), while at neap tide the theoretical level is reduced to 29 centimetres (11 in). Since the orbits of the Earth about the Sun, and the Moon about the Earth, are elliptical, tidal amplitudes change somewhat as a result of the varying Earth–Sun and Earth–Moon distances. This causes a variation in the tidal force and theoretical amplitude of about ±18% for the Moon and ±5% for the Sun. If both the Sun and Moon were at their closest positions and aligned at new moon, the theoretical amplitude would reach 93 centimetres (37 in).

Real amplitudes differ considerably, not only because of depth variations and continental obstacles, but also because wave propagation across the ocean has a natural period of the same order of magnitude as the rotation period: if there were no land masses, it would take about 30 hours for a long wavelength surface wave to propagate along the Equator halfway around the Earth (by comparison, the Earth's lithosphere has a natural period of about 57 minutes). Earth tides, which raise and lower the bottom of the ocean, and the tide's own gravitational self attraction are both significant and further complicate the ocean's response to tidal forces.

Dissipation

Earth's tidal oscillations introduce dissipation at an average rate of about 3.75 terawatts.^[56] About 98% of this dissipation is by marine tidal movement.^[57] Dissipation arises as basin-scale tidal flows drive smaller-scale flows which experience turbulent dissipation. This tidal drag creates torque on the moon that gradually transfers angular momentum to its orbit, and a gradual increase in Earth–moon separation. The equal and opposite torque on the Earth correspondingly decreases its rotational velocity. Thus, over geologic time, the moon recedes from the Earth, at about 3.8 centimetres (1.5 in)/year, lengthening the terrestrial day.^[k]

Day length has increased by about 2 hours in the last 600 million years. Assuming (as a crude approximation) that the deceleration rate has been constant, this would imply that 70 million years ago, day length was on the order of 1% shorter with about 4 more days per year.

Bathymetry

The shape of the shoreline and the ocean floor changes the way that tides propagate, so there is no simple, general rule that predicts the time of high water from the Moon's position in the sky. Coastal characteristics such as underwater bathymetry and coastline shape mean that individual location characteristics affect tide forecasting; actual high water time and height may differ from model predictions due to the coastal morphology's effects on tidal flow. However, for a given location the relationship between lunar altitude and the time of high or low tide (the lunitidal interval) is relatively constant and predictable, as is the time of high or low tide relative to other points on the same coast. For example, the high tide at Norfolk, Virginia, U.S., predictably occurs approximately two and a half hours before the Moon passes directly overhead.

Земные массы и бассейны океана действуют как барьеры против воды, свободно движущейся по всему миру, и их разнообразные формы и размеры влияют на размер приливных частот. В результате приливные паттерны различаются. Например, в США на восточном побережье есть преимущественно полудиверные приливы, как и европейские атлантические побережья, в то время как на западном побережье преимущественно смешанные приливы. ^{[ 59 ]}^{[ 60 ]}^{[ 61 ]} Человеческие изменения в ландшафте также могут значительно изменить местные приливы. ^{[ 62 ]}

Наблюдение и прогноз

Время

Приливные силы из-за луны и солнца генерируют очень длинные волны, которые проходят по всему океану, следуя по тропинкам, показанным в коат-таблицах . Время, когда гребень волны достигает порта, затем дает время высокой воды в порту. Время, необходимое для волны, чтобы пройти вокруг океана, также означает, что между фазами Луны есть задержка и их влияние на прилив. пружины и неэп в Северном море Например, прилива находятся на два дня позади новой/полной луны и первой/третьей четверти. Это называется возрастом . ^{[ 63 ]}^{[ 64 ]}

океана Батиметрия сильно влияет на точное время и высоту прилива в определенной прибрежной точке. Есть некоторые крайние случаи; Залив Фанди , на восточном побережье Канады, часто имеет самые высокие приливы в мире из -за его формы, батиметрии и его расстояния от края континентального шельфа. ^{[ 65 ]} Измерения, проведенные в ноябре 1998 года, в Burntcoat Head в заливе Фанди, зарегистрировали максимальный диапазон 16,3 метра (53 фута) и самую высокую прогнозируемую крайность 17 метров (56 футов). ^{[ 66 ]}^{[ 67 ]} Аналогичные измерения, проведенные в марте 2002 года в бассейне листа, залив Унгава в северном Квебеке дали аналогичные значения (допускающие ошибки измерения), максимальный диапазон 16,2 метра (53 фута) и наибольшую прогнозируемую экстремальность 16,8 метра (55 футов). ^{[ 66 ]}^{[ 67 ]} Залив Унгава и залив Фунди лежат одинаковые расстояния от континентального края шельфа, но залив Унгава не содержит пакетного льда в течение примерно четырех месяцев каждый год, в то время как залив Фанди редко замерзает.

Саутгемптон в Великобритании имеет двойную высокую воду, вызванную взаимодействием между M ₂ и M ₄ приливными компонентами (мелкие водные овердыки основного лунного). ^{[ 68 ]} Порленд имеет двойные низкие воды по той же причине. Прилив M ₄ встречается по всему южному побережью Соединенного Королевства, но его эффект наиболее заметен между островом Уайт и Портленд , потому что прилив M ₂ является самым низким в этом регионе.

Поскольку режимы колебаний Средиземного моря и Балтийского моря не совпадают с каким -либо значительным астрономическим периодом воздействия, самые большие приливы близки к их узким связям с Атлантическим океаном. Чрезвычайно маленькие приливы также встречаются по той же причине в Мексиканском заливе и Японии . В другом месте, как вдоль южного побережья Австралии , приливы могут быть связаны с наличием близлежащего амфидрома .

Анализ

Исаака Ньютона Теория гравитации сначала позволила объяснить, почему в целом было два прилива в день, а не один, и дала надежду на подробное понимание приливных сил и поведения. Хотя может показаться, что приливы могут быть предсказаны с помощью достаточно подробного знания мгновенных астрономических воздействий, фактический прилив в данном месте определяется астрономическими силами, накопленными в течение многих дней. Кроме того, точные результаты потребуют подробного знания формы всех океанских бассейнов - их батиметрии и формы береговой линии.

Текущая процедура анализа приливов следует методу гармонического анализа, введенного в 1860 -х годах Уильямом Томсоном . Он основан на принципе, что астрономические теории движений Солнца и Луны определяют большое количество частот компонентов, и на каждой частоте существует компонент силы, стремящего Земля, приливы реагируют на каждой частоте с амплитудой и фазой, свойственной этой местности. Поэтому в каждом интересующем месте высоты прилива измеряются в течение периода времени, достаточно длительного (обычно более года в случае нового порта, ранее не изучаемого), чтобы дать отклик при каждой значительной частоте, вызванной приливами. путем анализа и извлечь приливные константы для достаточного числа самых сильных известных компонентов астрономических приливных сил, чтобы обеспечить практическое прогнозирование прилива. Ожидается, что высота прилива будет следовать за приливной силой, с постоянной амплитудой и фазовой задержкой для каждого компонента. Поскольку астрономические частоты и фазы могут быть рассчитаны с уверенностью, высота прилива в другое время может быть предсказано, как только будет обнаружен ответ на гармонические компоненты сил, генерирующих прилив.

Основные закономерности в приливах

вариация два раза в день
разница между первым и вторым приливом дня
Цикл пружины - NEAP
годовой вариация

Самый высокий астрономический прилив - это Перигеяновая весенняя прилив, когда и солнце, и луна, наиболее близкие к земле.

Столкнувшись с периодически изменяющейся функцией, стандартный подход заключается в использовании серии Фурье , форме анализа, которая использует синусоидальные функции в качестве базисного набора, имеющих ноль, один, два, три и т. Д. фундаментальный цикл. Эти кратные называются гармониками фундаментальной частоты, и процесс называется гармоническим анализом . Если базисный набор синусоидальных функций соответствует моделируемому поведению, необходимо добавить относительно мало гармонических терминов. Орбитальные пути очень круглые, поэтому синусоидальные вариации подходят для приливов.

Для анализа приливных высот подход серии Фурье на практике станет более сложным, чем использование одной частоты и его гармоники. Приливные паттерны разлагаются на многие синусоиды, имеющие множество фундаментальных частот, соответствующих (как в лунной теории ) во многих различных комбинациях движений Земли, Луны и углов, которые определяют форму и местоположение их орбит.

Таким образом, для приливов гармонический анализ не ограничивается гармониками одной частоты. ^{[ L ]} Другими словами, гармонии - это множество основных фундаментальных частот, а не только фундаментальной частоты более простого подхода серии Фурье. Их представительство как серия Фурье, имеющая только одну фундаментальную частоту, и ее (целочисленные) кратные потребуют много терминов, и было бы серьезно ограничено в рамках времени, для которого оно будет действительным.

Изучение высоты прилива по гармоническому анализу было начато Лаплация, Уильям Томсон (лорд Кельвин) и Джордж Дарвин . В Doodson расширил свою работу, представляя нотацию Doodson , чтобы организовать сотни полученных терминов. С тех пор этот подход был международным стандартом, и осложнения возникают следующим образом: сила прилива условно дается суммами нескольких терминов. Каждый термин имеет форму

A_{o}\cos(\omega t+p),

где

A -

это амплитуда,

ω

- это угловая частота, обычно давая в градусах в час, что соответствует

T,

измеренному в часы,

P

является фазовым смещением в отношении астрономического состояния в момент времени t = 0.

Есть один термин для Луны и второй срок для Солнца. Фаза $P$ первой гармоники для лунного члена называется лучевым интервалом или высоким интервалом воды.

Следующей уточнением является размещение гармонических терминов из -за эллиптической формы орбит. Для этого значение амплитуды считается не постоянной, но изменяется со временем, около средней амплитуды $a o$ . Для этого замените $o - еще$ выше уравнении на $в приведенном (t)$ , где $a$ один синусоид, похожий на циклы и эпициклы теории птолемея . Это дает

A(t)=A_{o}{\bigl (}1+A_{a}\cos(\omega _{a}t+p_{a}){\bigr )},

то есть среднее значение $с a$ синусоидальным изменением его величины $A,$ с частотой $ω a$ и фазой $P a$ . Заменить это на $O в$ исходном уравнении дает продукт двух косинусных факторов:

A_{o}{\bigl (}1+A_{a}\cos(\omega _{a}t+p_{a}){\bigr )}\cos(\omega t+p).

Учитывая это для любого $x$ и $y$

\cos x\cos y={\tfrac {1}{2}}\cos(x+y)+{\tfrac {1}{2}}\cos(x-y),

Понятно, что составной термин, включающий продукт двух терминов косинуса, каждый со своей собственной частотой, такой же, как и три простых косинусных термина, которые должны быть добавлены на исходной частоте, а также на частотах, которые являются суммой и разницей двух частот термина продукта. (Три, не два термина, так как все выражение $(1+\cos x)\cos y$ .) Далее учесть, что приливная сила в месте зависит также от того, находится ли луна (или солнце) выше или ниже плоскости экватора, и что эти атрибуты имеют свои собственные периоды, также несоиздражаем Понятно, что многие комбинации результаты. Благодаря тщательному выбору основных астрономических частот, число Дудсона аннотирует конкретные дополнения и различия, чтобы сформировать частоту каждого простого косинусного термина.

Помните, что астрономические приливы не включают погодные эффекты. Кроме того, изменения в местных условиях (движение песчаного банка, дноуглубительные гавань и т. Д.) Вдали от тех, которые преобладают во время измерения, влияют на фактическое время и величину прилива. Организации, цитирующие «самый высокий астрономический прилив» для некоторого местоположения, могут преувеличивать цифру как коэффициент безопасности от аналитических неопределенности, расстояния от ближайшей точки измерения, изменения со времен последнего наблюдения, оседание земли и т. Д. быть перекрытым. При оценке размера «погодного всплеска» необходима особая помощь путем вычитания астрономического прилива из наблюдаемого прилива.

Фурье Тщательный анализ данных в течение девятнадцатилетнего периода ( национальная эпоха приливной датому в США) используют частоты, называемые составляющими приливных гармонических составляющих . Девятнадцать лет предпочтительнее, потому что относительные позиции Земли, Луны и Солнца повторяются почти точно в мотоническом цикле 19 лет, что достаточно длинно, чтобы включить 18,613 -летнюю лунную узловую приливную составляющую . Этот анализ может быть проведен с использованием только знаний периода принуждения , но без подробного понимания математического происхождения, что означает, что полезные приливные таблицы были построены на протяжении веков. ^{[ 69 ]} Полученные амплитуды и фазы могут затем использоваться для прогнозирования ожидаемых приливов. В них обычно преобладают компоненты около 12 часов ( полуобогативные компоненты), но есть основные компоненты около 24 часов ( суточные и ). Долгосрочные избиратели - 14 дней или двухнедельные , ежемесячные и полугодовые. Полудиновые приливы доминируют в береговой линии, но в некоторых районах, таких как Южно-Китайское море и Мексиканский залив, в основном суточные. В полуобогативных областях первичные составляющие M ₂ (лунный) и S ₂ (солнечные) периоды немного отличаются, так что относительные фазы и, следовательно, амплитуда комбинированного прилива, изменяются каждые каждую неделю (14-дневный период). ^{[ 70 ]}

На графике M ₂ выше каждая котидальная линия отличается на один час от своих соседей, а более толстые линии показывают приливы в фазе с равновесием в Гринвиче. Линии вращаются вокруг амфидромических точек против часовой стрелки в северном полушарии, так что от полуострова Баха Калифорнии до Аляски и от Франции до Ирландии прилив M ₂ распространяется на север. В южном полушарии это направление по часовой стрелке. С другой стороны, M ₂ Tide распространяет против часовой стрелки вокруг Новой Зеландии, но это связано с тем, что острова действуют как плотина и позволяют приливам иметь разные высоты на противоположных сторонах острова. (Приливы распространяются на север на восточной стороне и на юг на западном побережье, как предсказывалось теорией.)

Исключение - в Кук -проливе , где приливные токи периодически связывают высокий уровень с низкой водой. Это связано с тем, что котидальные линии 180 ° вокруг амфидромов находятся в противоположной фазе, например, высокая вода от низкой воды на каждом конце пролива Куста. Каждая приливная компонента имеет различную структуру амплитуд, фаз и амфидромических точек, поэтому паттерны M ₂ не могут использоваться для других компонентов прилива.

Пример расчета

График с одной линией, поднимающейся и падающей между 4 пиками около 3 и четырех долин вокруг -3 — Приливы в Бриджпорте, Коннектикут , США, в течение 50 часов.

График с одной линией, показывающей приливные пики и долины, постепенно езды на велосипеде между большими максимумами и снижением максимума в течение 14-дневного периода — Приливы в Бриджпорте, Коннектикут, США, в течение 30-дневного периода.

Показ графика с одной линией, показывающей только минимальное годовое приливное колебание — Приливы в Бриджпорте, Коннектикут, США, в течение 400-дневного периода.

График, показывающий 6 линий с двумя линиями для каждого из трех городов. У Нельсона есть два ежемесячных весенних прилива, в то время как у Нейпира и Веллингтона есть один. — Приливные узоры в проливе Кука. Южная часть (Нельсон) имеет два весенних прилива в месяц, против только одного на северной стороне (Веллингтон и Нейпир).

Поскольку луна движется на своей орбите вокруг Земли и в том же смысле, что и вращение Земли, точка на Земле должна повернуться немного дальше, чтобы наверстать упущенное, чтобы время между полудиверными приливами не было двенадцатью, а 12,4206 часами-а Уже двадцать пять минут. Два пика не равны. Два высоких прилива в день чередуются на максимальной высоте: нижний максимум (чуть менее трех футов), выше (чуть более трех футов) и снова ниже. Точно так же для низких прилива.

Когда земля, луна и солнце находятся в очереди (солнце -земля -маун, или солнечная -маун -равня), два основных влияния объединяются для производства весенних приливов; Когда две силы противостоят друг другу, как, когда угловой луна -син -сун находится близко к девяносто градусам, приливы привязки. Когда луна движется вокруг своей орбиты, она меняется с севера экватора к югу от экватора. Чередование в высоких высотах прилива становится меньше, пока они не станут одинаковыми (на лунном равноденствии луна выше экватора), а затем переоценка, но с другой полярностью, вощной до максимальной разницы, а затем снова снижается.

Текущий

Влияние приливов на ток или поток гораздо труднее анализировать, и данные гораздо сложнее собрать. Приливная высота - это скалярное количество и плавно варьируется в широкой области. Поток - это векторная величина , с величиной и направлением, оба из которых могут существенно варьироваться с глубиной и на короткие расстояния из -за локальной батиметрии. Кроме того, хотя центр водного канала является наиболее полезным участком измерения, Mariners возражает, когда оборудование измерения тока препятствует водным путям. Поток, продолжающийся вверх по изогнутому каналу, может иметь одинаковую величину, даже если его направление непрерывно изменяется вдоль канала. Удивительно, но потоки наводнения и приливы часто не находятся в противоположных направлениях. Направление потока определяется формой верхнего канала, а не формой нисходящего канала. Аналогично, вихри могут образовываться только в одном направлении потока.

Тем не менее, анализ приливного тока аналогичен анализу приливных высот: в простом случае, в данном месте поток наводнения в основном в одном направлении, а приливы в другом направлении. Скорости наводнения дают положительный знак, а скорости приливы отрицательны. Анализ продолжается так, как будто это высота прилива.

В более сложных ситуациях основные потоки приливы и приливы не доминируют. Вместо этого направление потока и величина прослеживают эллипс в приливном цикле (на полярном участке) вместо линий приливы и приливы. В этом случае анализ может пройти вдоль пар направлений, с первичными и вторичными направлениями под прямым углом. Альтернативой является обработка приливных потоков как комплексные числа, так как каждое значение имеет как величина, так и направление.

Информация о потоке прилива чаще всего наблюдается на морских диаграммах , представленной в виде таблицы скоростей потока и подшипников с почасовыми интервалами, с отдельными таблицами для пружин и прилива. Время относительно высокой воды в какой -то гавани, где приливное поведение схоже по схеме, хотя оно может быть далеко.

Как и в случае прогнозов высоты прилива, прогнозы потока прилива, основанные только на астрономических факторах, не включают погодные условия, которые могут полностью изменить результат.

Приливный поток через пролив Кука между двумя основными островами Новой Зеландии особенно интересен, так как приливы на каждой стороне пролива почти точно из фазы, так что высокая вода одной стороны одновременно с низкой водой другой. Результат сильных потоков, с почти нулевым изменением высоты приливки в центре пролива. Тем не менее, хотя приливная всплеск обычно течет в одном направлении в течение шести часов и в обратном направлении в течение шести часов, конкретный всплеск может длиться восемь или десять часов, а обратный всплеск заново. В особенно бурных погодных условиях обратный всплеск может быть полностью преодолен, так что поток продолжается в том же направлении в течение трех или более периодов всплеска.

Еще одним осложнением для схемы потока Кук-пролива является то, что прилив на южной стороне (например, в Нельсоне ) следует за общим двойным циклом прилива в течение нескольких недель (как обнаружено вдоль западной стороны страны), но приливная схема северной стороны приливной имеет только один цикл в месяц, как на восточной стороне: Веллингтон и Нейпир .

График прилива повара пролива показывает отдельно высокую воду и низкую высоту и время воды до ноября 2007 года; Это не измеряемые значения, а вместо этого рассчитываются по приливным параметрам, полученным из измерений в возрасте отчех лет. Крайная таблица Cook Prait's Mautical предлагает информацию о текущих приливах. Например, январь 1979 года для 41 ° 13,9 'с 174 ° 29,6′E / 41,2317 ° S 174,4933 ° E / -41,2317; 174.4933 (к северо -западу от мыса Теравхити ) относится к временам в Вестпорте, в то время как январский выпуск 2004 года относится к Веллингтону. Рядом с мысом теравхити в середине пролива Кука вариация высоты приливного прилива почти равна нулю, в то время как приливный ток достигает своего максимума, особенно вблизи пресловутого разрыва Карори. Помимо погодных эффектов, на фактические токи через пролив Кукана влияют различия в высоте приливных Весенний прилив в юго -востоке (Веллингтон), поэтому результирующее поведение не следует за ними. ^{[citation needed]}

Производство электроэнергии

Приливная энергия может быть извлечена двумя средствами: вставка водяной турбины в приливный ток или строительные пруды, которые высвобождают/допускают воду через турбину. В первом случае количество энергии полностью определяется величиной и приливным током. Тем не менее, лучшие течения могут быть недоступны, потому что турбины будут препятствовать кораблям. Во втором, нанесенные нанесения плотины дорогие для построения, природные водные циклы полностью нарушены, навигация на корабле нарушается. Однако с несколькими прудами мощность может генерироваться в выбранные времена. До сих пор существует несколько установленных систем для выработки приливной электроэнергии (наиболее известно, La Rance в Сент -Мало , Франция), которые сталкиваются с многими трудностями. Помимо экологических проблем, просто противостоять коррозии и биологическому загрязнению.

Сторонники приливной мощности указывают на то, что, в отличие от систем ветроэнергетики, уровни генерации могут быть надежно предсказаны, за исключением погодных эффектов. В то время как некоторая генерация возможна для большей части приливного цикла, на практике турбины теряют эффективность при более низких операционных скоростях. Поскольку мощность, доступная от потока, пропорциональна кубу скорости потока, время, в течение которого возможна высокая выработка электроэнергии, является кратким.

Приливные потоки важны для навигации, и существующие ошибки в положении возникают, если они не размещены. Приливные высоты также важны; Например, многие реки и гавани имеют мелкую «бар» на входе, который предотвращает вход на лодки со значительным черновиком во время прилива.

До появления автоматической навигации компетентность в расчете приливных эффектов была важна для военно -морских офицеров. Сертификат об экзамене для лейтенантов в Королевском флоте однажды заявил, что потенциальный офицер смог «изменить свои приливы». ^{[ 71 ]}

Время приливного потока и скорости появляются в приливных диаграммах или атласе приливного потока . Диаграммы прилива поставляются в наборах. Каждая диаграмма покрывает один час между одной высокой водой и другой (они игнорируют оставшиеся 24 минуты) и показывают средний приливный поток в течение этого часа. Стрелка на приливной диаграмме указывает направление и среднюю скорость потока (обычно в узлах ) для пружин и прилива. Если диаграмма прилива недоступна, большинство морских графиков имеют « приливные бриллианты », которые связывают определенные точки на диаграмме с таблицей, давая направление приливного потока и скорость.

Стандартная процедура противодействия приливным воздействию на навигацию заключается в (1) рассчитать положение « мертвого расчета » (или DR) с расстояния и направления перемещения, (2) отметьте диаграмму (с вертикальным крестом, как знак плюс) и (3 ) Нарисуйте линию от DR в направлении прилива. Расстояние, которое прилив перемещает лодку вдоль этой линии, вычисляется при приливной скорости, и это дает «расчетное положение» или EP (традиционно отмеченное точкой в треугольнике).

Морские диаграммы отображают «графическую глубину» воды в определенных местах с « звучаниями » и использованием батиметрических контурных линий для изображения формы подводной поверхности. Эти глубины относительно « таблицы таблицы », которая обычно является уровнем воды в максимально возможном астрономическом поведении (хотя другие датумы обычно используются, особенно исторически, и приливы могут быть ниже или выше по метеорологическим причинам) и поэтому являются минимальными Возможная глубина воды во время приливного цикла. «Высота сушки» также может быть показана на графике, которая представляет собой высоты открытого морского дна при самой низкой астрономической приливе.

Приливные столы перечисляют высокую и низкую высоту воды и время с низкой высотой воды. Чтобы вычислить фактическую глубину воды, добавьте глубину графика в опубликованную высоту прилива. Глубина для других времен может быть получена из приливных кривых, опубликованных для основных портов. Правила двенадцатого может быть достаточно, если точной кривой недоступна. Это приближение предполагает, что увеличение глубины за шесть часов между низкой и высокой водой: первый час - 1/12, второй - 2/12, третий - 3/12, четвертый - 3/12, пятый - 2/12, Шестой - 1/12.

Биологические аспекты

Ликтидальная экология

Винтовая экология- это изучение экосистем между линиями с низкой и высокой водой вдоль берега. При низкой воде сарайдальная зона подвергается воздействию (или выявлена ), тогда как при высокой воде она подвода (или погружена ). Поэтому литовые экологи изучают взаимодействие между литеральными организмами и их окружающей средой, а также среди различных видов . Наиболее важные взаимодействия могут варьироваться в зависимости от типа литового сообщества. Самые широкие классификации основаны на субстратах - скалистом берегу или мягком дне.

Винтовые организмы испытывают очень изменчивую и часто враждебную среду и адаптировались, чтобы справиться с этими условиями и даже эксплуатировать эти условия. Одной из легко видимой особенностью является вертикальная зонация , в которой сообщество делится на различные горизонтальные полосы конкретных видов на каждом возвышении над низкой водой. Способность вида справляться с высыханием определяет его верхний предел, в то время как конкуренция с другими видами устанавливает его нижний предел.

Люди используют литовые регионы для еды и отдыха. Сверхэксплуатация может напрямую повредить лимеру. Другие антропогенные действия, такие как введение инвазивных видов и изменения климата , оказывают большое негативное влияние. Морские охраняемые районы являются одним из вариантов, которые сообщества могут применять для защиты этих областей и помощи в научных исследованиях .

Биологические ритмы

Приблизительно 12-часовой и двухнедельный приливный цикл оказывает большое влияние на литоральный ^{[ 72 ]} и морские организмы. ^{[ 73 ]} Следовательно, их биологические ритмы , как правило, возникают в грубых множествах этих периодов. ^{[ 74 ]} Многие другие животные, такие как позвоночные , демонстрируют сходные циркатидные ритмы. ^{[ 75 ]} Примеры включают беременность и вылупление яиц. У людей менструальный цикл длится примерно в лунный месяц , даже кратный приливный период. Такие параллели, по крайней мере, намекают на общий спуск всех животных от морского предка. ^{[ 76 ]}

Другие приливы

Когда колеблются приливные токи в стратифицированном потоке океана по неровной топографии нижней части, они генерируют внутренние волны с приливными частотами. Такие волны называются внутренними приливами .

Мелкие участки в ином случае открытая вода могут испытывать роторные приливные токи, текущие в направлениях, которые постоянно меняются, и, следовательно, направление потока (не поток) завершает полное вращение в 12 + 1 ~ 2 часа (например, косяки Nantucket ). ^{[ 77 ]}

В дополнение к океаническим приливам, крупные озера могут испытывать небольшие приливы, а даже планеты могут испытывать атмосферные приливы и приливы земли . Это континуум механические явления. Первые два происходят в жидкости . кору Земли Третий влияет на тонкую твердую твердую , окружающую его полужик-жидкий интерьер (с различными модификациями).

Озеро приливы

Крупные озера, такие как Верхние и Эри, могут испытывать приливы от 1 до 4 см (от 0,39 до 1,6 дюйма), но они могут быть замаскированы метеорологически индуцированными явлениями, такими как сейч . ^{[ 78 ]} Прилив в озере Мичиган описан как от 1,3 до 3,8 см (от 0,5 до 1,5 дюйма) ^{[ 79 ]} или 4,4 см ( 1 + 3 ~ 4 дюйма). ^{[ 80 ]} Это настолько мало, что другие более крупные эффекты полностью маскируют любой прилив, и поэтому эти озера считаются неязными. ^{[ 81 ]}

Атмосферные приливы

Атмосферные приливы незначительны на уровне земли и авиационных высотах, замаскируемые погоды гораздо более важными последствиями . Атмосферные приливы являются гравитационными и термическими по происхождению и являются доминирующей динамикой от примерно 80 до 120 километров (от 50 до 75 миль), над которой молекулярная плотность становится слишком низкой, чтобы поддерживать поведение жидкости.

Земные приливы

Земные приливы или наземные приливы влияют на массу всей земли, которая действует аналогично жидкому гироскопу с очень тонкой корочкой. Кора Земли сдвигается (в/OUT, на восток/запад, север/юг) в ответ на лунную и солнечную гравитацию, океанские приливы и атмосферную нагрузку. Несмотря на то, что полупрофинальная амплитуда Turrestial Tides, в то же время незначительны для человеческой деятельности, в экваторе может достигать около 55 сантиметров (22 дюйма) в экваторе-15 сантиметрах (5,9 дюйма) из-за солнца, что важно для калибровки GPS и измерений VLBI . Точные астрономические угловые измерения требуют знания о скорости вращения Земли и полярного движения , оба из которых влияют приливы Земли. Полудиновые приливы М ₂ земель находятся почти в фазе с луной с задержкой около двух часов. ^{[citation needed]}

Галактические приливы

Галактические приливы - это приливные силы, осуществляемые галактиками на звездах внутри них, и спутниковые галактики, вращающиеся их. Считается, что эффект галактического прилива на солнечной системы вызывает облако 90 процентов длиннопериодных комет. ^{[ 82 ]}

Неправильно

Цунами , большие волны, которые возникают после землетрясений, иногда называют приливными волнами , но это имя дается их сходством с приливом, а не каким -либо причинно -следственной связью с приливом. Другими явлениями не связаны с приливами, но используя слово «прилив» , это разрыв , штормовый прилив , ураганный прилив и черный или красный приливы . Многие из этих использования являются историческими и называют более раннее значение прилива как «часть времени, сезон» и «ручья, текущий или наводнение». ^{[ 83 ]}

Смотрите также

Аквакультура - фермерство водных организмов
Теорема Клэраута - теорема о гравитационных
Прибрежная эрозия - смещение земли вдоль береговой линии
Создание порта
Голова прилива , также известная как приливная досягаемость или приливное предел - самая дальняя точка вверх по течению, где река подвержены воздействию приливных колебаний
Функция Hough - собственные функции приливных уравнений Лапласа, которые регулируют движение жидкости на вращающейся сфере
King Tide - особенно высокий весенний прилив
Эксперимент по лунному лазеру - измерение расстояния между землей и луной с помощью лазерных
Лунная фаза - форма солнечной части луны, как видно с Земли
Выросший пляж , также известный как морская терраса - возникающая прибрежная рельефа
Средняя высокая водная пружина - уровень воды, с которой глубины, отображаемые на морской графике, измеряются
Средняя низкая вода пружина - уровень воды, с которой глубины, отображаемые на морской графике, измеряются
Орбита Луны - трасса луны вокруг Земли
Примитивные уравнения - уравнения для приблизительного глобального атмосферного потока
Приливная заграда -плотина, подобная структуре
Приливный остров - остров, доступный пешком в низком приливе
Приливная блокировка - ситуация, в которой орбитальный период астрономического объекта соответствует периоду вращения
Приливная призма - объем воды в устье или входе между средним высоким приливом и средним низким потоком
Приливный резонанс - усиленный прилив из -за океанического резонанса
Приливная река - река, где на теку и уровень влияют приливы
Генератор приливного потока - тип технологии выработки приливной энергии
Приливное запуск землетрясений - идея, что приливные силы могут вызывать сейсмичность
Приливный бассейн - скалистый бассейн на берегу моря, отделенный от моря во время прилива, заполненный морской водой
Tideline - где сходятся два океанских течения
Приливы в маргинальном море - Динамика деформации приливных волн в мелких водах краевого моря

Примечания

^ Прибрежная ориентация и геометрия влияют на фазу, направление и амплитуду амфидромических систем , прибрежных волн Кельвина , а также резонансных сей в бухтах. В устьях сезонные оттоки реки влияют на прилидный поток.
^ Приливные таблицы обычно перечисляют среднее значение с низким низким содержанием воды (MLLW, средний средний 19 -летний средний низкий уровень низких вод), среднее значение с низким содержанием воды (MHLW), среднее значение с высокой высокой водой (MLHW), среднее высокое высокое количество воды (MHHW), а также Перигейские приливы . Это средние значения в том смысле, что они получают из средних данных. ^{[ 5 ]}
^ «Луна тоже, как небесное тело, ближайшее к земле, наиболее обильно дарит ее поток на мирских вещах, поскольку большинство из них, одушевленные или неодушевленные, сочувствуют ей и изменяются в компании; реки увеличиваются и уменьшают их потоки со своим светом, моря поворачивают свои собственные приливы с ее восхождением и обстановкой, ... " ^{[ 18 ]}
^ "Орбис трактори, который находится на Луне, а второй - на землю, и воды под зоной ... быстро луна весны, когда вода так быстро следовать по потоку океана под Запад . Zenith; ^{[ 26 ]}
^ См., Например, в «Принципии» (книга 1) (1729 перевод), следствие 19 и 20 к предложению 66, на страницах 251–254 , ссылаясь на стр. 234 и след.; и в книге 3 предложения 24, 36 и 37, начиная с страницы 255 .
^ Согласно НАСА, лунная приливная сила в 2,21 раза больше солнечной.
^ См . Приливную силу - математическая обработка и упомянутые там источники.
^ «Океан не производит приливы в качестве прямой реакции на вертикальные силы в выпуклостях. Приливная сила составляет всего около 1 десяти миллионов, размером Это создает приливную выпуклость, заставляя жидкость сходиться в сублунарных и антиподальных точках и отойти от полюсов, вызывая там сокращение ». (...) «Проекция приливной силы на горизонтальном направлении называется силой тяги (см. Кнаусс, рис. 10.11). Эта сила вызывает ускорение воды в направлении сульблунара и антиподальных точек, наращивая воду до давления Градиентная сила от выпуклой поверхности моря точно уравновешивает склонное силовое поле ». ^{[ 52 ]}
^ «В то время как солнечные и лунные конверты считаются представляющими фактические океанские воды, необходимо распознать другой очень важный фактор. Компоненты приливных сил, действующих вдоль поверхности воды, оказываются наиболее важными. Точно так же. Легче скользить ведром воды по полу, а не поднимать ее, горизонтальные тяжкие компоненты перемещают воды в сторону точек прямо внизу и вдали от солнца или луны гораздо более эффективно, чем вертикальные компоненты могут поднять их Силы наиболее ответственны за попытку сформировать океан в симметричные яичные растяжения (потенциал прилива, равновесный прилив). Они достигают своих максимумов в кольцах на 45 ° от точек прямо внизу и вдали от солнца или луны ». ^{[ 53 ]}
^ "... гравитационный эффект, который вызывает приливы, слишком слаб, чтобы поднять океаны на 12 дюймов вертикально от земли. Однако возможно переместить океаны горизонтально внутри гравитационного поля Земли. Это собирает океаны в сторону Две точки, где высота воды становится повышенной путем сходящегося объема воды ». ^{[ 54 ]}
^ День в настоящее время удлиняется со скоростью около 0,002 секунды в столетие. ^{[ 58 ]}
^ Чтобы продемонстрировать эту домашнюю страницу Tides, предлагает рисунок приливной высоты, преобразованный в звуковой файл .mp3 , а богатый звук сильно отличается от чистого тона.

Ссылки

^ Reddy, Mpm & Affholder, M. (2002). Описательная физическая океанография: состояние искусства . Тейлор и Фрэнсис . п. 249. ISBN 90-5410-706-5 Полем OCLC 223133263 . Архивировано из оригинала 2023-09-16 . Получено 2022-01-05 -через Google Books .
^ Хаббард, Ричард (1893). Boater's Bowditch: маленький ремесленный американский практическое навигатор . McGraw-Hill Professional. п. 54. ISBN 0-07-136136-7 Полем OCLC 44059064 . Архивировано из оригинала 2023-09-16 . Получено 2022-01-05 -через Google Books .
^ «Приливный лунный день» . Ноаа . Архивировано с оригинала 2018-08-17 . Получено 2007-04-07 . Не путайте с астрономическим лунным днем на Луне. Лунный зенит - самая высокая точка луны в небе.
^ Меллор, Джордж Л. (1996). Введение в физическую океанографию . Спрингер. п. 169. ISBN 1-56396-210-1 .
^ «Глоссарий прибрежной терминологии: H - M» . Вашингтонский департамент экологии , штат Вашингтон. Архивировано с оригинала 21 ноября 2017 года . Получено 5 апреля 2007 года .
^ «Определения приливных терминов» . Земля Информация Новая Зеландия . Архивировано из оригинала 30 августа 2014 года . Получено 20 февраля 2017 года .
^ «Океанские приливы и магнитные поля» . Студия визуализации НАСА . НАСА . 30 декабря 2016 года. Архивировано с оригинала 27 ноября 2020 года . Получено 20 ноября 2020 года .
^ «Типы и причины приливных циклов» . Национальное управление океанических и атмосферных администраций США (NOAA) Национальная служба океана (Секция образования). Архивировано из оригинала 1 февраля 2012 года.
^ Swerdlow, Noel M.; Neugebauer, Otto (1984). Математическая астрономия в De Revolutibus Коперника . Том. п. 76. ISBN 0-387-90939-7 Полем Архивировано из оригинала 2023-09-16 . Получено 2020-11-22 -через Google Books .
^ Jump up to: ^а ^{беременный} Харрис, Д.Л. (1981). Приливы и приливные датума в Соединенных Штатах . Специальный отчет (Центр исследований прибрежного инженера (США)). Инженерный корпус армии США , Центр исследований прибрежного инженера. п. 32. Архивировано из оригинала 2023-09-16 . Получено 2021-08-24 -через Google Books .
^ "Neap²". Оксфордский английский словарь (2 -е изд.). Издательство Оксфордского университета . 1989. Старый английский (пример приведена из 469 г. н.э.: Forðganges Nip - без силы продвижения). Датский Niptid , вероятно, из англичан. Английский термин Neap-Flood (из которого появляется Neap Tide), по-видимому, был общий использование 725 AD.
^ "Что такое Perigean Spring Tide?" Полем Национальное управление океанического и атмосферного. 26 февраля 2021 года. Архивировано из оригинала 30 июля 2021 года . Получено 16 июля 2021 года .
^ Le Provost, Christian (1991). «Генерация овердов и составных приливов (обзор)». В Паркер, Брюс Б. (ред.). Приливная гидродинамика . Джон Уайли и сыновья . ISBN 978-0-471-51498-5 .
^ Accad, Y. & Pekeris, CL (28 ноября 1978 г.). «Решение приливных уравнений для приливов M ₂ и S ₂ в мировых океанах от знания только приливного потенциала». Философские транзакции Королевского общества Лондона а . 290 (1368): 235–266. Bibcode : 1978rspta.290..235a . doi : 10.1098/rsta.1978.0083 . S2CID 119526571 .
^ «Прогнозы прилива» . Новая Зеландия: Национальный институт исследований воды и атмосферных исследований. Архивировано из оригинала 2008-10-14 . Получено 2008-11-07 . В том числе анимации M2, S2 и K1 Tides для Новой Зеландии.
^ Marchuk, Guri I.; Каган, б (6 декабря 2012 г.). Динамика океанских связей Спрингер. ISBN 9789400925717 Полем Архивировано из оригинала 16 сентября 2023 года . Получено 22 ноября 2020 года - через Google Books .
^ Schureman, Paul (1971). Manual of harmonic analysis and prediction of tides . США побережье и геодезическое обследование. п. 204. Archived from the original on 2017-08-08 . Получено 2018-01-14 .
^ Птолемей (1940). "2". Тетрабиблос . Тол. 1. Перевод Роббинса, Фрэнка Э. Кембриджа, Массачусетс: издательство Гарвардского университета .
^ Беде (1999). Расчет времени . Перевод Уоллиса, Вера. Ливерпульский университет издательство . п. 82. ISBN 0-85323-693-3 Полем Архивировано из оригинала 9 апреля 2023 года . Получено 1 июня 2018 года - через Google Books .
^ Молитесь 1999 , с.
^ Jump up to: ^а ^{беременный} Молитесь 1999 , с.
^ Jump up to: ^а ^{беременный} Молитесь 1999 , с.
^ Jump up to: ^а ^{беременный} ^в ^{дюймовый} Толмачева, Марина (2014). Глик, Томас Ф. (ред.). География, хорография . Routledge . п. 188. ISBN 978-1135459321 . {{cite book}}: |work= игнорируется ( помощь )
^ «Саймон Стевин» (PDF) (PDF) (на голландском языке). Фландерс Морский институт. Архивировано (PDF) из оригинала 2014-08-05 . Получено 2014-06-01 .
^ Палмерино, Карла Рита; Тиджссен, JMMH (31 августа 2004 г.). Прием галилейской науки движения в Европе семнадцатого века . Springer Science+Business Media . п. 200. ISBN 978-1-4020-2455-9 Полем Архивировано из оригинала 12 апреля 2022 года . Получено 29 ноября 2022 года - через Google Books .
^ Йоханнес Кеплер, Новая астрономия ... (1609), с. 5 Введение этой работы (введение в эту работу). С стр. 5:
^ Jump up to: ^а ^{беременный} Лизитцин Э. (1974). «2» периодические изменения на уровне моря: астрономические приливы » . Изменения на уровне моря (серия Elsevier Oceanography) . Тол. 8. с. 5
^ "Что вызывает приливы?" Полем США Национальное управление океанических и атмосферных администраций (NOAA) Национальная служба океана (Секция образования). Архивировано с оригинала 2016-08-20 . Получено 2009-09-06 .
^ Wahr, J. (1995). Земные приливы в «Глобальной физике Земли», Американский геофизический союз, эталонный полдень № 1 . С. 40–46.
^ Эйлер, Леонхард ; Альтон, Эрик Дж. (1996). Перспективы механической и астрономической к физике . Springer Science + Business Media . стр. 19-. ISBN 978-3-7643-1459-0 - через Google Books .
^ Томсон, Томас , изд. (Март 1819 г.). «На рассказе капитана Кука о приливах» . Анналы философии . Xiii . Лондон: Болдуин, Крэдок и Джой: 204. Архивировано с оригинала 26 августа 2016 года . Получено 25 июля 2015 года .
^ Jump up to: ^а ^{беременный} Zuosheng, Y.; Emery, Ko & Yui, X. (июль 1989 г.). «Историческое развитие и использование тысячелетних таблиц приливных предсказания» . Лимнология и океанография . 34 (5): 953–957. Bibcode : 1989 Limoc..34..953Z . doi : 10.4319/lo.1989.34.5.0953 .
^ Картрайт, Дэвид Э. (1999). Приливы: научная история . Кембридж, Великобритания: издательство Кембриджского университета . ISBN 9780521621458 .
^ Дело, Джеймс (март 2000 г.). «Понимание прилива-от древних убеждений до современных решений уравнений Лапласа». Siam News . 33 (2).
^ Дудсон, в (декабрь 1921 г.). «Гармоническое развитие потенциала прилива» . Труды Королевского общества Лондона а . 100 (704): 305–329. Bibcode : 1921rspsa.100..305d . doi : 10.1098/rspa.1921.0088 .
^ Casotto, S. & Biscani, F. (апрель 2004 г.). «Полностью аналитический подход к гармоническому развитию потенциального прилива потенциального учета прецессии, елотки и возмущений из-за цифр и планетарных терминов». ААС разделение по динамической астрономии . 36 (2): 67. Bibcode : 2004dda .... 35.0805c .
^ Мойер, Т.Д. (2003). Составление для наблюдаемых и вычисленных значений типов сетевых данных глубокого пространства для навигации (PDF) . Глубокопространственная связь и навигация. Тол. 3. Wiley . С. 126–128. ISBN 0-471-44535-5 Полем Архивировано из оригинала (PDF) на 2004-10-16.
^ Потоки и рефлюкс [ EBS и потоки ] (на итальянском языке). Милан: Фелтринелли. 2003. ISBN 88-07-10349-4 .
^ Van der Waerden, BL (1987). «Гелиоцентрическая система в греческой, персидской и индуистской астрономии». Анналы нью -йоркской академии наук . 500 (1): 525–545 [527]. Bibcode : 1987nyasa.500..525V . doi : 10.1111/j.1749-6632.1987.tb37224.x . S2CID 222087224 .
^ Cartwright, DE (1999). «Приливы, научная история» . EOS транзакции . 80 (36): 11, 18. Bibcode : 1999eoStr..80..408a . doi : 10.1029/99eo00304 .
^ «Астрономия коренных народов предсказывает влияние Луны на приливы перед Галилеем и Ньютоном» [коренная астрономия предсказывает влияние Луны на приливы перед Галилеем и Ньютоном] (на бразильском португальском языке). 2009-06-19 . Получено 2021-12-11 .
^ «Doodson -Légé Tide, прогнозирующая машину» . Гордман океанографическая лаборатория. Архивировано с оригинала на 2009-03-20 . Получено 2008-10-03 .
^ Лаббок, JW (1831). «На приливах на побережье Великобритании» . Философский журнал . 9 (53): 333–335. doi : 10.1080/14786443108647618 .
^ Уэвелл, Уильям (1836). «Исследования по приливам, шестой серии. О результатах обширной системы приливных наблюдений, сделанных на побережье Европы и Америки в июне 1835 года» . Философские транзакции Королевского общества Лондона . 126 : 289–341.
^ Хьюитт, Уильям (1841). «Приливные наблюдения в Северном море» . Морский журнал : 180–183.
^ Картрайт, Дэвид Эдгар (17 августа 2000 г.). Приливы: научная история . Издательство Кембриджского университета . ISBN 978-0-521-79746-7 Полем OCLC 1001932580 .
^ Kuecher, Джеральд Дж.; Woodland, Bertram G.; Бродхерст, Фредерик М. (1 сентября 1990 г.). «Свидетельство о том, что отложение от отдельных приливов и приливных циклов из сланца Фрэнсис -Крик (принимающая скала до биоты Мазон -Крик), Вестфлянский D (Пенсильванский), северо -восточный Иллинойс» . Осадочная геология . 68 (3): 211–221. Bibcode : 1990sedg ... 68..211k . doi : 10.1016/0037-0738 (90) 90113-8 . ISSN 0037-0738 .
^ Арчер, Аллен W; Кючер, Джеральд Дж; Квале, Эрик П. (1995). «Роль асимметрии приливных скоростей в осаждении иловых приливных ритпов (карбоновое, восточное внутреннее угольное бассейн, США)» . SEPM Журнал осадочных исследований . 65 : 408–416. doi : 10.1306/D42680D6-2B26-11D7-8648000102C1865D .
^ Янг, Калифорния (1889). Учебник общей астрономии (PDF) . п. 288. Архивировал (PDF) из оригинала 2019-10-05 . Получено 2018-08-13 .
^ «Межпланетный низкий прилив» . Управление научной миссии . 2000-05-03. Архивировано из оригинала 2023-06-04 . Получено 2023-06-25 .
^ «Равновесный прилив» . Амс Глоссарий . 2020-09-02. Архивировано из оригинала 2020-08-01 . Получено 2020-09-02 .
^ Томпсон, Луанна (2006). «Физические процессы в океане» (PDF) . Архивировано (PDF) из оригинала 2020-09-28 . Получено 2020-06-27 .
^ Хикс, SD (2006). Понимание прилива (PDF) (отчет). Ноаа . Архивировано (PDF) из оригинала на 2022-01-20 . Получено 2020-09-02 .
^ МакКалли, Джеймс Грейг (2006). За пределами Луны: разговорное, здравомыслящее руководство по пониманию приливов, World Scientific . Мировой научный. ISBN 9789814338189 Полем Архивировано из оригинала 2023-09-16 . Получено 2022-01-05 -через Google Books .
^ «Что учителя физики ошибаются в приливах! - PBS Space Time» . PBS LearningMedia . 2020-06-17. Архивировано из оригинала 2020-10-21 . Получено 2020-06-27 .
^ Munk, W.; Wunsch, C. (1998). «Абиссальные рецепты II: Энергетика приливного и ветряного смешивания». Глубоководная исследовательская часть i . 45 (12): 1977. Bibcode : 1998dsri ... 45.1977m . doi : 10.1016/s0967-0637 (98) 00070-3 .
^ Рэй, Rd; Eanes, RJ; Chao, Bf (1996). «Обнаружение приливного рассеяния в твердой земле путем отслеживания спутников и альтиметрии». Природа . 381 (6583): 595. Bibcode : 1996nater.381..595r . doi : 10.1038/381595A0 . S2CID 4367240 .
^ Лекция 2: Роль приливного рассеяния и уравнения приливных прилив Лапласа Мирля Хендершотта. GFD Troyings Tolume, 2004, Whoi отмечает Яроном Толедо и Маршаллом Уордом.
^ «Карта, показывающая мировое распределение приливных паттернов, полупрофильные, суточные и смешанные полудиверны» . США Национальное управление океанических и атмосферных администраций (NOAA) Национальная служба океана (Секция образования) . Архивировано с оригинала 2018-08-27 . Получено 2009-09-05 .
^ Thurman, HV (1994). Вводная океанография (7 -е изд.). Нью -Йорк: Macmillan Publishers . С. 252–276. рефери
^ Росс, Д.А. (1995). Введение в океанографию . Нью -Йорк: HarperCollins . С. 236–242.
^ Витце, Александра (5 июля 2020 года). «Как люди изменяют приливы океанов» . BBC Future . Би -би -си . Архивировано из оригинала 6 июля 2020 года . Получено 8 июля 2020 года .
^ «Глоссарий метеорологии» . Американское метеорологическое общество . Архивировано из оригинала 2021-05-08 . Получено 2021-04-02 .
^ Вебстер, Томас (1837). Элементы физики . Отпечатано для Скотта, Вебстера и Гири. п. 168 .
^ "ЧАСТО ЗАДАВАЕМЫЕ ВОПРОСЫ" . Архивировано с оригинала 12 февраля 2012 года . Получено 23 июня 2007 года .
^ Jump up to: ^а ^{беременный} О'Рейли, CTR; Solvason, Ron & Solomon, Christian (2005). Райан, Дж. (Ред.). «Где крупнейшие приливы в мире». Био годовой отчет "2004 в обзоре" . Вашингтон, округ Колумбия: Биотехнол. Ind. Org.: 44–46.
^ Jump up to: ^а ^{беременный} О'Рейли, Чарльз Т.; Солвасон, Рон; Соломон, Кристиан (2005). «Разрешение крупнейших в мире приливов» (PDF) . В Перси, JA; Эванс, AJ; Уэллс, стр; Rolston, SJ (Eds.). Изменение залива Фунди-Бейонда 400 лет, Материалы 6-го мастерской залива Фанди, Корнуоллис, Новая Шотландия, 29 сентября 2004 г. по 2 октября 2004 года. Окружающая среда Канада-Атлантический регион, случайный отчет №. 23. Дартмут, NS и Саквилл, NB . Архивировано (PDF) из оригинала 27 августа 2016 года . Получено 1 апреля 2013 года .
^ Pingree, Rd; Мэддок Л. (1978). «Глубоководные исследования». 25 : 53–63. {{cite journal}}: CITE Journal требует |journal= ( помощь )
^ Центр эксплуатационных океанографических продуктов и услуг, Национальной службы океана, Национального управления океана и атмосферы (январь 2000 г.). «Прилив и текущий глоссарий» (PDF) . Серебряная весна, MD. Архивировано (PDF) из оригинала 2007-01-28 . Получено 2007-04-05 . {{cite web}}: Cs1 maint: несколько имен: список авторов ( ссылка )
^ «Гармонические избиратели» . Ноаа . Архивировано из оригинала 2007-03-17 . Получено 2007-04-05 .
^ Общество морских исследований (1958). Зеркало моряка . Архивировано из оригинала 2023-09-16 . Получено 2009-04-28 -через Google Books .
^ Bos, Ar; Gumanao, GS; van Katwijk, MM; Мюллер, Б.; Saceda, MM & Tejada, RP (2011). «Сдвиг онтогенетического среды обитания, рост популяции и зарождающееся поведение индо-тихоокеанской пляжной звезды Archaster Typicus (Echinodermata: Asteroidea)» . Морская биология . 158 (3): 639–648. Bibcode : 2011marbi.158..639b . doi : 10.1007/s00227-010-1588-0 . PMC 3873073 . PMID 24391259 .
^ Bos, AR & Gumanao, GS (2012). «Лунный цикл определяет доступность коралловых рыб на рыбах». Журнал рыбной биологии . 81 (6): 2074–2079. Bibcode : 2012jfbio..81.2074b . doi : 10.1111/j.1095-8649.2012.03454.x . PMID 23130702 .
^ Нейлор, Эрнест (2010-02-04). «Глава 5: Лунные и полулунарные биоритмы». Хронобиология морских организмов . Издательство Кембриджского университета . ISBN 978-1-139-48494-7 Полем Архивировано из оригинала 2023-09-16 . Получено 2022-01-03 -через Google Books .
^ Чжу, Бокай; DACSO, Клиффорд С.; О'Мэлли, Берт В. (2018-07-01). «Открытие» Musica Universalis »клетки: краткая история биологических 12-часовых ритмов» . Журнал эндокринного общества . 2 (7): 727–752. doi : 10.1210/js.2018-00113 . ISSN 2472-1972 . PMC 6025213 . PMID 29978151 . Архивировано из оригинала 2023-09-16 . Получено 2022-01-03 .
^ Дарвин, Чарльз (1871). Спуск человека и выбор в отношении пола . Лондон: Джон Мюррей.
^ Le Lacheur, Embert A. (апрель 1924 г.). «Приливные токи в открытом море: подземные приливные токи в световом сосуде Nantucket Shoals» . Географический обзор . 14 (2): 282–286. Bibcode : 1924georv..14..282L . doi : 10.2307/208104 . JSTOR 208104 . Архивировано из оригинала 16 сентября 2023 года . Получено 4 февраля 2012 года .
^ "Есть ли у Великих озер прилива?" Полем Информационная сеть Великих озер. 1 октября 2000 года. Архивировано с оригинала 2017-12-30 . Получено 2010-02-10 .
^ Колдер, Винс. «Приливы на озере Мичиган» . Аргронная национальная лаборатория. Архивировано с оригинала 2019-08-15 . Получено 2019-08-14 .
^ Данкерсон, Дуэйн. «Луна и приливы» . Астрономия ненадолго. Архивировано из оригинала 2010-01-15 . Получено 2010-02-10 .
^ "Есть ли у Великих озер прилива?" Полем Национальная служба океана . Ноаа . Архивировано с оригинала 2016-04-23 . Получено 2016-04-26 .
^ Nurmi, P.; Valtonen, MJ & Zheng, JQ (2001). «Периодическое изменение потока облака Оорта и кометального воздействия на землю и Юпитер» . Ежемесячные уведомления Королевского астрономического общества . 327 (4): 1367–1376. Bibcode : 2001mnras.327.1367n . doi : 10.1046/j.1365-8711.2001.04854.x .
^ "прилив". Оксфордский английский словарь . Тол. XVIII (2 -е изд.). Издательство Оксфордского университета . 1989. с. 64

Дальнейшее чтение

150 лет приливов на Западном побережье: самая длинная серия приливных наблюдений в Америке Архивировала 2011-05-05 на The Wayback Machine Noaa (2004).
Юджин И. Бутиков: динамическая картина океанских приливов заархивирована 2008-09-11 на машине Wayback
Приливы и центробежные силы архивировали 2007-05-12 на машине Wayback : почему центробежная сила не объясняет противоположную долю прилива (с хорошими анимациями).
O. Toledano et al. (2008): Приливы в асинхронных бинарных системах архивировали 2017-08-09 на машине Wayback
Гейлорд Джонсон «Как луна и солнце генерируют приливы», архивировав 2023-09-16 в The Wayback Machine Popular Science , апрель 1934 г.

Саймон, Бернард (2013) [2007]. Прибрежные приливы . Перевод Мэнли, Дэвида. Океанографический институт, Фонд Альберта I, принц Монако . ISBN 978-2-903581-83-1 Полем Архивировано из оригинала 2022-11-13 . Получено 2021-10-18 .

Внешние ссылки

[3] Прибрежная ориентация и геометрия влияют на фазу, направление и амплитуду амфидромических систем , прибрежных волн Кельвина , а также резонансных сей в бухтах. В устьях сезонные оттоки реки влияют на прилидный поток.

[7] Приливные таблицы обычно перечисляют среднее значение с низким низким содержанием воды (MLLW, средний средний 19 -летний средний низкий уровень низких вод), среднее значение с низким содержанием воды (MHLW), среднее значение с высокой высокой водой (MLHW), среднее высокое высокое количество воды (MHHW), а также Перигейские приливы . Это средние значения в том смысле, что они получают из средних данных. ^{[ 5 ]}

[21] «Луна тоже, как небесное тело, ближайшее к земле, наиболее обильно дарит ее поток на мирских вещах, поскольку большинство из них, одушевленные или неодушевленные, сочувствуют ей и изменяются в компании; реки увеличиваются и уменьшают их потоки со своим светом, моря поворачивают свои собственные приливы с ее восхождением и обстановкой, ... " ^{[ 18 ]}

[30] "Орбис трактори, который находится на Луне, а второй - на землю, и воды под зоной ... быстро луна весны, когда вода так быстро следовать по потоку океана под Запад . Zenith; ^{[ 26 ]}

[33] См., Например, в «Принципии» (книга 1) (1729 перевод), следствие 19 и 20 к предложению 66, на страницах 251–254 , ссылаясь на стр. 234 и след.; и в книге 3 предложения 24, 36 и 37, начиная с страницы 255 .

[55] Согласно НАСА, лунная приливная сила в 2,21 раза больше солнечной.

[56] См . Приливную силу - математическая обработка и упомянутые там источники.

[60] «Океан не производит приливы в качестве прямой реакции на вертикальные силы в выпуклостях. Приливная сила составляет всего около 1 десяти миллионов, размером Это создает приливную выпуклость, заставляя жидкость сходиться в сублунарных и антиподальных точках и отойти от полюсов, вызывая там сокращение ». (...) «Проекция приливной силы на горизонтальном направлении называется силой тяги (см. Кнаусс, рис. 10.11). Эта сила вызывает ускорение воды в направлении сульблунара и антиподальных точек, наращивая воду до давления Градиентная сила от выпуклой поверхности моря точно уравновешивает склонное силовое поле ». ^{[ 52 ]}

[62] «В то время как солнечные и лунные конверты считаются представляющими фактические океанские воды, необходимо распознать другой очень важный фактор. Компоненты приливных сил, действующих вдоль поверхности воды, оказываются наиболее важными. Точно так же. Легче скользить ведром воды по полу, а не поднимать ее, горизонтальные тяжкие компоненты перемещают воды в сторону точек прямо внизу и вдали от солнца или луны гораздо более эффективно, чем вертикальные компоненты могут поднять их Силы наиболее ответственны за попытку сформировать океан в симметричные яичные растяжения (потенциал прилива, равновесный прилив). Они достигают своих максимумов в кольцах на 45 ° от точек прямо внизу и вдали от солнца или луны ». ^{[ 53 ]}

[64] "... гравитационный эффект, который вызывает приливы, слишком слаб, чтобы поднять океаны на 12 дюймов вертикально от земли. Однако возможно переместить океаны горизонтально внутри гравитационного поля Земли. Это собирает океаны в сторону Две точки, где высота воды становится повышенной путем сходящегося объема воды ». ^{[ 54 ]}

[69] День в настоящее время удлиняется со скоростью около 0,002 секунды в столетие. ^{[ 58 ]}

[80] Чтобы продемонстрировать эту домашнюю страницу Tides, предлагает рисунок приливной высоты, преобразованный в звуковой файл .mp3 , а богатый звук сильно отличается от чистого тона.

[Reddy-1] Reddy, Mpm & Affholder, M. (2002). Описательная физическая океанография: состояние искусства . Тейлор и Фрэнсис . п. 249. ISBN 90-5410-706-5 Полем OCLC 223133263 . Архивировано из оригинала 2023-09-16 . Получено 2022-01-05 -через Google Books .

[Hubbard-2] Хаббард, Ричард (1893). Boater's Bowditch: маленький ремесленный американский практическое навигатор . McGraw-Hill Professional. п. 54. ISBN 0-07-136136-7 Полем OCLC 44059064 . Архивировано из оригинала 2023-09-16 . Получено 2022-01-05 -через Google Books .

[4] «Приливный лунный день» . Ноаа . Архивировано с оригинала 2018-08-17 . Получено 2007-04-07 . Не путайте с астрономическим лунным днем на Луне. Лунный зенит - самая высокая точка луны в небе.

[5] Меллор, Джордж Л. (1996). Введение в физическую океанографию . Спрингер. п. 169. ISBN 1-56396-210-1 .

[6] «Глоссарий прибрежной терминологии: H - M» . Вашингтонский департамент экологии , штат Вашингтон. Архивировано с оригинала 21 ноября 2017 года . Получено 5 апреля 2007 года .

[8] «Определения приливных терминов» . Земля Информация Новая Зеландия . Архивировано из оригинала 30 августа 2014 года . Получено 20 февраля 2017 года .

[NASA2016-9] «Океанские приливы и магнитные поля» . Студия визуализации НАСА . НАСА . 30 декабря 2016 года. Архивировано с оригинала 27 ноября 2020 года . Получено 20 ноября 2020 года .

[noaa7-10] «Типы и причины приливных циклов» . Национальное управление океанических и атмосферных администраций США (NOAA) Национальная служба океана (Секция образования). Архивировано из оригинала 1 февраля 2012 года.

[11] Swerdlow, Noel M.; Neugebauer, Otto (1984). Математическая астрономия в De Revolutibus Коперника . Том. п. 76. ISBN 0-387-90939-7 Полем Архивировано из оригинала 2023-09-16 . Получено 2020-11-22 -через Google Books .

[Harris1981-12] Jump up to: ^а ^{беременный} Харрис, Д.Л. (1981). Приливы и приливные датума в Соединенных Штатах . Специальный отчет (Центр исследований прибрежного инженера (США)). Инженерный корпус армии США , Центр исследований прибрежного инженера. п. 32. Архивировано из оригинала 2023-09-16 . Получено 2021-08-24 -через Google Books .

[13] "Neap²". Оксфордский английский словарь (2 -е изд.). Издательство Оксфордского университета . 1989. Старый английский (пример приведена из 469 г. н.э.: Forðganges Nip - без силы продвижения). Датский Niptid , вероятно, из англичан. Английский термин Neap-Flood (из которого появляется Neap Tide), по-видимому, был общий использование 725 AD.

[14] "Что такое Perigean Spring Tide?" Полем Национальное управление океанического и атмосферного. 26 февраля 2021 года. Архивировано из оригинала 30 июля 2021 года . Получено 16 июля 2021 года .

[leprovost-15] Le Provost, Christian (1991). «Генерация овердов и составных приливов (обзор)». В Паркер, Брюс Б. (ред.). Приливная гидродинамика . Джон Уайли и сыновья . ISBN 978-0-471-51498-5 .

[16] Accad, Y. & Pekeris, CL (28 ноября 1978 г.). «Решение приливных уравнений для приливов M ₂ и S ₂ в мировых океанах от знания только приливного потенциала». Философские транзакции Королевского общества Лондона а . 290 (1368): 235–266. Bibcode : 1978rspta.290..235a . doi : 10.1098/rsta.1978.0083 . S2CID 119526571 .

[17] «Прогнозы прилива» . Новая Зеландия: Национальный институт исследований воды и атмосферных исследований. Архивировано из оригинала 2008-10-14 . Получено 2008-11-07 . В том числе анимации M2, S2 и K1 Tides для Новой Зеландии.

[18] Marchuk, Guri I.; Каган, б (6 декабря 2012 г.). Динамика океанских связей Спрингер. ISBN 9789400925717 Полем Архивировано из оригинала 16 сентября 2023 года . Получено 22 ноября 2020 года - через Google Books .

[19] Schureman, Paul (1971). Manual of harmonic analysis and prediction of tides . США побережье и геодезическое обследование. п. 204. Archived from the original on 2017-08-08 . Получено 2018-01-14 .

[20] Птолемей (1940). "2". Тетрабиблос . Тол. 1. Перевод Роббинса, Фрэнка Э. Кембриджа, Массачусетс: издательство Гарвардского университета .

[Wallis-22] Беде (1999). Расчет времени . Перевод Уоллиса, Вера. Ливерпульский университет издательство . п. 82. ISBN 0-85323-693-3 Полем Архивировано из оригинала 9 апреля 2023 года . Получено 1 июня 2018 года - через Google Books .

[FOOTNOTEBede199983-23] Молитесь 1999 , с.

[FOOTNOTEBede199984-24] Jump up to: ^а ^{беременный} Молитесь 1999 , с.

[FOOTNOTEBede199985-25] Jump up to: ^а ^{беременный} Молитесь 1999 , с.

[Tolmacheva-26] Jump up to: ^а ^{беременный} ^в ^{дюймовый} Толмачева, Марина (2014). Глик, Томас Ф. (ред.). География, хорография . Routledge . п. 188. ISBN 978-1135459321 . {{cite book}}: |work= игнорируется ( помощь )

[27] «Саймон Стевин» (PDF) (PDF) (на голландском языке). Фландерс Морский институт. Архивировано (PDF) из оригинала 2014-08-05 . Получено 2014-06-01 .

[28] Палмерино, Карла Рита; Тиджссен, JMMH (31 августа 2004 г.). Прием галилейской науки движения в Европе семнадцатого века . Springer Science+Business Media . п. 200. ISBN 978-1-4020-2455-9 Полем Архивировано из оригинала 12 апреля 2022 года . Получено 29 ноября 2022 года - через Google Books .

[29] Йоханнес Кеплер, Новая астрономия ... (1609), с. 5 Введение этой работы (введение в эту работу). С стр. 5:

[slc-ch2-31] Jump up to: ^а ^{беременный} Лизитцин Э. (1974). «2» периодические изменения на уровне моря: астрономические приливы » . Изменения на уровне моря (серия Elsevier Oceanography) . Тол. 8. с. 5

[32] "Что вызывает приливы?" Полем США Национальное управление океанических и атмосферных администраций (NOAA) Национальная служба океана (Секция образования). Архивировано с оригинала 2016-08-20 . Получено 2009-09-06 .

[34] Wahr, J. (1995). Земные приливы в «Глобальной физике Земли», Американский геофизический союз, эталонный полдень № 1 . С. 40–46.

[EulerAiton1996-35] Эйлер, Леонхард ; Альтон, Эрик Дж. (1996). Перспективы механической и астрономической к физике . Springer Science + Business Media . стр. 19-. ISBN 978-3-7643-1459-0 - через Google Books .

[Cook-36] Томсон, Томас , изд. (Март 1819 г.). «На рассказе капитана Кука о приливах» . Анналы философии . Xiii . Лондон: Болдуин, Крэдок и Джой: 204. Архивировано с оригинала 26 августа 2016 года . Получено 25 июля 2015 года .

[tidhist-37] Jump up to: ^а ^{беременный} Zuosheng, Y.; Emery, Ko & Yui, X. (июль 1989 г.). «Историческое развитие и использование тысячелетних таблиц приливных предсказания» . Лимнология и океанография . 34 (5): 953–957. Bibcode : 1989 Limoc..34..953Z . doi : 10.4319/lo.1989.34.5.0953 .

[38] Картрайт, Дэвид Э. (1999). Приливы: научная история . Кембридж, Великобритания: издательство Кембриджского университета . ISBN 9780521621458 .

[39] Дело, Джеймс (март 2000 г.). «Понимание прилива-от древних убеждений до современных решений уравнений Лапласа». Siam News . 33 (2).

[40] Дудсон, в (декабрь 1921 г.). «Гармоническое развитие потенциала прилива» . Труды Королевского общества Лондона а . 100 (704): 305–329. Bibcode : 1921rspsa.100..305d . doi : 10.1098/rspa.1921.0088 .

[41] Casotto, S. & Biscani, F. (апрель 2004 г.). «Полностью аналитический подход к гармоническому развитию потенциального прилива потенциального учета прецессии, елотки и возмущений из-за цифр и планетарных терминов». ААС разделение по динамической астрономии . 36 (2): 67. Bibcode : 2004dda .... 35.0805c .

[42] Мойер, Т.Д. (2003). Составление для наблюдаемых и вычисленных значений типов сетевых данных глубокого пространства для навигации (PDF) . Глубокопространственная связь и навигация. Тол. 3. Wiley . С. 126–128. ISBN 0-471-44535-5 Полем Архивировано из оригинала (PDF) на 2004-10-16.

[43] Потоки и рефлюкс [ EBS и потоки ] (на итальянском языке). Милан: Фелтринелли. 2003. ISBN 88-07-10349-4 .

[44] Van der Waerden, BL (1987). «Гелиоцентрическая система в греческой, персидской и индуистской астрономии». Анналы нью -йоркской академии наук . 500 (1): 525–545 [527]. Bibcode : 1987nyasa.500..525V . doi : 10.1111/j.1749-6632.1987.tb37224.x . S2CID 222087224 .

[45] Cartwright, DE (1999). «Приливы, научная история» . EOS транзакции . 80 (36): 11, 18. Bibcode : 1999eoStr..80..408a . doi : 10.1029/99eo00304 .

[46] «Астрономия коренных народов предсказывает влияние Луны на приливы перед Галилеем и Ньютоном» [коренная астрономия предсказывает влияние Луны на приливы перед Галилеем и Ньютоном] (на бразильском португальском языке). 2009-06-19 . Получено 2021-12-11 .

[47] «Doodson -Légé Tide, прогнозирующая машину» . Гордман океанографическая лаборатория. Архивировано с оригинала на 2009-03-20 . Получено 2008-10-03 .

[48] Лаббок, JW (1831). «На приливах на побережье Великобритании» . Философский журнал . 9 (53): 333–335. doi : 10.1080/14786443108647618 .

[49] Уэвелл, Уильям (1836). «Исследования по приливам, шестой серии. О результатах обширной системы приливных наблюдений, сделанных на побережье Европы и Америки в июне 1835 года» . Философские транзакции Королевского общества Лондона . 126 : 289–341.

[50] Хьюитт, Уильям (1841). «Приливные наблюдения в Северном море» . Морский журнал : 180–183.

[Cartwright2000-51] Картрайт, Дэвид Эдгар (17 августа 2000 г.). Приливы: научная история . Издательство Кембриджского университета . ISBN 978-0-521-79746-7 Полем OCLC 1001932580 .

[Kuecher_et_al._1990-52] Kuecher, Джеральд Дж.; Woodland, Bertram G.; Бродхерст, Фредерик М. (1 сентября 1990 г.). «Свидетельство о том, что отложение от отдельных приливов и приливных циклов из сланца Фрэнсис -Крик (принимающая скала до биоты Мазон -Крик), Вестфлянский D (Пенсильванский), северо -восточный Иллинойс» . Осадочная геология . 68 (3): 211–221. Bibcode : 1990sedg ... 68..211k . doi : 10.1016/0037-0738 (90) 90113-8 . ISSN 0037-0738 .

[Archer_et_al._1995-53] Арчер, Аллен W; Кючер, Джеральд Дж; Квале, Эрик П. (1995). «Роль асимметрии приливных скоростей в осаждении иловых приливных ритпов (карбоновое, восточное внутреннее угольное бассейн, США)» . SEPM Журнал осадочных исследований . 65 : 408–416. doi : 10.1306/D42680D6-2B26-11D7-8648000102C1865D .

[54] Янг, Калифорния (1889). Учебник общей астрономии (PDF) . п. 288. Архивировал (PDF) из оригинала 2019-10-05 . Получено 2018-08-13 .

[Science_Mission_Directorate_2000-57] «Межпланетный низкий прилив» . Управление научной миссии . 2000-05-03. Архивировано из оригинала 2023-06-04 . Получено 2023-06-25 .

[AMS_Glossary_2020-58] «Равновесный прилив» . Амс Глоссарий . 2020-09-02. Архивировано из оригинала 2020-08-01 . Получено 2020-09-02 .

[59] Томпсон, Луанна (2006). «Физические процессы в океане» (PDF) . Архивировано (PDF) из оригинала 2020-09-28 . Получено 2020-06-27 .

[Hicks2006-61] Хикс, SD (2006). Понимание прилива (PDF) (отчет). Ноаа . Архивировано (PDF) из оригинала на 2022-01-20 . Получено 2020-09-02 .

[63] МакКалли, Джеймс Грейг (2006). За пределами Луны: разговорное, здравомыслящее руководство по пониманию приливов, World Scientific . Мировой научный. ISBN 9789814338189 Полем Архивировано из оригинала 2023-09-16 . Получено 2022-01-05 -через Google Books .

[PBS_LearningMedia_2020-65] «Что учителя физики ошибаются в приливах! - PBS Space Time» . PBS LearningMedia . 2020-06-17. Архивировано из оригинала 2020-10-21 . Получено 2020-06-27 .

[Munk1998-66] Munk, W.; Wunsch, C. (1998). «Абиссальные рецепты II: Энергетика приливного и ветряного смешивания». Глубоководная исследовательская часть i . 45 (12): 1977. Bibcode : 1998dsri ... 45.1977m . doi : 10.1016/s0967-0637 (98) 00070-3 .

[Ray1996-67] Рэй, Rd; Eanes, RJ; Chao, Bf (1996). «Обнаружение приливного рассеяния в твердой земле путем отслеживания спутников и альтиметрии». Природа . 381 (6583): 595. Bibcode : 1996nater.381..595r . doi : 10.1038/381595A0 . S2CID 4367240 .

[68] Лекция 2: Роль приливного рассеяния и уравнения приливных прилив Лапласа Мирля Хендершотта. GFD Troyings Tolume, 2004, Whoi отмечает Яроном Толедо и Маршаллом Уордом.

[noaa7b-70] «Карта, показывающая мировое распределение приливных паттернов, полупрофильные, суточные и смешанные полудиверны» . США Национальное управление океанических и атмосферных администраций (NOAA) Национальная служба океана (Секция образования) . Архивировано с оригинала 2018-08-27 . Получено 2009-09-05 .

[71] Thurman, HV (1994). Вводная океанография (7 -е изд.). Нью -Йорк: Macmillan Publishers . С. 252–276. рефери

[72] Росс, Д.А. (1995). Введение в океанографию . Нью -Йорк: HarperCollins . С. 236–242.

[73] Витце, Александра (5 июля 2020 года). «Как люди изменяют приливы океанов» . BBC Future . Би -би -си . Архивировано из оригинала 6 июля 2020 года . Получено 8 июля 2020 года .

[74] «Глоссарий метеорологии» . Американское метеорологическое общество . Архивировано из оригинала 2021-05-08 . Получено 2021-04-02 .

[75] Вебстер, Томас (1837). Элементы физики . Отпечатано для Скотта, Вебстера и Гири. п. 168 .

[76] "ЧАСТО ЗАДАВАЕМЫЕ ВОПРОСЫ" . Архивировано с оригинала 12 февраля 2012 года . Получено 23 июня 2007 года .

[BIO2004-77] Jump up to: ^а ^{беременный} О'Рейли, CTR; Solvason, Ron & Solomon, Christian (2005). Райан, Дж. (Ред.). «Где крупнейшие приливы в мире». Био годовой отчет "2004 в обзоре" . Вашингтон, округ Колумбия: Биотехнол. Ind. Org.: 44–46.

[FundyWorkshop-78] Jump up to: ^а ^{беременный} О'Рейли, Чарльз Т.; Солвасон, Рон; Соломон, Кристиан (2005). «Разрешение крупнейших в мире приливов» (PDF) . В Перси, JA; Эванс, AJ; Уэллс, стр; Rolston, SJ (Eds.). Изменение залива Фунди-Бейонда 400 лет, Материалы 6-го мастерской залива Фанди, Корнуоллис, Новая Шотландия, 29 сентября 2004 г. по 2 октября 2004 года. Окружающая среда Канада-Атлантический регион, случайный отчет №. 23. Дартмут, NS и Саквилл, NB . Архивировано (PDF) из оригинала 27 августа 2016 года . Получено 1 апреля 2013 года .

[Pingree_1978-79] Pingree, Rd; Мэддок Л. (1978). «Глубоководные исследования». 25 : 53–63. {{cite journal}}: CITE Journal требует |journal= ( помощь )

[81] Центр эксплуатационных океанографических продуктов и услуг, Национальной службы океана, Национального управления океана и атмосферы (январь 2000 г.). «Прилив и текущий глоссарий» (PDF) . Серебряная весна, MD. Архивировано (PDF) из оригинала 2007-01-28 . Получено 2007-04-05 . {{cite web}}: Cs1 maint: несколько имен: список авторов ( ссылка )

[82] «Гармонические избиратели» . Ноаа . Архивировано из оригинала 2007-03-17 . Получено 2007-04-05 .

[83] Общество морских исследований (1958). Зеркало моряка . Архивировано из оригинала 2023-09-16 . Получено 2009-04-28 -через Google Books .

[84] Bos, Ar; Gumanao, GS; van Katwijk, MM; Мюллер, Б.; Saceda, MM & Tejada, RP (2011). «Сдвиг онтогенетического среды обитания, рост популяции и зарождающееся поведение индо-тихоокеанской пляжной звезды Archaster Typicus (Echinodermata: Asteroidea)» . Морская биология . 158 (3): 639–648. Bibcode : 2011marbi.158..639b . doi : 10.1007/s00227-010-1588-0 . PMC 3873073 . PMID 24391259 .

[85] Bos, AR & Gumanao, GS (2012). «Лунный цикл определяет доступность коралловых рыб на рыбах». Журнал рыбной биологии . 81 (6): 2074–2079. Bibcode : 2012jfbio..81.2074b . doi : 10.1111/j.1095-8649.2012.03454.x . PMID 23130702 .

[86] Нейлор, Эрнест (2010-02-04). «Глава 5: Лунные и полулунарные биоритмы». Хронобиология морских организмов . Издательство Кембриджского университета . ISBN 978-1-139-48494-7 Полем Архивировано из оригинала 2023-09-16 . Получено 2022-01-03 -через Google Books .

[87] Чжу, Бокай; DACSO, Клиффорд С.; О'Мэлли, Берт В. (2018-07-01). «Открытие» Musica Universalis »клетки: краткая история биологических 12-часовых ритмов» . Журнал эндокринного общества . 2 (7): 727–752. doi : 10.1210/js.2018-00113 . ISSN 2472-1972 . PMC 6025213 . PMID 29978151 . Архивировано из оригинала 2023-09-16 . Получено 2022-01-03 .

[Descent-88] Дарвин, Чарльз (1871). Спуск человека и выбор в отношении пола . Лондон: Джон Мюррей.

[rocur-89] Le Lacheur, Embert A. (апрель 1924 г.). «Приливные токи в открытом море: подземные приливные токи в световом сосуде Nantucket Shoals» . Географический обзор . 14 (2): 282–286. Bibcode : 1924georv..14..282L . doi : 10.2307/208104 . JSTOR 208104 . Архивировано из оригинала 16 сентября 2023 года . Получено 4 февраля 2012 года .

[90] "Есть ли у Великих озер прилива?" Полем Информационная сеть Великих озер. 1 октября 2000 года. Архивировано с оригинала 2017-12-30 . Получено 2010-02-10 .

[91] Колдер, Винс. «Приливы на озере Мичиган» . Аргронная национальная лаборатория. Архивировано с оригинала 2019-08-15 . Получено 2019-08-14 .

[92] Данкерсон, Дуэйн. «Луна и приливы» . Астрономия ненадолго. Архивировано из оригинала 2010-01-15 . Получено 2010-02-10 .

[93] "Есть ли у Великих озер прилива?" Полем Национальная служба океана . Ноаа . Архивировано с оригинала 2016-04-23 . Получено 2016-04-26 .

[94] Nurmi, P.; Valtonen, MJ & Zheng, JQ (2001). «Периодическое изменение потока облака Оорта и кометального воздействия на землю и Юпитер» . Ежемесячные уведомления Королевского астрономического общества . 327 (4): 1367–1376. Bibcode : 2001mnras.327.1367n . doi : 10.1046/j.1365-8711.2001.04854.x .

[95] "прилив". Оксфордский английский словарь . Тол. XVIII (2 -е изд.). Издательство Оксфордского университета . 1989. с. 64

[ 1 ]

[ 2 ]

[ А ]

[ 3 ]

[4]

[b]

[6]

[7]

[8]

[9]

[10]

[11]

[12]

[13]

[14]

[15]

[16]

[17]

[c]

[19]

[20]

[21]

[22]

[23]

[24]

[25]

[d]

[27]

[28]

[e]

[29]

[30]

[31]

[32]

[33]

[34]

[35]

[36]

[37]

[38]

[39]

[40]

[41]

[42]

[43]

[44]

[45]

[46]

[47]

[48]

[49]

[f]

[g]

[50]

[51]

[h]

[i]

[j]

[55]

[56]

[57]

[k]

[ 59 ]

[ 60 ]

[ 61 ]

[ 62 ]

[ 63 ]

[ 64 ]

[ 65 ]

[ 66 ]

[ 67 ]

[ 68 ]

[ L ]

[ 69 ]

[ 70 ]

[ 71 ]

[ 72 ]

[ 73 ]

[ 74 ]

[ 75 ]

[ 76 ]

[ 77 ]

[ 78 ]

[ 79 ]

[ 80 ]

[ 81 ]

[ 82 ]

[ 83 ]

[ 5 ]

[ 18 ]

[ 26 ]

[ 52 ]

[ 53 ]

[ 54 ]

[ 58 ]

v Т и Геофизика
Overview	Outline Geophysicists
Subfields	Geodynamics Geophysical survey Geomagnetism Geomathematics Geophysical fluid dynamics Mineral physics Near-surface geophysics Paleomagnetism Seismology Tectonophysics
Physical phenomena	Chandler wobble Coriolis effect Earth's energy budget Earth's magnetic field Geodynamo Geothermal gradient Gravity of Earth Mantle convection Precession of the equinoxes Seismic wave Tide
Related disciplines	Geodesy
Geophysics portal Category Commons

v Т и Физическая океанография
Waves	Airy wave theory Ballantine scale Benjamin–Feir instability Boussinesq approximation Breaking wave Clapotis Cnoidal wave Cross sea Dispersion Edge wave Equatorial waves Fetch Gravity wave Green's law Infragravity wave Internal wave Iribarren number Kelvin wave Kinematic wave Longshore drift Luke's variational principle Mild-slope equation Radiation stress Rogue wave Rossby wave Rossby-gravity waves Sea state Seiche Significant wave height Soliton Stokes boundary layer Stokes drift Stokes wave Swell Trochoidal wave Tsunami megatsunami Undertow Ursell number Wave action Wave base Wave height Wave nonlinearity Wave power Wave radar Wave setup Wave shoaling Wave turbulence Wave–current interaction Waves and shallow water one-dimensional Saint-Venant equations shallow water equations Wind setup Wind wave model
Circulation	Atmospheric circulation Baroclinity Boundary current Coriolis force Coriolis–Stokes force Craik–Leibovich vortex force Downwelling Eddy Ekman layer Ekman spiral Ekman transport El Niño–Southern Oscillation General circulation model Geochemical Ocean Sections Study Geostrophic current Global Ocean Data Analysis Project Gulf Stream Halothermal circulation Humboldt Current Hydrothermal circulation Langmuir circulation Longshore drift Loop Current Modular Ocean Model Ocean current Ocean dynamics Ocean dynamical thermostat Ocean gyre Overflow Princeton ocean model Rip current Subsurface currents Sverdrup balance Thermohaline circulation shutdown Upwelling Wind generated current Whirlpool World Ocean Circulation Experiment
Tides	Amphidromic point Earth tide Head of tide Internal tide Lunitidal interval Perigean spring tide Rip tide Rule of twelfths Slack tide Tidal bore Tidal force Tidal power Tidal race Tidal range Tidal resonance Tide gauge Tideline Theory of tides
Landforms	Abyssal fan Abyssal plain Atoll Bathymetric chart Carbonate platform Coastal geography Cold seep Continental margin Continental rise Continental shelf Contourite Guyot Hydrography Knoll Ocean bank Oceanic basin Oceanic plateau Oceanic trench Passive margin Seabed Seamount Submarine canyon Submarine volcano
Plate tectonics	Convergent boundary Divergent boundary Fracture zone Hydrothermal vent Marine geology Mid-ocean ridge Mohorovičić discontinuity Vine–Matthews–Morley hypothesis Oceanic crust Outer trench swell Ridge push Seafloor spreading Slab pull Slab suction Slab window Subduction Transform fault Volcanic arc
Ocean zones	Benthic Deep ocean water Deep sea Littoral Mesopelagic Oceanic Pelagic Photic Surf Swash
Sea level	Deep-ocean Assessment and Reporting of Tsunamis Future sea level Global Sea Level Observing System North West Shelf Operational Oceanographic System Sea-level curve Sea level rise Sea level drop World Geodetic System
Acoustics	Deep scattering layer Hydroacoustics Ocean acoustic tomography Sofar bomb SOFAR channel Underwater acoustics
Satellites	Jason-1 Jason-2 (Ocean Surface Topography Mission) Jason-3
Related	Acidification Argo Benthic lander Color of water DSV Alvin Marginal sea Marine energy Marine pollution Mooring National Oceanographic Data Center Ocean Explorations Observations Reanalysis Ocean surface topography Ocean temperature Ocean thermal energy conversion Oceanography Outline of oceanography Pelagic sediment Sea surface microlayer Sea surface temperature Seawater Science On a Sphere Stratification Thermocline Underwater glider Water column World Ocean Atlas
Oceans portal Category Commons

Authority control databases
International	FAST
National	Germany United States France BnF data Japan Czech Republic Israel